Теоретическое исследование свойств импульсных молекулярных лазеров среднего ИК диапазона с резонансной оптической накачкой тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ГЕНЕРАЦИЯ НА КОЛЕБАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНЫХ ПЕРЕХОДАХ ПРИ РЕЗОНАНСНОМ ОПТИЧЕСКОМ

ВОЗБУЖДЕНИИ МОЛЕКУЛ.

§ I.I. Общие принципы работы и существующие типы молекулярных газовых лазеров с оптической накачкой.

§ 1.2. J/H3-лазер среднего ИК диапазона.

§ 1.3. Расчет усиления и энергии генерации в лазерах на аммиаке и фосфине.

ГЛАВА 2. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ МОЛЕКУЛ С ИЗЛУЧЕНИЕМ В УСЛОВИЯХ ДВОЙНОГО ОПТИЧЕСКОГО РЕЗОНАНСА

§ 2.1. Трехуровневая система в поле двух волн монохроматического светового излучения.

§ 2.2. Спектрально-оптические характеристики трехуровневых систем с отличным от нуля угловым моментом.

ГЛАВА 3. ВЛИЯНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ ЭФФЕКТОВ НА ВЫХОДНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ГАЗОВЫХ

ЛАЗЕРОВ С ОПТИЧЕСКОЙ НАКАЧКОЙ.

§3.1. "Трехуровневая" схема генерации в -лазере.

§ 3.2. Самосвипирование и затягивание частоты генерации в импульсном молекулярном лазере с оптической накачкой

ГЛАВА 4. МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ГАЗОВЫЕ ЛАЗЕРЫ С КОМБИНИРОВАННЫМ ВОЗБУЖДЕНИЕМ.

§ 4.1. Генерация излучения с Я-4,3 мкм в COgлазерах с комбинированной накачкой

§ 4.2. Генерация на линиях полосы 02°0-01^0 в электроразрядном С02-лазере.

Одной из наиболее актуальных задач квантовой электроники является создание мощных и эффективных источников когерентного излучения на новых длинах волн в средней инфракрасной области спектра (2 - 30 мкм). Необходимость решения этой задачи диктуется, прежде всего, практической значимостью областей применения лазеров среднего Ж диапазона: ШС-лазерохимии, лазерного разделения изотопов, дистанционного зондирования атмосферы, лазерной спектроскопии и ряда других /I - 5/.

Наиболее мощные традиционные источники когерентного излучения в среднем ИК диапазоне (электроразрядные, газодинамические и химические лазеры) излучают на отдельных колебательно-вращательных линиях молекул COg (длина волны % от 9 до II мкм), хА^ О (10,4 - II мкм), СО (5,1 - 6,6 мкм), HF (2,7 - 3,2 мкм) и некоторых других /6/. Частоты этих линий далеко не всегда подходят для решения тех или иных научных и практических задач. Проблему непрерывного заполнения спектральной области 2-30 мкм не решает полностью и создание плавно перестраиваемых полупроводниковых лазеров /7/, а также газовых лазеров высокого давления /8/. Полупроводниковые лазеры имеют малую мощность выходного излучения. Сфера их применения ограничена, главным образом, спектроскопическими исследованиями. Перестройка частоты генерации в молекулярных лазерах высокого давления осуществляется за счет пере!фытия линий в сравнительно узкой области вблизи центра колебательной полосы.

В связи с этим, привлекательной выглядит возможность преобразования частоты излучения мощных молекулярных лазеров на новые участки Ж диапазона при условии высокой эффективности данного процесса. Подобное преобразование осуществляется в различных средах и может носить как резонансный, так и нерезонансный характер.

Каждый из существующих методов преобразования частоты излучения обладает определенными достоинствами и недостатками. Поэтощ прогресс в данной области достигается развитием совокупности дополняющих друг друга методов.

Нерезонансное преобразование частоты лазерного излучения осуществляется при параметрической генерации, умножении или смешении частот и т.п. Один из наиболее перспективных методов нерезонансного преобразования частоты основан на вынужденном комбинационном рассеянии излучения. Существенные успехи в данном направлении достигнуты при комбинационном рассеянии лазерного излучения на вращательных и колебательных уровнях сжатого водорода, а также на колебательных уровнях жидкого азота /4,9/ . Однако, применительно к среднему ИК диапазону, этот метод имеет ряд недостатков. Одним из основных является падение сечения комбинационного рассеяния и оптической прочности среды с ростом длины волны. В силу этого, для получения высокой эффективности преобразования и мощности выходного излучения, требуется создание крупно^масштабных многопроходных установок, широкое использование которых затруднено.

Резонансное преобразование частоты излучения ИК лазеров достигается за счет его использования для возбуждения колебательных состояний молекул, формирования усиления и получения генерации на колебательно-вращательных или чисто вращательных переходах. Следует заметить, что идея такого преобразования относится к самому раннегду этапу развития квантовой электроники /10/. Однако, на практике генерация на вращательных переходах молекул (дальний Ж диапазон) была получена подобным методом лишь в 1970 г. /II/, а на колебательно-вращательных (средний Ж диапазон) - в 1972 г. /12/. Молекулярные лазеры с оптической накачкой, излучающие на колебательно-вращательных переходах, именуются далее сокращенно как МДОН.

Б качестве преобразователей излучения мощных Ж лазеров, например электроразрядных С02 - лазеров, некоторые из МОН обладают важными достоинствами. Для них возможно достижение высокого КПД преобразования излучения накачки, высокого усиления, мощности и энергии генерации. Пороговая интенсивность возбуждения МДОН во многих случаях очень низка. Возможна перестройка излучения МОН по большому числу колебательно-вращательных линий рабочей полосы, а для некоторых систем и плавное изменение частоты генерации за счет перекрытия линий при высоком давлении активной среды. Конструктивное исполнение МДОН, как правило, является достаточно простым. Немаловажно и то, что оптический способ возбуждения молекул обеспечивает химическую и изотопическую неизменность состава активной среды и позволяет с успехом использовать в МЛОН редкие и дорогие изотопозамещенные молекулы.

Таким образом, резонансное оптическое возбуждение молекулярных газов является одним из перспективных путей преобразования частоты лазерного излучения в среднем Ж диапазоне. Разработка МОН и исследования, направленные на улучшение их выходных характеристик, представляют несомненный научный и практический интерес.

Остановимся кратко на некоторых результатах, достигнутых в области физики МОН, к моменту постановки задач, решаемых в диссертационной работе (1978 г.).

В течение сравнительно короткого промежутка времени, с 1972 по 1978 г., были предложены /13/ и осуществлены различные схемы генерации в МОН на С02 /12/, СF^^OCt /14/, J\/Н3 /15/ и некоторых других молекулярных газах /16 - 18/. Наибольшее количество экспериментов относилось к чА/Нз - МОН. Дня него были получены высокие значения энергии в импульсе (0,35 Дж ) /19/ и пиковой мощности излучения (0,5 - 0,8 МВт) /19, 20/, обнаружено возрастание энергии генерации при добавлении к аммиаку буферных газов /21/ и при охлаждении активной среды /22, 23/, Достижение высоких выходных параметров излучения для ряда линий Jftt3- МЛОН делало необходимым исследование возможности получения мощной генерации на других колебательно-вращательных переходах JVA/j, а также в других аналогичных аммиаку молекулах группы симметрии Сзъ- при их оптическом возбуждении. Теоретическое рассмотрение этих вопросов в литературе отсутствовало.

Наиболее детальное теоретическое исследование МЛОН было проведено к этому времени для случая генерации в разностной колебательной полосе /24 - 26/ ( С02- MI0H). Возможность получения генерации на горячих полосах молекул при их накачке в составной полосе была рассмотрена в работе /27/, а конкретная схема подобного рода, лазер на 0CS, - в /28/. Для случая накачки и генерации в основной полосе, который имеет место, в частности, в JVH3-МЛОН, был выполнен лишь общий анализ условий, необходимых для достижения инверсии населенностей на различных линиях /29/.

