Стабилизация сжатия плазменных лайнеров тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.13 ВАК РФ

российская академия наук

СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ ИНСТИТУТ СИЛЬНОГО'НОЛ ЭЛЕКТРОНИКИ

РГБ ОД 3

На правах рукописи СОРОКИН Сергей Аркадьевич

уда 533.Э.07 СТАБИЛИЗАЦИЯ СЖАТИЯ ПЛАЗМЕННЫХ ЛАЙНЕРОВ 01.04.13 - электрофизика

Автореферат

диссертация на соискание ученоЗ стэпекя кандидата физико-математических наук

Томск 1994

Работа выполнена в Института сильноточной электроники Сибирского отделения Российской акодаши наук

С«5ициалышэ оппоненты: доктор технических паук Усоь Юрий Петрович кандидат физико-математических наук Мальченко Сергей Владимирович

Ведущая организация: Троицкий институт инновационных и термоядерных исследований

Защита состоится "_"_1994 г. в "_" часов на

заседании Специализированного соЕета Д 003.41.01 в Иституте сильноточной электроники СО РАН по адресу: 634055, Томск, пр. Академический 4.

С диссертацией когшо ознакомиться в библиотеке ИСЭ СО РАН

Автореферат разослан "_"_1994 г.

Учений секретарь Специализированного совета,

доктор физико-математических наук Л.И.Нроскуровский

Г

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работа.

Сззтио плазмэпшх лайнеров импульсами тока сильноточных генераторов (1=1+10 ПК) вироко прт'.онлется для получения еысо-котэмшрэтурной плотной шгазмн, пачлная с конца семидесятых годов. Эксперименты по ускорению лайнеров до скоростой Солее 107 см/сек стали возмсгзш благодаря развитию в конце 60-х начале 70-х годов .техника модних сильноточзшх генераторов на основе формирущвх линий с врэменем нарастания тока ~ 100 не л амплитудой тока до 10 ИД и более. Мощшэ импульсы МРИ лайнерной плазмы могут быть использованы для а) исследования воздействия излучения на вещество, б) испытаний на радиационную стойкость аппаратуры в) накачка активной срода рентгеновских лазеров, с) рентгеновской микролитографил к микроскопии. Плазма лайнера мо-хет рассматриваться как активная среда коротковолновых лазеров со стслкноеитэльной, рекомбгшациотшой и радиационной наказами. Сжатие плазменных лайнэров с лачэлышм аксиальным магнитным полем является удобным лабораторным методом генерации мегагаусс-пых магнитных полей. Схема с инкокциэй кольцевого пучка звря-20НННХ частиц в лайнер с аксиальным магнитным полем может быть использована для ускорения заряжэшшх частиц. Взаимодействием ускоренных в лайнере ионов дейтерия с твердой мишенью и скатаем лайнеров, содергалдах изотопы водорода, могут быть получены импульсы нейтронов.'На основе сжатия плазменных лайнеров тагага рассматриваются различные схемы реализации инерционного термоядерного синтеза.

Однако, возможности использования плазменных лайнеров для перечисленных выше применений существенно ограничены, так как развивахщиеся в процесса сжатия неустойчивости разрушают исходную структуру лайнера до момента его имшгазии на оси. В связи с неустойчивым характером с^аттся лайнеров, в экспериментах, как правило, на удается получить степени их радиального езкзгия болев 10. При использовании для создания исходного лайнера газовой струи, разрушительным является такхэ крупксмасштабноо воз-

мущенпе, связаннее с расходимостью истекалцей из сопла газовой струи. Расходимость газовой струи приводят к разновременности сжатия лайнере вдоль оси Ъ и его уход/ в процесса сжатия от сопла. Поэтому актуальной является задача исследования возможностей 1) стабилизации статая плазменных лайнеров с цельи получения высоких степенэй их устойчивого радиального сжатия,

2) уменьшения разновременности схатия лайнера вдоль оси Ъ и предотвращения ого страна от сопла в процессе сжатия.

Цель работы.

Настоящая работа имела целью разработку и апробацию мато-дое стабилизации сжатая пл&змэнных лайнеров и включала:

1. Разработку вакуумного диода сильноточного генератора СЧОП-3 и б.". "Г! нагрузки. (сопло, обратный токопровод, анод и т.д.), обэенбчиваицих создало пологе плаз!,-:.--г.ного лайнера и стабилизации его скатил.

