Неупругие взаимодействия и фрагментация ядер 56Fe при импульсе 2,5 А ГэВ/с в фотоэмульсии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЙ МАТЕРИАЛ.

1.1. Описание эксперимента. Отбор событий

1.2. Классификация вторичных частиц

1.3. Выделение спектаторных фрагментов ядра-снаряда .II

1.3.1. Многозарядные фрагменты .II

1.3.2. Однозарядные фрагменты.

1.3.3. Оценка суммарного заряда спектаторных фрагментов

1.4. Выделение подансамблей Fe~ElTI соударений.

1.4.1. Выделение Fe - Н взаимодействий

1.4.2. Сечение взаимодействий г 6 с различными мишенями.

1.4.3. Выделение подансамблей Fe ~ С N0 и Fe Ад В Г соударений.

ГЛАВА П. ФРАГМЕНТАЦИЯ ЯДРА-СНАРЯДА.

2.1. Множественности спектаторных фрагментов

2.2. Поперечные импульсы.

2.3. Азт^утальные корреляции.

2.4. Фрагментация ядер N в фотоэмульсии.

2.5. Обсуждение результатов

ГЛАВА Ш. МНОЖЕСТВЕННОСТИ И ОДНОЧАСТИЧШЕ ИНКЛЮЗИВНЫЕ СПЕКТРЫ

ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ.

3.1. Множественности вторичных частиц

3.1.1. Релятивистские частицы

3.1.2. Сильноионизирующие частицы

3.1.3. Корреляции между множественностями различных типов частиц.

3.2. Угловые распределения.

3.2.1. Релятивистские частииц

3.2.2. Сильноионизующие частиц.

3.3. Множественности и угловые распределения вторичных частиц в Fe- Em соударениях и каскадно-испарительная модель.

ГЛАВА 1У. КОРРЕЛЯЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ.

4.1. Корреляция между полярными углами.

4.2. "Внутригрупповые" азимутальные корреляции

4.3. "Межгрупповые " азимутальные корреляции

4.4. Обсуждение результатов.

В последнее время в физике высоких энергий все возрастающее внимание стало уделяться проблеме изучения неупругих взаимодействий релятивистских ядер с ядрами - новому научному направлению, возникшему в начале 70-х годов на стыке физики высоких энергий и ядерной физики в первую очередь в связи с запуском ускорителей релятивистских ядер в Дубне (СССР) и Беркли (США).

Современное состояние исследований по рассматриваемой проблеме характеризуется как продолжающимся накоплением экспериментальных данных (основные направления - увеличение массы и энергии ускоряемых ядер), так и новыми модельными подходами, хотя многие из них претендуют лишь на полуколичественное их описание.

Большая часть полного сечения неупругого взаимодействия релятивистских ядер соответствует явлению множественной генерации частиц - процессу, доминирующему и в более "элементарных" (адрон-адронных и адрон-ядерных) соударениях большой энергии. Основная трудность при экспериментальном и теоретическом исследовании этой проблемы состоит в том, что число степеней свободы конечного состояния системы очень велико, что мешает осуществлению "полного" эксперимента. Более того, сейчас становится ясным, что механизм процесса множественной генерации частиц связан со строением элементарных частиц и сложной пространственно-временной структурой их взаимодействия. Поэтому возникла идея использовать атомное ядро в качестве анализатора этой структуры - дискриминатора между различными теоретическими подходами к рассматриваемой проблеме. Заметим попутно, что изучение ядро-ядерных взаимодействий может дать весьма полезную информацию о неупругих процессах и в элементарном акте.

С другой стороны, интерес к ядро-ядерным взаимодействиям при высоких энергиях диктуется "внутренней" потребностью самой ядерной физики - изучением свойств ядерного вещества в условиях экстремальных температур, плотностей, давлений, возникающих в результате столкновения многобарионных систем : при этом могут реализоваться новые необычные состояния и свойства ядерного вещества, такие как ядерные изомеры плотности, мезонный конденсат, флуктуации ядерного вещества, фазовые переходы, ядерные ударные волны, мультибарионные возбужденные состояния и другие.

Помимо основных фундаментальных задач релятивистская ядерная физика уже на существующей ранней стадии своего развития обнаруживает выходы в теорию происхождения и прохождения космических лучей, космологию, радиационную физику и технику, медицину, биологию и ряд других разделов фундаментальных и прикладных наук /1,2/.

До последнего времени в соответствии с возможностями современных ускорителей изучались взаимодействия легчайших и легких ядер ( 'd , 4сс , С , N , 1Ь0 ) с ядрами /1-4/. Вследствие незначительной величины массового числа ядер-снарядов число нуклонов, "участвующих" в столкновении, сравнительно невелико, что затрудняет поиск различного рода коллективных эффектов /2/. Поэтому настоящая работа, посвященная изучению взаимодействий релятивистских ядер железа ( Ар=56), ускоренных на ускорителе LBL (Беркли, США) до энергии 1,88 ГэВ на нуклон снаряда, представляет собой заметное продвижение в экспериментальном исследовании ядро-ядерных взаимодействий при высоких энергиях в условиях 4 К - геометрии.

Основные цели данной работы можно свести к следующим :

I. Получение нового и статистически достаточно обеспеченного экспериментального материала по неупругим взаимодействиям ядер Fe в фОТОЭ14УЛЬСИИ.

- б

2. Изучение основных характеристик (множественностей и корреляций между ними, одночастичных угловых спектров, многочастичных корреляционных явлений вдоль продольной оси и в поперечной плоскости соударения и др.) вторичных заряженных частиц, образующихся в Fe - Em соударениях.

3. Детальное изучение процесса фрагментации релятивистких

561— ядер he •

4. Сравнительный анализ характеристик ядро-ядерных и протон-ядерных столкновений при близких энергиях.

5. Количественное или качественное сопоставление исследуемых характеристик с предсказаниями различных моделей ядро-ядерных взаимодействий при энергии в несколько ГэВ на нуклон снаряда.

Довольно удобный и экономичный путь для реализации указанных задач заключается в проведении исследований ядро-ядерных взаимодействий методом ядерных фотоэьвульсий, к несомненным достоинствам которой относится и то, что она, наряду с очень быстрыми релятивистскими частицами, позволяет одинаково успешно в условиях 4К -геометрии регистрировать и очень медленные частицы - продукты фрагментации ядра мишени. Кроме того, данная методика позволяет исследовать взаимодействия, происходящие на различных ядрах, достаточно удаленных по величине массового числа, и производить геометрические измерения с высокой степенью точности /5/.

Действительно, фотоэмульсионная методика занимает значительное место в ряду экспериментальных методик, используемых при изучении множественного рождения частиц на ядрах: существенная часть имеющейся информации по hA-и АВ— взаимодействиям при высоких энергиях и практически вся при сверхвысоких (космические лучи) энергиях была получена с его помощью /6,7/. Весьма заметен вклад фотометода при исследовании ядро-ядерных взаимодействий на современных ускорителях /3,4/.

