Эксклюзивные 3Нр- и 3Нер-взаимодействия при средних энергиях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ
|
Гречко, Владимир Егорович
АВТОР
|
||||
|
доктора физико-математических наук
УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
|
||||
|
Москва
МЕСТО ЗАЩИТЫ
|
||||
|
1989
ГОД ЗАЩИТЫ
|
|
01.04.16
КОД ВАК РФ
|
||
|
|
||||
поручение ;; 1941 от II.12.89 г.
ИНСТИТУТ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ И ЭКСПЕРКШШЬНОЙ ФИЗИКИ _
На правах рукописи
ГРЕЧКО Владимир Егорович
ЭКСКЛЮЗИВНЫЕ И %ер- ЗЗШОДЕЙСТЕИ
ПРИ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЯХ
Специальность 01.04.16 - физика ядра и элементарных
частиц
Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук
Москва 1989 г.
'УЖ 539.Г72 v
Работа выполнена в Институте теоретической и экспериментальной физики
Официальные оппоненты:
доктор физ.-мат. наук, профессор Елохинцев Л.Д. (НИШЕ МГУ) Доктор физ.-мат. наук, профессор Никитин С.Я., (И1Э5) доктор физ.-мат. наук, ст. научн. сотр. Лебедев P.M. (ОИЯИ)
Ведущая организация: Московский инженерно-физический институт
Защита состоится "_" ___1990 г. на заседании
специализированного совета Д.034.01.01 Института теоретической и экспериментальной физики по адресу: 117259, Москва, Б. Черемушкинская, 25, конференц-зал Института.
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИТЭФ.
Автореферат разослан " _" _ 1989 г.
Ученый секретарь специализированного совета,
кандидат физ.-мат. наук
D.B. Терехов
"" ■■ ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность работы. За последние годы все возрастающее внимание в мировой литературе уделяется малонуклонным системам ). Такой интерес обусловлен тем, что малонуклонныэ системы имеют особьгл статус в ядерной физике. Благодаря большому прогрессу в развитии теоретических подходов к микроскопическому описанию легчайших ядер экспериментальное исследование лептон-ных и адронных взаимодействий с такими ядрами дает зозмокность наиболее полного сравнения теории с экспериментом. При взаимодействиях элементарных частиц с легчайшими ядрами ьюжно надежно выделять механизмы реакций, т.к. о{{ - 5Ье С.С. эффекты, взаимодействие в конечном состоянии ( ) и процессы многократного рассеяния в этом случае меньше, чем для тяжелых ядер, и, в принципе, поддаются расчету. Поэтому, изучая динамику тленно мало-нуклонных систем, мокно наиболее однозначно к достоверно установить границу применимости традиционного описания ядра, основанного только на парном взаимодействии нуклонов.
Сформулируем занимающие на сегодщшний день центральное место вопросы физики малонуклоннкх систем промежуточных энергий (кинетическая энергия на нуклон -0,3-3 ГзЗ):
I. Экспериментальная проверка существующих теоретических представлений о структуре волновых функций (в.ф.) легчаПишх ядер.
П. Судествование двух- и трехбарионных резонансоз,
Ш. Механизм пионообразовакия на легчайших ядрах.
1У. В'.'лст ал тонов в кинематически запт^с.цсмн^о для ззапмодсй-
ствия на отдельном нуклоне область (КЗО). Применимость гипотезы ядерного скейлинга для легчайших ядер.
Однозначных ртветов на поставленные вопросы пока нет.
Остановимся несколько более подробно на этих проблемах.
I. Реалистический , М-потенциал должен правильно воспроизводить не только наблюдаемые фазы NN -рассеяния, статические свойства и в.ф. дейтрона, энергию связи, зарядовые и магнитные фэрмфакторы ядер % и ^Не, но также еще одну фундамен-
тальную и независимую характеристику ядра - ядерные вершинные функции (ЯВЗ), определяемые как интеграл перекрытия между в.ф/ ядра и спектаторного ядерного фрагмента (например, дейтрона или (эЛ'-пары в случае ядра %е). Как известно, в.ф. трехнуклонного Дщэа характеризуется двумя импульсами Якоби: относительным импульсом пары "р и импульсом третьей частицы относительно этой пары ч (в системе покоя ядра последний совпадает с суммарным импульсом пары). Пожалуй, единственной физически наблюдаемой величиной, из которой можно извлечь информацию о поведении в.ф. трехнуклонного ядра одновременно от двух импульсов Якоби, является ЯВФ распада ядра на три нуклона. Так что ЯВФ оказываются бо-
3 3
лее чувствительными к структуре в.ф. ядер Н и Не, чем, скажем, формфакторы (при вычислении формфакторов и других наблюдаемых по р и <1 проводится интегрирование). Иными словами, ЯВш обеспечивают одну из наиболее жестких проверок правильности выбора NN -потенщала в рамках уравнений Фаддеева.
В литературе чаще используется, термин - "спектральная функция". Такая функция совпадает с квадратом ЯШ>, поделенным на квадрат пропагатора, в случае двухчастичного распада трехнуклон-
- о -
но го ядра и есть квадрат ЯБ2, умноженный на кинематический фактор рт/2, , в случае трехчастичного распила.
Анаткзгнзуя известную нам экспериментальную ит>орма>1и:-з, мо-:-ко сказать, что до настоящего времени не было ни одно-/ работы по определение ЛБЬ, в которой э рамках единой методик:! был б:-: проредек анплиз критериев полюсной доминантности Столько г полюсном прабличснии Й51? явллэтся непосредственно наблгдла:я;а: величинами), а ЛВ5 полного раз пата трехнуклонного ядра Си изучена оляовромешс как пункция дзуу. перемени:?: лксби с Я2Н:?.* вшелзкием ее оинглетного ;яо спилу спектаторной парч) вклада.
Л. Покалуй. са!Г:тм интригуллим и сам1"-: прстиворечн:;!":.: г л"-зияв идоонукдонию: систем является вопрос о сулестзоьонпп ддух-и трахбар:'.онн)л; рс-зонакссв. Из сегодн.сшип день существует огромное количество работ, в ксто.таж в той или иной кзре затрагивается и дискутируется эта тема.
Однако из анализа экепериментгльннх данннх следует, что, несмотря на многочисленные работ:;, систематического поиска двух-и трехйарношп'х резенанеоз в рамках единой методкки до сих пор проведено не бь:л:. В основном бчли рассмотрены инклюзивные и пелупнклззнгчше процессы. А вопрос - "бить или. не- бкть" ммего-бяркоияз* резонанса:.:. по-вид немому, будет резаться при тдателънсм изучении эксклюзкзкых реакций ка больной статистике, с хорошим массозмм разрешение:.: и в полном феи?срок ебт-еме, Эдесь есть возможность одновременно следить за спектра;.::; пс>ггктибн:л: масс систем, отличлкптхея только третьей нроек^юё изоспинз, есть гссме-еность наблюдать за различи:.?.::: посл'едс'чч-.яч;: налчгаег.п'х на фаоо;я:й объем ограничений и, накенч;, есть зсемелнссть ь рамках
- о -
"реалистичных" моделей проводить динамические расчеты фона.
Ш. При рождении пионов в ацрон-ядерных соударениях возникает вопрос о том, отличается ли механизм образования л -изобары в таких столкновениях; от механизма ее образования в элементарном акте? До сих пор этот вопрос для легчайших ядер изучался при рассмотрении реакции р^Не -» д ^^Н, Представляет несомненный интерес продолжить изучение механизма образования д -изобары на примере других эксклюзивных реакций.
1У. Начиная с 1966 года, ведется широкое исследование ядерных реакций, когда вторичные адроны испускаются в кинематически запрещенную для взаимодействия на свободном нуклоне область (КЗО). Такие адроны впоследствии получили название "кумулятивных".
Особенности энергетических спектров кумулятивных адронов, образованных на тяжелых ядрах, изучены достаточно подробно.
