Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах

Иванов, Валерий Иванович

Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

Иванов, Валерий Иванович АВТОР

доктора физико-математических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ

Хабаровск МЕСТО ЗАЩИТЫ

2006 ГОД ЗАЩИТЫ

01.04.05 КОД ВАК РФ

Диссертация по физике на тему «Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах»

Автореферат диссертации на тему "Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах"

На правах рукописи

ИВАНОВ Валерий Иванович

ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ЗАПИСИ ДИНАМИЧЕСКИХ ГОЛОГРАММ В ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕДАХ

01.04.05 - Оптика

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Хабаровск 2006

Работа выполнена в Дальневосточном государственном университете путей сообщения.

Научный консультант: заслуженный деятель науки РФ,

доктор физико-математических наук, профессор Строганов Владимир Иванович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор

Барышников Сергей Васильевич

доктор физико-математических наук, профессор

Букин Олег Алексеевич

доктор физико-математических наук, профессор

Малов Александр Николаевич

Ведущая организация: Томский государственный университет систем

управления и радиоэлектроники

Защита состоится «25 декабря» 2006 г. в 1400 часов на заседании регионального диссертационного совета ДМ 218.003.01 при Дальневосточном государственном университете путей сообщения по адресу: 680021, Хабаровск, ул. Серышева, 47, ауд. 230.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Дальневосточного государственного университета путей сообщения.

Автореферат разослан «¿0» ноября 2006 года.

Ученый секретарь диссертационного совета, доцент, канд. техн. наук

Т.Н. Шабалина

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Динамическая голография — одно из перспективных направлений современной нелинейной оптики. Возможность записи и считывания голограммы «в реальном времени» значительно расширяет сферу применения голографии для управления пространственно-временной структурой излучения. Хотя основные принципы динамической голографии сформулированы относительно недавно, их использование уже привело к значительным результатам в таких, например, областях, как оптическая обработка информации, оптическая связь, управление световыми потоками.

Одним из первых методов ОВФ излучения был предложен метод четырех-волнового смешения (ЧВС) излучения в среде с кубичной нелинейностью. В терминах нелинейной оптики ЧВС - это нелинейный процесс, в котором взаимодействие трех волн в нелинейной среде приводит к генерации четвертой волны. Эффективность ЧВС излучения определяется величиной коэффициента кубичной нелинейности среды х®. Физические механизмы, лежащие в основе кубичного нелинейного отклика, весьма разнообразны. Наибольшими значениями коэффициента характеризуются резонансные механизмы нелинейности, использование которых, однако, ограничено узким спектральным диапазоном. Свободным от этого недостатка являются среды с тепловой нелинейностью (например, основанной на таком универсальном явлении, как тепловое расширение среды). Использование этого механизма нелинейности обеспечивает высокую эффективность ЧВС импульсного излучения в газах, полупроводниках, жидкостях.

В микрогетерогенных многокомпонентных средах существуют специфические механизмы нелинейности, обусловленные перераспределением концентраций компонент (термофорез в газах, суспензиях, эффект Соре в жид-

кофазных бинарных смесях). При этом термоиндуцированная нелинейность жидкофазной двухкомпонентной среды (например, микроэмульсии вблизи критической температуры) может значительно превышать таковую для гомогенных сред.

Значительное преимущество гетерогенных сред состоит в возможности технологического управления их параметрами (например, за счет изменения объемной доли различных компонент и их состава), что позволяет в широких пределах регулировать нелинейно-оптические характеристики среды. В общем случае к гетерогенным нелинейным средам можно отнести как микрогетерогенные дисперсные среды (суспензии, эмульсии, аэрозоли), так и макро-гетерогенные - плоскослоистые среды, в механизме нелинейности которых существенную роль играет наличие границ раздела фаз.

Наиболее актуально исследование указанного класса сред, обладающих большой нерезонансной термоиндуцированной нелинейностью, для ИК-диа-пазона спектра, где отсутствуют эффективные фоточувствительные механизмы нелинейности, успешно «работающие» в видимой части спектра и источники когерентного излучения в котором обладают, как правило, сложным и нестабильным спектральным составом.

Целью настоящей диссертации является исследование термоиндуцирован-ных механизмов нелинейности гетерогенных сред, пригодных для записи динамических голограмм низкоинтенсивным излучением в широком спектральном диапазоне.

Основные задачи диссертационной работы:

1. Исследование концентрационных механизмов тепловой нелинейности микрогетерогенных дисперсных сред с жидкой дисперсионной средой с целью определения эффективности записи фазовых и амплитудных голограмм, взаимного влияния электрострикционной и термодиффузионной нелинейностей.

2. Выявление взаимосвязи электрофизических и нелинейно-оптических свойств окиснованадиевых пленок в области термоиндуцированного фазового перехода полупроводник-металл (ФППМ) с целью определения характеристик динамических голограмм в среднем ИК-диапазоне спектра, изучение возможностей их оптимизации, в том числе за счет использования различных методов - трехволнового смешения излучения на поверхности среды и ЧВС поверхностных электромагнитных волн (ПЭВ).

3. Исследование эффективности записи рельефных динамических голограмм на основе термоиндуцированного фазового перехода (плавления) в тонкослойной среде и реализация обращения волнового фронта излучения среднего ИК-диапазона спектра.

4. Определение вклада термоиндуцированной составляющей в квазистационарный фототок в легированном железом кристалле ниобата лития с электродами из разных металлов с целью выявления влияния электродов, на,, фотогальванические свойства приповерхностной области кристалла. Исследование зависимостей величины термоиндуцированной составляющей от концентрации легирующей примеси, температуры и геометрии кристалла.

5. Определение эффективности отражения, динамического диапазона и пространственно-частотных характеристик ОВФ-зеркал на основе сред с термоиндуцированной нелинейностью, а также диапазона технологического управления параметрами конкретных нелинейных сред.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. Проанализирован концентрационный механизм записи фазовых динамических голограмм в микрогетерогенной жидкофазной среде, включающей термодиффузионный и электрострикционный вклады, определена их роль, в эффектах самовоздействия излучения.

2. Экспериментально реализован термодиффузионный механизм просветления суспензии поглощающих частиц, проанализирована эффективность записи амплитудных динамических голограмм в среде с различающимися.коэффициентами поглощения компонент.

3. Экспериментально исследована эффективность записи динамических голограмм на поверхности пленок двуокиси ванадия в окрестности термоиндуцированного ФППМ в среднем ИК-диапазоне спектра, исследован диапазон ; технологического управления голографичёской чувствительностью данной среды.

4. Предложено использовать среды с термоиндуцированным ФППМ для реализации ОВФ при ЧВС поверхностных электромагнитных волн, рассмотрены эффекты самовоздействия поверхностных электромагнитных волн в таких, средах.

5. Исследована эффективность записи рельефных динамических голограмм в среде с термоиндуцированным фазовым переходом (плавлением). Экспери-

ментально продемонстрировано ОВФ многочастотного излучения СО-лазера на основе данного механизма в пленках атмосферного льда.

6. Показано, что возникающий под действием излучения квазистационарный фототок в гетероструктуре металл - кристалл ниобата лития (1л№>Оз:Ре) -металл включает термостимулированную компоненту, величина которой пропорциональна температуре кристалла; обнаружена координатная зависимость фототока. Выявлена зависимость величины термостимулированной компоненты от геометрии образца и концентрации примеси.

7. Определены основные характеристики обращающих волновой фронт зеркал на основе сред с термоиндуцированной нелинейностью: эффективность нелинейного отражения, пространственно-временное разрешение, динамический диапазон; установлена их взаимосвязь и зависимость от физических параметров среды.

