Методика экспериментальных исследований свойств Ко-мезонов и поиска новых частиц У-70 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ТБИЛИССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им.И.А.ДОВШШВИЛИ

На правах рукопиои ГРИГММВШШ Таиаз Сэргоович

УДК 539.126.539.1.074

НЕТОДШ. ЭКШЕРШ£ЕНШЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ СВОЙСТВ К°-МЕ30Н0В И ПОИСКА НОВЫХ ЧАСТИЦ НА У-70

Специальность 01.04.16 - Елзика ядра и элементарных

частиц

/Я

V

Автореферат

диссертация на соискание ученой степени доктора физняо-матеиатичэокшс наук

¿Г /5 л'// ** /л. /¿-¿3.

Тбилпоя - 1989.

Работа выполнена в Лаборатории высоких энергий и в Серпуховском наутао-эксперяменгальном отделе Объединенного института ядерных исследований.

ОфилЕиальнш оппоненты: доктор физико-математических наук,профессор БОЛОТОВ Владимир Николаевич

доктор физико-математических наук,профессор ДЕНИСОВ Сергей Петрович

члон-корроспондепт АН ГССР,доктор физико-математических наук, профессор САЛУКВАДЗЕ Реваз Георгиевич

Ведущее научно-исоледовательакое учреждение: физический институт АН СССР им.П.Н.Лебедева

Защита диссертации состоится "______19_г.

в__час. на заседании Специализированного совета

Д 057.03.02 при Тбилисском государственном университете по адресу: 380028 г.Тбилиси, Пр.Чавчавадзе.З.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке •

V-

Тбилйсокого государственного университета.

Автореферат разослан " "______19 г.

Учений секретарь специализированного совета Р. ЦшаЛил-и^- Р.В.Цитаишвили

ОНЩ ХАРАКГШСТИКА. РАБОТУ

Актуальность темы. С запуском Серпуховского ускорителя в 1968 го-(у встала проблет эффективного использования пучков ускорителя дай :роведения фундаментальных исследований в области физики элементар-:ых частиц высоких энергий. Одним из направлений этой проблемы являюсь использование пучков долгоживущих нейтральных адронов (К°-мезо-ов и нейтронов) в экспериментальных исследованиях по физике высоких нергий для получения информации о структуре микромира и закономерное ей поведения известных на сегодня "фундаментальных" объектов, опре-.еляющих структуру строения вещества. Диссертационная работа посвяще-а разработке и проведению исследования характеристик пучков нейтраль-ых адронов, разработке методики исследований в этих пучках с целью олучения данных о характеристиках сильных взаимодействий К°-мезонов опытах регенерации К°-К£-мезонов на нуклонах и ядрах и поиску новых астиц: узких барионных резонансов и очарованных частиц.

Основной пйлыо работы является: создание пучков долгохивущих ней-ральных адронов на Серпуховском ускорителе, разработка и создание ;етодики для экспериментального исследования в этих пучках и эффек-лвного использования последних с помощью бесфильмовых магнитных пектрометров для получения новых экспериментальных данных в области 1ИЗИКИ высоких энергий и элементарных частиц.

Новизна работы состоит в следующем: на Серпуховском ускорителе или созданы пучки нейтронов и К°-меэонов, разработана и создана ме-одика определения характеристик этих пучков и проведения аксперимен-альных исследований на них.

Научная значимость и практическая ценность работы в том, что соз-ашше пучки и разработанная и созданная аппаратура, работающая в тих пучках, позволили получить новые экспериментальные данные шер-ые:

- о сильных взаимодействиях К°-мезонов в интервале энергий 10+50 ГэВ);

- о характеристиках рождения очарованных частиц (Л£,33 ) во взаш.о-аЯствлях нейтронов с протонами и ядрами в околопороговой области их овдения;

- о характеристиках рождения странных частиц (А0,Л ¿385), u±(I386) .S.S. S°*U520) ,Л *(1520), -ПГ );

- о диссоциации нейтронов в систему Д°К°.

Обнаружен и исследован узкий барионный резонанс N<p(I960). Выползни эксперименты по поиску бариониев.

Многолетний опыт эффективного использования нейтральных долгожа-адронов на У-70 показывает дерспактявность их использования на

ускорителях следующего поколения, например, на УНК.

Апробация работы и публикации. Основные результата и выводы диссертации обсуждались на научных семинарах Лаборатории высоких анергий и Лаборатории ядерных проблем Объединенного института ядерных исследований, Института физики высоких энергий (Серпухов), были представлены на Международной конференции по аппаратуре для физики высоких энергий (Фраскатти, Италия, 1973 г.), на Международных конференциях по физике высоких энергий в Киеве (1970 г.), Амстердаме (1971 г.), Чикаго (1972 Тбилиси (1976 г.), Токио (1978 г.), Мэдисоне (СИЛ, 1960 г.), Париже (1983 г.), Лейпциге (1964 г.), Беркли (1966 г.), Мюнхене (1988 г.) и др. Физические результаты, полученные в пучках нейтральных адронов на Серпуховском ускорителе включены в обзоры свойств элементарных частиц 1980-1986 г.г.

Основные результаты, на основе которых написана диссертация, опубликованы в работах'1"25'.

Содержание работы. Диссертационная работа состоит из введения, восьми глав, заключения и списка литературы.

Во введении обсуждается актуальность экспериментальных исследований в пучке нейтральных каонов и нейтронов на У-70 и обосновываются методы их решения, сформулирована основная цель работы, показана структура диссертации и указана апробация ее основополагающих работ.

В первой главе рассмотрены некоторые свойства К°-мезонов, в частности, явление регенерации нейтральных каонов и его использование в исследовании асимптотического поведения амплитуд рассеяния К0- и К°-шзонов. Сформулирована постановка задачи и обоснован выбор метода • экспериментального решения. Методом экспериментального исследования является наблюдение и исследование явления интерференции, возникающей в двухпионных распадах долгшкщущих К?- к корот кокивущих К^-мэзо нов. Исходя из необходимости проведения измерений при возможно болеё высоких энергиях нейтральных каонов, а также особенностей используемого метода экспериментального исследования сформулированы основные требования, предъявляемые к пучку К?-мезонов и экспериментальной установки - спектрометру.

Во второй главе приводится краткий обзор современного состояния экспериментального исследования очарованных частиц, а также показано состояние на начальной стадии поисков новых частиц (к периоду постановки первого этапа настоящего эксперимента*-1975 г.). Вассмзгрвны некоторые возможные поисковые признаки для наблюдения новых частиц я .экспериментальные методы наблюдения, отшчены трудности в наблюдении адронного рождения. Подчеркивается существование расхождений в различных экспериментальных данных в величинах сечений образования оча-

рованных частиц, полученных при различных энергиях и различными не хода!,и наблюдения.

