Стимулированные ВУФ-излучением газофазные процессы заселения и тушения возбужденных состояний трехатомных галогенидов инертных газов и галогенов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

г- г - Г ^

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

мявтмапвсшммяишашмвмиммпаавяшмянвжшкя

. На правам рукописи УПК 333.37 + 341.14 + 341.124

АЛЕКСЕЕВ Вадим Анатольевич

СТИМУЛИРОВАННЫЕ ВУф-ИЗЛУЧЕНИЕМ ГАЗОФАЗНЫЕ ПРОЦЕССЫ ЗАСЕЛЕНИЯ И ТУШЕНИЯ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИИ ТРЕХАТОМНЫХ ГАЛОГЕНИЙОЭ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ И ГАЛОГЕНОВ.

Специальность 01.04.14 - теплофиоика и молекулярная

Фиоика

АВТОРЕОЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

САНКТ-ПЕТЕРБУРГ 1992

- г -

Работа выполнена в отдела фотоники Научно-исследовательского института физики Санкт-Петербургского государственного университета

Научный руководитель! доктор физико-математических наук

И. П. ВИНОГРАДОВ

Официальные оппоненты!

доктор физико-математических наук

кандидат физико-математических наук

В.А. ИВАНОВ Е.Н. ТЕРЕЩЕНКО

Ведущая организация - ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНСТИТУТ

ПРИКЛАДНОЙ ХИМИИ.

Защита состоится " ^ " 1992 г.

в /¿> часов 2> О минут на заседании специализированного совета Д 063.57.32 по аащитв диссертаций на соискание ученой степени доктора физико-математическим наук при Санкт-Петербургском государственном университете по адресу! 199034, Санкт-Петербург, Университетская наб. 7/9, аудитория

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке СПбГУ.

Авторефеферат разослан »30 » 1992 г-Ученый секретарь

специалиаированного совета В.А. СОЛОВЬЕВ

! I

„„V-w ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность темы. Последние полтора десятилетия активно изучаются процессы заселения и тушения возбужденным состояний гомо- и гвтероядерных молекул галогенов <Х2 , XY) и эксимерных молекул галоганидов инертны* газов <RgX#, RgjX*, Rg'RgX*), протекающие в смесях галогенов (или галогенсодержащих молекул) с инертными газами под воздействием излучения ВУО-диапазона. Исследование >тии процессов представляет самостоятельный научный интерес и, кроме того, необходимо для решения ряда прикладных задач. Научное (значение имеют данные о процессах Фотодиссоциа— ции молекул, сопровождающиеся образованием -электронно-возбужденных атомов и радикалов| о спектральный зависимостях сачения поглощений молекул в ВУФ-облаети и эффективности преобразования (квантового выхода) поглощенной энергии в энергии электронного возбуждения продуктов процессов! дгчные о механизмах и о константа« скорости различных гаоофаоных процессов с участием галогенов и галогенмдов инертных газов• Практический интерес обусловлен возможностью соад-ния мощным лазеров на иэлучательных переходах галогенов и галогенидов инертным газов. Эти лазеры обладают многими достоинствами! высокий КПД, большие сечения усиления, широкий диапазон длин волн генерации, перекрывающий, в частности, УФ— и ВУФ-области спектра. Для накачки этих лазеров в настоящее время широко используются пучки электронов| значительные перспективы имеет накачка ВУФ-иалучением, включающая Фотодиссоциацию или прямое оптическое возбуждение и вторичны s столкновительмые процессы с участием атомов и молекул, возбуждаемых первыми двумя способами.

Цеяьч настоящей работы являлось» исследование кинетики и механизмов процессов заселения и тушэ-ния возбужденных состояний гомо- (Clj, I2* и гвтероядвомч» молекул (IBr, ICI) галогенов. Tpsx«томным ксемонсодержащих моле-¡:ул галогенидов инертных газов (Хе2С1*,' Xe^I*, KrXeCl*), протекающих в смесях галогенов с инертными газами.при стационарном воздействии монохромотического ВУв-иэлучения

Новыми результатами, выносимыми на оашиту, являются! 1. Установлено изменение порядка кинетики процесса ХеХ* + 2 Хе ---> Хе-Х* + Хе (X » Cl, 1>

с третьего на второй при РХв~1 атм, обусловланноо образованием долгашивумей квааималекулы на промежуточной стадии процесса. .

