Нестационарные процессы в низкоразмерных низкосимметричных квантовых магнитных системах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ НАУК УКРАИНЫ ИНСТКГУТ МОНОКРИСТАЛЛОВ

На правах рукописи

СЕГАЛ Ярослава Юрьевна

НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ПРОЦЕССЫ В НИЗКОРАЗМЕРНЫХ НИЗКОСИММЕТРИЧНЫХ КВАНТОВЫХ МАГНИТНЫХ СИСТЕМАХ

С01.04.02 - Теоретическая физика}

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Харьков - 1994

НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ НАУК УКРАИНЫ ' ИНСТИТУТ МОНОКРИСТАЛЛОВ

На правах рукописи

СЕГАЛ Ярослава Юрьевна

НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ПРОЦЕССЫ В НИЗКОРАЗМЕРНЫХ НИЗКОСИММЕТРИЧНЫХ КВАНТОВЫХ МАГНИТНЫХ СИСТЕМАХ

С01.04.02 - Теоретическая физика}

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Харьков - 1994

Диссертацией является рукопись.

Работа выполнена в Физико-техническом института низких температур им. Б.И. Веркина HAH Украины, г. Харьков.

Научные руководители - доктор физико-математических наук,

профессор Цукерник Виктор Моисеевич,

доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник ФТИНТ HAH Украины Звягин Андрей Анатольевич

Официальные оппоненты - доктор физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник ФТИНТ HAH Украины Ковалев Александр Семенович,

кандидат физико-математических наук, Заславский Олег Борисович

Ведущая организация - Харьковский физико-технический институт.

/>' /7 У*/-^

Защита состоится "¿L"_ул. 1994 г.в ' ' часов

на заседании Специализированного совета Д 02.11.01 п^и

Институте монокрнсталлоа HAH Украины С310001, Харьков, пр.

Ленина, 60}.

Замечания и отзьюы по данной работе присылать по адресу; 310001, Харьков, пр. Ленина 60, Институт монокристаллов HAH Украины.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке кЬститута монокристаллов HAH Украины.

Автореферат разослан " Л 4 " У*/_ 1994 г.

Ученый секретарь Специализированного совета кандидат технических наук Л.В. Дтроцонко

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы.Низкоразмерные квантовые системы аызьгааот на протяжении ряда лат устойчивый интерес как £изиков-теоретихоа, так и экспериментаторов. Интерес этот зыэван, в первую очередь, тем обстоятельством, что а яизкоразмерных системах, в отличие от систем более высокой размерности, при определенных условиях проявляется зунуэстаенно квантовые эффекты С1К Исследование таких систем эказалось очень плодотворным, стимулируя развитие новых «тривиальных теоретических идей, которые могут быть чспользованы в других областях йизихи, и интересных }кспе'риментальных методов.

Многие точные результаты, полученные для низкоразмерных свантовых систем, принципиально не могут быть получены □ )амках традиционного квазиклассического описания. Кроме •ого, целый ряд интересных физических эффектов, набладаемух I таких системах, обязан своим существованием именно нкяхой >азмерности [2].

Второе обстоятельство, вызыяахх-;ея повышенный интерес к [изкоразмерным квантовым системам,- существование класса очно решаемых низкоразмерных квантовых моделей [3]. При :зучении этих моделей были разработаны такие полные методы еоретического исследования, как анзац Бете, квантозьа* гатод ¡братной задачи, ренорм-групповой анализ и другие.

Существование точно решаемых моделей имеет ринципиальное значение по двум причинам: во-первых, удается остаточно детально проследить поведение таких моделей в азличных условиях и выявить квантовые особенности этого оведения; во-вторых, результаты исследования таких моделей ожно использовать в качестве своеобразного полигона для роверки надежности и определения области применимости азличных приближенных методов, а также описания моделей, не опусхающих точного решения, с поморю теории возмущений.

