Процессы высокоскоростной деформации при обработке материалов взрывом тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.17 ВАК РФ

АКАДЕМИЯ НАУК СССР

ОРДЕНА ЛЕНИНА ИНСТИТУТ ХИМИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

На правах рукописи ГОРДОПОЛОВ Юрий Александрович

УДК 662.215.2:621.7.044.2 ПРОЦЕССЫ ВЫСОКОСКОРОСТНОЙ ДЕФОРМАЦИИ ПРИ ОБРАБОТКЕ МАТЕРИАЛОВ ВЗРЫВОМ

01.04.17 — химическая физика, в том числе физика горения и взрыва

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Черноголовка 19!)0

Работа выполнена в Отделении ордена Ленина Института химической физики АН СССР.

I

Официальные оппоненты:

лектор технических наук, профессор Кондриков Б. Н.,

. доктор физико-математических наук Трофимов В. С., доктор физико-математических паук Захаренко И. Д.

Ведущая организация: Научно-исследовательским институт механики МГУ

Защита егетшпея " ..... !990 г. в час.

па заседании специализированного совета Д 002.20.02 при Институте химической физики АН СССР по адресу: 142432, А\осков-ская область, Ногинский р-н, Черноголовка, ОИХФ АН .СССР.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ОИХФ АН СССР.

-Автореферат разослан

ев^^пА 1990 г.

Ученый секретарь специализированного совета Д 002.26.02 кандидат физико-математических наук

А. А. Юданов

©Ордена Лошша Институт химической физики АН СССР

• ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИК- РАБОТЫ

►V I

VI . ■

| Актуальность проблема. Развитие науки и техн. .<и во многом зависит от успехе , в области создания новых материалов. Мощным и экономичным методом получения материалов и изделий различного назначения является обработка исходных материалов взрывом, р"лючапцал такие операции 1а : взрывные. сварка, резка, прессованно порошков и др. Процессы высокоскоростной дг *)ор|..ацш, обусловленные дойстгчем высок' -с динамических давлений, являются важным аспектам взрывной обработки материалов. Для эффективного управления этими про1Ссами необходима физически об :но^анная модель поведения материалов пр I взрывном кагружеиии. Сложные реологические модели требуют для своего применения знан,-ч целого набора физико-механических хар^гстеряет: с материалов в таких, акстремальных условиях как высокие динамические давания. Поскольку такие дакн.-з в I -.стоящее чреия, как поави"о, отсутствуют, то сложные модели оказываются малопригодными для практики. В такой ситуации создание моделей, содержащих минимальное число параметров, характеризующих свойства материалов, является необходим^« и важным этапом в освоении методов взрывной обработки. Отсутствие моделей, достаточно простых, но вместе с тем способных описать и объяснить пр цессы и явления, сопро-"озциаящиа азрывнуп обработку матер--злов, сдерживает широкой промышгенног. ис ользование этих методов." Данная работа посвящена созданию »; апробации такого типа мо,'. >ли, чтб и определяет е« актуал!-чость.

Цель работы - развитие модифицированной гидродинамической модели поведения материалов при взрывном нагрукении; рассмотрение и объяснение с её позиций процессов и явлений, сопровожца-лцих взр"внур обработку материалов; тзазработк . на ^ё основе методов получилил материалов и .изделий различного назначения. " •

Научняя нойизУч подхода состоит 8 том, что для описания сопротивления материалов деформировании наряду с"эффек- ■ тайной лйггом ю" в рассмотрение г водится дпоянителььл ин--.^гральнал характеристик г материала - "эффективное ~эберх- •

ностное натяжение", что позволяет физически наглядно объяснить основные закономерности пластических течений,-которые ■ возникают при воротном погружении материалов и сопровождаю'; ея обр^опанив!.. повой поверхности. ■

На ааииту вносятся :

¡.'..Модифицирован ш гидродинамическая модель поведенщ материалов при варивном нагру/Кении.

2. Метод расчёта давления на поггртости металлическом ударника, метаемого скользящей'детонационной волной.

3. Сгчиа вкчисления параметров ме ания пластин и "или! дрических оболочек псодуктами скольйпцей детонации.

4. Механизм влияния добавок на процесс метания ударии ков смесеными ЕВ и -способ учета его в расчс ньк схемах кзт ния.

5. Теория волнообразования на контакте л поверхности тел при высокоскоростном к зон соударении.

. ' 6. Эксг. риментально устоловле 1ые зависимости длины б •ш от угла соударения при - .оудар-лши пластин ^авпой пащин и платности (особенности их поведения вб изи кри-.лческих углов).

7Г Теоретическое объяснение критических условий, при которых ■ й&илф.е£тся смена волнового, режима безволновым в пр цёссзх косого соударения пластин.

. ' 6. Теоретическое.объяснения неустойчивости осесиммзтр ной кумулятивной струи по отношении к бесконечно налим поо п-ейиям типа периодических "поек" и способ её стабилизации

.-продольным !йзгни1нш поло*'. '

■ 9. Методы изготовления сваркой взрыЕ м кс /лллических V. .-^й слоп .'.ой формы (биметаллические гс 1.рированнне. г.!а?лбраи тр. -зталлическип электрода с торцевым соединением э.-чмзнтс плакированные износостойким слоем тормозные бйрэбаны трагл ее. ).', .' •

10. Методы получения высокоплотных материалов и IiэдeJ различного назначьния взрывным.прессованием продуктов сам; распространяющегося высокотемпературного синтеза (выоокат: пературныа сверхпроводники, тугоплавкие твердые сплавы').

.. Практическое значение работы заключается в том, что'] читал в и г Г модель■поведения материалов поевсл. >т с ядины

шций объяснить эксперимента;? чив факд-*» вадашэ и полезные î различных задач взрывной обработки глатериачов и создает' юны для оффзктпшюго управления этики процессами. Уст го-;нныо в работб законе!,, рности используйте при разработке (нол-гическнх процессов получения материалов к изделиЛ зличн' ■•о назначения с использованием методов сварки вдры-а и прессования взрмчом г_">одуктов самораепрост «шкцегося юкотемпературного синтез о. (СВС).

Обоскова"нос л? и достоверность теоретических положений зыводог работы подтБоркдсьи эхепоркмзнтпльно, с привюче-йм современных методов регистрации бкетропротекаштих про-ссов, а также -опостаг генном их с экспериментальными -ян-ми других авто-ов.

Апробация г-або"м и публикации. Результаты работы н<. >цно- ; ".тно доклеивались на с nv ipax и конкурсах С гдоления î'.h-:итута химической физики АН СССР и Института структурно!! .кр<_ ;ннз! ки АН СССР, п. толке ira всесоюзных и маздународаых учнкх <hoрумахг 2-ом Совещании по обработке к'птсрихиюв вэры-■ (Новосибирск, -I9SI), 4-ом Всесоюзном совещании по ,варкэ резко взрывом 'Киев, 1973), Тб-ой Всесоюзной научно-техни-ic ой --шфэрекцш по порошковой металлургии (Сопрдяовск, . ©9),2-ом, 3-ек, 4-oti, 5-ом, С—ом, и 7-см йеящукаро*. нх шпозиумах по'обработке металлов вг;ы'вом (ЧССР, 1973,1976, )7l,1982,1985,1988), 10-ой Международной копфзроиции по ;coKo:3Hopr( :W' скому воздействию на материалы (Ютос; гвкя» Й9). Основные ¿зэулотаты изложены в 39 н гчпых .публикациях.

Структура и объём чиссортапии. Работа состоит из вводе,-ы, шести глав, заключения - и -приложений:; содержит список ринятых обо знача..лй и перечень цитированной литературы; элож^ча на Ъ65 олратщах, включая 256 страниц текста, 3 при** эженил, Lx рисунок, 3 таблицы, 222 библиографических звания. , •

■ о о —

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении кратко излолоны история и современное состояние чроблемг, обоснована актуальность темы исследования, поставлена цель работы. Там же з виде краткой аннотации перечислены рассмотренные в диссертации вопросы ; основные положения, которые выносятся не защиту; указано, что нового вносится в решение проблемы; дано обоснование структуры работы.

