Спектроскопическая информация из анализа реакции (3Не, d) на ядрах 12С и 13С тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

мшисгерсгьо высшего и среднего специального образования

РЕСПУБЛИКИ УЗБШИаТАИ ТАЛКШТС1ШМ ГОСУДАРСТВШгШй УНИВЕРСИТЕТ

РГ6 од

2 2 МАЙ т

Физический факультет Кафедра ядерной физики

На правах рукописи УД{ 539.107.5:539.17.01

МУШШД ОМАМ

СИЫЙ'РОСКОПЩЕСКАН ШФОРМАЩШ ¡13 АКЦИЗА РЕАКЦИИ (3Не,с1) НА ЩРАХ 12С и 13С

Специальность 01.04.16 - физика ядра и

элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Ташкент.- 19У5

Работа выполнена, в Институте ядерной физики АН Республики Узбекистан и на кафедре ядерной физики физического факультета ТашГУ.

Научный руководитель - доктор физико-математических наук

НРМУЛАМЕДЮ р.

Официальны« оппоненты - доктор физико-математических наук

СКОРОДУМОВ Б.Г.

- кандидат физико-математических Наук ИРГЛЗИЕВ Б.Ф.

Ведущее научное учреждение - Научно-исследовательский институт ядерной физики МГУ (г.Москва).

Защита состоится " Л "_О 5" 1995 годя в Ч

час. на заседании специализированного совета Д 015.15.21 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора физико-математических наук при Институте ядерной физики АН Республики Узбекистан (702132, г.Ташкент, Мирзо-Улугбекский район, пос. Улугбек).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института ядерной физики АН РУз.

Автореферат разослан '" Ш " & Н_1995 года.

Ученый секретарь ^Р

специализированного совета,

доктор физ.-мат. наук /' ^.^е1- ИОНАТОВ £.И.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. При анализе реакций передачи нуклона в области энергий порядка 10 МэВ на нуклон традиционно используется метод искаженных волн (МЯВ). При стандартной обработке по МИВ путем нормировки рассчитанного сечения к* экспериментальному в главном максимуме углового распределения .извлекается спектроскопический фактор Однако, в связи с использова-

нием в МИЬ ряда хорошо известных приближений продолжительное время дискутируется вопрос о надежности получаемых феноменологических значений Сф /I/. Основная причина этого заключается в том, что МШЗ неверно описывает низкие парциальные амплитуды с орбитальными моментами ( - радиус канала, к - вол-

новое число канала) отвечающие процессам, протекающим внутри ядра /'¿/.

Использование идеи дисперсионного подхода в сочетании с МИВ позволило развить комбинированный новый метод анализа поверхностных реакций однонуклонной передачи - полюсного приближения с искаженными волнами (ШЫВ) /1,3/. Б этом методе в анализ по МИВ вводится дополнительная информация о ядерной вершинной константе ОШК) отделения передаваемого нуклона от ядер, что позволяет фиксировать вклад внешней области в амплитуде реакции. В результате из анализа по №1И чисто поверхностных реакций извлекается НЬК, а не СФ.

Знание "экспериментальных" значений ЯВК представляет самостоятельный интерес, во-первых, при расчетах ядерно-астрофизических процессов радиационного захвата при очень низких энергиях /4/, во-вторых, сравнения их "экспериментальных" значений с соответствующими микроскопическими расчетами могут дать ценную информацию об м -потен^алах /1Ь/.

Анализ реакций показал, что механизм протекания,ана-

логично реакции передачи нуклона, вызванной тяжелыми ионами, является чисто поверхностным /о,б/. В результате, *13 анализа реакций ЫД! были извлечены 1ШК отделения нейтрона от"ряда ядер 1Р-оболочки /6/.

Такую же идею целесообразно реализовать в случае реакции ( ¡1е)(}> передачи протона, япляющейся аналогом реакции (Л,У.