В настоящее время открыто значительное количество пиновых систем, которые с большой степенью точности можно писывать с помощью одномерных квантовых моделей. Это, апример, системы, в которых энергия обменного закмодействия в одном направлении значительно превосходит нергию взаимодействия в других направлениях. При

температурах, превышающих энергию малых обменных взаимодействий Сэто энергии порядка нескольких кельвиновЗ, т.е. трехмерного упорядочения, эти системы ведут себя как квазиодномерные магнетики [41. Появилась возможность прямой экспериментальной проверки выводов теории и выявления связи между микроскопическими параметрами, определяющими вид гамильтониана, и макроскопическими характеристиками реальных магнетиков [5].

Наряду с изучением термодинамических свойств низкоразмерных квантовых систем немалый интерес, особенно в связи с возможностью проведения соответствующих экспериментов, представляет теоретическое исследование поведения таких систем в нестационарных условиях. В частности, при экспериментальном изучении структуры магнетиков широко используются резонансные методы [6]. Многие резонансные процессы допускают точное теоретическое рассмотрение в спиновых системах низкой размерности, поэтому их исследование представляется особенно важным. Кроме того, ряд интересных нелинейных свойств, проявляемых нихкоразмерными магнитными системами в нестационарных условиях, связан с конечностью величины узельного спина. В связи с этим возникает необходимость теоретического описания магнитных систем низкой размерности, позволяющего точно учесть конечность величины спина 8 узле. Такой точный квантовомеханический учет конечности величины узельного спина оказывается особенно важным при теоретическом описании магнитного резонанса в низкоразмерных спиноаых системах [7,8]..

В последние годы интерес к низкоразмерным квантовым магнитным системам значительно усилился в связи с гипотезой Халдейна о различиях в спектрах элементарных возбуждений одномерных антиферромагнитных гейзенберговских цепочек с целой и полуцелой величиной узельного спина [91. Гипотеза Халдейна предполагает, что указанные цепочки с полуцелой величиной спина в узле имеют по крайней мере одну бесщелевую моду, а все ветви элементарных возбуждений цепочек с целым узельным спином являются щелевыми.Гипотеза Халдейна привела к появлению большого числа теоретических и экспериментальных работ, посвященных исследованию спектра одномерных антиферромагнитных гейзенберговских цепочек с узельным

;пином 5 = 1.

Поскольку точное решение для изотропной штиферромагнитной цепочки Гейзенберга со спином 5=1 юлучить так и не удалось, а различные приближенные методы (ают противоречивые результаты Св частности, существует начительное число работ как подтверждающих, так и ^ шровергающих гипотезу Халдейна),эта задача продолжает 1ставаться объектом повышенного внимания теоретиков. Кроме ого, большой интерес представляет изучение поведения нтиферромагнитных цепочек с узельным спином 3 = 1 во нешнем магнитном поле и анализ их резонансных свойств.

Цель исследования, проведенного в диссертационной аботе, - теоретическое изучение термодинамических и естационарных, в том числе высокочастотных, свойств нзкоразмерных квантовых магнитных систем.

Научная новизна работы определяется результатами, ходящими в основные положения, выносимые на защиту:

1.Показано, что учет влияния нерезонансных членов ?аимодействия магнонной системы с переменным магнитным злем произвольной амплитуды при продольной накачке приводит

существенному ограничению уровня параметрической ■устойчивости системы.

2. Детально изучено поведение одномерного магнетика при :лючении СвыключенииЗ магнитного поля. Обнаружены [тересные особенности отклика системы на изменение поля, жазано, что рассматриваемая система является неэргодичной.

