Образование фрагментов промежуточной массы при взаимодействии протонов с энергией 1 ГЭВ с ядрами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ОГЛАВЛЕНИЕ

СПИСОК ИЛЛЮСТРАЦИЙ

СПИСОК ТАБЛИЦ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. Методика эксперимента

1.1 Протонный пучок и мишени.

1.2 Общая характеристика экспериментальной установки.

1.3 Детектирующие элементы спектрометра.

1.3.1 Старт и стоп времени пролета.

1.3.2 Широкозахватные координатные ППЛС.

1.3.3 Брэгговская ионизационная камера (БИК).

1.4 Блок-схема электроники и накопление информации.

1.5 О форме сигналов с БИК.

1.6 Разрешение по заряду.

1.7 Энергетические диапазоны и пороги регистрации фрагментов промежуточной массы (ФПМ)

1.8 Поправки на ионизационные потери.

ГЛАВА 2. Обработка информации с БИК

2.1 Параметризация сигнала с БИК в каждом событии.

2.2 Идентификация ФПМ.

2.2.1 Определение заряда регистрируемых продуктов.

2.2.2 Метод (Е * АЕ).

2.2.3 Метод (Е * Я).

2.2.4 Метод М ~ Е *Т2.

2.3 Метод эталонного импульса.

ГЛАВА 3. Экспериментальные результаты

3.1 Энергетические спектры ФПМ.

3.2 Сечения образования ФПМ.

3.3 Зарядовые распределения ФПМ.

3.4 Продольная составляющая скорости ядра-источника ФПМ.

3.5 Оценка множественности ФПМ.

ГЛАВА 4. Сравнение полученных результатов с расчетами

4.1 Сравнение экспериментальных распределений с расчетами по гибридной модели.

4.1.1 Основные положения СММ.

4.1.2 Генерирование распределений возбужденных остаточных ядер в МВК.

4.1.3 Вычисления по гибридной модели МВК-СММ.

4.1.4 Сравнение с расчетом энергетических спектров продуктов фрагментации легких ядер.

4.2 Сравнение функций возбуждения для образования ФПМ на легких и тяжелых ядрах.

ГЛАВА 5. Анализ результатов измерений

5.1 Сечения образования ФПМ.

5.2 Зависимость энергии возбуждения от массы ядра-мишени.

5.3 Измерение температуры возбужденных ядер.

5.3.1 Метод заселенности возбужденных состояний ядер.

5.3.2 Кинетические, или спектральные, температуры

5.3.3 Изотопные температуры Т{80.

5.4 Параметр наклона энергетических спектров.

5.5 Оценка температуры ядер методом изотопной термометрии.

5.6 Относительные температурные измерения.

5.7 Зависимость температуры от массы ядра-мишени.

5.8 Калориметрическая кривая для р(1 ГэВ)+А взаимодействий.

Исследование механизмов распада возбужденных ядер является одной из центральных проблем при изучении ядерных реакций, вызванных заряженными частицами промежуточных и высоких энергий. Среди различных каналов распада возбужденных ядер особый интерес представляют процессы, приводящие к образованию фрагментов промежуточной массы (ФПМ) с зарядами ZF > 3.

Образование фрагментов в ядерных реакциях под действием протонов средних энергий впервые было наблюдено почти полвека назад [1]. В настоящее время повышенный интерес к мультифрагментации стимулирует постановку новых экспериментов по ядро-ядерным взаимодействиям, поэтому обзоры экспериментальных данных по реакциям, вызванным легкими заряженными частицами, посвященные "тепловой" фрагментации и мультифрагментации, можно найти в [2, 3, 4].

Фрагментация ядер в протон-ядерных столкновениях это сложный процесс проходящий через несколько стадий. Падающий протон вызывает каскад последовательных квази-свободных NN и ■nN столкновений в ядре мишени. Энергия, переданная нуклонам ядра в процессе каскада, ведет к промежуточной стадии когда внесенная энергия рассеивается в ядре, приводя к квази-равновесному, или термализованному возбужденному ядру-остатку. Если его энергия возбуждения достаточно велика, то на этой ступени могут испускаться нуклоны или кластеры. Механизм их испускания (испарение, мультифрагментация, .) зависит от имеющейся энергии возбуждения и соответствующей ядерной температуры. На последней стадии испущенный фрагмент, который также может быть возбужден, испытывает превращения, часто называемые последовательными распадами.