Как и в случае реакции (d,t) сильное поглощение ^lie делает реакцию (^He,d) поверхностной, что позволяет надеяться на ее использование как средство определения ЯВК, отвечающее отделению протона. ¿Зместе с тем для надежного извлечения >ШК из анализа реакций необходимо иметь прецизионные экспе-

риментальные дифференциальные сечения, измеренные при различных энергиях налетающих частиц в широком диапазоне углов {включая уалые углы) рассеяния и аккуратно учитывать трехчас-тичные кулоновские эффект в механизме передачи протона.

В связи с этим представляет интерес распространить эти исследования для поверхностных реакций передачи протона A(^ile,<J)B с учетом трехчастичных кулоноаских эффектов в механизме передачи протона с целью надежного определения НЬК для виртуального распада Б —»А + P. b связи с изложенным, измерение дифференциальных сечений реакций A(^lle,d)b с относительно малой ошибкой и их последующий анализ в рамках 11Г1ИВ с учетом трехчастичных кулоноаских эффектов весьма актуально.

Работа посвящена исследованию ядерных реакций передачи протона при взаимодействии ионов ^ile с ядрами ^Ч! и ^ С при энергиях 22-3 МэВ, 32-5 МэЬ и 34 МэБ.

Цель исследования:

- развитие комбинированного метода - полюсного приближения с искаженными волнами (ШШЛ для реакции передачи протона вызванных легкими ионами, и изучение влияния трехчастичных кулоновских эффектов в механизме передачи протона;

- выделение чисто периферийных процессов с доминированием полюсного механизма и анализ дифференциального сечения реакции А(3Пе,<ЛВ в рамках ШИЬ;

- извлечение ЯБН виртуального распада В —с А + 1' (а = •

- сопоставление фииомоноло1'ичвских значений libit, полученных из анализа наших и литературных данных при различных энергиях а теоретически рассчитанными на базе ауклоИ^нукяонного потенциала !Ш(К>,

Научная новизна. Измерены дифференциальные сечения реакции ( tle,(J) на ядрах ^ и с высокой точностью Ь-7 % для углов рассеяния 0даб 3° при энергиях пасаодих ионов Е = 22-3 FtoJ3, 32-& Мэй и 34 МэВ. Показано, vivo эти реакции являются чисто

- Ь -

поверхностными. .Из анализа этих реакций в рамках 1111ЙВ извлечены ЯШ для отделения протона от ядер ^ и ^ . Оценены точность обычного МИВ и влияние т^ехчастичных кулоновских эффектов на извлекаемые значения НЬК.

Научная и практическая ценность. Создана система коллимации пучка, позволяющая дистанционно менять его апертуру, что резко экономит время настройки аппаратуры и позволяет легко менять интенсивность но мчаени. Показано, что реакции А(%е,Л)В являются хорошим средством определения НВК виртуального распада В—► А + Р, играющих важную роль в теории структуры ядра и ядерных реакций, в том числе ядерно-астрофизического процесса ^С(Р,Л ^ , играющего важную роль в # -астрономии. Путем анализа экспериментальных дифференциальных сечений можно сделать вывод о степени доминантности полюсного механизма. Информация, полученная из анализа реакций (^Не,с)), может быть использована и при анализе различных подобных реакций передачи протона. Измеренные сечения яде иных реакций (^ае,с!) и полученные значения >ШК могут быть включены в библиотеку ядерных данных.

Основные защищаемые положения.

1. Экспериментальные результаты измерений дифференциальных сечений реакций на ядрах и С с ошибкой в абсолютных значениях 5-7 % при энергии падающих ионов 3Не Е = 22,3, 32,5 и 34 МэВ в широком диапазоне углов, включая малые углы.

2. Утверждение, что оти реакции являются поверхностными. При этом в реакции (3Не,с/' на ядрах ^ и ^С доминирует механизм передачи протона, соответствующий полюсной диаграмме при всех исследованных энергетических диапазонах.