В этой жа главе рассмотрены некоторые характеристики образования узких барионных резонансов (УБР).

Далее во второй главе сформулирована постановка эксперимента по поиску очарованных частиц на первом и втором этапах его проведения, выбран и обоснован метод экспериментального исследования и определены требования к пучку нейтронов и спектрометрам БИС-1 и БИС-2.

В третьей главе рассмотрены общие принципы вывода и формирования пучков нейтральных частиц и приводятся характеристики пучков нейтронов и К^-мезонов в каналах 4Н и 1К° Серпуховского ускорителя. Пучки нейтральных частиц в большинстве случаев выводятся из внутренних мишеней ускорителя. Характеристики пучка нейтральных частиц, в частности, его энергетический спектр и интенсивность (при заданной энергии 4 интенсивности ускоренных протонов, падающих на внутреннюю мишень), оп ределяется углом вывода пучка частиц, т.е. утлом между касательной к равновесной орбите ускоренных протонов в даете падения их на внутреннюю мишень, и осью канала, а также телесным углом, формируемым коллиматорами. Максимальная интенсивность и предельный жесткий спектр нейтральных частиц в канала достигаются при угле вывода, близком к 0°.

На рис. I приведена схема расположения нейтрального канала 4Н Серпуховского ускорителя, которая является типичной и для канала 1К°. Да достаточно большом ("-60 м) расстоянии от внутренней мишент' пучок нейтральных частиц состоит в основном из нейтронов, гамма-квантов и К°-мезонов.

Рис. I. Схема расположения элементов нейтрального канала 4Н Серпуховского ускорителя

шпиа 7-то 32

В канале 4Н осуществлялся вывод пучка нейтронов. Канал ориентирован на внутреннюю мишень (Т) под углом 11,3 мрад. Формирование пучка нейтронов проводилось с помощью стальных коллиматоров КрК^. От заряженных частиц пучок очищался с помощью магнитных полей 32-го магнита синхротрона и магнита М1. Гамма-кванты удалялись из пучка свинцовки гамма-фильтром (ГФ) различной толщины от 0 до 20 сы (в среднем кспол зовалась толщина гамма-фильтра 10 см).

. С помощью установки Й1С-2 душ частиц, транспортируемых по каналу 4Н, было проведено исследование и получены экспериментальные данные об энергетических спектрах нейтронов, гамма-квантов, заряженных частиц и определены их интенсивность за цикл ускорителя при сбросе на внутреннюю мишень 2. 1011 протонов/цикл.

На рис. 2 представлен спектр нейтронов, полученный двумя методами:

1) с помощью регистрации реакции перезарядки нейтронов в протон,

2) с помощью адронного калориметра.

Полученные результаты хорошо согласуются друг с другом. Найдено, что величина среднего импульса нейтронов равна (42,8+12,1) ГэВ/с.

Рис. 2. Импульсный спектр нейтронов пучка канала 4Н

кмгальс^йтроно'в

пучка,

Исследование других характеристик пучка частиц канала 4Н показало, что пучок частиц в канале при сбросе 2.10"^ протонов в цикле состоит, в основном, из нейтронов 3.3.I06, содержащим 1% заряженных частиц, 1,5% К°-мезонов, При отсутствии гамма-фильтра пучок состоял на 70$ из гамма-квантов с их энергиями от 7 до 30 ГэВ. Горизонтальная и вертикальная расходимости пучка частиц в канале составляли 0,34 и 0,58 мрад соответственно. Профиль частиц в районе рабочей мишени спекг-,трометра имел прямоугольную форцу с шириной 50 ш и высотой 80 мм, определяемой размерами отверстий а коллиматорах.

В этой же главе приводится описание канала нейтральных частиц 1К° ¡и характеристики пучка частиц. Конструктивное исполнение канала 1К°, состав элементов и их расположение (последовательность) аналогично схеме, приведенной на рис. I. 3 экспериментах на канале 1К° использовались к2-мезоны. Канал был ориентирован на внутреннюю мишень ускорителя под углом 1°, пучок нейтральных частиц выводился под углом 1°. Характеристики спектра К?-мезонов были определены с помощью спектрометра ШС. Для определения импульсного спектра К°-мезонов использовались распады К£— IÄÄI0 и К?—H^f — ^ , зарегистрированные спектрометром. На рис. 3 приводится спектр К^-мезонов.

Пучок частиц в канале 1К° при сбросе 3.I011 протонов на внутрен-даш шшень в основном состоял из 8.I04 К° -мезонов и 5.I06 нейтронов

Рис. 3 Спектр К°-мезонов в канале 1К°

ю

"> io S »■

(при наличии гамма-фильтра 10 см свинца). Расходишсти пучка частиц в ! канале составляли 0,35 и 0,63 »фад по горизонтали и вертикали соответственно. Профиль частиц на входе водородной мишени спектрометра ВЮ был прямоугольный с шириной 40 мм и высотой 65 мм.

В четвертой глава сформулированы требования к характеристикам работы детекторов для ожидаемых условий проведения экспериментов, планируемых на спектрометрах БИС, ШС-I и ЕИС-2. Приводится описание сколем детекторов, созданных для этих спектрометров. Показано, что ха-1рактеристики детекторов, в частности, искровых и пропорциональных ка-, мер, полученные в результате исследования и подбора режимов юс работа соответствуют предъявляемым к ним требованиям физических экспериментов, решаемых с помощью вышеуказанных спектрометров. .

В состав системы искровых камер, которая являлась основой детекторов спектрометров БИС и ШС-I, входили:

1) двухкоординатные проволочные искровые камеры ИК с магнитосгрст*-1ционным считыванием, стандартных размеров 600x420x8 мм?, с шагом на-!штки сигнальных проволок I мм;

2) система съема и запоминания информации с камер;

3) система в/в питания искровых камер;

4) регистрирующая аппаратура и связь о ЭШ типа ВЭСМ-ЗМ;

5) система управления и контроля.

Здесь ке приводятся некоторые конструктивные особенности и характеристики соответствующих узлов ИК.

В главе описывается методика, с помощью которой бшш подростке ¡воспроизведены в лабораторных условиях режимы работы ИК в болышпс С Ь ¡искр в триггере на одну ИК) фоновых условиях и были определены оптимальные параметры для рабочего режима всей системы. В результате ко-рледования различных газовнх смесей ИК, в качества рабочей была выб-|рана Ме+г.б^СС^ОН) а 0,008 CBzF3 (фреоя-13). На рио. 4а приведен:

разрешающее время ИК - зависимости эффективностейрегистрации £ Ср]от 'задержки (Тд) подачд высоковольтного импульса при различных значениях постоянного очищающего поля (Воч) и постоянной величине зарядного напряжения в/в импульса Е3=5,0 кв. На рис. 46 для сравнения приведена та же зависимость для сыесил/е ^.^''(СдН^ОН). Сравнение кривых показы-:вает, что малые добавки электроотрицательного газа фреона-13 в ИК заметно (на 30-4СЙ) улучшают разрешающее время ИК, что является важным фактором при высоких фоновых загрузках.