2. Обнаружена аффективно индуцируемая столкновениями с Кг (при Т~300 К) диссоциация КгХвСХ* на XeCl* и Кг. Показано, что скорость диссоциации не зависит от РКг в области > 1 атм.

3. Механизм образования Хе2С1* в присутствии криптона, включающий процесс рекомбинации

XeCl* + 2 Кг---> КгХвС1* Кг

и процесс замещения

KrXeCl* + Хо ---> Ха2С1* + Кг.

4. В спектре поглощения смеси Xa/CF^ обнаружена полоса, отвечающая поглощению квааимолекул ксенон-перфторметан. Показано, что в присутствии в смеси Cljl^) возбуждение е области поглощения квааимолекул приводит к образованию хлоридов (иодидов) ксенона.

5. Обнаружена ¡зависящее от сорта буферного газа уширение давлением контура V — >й' полосы люминесценции иода.

6. Обнаружено увеличение константы скорости процесса тушения О'-состояния галогенов (l2, Cl2, IBr, ICD инертным гаоом при уменьшении запаса колебательной анергии в V-состоянии.

Практическая ценность. Представленный в диссертации количественные данные о константах скорости процессов с участием галогенов и галогенидов инертным газов, а также выводы, сделанные относительно механизмов засоления и тушения еообуиденнык состояний »тих молекул, могут бить испольаованы при анализе кинетики процессов в рабочим смесям лазеров на »тих молекулах и для оптимизации их компонентного состава.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на Vitt и IX Всесоюзных конференциям по физике ВУф и его взаимодействия с веществом (Иркутск, 1989| Томск, 1991), на X и XI Всесоюзных конференциях по физике электронных и атомных столкновений (Ужгород, 1V88J Чебоксары, 1991), на IV и V Всесоюзных семинарах по газофазной фотохимии (Ленинград, 1937, 19В9>.

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 6 печатных работ, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит введении, четырех глав и отключения. Объем диссертации 1SS листов, еклю-

мая рисунка на 31 листе и список литературы на 3 листах, содержащий 127 наименований.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

В первой главя - обзоре - рассмотрены свойства двухатомных (ЯдЖ*), трвхатомных Рд'ЯдХ*) галогенидое инертных газов

и галогенов (Х£, XV)| обсуждается структура электронных состояний этих молекул, приведены кривые потенциальной энергии и данные ой излучательных временах жизни состояний. Рассмотрены процессы, приводящие к заселению возбужденным состояний галогенов и галогенмдоэ инертным газов. Отмечаэтся существенный разброс значений констант скорости некоторых процессов, полученных разными исследовательскими группами) указано на наличие противоречивых подпадав к интерпретации ряда экспериментальных фактов.

Во второй главе описаны использованная в работа экспериментальная установка и методика определения количественных характеристик (констант скорости, сечений) научаемых процессов.

Установка предназначена для исследования стимулированных излучением БУф-диапазона процессов в газовой Фазе, приводящих к образованию или тушении) лтминесцируннцих молекул, а также для исследования спектров поглощения и' люминесценции газовых сред. Методика получения информации ой /«ваянный процессах заключается в исследовании зависимостей величины относительного квантового выхода люминесценции от таких параметров как компонентный состав среды, парциальные давления компонент, температура, длина волны возбуждающего излучения.

В качестве источника ВУО-излучэния используется проточная водородная лампа. Вакуумный монохроматор совран по 70°~й схеме Сейя-Намиока^ с решеткой 2400 штр/мм имеет линейнуи дисперсии» 0.83 нм/мм. Натекавший о овьем монохромвтора водород откачивается форвакуумными и насосами. За выходной шаль« панохроматора расположена реакционная кювета, снавженная окнами из ИР и кварца. Имеется возможность изменять температуру кюветы в диапазоне 240-400 К. ВУф-излучвние, прошедшее через киве-ту, падает на экран, покрытый лмминофором (салицилатом натрия). Люминесценция экрана регистрируется (РЭУ—79. Люминесценция газовых смесей, помешенных в кнеету, регистрируется перпендикулярно