Резюмируя экспериментальную ситуацию с легчайшими ядрами, надо сказать, что до настоящего момента не проведено систематического изучения кумулятивного эффекта для таких ядер. Данные о выходах кумулятивных: нейтронов для ядер %е и%е, а также данные об образовании нуклонов, вылетающих в КЗО при взаимодействии адронов с ядром ^Н, вообще отсутствуют. Не изучен вопрос о том, меняет ли характер спектров кумулятивных нуклонов пионообразова-ние. Если для взаимодействия протонов с дейтронами кумулятивный
эффект изучался в эксклюзивной постановке опыта (ОИЯИ), то для
3 ч
взаимодействия протонов с ядрами Не и Н в свете кумулятивного образования нуклонов эксклюзивные каналы до сих пор не исследовались.
Пенду тем, либая новая информация о кумулятивном образовании нуклонов в соударениях адронов с легчайскми ядрали представляет несомненный интерес как с точки зрения выполнимости ядерного скейлинга для легчайших ядер, так и с точки зрения проверки различных модатей кумулятивного образования адронов. Это тем более интересно, т.к. структура в.ср. ядер "ле к которая задается реаенкем классически?: уравнений ¿'аддеэва с "реалистическим:!"
NN -потенциалами (а теперь и с включением трзхнуклоккых сил или с включением кворковьк степеней СЕободы з модели составных кварковых мешков), нам хорошо известна.
Таким образом, эксперименты по столкноаонгга элементарных частиц с легчайлими ядрами могут дать ценную информацию о структуре таких ядер как в опытах по квазиезободнему рассеянга вперед, так и в опытах по рассеянию назад. Процессы с участием легчаГг.опх ядер позволяют изучать не только коллективной характер взаимодействия пробных частиц с нуклонам? ядра, но и более надежно, чем для тяжелых ядер, выявлять на (¡оно "традиционных" механизмов (здесь есть принципиальная возможность их учета) механизмы экзотические, требующие включения ненуклонных степеней свободы - пионов, д -изобар и кварковых эффектов. Одним из самых прямых способов наблюдать состояния со скрытым цветом является изучение спектров эффективных масс двух- и трехбарионнкх систем, образующихся при взаимодействиях лептонов и адронов с ядрами.
Целыч диссертационной работы явился систематический, проведенный в рамках единой методики, анализ основных эксклюзивных каналов в %р- к. %ср- взаимодействиях при прогдосуточтпе энергиях для того, чтобы, по -вог.можностн, наиболее полно изучить у-.уг рчтутын'х ппобл'".1 I—1У. Актуальность опгмтучпялясь и пмег-'аеп
место к началу исследований ( 1980 г.) (и сохранившейся, в основном, к настояцему моменту) экспериментальной ситуацией, когда существовали лишь разрозненные данные о взаимодействиях электро-шв и протонов с ядром ^Не в ограниченной области фазового пространства и, в основном, при низких энергиях. Спектры эффективных масс двух- и трехнуклонных систем вообще не изучались.
Получение данных в серии экспериментов, проведенных в одинаковой постановке опыта, позволило не только систематизировать экспериментальный материал об эксклюзивных %р- и %ер- взаимодействиях, но и исключить значительную часть систематических ошибок, неизбежно возникающих при использовании данных разню экспериментов.
Для решения поставленных задач 1-1У необходим прибор, который дает возможность:I) получать абсолютные сечения ядерных реакций с погрешностью не свьше Ь-7?0', статистика должна быть не хуже нескольких мкбн на событие; 2) детектировать частицы в Мтг-геометрии; 3) надежно отделять тип заряженных частиц и 4) с высокой эффективностью и точностью измерять импульсы продуктов фрагментации ядра. Все эти возможности в интересующей нас области начальных энергий (0,3-1 ГэБ на нуклон) идеально реализуются в Ар -эксперименте (в рА -эксперименте существенно более низкая эффективность регистрации продуктов фрагментации ядра), используя в качестве мишени-детектора пузырьковую камеру достаточно больших размеров, помещенную в сильное магнитное поле, чтобы получить хорошее импульсное разрешение.
Обсуждаемый в диссертационной работе экспериментальный материал получен с помощью жидководородной пузырьковой камеры (КВК) ИТЭФ диаметром 80 см, помеченной в магнитное поле 2,05 Т
о о
и экспонированной в сепарированных пучках ядер Ни Не с импульсами 2,5- и 5 ГэВ/с (кинетические энергии первичных протонов в системе покоя ядра равны соответственно 0,318 и 0,976 ГэВ).
Научная новизна проделанной работы заключается в следующем:
1) Впервые в рамках одной и той же методики при двух значениях начальных импульсов ядер ^Н и %е 2,5 и 5 ГэВ/с получе-
о о
ны экспериментальные данные как по полным сечениям Нр- и Нер-взаимодействий, так и по полнил и дифференциальным сечениям основных эксклюзивных каналов в %р-и %ер- столкновениях с систематической погрешностью в абсолютной норшровке ~5 % и со статистической ошибкой в полных сечениях неупругих эксклюзивных каналов "1-5 %.
Практически в полном фазовом объеме представлены угловые, импульсные и массовые спектры вторичных частиц в реакциях как без пионообразования, так и с пионообразованием.
2) Шервые из реакций рСНе,рр)с1 и р(3Н,рп)с1 при на-
о о
чальных импульсах ядер Не и Н 5 ГэВ/с изв-лечены ЯВ5 распадов 'Не-'рА и *Нв области импульсов дейтронов-спектаторов О < <} < 0,3 ГэВ/с, которые в пределах ошибок хорошо совпадают дру^с другом. Путем линейной экстраполяции ЯВ5 в полюс (найденные значения ЯВФ на интервале О < Я < 0,16 ГэВ/с хорошо ложатся на наклонную прямую линию) получен только нижний предел на ядерную верлинную константу (ЯШ), т.к. показано, что ЯВ£ в нефизической области при приближении к полюсу резко возрастает.
3) Впервые из реакций рОНс, рр)ри и рСНе,ри)рр При
О 3
начальных импульсах ядра °Не 2,5 и 5 ГэВ/с КВ? распада Не—рр" исследопана одновременно как' функция двух переменных Якоби (суммарного и относительного импульсов ^ и р в системе
покоя ядра) в области спектаторных импульсов 0<<} < 0,16 ГэВ/с и 0 < р < 0,2 ГэВ/с. Впервые явно выделен синглетный (по спину спектаторной пары) вклад в ЯВФ. Получены также такие интегральные характеристики, как импульсные распределения протона, -
3
пар, нейтрона и рр -пары в ядре Не (распределение р и. -пар изучалось только при ^ =0, два последних распределения ранее вообще не рассматривались).
4) При извлечении ЯВФ двух- и трехчастичных распадов из экспериментальных данных впервые был проведен детальный анализ Критериев полюсной доминантности, в частности, такого важного, Как критерий Треймана-Янга. В результате показано, что область фазового пространства, отвечающая квазисвободному рАI -рассеянию ( 0.1гЗ - область), выделяется с помощью введенных отборов практически однозначно. Проведено сравнение полученных импульсных распределений с расчетами в потенциальной модели как для
N N-потенциалов, учитывающих только нуклонные степени свободы, так и для потенциала в модели составных кварковых мешков4( О.СВ). Показано, что ЯВФ, вычисленные с О.СВ -потенциалом, в целом, значительно лучше описывают полученные экспериментальные данные по ЯВФ, чем ЯВ£, вычисленные для "реалистических" потенциалов, учитывающих только нуклонные степени свободы.
5) В реакциях %р— р"^- и выделены
- область и область большой деструктивной интерференции ме ДУ (¡^-рассеянием и N с! -взаимодействием в конечном состоянии ( Р$1 ). Наоборот, в аналогичной реакции с пионообразованием ^Нер-»с1ритг+ эффект Р.!? I оказался сильно подавленным.
6) На основе простой полюсной модели с ЯШ для различных NN-потенциалов в абсолютной нормировке и без свободных параметров проведены расчеты импульсных, угловых и массовых спектров
вторичных частиц в эксклюзивных каналах Ир—p"d,JHep-pp<i,Нр-ppnn,iHef>-»dpv\Tr+,3Hep-»f>t5viniT",JH€p-»3pn. Показано, что в QF.S-области эти расчеты разумно согласуются с соответствующими экспериментальными распределениями.
7) В реакциях с пионообразованием 5Hef»-»cLprvn* иНе^ррпптг изучен механизм образования -изобары.