гттъ

а <Г

Рис. 4. Разрешающее время ИК при различных- значениях постоянного очищающего поля:

а) для смеси Ые +2,5%(С2Я5ОН)->-0,ООвХСВг'Р3;

б) для смесите +1,5£(С2Н50Н)

На рис. 5 приведено распределение -отклонений координат искр от траектории частиц, характеризующее пространственную точность ИК. Пространственная точность ИК вычислялась по формуле <5*1 где , о - дисперсия распределения, а -параметр, зависящий от расположения ИК в спектрометре.

+о

го

р1 II

¡|Ж!!

13

Рис. 5. Распределение отклонений координат искр (с1) от траектории частицы

к

iinll.ll

Ь '05 'Ю *<5<{, ИМ

На рис. 6 приведена эффективность регистрации заряженной частицы нескольких камер в зависимости от числа дополнительных искр в них, что демонстрирует высокую эффективность камер к регистрации многотрековых событий.

Выбор пропорциональных камер (ПК) в качестве координатных детекторов спектрометра ШС-2 был обусловлен их существенным быстродействием до сравнению с ИК и возможностью создания более совершенного и гибкого запуска спектрометра. В рассматриваемую конфигурацию ЕИО-2 вошли 10 двухкоорданатных и I однокоординатная ПК с различным! размерами рабочих плоскостей, с общим количеством сигнальных проволок, превышающим 6000, шаг намотки сигнальных проволок составлял 2 мм.

Для получения оптимальных характеристик спектрометра ШС-2 и повышения его эксплуатационной надежности было проведено исследование пара метров ПК с различными газовыми смесями. Для этого был создан автотти-зированный стенд и использовался радиоактивный источник

На стенде были воспроизведены в лабораторных условиях режимы работы ПК. Исследовались различные газовые смеси, среда которых была выбрана газовая смесь Аг +13?С02+ЗДО2Н50Н + 0,3#СВгГ3. Результаты исследования показали, что ширина плато по напряжению при постоянной эффективности регистрации электронов (ЭЗД равна 300 В. Щгмы составляют не более 7 Гц/канал, временное разрешение ПК лежит в интервала 60+70 но. Пространственное разрешение ПК - 0,6 мм.

В этой же главе приведены характеристики годоскопических сщштлл-ряционных счетчиков, детекторов шхшов и электронов, используемых в спектрометрах ВИЗ.

В пятой главе дается описание бесфильмового магнитного искрового спектрометра ШС и обсуждаются его характеристики. Спектрометр ШС ¡(рис. 7) располагался на канале нейтральных частиц 1К° и включат: в со |3я спектрометрический магнит СП-40А, 3-метровую аздко во до родную (змдко-рейтериевую) мишень-регенератор, 18 искровых камер (ИК1+18) с магнето-Ьтрикционныы сьемом информация, систему сциятидляционннх счетчиков 1уска установки Ф1, ОН, П, Ш, детектор электронов, детектор шхъ юв, а также' сцинтллляционныэ счетчика А, Ад, Ал в мониторируюцяе ¡цинтшшщионные счетчика Спектрометр работал на лини« о ЗШ ЗЭСИ-ЗМ. Расположение детекторов на канале, выбор магнитного, поля

Рис. 6. Эффективность регистрации

заряженных частиц ИК в за висимости от числа дополнительных искр в них

Рис. 7. Схема расположения аппаратуры спектрометра ШС на канале 1К°

спектрометрического магнита, длины распадных объемов и логики запуска был произведен на основании расчетов регистрации — гЛТ-распадов, выполненных с помощью метода Монте-Карло.

Искровые камеры располагались группами по три, три группы до спектрометрического магнита и три группы за ним. Такое расположение камер обеспечило высокую эффективность нахождения траекторий частиц программой геометрической реконструкции.

Две годоскопические плоскости Ф1 и ФИ были помещены перед магни-* том, а две другие П и Ш - за ним. Их сцинтилляторы просматривались ФЭУ-30. Сцинтилляторы имели следующие размеры: Ф1 - (325 х 70х 4,5) мм5;'

ФИ, П - (250 xI20 х 4,5) мм3; ГЦ - (416 х149 х 7,5) мм3.

Размеры сцинтилляторов A, (j^ и Ал), соответственно, были (250 х 250 X 7,5) мм3 и (580 х 120 х 4,5) мм3.

Детектор ыюонов состоял из двух плеч - справа и слева от оси пучка. Каждое плечо состояло из двух чугунных фильтров длиной 125 см. За первыми фильтрами располагались восемь сцинтилляционных счетчиков, каждый размером (600 х 400 х 24) мм3, за вторыми - десять счетчиков, каждый размером (600 х 400 х 24) мм3.

Детекторы электронов состояли из 8 ливневых блоков типа "сэндвич4,. Ксддый блок был собран из 10 пластин сцинтиллятора размером 55,6x30x1 см3 и десяти пластин свинца тех жа поперечных размеров, но с толщиной по пучку 0,5 см. Каждый блок просматривался двумя ФЭУ-65, расположенными сверху и снизу.

Для мониторирования частиц в пучке использовались два мэниторных телескопа, состоявшие каждый из трех сцинтилляционных счетчиков 0120 ш и толщиной 100 мм. Один из телескопов на рис. 7 не показав, так ¡как ов размещен сбоку от мишени-регенератора.

¡запуск системы ИК осуществлялся годоскопическими и другими сцинтн-лляционными счетчиками. В нем использрвалась так называемая "перекрестная" геометрия, которая обеспечивает хорошее разрешение по импульсу и, следовательно, по эффективной массе без существенной потери в однородности эффективности регистрации ¡(¿-мезонов вдоль распадной зоны.

Сбор и накопление экспериментальной информации на ЭВМ БЭСЫ-ЗМ осуществлялись с помощью системы программ "КРАН" (Контроль Работы Аппаратуры и Накопления). Программы системы "КРАН" подразделялись на группы трех приоритетов: прием информации с экспериментальной установг ки в оперативную память (высший, нулевой приоритет), фильтрация поступавшей информации и ее запись па магнитные ленты (первый приоритет), обработка информации с целью контроля аппаратуры и выдача результатов на печать (второй приоритет)'.

Для определения эффективности работы системы искровых камер в методических экспозициях спектрометра использовалась система программ ДРЕФ.

Обработка информации вне линии связи с ЭВМ проводилась о пошщыэ программ геометрической реконструкции " У11_Ы-333"и статистического анализа „ К5ИМХ " '

Сумг,ирная эффективность спектрометра дал всех шд распадов каона составляла около 10$.