направлении потока возбуждавшего ВУ®-ивлучания. Для исследования спектров люминесценции используется моноироматор МДР-2, аа выходной щельи которого установлан ФЭУ-39| р области 230-600 им чувствительность- системы МДР-2 + ФЭУ-39А прокалибрована. Инте|— р&льная люминесценция смесей регистрируется ФЭУ-100. Все фотоприемники работают в режиме счета фотонов. Кювета откачивается форвакуумным и цеолитовым насосами. Давление измеряется термопарным, газоразрядным деформационным и деформационным манометрами. В работе использовались газы (Не, йг. Кг, Хе, СР^) высокой чистоты (99.9907.). Дополнительный контроль чистоты проводился по спектру по! лощения газа в ВУФ-области.

Процессы управления экспериментом и обработки результатов измерений автоматизированы на базе диалого-вычислительного комплекса ДВК-2 и модулей стандарта КАМАК.

В третьей главе, состоящей из четырем раоделоз, изложены результаты исследования кинетики и механизмов процессов образования и тушения тримероз Х02С1*, Хв21*« КгХеС1*.

В разделе 5.1 представлены результаты исследования кинетики образования Хе^Х* (К • С1, I) при возбуждении двуккомпонентных смесей Х2/Хе <РХя << РХв < 3 атм) в области поглощения Х2> При таком способе возбуждения димер ХеХ* образуется в процессе

х£ + Хе---> ХеХ* +■ Х|

тримар образуется в процессе тримолекулерной рекомбинации ХеХ* с Хе. Рассмотрен следующий механизм рекомбинации)

ХеХ* + Хе Г"-"* Хе,Х*** < + Хе) ЬйЬ_> Хе,Х* + Хе.

В рамкак »того механизма константа скорости рекомбинации равна! кгес" кс ' * кесСХв3>- -

В аксперименте исследовались зависимости величины квантового

Pge> 200 Topp наблюдались отклонения от закона третьего порядка кинетики тушения ХеХ* ксеноном и кинетики образования Хв2Х*. Такое поведение кинетических зависимостей, как показано в 3.1, связано с тем, что скорости процессов мономолекулярного распада квазимолекулы Хе^Х и столкмовительной стабилизации становятся сравнимыми по величине ('C~'»-,ke^CXeí) в указанной области давления, вследствие чего происходит изменение порядка кинетики

выхода люминесценции <КВЛ) димера и тримера от Р. . В области

рекомбинации ХеХ с Хе с третьего на второй} для величины времени жизни квазимолекулы получена оценка: "С > с. Отмечается, что в случае рекомбинации атомов изменение порядка кинетики происходит при гараодо более высоких двялэниях (сотни атмосфер) , поскольку время жизни квазимолекул, образующихся при столкновении двух атомоа, на превышает, как правило, периода полуколебания (—'Ю-''* с( .

В папдела 3,2 обсуждаются результаты исследования кинетики процессов образования и тувгания тримера КгХеС1* при возбуждении смесей С12/Хе/Кг (РС1=!<< РХв « РКг < 5 атм>. КгХеС1* образуется в процессе тримолекулярной рекомбинации ХсС1* с Кг. В эксперименте исследовались зависимости величины отношения КВЛ КгХеС1* к КВЛ ХвС1*' от парциальных давлений Кг, Хе» и С12- В коде анализа полученных данных было выявлено наличиа эффективно индуциру-мой столкновениями с Кг (при Т ~ 3^0 К) диссоциации КгХоС1* на ХеС1* и Кг.

Рассмотрен сл&дующий механизм диссоциации КгХеС1*> ка

КгХеС1* + Кг 71-1- КгХвЫ**" * Кг,

КгХеС1°*" ---> ХвС1 * + Кг, В рамках этого механизма константа скорости диссоциации равна

кс11« _ ка ' < Г-1 * к^СЮ-З).

Представленные в разделе 3.2 экспериментальные результаты указывают на то, что в области РКг> 2 атм скорость процесса столк-новительной стабилизации КгХвС1* много больше скорости процесса мономолекулярного распада квазимолекулы ("С-1 << к^СКгЭ), вследствие чего скорость диссоциации (кйцвСКгЗ) не зависит от давления и равна ка "С-1/ (т.в в этой области давления

кинетика диссоциации следует закону первого порядка, а кинетика рекомбинации ХеС1* с Кг закону второго пооял"».1. Согласно сделанным в 3.2 "к::«««, кд Т~*/ ю' с.