8) Впервые практически в полном фазовом объеме проведен систематический поиск двух- и трехбарионных резонансов в массовых спектрах систем /V/V ; Tt <i , Л/Л/тг(Л/д) , hid, NNN,
NNNtr (NN&) с различными проекция:.® изотопических спинов. При этом везде динамическим фоном являлись расчеты, выполненные в рамках полюсной модели. Показано, что некоторые простые кинематические ограничения на область фазового пространства могут приводить к появлению узких (порядка нескольких десятков МэВ) максимумов, которые достаточно разумно воспроизводятся полюсной моделью.
9) Впервые в эксклюзивной постановке опыта получены инклюзивные сечения образования протонов, вылетающих в кинематически запрещенную для взаимодействия на свободном нуклоне область
о о
(КЗО), как в Hep- взаимодействиях, так и в Hp- взаимодействиях при импульсах налетающих ядер 5 ГэВ/с. Получена оценка отношения
з
выходов кумулятивных протонов и нейтронов в Hep- взаимодействиях. В энергетической области 0-200 МэВ исследованы инвариантные функции распределения кумулятивных протонов. Показано, что полюсная модель в состоянии описать энергетические спектры кумулятивных протонов до энергий ~50 МэВ.
10) В процессе поиска дважды заряженных аномалонов (гипотетических частиц с аномально большим сечением) в 3Нер- взаимодей-
ствиях при импульсах ядра 5 ГэВ/с показано, как одна из весьма вероятных методических ошибок может приводить к имитации эффекта образования аномалонов.
Практическая ценность работы состоит в следующем:
1) Обширные, статистически обеспеченные экспериментальные данные по эксклюзивным ^Нр- и %ер -взаимодействиям при импульсах налетающих ядер 2,5 и 5 ГэВ/с получены с систематической погрешностью абсолютной нормировки ~ 5 % (такая точность на сегодня является одной из лучших в изучаемой области энергий). Представленные в работе импульсные, угловые и массовые спектры вторичных частиц (около 200) позволяют проводить практически в полном фазовом объеме детальные сравнения с различными моделями адрон-ядерного взаимодействия в области промежуточных энергий.
2) Полученные в едином эксперименте данные как о квазисвободном рассеянии нуклонов вперед, так и о рассеянии назад несут
3 3
новую информацию о структуре ядер Не и Н. В частности, полученные зависимости ЯВ$ полного распада от относительного импульса (или энергии отделения) р N -пары, а также энергетические зависимости спектров кумулятивных нуклонов налагают жесткие ограничения на вид трехнуклонной в.ф. и могут служить хорошим критерием для выбора N N -потенциала.
3) Полученный экспериментальный материал (который по своей широте и точности измерений в изучаемой области энергий не имеет аналогов в мире) и проведенный теоретический анализ могут послужить основой для дальнейшего развития как экспериментальных, так и теоретических исследований в области физики малонуклонных систем.
Личный вклад диссертанта. Диссертант непосредственно участвовал во всех этапах выполнения работы: в экспозициях на НВК -80 см и получении экспериментального материала, в обработке результатов измерений и анализе полученных данных. Диссертант принимал активное участие в обсуждении результатов и их подготовке к опубликованию.
На защиту выносятся:
о
1) Новый экспериментальный материал по п.олному сечению Нр-взаимодействий при импульсе налетающих ядер трития 5 ГэВ/с и по полным сечениям эксклюзивных каналов в %р -взаимодействиях при
о
импульсах ядер 2,5 и 5 ГэВ/с и в Hep -взаимодействиях при импульсе ядер 5 ГэВ/с.
2) Импульсные, угловые и массовые спектры вторичных частиц практически в полном фазовом объеме для реакций без пионообразова-ния *Нр— риА и 3Иер— pp>dL при импульсе ядер 5 ГоВ/с, 'Нр-»ррип при импульсе ядер 2,5 ГэВ/с и *Нер-ррр>-> при импульсе ядер 5 ГэВ/с и анализ в QFS -области полученных дифференциальных сечений в рамках полюсной модели с ЯВ2 для различных MN -потенциалов.
3) Экспериментальное определение ЯВЗ распадов 'Не—pd и
соответственно из реакций рС'Не,pp)d. и p('H,pn)d при импульсе ядер 5 ГэВ/с.
4) Экспериментальное определение HBi распада 'Не—ррп из реакций рСНс,рр)р»"> и рС'Нс,р>ч)рр при импульсах 2,5 и
5 ГэВ/с. JlBi исследована одновременно как функция двух импульсов Якоб и с явным выделением ее синглетного (по спину спектаторной . р N -пары) вклада.
5) Импульсные, угловые и массовые спектры вторичных частиц о полном фазовом объеме для реакций с пиоиообразованием 1Нер->
dpym* и ^Нер-^рпптт4" при импульсе ядер 5 ГэВ/с и анализ полученных дифференциальных'сечений в рамках полюсной модели.
6) Инклюзивные сечения образования протонов, вылетающих в кинематически запрещенную для взаимодействия на свободном нукло-
о о
не область (КЗО) в Hep- и Hp- взаимодействиях при импульсах налетающих ядер 5 ГэБ/с; анализ инвариантных функций распределения таких протонов для углового интервала SO°-IfcO° в энергетической области 0-200 МэВ.
7) Поиск двазды заряженных аномалоиос (гипотетических частиц с аномально большим сечением) в °Нер- взаимодействиях при импульсах налетающего ядра Е> ГэБ/с.
Апробация работы. Материалы, изложенные в диссертации, неоднократно докладывались на семинарах ИТ&5, на сессиях отделения л5 АН СССР, на IX Международной конференции по физике высоких энергий и структуре ядра (Версаль, Франция, 1961), на конференции по ядерно-физическим исследования;.!, посвященной 50-летию осуществления б СССР реакции расщепления атомного ядра (Харьков, 1982), на семинаре "Программа экспериментальных исследований на мезонной фабрике МЯЛ. АН СССР (Звенигород, 1983), на УП Международном семинаре по проблемам физики высоких энергий "Мультиквар-ковые взаимодействия и квантовая хромодинамика" (Дубна, 1984), нг IX Международном симпозиуме по динамике систем из нескольких частиц (Тбилиси, 1964), на симпозиумах "Куклон-нуклонные и адрон-ядерные взаимодействия при промежуточных энергиях (Ленинград, 1984 и 1986), на конференции по теории систем нескольких частиц с сильным взаимодействием (Киев, 1985), на X Европейском симпозиуме по динамике систем из нескольких частиц (Балатонфюред, ЗНР, IS85), на XI международной конференции по динамике систем из нескольких частиц (Токио-Сендай, ¡шонмя, 1986), на УШ Между-
народной конференции по ядерной физике (Балатонфюред, ВНР, 1987), на Международных совещаниях по теории малочастичннх и кварк-адронных систем (Дубна, 1987 и 1966), на XIX Международном семинаре по основным свойствам ядер и ядерных возмущений (Хиршег, Австрия, 1989), были представлены на ХЛ Международную рочестер-скуго конференцию по физике высоких энергий (Лейпциг, ГДР, 1964).
Основные результаты, воаедоие в диссертацию, изложены в 18 публикациях.
Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, се-№1 глав и заключения, содержит 232 страницы, включат 9 таблиц и 56 рисунков. Список цитированной литературы насчитывает 233 наименования.
КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ
Во введении обосновывается актуальность теми диссертации. Дается спаткй обзор экспериментальной ситуации, сло-яиБзейся на сегоднязмй день, по основным вопросам 1-1У физики мзлонуклошкх систем (современный статус узких дибсрионов, т.е. состояний, нн-терпротируе.'яж как состояния со скрыл м ивэтск, прослскигается из приведенной з диссертески тсбляцч). ¿срмулируются ц?ль диссертации и вопросы, вшесенныз на зплиту. Сбсугдет.тсд научная новизна и практическая ценность исследован'/л. Привалится план изложения материала.