Интенсивно накапливаемая последние десятилетия экспериментальная информация содержит, главным образом, инклюзивные характеристики фрагментов. При этом имеющаяся к настоящему времени, экспериментальная информация относительно образования ФПМ под действием протонов все еще нуждается в пополнении. Во-первых, данные по Л-зависимости процесса образования ФПМ в широком диапазоне ядер-мишеней при фиксированной энергии налетающих частиц явно недостаточны. Во-вторых, результаты, полученные в экспериментах на ядрах Хе в диапазоне энергий протонов от 1.5 до 19 ГэВ [5] и в реакциях 3Не+Ад при энергиях от 0.48 до 3.6 ГэВ [6], указывают на изменение механизма образования ФПМ при энергиях налетающих частиц 1 — 2 ГэВ, свидетельствующее о существовании порога множественного рождения ФПМ в этой области энергий. В то же время, функция возбуждения ФПМ для легких ядер в диапазоне энергий 0.2 < Ер < 1 ГэВ резко отличается от функции возбуждения для средне-тяжелых и тяжелых ядер. Поэтому исследование фрагментации легких ядер, таких как углерод, может быть полезно для понимания причин изменения механизма фрагментации. В-третьих, явно не достает экспериментальной информации в области энергии протонов от 0.5 до 5 ГэВ. Наиболее тщательные инклюзивные эксперименты по исследованию ФПМ выполнены на ядрах среднего атомного веса при энергиях протонов от 0.16 до 0.48 ГэВ [7, 8] и Ер =4.9 ГэВ [9] в p-Ag реакциях, в р-Хе взаимодействиях в диапазоне энергий Ер =1.5 ^ 350 ГэВ [10, 5], а также на ядрах Аи в диапазоне энергий от 2.6 до 7.5 ГэВ [11]. Область же ядер-мишеней легче А.% до сего времени остается мало исследованной. Здесь, как правило, имеются данные по выходам отдельных продуктов взаимодействий.

С другой стороны, энергия 1 ГэВ привлекательна тем, что при этой энергии имеется наиболее полная экспериментальная информация относительно образования легких фрагментов с 2 < < 5 [12]. Поэтому новые данные по образованию ФПМ в расширенном диапазоне зарядов = 3 -ь 20, дополняя существующий банк данных, могут способствовать уточнению имеющихся представлений об изучаемом процессе.

Характерной чертой процессов образования ФПМ является вид инклюзивного зарядового (массового) распределения, которое представляет собой падающую функцию заряда (или массы) и описывается степенной функцией, У (Ер) ~ 2р7, где т = 2 -е- 3 [13], при различных энергиях налетающих частиц.

Так как инклюзивные эксперименты не могут ответить на вопрос о множественности фрагментов и, следовательно, о механизме их образования, то и существующее многообразие теоретических моделей отражает отсутствие общей точки зрения на процесс фрагментации. Условно все предложенные модели можно разделить на три группы: модели, предполагающие или предсказывающие "мгновенный" распад ядра на несколько фрагментов [14, 15, 16], модели, в которых образование ФПМ является результатом последовательного двойного распада высоковозбужденных ядер и продуктов их распада [17], и, наконец, модели, рассматривающие образование ФПМ как результат резко асимметричного деления или процесса "испарения" [18, 19, 20].

В этой ситуации было желательно прежде всего ответить на вопрос о множественности фрагментов в реакциях, вызванных протонами с энергией 1 ГэВ. Принимая во внимание то обстоятельство, что зарядовые или массовые распределения фрагментов нечувствительны к механизму их образования, следовало расширить круг исследуемых характеристик продуктов изучаемого процесса взаимодействия протонов с ядрами.

С этой целью была разработана экспериментальная установка с использованием 3-х типов газовых детекторов, в том числе позиционно-чувствительных, которые перекрывали большой диапазон телесных углов. При выборе методики предпочтение было отдано современным детектирующим системам - быстродействующим трансмиссионным лавинным счетчикам для временных измерений [21, 22] и аксиальным ионизационным камерам [23] для определения зарядов и энергий продуктов ядерной фрагментации. В сочетании с быстрыми амплитудно-цифровыми преобразователями с памятью это позволяло осуществлять надежную идентификацию продуктов. Такая экспериментальная установка позволяла регистрировать множественные события.

Основная цель работы состояла в исследовании процесса фрагментации ядер-мишеней С, А1, N1, Ад и Аи под действием протонов с энергией 1 ГэВ и в получении новой информации:

- о вкладе процесса мультифрагментации,

- зарядовых распределениях ФПМ,

- зависимости сечения образования фрагментов, температуры и энергии возбуждения фрагментирующего источника от массы ядра-мишени.

