Разработка и исследование источника атомарного водорода и дейтерия с ядерной поляризацией для экспериментов на внутренних пучках ускорителей тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

Введение.*." 9

Глава 1.

Методы получения атомарных пучков.-13

1.1 Введение.-131.2 Механизм диссоциации в газовом разряде.-141.3 Теоретическое рассмотрение формирования газовой струи.-171.3.1 Молекулярный режим (истекание).-171.3.2 Формирование пучка длинным каналом.-181.3.3 Гидродинамический режим течения. Сверхзвуковая струя.- 20

1.3.4 Оценка интенсивности источника.-.-24

Глава 2.

Методы создания поляризации в атомарных пучках.*.- 27 2.1 Введение.-27-2.2 Источники, использующие лэмбовский сдвиг (LSS).- 31

2.3 Источники с оптической накачкой (OPPIS).- 33

2.4 Источники поляризованных атомарных пучков (PABS).- 35

Глава 3.

Источник поляризованного атомарного водорода и дейтерия для внутренней газовой мишени спектрометра ANKE. 38

3.1 Краткое описание конструкции.- 38

3.2 Вакуумная система.'.- 42

3.2.1 Конструкция вакуумной камеры.- 42

3.2.2 Система дифференциальной откачки.- 44

3.3 Диссоциатор.- 47

3.3.1 Механическая конструкция.•.-483.3.2 Радиочастотная система.-513.3.3 • Система охлаждения сопла.- 52

3.4 Система формирования газовой струи.- 54

3.4.1 Конструкция.-543.5 Спин-сепарирующая магнитная система.-563.5.1 Основные принципы.- 56

3.5.2 Спин-сепарирующие секступольные магниты ANKE ABS.- 57

3.6 Блоки сверхтонких переходов.- 59

3.6.1 Принципы действия.- 60

3.6.2 Блоки сверхтонких переходов АЫКЕ АВБ

Глава 4.

Оптимизация характеристик источника.- об

4.1 Интенсивность атомарного пучка.

4.1.1 Приборы и методика измерений.

4.1.2 Метод абсолютной калибровки.

4.1.3 Устройство для измерения интенсивности атомарного пучка.

4.1.4 Полученные результаты.

4.1.5 Выводы.

4.2 Пространственное распределение плотности пучка. .

4.2.1 Приборы и методика измерений.-.

4.2.2 Юстировка сопла. .

4.2.3 Полученные результаты.

4.2.4 Выводы.

4.3 Степень диссоциации атомарного пучка.

4.3.1 Приборы и методика измерений.

4.3.2 Степень диссоциации свободной атомарной струи.

4.3.3 Пространственное распределение степени диссоциации поляризованном пучке.

4.3.4 Выводы.

4.4 Поляризация.

4.4.1 Приборы и методика измерений.

4.4.2 Полученные результаты.

4.4.3 Выводы.

Глава 5.

Перспективы использования.

5.1 Струйные мишени.

5.2 Поляризованные газовые мишени. Накопительная ячейка.:.

Несмотря на большие успехи современной ядерной физики в объяснении различных свойств ядерной материи, вопрос о высокоимпульсной компоненте ядерной волновой функции или, иными словами, о структуре ядерной материи на расстояниях порядка или меньше радиуса нуклона до сих пор остается открытым. В настоящее время основная проблема состоит в экспериментальном обнаружении этой структуры и определении интервала внутреннего момента относительного движения нуклонов в ядре, в котором справедливо традиционное описание ядра как совокупности нуклонов. Ожидается, что на расстояниях Ят<0-5 фм существует некая переходная область между мезон-нуклонными и кварк-глюонными степенями свободы в ядре. Одним из подтверждений существования такой области при высоких переданных импульсах может быть нарушение традиционной картины, основанной на феноменологическом потенциале ^^-взаимодействия, соответствующем 7УА/-фазовому сдвигу. В этом смысле проблема высокоимпульсной компоненты ядерной волновой функции тесно связана с проблемой выбора потенциала нуклон-нуклонного взаимодействия на близких расстояниях.