3. Изучено явление продольной накачки в двухосной ухподрешеточной одномерной спиновой Х-У цепочке. Показано, о система является параметрически устойчивой при любых плитудах поля накачки. Исследованы различные резонансные

оцессы, для которых получены аналитические выражения для

/

рных корреляторов и средней поглощаемой системой мощности, строены частотно-полевые зависимости резонансных оцессов. *

4.Теоретически исследованы кинетические и динамические ойства одномерных антиферромагнитных цепочек Гейзенберга с ельным спином 8=1. Получен энергетический спектр цепочек

в постоянном внешнем магнитном поле. Определено значена магнитного поля, при котором происходит фазовый переход I рода в "спин-флип" фазу. Изучено влияние сильной одноионно! магнитной анизотропии типа "легкая плоскость" н. существование квазиантиферромагнитной фазы в слабы: магнитных полях. Рассмотрено явление продольной накачки i слабо двухосной системе. Показано, что в системе № возникает параметрическая неустойчивость. Получены i проанализированы формулы для средней мощности, поглощаемо! системой спинов при различных резонансных процессах Показано, что форма линий поглощения не лоренцовская Построены частотно-полевые зависимости основных резонансны: процессов, качественно совпадающие с имеющимис: экспериментальными данными.

Апробация работы. Материалы диссертационной рабо неоднократно докладывались на семинарах ФТИНТ АН Украины, , также на VII Международном научном семинаре "Физик, магнитных явлений" С Донецк, 1994 3.

Структура и объем работы. Работа состоит из 120 стр. i включает в себя введение, четыре главы, заключение, списо: литературы из 103 наименований и 14 рисунков.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснован выбор темы диссертаиионной рабоп и сформулированы цели исследования, а т.ак5<е содержите: краткий обзор диссертационной работы, включающий в себя е> основные результаты.

В первой главе изучается взаимодействи! магнитоупорядоченной системы с переменным магнитным поле! при низких температурах.

С помощью спин-волнового приближения магнети; описывается как система бозевских возбуждений - магнонов, . взаимодействие с переменным магнитным полек, ориентированны! вдоль постоянного магнитного поля, - как параметрическо! воздействие на магнонную систему (продольная накачка!).

Рассматриваемая система описывается гамильтонианом

6

[ = 2 CCAk + 2pht)a\ak + CB^^ + к.с. )), Cl)

де , - бозевские операторы рождения и уничтожения в ространстве квазиимпульсов; ц - магнетон Bopajh^ = Цэ1-! ~ osCwt.)) - переменное магнитное поле с амплитудой hQ и астотой и.

Произведен учет влияния нерезонансных членов заимодействия переменного поля с магнонной системой на ровень ее параметрической неустойчивости Сэкспоненциальный о временем рост магнонных амплитуд).

Показано, что в отличие от результатов обычно спользуемого резонансного приближения, инкремент озрастания магнонных амплитуд системы оказывается граниченной функцией амплитуды поля накачки. Это означает, то учет достаточно большого, но конечного линейного атухания, обусловленного контактом системы с термостатом, апример, фононной подсистемой, делает систему араметрически устойчивой при любых амплитудах поля накачки.

Во второй главе теоретически исследуется поведение ^номерного магнетика при включении Свыключении) магнитного эля, ориентированного определенным образом. В качестве 5ъектов изучения выбраны одноосная двухподрешеточная и ?ухосная одноподреыеточная X-Y цепочки с узельным спином S 1/2. Магнитное поле ориентировано вдоль оси Z. Системы описываются гамильтонианами :

= -J if Sx Sx + Sy Sy 1 -J £ f Sx Sx +SySy 1' р V ni пг nl пг/ г n ' ^ пг n + i , l иг nti riJ

- j! HCt) ES1- 11 HCt) E Sz ;

^ ni f 2 " nz

n n

tf = -J FSXSX-J rSySy - nHCt) ES г,

Х П n+i у n nti ^

n П П

ie- J и J - константы обменного взаимодействия внутри

1ементарной ячейки и между ячейками соответственно,S^

гератор спина J-ой подрешетки в n-ой элементарной ячейке,

- магнетон J-ой подрешетки; J , J -константы обменного

-» * У

аимодействия СJ^^ Jy ), Sn-оператор спина n-го атома почки , Ц - магнетон и HCt) - магнитное поле, зависящее от емени по закону:

нсо =

г нг 1<0

Н2, ОО

Роли начального и конечного значений магнитного пол различны: начальное поле формирует матрицу плотност системы, находящейся в термостате; при изменении значени магнитного поля система отключается от термостата, так чт конечное значение магнитного поля влияет только на динамик системы.

