Обнаружение и исследование нового сильноточного (самогасящегося стримерного) режима работы проволочных камер. Создание больших дрейфовых камер тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

ВВВДЕНИЕ

1. Характеристика многопроволочных камер с бесфильмовым съемом информации

2. Работа камер в режиме больших сигналов

3. Проблемы, связанные с изготовлением больших многопроволочных камер

ГЛАВА I. ОБНАРУЖЕНИЕ НОВОГО РЕЗШМА РАБОТЫ ПРОВОЛОЧНОЙ

КАМЕРЫ.

1.1. Наблюдение нового сильноточного режима работы проволочной камеры

1.2. Основные характеристики сильноточного режима

1.3. Обоснование принципиальной новизны сильноточного режима.

1.4. Область применения и достоинства сильноточного режима.

1.5. Самогасящийся стримерный (СГС) механизм сильноточного режима

ГЛАВА П. ВЛИЯНИЕ ГАЗОВОГО НАПОЛНЕНИЯ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ

СГС РЕЖИМА РАБОТЫ ПРОВОЛОЧНОЙ КАМЕРЫ.

2.1. Газовая смесь: аргон + метан + метилаль

2.1.1. Амплитудные и временные характеристики.

2.1.2. Влияние метилаля на стабильность СГС режима

2.1.3. Переход в режим Гейгера-Мкшлера.

2.2. Другие газовые смеси

2.3. Выводы

ГЛАВА Ш. ОСОБЕННОСТИ БОЛЬШИХ ПРОВОЛОЧНЫХ КАМЕР.

3.1. О точности пространственного расположения и натяжении проволочных электродов

3.1.1. Электростатическое поле в камере

3.1.2. Расчет допустимых неточностей пространственного расположения проволочных электродов.

3.1.3. Расчет натяжения проволочных электродов

3.2. Особенности конструкции и технологии изготовления больших проволочных камер

3.3. Влияние радиационной загрузки на работу проволочной камеры.

ГЛАВА 1У. СИСТЕМА ТРЕХМЕТРОВЫХ ДРЕЙФОВЫХ КАМЕР,.

РАБОТАЮЩИХ В СГС РЕЖИМЕ.

4.1. Механическая конструкция дрейфовых камер размером 3x0,8 м

4.2. Электронная аппаратура дрейфовых камер в эксперименте по исследованию релятивистских позитрониев.

4.3. Характеристики дрейфовых камер

I. Характеристика многощзоволочных камер с бесфильмовым съемом информации.

Координатная информация о треках заряженных частиц является одной из основных в экспериментах в физике высоких энергий. Для получения этой информации в наибольшей степени подходят газоразрядные детекторы, в особенности многопроволочные камеры с бесфильмовым съемом информации, которые и будут рассматриваться в дальнейшем.

Основные достоинства этих детекторов достаточно подробно освещены в литературе (например К ним относятся следующие:

- высокое временное и пространственное разрешение;

- малое мертвое время детектора;

- представление информации в цифровом виде, удобном для передачи в ЭВМ;

- возможность быстрого предварительного анализа информации с помощью специализированных процессоров;

- возможность создавать системы разнообразной конфигурации и размеров;

- удобство совмещения с другими детекторами.

Благодаря этим достоинствам во многих научных центрах удалось создать крупные многоцелевые экспериментальные установки, обладающие высокой степенью автоматизации и большим быстродействием.

Все многообразие проволочных трековых детекторов можно классифицировать по следующим признакам: а) - режим работы; б) - метод измерения координаты;

- b в) - метод съема информации; г) - геометрические и конструктивные параметры.

Рассмотрим вкратце эти признаки. а) - До 1978 года были известны следующие режимы работы проволочных детекторов:

- ионизационный;

- пропорциональный;

- Гейгера-Мюллера;

- искровой.