Исследование характеристик спектрометра показало, что дос,тиг;1утоо пространственное разрешение ИК и небольшое количество вещества на пуч^ !ке частщ обеспечивают высокое разрешение по' углу и инвариантной массе ¡спектрометра ШС. Последнее в существенной степепл определит» качеств ¡во экспериментов по исследованию амплитуды трансмиссионной регенерации нейтральных каонов.

На рис. 8 приведены распределения по углу и инвариантной массе ¡кандидатов в двухпиошше распады каонов.

На рис. 9 по ¡сазана разрешающая способность спектрометра по утлу инвариантной массе в зависимости от импульса каоноэ. Рабочие характеристики спектрометра в диапазоне энергии (10*50) ¡ГэВ, которые в основном обеспечивала система ИК, следущко: ( разрешение по инвариантной массе £ (2,5 + 4,3) МэВ» смугло вое разрешение £ (0,23*0,14) црад2; • точность измерения координат ± 0,30 мм; точность восстановления точки £ 3 см; . . распада каона вдоль пучка орэдняя геотатричоская о${оето-вое» £згге»р2з=з ^ — 1ЛГ 1СЙ

вромя памяти нскровьк камер 1,6 икс; максимальное число событий, регистрируемых за время сброса

ускоренных протонов на мишень 30 событий/с

а) .... <5")

N/2 М.&/С1

•««в'но'

Лл <ио*в'<в-юг

Г .„ „ 1 2<0«9«М0

[ <?<2-10'т

вт„. к»

Рио. 8. Распределение кандидатов в двухпионные распады каонов1

а) по квадрату угла относительно оси пучка;

б) по инвариантной шссе 1ЛГ

Рис. 9. Разрешающая способность спектрометра по углу и инвариантной шссе 11'и в зависимости от импульса каонов

Л М 22 26 М 3« р. Гз11с

В шестой главе приводится описание установки ШС-1 и ее характеристики.

Установка ШС-1. была создана на канала.нейтральных частиц 4Н. В ней максимально использовалась аппаратура спектрометра БИС. Расчеты оптимального расположения детекторов на канале 4Н и величина магнитного поля магнита СП-40А были выполнены моделированием рождения' и распада частиц методом Монте-Карло. Спектрометр работал в линию с ЭЕМ

бэсм-эл.

Спектрометр ШС-1 (рис. 10) состоял из спектрометрического магнита СП-40А (М); 24-х ИК с магнитострикционным съемом информации; пропорциональных камер ПК1, ПК2; трех сцянтилляционных годоскопов Ф1, Г1 и Г2; детекторов мюонов.(да); сцинтилляционных счетчиков А и СМ1, СМЗ и сцинтилляционного телескопа.

Спектрометрический магнит СП-40А имел эффективную длину магнитного поля 200 см и апертуру (100x29) см2. В экспериментах по поиску очгь рованных частиц и резонансов поле спектрометрического магнита изменяло поперечную составляющую импульса заряженных частиц на 0,64 ГэВ/с.

Искровые камеры были объединена в блоки: до магнита M в блок из ■девяти ИК, а за магнитом - в пять блоков по три ИК в каддом.

Двухкоординатная пропорциональная камера -ПККХ.У) имела работай объем (200x200x6) мм3, шаг намотки сигнальных проволок I мм. Одноко-ординатная пропорциональная камера ПК2(Х) ¡шела объем (400x300x8) t&r' и шаг намотки 2 мм.

Сцкнтилляторы в годоскопах имели следующие размеры: Ф1 (6 шт.) и ÏI (10 шт.) - (250x120x4,5) мм3; Г2 (12 шт.) - (250x149x7,5) ми3.

Детектор мюонов ЛМ состоял из двух плеч - справа и слова от оси лучка. Каждое плечо состояло из двух фильтров: первый - из чугуна длиной 125 см, второй - из свинца длиной 20 см. За первыми фильтрата располагались шесть сцинтилляцнонных счетчиков, каждый размером (6С0г 400x2,4) мм3; за вторыми - десять счетчиков, каждый размером (640х 200x20) мм3.

Рис. 10. Схема расположения аппаратуры

ШС-1 на канале 4Н (Т-мшнень; И-объемы, ьапотаэнные гелием; Fe-келезные фильтры дополнительного детектора мюонов)

... Для мокиторирования нейтронов в спектрометре использовался сцин-Тилляционный телескоп МН. Он состоял из трех счетчиков 0120 мм, тол-. .щиной 10 мм, и между первым и вторым счетчиком была расположена свин-|цйвая пластина толщиной 4 мм.

В логике Запуска использовались сигналы от сцинтилляционных счетчиков и пропорциональных камер. Для поиска очарованного бариона по распадам, в которых содержится мюон, в триггер включался детектор мкн онов. Блок-схема электроники установки БИС-I представлена на рис. II.: Информация с детекторов принималась регистрирующей электроникой, пе-редовалась с помощью аппаратуры связи в ЭШ и накапливалась на магнитных лентах. Сбор и накопление данных осуществлялись с помощью программ, основой которых являлись программы системы КРАН. Для геометрического восстановления событий в основном использовался алгоритм программы геометрической реконструкции „VILLA 3 33 "

Рис. II. Блок-схема электронной аппаратуры установки БИС-1

Основными физическими характеристиками установки яв-. ляются ее-эффективность регистрации вторичных частиц и разрешение по эффективной массе. Оценка эффективности ре- . гестрации искомых частиц, в частности, искомых очарованных мезонов, по двухчастичны:.! модам распада получена с помощью расчетов методом Монте-Карло и составляла величину порядка 10"^.

Важное значение в экспериментах пс поиску очарованных частиц и узких барионных резонансов имело высокое разрешение спектрометра ШС-1 по эффективным массам распадных частиц в связи с отсутствием в спектрометре идентификаторов адронов.

На рис. 12 показаны экспериментальные спектры эффективных масс piГ и irtT от распадов Л°и К°-частиц. Найдено, что разрешение спектрометра ШС-1 по эффективным массам в районе Л -гиперона и К°-мезо-' на равны 1,3 и 2,6 МэД/с2. Высокую разрешающую способность спектрометра и корректность процедур отбора событий также подтверждают наблюдения на ЕИС-1 "2"(1385) и £-гиперонов'в спектрах эффективных масс Г,

Рис. 12. Спектры эффективных., масс: а) р1Г, б) ГЙГ

ил» ии» ти

ЧЛ» М I/) Д/[ ' 1

В седьмой глава описан спектрометр ШС-2 и приведет его физические характеристики, а также результаты исследования странных частиц (контрольного эксперимента), демонстрирующие способности спектрометра, включая эффективность используемого метода исследования и применяемых способов обработки экспериментальных данных.