2. Разработку комплекса диагностической аппаратуры, позволяющего а) отслагзшать даьашгку смятия лайнера, динамику развития возмущений и влияние на яг развитие стабилизируззщиг факторов, б) измерять мощность и полный выход излучонья лайнера в различных спектральных диапазонах.

3. Исследований возмоиюстей генерации евврхеильних магнитных полей 10г+1П* Тл сжатиэм магнитного потока плазменным лайнером на сильноточном генераторе с временем нарастания тока-100 кс.

4. Исследование возможности получения высоких (Солее 10) степеней устойчивого радиального сжагкя плазменных лайнеров с помощью стабилизации процесса их сжатия.

Научная новизна.

Показано, что на силькото'шых генераторах с временем нарастания тока -100 кс возможно сяатиэ магнитного поля с практически полни;,! сохранением магнитного потока внутри лайнера к моменту его максимального сжатия.

Показано, что применение профилированного (конусного) среза газового сопле позёолязт игйекать крупномасштабного возмуце-ния плотности плазмы лайнера вблизи сопла, характерного для газовых лайнеров о импульсным напуском газа.

Показано, что стабилизация лайнера в период его разгона (г ~rQ) с помощью обратного токспровода спиральной конфигурации позволяет снизить величину начального аксиального магнитного псля, необходимую дл.ч устойчивого сгатил лайнера, и, тем самим, повысить степень его устойчивого радиального сжатия.

Прозедены эксперименты по сгатию двухкаскадяых плазменных л&йг.еров с начальном аксиальным магнитным полем. Получены высокие (до 100) степени устойчивого радиального скатия внутреннего каскада.

Исследопгип влияние стаСилиаирупвдго аксиального магнитного псля на могоность и полный выход МРИ, как для однокаскадшх, тзк и для дзухкгскадных плазменных лайнеров.

Научная и практическая ценность работа -

Результаты рэботы делают возможным: а) существенно повысить степень устойчивого радиального сжатия плазменного лайнера и, следовательно, .величину генерируемых s лабораторных услогиях сверхоидышх магнитных полей; 0) рассматривать устойчивей столб лайнэрней плазмы в качестве активной среда рентгеновского лззера;

в) довольно зяроно варьчроБЭТЬ энерговклад на один атом всщэствз лайнера и, тем сакам» оптимизировать выход МРИ в определенном спектральном диапазоне;

г) в связи с устойчива характером скатил лайнера проводить сравнение экспериментальных результатов с результатами одномерных МГД расчетов;

д) уменьшить размеры источника р&птгеновскопэ излучения, что имеет bpshop значение для поеымния пространственного разрешения в рентгеновской гяпфо литография и микроскопии.

Результаты работы такз-е могут нейти применение а экспериментах по

а) ускорении заряжении. частиц и генерации импульсов нойтронсв; 3) сжатию ллазмепним лайнером дейтеркй-тритнвЕсй смеси с цольа получения продуктов реакции синтеза.

На основе результатов работы прэдлокеак способы геноряции импульса нейтроноз и реализации рэнтгенопзких лазеров со итолк-новитэльной и радиационной накачками.

Зепяпавмка подозрения.

1 .Начальное аксиальное магнитное пода позьоляэт стабилизировать лайнер в процессе его ускорения до скоростей у=(3+5)-107 см/с импульсами тока сильноточного генератора. Отношение начального магнитного поля В0, необходимого для стабилизации сжатая лайнера, к максимальному теку генератора I составляет В,-/!^ 1.5 ТлД!А.

2. При скатки магнитного потока однскаскадяыч плазменный лайнером в устойчивом цилиндрическом столба могут генерироваться магнитные поля до В /I =1000 Тл/МА.

3. Выбором геометрии газового сопла удается избежать круп-: нсмасштабного Еогмуцзная плотности плазмы лайнера Еблизи сопл»} и существенно уменьшить разновременность сжатия лайнера вдоль оси г.