В физике высоких энергий ионизационный режим и режим Гейгера-Мкшлера в координатных детекторах за редким исключением не применяется. Первый - из-за очень малой амплитуды сигнала ( ~ 10~^к); второй - из-за большого мертвого времени ( ~ 500 мкс на одну анодную проволоку). Искровой режим получил широкое распространение в 60-х годах, однако после появления в 1968 году работы группы Шар-пака ' ' многопроволочные камеры, работающие в пропорциональном режиме начали вытеснять искровые и с середины 70-х годов стали основными трековыми приборами. Принципиальная схема расположения электродов в многопроволочной пропорциональной камере показана на рис.1. б) - В настоящее время существуют три основных метода измерения координаты в пропорциональных камерах: - по номеру сработавшей анодной проволоки; - по времени дрейфа электронов первичной ионизации до анодной проволоки; - по центру тяжести сигналов, наведенных на окружающие анодную проволоку электроды.

Точность измерения координаты по номеру анодной проволоки определяется шагом ( ) их намотки и равна Ся* $л/3 . Стремление получить высокую координатную точность ведет к уменьшению

В л. и следовательно к росту числа электронных каналов. Кроме увеличения объема электронной аппаратуры при этом возрастают также требования к точности изготовления камер и усложняется их конструкция.

Для того, чтобы уменьшить число каналов регистрации, обойти трудности, связанные с изготовлением камеры и одновременно улучшить юординатную точность, в работе ^ было предложено измерять координату частицы по времени дрейфа электронов первичной иониза-' ции до анодной проволоки. В дальнейшем конструкция дрейфовой камеры была модифицирована. На рис. 2 представлены две схемы расположения электродов в дрейфовых камерах, получивших наибольшее распространение -g этих камерам число регистрирующих каналов удалось уменьшить в 10 * 100 раз по сравнению с обычными пропорциональными камерами и получить точность б4" ^ 100 мкм. В последние годы начинает получать распространение метод определения координаты по центру тяжести наведенных сигналов ^Этот метод позволяет получить точность как в дрейфовых камерах и, в некоторых случаях, даже выше. в) - Наибольшее распространение в многопроволочных пропорциональных камерах получил цифровой метод съема информации. Аналого.-Еие методы (использование линий задержки, метод деления токов и др.) находят ограниченное применение в физике высоких энергий из-за трудностей с одновременной регистрацией нескольких частиц и низкой загрузочной способности.

Для измерения времени дрейфа в дрейфовых камерах в большинстве случаев к каждой анодной проволоке подключается отдельный время-цифровой преобразователь (ВЦП). Однако в работе ^^ было обращено внимание на то обстоятельство, что при регистрации небольшого

Sx

КП

КП d*

Рис Л. Схема расположения электродов в многопроволочной камере. АП - анодная плоскость, КП - катодная плоскость. кп п А Л А п

• • • ■ о

КП а)

КП

П * • /7* „ . КП

UMA/(C ** - UM^fC

5}

Рис.2. Наиболее распространенные схемы расположения электродов в дрейфовых камерах. КП - катодная плоскость; А - анодня проволока, П - потенциальная проволока. а) камера с однородным потенциалом катода; б) камера с распределенным на катоде потенциалом для создания постоянной вдоль дрейфового промежутка напряженности поля. количества частиц, и особенно, только одной частицы в событии, большая часть электронной аппаратуры не участвует в считывании информации. Поэтому было предложено при регистрации только одной частицы параллельно кодировать номера регистрирующих каналов сразу после усилителей, а время дрейфа измерять одним для всей камеры ВЦП. При регистрации нескольких частиц в данной схеме применио ется электронный коммутатор. г) - В настоящее время существует достаточно много модификаций многопроволочных камер, различающихся по геометрическим и конструктивным параметрам, основные из которых:

- конфигурация (плоская и цилиндрическая);

- межэлектродные расстояния;

- диаметр анодной проволоки;

- наличие дополнительных электродов;

- количество вещества на пути частиц;

- разборность камеры.

