Оптические свойства плазмы тяжелых металлов сильноточного разряда и сверхзвуковой эрозинной плазменной струи тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.05 ВАК РФ

Г Б

1995 г0су^гствшш комгвг российской ¿вдьрации

о ^ по высшу образованию

люсковскш государственный авиационный инсгигут / технический университет /

На правах рукописи удк 533.9;537.52 621.855.8

. БОРИСОВ ЕВГЕНИЙ КОНСТАНТИНОВИЧ

ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ПЛАЗМЫ ТЯЖЕЛЫХ МЕТАЛЛОВ СИЛЬНОТОЧНОГО РАЗРЯД/1 И СВЕРХЗВУКОВОЙ ЭРОЗИЙНОЙ ПЛАЗМЕННОЙ СТРУИ.

Специальность 01.02.05- механика жидкости, газа и плазмы.

Аиторафорпт диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

МОСКВА 1995г.

Рпботп внполнонп нп кафодро финики Моокопокого Государственного авиационного института / Технического университета /

Научный руководитель- кандидат физико-математических наук, с.н.с. СКОРОХОД Е.П.

Офиациальные оппоненты:

д.т.н. ПАНЕВИН ИГОРЬ ГРИГОРЬЕВИЧ к.ф-м.н. СИРОТКИН АНАТОЛИЙ АНДРЕЕВИЧ Ведущая организация- ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ

на заседании диссертационного совета К 053.18.02. в Московском государственном авиационном институте /Техническом университете/ по адресу: 125080, Москва, Волоколамское иоссе, д. 4.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МАИ. Автореферат разослан .. ^ £995 г.

Ученый секретарь диссертационного

УНИВЕРСИТЕТ

часов

ОНДЛЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Исследование оптических свойств плазмы тяяелых металлов представляет большой интерес, в первую очередь, с точки зрения создания мощных энергетических и двигательных установок (например, при создании газофазного ядерного реактора. Удобным оказывается и способ получения плотной плазмы в значительных объемах источником которой является капиллярный разряд с испаряющейся стенкой: (КРИС), известный как источник Подмошенско-го. КРИС позволяет получать плазму внутри канала с концентрацией электронов от Ю^до Лм-3. температурой Т (20 + 50) кК и давлением до ЮОМПа (характерные длины капилляров 5 + 30 мм).

Интерес к сильноточным излучающим разрядам весьма разновелик:

- физика неравновесной плотной плазмы,

- особенности физических условий, реализуемых в такой плазме, когда ее энергетика, динамика и устойчивость определяется процессами радиационного.переноса оиоргии,

- возможности сильноточного разряда в качестве источника света высокой интенсивности как в видимом диапазоне, так и в ВУФ-области,

- использование истолащой из капилляра струи как активной среды.

Изучение перечислошплс вопросов лежит основе фута- ■

МППТЛЛЫШД ПОПИТИЙ ЩДИ.'ЩИОШЮМ ПЛППМОДШШШМШ,

Цельюработы являлось исследование плазмы тяжелых металлов - урано| и иттрия:

1. Получение плотной плазмы металла.

2. Измерение проводимости плотной плазш тяжелого металла.

3. Исследование ионизационного состава плотной плазмы.

4. Измерение концентрации электронов в плотной плазме.

5. Измерение спектрального коэффициента поглощения плотной плазмы тяжелого металла.

Новизна работы заключается в использовании в качестве "рабочих" веществ плазмы тяжелых металлов окиси иттрия и урана, учете смекной структуры плазменного объекта и отказ от модели ЛТР в результате исследований.

Модификация электродов (капиллярный разряд с испаряющим электродом) позволила изучать оптические свойства плазмы металлов в сочетании с плазмой "рабочего вещества" стенки канала, когда плазма металла по сохраняло капельных фракций.

Получены новые сведения о концентрации электронов и ионизационном составе плазмы эрозийной струи сильноточного разряда. С помощью лазерной просветил измерен коэффициент поглощения у1«шо1юй плазмы.