Измерения показали, что вкладом мультифрагментации при исследовании реакций, вызванных протонами с энергией 1 ГэВ, можно пренебречь. Было проведено детальное исследование всех доступных наблюдаемых: выходов продуктов с различными 2 и изо-топически разделенных фрагментов, дифференциальных и полных сечений, а также их зависимости от массы мишени. Основные измерения проводились с помощью Брэггов-ских ионизационных камер, снабженных быстрыми преобразователями амплитуда-код, и с помощью новых методов обработки, включающих анализ формы импульсов зарегистрированных сигналов. Это позволило, в ряде случае, получить разделение продуктов фрагментации по изотопам и определить температуру источника фрагментов из отношений выходов двух пар изотопов. Систематическое исследование с применением метода изотопной термометрии к протон-ядерным взаимодействиям при энергии 1 ГэВ было осуществлено впервые.

Температура, полученная из двойных отношений выходов изотопов, связана с химическим равновесием, которое устанавливается после внутриядерного взаимодействия падающего протона с нуклонами мишени, и отвечает за образование фрагментов, изотропно испускаемых движущимся возбужденным источником. Как показало проведенное исследование, в реакциях, вызванных протонами с энергией 1 ГэВ, эта температура имеет величину порядка 4-х МэВ и незначительно меняется с массой ядра-мишени. Наблюдаемое слабое падение температуры с ростом А мишени связано, прежде всего, с уменьшением величины энергии возбуждения, приходящейся на один нуклон, которая оценивалась в настоящих экспериментах по измеренной величине параллельной составляющей скорости движущегося возбужденного источника относительно направления падающего пучка протонов. Величина полученной энергии возбуждения для фраг-ментирующего ядра-остатка оказалась меньше чем 5 МэВ/нуклон, что соответствует энергетической области где, согласно статистическим моделям фрагментации, ядерное девозбуждение происходит посредством последовательной эмиссии частиц.

Наблюдения, описанные в диссертации, позволяют заключить, что образование фрагментов в протон-ядерных столкновениях при Ер = 1 ГэВ отлично от мультифрагмен-тационного сценария образования ФПМ. Показано, что расчеты с применением статистического подхода к рассмотрению процесса образования ФПМ позволяют удовлетворительно описать полученные данные с помощью статистической модели [24].

Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах [28, 29, 32, 33, 35, 44, 45, 52, 58, 69], докладывались на семинарах Исследовательских центров FZR и GSI (Германия), семинарах Радиевого института и Отделения физики высоких энергий ПИЯФ РАН, а также на следующих международных конференциях:

1. 5-ой Международной конференции NN1994: "Nucleus-Nucleus Collisions 1994" - (Taormina, Италия, 1994)

2. 7-й Международной конференции "Кластер-1999":

7-th Int. Conf. on Clustering Aspects of Nuclear Structure and Dynamics" -(Rab, Croatia, 1999).

3. 7-ой Международной конференции NN2000: "Nucleus-Nucleus Collisions 2000" - (Strasbourg, Франция, 2000),

Соискатель выражает искреннюю признательность своим научным руководителям: докторам физико-математических наук Д.М. Селиверстову и В. Нойберту за внимание к работе, помощь в проведении исследований и ценные обсуждения в ходе написания диссертации.

Особо хотелось бы поблагодарить соавторов публикаций, вместе с которыми были выполнены работы, положенные в основу диссертации: JI.H. Андроненко, Л.А. Вай-шнене и A.A. Котова, а также отметить неоценимый вклад В.И. Паничева в создание установки. Автор выражает глубокую благодарность Г.Е. Петрову, В.И. Яцуре, В.Л. Степанову и С.И. Трушу за помощь в создании электроники и участие в работе, а также сотрудникам ускорительного отдела, обеспечившим возможность проведения экспериментов.

Автор пользуется приятной возможностью поблагодарить институт ядерной и адрон-ной физики (FZR-Rossendorf, Германия), прежде всего в лице Вальдемара Нойберта, за многолетнее плодотворное сотрудничество.

Заключение

Подводя итог вышесказанному, необходимо отметить следующее. Процесс образования ФПМ под действием протоков с энергией 1 ГзВ для всех исследованных ядер-мишеней является, в основном, результатом бинарного распада возбужденных ядер-остатков, образующихся на первой стадии взаимодействия протонов с ядрами. Форма энергетических спектров фрагментов, измеренных под углами 30° и 126°, согласуется с предположением о наличии одного источника, испускающего фрагменты.

Интегральное (суммированное по общему для всех ядер диапазону фрагментов) сечение образования ФПМ уменьшается с массой ядра-мишени, достигая минимума в районе ядер легких редкоземельных элементов, а затем немного увеличивается для более тяжелых ядер.