3. Значение >ШК виртуальных распадов ^ (оси.с) —^С + Р-и ^ ( Е = 0-0, 2-31 и 3-У5 МэВ) —>• 13С + Р, полученные из анализа экспериментальных данных по Ш1ИВ.

, Апробация работы и результаты. Основные результаты работы докладывались на Ежегодном Совещании по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (Дубна, 20-22 апреля 1993 г.) и на семинарах кафедры ядерной физики физического факультета ТашГУ и отделе ядерной физики ИЯФ АН РУз.

Основные результаты диссертации опубликованы в 3 работах. $ коллективных работах автору принадлежат экспериментальные

исследования, их теоретический анализ и интерпретация полученных данных. Выводы работы сформулированы автором.

Личный вклад автора. Автор принимал непосредственное участие в работах, представленных в диссертации, и его вклад является определяющим.

¿1рстоверность измеренных дифференциальных сечений подтверждается их устойчивой воспроизводимостью, а полученные в работе феноменологические значения ЯЬК коцошо согласуются с данными, надежно определенными _в независимом анализе реакции с тяжелыми ионами.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы. Работа изложена на вЗ страницах, включая 15 рисунков, 7 таблиц и 43 наименования списка литературы.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обосновывается актуальность темы, излагаются постановка задачи и основные защищаемые положения диссертационной работы.

В первой главе кратко изложены основные положения МЯВ • комбинированного метода анализа экспериментальных данных поверхностных реакций передачи нейтрона, основанного на одновременном использовании обычного традиционного МИВ и дисперсионного подхода.

Во втором разделе этой главы в рамках комбинированного метода анализа для проверки поверхностного характера реакции передачи протона вводится функция /I/

ЯСЬ) = ¡?-МИ8(Е; , вреиК)/Ьг > (V

где б4" мйВ ( > Вреак) - дифференциальное сечение рассчитываемое в МИВ, Е^ - относительная кинетическая энергия сталкивающих частиц, 8^еак> - Угол рассеяния в главном пике. В (I) величина Ь ~ асимптотический нормировочный коэффициент радиальной части одночастичной волновой функции связанного состояния ядра В = А + Р, зависящий от геометрических параметров и а ) потенциала Вудса-Саксона, где Р - протон. Сформулировано условие поверхностного характера протекания реакции передачи протона: I) выполнение условия К (Ы = со*1^ /1/; 21 исследование поведения рассчитываемого по МИВ дифференциально-

го сечения от радиуса обрезании радиальной части яункции связанного состояния ядра В = А + Р на никнем пределе интегрирования. '

В третьем разделе предложенный ранее ШЫЬ для описания поверхности!« реакций передачи нейтрона обобщается для случая поверхностных, реакций передачи протона А(Ч1е,сРВ с учетом трехчасгичных (А-Р-сЛ кулоновских эффектов в механизме передачи /3,7/. .Дифференциальное сечение этой реакции, рассчитываемое с учетом всех возможных кулоновских взаимодействии частиц А,Р и ¿ друг с другом в промежуточном состоянии и эффектов кулон-ядерных искажений в начальном (А-^пе' к конечном (В - <1) состояниях, учитываемых в рамках оптической модели, представляется в виде

где - 11В1С для виртуального распада В—»-А + Р, (, 9,

- известная функция энергии Ё и угла рассеяния д в с.ц.и реакции и параметра радиуса обрезания . Величина |в

выражении (2) характеризует кулоновский перенормировочный фактор появляющийся из-за точного учета трехчастичных кулоновских эффектов в механизме передачи протона.

Во второй главе; ■ содержится описание экспериментальной установки, предназначенной для регистрации и анализа спектров заряженных частиц - продуктов ядерных,реакций, измерительно-вычислительного комплекса,реализующего аналоговую и цифровую Д\u-ii идентификация сорта частиц, приводится анализ экспериментальных ошибок измерений.