Указанные теоретические работы (/24 - 29/) основывались на использовании уравнений балансного типа для населенностей состояний, либо на простейших предположениях относительно заселенностей лазерных уровней. В то же время, результаты теоретических оценок, выполненных для С02 - МЛОН /30/, свидетельствовали о том, что существенную роль в рассматриваемых системах могут играть нелинейные явления, обусловленные совместным действием на молекулы активной среды полей накачки и генерации, связанных через общий вращательный подуровень. К этим явлениям относятся вынужденные В общем случае, такую ситуацию называют двойным оптическим резонансом. двухфотонные переходы, при которых происходит поглощение фотона накачки и одновременное испускание фотона генерации, а также расщепление уровней энергии в мощном световом поле /31/. Б дальнейшем, говоря о нелинейных эффектах в МОН, мы везде будем иметь в виду именно подобные явления. О важном значении нелинейных эффектов свидетельствовали результаты некоторых экспериментов с чА/Нз~ МОН /32, 33/. Кроме того, ряд опытных зависимостей, обнаруженных для МОН, не мог быть описан в рамках балансных уравнений для на-селенностей уровней. Некоторые экспериментальные данные носили, на первый взгляд, противоречивый характер (например, результаты экспериментов по охлаждению активной среды МОН /34/ и /35/).

Для правильного объяснения накопленного экспериментального материала и дальнейшего целенаправленного совершенствования параметров МОН необходимо было детальное теоретическое исследование процесса взаимодействия активной среды с одновременно присутствующими в резонаторе световыми полями накачки и генерации, с учетом возникающих при этом нелинейных явлений. Требовалось также проведение расчета ряда конкретных характеристик МОН.

Исследование такого рода должно базироваться на применении аппарата квантовомеханической матрицы плотности. Однако, его использование для МОН сильно осложняется из-за вырождения энергетических уровней молекул по направлениям углового момента. Чтобы избежать этого усложнения, при теоретическом исследовании двойного оптического резонанса в трехуровневой системе вырождением обычно пренебрегают, хотя правомерность подобного приближения в общем случае не рассматривалась. Поэтому несомненный интерес представляла задача определения границ применимости модели невырожденных уровней при двойном оптическом резонансе и исследования особенностей спектрально-оптических характеристик МОН, обусловленных снятием вырождения колебательно-вращательных уровней в мощных световых ПОЛЯХ.

Решение подобных задач имело важное значение и применительно к лазерным системам с комбинированным способом возбуждения, в которых резонансная оптическая накачка активной среды сочетается с электрическим разрядом. Применение данного метода возбуждения весьма привлекательно с точки зрения расширения области частот генерации широкораспространенных электроразрядных СО^ -систем. Работы в этом направлении проводились с 1976 г. /36 - 41/. Однако, теоретическое исследование COg- лазеров с комбинированной накачкой выполнялось без учета нелинейных эффектов, возможных в МЛОН. Кроме того, оно затруднялось отсутствием надежных данных по скоростям релаксационных процессов в системе нижних колебательных уровней молекулы COg.

В соответствии с изложенным выше в диссертационной работе были поставлены следующие задачи.

- Теоретическое исследование закономерностей формирования усиления на колебательно-вращательных линиях при оптической накачке аммиака и других молекул группы симметрии Сз^.

- Расчет и анализ зависимости выходных характеристик импульсного vA/Нз- МЛОН от параметров активной среды, излучения накачки и резонатора; поиск путей оптимизации параметров МЛОН.

- Теоретическое исследование влияния вырождения энергетических уровней молекул на их спектрально-оптические характеристики в условиях двойного оптического резонанса, реализующегося в частном случае в МЛОН.

- Анализ влияния на выходные характеристики МЛОН нелинейных эффектов, обусловленных совместным действием на молекулы полей накачки и генерации.

- Расчет предельных энергетических характеристик генерации на длине волны ~ 4,3 мкм и ~ 16 мкм в С02 - лазерах с комбинированной накачкой. Определение условий, необходимых для их реализации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Первые два параграфа главы I носят обзорный характер. В них рассмотрены различные схемы резонансной оптической накачки и генерации в МДОН, а также описаны некоторые наиболее важные экспериментальные результаты, полученные для МОН. Более подробно изложены экспериментальные данные по чЛ/Нз ~ яазбРУ» поскольку он является самым мощным и эффективным среди МОН и большинство конкретных расчетов в диссертации выполнено именно для этой системы. В третьем параграфе рассчитаны максимально возможные значения коэффициента усиления в j/H3 - МОН на колебательно-вращательных линиях Р-, О.- и R- ветви полосы 0-^2 • Проанализировано влияние температуры газа на усиление и энергосъём в системе. Показана возможность получения генерации по аналогичной схеме в полосе 0-^2. молекулыРНд .

Основные результаты работы можно сформулировать следующим образом.

I. Выполнен анализ закономерностей формирования усиления на колебательно-вращательных переходах молекул точечной группы симметрии C3tr при их резонансном оптическом возбуждении. Он показал, в частности, что в Л/Н3-МЛОН значительное усиление макет быть реализовано не только на линиях Р-ветви колебательной полосы но также и на переходах aQ.U,К) (921-933 см"*1), sDlU7 К) (962-968 см"*1) ( К = 2-9, J - К ), R(J,0) (952-1046 см""1) ( 7 = 0-4). Получение интенсивной генерации на этих переходах существенно расширило бы диапазон частотной перестройки мощных аммиачных лазеров, которые излучают в настоящее время лишь на линиях Р-ветви в диапазоне 770-890 см"*1.

Согласно выполненным расчетам, при такой же схеме накачки как в -МЛОН достаточно высокое усиление ( ~ 0,1 см""1) может быть сформировано и на ряде линий полосы фосфина (РНд).

Вывод о возможности создания ШОН на фосфине подтвержден к настоящему времени экспериментально. В других молекулах группы С^ьусловия для получения усиления на колебательно-вращательных переходах основной полосы д-Ji при оптической накачке в этой же полосе значительно хуже. Это связано с малостью вращательных постоянных Вi и примерным равенством равновесных тепловых засе-ленностей соседних вращательных подуровней в этих молекулах.

2. В рамках простой методики, основанной на предположении о насыщении колебательно-вращательного перехода накачки, проведен анализ температурных зависимостей коэффициентов усиления JCy, в JJH$~ и -МЛОН. Он показал, что при понижении температуры газа Jty возрастает для переходов между состояниями с небольшими значениями квантовых чисел J ( 7 в ЯН3 ) и падает для остальных переходов, что связано с быстрым уменьшением равновесных тепловых заселенностей вращательных подуровней с большими J . Полученные результаты имеют важное значение при решении вопроса о целесообразности охлаждения активной среды МОН на аммиаке и фосфине.

3. При теоретическом исследовании воздействия двух монохроматических световых полей на трехуровневую систему (двойной оптический резонанс) выявлен ряд особенностей ее спектрально-оптических характеристик, обусловленных снятием вырождения энергетических уровней по направлениям углового момента 3 в мощных световых полях. Прослежены изменения в спектрах усиления (поглощения) для переходов различного типа (ДЗ = о, + I), происходящие по мере роста интенсивностей полей излучения при их параллельных или ортогональных линейных поляризациях.

Двойной оптический резонанс имеет место, в частном случае, в МЛОН, работающем по "трехуровневой" схеме. Как свидетельствуют расчеты, при достаточно высоких интенсивностях накачки в подобных системах снятие вырождения уровней может приводить к формированию широкого неоднородного контура усиления, а значит и к одновременной генерации на многих продольных модах. Искажения формы контура усиления, вызванные снятием вырождения, могут в ряде случаев затруднять или делать невозможной стабилизацию частоты генерации по максимуму выходной мощности МЛОН»

4. Сравнение расчетных спектров усиления в трехуровневой системе с J4 0 и результатов, полученных в рамках модели невырожденных уровней, показывает ограниченную применимость последней.

В общем случае модель невырожденных уровней может давать большую количественную ошибку при определении коэффициента усиления (поглощения) и неправильно описывает форму его спектральной зависимости. В то же время, данное приближение вполне можно использовать при наложении определенных ограничений на интенсивности и частотные отстройки световых полей, В работе впервые определены конкретные границы применимости модели невырожденных уровней для описания двойного оптического резонанса.