Спектрометр ШС-2 располагался на канале нейтральных частиц 4Н У-70 (рис. 13) и состоял из спектрометрического магнита СП-40А; пропорциональных камер ПК (1+11); сцинтилляционных счетчиков годоскопи-. ческих счетчиков П, Г2, ГЗ; счетчика антисовпадений; черепковского счетчика полного поглощения (ЧСПП), сцинтилляционного телескопа (МАО и углеродной мишени (М) толщиной 7,8 г/см2.

Рис. 13. Схема расположения аппарат туры спектрометра ШС-2 на« канале 4Н

Спектрометр работал в линию с ЭШ ЕС-1040, для контроля и настройки аппаратуры в состав установки в автономном режиме также была задействована мини-ЭШ ТРА-Ю01Д.

Режим работы спектрометрическо-. го магнита соответствовал режиму ра»-боты СП-40А в спектрометре ШС-1. В В систему ПК входили 10 двухкоорди-натных и I однокоординатная (ПК2) пропорциональные камеры. Рабочие

площади ПК имели следующие размеры: ПК1 - (200x200) мм2; ПК(2+4) -(400x300) мм2; ПК(5+6) - (Ь20х300) мм2 и ПК(7+Н) -(1000x600) мм2, шаг намотки проволок сигнальных электродов составлял 2 мм.

Для исключения неоднозначности в определении координат траектории частиц намотка сигнальных электродов в каждом из ПК7 и 9 была выполнена под углом ¿22,5° относительно вертикали, т.е. сигнальные проволоки намотаны под углом 45° относительно друг друга. С этой же целью до магнита ПК5 была повернута на угол 22,5° относительно горизонталь-» ной оси.

Годоскоп счетчиков И состоял из 14 счетчиков с размерами (200х 650x10) мм3. Годоскопические плоскости Г2 и ГЗ вместе с четырьмя чугунными кубами,размером (1,0x1,0x1,25) м3 каждый, образовали детектор мюонов. Годоскоп Г2 состоял из 12-ти счетчиков размером (650x400x20) мм3, а плоскость ГЗ - из 20-ти счетчиков размером (650x250x10) мм3.

Антисовпадательный счетчик А имол размеры (250x250x10) мм3. Сцин-тилляционный телескоп MN для мониторирований нейтронов использовался от установки ШС-I. Все сцинтилляционные счетчики просматривались с помощью фотоумножителей ФЭУ-30.

Черенковский счетчик полного поглощения (ЧСПП) в эксперименте регистрировал электроны, позитроны и гамма-кванты. ЧСПП состоял из 140 идентичных элементов с радиаторам из свинцового стекла ТФ-I (радиационная длина 2,5 см), образующих два плеча (по 70 элементов в каждом плече), расположенных справа и слева от оси установки. В каждом элементе ЧСПП использовался блок свинцового стекла размером (100x1004 350) мм3, каждый блок просматривался фотоумножителем типа 0ЭУ-П0.

Электронная аппаратура ШС-2 (рис. 14) состояла из аппаратуры запуска, регистрация, связи с ЭВМ и управления и контроля. Вся аппаратура занимала около 35 крейтов КАМАК.

Рис. 14. Блок-схема

электронной аппаратуры В1С-2

КТВ*-Ш1

Основу системы запуска составляла мажоритарная логика, использующая "быстрое ИЛИ" с ПК и сигналы с годоскопа П, которая позволяла выделить события о определенным числом вторичных частиц в конечном

состоянии. Для выделения события с лептонами в конечном состоянии в. систему запуска, когда это требовалось по условиям эксперимента, включались детектор мюонов и ЧСПП. В логике запуска также участвовал счетчик А.

Программное обеспечение спектрометра состояло из программы приема, контроля и накопления информации и тест-программ. Первая программа осуществляла прием информации в оперативкой пат.л ЭШ, фильтрацию и запись на МЛ, а также контроль работы аппаратуры. Тест-программы были предназначены для настройки и проверки отдельных узлов спектрометра и системы считывания инфоршции. Эти процедуры проводились с помощью малой Э&! ТРА-10013 .

Обработка экспериментальных данных, полученных на спектрометре, проводилась в три этапа: на первом этапе выполнялась геометрическая и кинематическая реконструкция событий, затем моделировались изучаемые процессы и, наконец, выделялись интересующие события и проводился их физический анализ.

Поскольку динамика рождения новых частиц неизвестна, эффективность регистрации установкой была оценена для дифракционных процессов типа П р —А°К°р с помощью моделирования методом Монте-Карло. Она составила 1-3%. Оценка величины эффективности регистрацииЛ £-бариона в рамках некоторых моделей их ооразования составляет около и слабо зависит от вида модели.

Для исследования физических характеристик, возможностей спектрометра как прибора в комплексе и с целью абсолютной градуировки шкалы масс ШС-2, проведено исследование ровдения странных частиц. Исследование велось параллельно с поиском и исследованием Л * и ^, на одном и том же исходной материале взаимодействия нейтронов со средней энергией около 40 ГэВ с ядрами углерода. На рис. 15 приведены распределения по инвариантным массам "нейтральных валок" в системах МШ'и ) и МСрГГ1") в области ЫСК°)=497,67 МэВ/с2 и Ы(Л°)=1115,6 МэВ/с2. Найдено, что экспериментальные разрешения по массам К0 и Л° частиц равны 2,6 и 1,8 МэВ/с2, соответственно.

В спектрах' инвариантных масс странных барионов и антибарионов выделены Л° , Л°Е 1(1385), Ё + (1385), Е~, Е °.Е~ и IV. Для Л" , Т1-(1385),£7 ~ и А° были измерены распределения по продольным и поперечным импульсам и найдены значения показателей N , определяющего инвариантную структурную функциюР(X) в степенном представленииР(л)= (I—Х)н, где X - фейнмановская переменная. Значения величин М , измеренных на Б'С-2, согласуются с данными других экспериментов и величинами, рассчитанными в модели глюонного обмена.

Рис. 15. Спектры инвариантных масс "нейтральных еилок", иллюстриругщие выделение К0- и А0 -частиц в экс*-периментах с помощью ЕИС-2

-ю о мтто-щкп, мл/с1

црлтнМ. Мз

Получены инклюзивные сечешш рождения А0, А° , 21 —(1385) и2 -гиперонов. На рис. 16 а)н б) приведены инклюзивные сечения -(1385) иЕ -гиперонов с данными других экспериментов, полученных в рр-взал-> ыодействиях. Результаты, полученные с помощью Б1С-2, согласуются с результатами других экспериментов.

На рис. 16 в) приведены результаты выполненных на БЮ-2 первых измерений поляризации в зависимости от поперечного импульса. Для сравнения приведены также данные о поляризации А° в рр-взаимодействи-ях при^ = 53 ГэВ и 62 ГэВ. В пределах ошибок поляризации Л°, рожденных в п р- и рр-взаимодействиях, одинакова.