Отметин, что работа была направлена на построение достаточно простых моделей и схем, удобных для практического применения при описант. высокоскорс тной деформации материалов (главным образом металлов) на различных стадиях процесса -взрывной обработки. Эта направленность работы отражена и в названии диссертации. Структура работы соответствует поставленной цели. В первой главе даётся физическое обоснорчниг модели поведения лтеркалов при вапывном нагружении. В последующих главах на основе предложенной модели рассматриваются конкретные процессы и явления, сопровождающие взрывную обработку материалов, часть из которых не имеет на сегоднщний день однозначных толкований. Этот материал выполняет двойную функция: в -первь1Х, здесь решается ряд важных для практики Рзрнвнай обработки материалов задач; во-втосых, эдес\ проводится сравнение экспериментальных и расчётных данных, на основании которого можно судить о■справедливости'идей, полоненных в основу ¡-чечеток. Последовательное ь изложения материала в этой части работы имеет свою внутреннюю Логику. Так, вторая, глава посвящена изучению метания ударников 1 родук гми детонации. Это-первая фаза процесса зрывной обработки. Здесь изучается движение пластин и цилиндрически; оболочек, которые дефорисуются под действием продуктов взрыва,.и уст^навливаат-ся сь-ь параметров метания (скорость ударника й угол его развод т при движении) -с начальными условиями процесса (физические и геометрические характеристики ВЗ и ударника). При заданном начальном расположении ударника и обрабатываемой поверхности, параметры мётания определяют параметры соударе-

ния- (скорость соударения, угол соударения и скорость точки контакт?), которые б спою очередь определяют условия на по-г -рхности оорабатываемого материала (н частности, .-кгошп^ду и врет/л действия высоких давлений). Таким образом, решение з'-тдчи о мотании позволяет управлять условиями на обрабатываемой ..оверхности путём изменения начальных условий. Плас-тичзс гя деформация м: тер", и., о в в процессе соудар .-тал (при заданных параметрах удара) - это вторая фаза нарывной обработай мятериЕ. а. .Здесь наиболее интересные "вленин наблюда-кл'ся при .сосом соударении тол, метаешх продуктами впрыпа. Это-волнообрязо*>ание на контаг ной поверхности тол, которое играет важную рс ¡ъ е пр^ее^ч сварки металлов вдрыво;, и ку-муляти./Ше струи; которые широко применяйся на пр?кт.'-се для резки металлов, дро 'тения горных п ;юд и т.д. Исследовании эг 'х явлений посвящены г^эт ■ . и четвертая главы поотлотст ■венно. В двух последних главах получегчне результаты исполь-пуютия для решения "рактических- зад^ч, часть и.ч которых выполнялась по з! 1зу заиктересованннх организаций. Так, пятая м .ва '"освящена проблема получения деталей сложной фор.лК методом сварки вз]С в ом, а в шестой глгвз рассмотрена проблема полечен I высокоплотных материалов и. изделий методом' варнв-н~го прессования продуктов СВС. Такова обЕря схем? ри^'оты.

Глава I. Модифиоигэдданная гид ддинамическая мпдедь по! дения материалов при взрывном нагрузеими

Простейшей >-одельг описывающей поведемте (движение) материалов при взрывном нагружении является модель идеальной несжимаемой жидкости, она испольг/ется в работе в качгетвв о'аэог? Ч. Эта модель впервые ис-большим успехом бмпа применена, к металлам для обгленения процессов формирования ку^ :яп!в-лой струи и взаимодейсии" её с преградой /М.А.Лаврентьев, Г.Тейлор и др./. Возможность применения такой модели к твс]' -долу телу 'снована ча том, что при вз! ¿в ном нагруж. м;: на поверхности тела действуют давления, которые существенно происходят редс.ш прочности болыпу ства материалов, но .¡едсс-■<ато'<нр для загстноь; и. .да'ненга их плотности. В так-..х уело-

Виях многие материалы переходят в пластическое состояние, ' тело начинает необратимо деформироваться(тыь),л;|&> двигаться

■ как ц<=лое, или и то л другое одновременно в зависимости от условий на своб дных от продуктов взрыьа границах* Пластические течения материалов описываются в этом случае уравнением движения Эйлера г уравнением мерязрывности. Данная гидродинамическая система уравне..лЛ является замкнутой и будучи дополненной соответствующими начальными и граничными условиями даёт однозначное решение.

Следует отгадать, что модель идеа.-ыюй несжимаемой жидкости для различных материалов подходит в разной степени .Так,

• например, дая монокристаллов с сильной анизотропией прочностных свойств она подходит в меньшей-степени» чем для ионокрис-таялических металлов, у которых в силу характера овязей они слабо зависят от направления. В ещё большей тепени данная модель подходи? для описанг - пластических деформаций зте.:-

• стурированных поликриеталлических г аморфных материалов. Ио

бпрве физических соображений понятно также, что в пределе очент больших давлений практически все м териаш ;олины вести себя как идеальные живости.

Модель идеальной несжимаемой жидкости в своём классическом варианте оказалась очень плодотворной при описании плас-лйческих течений, воаиикаьщил в металлах пр'--, взрывно.: нагру-•жейии. Так, построенная на пё основе теория кумуляции .позволила рассчитать такие валшые параметры кумулятивной струи

• как с« толщина, скорость, глубина внедрении в преграду,'Вместе с тем при изучении кууляции били установлены оксгаримеи-тал:-;'!Ы5 факты, которые не укладываются в -радиг -юь.ул ги,цро-дин£.'члческ..т> теории этого явлеггия и требуют для своего обьяс нет,", сущестпенннх изменений или дополнений к теории. К таки факт:.;.; можно, например,• отнести: исчезновение 'кумулятивно'!

■ струи при уменьиани;' угла соударения метаешх продукта:.«! пзр ва пластин ниже некоторого критического значения; заниженное (по сравнению'с расчетом- по модели идеальной-несжимаемой «цн кости) значение скорости .плоских, кумулятивных струй в опрег • лзниом. диапазоне углов соударения; возникновенгл регулярных волн иа ко:*гактной.поверхности кбтвллов при лосом ссуцарёнм

' - 6 -.

пластин; неустойчивость осесита тричных кумулятивных струй, образующихся при схлопквзнии под действием продуктов взрыва с iесишетричных металлических облицовок, и связанное о ovum существование фокусного расстояния для кюедого кумулятивного зарлда. '

Та. лм сбра^ом, даже такие объекты, как металлы с условиях -'JCOKOCKopocTHor^ дэфс.шрования, вообще гс оря, ведут со5я сложным образом. Для объяснения тех явлений,•которые не уклздывамтся " pw¡ra традиционной модели идеальной нзсяима-t .ой жид"0сти, т.е. для котьрих донная модель оказалась слии-ком груба, её необходимо видои.-менить таким образом, :тсбы она учитывала тс свойстьл с^сды, которыми ранэо npeiit ^ога-лось, ' а именно -люмаемость /Дк.Уолш,Р.11]ргЛлор и до./ н прочность (т.е. солротгзлонио материалов деформированию).

Для описания сопротилле.'.ля материалов деформировали» £ настоящей работа вводятся два параматз~ч: "эффэктальая вязкости' и ''.ффоктивнле поверхностное натяжепно". ПзрЕый из •них - ко^ффицкг-г внутреннего трения (англог коэффициента вг. косч в еидкости). Он вводится в рассмотрена и тех случаях, когда необ одимо учесть "чссипацига энергии, и связан ' с ь-.ерг-:гическими затратами на преодоление внутренних' связей г-и сдвиговых деформациях. Отметим, что материалы npi. вьрыв-•ном нагружении-находятся п "псевдого.,„ком" состоянии, т.е.

т как жидкости, оставаясь в те рдом'состоянии с точки зрения arpe; .тнто состоять. Характер внутренних связеЗ ва-'виси" от структур вещества, мехот быть весьма разнообразным, :к 'при таком необутом г i стоячий вещества ira") -изучен. Сан механизм пластической деформации материален при взрывном наг-' ружемки тоже иоде t быть весьма с/ жен. Так, например, для крист-ллических материалов это может быть сочетание скольжения атомнцх плоскостей с двойникованием. Кром? того взрывное лагруконче сопровождается генерированием.большого числа дис- ; локаций, их взаимодействием при движении. Б ташкристаяличр".-ки* материалах сэд- добавляйся и ело;, ше процессы ча границах зерни. Все эти процессы сопровождалтся диссипацией энергии, меха 1зм которой очень сложе", и описать ее поэтому *мо- . ъно только приближённо, г именно введением "эффекту ной. вяз-

кости" как некоторой усредненной (интегральной) характеристики материала. Заметим, что при описании пластических тече-•ний металла я условиях взрывного нагружения вязкость вводилась и ^анее /С,К.Годунов, Л.Л.Дерибас,В.И.Мали ч др./, причём было показано, что металлы ведут себя как ньютоновские жидкости. Мчтематачес\.[ это ознаг ет, что в гидродинамической системе уравнений вместо ураь..енгя Эйлера следует использо-зать уравнение На.вье-Стокса.

Сопротивление материалов деформированию (изменению формы тела) к- сводится, однако, только к внутреннему трению. Действительно, допустим такой идеализированный слуг—й пластической деформации кристаллического топа, когда преобладающий механизмом пластического течения являе: я скольжение друг относительно друга целых блоков кристалла вдоль атомных Плоскостей. В этом случае при смещении блоке на половину периода решётки затрачиваете: механической энергии ров1. - сколько, сколько • атем выделяется при гг ускальзывании блока на )стасшсИсп половине период; решё ки. Таким обпазом си; • вьу-трен'^й связи носят консервативный харак эр и диссипации энергии пе происходит. Т'чое дяиженио' с ¡.ответствует ньвяакому течению и казапос- бы не требует снергетииеских затрат. Но это справедливо только том случае, если изменение формы те-•Аа на сопровождается образованием новой прг рхности. В противном случае даже при такой идеализированной картине пластического течения необходимо учесть энергетические затраты, связанные с преодолением связей при увэличеняи шгощади поверхности. естественно прэдпо-ожить, что эти энергетические затраты будут пропорциональны изменению нлог ци п^ерлности, а коо.1<Ь циеч,- пропорциональности следует рассматривать как ещё один"' ¡аряду с вязкостью) интегральный параметр маршала, харчк:^изующий его сопротивление деформирования. По своему физическому смыслу ">тот параметр (т.е. энергия, которую необходимо затратить для изменения.поверхности материала на единицу площади)' соответствует-коэффициенту поверхностного натяжения обычных жидкостей, хотя эта аналогия и не являете : полной, в вид) "псевдоясидкого" "остояния р-ещсст; .. Вподечие "эффективного поверхностного нятйженип" составляет основную - 8 - '

новизну подхода, который поэвол- эт при о.жвнт пластических течений нагруженных взрывом материалов воспользоваться ■' хорошо разв» гам математическим аппаратом для описания вяг • ких течений и капиллярны оффектоЕ. Саш и.¿родинами».зскии уравне; ля при зведения в рассмотрение "эффективного пзверх-ностногг натяжения" на измзмпотся, но в граничных условиях необходимо учесть' дополните 'ьнуга разницу давлени'-* по оба с"">роны поверхности раздела, которая даётся уравнением Лапласа.