Зарядовые распределения ФПМ следуют степенной зависимости ~ 2рг только для ядер Ад (т=2.88) и № (т=2.38). Аналогичное распределение в случае ядра А1 резко отличается по своей форме от полученных для Ад и N1 и не описывается степенной функцией. Что касается зарядового распределения ФПМ из ядра Аи, то оно характеризуется степенным поведением в ограниченном диапазоне фрагментов с Яр=3 10. Сечения образования более тяжелых ФПМ имеют практически (в пределах ошибок) одинаковые значения вплоть до

Оцененная на основе измеренных значений продольной составляющей скорости средняя энергия возбуждения на нуклон ядер, испускающих ФПМ, уменьшается с возрастанием массы ядра-мишени от величины 4.7 МэВ/А для ядер С и А1 до 2.1 МэВ/А для ядра Аи. Значения < Е*/А > для ядер А1 и № близки к теоретическим оценкам порога множественного рождения ФПМ [59].

Совместный анализ инклюзивных измерений выходов изотопически разрешенных продуктов фрагментации позволил провести термометрический анализ данных по фрагментации ядер при взаимодействии протонов с энергией 1 ГэВ с атомными ядрами. Полученные методом изотопной термометрии температуры источников фрагментов уменьшаются с возрастанием массы ядра-мишени от величины 4.5 МэВ для ядер С до 3.8 МэВ для ядра Аи. Отрицательный наклон зависимости температуры от размеров системы является важным критерием для проверки теоретических представлений о процессах образования ФПМ, так как существующие модели предсказывают разный знак наклона этой зависимости.

Наблюдаемая корреляция оцененных температур и энергий возбуждения, приходящихся на один нуклон фрагментирующих ядер, по-видимому, указывает на их термодинамическую природу и, следовательно, на статистический характер процесса образования ФПМ.

Зависимость температуры от энергии возбуждения на нуклон для реакций фрагментации ядер под действием протонов с энергией 1 ГэВ хорошо согласуется с результатами, полученными в столкновениях тяжелых ионов.

Далее сформулированы основные результаты и выводы диссертации.

• 1. Создан двухплечевой спектрометр фрагментов промежуточной массы для изучения процессов фрагментации и мультифрагментации атомных ядер на базе Брэг-говских ионизационных камер и плоскопараллельных лавинных счетчиков.

• 2. Разработан комплекс программ для настройки, контроля и управления измерительной электроникой работающей в линию со спектрометром. Создано программное обеспечение для off — line анализа информации на ЭВМ. Проведена полная обработка информации, полученной в экспериментах.

3. Предложены и реализованы две методические разработки, основанные на анализе формы Брэгговских сигналов, регистрируемых Flash — ADC модулями:

- метод идентификации продуктов, базирующийся на введении параметра идентификации PI, пропорционального средней ионизации, оставляемой частицей на единице длины пробега.

- метод "эталонного импульса", позволяющий улучшить энергетическое разрешение и автоматизировать идентификацию частиц по Z и А.

4. Показано, что при Ер= 1 ГэВ образование ФПМ в основном является результатом бинарного распада возбужденных ядер, образующихся на первой стадии взаимодействия протонов с ядрами. Измеренный вклад процессов множественного рождения не превышает нескольких процентов от полного сечения образования ФПМ.

5. Измерены двойные дифференциальные сечения образования продуктов фрагментации ядер С, Al, Ni, Ag и Au под углами 30° и 126° относительно направления протонного пучка с энергией 1 ГэВ. Совместный анализ энергетических спектров фрагментов, измеренных под углами 30° и 126°, подтверждает предположение о равномерно движущемся источнике, испускающем ФПМ, и позволяет оценить его параметры.

6. Получены зависимости от массы ядра-мишени абсолютных и относительных сечений образования ФПМ, а также средней энергии возбуждения ядер, испускающих фрагменты.

7. Проведено сравнение экспериментальных данных по образованию ФПМ с предсказаниями гибридной модели, объединяющей модель внутриядерного каскада и статистическую модель мультифрагментации.

8. На основе применения метода изотопной термометрии

- показана применимость изотопных термометров для относительных измерений, что может использоваться при изучении зависимости температуры источника фрагментов от массы ядра-мишени, от энергии и массы налетающей частицы и др.;

- получена обратная линейная зависимость изотопной температуры от массы ядра-мишени со средним значением ~ 4 МэВ.

- наблюдена одинаковая связь между энергией возбуждения и температурой не зависящая от способа образования фрагментирующей системы (протон-ядро или ядро-ядро) и от ее размеров (р+С или Au+Au). Такая корреляция измеренных температур и энергий возбуждения, одинаковая для р 4- А и А + А взаимодействий, по-видимому, указывает на статистическую природу процессов образования ФПМ в ядерных реакциях.