Получены формулы, описывающие зависимость полног магнитного момента системы вдоль оси 2. от времени магнитного поля и температуры.

Обнаружены интересные особенности поведения спиновы ,цепочек при различных значениях магнитного поля.

Показано, что при рассматриваемом режиме проявляете неэргодичность Х-У модели: хотя намагниченность систем вдоль оси 2. и стремится с течением времени к определенном пределу, это предельное значение отличается о термодинамически равновесного, соответствующего конечном значению магнитного поля.

Интересной чертой двухосной Х-У модели с 0ДН01 подрешеткой является скачок динамической восприимчивости 'пр определенном значении магнитного поля при отличных от нул температурах.

Проанализировано влияние характера происхождения щели I спектре элементарных возбуждений на поведение системы I нестационарных условиях.

Третья глава диссертационной работы посвящена изучена явления продольной накачки в двухосной двухподрешеточно/ одномерной Х-У модели.

Гамильтониан изучаемой системы в переменном магнитно! поле, коллинеарном постоянному с частотой и и амплитудой Л, имеет вид:

н = н0 + н(, Н, = 2 [ц^созСиОв^ ^ + Ц^собСИОЗ^ 2Ь

"(Г - I + Ь^пЛ^п.г + 1/2ггп(23п+1Д +

п

где ~ оператор проекции спина ¡-й подрешетки 8 п-й

ячейке; ^х у - константы анизотропного обменного взаимодействия внутри ячеек; у ~ константы анизотропного обменного взаимодействия между ячейками; ^ ^ ~ магнетоны подрешеток ий- постоянное магнитное поле.

Амплитуда поля накачки считается малой величиной по сравнению с энергетическими параметрами системы Собменными константами и величиной постоянного магнитного поля), что позволяет использовать резонансное приближение.

С помощью двухподрешеточного преобразования Р1ордана -Вигнера и обобщенного и-у преобразования Боголюбова найден энергетический спектр невозмущенного гамильтониана, содержащий две ветви элементарных возбуждений.

Показано, что в зависимости от соотношения обменных констант и частоты переменного магнитного поля накачки возможно несколько вариантов поведения cиcтefЯJ: могут независимо идти резонансные процессы типа распада фотона накачки на два магнона из верхней ветви спектра элементарных возбуждений системы, на два магнона из нижней ветаи спе:стра, на магнон из нижней и магнон из верхней петой спектра и процесс распада фотона накачки и магнона из нижней оетпи спектра с рождением магнона из верхней ветви спектра; кроме того, если энергетические зоны перекрываются, то соответствующие резонансные процессы идут одновременно. Проанализированы условия, при которых возникает перекрытие энергетических зон.

Введено линейное затухание ([предполагается, что спиновая система находится в термостате, образованном фононной подсистемой) и для всех резонансных процессов получены формулы, описывающие мощность внешнего поля накачки, поглощаемую системой спинов, и парные корреляторы возбуждений спиновой цепочки.

Показано, что система является параметрически устойчивой при любых амплитудах поля накачки С средняя поглощаемая системой мощность является ограниченной функцией амплитуды переменного поляЗ.

Для слабо двухосной системы изучена форма линий поглощения и построены частотно-полевые зависимости всех резонансных процессов.

В четвертой главе теоретически изучены статические и динамические свойства одномерных антиферромагнитных цепочек с узельным спином 5=1.

В первом разделе четвертой главы исследовано поведение легкоплоскостной цепочки во внешнем магнитном поле.

