Метод поляризационной лазерной спектроскопии для исследования автоионизационных состояний атомов и молекул тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

□□3462518

На правах рукописи

Елизаров Андрей Юрьевич

МЕТОД ПОЛЯРИЗАЦИОННОЙ ЛАЗЕРНОЙ СПЕКТРОСКОПИИ ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ АВТОИОНИЗАЦИОННЫХ СОСТОЯНИЙ АТОМОВ И

МОЛЕКУЛ

01.04.01 - приборы и методы экспериментальной физики

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Санкт-Петербург - 2009

003462518

Работа выполнена в Отделении физики плазмы, атомной физики и астрофизики Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе РАН.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор

Голиков Юрий Константинович

доктор физико-математических наук Рябцев Игорь Ильич доктор физико-математических наук Пронин Игорь Иванович

Ведущая организация:

Физический факультет Санкт-Петербургского Государственного университета.

Защита состоится «06» марта 2009г. в 11-00 часов на заседании диссертационного совета Д 002.034.01 при Институте аналитического приборостроения РАН по адресу: 190103, Санкт-Петербург, пр. Рижский, д.26.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института аналитического приборостроения РАН по адресу: 190103, Санкт-Петербург, пр. Рижский, д.26.

Автореферат разослан «01» февраля 2009г.

Ученый секретарь диссертационного совета

кандидат физико-математических наук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность темы. Для возбуждения автоионизационного состояния (АС) во внутренней оболочке атома или молекулы создается вакансия, например, при помощи синхротронного излучения, заполнение которой сопровождается эмиссией фотонов или электронов. Эмиссия электронов была предсказана в 1923 году в работах Росланда и впервые наблюдалась в 1925 году в работе Ожэ. Автоионизационный процесс выбивания электрона из атома за счёт заполнения внутренней вакансии (Ш) получил название эффекта ожэ (см. Рис. 1). Первые работы по исследованию ожэ-электронов были выполнены в ядерной физике с помощью спектрометров р частиц. Внутренняя вакансия в атоме образовывалась за счёт у-конверсии.

• АС А

№

О -Л1»1 оз2т2 ф т

Рис. 1. Схема возбуждения АС.

В этом случае энергия ожэ-электронов находится в области килоэлектронвольт. Исследования ожэ-электронов, лежащих в указанной области энергий, начались в 70-х годах прошлого века [1]. В большинстве работ изучался ожэ-эффект распада глубокой вакансии в атомах инертных газов при помощи электронной спектроскопии. В этих работах исследовалось угловое распределение вылета ожэ-электронов относительно направления движения частицы создающей вакансию в начальном состоянии атома. Интенсивность ожэ-линий представлялась в относительных единицах. Вероятность ожэ-эффекта впервые была получена в Венцелем в 1927 году.

Представленные в диссертации исследования посвящены созданию новых экспериментальных методов для изучения АС атомов и молекул. В рамках данной

задачи была необходимость в создании новых принципов и методов анализа ионизационных спектров атомов и молекул, создании концепции ионно-оптических схем времяпролетных электронных спектрометров и времяпролетных фотоионизационных масс-спектрометров, разработке и создании этих приборов. Исследование АС позволяет получать новую информацию о структуре атомов и молекул и имеет большое фундаментальное и прикладное значение [2]. Как экспериментально, так и теоретически АС менее изучены, чем состояния в дискретной области спектра. Особенно это справедливо по отношению к чётным АС, которые не могут быть возбуждены посредством однофотонного перехода из основного состояния. Необходимость экспериментальных исследований вызвана существенными трудностями, которые не преодолены до настоящего времени, возникающими при теоретическом рассмотрении АС [3,4]. Сечение ионизации АС может достигать значений на два порядка превосходящих сечение прямой ионизации, что имеет большое значение для приложений в фотоионизационной масс-спектрометрии для решения задач детектирования микропримесей [5] и для разделения изотопов [6]. Спектр энергии электронов АС для атомов Хе представлен на Рис.2.

Хе

Кинетическая энергия фотона 73эВ

5р

25 30 35 40 45 50 55 60 65 Кинетическая энергия(эВ)

Рис. 2 Спектр АС конфигурации N4.502,302.3 в Хе, получен в результате заполнении вакансии в N4,5 оболочке, образовавшейся при взаимодействии атома с излучением (энергия фотона 73 эВ) [7].

С появлением перестраиваемых лазеров на растворах органических красителей, обладающих рекордной спектральной яркостью излучения, появилась возможность осуществлять ступенчатое возбуждение АС в атомах. В этом случае переход в АС происходит за счет одновременного возбуждения двух электронов, при

этом, поглощенная атомом суммарная энергия превосходит по величине потенциал ионизации. Вид контура АС конфигурации 6р7р полученного при двухступенчатом возбуждении атомов Ва из основного состояния представлен на Рис.3.

Использование конверсии излучения лазеров на красителях в ВУФ область спектра открыло новые возможности для исследования АС в инертных газах и молекулах. В том числе открыло возможности для постановки полного квантовомеханического эксперимента по фотоионизации [2].

Я 20 -

К

Контур АС » Эксперимент V — — Аппроксимация (4-1.6)

301В 3020 3022 3024 3026 3028 3030 3032 3034

Рис. 3. Контур АС конфигурации 6р7р, полученный при двухступенчатом возбуждении атомов Ва из основного состояния. Приведена длина волны излучения лазера второй ступени в ангстремах [8]. Контур АС аппроксимирован в соответствии с формулой Фано ц- параметр ассиметрии контура АС.

Важнейшими задачами спектроскопии АС являются: идентификация АС по полному моменту, определение сечения возбуждения и времени жизни. Методы поляризационной лазерной спектроскопии открывают дополнительные возможности в исследовании этих состояний. Так, например, такие характеристики, как отношение матричных элементов и фазы волновых функций, выбитых в результате ионизации электронов для различных каналов ионизации, которые раньше получались только из теоретических расчётов, с помощью методов поляризационной лазерной спектроскопии могут быть получены непосредственно из эксперимента.

При исследовании ступенчатых возбуждений АС при помощи лазерного излучения для детектирования ионного сигнала обычно используются методы времяпролётной

масс-спектрометрии. Использование электронной спектроскопии позволяет получать значения параметров асимметрии углового распределения фотоэлектронов для конкретного канала распада АС. Из таких экспериментов извлекается вся необходимую информацию для постановки полного квантовомеханического эксперимента по фото ионизации из ориентированного состояния атома [2]. Методы исследований и экспериментальные результаты исследования АС имеют большое значение в современной физике. Особенно важно в этом плане создание баз данных. Так, в настоящее время, поддерживается создание Банка спектроскопических данных по фотоионизации для астрофизики. Создание подобного рода Банков стимулирует дальнейшее изучение фотопроцессов, создание новых методов и методик исследований. Экспериментальные данные по спектрам АС в атомах и молекулах были далеко не полные на момент постановки задачи в середине 1980-х годов. Не были изучены ни экспериментально, ни теоретически ступенчатые возбуждения АС, влияние процессов влияющих на ориентацию выстроенных состояний атомов и молекул, не была развита теория линейного и кругового дихроизма для ступенчатых возбуждений АС. Этим определяется актуальность выбранной темы диссертации.

Целью работы является: разработка новых экспериментальных методов и приборов для проведения исследований АС атомов и молекул. Для выполнения поставленных в работе задач была осуществлена разработка, конструирование и создание новых экспериментальных установок. Эти установки позволили проводить исследования фотоионизации в видимом и ВУФ диапазонах излучения по таким параметрам, как полный момент конечного состояния, сечение фотоионизации, состояние иона конечного состояния, угловое распределение фотоэлектронов, явление дихроизма при ионизации ориентированных атомов из возбужденного состояния. При исследовании молекул HCl и DC1 осуществлялось измерение спиновой ориентации ожэ-электронов при ионизации через распад АС конфигурации "П, которое заселялось циркулярно поляризованным ВУФ излучением, что позволяло идентифицировать тип связи по Гунду.

Для достижения поставленных целей были решены следующие задачи:

-Разработаны и созданы перестраиваемые по шкале длин волн когерентные источники излучения в видимом, УФ и ВУФ спектральных диапазонах.

Разработаны и созданы времяпролетные спектрометры энергии электронов на энергии электронов 2-20 эВ, 20-150эВ и времяпролетные масс-спектрометры с разрешающей способностью 100 и 1200М/ДМ.

-Разработан и реализован метод определения положения АС на шкале длин волн за счет одновременного возбуждения ЛС и линий дискретного спектра.

-Разработан и создан источник атомного пучка с контролируемой концентрацией атомов в пучке.

-Разработан и создан монохроматор, не трансформирующий поляризацию исходного излучения, работающий в ВУФ диапазоне излучения.

-Разработан и создан преобразователь лазерного излучения видимого диапазона в излучение ВУФ диапазона.

-Обнаружен эффект деполяризации ориентированных атомов за счет пленения излучения и резонансной столкновительной деполяризации.

-Реализована прямая экспериментальная проверка правильности идентификации атомных уровней в дискретной области спектра. Обнаружена ошибочная идентификация состояния в спектре атома Ва выполненная другими авторами.

-Разработана и создана электростатическая линза электронного спектрометра, обеспечивающая регистрацию электронов из точечного источника в угле 70°.

-Произведены численные расчеты, которые показали большие значения спиновой поляризации ожэ-элекгронов для АС в инертных газах, 1л, N8, Ва. Сравнение отношения дипольных матричных элементов описывающих процесс фотоионизации, полученных из экспериментальных данных с рассчитанными, показывает, что приближение «замороженного остова» дает удовлетворительное согласие теории с экспериментом.

Научная новизна диссертации состоит в том, что создана экспериментальная и методическая основа поляризационной лазерной спектроскопии для исследования АС атомов и молекул. Выполнены расчеты энергий АС и параметров ассиметрии углового распределения ожэ-электронов. Результаты указанных вычислений были сравнены с экспериментальными результатами.

В работе впервые:

Проведено экспериментальное исследование столкновительной деполяризации и эффузии излучения в промежуточном состоянии при двух ступенчатом возбуждении атомов лазерным излучением.

- Проверена идентификация дискретных уровней на основе правил отбора для ступенчатого возбуждения поляризованным лазерным излучением.

- Экспериментально получена спектроскопическая информация для АС конфигурации 6р7р атома Ва: энергия, времена жизни, параметры Фано, описывающие асимметрию контура АС.

- Проведены прецизионные измерения потенциалов ионизации и спиновой ориентации фотоэлектронов при ионизации молекул HCl, DC1 через возбуждение АС;

- Экспериментально обнаружено и интерпретировано уширение двух дискретных спектральных линий в спектре двухступенчатого возбуждения атома Ва.

- Обоснован и экспериментально подтвержден механизм образования дополнительных резонансов в спектре атомов Ва впервые обнаруженный другими авторами.

- Показано, на основе расчетов параметра ассиметрии углового распределения ожэ-электронов, что эффект релаксации оказывает существенное влияние на величину указанного параметра.

Достоверность получепных результатов. Ряд полученных численных значений физических величин, там, где это было возможно, сравнивался с результатами полученными другими авторами экспериментальными и теоретическими методами. Работоспособность метода идентификации АС по полному моменту проверялась на примере линий дискретного спектра атомов Ва. Для подтверждения предложенного автором механизма появления дополнительных линий в спектре духфотонной ионизации атомов Ва за счет суперизличения лазера на красителях был поставлен отдельный эксперимент, когда суперизлучение генерировалось в отдельной кювете с красителем. Для вывода аналитических выражений применялся апробированный формализм матрицы плотности.

Научная к практическая ценность.

-Разработанные экспериментальные методы исследований позволяют изучать широкий класс явлений, связанных с многофотонной и многоступенчатой фотоионизацией атомов и молекул. Эти результаты могут быть использованы при решении таких прикладных задач как лазерное разделение изотопов и детектирование микропримесей.

-Разработанные в диссертации методики исследования АС могут быть использованы при генерации суммарных частот в нелинейных средах.

-Разработанная высокоапертурная электростатическая линза для электронного спектрометра, разработанного и изготовленного для энергии электронов 20-150эВ. Указанная линза используется в электронном микроскопе. Она применяется в

совместной разработке фотоэмиссионного электронного микроскопа университета г. Билефельда (Германия) и компании Focus GmbH (Берлин).

-Результаты экспериментального и теоретического исследования спектроскопических параметров АС в атомах;

-Электронный спектрометр, разработанный и изготовленный в рамках настоящей работы для энергий 5-20эВ, используется при решении задач физики поверхности и фемто-секундной лазерной спектроскопии [7].