Экспериментальная установка включает в себя камеру рассеяния с пятью' телескопами полупроводниковых ДЕ-Е-детекторов, системы коллимации, юстировки и интегрирования пучка, а также ряд дополнительных обслуживающих узлов.

йспользуемая камера рассеяния /сЗ,9/ позволяет осуществлять измерения дифференциальных сечений в широком диапазоне углов вылета (2° - 17В°), имеет специальный отсек для измерений в области малых углов ( 4 10° 1 и оборудована дистанционно управляемыми устройствами для настройки, тестирования и энергетической калибровки телескопов, измерения средней то гщины облучаемой мишени в месте ее взаимодействия без демонтажа мишени по ионизационным потерям -частиц. Перед камерой смонтирована

система коллимиравания пучка, включающая в себя два блока задающих и блок антирассеивающих диафрагм, размеры которых задаются дистанционно, а таюке юстировочкый блок с лазером JÍT-73.

Для регистрации заряженных частиц продуктов ядерных реакций использовались телескопы, состоящие из двух кремниевых детекторов; пролетного поверхностно-барьерного ¿Ы детектора толщиной ~ 100 т 100 мк и литий-дрейфого детектора полного поглощения Ё, толщиной чувствительного слоя до 5 мм.

При измерениях использовался режим работы а наибольшим быстродействием в синхронизации с макро-структурой циклотронного пучка /9,10/.

Анализирую®оя возможные источники ошибок измерений дифференциальных сечений и способы их максимального снижения. b результате предпринятых мер абсолютная ошибка измерений диф- ' ференциальных сечений не превышает Ь-7 %.

-Третья глава посвящена описанию .метода расчета проведенных экспериментов, для получения экспериментальных данных'по угло-вьм распределениям и анализ в.рамках методов изложенных в главе первой. Параметры оптических, потенциалов1 брались из литературных /11,12,13/ данных, при близких: энергиях во входном и выходном каналах. Анализ измеренных экспериментальных дифференциальных сечений состоит, из, тре.х .этапов: 1

1) Отбор реакций передачи протрн,%, для которых -выполняется условие R(b) = Cort&t »,-. ■ ■

2) Исследование зависимости рассчитываемого по МИЬ дифференциального сечения в главном пике от; радиуса обрезания радиальной части интеграла перекрытия, связанного состояния

В = (А + Р1 на нижнем ,яре пело; , ¡г ,

3) Проведение расчетов дифференциальна сечений этих же реакций в рамках разлитого и r^iue.i Mflíp о учетом^трехчас-тичных кулоновских эффектов з мгхаказме .передачи протона. 1

iia базе методики, изложенной в главе .2,..'были измерены дифференциальные сечения реакции (Jtie,<j).Ha ядрах1. и С при нескольких энергиях Е падающих ионов ^ile .в области 22-34-Mali.

Реакция ^C-Vie.d)-^. Аяф^ереипиалышэ сечения этой ре-

I i

акции с ооразованием конечного яд,a jj в основном состоянии в области вылета , 6Лаб = 10° - ,-¿0° измерены при энергии К = 34 tfoti.. Угловое распределение '.елгроно« .рассчитывалось в рам-

ках MHBV Относительный орбитальный момент протона и ядра в ядре ^ I равен 1. Расчеты показали, что функция R ( b ) не зависит от Ь в широких пределах изменения геометрических параметров _ yv и 1 потенциала Вудса-Саксона для связанного состояния 13м = I2C + Р ( ft = 1,0 - 1,4 (1м и а = 0,4 - 0,7 4м). Изменение радиуса обрезания |f\u< в пределах Oi ^

4 <1м также не меняет величины сечения в главном пике, что подтверждает вывод о незначительности вклада внутренней части ядра ^ в сечения этой реакции в области главного максимума. Ото очень важный результат, который подтверждает позерхност-ный характер этой реакции. Поэтому и области р- > .4 Зм волновая функция связанного состояния протона в ядре с хорошей точностью может быть заменена своей асимптотикой. Рассчитанное угловое распределение дейтронов хорошо описывает экспериментальное в области главного максимума. ■