Система описывается гамильтонианом:

а к

где оператор а-й проекции спина в П-ом узле С£> = 1), -3 < ЛJ *л J - ааисз&ыты .обманного .взаимодействия, Л > 0 -внешнее магнитное поле.

Используется представление узельного спина 5=1 двумя наборами ферми-операторов с определенным огреничением на их средние, связанное с конкретной величиной истинного спина в узле.

В фермиеаском представлении гамильтониан содержит члены второго, четвертого и шестого порядка по ферми-операторам и сводится к квадратичному в приближении среднего поля, причем все аномальные парные корреляторы полагаются равными нулю.

В основном состоянии получено решение уравнений самосогласования. Определено магнитное поле спин-флипа и показано, что в точке фазового перехода магнитная восприимчивость имеет корневую особенность - по полю.

Показано, что в отсутствие одноионной магнитной анизотропии в основном состоянии системы нет фазы с равной нулю намагниченностью в ненулевом внешнем магнитном поле, в отличие от двухподрешеточной цепочки спинов 5 = 1/2. Это является следствием учета велйчины узельного спина. При сильной одноионной магнитной анизотропии типа "легкая плоскость" возможно существование такой фазы. Определена область значений магнитного поля, в которой эта фаза может сукдотвовать.

Во втором разделе четвертой главы изучается влияние переменного магнитного поля, коллинеарного постоянному, на антиферромагнитную спиновую цепочку со слабо двухосной

магнитной анизотропией.

Система описывается гамильтонианом:

Н = Н0 + Ь0со5(оЛ.) 2 ,

Н0= Е З^,) ♦ J.s%ll- гшр +

п

+ ЕСС5 С5 >)2) + Б £ С5 ,

п

где введены следующие обозначения: Е - константа двухосной одноионной анизотропии, Б - константа одноионной магнитной анизотропии типа "легкая плоскость", ¡^ и и - амплитуда и частота поля накачки, эффективный магнетон полагаем разным единице.

Амплитуда поля накачки считается малой величиной и исследование проводится с использованием резонансного приближения.

Знергетический спектр цепочки найден по теории возмущений, причем в качестве кевозмущенной рассматривалась одноосная цепочка.

Произведен учет легкоплоскостной магнитной анизотропии.

Проанализированы различные резонансные процессы, для которых получены формулы для парных корреляторов и средней поглощаемой системой мощности. Поглощаемая спиновой цепочкой мощность конечна при любых амплитудах поля накачки.

Получены частотно-полевые зависимости основных резонансных процессов. В "антиферромагнитной фазе" результаты нашего рассмотрения качественно соответствуют имеющимся экспериментальным данным.

В заключении сформулированы основные результаты, полученные в диссертационной работе:

1.Теоретически изучено влияние нерезонансных членов взаимодействия переменного магнитного поля с магнонной системой на уровень параметрической неустойчивости при продольной накачке. Показано, что инкремент возрастания магнонных амплитуд системы является ограниченной функцией амплитуды поля накачки. Параметрическое возбуждение системы происходит беспорогоаым образом. Достаточно большое, но

конечное линейное затухание делает магнонную систему параметрически устойчивой при любых амплитудах поля накачки.

2. Исследовано поведение одномерной одноосной двухподрешеточной и одномерной двухосной одноподрешеточной Х-У цепочек с узельным спином 5 = 1/2 при включении СвыключенииЗ магнитного поля, ориентированного вдоль оси 2. Получены формулы, описывающие зависимость проекции полного магнитного момента системы на ось 7. от времени, магнитного поля и температуры. Обнаружены интересные особенности отклика рассматриваемых моделей на изменение магнитного поля. Показано, что при рассматриваемом режиме проявляется неэргодичность Х-У модели: установившееся значение намагниченности зависит от начального значения магнитного поля и отличается , от термодинамически равновесного, соответствующего конечному значению поля.