Из приведенной выше краткой характеристики многопроволочных камер, работающих в пропорциональном режиме, видны их широкие возможности. Однако изготовление и эксплуатация таких камер усложняется двумя следующими обстоятельствами, которые особенно заметны в камерах большого (> I м) размера. К ним относятся: а) малая амплитуда сигнала (I -г- 10 мкА) и б) малый диаметр анодной проволоки (типично 20 мкм).

Из-за малой амплитуды сигнала приходится применять усилители с низким порогом срабатывания и большим коэффициентом усиления, которые довольно чувствительны к внешним электрическим наводкам. В больших камерах условия возникновения наводок облегчаются, так как усилители подключаются к длинным анодным проволокам, выполняющим роль антенш. Непрерывный характер изменения амплитуды сигнала с напряжением в пропорциональных камерах накладывает довольно жесткие требования на стабильность порогов и их допустимый разброс между каналами, что усложняет конструкцию усилителей и требует их тщательной настройки.

Использование в пропорциональных камерах анодной проволоки малого диаметра ( ~ 20 мкм) обусловлено необходимостью получения коэффициента газового усиления ~ 10 до возникновения в камере искрового пробоя. Наиболее прочная вольфрамовая проволока диаметром da = 20 мкм допускает натяжение ~ 50 г. При = 2 мм такое натяжение компенсирует электростатические силы расталкивания между анодными проволоками при длине проволок всего 40-60 см. В связи с этим в камерах большего размера приходится применять дополнительные поддержки, которые усложняют конструкцию камер. Необходимость работы с такой тонкой проволокой создает дополнительные неудобства при изготовлении.

2.3. Выводы.

Экспериментальные данные, приведенные в данной главе, показывают, что устойчивый СГС разряд может быть получен в различных газовых смесях, которые отличаются как по компонентному составу, так и по процентному содержанию этих компонент. Необходимо только, чтобы концентрация гасящих добавок была больше некоторой, т. к. при меньшей концентрации в камере будет наблюдаться не стри

О о U Л мерный, а геигеровскии разряд. С целью сокращения расхода метилаля, который довольно дорог и нуждается в трудоемкой очистке, для практического применения может быть рекомендована аргон-мета' ая новая ( —;-. - 40%) с добавками этилового спирта (4%) и

Аг + СНц метилаля (6%).

ГЛАВА Ш. ОСОБЕННОСТИ БОЛЬШИХ ПРОВОЛОЧНЫХ КАМЕР.

В разделе 3 Введения были отмечены проблемы, возникающие при создании больших многопроволочных камер с малым количеством вещества на пути частиц. Большинство из этих проблем связано с обеспечением необходимой точности расположения проволочных электродов и их натяжения.

В данной главе рассмотрены разработанные нами конструктивные и технологические принципы изготовления камер, позволяющие создавать большие камеры с малым количеством вещества без использования сложного технологического оборудования и дорогостоящих материалов. Описаны результаты проверки этих принципов на примере двухкоординатной дрейфовой камеры размером 1,6 х 0,8 у?. Рассмотрен также вопрос о влиянии радиационной загрузки на работу камеры,

3.1. О точности пространственного расположения и натяжении проволочных электродов.

Вопрос о необходимой точности пространственного расположения и о величине натяжения проволочных электродов имеет исключительно важное значение. От этого существенно зависит конструкция камеры и допуски на точность ее изготовления. Этот вопрос рассматривался в работах /24-26/^ ш не в полном объеме. Учитывая важность проблемы, мы в работе /^7/ более полно исследовали влияние возможных неточностей расположения электродов на работоспособность многопроволочной камеры. Имея в виду дальнейшее приложение, будем рассматривать камеру, схема расположения электродов которой изображена на рис. I. Схемы электродов, изображенные на рис. 2, могут быть рассмотрены аналогично.