Научно-пшктичоскоо значошю работы. Данная работа позволяет оценить достоверность расчета спектральных коэффициентов поглощения и проводимости плазмы тяжелых металлов. Выводы, сделанные в настоящей работе, говорят о необходимости расчета ионизационного состава плотной плазмы в рамках плазмо-химлческой кинетики. Результаты могут быть использованы при создании мощных энергетических установок.

На защиту выносятся следующие положения:

1. С помощью модернизации КЕ'С, а именно изменения конструкции одного из электродов (капиллярный разряд с испаряющимся электродом, КВ1Э) получена плотная плазма тя -келюс металлов. Впервые измерена -проводимость плазмы одного из самых тяжелых элементов - и . Сравнение подученных результатов с имеющимися экспериментами по более легким элементам (Су > Хе ) дает близкие значения, лепащие ниже "спитцеровских" значений.

2. В результате спектральных исследований плотной плазмы У2^2, обнаружено несоответствие ее ионизационного состава расчетному, выполненному в модели ЛТР, когда состав плазмы обусловлен вторым ионои У*"1" (степень ионизации 1.5+ 2). Экспериментально показано, что линейчатый спектр второго иона У*"1" практически отсутствует (степень ионизации <¿=1), отсутствует также и линейчатый спектр атома

кислорода. В спектрах струи и приторцевой области канала в горячей плотной плазме обнаружены молекулярные полосы УО А2П, . ; 6137.09; А = 5980.0]). В

спектрах смеси урана и керамики линейчатый спектр атома кислорода как в поглощении, так и в излучении не наблюдался, степень ионизации

3.. Спектроскопическими методами измерена концентрация электронов в плотной плазме 11 ^ • ®на оказалась на порядок ниже расчетной , выполненной в модели ЛТР для тех ке температур и давлений.

4. Измерена яркостная температура плотной плазмы

и.

Отмечаются ее корреляция со споктралышм коэффициентом поглощения в видимой части спектра. Оценона истинная температура, которая составляет в центре капилляра Т=45кК.

струя окр/жопп холодным олоом с т-токкспрн тоио рппрндп

3.2 кЛ и'диаметром 2.75 мм).

5. С помощью лазерной просветки измерен спектральный коэффициент поглощения 32 >) для Л= 6943 который находится в удовлетворительном согласии с расчетом. При этом учитывался профиль температуры и оценено давление на срезе по геометрии скачка уплотнения.

Апробация результатов. Материалы диссертации докладывались на научно-координационной сессии "Исследование неидеальной плазмы" ИЕГ РАН, 1993 г.; на ПЕвропейской конференции по физике ионизованных газов, Лиссабон,1988г. на 1ом и П°мВсесоюзных симпозиумах по радиационной пла-змодинамике 1989, 1991 гг; на УТ конференции по физике газового разряда, Казань 1992 г.; на П°й Межреспублика-

некой конференции "Оптические методы исследования потоков" Новосибирск 1993 г., на XIX Международной конференции но ионизованным газам, . олград 1909 г., на УП Конференции по физико газового разряда, Самара 1994 г., на III Можгосудлротпонном симпозиума по рлдипциошюй плазмо-динамике, Москва, 1994 г., на Конференции "Физика и техника плазмы", Минск, 1994 г.

Основнио результаты работы изложены в двух статьях.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения. Полный объем составляет 13^ страниц, включая 58 рисунков, 18 таблиц и список литературы, насчитывающий 88 наименований.

П. СОДЕРНАНИЕ РАБОТЫ

Во введении показана актуальность исследования оптических свойств плазмы тяжелых металлов. Сформулированы цель и основные научные положения диссертации, отмечена новизна работы. Дано краткое описание содержания работы.