1. О.В. Ложкин и Н.А. Перфилов, "Тяжелые ядерные осколки в расщеплениях, создаваемых быстрыми протонами в ядерной эмульсии", ЖЭТФ 31 (1956) 913— 922.

2. Н.А. Перфилов, О.В. Ложкин, В.П. Шамов, "Процессы фрагментации и деления при взаимодействии частиц высоких энергий с ядрами", Успехи Физ. Наук 70 (1960) 3-56;

3. Н.А. Перфилов, О.В. Ложкин, В.И. Остроумов, монография "Ядерные реакции под действием частиц высоких энергий", М. -Л. Из-во АН СССР (1962) 251 стр.

4. Е.Н. Вольнин, "Образование фрагментов при взаимодействии частиц высоких энергий с ядрами", Материалы XI Зимней школы ЛИЯФ "Физика ядра и элементарных частиц", Ленинград, т.П, (1976) 147-184.

5. J. Hiifner, "Heavy fragments produced in proton-nucleus and nucleus-nucleus collisions at relativistic energies", Phys. Rep. 125 (1985) 129-185;

6. W.G. Lynch, "Nuclear fragmentation in proton- and heavy-ion-induced reactions", Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. 37 (1987) 493-535;

7. G. Moretto, G.J. Wozniak, "Multifragmentation in heavy ion processes", Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. 43 (1993) 379-456.

8. N.T. Porile, A.J. Bujak, D.D. Carmony et al., "Approach to criticality in the fragmentation of xenon by 1-19 GeV protons", Phys. Rev. C39 (1989) 1914-1928.

9. S.J. Yennello, K. Kwiatkowski, D.E. Fields et al., "Complex fragment emission from the 3He + Ag-nat system between 0.48-GeV and 3.6-GeV', Phys. Lett. B246 (1990) 26-30;

10. S.J. Yennello, E.C. Pollacco, K. Kwiatkowski et al., "Multifragment emission in reactions induced by 0.90-GeV and 3.6-GeV гНе ions on Ag(nat)", Phys. Rev. Lett. 67 (1991) 671-674.

11. S.J. Yennello, K. Kwiatkowski, S. Rose et al., "Intermediate mass fragment emission in the 161-MeVp+Ag reaction , Phys. Rev. C4I (1990) 79-86.

12. R.E.L. Green and R.G. Kortellng, "Fragment production from p-Ag interactions at intermediate-energies", Phys. Rev. C22 (1980) 1594-1611;

13. R.E.L. Green, R.G. Kortellng and K.P. Jackson, "Inclusive production of isotopically resolved Li through Mg fragments by 480-MeV p-Ag reactions", Phys. Rev. C29 (1984) 1806-1824.

14. G.D. Westfall, R.G. Sextro, A.M. Poskanzer et al., "Energy spectra of nuclear fragments produced by high-energy protons", Phys. Rev. CI7 (1978) 1368-1381.

15. A.S. Hirsch, A. Bujak, J.E. Finn et al., "Experimental results from high-energy proton-nucleus interactions, critical phenomena, and the thermal liquid drop model of fragment production , Phys. Rev. C29 (1984) 508-525.

16. В.В. Авдейчиков, А.И. Богданов, В.А. Будилов и др., "Экспериментальное изучение механизма образования фрагментов промежуточной массы в релятивистских р+Аи и 4Не+Аи-взаимодействиях", ЯФ т.48 (1988) 1736-1745.

17. E.N. Volnin, G.M. Amalsky, D.M. Seliverstov et al., "Fragmentation of nuclei of various nucleón composition in the interaction with 1-GeV protons", Phys. Lett. B55 (1975) 409-410;

18. E.H. Вольнин, А.А. Воробьев, В.Т. Грачев и др., "Образование легких фрагментов при взаимодействии протонов с энергией 1 ГэВ с ядрами серебра, золота и урана", Препринт ЛИЯФ-101, Ленинград (1974) 45 стр;

19. Е.Н. Вольнин "Исследование фрагментации средних и тяжелых ядер протонами с энергией 1 ГэВ", Диссертация, Ленинград (1975).

20. М.Е. Fisher, "The theory of condensation and critical point", Physics 3 (1967) 255283.

21. J. Randrup and S.E. Koonin, "The disassembly of nuclear matter", Nucl. Phys. A356 (1981) 223-234;

22. S.E. Koonin and J. Randrup, "Microcanonical simulation of nuclear disassembly", Nucl. Phys. A474 (1987) 173-192.

23. J.P. Bondorf, R. Donangelo, I.N. Mishustin, H. Schulz,

24. Statistical multifragmentation of nuclei. 1 Application of the model to finite nuclei disassembly", Nucl. Phys. A444 (1985) 460-476.