Реакция ^3С(3Не,с1) Измерены дифференциальные сечения этой реакции при энергиях ионов 3ile Е = 22,3 и 32,5 МэВ в диапазоне углов (?Ла(5 = 3° - 60°, а также при энергии Е = 34 МэВ в диапазоне углов 6даб = 10° - 100° с шагом ДО = 2°- 4° с образованием конечного ядра а основном состоянии ( Q = 2,056 МэВ, f = 1+>« и в возбужденных состояниях:

Е . 2,31

МэВ ( Q = - 0,257 МэВ, f = 0+) и К* = 3,У5 МэВ { Q =-1,893 МэВ, 1+). Дифференциальные сечения этих реакция также

рассчитывались в рамках МИВ. При всех энергиях падающих ионов 3Ие расчеты показали, 4ToR(b) также не зависит от Ь в широких пределах изменения а й ( ft = 1»0 - 1,4 Зм и а = 0,4 - 0,7 iw). Изменение радиуса обрезания в пределах 4 $м также не меняет величины сечения, что также подтверждает вывод о доминирующем вкладе внешней части ядра в сечения этих реакций в области главного пика. Эти результаты также подтверждают вывод о поверхностном характере- анализируемых реакций. Рассчитанные угловые распределения дейтронов хорошо воспроизводят экспериментальные в области главного максимума»

Значения квадратов модуля НВК |&а) для виртуального распада В —*■ А '+ ¡'(В * 13N (осн.с), i4n (осн.с), ^ (2,31 МэВ) и Ljg (3,95 МэВ) найдены из анализа МИВ без учета трех частичных (A-P-d) кулоновских эффектов в механизме передачи протона, приведены з третьем столбце таблицы I.

(

- 10 -

В разделе 5 данной главы излагаются результаты расчетов дифференциальных сечений измеренных реакций, выполненные в рамках ППИЬ с учетом трехчастичных (А-Р-сО кулоновских эффектов в механизме передачи протона. Рассчитанные в ППИЬ угловые распределения хорошо воспроизводят измеренные в области малых углов рассеяния В и практически совпадшгат-а расчетами по обычному МИВ. Близость результатов полученных в ШИВ и МЛВ, свидетельствует о том, что динамические эффекты отдачи, связанные с ядерньш1 взаимодействием в. вершинных формфакторах

-+ Р, не учитываемые в ШИВ, практически

не сказываются на дифференциальные сечения поверхностных реакций передачи протона в области малых углов рассеяния. А именно учет этих эффектов отдачи радикально усложняет расчеты по обычному МИВ.

Из сравнения измеренных и рассчитанных по ШЫВ дифференциальных сечений определен квадраг модуля ЛьК \ 1}в\г для виртуальных процессов —+ Р (4-ый- столбец таблицы I). При этом параметр обрезания определяется так,чтобы обеспечить лучшую подгонку рассчитанных дифференциальных сечений к экспериментальна в области малых углов ф . Влияние трехчастичных кулоновских эффектов даваемых факторов )Рр|(см. 5-ый столбец табл.1) в формуле (2), учитывающих все возможные кулоновские перерассеяния передаваемого протона с дейтроном и ядром 12С, а также с дейтроном и ядром ^С в промежуточных состояниях, составляет 17-35 %, причем, как показывают расчеты, их влияние усиливается с ростом значений кулоновских параметров для начального и конечного состояний, а также для связанных состояний ^ и ^ . Поэтому пренебрегать их влиянием, как это делается в обычном МИВ, нельзя. Квадраты модулей из литературных данных также приведены в табл.1 (6-ой столбец - феноменологические значения, полученные из. реакции с тяжелыми ионами /14/, 7-ой столбец - теоретические данные). Как видно из табл.1 значение |<7щ^|г , полученное из расчетов с тяжелыми ионами и нашими данными по НПЙЪ близки. Паши экспериментальные данные являются наиболее точнши из всех имеющихся в литературе данных по этим реакциям. Такое согласие ЯВК отделения Р от ядер ^ и ^ , полученное из различных реакций при разных значениях энергии падаю.* их ионов ^Не, дает возможность сделать вывод о доминирующей роли полосного механизма в о'л«

реакциях при энергиях К = 20 - 34 МэЬ.