Еще паз отметим что оба введённых интегральных гдргшет- . ра характеризуют прочностные свойства материалов в таком необычном состоян!'"', при ["'Тором характер внутренних связей может иметь н"чзго общего с обычными жидкостями. 1' »тому, ' например,- совершенно не правомерна экстраполяция значслий коэффициенту« вялости и "ов^хностного натяжэ,.ля расплзчлг'"-ных металлов в класть высоких давлений и низких температур для с 1реде.;зния или оценки значений "эффективной вязкости" и эффективного поверхностного натякЭпия" в металлах при изрыв-кс" нагружении. Значения стих интегральных параметров эгуТ быть установлены только косвенно, путём сравнения расчета. ' • пл8 тичг".кого течения, Випслнеиного по мод ли, учитывавшей "аффективное поверхностное чатяжьле" и/или "эффектир-ута вязкость", с экспериментом. Понятно, пг- току, т>то прь рассмотрели лэго к'.ли иного явления количество подобных параметров должно бкть -ве-ено к минимуму, чтобы было возможным '"олуче- ' ние конкретных кулича.увечных результатов.

В Данной глазе рассмотрены также варианта возможного упрощения модели при решении ряда ьадач, основанные на предпо-локе;ши о потенци. льчости гечэнвд и гипотезе о несвязанпссти элые"Тов среды; анализируется влияние сжимаемости и объёмных (понде,лмотр1шг)сил, которые возникают при пластических деформациях проводящих атериалов в магнитном поле; приводя- -тея все основные уравнения, которые используются в дальнейшем. • '•■••■ .

Глава II. Метание тел продуктам скользящей детонационной во"ньг i

В отой главе теоретически и экснеримент&пьг-» исследованы процессы метания металлических ударников плоской и цилиндрической формы проду. ;ами дето на ии. Рассмотрены различный 'схемы взрывного нагрухеняя материалов ударникам; анализируется связь параметров соударения с параметрами метания; разработана простая и удобная для инженерных- расчётов дьумориая схема вычисления параметров метания. С .говным элемени?" новизны предпокенной расчётной схемы метания и её пре мушост- . вок по сравнениюср«1!с-: используемыми друмернымк схемами /А.* .Дерибас, Г.Е.Кусы-'им п др./ является тс что она учитывает кривизну детонационного фронта, которая, как покаатш в работе, оказывал» существенное влилниь на параметры метания. В остальном, Используются . 'щрпринятые для задач по катанию упрощающие предположения, такие ка; отсутствие влияния воз-jyxB., пол и тро личность закона расширения продуктов взрь.^а ( Р-Ар*) , малая ширина зоны химической реакции ,'отсутствио влияния "хишика") и 7,.д.

Задачу о метании ударника продуктами взрыва условно мо; -но разбить на две части. На первом этапе рассматривается газодинамическое течение продуктов взрыва за .'ронтом д^тонаци-■ miHOvi волны и определяется давление, действующее на ударник. ' Во второй.части рассматривается движение ударника под действием. продуктлэ взрыва и определяются параметры метания.' Схема, кллюетрлрутаая расчёт давления на поверхности ударника, покаviHaf^pjn.I.&ec.sifocHTдетонационной вс ны 0. движется влево в>, чль говерхности ударника со скорос -ыо ® . Б системе ко-орди.1 >.т,' связанной с фронтом, рассматриваемое движе*»че продукте п взрыва стационарно-. Область I-сднорэдный'г^ток, П-зона влияния волны разрг '.ения, обусловленной движением ударника, III - зона влияния волны разрежения со свободной поверхности заряда. Отметим, что ит-енно за-счет искривления детонационного фронта волна разрежения III занимает область CAD, что et • ответствует Случаю'выхода косо" детонационной i ,лны на зво-

•• • .--ю - . • '

Йодную поверхность заряда ЕА, у достигаем поверхности ударника (заштрихованная области) в некоторой точке В. Если гтедположить детонационный фронт С Л прямолинейным (как ото делается в болошнствз р„бот. по метанию), \о характеристика А®, ограничивающая снизу волну разрежения, идущую от сзобод-кой nqв^ рхности наряда, совпадает с линией самого фронга,и ьо ьс Ч области тэчзн"ч пр< уктов взрыва необход мо будет ■ у.лтавать взаимодействие волк разрешения II и III, что суще- ■ стгенно уело*- яеи задачу. С учётом же рояльной геометрии де-1»национ зго фронта оказывается возможны!/ заметно упростить ■ решзние двумерной газодинашче :кой задачи. Так, е настекшей работе течение 1 ;юдукто;. детонации в области II апрскснмиру-ется с .,'общённым ечением Прандтля-Майара, для котопо!- > можно получить-аналитическое вырамэнив давления на поверхности у;- '.рника к«.к функции углг нг -лона касательной к повос.-ност ударника в данной точке Р = Р( ] Поскольку волна разрежении III .¡амного интенсивнее волны разрежения II, то считается, чт1 праве; точки В давление практически !С'Но?енно пода-е'. до -уля. Таким образом, газодинамическая часть задачи свелась к определе». •» положения х°рактеристики АВ. Её наклон " '■ опр „-дех>. зтея характером течения продуктов ьэрипа в. окре относ-■г* точки А. 110ск',льку детонация на краюзчрядг.неяедяет т идеаль~' ной,то анализ течения, изображённого .на _шс.2, Ьыл выполняй толь-о и привлечением самых обкзос соотношений физики ударных сочи* и прэднолоя. .ш: о равенстве полной скорости продукте ■ за удар'-ьым Фронтом местной скорости звука 'аналог давила от-

бора Чепмека-Жугп, обеспечивающий стациснаргость рассматриваемой уда"мо-волновой конфигурации). Такое рассмотрена позволило зналити"эски вычислить значение ЯГ1 и местной скорости звукг установить диапазон возможных значений угла наклона детонационного фрелта к свободной поверхности заряда

£ ¡¡¿-Я. При этом экспериментально было установлен но, что на практике реализуется имьнно минимальное значение

ц 513 Дакчого диг.' азона. Заг-ем было "/числено знг еняе угла наклона полной скорости продуктов V/ к детонационное фронту и, следователь! "1, положение характв1 лстикИ . да, что 'полностью рс.аае ■ газодинамическую часть за,—щи. • .

-Ч - .•■'•"

' Рис.

• К

Описанный метод расчёта да- тения мо,;.но использовать при ' решении задач о метании в сочетании с любой реологической i/"целью поведения ударника. В данной работе испэлг'овалась простейшая из них - моде:-.> несвязанных элек.нтов, обоснован- • нрч в 7лЛ; Били разработаны удобные и экономичные алгоритмы расчГ метания пластин и цилиндрических ударников, сос-тавленч программы.

Экспериментальное определение параметров метания осуществлялось с использованием методики импульсного рентгеногра-ф' ровяния. Бьшо показано хор оее соответствие расчётных и эк-, спериментальных данных по мотанию пластин и цилиндрических , оболочек.

В данной гл-°че исследовался также механизм влик чя добавок на-процесс метания ударников «.месев№лг1 ЕВ. Иоуч-юсь влияние так л,. добавок, кгг- п^чаренная соль, ам. начняя и бар'-евая селитры (на..более часто применяемые на практике добавки)/ В эк«, iepnv чтах наблюдалась сепарация течения продуктов взры-t-a с образованней у поверхности ударника области газообразных гтр- пуктов детонации, где конденсированные, частицы добг ¡си \ отсутствуют. Поскольку двтаенио ударнцка в основном определи-' етс ; заочном расшрония »'аза в атой облас. то агрегатное состояние добавки за фронтом дотоь.щяонной волну является одним из важнейших факторов. Показано, что прй аншп.ое эксперт-"ен'.алыпе; результатов и использовании различных расчётных схем прииенг -ы .но к метанию ударников емзеевымк BE i "обходи-• мо учитывать име..ио з^'ктявную кассу ВЗ, исключав из полной массы ВВ, массу той части добавки, которая за фронтом детонационной ваяны остаётся в конденсированном состоянии. Коэффициент политропы продуктов взрыва -южно, при этом,. полагать раьны" коэффициенту политропы "чистого" ВВ, входящего в .состав смеси. ,

Глава III. Вслкопбгаоовзд'ие m контактной поверхности ' те" г.тги аиаокоско'ростгрм косом соу"аг-е:нтя.

Это явление сопровождает сварку взрывом и привлекало -ma;n;p многих исог°дователей /I .Абрахамсон, А.Бахрани^Т.Ета,

- 13 - •' ' '

,В.!'£>оссланД, Дк.Хант, Г.Коеан, Л.Хольтцман. Дж.Робинсон, С.К.Гоцунов, Л.А.Дерибас, В.У Кудинов у др./. Анализ известных экспериментальных данных к теоретических работ по е ч-нообразованию, ьнполненный в данной главе, показ'-т, что на сегодняшний день нет общепризнанной концепции гтого явления, ч вопрос о природе воли на границе, раг ;ела металлов остаётся открытым.

