Поиск примеси тяжелых нейтрино в β --распаде 241 Pu тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

1 Современное состояние физики массы нейтрино.

1.1. Общие аспекты нейтринной физики.

1.2. Осцилляции нейтрино.

1.3. Безосцилляционные пределы на массу нейтрино.

1.4. Смешивание нейтрино и (3 распад.

1.5. Выводы.

2 Методические вопросы.

2.1. Предварительные вычисления.

2.2. Анализ схемы распада 241Ри.

2.2.1. Исследования низкоэнергетического спектра электронов 241Аш.

2.3. Электростатические спектрометры ESA-50 и ESA-12.

2.3.1. Принципиальное устройство спектрометров.

2.3.2. Калибровка спектрометров.

2.3.3. Контроль калибровки спектрометра ESA-50.

2.3.4. Зависимость трансмиссии спектрометра ESA-50 от энергий электронов при разрешении 7 эВ.

2.3.5. Зависимости трансмиссии спектрометра ESA-50 от энергии электронов при разрешении 65 эВ.

2.3.6. Эффективность регистрации КЭУ на ESA-12.

2.3.7. Измерения фона спектрометра ESA-50.

2.3.8. Измерения фона спектрометра ESA-12.

2.4. Радиоактивные источники, учет влияния рассеяний на ^-спектр.

2.4.1. Приготовление источников.

2.4.2. а- и 7- спектрометрия.

2.4.3. Рассеяния и энергетические потери.

2.4.4. МС симуляции /?-спектров.

2.4.5. Достоверность МС симуляций.

2.5. Выводы.

3 Экспериментальное изучение ^"-спектра 241Ри, анализ и результаты.

3.1. Измерения.

3.1.1. Измерения на спектрометре ESA-50.

3.1.2. Измерения на спектрометре ESA-12.

3.2. Анализ полученных результатов.

3.2.1. Выбросы в спектрах на спектрометре ESA-12.

3.2.2. Линии обнаруженные в /^-спектре.

3.2.3. Контроль стабильности параметров измерений.

3.3. Результаты.

3.3.1. Граничная энергия ^-спектра из измерений на спектрометре ESA-12.

3.3.2. Граничная энергия ^-спектра из измерений на спектрометре ESA-50.

3.3.3. Анализ экспериментального спектра, полученного на спектрометре ESA-50, методом двойной разности.

3.3.4. Процедура описания экспериментального (3~-спектра 241Ри, полученного на спектрометре ESA-12.

3.3.5. Результаты анализа спектра 241Ри, полученного на спектрометре ESA-12.

3.4. Выводы.

Одним из наиболее фундаментальных и интригующих вопросов современной физики является вопрос о наличии у нейтрино массы покоя. Хотя в стандартную модель слабого взаимодействия нейтрино вводятся как безмассовые частицы, нет никаких фундаментальных принципов запрещающих иметь им ненулевую массу покоя. Однако, до сих пор нет не подвергающихся сомнению экспериментов, которые устанавливали бы наличие или отсутствие такой массы, несмотря на несколько десятилетий систематических поисков.

Хотя верхний предел на массу нейтрино считается малым, ~ 1 эВ или даже меньше [1], ограничения из прямых кинематических экспериментов не такие уж и маленькие. Верхний предел на массу мюонного нейтрино составляет 170 кэВ [2], а для тау нейтрино - 18.2 МэВ [3].

Принимая во внимание возможные, в случае наличия у нейтрино ненулевой массы покоя, нейтринные смешивания, становится понятной актуальность проведения исследований по поиску таких смешиваний в вышеуказанном диапазоне масс, в том числе и при помощи электронной спектрометрии. В таком случае ожидается появление характерного изгиба в /3-спектре, который может быть обнаружен в измерениях с высоким инструментальным разрешением. Более того, кинематические исследования такого рода могут быть использованы для поиска так называемых стерильных нейтрино.