В первой главе рассматривается получение и диагностики нлотпоИ плпимн тнжплнх М0ТШ1Л0П, опионплотся пк-сперименталышя установка и аппаратура, перечислены исследуемые режимы и материалы; приводится схематическое изображение эрозийной плазменной струя, состоящей из горячего ядра приторцевой области, окруженной холодным слоем поглощения линий ("воротником"), области разряжения (бочка) и области излучающего слоя (-область ионных линий излучения), шлейфа однородного свечения оптически неплотной плазмы. Приведены спектральные таб-

лицы расшифрованных линий плазмы текстолита (27) (преобладает ион углерода С+), урана с керамикой (24) (преобладают ионы АС+, и+,

Из анализа спектров можно заключить, что в спектре плазмы текстолита в рекомбинационной области истекающей из капилляра струи наблюдаются 27 линий принадлежащих водороду, углероду. Из водородных линий отличаются лишь линия Н* , а другие,серии Бальмера,отсутствуют. Это пересекается с предположениями Воробьева о наличии "окон прозрачности". Все линии в рекомбинационной области наблюдаются в излучении и принадлежат в основном ионам С4" и 0+. Лишь четыре линии принадлежат вторым ионам С44" и одна О44*. Линии атома кислорода отсутствуют. Обнаружено, что при увеличении тока разряда интенсивность линий излучение уменьшается, граница непрерывного спектра в области сужается и становится более резкой.

13 опонтро плазмы окиси иттрия УдО^ гак жо отсутствуют линии атома кислорода и линии второго иона иттрия. На фоне сплошного спектра видны в поглощении в основном линии иона V и четкие молекулярные полосы У 0 . При увеличении тока разряда интенсивность полос увеличивается.

В спектрах урановой плазмы в капиллярах из радиокерамики кварца линии атома и иона кислорода отсутствуют. Присутствующие не линии принадлежат в основном ионам £с+, А6+. Отмечено наличие неидентифициро-

\ ° V °

ванных молекулярных полос ( 6660 + 5 А, >=5720 А

вероятно

принадлежащие V0). В этой но области спектра плазмы окиси иттрия наблюдаются в поглощении дш молекулярные полосы YO 6137.09 Хг^Л2Пх^2 и 5980-01 ,1а основании совпадения линий в спектрах ^ в капиллярах из радиокерамики и кварца сделано предположение, что линии Х= 6192; 5548; 5216; 5150; 5114; 4810 принадлежат .

Вторая глава посвящена исследованию проводимости плазмы тяжелого металла и определению концентрации электронов в приторцовой области капилляра.

1) ииотошцоо иромн мзиостно достаточно большоо количество работ по теоретическому и экспериментальному исследованию проводимости плотной плазмы. Однако большинство этих работ относятся к исследованиям проводимости плазмы щелочных металлов и благородных газов (Рис. I из работы Дихтера И.Я. и др.)

Рассматриваемые зависимости приведены в нормирован-" ных координатах | в ^ :

На рис. I представлен также расчет спитцеровсиой проводимости (сплошная линия) б* = (|Л где - параметр неидеальности р=

Знаком © и © отмечены результаты наших исследований. Причем © соответствует координатам , полученным для ионизационного состава ( Л/^и степени ионизации оС ) выполнеными И.Л. Иосилевским. Знаком © отмечены результаты соответствующие значениям концентра-

ций электронов Л/в измеренные в данной работе ( -

то о

2.10 см и о/г I). Наши данные ленат ниже спитцеров-

• II о 16 а /2 а /7 ■ 13 Ы8 <51/14 19

0,5 0,1) 0.3

0,05

Рис.^ Электропроводность неидеальной плазмы. Теория: I-формула Спитцера; 2- .Эксперимент: сплошные кривые- цезий при давлении: 3-50; 5-12,5 МПа;пунктирные кривые- литий при дашюнии: 6-50;7-25;8-12,5 МПп;штрих-пунктирные кривые- цезий при: 9 -НО;10-27,5 МПа; II-цезий; 12- воздух; 13- ксенон;14- продукты КРИС 15- аргон;16- медь; 17- воздух; Ю- аргон; 19- .ксенон; 20- неон.