-Расчеты спиновой поляризации при образовании вакансии в лазерно-возбужденном поляризованном атоме [4], могут быть использованы при создании высокоэффективных источников поляризованных электронов.

-Полученные спектроскопические данные для АС 6р7р атома Ва могут быть использованы при лазерном разделении изотопов.

-Результаты исследований четырехфотонной ионизации фуллеренов методами масс-спектрометрии и фотоэлектронной спектроскопии.

-Сравнение отношения дипольных матричных элементов, полученных из экспериментальных данных с их рассчитанными значениями, для процесса фотоионизации, показывает, что приближение «замороженного остова» дает удовлетворительное согласие теории с экспериментом для процессов фотоионизации.

-Разработанные в диссертации методики и экспериментальные установки используются рядом исследовательских групп (ИОФАН, ИСАИ, Гейдельбергский университет, Билефельдский университет).

Защищаемые научные результаты и положения

Автор защищает:

-Метод идентификации АС по полному моменту на основе правил отбора для ступенчатого возбуждения поляризованным лазерным излучением. На основе теоретических расчетов подтверждена необходимость экспериментальной идентификации АС.

-Метод и экспериментальные результаты исследования параметров описывающих ассиметрию контура АС атома и угловые распределения ожэ-электронов.

-Метод и экспериментальные результаты измерения абсолютного сечения двухфотонного возбуждения дискретных уровней в атомах; необходимость учета второго порядка теории возмущений при вычислении сечения двухфотонного возбуждения в атомах.

-Концепция и результаты измерений линейного и кругового дихроизма для АС атомов возбуждаемых лазерным излучением из возбужденного ориентированного состояния в атомах; на основе измеренных величин дихроизма получены значения двух теоретических параметров, представляющих собой отношения квадратов дипольных матричных элементов для переходов из возбужденного состояния в АС атома.

-Экспериментальное подтверждение применимости метода идентификации типа связи по Гунду в двухатомных молекулах на основе результатов измерения спиновой поляризации ожэ-электронов.

-Экспериментальное подтверждение применимости шести электродной электростатической линзы электронного спектрометра для анализа в апертуре 70 градусов энергии ожэ-электронов.

-Метод совместного возбуждения АС с линиями дискретного спектра в атомах при двухступенчатом возбуждении, позволяющий с высокой точностью определять энергию АС.

Личный вклад автора. Все экспериментальные результаты, вошедшие в диссертацию, получены при личном участии автора в постановке задач, разработке методов их решения, подготовке и проведении экспериментов, анализе и представлении результатов. Экспериментальные установки: лазерный комплекс, времяпролетный масс-спектрометр, фотоэлектронный спектрометр - были лично сделаны автором. Масс-спектрометр с ионным зеркалом, система регистрации на базе персональной ЭВМ были выполнены автором совместно с сотрудниками группы фотоионизационной спектроскопии. Большая часть теоретической части работы сделана совместно с И.И.Тупицыным и Н.А.Черепковым.

Апробация работы.

Результаты диссертации докладывались и обсуждались на следующих конференциях: XVII Международная конференция по электронным и атомным столкновениям (ICPEAC) (Bribane, Australia), XIV Международная конференция по атомной физике (ЮАР), (Colorado, USA, 1994), IV, V, VI Европейская конференция по атомной и молекулярной физике (ЕСАМР), (Riga, 1992, Edinburg, 1995, Siena, 1998), V, VI, VII, VIII Международный симпозиум по резонансной ионизационной спектроскопии (RIS), (Várese, 1990, Bernbstel-Kues, 1994, State College, 1996, Manchester, 1998). Международная конференция по ВУФ излучению (VUF), (Paris, 1992), XIII, XIV,XV Международная конференция по когерентной и нелинейной

оптике (ICONO), (Минск, 88, Ленинград, 91, С.Петербург, 95, Москва, 98). Международная конференция по взаимодействию сильного лазерного излучения с атомами (SILAP VI), (Москва, 1995), Italian-Russian Symposium on Nonlinear Optics of Ultrashort Laser Pulses (Moscow, 97), 1, 2nd Russian-German Workshop on Synchrotron Radiation Research in Atomic, Molecular and Materials Science (Berlin 1996, St.Petersburg, 1997), NATO workshop Super-Intense Laser- Atom Physics (Moscow, 1995), 25 International conference on photonic, electronic and atomic collisions.(ICPIAC), 2007, Freiburg, Germany, 15 International conference on vacuum ultraviolet radiation physics.(VUV), 2007, Berlin, Germany.

Результаты вошедших в диссертацию исследований докладывались и обсуждались на научных семинарах Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе РАН (С.Петербург), Государственного университета им. М.В. Ломоносова (Москва), Института спектроскопии (Москва), Государственного университета (С. Петербург), Laboratoire de Photophysique Molecular (Orsay, France), Lab. Molecul-und Oberflachenphysik (University Bielefeld, Germany).

Публикации. Теме диссертации посвящено 45 публикации в реферируемых журналах. В конце автореферата приведен список работ, наиболее полно отражающих содержание диссертации.

Структура диссертации. Диссертационная работа состоит из Введения, трех Глав, Приложения, Заключения и списка литературы из 152 наименований. Общий объем диссертации 280 страниц, в том числе 17 таблиц и 60 рисунков.

Основное содержание работы

Во Введешш обоснована актуальность выполненных исследований, сформулированы задачи работы, научная новизна и практическая значимость полученных результатов. Приведены положения, выносимые на защиту, и описана структура диссертации. В диссертации рассматриваются следующие вопросы поляризационной лазерной спектроскопии: метод идентификации АС полному моменту, линейный и круговой дихроизм в двухступенчатых процессах фотоионизации атомов Ва, электронная спектроскопия АС в инертных газах, исследование параметров анизотропии углового распределения ожэ-электронов, фотоионизация молекул НС1 и DC1 ВУФ излучением, измерение степени поляризации

фотоэлектронов, многофотонная фотоионизация фуллеренов, лазерное испарение графита

Глава 1 диссертации посвящена описанию метода идентификации АС в атомах. Метод был реализован на примере АС конфигурации 6р7р атома Ва. Схема возбуждения АС представлена на Рис.4.

В главе приводятся обоснования выбора объекта исследований, дается описание возбуждения АС, приводится вывод выражений описывающих вероятность возбуждения АС и выражения для углового распределения электронов образовавшихся в результате распада АС образовавшегося в результате заполнения внутренней вакансии и в случае фотовозбуждения. Приводятся результаты вычислений в нерелятивистском и релятивистском приближениях энергий АС, параметров угловой анизотропии углового распределения электронов, спиновой поляризации электронов. Здесь же приведен вывод выражений для параметров анизотропии углового распределения ожэ-электронов основанный на формализме матрицы плотности. Сделано сравнение результатов вычислений с имеющимися экспериментальными данными. Особое внимание уделяется тем случаям, когда в настоящее время еще имеется различие теоретически полученных данных с экспериментом. Делается вывод о необходимости использования экспериментального метода идентификации АС по полному моменту.

В рассматриваемой главе приводится описание метода идентификации АС в атомах на основе правил отбора при двух- и трехступенчатом возбуждении АС.

Рис.4. Коллинеарная геометрия возбуждения АС атомов Ва. Возбуждение атомов осуществляется двумя излучениями лазеров на красителях Ц и Ь2 взаимно перпендикулярными и взаимно параллельными ориентациями вектора Е] и Е2 излучения. Образовавшиеся в результате распада АС ионы Ва+ выталкиваются из

Е

У^

области взаимодействия с лазерным излучением положительным электрическим импульсом вдоль оси ОХ, совпадающей с направлением на детектор ионов. В правом нижнем углу приведены правила отбора для двухступенчатого возбуждения АС.

В главе приводятся результаты расчета заселенности уровней в приближении трехуровневой схемы. Рассматривается влияние столкновительной деполяризации и процесса пленения резонансного излучения на идентификацию резонансов. Приводится описание экспериментального исследования деполяризации атомов в промежуточном состоянии бБбр ('РО при двухступенчатом возбуждении. В этой же главе диссертации приводится описание экспериментальной установки, позволяющей проводить спектроскопические исследования при помощи многофотонной ионизации поляризованным лазерным излучением, что потребовало, в свою очередь, разработки новых методик исследования. Параграф, в котором описана экспериментальная установка, разделен на четыре части. Первая часть состоит из описания конструкции самодельного лазерного комплекса, состоящего из двух перестраиваемых лазеров на красителях, которые накачиваются одним АИГ:№3+ лазером с неустойчивым резонатором. Конструкция лазера на красителях, разработанная и реализованная автором диссертации [9], позволяла осуществлять непрерывное сканирование длины волны лазерного излучения в видимой и УФ области спектра. Преобразование излучения лазера на красителях видимого диапазона в УФ область спектра осуществлялось при помощи кристалла КДП. Сопряжение поворота дифракционной решетки и кристалла КДП, для удовлетворения условию синхронизма, осуществлялось при помощи автоматизированной системы выполненной на основе модулей КАМАК, управление которыми осуществлялось при помощи алгоритмической программы для персонального компьютера. Во второй части параграфа приводится описание конструкции времяпролетного масс-спектрометра. Оптимизации электронно-оптической схемы осуществлялась при помощи программы БМОК

В третьей части параграфа описывается конструкция эффузионного источника атомов Ва. Калибровка интенсивности атомного пучка осуществлялась при помощи метода основанного на эффекте поверхностной ионизации на грани 001 вольфрама. Четвертая часть параграфа посвящена описанию автоматизированной системы регистрации с временным разрешением 4 не., выполненной на основе импульсного АЦП, персональной вычислительной машины и системы КАМАК.

В последующих параграфах главы приведены и проанализированы результаты апробации метода идентификации АС на примере линий дискретного спектра атома Ва. Приведено описание предложенного нами метода измерения сечения двухфотонного возбуждения. Анализ величин сечений и сравнение с расчетом позволил сделать вывод о механизме двухфотонного возбуждения: при двухфотонном возбуждении атома Ва в процессе участвуют оба бе-электрона. Показано, что процесс двухфотонного возбуждения в основном определяется электронными корреляциями внутри 6б - оболочки атома.

Ва - трехфотонная ионизация

бР!('Р,)

¡5 3 о

м 1 в

а

35000 35500 36000 Энергия излучения (см'1)

Рис 5. Спектр трехфотонной ионизации атома В А

При исследовании двухступенчатого возбуждения атомов Ва через промежуточный резонанс 6з6р('Р,) нами были обнаружены два аномально уширенных резонанса: 6р2(3Р0)- 34494 ст"1 и 6383(18°) -34371 ст"1. Ширины резонансов были, соответственно равны 25см"1 и 13 см"1. Эффект уширения объясняется корреляциями при одновременном возбуждении указанных дискретных уровней и нечетного АС. Здесь же приводится описание предложенного в работе метода определения точного положения АС на шкале длин волн. Идея метода заключается в возможности одновременного возбуждения АС и дискретных уровней при двухступенчатом возбуждении излучением двух лазеров. В этом случае дискретные уровни являются реперами положения автоионизационного резонанса. Возбуждение автоионизационных состояний конфигурации 6р7р осуществлялось через промежуточные резонансы 6зпр('Р[), где п=6,7,8 по следующей схеме:

6з2('80)+Ьу1 -» 6зпр(1Р1)+ Ьу2 —»6р7р,

где К = 553.8 нм.;307.2 нм.;278.6нм„ Ь'2 = 280-320нм.; 560-650нм., п = 6,7,8. Для экспериментальной идентификации автоионизационных состояний использовались две линейные параллельные и взаимно-перпендикулярные поляризации. Был исследован диапазон энергий 48000см"1 - 54000см"1. По оценкам, в этой области энергий могут находиться только АС конфигурации 6р7р. Результаты измерений приведены в Таблице I. Из девяти АС конфигурации 6р7р (кроме состояния (3Бз), которое не может возбуждаться в двухфотонном процессе из основного состояния) нами было обнаружено семь. В настоящей работе для проверки правильности выполненной идентификации было осуществлено возбуждение АС через различные промежуточные состояния. Результаты этой идентификации согласуются между собой и представлены в Таблице 1.

Е(ст"') 6з6р(1Р1) 6з7р('Р1) 6з8р('Р,)

50383 1 1 1

51113 2 2 2

51494 2 2

52158 1 1

52583 1

Таблица 1. Результаты экспериментальной идентификации АС атома Ва конфигурации 6р7р по полному моменту.