Практическая ценность результатов работы состоит в следующем:

Результаты исследования термоиндуцированных концентрационных нели-нейностей позволяют существенно повысить точность известных нелинейно-оптических методов изучения свойств многокомпонентных сред (таких, как метод тепловой линзы, термодиффузионное вынужденное рассеяние излучения), а также развить новые (например, метод самомодуляции поглощения среды, амплитудной динамической голографии в поглощающих многокомпонентных смесях).

Предложены способы технологического управления нелинейно-оптическими параметрами окиснованадисвых пленок, что значительно расширяет функциональные возможности нелинейно-оптических устройств на их основе.

Полученные в работе результаты исследования термоиндуцированных механизмов записи рельефных динамических голограмм могут быть использованы для разработки эффективных нелинейно-оптических методов исследования теплофизических параметров сред.

Экспериментально продемонстрировано использование структуры металл-ниобат лития-металл для регистрации потоков излучения широкого спектрального диапазона в области инфранизких частот модуляции.

Прикладной характер имеют результаты исследования влияния теплового самовоздействия излучения на эффективность и качество фазового

сопряжения при ЧВС излучения, предложена схема компенсации тепловой линзы, образованной опорными волнами в нелинейной среде.

X и XI Международных Вавиловских конференциях по нелинейной оптике (г. Новосибирск, 1990, 1997 гг.); I и III Международных симпозиумах «Принципы и процессы создания неорганических материалов» (г. Хабаровск, 1998, 2006 гг.); 2-й и 3-й Международных конференциях молодых ученых и специалистов «0птика-2001», «0птика-2003» (г. Санкт-Петербург, 2001, 2003 гг.); региональных научных конференциях «Физика: фундаментальные и прикладные исследования, образование» (г. Хабаровск, 1998 г.; г. Благовещенск, 2002 г.); Международной конференции «Кристаллы: рост, свойства, реальная структура, применение» (г. Александров, 2003 г.); Международной юбилейной конференции «Single crystals and their application in the XXI centure-2004» (г. Александров, 2004 г.); VII Международной конференции «Orrro-, нано-электроника, нанотехнологии и микросистемы» (г. Ульяновск, 2005 г.); VII,

XI и XII Международных симпозиумах «Оптика атмосферы и океана» (г. Томск, 2000, 2004, 2005 гг.); Международном оптическом конгрессе «Оптика XXI-век» (г. Санкт-Петербург, 2004 г.); I и IV Азиатско-тихоокеанских конференциях «Фундаментальные проблемы опто- и микроэлектроники» (г. Владивосток, 2000 г.; г. Хабаровск, 2004 г.); Международной конференции по когерентной и нелинейной оптике «ICONO/LAT-2005» (г. Санкт-Петербург, 2005 г.).

Личный вклад автора. Автору принадлежит постановка конкретных экспериментальных и теоретических задач, разработка экспериментальных методик, интерпретация и обобщение экспериментальных и теоретических исследований, разработка основных защищаемых положений.

Структура и объем работы. Диссертационная работа состоит из введения, шести глав, заключения и списка литературы. Общий объем работы составляет 314 страниц, в том числе 96 рисунков и 8 таблиц. Список цитированной литературы содержит 384 библиографические ссылки, включая 58 публикаций автора по теме диссертации.

ОСНОВНЫЕ ЗАЩИЩАЕМЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ

1. Концентрационный механизм нелинейности жидкофазной микрогетерогенной среды (суспензии, микроэмульсии) обусловлен термодиффузионным и электрострикционным эффектами, вклады которых для размера дисперсных микрочастиц в несколько десятков нм могут быть сравнимы по величине.

2. Термодиффузия в бинарной жидкофазной смеси с различающимися коэффициентами поглощения компонент обеспечивает эффективность записи амплитудных динамических голограмм, сравнимую с таковой для тепловой нелинейности однокомпонентных сред.

3. Окиснованадиевые пленки в области термоиндуцированного фазового перехода полупроводник-металл пригодны для реализации фазового сопряжения непрерывного излучения среднего ИК-диапазона в схеме обращения волнового фронта отражающей поверхностью. Величины эффективности и динамического диапазона нелинейного отражения могут целенаправленно изменяться в широких пределах (в десятки раз) в зависимости от технологических условий получения образцов. Использование четырехволнового смешения поверхностных электромагнитных волн в средах с фазовым переходом полупроводник-металл позволяет значительно увеличить эффективность взаимодействия излучения (по сравнению со случаем объемных волн) и добиться угловой селективности нелинейного отражения.

4. Механизм модуляции рельефа границы раздела сред на основе термоиндуцированного фазового перехода (плавления) обеспечивает эффективное (до 40 % для интегральной по спектру мощности) обращение волнового фронта

низкоинтенсивного (несколько Вт/см2) многочастотного излучения ИК-диапазона спектра.

5. Квазистационарный фототок в легированных Железом кристаллах ГлРЛэОз с двумя тонкопленочными электродами из различных металлов содержит, кроме фотогальванического тока, термостимулированную компоненту, величина которой пропорциональна температуре кристалла и зависит от концентрации примеси и геометрии образца.

6. Динамический диапазон, пространственно-временное разрешение и эффективность записи динамических голограмм в средах с тепловой нелинейностью являются взаимосвязанными характеристиками и определяются термодинамическими параметрами среды.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы, формулируются цели и задачи исследования, отражается новизна и практическая ценность полученных результатов, приводятся защищаемые положения. ^

В первой главе рассмотрены основные схемы и методы исследования сред для динамической голографии, дается краткий обзор результатов исследований термоиндуцированных механизмов нелинейности различных сред.

В большинстве случаев (и в первую очередь для тепловых нелинейностей) величина квазистационарного коэффициента пропорциональна времени релаксации нелинейного отклика, т.е. зависит от геометрии схемы и условий эксперимента. Поэтому для сравнительной оценки эффективности записи динамических голограмм удобнее использовать другой параметр - голографиче-скую чувствительность среды (по энергии):

ы2е =2гог2(хол)"1[л«2 /док],

где а - коэффициент поглощения среды, т - время релаксации нелинейного отклика среды, п2 — применяемый для описания нерезонансных механизмов параметр эффективной кубичной нелинейности: п2[см2/кВт] = (2к/п0)2%^ ед. СГСЕ (п — п0 + п21 - показатель преломления среды, зависящий от интенсивности / падающего излучения).

При введении параметра N2e учтено то, что эффективность голограммы зависит от её толщины, которая ограничена поглощением или рассеянием среды (обычно величина %(3) - а), и длины волны излучения и прямо характеризует дифракционную эффективность голограммы.

Размерность введенной чувствительности N2e позволяет сравнивать объемные и поверхностные (обусловленные нелинейным коэффициентом отражения границы раздела сред) механизмы нелинейности. Для последних топографическая чувствительность по энергии определяется как:

/VfE = 0p/3W),

где р - амплитудный френелевский коэффициент отражения излучения границей раздела сред, W - энергия импульса записывающего излучения.

Во второй главе рассмотрены концентрационные механизмы нелинейности двухкомпонентных сред с жидкофазной дисперсионной средой.

В п. 2.1 проанализирован нелинейно-оптический эффект самовоздействия гауссова пучка в микрогетерогенной среде с учетом электрострикционной и термодиффузионной нелинейностей. Рассмотрена модель гетерогенной среды, состоящей из частиц дисперсной фазы с концентрацией С и дисперсионной среды с равными коэффициентами поглощения а, = а2 = а.