•В результате проведенных исследований были получены характеристи-,ки спектрометра и изучены его особенности:

1) разрешение по инвариантным массам К0 л Л° странных частиц 1,5 и 2,6 Гэё/с2; _, •

2) разрешение по импульсу ~£=10*"3V 0,46.р2 + 37,2

3) угловое разрешение < I К5рад;

4) точность измерения координат 0,6 мм;

5) точность восстановления точки распада вдоль оси пучка 2 см;

6) геометрическая эффективность многочастичных процессов (дифраю» Озонных процессов) 10" ■+ Ю"4;

7) максимальное число событий, регистрируемых за цикл ускорителя 100 событий/с.

На установке ЕИС-2:

а) надежно выделяется по узким пикам в спектрах эффективных масс редаже в сложные по топология распада йараоыные системы, идущие с обч рааованиех нейтральных странных частиц;

б) правильно восстанавливаются распределения ш динаадчасюш в»»

ю -

ю

г - Г *(!Ш)

ВИС-2 ♦

Ю

г _

/Г

г имя

ю

" ■ ю' а)

/¿7' /Я*

1С?

г>1( ш

х х

ш X

Ш 1 °10

•Но1гпдгеп,10гав/о "Ап5огде,10-24 п>в/о * ЕгЬап,У1=53/62 г»в °А!рдагс1,19 гзвл

б)

5 10 ч/§Г. пв

50 100

в)

; о,1 а? аэ 04 Р1,п«/с аз аз 1 1,1 V

Рис. 16. Результаты, полученные с помощью ШС-2, совместно с результатами других экспериментов:

а) инклюзивные сечения рождения £ ±(1385)-гиперонов;

б) инклюзивные сечения рождения 3"-гиперонов;

в) поляризация Л °-пшеронов в зависимости от поперек ного импульса (рг). Черными дужками £ нанесены результаты ШС-2.

ременным (рт, р1, X);

в) правильно измеряются величины инклюзивных сечений известных ¡процессов, что, в частности, свидетельствует об отсутствии систематик ¡ческих ошибок в мониторировагога, определении эффективности установки, я т.жл

г) корректно измеряются эффекты, связанные с асимметрией раопа-дов частиц относительно плоскости их рождения.

В восьмой главе демонстрируются возможности реализованной методики на некоторых результатах, полученных по исследованию свойств К0» ыезонов и поиска новых частиц на спектрометрах БИС, BIC-I и БИС-2.

В эксперименте, выполненном на спектрометре БЛС, прямым способом, показано наличие интерференции в двухпионных распадах и К^, регенерированных в жидком водороде. Впервые в интервале импульсов (10-50) ГэВ/с нейтральных каонов измерена амплитуда трансмиссионной регенера* ции (ее модуль и фаза) на мишенях-регенераторах: из водорода, дейтерия, ядер углерода. По данным об амплитудах трансмиссионной регенерат ции на дейтронах и протонах вычислены значения модуля трансмиссионной регенерации нейтральных каонов на нейтронах.

Показано, что фаза трансмиссионной регенерации

V?! - o^Ci0(K0Mi)-f0(K0ML)] где Mj, М2, Ы3-протоны, дейтроны и ядра углерода, не зависит от энергии каона. Получены средние значения фаз Y 21 = (-132+5)®,Ч1^ = (-135+4)° и1^ gl = (-130+17)° для прогонов, дейтронов и ядер углерода, соответственно.

Установлены экспериментальные энергетические зависимости модифицированного модуля амплитуда /Г(Р ) дифференциального сечения [d6 ¡dt 0 (при нулевых переданных импульсах), трансмиссионной регенерации и разности сечений й б (р) К° и К°-мазонов. Для получения данных, аппроксимированных степенной зависимостью АР"Л(Р -импульс К°-мезонов в ГэВ/с), определены параметры А и П . В качестве примера полученных результатов на рис. 17 показано поведение фазы и

ю

I

*■ Di

а)

—г~гтттт~

I "И,

» Да ню а робота 1Г1(К*п)

—I-1-1—г~

' Данная робота ► Фрейтш u öp -IFI(K'd)

» »

И1

'Hl

v

150

20 40

чо r»

p(!»üa) ¿)

Да^юя робота Фреитаг uöp

4-И-

Р(Г10/с)

Рис. 17. а) модуль, б) фаза модифицированной амплитуды

трансмиссионной регенерации на дейтронах и нейтронах. Сплошная линия - результат аппроксимации экспериментальных данных. Среднее значение фазы ¥¿-(-135*4)°

1—I 1 ) м I

Ю

модуля модифицированной амплитуды трансмиссионной регенерации на дейтронах и нейтронах в зависимости от импульса нейтрального каона. Модуль модифицированной амплитуды в исследуемом интервале зависит от льса каона по закону

г//§х<р)/ К = (2,41 ± 0,06)р-°'53±°.13 ГзВ/с

На рис. 18 показана разность полных сечений вза'..»действий К0 и '-мезонов с дейтронами й нейтронами, подученные на БИС при разных импульсах каонов. Там же приводятся экспериментальные результаты других групп при импульсах каонов меньше 10 ГэВ/с.

10

I 1

лб(ка) • лб(К!Ь)' ■

¡•Ь

лв(Кп) • дб(Кгр)<°

Данная робота Гзлбраит и Зр Горим и Зр Кзролл и Зр

Донная работа Галбраит иЗр Горин и Зр Кэролли Зр

Рис. 18. Разность полных сечений взаимодействий К0, К0, ' К+ и К~-мезо~ нов с дейтронами и нукло-" нами

10

го

50

100

гоо

Р(Гэ0/с)

В этой же главе приводятся результаты, полученные на спектрометре-БИС-1, по поиску очарованных частиц и узких барионных резонансов в инклюзивных процессах рождения во взаимодействиях нейтронов со средней энергией около 40 ГэВ с ядрами углерода. В результате поиска инклюзивного рождения очарованных частиц по каналам распадов (I) и ассоциативного рождения (2)

д;-

"Кз 71~ К1 5Т-*Я-К* Я г

а;

— К + К~ Я* ♦В" — рК"Л

+ +

(I)

(2)

Т "»

•*■ I— * . *

К" +

Б/С+Лс, Ь/И-к"^1^1 — - (2)

о мюоном определенного знака заряда от распада другой очарованной частицы (2) получены оценки верхних границ произведений парциальных сечений рождения очарованных частиц на вероятность их распадов по искомым каналам с относительным импульсом Х>0,5. Показано, что парциальные сечения рождения очарованных частиц (Л £-бариона и Б -мезонов) при серпуховских энергиях < (0,2+1,0) мкб/нуклон при 90£ уровне достоверности. Для бариона А распадающегося по полулептонному каналу Дс —Л/у найдено, что в кинекатической области Х^-0,5 оценка б (Лс) Вг(Л1— ЛркЗ мкб/нуклон на том же уровне достоверности.