В Главе 2 диссертации приводится теоретическое описание нового метода исследования явления дихроизма для ионизации из ориентированного возбужденного состояния. С помощью теоретических выражений для линейного и циркулярного дихроизма получены значения двух теоретических параметров, представляющих собой отношения квадратов дипольных матричных элементов для переходов из возбужденного состояния.

Получены общие формулы для нормированного линейного и кругового дихроизма, (см. соотношениями (1) и (2), соответственно) в зависимости от величин матричных элементов описывающих вероятность возбуждения АС:

=фг,+К.) =+544)

(3)

(4)

где - приведенный матричный элемент, оц сечение ионизации, в случае, когда излучение первого и второго лазеров линейно поляризовано в направлении оси ОХ, ах - сечение ионизации, когда излучение первого лазера линейно поляризовано в направлении оси ОХ, второго - в направлении оси ОУ (см. Рис.4), С++ и а+. сечение ионизации циркулярнополяризованным излучением, где знаки (+) и (-) соответствуют правой и левой циркулярной поляризациям. Таким образом, выражения (1-4) дают определения измеряемых экспериментально величин через приведенные дипольные матричные элементы, вычисляемые теоретически.

На основании экспериментальных результатов, был вычислен нормированный линейный и круговой дихроизм в соответствии с определениями (1) и (2). Из двух независимые экспериментально измеренных величин Акд и Адд в работе были вычислены отношения дипольных матричных элементов. Таким образом, из измеренных значений Акд и Адц при каждой энергии фотона извлекаются два параметра, V2! и \гг. С помощью данных для АКд и АЛд, были найдены значения безразмерных параметров V2! и у22. Первый из них приведен на Рис.6, а второй в области наблюдаемого резонанса с полным моментом 1=1 слабо меняется, так как он представляет собой отношение дипольных матричных элементов, соответствующих переходам в состояния с полным моментом .1=2 и 1=0. Нами получено значение у22 =1.3±0.3. В следующем параграфе главы приводятся методы и приводятся результаты экспериментального исследования контуров АС конфигурации 6р7р атома Ва (см.

Рис.3).

параметр V для АС бр7р, 1=1

ю 0-

Рис.б Вид зависимости параметра V2! вдоль контура автоионизационного резонанса.

Спектральные характеристики (времена жизни и значения параметров Фано (я) для случаев возбуждений АС через различные промежуточные состояния бзпр(1Р1), где п=6,7,8 приведены в Таблице 2. В работе было экспериментально показано на примере нескольких АС, что время жизни АС не зависит от канала возбуждения.

ТЕРМ АС Ширина АС (см'1) 6р6р(1Р1) Параметр (я) 6р7р(1Р,) Параметр (я) 6р8р('Р1) Параметр (я)

40.5±2 14.5±2

3Р2 19.4±1 6.1±2

У 22.8±1 11.1±2 16.4±2

Таблица 2. Экспериментальные результаты исследования контуров АС атома Ва при двухступенчатом возбуждении через различные промежуточные состояния.

Следующий параграф главы посвящен описанию методов исследования углового распределения электронов при фотоионизации ориентированных атомов. Параграф состоит из нескольких пунктов: теория углового распределения

фотоэлектронов при двухфотонном возбуждении промежуточного состояния; описание конструкции времяпролётного фотоэлектронного спектрометра; описание экспериментального метода измерения угловых распределений ожэ-электронов и обсуждение полученных экспериментальных и теоретических результатов.

Возбуждение АС лазерным излучением видимого диапазона может быть осуществлено при помощи многофотонного резонансного или нерезонансного процессов возбуждения. Показано дополнительное преимущество двухфотонных процессов перед двухступенчатыми возбуждениями для промежуточных состояний с ненулевым полным моментом, когда ориентация атомов в промежуточных состояниях может быть нарушена в результате процессов эффузии излучения и столкновительной деполяризации. Так, например, деполяризация атомов в промежуточном состоянии бзбр^РО при ступенчатом возбуждении поляризованным излучением атомов Ва была обнаружена при концентрации атомов в пучке большей, чем Ю10 см"3. В случае двухфотонного возбуждения деполяризация атомов в промежуточном состоянии не была обнаружена для концентраций атомов в пучке вплоть до 1014 см"3, т.к. излучательная релаксация в основное состояние запрещена правилами отбора. В этом случае влияние эффузии излучения и столкновительной деполяризации на ориентацию атомов в промежуточном состоянии практически не сказывается.

Используя аппарат неприводимых тензорных операторов, выводятся общие выражения для угловых распределений фотоэлектронов при распаде АС как функции угловых зависимостей между поляризацией атома и поляризацией Е излучения:

7 ш

где А40(70)-статистические тензоры, описывающие поляризационное состояние атома в начальном состоянии, 1о - полный угловой момент атома в начальном состоянии, с осью квантования а{вара} вдоль его оси симметрии, а() - инвариантные геометрические факторы, описывающие поляризационное состояние мишени, зависящие от ориентации вылета фотоэлектрона а{0ере} и от параметров Стокса (Р1.2,з) возбуждающего излучения. а()- коэффициент угловой анизотропии ожэ-электронов, содержащий кулоновские амплитуды,

определяющие динамические параметры эксперимента и угловую часть, зависящую от геометрических параметров эксперимента.

Были детально проанализированы случаи АС, запрещенных по четности для перехода из основного состояния, которые представляются одними из наиболее перспективных направлений исследований фотоионизации лазерно-возбужденных атомов излучением лазеров на свободных электронах. В работе предлагается постановка полного квантовомеханического эксперимента по фотоионизации: парциальное сечение, параметры угловой анизотропии и поляризации фотоэлектронов для атома в ориентированном лазерно-возбужденном состоянии для получения новой информации о резонансной ионизации. В частности, показано, что ионизация циркулярно поляризованным лазерным излучением может служить чувствительным индикатором поляризации выбитых электронов.

В диссертации теоретически исследуется общие закономерности анизотропии угловых распределений электронов в области АС в случае атомов Ва и АС возбуждаемых в инертных газах. Общие закономерности для анизотропии угловых распределений и спиновой поляризации ожэ-электронов иллюстрируются численными расчетами для атомов инертных газов:

Для распада АС конфигурации ЬзМ1М4 5 сделаны численные предсказания для параметров асимметрии угловых распределений и спиновой поляризации электронов в атомах, для наблюдаемых величин, характеризующих полный квантовомеханический эксперимент в Кг, Хе, Ва и Н§.

Для фотоионизации из возбужденного ориентированного состояния УЬ*(6з6р)3Р1 +ХиУ—> УЬ+ (бз)^! + е' (вщс^/ия) проведено сравнение теории с экспериментом для величин радиационных матричных элементов Вя'Оа и сдвиг фаз (Д) волновых функций "в" и "сГ фотоэлектронов. Приводятся описание метода исследований возбуждения АС инертных газов в котором для образования вакансии во внутренней оболочке атома использовалось излучение 47 гармоники видимого диапазона ВУФ излучение выделялось при помощи вакуумного монохроматора.

Не+*2з'2р5пр—> Ке2+2з22р4 Аг+*3 з 13 р5пр—> Аг2+3 з23 р4 Кг+*4з'4р5пр—>Кг2+4з24р4 Хе+*5з'5р5пр—»Хе2+5з25р4

Ме+*2з°2р6пр—►Ые2+2з12р5 Аг+*3з°3р6пр—»Аг^Зз'Зр5 Кг+*4 з°4р6пр—► Кг2+4 эМр5 Хе+*5з°5р6пр^Хе2+5з15р5

5

Рис. 7 Коллинеарная геометрия ионизации атомов Ва излучением двух лазеров на красителях. Фотоэлектроны регистрируются при помощи времяпролетного электронного спектрометра.

Особенностью работы, которого является сохранение степени поляризации излучения. Для регистрации ожэ-электронов использовался фотоэлектронный спектрометр энергии электронов повышенной чувствительности, которая достигалась за счет использования многоэлектродной электростатической линзы, вид которой представлен на Рис.8.

Е(эВ) рв/Оё соэД! фв/Ба соэД)2 соэД

Эксперимент 4.02

Эксперимент 0.44 ±0.05 0.28 ± 0.07 0.83 ±0.14

Теория 3.75 0.58 0.26 0.996

Таблица 3. Значение отношения матричных элементов и сдвига фаз волновых функций электрона в непрерывном спектре для ионизации атомов УЬ из возбужденного состояния.

Хе

Рис.8. Вид конструкции электростатической линзы для фотоэлектронного спектрометра энергии электронов. Стрелкой показана область взаимодействия лазерного излучения атомами или молекулами.

Следующий раздел главы диссертации посвящен описанию конструкции времяпролетного фотоэлектронного спектрометра для энергий электронов 2-10эВ.

В работе выполнено экспериментальное исследование углового распределения фотоэлектронов, полученных в результате трехфотонной ионизации атомов Ва. Возбуждение атомов в четное состояние осуществлялось при помощи двухфотонного процесса, линейно поляризованным излучением лазера на красителях. Излучением того же лазера это состояние атома ионизовалось:

1 В 1,5 1,4 1.2 1,0 0,0 0,6 0,4 0,2 0,0

Энергия (эВ)

Рис. 9. Электронный спектр ступенчатой ионизации атомов Ва.

Энергия непрерывного спектра, соответствующая трехфотонной ионизации, совпадает с положением контура автоионизационного резонанса конфигурации 6р8з('Р1). Вид электронного спектра представлен на Рис.9. При помощи поворота плоскости поляризации лазерного излучения измерялось угловое распределение фотоэлектронов (см. Рис.10).

1 - аппроксимация (а=0.74)

Рис.10. Вид углового распределения фотоэлектронов при ионизации атомов Ва из возбужденного состояния.

В последнем параграфе главы диссертации получены аналитические выражения, описывающие угловое распределение фотоэлектронов образующихся при двухфотонной фотоионизации и результаты экспериментального измерения параметров ассиметрии углового распределения ожэ-электронов.

В третьей главе диссертации приведены описания метода идентификации типа связи моментов по Гунду на основе измерения спиновой ориентации фотоэлектронов при ионизации ридберговской серии АС молекул НС1 и ОС1. Из угловой анизотропии распределения фотоэлектронов, была получены вероятности характеризующие распад множества ридберговских АС через спин-орбитальное взаимодействие в континуум, который лежит ниже 2Пщ состояния иона. В случае атомов эти параметры полностью описывают процесс фотоионизации. Для молекул, в которых отсутствует сферическая симметрия, аналитический вид выражений для матричных элементов и фазовых сдвигов в большинстве случаев неизвестен, что делает необходимым проведение экспериментальных измерений.

Первый параграф главы носит вводный характер. В нем обосновывается выбор молекул НС1 и ОС1, как объекта исследований. Во втором параграфе приводится

описание конструкции источника ВУФ излучения. Это излучение было получено путем смешения частот видимого диапазона в сверхзвуковой струе ксенона. Эффективность преобразования составляла 10"\ Разделение основной частоты от преобразованной осуществлялось при помощи вакуумного монохроматора, который был разработан и сконструирован автором диссертации. В параграфе приведена теория конверсии излучения в нелинейных средах. Рассмотрено на основе формализма матрицы плотности трехфотонная конверсия излучения в нелинейной среде. Приведены правила отбора, условия синхронизма, поляризационные зависимости генерируемого излучения в зависимости от параметров поляризации исходного излучения. В следующем параграфе главы приводится описание экспериментальной установки, которая состояла из вакуумного монохроматора и камеры дифференциальной откачки с импульсным источником сверхзвуковой струи Хе. Оптическая схема монохроматора состояла из двух элементов вогнутых дифракционной решетки и зеркала. Зеркало использовалось для преобразования расходящегося преобразованного излучения в параллельное, дифракционная решётка использовалась в режиме дифракции параллельного пучка и фокусировала ВУФ излучение в область взаимодействия с молекулами. Ориентация падения излучения на зеркало и решетку была близка к нормальной, что обеспечивало сохранение циркулярной поляризации преобразованного излучения. Спиновая ориентация фотоэлектронов осуществлялась при помощи анализатора Мотта (ускорение электронов осуществлялось до 100 кЭв). Исследование возбуждения Ридберговской серии АС молекул HCl и DC1 было выполнено в интервале энергии фотонов 102850103050 см"1 см. Рис. (11). На Рис.(12) представлены результаты измерения параметра спиновой ориентации (А) для молекул HCl, соответственно. Благодаря эффективному охлаждению колебательных степеней свободы в сверхзвуковой газодинамической струе в спектре представлены только R(0) линии.