В настоящей работ' построена теория волнообразования, основанная на модифицированной гидродинамической модели, развитой в Гл. I диссертации. О-то принципиально ноеый подхс. к решению проблемы волнообразования, согласно котором;, волны на границе раздела металлов рассматриваются как своеобразные "каг штярные" волны, развитое которых связан.) с мрганизыом неустойчивости Кельвина-Гельмгольца. Увеличение амплитуды волн приводит к ттроявленшо нелинейных эффектов и, в частнос-. ти, возникновению пихрей, Д лее начинается перекачка энергии волнового движения в энергию возникших мелкомасштабных воз-(.утцений. Таков механизм ограничения неустойчивости, ко-.орып приводит к стабилизации волнового режима л установлению автоколебательного хараггэра волнового ,чвиже--чя. Рассматриваемый волново» режиг не является гармоническим, поскольку существует граница, отделяющая деформированную поверхность от ещё недеформировапной (точка контакта). "Нал..иго" цуга волн движется , с групповой скоростью (ы) , которую естественно положить равной скорости точки контакта (1?ч). Отдельные вогни профиля дгижутся с фазовой скоростью (с) , которая из равна групповой С < и . Это 1' случай соответствует "Аномальному" закону дисперсии, при котором • о.*"ы лкда&.ся" в окрест-, ности. точен контакта и перемещаются"в, глубь" волнового пакета.' , .

Г :чйт волнового режима, выполенный в настоящей главе, показа.», что волны ; лейт-синусаидальнул форму -адь-в первом приближении». Второе приближение, полученное методом Стокса, приводит к выражению для волнового профиля в Еиде ряда «Гурьо

? .со* ... • .

4 * ' ■ ■/б гр\*рг).

г Г4 - '

к.

где dfl - амплитуда волн, а к - ¿Ф/Л — волновое число. . Отсюда "идно, что при соударении металлов разной плотности'

имеет'место асимметрия волн, при которое острые ! '. гребни волн натравлены ь сторону более плотного металла,' г;и J->i= p¿ вторая гармоника исчезает и волны имеют сиьу-соидаль..ую форму даже во втором приближении. Это объясняет, извес ныо эксперимент льныи данные но соударении, пластан у..', разных металлов. Выражение для длннь: волн следует из дисперсионного соотношения и для случая соуда; ^нмя пластин из одного и талла имеет вид Л - 9Я & / *>р , где 'эффак-. тивное поверхностное натяжение 6 . устанавливается ! том сравнения этого ¿ыраяения с экспериментальной зависимостью длины ¿олны от i,-раметров соударения. В работе получены оцен-' ' ки величины é ks. законов сохрак лт потоков массы и им-ц, ibca в окрестности точ,.и к.нталста и. условия торможения ("запирания") кумулятивной струи капи шрныки силами. Эти. ' оценки прь^одят к глответству кпм оценкам для длины волны в двух прг. дельньс.. случаях соударения пластин из одного металла. Та,;, гг и соударении пластин равной толщины ( ¿T¿ j, (• un ríe g - угол соударения,

эконерк энт п.аёт (Л/Sí)- {(, sin* ■ • В случае же, когда с -на из пластан • лого тоньше другой . (Si S"¿) , CX/o's)^ (%r/2} sin*-f%/2y, где 03/Z? 14;. эксперимент даэт (Л/SÍ) --26 sin*- (X/¿) • Амплитуда зол . определяется из условия устойчивости bi.левой дорожки Кармана (й/лк пред-полсенич, что "жестко.-навязанной1' в данно:; процессе является длина волны Л . Э-эт результат также н- холится в соответствии известными экспериментальными данными.

Имеющие^ч в литературе экспе ^иментальныг результат по завис- мости Л (¡¡') при симметричном соударении глэ.стин . (ptzP*., Si-Sí) противоречивы. Так, в одной ия работ /С.Рзйд, Н.Шетаф/, в то р-^емя как по данным других авторов ' ; Я/Л ~ sin^fa/z) /А.А,Дерибас, В.М.Кудиноа/. Расхождение рс • . зультятов -огло обусловлено несоьзршэнстаом о^лой кз мв-. тодик или недостаточной точность» экспериментов. Для выявле -ния истинного хода данной записи* сти были доставлены эксперименте с использование!.: специально разработанной j. нтгено-.-

15 - ■ '' '

импульсной методики, исключающей методологические нодостат-■' ки обеих работ. Показано, что в широком диапазоне углов со-• ударения (вплоть до критических значений этого параметра) оа.югосние ^линк волны к толщине гь.дсгины ~ sin с коэффициентом пропорциональности близки»! к 16. Неизвестная ранее особенность noi. дения этой зав"симости бьша установлена при углах соударения близ..их к критическим (jfnp) . Здесь отмечается асимптотический рост длины волн при

у —* ; резкое увеличение дяшы волны сопровождало«

умоньиани'и гми.итуды Л/Л 0 . Уст чо в лете.te крити"<зские углы соударения (положения асимптот) оказались раг~ичными ■ для разных металлов.

; С позиций развитой б работе модели уг, лось также объяс-

нить существование критических условий соударения при которых наблюдается смена волногого режима, ламинарк-sv (безволновым). Этот резулы'ат получен на ichoeg анализа устойчивое: . 'ть-дан.-Л • . в окрестное..! точки соударения. Сг poro говоря, течение за .точкой контакта я&ляется ..нумер ш и анализ устойчивггти зго .- о-^нь сложная задача. Однако, б виду эго, что уже на небольшом расстоянии tv. точкой контаг а верти, шьнял составляющая скорости малч. по сравне»шо с горизонтальной, можно упр' г-тить задачу, считая исходное течение плоско-параллельным. Да. *лге используется метод бесконечно малых вс муценкй, и иссле-■• дованко устойчивости сводится к задаче на собственные значения уравнения Орра-Эоммерфельда. Поскольку, как уже отмечалось, с приближением к критическим углам имеет место асимптотическое удлинение волн, данное уравнение с соответствующими граничными условиями решалось в "линнопг ново приближении. ■ Был уг.тзнг/в^он вид кривой нейтральных возмущений и значение • ко мял ::;сной фазовой скорости: '

гдо Ре-р Vt¿ Fj/jU _ тасло Рейнольдса ( jt¿ -вязкость),-

золново-j число, tT.ilОтсюда для критического значен i числа Рейнольдса имеем нижнюг оцешеу Re k¡> 2 ¿f , что согласуется с экспериментальными "аблпдениями. заметим, что в зке-' - TG -

перт эдтах по сварке металлов взрывом изменение скорости , точки контакта и ,1гпла соударения обычно взаимосвязана (с увелтчением ^ ^кор ст.. , а, следовательно, и Йг уменьшается), Критическое значение "гла достигается при Яе= /?е? мр . При дальнейшем увеличении угла соударения что соответствует < Ре мр , волн''! на границе раздала металлов отсутствую .

Глава 1У. Неустойчивость о с е симме тр'*чных ; кумулятивных струй

Проблема устойчивости осееимметрич' ах кумулятивн к С1руй имеет важное прикладное знвчение, поскольку связана с эффек-тивностьг дай^тв.-.л кумулятивного заряда. Механизм осевого 1 рг: ;пада стуи на отдельные элементы и взаимодействие такой струи с преградой ранее уже рассматривались в р:.де работ 'ПЛу, Д-.Карлеоне, Ю.А.Тришин, С.А.Киналсэский и др./. В данной работе устойчивости осс симметричных кумулятивных струй »-.сследуется на основе изложенной в Гл.1 диссертации мод"фи-цированкой гидродинамической модели поведения металлов. Для. анализа ^ лойчивости кумулятивной струи по отношению к бесконечно мальм £03!^-":?ниям используется метод, развипй! ещЗ в трудах Ра лея. В цилиндрических координатах уравнение возмущённой поверхности струи имеет вид: ч~а + /(V, я) , гдь ч -радиус струи в сече-'ии ос , V - азимутальный угол, а /^аг* - малая величина, рй фк сировалных аг она периодична, по ¥ и согласно теореме 5урье может (5ы-ь разложена з ря^ч, состоящий кз членов ¿п со*п¥ * СО!иг, где вместо каждого из косин«*® ыожзт стоить синус. Суушроваш ; рас про с тракяе тся на все целые значения п (включая нуль) и ¡а вер положительные значения ^ . При этом волновое число к принимает непрерывный ряд значений и под суимировш-т.м здесь следует . понимать интегрирование. Величина о. определяется из условия неизменности занимаемого струей объёма. Значение лотенца-' альной энергии струи, которое бто е числено в предположении что ии п ни к не раечн нуля имеет, вид:

п*-1)' Н* ' . : ; ■• ■ •

'г., ■ ' О*

где 6ц - д/ашто иевозмуцённой кумулятивной струи. Из данного соотношения следует« что при п = 1,^,3... по генеральная энергия положительна при всех К , ;,е. по отношению к смещениям такого типа начальная (цилиндрическая) форма струи (отряжающая потенциальной з..аргии Р =» О) ляо""ся усг^йчивой. Случай п-0 соотьетспует осесимштрич-ным движениям стр. я типа периодических "шеек". Лотенциальн-я анергия струи в этом случае имеет вид.:

от-уда видно, что. потенцч1_1ьная энергия струи при осесиммет- . ричных деформаций; . может принимат: и от. лцатзлыгз значения п^и определенных знаниях К , что означает неустойчивость с'^руу. Это обменяет наблс^аемуп нэ практик^ 'пустой- . Чивость кумулятивных струй с образованием пер :одичеек1.л "шеей1 I распад её на отдельные элементы. Неустойчивости имеет место для всех возмущений такого типа, длина волны которых Л Амплитуда таких колебаний растёт со временем по экспоненциальному закону , где а» - а-пуг-туда начальна* возмущений, а ^ ^ логарифмическич скорость их роста, которая, вг.-бще говоря, различна для разных длин волн. В работе приводится выражение "ля логарифмической скорости роста, боэкданий: ^ г»

где Зе - функция Бесселя нулевого порядка, а Ус - её произ водная. Анализ этого выражения показывает, что функция (}(*■) имеет максимум ¿/р^ , отвечающий до. ширутицей гар-

монике Л0- 4,5¿'к . Дчина волны домир щей гармоник;, неплохо согласуется с экспортмтагмго иаблюд экими размерами элементена которые распад;:этея струя, хотя вычисление ей основано на мётоде бетгсн:чно малых возмущетЛ.