Расхождение между теоретическими значениями 1ШК /Lb/ и рассчитанными другими авторами с использованием N N -потенциала типа МЗУ и нашими данными, по-видимому, связано с нарушением самосогласованности - }ШК и волновые функции связанных состояний ядер быЛи рассчитаны с разными видами pjN -потенциала. Поскольку величина )iliK чувстпительпа к виду UN-потенциала, то для аккуратного расчета )1БК целесообразно использовать один и тот же вид NN-потенциала как при расчете волновой функции связанного состояния, так и при расчете ЯВК. В связи с этим полученные нами данные ЯВИ для виртуальных распадов —*■

р + 12,I3q МОГуТ стимулировать проведение теоретических микроскопических расчетов с различными видами NN -потенциалов, которые позволили бы выбрать вид NN-потенциала, дающий близкие к найденным нами значениям ЯЬК.

Заключение. Основные результаты, полученные в диссертации, можно сформулировать следующим образом.

1. Усовершенствована методика регистрации и анализ спектров заряженных частиц. В результате создана система коллими-рования пучка, позволяющая дистанционно изменять апертуру,задающей и антирассеивающей диафрагм, что существенно сокращает время настроечных работ, позволяет оперативно изменять интенсивность, и размер пучка на мишени.

2. Получены прецизионные экспериментальные данные по дифференциальным сечениям реакции на ядрах:

а) при энергии ионов 3Не Е = 34 МэВ для состояний ^ (осн.с; 1/2") и для углов вылета 10° - 90° (лаб) с шагом

3° - 4° с абсолютной погрешностью 5-7 %;

б) 1аС, при энергиях Е = 22,3; 32,5 и 34 МэВ для состояний 14 (осн.с; 1+), (2,31 МэВ; 0+) и (3,95 МэВ; 1+) и для углов вылета 3° - 100° с шагом 3° - 4° с абсолютноЯ погрешностью 5-7 t.

3. Установлен поверхностный характер передачи протона в исследованных реакциях в области главного максимума углового распределения.

4. 11а основе комбинирований традиционного МИВ и дисперсионного подхода развит метод полисного приближения с искаженными волнами с учетом трехчястичных кулоновских эффектов в механизме передачи протона в реакции ( He,d). Вычисленные в

рамках этого нового подхода угловые распределения хорошо воспроизводят измеренные нами экспериментальные сечения в области главного (стриппингового) пика. Показано, что в исследуемых реакциях передачи протона дифференциальные сечения, вычисленные с учетом трехчастичных кулоновских эффектов в механизме передачи протона, отличаются на 17 - 35 % от дифференциальных сечений, рассчитанных в обычном МИВ. Установлена точность " pobt "-приближения МИВ.

5. Из сравнения полученных феноменологических значений ЯВК, найденных из экспериментальных данных при разных.анергиях ионов 3Не, установлено доминирование полюсного механизма., что позволило надежно установить значения НВК для виртуальных

распадов 13w (оса.с)-+ Р, ^ (0,0; 2,31 и 3,95 МэВ)

—С + Р.

Выявлено расхождение в абсолютной величине в'значениях

ЯВК для распадов 13(осн.с) ->I2,I3C + Р между "экспе-

риментальндаи" и единственно существующими в литературе микроскопическими расчетами с использованием МЗУ-потенциала. В связи о этим рекомендуется проведение микроскопических теоретических раачетов этих ЯВК с хдалью выбора вида д/м-потенциэ-ла.