Экстремумы значения параметра (А) коррелируют с максимумами фотоионизационного спектра. Величина параметра (А) при энергии фотонов 102920 см"1 для молекул HCl превышает величину 0.5, которая соответствует неориентированным молекулам. Теоретические расчеты показывают, что величина параметра (А) может быть больше 0.5 для вращательно разрешенных спектров. Для низких Ридберговских серий, как это было обнаружено для молекул HI, резонансы, принадлежащие d серии, могут быть легко идентифицированы благодаря их ширине и асимметричному профилю. Для спин-орбитальной автоионизации HCl и DC1 такая

простая идентификация невозможна, так как ширина автоионизационного резонанса уже ширины линии ВУФ излучения. Знак параметра (А) дает дополнительную спектроскопическую информацию.

102950 102900 103950 ЮЭСОО 103060

Энергия излучмя (см1)

10ZS50 102900 10:950 103000 103050 Энергия излучения (см*1)

Рис. 11. Спектр сечения фотоионизации молекул HCl и DC1.

<■« V?

•fr *

В еличина параметра А 10% DC1 в Ne

с:

fc?' А

Я '

\

Л

102850 102900 102950 103000 103050

Энергия излучения (см")

Рис. 12. Величина параметра А для молекул НС1.

Для молекул НС1 расчеты показывают, что величина (А) должна быть отрицательна для 5 резонансов и положительна для <1 резонансов, что позволяет идентифицировать тип связи по Гунду. На Рис.(П) представлено в относительных единицах полное сечение ионизации молекул НС1 и БС1 в интервале энергий соответствующих ридберговской серии АС, сходящихся к 2Х\\ц ионному состоянию и распадающихся в континуум ~1\т ионного состояния. Статистическая ошибка измерения каждой спектральной точки не превосходит 2%.

Для получения излучения в указанном спектральном диапазоне использовалось нерезонансное смешение частот в Хе. Абсолютное значение длины волны было определено с точностью ±1 см"1 посредством мониторинга флюоресценции.

Благодаря установке скиммера все вращательные степени свободы исследуемых молекул были заморожены. В соответствии с больцмановским распределением вращательная температура колебаний молекул была меньше, чем 7К.

Хотя в наших экспериментах дают заметный вклад только линии R(0), резонансы расположены достаточно плотно. Эта высокая плотность наблюдаемых резонансов может быть объяснена наличием нескольких серий, соответствующих различным АС с угловым моментом J=l, которые сходятся к ионным состояниям с различным полным угловым моментом J. В высоте пиков проявляются иррегулярные флуктуации, которые увеличиваются с ростом п в ридберговских сериях. В низших резонансах ридберговской серии проявляется асимметрия контура АС, поскольку в этом случае их ширина превосходит спектральную ширину линии генерации излучения.

Спектры НС1 и DC1 измерены в одном и том же спектральном интервале энергий. Было обнаружено их заметное различие (см. Рис.11). В области взаимодействия излучения с молекулами присутствует слабое электростатическое поле (0.5V), которое приводит к полевой ионизации, что видно на левой части спектра фотоионизации. Уменьшение этого поля до величины 0.025 V/см. дает возможность измерить потенциал ионизации, который составил 1002801,51± 1см"1. для НС1 и 102836.1±1см-1 для DC1. Эти результаты находятся в удовлетворительном согласии с результатами ZEKE спектроскопии, где было получено 102801.5±1 см"1 для НС1 и 102836.1±1см-1 для DC1.

Последняя глава диссертации посвящена описанию экспериментальных исследований нового вида кластеров углерода, получивших название фуллерены. Ионизация кластеров осуществлялась при помощи электронного удара и четырехфотонной ионизации излучением второй гармоникой АИГ:Ш3+ лазера. Экспериментально показано, что при многофотонной ионизации в масс-спектре доминирующим является массовый пик соответствующий С6о-

Описана методика экспериментов и экспериментальная установка, особенностью которых является возможность за один лазерный импульс регистрировать весь масс-спектр при помощи времяпролетного масс-спектрометра с ионным зеркалом [10]. Разрешающая способность прибора составляла 1200. Поток фуллеренов в ионный источник масс-спектрометра обеспечивался при помощи термоэффузионного источника. В диссертации приводятся масс-спектры одно-, двух-, трехзарядных ионов фуллеренов.

При исследовании фуллеренов методами электронной спектроскопии исследуемый образец состоял из 50% смеси Сб0 и С70. Ионизация осуществлялась излучением второй гармоники 530нм. АИГ:Ш3+ лазера. Интенсивность излучения составляла 25mJ. На основе калибровки фотоэлектронного спектрометра, выполненной при ионизации атомов Ва, было получено значение потенциала ионизации С70, который равняется 8.0±0.1эВ.

Фотофрагментация продуктов испарения образца анализировалась по энергиям электронов, выбитых из кластеров С60, С70 в результате лазерного испарения графита. Конструкция времяпролетного электронного спектрометра позволяла регистрировать энергию электронов в интервале значений 0-5 эВ, кроме этого, за счет поворота плоскости поляризации лазерного излучения, исследовалось угловое распределение электронов. Для испарения графита использовалось излучение 1, 2 и 4 гармоники АИГ:Ш3+ лазера. Преобразование излучения осуществлялось при помощи кристалла КДП. При эффективности преобразования 10% -+15% интенсивность излучения второй и четвертой гармоник составляло- 1.5мДж. и ЮмДж, соответственно. Длительность импульса в режиме модуляции добротности -20нс. Фокусировка лазерного излучения на поверхность графита осуществлялась при помощи линзы с фокусным расстоянием 10см. Фотоэлектронный спектр продуктов лазерного испарения графита изображен на Рис.13. Он состоит из повторяющихся с равным интервалом энергий пиков, соответствующих кратным возбужденным состояниям кластеров.

По величине энергия возбуждения совпадает со значением внутренней энергии приходящейся на один атом в кластере С6о- Как показали наши эксперименты, при лазерном испарении графита образуются кластеры в возбужденном состоянии, причем кратность возбуждения соответствует 0.95эВ. Кратность возбуждения кластера тем выше, чем ближе по значению величина энергии возбуждения кластера к энергии фотонов излучения. Фотоэлектронный спектр лазерного испарения графита четвертой гармоникой излучения AHT:Nd3t лазера полностью совпадает с фотоэлектронным спектром четырехфотонной ионизации фуллеренов в термо-эффузионном пучке. Экспериментально нами обнаружено, что угловое распределение фотоэлектронов изотропное.

1000 1200 им 1600 1В00 2X0 2ЯЮ ММ 26ГЮ М00 ЗИЛ

ИМ

Рис. 13. Фотоэлектронный спектр Сбо, полученный при лазерном испарении графита излучением первой гармоники АИГ:Ш3+ лазера.

В заключении сформулированы основные результаты диссертации.

1. Разработан метод идентификации АС по полному моменту на основе правил отбора для ступенчатого возбуждения поляризованным лазерным излучением. Создана экспериментальная установка, позволяющей проводить исследования атомов при помощи ступенчатого и многофотонного возбуждения лазерным излучением видимого и УФ диапазонов. В работе выполнены исследования влияния столкновительной деполяризации на ориентацию в промежуточном состоянии при ступенчатом возбуждении поляризованным лазерным излучением. Апробация метода идентификации была осуществлена на примере линий дискретного спектра, идентифицированных методами классической спектроскопии. Выполнена идентификация автоионизационных резонансов конфигурации 6р7р атома Ва.

2. Предложен метод и проведены измерения сечения двухфотонного возбуждения дискретных уровней в атомах. На основе сравнения измеренной величины сечения с расчетной сделан вывод о механизме двухфотонного возбуждения. Методы исследования, разработанные для дискретной области спектра, позволили выяснить природу состояний, неправильно идентифицированных в работе [9]. Указанные методы позволили обнаружить аномально уширенные линии дискретного спектра. Уширение объясняется взаимодействием дискретного уровня с континуумом. Предложен метод совместного возбуждения автоионизационных состояний с линиями дискретного спектра, позволяющий с высокой степенью точности определять энергию возбуждения АС.

3. Впервые проведены экспериментальные исследования линейного и кругового дихроизма для ионизации из возбужденного ориентированного состояния. При помощи теоретических выражений для линейного и кругового дихроизма предложен и реализован метод получения теоретических параметров, представляющих собой отношения квадратов дипольных матричных элементов для переходов в АС.

4. Создана экспериментальная установка, реализующая метод конверсии поляризованного излучения видимого диапазона спектра в область ВУФ диапазона. Выполнены исследования ридберговской серии АС молекул HCl и DC1, на основании которых сделан вывод о типе связи по Гунду. Описан метод исследования спиновой ориентации фотоэлектронов.

5.Осуществлена разработка и изготовление времяпролетного фотоэлектронного спектрометра для энергий фотоэлектронов в диапазоне СН-ЗэВ. Выполнено исследование углового распределения фотоэлектронов, полученных в результате ионизации атомов Ва. Получен параметр, описывающий анизотропию углового распределения эмиссии фотоэлектронов.

б. Разработанные экспериментальные методы масс-спектрометрии и фотоэлектронной спектроскопии позволили провести исследования многофотонной ионизации фуллеренов. Получены фотоионизационные масс-спектры и электронные спектры одно-, двух- и трех- зарядных ионов фуллеренов.

Цитированная литература

1. Kluge H.J. Resonation ionization spectroscopy, New York.:AIP press, 1994, 542 p.

2.Летохов B.C. Лазерная фотоионизационная спектроскопия, М:Наука,1987, 320 с.

3.СЬеп М. N., Effect of intermediate coupling on angular distribution of Auger electrons. - Phys. Rev. A, 1992, v. 45, p.1684.

4.Ueda K. J., Shimizu Y., Chibe H., Kitajima M, Tanaka H, Fritzsche S, Kabachnik H. M., J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. Experimental and theoretical study of the Auger cascade following 2p-4s photoexcitation in Ar - 2001, vol. 34, 107-119.

5.Клаиджер Д. Сверхчувствительная лазерная спектроскопия.-"Мир",М.,1986, 518с.

6.Акулин В.М. Карлов Н.В. Интенсивные резонансные взаимодействия в квантовой электронике. - "Наука", М., 1987, 308 с.

7.Siffalovic P., Drescher M., Spieweck M., Wiesenthal Т., Lim Y.C.,R., Elizarov A., Heinzmann U. Laser-based apparatus for extended ultraviolet femtosecond time-resolve photoelectron spectroscopy.- Rev. Sc. Inst. 2001, vol. 72, n.l, p.30-35.

8.Бобашев С В., Елизаров А.Ю., Коршунов В В., Черепков Н А. Исследование контура автоионизационного резонанса конфигурации 6p7p(3Pi) атома Ва. - ЖЭТФ, 1995, т.107, с.119-124.

9.Kachru R., Van Linden van den Heuvel H.B., Gallagher T.F. Resolution of the Ba (6pj;ndj), and (6pj,ndj), autoionizing states and their mixing the (6pj,ns) and (6pjngj) states. - Phys.Rev. A, 1985, v.31, p.700-708.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Елизаров А.Ю. Телескоп для лазера на красителях, составленный из призмы и дифракционной решетки. - ЖТФ, 1985, т.55, с.2075-2077.

2. Елизаров А.Ю., Черепков Н А. Экспериментальное определение полных моментов автоионизационных состояний при многоступенчатой фотоионизации атомов. - Письма в ЖЭТФ, 1986, т.44,в. 1, с.3-5.

3. Елизаров А.Ю., Черепков Н А. Исследование возбужденных состояний дискретного спектра в атоме Ва. - Письма в ЖТФ, 1986, т.14,в. 3, с.210-214.

4. Елизаров А.Ю. Масс-спектрометрическое исследование двухфотонных возбуждений в атоме Ва. Автореферат и диссертация на соискание ученой степени кандидата физ.-мат. наук, 1988.

5. Елизаров А.Ю., Черепков Н.А. Двухфотонная поляризационная спектроскопия автоионизационных состояний. - ЖЭТФ, 1989, т.96, в.4(10)б с.1224-1230.

6. Cherepkov N.A., Elizarov A.Yu. Method for determining the cross section for two-photon excitation of discreet levels.- Resonance Ionization Spectroscopy, Institute of Physics Conference Series. Number 114. 1990, v.114, p.101-104.

7. Cherepkov N.A., Elizarov A.Yu. Two-photon excitation of Ba atoms and absolute measurements of c2. - J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis, 1991, v.24,p.4169-4179.

8. Dresher M., Irrgang R., Elizarov A., Bowering N., Heinzmann U. Rotationally Resolved One photon ionization of HC1. In: Fourth European Conference on Atomic and Mol. Physics 1992, Riga, Latvia, p.181.

9. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms. - Laser Physics, 1993, v.3, p.751 -755.

10. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms. In: XVIII International Conference on the physics of electron and atomic collisions, Denmarc, Aarhus, 1993, p.53-54.

11. Бобашев C.B., Елизаров А.Ю., Коршунов B.B., Прилипко В.К., Черепков НА. Экспериментальное определение полного момента автоионизационных состояний конфигурации 6р7р атома Ва методом поляризационной лазерной спектроскопии. - ЖЭТФ, 1994, т.106, р.90-101.

12. Bobashev S.V., Dubensky В.М., Elizarov A.Yu., Korshunov V.V. A time-offlight mass-spectrometer for analysis of fullerenes. -Mol. Mat., 1994, v.4, p. 155-158.

13. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms - AIP Conference proceedings 329, 1994, 399-402.

14. Бобашев C.B., Елизаров А.Ю., Коршунов B.B., Черепков НА. Исследование контура автоионизационного резонанса конфигурации 6p7p(3Pi) атома Ва. - ЖЭТФ, 1995, т. 107, с. 119-124.

15. Бобашев С.В., Елизаров А.Ю., Коршунов В.В. Исследование контуров автоионизационных резонансов конфигурации 6р7р атома Ва. - Оптика и спектроскопия, 1995, т.78, с.709-714.

16. Drescher М., Irrgang R., Elizarov A., Bovering N., Heinzmann U. The Fano-effect in rotationally resolved autoionization of HC1 and DC1. - Phys.Rev.Lett., 1995 v.75, n.16, p. 2936-2939.

17. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Korshunov V.V. Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms. In: AIP Conference proceedings 5-th European Conference on Atomic and Mol. Phys. 1995, Edinburg, U.K. p.434-435.

18. Elizarov A.Yu. Investigation of the multiphoton ionization of Ba atoms and C60 and C70 clusters with photoelectron spectroscopy.- Laser Physics, vol. 5 No 6, 1995, p. 11441146.

19. Elizarov A.Yu. A time of flight photoelectron spectrometer for the analysis of fullerenes. - Super-Intense laser-atom physics, NATO ASI Series, 1995, vol. 13, p. 209-211.

20.Елизаров А.Ю. Исследование углового распределения эмиссии фотоэлектронов при трехфотонной ионизации атомов Ва. - Письма в ЖЭТФ, 1996, т.62,в.1 с .23-26.

21.Elizarov A.Yu. Investigation of the angular distribution of electrons in the ionization of the 6p8s(3Pi) autoionizing state of a Ba atom. - Laser Physics, 1997, vol.7, n.2, p.292-294.

22.Elizarov A.Yu., Korshunov V.V. Investigation of the excitation of an autoionizing resonance from an oriented state.- Laser Physics, 1997, vol.7, n.3, 331-333.

23.Elizarov A.Yu. Investigation of the multiphoton ionization of Ba atoms and C6o and C70 clusters with photoelectron spectroscopy.- Physica Scripta, 1997, vol.56, p.584-586.

24.Elizarov A.Yu., Cherepkov N.A. Investigation of the multiphoton ionization of Ba atoms with photoelectron spectroscopy. ITARUS on nonlinear optics. Technical digest of Internation Laser Center Moscow State University. 1997, p. 40-42.

25.Elizarov A.Yu. Investigation angular distribution of photoelectrons by double ionized atom. - Laser Physics, 1998, vol. 8, n.5, 1021-1023.

26.Елизаров А.Ю. Исследование двухступенчатого возбуждения автоионизационных состояний атома Ва при двухфотонном возбуждении промежуточного состояния. - ЖЭТФ, 1998, т.ЮЗ, в.З, с.834-840.

27.Елизаров А.Ю., Крамник С.С. Фотоэлектронная спектроскопия кластеров углерода. - Оптика и спектроскопия, 1999, т.87, с.283-285.

28.Elizarov A.Yu. The angular distribution of Auger electrons in the case of double vacancies in the inner atomic shell. - Laser Physics, 2000, vol.10, n.2, p.665-667.

29.Siffalovic P., Drescher M., Spieweck M., Wiesenthal Т., Lim Y.C.,R., Elizarov A., Heinzmann U. Laser-based apparatus for extended ultraviolet femtosecond time-reolve photoelectron spectroscopy.- Rev. Sc. Inst. vol. 2001, 72, n.l, p.30-35.

30.Елизаров А.Ю. К вопросу об измерении степени поляризации синхротронного излучения. - Оптика спектроск., 2000, т.88, 5 с. 840-842.

31.Elizarov A.Yu. The angular distribution of photoelectrons in the ionization of oriented diatomic molecules. - Laser Phys., 2001, v.ll, 3, c. 352-354. .

32.Elizarov A.Yu. Angular distribution of photoelectrons upon ionization of oriented diatomic molecules. - High Energy Chem., 2001, v.35, 3 c. 139-141. .

33.Елизаров А.Ю. Тупицын И.И., Исследование углового распределения оже-элскгронов в атоме Хе. - ЖЭТФ, 2003, т. 124,4(10), с. 733-743.

34.Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Исследование углового распределения ожэ-

электронов для переходов вида (М3-> N2.3N2.3X (М4-> N4 5N4 5), (М4-> N1N3) и (М4,5-> О3О3) в атоме ксенона. - ЖТФ, 2003, т.73, 12 с 1-8.

35.Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Исследование углового распределения ожэ-электронов для переходов BimaN30i045 и L3M1M4 5 в атоме Hg. - Оптика спектроск., 2004, т.47, 6 с. 540-546.

36. Елизаров А.Ю., Тупицын И И. Спиновая поляризация и угловое распределение ожэ-электронов, образующихся в результате распада Зс1'15р-состояния в атоме Кг,- ЖЭТФ, 2004, т. 126, 6(12) с. 1283-1289.

37.Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Вычисление параметров асимметрии углового распределения и спиновой поляризации оже-электронов для атомов с открытыми оболочками. - ЖТФ, 2004, т.74, 11с. 8-12.

38. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Calculations of electron angular distribution in resonant Auger decay forNa, Ba, Hg and Kr. - Phys. Scr., 2004, v.70, 2-3 p. 139-141.

39.Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Calculations of electron angular distribution in resonant Auger decay for open-shell atoms - Laser Phys., 2004, v.14, 12 c. 1499-1506.

40.Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Вычисление сечения ионизации Не электронным ударом с образованием иона в возбужденном состоянии - Оптика спектроск., 2005, т.99, 5 с. 709-713.

41. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Angular distribution and spin polarization of Auger transitions of the Ne, Ar, Kr and Xe excited states.- J. Phys. B-At. Mol. Opt. Phys., 2006, v.39,20 . p. 4329-4338.

42. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Electron-impact ionization of Li, Be+, B2+, C3+, N4+ and 05+.- J. Phys. B-At. Mol. Opt. Phys., 2006, v.39, 6 p. 1395-1407.

43. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Calculation by plane wave Born approximation of the electron-impact ionization of Ne, Ar, Kr and Xe - Phys. Scr., 2007, v.16, 6, p.706-713.

44. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Photoionization and electron-impact ionization of Yb atoms from an excited aligned state. - J. Phys. B-At. Mol. Opt. Phys., 2007, v.40, 11 p. 1991-2002.

45. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Calculation by plane wave Born approximations of electron-impact ionization of silver and copper.- Eur. Phys. J. D, 2008, v.48, p. 67-74.

Лицензия ЛР № 020593 от 07.08.97

Подписано в печать 30.01.2009. Формат 60*84/16. Усл. печ. л. 2,25. Уч.-изд. л. 2,25. Тираж 100. Заказ 0034.

Отпечатано с готового оригинал-макета, предоставленного автором, в типографии Издательства Политехнического университета. 195251, Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29.

Введение

Постановка задачи.

Защищаемые научные результаты и положения.

1 Экспериментальная идентификация по полному моменту АС атомов.

1.1 Введение к главе.

1.2 Выбор объекта исследований.

1.3 Введение в теорию АС атомов.

1.3.1 Вычисление параметров асимметрии углового распределения оже-электронов.

1.3.2 Угловое распределение оже-электронов образующихся при фотовозбуждении АС.

1.4 Метод идентификации АС по полному моменту.

1.5 Правила отбора при трехступенчатом возбуждении.

1.6 Методические особенности экспериментальной идентификации автоинизационных состояний по полному моменту.

1.7 Описание двухступенчатых процессов возбуждения дискретных уровней атомов при помощи кинетических уравнений.

1.7.1 Влияние процесса пленения излучения на идентификацию по полному моменту АС при помогай метода поляризационной лазерной спектроскопии.

1.7.2 СтолкнОвительная деполяризация при идентификации АС.

1.7.3 Описание ступенчатых процессов возбуждения при помоши матрицы плотности.

1.8 Описание экспериментальной установки.

1.8.1 Введение к параграфу.

1.8.2 Лазерный комплекс.

1.8.3 Описание конструкции АИГ лазера с неустойчивым резонатором.

1.8.4 Лазер на красителях.

1.8.5 Времяпролетный масс-спектрометр.

1.8.6 Источник атомного пучка.

1.8.7 Система регистрации.

1.9 Исследование возбужденных состояний атома Ва в дискретной области спектра.

1.9.1 Введение к параграфу.

1.9.2 Метод измерения сечения двухквантового возбуждения дискретных уровней.

1.9.3 Результаты экспериментальных измерений сечения двухквантового возбуждения дискретных уровней атомов.

1.9.4 Вычисление сечения двухквантового возбуждения.

1.9.5 Исследование четных состояний дискретного спектра атомов Ва.

1.9.6 Экспериментальное определение энергии АС.

1.9.7 Исследование дискретных уровней при двухступенчатом возбуждении уровней атома Ва.

1.10 Результаты идентификации АС конфигурации 6р7р атома Ва по полному моменту.

2 Линейный и круговой дихроизм в двухступенчатых процессах фотоионизации атомов Ва.

2.1 Введение к главе.

2.2 Теоретическое исследование дихроизма.

2.3 Описание экспериментальной установки.

2.4 Результаты измерения дихроизма.

2.5 Исследование контура АС конфигурации ЪрЧр^Рх) атома Ва.

2.5.1 Параметры лазерной экспериментальной установки.

2.6 Результаты исследования контуров АС конфигурации 6р7р атома Ва.

2.7 Исследование углового распределения фотоэлектронов при ионизации ориентированных атомов Ва.

2.8 Исследование возбуждения АС атома Ва при двухфотонном возбуждении промежуточного состояния.

2.8.1 Введение к параграфу.

2.8.2 Теоретическое рассмотрение вопроса углового распределения фотоэлектронов.

2.8.3 Описание экспериментальной установки для исследования углового распределения фотоэлектронов.

2.8.4 Конструкция времяпролетного электронного спектрометра.

2.8.5 Описание эксперимента и обсуждение результатов.

2.8.6 Угловое распределение электронов при двойной ионизации атомов.

2.8.7 К вопросу об измерении степени поляризации синхротронного излучения.

2.9 Поляризационная спектроскопия АС в инертных газах.

2.9.1 Введение к параграфу.

2.9.2 Описание экспериментальной установки. з Поляризационная спектроскопия АС молекул HCl и

3.1 Введение к главе.

3.1.1 Метод конверсии лазерного излучения видимого диапазона в ВУФ область спектра.

3.2 Описание экспериментальной установки, используемой для исследования АС молекул HCl и DC1.

3.3 Обсуждение результатов.

3.4 Угловое распределение электронов при ионизации двухатомных молекул.

3.4.1 Введение к параграфу.

3.4.2 Теоретическое рассмотрение вопроса углового распределения фотоэлектронов при ионизации ориентированных двухатомных молекул.

2.6 Результаты исследования контуров АС конфигурации 6р7р атома Ва.

Рассмотрим возбуждение автоионизационного состояния 6р7р(3Р\) через промежуточное состояние бябр^Р!): бв^Яо) + А!(278.6нм) —> 658^(^1) + Л2(613 - 616нм) —> брТр^Рх).

В этом случае излучение лазера резонансной ступени (Ах) фиксировано, а излучение (Аг) сканировалось. Задержка во времени между (А1) и (Аг) отсутствует, что обеспечивает максимальный сигнал от фотоионизации.