Изучение возможного влияния примесей нейтрино на форму /3-спектров является довольно сложной задачей в силу целого ряда факторов. В частности, необходимо хорошо знать характеристики спектрометров электронов и измеряемых радиоактивных источников, а также изучить другие возможные источники систематических ошибок. Количество радиоактивных изотопов, доступных для таких исследований, также ограничено. Это связано с тем, что доля фазового объема массово чувствительной области /3-спектра падает пропорционально росту граничной энергии /?~-распада (Ет(,ж), поэтому исследования необходимо проводить с изотопами, имеющими относительно низкую величину Етах- Кроме того, /^-распад должен быть не более первого порядка запрета, т.к. для сильно запрещенных переходов поведение формы /?-спектра не так просто описывается теоретически. Наличие дочерних изотопов, слишком длинный или очень короткий период полураспада, наличие переходов в возбужденные состояния накладывают дополнительные ограничения.

Одним из путей поиска примеси тяжелого нейтрино с массой т„я в /3-спектре с граничной энергией Етах, является поиск дополнительной ветви /3-распада с граничной энергией Етах — тинс2. Корректность процедуры анализа во многом определяется возможностью описать все эффекты, влияющие на экспериментальную форму спектра, с достаточной точностью. Систематические ошибки могут имитировать или напротив приводить к исчезновению возможного эффекта, связанного с примесью тяжелого нейтрино, как например было в случае 17 кэВ нейтрино (раздел 1.4.). В частности, одной из сложнейших проблем является учет упругих и неупругих рассеяний электронов, как в изучаемом источнике, так и в спектрометре. Зачастую, для определения влияния энергетических потерь на форму экспериментальных /3-спектров проводятся дополнительные измерения, при одинаковых условиях, электронов дискретных спектров с близкими энергиями (Оже или конверсионные электроны). С этой целью, идентичным образом с /3~ источником, приготавливают радиоактивный источник другого изотопа, по возможности с близким Z. Предполагается, что потери энергии электронами в обоих источниках близки и поэтому форма, например, конверсионной линии используется как функция отклика установки в целом, включая как радиоактивный источник, так и энергоанализатор с детектором. Однако, форма конверсионных линий зависит от различных атомных процессов, например встряски, а кроме того трудно приготовить источники одинаковой толщины в диапазоне нескольких А. Более того, свободный пробег, как между актами упругого, так и неупругого рассеяния электронов, зависит от энергии, и одной или двух калибровочных конверсионных линий может быть недостаточно для адекватного отображения такой зависимости. Негативная роль всех этих эффектов увеличивается с уменьшением энергии изучаемых /3-частиц. В некоторых из предыдущих работ согласие между экспериментальными и рассчитанными теоретически /^-спектрами было получено только после введения физически необоснованных дополнительных корректирующих функций (физический смысл которых не всегда ясен).

Мы провели исследования непрерывного /^-спектра 241Ри при помощи двух электростатических спектрометров разных типов, используя несколько разных по активности и типу подложки радиоактивных источников 241 Ри, определили функцию потерь, основываясь на МС (Монте-Карло) симуляциях процессов упругого и неупругого рассеяния в источнике, и провели анализ спектра без использования феноменологических параметров при фитирова-нии.

Выбор пал на 241 Ри по нескольким причинам, а именно:

• На ветвь /?-распада приходится 99.998% от всех распадов 241Ри, при этом все 100% таких распадов идут на основное состояние дочернего 241 Am, что приводит к образованию однокомпонентного /3-спектра.

• Граничная энергия /?~-распада 241Ри (20.8(2) кэВ [4]) близка к граничной энергии наиболее часто используемого для таких исследований 3Н (18.6 кэВ), в то время.как их атомные номера существенно отличаются (Z=94 и 1). За исключением 177Lu (Z=71) [5], все предыдущие попытки поиска тяжелых нейтрино из анализа ^"-спектров были ограничены Z<30.

• Низкая граничная энергия 241Ри позволяет применять для измерения его /?-спектра электростатические спектрометры с высоким приборным разрешением.

• При /?~-распаде 241Ри суммарная кинетическая энергия продуктов распада сравнима с энергией перестройки атомных электронов при изменении Z-»Z+1- Для изучаемых обычно изотопов с низким Z величина такой энергии пренебрежимо мала.

• В результате /?-распада 241Ри образуется нестабильное ядро 241 Am. Однако, в силу большого, по сравнению с 241Ри, периода полураспада дочернего 241Am (Tj/2 = 432 г.), коррекция экспериментального спектра на конверсионные и Оже электроны является небольшой, а 7-спектроскопия примеси 241Аш облегчает контроль источника 241Ри в процессе исследований. Кроме того, конверсионные линии, возникающие при распаде 241 Am, позволяют проводить калибровку абсолютной энергетической шкалы спектрометра электронов непосредственно в процессе измерений непрерывного (3 спектра.