Работа характеризуется довольно значительной для фотометода статистикой (около 1000 событий) и широким "спектром" рассматриваемых характеристик.

Диссертация имеет следующую структуру.

В первой главе описан экспериментальный материал, используемый в данной работе. Несколько детализированы проблемы идентификации фрагментов ядра-снаряда и выделения подансамблей соударений с различными компонентами фотоэмульсии.

Вторая глава посвящена фрагментации релятивистских ядер-снарядов. В ней подробно обсуждаются экспериментальные данные по множественности, поперечным импульсам и корреляционным явлениям для различных типов фрагментов ядра-снаряда.

В третьей главе приводятся данные по множественностям и од-ночастичным спектрам различных типов вторичных частиц в Fe — Em соударениях. Полученные результаты сравниваются с рядом моделей ядро-ядерных столкновений.

В четвертой главе рассматриваются корреляционные явления, не нашедшие отражение в двух предыдущих главах, внутригрупповые и межгрупповые азимутальные корреляции.

Заключение содержит краткую сводку основных результатов работы.

Минимальные сведения обзорного характера, требуемые для чтения данной работы, даны во всех главах по мере необходимости. В ходе изложения результатов Fe — ЕГП эксперимента для сравнения систематически привлекаются экспериментальные данные по

14 • —

N — Е т/8/ и р-Ет/9/ взаимодействиям. Следует отметить, что : а) все экспериментальные ансамбли были измерены и обработаны по единой методике, некоторые важные пункты которой будут описаны ниже ; б) энергии рассматриваемых ансамблей ядро-ядерных соударений довольно близки (для ядер п , N ♦ г в - 2,26, 2,1, 1,7 ГэВ на нуклон снаряда соответственно). Там, где это не оговорено специально, различие в энергии падающих снарядов, по нашему мнению, сказывается пренебрежимо мало, во всех остальных случаях вводятся соответствующие поправки или ограничения.

Работа выполнялась в Лаборатории релятивистской ядерной физики Института ядерной физики Академии Наук УзССР в течение 19791983 гг.

Основные результаты расчета представлены на рисунках 12-13. Мы вправе сделать следующие заключения : а) наличие поперечного импульса | cf^ | обеспечивает азимутальную асимметрию фрагментов. Все количественные характеристики азимутальной асимметрии фрагментов с Z ^ 2 при фрагмента

56 — ции ядра ге на ядрах фотоэмульсии обеспечиваются величиной C\L | = (0.15-0.01) ГэВ/с - средние значения А (рис.13а) и <0С> (рис.13 б),распределения по €ц (рис.12 а) и 0Ск (рис.12 б). Если "исходные" значения < р±> фрагментов уменьшить, величина 14^1 , обеспечивающая наблюдаемые азимутальные эффекты, - слабо уменьшается. б) для обеспечения роста средних поперечных импульсов фраг

56Г ментов ядра г е по сравнению с "исходными значениями требуется существенно большее значение | | • Для фрагментов с Z = 2 ( (X - частиц), например, требуемое значение | Чх | = = 0,3 ГэВ/с (рис.13 д). Если "исходные" значения <РХ> Фрагментов уменьшить, соответствующее значение |ЧХ| возрастает. Другими словами, поперечный импульс фрагментирующего ядра

56 гге , обеспечивающий наблюдаемые азимутальные эффекты, объясняет лишь небольшую ( ^ 0,3, см. рис.13 д) часть общего эффекта увеличения <РХ> фрагментов с ростом АР

О 0.1 0.2 0 0.1 0.2 0.3

0.4 ■ -.1.— - <р)>,гэв/с ."Г . <e>Fe аз ^— 1 ^^ 1 !д) 1

C.N <е>' I 1 1 1

0.2 - а.,ГэВ/с 1 1 1 1 1 1

0 0.1 0.2 0.3

Рис .13. Модельные зависимости А (а) ,<0С>(6), В (в), <|}>(г), <й>(д) от q± для фрагментов с Z ^ 2 из 56Fe-Em соударений в) расчет (рис.13) показал, что "кинематически исходные" значения коэффициентов коллинеарности В и <(J> положительны F лишь при qi<o«<Pi> , как и должно быть в соответствии с формулами (2.17), и при q r=»o <р> , когда большой поперечный импульс фрагментирующего ядра "заворачивает"все поперечные имщ г пульсы фрагментов р^ "в одну сторону". При C|i = 0.15 ГэВ/ /с, требуемом для обеспечения наблюдаемой азимутальной асимметрии, значения В и < |3> при нулевом угловом моменте фрагментирующего ядра должны быть отрицательными -0,05 и -0,1 соответственно). Таким образом, эмпирические значения В и<р> в таблице 9 (см. также рис.13) свидетельствуют о наличии тенденf ции к азимутальной коллинеарности векторов Pj^ , т.е. о наличии углового момента фрагментирующих остаточных ядер 56F6 ; этот эффект ранее наблюдался для фрагментации ядер углерода при 4.5 ГэВ/нуклон /47/.

Отметим в заключение, что результаты модельных расчетов зависят от предположений относительно множественностей различных типов фрагментов и других параметров модели довольно слабо (рис. 13).

1АК.

2.4. Фрагментация ядер N в фотоэмульсии

56 р.

Изучая фрагментацию остаточных ядер г G , мы неоднократно прибегали к сравнению характеристик фрагментов с таковыми от распада более легких остаточных ядер. Однако, корреляции в поперечной плоскости для последних при близких р не изучались, поэтому мы в данном разделе рассмотрим их для ансамбля N"~ ElTI соударений, имеющегося в нашей лаборатории, при близкой первичной энергии ( р = 2,9 ГэВ/нуклон).

14

Рассмотрим экспериментальные данные для

N - Em

-соударений, ограничиваясь лишь характеристиками, ранее в них не изучавшимися (данные по множественности фрагментации и распределениям по р^ были опубликованы в /17/. На рисунке 14 а),б),в) соответственно представлены инклюзивное распределение по углам 1А в» jj , в N ~ Em соударениях с числом спектаторных ОС -частиц из остаточного ядра-снаряда П , распределения по коэффициентам 0Ск и [Jk , а в таблице 9 значения коэффициентов А , В и средних величин <0С> , <Р> в подансамблях соударений N с различными группами ядер эмульсии. Положительные значения А и <0С> указывают на наличие азимутальной асимметрии вылета ОС - частиц, т.е. на наличие поперечного импульса остаточного ядра. Таким образом,поперечные имцульсы продуктов фрагментации UN (как и для 56Fб ) отнюдь не являются "истинными".