ских значений и расположены близко к экспериментам по ксенону и цезию.

Концентрация электронов в приторцевой области КРИС определялось в плазме текстолита по линиям углерода: ду-

плат 65 82.88, и 6578.05. Значение Л4-б.М^см""3 (Режим разряда 1 = 9 кЛ; 2 мм; = 10им). Определение Л/е по дуплету углерода 4267.26; 4267.00 дает значение Л^ Это значение соответствует тону разряда 1 = 5,97 кА, а в сильноточном режиме 1= = 9 кЛ эти линии пропадают, что является непонятным.

Для разряда урана в радиокерамике значение А^е определялись по линиям натрия. Результаты измерений приведет в таблице I. В таблице I символом <х" отмечены с иоде кии о ширинах линий из монографии Г. Грима "Сионро-скопия плазмы", а ( * * ) - монография Г.Грима. "Ушире-ние спектральных линий в плазме".

Таблица I

I, кЛ 5,65 8 9,65

А 1.0 0.8 0.6

см" м», ■^Т=20кК^ (Т=40 кК) 2,8. Ю17 2.2.1017 2,2. Ю17 1,8.Ю17 1.7.1017 1.3.1017

Л/е, СП'Ъ (Т=20 кК) . Ж (Т=40 кК) 4,8.Ю17 3.6.1017 3.2.1017 2,9.1017 2.9.1017 2Д.1017

среди ь(Т=20 кК) (Т=40 яК) 3.8.1017 2,9.Ю17 2.7.Ю17 2,3. Ю17 2,3. Ю17 1.7.Ю17

Обращает на себя внимания, что с ростом тока разряда концентрация электронов в струе падает. Для плазмы окиси иттрия концентрация электронов в зоне ярких линий на расто-янии 7 мм от среза капилляра определялась по линиям иона

У+. Спектр был получен с помощью призмы Давэ в опорном (I = 9 к А , ¿4 = 2 мм) режима. Значения концентрации приведены в таблице 2 где ^ - ширина линий, С2 константа квадратичного эффекта Шгарка.

Таблица 2

X А &А А/еЧ0%'ъ

5087,4 ' ' 6,4 2,063 3,03

5402,8 4,27 2,23 1.6

5546,0 3,15 2,114 1,18

5662,9 3,09 2,148 2,49

5728,9 3,36 2,07 1,24

В спектрах приторцевой зоны капилляра проявляется резкое изменения ширин ионных линий вдоль оси капилляра (переход от линий поглощения в линии излучения). Среднее значение концентрации электронов на расстоянии 7 ш от торца равно =г 1,9.Г017см-3. Расчеты значений А/е по ширине излучений иона У+ дают значения 2.1018см~3.

Значение концентраций ионов определялось по предложенной наш методике ассиметрии ионных линий. По отношениям полуширин красной и саней, как функции параметра асимметрии контура, который линейно зависит от концентрации ионов, находился параметр асимметрии и концентрация ионов. Так для )\.= 4607,94 А М>-0,8.1016см~3, а для \= 5781,64 А л4ь0,64Л0+16см~3. Эти результаты соответствуют холодному слою приторцевой области.

В третьей главе рассматривается насколько соответствуют расчеты ионизационного состава плазмы модели ЛТР экспериментальным данным. Ионизационный состав плотной плазмы тяжелых металлов рассчитывался И.Л. Иосилевским и плазмы окиси иттрия Г.А. Ковальской и H.H. Калиткиным.