25. D.H.G. Gross, Ta-chung Meng, "Production mechanism of large fragments in high-energy nuclear reactions", FUB-HEP-13/80 (1980) 12pp.

26. J.A. Lopez and J. Randrup, "Multifragmentation versus sequential fission: observable differences?", Nucl. Phys. A491 (1989) 477-491.

27. L.G. Moretto, "Statistical emission of large fragments: a general theoretical approach", Nucl. Phys. A247 (1975) 211-230.

28. H.Y. Han, K.X. Jing, E. Plagnol et al., "Complex fragment emission in 12.6 MeV/nucleón 63Cu-induced reactions on nC and 27Al targets", Nucl. Phys. A492 (1989) 138-160.

29. W.A. Friedman and W.G. Lynch, "Statistical formalism for particle emission", Phys. Rev. C28 (1983) 16-23.

30. В. Нойберт, Ф. Дубберс, "Быстродействующий трансмиссионный лавинный счетчик для регистрации заряженных частиц", ПТЭ 4 (1979) 88-91.

31. A.A. Kotov, W. Neubert, L.N. Andronenko et al., "Application of parallel plate avalanche counters for proton induced fission studies", Nucl. Instr. Meth. 178 (1980) 55-60;

32. W. Neubert, A.A. Kotov, L.N. Andronenko et al., "A detector system for angular correlation measurements by using parallel plate avalanche counters", Nucl. Instr. Meth. 204 (1983) 453-461.

33. W. Neubert, "Bragg curve spectroscopy of fission fragments by using parallel plate avalanche counters", Nucl. Instr. Meth. A237 (1985) 535-542;

34. A.A. Kotov, W. Neubert, L.N. Andronenko et al., "An axial ionization chamber for charge identification and energy spectroscopy of nuclear fragmentation products", Exp. Technik der Physik 36 (1988)513-528;

35. A.D. Frawley, L. Wright, R.C. Kiine et al., "A high stopping power, large acceptance Bragg curve spectrometer for heavy ion detection", Nucl. Instr. Meth. B56/57 (1991) 952-955;

36. D.A. Cebra, S Howden, J. Karn et al., "Bragg curve spectroscopy in а 4-к geometry", Nucl. Instr. Meth. A300 (1991) 518-521.

37. A.S. Botvina, A.S. Iljinov, I.N. Mishustin et al., "Statistical simulation of the breakup of highly excited nuclei", Nucl.Phys. A475 (1987) 663-686;

38. A.C. Ботвина, E.C. Голубева, A.C Ильинов, "Статистическое моделирование развала легких ядер в адрон-ядерных реакциях", Препринт ИЯИ АН СССР П-0657 (1990) 25 стр.

39. Л.Н. Андроненко, Л.А. Вайшнене, A.A. Котов и др. "Деление высоковозбужденных ядер", ЭЧАЯ т.18 (1987) 685-738;

40. N. Andronenko, A.A. Kotov, М.М. Nesterov et al., "Fission studies of highly excited nuclei", Z. Phys. A318 (1984) 97-110.

41. A.A. Котов, Г.Г. Семенчук, М.Н. Андроненко и др., "Угловые корреляции парных осколков при делениии ядер протонами с энергией Ер = 1 ГэВ", ЯФ т.19 (1974) 756-760.

42. J.B. Cumming, "Monitor reactions for high energy proton beam", Ann. Rev. Nucl. Sei. 13 (1963) 261-286.

43. L. Meyer, Phys. Status. Solidi. 44 (1971) 253; D.A. Eastham, Nucl. Instr. Meth. 178 (1980) 539; "Multiple scattering of ions in polyatomic materials", DL/NUC/P108A, 1980, 10pp.

44. L.C. Northcliff and R.F. Schilling, "Range and stopping power tables for heavy ions", Nucl. Data Tables, 1970. A7 (1970) 233-463.

45. M.N. Andronenko and W. Neubert, "Application of pulse shape analysis to isotope separation in Bragg curve spectroscopy", Annual Report, FZR-271 (1999) 66.

46. Ch. Schulz, "Untersuchungen zur Optimierung von schnellen, grosflachigen Bragg-Ionisationskammern", Diploma work, TU Berlin (1995) 87pp.

47. M.N.Andronenko, L.N. Andronenko, W. Neubert et al., "Status report on off-line data analysis for fragment identification using Bragg ionization chamber", Annual Report FZR-179 (1997) 102.