• Источник 241Ри является более стабильным в вакууме, чем широко применяемые твердотельные радиоактивные соединения 3Н. Улетучивание части активности из источника приводит к изменениям фона и структуры источника, что значительно увеличивает систематическую ошибку.

Основными целями настоящей работы являлись:

1. Поиск примеси тяжелых нейтрино из анализа /?-спектра 241 Ри, с расчетом потерь энергии электронами в радиоактивном источнике 241Ри, и без введения нефизических параметров при обработке.

2. Изучение /3-спектра 241Ри на двух различных электростатических спектрометрах и анализ релевантности МС симуляций рассеяний электронов в реальных источниках, основанный на знании о сечениях упругих и неупругих столкновений, толщине и структуре источников.

3. Экспериментальное исследование зависимости основных характеристик электростатических анализаторов от энергии электронов.

4. Необходимое для анализа /?-спектра 241Ри, экспериментальное изучение спектра электронов низких энергий, возникающих при а-распаде 241 Am.

Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения.

3.4. Выводы.

Результаты, полученные на спектрометре ESA-12, продемонстрировали возможность корректной обработки /3-спектров без введения феноменологических параметров, даже в случае поиска таких тонких эффектов, как возможная примесь тяжелого нейтрино. Использование при измерениях двух различных спектрометров позволило найти систематические эффекты, связанные с измерениями на спектрометре ESA-50, и избежать неверной интерпретации экспериментальных результатов.

Установленный верхний предел на примесь нейтрино с массой покоя между 14 и 17 кэВ/с2 на спектрометре ESA-12 составил 0.40% с 95% доверительной вероятностью, наименьший предел был получен для тиц =16 кэВ/с2 и составил 0.10% (95% C.L.). И для нейтрино с массой покоя от 5 до 14 кэВ/с2 верхний предел примеси тяжелого нейтрино был получен на спектрометре ESA-50, из анализа экспериментального спектра 241 Ри методом вторых разностей, и составил 1% с 95% уровнем доверительной вероятности. Что касается систематической ошибки полученных результатов, то мы считаем, что полученное соответствие формы /3~ экспериментального спектра 241 Ри, после всех выполненных коррекций, теоретической форме, говорит о отсутствии неучтенных систематических эффектов на уровне доступном для изучения при данной экспериментальной статистике. Аналогичные выводы можно сделать и по результатам анализа методом вторых разностей экспериментального спектра, полученного на спектрометре ESA-50. Этот метод позволяет не учитывать некоторые из систематических эффектов изменяющих форму спектра. При наличии систематических эффектов, имитирующих примесь тяжелого нейтрино на заявленном уровне, это имело бы явное влияние на вид полученного спектра двойных разностей.

Заключение

Результаты проведенных исследований можно свести к следующим:

• Впервые для поиска примеси тяжелых нейтрино использован (3-спектр

241Ри. Исследования спектра выполнены на двух электростатических спектрометрах. Полученный верхний предел на примесь нейтрино с массой покоя от 14 до 17 кэВ/с2 составил 0.40%, и для нейтрино с массой покоя от 5 до 14 кэВ/с2 1% с 95% уровнем доверительной вероятности (наименьший предел в 0.10% получен для массы 16 кэВ/с2). Определено значение граничной энергии (3-распада 241Ри 20.7 ±0.3 кэВ, подтверждающее принятое значение 20.82 ± 0.2 кэВ.

• Учет рассеяний электронов в источнике позволил анализировать экспериментальные спектры 241 Ри без введения феноменологических поправок. Было показано, что метод симуляций рассеяний, основанный на знании индивидуальных сечений упругих и неупругих столкновений, позволяет описывать форму /?-спектров и конверсионных линий реальных источников с хорошей точностью вплоть до энергий ~ 3 кэВ.

• Экспериментально получены зависимость трансмиссии спектрометра ESA-50 от энергии электронов в диапазоне 3-20 кэВ и зависимость эффективности регистрации электронов канальным умножителем для спектрометра ESA-12.