4. Стабилизацией лайнера в начальной стадии еззтия (г~г01 с помощью спирального обратного тскопровода, а в финальной стадий сгатия - аксиальным магнитным нолем получено устойчиво;; радиальное саатиэ криптонового лайнера г^/г^г 50. При это« пиксеэя нощнэсть и полный за импульс выход МРИ в диапазона энергий ?;Еантов 19СМ-288 эВ в выстрелах со стабилизацией нз уменьшались по сравнений с их величиной в выстрелах без стабилизации.

5. Применение двухкаскадной структуры лайнера с начальным аксиальным магнитным полем позволило получить устойчивое сжатие внутреннего каскада при относительно низком магнитном потоке внутри него и, как следствие, достичь высокой (до 100) степени эго радиального скатия и существенно повысить величину максимального махиитного поля, генерируемого в устойчивом плазменном столбе в лабораторных условиях.

6. Прииенанибк комплекса мотодов стабилизации сжатия лайнера получен устойчивый столб высокотомпоратурной плотной плазмы с параметрами, неоходимыми для получения лазерной генерации с ВУФ диапазоне.

Апробация работа.

Представление в диссертации результаты докладывались на 7-ой Международной конференции по мощным пучкам зэряхшгаых частиц (Карлсруэ, Германия, 1Э88 г.), 2-ой Мездународной коиферен-ции по плотим й-пинчам (Лагуна Бич, США, 1Э8Э г.), 5-ой Между-народной конференции по генерации мегагауссшх магнитных полей (Новосибирск, 1Э9Э г.), Всесоюзных конференциях по физике плазмы и УТС (Звенигород, 1938,1989,1992 гг.), 8-ом Всесоюзном симпозиуме по сильноточной эгчктронике (СЕердловск, 1990 г.). Конференции по импульсным лазерам на переходах атомов и молзкул (Томск, 1992 г.), 3-ей Международной конференции по плотным Ъ-тг/нчам (Лондон, Англия, 1993 г.). Международных сколах по физике плазмы и УТС (Усть-Нарва, Эстония, 1989 г., Дагомыс, 1991 г., Санкт-Потерйург. 1993 г.), а также на семинарах ИСЭ СО РАН.

Структура и об'ем диссертации.

Диссертация состоит из введения, Ь-н глав и заключения, содержит 105 страниц, 31 рисунок и библиографию из 77 наименований.

СОДЕИГАШЕ ДИССЕРТАЦИИ

йв&денке содержит обосноганио эктуалькосги зксперименталь-ных кислодоесний по стабилизации процесса сжатая плазменных лзйи&ров, Формулировку цели исследований, краткое изложение существа защищаемых положений и их новизны.

В первой главе дается обзор экспериментальных работ по поЕыпанкю устойчивости и одновременности вдоль оси Ъ сжатия плазменных лайнеров, формулируется цель исследований в данной работе.

Глава 2 посвящена экспериментам по сжатию плазменных лайнеров с начальным аксиальным магнитным подом и генерации мзга-гауссных магнитных полей. В § 2.1 излагаются нульмерная модель и результаты расчетов по этой модели динамики движения лвЗнэрз (бесконечно тонкого и сверхпроводящего) под действием дашвдая

магнитного соля протекающего по нему тока и датшшия сжимаемого аксиального магнитного поля.

§2.2 содержит краткое описание сильноточного генератора СНОН-3,.вакуумного диода и блока нагрузки с системам создания газового дайнерз и начального аксиального магнитного поля. Генератор па основе водялой формирующей линии. вакуумный диод (секционирований! изолятор и вккуумиая передающая линия) и блок догрузки позволяли иметь ток через лайнер до 1.2 МЛ. Начальное магнитное г.оле до л тл создавалось с помсаыо кятуаек Голыать-ца. Исход-Пий лайнер з виде газовой струи кольцевого соче-ша формировался с помощью сопла Хавэдя и электродинамического кла-лзка с временам открывания ~ЗС0 мкс.

В §2.3 представлены результаты экспэрименток по скатив лайнеров с начальным аксиальным магнитным полем. Проводились измерения сжимаемого поля с помощью магнитного зонда, помещенного в кварцевую трубку. Показано, что при сжатии магнитного поля азотным лайнером' мандатный поток Енутри лайнера со-храйяется. Такаю показано, что магнитные ~ поля более 300-350 Тл на могут быть зарегистрированы с помощью магнитного зонда в кварцйЕсй трубке, в первую очередь в связи с'пробоем поверхности трубки под действием излучения лайнера и вихревого электрического толя Е^ гЗг/2.