Особую роль в исследовании этих вопросов играют поляризационные эксперименты, позволяющие установить спиновую зависимость ядерных сил. Проведение таких экспериментов требует использования как высокоинтенсивного пучка поляризованных протонов, так и поляризованной мишеней высокой плотности. Традиционно, в качестве таких мишеней выступали твердотельные поляризованные мишени. Однако в течение последнего десятилетия бурное развитие получил новый тип поляризованных мишеней - газовые поляризованные мишени, которые позволяют избежать характерных для твердотельных мишеней проблем радиационных повреждений и наличия неполяризованных примесей (например N в МУ3). Наиболее распространенными поляризованными газовыми мишенями являются Н -, Ъ- и ъНе-мишени, не содержащие примесей. Поскольку пространственная плотность таких мишеней невысока, они нашли широкое применение на ускорительных накопительных кольцах. При этом удается добиться достаточно высокого значения времени жизни пучка ускорителя, а высокая светимость эксперимента обеспечивается за счет многократного прохождения пучка через мишень.

В настоящее время проводится несколько экспериментов, использующих как поляризованный пучок ускорителя, так и поляризованную мишень, состоящую из источника поляризованного атомарного пучка (PABS1) и криогенной накопительной ячейки, в которой происходит исследуемое взаимодействие.

Впервые газовая поляризованная дейтериевая мишень была применена в Новосибирске на электронном накопительном кольце ВЭПП-3 [ 1 ].

В эксперименте HERMES в DESY (Гамбург, Германия) изучается спиновая структура нуклона [2]. Для этой цели исследуются инклюзивные и полу инклюзивные реакции глубоконеупругого рассеяния продольно поляризованного позитронного пучка

HERA с энергией 27.5 ГэВ на поляризованных H, D и ъНе газовых мишенях. Водородная и дейтериевая мишени представляют собой источник поляризованного атомарного пучка и накопительную ячейку. Подобные установки позволяют создавать атомарный пучок с достаточно высокой (близкой к 100%) ядерной поляризацией, а использование открытой накопительной ячейки не разрушает пучок ускорителя.

На поляризованном пучке накопительного кольца IUCF (Блумингтон, США) были проведены эксперименты по изучению нуклон-нуклонных взаимодействий, также использовавшие внутреннюю поляризованную газовую мишень. Их целью было улучшить современные представления о потенциале нуклон-нуклонного взаимодействия. С этой целью были измерены спин-корреляционные коэффициенты [3] и изучено рождение пионов вблизи порога [4].

Особую роль в изучении вопросов, связанных с исследованиями NN-взаимодействий на близких расстояниях, играет дейтрон, как наиболее простая ядерная система. Несмотря на то, что дейтрон представляет собой довольно слабосвязанную систему, он стал основным объектом изучения как теоретической, так и экспериментальной ядерной физики.

Одним из экспериментов, нацеленных на изучение /xi-взаимодействия при моменте относительного движения нуклонов внутри ядра q - 0.3 4- 0.5 ГэВ/с, является эксперимент на накопительном кольце COSY2-Jülich [5], посвященный развалу дейтрона [6, 7]. Особый интерес представляет поляризационный эксперимент (pd -» ррп ), направленный на определение зависимости пяти поляризационных наблюдаемых (A*, Ау, Ауу, Суу, Сууу) от внутреннего момента относительного движения нуклонов в реакции развала дейтрона. Это позволит получить новую

1 Polarized Atomic Beam Source

2 COoler SYnchrotron информацию о структуре волновой функции дейтрона, поскольку поляризационные наблюдаемые зависят от отношения S- и ¿»-компонент волновой функции. Принимая во внимание особенности А1МКЕ3-спектрометра [8], эксперимент можно провести в условиях коллинеарной геометрии: протоны, испущенные назад, близко к 180° будут регистрироваться в совпадении с протонами, испущенными вперед под малыми углами. (близко к 0°). В такой геометрии S- и D-волновые функции дейтрона могут быть изучены вплоть до внутреннего момента 0.5 ГэВ/с.