Количественные оценки степени искажения р^ - распределений эффектами поперечного движения и "вращения" остаточного распадающегося ядра и в этом случае не могут быть сделаны без моделирования. Поэтому мы провели расчет по методу Монте-Карло, в значительной части аналогичный описанному в разделе 2.3. Основное отличие от предыдущего расчета состояло во введении второго, кроме | cf | , свободного параметра модели - среднего поперечного импульса нуклонного фрагмента в ядре | jJN| или "температуры" СГ^ =(2/7t)<p^> (это необходимо сделать, т.к. теперь нам ничего не известно об "истинных" импульсных характеристиках фрагментов). "Истинные" поперечные импульсы фрагментов с любыми Z , как и ранее,определялись через (TN по известному параболическому закону (2.7).

Результаты расчетов показаны на рисунке 15 в виде зависимости А (а), В (б) ,<0С>(в) ,< |J>(r) ,<р>(д) от величины q n 1 1 при разных значениях <р >(обозначения 1,2. 5 соответствуют n 1

Р±> = 0.08, 0.09 . 0.12 ГэВ/с соответственно). Эмпиричес

Рис.14. Распределения по £jj (а), (Хк(б), |1к(в) фрагментов ядра-снаряда с Z = 2 из "^N— EfTl соударений. Кривые - расчет по модели (см. раздел 2.4)

Рис.15. Модельные зависимости А(а),<(ХХб), В (в),<|5>(г), <Р£>(д) от qx для фрагментов с Z = 2 из р|-ЕгП соударений при различных значениях<p>N кие значения <Р,> 2 » А и<(Х> одновременно могут быть n + описаны моделью при значении параметров <РХ> =(0.11-0.01) ГэВ/с и = (0.I6±0.0I) ГэВ/с. На рисунке 14 показаны соответствующие расчетные распределения по , (Xk и (Jk при

PX>= 0.11 ГэВ/с для jcfj = 0 и ((fj = ОЛб ГэВ/с. Сформулируем вкратце выводы, следующие из представленных данных :

14К,

1) Поперечные импульсы фрагментов ядра IN существенно асимметричны в поперечной плоскости соударений, т.о. остаточное ядро получает поперечный импульс ( ОЛб ГэВ/с в среднем).

2) Поперечное движение ядра 14N увеличивает поперечные импульсы фрагментов (для ОС - частиц примерно на 25%), т.о. "истинные" < рх>(в системе покоя распадающегося ядра) заметно ниже измеряемых на опыте. Подчеркнем, что (как отмечалось и в 2.3) это только усиливает вывод о динамической природе роста р^> с Ар , сделанного при изучении фрагментации 56Fe •

3) Имеет место тенденция к коллинеарному вылету фрагментов в азимутальной плоскости (ср. эмпирические значения В и<|5> с "кинематически исходными" отрицательными значениями при qj -ОЛб ГэВ/с, рис.15 в) иг); т.о. остаточное ядро имеет угловой момент ("вращается"). К сожалению, корректная оценка величины углового момента при многочастичном распаде чрезвычайно затруднена и оставлена нами на будущее.

Отметим, что при хорошем воспроизведении средних импульсных и корреляционных характеристик процесса фрагментации 14N расчет неудовлетворительно описывает спектры величин (рис.14). Это, вероятно, связано с малой множественностью продуктов фрагментации, неучетом формы распределения по передаваемому фрагментирую-щему ядру поперечного импульса и, конечно, эффектом его "вращения". Однако, эти обстоятельства не влияют на наши выводы: так, например, для обеспеченности эффекта коллинеарности "допустима" погрешность в <Ч1> IQQffo (рис.15), в то время как истинная систематическая погрешность в этой величине, по нашим оценкам, примерно на порядок меньше.

2.5. Обсуждение результатов

Сформулируем вкратце основные результаты данной главы и те физические выводы, которые, по нашему мнению, можно сделать на их основе.

1. Определены различные характеристики процесса фрагмента

56 гции релятивистских ядер г 6 на ядрах фотоэмульсии и подгруппах ядер-мишеней ( Н , CN0, АдВг ).

2. Распределения поперечных импульсов фрагментов имеют высоко-импульсный "хвост" и не могут быть полностью описаны в рамках простой статистической модели фрагментации с минимальными корреляциями между нуклонами ядра.

3. Поперечные импульсы фрагментов существенно зависят от массового числа фрагментирующего ядра и более слабо от массового числа ядра-партнера : с ростом АР и Ат <Pi> возрастают.

4. Вылет фрагментов в азимутальной плоскости соударения асимметричен, т.е. фрагментирующее ядро в процессе взаимодействия приобретает поперечный импульс.

5. Среднее значение переданного поперечного импульса слабо зависит от массового числа фрагментирующего ядра в области АР = = 12-56 (см.также /48/) и составляет величину (0.15-0.18) ГэВ/с.

6. Фрагментирующее ядро имеет значительный угловой момент, проявляющийся в тенденции к коллинеарновду вылету фрагментов в поперечной плоскости соударения.

7. С уменьшением параметра удара (небольшие Q ) корреляционные эффекты, по-видимому растут, что может свидетельствовать об увеличении передаваемых остаточному ядру поперечного импульса и углового момента.

8. Поперечный импульс фрагментирующего ядра может быть ответственен лишь за небольшую ( — 0,25-0.30) часть эффекта

Ар - зависимости средних поперечных импульсов фрагментов. Большая часть этого эффекта должна быть обусловлена динамикой ядро-ядерного соударения и эффектами ядерной структуры.

Полученные результаты должны быть, конечно, поняты и описаны в рамках более совершенных, чем простая статистическая модель с некоррелированными нуклонами, теоретических подходов к теории соударений (внутриядерные перерассеяния, жесткие процессы и т.д.) и структуры (внутриядерные корреляции, рост кулоновского отталкивания кластеров с увеличением АР и т.д.) ядер. Разумеется, какие-либо корректные заключения здесь возможны лишь после количественного сопоставления экспериментальных данных с конкретными расчетами ; нам представляется, однако, что имеющиеся данные дают возможность сделать следующие внемодельные утверждения.

Во-первых, совокупность данных настоящей работы убеждает нас в том, что ядро-партнер отнюдь не является простым "свидетелем" процесса фрагментации. Это означает, что такие общеупотребительные представления, как модель "спектаторов" и "участников", принцип факторизации следует рассматривать, в лучшем случае, как не более чем грубые приближения (см.также /49-50/).