Интегральные - рентгеновские обскурограммы, снятые в ак~ . спальном . нзпразлэнш позволяют - измерить радиус разворота внутренней границы • лайнера /сжимаемым магнитным полем и получить оцеыку. максимального магнитного поля' из условия сохранения магнитного потока внутри лайнера .Ига=В0(г0/гг)2. При В0= 2.0 Тл лайнер сохраняет устойчивость к моменту максимального сватая, а оценка максимального магнитного поля дает В,« 1000 Тл,

Дналгз ингегрвлмш. •.'рентгеновских. обскурограмм, снятых л радиальном направлении, -в' т'акке' хронограмм, снятых хронографом "Агат СФ-1" со целью параллельно?, оси 2!, . позволил определить величину минимального аксиального магнитного поля, необходимого для сохр&нения лайнером полой структур: к моменту -иго максимального сгя?ия< При максимальном токе через лайнер " ' МЛ и. начальном радиусе лайнера около-1 см лайнер сохраняет устокчи-

воеть при .5 Тл. Обскурограммн, снятие в радиальном направлении,, показали, такке, что применение профилироаэнного (конусного) среза сопла позволяет избегать крутюмэсэтабного возмущения плотности плазм лайнера, связанного с расходимостью исходной газовой струи.

Мощность и полный за импульс выздц излучения в диапазоне энергий квантов 190288 эВ измерялись фотоамиссионннм вакуумнам рентгеновским диодом(ЬРД), а интегральный по спектру выход излучения - открытым фольговым болометром. Результаты измерен^ показали, что.с увеличением начального магнитного поля с О до 2.0 Тл выход №11 в диапазоне 190^288 эВ 'уменьшался примерно в 2 раза, а интегральный по спектру еыход излучогая уменьшался с 650 Дк до 400 Дк (рабочий газ - азот). Следовательно, с онодом В0 около 2.0 Тл лайнер сохраняет устойчивость к моменту максимального сжатия и остается и интенсивами источником МРИ, что позволяет, напримьр, использовать его для накачки помещенной па его оси активной среда рентгеновского лазерэ.

В глава 3 рассматриваются■вогможтю методы повышения устойчивости лайнера в начальной стадии его сжатия (г-г0). Тактам методами могут Сыть а) профадмрозвниэ импульса тока генератора и б) сжатие лайнера изменяющимся по направлении мзгкитпнм полем. Если профиль нарастания тока выбран так, что ускоряющее лайнер азимуталыюэ магнитное поле В^ в течение процесса сжатия превышает сжимаемое аксиальное поле на более чем з {2 раз, то инкременты нарастания нвиболеэ разруЕительных га=0 возмущений (пере-тяжзк) будут относительно малы. Ускорение лайнера изменяющимся по направлению магнитным полем позволяет избежать развития возмущений с некоторыми определенными по направлению еолновыми векторами к, которые не изгибают силовые линии магнитного поля (к для азимутального сжимающего поля - 2-пинч и к^ для аксиального магнитного поля - 0-пинч). Излагаются результаты экспериментов по сжатию лайнеров с применением дополнительной к введеыяо начального аксиального магнитного поля стабилизации. В этих экспериментах лайнер сжимался изменяющимся по направлению магнитики полем, которое •создавалось с помощью обратного токоировода в виде многозаходовой спирали. Было получено устойчивое 50--крат-

ное радиольнов сжатие крштоноього лайнера. При этом мощность ГИРИ в диапазоне энергий квантов 190288 эВ и интегральный по спектру шход излучения за импульс практически не уменьшались по сравнению с мощностью и выходом излучения г, выстрелах без стабилизации. Измеренный открытым (Соз фильтра) болометром выход излучения в этих выстрелах составлял Ь~7 кДж, что составляет значительную часть максимальной энергии магнитного поля в диоде (11^/2-12 к,Ц:к). Отмечено, таккз, что применение спирального об ратного токопроводй приводит к повышению энергоьклада на единицу длина лайнера. Повышение анергокклада связано с дополнительны?.! рэзгоном лайнера давлением аксиального магнитного поля.