В разделе 3.3 представлены результаты исследования кинетики процессов образования Хе2С1* при возбуждении трехкомпонентных смесей С12/Хе/М <РС1=[<< РХв < рм < 3 а™1 м " Нв' Аг> Кг' ср4>» основное внимание при обсуждении результатов уделяется механизму передачи возбуждения от ХеС1* к Хе£С1* в этих смесях.

Эффективность процессов передачи возбуждения характеризует скорость возрастания величины отношения КВЛ ХВ2С1* к КВЛ ХеС1* с ростом Рм. Наиболее быстрый рост величины отношения наблюдался в случае II • Кг (рис.1).

"хе,С1* ' фХеС1*

Рис.1. Зависимость величины отношения квантовых выходов люминесценции от давления буферного газа М при фотовозбуждении смеси С^/Хе/М:

М » Кг <а>, СР (б) , А г (в),

4'

Не (г). рХе~ 25 Т°РР» РС1-

0.2 Торр

-1

1

Анализ полученных жспериментальных данных показал, что в случае И *> Не, Аг, СР^ основным каналам передачи возбуждения является процесс рекомбинации

в котором 11 выступает в роли третьего тела, тогда как в случае М ■ Кг реализуется гораздо более аффективный механизм передачи возбуждения, включающий процесс образования КгХеС1*'

ХеС1* + 2 Кг ----> КгХеС1* + Кг

и процесс замещения

КгХеС1* + Хв ----> Хе2С1* + Кг

В разделе 3.4 обсуждаются результаты исследования спектров поглощения смеси Хе/СР^ (Р^ « Р^р^* и возбуждения люминесценции галогенидов ксенона в смесях Х2/Хе/СР4<Х « С1, I) в области длин волн возбуждающего света 140-150 нм. В спектрах поглощения и возбуждения была обнаружена полоса на 144 нм (рис.2| спектр поглощения смеси с криптоном приведен для сравнения), которая отсутствует и а спектре поглощения , и в спектре поглощения

ксенона. При этом оптическая плотность в области 144 нм оказалась пропорциональной произведении СХеЗ-ССР^Л. На основании »тих фактов сделаны два вывода! 1) полоса на 144 нм отвечает

ХеС1 + Хе + М----> Хе-Х1* + М

поглощении квазимолекулы (столкноеитальной пары) ХаСР^") 2) в присутствии в смеси галогона поглощенная ХеСР^энергия преобразуется в энергии электронного возбуждения галогенидов ксенона.

Результаты исследований спектра поглощения смеси Хе/СГ^ сравниваются с известными данными по поглощению смесей Х2^Хе (X ш Р, С1). В последнем случае наблюдается широкополосное поглощение в области Л > 147 нм, отвпчаищяе переходам между термами квазимолекул ХеХ^ Молекула галогена, обладая большим сродством к электрону, образует с Хе(^Р^) сильноеаязанныа состояния с ионным типом связи, вследствие чего поглощение ХаХ^ локализуется в длинноволновой области спектра (по отношению к длина волны перехода Ха<3Р^> <- X» <18^)). Перфторметан обладает таким же сродством к электрону как и Х2, и с учетом результатов исследования поглощения ХаХг, оакт локализации полосы поглощения ХаСРд в коротковолновой овласти спектра представляется неожиданным. К.к отмечается в 3.2, для дальнейшего анализа спектра

—/у

поглощения ХеС^^, необходимы расчеты потенциалов взаимодействия ксенона с псрфтормвтаном.

В четв°г;тс". главе диссертации, состоящей ио трех разделов«

, -,

представлены результаты исследования столкновительных процессов деградации энергии фотоаозбуждения молекулы иода.

В разделе 4.1 приведен обаор работ по спектроскопии 12 И кинетике процессов заселения и тушения ионно-парных состояний 12»

Молекула чюда имеет три типа состояний! валентные, ридбер-

говские и ианно-ларные} валентные коррелируют с I + I, ридбер-говские — с I* + I, ионно-парные - с + I- • Иомно-ларные

состояния располагаются группами по шесть состояний! первая (нижняя по энергии) группа коррелирует с I+ 3Р£ + I" вто_

рая - с I+ j+ I- Нулевые колебательные уровни состоя-

ний первой группы лежат в узком интервале (1000 см-1) в области 40000 см-1, второй группы — в области 47000 см-*.