Второе замечание необходимо сделать по поводу уже упоминавшейся и ставшей практически общепринятой концепции возможности получения прямой информации об импульсных распределениях нуклонов и нуклонных кластеров внутри ядер, изучая соответствующие распределения продуктов фрагментации ядер-снарядов. Данные нашей работы убедительно свидетельствуют о том, что истинная ситуация по этому вопросу намного сложнее, чем она представлялась ранее на основе экспериментов при нулевом угле регистрации частиц в узком диапазоне массовых чисел фрагментирующих ядер. Представляется, что для извлечения действительно корректной информации о структурных свойствах ядра необходима "хорошая" теория ядро-ядерного взаимодействия ; другими словами, при сегодняшнем уровне понимания механизма такого сложного явления, каким является соударение релятивистских многобарионных систем, вряд ли такая информация может быть получена внемодельным путем.

Отметим, наконец, то обстоятельство, что остается открытым вопрос о степени корректности использования распределений продольных импульсов для структурных исследований : быть может, эти распределения менее чувствительны к динамике соударения ядер (см., например, /51/).

ГЛАВА Ш. МНОЖЕСТВЕННОСТИ И ОДНОЧАСТИЧНЫЕ ИНКЛЮЗИВНЫЕ СПЕКТРЫ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ

З.Х. Множественности вторичных частиц

Одна из важнейших (и легко измеряемых) характеристик множественных процессов в ядро-ядерных столкновениях при высоких энер-гиях-множественность вторичных заряженных частиц-интенсивно изучается как экспериментально, так и теоретически (см., например, обзоры /52-56/). Средние множественности Ь — , Q — , h — , S -и f - частиц, а также суммарная множественность заряженных частиц <Hcj> = <nb> + <ng>+<Rs>+<nf > в различных ансамблях неупругих взаимодействий ядер 56Fe в фотоэмульсии при (D ~ 140 ГэВ/с приведены в таблице 10 вместе с данными ленинградской группы /22/. Большая часть данных в этих двух экспериментах удовлетворительно согласуются, хотя налицо и заметные расхождения, особенно в значениях <nf> для соударений с легкими мишенями и <П3> в группе Fe-AgBr. Часть их возможно связана с различными критериями разделения Fe — ЕШ соударений на подансамбли и определения среднего числа спектаторных однозарядных фрагментов ядра-снаряда, используемыми нами и авторами /22/ ; отметим кроме того, что наша статистика более чем в три раза выше.

Рассмотрим более детально свойства множественностей "рожденных "( S ) частиц и "продуктов фрагментации" ядра-мишени ( Ь - , g - частиц). Следует иметь в виду, что это разделение при столь умеренной первичной энергии и в связи с большим размером ядра-снаряда гораздо более относительно и условно, чем в случае адрон-ядерных соударений большой энергии, где оно в достаточной степени адекватно эксперименту /7/. Действительно, из простых соображений, основанных на геометрической картине ядро-ядерных взаимодействий и учете законов сохранения, следует ожидать значительной примеси рожденных частиц среди Q - частиц вследствие малого значения начального импульса на нуклон снаряда, а большое Ар может привести к значительному увеличению доли протонов ядра-мишени среди релятивистских частиц, особенно в центральных соударениях.

3.I.I. Релятивистские частицы

В табл. II представлены "нормированные"

Rs =<ns^Bl<ns>B (3.D и "удельные'

R's =<ns>J<nint> (3.2)

АВ' множественности S - частиц, а также средние числа нуклонов ядра-снаряда, вступивших во взаимодействие с мишенью < Г)ы > , оцениваемых согласно (1.8) из 1*N - и F6 - ядро-соударений. Отметим, что экспериментальные значения <nint> оказываются, хотя и меньше, довольно близкими к теоретическим /57/ (в скобках) nint> = Ар<в |G?nB , (3.3) nb —ав где Cjjn , <Tjn - соответственно неупругие сечения нуклон-ядерного и ядро-ядерного соударения при использовании экспериментальных значений сечений.

Данные табл.10,11 показывают, что средние, "нормированные" и "удельные" множественности релятивистских частиц в ядро-ядерных взаимодействиях существенно зависят как от массового числа ядра-снаряда ( АР ), так и от массового числа ядра-мишени ( Ат ), они растут с увеличением Ар и Ат за исключением Rs , которые с увеличением АР уменьшаются.

Как видно из табл.11, в соударениях ядер 56Fe Rs значительно меньше <Hjnt> или, что то же самое, Rs значительно меньше <П5> в рА- взаимодействиях; таким образом, при

Т 2 ГэВ/нуклон процесс "поглощения" S - частиц доминирует над их мультипликацией при увеличении Ат в нуклон-ядер

1Ч1 ных взаимодействиях, тогда как для соударений IN - эти величины одного порядка (за исключением группы N—CN0 )• Принимая во внимание различие в первичных энергиях рассматриваемых ансамблей и тот хорошо известный факт, что множественности S -частиц в нейтрон-нуклонных (нейтрон-ядерных) соударениях при рассматриваемых энергиях заметно меньше, чем в протон-нуклонных (протон-ядерных) из-за эффектов "лидирования" и сохранения изотопического спина, представленные данные в первом приближении кажутся не противоречащими предсказаниям простейших моделей "суперпозиционного" типа, в которых ядро-ядерные взаимодействия рассматриваются как некогерентная сумма нуклон-ядерных или даже нуклон-нуклонных субсоударений.

Следует отметить, что если отношение < Hint^ Вг /<nint>CN0 для fe -ядро взаимодействий zz 2,0 (для n - ядроа?1.7), то отношение ( ^s)/\gBrK^s)cN0 для этих ансам(^лей примерно в

55— 14м

1.5 раза выше ( — 3.0 для ге и — 2,5 для N ). Таким образом, размножение S - частиц с увеличением Ат в ядро-ядерных соударениях выражено существенно сильнее (или поглощение их - слабее), чем в нуклон-ядерных, что указывает на приближенность указанных суперпозиционных представлений и большую роль эффектов экранировки. В частности,при рассматриваемых нами относительно низких энергиях проявляется грубость модели"независимых" взаимодействий /58/, предсказывающей nint>=<ns>AB/<ns>NB , (3.4) в которой пренебрегается законами сохранения энергии-импульса в процессе внутриядерных перерассеяний ; следует помнить, что рас

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Перечислим, вкратце, основные результаты, полученные в настоящей работе.

1. Исследованы основные характеристики (средние множественности, их распределения и корреляции между ними, угловые, импульсные распределения и их параметры, отношения инклюзивных спектров в 56Fe-Emn р - Em соударениях, двухчастичные корреляции вдоль продольной оси соударения и в поперечной плоскости) различных типов вторичных заряженных частиц в 56Fe Em соударениях и их зависимости от массового числа ядра-снаряда

14 относительно N~Em и D-Em столкновений), массового числа ядра-мишени и числа взаимодействующих нуклонов ядра-снаряда.