5. Расчет характеристик ШОН, работающего по "трехуровневой" схеме, и анализ влияния на них различных нелинейных эффектов позволил обнаружить некоторые ранее неизвестные закономерности, объяснить ряд экспериментальных зависимостей и дать определенные рекомендации по оптимизации параметров МЛОН.

Теоретическое моделирование показывает, в частности, что при заданном давлении активной среды существует оптимальная интенсивность накачки ШОН, превышение которой ведет к снижению мощности генерации. Это свойство обусловлено нелинейным взаимодействием полей накачки и генерации и является общим для любых газовых лазеров с резонансным оптическим возбуждением, работающих по "трехо |t уровневои" схеме.

На примере -ШОН показано, что нелинейные эффекты могут приводить к существованию оптимальной по выходной мощности частотной отстройки излучения накачки от центра соответствующего колебательно-вращательного перехода. Величина оптимальной отстройки превышает полуширину возбуждаемого колебательно-вращательного перехода и возрастает при увеличении интенсивности излучения накачки. При наличии такой частотной отстройки выходное излучение MJI0H формируется за счет вынужденных двухфотонных переходов с одновременным поглощением фотона накачки и испусканием фотона генерации.

Пороговая интенсивность возбуждения ЛЖ3-МЛ0Н минимальна также при отличном от нуля значении частотной отстройки излучения в канале накачки.

6. Выполнено детальное исследование влияния параметров активной среды на выходные энергетические характеристики ,/VH3-MJIOH. На основании полученных результатов можно сделать следующие выводы. Повышение энергии генерации ЯНз -МЛОН, достигаемое при добавлении к аммиаку буферного газа, либо при охлаждении активной среды, будет тем значительнее, чем выше интенсивность возбуждающего излучения W0 . Причем, оптимальное давление буферного газа растет с увеличением W0 . При околопороговых уровнях накачки понижение температуры аммиака, или добавление буферного газа не будет приводить к увеличению энергии генерации.

7. Исследование "трехуровневой" схемы генерации в ЛНз-МЯОН показало, что частота выходного излучения может меняться определенным образом при варьировании параметров активной среды и излучения накачки. Это явление связано с эффектом полевого расщепления контура усиления. Результаты расчетов свидетельствуют о том, что данный эффект может приводить к самосвипированию частоты генерации импульсного МОН. Подобный режим работы МЯОН представляет интерес для решения ряда спектроскопических задач.

8. Важной особенностью "трехуровневой" схемы генерации является нелинейное затягивание частоты выходного излучения ШЮН, величина которого при типичных для импульсных систем условиях может достигать сотен МГц и превышать однородную полуширину линии Причем, смещение частоты генерации происходит в общем случае не к центру колебательно-вращательного перехода, а к некоторой частоте <л)х , определяемой параметрами излучения накачки, В ходе формирования импульса генерации значение cjx и величина затягивания могут изменяться.

Рассмотренные особенности выходных спектральных характеристик МОИ необходимо учитывать при использовании их излучения в экспериментах по резонансному воздействию на вещество,

9, При численном моделировании С0^ -лазера с комбинированным типом возбуждения (электрический разряд в сочетании с оптической накачкой ("сбросом") в полосе 00°2-I0°I COg) найдены условия, необходимые для реализации высокого энергосъема генерации в полосе I0°I-I0°0 COg ( ^ - 4,3 мкм). Показано, что высокие выходные параметры для подобной лазерной системы могут быть получены лишь при "трехуровневой" схеме взаимодействия с излучением, когда существенную роль играют вынужденные двухфотонные переходы между состояниями 00°2 и Ю°0, В противном случае сильное отрицательное влияние на генерацию оказывает резонансный V-V обмен квантами антисимметричного типа колебания в COg. Согласно расчетам, при "трехуровневой" схеме генерации и реальных условиях возбуждения энергосъем в системе может составлять 0,1-0,2 Дне /л. Практическая реализация подобных энергетических характеристик сделала бы COg-лазер с комбинированной накачкой удобным источником мощного когерентного излучения с % ^ 4,3 мкм.

10. Проведено исследование генерации в полосе 02°0-0А COg % ^ 16 мкм) в лазерной системе с комбинированным возбуждением ("сброс" в полосе 00°1-02°0). Полученные результаты свидетельствуют о возможности формирования интенсивных импульсов излучения с ^ ^ 16 мкм в подобных системах без охлаждения активной среды. Для этого необходимо достижение достаточно высокой степени возбуждения антисимметричной моды COg в электрическом разряде, Тъ ^ 2700 К, при колебательной температуре деформационной моды т2 ^ 450 К.

Расчеты для случая генерации в & -ветви полосы 02°0-0А С02 показали, что существенное влияние на выходные характеристики системы оказывает спектральное перекрытие соседних GL -линий. За счет такого перекрытия энергия (мощность) генерации мажет быть заметно повышена и при давлении газа Р^^ 100 Тор реализована плавная перестройка частоты выходного излучения в диапазоне 616-618 см""-1-. Энергосъем генерации на & -линиях полосы 02°0-0110 СО2 может составлять ~ 100 мДж с литра активной смеси, что более чем на порядок превышает экспериментально реализованное для данной лазерной системы значение.

Автор считает приятным долгом выразить глубокую благодарность своему научному руководителю В.В.Чуракову за постановку задачи, постоянную помощь и внимание к работе. Автор весьма признателен С.А.Трушину и И.М.Бертелю, которые участвовали в обсуждении ряда результатов, а также всему коллективу сотрудников лаборатории молекулярной кинетики Института физики за содействие в выполнении работы.

- 182

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертационной работе выполншо теоретическое исследование некоторых основных свойств импульсных молекулярных лазеров среднего ИК-диапазона с резонансной оптической накачкой (МЛОН). Проведен расчет усиления и выходных характеристик ряда подобных систем, а также влияния на эти характеристики параметров активной среды, излучения накачки и резонатора. Значительное внимание уделено исследованию воздействия на выходные характеристики МЛОН нелинейных эффектов, возникащих при "трехуровневой" схеме генерации, то есть в том случае, когда поля накачки и генерации связаны через общий вращательный подуровень.

1. Алимпиев С.С., Карлов Н.В., Крынецкий Б.Б., Петров Ю.Н. Лазерное разделение изотопов. - Итоги науки и техн. Сер. Радиотехника, т.22. М.: ВИНИТИ, 1980.- 258 с.

2. Баграташвили В.Н., Летохов B.C., Макаров А.А., Рябов Е.А. Многофотонные процессы в молекулах в инфракрасном лазерном поле. Итоги науки и техн. Сер. Физика атома и молекулы, т.2. М.: ВИНИТИ, 1980.- 276 с.

3. Грасюк А.З., Летохов B.C., Лобко В.В. Молекулярные ИК лазеры с резонансной лазерной накачкой (обзор). Квантовая электроника, 1980, т.7, № II, с.2261-2298.

4. Васильев Б.И., Грасюк А.З., Дядькин А.П. и др. Молекулярные лазеры с лазерной накачкой. В кн.: Инфракрасные лазеры с когерентной накачкой и лучевая стойкость оптических материалов (Труды ФИАН, т.136). М.: Наука, с.3-50.

5. Анохов С.П., Марусий Т.Я., Соскин М.С. Перестраиваемые лазеры. М.: Радио и связь, 1982.- 360 с.

6. Гордиец Б.Ф., Осипов А.И., Шелепин Л.А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М.: Наука, 1980,- 512 с.

7. Курбатов Л.Н., Бритов А.Д. и др. Перестраиваемые полупроводниковые лазеры для ИК спектроскопии. Изв.АН СССР, 1979, т.43, № 2, с.424-434.

8. Данилычев В.А., Керимов О.М., Ковш И.Б. Молекулярные газовые лазеры высокого давления. Итоги науки и техн. Сер.Радиотехника, т.12. М.: ВИНИТИ,- 254 с.