В гляке I рассмотрена методика получения зкепериментапького материала но изучаемым эксияязяг-нич реакция. С помсг.ьа КЕК-ЬО см ¡5Т35, окспснтеоганной в сепарнрованнг'х пупках яд?р ^Н и ^Не, по-
о
лучено ^60 тис. и -120 ткс. ;{отографпй на пучках ядо;. Не соответственно при импульсах 2,5 п о Г\.'Б/с,~ьО тыс. и-160 тыс. на пучках ядер трития соответственно при и.чпульсах 2,5 и 5 ГэВ/с.
— хО —
Проведен двойной просмотр фотографий с эффективностью, лучшей 5s /j. Обмер взаимодействий проводился на полуавтоматических приборах (ПУОС и AiiCT) н автоматическом сканирующем устройстве r'-ÍI-2 (типа HPÜ) в режгае с мкнимальнил управлением. Для геометрического восстановления и кинематического уравновешивания событий использовались программы АСП (ЙТ32) и адаптированная в •ilCv версия программы HYÍlRA (LÍ£?H).
Дчн пслросны:'! гдаализ ошибок измерений. Качество измерений, ::;:нс.".г.тячс-ского баланса и идентификации событий по каналам ялло-'-ссисуется на примерах ^ -распределений, распределений по ¡'-"¡с-лргтгл" недостающих vacc, stietc-k -функций и разрешений по ■ :.K".".!?.;i:í;.! массам p/V— , A/d- , Зр- и tt+cL -систем. Экс-г. эппмснтальные данные по полным сечениям ^Нр- и %ер -взаимодействий , числа событий и сечения основных эксклюзивных каналов в "Нр- и ^Нс-р -взаимодоЛствиях при импульсах ядер 2,0 и 5 ГэВ/с представлена в виде таблиц.
5 глаге 2 дан краткий обзор экспериментов по упругому рассеян:») г.пронов на легчайших едрах и реакций перезарядки и их интерпретации в рамках теории многократного рассеяния. Далее приведены наш данные по дифференциальным сечениям упругого ^Нр-рассеяиия при импульсе ядра 5 ГоВ/с и их сравнение с расчетами, полученными на основе эйкональной модели многократного рассеяния Г 'л;\уб е ра- Сит е нк о.
¿ -л."?; 3 дай кратг.нй сбзор дисперсионного диаграмного метода в применении к пржкм ядерным реакция:.! в малонукдснных системах. Далее пэедс?азл?ны практически з полном фазовом объеме различные угловые, импульсные и массовые спектры з реакциях развала ядер 3Н я ^Не без лионообразования: Hp-pnd и
при импульсах ядер 5 1ЪВ/с, >Нр-*рр"т при импульсе ядра 2,5 ГэВ/с и 3Нер-»рРРп при импульсе ядра 5 ГэВ/с. Показана большая роль деструктивной интерференции между QF3- и FSl -диаграммами. В QFS -области проведен детальный анализ голученных дифференциальных сечений в рамках полюсной модели с ЯВЗ для различных NN -потенциалов.
В качестве иллюстрации согласия расчетов с экспериментальными данными в QFS -области (т.е. при ограничении |Соsöpр|<0,S, - *
где 6рр - угол рассеяния между первичным и вторичным протонами в с.ц.и. рр -пары), на рис. I представлены спектры масс f>p-и pd -систем из реакции 3Het>"f>p<l • Сплошная, точечная и штриховая кривые соответствуют расчету в полюсной модели с тем же QFS -отбором для потенциалов Ямагучи ( Ya+n ), Рейда ( R.S С ) и потенциала в модели составных кварковых мешков ( QCB ). Хочется обратить внимание на рис. I б, где приведен спектр масс pf> -системы при ограничении | CoS ödl^O^Cöd.- угол между первичны:.! протоном и дейтроном в системе покоя ядра). Бедны два резких и хорошо разделенных пика, которые воспроизводятся полюсной моделью. Причем, в этой области практически весь вклад обусловлен одной диаграммой с образованием спектаторного дейтрона (т.е. диаграммой с обменом протоном).
На рис. 2 а,б приведены спектры масс -системы, а на
рис. 2 в,г - ps>m -системы з различных интервалах угла 0Р(. ( pF и pi означают соответственно быстрый и медленный протоны з системе покоя ядра) из реакции >Нр-'ррпп . Кривые отвечают расчету по полюсной модели с ЯВ5 для потенциала Ямагучи. На рис. 2 п спектр имеет два ярко выраженных пика, которые разумно воспроизводятся полюсной моделью.
- 18 -
В конце главы даны выводы. В частности отмечено, что в спектрах масс изучаемых реакций не получено указаний на образование двух и трехбарионных резонансов. При наложении простых кинематических ограничений могут возникать узкие максимумы (шириной порядка нескольких десятков МэВ), которые не имеют динамического происхождения и хорошо воспроизводятся полюсной моделью. Таким образом, при изучении массовых спектров в ограниченной области фазового пространства отождествление максимумов с резонансами следует делать с большой осторожностью.
Глава 4 посвящена извлечению ЯВ5 распада трехнуклонного ядра на дейтрон и нуклон из реакций р СНе, рр)с1 и рСН, при импульсе налетающих ядер 5 ГэВ/с и извлечению ЯВ5 полного распада на три нуклона из реакций [э^Не, рр)рл и рСНе,ри)рр при импульсах ядра 2,5 и 5 ГэВ/с.
ЯВ5 распада на дейтрон и нуклон (Щ , С. =0,2 - орбитальный момент относительного движения нуклона и дейтрона) определены как интегралы перекрытия мевду в.ф. трехнуклонного ядра с орбитальным моментом и и в.ф. дейтрона с орбитальным моментом )» , умноженные на пропагатор. Тогда связь между импульсным распределением нуклона в ядре pj.il) и ЯВ£ \Л/е задается следующим выражением: Сг^м'^ла^Г
- энергия связи трития или Не, ч - импульс дейтрона в системе покоя ядра).
ЯВ2> полного трехчастичного распада Ч,2) в $ -вол-
новом приближении определены как интегралы перекрытия между основным состоянием в.ф. ядра и в.ф. непрерывного спектра двух спектаторных нуклонов с относительным импульсом р" , нулевым орбитальным моментом и полным спином $ (.ь=о, 11 . Импульсные рас-
пределения протона' и нейтрона в ядре Не определяются как
Ртйл. , '
ПИ.Р,АМ1Р'ЛР3 > 5ст,чит И сч)= т^ср.чН ргАр . Анало-
о о о
гично, импульсные распределения р и - и рр - пар в ядре Не есть 54 (р) = ?Тх1Р.<0\,'<1г<Ц рГ<Р>я?~11'в,(Р.с01Ч<*<1.
Здесь Ш^Л^иЧГ 5 " спектральная
функция ИСР.чМ , Т-рг/к»0
^ значения р^о.* и Чь,«« связаны с кинематическим отбором (ЗРЬ-
событий и будут приведены ниже.
ЯВ5 были вычислены в потенциальной модели с потенциалами Ямагучи ( Усни ), Монтана, Рейда ( К.5С ) и сравнены с полученными экспериментальными значениями ЯВ5. Для отбора О.Р$ -событий реакций
рС'Нс
(2) накладывались два ограничения: I) 1Со» 0рр1 0,8 и 2)
Я < 0,3 ГэВ/с ( 9рр - угол рассеяния между первичным и вторичным протонами в с.ц.и. \>N -пары, я - гадпу-
льс дейтрона в системе покоя ядра).
Для отбора ОЯ^ -событий реакций
рСНсЛЙрпв)
(4) мы накладывали три ограничения: с^-С^ < Со50Р?<Ч »р< в) 0,15 ГэВ/с (ох = С£ = 0,8 в случае квазисвободного
рр- рассеяния и с^ =0,7, с^ = 0,9 в случае хзазисвободного рп -рассеяния, о- и я- относительный и суммарный галпульсы р.л/-пары в системе покоя
Далее проведен анализ критериев полюсной доминантности. В результате показано, что область фазового пространства, отвеча*>-щая <3. Р 5 -рассеянию, выделяется с помощью введенные нами отборов практически однозначно.