ЗаЮ'ШОЛОПШШЕ ЗйАЧШйй ш

Таблица 1

Конечное ядро 3 1 (Е* МэВ) ! "Я. пе (МэВ) ! (йл) . НИШ |б31г ! 1 (5гл) 1 1&ти1г (Эл) ! 1 (Й.!)

1 ! 9 ! 3 ! 4 ! 5 ! - б ! 7

12С + Р(0,00) 34 0,50 0,34 1,35 0,51 /15/

13С + Р(О.ОО) 22,3 32,5 '34 1,74 '1,81 1,79 1,бо А,91 1,68 1,175 1,171 1.Г7- . . 2,12 (3,05) /к/ 3,59 . /15/

13С + Р(2,31) 22,3 ■ 1,23 1,34 1,49 0,92 1,12 0,98 1,202. 1,197" 1,195 , /15/

13а + р(3,95) 22,3 32,5 34 0,15 0,22 0,34 0,12 ,0,18 0,32 1,23о 1,233 1,233 0,133 /15/

СПИСОК ОП/БиШОШШПХ РАБОТ ПО ТЫ№ ДИССЕРГАЦШ

1. Артемов C.B., 1'уламов И.Р., Запаров У.А., Зотов U.U., Исламов Т.Б., Караходжаев А., Каюмов М.., Махмудов М., Муха-меджанов A.M., Пи Т.К., М.Салам, Романовский Ü.:A. Вершинные константы и спектроскопические факторы из анализа реакции (3He,d) на ядре 13С // Изв. PAil. Сер. физ. - 1994. - » Ь. -Т.¡30. - С. 135-141.

2. Артемов C.B., Запаров Ü.A., Зотов ll.iü., Ктомоь М., Муминова Д.Х., М.Салам, Ни Г.К., Ярмухамэдов Р. Дисперсионная теория поверхностных реакций передачи протонов и анализ реакций (3ile,d^ на ядрах ^С и - Препринт P-I-617. -Ташкент: ИНФ АН РУз, 1994.

3. Артемов C.B., 1'уламов И.Р., Зотов й.А)., М.Салам и др. • Вершинньт константы и спектроскопические факторы из анализа реакций (3Не, ) на ядре ^С // Тезисы докладов'международного совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. Дубна, 20-22 апреля 1993 г. - С.267.

Л И Т Ii Р А Ï У Р А

1, Ядерные вершинные константы, спектроскопические факторы и борцовское приближение с искйженнши волнами /Гончаров С.А., ДобешЯ., Дзлинсций э.И. и др. // ИФ. 19d2:. - Т.35. -С.662-674.

2. Дрлинский Э.И., Мухамеджпнов A.M., Нрмухамедов ,Р. Периферийная модель прямых ядерных реакций и модельно-незави-симая спектроскопическая информация // Прямые ядерные реакции на легких ядрах с вылетом нейтронов. - Ташкент: Фан, 1976. -С.7-44. : ;

_ 5V • ' .........< ....... ¿-г-н'- - xi.,

1 ' »»----'г ' В

4. «bCtiV.,^- . loi-; t„u ciiOil p+ ße -rt- В + ^ '

л .....mSTc^IÎ- ■•-ô..

о. Анализ реакции '(d,t> m ядрах Be, iuB и С при'энергии налетающих дейтронов ItJ Мой /Мухамеджанов A.M., Гуламов И.Р., Ни Г.К. и др. // Украинский 'физический журн. - 19db. -

» 11. - С. 1610-1622.

- lü -

6. Ярмухамедов Р. Асимптотическая теория ядерных реакций передачи с заряженными частицами: Автореф. дисс... докт, физ.-мат.наук. - Киев, 1У91.

7. Ksjumov Sh,b. .Kukhamedzhanov A.M. .Yarmukhamedov R.,Borbe|jj,

//Z. Thy s* A .-1990.-V. 336.-P. 299 s ЯФ ,1988 ,T.-fS.C. 428; ЯФД388 ,T. <f5 C.I309.