• Изучен низкоэнергетический спектр электронов, испускаемых при а-распаде 241 Am. Определены энергии переходов в 237Np: 26343.8 ± 1.7, 33192.5 ± 2.5, 42704 ± 5, 43420 ± 3, и 123052 ± 7 эВ. Также определены относительные интенсивности конверсионных линий этих переходов. Значения энергий 9994 ±5, 10186 ±5 и 13977 ±5 эВ были получены для доминирующих Оже переходов в Np: ЬзМ4М5(1С4), L3M5M5(3F4) и L2M4M5(1G4), соответственно.

Полученные результаты были опубликованы в следующих работах:

1. О. Dragoun, A. Spalek, М. Rysavy, A. Kovalfk, Е.А. Yakushev, V. Brabec, A.F. Novgorodov, N. Dragounova and J. Rfzek.

Search for an admixture of heavy neutrinos in the /З-decay of 241Pu. J.Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 25 (1999) 1839-1858

2. A. Kovalfk, E.A. Yakushev, Y.M. Gorozhankin, A.F. Novgorodov and M. Rysavy.

The low-energy electron spectrum from the a-decay of 241Am. J.Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 24 (1998) 2247-2252

3. П. Петев, B.M. Горожанкин, Ц.Д. Вылов, А. Ковалик, E.A. Якушев.

Новая система автоматизации электростатического /^-спектрометра ESA-50.

XLIX совещание по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, Санкт-Петербург, 1999, тезисы докладов, с. 172.

4. V.M. Gorozhankin, V.G. Kalinnikov, A. Kovalfk, A.A. Solnyshkin, A.F. Novgorodov, N.A. Lebedev, N.Yu. Kotovskij, E.A. Yakushev, M.A. Mahmoud and Rysavy

The problem of the anomaly in the 158Er beta decay solved. J.Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 22 (1996) 377-386

5. 0. Dragoun, A. Spalek, M. Rysavy, A. Kovalfk, E.A. Yakushev, V. Brabec, J. Frana, D. Venos.

Improved methods of measurement and analysis of conversion electron and /^-particle spectra.

Applied Radiation and Isotopes 52 (2000) 387-391

В заключение считаю своим долгом выразить глубокую благодарность научному руководителю, кандидату физико-математических наук В.М. Го-рожанкину за руководство и помощь в выполнении проведенных исследова

1. D.E. Groom et al, Review of particle physics, The European Physical Journal C15, (2000), 1. Доступно на (URL: http://pdg.lbl.gov/).

2. К. Assamagan et al., Upper limit of the muon-neutrino mass and charged pion mass from momentum analysis of a surface muon beam. Phys. Rev., D53, (1996), 6065-6077.

3. ALEPH Collaboration, An upper limit on the tau-neutrino mass from three-prong and five-prong tau decays. Eur. Phys. J., C2, (1998), 395-406.

4. K.H. Шлягин, (3-спектр Pu241, Изв. АН СССР, Серия Физическая, 20, 8, (1956), 891-895.

5. S. Schonert et al., in: Electroweak Physics Beyond the Standard Model, J.W.F. Valle and J. Velasco, eds. (World Scientific, Singapore, 1992).

6. G. Steigman et al., On the nucleosynthesis bound to the number of neutrino flavors. Phys. Lett., B176, (1986), 33.

7. G. Gelmini, Neutrino in cosmology, in Neutrinos, под редакцией H.V. Klapdor, Springer-Verlag, Berlin, (1988), 313.

8. J. Yang et al., Primordial nucleosynthesis: a critical comparison of theory and observation. The Astrophysical Journal, 142, (1984), 414.

9. F. Boehm and P. Vogel, Physics of massive neutrinos. Cambridge University Press, Cambridge, second ed., (1992), 222.

10. W. Marciano and A.I. Sanda, Exotic decay of the muon and heavy leptons in gauge theories. Phys.Lett., B67, (1977), 303.

11. M. Honda et al., Calculation of the flux of atmospheric neutrinos. Phys. Rev., D52, (1995), 4985-5005.

12. Y. Fukuda et al., Atmospheric muon-neutrino / electron-neutrino ratio in the multiGeV energy range. Phys. Lett., B335, (1994), 237-245.

13. D. Casper et al., Measurement of atmospheric neutrino composition with IMB-3. Phys. Rev. Lett., 66, (1991), 2561-2564;

14. R. Becker-Szendy et al., The electron-neutrino and muon-neutrino content of the atmospheric flux. Phys. Rev., D46, (1992), 3720-3724.