Проведение этого эксперимента потребует использования как поляризованного пучка ускорителя, так и поляризованной мишени.

В настоящее время на накопительном кольце COSY достигнута интенсивность пучка 5-1016 частиц/с для неполяризованных и 5-1015 частиц/с для поляризованных протонов [9]. Однако, модернизация источника поляризованных ионов, тракта транспортировки пучка и системы инжекции должно привести к увеличению интенсивности пучка поляризованных протонов до 1-Ю16 частиц/с. Кроме того, планируется инжекция неполяризованного, а позже и поляризованного дейтерия.

В эксперименте планируется использовать внутреннюю газовую мишень, представляющую собой криогенную накопительную ячейку. Поляризованный газ, водород или дейтерий, поступает в мишень из источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия (ANKE ABS).

Поскольку одним из основных факторов, определяющих эффективность эксперимента на ускорителе, является время набора статистики, которое пропорционально плотности мишени, определяемой интенсивностью атомарного пучка источника, и имеет квадратичную зависимость от поляризации мишени. Поэтому именно к этим параметрам предъявляются особые требования:

• высокая ядерная поляризация атомарного пучка (более 80%);

• быстрое изменение знака поляризации (положительная/отрицательная) и , в случае дейтериевого пучка, типа поляризации (векторная/тензорная);

• высокая интенсивность атомарного пучка (более 6-1016 атомов/с).

Помимо физических параметров, источник должен соответствовать высоким требованиям, предъявляемым к экспериментальным установкам на современных накопительных кольцах (вакуумные условия, ограниченное пространство, быстрая интеграция в существующую экспериментальную установку и т. д.).

3 Apparatus for studies of Nucleon and Kaon Ejectiles

Достижение высоких значений параметров источника невозможно без изучения характеристик атомных пучков. Последнее подразумевает необходимость разработки методов и создания ряда приборов для измерения и оптимизации параметров источника.

Данная работа посвящена созданию источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия, а также разработке приборов для исследования и оптимизации параметров атомарного пучка, таких как интенсивность атомарного пучка, степень поляризации и пространственное распределение плотности пучка.

В работе представлены различные методы, позволяющие создавать атомарные пучки с ядерной поляризацией. Дано детальное описание как принципов действия, так и устройства конструкционных элементов источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия. Представлены результаты исследований свойств пучка атомарного водорода. Рассмотрены перспективы использования источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия в качестве источника для газовых мишеней, применяемых в экспериментах на накопительных кольцах.

Основные результаты опубликованы в работах [34, 39, 40, 41, 42,45, 53, 59, 60].

Благодарности

Мне хотелось бы выразить огромную благодарность Александру Анатольевичу Васильеву и Владимиру Петровичу Коптеву, стоявшим у истоков создания ANKE ABS, за неоценимую помощь процессе работы над проектом.

Я хочу выразить огромную признательность Александру Ивановичу Ковалеву, Семену Григорьевичу Шерману и Владимиру Васильевичу Нелюбину за ценные советы и постоянное внимание к работе.

Отдельную благодарность хотелось бы выразить Петру Андреевичу Кравцову, Яношу Шаркадй и Харальду Кляйнесу за проделанную ими огромную работу по созданию системы контроля и управления ANKE ABS.

Наконец мне хотелось бы выразить огромную благодарность коллегам из Научного-исследовательского центра г. Юлих (Германия) - Хельмуту Зайферту, Франку Ратманну, Ральфу Энгельсу и Хансу Штроеру за их- гостеприимство и огромную поддержку, оказанную в работе над проектом.

Заключение

Планируемый на спектрометре ANKE ускорителя COSY-Jülich эксперимент, связанный с исследованиями развала дейтрона, потребует использования внутренней поляризованной водородной и дейтериевой газовой мишени, представляющую собой криогенную накопительную ячейку. Поляризованный газ, водород или дейтерий, поступает в мишень из источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия (ANKE ABS).