При возбуждении ВУв-излучанивм иода в присутствии инертных газов наблюдается более десяти полос люминесценции, отвечающих переходам из различных ионно-парных состояний первой и второй групп; если давление буферного газа превышает 100 Topp, то в спектре люминесценции доминирует полоса на 342 нм, отвечающая переходу из нижнего состояния первой группы D' в слабосвязанное валентное состояние А'. Заселение ионно-парных состояний происходит в результате процессов столкновительно-индуцирован-ной конверсии из заселяемых в поглощении молекулярных состояний. Эти процессы наиболее эффективны при возбуждении в области полосы поглощения, отвечающей переходу из основного состояния X в ионно-парное состояние Б. Вследствие значительного различия равновесных межъядерных расстояний Х- и D-состояний, в поглощении заселяются уровни с очень большим значением колебательного квантового числа (v'<~-' 100), поэтому заселение нижних уровней ионно-парных состояний (в частности, D'-состояния) сопровождается рассеянием значительного запаса колебательной энергии (— 1 se). Если давление буферного газа достаточна велико, то скорость осхелзния нижних уровней ионно-парных состояний будет много больше скорости излучательного распада этих состояний, вследствие чего распределение интенсивности в спектрах ианно-ковалентных переходов будет отвечать равновесному (термодинамическому) распределению энергии по колебательным уровням верхних состояний переходов.

В разделе 4.1 представлены спектры люминесценции иода в области 230-SS0 нм, полученные при фотовозбуждении смесей иода с различными буферными газами в полосе поглощения, отвечающей переходу D<—X. Анализ спектров приводит к следующим выводам! 1) в случаях использования Аг, Кг, СР4 в качестве буферных газов равновесное распределение энергии по колебательным уровням

0.0

0.6

0.4

0.2

Рис.4. Спектр люминесценции иода ( В' —> А' пароход ) при Оотооозбуждении снеси 12/М1

а - М»Хе (Р > 0.2 атм)| в - М=»Аг, СР4<Р > 0.3 атм),

На (Р ■ 3 атм)| а - М=Не <Р » 1 атм).

Р. ^-0.3 Торр 2

л.

173 нм

. ¿А,

» 4 нм.

ном изморилась при трак указанных выша распределениях. Для измерении □ условиях таркодинамичэского распределения приготавливались смеси 12/Хо/Аг, в которых Гдг подверчивалось постоянным (1 или 3 атм), а РКв варьировалось а интервала до 13 Торр| она-чекип константы скорости спрэдолялгсь по углу наклона зависимости обратного квантового выхода 0'->А' люминесценции. Значения, полученные при двух указанных Р^, , в првдэлах погрешности окапались одинаковы и рааны йд (3.7 * 0.3) Ю-'® см'/с. Аналогичные эксперименты проводились при использовании На в качестве термализатора| Рцэ поддеркизалось равным 5 атм. Лолученнов значение кц в пределам погрешности сорпало с указанным выше.

Аля определения кд в условиях неравновесного распределения приготавливались емзеи 12/Хе/Ня << Рцв " 1 атм). Значение

кд , измвренноо о »тих услозиьх С(2.3 * 0.3) 10~*® см^/с), оказалось меньшз, чзм в случае термодинамического распределения.

цлн г рвепондолония, которое отвечает

динамическому равнозесию, исследовалась зависимость обратного квантового выхода 0'->А' люминесценции при возбуждении смесей 12/Хв| РХв варьировалось в интервала да 1.4 атм| ана-.ение константы скорости С(2.6 * 0.4) см'/с) оказалось приблизительно на порядок меньше, чем в рассмотренным выше случаях.