15. K. Daum et al., Determination of the atmospheric neutrino spectra with the FREJUS detector. Z. Phys., C66, (1995), 417-428.

16. M. Aglietta et al., Experimental study of atmospheric neutrino flux in the NUSEX experiment. Europhys. Lett., 8, (1989), 611-614.

17. W.W.M. Allison et al., Measurement of the atmospheric neutrino flavor composition in SOUDAN-2. Phys. Lett., B391, (1997), 491-500.

18. Y. Fukuda et al., Evidence for oscillation of atmospheric neutrinos. Phys. Rev. Lett., 81, (1998), 1562-1567.

19. J. В ah call, Solar neutrino. I. Theoretical. Phys.Rev.Lett., 12, (1964), 300302;

20. R. Davis Jr, Solar neutrino. II. Experimental, Phys.Rev.Lett., 12, (1964), 303.

21. J.N. Bahcall, Solar neutrinos: Where we are, where we are coing. Nucl. Phys. B, 48, (1997), 309-316.

22. С.П. Михеев и А.Ю. Смирнов, Ядерная физика, 42, (1986), 913.

23. В. Pontecorvo, Inverse (3 process. Chalk River Report, PD205, (1946).

24. Г. Клабдор-КлаЙнгротхаус, А. Штаудт, Неускорительная физика элементарных частиц. Москва, Наука, (1997).

25. Е. Eskut at al., A search for muon-neutrino -> tau-neutrino oscillation. Phys. Lett., B424, (1998), 202-212.

26. J. Altegoer et al., A search for neutrino(mu) -> neutrino(tau) oscillations using the NOMAD detector. Phys. Lett., B431, (1998), 219-236.

27. A. Romosan et al., High statistical search for u^ —y ve oscillation in the small mixing angle regime. Phys.Rev.Lett. 78, (1997), 2912.

28. С. Athanassopoulos et al., Evidence for anti-muon-neutrino —> anti-electron-neutrino oscillations from the LSND experiment at LAMPF. Phys. Rev. Lett, 77, (1996), 3082-3085.

29. M. Koshiba, Observational neutrino astrophysics. Phys. Rep., 220, (1992), 229-381.

30. R.M. Bionta et al., Observation of a neutrino burst in coincidence with supernova SN1987A in the Large Magellanic Cloud. Phys. Rev. Lett., 58, (1987), 1494.

31. P. Galeotti et al., Neutrino observations from supernova SN1987A. Helv. Phys. Acta, 60, (1987), 619-628.

32. P.J. Kernan and L.M. Krauss, Yet another paper on SN1987A: Large angle oscillations and the electron-neutrino mass. Nucl. Phys., B437, (1995), 243.

33. H.V. Klapdor-Kleingrothaus, Double beta and dark matter search Window to new physics beyond the Standard model of particle physics. E-preprint hep-ex/9901021, (1999).

34. A.H. Wapstra and G. Audi, Atomic mass evaluation. Nucl. Phys., A432, (1985), 1.

35. K.E. Bergkvist, A high-luminosity, high-resolution study of the end-point behaviour it the tritium /З-spectrum. basic experimental procedure and analysis with regard to neutrino mass and neutrino degeneracy. Nucl.Phys., B39, (1972), 317-370.

36. A. Picard et al., A solenoid retarding spectrometer with high resolution and transmission for keV electrons. Nucl. Instr. Meth., B63, (1992), 345-358.

37. R.G.H. Robertson et al., Limit on anti-electron-neutrino mass from observation of the beta decay of molecular tritium. Phys. Rev. Lett., 67, (1991), 957-960.

38. E. Holzschuh, М. Fritschi and W. Kundig, Measurements of the electron-neutrino mass from tritium beta decay. Phys.Lett., B287, (1992), 381-388.

39. H. Kawakami et al., New upper bound on the electron anti-neutrino mass. Phys. Lett., B256 ,(1991), 105-111.

40. W. Stoeffi, The tritium beta spectrum and the neutrino mass. Bull. Am. Phys. Soc., 37, (1992), 1286.

41. Ch. Weinheimer et al., Improved limit on the electron anti-neutrino rest mass from tritium beta decay. Physics Letters, B300, (1993), 210-216.