Все формулы данного раздела будут приведены без вывода, чтобы не приводить стандартных но дОВольно громоздких выкладок.

Была выбрана следующая система координат: начало находится посередине одной из анодных проволок; ось х лежит в плоскости анодных проволок; ось ^ направлена перпендикулярно этой плоскости; ось совпадает с анодной проволокой.

3.1.I. Электростатическое поле в камере.

Картина поля в камере была найдена методом изображений с использованием теории комплексного потенциала дрИ ВЫВОде формул нами был сделан ряд следующих предположений: анодные проволоки - бесконечно тонкие; катодные электроды - сплошные. Согласно методу изображений плоскости анодных и катодных электродов заменялись системой зарядов, полученных последовательным зеркальным отображением анодных проволок относительно катодных плоскостей, и поле в камере определялось суммой полей от полученной системы зарядов.

Возможны два способа суммирования полей. Если вначале просуммировать по номеру проволоки, а затем - по номеру изображений, то формула для потенциала в камере в точке ( У , ^ ) примет вид ir^Vf^^^^^^ , (5) s* v L b4 где су - линейная плотность заряда на анодной проволоке, L -зазор в камере, a SA - шаг анодных проволок. Чтобы потенциал обращался в нуль на обоих катодных плоскостях, необходимо в формуле (5) при суммировании брать одинаковое число членов с положительными и отрицательными k . При этом условии ряд (5) 7 является сходящимся.

Формула для потенциала (5) особенно удобна при изучении поля вблизи плоскости анодных электродов (при малых ^ ), т.к. в этом случае уже член с к - 0 дает хорошее приближение для практических приложений

V(4) а In-5л-s« (6)

7)

Емкость камеры на единицу длины анодной проволоки радиуса £ есть г * - i shZkfzk + JL) sh^f

S<u L '

Если же требуется изучать изменение поля в камере, связанное с возможными смещениями отдельных анодных проволок, то удобнее выбрать другой порядок суммирования полей. Вначале следует взять суммы полей от изображений каждой анодной проволоки, а затем просуммировать по всем проволокам. В этом случае потенциал в точке ( / , ft ) для камеры с несмещенными электродами имеет вид и(хи) = а,£ -^---(8)

К '<iJ г, I г л / / ) с- J h-о® Sh Jjj- (x+ksj + sin а линейная плотность заряда на анодной проволоке есть тг U ф = -^-, ,, -г--1 , ьоо где (J - напряжение на камере.

Для камер со смещенными анодными проволоками формулы для ^ ( * » (f )» Со и о- могут быть получены аналогично.

3.1.2. Расчет допустимых неточностей пространственного расположения проволочных электродов.

Возможные неточности в расположении электродов приводят к неравномерному распределению линейной плотности заряда на анодных проволоках.

Формула, связывающая относительное изменение линейной плотности заряда при изменении зазора ( L ), шага ( ) и радиуса анодной проволоки ( & ) может быть получена дифференцированием формулы (9)

Рассмотрим теперь случай, когда анодная плоскость как целое смещена от центра зазора на расстояние Д у . При этом линейная плотность заряда на анодной проволоке изменяется по сравнению с формулой (9). Относительное изменение имеет вид

Зг рмуле (10) определить допустимую величину неоднородности Z , S*. и & .

10)

ML г id

Если смещена только одна анодная проволока, то для относительного изменения линейной плотности заряда на этой проволоке можно получить следующие выражения: (±;z*jkL).(jt2.f (в, 2 ^ shz2f'kj i l /'

I L. =-£--Z-uJ-./che.! (i3)

9 Jxr ЧЬсМ fL Ы ■ где и упр - величины смещения анодной проволоки.

Изменения заряда на соседней анодной проволоке при этом дается формулой

-^ . (14) !*"Г z&icU^ stiff- L

В таблице 3 приведены допуски, рассчитанные по формулам (1014) для двух камер с разным шагом намотки анодных проволок ( S^ ■■ 2 мм и = 10 мм). Расчеты проведены в предположении, что допустимая неоднородность линейной плотности заряда составляет 1%, что соответствует смещению в пределах 1% по напряжению всех характеристик камеры. Из приведенных в таблице 3 цифр видно, что с точки зрения неизменности характеристик камеры требования к точности пространственного расположения электродов более слабые для камер с большим шагом.