2. При изучении фрагментации ядра-снаряда : а) определены множественности и сечения фрагментации ядра 56Fe на ядрах эмульсии, выявлена их АР - и Ат - зависимости; б) показано, что факторизуемость сечений фрагментации зависит от рассматриваемых угловых и зарядовых интервалов дифференциальных сечений фрагментации и масс сталкивающихся ядер ; в) обнаружено увеличение средних поперечных импульсов фрагментов ядра-снаряда при любом фиксированном заряде Z с ростом А р ; г) сравнение экспериментальных данных с предсказаниями статистической модели фрагментации позволило сделать вывод, что фрагментирующая часть ядра-снаряда в результате ядро-ядерного соударения получает большой (в масштабе обычной ядерной физики) поперечный импульс и угловой момент ; д) показано, что передача большого поперечного импульса остаточное ядру-снаряду может объяснить только часть наблюдаемого увеличения < P±>z фрагментов с ростом АР . Большая часть этого эффекта должна быть обусловлена динамикой ядро-ядерного взаимодействия и влияниями ядерной структуры.

Полученные результаты плохо согласуются с таким общепринятым взглядом на процесс ядро-ядерного взаимодействия, как модель "епектаторов" и "участников".

Обнаруженные эффекты поперечного движения и вращения релятивистских остаточных ядер-снарядов, искажая истинные (в системе покоя) характеристики спектаторных фрагментов,делают неадекватной концепцию соответствия наблюдаемых на опыте и истинных импульсов нуклонов и нуклонных кластеров внутри ядра.

3. При изучении фрагментации ядра-мишени: а) показано, что средние множественности вторичных заряженных частиц возрастают с увеличением АР тем сильнее, чем больше импульс этих частиц ; б) обнаружены максимумы в угловых распределениях и нормированных инклюзивных спектрах Ь -частиц, которые проявляются более четко с увеличением АР , Ат , nmt и не описываются в рамках каскадно-испарительной модели. По нашему мнению, одним из качественных объяснений этих особенностей может быть движение в поперечной плоскости соударения фрагментирукицей части ядра-мишени ; в) обнаружен сложный характер нормированных инклюзивных спектров g - частиц, который не имеет пока удовлетворительной интерпретации ; г) обнаружена азимутальная асимметрия вылета и парные межгрупповые корреляции в поперечной плоскости соударения для всех типов частиц, которые растут с увеличением АР , Ат , nint и зависят от угла вылета этих частиц. По-видимому, это свидетельствует о наличии движения в поперечной плоскости соударения всех трех условных общепринятых составных частей ядро-ядерного взаимодействия (фрагментирующие части снаряда и мишени, область перекрытия), которые в силу закона сохранения поперечного импульса, разлетаются в противоположные стороны.

4. При изучении множественного рождения частиц : а) обнаружена зависимость средних, нормированных и удельных множественноетей релятивистских частиц от АР , Ат » Hint » б) исследованы нормированные инклюзивные спектры S -частиц в зависимости от псевдобыстрот для разных значений массового числа ядра-снаряда. Полученные результаты свидетельствуют о том, что модели, основанные на предельных подходах (чисто суперпозиционные или чисто коллективные), не описывают экспериментальных данных ; в) показано, что каскадно-испарительная модель воспроизводит качественное протекание процесса множественного рождения частиц в ядро-ядерных столкновениях при рассматриваемых энергиях. Наряду с этим, в экспериментальных данных проявляется наличие эффектов, наиболее адекватная интерпретация которых может быть дана в рамках представлений о коллективных свойствах сталкивающихся ядер.

Подавляющая часть экспериментальных данных и физических результатов получена и сформулирована впервые. Основные-результаты, представленные в диссертационной работе, докладывались и обсуждались на научных сессиях ОЯФ АН СССР (Москва, 1981, 1982, 1983), Международном совещании "Взаимодействия ядер и ядерные возбуждения" (Дубна, 1982), II Всесоюзной конференции по предельной фрагментации (Москва, ИТЭФ, 1982), II Проблемном семинаре "Взаимодействия частиц и ядер высоких энергий с ядрами" (Ташкент, 1981), У Республиканской конференции молодых физиков (Ташкент, 1981), НТМС по ядерной физике ИЯФ АН УзССР, семинарах лаборатории релятивистской ядерной физики ИЯФ АН УзССР и опубликованы в работах /91-102/.

Автор искренне и глубоко благодарен научным руководителям-доктору физико-математических наук Г.М.Чернову и доктору физико-математических наук К.Г.Гуламову за руководство работой, заведующему лабораторией релятивистской ядерной физики ИЯФ АН УзССР, член-корр. АН УзССР У.Г. Гулямову - за внимание и регулярное содействие исследованиям на всех этапах их выполнения, кандидату физико-математических наук В.Ш.Навотноаду (ФТИ АН УзССР) - за дружескую помощь при математической обработке эксперимента, кандидату физико-математических наук Л.Н.Свечниковой (ФТИ АН УзССР) и В.И.Захаровой - за неоценимую помощь при наборе экспериментального материала. На разных этапах работы в той или иной мере в ней принимали участие сотрудники лаборатории релятивистской ядерной физики ИЯФ АН УзССР Байтурганова А., Бенгус Л.Е., кандидат физико-математических наук Бондаренко А.И., Рабоченко А.В., Тенгибаева У., кандидат физико-математических наук Трофимова Т.П. Всем им автор выражает свою признательность.

Автор выражает свою благодарность докторам физико-математических наук К.К.Гудиме и В.Д.Тонееву (ОИЯИ, Дубна) - за проведение расчетов по КИМ и обсуждение результатов, профессору И.Оттер-лунду (Лунд, Швеция) - за предоставление стопки ядерной фотоэмульсии.

1. Балдин A.M. Физика релятивистских ядер. ЭЧАЯ, 1977, т.8, с.429-477.

2. Нагамия Ш. Корреляции частиц во взаимодействиях ядер с протонами и ядрами. ЭЧАЯ, 1983, т.14, с.578-609.

3. Schroeder L.B. High energy nucleus-nucleus studies at the Berkley BEVALAC. Acta Ibys.Pol.j 1977, v. B8, p.355-387.

4. Hagamiya Sh. Heavy ion collision at relativistic energies. Berkley, 1979.-70 p.(preprint/Lawr.berk.lab.:LBL-9494).

5. Барашенков B.C., Тонеев В.Д. Взаимодействия высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами.- М: Атомиздат, 1972.- 648с.

6. Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Чернов Г.М. Экспериментальные данные по множественному рождению на ядрах. ЭЧАЯ, 1978, т.9,с.554-601.

7. Насыров Ш.З. Множественное рождение частиц в неупругих соударениях ядер азота 14N при Ткин = 2.1 ГэВ/нуклон с ядрами фотоэмульсии. Дис. канд.физ.-мат.наук.- Ташкент, 1979, II1с.