Особенность данной задачи состоит в том, что концентрационный и тепловой потоки в среде термодинамически перемешаны. В приближении линейной неравновесной термодинамики потоки связаны линейно с термодинамическими силами:

7, =-Dugradr- D12gradC, (1)

J2 =-£>2i gradT — £>22 gradC, (2)

где T - температура среды, У, и У2 - тепловой и концентрационный потоки; Dj I, D22 - коэффициенты, характеризующие теплопроводность среды и диффузию микрочастиц соответственно; D2i и Dn - коэффициенты, описывающие перекрестные потоки (эффект Соре (термодиффузию) и эффект Дюфура соответственно).

Изменение концентрации дисперсных частиц находим, решая систему балансных уравнений для концентрации частиц и теплового потока:

с^рЭГ/Эг = - сНу 7, + ос/ 0ехр(-г2 / со2), (3)

ЭС/Эг = -Шу(72 + У3), (4)

где ср, р — удельные теплоемкости и плотность среды, 13 = уС §га<11 — электрострикционный поток (7 = (2хрЫсп)), %р> Ь - поляризуемость и подвижность микрочастицы соответственно, с - скорость света, п - показатель преломления среды, / =/0ехр(-г2/со2) - поперечное распределение интенсивности гауссова пучка.

В установившемся режиме получено выражение для распределения концентрации частиц в цилиндрической кювете радиуса ( для малого пространственного изменения концентрации фаз - 5С«С0). Считая показатель преломления среды п пропорциональным концентрации частиц, получаем для фокуса линзы /, образующейся в слое среды толщиной с1:

/ = [/„¿(Эи/ЭС^уОцСо + Г>21аш2)]-1,

где С0 - средняя концентрация частиц, = (Ои022 — 012021).

В зависимости от параметров среды линза может быть как собирающей, так и рассеивающей.

В 2.2 проанализирован концентрационный механизм записи фазовых динамических голограмм в микрогетерогенной среде при наличии электро-стрикционного и термодиффузионного вкладов.

В частности, для рассмотренной выше модели среды анализ приводит к следующему выражению для коэффициента эффективной кубичной нелинейности:

пг<Я =(4/3)лг3И18(ОС021.К'-2 +у£>11С0)О;1 ,

где Л = 2пК~' - период интерференционной картины. Для голографической чувствительности в приближении, хорошо выполняющемся для малой концентрации дисперсных частиц (01202\ « А1О22) имеем:

Ы2Е =2ля1ф5(£>21£>11-1 +уС0а~1ЛГ~2)Л._1.

В последнем выражении учтено, что для частиц с радиусом, много меньшим длины волны излучения X, показатель . преломления среды пропорционален концентрации частиц: п = п, (1 + фЗ), где 5 = (п2 - п{ )/«1; П)И я2 — показатели преломления вещества дисперсионной среды и дисперсной фазы соответственно, ф = (4/3)7сг 3С0 - объемная доля дисперсной среды, г - радиус микрочастиц.

Из результатов проведенного анализа можно сделать следующие выводы. Во-первых, электрострикционный и термодиффузионный отклики среды могут как усиливать, так и ослаблять друг друга в зависимости от знака коэффициента термодиффузии и оптических констант веществ. Во-вторых, в микрогетерогенной среде, состоящей даже из прозрачных (а12 =0) компонент при наличии ненулевых коэффициентов (£)21,/>12),

электрострикционные потоки вызывают модуляцию температуры и, соответственно, тепловое воздействие излучения (например, тепловое расширение), которое может маскировать электрострикционный отклик. В-третьих, пространственную модуляцию температуры среды необходимо учитывать при исследовании электрострикционной нелинейности в микроэмульсиях вблизи критических точек, где кинетические коэффициенты среды сильно зависят от температуры.

Полученные выражения позволяют существенно повысить точность определения кинетических характеристик микрогетерогенных сред по данным нелинейно-оптических экспериментов.

Модуляция концентрации частиц может приводить не только к изменению показателя преломления среды, но и к изменению ее коэффициента поглощения.

В п. 2.3 ^ исследован тсрмоиндуцированный механизм самонаведснного просветления (поглощения) двухкомпонентной среды в тонкослойной кювете гауссовым пучком.

Рассмотрена модель двухкомпонентной жидкофазной среды, коэффициент поглощения которой . а определяется концентрацией С только одного компонента (а = {ЗС, ;где р (Эа/ЭС) - постоянный коэффициент). Для случая малых толщин слоя среды <1 и окна кюветы £ (с1,Ь«сл) и, соответственно, одномерной тепловой задачи, получено выражение для стационарного распределения концентрации:

С1 = С0(1 + ю2/Г2 1п(1 + ехр(—/?2 / ю2))) ~1 (1 + Р10 ехр(-г2/со2))"1,

где Р = №(£,Хо~1 +<1%с~1 /2 + ут~1)В2102г~1, С0 - начальная концентрация частиц, И - радиус цилиндрической кюветы, Хо>Хс ~ коэффициенты теплопроводности материала окон кюветы и двухкомпонентной среды соответственно, ут, Тср - коэффициент конвективного теплообмена и температура внешней среды.

Полученные выражения позволяют рассчитать кинетические характеристики бинарной смеси из экспериментальных данных о параметрах самонаведенного просветления (или поглощения - в зависимости от знака коэффициента Э2\ )■

В эксперименте в качестве двухкомпонентной среды использовалась суспензия частиц углерода (диаметром 0,1 +0,3 мкм) в воде, а в качестве источника излучения - Не-Ые лазер мощностью 60 мВт (длина волны излучения - 0,63 мкм). Эксперименты проводились с двумя типами кювет: толстостенными - толщина стенок 2,25 мм, и тонкостенными - толщина стенок 0,125 мм. В обоих случаях толщина слоя среды составляла 30 мкм. При освещении горизонтальной кюветы с суспензией пучком излучения в освещенной области происходило уменьшение концентрации дисперсной фазы и, соответственно, коэффициента поглощения среды. Фотография области просветления показана на рис. 1, а. Пример самовоздействия обратного знака - самоиндуцированного потемнения - показан на рис. 1, б.

Рис. 1. Термоиндуцированный механизм концентрационного самовоздействия лазерного пучка: а - просветление водной суспензии частиц углерода; б - потемнение суспензии частиц углерода в циклогексане

На рис. 2 показана зависимость от времени интегрального по сечению пучка коэффициента пропускания для тонко- (1) и толстостенной (2) кювет. Зарегистрированное термографом пространственное распределение температуры в установившемся режиме для двух кювет приведено на рис. 3. Видно, что из-за низкого теплового сопротивления толстостенной кюветы в центре пучка она прогревается слабее, что приводит к меньшему градиенту температуры в плоскости слоя среды и, соответственно, к меньшему изменению коэффициента пропускания.

Кривая 1' показывает динамику восстановления коэффициента пропускания тонкой кюветы при уменьшении мощности пучка лазера в 20 раз. Время восстановления соответствует диффузионному (т» со2!)^1), время просветления (для кривой 1) в несколько раз меньше из-за различия механизмов просветления и восстановления, а также из-за наличия отрицательной обратной связи по поглощаемой мощности, уменьшающей время просветления. На рис. 4 приведена зависимость температуры среды в центре лазерного пучка от времени. Видно, что просветление среды в центре пучка приводит к уменьшению ее температуры.

А,агн. ед.

0,25 0,20 0,15 0,10 0,05 0

"4- ■. 1'

/ 2

4 8 12

16 мин

Рис. 2. Зависимость от времени интегрального коэффициента пропускания кюветы (диаметр пучка 1 мм, мощность 60 мВт), толщина стенок кюветы: (1)-0,125 мм, (2)-2,25 мм, (10 - восстановление коэффициента пропускания при уменьшении мощности пучка в 20 раз

Основные экспериментальные закономерности хорошо согласуются с приведенной выше теоретической моделью термодиффузионного механизма просветления среды.