Напомним, что з случае СХРЗ -диаграмму 2-3 квадрат матричного элемента факторизуется всегда, если обмен происходит
нерелятивистской частицей со спином 1/2. Следовательно, распределение по углу Треймана-Янга, отвечающему такой диаграмме, должно быть изотропным. На рис. 3 а- в показаны распределения по углу Треймана-Янга в реакциях (I) и (2)(угол Треймана-Янга определяется в системе покоя начального протона как угол между плоскостью, образованной импульсами ядра и дейтрона, и плоскостью, образованной вторичными нуклонами). Видно, что при ограничениях 1)-2) распределения по углу Треймана-Янга, а также распределения по углу вылета дейтрона (см, рис. 3 г-д) становятся практически изотропными (заштрихованные гистограммы на рис. 3). Аналогичная картина при наложении - ограничений а)-в) тлеет место и
для распределений по углу Треймана-Янга в реакциях (3}-(4). Кроме очень чувствительного к вкладу механизмов, отличных от полюсного, критерия Треймана-Янга,гроанализированы еще восемь критериев полюсной доминантности.
Влияние off-sKcte - эффектов в рамках модели Монгана изучалось при извлечении ЯВФ из реакций (1)-(4) при импульсе ядер 2,5 ГэВ/с, т.е. при кинетической энергии 0,318 ГэВ, которая является практически границей применимости модели . В нашей Q.FS -области o^-f-shcti - эффекты незначительно увеличивают значения ЯВ£ (при импульсах р и q , меньших 0,13 ГэВ/с - в пределах статистических ошибок).
На рис. 4 представлены наши значения ЯВ2 vV„(ql) , полученные из реакции (I) при импульсах начального ядра %е 2,5 и 5 ГоВ/с. Тот факт, что ЯШ в широком диапазоне (~0,3-1 ГэВ) не зависит от начальной энергии, а также линейный характер ЯВФ в области малых спектаторных импульсов, служит, в свою очередь, сильным аргументом в пользу корректного отбора событий из той
области фазового пространства, где подавляющий вклад вносит С^З -диаграмма с образованием спектаторного дейтрона. Точечными кривыми на рис. 4 показаны расчеты ЯВФ для потенциалов Мальфлита -Тьона (МТ), Ересселя-Кремана-Рубена (ЕКК) и Рейда ( К.$С). Наши результаты для импульсных распределений нуклонов в ядрах Не и Н ргСч) совместно с результатами других работ представлены на рис. 5а-б (ошибки статистические). Из рис. 5 видно, что наши
3
импульсные распределения протонов в ядре Не (светлые и черные
3
кружки) и нейтронов в ядре Н (черные квадраты) в пределах ошибок согласуются друг с другом (кулоновские поправки оказываются малыми) и в области q< 0,2 ГэВ/с с результатами работ
(после перенормировки авторами своих ранних данных на 20-25 %),ТЯ1иМР. На рис. 5 нанесены также наши расчеты для потенциалов К.$С , Монгана, Ямагучи, а также расчеты, проведенные группой теоретиков ИТЭ5, для потенциала в модели составных квартовых мешков О СБ .
Л^тем. линейной экстраполяции по методу Чу-Лоу ЯВ1> распада на дейтрон и нуклон в полюс определены соответствующие ядерные вершинные константы (ЯШ). Проведено сравнение найденных значений ЯШ с имеющимися в литературе феноменологическими значениями ЯШ, полученными различными методами. Показано, что в нефизической области ЯВ£ при приближении к полюсу резко возрастает. Поэтому полученные методом линейной экстраполяции значения надо рассматривать как нижний предел ЯШ. ИЗ!1 полного распада исследована как функция двух переменных Якоби (суммарного и относительного импульсов спектаторных пар р системе покоя ядра) с явным вцделением ее синглетного (по спину спектатсрнсЛ пары) вклада (из реакции (4)). Получены также такие интегральные характерис-
тики, как импульсные распределения нейтрона, протона, и
о
-пар в ядре Не (см.,рис. 6-7). Для сравнения наших данных с результатами, полученными в Сакле из реакции 1НеСе,£'р)рл при Те^ = 0,53 ГэВ, на рис. 8 приведена зависимость ?4СчЬ Г и^.чМУАр = ^ТпиШ , где Р^^ЧтйГт 0,1072 ГзВ ( Т^,,,., задана в работе Сакле и равна 12,52 МэВ). Из рис. 8 следует, что наши данные в области малых согла-
суются с результатами работы Сакле (после перенормировки авторами своих ранних данных на 20-25 %). На рис. 6-8 нанесены также расчеты для потенциалов Ямагучи, Ц^С и ОСБ . Отметим еще раз, что в литературе з основном изучалось только $>ь(я)-распределение.
В конце главы даны выводы. В частности отмечено, что, в целом, ближе всех к нашим экспериментальным данным находятся расчеты с С1Св -потенциалом.
В главе 5 проанализированы реакции пионообразовакия на ядре %е ( ЛНер—¿1рптт+ и ) и, в частнос-
ти, механизм образования Л** -изобары. Представленные в полном фазовом объеме различные угловые, импульсные и массовые распределения сравнивались с предсказаниями полюсной модели. В качестве примера, на рис. 9 а-ж показаны различные массовые спектры из реакции 3Нер-»ррппи+ при импульсе 5 ГэВ/с (при нашей энергии вклад канала с образованием двух пионов составляет менее о % по сравнению с вкладом канала с образованием одного пиона).
На рис. 9 сплошная кривая отвечает суммарному вкладу диаграь с обменом протоном и нейтроном, штриховая - вкладу диаграммы с обменом нейтроном, ¿¡атричные элементы соответствующих диаграмм
вычислялись с ЯВФ полного распада для потенциала Ямагучи, матричные элементы подпроцессов иЛ/тт* , входящих в верхние блоки диаграмм, вычислялись в рамках модели реддезованного однопион-ного обмена.
В конце главы даны выводы. В частности отмечено, что изобара в изученных реакциях практически полностью образуется в периферических квазисвободных рМ -соударениях без ее уширения. В главе б приведены результаты изучения образования куму-
о о
лЯтивных нуклонов в Нер- и Нр- взаимодействиях при импульсе ядер 5 ГэВ/с:
1) определены инклюзивные сечения протонов, вылетающих в заднюю полусферу (в системе покоя ядер) при %ер- и %р- соударениях, в области кинетической энергии таких протонов 0-200 МэВ
(для этого отбирались события следующих основных каналов: Нер-> ррсКА), -ЗриСО, ¿р^СЬ), ррпмттЧь"), Зрип"(6) и*Нр-»
рпАа>,а.рм-п0(8), ррпи(тт°) (д), 5пргт+(1Г°)(10),¿рртГШ), 5рптт~(11));
2) при кинетической энергии кумулятивных нуклонов, большей 50 МэВ, получена оценка отношения выходов протонов и нейтронов, образованных в взаимодействиях;
3) построены усредненные инвариантные функции распределения для кумулятивных протонов и нейтронов в
взаимодействиях и протонов в %р- взаимодействиях (усреднение проводилось в интервале углов 90°-180°); найдены "температуры" этих спектров (см. рис. 10); полученные результаты сопоставлены с имеющимися в литературе данными;
4) отмечено, что полюсная модель воспроизводит спектры кумулятивных протонов вплоть до энергий ~50 МэВ.
Глава 7 содержит результаты поиска дважды заряженных гно-
о
малонов в Нер- взаимодействиях при импульсе ядер 5 ГэВ/с. Показано, как одна из весьма вероятных ошибок может приводить к ими-
- 24 -
тации эффекта образования аномалонов.
Заключение содержит краткое изложение основных этапов проделанной работы, лежащей в основе диссертации, основные результаты анализа полученных данных и выводы, которые перечислены ниже:
I. Показано, что эйкональная модель многократного рассеяния Глаубера-Ситенко очень хорошо описывает наши данные по дифференциальным сечениям упругого %р- рассеяния при импульсе ядра
о
5 ГэВ/с в области 1-М <. 0,17 (ГэВ/с) (те же самые параметры модели применялись нами ранее для успешного описания дифференциальных сечений упругого "^Нер- рассеяния при той же начальной энергии).
П. В реакциях без пионообразования экспериментально выделены область квазисвободного рассеяния ) и область большой деструктивной интерференции между - рассеянием и МсЦА/Л/) _ взаимодействием в конечном состоянии (). Наоборот, в реакциях с пионообразованием эффект Р$ I оказывается сильно подавленным.