В данной главе по/^чена оценка длины монолитной части струи, отор^ш определяет фокусное расСт\ч' че кумулятивного заряда; показано, что продольны! Г1 диент скорости оказывает стабилизируйте, действие на струю.

Интересно отметить, " то ряд закономерностей, у таноол^н-- 10 -

пых в предшествующей работе 'П.Чу, Д*..дрлаоне/ с использо- • , ванием более сложной реологической модели (упруго-пластическая постановка) и ^овольно сложных численных расчётов на ЗВМ, в настоящей работе выведено анали.ичес..и.

В'работе предложен кг-од стабилизации рассмотренной неустойчивости кумулятивных струй продолым магнитным полем па основа "тач-а-пичч" эффекта. Сравнительная оценка инерционных и по^ероштрных сил в магнитогидрбдинамическом варианте ^рагмения Эйлера показала, что для наблюдения эффекта необхо-. димн магнитные поля иг генсивностыо поряд. а 10 + 10СТ (ТО5'+ + 10^ Гс). Такой уровень магнитных полей, при современном со< эдянии техни л, может быть достигнут только в импульсном режиме, э течении достаточно малых интерае ов времени (~10+ +100 икс). Но это^о оказывается достаточно, поскольку харак-' ■ тесные вр .кона процессов взрывного нагруяения имеют тс ■ же. порядок. Ото даёт уникальную возможность управления 1 роиесса-ми пластическо1'о течения нагруженных взрывом электропроводящих материалов. Д, I получения магнитных полой требуемого ,-'!а-пазона испольяовался принцип взрывного сжатия магнитного потока /А.Д.Сахаров, Г.Кнопфель, С.Фаулор, Ф.Герлах.Ь.Миу^а, А.У.Павловский, В.М.Титоэ, Г.А.Швецов, Е.И.Бланков и др/. В работе описаны: используемая магнитокумулятивная установка} методика измерения магнитного поля; схэма г доведения эхспгри-меь /ов. Регистрация стабилизирующего действия магнитного поля осуществлялась на свинцовых струях, по глубине внедрения их в металлическую пре.раду, установленную на выходе струи из соленоида. Эксперименты косвенно подтвердили высказамтую в работе гипотезу о стаби. лзирующ'м действии магнитных полей на кумулятивные с тру.

Глава У. Получение. сложных деталей методом сварки взрывом

Сварка .'.-эравом - разновидность взрузной обработки матера? лов, которгл получипа большое распространение во всё... ми- ■ ре. Большие успехи в этсЛ области достигнуты к в'нашей стране /А.А.Лэрибас, В.М.Кудинов» В.С.Седых, И.Д.Эах рекно, В. л. 1 Стонов, В.Г.Петулкгп, ".Д.Конон, Л.В.Первухин,5.Д.Пьиахогич '

.'■ .' - 1.9 - '

и др./.

' ' Нужно сказать, что во многих случаях необходимые параметры соударения для получения удовлетворительного соединения различных сочетаний металлов можно почерпнуть в научной титоратуре. В этом слуае встаёт вопрос лишь о реализ^и заданных параметров соударения, который сводится х рас те ту г хщесса метания. Однако,-количество металлов и сплавов применяемых не. практике огромно. Поэтому иногда необходимых данных по оптимальным параметрам соуд-рения для пнкр-тнои пары металлов в литературе майи не удаётся. В этом случае необходимы специальные с-ксперименты для определения оптимальных . Джимов сварки. Такие эксперименты обычно проводят на миниатюрных (модельных) образцах, поскольку это щхэдо и чешевл'. чем экспериментировать н. !атупных крупногабаритных, и/или дорогостоящих заготовках. Для реализации устань длинных пара-мет^юв соударения » технологическом 1.. оцеесе с натурными Образца»™ (второй этап работы) опять необходш. расчёт процесса иетаьля. Таким образом, расчёт г~тания необходш в любом случае. В рчсто:!цей работе для этих целей испольэоватась рас-чёные схемы и программы, ра.работангне в Гл.1~.

В этой главе подобный.образом ;зшены три конкретные задачи, свл<ааннчя с гащ'ченисм слогстых металлических де' глей сложной формы различного назначения, "ервая из них - это по-• лучение бимета^-ичесю-х коррозионностойких упруто-чувстви^е-. льных элементов мембранного типа, которыми ос эщаетс целый рчд п^ибо'юв,- таких тк ГЗДЦИ. 13ДИ14, ПГЩЕ, Сапфир-22 и др., предназначенных дгч измерения давлений в агрессивных средах, таких как срнаА кислота, азотная кислота, сероводород любых концентраций и т.д. Упруго-'чусствительий элрмзнт этих приборез (датчик давления) представляет собой тонкую гогрир ванну» мембрану. Возможность изготовления детали такой с. л окно й формы в данном случае основана на высоко» качестве сварки, прг. котором порученные биметаллические заготовки дотекают последующую I паническую обработку без ;-•; .рутсс -ия се рного шва. В работе ог-сана технология, которая включала и с:-5я: изгото! .ениз С металлической сутунки (исходя.^ заготовка) размером 27>''г57x760 км; ->ё последуют./ет горл^ю и холодну

- 20 -

прока су в ленту толщиной 100 мкм; и штамповку иа ленты мембран. В : лчество основы упруго-чувствительного элемзнта использовался дигперс он. о-тверд ющий сплав ЗбНХТЮ, который обеспечивал. необходимые упруг"е свойства" мембраны. В качес-. тве плакирующего слоя использовались коррозионьостойкие стали ауотенитногр класса 06УН26ВДГ (ЭИ 9^4) и ГЖШ2С4ТЯ ' (ЭИ654), "вторые обеспечивали : щиту элемента от воздействия агрессивной среда. Срск службы приборов, осн"данных такими мембранами увеличивав гея более чем в 10 раз.

Вторая задача была связана с изготовлением биметаллических износостойких тормозных барабанов трамваев марки "Тетра".• Такой б "раб он имеет сложную форму с цилр "цричепкоЛ рабочей поверхностью, которая подвергаемся в процессе эксплуатации сильному тъени*). "ам "бар&Зан выполнен из стали 55Л. В качест-< ■ ве плакирующего слоя, повышающего износостойкость бараиана была выбрана вксокомаргьнцевал сталь СОГ. Сцтима- ьные режимы сварки ззлывом этой пагы металлов были "стечовлеиы на модель«-ных плоских образцах* Для реал"зации установлена.с параметров сварки на натурных образцах использовалась разработанная в Гл.II расчётная схема к программа метания цилиндрических обо-лоч к вне тм зарядом ВВ. Износостойкость плак. рованных барабанов увеличивалась "3+4 раза*

Третья задача, рассмотренная в данной главе - получение триметяллических электродов для электронных слектрогря*». ЭС-2301 и ЭС-2402 с торцевым соединением элемент з (сталъ-медь-а-омннйй; сталь-медь- 1агни'' 1, плоской и клиновидной рабочей поЕ1,рхкостьг, диаметром не более 20 мч. 3 работе о пи се ны технологические rrpi змы получения таких изделий. . v-

Хоч, гся отмо,пч1ь, что работы по ne-вой и третьей из пе~ евчисленных .. адач были начаты ещё под руководство'/ . .ынэ покой-* ного Л.ПЛ&хаЛлова. В настоящее вргмя экономический эффект-от внедрени,. данных разработок на гтредгтрчл-иях. ¡Адагриборс! СССР составил уже свыше I млн.руб. ! <. -

.U

Глава. УГ.По /чение вчсойогиотных материален и изделий методом РЗрЧВНРГО ПРЕССОВЬ ля продуктов C3M0-.распроцтоаядющегоая высокотемпературного ^синтеза (CEC)