Sa = 10 мм, SK = 2 мм 2 мм, Sk.~ % ш

L = 9 мм, И = 10 мкм L = 9 мм, Я =10 мкм

4= 4= 100 см, V = 4кВ 4= 4=100 см, £Г=4кВ дД/е ^17,5 %

A S* 0,4 мм 0,03 мм a(zD + 0,25 мм + 0,1 мм л у + 1,5 мм + 1,0 мм

- 1,1 мм - 0,15 мм 1,5 мм + 0,4 мм тл 14 г 55 г тк 26 г 145 г

1. Заневский 1..B. Методика бесфильмовых камер в физике высоких энергий (Обзор). ЭЧАЯ, 1977, том 8, вып. 3, с. 631.

2. Charpak G., Bouclier R., Bressani Т., Favier J. andv v

3. Zupancic C. The use of multiwire proportional counters to select and localize charged particles. NIM, 1968, v. 62, p. 262.v v v

4. Bressani Т., Charpak G., Rahm D. and Zupancic C. Track localization by means of a drift chamber.

5. В кн.: Материалы совещания по бесфильмовым искровым и стри-мерным камерам. ОИЯИ, 13-4527, Дубна, 1969, с. 275.

6. Walenta А.Н., Heintze J. and Schiirlain В. The multiwire drift chamber, a new type of proportional wire chamber. HIM, 1971, v. 92, p. 373.

7. Charpak G., Sauli P., Duinker W. High-accuracy drift chambers and their use in strong magnetic fields. NIM, 1973, v. 108, p. 413.

8. Charpak G., Sauli P. High-accuracy, two-dimensional readout in multiwire proportional chamber . NIM, 1973, v. 113, p. 381.

9. Verweij H. Some remarks on electronics for drift chambers. In: Int.Conf. on Instrumentation for High Energy Physics, Prascati, 1973, P« 616.

10. Grunberg C., Cohen L. and Mathieu L. bfaltiwire proportional and semiproportional counter with a variable sensitive volume. NIM, 1970, v. 78, p. 102.

11. Charpak G., Rahm D. and Steiner H. Some developments in the operation of multiwire proportional chambers. NIM, 1970,v. 80, p. 13.

12. Bouclier R., Charpak G., Dimcovski Z., Fischer G., Sauli P., Coignet G. and Flugge G. Investigation of some properties of multiwire proportional chambers. NIM, 1970, v. 88,p. 149.

13. Campion P.J», Kingham M.W.T. An anomalous effect in some proportional counters. In: X Int.Conf.on Phenomena in Ionized Gases. Oxford, 1971, p. 88.

14. Lacy J.L. and Lindsay R.S. High-resolution readout of multi-wire proportional counters using the cathode-coupled delay-line technique. NIM, 1974, v. 119, p. 483.

15. Brehin S., Diamant Berger A., Marel G., Tarte G., Turlay R., Charpak G. and Sauli P. Some observations concerning the construction of proportional chambers with thick sense wires. NIM, 1975, v. 123, p. 225.

16. Неменов Л.Л. Атомные распады элементарных частиц. ЯФ, 1972, т. 15, с. 1047.

17. Alekseev G.D., Kalinina N.A., Karpukhin V.V., Khazins D.M. and Kruglov V.V. On a high-current mode of wire-chamber performance. NIM, 1978, v. 153, P* 157.