9. Апанасевич П.А., Батище С.А., Ганжа В.А. и др. ВКР преобразование плавно перестраиваемого излучения в ближний и средний ИК-диалазоны.- Письма в ЖГФ, 1982, т.8, № 12, с.740-743.

10. Басов Н.Г., Прохоров A.M. О возможных методах получения активных молекул для молекулярного генератора.- ЖЭТФ, 1955, т.28,2, с.249-250.

11. Latok'bw I/.S. Molecular iasers vv/tli puvnpin^ by infrared laser tachaboH. Report on Ж Conf. Chew. Holec. Lasers t Si, Louis,, USA, Ш.

12. Tiee J., Mitticj C. Cfr, аи</ Л/0С1 woieet/rLar lasers opetocti^ the jMKH region. — Appl. Pkys. Lett • ? №??, v,3D,p.^22,

13. СbavyjT.\'.? McG-ee J.£>, Laser act)он at 12.&12 jww m optically. pumped , fypi . Р/кр. leif., Y9T6, v. 28 ? Л 9.,p. 6 -52S.

14. Skn banowitz N.f Herman I.P., FeiJ M.S. Laser оюЦоиЫои <W Qni~ Satrojjiс ^a'm ui -Uie Q vibratioml band of optcally pumped HF <jas.fippl. Ftys, Lett., 4372, y/.Zi7 d 10, рАЬЬ-ЦВЭ.

15. Schick berg H,R., Fetter гнет H.R. (Jptioalltj pumped vibrational -transition laser w QCS. ~ Appl. Phpx Lett., WS,w6} p. ъ1& .18 • Barch W.E., Fcttermcw H.R., Schick ЬеГд H.R. Optically pumped 45.<30fAm toser. Optics, tommuv),, 1Q7F, v, 45 >p. 358 .

16. Васильев В.И., Грасюк А.З., Дядькин А.П. Мощный импульсный jJU2 -лазер с оптической накачкой излучением СО£-лазера. -Квантовая электроника, 1977, т.4, № 8, с.1805-1808.

17. Щ-ЫкЬЬш FJ., Harrison rl} Crou/der Pidgeon С.Ц. Bxperimen1.i character} sh'c of a poiver am mo via loser.— J.P^s.D,77, v, io, J ft, p. L467- U7 0 .

18. Вaranov I/. Yu.} Ktectkov S.A., P/sWwmj V,b.eiraL Multiwatt optically pumped amwcma iarer Operatic и w the <Z~-I3 yum, — /Ippi. W7&, v/. 17, vvT3, p. 3VT-320.

19. Tiee 3.7 M'tf/jf C. Optically pumped molecular lasers in tfce IT ум r&jiovi. J. flppl. Hys. , <197$ г v, 49, vnp.

20. YcshidQ T.? Migctzafci K.} Fiijlsawci K. Temperature dependence of-optically, pumped NH3 ia&r.cU 12.OS ym. - Japan . J. /)ppi,

21. Балыкин В.И., Голгер A.JI., Коломийский Ю.Р., Летохов B.C., Туманов О.А. Исследование импульсного СС^-лазера на длине волны 10,6 мкм с накачкой излучением COg-j/2~Ие-лазера на длине волны 9,6 мкм. Квантовая электроника, 1974, т.1, № II, с.2386-2398.

22. Трушин С.А., Чураков В.В. Пространственное распределение инверсии и пороговые характеристики молекулярного лазера с оптической накачкой.- ЖПС, 1976, т.25, № 5, с.794-802.

23. Степанов В.И., Трушин С.А., Чураков В.В. Молекулярный лазер на двухкомпонентной смеси с оптической накачкой в полосе4,3 мкм.- Квантовая электроника, 1976, т.З, № 6, с.1320-1326.

24. Голгер А.Л., Летохов B.C. Инверсия населенностей на колебательных переходах в молекулярном газе высокого давления при лазерной накачке.- Квантовая электроника, 1973, № 5 (17), с.106-115.

25. Лг maud i ££о Е\, Green Rate ec^aticv) model -for аи optically pumped robo-vibroctiomi molecular .— J.Phys. Ь, , v.M, чл/ц, p. ци -цъг.

26. Голгер А.Л., Летохов B.C. Инверсия населенностей при насыщении поглощения на вращательно-колебательных переходах молекул. Квантовая электроника, 1973, № I (13), с.30-40.

27. Кунцевич Б.Ф., Чураков В.В. Молекулярный газовый лазер с резонансной оптической накачкой.- В кн.: Сб.тез. П Всесоюз. симпоз. по физике газовых лазеров. М., 1975, с.115.

28. Апанасевич П.А. Основы теории взаимодействия света с веществом. Мн.: Наука и техника, 1977.- 496 с.

29. Deica E>, K., Dyer P.E., Perem I,K, i demUj vA/Нъ ias.tr usincj m unstable resonator C-Qz iqsef- p-uinp. — Optics Commuv\.? 4980, v. 32, p.Z9£-Z0Q.

30. Sfioiv Pate I C, K.Al. proved pampib^ geometry for 4iigJt-power чА/Из (a«.er3. Optics Commuv),, 49 78, v,2?, JЪ, p. M9 - ЦЭ.2.

31. Карлов H.B., Конев Ю.Б., Кочетов И.В., Певгов В.Г., Прохоров A.M. Возможность генерации на длинах волн 16 и 14 мкм в газоразрядных СО£-лазерах. Письма в ЖГФ, 1976, т.2, № 23, с.I062-1065.

32. Степанов Б.И., Трушин С.А., Чураков В.В, 0 возможности генерации мощных импульсов излучения с длиной волны 4,3 мкм в TEA

33. С02-лазерах. ДАН СССР, 1978, т.243, № 4, с.909-912.

34. Kasner 1д/. И.? Pleosamce Lb. Laser emission -from the 43.9-jum №°Q-rOllQ C02 transition 1ц f>uhed electical of/sewages.

35. Pfys. Lett,} 4977, v. 34, vaГ2, p. SZ~8M .

36. Зарослов Д.Ю., Карлов Н.В. и др. Получение генерации на переходах 10°0-0А и 02°0-0А молекулы COg в импульсном газовом разряде. Письма в ЖГФ, 1979, т.5, № 12, с.759-760.

37. Zfioiins Т.А., Reii 3., G-arsiJe fe. К hallik е. 4 . к,Ъ-рм ТЕ C0Z- l<xszr> Optics Letters, ^79, vtM, , p. 2.53 ~25\5\

38. Бертель И.М., Петухов B.O., Степанов Б.И., Трушин С.А.,

39. Чураков В.В. Генерация излучения с длиной волны 4,3 мкм в ТЕ COg-лазере. ДАН СССР, 1980, т.255, № 6, с.1353-1356.

40. RX, Furztiov Ж?., lebokiov IAS., D^c/Ч/и Л.ft, G-FctZLjwk /),г£:.? KflSil'yei/ B.I. Xsotojxca^ selective di^soacUion of СС1ц molecules by vAfH3 laser raJicctim . Appl. Plup.,vJ5, p. -30.

41. Васильев Б.И., Вишняков Н.А. и др. Сравнение эффективности возбуждения различных типов колебаний молекулы СС£ц в мощном ИК поле. Письма в ЖЭТФ, 1979, т.30, № I, с.29-32.

42. Tiee l.j. ? Wihti^ С, Isoiopicall^ selective /л pfiffbdissocicubiovL of SeFe. fypl. Php, Ui£loim, v. 32, p. 23G- .

43. Chcm^ T.Y., tocG-ee З.Ъ., Njuen V.T., Paiel C.K./vf. Л -to 46.9 jmvv sp!>*-flip Aawaw laser pumped inj a view f optically pumped laser MM juwi. — Opt/a Ъотмип, ? №7b, v.U } ЛZ;p.20&-ЫО .

44. Harrisoio R.6-., Mod Buikr S,R. U juw ae^efatm -jfowphase- waictoecf 4-wave o\ CO2. and Мъ laser radiation in gewiawium. Optics Cowmun ., 4973, \л 27-, ^i, p. ib~f - 461 .