8. Ибатов P.M. Неупругие взаимодействия протонов с ядрами фотоэмульсии цри 3.1 и 4.5 ГэВ/с. Дис. канд.физ.-мат.наук.- Ташкент, 1981. -99с.

9. Ю.Пауэлл С., Фаулер П., Перкинс Д. Исследование элементарных частиц фотографическим методом.- М.: ИИЛ, 1962.- 420с.

10. П.Антончик В.А., Бакаев В.А., Богданов С.Д. и др. Некоторые56rхарактеристики неупругих взаимодействий ядер г б с энергией 0.5-2 ГэВ/нуклон с ядрами фотоэмульсии. ЯФ, 1980, т.32, с.319-321.

11. Чернов Г.М. Угловые распределения вторичных частиц в столкновениях протонов высокой энергии с нуклонами и ядрами. Дис. канд. физ.-мат.наук.- Ташкент, 1964.- 92с.

12. Heckman H.H.,Greiner D.E., Linda t г от P.J.,Shwe H. Fragmentation of «Не, 12C, % and nuclei in nuclear emulsion at 2.1 GeV/nudeon. Hiys.Rev.C,1978, v.17, p.1735-1745; Berkeley,1977»-42p.(preprijit/Lawr. berk. lab.:ЬВЬ-Зб5б).

13. Басова E.C., Бенгус Л.Е., Бондаренко Р.А. и др. Изучение "лидирующих" частиц в протон-ядерных взаимодействиях при энергии 2.26 и 3.6 ГэВ. ЯФ, 1981, т.34, с.1524-1529.

14. Goldhaber A.S. and Heckman Н.Н. High energy interactions of nuclei.Ami.Rev.Nucl.Part.Sci.,1978, v.28, p.l6l-205.J Berkeley, 1978.-82p.(preprint/Lawr.berk.lab.:LBL-6570).

15. Gazzaly M.M.,Carrol J.B.,Geada J.V. et al. Central collisions with a projectile of 1.88 GeV/nucleon ^°Ar.Ehys.Lett., ▼.79B, 1978, p.325-328.

16. Бондаренко А.И., Гуламов К.Г., Гулямов У .Г. и др. Фрагментация релятивистских ядер азота на ядрах фотоэмульсии. Изв. АН УзССР, сер. физ.-мат., 1979, №2, с;73-78.

17. West fall G.D., Wilson L.W., binds trom P.J. et al. Fragmentation of relativistic 5бРе. ays.Rev.C.,1979, v.19, p.1309-1323; Berkeley, 1978.-54p.(preprint/Lawr.berk.lab.:LBL-7162).

18. Dymazz R. ,Kohmura T. She mean-free path of protons in nuclei and the nuclear radius.Phys.Lett. ,1983,V.124B,p.446-450.

19. Хорозов C.JI. Распределение по числу взаимодействующих нуклонов в ядро-ядерных взаимодействиях при высоких энергиях. Дубна, 1980.- 7с. (препринт/ Объед. ин-т ядер, исслед.: 2-80-142).

20. Гаспарян А.П., Чеплаков А.П., Шабельский Ю.М. Распределения по числу взаимодействующих нуклонов в соударениях релятивистских ядер. ЯФ, 1981, т.34, с.1328-1337.

21. Антончик В.А., Бакаев В.А., Богданов С.Д. и др. Взаимодейстggвия Fe с энергией 1.8 ГэВ/нуклон с ядрами С , N , 0 и Ад, Вг . ЯФ, 1981, т.33, с.1057-1060.

22. Rajopadhye V.Y. ,Waddington C.J. Farther interactions of the heavy nuclei of the cosmic radiation. Ihil. Mag., 1958, v.3, p.19-32.

23. Fowler P.H.,Hiller R.R., Wadding ton G.J. Interactions of the heavy nuclei of the cosmic radiation.Bill. Hag., 1957, v.2, p.293-304»

24. Bradt H.L., Peters B. The heavy nuclei of the primary cosmic radiation. Ifcys. Rev., 1950, v. 77, P • 54-70.

25. Bowen T. ,DiCoratOvM.,Moore W.H. .Tagliaferri G. Absorption cross section of carbon, iron and lead for 1.5 GeV negative pions and 2.8 GeV protons. H.Cim. ,1958,v.9,p.908-919.

26. Fumnro F.,Ihara R. Reactions of 1.88 GeV/nucleon ^Fe with 184w> 64qUj 2?ai. XVIth International cosmic ray conference. Kyoto, Japan, August 6-18, 1979.

27. Гуламов К.Г., Навотный В.Ш., Скрипник Н.С. и др. Множественное рождение частиц в протон-ядерных соударениях при высоких энергиях.- В сб.: Множественные процессы при высоких энергиях.- Ташкент: ФАН, 1976, с.78-119.

28. Анзон Э.В., Боос Э.Г., Калыгина Э.К. и др. AJ1MT сотрудничество. Взаимодействия 200 ГэВ/с протонов с ядрами эмульсии. Множественность заряженных частиц. ЯФ, 1975, т.22, с.736-749.

29. Medina J., Буга A.,Fernandez F. et al. Fragmentation of accelerated 2.1 GeV/nucleon 12C, 1*ВГ and ions in nuclear emulsion. N.Cim., 1975, V.28A, p.297-304.

30. Stevenson J.D.,Martinis J.,Price P.B. Measurement of the summed residual projectile mass in relativistic heavy-ion collisions.Ehys.Rev.Lett.,1981,v.47,p.990-993.

31. Ehalla K.B. ,Chaudhry JI.fLokanathan S. et al. Relativistio (X-particles emitted in Fe-emolsion interactions at 1.7 A. GeV.lfacl.Hjys. ,1981 ,v.A367,p.446-463»bond, 1981 .-17p. (preprint/bund univ. sLVIP-8101) .

32. Saito T.The interaction mean free paths and the fragmentation probabilities of cosmic heavy nuclei at energies above 10 GeV/xmcleon.J.Ihys.Soc.Japan»1971, v.30,p. 1243-1251 •

33. Басова E.С., Гулямов У.Г., Ибатов P.M. и др. Общие характеристики неупругих взаимодействий протонов с ядрами эмульсии при энергии 2.26 ГэВ.- Ташкент, 1981.- 18с. (препринт/ Ин-т ядер.физ. АН УзССР : Р-7-54). ДАН УзССР, I980i №8, с.28-30.

34. Greiner D.E.,bindstrom P.J.,Heckman H.H. et al.Momentum distributions of isotopes produced by fragmentation of relativistic 12C and 160 projectiles. Phys.Bev.Lett.,1975, v.35,p.152-155j

35. Berkeley,1975.-16p.(preprint/Lawr.berk.lab.:bBL-3651).

36. БВДКЖГ сотрудничество. Фрагментация ядер углерода при импульсе 4.5 ГэВ/с на нуклон на ядрах фотоэмульсии. ЯФ. 1980, т.32, с.1387-1392.