¡11. Показано, что в -области расчеты импульсных, угло-
вых и массовых спектров как в реакциях без пионообразования, так и в реакциях с пионообразованием, проведенные на основе полюсной модели е абсолютной нормировке и без свободных параметров(везде иг.пользовалт.сь некогерентная сумма соответствующих диаграмм) с .•1Ь, для потенциала Длагучи, разумно согласуются с соответствующими эксгн-ряментпльними распределениями. Несколько худшее согласие при описании реакций'Нр-*р»к1 к'Нср-.ррА достигнуто для li.SC -и О СБ - потенциалов.
1У. Показано, что Л** -изобара в реакциях Арпи*
и 5Нер -»\ppnnu* при импульс".: ядра Ь ГэВ/с практически полностью образуется в периферических квазисвобсдных р^ -столкновениях
без ее уширения.
V. В массовых спектрах рр-, рп-, ип-, ттМ-, ршИЧкА**}-
рргсЧрД**) - систем в области 1,8&-2,6 ГэВ и в массовых
спектрах ррр-, ррпрпп-, ипп (из реакции'Нр-»
ЗнрттЧ^'^-.пкр^Отл*)- систем в области 2,82-3,44 ГэВ не получено указаний на образование двух- и трехбарионных резонансов. Перечисленные спектры масс были исследованы с шагом 20 МэВ. В тех случаях, когда позволяли статистика и разрешение по эффективным массам, разбиение бьио уменьшено до 5 МэВ. Вывод остается прежним. При изучении спектров эффективных масс динамический фон вычислялся на основе полюсной модели. Показано, что некоторые простые кинематические ограничения на область фазового пространства могут приводить к появлению узких (шириной порядка нескольких десятков МэВ) максимумов, которые достаточно разумно воспроизводятся полюсной моделью. Таким образом, располагая экспериментальными данными в ограниченной области фазового пространства, отождествление максимумов с резонансами следует делать с большой осторожностью.•
VI. Найденные нами ЯВШ распадов трехнуклонного ядра на нуклон-дейтрон и три нуклона в широком диапазоне начальных энергий (0,318-0,978 ГэВ) в пределах ошибок хорошо совпадают друг с другом. В области ц <• 0,2 ГэВ/с полученные импульсные распределения нуклона в ядре в пределах ошибок согласуются с результатами работ $ЯЕ1., $<>-«.£»•;} (после перенормировки авторами своих ранних данных на — 20-2555) и ТЯП/МР.
В области я < 0,16 ГэВ/с и Р-6 0,11 ГэВ/с полученные
о
импульсные распределения протона в Не У^Ч) в пределах ошибок согласуются с новыми данными . Значения ЯВ5
полного распада ядра на три нуклона как функции относительного им-
пульса спектаторной -пары р в интервале суммарного импульса этой пары (в системе покоя ядра) О <Ч< 0,045 ГэВ/с в пределах ошибок согласуются при р <■ 0,2 ГэВ/с с результатом работы ТЯТУМР. Отмечено большое расхождение (в 2,5-3 раза) между экспериментальными значениями импульсных распределений и ?5(р) и значениями, вычисленными в рамках потенциальной модели для потенциала Рейда, в области Т =^/т>10 МэВ. По налам оценкам суммарный вклад поправок на многократное рассеяние, оЦ-эке-Ц- и -эффекты в нашей %-области не кокет объяснить это расхождение.
Показано, что ЯВ£, вычисленные с ОСВ -потенциалом, в целом, значительно лучае описывают полученные экспериментальные данные, чем ЯВ2, • вычисленные для "реалистических" потенциалов, учитывающих только нуклонные степени свободы.
УЛ. Показано, что полюсная модель в состоянии описать инклюзивные спектры кумулятивных протонов в области кинетических энергий, меньших 50 МэВ. В области кинетических энергий кумулятивных
нуклонов, больших 50 ИэЬ, энергетические спектры протонов и ней-о
тронов для Мер- взаимодействий в пределах ошибок имеют одинаковую "температуру" Т0 (соответственно 32+1 МэВ и 32+2 1>ЬВ в угло-еом штервале 90°-160°). Для "Нр- взаимодействий в этой *;е энергетической области протонные спектры имеют несколько большее значение Т„. (ЗЬ+1 ¿ЬЬ в угловом интервале 50°-1Ь0°). Пионообразова-ние в пределах о^л:бок не изменяет значения Т0. Найденные значения Тс б ойласти кинетических энергий, больегс ЬО .'¿зВ, не противоречат результатам других работ, в которых изучались инклззивще спектры гуму.тлгпБкш: протонов, полученице в рЛ-,рНе- ¿р-н рНе-юакмодействиях (два последних эксперимента проводились при такой ке начальной энергии, кок в наием эксперименте). .
При кинетической энергии кумулятивных протонов, большей
50 ЫэВ, и з интервале углов 90°-180° отношение инклюзивных сече-
3 3
ний протонов, образованных соответственно в Hep- и Hp- взаимодействиях, равно 1,6+0,1. В тех же энергетическом и угловом интервалах оценка отношения выходов кумулятивных протонов и нейт-
о
ронов, образованиях в Hep- взаимодействиях, приводит к значению ~1,6. Отметим, что в модели матснуклонных корреляций эти отношения равны.
УШ. В пределах нашей статистики не получено указаний на существование двазды заряженных аномалонов в р Не- взаимодействиях при начальной кинетической энергии протонов 0,978 ГэВ. Показано, как одна из весьма вероятных методических ошибок может приводить к имитации эффекта образования аномалонов.
Итак, если принять во внимание теоретическую интерпретацию
узких дибарионов и аномалонов, как состояний со скрытым и откры-
4 3
тьм цветом, то наш эксперимент по р"Не- и р Н- взаимодействиям при начальных энергиях протонов 0,318 и 0,978 ГэВ не дает указаний на существование таких состояний.
По материалам диссертации опубликованы следующие работы: I. С.К. Абдуллин, A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, В.Е. Гречко, G.M. Зомбковский, Ю.В. Королев, Я.М. Селектор, В.В. Соловьев, В.З. Туров, Й.В. Чувило, В.Н. Щуляченко. Сечения взаимодействия
о
ядер трития с протонами и упругое Нр- рассеяние при импульсе
5 ГэВ/с. // Я-2, 1989, т. 49, с. 169-171.
2. A.B. Ьтинов, И. А. Ванюшин, В.Е. Гречко, В.В. Дробот,
B.А. Ергаков, С.М. Зомбковский, Ю.В. Королев, Я.М. Селектор, В.З. Соловьев, B.i. Туров, И.В. Чувило, В.Н. Щуляченко. Определение ядерной вершинной функции и ядерной вершинной константы распада ^Не -»pd из данных по реакции Hlep—ppd. при импульсах ядер гелия 2,5 и 5 ГэВ/с. И. .Препринт ИГЭ2, 1984, S 40, c.I-2I..,J. Phya.c: Kucl.Phyo., 19Ь5, v. II, р. 623-634. ' '
3. G.K. Абдуллин, A.B. Блинов, И.Л. Ванюшин, В.Е. Гречко,
C.М. Зомбковский, Ю.В. КоролеЕ, й.М. Селектор, В.В. Соловьев, В.Ф. Туров, К.В. Чувило, В.Н. Щуляченко. Определение импульсных распределений нуклонов в ядрах и °Н из данных по реакциям 4Hep-ppd иНр-рлА //Письма в КЗТф, 1989, т. 49, вып. 6, с.413-417.
4. A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, В.Е. Гречко, В.А. Ергаков, С.М. Замбковский, Ю.В. Королев, й.М. Селектор, В.В. Соловьев, 3.£. Туров, И.В. Чувило, В.Н. Щуляченко. Определение ядерной вершинной функции °Не-»ррг\ из реакции 5Нер-» рррп. при импульсах налетающих ядер "^Не 2,5 и 5 ГэВ/с. //й'5, 19Б7, т. 45,
с. £19-634; liucl. Phys., I9B7, v. А 469, р. 56&-590.