45. Gupta P. K. A proposal -for сл -Lunable coherent source cub ЛGjuw.- J. Phtjh. vtH,s>J4S, p. L/74.

46. SWf,D,; Pahi C.K.NI., Cbi^es-кг ftj. 50 perce efficiency see-оис/ harmonic ^enercdio\A -from J2.8 jmym racJiabioH .

47. Optic* lowirmm., 4330, v/,3Ъ, rfz, p. ZZi- .

48. Веденов A.A., Мыльников Г.Д., Соболенко Д.Н. Генерация когерентного излучения дальнего инфракрасного диапазона, основанная на применении лазеров. УФН, 1982, т.138, № 3, с.477-515.

49. Веденов А.А. Физика электроразрядных СО£-лазеров. М.: Энер-гоиздат, 1982. 235 с.

50. Велихов Е.П., Баранов В.Ю., Летохов B.C., Рябов Е.А., Старостин А.Н. Импульсные С02~лазеры и их применение для разделения изотопов. М.: Наука, 1983.- 304 с.

51. Stein ft., ftabinowitz P., Kalcfot A. fladi'awee енkcwce.me«t cf Ue laser, Optics Letters, №18,p. 97- 09.

52. Ti'ee J. ? Witt',у С, /I O.i J CF^ id ier opefatina m the 4 6 дню re^ow.-Хи: X Quawt. Electron. Gonf. D^ejrt of ТесЬи. Paper, m&> p. 6?2.

53. Баранов В.Ю., Казаков C.A., Межевов B.C. и др. Исследование характеристик импульсного C-fy -лазера. Квантовая электроника, 1980, т.7, № I, с.87-95.

54. Бабичев А.П., Баранов В.Ю., Баронов Г.С. и др. Импульсно-перио-дический -лазер с циркуляцией рабочего газа. Квантовая электроника, 1981, т.8, № I, с.231-233.

55. Tdl€. Continuous wcive 46juvn laser, — J. Quant. Electron,0 192>Ъ, v, /9, va^IO, p. 3.

56. Амбарцумян Р.В., Апатин В.А., Басов Н.Г., Грасюк А.З, Дядь-кин А.П., Фурзиков Н.П. Диссоциация гексафторида урана лазерным излучением.- Квантовая электроника, 1979, т.6, № 12, с.2612-2613.

57. Скаид T.Y., IVooJ 0.ft. Optically. pumped Zl-atm С02 laser.-fypl. Phyi. va/% p.

58. Osgood R.M, Optically pumped /{в juvn COz-~1. AppL Pbp. M, 28 t .

59. Chang V., IVooJ CU. Optically, ритраc\ %лГ2.0 laser, — Appl, Pifi. Lett,, v.ZZ, p. 9з-Я.

60. Йкц^ 7\ 1Л/Ы OX Optical transfer Mz-cutw J^O-laser-yjppl. PK^s. Utt.^m, л/4, p.JBZ-J&b.

61. T.Y., Mc£ee Xb,} Wood 0,R. ЛГ. CW.'n^ta of

62. S/Yi^/e ia^er moofe oi/ег in 4 pressure «л/^О/сО^•iiUHsfer foer. Opt! cs Соифж-сси . 49 } »/. ISj oJZ,p. ZW -2SI.65. 1А/аи^ /,НЛ, Mustrup P.M optically resonance р(А)мрес1 ttamfer laser in Dp -CDZ Ptu^s.p. 35-3?.

63. Mxncj J.H.S., Fi'h^/ eta£. Cw optically resonancepwj>*M № la&r. Appl, Pky. Lett., p^h-zs,67. feueiiivw/oi M.rv 3ones fe#errr>an H.ft.^ SeklossUr^ и,A. Pfre^t optically pumpec/ nmltiwcu/el^lL COj laser, -Appl, РЬ^Л. ldtt) №G>, jfS-, p. 300-302.

64. J>o*cfo№c£ Rwd^o ft.I., LJuUres s.j., Lax b. MfqU gam 4лoptically pimped GOi laser. IEEE 3,Qu(H\t. Electron, Ш4, v. 47, p. 1514- 4S&0.

65. FWi J,^ lA/aucj 7.H.S. ai. Си/ UF/ЦЫ Hp/£F optical resoi/awte "tfans-fer icuen?. ~ J, Quaid- . Electrpи. , 49ЯО, v, У6, p. 9

66. P^u-iscii TTF., К Mai H. Progress optically puwfiecJ COtransfer Opto fownuaiS wt, p.

67. G-геги 1M. Operatiw ckvuf performaiAU £>f optically jumped rob- vibrational miembtt Imr cut lovJ temperature J.Php. рМЭ-ЦЪЬ.

68. Rutt W.Af., &rew j.M. Optically f umptd iatf-T axtioic in. Mdeuierva&^&He. . Optica томтии., Ш8, £6, л/3 , p.kZZ-HM.

69. Rilier- Г.А., WitfcfjC. ftotrtfcowdLLj rdcutcl, pcriivy tuutol laser o$cillci£i<DM in оftkqlLj pnwjotoi Cz^2 • ~ Ph^A. UM^v. /2, p.w-m.76. p.sber TiteJ.3., WlUicj C. Optically ^mpcci AlSF molecular bser. Appl.Php, Lett.^dSO^.z?, ^ p.S3Z-S94 >

70. Rutt N.|\l. Optica//^ pump-eel latfr оиНои w pcrcblcryl -fluoride. — Optica сowwimhv.p.w- a3^.

71. Rsher Withy С. U-jnm loatr adieu in propane . -Appi. Php. LeMt) v, 39, *fA} p. b- $ .

72. Rutt H. А/. Mid-infrared 'light- robr ' lour action, ш plmjAu^e-J.Ph^b, J3&1, \/.46, Л9, p.sm-Zbtz.

73. Rwtt И.jV. Optically ршрЫ laser actim in мс^оскиЬгго-аса-i^leue.-Tи.' Сои/-. on laiips duel electro~optic*. T^cbn. higed. Baltimore, J9&Z, p.tyl,

74. Ахраров M., Вавильев Б.И., Грасюк A.3., Соков В.И. иегЯМ3 -лазер с оптической накачкой.- В кн.: 1У Всесоюз. конф. "Оптика лазеров".- Ленинград, 1983, с.80-81.

75. Алимпиев С.С., Баронов Г.С., Карлов Н.В. и др. Спектросокпи-ческое исследование лазера на молекуле тетрафторида углеродас оптической накачкой.- Квантовая электроника, 1979, т.6, № 3, с.553-563.

76. EcjgiesfoKi Jv DalloiroM 'J, cd- (rewe. ration of рл\м radiation JH ^Мъ by two-суисилАиш Ы-utcuhlovi of- tu Li 5)stode,- J.Appl. /.Stt, р,$Яв*-38?0 .

77. Pro^mtz £>., Jacobs ;biscbei WtK.7Rhodes G K, ^iwiuictiec/emission ai" 9,7-6"" juvn frllowiwc^ two- fhotxM exelicvtiom

78. Mttiwl HuoHcKl,- Apjol. Pty- ldbt, Ш, p. га*- £23.

79. Герцберг Г. Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул.- М.: ИЛ, 1949.- 648 с.

80. K.L, Rao K.l^. ^z and v^ fundamentals of phospluv>£ocwihn«. cut мт.~ l.Mohc,p JM-VZO*.89 • Me to и D., Sdtatz P.M. Absolute in-frarecj mtztAsikei of- v\ bratioub&Wi in kmmowq aiAd pUspL'ne, — Pluft.} 7 VtZ^,p. •

81. Булычев В.П., Ладвищенко Ю.М., Ходое З.Б., Буланин М.О. Лазерная молекулярная спектроскопия. Определение параметров колебательно-вращательных линий ИК-полосы v^ аммиака.-Опт.и спектроск., 1976, т.41, № 3, с.413-419.

82. Та^саид! Т. Transits и dlfolz vnowxu^s va/из /и ex и ted vibrational states, olotetMWcf by faw Ihrt Speotro&Qfipg, J. ■ ^^ •, Wb, «Л Щ лГ^ p. .