Т.°С 60

Рис. 3. Профиль температуры среды в области просветления, толщина стенок кюветы: (1)-0,125 мм, (2)-2,25 мм

40 30 20

Г Г -- —,

О 4 8 12 16 1,»»» Рис. 4. Зависимость температуры среды в центре пучка от времени

Приведенные результаты показывают, что в двухкомпонентной среде с поглощающими частицами термодиффузия может приводить к значительной величине самоиндуцированного просветления среды под действием пространственно ограниченного оптического пучка, что необходимо учитывать, например, в термолинзовой спектроскопии многокомпонентных сред.

В п. 2.4 рассмотрен термодиффузионный механизм записи амплитудных динамических голограмм для рассмотренной выше модели среды. Дифракционная эффективность Г| для амплитудной голограммы при малой амплитуде пространственной модуляции коэффициента поглощения а, (а, <<а0) равна:

Л = (а0<*р£>21/4)2(К20, -р/0О21Г2.

Отличительная особенность данного механизма - зависимость голографической чувствительности, которая может бьггь сравнима с чувствительностью тепловых механизмов однокомпонентных сред, и характерного времени записи голограммы от интенсивности опорной волны.

Третья глава содержит результаты исследования нелинейно-оптических свойств сред с термоиндуцированным фазовым переходом полупроводник-металл (ФППМ) в среднем ИК-диапазоне спектра.

Экспериментально исследовались окиснованадиевые пленки, характеризующиеся размытым фазовым переходом полупроводник-металл вблизи температуры 65 °С. В среднем ИК-диапазоне спектра двуокись ванадия обладает достаточно большим поглощением даже в полупроводниковой фазе, что естественным образом приводит к схеме ОВФ излучения отражающей поверхностью (ОВФ-П). Нелинейно-оптические характеристики данного материала можно изменять в широких пределах, варьируя технологические условия получения пленок. Оптические параметры связаны с электрофизическими характеристиками образцов. Для установления этой связи исследовались зависимости коэффициента отражения ^излучения (длина волны излучения 10,6мкм) и сопротивления р (в планарной геометрии) образцов от температуры в окрестности ФППМ. Измерения проводились для пленок двуокиси ванадия, полученных

с использованием различных технологий и на разных подложках. Некоторые эмпирические зависимости показаны на рис. 5 (р„,рм - удельное сопротивление в полупроводниковой и металлической фазах соответственно, АЯу = - /?„, где км, II„ - коэффициенты отражения в металлической и полупроводниковой фазах).

а б

Рис. 5. Зависимость изменения коэффициента отражения Д/?у при ФПГ1М от: а) - скачка электросопротивления; б) - толщины пленки

Установленные корреляции между оптическими и электродинамическими характеристиками материала позволяют оптимизировать параметры ОВФ-П-зеркала на основе двуокиси ванадия.

В п. 3.2 проведен анализ топографической чувствительности среды в области ФППМ на основе феноменологической модели гетерогенной среды, состоящей из микрокристаллитов с разной температурой фазового перехода. Механизм нелинейности состоит в увеличении объемной доли металлической фазы (и соответствующем изменении оптических констант) при увеличении температуры среды.

Электропроводность такой среды описывалась в рамках теории протекания,' позволяющей определить по критическим индексам зависимости р(Т) характер протекания и, соответственно, размер микрокристаллитов. Полученные в результате обработки экспериментальных зависимостей р(7) размеры кристал-

литов составляют 0,1-1-0,5 мкм. В рамках рассмотренной модели увеличение скачка отражения АК{ при росте толщины окиснованадиевой пленки связано с ростом размера кристаллитов. Таким образом, максимальная голографическая чувствительность достигается в толстых пленках, по свойствам близким к монокристаллическим образцам, и может достигать, по оценкам, величины см2/Дж. Экспериментально при ОВФ-П непрерывного излучения С02-.лазера (мощность опорной волны составляла 6-8 Вт/см2) достигнута величина чувствительности ~ 3102 см2/Дж.

В п. 3.3 анализируются нестационарные режимы отражения при нелинейном взаимодействии ИК-излучения в среде с ФППМ.

Показано, что в достаточно мощном поле опорной волны в окиснованадие-вом слое, находящемся в области ФППМ, могут возникать светоиндуцирован-ные структуры в виде пространственной модуляции оптических свойств среды. Явление описывается в рамках теории развития тепловых диссипативных структур, возникающих благодаря температурной зависимости оптических и теплофизичестсих параметров поглощающей среды.

Особенности ОВФ-П мощного импульсного ИК излучения в среде с термо-индуцированным ФППМ могут бьггь обусловлены эффектами локализации тепла. Проведенный анализ показывает, что амплитуда поверхностной голограммы (и отраженной волны) может расти в режиме с обострением, что представляет интерес для ряда прикладных задач с применением ОВФ ИК-излучения.

В п. 3.4 обсуждаются особенности ЧВС поверхностных электромагнитных волн (ПЭВ) на границе раздела сред, одна из которых находится вблизи ФППМ.

Одним из преимуществ ЧВС ПЭВ по сравнению со случаем обычных волн является значительное увеличение электрического поля в среде и соответствующее усиление эффективности нелинейного взаимодействия. Поэтому реализация ОВФ-ЧВС ИК-излучения с участием ПЭВ на поверхности среды с ФППМ позволяет на один - два порядка уменьшить интенсивность опорных волн (по сравнению с ОВФ объемных волн) при той же эффективности нелинейного отражения.

Во-вторых, при ЧВС ПЭВ используется область ФППМ, в которой действительная часть эффективной диэлектрической проницаемости среды е отрица-

тельна. В случае обычных волн в этой области возможна только запись амплитудных поверхностных голограмм в схеме ОВФ-П. Переход же к ПЭВ позволяет реализовать «квазиобъемное» нелинейное взаимодействие излучения, т. к. голограмма обладает угловой селективностью. Преимущества такой схемы особенно очевидны для сильнопоглощающих сред (например, для У02 в области среднего ИК-диапазона).

Показано, что при достаточно большой интенсивности ПЭВ тепловое самовоздействие волны на границе среды с ФПГ1М приводит к формированию бегущего фронта «самопросветления» среды.

В четвертой главе рассмотрены термоиндуцированные механизмы записи рельефных голограмм.

В п. 4.1 проанализирован механизм формирования рельефа, основанный на термоиндуцированном фазовом переходе (плавлении). Установлены зависимости голографической чувствительности, кинетики записи голограмм от тепло-физических и оптических характеристик среды.

В п. 4.2 приведены результаты экспериментальной реализации ОВФ многочастотного излучения СО-лазера в пленках атмосферного льда. Исследована спектральная зависимость эффективности нелинейного отражения, динамический диапазон ОВФ-зеркала, определены вклады амплитудного и фазового механизмов записи рельефных голограмм. Интегральный по спектру коэффициент отражения достигал 40 % для интенсивности опорной волны 6 Вт/см2, что соответствует величине голографической чувствительности Л^е=8,5 см2/Дж.

В п. 4.3 экспериментально исследована рельефная поверхностная нелинейность, которая возникает за счет деформации тонкой пленки. В экспериментах использовалась полимерная пленка толщиной 80 мкм, с коэффициентом зеркального отражения вблизи нормального угла падения 6 % и коэффициентом пропускания света 0,25 %. В результате поглощения падающего на пленку излучения гелий-неонового лазера (мощность - 60 мВт, Я = 633 им, диаметр пучка - 4 мм), в течение нескольких секунд на поверхности пленки возникала область с выпуклой отражающей поверхностью, радиус кривизны которой соответствует фокусному расстоянию около 0,1 м. Для описания явления предложена термодеформационная модель, в которой неоднородное тепловое расширение пленки приводит к деформации нагретой области. Значительная эффективность рассмотренного механизма

нелинейности делает его перспективным для компенсации самовоздействия излучения в тонкослойных средах при записи динамических голограмм в трехволновой схеме.