На ЕИС-1 осуществлен поиск узких барионных резонансов, образованных во взаимодействиях нейтронов с углеродной мишенью. Поиск выполнен путем анализа спектра эффективных масс системы Л7/Н", где Л"—Р", а Ь+ и Ь - заряженные адроны. На рис. 19 приводится спектр эффективных масс М( К'и'). В районе массы 1,96 ГэВ/с2 виден узкий пик, который является указанием на существование узкого барионного резонанса, распадающегося по каналу 5 "(1385) + К*. В предположении дифракционного характера его рождения подучена оценка поперечного сечения рождения резонанса на вероятность его распада по обнаруженному каналу. Ее вели-» чина равна 0,1+1 Мкб/нуклон.

На спектрометре ШС-2 впервые в око--лопороговой области энергий рождения наблюден очарованный барион А £ в нейтрон-

углеродных взаимодействиях при энергии нейтронов 40-70 ГэВ. Очарован-* ный барион зарегистрирован по двум каналам распада (рис. 20), (I) ¡Л^-КРрГЛГ и (2) Л Д°11 * И'II", средняя его масса равна 2268+6 УэВ/с2. Измерено отношение парциальных вероятностей распадов по каналам (I) и (2) - В^^ = 4,1 ± 1,2. Инвариантное сечение рождения бариона в области Х> 0,5 описывается выражениемЕс136/с/р3 е*Р(6(^)И-*)п при В «■ (2,5 £ 0,6) (ГэВ/с)-1 и Г) = (1,5 ± 0,5), рт - поперечная составляющая импульса Л ^-бариона, а X - переменная Фейнмана. Получены шдельн-назависимые величины парциальных сечений при Х> 0,5 В16(Х70,3) «10^4 мкб/ядро углерода и В^б (Х>0,5) =2,3^1,1 мкб/ядро углерода..

4,9 5 2,10 2.25 г.« М (А к*Я") , Гэ.»/Сг

Рис. 19. Спектр эффективных масс

«Я 1004 IX» 140« Щ пи

и:п»ик-(.м1в/е

Рис. 21. Спектр инвариантных, тсс системы

ХгизебЖ1"

' Мага.МЛ/с1

Рис. 20. Спектр инвариантных тсс К|рП П~(а)

иЛ°П+П+П~(б)

На спектрометре ШС-2 был зарегистрирован узкий барионный резонанс ^(1960) и исследованы его свойства. На рис. 21 приводится спектр инвариантных тсс системы Е.~(1385)К+, иллюстрирующий наблюдение на В-1С-2 резонанса /\/у , указание на существование которого было получено на БИС-1, что является сильным аргументом в пользу существо-' вания .

ОСНОДШ РЕЗУЛЬТАТЫ И ШВОДЦ ДИССЕРТАЦИИ

1. С целью реализации оригинальной программы научных исследований обосновано создание каналов нейтральных частиц серпуховского ускорителя. Создан канал 4Н и проведено исследование характеристик пуч-* ков нейтральных частиц в каналах 1К° и 4Н, определены экспериментально их геометрические и энергетические характеристики, а также состав пучков, т.е. относительное содержание нейтронов, К°-мезонов, гамма-квантов. Обеспечено эффективное функционирование этих каналов и мониторов в экспериментах по изучению свойств нейтральных каонов, гиперонов, поиску и изучении очарованных частиц, поиску многокварковых ба-рионов и мезонов.

2. Разработаны и созданы системы из 18-ти и 24-х двухкоординатных магнитострлкционных искровых камер, успешно действовавши в экспериментах, выполненных с помощью спектрометров БИС и БИС-1 по исследованию трансмиссионной регенерации К^ - К^-мезонов и поиску новых частиц

<4 адрон-адронных взаимодействиях.

3. Разработана и внедрена методика стендового и оперативного (во время сеансов на ускорителе) определения эффективности работы характеристик искровых магнитострикционных камер. Для пропорциональных камер внедрена методика исследования и оптимизации газовых смесей. Это обеспечило высокую эксплуатационную надежность работы спектрометров БИС, ШС-1 и БИС-2 в периоды длительных (до 30 суток) сеансов их облучения,

4. Внедрены в качестве основных детекторов заряхешшх частиц маг-ритострикционные и пропорциональные камеры в спектрометры ШС-1 и БИС-2, что обеспечило их высокую разрешающую способность и позволило

вести эффективный поиск и изучение характеристик короткоживущих частиц с .малыми сечениями роздения и(или) малыми парциальными вероятноо Тями распада.

Реализация вышеуказанных разработок методических исследований име-,ра существенное значение для выполнения научной программы исследований в пучках нейтральных адронов серпуховского ускорителя, в результате Которых были получены следующие новые экспериментальные данные:

- исследована амплитуда (модуль и фаза) трансмиссионной регенерации нейтральных каонов в интервале энергий каонов 10+50 ГэВ;

- наблюдено рождение Л £ и 2) -мезонов, определены характеристики их рождения при энергии 58 ГэВ;

- получены новые данные о характеристиках инклюзивного рождения Гиперонов Л" , ±(1385),/\ (1520)Е°(1520)_ в нейтрон-Ядерных взаимодействиях;

-обнаружен и исследован- узкий барионный резонанс Л/^ .(1960) - кандидат в многокварковое состояние со скрытой странностью.

5. С целью дальнейших экспериментальных исследований в пучках нейтральных частиц по проекту ЧАРМ предложено создание нового канала Нейтральных частиц 5Н и новой экспериментальной зоны на Серпуховском ускорителе У-70. Предложение реализуется.

Показана перспективность проведения исследований в пучках нейтральных частиц УНК.

Совокупность результатов и выводов диссертационной работы южно квалифицировать как решение крупной научной задачи: вффвктивного использования пучков долгоживущих нейтральных, адронов Серпуховского ускорителя с целью получения новых данных о фундаментальных закономерностях микромира, что является перспективным направлением експеримэн-^альных исследований в области фиаики высоких энергий на ускорителях следующего поколения.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИЙ ОПУБЛИКОВАНЫ В РАБОТАХ:

1. Т.С.Григалашвили и др. Характеристики магнитострикционных искровых камер для экспериментов в условиях больших фоновых загрузках. ПТЭ, №2, стр. 75, 197; ОШИ, 13-5273, Дубна 1970. 18 стр.

2. Т.С.Григалашвили и др. Установка из многотрековых магнитострикци-онннх искровых камор на линии с ЭВМ для экспэриг?нтов на ускорителе 70 ГэВ. ОИЯИ P3-5324, Дубна 1970. 20 стр.