83. SQMIqt 3.f>.7 Miller L,S.f Worckuty T. L. D»ocle :Wr jiUtrod^vi Mecu-uremeAvts of "f.\fK3 . J, Жк. Spectrosz.,

84. Mv /U*4 AT.Dy D'CuUa ft., XartU i/.fe. molutlone diode laser mea,sutewieuts of- -Re4 bouudi of JMote с. Sputros&,,№$ p- ^<§-60

85. РгаиЫс E\M. We/ss C.O., K. et Predictions of- far-mfrated loutr hm -from and ^J/Hz . Optic* kttets^ Xmi, v. ^3, p.

86. Morrison Н,Д; G-atsiole B>, К., Refol J. катай joh'h in U-yww vA/Нз Optics Itttus, v. p.s-zo- 5ZZ .

87. De-Ы Ь, K., b^er PS., Win field R.J. Optically p^pccf M3 lewr us/ид oi cowtiwously tumUe C02 Icitfr, ОрЫи Соммии., Ы0; v. p,Z0<b-Zo8>

88. Robins Т. A., keij J., (kxrsiofe , E,A . U-рлм AfH3 dose г paw^c! by q se^e^te С0Л ^ife ^1. F, va/</2, p. £2$- S^o.100. ^ry «S,M. Optically pumped mlb-lint M3 1амг. —

89. Васильев Б.И., Дядькин А.П., Фурзиков Н.П., Ястребков А.Б. Перестройка частоты генерации УН3 и -лазеров с оптической накачкой. - Письма в ЖГФ, 1979, т.5, № 7, с.439-440.

90. Васильев Б.И., Грасюк А.З., Ефимовекий С.В., Смирнов В.Г., Ястребков А.Б. Светопроводный аммиачный лазер с растровой системой накачки.- Квантовая электроника, 1979, т.6, № 3, с. 648-652.

91. Васильев Б.И., Грасюк А.З., Дядькин А.П. и др. Мощный <tfН3 -лазер с перестройкой в диапазоне 770-890 см"*^. М., 1979.- 55 с. (Препринт / ФИ АН СССР: № 115).

92. Васильев Б.И., Грасюк А.З, Дядькин А.П., Суханов А.Н., Ястребков А.Б. Мощный эффективный ЛНз -лазер с оптической накачкой, перестраиваемый в диапазоне 770-890 см""^.-Квантовая электроника, 1980, т.7, № I, с.116-122.

93. M.'dorikcwof kahum , Obarq Многу, Fujiokct Tomco > E^Pfeei* of Yarioiis buffer ^cu^s он o\ xA/Pf3 Icwr puhpuir , Trans, Ы, Шс. E*cj,Jap., mz, v. Сp. foo-J&M,

94. Ахраров M., Васильев Б.И., Грасюк A.3., Ястребков А.Б.-лазер высокого давления.- Квантовая электроника, 1982. т.9, № 10, с.2044-2049.

95. Ахраров М., Васильев Б.И., Грасюк А.З., Ястребков А.Б. Характеристики мощного-лазера с пассивной синхронизацией предельных мод. Квантовая электроника, 1982, т.9, № 4, с.655-660.

96. Taih>o W., Togocla К,, hfavubci S. Efficient (xmpltf-icatievL of-optic&ltg puiMpfc! M3 ^m c^ M.Wjuw. Japan. J. Appl, Pluj6,; 49SI, V'2-0, p. L4b5~- Ll<b4.

97. Ахраров M., Васильев Б.И., Грасюк А.З., Ястребков А.Б. (А/Из ~ jfz лазер-усилитель в диапазоне 800-870 см .Краткие сообщ. по физике (ФИАН), 1983, № 2, с.3-9.

98. НО. Q-up-ta Р. К., каг А.К., Tagiiizacleit M.R., Harrison R<G-.j/Цз laser emission vtitti ^0-80% power conversion cmd up io 28% ejfier<jif ecwefziovi effftiencAj, — Appl> Phyj. Lett111. foiled C.j Qar&ide &.K., Re id J. w optically pumptJ

99. Щ кг,- Appi. Ph^. p.Btt-bW-.

100. P Lourtbz Vomr еЛаиее me^t of tkc cia/ Jz.os ju\м vV/^з kawiau daSer with Ui addition »f H2./He buffer ^ase*. Apj>l. Ъ, 49S3, 3Z, 3,p. lOS~-/fH.113. роМшлсЛ С ^eiclJ., QatjJcle 6», к. U»e-tumble oscillationof а ш ia^er from 40Л -to jhm , ~ Appt.

101. Pfa^. Mt,} v, vA, j>. 3£0 38 Z .114. Rolhud Cy Reidj., gaKide

102. K. 40- W см/ optical puiMjotJ Шъ 1сщг . Apfl. Pkyj. M£., ШЧ,

103. Бертель И.М., Иваненко М.М., Чураков В.В. Лазеры с оптической накачкой на четырехатомных молекулах группы симметрии C3tr . MIC, 1980, т.32,;/ 2, с.233-240.

104. Morlla M, KanoS., UeJq V.; SkimzuT. Double rejowawe* %Ьлс1уof соfciowxjf, refoyclim on -Hit J-tetyiuwt/j coincidence between, -the fe of ^jMs and -fck* Mu) tine of

105. Wr. I Chen. Р^.^Ш, «.ЬЬ,^?, p.MW-JAZS.

106. Мбп'-Ь (\f,} Каио S, f S/»itui^tf T. bouUe an<d triple пг^оиаиее studies of vcktioml rdcixcutm in M3-Йе md jJU3~H2 coWficiU,

107. J,Chm, Ш8, v.b%,Js, p.sW- ?s99.

108. Буланин M.O., Булычев В.П., Ладвищенко Ю.М., Ходос Э.Б. Лазерная молекулярная спектроскопия. Определение параметров колебательно-вращательной линии чь R(I,1) полосы \ аммиака в атмосфере посторонних газов. Опт.и спектроск., 1978,т.44, №3, с.444-449.

109. Буланин М.О., Булычев В.П., Ладвищенко Ю.М. Температурная зависимость коэффициента самоуширения линии <xsR(I,I) полосы V5 аммиака. Опт.и спектроск., 1978, т.45, № б, с.1195--1198.

110. Летохов B.C., Макаров А.А. Кинетика возбуждения колебаний молекул инфракрасным лазерным излучением. ЖЭТФ, 1972, т.63, № б, с.2064-2074.123. f-W's ps., Moore c,fe, Шак\от1 ггЬха&оп of (A),-J.CIwm, Physv. в9, ЛМ^р.НМ- *9SO .

111. HoWs Mtfon? C,8>. Temperature depehdente of- vibrational emt^i bxv)Hr ж awd н1*0. ~ J. Chew.vit, zz91 ~ гмог.

112. Таунс Ч., Шавлов А. Радиоспектроскопия.- М.: ИЛ, 1959.756 с.

113. Dro£eW/c£ Tewi-m АЛ., la* Ь, Laier puvupecJ molecular laser. fbrt 1! Theory . IEEE J, Qmwt. ВЬеоЬгои.,vASj р.ЛЧО- ■

114. Autler 2>M; Tov/ytes stark effect hi rapidly varyifr^ fields , Phi^J. R&v,,<l9S5'? vAOO, ^cL,

115. Бонч-Бруевич A.M., Костин H.H., Ходовой В.А., Хромов В.В. Изменение спектра поглощения атомов в поле световой волны. I. ЖЭТФ, 1969, т.56, № I, с.145-150.

116. Раутиан С.Г., Смирнов Г.И., Шалагин A.M. Нелинейные резо-нансы в спектрах атомов и молекул. Новосибирск: Наука, 1979.- 312 с.

117. Конторович В.М., Прохоров A.M. О нелинейных эффектах взаимодействия резонансных полей в молекулярном генераторе и усилителе. ЖЭТФ, 1957, т.33, № 3, с.1428-1430.