18. Алексеев Г.Д., Калинина H.A., Карпухин В.В., Круглов В.В., Хазинс Д.М. Сильноточный режим работы проволочной камеры. В кн.: Ш мездународное совещание по пропорциональным и дрейфовым камерам. ОИЯИ, Д13-П807, Дубна, 1978 , с. 52.

19. Pischer J., Okuno Н. and Walenta A. Spatial distribution of the avalanche in proportional counters. NIM, 1978, v. 151, p. 451.

20. Charpak G., Petersen G., Policarpo A. and Sauli P. High accuracy measurements in proportional chambers and clarification of the avalanche mechanisms around wires.

21. EE Trans. Nucl.Sci., 1978, NS-25, p.122.

22. Alekseev G.D., Khazins D.M., Kruglov V.V. Self-quenching streamer discharge in a wire chamber. Lett.Huovo Cimento, 1979, v. 25, Ho 5, p. 157.

23. Loeb L.B., Leigh W. Positive Needle Point Corona Studies at Atmospheric Pressure. Phys.Rev., 1937, v. 51,p. 149.

24. Atac M., Tollestrup A.V., Potter D. Self.quenching streamers. Preprint Fermilab, FN-339, July 10, 1981.

25. Alekseev G.D., Kalinina N. A., Karpukhin V.V., Khazins D.M. and Kruglov V.V. Investigation of self-quenching streamer discharge in a wire chamber. NIM, 1980, v. 177, p« 385«

26. Алексеев Г.Д,, Гошн A.A., Калинина H.A., Карпухин B.B., Круг-лов В.В., Хазинс Д.М. О влшшии газового наполнения на характеристики СГС режима работы проволочной камеры. ОИЯИ, 13-80-454, Дубна, 1980.

27. Erskin G.A. Electrostatic problems in multiwire proportional chambers. HIM, 1972, v. 105, p. 565.

28. Schilly P., Steffen P., Steinberger J., Trippa T.,

29. Vannucci P., Wahl H., Kleinknecht K. and Luth V. Construction and performance of large multiwire proportional chambers. NIM, 1971, v. 91, p. 221.

30. Тельнов В.И. Расчет натяжения проволочек в пропорциональных камерах. ПГЭ, 1974, № 5, с. 46.

31. Алексеев Г.Д., Калинина Н.А., Круглов В.В., Хазинс Д.М.

32. О точности пространственного расположения и натяжении проволочных электродов в пропорциональных камерах. ПТЭ, 1978, № 4, с. 47.

33. Charpak G., Fischer G., Minten A., Naumann L., Sauli F., Flugge G., Gottfries Ch. and Tirler R. Some features of largemultiwire proportional chambers. HIM, 1971, v. 97, p. 377.

34. Вишневский A.B., Голутвин И.А., Зарубин A.B., Злобин Ю.Л., Киршин Ю.Т., Кузьмин Н.А., Светов Л.В., Смолин Д.А., Яцуненко Ю.А. Пропорциональная камера размером 3 х 1,5 ь? и ее характеристики. ПГЭ, 1979, № 3, с. 60.

35. Battistoni G., Iarocci Е., Nicoletti G. and Trasatti L. Detection of induced pulses in proportional wire devices with resistive cathodes. HIM, 197S, v. 152, p. 423.

36. Алексеев Г.Д., Ганичев В.Н., Карпухин В.В., Круглов В.В., Путачевич В.П., Хазинс Д.М. Двухкоорцинатная дрейфовая камера размером 1,6 х 0,8 м2. ПТЭ, 1978, 5, с. 50.

37. Алексеев Г.Д., Калинина Н.А., Круглов В.В., Хазинс Д.М. Пропорциональная камера с шагом сигнальных цроволок 10 мм. ПТЭ, 1978, lb 4, с. 51.

38. Онучин А. П. Магнитные детекторы для позитрон-электронных накопителей. В кн.: Ш международное совещание по пропорциональным и дрейфовым камерам. ОИЯИ, Д13-П807, Дубна, 1978, с. 21.