3. Изучено явление продольной накачки в двухосной двухподрешеточной одномерной Х-У цепочке. Проанализированы различные варианты поведения системы в зависимости от ее энергетических параметров и частоты поля накачки. В резонансном приближении получены формулы для парных корреляторов элементарных возбуждений и средней поглощаемой системой мощности для всех возможных резонансных процессов. Показано, что система является параметрически устойчивой при любых амплитудах поля накачки. Для системы со слабой двухосностью построены резонансные частотно-полевые зависимости и изучена форма линий поглощения.

4.Теоретически исследованы статические И высокочастотные свойства одномерных антиферромагнитных гейзенберговских цепочек с узельным спином Б = 1. Изучен энергетический спектр цепочек в присутствии постоянного внешнего магнитного поля. Определено значение магнитного поля, при котором происходит фазовый переход II рода Споле "спин-флипа"3 и показано, что в точке фазового перехода магнитная восприимчивость системы имеет в основном состоянии корневую особенность по магнитному полю .Изучено влияние легкоплоскостной магнитной анизотропии на существование "антиферромагнитной фазы" при отличном от нуля значении магнитного поля. Рассмотрено явление продольной накачки в слабодвухосной одномерной антиферромагнитной цепочке спинов 1. Показано, что в системе не возникает параметрическая

эустойчивость. Получены и проанализирозаны формулы для редней мощности, поглощаемой системой спинов при различных эзонансных процессах. Показано, что форма линий поглощения э лоренцовская. Построены частотно-полевые зависимости :новных резонансных процессов, качественно совпадающие с веющимися экспериментальными данными.

Публикации. Материалы, вошедшие в диссертационнук аботу, опубликованы в следующих пяти статьях:

1. Звягин A.A., Сегал Я, Ю., Цукерник В. М. Влияние эрезонансного взаимодействия переменного магнитного поля с 1гнонной системой на уровень параметрической густойчивости. ФНТ 18, 983 С1992).

2. Звягин А. А., Сегал Я. Ю., Цукерник В. М. Эффект 5сыщения при продольной накачке в двухосной зухподрешеточной спиновой цепочке. ФНТ 18, 1348 С1991).

3. Звягин А. А., Сегал Я. Ю., Цукерник В. М. Переходный эжим и установившаяся намагниченность о одномерном 1гнетике при включении магнитного поля. ФНТ ю, 387 С1993).

4. Звягин A.A., Сегал Я. Ю., Цукерник В.М. К теории тиновой антиферромагнитной цепочки с узельным спином S = 1. IT 19, 995 С1993).

5. Звягин A.A., Сегал Я. Ю. Продольная-накачка в двухосной вухподрешеточной спиновой цепочке с-узельным спином S = 1. !Т ю, 1328 С19933.

Конкретный .вклад диссертанта в разработку научных ;зультатов, выносимых на защиту, заключается в том, что им шолнены:

решения системы уравнения движения для магнонных амплитуд >и продольной накачке переменным магнитным полем юизвольной амплитуды;

юлучены и исследованы теоретически и графически выражения 1Я установившейся добавки к намагниченности двухосной (ноподреыеточной и одноосной двухподрешеточной одномерных [иновых X-Y моделей при включении Свыключении) магнитного >ля; проанализировано влияние характера возникновения щели спектре элементарных возбуждений на поведение системы в

нестационарных условиях;

-проанализированы различные типы резонансных процессов в двухосной двухподреыеточной спиновой X-Y модели при продольной накачке переменным магнитным полем; обсуждены условия, при которых резонансные процессы могут идти одновременно; получены аналитические формулы для парных корреляторов и средней поглощаемой мощности; показано, что система является параметрически устойчивой;изучена форма линий поглощения и построены резонансные частотно-полевые зависимости;

-получены выражения для энергетических спектров одноосной и двухосной одномерных антиферромагнитных цепочек с узельным спином S = 1; -найдено значение магнитного поля, при котором происходит переход в "спин-флип" фазу; обсуждено влияние сильной одноионной легкоплоскостной магнитной анизотропии на появление квазиантиферромагнитной фазы;

-изучены различные резонансные процессы при продольной накачке переменным магнитным полем в двухосной одномерной антиферромагнитной цепочке с узельным спином S = 1; получены формулы для средней поглощаемой мощности;построены частотно-полевые зависимости резонансных, процессов.