Целью данной работы являлось:

• создание источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия для поляризационных экспериментов на спектрометре ANKE ускорителя COSY-Jülich;

• создание приборов и методик, необходимых для оптимизации основных характеристик источника;

• исследование и оптимизация параметров поляризованного источника, определяющих главные параметры мишени для ядерно-физического эксперимента - плотность и поляризацию.

В созданном источнике были использованы оригинальные решения, которые привели к созданию:

• компактной конструкции, необходимой для установки источника в ограниченном пространстве тоннеля накопительного кольца COSY, а также для обеспечения необходимого пространства для системы детекторов спектрометра ANKE;

• конструкции, совместимой по требованиям к системам, работающим на накопительном кольце ускорителя: о вакуумной технологии; о управления и контроля; о безопасности;

• мобильного источника, допускающего быстрый монтаж и демонтаж на позицию мишени, что существенно сокращает потери ускорительного времени, т.к. помимо поляризационных экспериментов на спектрометре ANKE проводятся исследования с неполяризованными мишенями (твердотельная мишень, кластерная мишень, пеллет-мишень).

В конструкцию источника заложены новые элементы, которые позволили увеличить интенсивность. Это такие оригинальные элементы как

• оптимизированная система охлаждения сопла, имеющая минимальные холодные поверхности в области формирования атомарной струи;

• последовательное использование трех турбомолекулярных насосов позволило создать улучшенные вакуумные условия в первой камере источника, где происходит формирование газовой струи, с минимальными затратами;

• наличие средств регулировки геометрии источника без нарушения вакуума, что является существенным преимуществом в процессе оптимизации характеристик источника;

• система оптимизации газового разряда в диссоциаторе, увеличивающая степень диссоциации в атомарной струе;

• в источнике применена и расположена оптимальным образом рекордная по своим параметрам спин-сепарирующая магнитная система, состоящая из постоянных 24-сегментных секступольных магнитов с полем на внутренней поверхности магнитов до 1.65 Т.

В ходе работы разработан и метрологически обеспечен ряд приборов для изучения и оптимизации основных характеристик источника:

• система измерения абсолютной величины интенсивности атомарного пучка источника и система измерения пространственного распределения плотности атомарной струи в плоскости перпендикулярной пучку. Компрессионная трубка с возможностями перемещения в 3-х координатах является новым прибором, позволяющим определить оптимальное положение поляризованного источника по отношению к накопительной ячейке;

• система точечного относительного измерения интенсивности и пространственного распределения с помощью квадрупольного масс-спектрометра. Впервые применена методика прецизионной юстировки сопла по отношению к магнитной системе источника, используя асимметрию распределения поляризованного пучка;

• система измерения пространственного распределения степени диссоциации в поляризованном и неполяризованном пучке с помощью квадрупольного масс-спектрометра;

• система лазерной юстировки источника. Впервые источник юстировался с помощью поворотного двух-лучевого лазера, что позволило определить геометрическое положение сопла и детектирующих пучок приборов независимо в общей системе координат;

• система сопряжения поляриметра, использующего лэмбовский сдвиг, и поляризованного источника. Проведено метрологическое обеспечение поляриметра. Поляриметр такого типа был впервые применен для поляризованных источников. Метрологическое обеспечение поляриметра позволило измерять ядерную поляризацию атомарного пучка с точностью не хуже 1%;

Новые решения при построении поляризованного источника и применение разработанных и метрологически обеспеченных приборов позволило:

• получить максимальную интенсивность пучка атомарного водорода, измеренную с помощью компрессионной трубки диаметром 10 мм и длиной 100 мм на расстоянии 300 мм от последнего спин-сепарирующего магнита, составившую (7.5±0.2)-1016 атомов/с (для двух сверхтонких состояний), что на ~10% превышает лучшие мировые показатели для источников такого типа.

• получить интенсивность дейтериевого пучка (3.9±0.1)-1016 атомов/с (для трех сверхтонких состояний).