Как известно спектральная интенснвность линии пропорциональна коэффициенту поглощения, который, в свою оче-родъ, обусловлен больцмаиовской заселенностью. Поэтому, если в спектре присутствуют линии атома и иона с близкими значениями энергиями ионизации и силами осцилляторов, отличающихся в пределах порядка(сравнивались более 10 линий атомов и ионов), то отношение интенсивностей линий определяется, в основном, отношением их концентраций. Из расчетов ионизационного состава плазмы Х>0з Для Р=50 атм

Ну*/ ?

и Т - 3 эВ отношение /fa = Ю • что л наблюдается на спектрограммах. Но теоретическое отношение =10^.

Однако линии второго иона практически отсутствуют, но наб-ладаются практически все известные линии первого иона ¥ + и атома Y .

Обращает на себя внимание то, что в спектре не обнаружены атомы кислорода, а линии иона кислорода малочисле-ны и их интенсивность крайне низкая. Аналогичная картина наблвдается в спектрах урана, (глава I). Это позволяет говорить об отсутствии кислорода в плазме, хотя согласно расчетам ионизационного состава ионы состав плазмы обусловлен ионами

Отметим так же наличие в спектре молекулярных полос

У 0 (энергия диссоциации порядка электронвольта) и неи-дентифицировашшх молекулярных полос в плазме урана, что так же^ладавается в общепринятые представления.

Объяснение особенностей такого разряда требует рассмотрение плазмо-химической кинетики ' с последующим детальным экспериментальным исследованием.

В четвертой главе обобщены результаты расчетов спектральных коэффициентов поглощения плазмы урана. Отмечается большое расхождение расчетных значений с ои-сперменгом Дубровского по измерению для урановой плазмы.

Расхождение расчетов значений 32о с экспериментом составляет до порядка. Таким образом была необходима дополнительная проверка значений ' выполненная по иной методике. Применяемая в работе методика заключалась

Л о

_ .... _____ _______ _ . =6943 А),

работающего в режиме модулированной добротности, притор-цевой области КВ4Э.

Оценки показывают, что излучение лазера не вносит заметного возмущение в исследуемую плазму, что в свою очередь подтверждалось в эксперименте, путем ослабление с помощью фильтров излучения лазера падащого на плазму, а также сохранением формы светового импульса лазера.прошедшего через плазму.

Поглощение плазмы определялось методом сравнения с эталонами поглощения. Величина поглощения составила Ю5!0»5 т.е. значение /С= 11,5 ± I .

Для обработки эксперимента предварительно была измерена яркостная температура (гл.Ш). Измерения проводились методом сравнения яркости приторцевой области КРЛЭ с яркостью эталонного источника (ЭВ-45). Результаты измерения яркостной температуры приведены на рис.2.

' т, ю>

и

.

а. Ч. А.

«л. 11 ¿1.

\

Л 1.5 ю !» ' ' 6» ' иа

Рис.2. Результаты измерения яркостной температуры.

Обращает на себя внимание провал на графике яркостной температуры, который кореллируется с зависимости спектрального коэффициента поглощония от длины полны, л ип спектрограмме плазмы урана заметен "завал" спектра в синей области. Это позволяет считать, что излучение плазмы не являлось "черным".

Поэтому, учитывая результаты работы Оиунева и др. по расчету радиального распределения тсмпоратуры в приторцевой области, а так же данные Г.Б. Лаппо по расчету спектральных коэффициентов поглощения, была произведена оценка истинной температуры, путем решения уравнения

А.КИ

переноса излучения.

Таким образом восстанавливался профиль температуры в пр!торцевой области КРЛЭ. Обработка результатов измерения 32о проводилась с учетом полученного профиля температуры и приведены в таблице 3.

Таблица 3.

Т, к К 45 42,5 40 30 25 15

л*° тиор,^' 30 30,5 55 10^ 520

эксп.сп'1 9,1 11,8 14,4 21,7 40,3 205,5

Из таблица следует, что во всем интервале температур отношейие .^Двор ~ 2,5, что учитывая сложности изучаемого объекта и неоднозначную оценку ионизационного состава плазмы, удовлетворительно согласуется с теоретическими расчетами

В заключении диссертации сформулированы основные результаты работы.