37. Goldhaber A.S. Statistical models of fragmentation processes. Ehys.Lett., 1974, v.53B,p.306-308.

38. Jakobsson B.,Kullberg R.,Otterlund I. Transverse-momentum1 6distributions of multiply charged fragments in 0 emulsion-nucleus interactions at 2.0 GeV/nuoleon.Lett.IT.Cim. ,1976,v.15,p.444-448.

39. Jakobsson B. Heavy ion reactions at high energies .Strasbourg, 1977.-27p. (preprint/Cent.rech.micl.:CRN/PIT 77-3).

40. Aggarwal M.M. .Bhala K.B. ,Das G.,Jain P.L. Angular distribution of relativistic alpha particles in heavy-ion collisions.Ihys. Rev.C.,1983,v.27,p.640-649.

41. Banengardt H.G. t3?riedlender Б.М. ,Schopper E. Evidence for two different reaction mechanismus in relativistic heavy-ion collis ions. J. Ehys. G: Hud. Ehys ., 1981, v. 7, P . 175-181.

42. Legrain R. Vous avez dit fragmentation? Uucl.Ibys. ,1982, v.A387,p.219-233.12

43. Mougey J. Experiments with 1.03 GeV С ions. Uucl.Ihys., 1982, v.A387,p.109-127.

44. Азимов С.А., Чернов Г.М. Статистические методы в физике высоких энергий.- Ташкент: ФАН, 1970, -108с.

45. Азимов С.А., Бондаренко А.И., Гуламов К.Г. и др. Исследование корреляций при множественном рождении частиц.- В сб.: Множественные процессы при высоких энергиях.- Ташкент: ФАН, 1976, с.120-164.

46. Марин А., Нагу Д., Хайдук М. и др.

47. БВДКЛМГ сотрудничество. Изучение корреляций между вторичными частицами, образованными в неупругих соударениях релятивистских ядер углерода с ядрами фотоэмульсии. ЯФ, 1980, т.32, с.1379-1386.

48. Бондаренко Р.А., Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Чернов Г.М.

49. Импульсные и корреляционные характеристики продуктов фрагментации релятивистских ядер углерода при 4.5 ГэВ/с/нуклон. Ш, 1983, т.8, с. 1483-1492.

50. Bhalla К.В. ,Hertzman S. ,Oskarsson A. et al. Properties of participants and spectators in nonperipheral Fe-induced reactions at 1.7A GeV.Phys.Lett.,1979,v.82B,p.216-220.

51. Herrstrom Н.У.,Kullberg R.,Oskarsson A.,Otterlund I. Correlations between projectile and target break-up in intermediate and high-energy heavy ion collisions.Hucl.Ihys. ,1983,v.A392, p.474-486;1.ndf1982.-32p. (preprint/Lund univ. гЫЛР-8206).

52. Pujita T. ,Hufner J. Momentum distributions after fragmentation in nucleus-nucleus collisions at high energy.Huol.Bays.,1980, v. A343, p • 493-5Ю.

53. Jakobsson B.,Eullberg R. .Otterlund I. et al. A search for collective pion production in 2 GeV/N heavy ion reactions .Lund, 1977.-18p. (preprint/Lund univ. :LUIP-7708)

54. Iianddau R.H. Inclusive pion production in proton and ion collisions with nuclei 2ndlnt • Conf.on Meson-nucleus physics.Hous-ton, March, 1979.

55. Hagamiya Sh. lflhat can we learn from inclusive spectra? Berkeley,1981 .-62p. (preprint/Lawr. berk. lab. :LBL-12950).

56. Hagamiya Sh. Particle correlations in proton-nucleus and nucleus-nucleus collisions.Berkeley,1982.-62p.(preprint/Lawr. berk.lab.:LBL-14034).

57. Gugnon J.,L*hote D. Global variables and the dynamics of rela-tivistic nucleus-nucleus collisions.Hucl.Ehys. ,1983, v.A397, P.519-549.

58. Gugnon J. .Koonin S.E. Pion spectra and the geometry of nuclear collisions.Uucl.Phys.,1981,v.A355,p.477-504.

59. Shabelsky Yu.M. On the multiplicity of the secondaries produced in collisions of relativistic nuclei. Acta.Phys. Pol .В., 1979, v.10,p.1049-1056.

60. Bialas A.Bleazynski M., Ozyz W. Multiplicity distributions in nudeus-mcleue collisions at high energies. Bucl.Phys., 1976, v.BUI,p.461 -476•

61. Karol P.J.Nucleus-nucleus reaction cross sections at high energies soft-ephexes model. Hays. Hev.C,1975,v.11,p.1203-1209

62. Бондаренко A.M., Бондаренко P.А., Гулямов У.Г., Чернов Г.М.

63. Множественности вторичных заряженных частиц из неупругих12взаимодействий ионов С при импульсе 4.5 А ГэВ/с с ядрами фотоэмульсии.- Ташкент, 1983.- 19с (препринт/ Ин-т ядер.физ. АН УзССР : P-7-I24).

64. Балдин A.M., Гольданский В.И., Максименко В.М., Розенталь И. Л. Кинематика ядерных реакций.- М.: Атомиздат, 1968.- 456с.

65. Азимов С.А., Бондаренко А.И., Гуламов К.Г. и др. Угловые распределения релятивистских частиц в неупругих протон-ядерных взаимодействиях при высоких энергиях. ЯФ, 1978, т.27, c.IOII-1019.

66. Никитин Ю.П., Розенталь И.Л, Ядерная физика высоких энергий. -М.: Атомиздат, 1980.- 232с.

67. Heckman Н.Н. ,Grawford H.J.,Greiner D.E. et al. Central collisions produced Ъу relativistic heavy ions in nuclear emulsion. Ebys.Rev.C,1978,v.17,p.l651-1664«

68. Stock R. .Gufbrod H.H.,Meyer W.G. et al.Emission patterns in central and peripheral relativistic heavy-ion collisions. Phys.Rev.bett.,1980,v.44,P.1243-1246.

69. Stocker H.Maruhn J.A.,Greiner W.Collective sideword flodof nuclear matte in violent high-energy heavy-ion collisions. Ibys.Rev.bett., 1980,v.44,p.725-728.

70. Stocker H. .Riedel С. ,Yariv Y. et al. Efuclear fluid dynamics versus intranuclear cascade-possible evidence for collective flow in central high-energy nuclear collisions.Hays.Rev.Lett,, 1981, v.47 yp« 1807-1810.