Ü. Многоканальная установка для исследования ядерных реакций на циклотроне у -150 ИЯФ АН УзССР /Бегжанов Р.В., Гуламов И.Р., Романовский Е.А., Исхаков 'Г. и др. - Ташкент, 19Ö0. - Препринт /ИЯФ АН УзССР; Р-2-15.

9. Артемов C.B., Гуламов И.Р., Зотов И.й. и др. /Препринт Р-5-559. - Ташкент: ИНФ АН РУэ, 1992.

10. Артемов C.B., Гуламов И.Р., Исхаков Т., Караходжаев A.A. // ПГЭ. 1992. - Т.2. - G.131.

11. Регеу С.Ы. and Ререу P.G. Atoinlo data and Nuclear data Tablea. -1976.-V. 17.-IT. 1.-P. 1-101.

12. Fortune V.T. et al. Phye.Ilev.-1964. -V.36.-P. 300..

13. Адеев Д.Д., Казанцев A.M. и др. // ЯФ, 1977. - Т.26.

- О.оЬЗ.

14. Devries H.H. //Fhys ,Rev.C.-1973. -V. В. -H. 3. -P. 951.

Iö. Мухамеджанов A.M., Тимофеюк H.K. // ЯФ, 1990. - T.51,

- G.679-669.

Аннотация

•^С (^Не, (1 ядро реакцпясишшг дифференциал кески

катталиги ^Нй - даррачаспнинг 34 М#В знергияевда, , «а ) |\]

реакцияси учун эса 3Не - заррачасшшнг 22.3,3?Я>~ва 34 ЩВ энергия.-ларида кенг бурчак ораликларида, шу куаладон кпчкк бурчакларда, 5-7/5 хатолик билан улчанадя.

Юкоридаги, ядро реакцияларшшнг дифференциал кесиы катта-ликлари МЯВ ва полюс шушлаиипи ва тулцин бузюшшшш уз ичига олган умумлашган (ППИВ) уоулларда тахлил этилди. Бунда, протон узутилиши иеханизмида, учта зарядли заррачалар урсасидаги кулон таъсирлари ^исобга олинди.

Тахлил натикалари шуни курсатдшш, демтронлар бурчак та^-симотининг асосий катта к^йматларида юкоридаги барча нараонлар юза реакциясидан иборатдир. Протон уз^тилиий механизми полюс диаграммасига мое келиб, у барча курилган знергиялнрла ососыйдчр.

Ядро реакцяпларини ПЩ1В усулида тахлил этип ор^али, Н ва М ядроларидан протон ах;ралииияи характерловчи ядро чуэди доимийлари (ЯВК) аницланди. Одчий Ш!В ва учта заряда" заррачалар уртасидаги кулон таъсирларини эътиборга олинганида, ядро чущк доимийси катталигини узгариш ашщлиги курсатилди.

Аницланган. ядро чуэди дошийларп микроскопии :$исоолардан топилган ЯВК цийматларига солиштирилди.

Annotation

Differential croes section of reaction 12C(3He,d)13H at

34 MeV and l3C(3He,d)14N at E = 22*3 WeV, 32.5 M«V, 34 MsV

with error ~ 5 -lia have been measured in wide-angular range-

including small angles. This experimental differention cross

section viere analyzed in the framework of DVvBA and new method i ' Di'torted-\iave Pole approximation (DtoPA) with of'the three-body

Coulombs dynamics of the proton transfer the reaction amplitude.

The main conclusion is that all this reactions are pure

peripheral ones in region of the main peak of distribution

of deutrons.

Prom analysis the reaction in framework of Uv.Pjí nuclears

'1 ^

vertex constante (MVCj for separation of Proifon of nuclei and have been obtained.

An accuracy of JJi.xA and influence of the three-body Coulombs dynamics on values HVC obtained have been estimated. Values of WVC obtains and results of microscopic calculations have been .compared.