о. A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, В.Е. Гречко, В.В. Дробот, Е.А. Ергаков, С.М. Зомбковский, Ю.В. Королев, Л.М. Селектор, В,В. Соловьев, Ю.В. Требуховский, В.&. Туров, И.В. Чувило, В.Н. Щуляченко. Изучение ¡механизма реакции 3Не+р— р* р + <1- при импульсе ддер 3Ну о ГоВ/с. //¡L', 19с5, т. 41, с. 1440-1452; циС1. Phyo., ISbG, v.a4ÖI, F . 701-727.
6. И,А. Ванюшин, И.Д. Войтенко, В.Е. Гречко, В.А. Ергаков, С.!.!. Зомбковский, Л.А. Кондратюк, Ю.В. Королев, Я.Ы. Селектор, В.В. Соловьев, Ю.В. Требухоие'кий, В.±. Туров, И.В. Чувило, В.Н.
Шуляченко. О механизме реакции 'Нр— ррип при импульсе ядер трития 2,5 ГэВ/с. // Ш, 1982, т. 35, с. 90-104; Hucl. Phya.,1982, v. А377, р. 585-597.
7. C.K. Абдуллин, A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, З.Е. Гречко, С.М. Зомбковский, Ю.В. Королев, Л.М. Селектор, В.В. Соловьев, В.$. Туров. И.В. Чувило, В.Н. Шуляченко. Реакция JHp—pnd. при импульсе ядер 3Н 5 ГэВ/с. //ЛФ, 1989, т. 50, с. 400-408.
8. С.К. Абдуллин, A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, В.Е. Гречко, З.А. Ергакоз, С.М. Зомбкозский, Ю.В. Королев, Л.М. Селектор, В.В. Соловьев, 3.5. Туров, И.В. Чувило, В.Н. Шуляченко. Анализ реакции lHep-»ppt>n при импульсе ядер %е 5 ГэВ/с в полюсной модели.//ЯФ, 1988, т. 47, с. 152-156.
9. A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, И.Д. Войтенко, З.Е. Гречко,
B.А. Ергаков, С.М. Зомбковский, Л.А. Кондратюк, Ю.В. Королев, Л.М. Селектор, 3.3. Соловьев, Ю.В. Требуховский, З.Ф. Туров, И.В. Чувило, В.Н. Шуляченко. Поиск трехбарионных резонансов в спектре масс системы рип в реакции tp->ppnn при ^ =2,5 ГэЗ/cjf Письма в ЖЭТ<5, i960, т. 32, вып. 8, с. 538-542.
10. С.К. Абдуллин, A.B. Блинов, И.А. Ванюпшн, В.Е. Гречко,
C.М. Зомбковский, Ю.З. Королев, Л.М. Селектор, В.В. Соловьев, Ю.В. Требуховский, 3.5. Туров, И.В. Чувило, З.Н. Шуляченко. Анализ реакции 3Hef>-*dpm;+ при импульсе ядер %е 5 ГэВ/с в полном фазовом объеме. Ц ЯФ, 1988, т. 48, с. 917-928.
11. С.К. Абдуллин, А.З. Блинов, И.А. Ванюшин, З.Е. Гречко, С.М. Зомбковский, Ю.В. Королев, Л.М. Селектор, 3.3. Соловьев, З.Ф. Туров, И.В. Чувило, З.Н. Щуляченко. Анализ реакции 1Нер-»рр11Птг1' при импульсе ядер 5 ГэВ/с в полном фазоЕСМ объеме // Л5, IS89, т. 49, с. 1545-1650.
12. C.K. Абдуллин, A.B. Единое, И.А. Ванюшин, А.Н. Гоголев, Б.Е. Гречко, С.М. Зомбковский, В.В. Королев, Ü.M. Селектор, В.В. Соловьев, В.ь. Туров, И.В. ^'вило, В.Н. Щуляченко. Образование кумулятивных нуклонов в гНер- к - взаимодействиях при импульсах налетающих ядер 5 ГэВ/с.М., Препринт КГЗТ, I98S, Ji 117, с.1-8
13. С.К. Абдуллин, A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, А.Н.* Гоголев, В.Е. Гречко, В.А. Ергаков, СЛ. Зомбковский, Ю.В. Королев, Я.М. Селектор, В.В. Соловьев, К.В. Чувило, В.Н. Шуляченко. Поиск двкзды заряженных аномалонов в ^Нер- взаимодействия?: при импульсе ядер 3Не 5 ГзВ/с. И. .Препринт 1ТГЭ5, 1989, Я 96, с.1-19.
Письма в ЕЗЮ, 1989, т. 50, с.213-216.
14. A.B. Блинов, И.А. Ванюшин, К.Д. Войтенко, В.Е. Гречко, В.А. Ерггков, С.Й. Зомбковский, Л.А. Кондратюк, Ю.В. Королев, Я.!.;. Селектор, 5.В. Соловьев, ы.В. Требуховский, B.w. Т^'ров, И.Б, Чу-ЕИЛ-, В.Н. Нуляченко. Изучение основных характеристик 4-х нуклон-наг вгкшодзйсТЕИй при промежуточных энергиях.// Материалы кондге-ре.-ши::'. по ядерно-физическим исследования:.'., поевкценноп 53-летию осуществления р СССР реилди: расцепления атомного ядра (ларькоь, 4-С октября. 1?с2 г.). ЩШЬтсккнфорк, 1563, с. 97-112.
lt. А.Б. Б.:;-,hol, И.А. Ванюши:-:, B.L. Гречке, З.Б. дробот, Б.А. iir.rnK^L, Z.'l. Ь"м5косский, Л.А. Кондратюк, £.Б, ¡-Королев, л.-'. Ол»л:тор, Б.Б, Соловьев, B.w. Туров, И.Б. Чувило, Б.К. ьуля-чкнко. Оснсйач характеристики взаимодействия в 4-х нуг.лоннш: c.'.c.TCMfot пап np-DM^-.;.'T04sut>; ьноргппх. // Т,;'уди симпозиума "Нуклон-HVTJIGKÜU-' И 8Д]ЮН-ДП>"'Р>Ш'.- сзг,ИМ0ДеЙГТЫ!к при промст-гутссак зн^р-гилл". Л., 1&Ь4, с. 192-21I.
16. А.З. Блинов, 'Л.А. Башошин, З.Е. Гречко, В.З. Дробст, В.А. Ергаков, С.М. Зомбковский, Л.А. Кондратюк, Ю.В. Королев, Я.М. Селектор, З.В. Соловьев, 3.5. Туров, И.В. Чувило, З.Н. Шуля-ченко. Упругие и квазиупругие взаимодействия з четырехнуклонных системах пои средних энергиях.//В сб. научных трудов "Дифракционное взаимодействие адронов с ядрами", Киев: /юд-ро "Каукова думка". 1967, с. ЕС-107.
-1-7.3.К. ЛЪйнШл, Л.V. ЗИпоу, 1.7. СЪиуЦо, 7.Л. ЗгдаЗсоу,
Proc. of the Eighth Int. Balaton Conf. on High Energy Uuclear Physica, Balatonfured, Hungary, 1987, p. 266-270.
18. A.7. Blinov, 1.7. Chuvilo, 7.Y. Drobot, 7.3. Srechko, L.A. Kondratyuk, Yu.A. Korolev, Ya.U. Selektor, 7,V. Soloviev, V.U. Shulyachenko, 7.У. Turov, I.A. Vanyushin, 5.1,1. Zoabkovoky.
giea.//Proc. of the Uinth European Conf. on Pew-Body Problems in Fayoico, Tbilisi, USSR,25-31 august, 1984; World Scientific Publishing Co., Singapore-Philadelphia, 1985, p. 323-331.
7.H. Grechko, Yu.V. Korolev, V.7. KrupochkJn, Ya.U. Selector, 7.V. Soloviev, 7.P. ?urov, V.U. Shulyachenko, I.A. 7anyu3hin, S.U. Sombkovsky. Analysis of the 3He-*¡>p{>rv and Hef>-d.pnn+ reactions at -%o momentum of 5 Go7/c.//
со «о
Рис. I. Реакция *Не.р — ppd при импульсе Не 5 ГэВ/с. Распределения по эффективным массам систем: а) рр, б) рр при дополнительном отборе |Cos0al > 0,7 и в) f>d (обе комбинации). Нсзрл;тр:кованные гистограммы соответствуют полному числу событий. Заштрихованные гистограммы - события:: с Q,F5 -отбором (см. текст). Сплошная, точечная и штриховая крпгыэ соответствуют расчету в полюсной модели с тем же QF3 -отбором для потенциалов Yaw* , R S С иОСВ.