Ме,год Сь« является г^рспективкда и экономичным способом ««олу* з'ния широкого класса материалов и представляет соб~й сильноокзотермичгсжое взаимодействие реагентов в. конденсированной фазе, "ро-ииячэ' в рстлме /орон я /А. "ЧМерканов, Й.П.Еоровинская, В.М.Шкири и др./. В большинстве случаев в процессах СВС продукты реакции получаются в виде порошков, ja'viiSu пористых блокон (йпэков)-, которое затем паз мал ьн- ют и, дня получения изделий, спекают обычными приёмами :орошк"?ой мзтагтургии. Для тюлучепи., ма" о пор истых (компактных'изделий, :'П0ристее заготовки г.одеер"а*>т действию высоких да&'пний, используя прессы,либо аироко известные методы удг.-но-волнового комГтйтарования /Дк.Рай'нхарт, Дк.Пирсон,Л.Мург, Р.Прюмкер, •А.'А.Дбрйбао, ^С.С.Баранов, Л;Н.Дрёь я, Г.А.Поргаин, / .М.Стэпер, 0Ж&рёУ<5с >, f0.3.Pova--, В.Ф.Нес'теренко, Э."1.Чзгелиппили и "др./ Зт'(?т Тйар^ант взрывно» обработ-и СВС - продуктов рас- • „Мо'т^ен в первой части данной главь. на примере решения кон-'Кротной зада- i получения высоко, лотных высокотемпературных :с> эрхпроводни лв (ВТСП) синтезирован..ах методом (ЗС. Здесь рассмотрен« р- личные схемы взрывного нйгружения пористь- -ВТСП, установлены оптимальны« режимы ударно-голновсо компы tKpofca!«"- СВС ВТСП-к 5ра»*ики. Ч результате получены изделия v заготовки hj ВТСП-керг щки (иттриевая система - 1,2,3). ~Ти-'пичные. параметры г их Изделий пстэвляют: ампера тура герехс да ъ сверхпрсвод?(чсе состояние 93 + 95 К; ширина Перехода -- 1,2 + 1,Г; К; плотность "ритического тока достигала значе-•hh:i - I * 2.10^ Vom2 при 77 К в отсутствии магнитного поля (в лучяих образцах); плотность ВТСП - керамик"~£. 97 % (с '■•tecpoTiwecKoü). По.г,.•иенные заготовки допускали после,цующую • Мкарчуп, фрезерную и др. виды местнической обриботк.. "бво Ji 'ш^гдго угуд'вения зле грофизи-есих •еъокстт? изделия. Это по. „vtoWe Лолуилть из :тх детали бслзв' ело.х!Сй фотмы, n v.ictho-

ти, тс г*им образом были изготовлены, BIJCE -экраны для защиты от магнитных полей о высокими значениями коэффициентов экранирования.

Ее второй части данной главы рассмотрен другой вариант взрывной обработки - с.овме1,.'ние СВС со взрывным прессованием разогретых химической реакцией продуктов синтеза (на примере конкретной иа,д"и получение тугоплавких тверда.« с плавен). Воздействуя на рагогретыз продукты реакции высоким дпипенпом, можн^ изменить (улучшить) свойства конечного гродукта, носко-1 мгу сочетг.ние высоких хемиор&тур и давли. .лл за фронтом волны горения оказывает существенное влияние на форми^эшние? стру- . кту^ы мяте}«ала. Кроме того отпадает необходимости промежуточной стадии размола при изготовлении изделий и заготовок. Давление при этом \южет быть как статическим /А.Г'Лертанов, , . А.Р.Питалин и др./, тзк и динамическим /Г.А.Ададуров,.А. Гордополоз, Д.Найлер, А.Счваока, А.А.Штерцер и дг./. Интерес ' к использованию динами-эских давлений обусловлен тем, что скорость ударных Вили на несколько порядков выше ^кортети . в."'лн горения. Это означает, что время действия динамических давлений на вещество очень мало и даёт возможность избиратель«. воздействовать шеоким давлением на лпбуо подию пронес-са, синтеза. К г тому пледу.эт добавить возможность ударно-вол-нов^го инициирования исходных СВС - систем, которое носит "клазио^данкЯ" характер, a rime срава локально-ннкгчиир"ванной химической реакции щ.;' ударно-волновом воздействии (остановка полны горения). Мног>обра.'>че возможных последствий иой-ствия уда, чых волн на СВС-системн открывает широкие возмоя-ности их использован:::: для полу ;ния разнообразных по своим свойства: материалов В данной работе эти возможности изучается на СБ С • мс теме, состоящей из смеси горошков ти~ана и уг-.. ■ лерода (cari) с добавка;»'/ никеля и хромэ, смеренных б раэлнч-' >:ых пропори, rix. Списани сх'змч взрывного ннгружечия й рез,тяъ- ' таты экспериментов. Наряду с составом исходной с ve с и в экспе- ' ри* ,нтах варьировались Epet/я. задержки инициирования детинап'.ш,. гсометрич-эские pawopa заряда и тип РЗ, Иинроструктурв и фп-зойь'й состав пслу<- чных материалов исследовались л помошш 1 рентгено:зких микроома;, -зг. торов. Показано, '»то структура

<V .свойств получаикьк материалов существенным иброзом запи-». сят от па. эчисленных фактороз и замэтно лличаютгя от струк-• туры и свойств материалов, полученных из ?аких же исходных веществ при воздействии статическим давлением. В результате исследования показана лринцигчальная возможность направленного воздействия высоким ;,инамичаским давлением на роцесс . формирования с-руктпрг материалов, синтезируемых в реиг-е . горения^ получены тугоплавкие твёрдые сплавы плотность« -- 97 + 9% (о: тс^рстичиокой) и тьардос ья ~f0 + 02 1ША.

Опюшл, что наиболее важным достоинством метода СВС является отсутствие нег Сходимости со внешних энергетических затратах, т.к. процесс прстокает за °чёт ьнутпенних р сурсов систеда. Поскольку получение высоких давлений при ,;6tcheu ВВ ts оке не ;"реб; эт дорогосто цего и громоздкого оборудования, то сочетание этих jnyx способов создании экс-ромальных условий представляет несомненный интерес для практики.

Для организации управляемых условий высокоскоростного. ' деформирования СВС - продуктов здесь, как и D предшествующей главе, иси^льзив&лгс! расчётные модели и схемы разработанные . н Га.II.

В гчшночении диссертации сформулирог чад основные резуль таты работы,дан вывод.

В приложениях приведет® программ и иллюстриг*»щие вари анты $ лсчёто;. :.,етания пластин и иилиндгчческих оболочек, а также документа подтверждающие практическое /спольгование ре зультати.

- '24 -

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОГН

Т. Предложена мод*фи: 1рованнгт гидродинамическая модель поведения материалов при взрывном нагруяении, согласно которой сопротивление материалов деформировании вписывается введением двух интегральны;: характеристик материала - "эффективной вязкость" м "эффекти~ного поверхностного натяжения". Первый из этих двух параметров - коэффициент внутреннего трения. Он вводится в рассмотрение п тех случаях, ког-Р" необходимо учесть диссипацию энергии. Второй лярадетр -это энергия, которую необходимо затратить для ипменэнич по- ' верхносм деформируемого тела на единицу площади. Это" параметр вводится при рассмотрении процессов, которые сопровождаются обрпзс шием новой поверхности. Такой подход поз- • вс ->ил при изучении пластических течений материала в условиях взрывного нагружения использовать хорошо развит»'-1 математический аппарат для от зация вязких течений и капиллярных эффектов. ■

2. Теоретически и экспориментально исследованы процессы метания металлических ударников (пластин и цилиндрических лаГ:-:еров) скоаьзякшг детонационными волнвми. *1а основе ап-роксимации двиис.ния продуктов детонации обобщенным течением Цррчдтлп-Майсра разработана простая и удобная для инк^ерных расчётов схема вкчяслонич параметров метяннч. Расчотчгч _хе-ма учитывает кривизну детонационного фронта, кот рая, ка.. пока.5Э"о в работе, оказыо- эт су-эствоннос влияние на конг:ч- .. ные парам гры мет^чия. Составлены и приведя1:« соответствуйте программы для чиг..энных рас-.етов. С использованием- рент-геноимпу ьсной м^то^ ки рыполне'-'а экспериментальная проверка расчётных 38'ясимостеЯ по метанию птетин и пилчндр ,ч?сних оболочек, которая показала хорошее соответствие расчётных и гкепериме'па^г.ных данных. Изучен механизм " тняния дсбаьг . на процесс: метчнич 'ударников смесевши ВВ. Поткано, чтл ос-нгд ,нм фоттором такого клмяния является чгрсгатнос состоят:-; добаысч за фронте?.: детяи-гцмоннпГ» вол'"м. Зксгпркмгнтальчо обнаружена -счлараииг течения ПВ с образованием у Поверг-ости ударника блести гв—юс аг.нгх продуктов дег->нзцл:\ в кт.-оуо;1

пг - С.) -

конденсированные * лстицы добавки отсутствуют. Предложен способ учёта влияния добавок в расчётных схе: ix катания, согласно которому коэффициент полйтропы ПЗ принимается равным " коэффициенту полкгропк продуктов детонации "истого" ВВ, в..одяс;его в состав смзс .'., а из'Полной гассы ВВ следует исключить м"ссу чой части добгвки, Которая за фронтом д' тона-ци^яной волны остаётся л ковденскровшшом состоянии, что гводится к введению в рассмотрение эффективной тслсршы заряда. •

3. Выполнены *экгтериме1 ^альные ti ieope' чческ:'3 жо^едива-нчя явления волнообразовании на контактной поверхности тел при высокоскоростном косом соударении. Ка основе анализа экспериментальна данных и развитой в работе модифицирован- эй гидродинамической модели поведения материалов в такк • услор-'- . í'X, построена -апилпярная г~ори" это.о явления. С позиций построенной теории удалось объяснить основные экспериментальные ¿акономерносги явления, такие, как зависимость размеров и Форш волн от Параметров процесса, асимметрия волнового профиля при соударении тел из материалов разной плот ости, Постоянство тнои Зния аутлитуды к длине волн в развитом вол-юьдЫ критические условия'Coy, зрения п^и которых на-

бл^даё^ййгйиена волнового режима бе'зьолкош.'". Получены теоре-тичёсШэ liaeilKii размеров волн й к;Этического тлела Рейне :ьдса, 'кот -рйе xopütto - эгласуютси с эксперте; íom. Экспериментальная проборка завкси " гти длимы волны от угла соударения при со*'-Цйренки 'пластин -равной тэлйяш м Платности пок.-чала, "то в лирбком дИ-.пазоке углоз спударечия (вплоть до критических значений этого параметр,''* отношение длины•• волны тс толпршэ '. , . Мас'гины. ~ 3Í/iL с кдэффицйе1-том пропорциональности близким к 16. Этот результат не эавмеит от схемы соударения (си--йметр'и^ная, несимметричная). С приближением углов соударения "к'крйти^0с"им значениям отмечен асймптотический рост длины "волн. Установленные критические"углы соударения (т^лпжакип •асимптот) оказались хазличйыми для разных материалов-. Показ'й-н. , что ' критические утлы волнообразбванйя ьельэй рассилтри • :вать'вк?ачр-,тве критиче к их длр'стпуеобраьования, 'поскольку itMJeT MffCTo "11«ре'кры'»лем волновбго Я Струйного реж^.^ов.