2 гл'^Ее 4 изложена коцепция и приведены результаты экспериментов по с .тим двухкаскадных лайнеров с начальным аксиальным магнитны;* полем. Схема двухкаскпдного лайнера представляет интерес с точки зрении получения шсоких степеней устойчивого радиального сжатия лайнера и эффективной передачи энергии конкретного генератора пинчу с массой гд^гг^ оя, определяется из условия достижения максимального сжатия на максимума тока генератора). 3 згой схеме кроме внешнего полого плазменного цилиндра со средним радиусом г10 и массой яц (первый каскад) имеется по лый или сплошной внутренний цилиндр радиусом гО0и погонной массой (второй каскад). Внешний каскад разгоняется азимутальным (или спиральным) магнитным полем протекающего по нему тока генератора и ускоряет внутренний каскад через сжимаемое м^жду каскада:«) аксиальное магнитное поле. Для получения качественной картики динамики движения каскадов используется нульмерная модель (см.54.1). В этой модели численно решаются уравнение элок-тричэсгссй цепи и уравнения движения каскадов (бесконечно тонких к сверхпроводящих). В §4.2 представлены схема и результаты экспериментов с двухкаскядными лайнерами. Двухкнскадний лайнер в зазоре между электродами генератора создавался с помощью двух коаксиальных сопел (внепнео сопло кольцевого сечения, а внутренне"? - либо кольцевого сечения, либо сплооиое). Анализ рентгеновских обскурограмм, снятых в радиальном направлении, показывает, что при наличии внутреннего каскада рентгеновское излучение внешнего каскада существенно уменьшается. ¡Сак правило, на

сбскурограммах отчетливо наблюдается лить внутренний каскад. Для аргонового лайнера при ф=45* и начальном магнитном яолэ в области между каскадам 310=1.4 Тл на обскурограммах наблюдает-ся устойчивая однородный вдоль оси Z плазменный столб. Диаметр наблюдаемого липа составляет 2 r2f - ICO ккм. что при начальном раллусо rOQ--0.5 см соответствует степени радиального сжатия внутреннего каскада r£0/r2f~100. Измеренный открытым болометром выход излучения при И10-1 .4 Тл составлял для аргонового лайнера 2 кДл! как в выстрелах с внутренним каскадом, так и без него. В отличие от аргонового лайнера, выход излучения из ДЕухкэскадно-го криптонового лайнера при увеличении В10 становится меньае выхода излучения из однокаскйдного лайнера. При этом интегральная по спектру энергия излучения однокаскадного криптонового лайнера составляла более 50Х максимальной накопленной з индуктивности диода магнитной оперли (LI^/2). Такая высокая эф5ек-тивяость конверсии накопленной в диоде энергии в энергию излучения однокаскадного лайнера об'ясняется еысояой излучательной способностью криптоновой плазмы и джоуловой диссипацией энергии сжимаемого аксиального магнитного поля в финальной стадия сжатия лайнера. Для двухкаскадного криптонового лайнера, несмотря на болте высокую степень сжатия плазмы внутреннего каскада, зы-ход ;гзлуче:гая уменьшается в связи с конечной эффективностью передачи энергии внешнего каскада во внутренний каскад.

Измеренная методом поглотителей по непрерывному спектру излучения элокроннэя температура азотного лайнера составляла 0.0-5-1.0 кэВ. Разновременность сжатия лайнера вдоль оси Z минимизировалась подбором оптимального угла инжекцки кольцевой газовой струн по отноиению к оси Z а измерялась а) сравнением длительности сигналов двух рентгеновских p-i-n диодов, один из которых принимал излучение со всей длины лайнера, а другой - с части лайнера ДзИ мм, б) с помощью оптического хронографа со щелью параллельной оси Z. Была получена разновременность прихода внешней границы 1-го каскада на радиус г0=2 мм но Солее 2 не. Причинение двухкзекадной структуры исходного лайнера позволяет существенно увеличить величии/ генерируемого в устойчивом столбе максимального мэгаитнего паля при данном максимальном тока