• впервые исследовать пространственное распределение плотности и степени диссоциации в пучке поляризованных атомов. Полученные результаты позволяют говорить о хорошей фокусировке пучка, а также об изотропном распределении степени диссоциации в пучке. Измеренное значение степени диссоциации поляризованного пучка в плоскости компрессионной трубки составило 82%.

Одной из важнейших характеристик атомарного пучка является его ядерная поляризация, во многом определяющая время набора статистики в эксперименте. Измерения ядерной поляризации водородного и дейтериевого пучков производились с помощью поляриметра, использующего лэмбовский сдвиг. В ходе исследований, направленных на оптимизацию блоков высокочастотных переходов, были получены следующие результаты:

• водород:

Р2 = +0.89±0.01;

Рг=- 0.96±0.01;

• дейтерий: pz - +0.73±0.05 (векторная поляризация); pz = -0.82±0.06 (векторная поляризация); р22 = +0.77±0.06 (тензорная поляризация); pzz = -1.17±0.08 (тензорная поляризация).

Таким образом, подводя итог, можно сказать, что поляризованный источник подготовлен для работы в качестве поляризованной струйной водородной мишени на ускорителе. При этом эффективная плотность такой мишени составит ~6. 5- 10й 1/см2. В случае использования накопительной ячейки диаметром 10 мм и длиной 400 мм, находящейся при температуре 100 К, эффективная плотность мишени возрастет до -1.7-1014 1/см2

1. R. Gilman, RJ. Holt, E.R. Kinney et al. A polarized gas internal target using a storage cell in an electron storage ring. // Nucl. 1.str. and Meth. A 327, (1993) pp. 277-286.

2. K. Ackerstaff, A. Airapetian, N. Akopov et al. The HERMES Spectrometer. // Nucl. Instr. and Meth. A 417, (1998) pp. 230-265.

3. B. v. Przewöski, F. Rathmann, W.A. Dezara et al. Proton-proton analyzing power and spin correlation measurements between 250 and 450 MeV at 7°<6>c.m <90° with an internal target in a storage ring. // Phys. Rev. C 58, (1998) pp. 1897-1912.

4. H.O. Meyer, J.T. Balewski, M. Dzemidzic et al, Dependence of pp ppn13 near Threshold on the Spin of the Colliding Nucléons. // Phys. Rev. Letters 81, (1998) pp. 30963099.

5. R. Maier. Cooler synchrotron COSY performance and perspectives. // Nucl. Instr. and Meth. À 390, (1997) pp. 1-8.

6. S.V.Dshemuchadze M.A.Ivanov, V.I.Komarov et al. Exclusive deutron break-up study with polarized protons and deutrons at COSY. // COSY Exp. Proposal no. 20, spokesperson: V.Komarov (1992), 20 p.

7. V.LKomarov Exclusive deutron break-up study with polarized protons and deutrons at COSY. // Proc. 105th Int.WE-Heraeus-Seminar, Bad Honef, Feb. 1-3, 1993. Eds. E.Roesse, O.W.B. Schult, Konferenzen des Forschungszentrum Jülich, 12, (1993) pp. 281 -292.

8. S. Barsov, U. Bechstedt, W. Bothe et al. ANKE, a new facility for medium energy hadron physics at COSY-Jülich. // Nucl. Instr. and Meth. A 462, (2001) pp. 364-381.

9. D. Prasuhn. Perspectives for Hadron Physics Experiments at the Cooler Synchrotron COSY. // Proc. 5th Int. Conf. on Nuclearl Physics at Storage Rings (STORI02), 16-20 June, 2002, Uppsala, Sweden; Physica Scripta in print.

10. Noxman F. Ramsey, MOLECULAR BEAMS, Oxford, AT THE CLARENDON PRESS, 1956.

11. W.E. Lamb, Jr., R.C. Retherford. Fine Structure of the Hydrogen Atom. // Phys. Rev. 79, (1950) pp. 549-572.12. . Abragam and J.M. Winter. Proposal for a Source of Polarized Protons, li Phys. Rev. Lett., 1,(1958) pp. 374-375.

12. J.M.B. Kellogg, I.I. Rabi and J.R.Zacharias. The Gyromagnetic Properties of the Hydrogens. // Phys.Rev. 50, (1936) pp. 472-481.