71. Nix J.R. ,Strottman D. Effect of a density isomer on high-energy heavy-ion collisions. Ihys. Rev. 0,1981,v.23,p.2548-2556.

72. Гудима К.К., Тонеев В.Д. Наблюдались ли ударные волны в ядерных столкновениях ? ЯФ, 1978, с.658-669.

73. Toneev V.D. ,Gudima К.К. Particle emission in light and heavy ion reactions.Ifucl.Itoys. ,1983,v«A400,p.173-189.

74. Schilz H.,Ropke G.,Gudima K.K.,Toneev V.D. She coalence heavy ion collisions.Ehys.bett.,1983,v.B124,p.458-460.

75. Gudima E.K. .Hasknik S.G.,Toneev V.D. Oascade-ezciton model of nuclear reactions.Hucl.Phys. .1983,v.A401,p.329-361.

76. Басова Е.С., Бондаренко А.И., Гуламов К.Г. и др. Поиск ударных волн в ядро-ядерных соударениях. Письма в 1ЭТФ, 1976,т.24, с.257-260.

77. Калинкин Б.В., Шмонин В.Л. Пространственно-временное развитие процесса множественного рождения и механизм "полного" разрушения ядер. Дубна, 1974.- 20с. (препринт/ Объед. ин-тядер. исслед.: Р2-787I).

78. Sobel M.I. .Siemens P.J.,Bondorf J. P., Be the H. A. Shock waves in colliding nuclei.Hucl. Ihys.,1975,v.A251,p.502-529.

79. Румянцев Б.А. Гидродинамический предел для объёмных колебаний ядра в теории конечных ферми-систем. Письма в ЖЭТФ, 1975,т.22, с.114-117.

80. Румянцев Б.А., Телицын В.Б., Юрченко В.И. Ядерный аналог эффекта Черенкова. Письма в ЖЭТФ, 1976, т.23, с.309-312.

81. Gudima К.К. ,Toneev V.D. High-energy collisions оf heavy ions. Shock waves? Itoys.bett.,1978,v.B73,p.293-295.

82. Gulamov K.G.,Chernov G.M. .Azimov S.A. Two particle rapidity correlations among produced particles in proton-nucleus interactions at high energies.Z.Ihys. ,1977.V.A280,p.107-109.

83. Baumgardt H.G.,Schott J.U.,Sakamoto Y. et al. Shock waves and liach cones in fast nucleus-nucleus collisions.Z.Ehys., 1975, V.A273* P.359-371.

84. Chernov G.M.,Gulamov K.G.,Gulyamov U.G. et al. Interactions of relativistic nitrogen nuclei in emulsion at 2.1 GeV/nuc-leon.Hticl.P!hys.f1977,v.A280, p.478-490.

85. Jakobsson В., Kullberg R., Otterlund I. Search for shock16wave phenomena in central O-AgBr interactions at 0.2 and 2.0 GeV/nucleon.Hucl.Hays.,1977,V.A276,p.523-532.

86. Basova E.S.,Chernov G.M.,Gulamov K.G. et al. A study of inelastic interactions of deuterons and alphas in an emulsion at 3.6 GeV/nucleon.Z.Phys.,1978,v.A287,p.393-405.

87. Jain P.L.,Das G.,Cheng B. et al.Search for shockHvave in relativistic nucleus-nucleus collisions.Phys.Rev.B, 1979, v.88, p.189-191♦

88. Azimov S.A.,Chernov G.M.,Gulamov E.G. et al. Inclusive two- and three-particle rapidity correlations in high-energy hadron-nucleus collisions.Hucl.Ihys.,1981,v.B178,p.457-471.

89. Басова Е.С., Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Чернов Г.М. Азимутальные корреляции между вторичными заряженными частицами из неупругих соударений дейтронов и ОС частиц с ядрами при импульсе 2s 4.5 ГэВ/с/нуклон. ЯФ, 1979, т.30, с.1599-1608.

90. Бенгус JI.E., Бондаренко Р.А., Бондаренко А.И., Гулямов У.Г.,

91. Чернов Г.М. Азимутальные корреляции между вторичными части12цами из взаимодействий ионов С с ядрами при 4.5 ГэВ/с/ нуклон. Ташкент, 1983.- с.15. (препринт/ Ин-т ядер. физ. АН УзССР: P-7-I27).

92. Петров Н.В. Общие характеристики взаимодействий релятивистс56Гких ядер г*е в фотоэмульсии при 1.88 ГэВ/нуклон.- В сб: У1 Респ.конф.молодых физиков (3 июля 1981) тез.докл.- Ташкент; ФАН, 1981, с.8.

93. Петров Н.В., Навотный В.Ш. Фрагментация релятивистских ядерна ядрах фотоэмульсии при импульсе 2.5 ГэВ/с/нуклон.-В сб: У1 Респ. конф. молодых физиков (3 июля 1981) тез.докл.-Ташкент : ФАН, 1981, с.9.

94. Петров Н.В. Методические особенности эксперимента по изучению взаимодействий релятивистских ядер железа при р =2.5 ГэВ/сс ядрами фотоэмульсии.- Ташкент. 1982, 17с. (препринт/Ин-т ядер. физ. АН УзССР : Р-7-99).

95. Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Петров Н.В., Свечникова Л.Н., Чернов Г.М. Фрагментационные характеристики релятивистских ядер железа при их взаимодействиях в эмульсии. ДАН АН УзССР, 1983, №5, с.21-23.

96. Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Навотный В.Ш., Петров Н.В., Свечникова Л.Н., Чернов Г.М. Поперечные импульсы фрагментов от дезинтеграции релятивистских ядер железа. ДАН АН УзССР, 1983, №6, с.21-23.

97. Гуламов К.Г., Гулямрв У.Г., Навотный В.Ш., Петров Н.В., Чернов Г.М. Азимутальные корреляции между продуктами фрагментации релятивистских ядер снарядов. ДАН АН УзССР, 1983, № 10, с.16-18.

98. Бенгус Л.Е., Бондаренко А.И., Бондаренко P.А., Гуламов К.Г., Гулямов У.Г., Навотный В.Ш., Петров Н.В., Чернов Г.М. Азимутальные эффекты при фрагментации релятивистских ядер. Письма в ЖЭТФ, 1983, т.38, с.353-355.

99. Ю1.Бенгус Л.Е., Бондаренко А.И., Гулямов У.Г., Петров Н.В., Чернов Г.М. Поиск двухчастичных корреляций между полярными углами вылета вторичных частиц из ге ядерных взаимодействий при энергии 1.7 ГэВ/нуклон. ДАН АН УзССР, 1984, №2, с.33-34.

100. Петров Н.В. Сечения неупругих взаимодействий релятивистских ядер железа при их взаимодействиях в эмульсии. ДАН АН УзССР, 1984, №3, с.24-26.