42. Ch. Weinheimer et al., High precision measurement of the tritium j3 spectrum near its endpoint and upper limit on the neutrino mass. Phys. Lett., B460, (1999), 219.

43. A.I. Belesev et al., Results of the Troitsk experiment on the search for the electron anti-neutrino rest mass in tritium beta decay. Phys.Lett., B350, (1995), 263-272.

44. D.I. Britton et al., Improved search for massive neutrinos in 7r+ —> e+ neutrino decay. Phys. Rev., D46, (1992), 885-887.

45. J.J. Simpson, Evidence of heavy neutrino emission in beta decay. Phys. Rev. Lett., 54, (1985), 1891-1893.

46. V.M. Datar et al., Search for a heavy neutrino in the beta-decay of 35S. Nature (London), 318, (1985), 547-548.

47. T. Altzitzoglou et al., Experimental search for a heavy neutrino in the beta spectrum of 35S. Phys. Rev. Lett., 55, (1985), 799-802.

48. A. Apalikov et al., Searches for heavy neutrino in beta decay. JETP Lett., 42, (1985), 289.

49. T. Ohi et al., Search for heavy neutrinos in the beta decay of S-35. AN Evidence against the 17-keV heavy neutrino. Phys. Lett., 160B, (1985), 322324.

50. H. Markey and F. Boehm, Search for admixture of heavy neutrinos with masses between 5-keV and 55-keV. Phys. Rev., C32, (1985), 2215-2216.

51. D.W. Hetherington et al., Upper limits on the mixing of heavy neutrinos in the beta decay of Ni-63. Phys. Rev., C36, (1987), 1504-1513.

52. J.J. Simpson and A. Hime, Evidence of the 17-keV neutrino in the beta spectrum of S-35. Phys. Rev., D39, (1989), 1825-1836; A. Hime and J.J. Simpson,

53. Evidence of the 17-keV neutrino in the beta spectrum of H-3. Phys. Rev., D39, (1989), 1837-1850.

54. A. Hime and N.A. Jelley, New evidence for the 17-keV neutrino. Phys. Lett., B257, (1991), 441-449.

55. B. Sur et al., Evidence for the emission of a 17-keV neutrino in the beta decay of C-14. Phys. Rev. Lett., 66, (1991), 2444-2447.

56. F.E. Wietfeldt and E.B. Norman, The 17 keV neutrino. Physics Report, 273, (1996), 149-197.

57. P. Selvin, Is there a massive neutrino? Science, 251, (1991), 1426-1429.

58. K. Zuber and H.V. Klapdor-Kleingrothaus, The end of the 17-keV neutrino? Phys. Bl, 49, (1993), 125-126.

59. C.M. Lederer and V.S. Shirley, Tables of isotopes, 7th edn (New York: Wiley), (1978).

60. М.Н. Chen, В. Crasemann and Н. Mark, Relativistic radionless transition probabilities for atomic K- and L- shells. Atomic data and nuclear data tables, 24, (1979), 13-37.

61. F.P. Larkins, Semiempirical Auger-electron energies for elements 10 < Z < 100. At. Data. Nucl. Data. Tables, 20, (1977), 311.

62. П.С. Самойлов, Новые данные о распаде 241Am. Изв. Акад. Наук 23, (1959), 1416-1430.

63. Л.Н. Кодратьев и Е.Ф. Третьяков, Конверсионные электроны, сопровождающие а-распад Am241 и схема уровней Np237. Изв. Акад. Наук, 30, (1966), 386-393.

64. Y.A. Akovali, Nucl. Data Sheets, 74, (1995), 461.

65. A. Kovalfk et al., The К and LMX Auger spectra of krypton from the 83Rb decay. J. Electron Spectrosc. Relat. Phenom., 58, (1992), 49.

66. K.D. Sevier, Low energy electron spectroscopy. (New York: Wiley), (1972), 220.

67. J.L. Campbell and T. Papp, X-Ray Spectrom., 24, (1995), 307.

68. K.D. Sevier, Low energy electron spectroscopy. (New York: Wiley), (1972), 323.

69. J. A. Bearden and A.F. Burr, Reevalution of X-ray atomic energy levels. Rev. Mod. Phys., 39, (1967), 125-142.

70. O. Dragoun and M. Rysay, Systematic errors in the tables of theoretical total internal conversion coefficients. J.Phys. G.: Nucl. Part. Phys., 18, (1992), 1991.