13. L. Davis, Jr., B.T. Feld, C.W. Zabel, and J.R. Zacharias. The Hyper fi ne Structure and Nuclear Moments of the Stable Chlorine Isotopes. // Phys. Rev. 76, (1949) pp. 1076-1085.

14. N. Koch, PhD Thesis, University of Erlangen-Niirnberg (1999).

15. N. Koch, E. Steffens, High Intensity Source for Cold Atomic Hydrogen and Deuterium Beams. // Rev. Sei. Instrum., 70, №.3, (1999) pp. 1631-1639.

16. Л.Н. Розанов, Вакуумная техника, Москва, ISBN 5-06-000479-1 (1990).

17. A. Roth, Vacuum Technology, Elsevier, Amsterdam (1996).

18. M. Wutz, H. Adam, W. Walcher, Teorie und Praxis des Vakuumtechnik, Viewef (1992).

19. J.A. Giordmaine and T.C. Wang. Molecular Beam Formation by Long Parallel Tubes. // J. Appl. Phys., 31, (1960) pp. 463-471.

20. D. Singy, P.A. Schmelzbach, W. Gruebler and W.Z. Zhang. Production of Intense Polarized Hydrogen Atomic Beams by Cooling the Atoms to Low Temperatures. // Nucl. Instr. Meth. A 278, (1989) pp. 349-367.

21. Вакуумная техника, ред. E.C. Фролов и В.Е. Минайчев, Москва, "Машиностроение" (1992).

22. Н. Haberland, U. Buck and М. Tolle. Velocity distribution of supersonic nozzle beams. // Rev. Sci. Instrum., 56, №9, (1985) pp. 1712-1716.

23. H. Ashkenas and F.S. Sherman, Adv. Appl. Mec., 32, 84 (1966).

24. J. Deckers and J.B. Fenn, Rev. Sci. Instr., 34, №1,96 (1963).

25. B. Lorentz, Diploma thesis, Max Planck Institut fur Kernphysik, Heidelberg (1993).

26. American Institute of Physics Handbook, edt. D.E. Gray, McGraw-Hill, Inc. (1963).

27. D.E. Nagle, R.S. Julian, and J.R. Zacharias. The Hyperfine Structure of Atomic Hydrogen and Deuterium. // Phys. Rev. 72, (1947) p. 971.

28. W. Haeberli, Sources of polarized ions, Ann. Rev. Nucl. Sci., 17, (1967) pp. 373-426.

29. E.K Завойский, ЖЭТФ, 32, (1957) с. 731-735.

30. L. Madansky and G.E.Owen. Production of Polarized Proton Beams. // Phys. Rev. Lett. 2, (1959) pp. 209-211.

31. P. Pradel, F. Roussel, A.S. Schlachter. Formation of H(«=2) atoms by the nearly resonant process H+ in Cs. Multiple collision processes. // Phys. Rev. A10, (1974) pp. 797-812.

32. A.J. Mendez, C.D. Roper, J.D. Dunham, and T.B. Clegg. Installation of an on-line Lamb shift spin-filter polarimeter in the Triangle Universities Nuclear Laboratory atomic beam polarized ion source. // Rev. Sci. Instrum., 67, №.9, (1996) pp. 3073-3081.

33. P.G. Sona. A New Method Proposed to Increase Polarization in Polarized Ion Sources of H~ and D~. // Energia Nucl., 14, №5, (1967) pp: 295-299.

34. T.B. Clegg. Review of High Intensity Polarized H and D Ion Sources: Recent Progress and Future Projections. // Proc. 7th Int. Workshop on Polarized Gas Targets and Polarized

35. Beams, eds. R.J. Holt, M.A. Miller, Urbana, Elinois, USA 1997, AIP Conf. Proc. 421, (1997) pp. 336-346.

36. W. Haeberli, Proc. 2nd Int. Symp. On Polarization Phenomena, eds. P. Huber and H. Schopper, Experientia Suppl. 12, 64 (Birkhauser, Basel, 1966).