39. Алексеев Г.Д., Калинина Н.А., Карцухин В.В., Крутлов В.В., Хазинс Д.М. Влияние радиационной загрузки на работу пропорциональной камеры. ПГЭ, 1980, JS 4, с. 45.

40. Толченов Ю.М. Влияние фона гамма-излучения на коэффициент газового усиления в пропорциональном счетчике. ПТЭ, I960, J5 3, с. 38.

41. Sadoulet В., Makowski В. Space charge effects in multiwire proportional counters. CERH/D.Ph.II/PHYS. 73-3, CERIT, Geneva, 1973.

42. Алексеев Г. Д., Ганичев В. И., Карпухин В.В., Круглов В.В., Неменов Л. Л., Хазинс Д.М., Чвыров А.С. Система трехметровых дрейфовых каглер, работающих в СГС режиме. ОИЯИ, PI3-82-90I, Дубна, 1982.

43. Filippov A.I. Recent developments of multiwire proportional chambers at ЛЖ (Dubna). HIM, 1980,v. 176, p. 23.

44. Алексеев Г.Д., Хазинс Д.М. Влияние толщины анодной проволоки и давления рабочего газа на характеристики самогасящегося стрпмерного режима работы проволочной камеры. ПТЭ, 1982,1. Ь 2, с. 33.

45. Алексеев Г.Д. Самогасящийся стримерный (СГС) разряд. Система полуметровых дрейфовых СГС каглер для исследования обратного электророздения пиона. ОИЯИ, 13-82-816, Дубна, 1982.

46. Алексеев Г.Д., Калинина Н.А., Карпухин В.В., Круглов В.В., Хазинс Д.М. Основные характеристики самогасящегося стрпмерного разряда в проволочной камере. ОИЯИ, 13-80-447, Дубна, 1980.

47. Charpak 6. and Sauli F. Multiwire chambers operating in the Geiger-Muller mode; Hew simple method of particle localization. HIM, 1971, v. 86, p. 363.

48. Морс Ф.М., Фешбах Г. Методы теоретической физики. Изд-во ИЛ., М., I960, т. 2.

49. Burns К,В., Grummon B.R., Hunamaker Т.A., Mo L.W, and Wright S.C. Construction and performance of 1 m x 1 m multiple wire proportional chambers. HIM, 1973, v. 106, p. 171.

50. Карпухин В.В. Устройство считывания информации с дрейфовых камер. ПТЭ, 1980, № 2, с. 88.

51. Breskin А., Charpak G., Gahioud В., Sauli F., Trautner N., Duinker W. and Schultz G. iFurther results on the operation of high-accuracy drift chambers. HIM, 1974, v. 119,p. 9.

52. Лёб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. Гостехиэдат, М-Л., 1950.

53. Таблицы физических величин. Справочник, (Под редакцией академика И.К.Кикоина). Атомиздат, М., 1976.

54. Карпухин В.В., Круглов В.В., Купцов А.В. сйектронная аппаратура дрейфовых камер установки для исследования релятивистских позитрониев. ОИЯИ, PI3-82-902, Лубна, 1982.

55. Алексеев Г.Д., Калинина Н.А., Хазинс Д.М. Характеристики полуметровых дрейфовых камер, работающих в самогасящемся стри-,метром режиме. ОИЯИ, PI3-82-42, Дубна, 1982.

56. Гергеи Э., Говорун Н.Н., Заневский Ю.В., Иванченко И.М., Мезеи И., Мойсенз П.В., 'Сейнер А.Е., Чвыров А. С. Математические методы исследования характеристик дрейфовых камер. ОИЯИ, I0-II2I0, Дубна, 1978.

57. Вишняков В.В., Лаурикайнен П., Сычков С.Я. Определение параметров треков пучковых частиц в экспериментах на установке МИС ОИЯИ. ОИЯИ, 10-82-391, Дубна, 1982.