Наряду исследованием тушэния 12 О' ксеноном, исследовались

также процессы тушения ICI D', Jir S' криптоном, Cl' «ргоном| во всех случаях вили получены результаты, аналогичные описанным вышв| значение kQ , иэмереннов в условиях анемического равновесия (смесь галоген/тушитель), оказывалось почти на порядок меньше, измеренного в условиях термализации колебательной энергии (смесь галоген/тушитель/термализатср). Проведенный в 4.3 анализ экспериментальных данный приводит к выводу об уменьшении kg при увеличении запаса колебательной энергии в S'-состоянии) предлагается качественная модель механизма процесса тушения, в рамках которой kQ пропорциональна времени жизни промежуточной квазимолекулы, образующийся при столкновении Х2 D' (XY О') с атомом тушащего газа. Величина времени жизни уменьшается при увеличении внутренней энергии квазимолекулы, которая складывается из колебательной, вращательной, кинетической энергии молекулы галогена и кинетической энергии атома.

В коде исследования тушения C12D' аргоном был получен результат, подтверждающий, с нашей точки зрения, вывод о зависимости kQ от времени жиами квазимолекулы! при увеличении температуры наблюдалось уменьшение kg •

Основные результаты диссертационной работы.

1. Установлено изменение порядка кинетики процесса рекомбинации

ХеХ* + 2 Хе --> Хе2Х* + Хе (X - Cl, I)

с третьего на второй при 1 атм, обусловленное образованием

долгоживушей квазимолекулы на промежуточной стадии процесса.

2. Обнаружена эффективно индуцируемая столкновениями с Кг (при Т^ЗОО К) диссоциация KrXeCI* на ХеС1* и Кг. Показано, что скорость диссоциации не зависит от в области PKr > 1 атм.

3. Механизм образования Xe2Cl* в присутствии криптона, включающий процесс рекомбинации

ХеС1* + 2 Кг---> KrXeCI * *■ Кг

и процесс замещения

KrXeCI* + Хе---> Хе2С1# «■ Кг.

4. В спектра поглощения смеси Xe/CF^ обнаружена полоса, отвечающая поглощению кваоимолекул ксенон-перфторметан. Показано, что в присутствии в смеси С12(12> возбуждение в области поглощения квазимолекул приводит к образованию хлоридов (иодидов)

- IB -

ксенона.

5. Обнаружена зависящее от сорта буферного газа уширениэ давлением контура D'—>А' полосы люминесценции иода.

6. Обнаружено увеличениэ константы скорости процесса тушонип Ю'-состояния галогенов <I2, Cl2, IBr, ICI> инертным газом при уменьшении запаса колебательной энергии в D'-состоянии.

Основные результаты /тссевтации оруг, скованы в работах» . i Алексеев В.А., Бибинов Н.К., Виноградов И.П. Исследование тушения D' состояния хлора буферными газами. // Оптика и

спектроскопия. 1988, Т. 63, N 6. С.1025-1023.

2. Алексеев В.А., Бибинов Н.К., Виноградов И.П. □ механизме колебательной релаксации D' состояния хлора s присутствии буферных газов. // Оптика и спектроскопия. 1983, Т.63, N 6.

С.1238-1241.

3. Алексеев В.А., Бибимоэ U.K., Виноградов И.П. Механизм образования Хе2С1*. // Тез. докл. VIII Всесоюз. конф. по физике ВУф и его взаимодействия с веществом. Иркутск, 19В9. С.212.

4. Алексеев В.А., Бибиков Н.К., Виноградов И.П. Исследование тушения D' состоянии галогонов инертными газами. // Тез. докл. X ВКАЭС. Ужгород, 19в8. С.201.

5. Алексеев te.А., Бибинов Н.К., Виноградов И.П. Уширения D'->A' полосы 12 буферным газом. // Тез. докл. XI ВЮАС. Чебоксары, 1991. С.132.

6. Алексееэ В.А., Бибинов Н.К., Виноградов И.П. Механизм образования эксимеров Хе2Х* • // Тез. докл. IX Всесомз. конф. по Физике ВУф и его взаимодействии с веществом. Томск, 1991. С.201.

Подписано к печати 21.04.92. Формат 60x84 1/16. Бум.писчая. Печать офсетная. Печ.л.1,0. Тираж 100 экз. Заказ № 311. Бесплатно.

Малое предприятие "ТеплоКон" Санкт-Петербургского ордена Трудового Красного Знамени технологического института холодильной промышленности. 191002, Санкт-Петербург, ул.Ломоносова,9