о
Rte. 2. Реакция JHp-*-ppnn при импульсе H 2,5 ГэВ/с. Спектры эффективных масс f>rvv\ -системы: a) MpFhn с отбором 0,55 < Cos9p,, < 0,85; б) Мрри*\ с отбором CosQp, > 0,85; в) MPtnn с отбором как в а); г) с отбором как в б). Здесь и р,
означают соответственно быстрый и медленный протоны в системе покоя трития. Сплошная кривая соответствует суш,(арному вкладу полюсных диаграмм с обменом протоном и нейтро-/ ном, точечная - вкладу диаграммы с обменом протоном.
Л -05 0 05 1 -1 -ОД О м <
Соъ9ё СозВ^
Ркс.З . а)- б) . Распределения по углу Треимана-51нга Ц^-у
(определение дано в тексте) при импульсах налетающего ядра "Не 2,5 и 5 ГэВ/с и при импульсе ядра "^Н 5 ГэВ/с. г)- д). Распределения по косинусу угла Coiв¿ ме-тду начальным протоном и дейтроном (в системе покоя ядра) при импульсах налетающего ядра °Не 2,Ь и 5 ГэВ/с. Незаштрихованные гистограммы отвечают подлым числам сооцтий реакций ^Нер-»рр4 е ^Нр р и * заштрихованные гистограммы отвечают событиям с двумя ограничениями, указанными в тексте.
* ? и
Ц25
--г1
.........ж.
ост4«;;........
......... .................
...... ............
..........
со
СП
0,005
0,010
0,015
0,020
Ч2,(ГзВ/с)1
Рис.4 . Зависимость ЯВФ 0т . Точки - эксперименталыше данные при импульса налетащего ядра %е 2,5 ГэВ/с (аппроксимация показана штрих-пунктирной лилией), треугольники - при ю.шульсе 3Нэ 5 ГэВ/с (аппроксимация показана сплошной линией). Точечные кривые соответствуют ЯВ£ дая потенциалов МТ, ВКВ. и il.SC .
а)
Тр'О.Ш ГзВ ' т¡¿0.978 ГЯ 0.978 ГзВ "ГрГО.59 ГзВ
Jp.-0.AS ГзВ
м»
Тр«0.45 ГзВ д -*Не(е ,ер)с! . \=0,53 ГзВ » -"НвСе , ерр , Те'0.29 ГзВ
.....(£, ЛЬЗ )
-Уз/77 (£, -В,49МзВ )
----Мопдап (с, -©.5 )
-----0СВ (£, -8.1ЧМзВ )
• -/>('Не,5>р)с( ^{р.рсОр
*Не( Р.2р)Ь
~Г Ю /5
С^-Ю3 .{ГэВ/сУ
ИТ ЭФ
БЙЕ!. . ТЙШМР
БАО-АУ МКНЕГ
Рис. 5а,
о о
Импульсные распределения нуклонов в ядрах Не и Н: о и
-наши данные из = 0,318 и 978 ГзВ и ■ -наши
реакции р(^Не, 2р) <1 соответственно при Т^ данные из реакции р(3Н, ри )<1 при Три= 0,978 ГэВ; V -данные из реакции ^е (р, рсОрпри Тр;><= 0,59 ГаВ; 4 , А -данные ТКЛ/МЯ из реакции ^.е (р,рс1)р; О - из "реакции 3Не(р,2р)с1 при Тр;н = 0,45 ГэВ;
Д -данные ¿асСиу из реакции 3Не (е, о'р) <4 при Т^ » 0,53 ГэВ;
Ч -данные А/ГКНЕР из той хе реакции при Те = 0,39 ГэВ. Сплошная, штрих-пунктирная, точечная и штриховая - расчет соответственно для потенциалов Ямагучи, Конгана, |1$С и С1СВ (см.текст).
Рис. 5<5. Те же данные, что и на рис.36а, но только в области q< 0,16 ГэВ/с и в растянутой по шкала.
/Л
^ щ
/Z74
8.)
р«« = ГзВ/с
- A'^expi-éTq^^Y)
..... 8SC (£t ~ 6,9G МзВ )
----Yam(et * 8,49МэВ)
-----QCB (et=S, 14 Пз&)
CJ
ra
J
10
Ç'/iï. сГэВ/с)
15
20
25
Pi'.c. 6. a) Импульсное распределение неЛтрона в Mie. ff C'i) . Светлыми и тпмнши кружками нанесены денные при импульсах ядер ^Не соответственно 2,5 и 5 ГэВ/с. Сплошная кривая - результат тпрокснмглдии этих данных. Точечная, штриховал и штрих-пунктирная крнпая - расчет соответственно для потенциалов RSC , Yo.ni и О,СВ.
Рис. 6.6 ) Импульсное распределение рр -см. на рис. 6 а.
б)
Li тая - O.iSГэЗ/с
- с?ехр (- ctfr*). с+'е.-ф (- а?р ")
ргЧt (ГэВ/cf
•пары б Ср) • Обозначения точек и кривых
с t-
Rio. 7. б) Импульсное распределение рп -пары в *Не fttp) . Обозначения точек и кривых си. на рис. 6 а.
Ю1-
ю-и.
^ 1 ^-••¿Л; »V
>> £
и тех - 0,10? ГэВ/с о 2.5 ГэВ/с (£ -ОМГэВ) о 5,0ГзВ/с {ТР*0,97ВГзВ)
л БзЫау (Т, =-0.530ш ..... Д5С(£* = е,дб мзв)
----Уат{Ег=8,*(9МэВ)
----- (ЗСВ{Е1 МзВ)
т"
1-х
То
(ГзЕ/с)1
£0
Р.5
30
Рис. 8. Импульсное распределение протона в Не $М.Ч) при ограничении Р™» = 0,107 ГэВ/с. Светлыми и темными кружками показаны наши данные, треугольниками - данные Сакле из реакции 5Не(е,е'р)рп при = 0,53 ГэВ. Обозначения кривых см. на рис. 6 а.
•г»
м
Рис. 9.
о
Реакция *Нер-*ррпптт* при импульсе Не 5 ГэВ/с. Распределения по эффективным массам систем: а - рр, б - ни , в - ррте* , г - (обе комбинации), д - рпп (обе комбине
комбинации),
е) (обе комбинации), ж - ппА+т (обе комбинации). Сплошная кривая соответст-
вует суммарному вкладу диаграмм с обменом протоном и нейтроном, точечная - вкладу диаграмм с обменом нейтроном.
Тс.МэВ
Рлс.Ш. Кньаргштша функции распределения (Тс)*^ Х° у^ ^(ос ку!лулягса1г=сс нуклонов "с",образованных в 3Нор- и 3Нр-.вза/г.»,адйств;'лх при ксульсах иалотатхх ядор 5 ГоВ/с(т.в. при акиявалоитной ютютичоской энергии 1йчашодх протонов в скс-го:.:о покоя ядра Трл =0,0973 ГэЗ). о - даннио для протонов в 311ор--взаи;.;одоЯств;их. л - ланнна для протонов в 3Нр-вза~.:о-доЗотвг.а. 0 - дишьгэ для иэ^троноз в ^эр-взаимодойств'дис (без учета каналов (5)-(С) с«, .текст). Кривив - результат алпрокеш.ыцзи экспериментальных дилпас экспо.чешЕялыааи функютя! с наклонами ИЧ^. ,гда Т,; - соотнот-С"вутя;:з "тегяюратури" спектров.
Подписано к початк 30.11.89 Т173Т5 Поч.л.2,75
О орг.*л т 60x90 Т/ТС Заказ 3в1 Тираж 100 экз.
Отпачатано в ИГЭГ1, 117259, Москна, Г>.Чоро:.&чжй1Ск;1Я,25