48. V.E. Bunakov, M.M. Nesterov, N.A. Tarasov, "On the use of the intranuclear cascade model for incident nucleons of intermediate and low energy", Phys.Lett. B73 (1978) 267-270;

49. J. Cugnon and C. Volant, "Multifragmentation in the INC percolation approach", Z.Phys. A334 (1989) 435-442.

50. E.C. Изосимова и др. Препринт Радиевого института им. В.Г. Хлопина РИ-87, Ленинград (1978);

51. Л.Х. Батист, Е.Н. Вольнин, B.C. Гусельников, Ю.П. Яковлев, "Образование 7Ве из различных мишеней под действием протонов с энергией 1 ГэВ", Препринт ЛИЯФ-861. Ленинград. 1983. 21 стр.

52. L.N. Andronenko, A.A. Kotov, L.A. Vaishnene et al., "Mass yield distributions for I GeVproton-induced nuclear reactions on Ni and Ag", Phys.Lett. B174 (1986) 18-22.

53. S.B. Kaufman and E.P. Steinberg, "Cross section measurements of nuclides formed by the reaction of 0.20 6.0 GeV protons with 197 Au", Phys. Rev. C22 (1980) 167-178.

54. H. Sauvageon, "Production of38Ar and 39Ar in the interactions of gold and thorium 1, 2.5, and 24 GeV protons", Phys. Rev. C24 (1981) 2667-2673.

55. A.S. Botvina, A.S. Iljinov, I.N. Mishustin, "Multi fragment breakup of nuclei by intermediate-energy protons", Nucl.Phys. A507 (1990) 649-674.

56. R. Wada, K.D. Hildenbrand, U. Lynen el al., "Isotopic-yield ratios of complex fragment from intermediate-energy heavy-ion reactions", Phys. Rev. Lett. 58 (1987) 1829-1832;

57. J. Pochodzalla, W. Trautmann, "Chemical equilibrium and isotope temperatures", GSI-PREPRINT-2000-27 (2000) 35pp.

58. B.C. Барашенков, А.С. Ильинов, H.H. Соболевский и В.Д. Тонеев, "Взаимодействие частиц и ядер высоких и сверхвысоких энергий с ядрами", Успехи Физ. Наук 109 (1973) 91-136.

59. W. Neubert, M.N. Andronenko and A.S. Botvina, "Production of Intermediate Mass Fragments in 1 GeV Proton-Nucleus Collisions", Annual Report FZR-130 (1995) 92-93.

60. L.N. Andronenko, M.N. Andronenko, W. Neubert and D.M. Seliverstov, "Fragmentation of 12C and 21 Al by 1 GeV Protons. Comparison of Experimental Data with Model Calculations", Annual Report FZR-271 (1999) 65.

61. D.H.E. Gross, "Statistical decay of very hot nuclei: the production of large clusters", Rep. Prog. Phys. 53 (1990) 605-658.

62. J.P. Bondorf, A.S. Botvina, A.S. Iljinov et a!., "Statistical multifragmentation of nuclei", Phys. Rep. 257 (1995) 133-221.

63. B.C. Барашенков, В.Д. Тонеев, "Взаимодействие высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами", М., Атолшздат (1972) 648 стр.

64. S.P. Avdeev, V.A. Karnaukhov, L.P. Petrov et al., "Multifragmentation of gold nuclei by light reletivistic ions thermal break-up versus dynamic disintegration", ЯФ T.64 (2001) 1628-1642.

65. G. Roepke, H. Schulz, L.N. Andronenko et al., "Depletion of light cluster production in 1 GeV proton-nucleus collisions", Phys. Rev. C31 (1985) 1556-1559.

66. A. Ferrari and P. Sala, in "The Physics of High Energy Rections", INFN, Sezione di Milano, Italy, (1993).

67. M. Epherre and E. Gradsztajn, J. Physique 18 (1967) 48;

68. A.S. Iljinov et al., in Landolt-B"ornstein, Springer-Verlag, New Series 13a (1991)

69. A. Fasso, A. Ferrari, P.R. Sala, J. Ranft. "FLUKA: Status and Prospects for Hadronic Applications", Proceedings of the Monte Carlo 2000 Conference, Lisbon (2000) 955960.

70. W. Trautmann, U. Milkau, U. Lynen, J. Pochodzalla , "Systematics of the power law parameter and minimum angular momenta for fragment production', Z. Phys. A344 (1993) 447-454.

71. M.J. Tobin and P.J. Karol, "Unexpected recoil systematics of intermediate-energy spallation products", Phys. Rev. C38 (1988) 267-271;

72. A.A. Caretto, J. Hudis andG. Friedlander, "Production of F1S and Na2i in irradiations of various targets with protons between 1 and 6 BeV', Phys. Rev. 110 (1958) 1130— 1133.