Двухфотонная ионизация из состояния бэбр излучением (Ах) при указанной выше интенсивности не наблюдалась. Этот факт обусловлен тем, что вероятность двухфотонной ионизации. Поток фотонов (Ах ) составляет 1027 фот/см2сек. Частота Раби (Г2) для перехода между состояниями б52 и 656р составляет: = 4.4 • 1011 Гц. Вероятность ионизации

Рис. 30: Схема возбуждения автоионизационных резонансов конфигурации 6р7р атома Ва. возбужденного состояния примерно равна 109 Гц., и следовательно, после нескольких пикосекунд переход 6 б'2 —>• бйбр будет находиться в режиме насыщения и состояние 6эбр можно считать квазистационарным. Выход ионов от интенсивности излучения (Лг) зависит линейно. Вид контура автоионизационного состояния может быть описан формулой Фано [35]: а + • у + ¿2 + аь е = (Е - Е') 0.5-Г

2.24) где: Е- энергия фотонов, Е' - энергия положения АС, Г - ширина контура АС, <уа - сечение фотоионизации каналов, взаимодействующих с АС. сгь - сечение фотоионизации каналов, не взаимодействующих с АС.

Используя уравнения, полученные в [82], можно представить эти сечения следующим образом:

2.25)

А о 3 о аь = дтГаы • ^£>2 » где В\ и пропорциональны суммам квадратов дипольных матричных элементов, описывающих переходы в конечное состояние с термами 1 и соответственно.

На Рис.31 представлен вид экспериментальной зависимости контура автоионизационного резонанса от длины излучения лазера второй ступени (Аг). Нами была проведена аппроксимация экспериментальной кривой сг(е) в соответствии с формулой (2.24), в результате было получено значение параметра Ч И: ц = 11.1 ±1.0. (2.26)

Спектральная ширина автоионизационного резонанса определяется выражением:

Г = 2р{Ър7р | Я | 6рЕ), где (6р7р | Я | 6рЕ)~ матричный элемент оператора взаимодействия между АС 6р7р и континуумом 6рЕ. С учетом экспериментально измеренной величины (Г = 22.8 ± 1см-1) получаем значение матричного элемента:

6р7р | Я | 6рЕ) = ±(0.021 ± 0.002)(эВ)1у/2

Выражение для ц имеет следующий вид [35]: (Фе \г 1 бзбр) Ч тг(6р7р | Я | 6рЕс1)(6рЕс11 г | бвбр)

1 (2-27)

6р7р | Я | 6рЕ(£)(6рЕа | г | бйбр)

Рис. 31: Контур автоионизационного резонанса Ър1р(?Р\) и его аппроксимация в соответствии с формулой Фано. атома Ва. где (Фе | г | бвбр) определяется следующим образом:

Фе М бзбр) = (6р7р | г | 6з6р) +

00 (6р7р I Я I 6рЕс1) {6рЕс11 г I бзбр)

2.28) з е' о — £ где | - волновая функция дискретного состояния бр7р[}Р{)^ модифицированного примесью состояний континуума ^, по которым осуществляется суммирование; (§р7р | 2 | бзбр) - матричный элемент оператора перехода из возбужденного состояния 6з6р(1Р\) в 6р7р(1Р\), его квадрат, в низшем порядке теории возмущений, пропорционален вероятности перехода из состояния бзбр в АС. Теоретические методы расчета подобных матричных элементов хорошо изучены [79-81], кроме того, существуют экспериментальные методы измерения, позволяющие получить значение такого матричного элемента.

Тогда, с учетом экспериментальных значений величин д и Г, может быть получено значение матричного элемента (7 | 2 | бзбр), вычисление которого является сложной теоретической задачей. Спектральная ширина автоионизационного резонанса Г = 22.8 ± 1см"1.

Рассмотрим процесс возбуждения автоионизационного состояния 6р7р(1Р{) через промежуточное состояние 6з8р(1Р\) : бз^^о) + А1(278.6нм.) —► 6з8р(1Р1)

63827(^1) + Л2(613 - 616нм.) —► 6р7р(3Рх).

Результаты измерения контура автоионизационного состояния при возбуждении через промежуточное состояние 658^(^1) представлены на Рис. 2.28. Следует отметить, что, кроме ионизационного распада автоионизационного состояния, существует канал ионизации из состояния 638^(^1) излучением А1. Этот канал ионизации не является определяющим, так как интенсивность А1 была в десять раз меньше А2 и, кроме того, сечение ионизации с участием распада автоионизационного состояния примерно на два порядка превосходит сечение прямой ионизации. Кроме экспериментального контура автоионизационного состояния на Рис.32 представлена кривая аппроксимации, полученная в соответствии с формулой Фано. В результате аппроксимации было получено значение параметра <7 = 16.0 ± 2.0. Ширина при данном канале возбуждения составляет: Г = 21 ± 2см-1. Как и следовало ожидать, величина (Г) в пределах погрешности не отличается для разных каналов возбуждения автоионизационного состояния.

Духступенчатое возбуждение автоионизационных состояний 6р7р(30{) и §р7р(}Р\) осуществлялось по следующим схемам: п—г т—I—г

Т-1-г

1-1-г

Н-1 4

-I 1

•м I I I

1 ■V

-Р 4^

1-1-!-Г

2920

1-1-1-г

-и 4

4-\

-К

-ц

1-1-г

1 Г

294е

Рис. 32: Контур автоионизационного резонанса 6р7р(3Р1) в зависимости от длины волны лазерного излучения второй ступени (промежуточный резонанс 6з8р)и его аппроксимация в соответствии с формулой Фано. атома Ва.

Заключение.

В работе, используя метод поляризационной лазерной спектроскопии двухступенчатого и двухквантового возбуждения, были исследованы возбужденные состояния, лежашие как в дискретной, так и в непрерывной области спектра. В качестве объекта исследований был выбран атом Ва и молекулы НС1 и БС1. В работе были развиты новые методы, применимые в поляризационной спектроскопии, и были получены новые спектроскопические результаты.

1. Проведена экспериментальная идентификация автоионизационных состояний конфигурации 6р7р атома Ва. Развита методика проведения идентификации этих состояний на основе правил отбора для двухступенчатого возбуждения поляризованным излучением. Была осуществлена проверка этой методики для дискретного спектра атома Ва. Экспериментально и на основе расчетов, выполненных в приближении трехуровневой схемы, выявлена роль эффектов мешающих проведению идентификации. К этим эффектам относятся процессы деполяризации промежуточного состояния, которые вызываются резонансным диполь-дипольным взаимодействием и эффектом пленения излучения. Поляризационный метод может быть использован для исследования диполь-дипольного взаимодействия взамен более сложного в смысле экспериментальной реализации метода на основе эффекта Ханле.

2. Используя двухступенчатое возбуждение лазерным излучением, исследованы автоионизационные резонансы конфигурации 6р7р атома Ва. Экспериментально установлены параметры Фано и время жизни автоионизационных состояний 6р7р(3Р1), 6р7р(3Р2) и 6р7£>(3£>2)- Используя двухфотонное резонансное возбуждение автоионизационного состояния §р7р^Р\) через промежуточные состояния бзбр^Рх) и бвЕр^Р^ экспериментально установлен параметр Фано (ц) для каждого случая и время жизни автоионизационного состояния.

3. Впервые предложен метод измерения сечения двухквантовых возбуждений дискретных уровней. Используя этот метод, произведены измерения абсолютного сечения возбуждения двух уровней в атоме Ва. На основе расчета, выполненного на основе теории возмущений, предложен механизм двухбайтового возбуждения, отличный от традиционно рассматриваемого, когда не учитывались корреляционные эффекты в 6з2 подоболочке.

4. В работе дано объяснение обнаруженных другими авторами дополнительных резонансов в спектре атома Ва. 5. Впервые обнаружено аномальное уширение дискретных спектров при двухступенчатом возбуждении за счет взаимодействия с непрерывным спектром. 6. Предложен метод одновременного возбуждения автоионизационного состояния и линий дискретного спектра для облегчения определения положения автоионизационного состояния на шкале длин волн.

7. В работе проведены измерения спектральных зависимостей линейного и кругового дихроизма вдоль контура автоионизационного резонанса. Из эксперимента для указанных величии получены значения двух теоретических параметров, представляющих собой отношения квадратов дипольных матричных элементов для переходов из возбужденного состояния.

8. В работе выполнено исследование углового распределения фотоэлектронов, полученных в результате ионизации атомов Ва. Возбуждение атомов осуществлялось при помоши двухфотонного процесса линейно поляризованным излучением лазера на красителях состояния 6р2(15'о) атома Ва. Излучением того же лазера это состояние ионизовалось. Поворот плоскости поляризации излучения позволял исследовать угловое распределение фотоэлектронов при фиксированном положении времяпролетного анализатора энергии электронов. Из аппроксимации экспериментально полученной угловой зависимости величины электронного сигнала, соответствующей основному состоянию иона, получен параметр, описывающий анизотропию углового распределения эмиссии фотоэлектронов.

9. Для исследования методами поляризационной лазерной спектроскопии атомов и молекул были созданы новые экспериментальные установки, позволяющие получать новую экспериментальную информацию, которая может быть использована как в приложениях, так и для развития теории.

В заключение я хочу выразить глубокую благодарность Н.А.Черепкову, и У.Хайнцману за успешное сотрудничество. Также мне хочется выразить благодарность Т.В.Жихаревой и Н.А.Черепкову, взявшим на себя труд прочитать диссертацию. Я признателен всем сотрудникам лаборатории Физической Газодинамики Физико-Технического института им. А.Ф.Иоффе, которые своим вниманием и советами помогли мне в завершении этой работы.

1. Asaad P. Calculation of Auger spectra in j — j coupling.- Advan. At. Mol. Phys. 1972 ,8, 163.

2. Беков Г.И., Видолова Ангелова Е.П., Иванов JI.H. МишинВ.И. Лазерная спектроскопия узких двукратновозбужденных автоионизационных состояний атома иттербия. - ЖЭТФ, 1981, в. 80 с. 866-878.

3. Amyar М., Luc-Koening Е., Chantre М., Cojan J.L., Landais J., Laniepce В. Experimental and theoretical autoionization widths for the 5p levels of neutrl cadmium. J.Phis.BAt.Mol.Phis., 1986, v.19, p.3881-3893.

4. Nittoh K., Nakayama K. ,Adachi H., Ueda Т., Yoshida T. Photoionization polarization spectroscopy of complex atoms. J.Phys.B, 1994, v.27,p.1955-1964.

5. Camus P., Dieulin M., Himdy EL, Aymar M. Two-step optogalvanic spectroscopy of neutral barium: observation and interpritation of the even levels above the 6s ionithation limit between 5,2 and 7eV. Phys.Scripta, 1983, v.27, p.125-159.

6. Kachru R., Van Linden van den Heuvel H.B., Gallagher T.F. Resolution of the Ba (6pj;ndj), and (6pj,ndj), autoionizing states and their mixing the (6pj,ns) and (6pjngj) states. Phys.Rev. A, 1985, v.31, p.700-708.

7. Amyar M., Luc-Koening E., Chantre M., Cojan J.L., Landais J., Laniepce

8. В. Experimental and theoretical autoionization widths for the 5p levels of neutrl cadmium. J.Phis.B:At.Mol.Phis., 1986, v.19, p.3881-3893.

9. Елизаров А.Ю., Черепков H.A. Экспериментальное определение полных моментов автоионизационных состояний при многоступенчатой фотоионизации атомов. Письма в ЖЭТФ, 1986, т.44, в. 1, с.3-5.

10. Blum К., В. Lohmann В., Е. Taute Е. Angular distribution of photoelectrons from polarised atoms exposed to polarised radiatio. -J. Phys. B: At. Mol. Phys. 1986, v.19, p. 3915-3919.

11. Chen H. Effect of intermediate coupling on angular distribution of Auger electrons. Phys. Rev. A, 1992, v. 45, p. 1684-1689.

12. Tulkki J., Kabachnik N.K., Aksela H. Effects of channel interaction, exchange, and relaxation on the angular distribution and spin polarization of Auger electrons from noble-gas atoms. Phys. Rev A, 1993, v. 48, p. 1277-1291.

13. Elizarov A.Yu., Tupitsyn I.I. Calculation of electron angular distribution in resonant Auger decay for Na, Ba, Hg and Kr*. Physica Scripta, 2004, vol.70, p.139-141.

14. Cleff В., Melhlhorn W. On the angular distribution of Auger electrons following impact ionization.- J.Phys.B: At. Mol. Phys. 1974, v.7, p. 593-604.

15. Lohmann В. Angular distribution of spin-polarised photoelectrons. -J. Phys. B: At. Mol. Phys. 1990, v.23, p. 3147-3167.

16. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Угловое распределение оже-электронов в атоме Хе.- ЖЭТФ, 2003, т.124, в.3(9), с.1-11.

17. Kammerling В., Schmidt V, Mehlhorn W, Peatman W. В., Schaefers F., Schroeter T. J. Phys. B: At. Mol. Phys. 22, L597-L601 (1989).

18. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Угловое распределение оже-электроновдля Мз iV2i37V2lз, М4 ^4,5^4,5, М4 mm и м4)5 -> 02i302;3 ватоме Хе. ЖТФ, 2003, т.73, в.12, с.1-8.

19. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Спиновая поляризация и угловое распределение оже-электронов, образующихся в результате распада ЪвГ1Ър состояния в атоме Кг.- ЖЭТФ, 2004, т. 126, в.6(12), с. 1-7.

20. Elizarov A.Yu.,Tupitsyn I.I. Calculation of electron angular distribution in resonant Auger decay for open-shell atoms *. Laser Physics, 2004, vol.14, n.12, p.1-8.

21. Elizarov A.Yu.,Tupitsyn I.I. Electron-impact ionization of Li, Be+, B2+, C3+, N4+ and 05+. J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis, 2006, v.39, p.1395-1407.

22. Hahn U., Semke H., Merc H., Kessler H. Spin polarization and angular distribution measurement of Mnn Auger electrons from kripton and xenon. J.Phys.BrAt.Mol.Opt.Phis, 1985, v.18, p.L417-L422.

23. Elizarov A.Yu.,Tupitsyn I.I. Angular distribution and spin polarization of Auger transitions of the Ne, Ar, Kr and Xe exited states. -J.Phys.B:At.Mol, 2006, v.39, p.4329-4338.

24. Lohmann B. Large dinamic spin polarization parameters for Auger transitions.- J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis, 1985, v.18, p.L417-L422.

25. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Вычисление параметров асиметрии углового распределения и спиновой поляризации оже-элнктронов для атомов с открытыми оболочками. ЖТФ, 2004, т.74, в.11, с.8-12.

26. Drescher М., Brockhinke A., Bowering N., Heinzmann U. Spin polarization and angular distribution measurement of MNN Auger Electrons from krypton and Xenon. J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis, 1985, v.18, p.L417-L422.

27. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Исследование углового распределения оже-электронов для переходов вида и L3M17V/4 5 в атоме Hg. Оптика и спектроскопия 2004, т.96, N 4, с 541-547.

28. Елизаров А.Ю., Тупицын И.И. Вычисление сечения ионизации Неэлектронным ударом с образованием иона в возбужденном состоянием- Оптика и спектроскопия 2005, т.88, в.5, с.840-842.

29. Kelly J.F., Hessler J.P., Alber G. Experimental studies of three-photon ionization of Ba: Evidence of channel interference and Raman coupling. -Phys.Rev.A, v.33, n,6, p.3913-3937.

30. Jahreiss L., Huber M.C. Ba oscillator strengths from a laser-excited vapor.- Phys.Rev.A, 1985, v.31, N.2, p.962-699.

31. Smadley J., Marran D. Radiative lifetimes of the 6s8p and near-resonant states in barium. Phys.Rev.A, v.47, p.126-131.

32. Радциг A.A., Смирнов Б.M. Параметры атомов и атомных ионов. -"Энергоатомиздат М., 1986, 343 с.

33. Делоне Н.Б., Крайнов В.П. Основы нелинейной оптики атомарных газов, "НаукаМ., 1986, с. 181.

34. Клаиджер Д. Сверхчувствительная лазерная спектроскопия. -"МирМ., 1986, 518 с.

35. Fano U. Effects of configuration interaction on intensities and phase shifts.- Phys. Rev. 1961, v.124, n.6, p.1866-18778.

36. Eichler J., Fritsch W. Angular correlation of autoionization electrons and photons emitted from collisionally aligned atomic states. J. Phys. B: At. Mol. Phys. 1976, v.9, p. 1477-1490.

37. Berezhko E.G., Kabachnik N.M. Theoretical study of inner-shell alignment of atoms in electron impact ionisation: angular distribution and polarisation of X-rays and Auger electrons. J. Phys. B: At. Mol. Phys, 1977, v.10, p. 2467-2479.

38. Klar H. Spin polarisation of Auger electrons. J. Phys. B: At. Mol. Phys. 1980, v.13, p. 4741-4751.

39. Kabachnik N.K., Aksela H., Ricz S. Analyses and model calculations on the angular distribution and spin polarization of Auger electrons. Phys. Rev. A, 1994, v.49, p.4653-4659.

40. Kabachnik N.M., Tulkki J., Aksela H., Ritz S. Coherence and correlation in the anisotropy of Ne KL-LLL satellite Auger decay. Phys. Rev A, 1994, v. 49, p.4653-4659.

41. Devons S., Goldfarb L.J. Handbuch der Physik Springer-Verlag, Berlin 1957. p. 362.

42. Ferguson A.J. Angular Momentum Methods in Gamma-Ray Spectroscopy North-Holland, Amsterdam 1965. p. 246.

43. Kabachnik N.M., Sazhina I.P. Angular distribution and polarization of photoelectrons in the region of resonaces. J.Phys.B: At. Mol. Phys. 1974, v.9, p. 1681-1690.

44. Klar H., Kleinpoppen H. Angulare distribution of photoelectrons frompolaresed atoms exposed to polarized radiation J.Phys.В 1982, v. 15, p.933-950.

45. Yang C.N. On the angular distribution in nuclear reactions and coincidence measurements. Phis. Rev., 1948, v.74, n. 7, p. 764-772.

46. Jacobs V.L. Teory of atomic photoionization measurements. J.Phis.B., 1972, v.5,p.2257-2281.

47. Варшалович Д.А., Москалев A.H., Херсонский В.К. Квантовая теория углового момента. "Наука Ленинград, (1975).

48. Elizarov A.Yu. Investigation of the angular distribution of electrons in the ionization of the 6pSs(3Pi) autoionizing state of a Ba atom. Laser Physics, 1997, vol.7, n.2, p.292-294.

49. Собельман И.И. Введение в теорию атомных спектров. ГИФМЛ, М., 1963, 641 с.

50. Елизаров А.Ю., Черепков Н.А. Исследование возбужденных состояний дискретного спектра в атоме Ва. Письма в ЖТФ, 1986, т. 14, в.З, с.210-214.

51. Kessler J. Polarised electrons. Springer-Verlag, Berlin, 1985, 367 p.

52. Бобашев C.B., Елизаров А.Ю., Коршунов В.В., Черепков Н.А. Исследование контура автоионизационного резонанса конфигурации 6р7р(3Рг) атома Ва. ЖЭТФ, 1995, в.107, с.119 - 124.

53. К. Nittoh, К. Nakayama, Н. Adachi, Н. Ueda, Т. Yoshida. Photoionization polarization spectroscopy of complex atoms. J.Phys.B, 1994, v.27, p.1955-1964.

54. Елизаров А.Ю., Черепков H.A. Двухфотонная поляризационная спектроскопия автоионизационных состояний. ЖЭТФ, 1989, т.96, в.4(10)б с.1224-1230.

55. Cherepkov N.A., Elizarov A.Yu. Method for determining the cross section for two-photon exitation of discret levels.- Resonanse Ionization Spectroscopy, Institute of Physics Conference Series. Nubber 114. 1990, v.114, p.101-104.

56. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms AIP Conference proceedings 329, 1994, 399-402.

57. Галицкий B.M. Избранные труды. Исследования по теоретической физике. "НаукаМ., 1983, 525 с.

58. Акулин В.М. Карлов Н.В. Интенсивные резонансные взаимодействия в квантовой электронике. "НаукаМ., 1987, 308 с.

59. Elizarov A.Yu. Investigation of the multiphoton ionization of Ba atoms and Сбо and C70 clusters with photoelectron spectroscopy. Laser Physics, vol. 5, No 6, 1995, p.1144-1146.

60. Квач В.В. АИГ:Ш -лазер с неустойчивым резонатором иполяризационным выводом излучения. Тезисы докладов VI Республиканской конференции молодых ученых по спектроскопии. -Вильнус, 1983, с.72-74.

61. Апанасевич П.А., Грабчиков A.C., Квач В.В., Козич В.П. Орлович В.А. Высокоэффектоивный AMF:Nd лазер с неустойчивым резонатором и поляризационным выводом излучения. Препринт 365, Минск, 1985, 40с.

62. Ананьев Ю.А. Неустойчивые рзонаторы и их применения. В сб. Квантовая электроника. 1971, п.6, с.3-16.

63. Елизаров А.Ю. Телескоп для лазера на красителях, составленный из призмы и дифракционной решетки. ЖТФ, 1985, т.55, с.2075-2077.

64. Ионов Н.И., Мамырин Б.А. Масс-спектрометр с импульсным источником ионов. ЖТФ, 1953, т.23, в.11, с.2101-2103.

65. Зандберг Э.Я., Ионов Н.И. Поверхностная ионизация. "НаукаМ., 1969, 321 с.

66. Елизаров А.Ю. Масс-спектрометрическое исследование двухфотонных возбуждений в атоме Ва. Автореферат и диссертация на соискание ученой степени кандидата физ.-мат. наук, 1988.

67. Cherepkov N.A., Elizarov A.Yu. Two-photon excitation of Ba atoms and absolute measurements of a(2\ J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis, 1991, v.24, p.4169-4179.

68. Бобашев С.В., Елизаров А.Ю., Коршунов В.В. Исследование контуров автоионизационных резонансов конфигурации 6р7р атома Ва. -Оптика и спектроскопия, 1995, т.78, с.709-714.

69. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms. In: XVIII International Conference on the physics of electron and atomic collisions, Denmarc, Aarhus, 1993, p.53-54.

70. Garton W.R., Tomkins F.S. Ва I absoption series at high resolution. -Astrophisycal Jornal 1969, v.158, p. 1219-1230.

71. Armstrong J.A., Wynne J.J., Esheick P. Bound odd-parity spectra of the alkaline earths: Ca, Sr, and Ba. J.Soc.Am. 1979, v.69, n.2, p. 211-230.

72. Коточигова C.A., Тупицин И.И. Расчеты энергетической структуры сложных атомов методом Хартри-Фока-Дирака с учетом наложения конфигураций. Барий. Оптика и спектроскопия, 1986, т.60 с.8-13.

73. Кеслер И. Поляризованные электроны. "МирМ 1988, 367 с.

74. Елизаров А.Ю., Кузнецов В.В., Черепков Н.А. Тезисы докладов XX

75. Всесоюзного съезда по спектроскопии.- Киев, Наукова думка, 1988, с.221-222.

76. Черепков Н.А. "Угловое распределение электронов с определенной ориентацией спина. ЖЭТФ, 1973, т.65, вып. 3, с.933-936.

77. Cooper J., Zare R.N. Angular distribution of photoelectrons. -J.Chem.Phis. 1968, v.48, p.942 943.

78. Elizarov A.Yu.,Tupitsyn I.I. Photoionization and electron-impact ionization of Yb atoms from excited aligned state. J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 2007,40 p. 1991-2002.

79. Амусья М.Я. Атомный фотоэффект. "НаукаМ., 1987, 272 с.

80. Юцис А.П., Савукинас Ф.Ю. Математические основы теории атома. "МинтисВильнус, 1973, 451 с.

81. Manson S.T., Systematics of zeros in dipole matrix elements for photoionizationg transitions: Nonrelativistic calculations. Phys.Rev.A, 1985, v.31, n6, p. 3698-3703.

82. Bobashev S.V., Elizarov A.Yu., Prilipko V.K., Korshunov V.V. Cherepkov N.A. Linear and circular dichroism in two-step photoionization of barium atoms. In: 5-th European Conference on Atomic and Mol. Phys. 1995, Edinburg, U.K. 434p.

83. Heinzmann U. Experimental determination of the phase differences ofcontinuum wavefanction describing the photoionization process of xenon atoms. J.Phis.B, 1980, v.13, p.4353-4366.

84. Stohler Th., Gaissel H., Irnnich H. L-subshell resolved photon angular distribution of radiative electron capture in to He-like uranium. -Phys.Rev.Lett. 1994 v.27, n.26, p. 3520-3523.

85. Cherepkov N.A. and Kuznetsov V.V., Optical activity of polarized atoms. J.Phys.B, 1989, v.22, p.L405-L407.

86. Елизаров А.Ю. Исследование двухступенчатого возбуждения автоиоиизационных состояний атома Ва при двухфотонном возбуждении промежуточного состояния. ЖЭТФ, 1998, т.103, в.З, с.834-840.

87. Kampitsas М., Cohen S., Nicolaides С., Robaux О., Aymar M., Camus P. Observation and theoretical analysis of the odd J=3 autoionising spectrum of Sr up to 4d threshold. J.Phys. B, 1990, v.23, p.2247-2267.