ВЫВОДЫ

Объектом исследования была плотная плазма тяжелых металлов и эрозийная плазменная струя, истекающая и.з капилляра. В качестве тяжелых металлов были использованы иттрий и уран.

Основные результаты исследований состоят в следующем:

1. Получены спектры эрозийной сверхзвуковой плазменной струи сильноточного разряда в канале из окиси иттрия, текстолита и урана. Проведенный анализ спектра показал несоответствие ионизационного состава плазмы расчетам, выполненных в приближении ЛТР. Отмечено отсутствие линий второго иона иттрия и линий поглощения атома кислорода в холодных слоях. Присутствие молекулярных полос УО , а также отсутствие в спектре линий кислорода позволяет предположить наличие в плазме молекулярных ионов и активное участие их в диссоциативной рекомбинации. Это что характерно для плазмы столкнови гельно-излуча тельного квазистационарного равновесия. В спектре не обнаружены линии серии

ч

Бальмера Н^ Н^ , при наличие интенсивной линии Н^ ,

77

хотя при темлоратуре 20-40 кК и концентрациях 10 -

то о

- 10х см" по данным Трима Н ^ должна присутствовать, что можот свидетельствовать о нодозаселенности порхпих уровной, что являетоя косвенным подтверждением в пользу СИР.

2. Измерена электропроводность плотной плазмы урана, ее значения удовлетворительно совпадают с имеющими экспериментальными данными по другим элементам. Показано, что, используя значения концентраций электронов, полученные в данной работе, оценка по формуле Спитцера дает лучшее приближение к эксперименту по значениям проводимости, чем в случае расчета'ионизационного состава в модели ЛТР.

3. Для плазмы окиси иттрия измерена концентрация

ООО

электронов по ширинам линий 5662Л, 5402Л, 5546Л иона У*. а также по отношению полуширин (красной и синей) как функции параметра ассиметрии однократного иона иттрия У*4 . Концентрация алоктропов 1ш срозо кшпиишра при параметрах разряда ^ = 2 мм, I = 9 кА составила (2-5)10^®см-3, что также не согласуются с расчо-тными данными по модели JITP.

4. Измерена ярностная температура приторцевой области разряда на расстоянии 0,2-0,5 мм от среза капилляра для урановой плазмы.Измерения проводились на следующих длинах волн Л= 410; 420 нм; 430 нм, 460нм, 480нм, 520нм,.'530нм, 535 нм, 560 нм, 570 нм, 610 нм. Характер зависимости Тдр^ ) коррелирует со спек- v тральным коэффициентом поглощения . Отмечено, что при уменьшении тока разряда распределение температуры по радиусу носит более плавный характер, чем в сильноточном "опорном" режиме. Используя уравнение переноса излучение, а также расчотше данные по спои -7)яш»ш1м ко'лМшциоатим поглощения оцонин профиль том-пературы в приторцевой области разряда, которая в центре канала составляет Т. = 45 кК при токе разряда

I = 3,2 кА, диаметре капилляра = 2,75 мм. Струя окружена холодным тонким слоем Т. = 16 кК.

5. С помощью лазерной просветки с использованием рубинового лазера Л" Х=-6943 Ъ измерен спектраль-

нш! коэффициент поглощения З^о . Поглощение в прпторцевой области разряда перпендикулярно его оси составило И5 - Для идентификации спектрального коэффициента поглощения использовался полученный профиль температуры и оценено давление по геометрии скачка уплотнения. Давление в приторцевой области разряда составило Р = 28 + 7 атм. При этом величина спектрального коэффициента поглощения составила 9,1 см--'- доя центральной области (Т = 45 кК), что удовлетворительно согласуется с расчетами Г.Б. Лаппо для скорректированного ионизованного состава и позволяот разрешить сомноиия в отношении достоверности расчотов лучистой Теплопроводности плазмы урана.