73. N.T. Porile, "Momentum imparted to complex nuclei in high-energy interactions", Phys. Rev. 120 (1960) 572-581.

74. H.W. Barz, J.P. Bondorf and H. Schulz, "On the limiting excitation energy of nuclei", Phys. Lett. B184 (1987) 125-128.

75. H.W. Barz, J.P. Bondorf and H. Schulz, "Energy spectra of fragments calculated with the model of the statistical multifragmentation of nuclei", Nucl. Phys. A462 (1987) 742-750.

76. D.J. Morrissey, W. Benenson, W.A. Friedman, "Measurement of temperature nuclear reactions", Ann. Rev. Nucl. Part. Sci. 44 (1994) 27-63.

77. S. Albergo, S. Costa, E. Costanzo and A. Rubbino, "Temperature and free-nucleor. densities of nuclear matter exploding into light clusters in heavy-ion collisions", IL Nuovo Cimento A89 (1985) 1-28.

78. M.B.Tsang, W.G. Lynch, H. Xi, and W.A. Friedman, "Nuclear temperature thermometers from isotope yield ratios", Phys. Rev. Lett. 78 (1997) 3836-3839;

79. H. Xi, W.G. Lynch, M.B. Tsang et al., "Influence of secondary decay on isotope ratio temperature measurements", Phys. Rev. C59 (1999) 1567-1573.

80. J. Pochodzalla, W.A. Friedman, C.K. Gelbke et al., "Nuclear temperatures and the population of particle-unstable states of 6Li in i0Ar induced reactions on 197Au a: E/A-60 MeV", Phys.Rev.Lett. 55 (1985) 177-180.

81. A.S. Goldhaber, "Statistical models of fragmentation processes", Phys.Lett. B53 (1974) 306-308.

82. T. Odeh, R. Bassini, M. Begemann-Blaich et al., "Fragment kinetic energies and modes of fragment formation", Phys.Rev.Lett. 84 (2000) 4557-4560.

83. A.D. Panagiotou, M.V Curtin and D.K. Scott, "Fragmentation instabilities in nuclear systems", Phys.Rev. C31 (1985) 55-62.

84. S.J. Yennello, K. Kwiatkowski, E.C. Pollacco et al., "Studies of intermediate mass fragment emission in the 3He + Ag(nat), l97Au reactions between 0.48-GeV and 3.6-GeV', Phys.Rev. C48 (1993) 1092-1105.

85. M.N. Andronenko, L.N. Andronenko, W. Neubert and D.M. Seliverstov. "Peculiarities of isotopic temperatures obtained from p + A collisions at 1 GeV -Eur. J. Phys. A8 (2000) 9-13;

86. N. Andronenko, M.N. Andronenko, W. Neubert and D.M. Seliverstov, "Nuclear thermometry study with data from 1 GeVproton beam", in 7-th Int. Conf. "Nucleus-Nucleus Collisions", Strasbourg, France, (2000) 210.

87. L.N. Andronenko, M.N. Andronenko, Yu.I. Gusev, A.A. Kotov, W.Neubert, G.E. Petrov, D.M.Seliverstov, I.I.Strakovsky, L.A.Vaishnene, V.I. Yatsoura, A.YU. Zaliie. "Fragmentation of Be induced by 1 GeV Protons", Preprint PNPI No.2321 (1999» 18pp.

88. A.S. Botvina, O.V. Lozhkin, W. Trautmann, "Isoscaling in Light-Ion Induced Reactions and its Statistical Interpretation", Phys. Rev. C65 (2002) 044610.

89. V.E. Viola, K. Kwiatkowski and W.A. Friedman, "Double isotope-ratio termometers The influence of emission time scales", Phys.Rev. C59 (1999) 2660-2669.

90. B.K. Srivastava, R.P. Scharenberg, S. Albergo et al., "Multifragmentation and the Phase Transition: A Systematic Study of the MF of 1A GeV Au, La, and Kr", Phys.Rev. C65 (2002) 054617.

91. J. Murata, M. Haseno, K. Kimura et al., "Emission angle dependence of the nuclear temperature and free nucléon density in light projectile-induced reactions", KEK-Preprint-98-201, KUNS-1547 (1998) 14pp.

92. J. Pochodzalla, T. Môhlenkamp, T.Rubehn et al., "Probing the nuclear liquid-gas phase transition , Phys. Rev. Lett. 75 (1995) 1040-1043;

93. P.M. Milazzo, G. Vannini, M. Azzano et al., "Temperature measurement of fragment emitting systems in Au+Au 35 MeV/nucléon collisions", Phys. Rev. C58 (1998) 953-963;

94. J. Pochodzalla, "Emission temperatures in intermediate energy nuclear collisions from the relative populations of widely separated states in bLi and 8Be", Phys.Lett. B161 (1985) 275-279.