В пятой главе приведены результаты экспериментального исследования влияния электродов на фотогальванические свойства приэлектродной области кристалла. При исследовании стационарного фототока в легированном кристалле 1лМЬ03:Ре с двумя электродами из разных металлов было обнаружено наличие термостимулированной составляющей стационарного тока.

Направление данной составляющей тока определяется положением электродов, нанесенных напылением в вакууме на противоположные грани кристалла, и не зависит от ориентации кристаллографических осей образца относительно электродов. В отличие от классического пироэлектрического эффекта, термостимулированный ток пропорционален увеличению температуры кристалла и не зависит от скорости ее изменения. Экспериментально измерялся коэффициент Ре1 = (Лл5)-1 Аип/АТ, [ Л • К~1 • см~2], где 17„ - напряжение на нагрузочном сопротивлении Нп, Т - температура кристалла, 5 - площадь электрода. Величина Ре1 имеет резко выраженную зависимость от степени легирования образца (максимум достигается при концентрации Ре около 0,3 — 0,4 вес.%), возрастает с уменьшением толщины кристалла и нелинейно зависит от площади электродов - рис. 6, 7.

Для описания явления в п. 5.2 рассмотрена электретная модель несимметричной (с разными металлами) структуры металл-сегнетоэлектрик-металл (МСМ). В предлагаемой модели МСМ-структура рассматривается в качестве источника ЭДС с внутренним сопротивлением, равным сопротивлению кристалла. При этом зависимость термостимулированного тока от температуры обусловлена температурной зависимостью сопротивления полупроводникового кристалла Используя закон Ома, имеем:

ре1 = Е0цдРк /эг)(/гл5 + рк/,Г2, (5)

где Е0 - внутренняя ЭДС, р^ - удельное сопротивление кристалла, I, - толщина кристалла. Для проверки модели использовалась линейная аппроксимация экспериментальных зависимостей величины Ре1 от геометрии и температуры кристалла, концентрации легирующей примеси.

Рассмотрим зависимость Ра от площади одного из двух электродов, нанесенных на противоположные грани кристалла - рис. 6, а. Приводя (5) к линейной функции, получаем следующее выражение:

5 = ь )°'/е„-' - ркщ-\ (б)

где р'= Эрк /ЭТ .

Экспериментальные данные (рис. 6, а) в линеаризованных координатах согласно формуле (6) показаны на рис. 6, 6. Прямая соответствует численной аппроксимации выражения (6) по методу наименьших квадратов.

Аналогично, линеаризуя зависимость /',; от толщины кристалла (рис. 7, а), получаем:

Ь = - К5рк-\ (7)

Соответствующий график представлен на рис. 7, б.

Проведенное сравнение экспериментальных данных и численных расчетов на основе предложенной модели демонстрирует неплохое качественное и количественное соответствие. Наибольшее несоответствие модельных и экспериментальных данных наблюдаются в области малых толщин МСМ-структуры, что может быть связано с влиянием контактных явлений.

Ра, Ю-"А К-' см1

Ра, 10Г10АК'Ы2

12 к

S, см■ 4 -3 -

2 -1 о

S, см2 б

О 5 10

Ре,;°\ 1С? А*5-к0-5-см'-5

Рис. 6. Экспериментальная зависимость коэффициента Pel от площади электрода S (L= 1 мм; 0,3 вес. % Fe; электроды А1-Сг) - (а) и ее линейная аппроксимация согласно формуле (5) - (б)

12 -

в -

5 10 15 I ,

L, 10 ' мм б

L, 10"1 мм 12 •

0 2 4

1?-5-Рл,-°-5, /О4 А^-^ см'-5

Рис. 7. Экспериментальная зависимость коэффициента Ра от толщины кристалла (8 = 5 мм2; 0,3 вес.% Вг; электроды А1-Сг) - (а) и линейная аппроксимация согласно формуле (6) - (б)

В шестой главе проанализированы характеристики ОВФ-зеркал на основе сред с термоиндуцированной нелинейностью.

В п. 6.1 рассмотрена взаимосвязь основных характеристик ОВФ-ЧВС зеркала на основе феноменологической модели среды с нелинейным показателем преломления:

п = п0 + л2(/-/я),

где I — интенсивность падающего излучения; п2 и /„ - феноменологические константы. В рамках данной модели эффективный параметр кубичной нелинейности и2 = const при / > /„, п2 — 0 при 1 < /„. Диапазон изменения показателя преломления ограничен каким-либо механизмом насыщения нелинейности при соответствующей интенсивности /sat излучения Алта)( = п2 Usa, - /„).

Динамический диапазон ОВФ-зеркала определяется областью изменения интенсивности сигнальной волны /?, в которой коэффициент отражения обращенной волны' Rрс постоянен: £>=Л,та*//;т'л. Из условия насыщения нелинейности находим /Зта* = ■ /q 1, где /0 - интенсивность опорных воли « /0). Принимая, что I3min ограничивается наличием рассеяния опорных волн на термодинамических флуктуациях показателя преломления среды с амплитудой An,„j„, получаем:

Rpc-D = (Anm3jAnmin)2.

Коэффициент Й = (Длтах/ДпПиП)2 связывает основные характеристики ОВФ-ЧВС зеркала с термодинамическими параметрами среды. Например, для концентрационной нелинейности двухкомпонентной среды с равновесной концентрацией дисперсных частиц Со диапазон нелинейности можно оценить как ДлтахКЭп/ЭСЭ-Со, при этом Q = (С0/ДСт1П)2. Амплитуда флуктуаций концентрации частиц ACmin характеризуется пространственно-частотным спектром, и, в соответствии с флуктуационно-диссипационными соотношениями, определяется кинетическими коэффициентами среды Ly. (поэтому Q описывает и частотно-угловые характеристики ОВФ-зеркала). Поскольку эффективный пара-

метр кубичной нелинейности не входит в Q, то последний характеризует «качество» скорее среды, чем собственно нелинейного механизма, который может бьггь различным, например, тепловым или полевым. Поэтому Q является наиболее информативным параметром при сравнении различных нелинейных сред с точки зрения оптимизации характеристик ОВФ-ЧВС зеркала.

В п. 6.2 рассмотрены особенности схемы ОВФ отражающей поверхностью (ОВФ-П) ИК с тепловой нелинейностью. Основные характеристики ОВФ-П зеркала анализируются на основе феноменологической модели среды с нелинейным : . амплитудным , коэффициентом френелевского отражения: р = р& + 3(/ - /0), где р = |Эр/Э/j, /0, ро - параметры среды: /- интенсивность падающего излучения (Р = О при / < /0; (3 = const при 1 > /0).

Диапазон изменения р ограничен величиной ртах или pmi„ (в зависимости от знака Р) при соответствующей величине / = /„. Используя выражение для коэффициента отражения обращенной волны в борновском приближении, можно получить следующее соотношение: Rpc-D~ (Дртах/Дрт!п)2, где Артах - Диапазон изменения коэффициента отражениям котором Р = const; Apmio - амплитуда случайной (шумовой) модуляции коэффициента отражения, определяемая термодинамическими флуктуациями диэлектрической проницаемости среды. Как' и для ОВФ-ЧВС излучения, введенный параметр Qs = (Дршах/Apmin)2 характеризует качество среды с поверхностной нелинейностью, связывая основные характеристики ОВФ-П зеркала.