'4. 'Изучен v.ext тзм ра^падг осесимыетргчк^'х кумулятивных

- 26 - ■ '.

струп на отдельные элемента. Анализ устойчивости таких струй, выполненный а рамкгх модифицированной гидродинамической модели пведения ма^ряа а, локазал, что кумулятивные струи-неустойчивы по отношению к бесконечно малым возмущениям типа периодических "шеек". Доказано существование ь спектре возмущений цсминчрущей гармоьики (обладающей максимально" лога-рифмичесой скорост го роста), дина волны которой составляет приблизительно 4,5 диаметров куодлятивной с р/и в цевоэмуцён-ном состоянии. Развитая в работе теория крушения струи по-гтолила,объяснить наличие фокусного расстояния кумулятивного заряда,оценить дойку монолитной части струи и размеры ку-' сков, га которые она распадается. Получ «ше оценки х рсшо согласуются с экспериментальными наблюдениями. Показе-'о, что продольны* г4.адиант скорости оказывает стабилизирующее дсЧствие на струга. Теоретически обоснована возможность стаби-. лизации струй продольным магнитным полем достатс даой интенсивности на основа "тега-пинч" эффекта. Для проверки этой гипотезц была создана, экперш. стальная установка,позволяю-• цая получать магнитные поля интенсивностью 500 4 ТОО кГл (50 * 70Т) с использованием метода взрывного сжатия м-тни?~ но! о поте :а. Регистрация стабилизирующего действия. _таких . ' полей на свинцовые труп (по, глубине внедрения их п преграду) косвенно подтвердила справедливость высказанных в работа теоретических положений* . •

5. С кспользоваг'ем расчётных схем метания тс.с продукли/и детонг;ии, прэдложеннък в настс щей работе, решены практические задач.,, связа те с получением 1.;еталл!г"?ских деталей сл. ягой фори сваркой взрывом: разработаны методы изготовления биметалл.лс-оких к^рр.;зйоннэсто£,"Ч1х мсмГ^ан (гофрированные датчики дарения, работающе в агрессивных средах), биметаллических глчооостойких тормозных барабанов • г^игаев, тримё-таллическ-л электродов спектрографов (с то^цевьпл соедини п/еь элементен, клиновидно?, и апоской рабочей поверхностью):.

о. Исслздованы пррцеесн взрывного прессованил продуктов '' самораспространяющегося вкемко темпер тупного синтеза. С использованием пряд^ генной в работа расчётной схемч М' тания . цилиндрп.юеккх обол чек продуктами гчтоиац л, разработаны

ходы получения «.^сокогшотшх СВС-мнтериалов и изделий из них разли-чого целевого назначения. Определены оптимальные режимы ударно-волноього компактирования конечных СВС-проду-ктов (синтезированных методом СБС высокотемпературных сверхпроводников) . Получен- Вьтсоко^лотные ЧТСП-изделия и гаготоз-ки (в чгстнос'1'и, экраны , тя загциты от "агниткых с

высок.,г«и значениями кг--ффициентов экранирования), а так э композиционные материалы слоистого типа БТСП-керамика/-еталл На примерз за/пчи получения тугоплавких ¿верд^ сплавов,изучены процессы совмещения СБС со взрывным воздействием ("ква оиобъёмное" у дари о-болн*-еоя инициирование исходных экзотермических составов; ударно-полнопое вгпдействие на локально-инициированные СВС-системы; взрывное прессование р..зогрет..х химической р-акцией продуктов синтеза). Показана принципиальная возможность использования высоких д"чамическ.х давлении в качестве "инструмента" для управления стр., ктурообраэо-ванием в процессе синтеза, что позволяет получать уникальные материалы и является перспективным «правлением исследований

ВЫВОД

■ Предлоке ная модифицированы-л гидродинамическая модель псзедения материалов в условиях.высокоскоростного деформирования г л.зеоляс г с единых позиций рассмотреть явления, со, ро-вождающие взрывную обработку материалов и сосдает ос юны дл?

гкв! iro управления : томи процессами. Эта модель и разработанные на её сснопе "зтоды получения новых материалов и изделий различного долевого наз ачения с использованием сварки вярыво-.:; прессования взрывом СВС-порошков, a. также совмг йцения СВС сп взрывным воздействием составляет перспективное на(граьлепе б области обработки материалов взрывом. Согокуп-яоегь юлученныл в рао'пт;- "зз.ультатор мо;кно х' ш.^ицпровять 'как ношЛ вклад в р звитие стой отрасли науки.

_ ??, -

СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕЛЕ ДИССЕРТАЦИИ •

I. 1,!ихайлов А.Н..Гордополов Ю.А.,Дрёмк 1 А.П.Охлопывание' тонкостенных труб при взрывном нагружении. 4-е Есесоюз-ноз совещание по сварке и резке взрыроы.Киев, 1973, с.33-34. Михаилов А.Н., Горд ополов Ю.А.,Дрёми.; А.Н. Исследование сжата. взрывом цилиндрических оболочек.Сборникдокладов 2-го Международного симпозиума "Использование эн€.гии взрыва для производства металлических матери лов с нов'-ми свойствами", Марианске Лазне(ЧОСР), 1973,т.Г, с.31-70.

3. Михайлов А.Р ,Гордополов 0.А.,Дремин А.Н.Охлопывание тонкостенных труб при взрывном нагружении. Физика горъния и взрыва, 1974, »'2,. т. 10, с.277-284.

4. Гордогалов '.0.А.,Михайлов А.Н.,Дрёмин А.Н. О волновгч течении металла в условиях высокоскоростного косого удара. ВИНКТЖдепонент), 1976,№ 1683-76 Деп., ,16 с.

Гордо, элов Ю.А ,Дрёг/ин А.Н. ,Михайло1 А.Н.Экстриментал«--ное определение эависк..гости длины волны от угла соударения в процессе сварки металлов взрывом. Физика ^орен.л и взрыва, 1976,® 4, т. 12, с. "4)1-605.

6, Гордополов Ю.А..Михайлов А.Н.,Дрёмин А.Н. О волновом те-», чении металла в >оловкях высокоскоростнг ■•о косого уцаря. ЖФ АН СССР (препринт), Черноголовка, Т976, II с.

7, Дрёмин А.Н.,Гордополов Ю.А.,Михайлов А.Н.Капиллярная теория волнообразо-ания при высокоскоростном косом соударении тел..Сборник докладов 3-го Международного симпозиума "Использование энепг.л взрыв- для произьэдетва металлических материалов с новыми свойствами",Марианске Лз'зне (ЧССР), 1976, '.л, с.33-42*

"и Гордополов Ю.Дрёмин А.Н.,Михайлов А.Н.К вопросу о впп- -.■ нообразспании при высокоскоростном соударении металлических тел4 ;:зика горения и взрыва, Г9'<7?.,т.ХЗр .288-2Ух.

9. Гордополоч 'О.А.,,Дррл'ич А.Н,.Михайлов А.Н. Теория рол:. нпм граииш раздела мэтчллпр,' сваренных взрывом, ризкка горе-'■ ния и взрыва, 1978, > 4, т.14, е.". 7-°о.

- 29 -

Др. Утхин A.B.,/ордололов Ю.А..Михайлов А.Н.Метание пластин продуктами взрыва скользящей да'^нац/.оннгЧ волны.Физика горения и взрыва, 1979, 1> 3, т.ГР. с.101-106.

11. Гордо полов Ю.А. ,Др5мин А.Н.,Михайлов А.Н.,Уткин A.B. . Метание пластин Е^^ывчаш ч вещзс вамп с добавкам. . Обо* шк докладов 4-го Чеждународногг сипозиума 'Использование ане^гик вг ива для производства глаталлическ;ч материалов с новыми свойствами',' Готвальдов (ЧССР), 1979, с.231-240.

12.Уткин А.В.,Дрёмин А.Н.,Михайлов А.Н.,Гордополоь ¡O.A. Гидродинамическая неустойчивость как причина волнообп-зованил прг высокоскоростной' соул"рении металлов. ^ИНКТИ (депонент), 1980, № 557-80 Деп21 с.

13. Уткин А.~).,Д~эмин А.К.,Ми айлов А.Н.,Г0рдопогов Ю.А. Волнообразование при высокоскоростном с^ударени. металлов.Физика горетш и взрыва,i960, H,t.I6, с.I2G-I32.