ЛИТЕРАТУРА

1.Maltis D.S. The theory of magnetism II: Termodynamics and Statistical mechanics.Springer, 1985.

?. Bednorz J. G. , Muller K. A. Possible high-Tc superconductivity in the Ba-La-Cu-0 system. Z. Phys. B64, 139 С1986)._

3.Бэкстер P. Точно решаемые модели в статистической физике. М.: Мир, 1985.

4. Fol insbee J. Т., Harrison J. P., McColl D. В., Taylor D. R. Specific heat, electric susceptibility and thermal conductivity of praseodimium ethyl sulphate: a one -dimensional electric dipolar XY system. J. Phys. CIO, 743

С1977).

5. Пикин С. A., Цукерник В. N. О термодинамике линейных цепочек спинов в поперечном магнитном поле. ЖЭТФ во, 1377 С1960).

6.Schlomann Е., Green J., Milano V. Recent Developments in

Ferromagnetic Resonance at High Power Levels. J. Appi. Phys. 31, 386S C1S60).

7. Клейнэр В. 3., Михайлов .0. С., Цукерник В. И. Зысококочастотныэ свойства одномерной спиновой системы с шизотропным взаимодействием. ФНТ э, 762 С1977). 3. Клейнер В. 3., Цукерник В. М. Нелинейные высокочастотные :оойства одномерной спиновой системы с двумя подрешетками. >МЯ 37, 231 С197«.

3.Haldane F. D. М. Nonlinear Field Theory of Large - Spin feisenberg Antiferromagnets: Semiclassically Quantized tolitons of the One - Dimensional Easy - Axis Heel State. >hys. Rev. Lett. 50, 1153 С1983).

Segal Ya.Yu. Nonstationary processes in low-dimensiona low-symmetrial quantum magnetic systems.

Thesis to the competition of the candidate's degree с physical and mathematical sciences on speciality 01.04.02 theoretical physics.

Institute For Single Crystalsд Kharkov, 1994.

5 scientific works which contain the theoretica research of the behaviour of quantum magnetic systems of th low dimension in nonstationary conditions are defended. Th influence of a high frequency magnetic field on a magnc system is investigated. The response of a one-dimensiona magnet to a step-like variation of the magnetic field i considered. The phenomenon of a longitudinal pumping in tl biaxial two-sublattice one-dimensional spin chain is studie theiretically. The kinetic and dynamic characteristics с one-dimensional antiferromagnetic chains with site spin S = 1 are investigated.

Сегал Я. Ю. Кестац^онарш процеси 8 низько8им1рш низькосиметричних квантових магн^тних системах.

Дисертафя на здобуття вченого ступени кандидат ф!зико-математичних наук за спещальнЮтю 01.04.02 Теретична физика.

Харьк^вський ин-т Монокр1Стал1в, Харкав, 1994.

Захщаеться 5 наукових poSiT, як1 м^стять теоретична досл1дкення повед>нки квантових магнхтних систем низьк< BUMipHocTi у кестац10нарних умовах.

Вивчено вплив змеиного магнитного поля на магнош систему при поздовжнему 'накачуванни Роз^брано поведи одновимДрного-магнетика при вжкненн! СвимиканнО магн»тно: поля. Теоретично дослужено явище"поздовжнего накачування двов1сьному двохп^дгратковому одновим^рному CniHOBOl ланцюиф. Одержан) юнетичн1 та динам1чш характеристи одновим^рних антиферомагн^тних ланцюжК1В з вузельним cniH S = 1.

Ключов! слова:

слоновий ланцюжок, магнат не поле, поздовжн

накачування.