Стационарный параметр Р поверхностной нелинейности определяется поглощаемой интенсивностью излучения /„. При этом для анализа нелинейных свойств поверхности с привлечением микроскопического механизма нелинейности более удобным является параметр р = |Эр / Э/„ |. В частности, термоинду-цированная нелинейность характеризуется величиной Эр/ЭТ (Т - температура среды). Например, в случае тонкослойной сильнопоглощающей среды (cxL»l), в пренебрежении тепловыми потоками вдоль слоя, можно получить следующее выражение: Р„ = L%~1 |Эр/ЭГ|, где L и % — толщина и теплопроводность нелинейной среды (подложки). Учитывая, что I„ = (1 - |р(/)|2)/, находим: р = ря(1-|р(/)|2)-(1 + 2|р!р„/)-1.

Из этого выражения видно, что условие Р~ const выполняется во всем диапазоне Др.™* только при относительно слабой нелинейности, когда |рр„/|«1. При этом Р = Р„(1-|р(/)|2) и, в силу принятого условия, коэффициент отражения Rpc также оказывается малым.

В обратном случае, при |рр„-/]>1, поведение р и Rpc существенно зависит от знака р„. Для рп>0 нелинейный параметр р уменьшается с ростом р„/ и при Р„/»1 коэффициент отражения Rpc перестает зависеть от величины рп/:

Rpc =t(l-|p(/)|2)/2|p(/)|]2.

Таким образом, при достаточно большой нелинейности коэффициент отражения р(/) является единственным параметром, фиксирующим величину Rpc.

Для отрицательных р„ зависимость Rpc от р„/ определяется резонансным знаменателем в выражении для Р и приобретает «пороговый» характер.

В п. 6.3 изложены результаты экспериментов по ЧВС ИК-излучения в поглощающих жидкостях в условиях сильного теплового самовоздействия опорных волн. Исследовалась образующая в слое жидкости тепловая линза, являющаяся одним из основных факторов, ограничивающих эффективность и качество ОВФ при ЧВС непрерывного излучения. Полученные результаты демонстрируют аберрационный характер образующейся в среде тепловой линзы, которая приводит не только к увеличению расходимости опорной волны, но и к изменению амплитудного распределения - формированию характерной «кольцеобразной» структуры пучка (рис. 9, б).

ЧВС излучения СО^-лазера исследовалось в схеме, в которой вторая накачка образована отражением единственной опорной волны от плоского ретрозер-капа, расположенного на расстоянии z от кюветы с поглощающей жидкостью. Экспериментально показано, что уже при интенсивности опорной волны /0 = 50 Вт/см2 наводимая в среде тепловая линза приводит к значительному (в несколько раз) уменьшению коэффициента нелинейного отражения при ОВФ-ЧВС в стационарном режиме - рис. 8, а, б. Качество фазового сопряжения в непрерывном режиме также существенно ниже - рис. 9.

и 0,8 0,4

Рис. 8. Зависимость коэффициента нелинейного отражения от расстояния до ретрозеркала, формирующего вторую опорную волну (а) и от времени открытия излучения (б)

а 6 в

Рис. 9. Профили интенсивности сигнальной волны - (а), опорной волны после однократного прохождения кюветы с поглощающей жидкостью — (б), волны в ОВФ-канале — (в)

В заключении приведены основные результаты работы:

1. В рамках линейной неравновесной термодинамики проанализировано самовоздействие гауссова пучка излучения в микрогетерогенной жидкофазной среде с учетом термодиффузионного и электрострикционного потоков, исследован концентрационный механизм кубичной нелинейности среды. Показано, что в микрогетерогенной среде, состоящей даже из прозрачных компонент, электрострикционный поток вызывает модуляцию температуры и, соответственно, тепловые эффекты самовоздействия излучения. Электрострикционный и

термодиффузионный отклики среды могут как усиливать, так и ослаблять друг друга в зависимости от знака коэффициента термодиффузии и значений оптических констант среды.

2. Экспериментально исследовано термодиффузионное просветление суспензии поглощающих частиц излучением Не-Ые лазера. Проанализирован термодиффузионный механизм записи амплшудных голограмм в средах с различающимися коэффициентами поглощения компонент.

3. Экспериментально выявлена взаимосвязь оптических, электрофизических и нелинейно-оптических характеристик окиснованадиевых пленок в области фазового перехода полупроводник-металл для среднего ИК-диапазона спектра, рассчитана топографическая чувствительность среды. Экспериментально показано, что характеристики окиснованадиевых пленок, определяющие параметры ОВФ-П-зеркала, могут изменяться в широких пределах в зависимости от технологических условий изготовления образцов.

4. Проанализировано ОВФ при четырехволновом смешении поверхностных электромагнитных волн на границе раздела диэлектрик — среда с фазовым переходом полупроводник-металл. Преимущества данного метода по сравнению с ОВФ-П объемных волн состоят в увеличении эффективности нелинейного взаимодействия и возможности достижения угловой селективности процесса. Показано, что самовоздействие опорных поверхностных волн при достаточно большой интенсивности приводит к формированию бегущего фронта «самопросветления» среды.

5. Экспериментально реализовано ОВФ многочастотного квазинепрерывного излучения СО-лазера в пленках атмосферного льда, интегральный по спектру коэффициент нелинейного отражения составил 40% при интенсивности опорной волны 6 Вт/см2. Установлена фазорельефная природа записываемых динамических голограмм. Выявлена зависимость эффективности нелинейного отражения от теплофизических параметров среды, геометрии схемы, исследована спектральная структура ОВФ-волны.

6. Экспериментально установлено, что квазистационарный фототок в легированном железом кристалле ниобата лития с электродами из разных металлов содержит, кроме фотогальванической, термостимулированпую компоненту, пропорциональную температуре кристалла. Выявлена зависимость величины

термостимулированной составляющей от концентрации легирующей примеси, толщины образца и площади электродов.

7. На основе феноменологической модели среды с насыщаемой нелинейностью проанализирована связь основных параметров ОВФ-зеркала - коэффициента нелинейного отражения, быстродействия и динамического диапазона с термодинамическими характеристиками среды. Экспериментально исследовано влияйие самовоздействия опорных волн на эффективность и качество фазового сопряжения при ЧВС излучения в среде с тепловой нелинейностью.

ОСНОВНЫЕ ПУБЛИКАЦИИ

1. Бергер Н.К., Иванов В.И., Суходольский А.Т. О применении капиллярного термофореза в динамической голографии // Краткие сообщения по физике ФИ им. П.Н. Лебедева АН СССР. 1988. № 10. - С. 11-14.

2.,Иванов В.И., Илларионов А.И. Характеристики нелинейного отражения при обращении волнового фронта излучения поверхностью // Изв. вузов. Физика. 1997. № 6.,- С» 69-70. -

3. Иванов В.И., Илларионов А.И., Коростелева И.А. Обращение волнового фронта непрерывного излучения в условиях сильного самовоздействия // Письма в ЖТФ. 1997. Т.23, вып. 15. - С. 60-63.

4. Иванов В.И., Симаков С.Р. Эффективность и динамический диапазон нелинейного отражения при четырехволновом смешении излучения // Изв. вузов. Физика. 2001. № 1. - С. 95-96.

5. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Термоэдс в легированных кристаллах ниобата лития с электродами из различных металлов // Изв. вузов. Физика. 2001. № 1. - С. 96-97.

6. Иванов В.И., Карпец Ю.М. Перспективные среды для динамической голографии // Вестник ДВО РАН. 2003. № 1. - С. 32-35.

7. Иванов В.И., Ливашвили А.И., Лобов А.Н., Симаков С.Р. Динамические голограммы в микрогетерогенных жидкофазных средах // Оптический журнал. 2004. № 9. - С. 26-28.