88. Bente E.A., Hogervorst W. The 5dnf J=4 and 5 autoionising Ridberg series in barium: experiment and MQDT analisis. -J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis., 1989, v.22, p.2679-2704.

89. Kompitsas M., Goutis S., Aymar M., Camus P. The even-parity J=0 autoionizing spectrum of strontium below the 4d threshold: observation and theoretical analysis. J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phis., 1991, v.24, p.321-324.

90. Yong C.E., Pellin M.J., Calaway W.F., Schweitzer E.L. Three-colourresonation of sputtered Ti for isotopic analisis meteoritic samples. -Inst.Phys.Conf.Ser., 1987, v.84, p. 164 172.

91. Goutis S., Aymar M., Kompitsas M., Camus P. The perturbed even-parity J=l,2 autoionizing spectra of strontium below the 4d threhold: observation and theoretical analysis. J.Phys.B:Mol.Opt.Phys, 1992.v.25, p.3433 - 3461.

92. Lambropolous P., Kikuchi C., Stryer L. Coherence and two-photon absorption. Phys.Rev. 1966, v. 144, p.1081-1086.

93. Meulen P., Krause A., Lange C.A. Angle resolved photoelectron spectrometry of atomic chloride using synchrotron radiation. Phys.Rev.A 1992 v.46, n.5, p.2468-2485.

94. Starase A.F., Manson S.T., Kennedy D.J., Photoelectron angule distribution, cross section, and branching ratios for atomic oxygen. -Phys.Rev.A 1974 v.9, n.6, p.2453-2458.

95. Edelstein S., Labropoluos M., Duncanson J., Berry S.R. Angulare distribution of electrons from two-photon ionization of Ti atoms. -Phys.Rev.A 1974, v.9, n.6, p.2459-2465.

96. Lee C.M. Spin polarization and angulare distribution of photoelectrons in autoionization resonances. Phys.Rev.A, 1974, v.10, n.5, p.1598-1604.

97. Dexter J.L., Jaffe S.M., Gallagher T.F. Angulare distribution of electrons from two-photon ionization of Ti atoms. J.Phis.B. 1985, v.18, p.933-941.

98. Tully J.С., Berry R.S., Dalton R.S. Angulare distribution molecular photoelectrons. Phys.Rev., 1968, v. 176, p.95-105.

99. Ong W., Manson S.T. Photoelectron angulare distribution for the outer shell of the alkali-metal atoms. Phys.Rev.A, 1979, v.20, n.6, p.2364-2369.

100. Sandner W., Kachry R., Safinya K.A., Gounand F., Cooke W.E., Gallager T.F. Energy and angular distribution of electrons ejected from the Ba {6pns1/2 states. Phys.Rev.A 1983, v.27, n.3, p.1717-1720.

101. Wiley W., McLaren I. Time-of-flight mass spectrometer with imroved resolution. Rev.Sci.Instrum. 1955, v.26, p.1150-1163.

102. Boldwin G.C., Friedman S.I. Time of flight electron velocity spectrometr. -Rev.Sci.Instrum., 1967, v.38. p. 519-531.

103. Berry R.S., Lambropoulos M.M. Angular distributions from resonant two-photon ionization. Phys.Rev.A, 1973, v.8, p. 855-865.

104. Суран В.В., Запесочный И.П. Многофотонная ионизация атомов стронция.- Письма в ЖТФ, 1975, v.l, 973.

105. L'Huillier A., Lompre L.A. Manfray G., Manus С. Multiply charged ions induced by multiphoton absorption processes in rare-gas atoms at 1.06yw m. J.Phys.B, 1983 v.16, p.1363-1370.

106. L'Huillier A., Lompre L.A. Manfray G., Manus C. Multiply charged ions induced by multiphoton absorption in rare gases at 0.53 \i m. -Phys.Rev.A, 1983, v.27, 2503-2506.

107. Chin S.L. Photoluminescence dynamics and reduced Auger recombination. J.Opt.Soc.Am., 1984, v.l, p.505-510.

108. Кучиев М.Ю., Атомная антенна. Письма в ЖЭТФ, 1987, v. 45, 319-321.

109. Selles P.,Mazeau J., Huetz A., Wannier theory for P and D states of two electrons. 1987, J.Phys.B, v. 20, 5183-1590.

110. Kabachnik N.M. Angular correlation between photoelectron and Auger electron in two-step photoionization of atoms. 1992, J.Phys.B, v.25, L389-L393.

111. Vegh L., Macek J.H. Coherences in the desay of autoionizing states in photoionization. 1994, Phys.Rev., v.50, 4031-4040.

112. Елизаров А.Ю. К вопросу об измерении степени поляризации синхротронного излучения. Оптика и спектроскопия, 2000, т.88, в.5, с.840-842.

113. Winick Н., Doniach S. Sinhrotron Radiation Researches. N.Y., 1980, p.356.

114. Бакман В.Ю., Бобашев С.В. Васютинский О.С. Способ измерения степени поляризации излучения. - Письма в ЖТФ, 1994, 20, р. 14-18.

115. Бобашев С.В. Васютинский О.С. Новый способ определения поляризации излучения. Письма в ЖТФ, 1985, v. 11, р. 1453-1456.

116. Wahlstrom C.G. Larsson J. Persson A. Starczeski T. Svanberg S. Salieres P., High-order harmonic generation in rare gases with an intense short-pulse laser Balcou Ph L'uillier A. Phys.Rev. A, 1993 v. 48 p. 4709-4712.

117. Macklin J.J. Kmetec J. D. High-order harmonic generation using intense femtosecond pulses Phys.Rev. Lett, 1993 v. 70 p. 766-771.

118. Miyazaki K.Takada H. High-order harmonic generation in the tunneling regime Phys.Rev. A, 1995 v. 52 p. 3007-3017.

119. Chang Z. Rundquist A. Wang H. Murnane M. M. Kapteyn H. Generation of Coherent Soft X Rays at 2.7 nm Using High Harmonics. Phys.Rev. Lett, 1997 v. 79 p. 2967-2969.

120. Schnurer M. Streli C. Coherent 0.5-keV X-Ray Emission from Helium Driven by a Sub-10-fs Laser. Phys.Rev. Lett, 1998 v. 80, p. 3236-3238.

121. Drescher M., Brockhinke A., Bowering N., Elizarov A.Yu., Heinzmann U. Rotationally resolved One-photon ionozation of HCl. Fourth European Conference on Atomic and Mol. Physics, Riga, Latvia, 1992, p.181-182.

122. Siffalovic P., Drescher M., Spieweck M., Wiesenthal T., Lim Y.,C., Weidner R., Elizarov A., Heinzmann U. Laser-based apparatus for extended ultraviolet femtosecond time-resolved photoemission spectroscopy. Rev.Sci.Instrum. 2001 v.72, 30-35.

123. Haight R. Seidler R F. Laser-based apparatus for extended ultraviolet femtosecond spectroscopy. Appl. Phys. Lett 1994 v. 65 p. 517-522.

124. Drescher ML, Brockhinke A., Bowering N., Heinzman U., Lefebvre-Brion H. Rotationaly resolved single-photon ionization of HC1 and DC1. -J.Chem.Phis. v.99, n. 4, p.2300-2306.

125. Amstrong J.A., Blombergen N., Duculing J., Pershon P.S. Interection between light waves in a nonlinear dielectric. Phys. Rev., 1962, v.27, n.6, p.1918-1939.

126. Vidal C.R. Four wave frequency mixihg. Topics of Appl. Phys., Tunable lasers, Springer Verlag, Heilderberg. 1986, 320 p.

127. Drescher M., Irrgang R., Elizarov A., Bovering N., Heinzmann U. Rotationally Resolved One.photon ionozation of NCI. In: Fourth European Conference on Atomic and Mol. Physics 1992, Riga, Latvia, p.181.

128. Raseev G., Cherepkov N.A. Spin polarization of molecular photoelectrons. Phys. Rev.A, 1990, v.42, p.3948-3953.

129. Drescher M., Irrgang R., Elizarov A., Bovering N., Heinzmann U. The Fano-effect in rotationally resolved autoionization of HC1 and DC1. -Phys.Rev.Lett.,1995 v.75, n.16, p. 2936-2939.

130. Zheng Q, Edwards A.K., Wood R.M. Mangan M.A. Molecular scattering wave functions for Auger decay rates: The Auger spectrum of hydrogen fluoride. Phys. Rev. A 1992, v. 45, p. 318.

131. Dill D. Fixed-molecule photoelectron angular distributions. -J.Chem.Phys. 1976, v. 65, p. 1130-1133.

132. Chandra N. Chakraborty M. Auger electron spectroscopy of molecules: Theory for spin polarization following photoabsorption. J.Chem.Phys. 1992, v. 97, p. 236-244.

133. Bonhoff K., Nahrup S., Lohman В., Blum K. Angular distribution of molecular Auger electrons. J.Chem.Phys. 1996, v. 104, p. 7921-7926.

134. Coester F., Jauch J.M. The angular distribution of the Aauger electrons. -Helv. Phys. Acta. 1952, v. 26, p. 3-16.

135. Peshkin M. Spin polarization of the Auger electrons.- Adv. Chem. Phys. 1971, v. 18, p.1-4.

136. Елизаров А.Ю. Угловое распределение фотоэлектронов при ионизации ориентированных двухатомных молекул. Химия высоких энергий, 2001, т.35, в.З, с.165-168.

137. Beker U., Menzel A. Nucl. Instrum. Methods В 1995, v. 99, p. 68 77.

138. Hemmers 0.,Heiser F., Eiben J., Wehlitz R., Becker U. Observation of nonisotropic Auger angular distribution in the C(ls) shape resonance of CO. Phys. Rev. Lett. 1993, v. 71, p. 987-989.

139. Kukk E., Wills A., Berrah N., Langer В., Bozek J.D. Nayaadin O., Alsherhi M., Farfat A., Cubaynes D. Angle-resolved two-dimensionalmapping of electron emission following CI 2p excitations in the HC1 molecule. Phys. Rev. A 1998, v. 57, p. 1485-1496.

140. Zheng Q, Edwards A.K., Wood R.M., Mangan M.A. Angular distributions of selected N2 Auger transitions. Phys. Rev. A. 1995, v. 52, p. 3940-3961.

141. A.Kivinaki A.,Neeb M, Kempgens B., Koppe H.M., Bradshaw A.M. Angle-resolved Auger spectrum of the N2 molecule. Phys. Rev. A. 1996, v. 54, p. 2137-2143.

142. Beswick J.A., Glass-Maujean M., Roncero O. On the orientation of molecular photofragments produced in highly excited rotational states. -J.Chem. Phys. 1992, v. 96, p. 7514-7527.

143. Kupriyanov D.V., Vasytinskii O.S. On the orientation of molecular photofragments produced in highly excited rotational states. Chem. Phys. 1993, v. 171, p. 25-44.

144. Kabachnik N.M., Ueda K., Muramatsu Y., Sato Y. Anisotropy of quasiatomic Auger electrons in fast dissociation of photoexcited molecules J.Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 1998, v. 31. p. 4791-4800.

145. Huffman D.R., Kraetschmer W.K. A solid oiC^Q how we found it. Clusters cluster-assem. mater. - 1991, v.206, p.601-609.

146. Srievastava S.K., Jon G., Liefer S.,Saunders W. Ionization of fullerenes by electron impact. Mass Spectrum., Rapid Communs. 1993, v.7, p.610-613.

147. Lin H., Han K.L., Bao Y., Gallogly E.B., Jackson W.M. Electron impact excitation of delayed ionization of Ceo- J.Phys.Chem., 1994,v.98.p. 12495-12500.

148. Campbell E.E.B., Ulmer G., Hertel I.V. Delay ionization of C60. -Phys.Rev.Letters. 1991, v.67, p. 1986-1988.

149. Chung M., Wang Y., Brill J.W. Termal properties of fullerenes. - Synt. Metals., 1993, v.56, p.2985-2990.

150. Elizarov A.Yu. Investigation of the multiphoton ionization of Ba atoms and Ceo and C70 clusters with photoelectron spectroscopy.- Physica Scripta, 1997, vol.56, p.584-586.

151. O'Prien S.C., Heath J.R., Curl R.F., Smalley R.E. On the orientation of molecular photofragments produced in highly excited rotational states. -J.Chem.Phys.l988.v.88, p.220-226.

152. Hohmann H., Ehlich R., Furrer S., Kittelmann O. Ringling J., Campbell E.E.B. Photogragmentation ofC60. - Z.Phys.D. 1995. v. 33, p. 143-151.