37. M.C. Микиртычьянц, A.A. Васильев, В.П. Коптев и др. Источник поляризованного атомарного водорода и дейтерия для внутренней газовой мишени спектрометра ANKE. // Препринт ПИЯФ-2491, Гатчина (2002) 33 с.

38. Т. Wise, A.D. Roberts and W. Haeberli. A High Brightness Source for Polarized Atomic Hydrogen and Deuterium. //Nucl. Instr. and Meth. A 336, (1993) pp. 410-422.

39. F. Stock, K. Rith, H.G. Gaul et al. The FILTEX/HERMES Polarized Hydrogen Atomic Beam Source. // Nucl. Instr. and Meth. A 343, (1994) pp. 334-342.

40. A. Vassiliev, V. Nelyubin . M. Mikirtytchiants et al. 24 Segment High Field Permanent Sextupole Magnets. // Rev. Sei. Instrum., 71, №.9, (2000) pp. 3331-3341.

41. V.P. Koptev, A.I. Kovalev, P.A. Kravtsov et al. Optimization of the Vacuum System of the Atomic Beam Source. // Preprint PNPI-2266, Gatchina (1998) 17 p.

42. F.Stock, Report MPI H-V 20-1994, Max Planck Institut für Kernphysik, D-69117 Heidelberg, Germany (1994).

43. Rare-Earth Permanent Magnets, VACODYM, VACOMAX, Company Information Booklet PD-002, Vacuumschmelze GmbH, P.O.B. 2253,63412 Hanau, Germany, 12 p.

44. K. Halbach. Design of Permanent Multipole Magnets with Oriented Rare Earth Cobalt Material. //Nucl. Instr. and Meth. A 169, (1980) pp. 1-10.

45. MAFIA, CST GmbH, Buedinger Str. 2a, D-64289 Darmstadt, Germany, http://www.cst.de

46. Sumitomo Special Metals Company Ltd., Egawa, Shimamotocho, Mishimagun, Osaka 618, Japan.

47. M.C. Микиртычьянц, A.A. Васильев, В.П. Коптев и др. Блоки сверхтонких переходов для создания ядерной поляризации в источнике поляризованного атомарноговодорода и дейтерия ANKE ABS. // Препринт ПИЯФ-2487, Гатчина (2002) 22 с.

48. A.D. Roberts, P. Elmer, М.А. Ross et al. Medium Field RF Transitions for Polarized Beams of Hydrogen. // Nucl. Instr. and Meth. A 322, (1992) pp. 6-12.

49. H.G. Robinson, W.M. Hooke, H.W. Lewis et al. RF Cavity Design and Performance for the TUNL Polarized Ion Source. // Nucl. Instr. and Meth. A 278, (1992) pp. 655-659.

50. M. Rail, Report MPIH-V25-1993, Max-Planck-Institut Heidelberg (1993).

51. Y.-K. Kim and M.E. Rudd. Binary-encounter-dipole model for electron-impact ionization. // Phys. Rev.A 50, (1994) pp. 3954-3967.

52. A. Winkler, Interaction of atomic hydrogen with metal surfaces. Appl. Phys. A67, 6 (1998) pp. 637-644.

53. M.C. Микиртычьянц, А.А.Васильев, В.П.Коптев и др. Измерения интенсивности пучка источника поляризованного атомарного водорода и дейтерия. // Препринт ПИЯФ-2481, Гатчина (2002) 36 с.

54. F. Rathmann, W. Haeberli, B. Lorentz et al. The Wisconsin-IUCF Polarized Gas Target. Proc. 7th Int. Workshop on Polarized Gas Targets and Polarized Beams, eds. R.J. Holt, M.A. Miller, Urbana, Illinois, USA 1997, AIP Conf. Proc. 421, (1997) pp. 89-98.

55. R. Risler, W. Grüebler, V. König and P.A. Scmelzbach. Investigation of a Polarized Neutral Atomic Beam. // Nucl. Instr. and Meth. A 121, (1974) pp. 425-430.