118. Javan Л. Thzory of a ihrez level ыаж,- Phfs. Яа/,}

119. Yo/'wa т. Three level'wctser avhou in ^cu. x. Theory of wuil-lifh сриамЫм -trajwHon <wd bop pier effect in ibm lesel gey ma+tr.- 1,Ркц&Лос.Зс(рап,49М, У.Аб^й^ЛБВЪ- 460Ц.

120. Апанасевич П.А., Ордабаев Д.Н. О резонансном вынужденном комбинационном рассеянии.- Ш1С, 1966, т.4, № 2, с.134-141.134. -Felcl MJ., A. User induced i'me narrowing eftfediin coupled Doppler-broadened -transitions». phys. Rev/,, v. ДТТ, W2, p. 5^0-56*.

121. Ноткин Г.E., Раутиан С.Г., Феоктистов А.А. К теории спонтанного испускания атомов, находящихся во внешнем поле.-ЖЭТФ, 1967, т.52, № 6, с.1673-1687.

122. На пси. ТЬ., Tosc-bete Р. Theory cf thгее-level cps laser cxyyjp4\-fier. pViye,., WO, v, гЪ<Ь> *ГЗ, p. ВД-гМ.

123. Rxnock R.LTemHcw R.Л. Interaction oj- Ъю laser fields wilt a tVee-ie^el molecular system. ХЕЕЕГ Gtimt. Electron.,v.<\l, tfB, p.

124. Osche (r. R. Colli&ioHftl cowtri ЬиЬ"ол& to "tUe Jgwawic. Stark effect j и cohep-eMy driven, three Level sij stem.

125. J. Opt, SoeJm,v. 68, WiO? p. 4293 U9В .

126. Kancheva L., Pu&Mcarou D. Interaction of a three leve 1 s^s-tem ivrth two strong fields. — J, Ь , 4980 , v. \Ъ?

127. We He. cjehaii sen b. OpHcallij pumped ciw Aimer lasers,. -IEEE IGUiant. Electron., Ш9, v, 45, р.-Ц0Ь--И30.

128. Popov Д. K.? Sfiqlaev/ V, M. Unidirectional boppler~-free jak and gene-raliPn in optically pumped lasers. hppL.Phjs. b, <GS я,

129. Бычкова О.Г., Лебедева В.В. и др. Свойства нелинейных трехуровневых резонансов при произвольных соотношениях однородной и неоднородной ширин переходов.- Опт. и спектроск., 1982, т.53, № I, с.171-174.

130. Hansek Т., Kei 1 Rv Sebabert A,, Sohmel^er Ch., Ttehefc P.1.teraction of lase^ li^kt waves bij dimwit Star-k spl'ibh'mcj.-£. Phys.9W3, v. ггб^з, p-Z93-zg6,

131. Scklenomer H., FriS libit Welling H. Two-photon, amplification on cascade -transitions, Optics Commuw., Ш0,v. 32, р,ЛМ-4АЧ.

132. Tew к in R.J. Theory of optiealiij pumped submiili meter dasere. — IEEE Quant. Electron., №77, p. W- .

133. Seiicjson D., Ducloij M. et at. Quantum mecbanicai features 4 ofkcallij pumped ы FIR. letters.— Z£EE JMuant. Eiectrvn., W4-, \/ЛЪ> У

134. PetucbiVsia Rosenberg A.T. ? DeTerople Т.Д. Stimula--W Raman emission in injrarecJ exci ted gases, — IEE£

135. J. Quant. Electron., 497Г, vJ5> ^G, рЛП-hbl.

136. DroHowicfc Temicin R, J., hax 5. Ыег pumped molecular lasers. PartX: subwiiliweter laser experiments, —

137. BB jMuad, Electron., 49>fST, p. S65-S&9.

138. Rollamci C., Reid X? GarsiJe E>.KI? Jessop PE, Morrison H.D. Tunable-с/ioJe-laser measurements cf jaivr in optically pumped jfH3. Optics Letters? 19&3, p. 36-38.

139. OsmciM «, 7V Swam lime dependent optical A^thr-Townes -theory usihCj finite bandwidth lasers, — J.Pkips,1. У920, v. 12; p, £39? .

140. Шумейкер P. Когерентная инфракрасная спектроскопия нестационарных процессов.- В кн.: Лазерная и когерентная спектроскопия. М.: Мир, 1982, с.235-459.

141. Иваненко М.М., Чураков В.В. Спектральные характеристики трехуровневой системы с отличным от нуля угловым моментом.-Минск, 1984.- 25 с. (Препринт / Ш АН БССР.: №343).

142. Иваненко М.М. Влияние М-выровдения вращательных состояний на взаимодействие молекулярных систем с двумя полями монохроматического излучения.- В кн.: У1 Респ. конф. молодых ученых по спектроск. и квант.электронике. Сб.тез., Вильнюс, 1983, с.69.

143. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Квантовая механика.- М.: Наука, 1974, §§ 29, 107.

144. Насыров К.А., Шалагин A.M. Взаимодействие интенсивного произвольно поляризованного излучения с молекулами в условиях столкновительной релаксации.- Квантовая электроника, 1982, т.9, № 10, с. 1997-2007.

145. Гельмуханов Ф.Х. Кинетика частиц с вырожденными уровнями.-В кн.: Труды УН Вавиловской конф., Новосибирск, 1982, ч.2, с.109-112.

146. Merchant V.E. 7 Isenor R. Muitipkoton. excitation processes between, vibrational states of molecules. — IE-EE Л. &uai/tt. Electron., Ш6, p. 605- 645.

147. J.&Uftnt. Electro., /4Я, p.£060-2060.

148. SkribanowiiZr J\ftf Kelljj M.3., Feiol H.S. Kew laser -Ьескмуе. -for the idevrU-picatipvi of- molecular traditions, — pViijs.Re^ A, 4972,^.6, p. 2,302,-гЗ-М.

149. Насьфов K.A., Шалагин A.M. Эффект полевого расщепления уровней с большими значениями углового момента.- ЮТФ, 1982, т.83, № 5, с.1685-1697.

150. Johns J.W.C., McKellar A.R.W., Ока Т., XmhelcL М. Collision.-i и disced Lamb dips in laser Star^ spectroscopy. —

151. J. Chew. Pbijs., 4375", p. 4Ч&8- ^96 .

152. Ландау Л.Д., Лифшиц E.M. Электродинамика сплошных сред.-М.: Наука, 1982, § 83.

153. Deisart С., Keller Х-С. Observation of -the apical Sutler- Tomes splitting yru иеои ^as м/й a cascade level sebeme.— X Pbijs. b, 1976, v, 9,0*46, p. £?69-2775\

154. TTsu4ca/kosJbi M., Skiwoda K. Power broadening in a degenerate, three-Level em. — Japaw^ Appti Ph^s49£0; v. 49,p. £2*7-229 4.

155. Иваненко М.М., Чураков В.В. Двухфотонные процессы и динамический штарк-эффект в молекулярных лазерах с импульсной оптической накачкой.- Квантовая электроника, 1981, т.8,1. I, с.104-111.

156. Иваненко М.М., Чураков В.В. Теоретическое исследование энергетических характеристик -лазера с оптической накачкой.- Квантовая электроника, 1981, т.8, № II, с.2357-2361.

157. CkirqW V.V., Ivanenfco М.М. Mul-tip^o-ton. processes \n opticaIly pumped molecular lasers. Iw: Li-b. Gonf. on. wultiphoton processes. Abstracts of contrib. papers. BudapestJ98D, D-6.

158. Иваненко M.M., Чураков В.В. Двухфотонные процессы в молекулярных лазерах с оптической накачкой.- В кн.: X Всесоюз. конф. по когерентной и нелинейной оптике. Сб. тез., М., 1980, ч.I, с.232-233.

159. Иваненко М.М. Влияние ВКР на генерацию молекулярных систем с оптической накачкой.- В кн.: У Респ. конф. молодых ученых. Сб. тез., Минск, 1978, ч.1, с.34.