8. Иванов В.И., Окишев К.Н., Карпец Ю.М., Ливашвили А.И. Самовоздействие гауссова пучка в жидкофазной микрогетерогенной среде // Известия Томского политехнического университета. 2005. Т. 308, № 5. - С. 23-24.

9. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Климентьев С.В., Крииггоп В.В. Характеристики приемника излучения на основе структуры металл-сегнстоэлектрик-металл //Приборостроение. 2006. Т. 49, № 8. - С. 45-46.

10. Иванов В.И., Окишев К.Н. Термодиффузионный механизм записи амплитудных динамических голограмм в двухкомпонентных средах//Письма в ЖТФ. 2006. Т. 32, вып. 22. - С. 22-25.

И. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Климентьев С.В., Криштоп В.В. Приемник излучения // Патент на полезную модель № 54128 / Приоритет от 07.03.2006/ Опубл. - Бюллетень изобретений №25 от 10.09.2006.

12. Иванов В.И. Динамика голографических решеток в микрогетерогенной среде с термодиффузионньм и электрострикционным механизмами кубичной нелинейности //Электронный журнал «Исследовано в России», 205, 2004 г. -С. 2378-2181 (http://zhurnal.gpi.nj/articles//2004/205.pdf).

13. Иванов В.И., Окишев К. Н. Исследование термодиффузии методом самоиндуцированного просветления излучением двухкомпонентной среды //Научно-технический электронный журнал «Физико-химический анализ свойств многокомпонентных систем», 2006 г. - вып. IV. (http://kubstu.ru/fh/fams/vipusk4/htm).

14. Иванов В.И. Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм. Владивосток: Дальнаука, 2006 г., 112 с.

15. Ivanov V.I., Karpets Yu.M. Thermocapillary mechanism of laser beam self-action in a two component medium // Seventh Symposium on Atmospheric and Ocean Optics, Gennady G. Matvienko, Mikhail V. Panchenko, Editors, Proceedings of SPIE. 2000. Vol. 4341. - P. 210-217.

16. Ivanov V.I., Karpets Yu.M., Simakov S.R. Photoinduced changes of optical constants in the chalcogenide vitreous semiconductors// Fundamental problems of Optoelectronics and Microelectronics, Yuri N. Kulchin, Oleg B. Vitrik, Editors, Proceedings of SPIE. 2003. Vol. 5129. P. 268-277.

17. Karpets Yu.M., Okishev K.N., Livashvili A.I., Ivanov V.I. Self-action of the Gaussian beam in the microgeterogeneous medium// XI Jointh International Sympo-

sium "Atmospheric and Ocean Optics. Atmospheric Physics, F. Kanev, V. Lukin, Editors, Proceedings of SPIE. 2004. Vol. 5743. P. 348-352.

18. Ivanov V.l., Kaipets Yu.M., Marchenkov N.V., Zdorovtsev G.G. Thermo-EMF in LiNb03 crystals with different metal electrodes // Fundamental problems of Optoelectronics and Microelectronics, Yuri N. Kulchin, Oleg B. Vitrik, Vladimir I. Stroganov, Editors, Proceedings of SPIE. 2005. Vol. 5851. P. 415-419.

19. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И. Нелинейно-оптические свойства гетерогенной среды //П Всесоюзная конференция «ОВФ-89»: Сборник трудов «Обращение волнового фронта лазерного излучения в нелинейных средах».-Минск: ИФ АН БССР, 1990. С. 344-355.

20. Иванов В.И., Новохатский В.В., Пичугин И.Г. Исследование ВЧВ инфракрасного излучения в пленках двуокиси ванадия //II Всесоюзная конференция «ОВФ-89»: Сборник трудов «Обращение волнового фронта лазерного излучения в нелинейных средах». - Минск: ИФ АН БССР, 1990. С. 88-93.

21. Иванов В.И., Симаков С.Р. Гетерогенные голографические среды //Принципы и процессы создания неорганических материалов: Труды Международного симпозиума (Первые Самсоновские чтения). - Хабаровск: Дальнау-ка, 1998. С. 120.

22. Иванов В.И., Карась К.Г., Фалеев Д.С. Нелинейно-оптические свойства гетерогенных сред с размытым фазовым переходом // Принципы и процессы создания неорганических материалов: Труды Международного симпоз. (Первые Самсоновские чтения). - Хабаровск: Дальнаука, 1998. С. 84.

23. Иванов В.И., Симаков С.Р., Пичугин И.Г. Голографические характеристики сред с кубичной нелинейностью //Люминесценция и сопутствующие явления / Труды IV всероссийской школы-семинара, (Иркутск, 19-23 октября, 1998 г.) Под ред. проф. Е.Ф. Мартыновича. - Иркутск: Изд-во Иркут. ун-та. 1999. С. 177-178.

24. Иванов В.И., Симаков С.Р. Микрогетерогенные среды с управляемой нелинейностью // Люминесценция и сопутствующие явления /Труды IV всероссийской школы-семинара, (Иркутск, 19-23 октября, 1998 г.). Под ред. проф. Е.Ф. Мартыновича. - Иркутск: Изд-во Иркут. ун-та. 1999. С. 158-161.

25. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Координатная зависимость фото-эдс в легированном кристалле ниобата лития с электродами из раз-

личных металлов // 2-я Международная конференция молодых ученых и специалистов «0птика-2001» / Сб. трудов, Санкт-Петербург. 2001. С. 15.

26. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Фото-ЭДС в легированном кристалле ниобата лития с электродами из различных метап-лов//Люминесценция и сопутствующие явления /Труды VII Всероссийской школы-семинара (Иркутск, 19-23 ноября 2001 г.). Под ред. проф. Е.Ф. Мартыновича. - Иркутск: Изд-во Иркут. ун-та. 2002. С. 74-76.

27. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B., Марченков Н.В. Термо-ЭДС в системе металл-сегнетоэлектрик-металл // Материалы VI Международной конференции «Кристаллы: рост, свойства, реальная структура, применение». 8-12 сентября 2003 г. - Александров: ВНИИСИМС. 2003. С. 143-146.

28. Иванов В.И., Ливашвили А.И., Лобов А.Н., Симаков С.Р. Динамические голограммы в микрогетерогенных жидкофазных средах //Труды третьей международной конференции молодых ученых и специалистов «0птика-2003» / Под ред. проф. С. А. Козлова. СПб: СПбГУ ИТМО, 2003. С. 92.

29. Иванов В.И., Климентьев C.B., Окишев К.Н. Термодеформационный механизм поверхностной нелинейности // Материалы международного оптического конгресса «Оптика-XXI век». - СПб. : Изд-во Оптического общества им. Д.С. Рождественского. 2004. С. 94-95.

30. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Кузин A.A., Окишев К.Н. Динамические голограммы на поверхности пленок двуокиси ванадия // Принципы и процессы создания неорганических материалов: Международный симпозиум (Третьи Самсоновские чтения): материалы симпоз., Хабаровск 12-15 апр. 2006 г. -Хабаровск: Изд-во Тихоокеанского гос. ун-та. 2006. С. 289-290.

31. Окишев К.Н., Иванов В.И, Ливашвили А.И. Термодиффузионный механизм просветления двухкомпонентной среды гауссовым пучком // Принципы и процессы создания неорганических материалов: Международный симпозиум (Третьи Самсоновские чтения): материалы симпоз., Хабаровск 12-15 апр: 2006 г. -Хабаровск: Изд-во Тихоокеанского гос. ун-та. 2006. С. 325-326.