- ао-

ЛИТЕРЛТУРЛ

1. И.К. Борисов, А.Г. Лобов, Ф.А. Николаев , О.Ф. Решет-

никова, Е.П. Скороход, В.Д. Тюрин

0 неадиабатическом решении газодинамических уравнений • в капиллярном разряде с испаряющейся стенкой (КРНСе).

1 Всесоюзный симпозиум по радиационной плазмодинамике 1989, Тез.докл., 41, с.121-123.

2. Е.К. Борисов, Н.Т. Кощелев, А.Г. Лобов, Ф.А. Николаев, Е.П. Скороход, В.Д. Тюрин.

Измерение коэффициента поглощения плотной плазмы капиллярного разряда с испаряющейся стенкой. П Всесоюзный симпозиум по радиационной плазмодинамике. 1991, Тез. докладов, ч.З, с.35-36.

3. Е.К. Борисов, А.Г. Лобов, О.Ф. Решетникова, Е.П. Скороход, В.Д. Тюрин.

Распределение ионов в струе сильноточного разряда в капилляре. УI.Конференция по физике газового разряда. Казань, 1992. Тез.докладов чЛ, с.28-29.

4. Е.К. Борисов, И.Л. Иосилевский, Г.Б. Лаппо, Н.Т. Коше-лев, Ф.А. Николаев, Е.П. Скороход, В.Д. Тюрин Коэффициент поглощения в разрядах и струях капиллярного разряда с испаряющейся стенкой. Физика и техника высокотемпературного газа. Тематический сборник научных трудов ЫАИ, 1991, с. 87-112.

5. Е.К. Борисов, В.Д. Тюрин, А.Ф. Ананьев,' Е.П. Скороход, М.Е. Станишевская, И.В. Шариков.

- ■/<-

Определение концентраций электронов по спектрам несимметричного потока орознШюй плазм». П ^оадуроспубликпн-скал конференция "Оптические методы исследования потеков. Новосибирск. 1993, тез докладов, с.43 - 44. О. Е.К. Борисов, Л.Б. Самсонов, Е.П. Скороход, Л.Ф. Лнапь-оп, О.И. Суров, И.В. Шариков.

Сииктроокоиия эрозийной нлаэмонноН отруи. Теплофизики и аэромеханика, 1994, ЛЗ с.205-212.

7. Е.К. Борисов, Е.П. Скороход, Л.Ю. Гаврилова, М.Е. Ста-нишевскал, И.В. Шариков.

1Лодолтэ столкновитолыю-излучатолыюго равиовосИя плач змы благородных газов и КИЮ.

УП Конференция по физике газового разряда. Самара, 1994, Тез.докладов ч1 с.167-169.

8. Е.К. Борисов, Е.П. Скороход, И.В. Шариков, Г.А. Ковальская

Столкновительно-излучательная модель в плазме сильноточного разряда. Физика и техника плазмы

1994, Минск Материалы конференции ч.П, с.58-59.

9. Е.П. Скороход, Е.К. Борисов, А.З. Климов, А.Ф. Ананьев

Лазерная диагностика плазмы сильноточного разряда. Физика и тохника плазмы 1994, Минск материалы конференции ч.1 с.442-443.

iQ. t.K. 6oriscv; RA. NickoCae.Vj /\.G-, Loeov cet Losa Mass in CaptEEary Discharge. Pr-osse^Cu^ of XlK In tArn&tionaE Confere/jse

PllQnonianes: ¿„ lonczed G-aseS^ Yu^os ^vc'a} &e£<jr<adt

-<383^4^662.

EX ücriw, A.tr.Lo^v tA.NukoPaev a{ aM,

Ftfieri nie/1 ice neieord of ll,e Yx03 <=/e«sc pfasma iiaie etfuailon.

X/ Conf ef-encc European , A€sfocit U,p. YP£2>_, Ptriugee.

v