генератора. Так, наблюдаемое с помогаю обскурограш, 100-кратное радиальное сжатие внутреннего каскада азотного лайнера при начальном поле О.'б Тл и сохранении в процесса сжатия магнитного потока внутри него соответствует максимальному магнитному полю

В^бЧО3!^. ' •

ш

8 главе § рассмотрены возмоашые применения двухкаскадвых лайнеров в работах по созданию рентгеновского лазера и генерации импульсов Еейтроиэв. В §5.1 рассмотрены преимущества использования плазш устойчивого внутреннего каскада для полу-_ чения лазерной генерации в ВУ2> дазпазоне по схеме со столкнови-тельной накачкой. Отмечено, что- высокие степени радиального сжатия внутреннего каскада позволяют достичь оптимальных ( с точки б ре над получения максимальных коэффициентов усиления С) плотностей ионов и диаметров устойчивого плазменного столба. Проведенные оценки показывают, что для знзргатихн генератора 01ЮИ-3 б плазме внутреннего каскада за счет столкновительной накачки могут быть получены коэффициенты усиления С >1 см-1 на переходах За-Зр N2-подобных ионов элементов с атомными номерами 2=24+29.

В §5.2 предлагается использовать двухкаскадный лайнер для реализации схемы рентгеновского лазера с радиационной н. качкой. Основное преимущество применения двухкаскадного лайнера связано с относительной близостью накачивающей (внутренний каскад) и накачиваемой (внопний каскад)'сред. Показано,.что для достигнутых в этой работе параметров внутреннего каскада и оптимальных параметров внешнего каскада в На-Ке схеме с радиационной накачкой могут быть достигнуты коэффициенты усиления 0 >1 см-1 на переходе Зй 11 -4Г 1Р (Х=231 Л) гелиеподобкого неона.

В §5.3 предлокен способ получения мощных импульсов нейтронов с энергией 10->20 ЫэВ при взаимодействии ускоренного лайнером пучка ионов с расположенной на осн твердотельной мишенью. Показано, что двухкаскадная структура лайнера позволяет уменьшить в 2+5 раз время ускорения ионов индукционным электрическим полем при сжатии магнитного потока плазменным лайнером и, тем самым, согласовать время ускорения ионов с временем пребывания пучка ионов внутри лайнера. Для взаимодействия пучка дейтонов с

расположенным на оси лайнера бериллиевым стержнем сделана оценка ожидаемого выхода нейтронов при сгатии лайера длиной 1 импульсом тока I

Nn= 1Q12 Пемз I2tMAJ.

В заключении приводятся основные результаты и енводы.

1. Разработан и апробирован комплекс методов стабилизации сязтия плазменных лайнороЕ, позволивший существенно увеличить степень их радиального схатия.

2. Разработан и применен комплекс диагностической аппаратуры, позволяющий а) отслеживать динамику сжатия лайнера, динамику развития Еозмущевий на его внешней границе и влияние на их развитие стэбилпзирунЕдх факторов, б) измерять мощность и пол-рлй за импульс еыход излучения лайнера в различных спектральных .диапазонах.

3. Показано, что процесс разгона плазменного лайнера дс

скоростей (3*5)-1G7 см/с импульсами тока с временем нарастания

-1GQ не может быть стабилизирован при. отношении начального

аксиального магнитного поля, к максимальному току через лайнер

Зп/1г 1.5 Тл/МА. от

4. Сжатием магнитного потока однокаскадным плазменным лайнером в устойчивом цилиндрическом столбе могут, генерироваться магнитные поля до 1000 Тл/МА. -

5. Выбором геометрии газового сопла (конусный срез сопла и наклон газовой струи к оси лайнера) удается избежать крупномасштабного возмущения плотности плазмы лайнера Еблизи сопла и существенно уменьшить разновременность сжатия лайнера вдоль оси Z.

6. С вводом начального поля BQ=( 15^-20) Тл/МА устойчивый лайнер остается интенсивным источником МРИ. ..

7. Стабилизацией лайнера в начальной стации его скатил (г~ г0) с помощью спирального обратного токопровода, а в финальной стадии скатил - аксиальным магнитным шлем, получено 50-кратное устойчивое скатие 1фигггонового лайнера. При атом пиковая мощность и полный за импульс выход ЫРИ в диапазона энергий квантов 190-.-203 зВ в выстрелах со стабилизацией (ф=>450 ,В0=0.66 Тл) ш уменьшались по сравнению с а», величиной в выстрелах без стабилизации (<j>*Q, BQ=0).