160. Иваненко М.М. Исследование зависимости выходных параметров ЛГНз-лазера с резонансной оптической накачкой от давления активной среды.- В кн.: У1 Респ. конф. молодых ученых по физике. Сб. тез., Минск, 1980, ч.1, с.16.

161. G-Mpta P. К.7 Harrison R.G-. Raie ццаЬ'т model for mid IR OPML haying common pump awe/ wppeс da^incj level; application bo 42.8 jw» ewission -from IFEE J.GLuant. Electron4081,

162. Кунцевич Б.Ф., Чураков B.B. Генерация молекулярными системами при мощной резонансной оптической накачке.- ЖПС, 1977, т.26, № 3, с.443-451.

163. Stavna-tafe Т., Aldcroj-t D.A., Green Э.М. Optical pumping of carbon ■beirafluonlt bij a fifoe--tunable single mode CO^

164. TEA oscillcdor-awpliAer. J,PhLfS.&, fflZ, v.45,^Цр3639-3*45".

165. Степанов Б.И. Распределение мощности генерации по вращательным линиям.- ЗШС, 1968, т.8, № 6, с.924-930.

166. Раутиан С.Г. О влиянии столкновений на спектральные характеристики газовых квантовых генераторов.- ЖЭТФ, 1966, т.51, № 4, C.II76-II88.

167. Методы расчета оптических квантовых генераторов. Под редакцией Степанова Б.И.- Мн.: 1968, т.П, § 23.

168. Midorifcciw К., Maisuda I., Obara М., Fujiokci Т. Efficient exctractivvi by supermdicini: emission m Optics. Еоттш., 4980, v. S2, V5, p.Wl -450.

169. Иваненко M.M., Чураков В.В. Теоретическое исследование выходных спектральных характеристик молекулярного лазера с резонансной оптической накачкой.- ШС, 1983, т.39, № 4,с. 556-563.

170. Иваненко М.М. Спектральные характеристики молекулярных лазеров с резонансной оптической накачкой.- Х1У Научно-технич. конф. молодых специалистов. Ленинград, 1982, с.97.

171. Страховский Г.М., Успенский А.В. Основы квантовой электроники.- М.: Высшая школа, 1973, с.162-177.

172. Мэйтлэнд А., Данн М. Введение в физику лазеров.- М.: Наука, 1978.- 407 с.

173. Тгтк'м ft.7- Diipersi ovl w a laszr-pumped mhcular lazor, TEES J, Йиац-f, Edecfow.,p. 5~83.

174. Химические лазеры. Под ред. Гросса Р., Ботта Дж.- М.: Мир, 1980.- 832 с.

175. Великанов А.Г., Горшунов Н.М., Нещименко Ю.П., Щербо А.В. О частотно-селективной генерации на молекуле COg в полосе 16 мкм.- Квантовая электроника, 1981, т.8, № I, с.156-159.

176. ChaUerjee U.K., Matt Д.К. Theoretical study of laser action from С02 &l low iztvipimtureb mdzr condition of puh-tJ discharges cuW ex-krall^ applied 9.6-juw Ьъифг laser,jjppl. Pkp.} -Ш2, «Л J4, р.ЦЫО- Ш5.

177. Зарослов Д.Ю., Исламов Р.Ш., Карлов Н.В. и др. Расчет касткадной генерации на переходах 00°1-02°0-01 0 молекулы СО^ при накачке в импульсном газовом разряде.- Квантовая электроника, 1982, т.9, № 8, с.1721-1723.

178. Бирюков A.G., Караханов И.Ф., Коноплев Н.А., Щеглов В.А. Каскадные С02-лазеры с электроразрядным возбуждением. -Квантовая электроника, 1983, т.10, № 8, с.1667-1676.

179. Бродниковский A.M., Гладков G.M., Каримов М.Г., Коротеев Н.И. Двухфотонное комбинационное возбуждение молекулярных колебаний: новый подход к изучению колебательной релаксации в многоатомных газах.- ЖЭТФ, 1983, т.84, № 5, с.1664-1676.

180. Dancj С., Reid X, G<xrside fc.K » DtjMamic* of tte С0X {0шг laser levels as, measured with a -funqble ditpde laser . — Appi.Phift.b, v. Ъ4, p.ibS-WZ.

181. Иваненко M.M., Трушин С.А., Чураков В.В. Теоретическое исследование генерации в области 4,3 мкм в GOg-лазере.-ЖПС, 1984, т.41, № 3, с.408-415.

182. Иваненко М.М. Теоретическое исследование электроразрядного 4,3-мкм COp-лазера.- В сб. научн.тр. / ИТФ СО АН СССР.

183. Я.P. Further ekaractm^cdiovi of -the ^A-jum A3C<e>Oz laser. AppLPhj!.LM.,mM,v. ,205. "

184. Карлов H.B., Конёв Ю.Б., Кочетов И.В., Певгов В.Г. Кинетические процессы в системе нижних уровней молекулы GOg.-М., 1976.- 21 с. (Препринт /ФИАН.: № 183).

185. Бертель И.М., Петухов В.О., Степанов Б.И., Трушин С.А., Чураков В.В. Исследование кинетики колебательных температур в TEA С02-лазере.- Квантовая электроника, 1982, т.9, № 8, с.1630-1639.

186. Бертель И.М., Петухов В.О., Солодухин А.С., Трушин С.А., Чураков В.В. Диагностика активных сред СО^-лазеров с использованием нетрадиционных переходов в молекуле COg.

187. В сб. Неравновесные процессы в газовой динамике.- Мн., 1983, с.86-120.

188. Jacobs R. Petbipiete К. J., Thomas Sj. kohxJblcmL rdciKcdion rwbe сотУажЬ -for C02.~ Appl. РЦ*. jjtib., тч,яЛЧ> p

189. Буланин M.O., Булычев В.П., Ходос Э.Б. Определение параметров колебательно-вращательных линий в полосах 9,4 и 10,4мкм COg при различных температурах.- Опт.и спектроск., 1980, т.48, № 4, с.732-737.

190. Areas Pv Hoehard- Demolliere L Determination- (1ц mmev^t de -transit/on vibrabiomal pour la inwgitioH 00c4->co°ocU yah carboric^ue par des msurzs de disjptrsiovi,- C.R. Ac&d., Pans, a £64 B,^, p.lZfS-HZbZ .

191. Reicl t, SWehuw OnrslJe Measureweids of Им tmnsltion. strz\ACjt:h of He 00°%, jvim sеерцеисе bewjiV> C0£ mVij a ЬтШ diodQ laser Appl , PtnjS.,J9Ц

192. Kerber R.L., 3aui IV. K, kinetic meekemjm м a pmiciser, IChem.Phv,7<t, p.22Q9-2i4z.

193. Jacobs R.R.j Petbptece K.J,;Thomas SJ, Rah constaid-jor Ни СОг PZeO-^io°o relaxation,-^ Phys, fUv, A 9 №S, p. БЦ -59.

194. Иваненко M.M. Моделирование генерации в колебательно-вращательной полосе 02°0-01^0 в электроразрядном СО^-лазере.-Мн., 1984.- 25 с. (Препринт ИФ АН БССР.: № 330).

195. MawuccU TV., S-trejadc J, A., Harris Af. К Wtxitr (Ъ, L.46.mw aasdunamic СОг -bsors. Appl, Phut. M,} v> р.Збо-Ъвг. J217• Osgood R./И. 4-mJ dine --bumble optically pumpec!

196. Seeber K.N. Radiative and eoiii^onal -troMsWio^s, between coupled vibrational modes o(- CCfe.- 3. Chew. Pbyi., Ш1, v. 5'5, J dO,

197. Paso R., Ксшрриеи An-kUlo R.Ivs-fTared spectrum c4 m -the region o-f ~tbe bendiv^ fimclawenk}l 3,Molec. Speeirosc., /1980, v. 70, Л, p.

198. S-ba-bjt H., Tawj CtL., Koster 6-,P. 1Yans'\Vicm pro beta L\ Vies Ье-Ь\л/ееи laser s-Lates /и carbon dioxiWe, — 3. Af>pi-Pb^/s. j <966, vaT'M, p. ий.