71. R.G. Helmer, Gamma-ray energies for calibration from the decay of 161Tb, 172Hf-f172Lu, and 241 Am. Nucl. Instrum. Meth., A330, (1993), 434-438.

72. M. Rysavy and 0. Dragoun, A computer program for determination of nuclear parameters from internal conversion experiments. Comput. Phys. Commun., 19, (1980), 93.

73. J.L. Wolfson and J.J.H. Park, Low energy gamma-ray transitions in Np237 following of a-decay of Am241. Can. J. Phys., 42, (1964), 1387-1410.

74. T. Yamazaki and J.M. Hollander, Energy levels of 237Np. Nucl. Phys., 84, (1966), 505-533.

75. Ц. Вылов. А. Минкова, A.X. Иноятов, Электростатический бета спектрометр в области энергий 0.5 - 50 кэВ. Препринт ОИЯИ Р6 - 82 - 918, 1982, 13; Ch. Briangon, В. Legrand, R.J. Walen. Nucl.Instr. and Meth., 221, (1984), 547-557.

76. D. Varga et al., Nucl. Inst. Methods, 192, (1982), 277.

77. Nuclear Data Sheets, 64, 2, (1991), 505.

78. R.S. Hager and E.C. Zeltzer, Internal conversion tables. K-,L-,M- shell conversion coefficients for Z=30 to Z=103. Nucl. Data., A4, (1968), 1-235.

79. N. Coursol et al., Analysis of internal conversion coefficients. Applied Radiation and Isotopes, 52, (2000), 557-567.

80. R.B. Firestone et al., Table of isotopes. 8th edn, (New York: Wiley), (1998).

81. Y.A. Ellis-Akovali, Nucl. Data Sheets, 44, (1985), 407.

82. R. Shimizu and Z-J. Ding, Monte Carlo modelling of electron-solid interactions. Rep. Prog. Phys., 55, (1992), 487-531.

83. M.E. Riley, C.J. MacCallum and F. Biggs, Theoretical electron-atom elastic scattering cross sections: Selected elements, 1 keV to 256 keV. Atomic Data and Nuclear Data Tables, 15, (1975), 443-476.

84. A. Spalek and 0. Dragoun, The effect of electron back scattering on the shape of the 63Ni beta-ray spectrum. J. Phys. G: Nucl. Part. Phys., 19, (1993), 2071-2077.

85. A. Spalek, Surf. Interface Anal., 15, (1990), 739.

86. C. Wehenkel and B. Gauthe, Optics Commun., 11, (1974), 64.

87. E.A. Bakulin et al., Characteristic energy losses of electrons in U and UO2. Sov. Phys-Solid State, 16(9), (1974), 2568-2571.

88. J.M. Fernandez-Varea, et al., Monte Carlo simulation of 0.1-100 keV electron and positron transport in solids using optical data and partial wave methods. Nucl. Instrum. Methods, B108, (1996), 35-50.

89. M.A. Mariscotti, A method for automatic identification of peaks in the presence of background and its applications to spectrum analysis. Nucl. Inst. Meth., 50, (1967), 309-320.

90. E. Holzschuh at al., Search for heavy neutrinos in the /^-spectrum of 63Ni. Phys. Lett., B451, (1999), 247-255.

91. V. Brabec and M. Rysavy, Effect of the Fermi function on the results of the beta spectrum evaluations. Europhys. Lett., 21, (1993), 811-816.- 109

92. J. Ri'zek, M. Rysavy and V. Brabec, Czech. J. Phys., 45, (1995), 477.

93. A. Sirlin, General properties of the electro-magnetic corrections to the beta decay of a physical nucleon. Phys. Rev., 164, (1967), 1767-1775.

94. C. Caso et al., Particle Data Group, Eur. Phys. J., C3, (1998), 1.

95. T. Ohshima et al., No 17-keV neutrino: Admixture < 0.073-percent (95-percent C.L.). Phys. Rev., D47, (1993), 4840-4856.

96. J.L. Mortara et al., Evidence against a 17-keV neutrino from S-35 beta decay. Phys. Rev. Lett., 70, (1993), 394-397.

97. G.R. Kalbfleisch and M.Y. Bahran, Experimental limits on heavy neutrinos in tritium beta decay. Phys. Lett., B303, (1993), 355-358.