3. С.Г.Басиладзе,....Т.С.Григалашвили и др. Магнитный искровой спектрометр для исследования К° - tPs регенерации при высоких энергиях. ОИЯИ, PI-536I, Дубна 1970. 24 стр.

4. В.К.Бирулев,...,Т.С.Григалашвили и др. Угловое разрешение бесфильмового искрового спектрометра - детектора распадов нейтраль-^ ных каонов ОШИ. 1-7083, Дубна IS73. 20 стр.

5. В.К.Бирулев.....Т.С.Григалашвили и др. Разрешающая способность

бесфильмового искрового спектрометра по инвариантной массе. 0ИЯИ| PI-6878, Дубна 1973. 14 стр.

6. В.К.Бирулев.....Т.С.Григалашвили и др. Трансмиссионная регенерация нейтральных К°-мезонов на водороде. ЯО, 1976, т.24, стр.748761, ОИЯИ, PI-9434, Дубна 1976. 36 стр.

7. К.-ф.Альбрехт,....Т.С.Григалашвили и др. Трансмиссионная регенерация нейтральных каонов на дейтронах и нейтронах в интервала импульсов 10-50 ГэВ/с. ЯФ, 1978, т.27, стр.369, ОИЯИ PI-I0937, Дубна 1977. 15 стр.

8. К.-ф.Альбрехт,...,Т.С.Григалашвили и др. Регенерация нейтральных каонов на углероде в области импульсов 16-40 ГоВ/с. ОИЯИ, EI-7353, Дубна 1973. 16 стр.

9. А.Н.Алеев,..., Т.С.Григалашвшш и др. Канал нейтральных частиц 4Й Серпуховского ускорителя. ОИЯИ, I-83-9I0, Дубна 1983. 8 стр.

10.А.Н.Алеев,...,Т.С.Григалаивили и др. Энергетические спектры гамма-квантов и. нейтронов в пучке нейтральных частиц-Серпуховского ускорителя .{канал 4Н). ОИЯИ I-8I-67, Дубна 1981. 7 стр.

11.В.П.Баланди н.....Т.С.Григалашвили и др. Восстановление энергетй-

ческих спектров нейтронов по калориметрическим измерениям на канале 4Н Серпуховского ускорителя. ПТЭ, № 4, стр.48, 1987, ОИЯИ PI-86-43, Дубна 1966. 7 стр.

12JC-P.AIbrecht,»..,T.S.Griyulashvili at al. A study of the formfac-tora in the K°//3decays. Kff1-73-46, Budapest, 1973. p. 27.

ГЗ.Алеев A.H.,...,Т.С.Григалашвили и др. Бесфильмовый искровой спектрометр ШС-1, ОИЯИ Б2-1-86-440,Дубна 1986, 14 стр.

14.Айхнер Г.,...,Т.С.Григалашвшш и др. Поиск новых частиц, распадаю-mx.cs.mA0 (К°) + одропы. ЯО, IS78. т.26» стр.663-669;_0ИЖ

Р1-11 516, Дубна 197В. 16 стр.

15. Г.АЙхнер,..., Т.С.Григалашвили и др. Поиск очарованных частиц, в нейтронном пучке на Серпуховском ускорителе. Яй, 1979, т.29, стр. 94-100; ОИЯИ, Р1-118 38, Дубна 1978. 17 стр.

16. А.Н.Алеев,..., Т.С.Григалашвили и др. Указание на существование узкого барионного резонанса с массой 1,95 ГэВ/с2. ЯФ, 1978, т.34, стр. 386-391.

17. Г.АЙхнер..... Т.С.Григалашвили и др. Конструкция и стендовые испи

тания пропорциональных камер спектрометра ЕИС-2. ПТЭ, 3, стр.45

1982, ОИЯИ, 13-80-464, Дубна 1980. 10 стр.

18. В.К.Бирулев.....Т.С.Григалашвили и др. Конструкция и рабочие характеристики пропорциональной камеры площадью 600 х 300 мы2 ОИЯИ, 13-7013, Дубна 1973. 15 стр.

19. А.Н.Алеев,....Т.С.Григалашвили и др. Ровдение гиперонов в р С взаимодействиях в пучке нейтронов с импульсом 40 ГэЗ/с. ЯФ, т.44, стр.661, 1986; ОИЯИ, Р1-82-353, Дубна, 1982. 13 стр.

20. А.Н.Алеев,....Т.С.Григалашвили и др. Поляризация/1 рожденных нейтронами с энергией около 40 ГэВ на ядрах углерода. ЯФ, т.37,

1983, стр. 1479. ОИЯИ, Р1-82-360, Дубна, 1982. 9 стр.

21. Г.АЙхнер,....Т.С.Григалашвили и др. Бесфильыовый спектрометр БИС-2 и его физические характеристики. ОИЯИ, 1-80-644, Дубна, 1980, 17 стр.

22. А.Н.Алеев,...,Т.С.Григалашвшш и др. Наблюдение очарованных бари-оновА рожденных в нейтронном пучке Серпуховского ускорителя. ЯФ, т.35, стр.1175, 1982.ОИЯИ Р1-81-693, Дубна, 1981. 7 стр.

23. А.Н.Алеев,...,Т.С.Григалаивили и др. Исследование очарованных ба-рионов А рожденных в нейтрон-углеродных взаимодействиях при 58 ГэВ. ЯФ, т.37, стр. 1474, 1983. ОИЯИ, Р1-82-343.Дубна 1982.

8 стр.

24. А.Н.Алеев,....Т.С.Григалашвили и др. Рождение Л £-барионов, во взаимодействиях нейтронов с энергией 40-70 ГэВ с ядрами углерода ОИЯИ, Д1-83-865, Дубна, 1983, 10 сгр.г.ГЬув. ,С. 1984. У. С 23,

Р 333-338.

25. А.Н.Алеев,....Т.С.Григалашвили и др. Наблюдение и исследование узкого состояния в сиотеме 2.~(1385) К4". ОИЯИ, Е1-84-125, Дубна,

1984, 13 стр.г.РЬу»., С., 1984.С.25, р.205-212.

авпыыдзооо адвдао ьоббюь с/о К° - в08С150ЬПЬ шзоьа&оъоь О&ЗОеЮвОбвЖО

¿ЗСОЗПЬ Яд до ¿СО бдРОСдЛО&ПЬ сЮОдПЬ вС№0~ аоъо 7-70

ьс^.ььб довбпопо&йад о^оодаооб зое^етбс"^

юбоооЬо 1939

Печатных л. 1,5 Гчетно-издат. л. 1,86

Бесплатно

Заказ 2627 УЭ 01664 Тирая 100

Типография АН ГССР, 380060, Тбилиси, Кутузова, 19