8. Применение двухкаскадной структуры лайнера с начальным магнитным полем позволило получить устойчивое сжатие внутреннего каскада при относительно малом магнитном потоке внутри него и, как следствие, достичь высокой степени его радиального сжатия.

Э. Устойчивое сжатие внутреннего каскада при относительно низком начальном поле BQ позволяет, также, сущосЕешю повысить величину генерируемого в устойчивом плазменном столое максимального магнитного поля по сравнению со случаем примоненпя од-кокаскадного лайнера.

10. Применением комплекса методов стабилизации сжатия лайнера получон устойчивый столб высокотемпературной плотной плазмы с параметрами, необходимыми для получения лазурной генерации в ВУФ диапазоне.

■ Основные продставлошшв в диссертации результаты спублико-ва1Ш ь слодуяцих работах:

1. Ковшаров Н.Ф., 'Лучинский А.В., Месяц Г.А., Рятахкы Н. А., Сорокин С.Л., Фодуиак В.Ф. Импульсный генератор СНОП-3. //Ш'Э, 1987, Sb 6, с. 84-89.

2. Ratachin N.A., SoroKin Б.Л., Cliaikovsky S.a. Jtegngauns magnetic fields generation l:y Implosion of a ¿ая-pufi liners //7-th Intern.Coni.on High-Power, Particle Beams, Karlsruhe, July i-Q, 1983, v.2, p. 1204-1209.

3. Лучинсккй А. В., FaTaxic-: К. А.,' Сорокин С. А., Чайковс-. кий С.А. Получегае мегагауссных магнитных полей сжатием газовых лайнеров //Письма в ХГГФ, 1S89, т. 15. в. 18, с. 83-85..

4. Лучинский А.В., Ратахин Н.А., Сорокин С.А., Чайковский С.А. Получение мэгагауссных магнитных полай сжатием газовых лайнеров //Новости термоядерных исследований.

1938, N 3(49), с.7-8.

5. Sorokin S.A., ChaiKovsky S.A. Implosion оt gas-puff liners with an initial axial magnetic rield //fc-th Inter. Conf. on Megagausa Magnetic Fields Generation and Related Topics, Novosibirsk, July 3-7, 1989, p. 719-723.

6. Sorckin S.A.. Ch-iIKov3ky S.A. Iisploolon or gaa-puíí liners with an Initial axial magnetic field //2-nd Int&r. Coni. on Carme Z-pinchea, laguna Beach, USA, April 2623. 1989, p.438-444.

7. Сорокин O.A., Чайковский O.A. Экспериментальное после-догони* устойчивости сжатия полых плазменных лайнеров с начальным аксиальным магнитным полем // 8-ой Всесоюзный симпозиум пс ciuibHO'ro-пюй электронике, Тезисы докладов, Свердловск, 1Э90, часть 2, с. 54-66.

8. Сорокин O.A. Снэтие двухкаскадных плазменных лайнеров //Новости термоядерных исследований, 1ЭЭ1, .'в 4(62), с.8.

9. Сорокин С.А., Хачатурян A.B., ЧайкоЕский O.A. Экспериментальное исследование устойчивости сжатая полых плзз-менккх лайнеов с начальным аксиальным магнитным полем. //Физика плазмы, 1991, т. 17, в. 12, с. ',453-1 -153.

10. Сорокин С.а., Чейковский С.а. Методы стабилизации динамики сг.атяя цилиндрических плазменных лайнеров // Препринт/Томский научный центр СО АК СССР ;5 15,1 Э91 , с. 12.

11. Сорокин С.А., Чайковский O.A. Сжатие двухкаскадных плазменных лайнеров на сильноточном генераторе СНОП-З. //Препр:шт/Тсмский научный центр СО РЛН А 12,1992, с.25.

12. Сорокин С.А., Чайковский С.А. Получение высоких степеней устойчивого радиального снатич лайнеров // Физика плазмы, 1933, т. 19, в. 7, с, 656-855.

г