14.Уткин А:Б^,Гордополов Ю.А. „Црёмин А.Н.,Мнхийлов А.Н. О

■ нэустой'кйШЯ^ границы раздела ..оталлов при'кос^х соударениях. TT^iJj'2- ro Совещания по обработке материалов взрывом, Новосибирск, IV8I, с.63 56.

х5.У кин A.B., Гордо полов Ю.А. Волнообразсг-ание при высоко-скоростнн;: косых соударениях металлов. Сборник научгшх трудов ИХФ ,14 СССР "Кинетика и механизм физико-: мичэских проэссов", Черноголовка, I98I.c.89.

• 15.Уткин A.B.,Гордог.олов Ю.А. Еолнообразовян^з при ,.осых соуда.эниях металлов в ших жом диапазоне изменения па-рг~ютров столкновения. Сборник научных трудов ИХФ АН СССР "Кинетика к ме:<аниз).м флзикэ-химически: реакций", Чорно-головкг Т982, c.IIS.

17.Уткин А.,..,ДрНмин А.Н..Мг-.айлпв А.Н.,Гогдополов Ю.А. Особе-ности волносбразованчя при больших углах соударения метелличееккх пластщ . ^изика горения и вг -ыва, 1902, №2, т.10, с.104-110.

• ХЗ.Мегайл'-в А.Н.,Дректн А.Н..Гордополпв А.,Уткин A.B. Об отсутс -вии сплошные кумуля ие-чх струй при волнообразовании на границе косого соударения пластин. P-'^IMTHi депонент' 992, № 2411-02 Деп , 9 -- 30 -

Ю.Д^омин А.Н.,Гордополов ¡O.A. ,-Михайлов А.Н.,.Уткин A.B. ■ Влияние поверхностных сил на волнообразование при гшсокп-

коростном с ударении металлов. Сбгрник докладов 5-rb Международного симпозиума "Использование энергии взрыва для' производства металлических материалов с новыми овой-ства-и", Готвальдов 'ЧССР), 1902, 3.20-25.

20."нхай-ов А.Н.,Др^мин А.Н.,1ордополов Ю.А.,"?кин A.B. Волнообразование на границе соударения ме^гплов-как при-, чина распада обрат"ой струи. Сборник •окладов 5 го Международного симпозиума "Использование энергии взрыве для производства металличопких материалов с новы*-и свойствами" Готвальдов (ЧССР), 1932, с.50-5-..

21.Уткин А.В.,Гордополор Ю.А. ,Дрёмин А.Н.,Михайлов-А.К. Гранигч пр менимости гидродинамической теории волн'-обра-

. зоваккя при косых соударениях металлов. Сборник докладов *

5-го Международного симпозиума "Использование энергии взрые для про"зводства мэтэлличёск1 • материалов с ловчим csoiicT'-y.ffl", Готва.- >дов ЛССР), 19!32, с.86-96.

£2.Гордополов Ю.А.,Дрёмин А.Н-., Михайлов Д.Н.,Уткиь A.B. Некоторые возможности упрпвления процессом метания пластин прл скользящей детонации ВВ. Сборник докладов 5-го . -Пзчдународного сл^тозкума "Использовеикг знергйи взрмв.г Via производство, металлических материалов с новыми свойствами", Готвальдов (ЧССР), 1982, с.97-104.

ЙЗ.Дткзмин А.Н.,Горд толов 10.А.,Молоков И.Е. Модифицированная гид,^динамическая модель поведения металла э условиях вксокоиноростного ксого уда^а. Сборник . ¡.складов 6-го Международного симпозиума "Использование энергии взрыва для п^оизводег 1 металлических матер..алов с новыми езой-CTEavn", /оапальцов i'.ICCP), 1935« тЛ, с. 17-24.

24. Гордо г,о лов В.А.,Дрёмин А.Н..Зотов Н.А-,Молоков И.В., . Фёдоров й.Н. Получение триме таллинских стзргяей с тор-г це^ым. соединением элементов (сталь-медь-вломюшй, ст ль-_ -медь-магний) методом сварки взрывом. Сборник,докладов

6-го Международного симпозиума "Ич.ио.г-,зовэние энергии взрыва для производства металлических матерралоч с 'толы-ми ев£'Йствазд"",Го1-ва:ьдрв(ЧССР), t.j.', с. ШБ-Г/О.

¡25.Молоков И.В.,Гордополов Ю.А. Механизм разрушения высокоскоростных металлических струй. Сбор :.« научных трудов ИХФ АН СССР "Кинетика и механизмы физико-химических процессов", Черноголовка, 1986, с.52.

26.Гордополов D.A. .Шгхвердиев P.M.,Споков И.В. ,Бога-->в.Ю.В. Борогинскы! й.П,, fv'epr-нов А.Г. Исследование уде_ чо-вол-нсзого нагр^ения разогретых продуктов реакции при синтезе тугоплавких твердых сплавов в волне горения. О'ИХФ--ИСМАЧ (пр^пргчт), Черноголовки, I9fG, 6 с

27.Гордополов Ю.А., Шихвердиев P.M. Газодинамический расчёт течения продуктов взрыва при метании пластин скользящей детонационной волной.ОЬХФ-ИСМАН(птюпринт),Черногог.вка, 1988, 14с.

28.Гг*>дополп Ю.л..Фсдо^ь В.".Влияние предварительного взрывного упрочнения к^таллов на параметры ¿рлн при сварке взрывом. СИХФ-ИСМАНСпрепринт), Черчогол<м>ка, 1908,0 с,

29.Зотов Н.А.,Гордополов Ю,А.,Войнов В.В.,Ряб ,иков Е.А1: Плакирование цилиндрических not рхностей с использованием парт етроз слар-'и плоских пластин. ПИХ5-ИСЫЛ1Клрвирин: Черноголовка, 1983,10 с.

oO.IT хвердиев P.M..Гордополов Ю.А. Расчет давления па поверхности пл-.отины, метаемой ск.льзящсй детонационной -jc.iHoi Сборник до ладов 7-го Международного симпозиума "Использование эк ) гии взрыва для производства металлически; материалов с новыми свойствами",Пардубице1'ЧССР),т938,т.I с.20-25. '

3t.Pc рдополов Ю.А. ,1!!и-зердиев P.M., Ко л око в И.В.,Богатов Ю.В Боровинская Й.П. ,Мержанов А Г. Влияние ударных волн на Прочее- формирования структуры тугоплавких ть^рдых сплавов, СИ : тезированных р режиме горения. Сборник докладов 7-го Международного симпозиума "Использование энергии вз'чва для производс-чр металлических матеттчоР. с новыми свойствами", Пардубице (ЧССР),19^3,т.2,с.324-330.

32.Зотов Ч.А,,Го£цоьллов Ю.А..Войное В.Б.,Рябч..яов Г.А.С воэмогчости исполь ования параметров сварки взрывом глос ких пластин при плакировании цилиндрических потртасстгЯ Сборник док.-;.щов 7-"о М кдународкоге с чмпозиуа "Йсголь-

- 32 -

^ов&ние энергии взрыга &ая производства-металлических

■■'. ■ материалов с новыми свойст:: ¡Г, Пардубице(ЧССР), 1988» т.З, с.560-565. Зл-Гордопог-'В D.A.,Молоков И,В»,Шихвер"иеБ P.M.,Пктилкн. A.II.»Ефимов О.Ю.,Ьарипов Н.Г.,Петрова Л.В/'селедование уда.новолнового нагрузкения при синтезе тугоплавких твё-рдах сплавов з волне горами.я. 1С—ал Всесоюзная научно-техническая конференция по порошковй металлургии, Свердловск , 1939, час тьЗ,с.54.

34.*1ордопоювЮ.А.,5ёдор^в B.i... ,'*олоков И.В. Дихвердисв P.M., . Иерисакс-: А.Г.Взраьная обраС лка (ГС-гродуктэЕ. Сборник докладов 10-ой Международной конференции по еысокоэнерге-ткческому зоздействив на мь-ериалк,Любляна »Югославия), 1989, с.144-153. . ■ \

Зб.Ъхвердиев Р.",. ,Гордополов Ю.А. .Гордополсве И.С.Расчёт метан/я пластин кольгящей дьгонашонгой волной.ИСМАН (препринт), Черно: 1Л0Ека, 1990, 20 с.

36.Гордополо- ¡O.A., Шихвердиеь. P.M.Насчёт давления на поверхности пластины, метаемой продуктами взрыьа ;ipn скользя. щей де гонаду. Физика горения и взрыва, id90,»2,T.26,c.I23-EB.

37.Гордопслов D.A.,v<otob H.A. Многослойные металлически э материалы, полученные гетодом сьарки вэрывом.ШГК "Тер-мосингез"- ВДНХ СССР (реклашый выпуск "Ресурсосбережение'", 1990, 2с. V . •

Зв.Гордополов Ю.А, .Федоров о.М.Композклонные материалы гяоистого типа В^П-керамика/металл. полученныб методом взрыбного прессования. ЖК"Те_лоскнтез" - ВДНХ СССР {рекламный выпуск 'Уесуроосбережениеп).1390, 2с. ■ . .

39. Гс^дополсв Ю.А.„Шихвердиэв Р.Н.,Гордополсва И.С. Дви-. • жение стенки цилиндрической оболочки лор действием про- •: дуктов скользящей детон. дии. ИСТ.'ЛН Тпрепр«нт),Черлоголр--. -а, .1990, 9 с.

1-10995 06.07.1990г. Зак. 777 Объёч 2п.л. дС^ЧООакз.»

Типография ОИХФ АН СССР - \