ИВАНОВ Валерий Иванович

ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ЗАПИСИ ДИНАМИЧЕСКИХ ГОЛОГРАММ В ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕДАХ

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Сдано в набор 14.11.2006 г. Подписано в печать 14.11.2006 г. Формат 60x84Vis- Бумага тип. № 2. Гарнитура «Times New Roman». Печать RISO. Усл. изд. л, 1,3. Усл. печ. л. 1,9. Зак. 318. Тираж 120 экз.

Издательство ДВГУПС 680021, г. Хабаровск, ул. Серышева, 47.

Содержание диссертации автор исследовательской работы: доктора физико-математических наук, Иванов, Валерий Иванович

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ЗАПИСИ

ДИНАМИЧЕСКИХ ГОЛОГРАММ.

1.1. Методы и схемы исследования сред для динамической голографии.

1.1.1. Четырехволновое смешение излучения в среде с кубичной нелинейностью.

1.1.2. Динамические голограммы на отражающей поверхности

1.1.3. Четырехволновое смешение поверхностных электромагнитных волн.

1.1.4. Самовоздействие излучения.

1.1.5. Эффективность записи динамических голограмм.

1.2. Тепловая нелинейность однокомпонентных сред.

1.3. Термодиффузионный механизм нелинейности многокомпонентных сред.

1.4. Термоиндуцированный фазовый переход полупроводник-металл.

1.4.1. Фазовый переход в диоксиде ванадия VO2.

1.4.2. Оптические свойства пленок V02.

1.4.3. Композитные среды с наночастицами диоксида ванадия.

1.5. Рельефные динамические голограммы.

ГЛАВА 2. КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ТЕРМОИНДУЦИРОВАННОЙ

НЕЛИНЕЙНОСТИ МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ СРЕД.

2.1. Самовоздействие излучения в двухкомпонентной среде.

2.2. Кубичная нелинейность.

2.3. Термодиффузионный механизм нелинейного поглощения двухкомпонентной среды.

2.3.1. Просветление среды гауссовым пучком излучения.

2.3.2. Экспериментальное исследование просветления двухкомпонентной среды.

2.3.3. Амплитудные динамические голограммы.

2.4. Термодиффузионная и электрострикционная нелинейности в микрогетерогенной среде.

2.4.1. Электрострикционная нелинейность.

2.4.2. Самовоздействие излучения в микрогетерогенной среде.

2.4.3. Микрогетерогенная среда с электрострикционной и термодиффузионной нелинейностями.

2.5. Термокапиллярная нелинейность пузырьковой жидкости.

ГЛАВА 3. НЕЛИНЕЙНЫЕ СРЕДЫ С ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫМ ФАЗОВЫМ

ПЕРЕХОДОМ.

3.1. Фазовый переход полупроводник-металл в диоксиде ванадия.

3.1.1. Экспериментальное исследование нелинейно-оптических свойств окиснованадиевых пленок.

3.2. Голографическая чувствительная пленок УОг.

3.3. Нестационарные режимы нелинейного отражения ИК-излучения

3.4. Четырехволновое смешение поверхностных электромагнитных волн на границе раздела двуокись ванадия-диэлектрик.

3.5. Фотоиндуцированное изменения оптических констант в халькогенидных стеклообразных полупроводниках.

ГЛАВА 4. ДИНАМИЧЕСКИЕ РЕЛЬЕФНЫЕ ГОЛОГРАММЫ.

4.1. Рельефные голограммы в среде с фазовым переходом.

4.2. Экспериментальное исследование ОВФ ИК излучения в пленках атмосферного льда.

4.2.1. Схема экспериментальной установки.

4.2.2. Механизм формирования рельефной пленки льда.

4.3. Термодеформационный механизм образования рельефа в тонких полимерных пленках.

4.4. Модель тонкослойной микропористой среды для рельефной динамической голографии.

ГЛАВА 5. ФОТО- И ТЕРМОЭДС В ГЕТЕРОСТРУКТУРЕ

МЕТАЛЛ-СЕГНЕТОЭЛЕКТРИК-МЕТАЛЛ.

5.1. Механизмы фото- и термоэлектрического отклика в пироэлектриках.

5.1.1. Пироэлектрический эффект.

5.1.2. Динамический пироотклик.

5.1.3. Релаксационные токи.

5.1.4. Фотогальванический эффект.

5.2. Термостимулированная ЭДС в легированных кристаллах ниобата лития.

5.2.1. Экспериментальная установка.

5.2.2. Экспериментальное исследование термоэдс в кристаллах ниобата лития.

5.2.3. Электретная модель явления.

5.3. Экспериментальное исследование фотоэдс.

5.4. Приемник излучения.

ГЛАВА 6. ХАРАКТЕРИСТИКИ ОВФ-ЗЕРКАЛ НА ОСНОВЕ СРЕД С ТЕПЛОВОЙ

НЕЛИНЕЙНОСТЬЮ.

6.1. Четырехволновое смешение излучения.

6.2. ОВФ отражающей поверхностью.

6.3. Влияние теплового самовоздействия излучения на характеристики ОВФ-зеркала.

Введение диссертация по физике, на тему "Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах"

Динамическая голография - одно из перспективных направлений развития современной нелинейной оптики. В классической статической голографии запись голографической решетки (голограммы) в регистрирующей среде и восстановление записанной волны (изображения) считывающим излучением совершаются поэтапно [1]. В случае динамической голографии эти процессы могут происходить одновременно - «в реальном времени». Это отличие значительно расширяет возможности применения голографии для управления пространственно-временной структурой излучения. Хотя основные принципы динамической голографии сформулированы относительно недавно [2-4], быстрое ее развитие уже привело к значительным результатам в таких, например, областях, как оптическая обработка информации [5], оптическая связь, управление световыми потоками [6,7].

Важнейшее применение методы динамической голографии нашли в такой области, как обращение волнового фронта (ОВФ) излучения, которая связана с решением целого ряда актуальных задач современной квантовой электроники: передачей информации через неоднородные среды, получением лазерных пучков дифракционного качества в оптически несовершенных активных средах, автофокусировкой излучения и др. [8-10]. Замечательное свойство волны с обращенным по отношению к падающей первичной волне волновым фронтом (фазово-сопряженной) состоит в том, что такая волна идет в обратном направлении точно по пути исходной волны (в неоднородной непоглощающей среде). Таким образом, например, волна с плоским волновым фронтом, пройдя через случайно-неоднородную среду, после отражения от ОВФ-зеркала и обратного прохода через рассеивающую среду восстанавливает плоский волновой фронт. Операцию обращения волнового фронта излучения с произвольной пространственновременной структурой можно осуществить только методами нелинейной оптики.

Одним из первых экспериментально реализованных методов ОВФ излучения является ОВФ при вынужденном манделыитамм-бриллюэновском рассеянии (ВРМБ) [8]. Однако, из-за порогового характера процесса вынужденного рассеяния, этот метод пригоден лишь для ОВФ достаточно мощного импульсного излучения. Во-вторых, ОВФ при ВРМБ реализовано лишь в видимом и ближнем РЖ диапазоне спектра. Распространение метода на средний РЖ-диапазон, где существуют наиболее мощные и эффективные газовые лазеры (на молекулах СО, С02, НЕ, ДЕ), наталкивается на ряд трудностей принципиального характера [8-11]. В связи с этим в РЖ диапазоне значительно более широко распространен метод ОВФ при че-тырехволновом смешении (ЧВС) излучения [2-4].

В общем случае ЧВС - это нелинейный процесс, в котором взаимодействие трех волн в нелинейной среде приводит к генерации четвертой волны. Механизм образования этой волны с точки зрения динамической голографии выглядит следующим образом. Две волны - опорная Е\ и сигнальная Еъ (которую требуется обратить) - записывают в нелинейной среде динамическую решетку диэлектрической проницаемости (например, 5е1з~ где Х(3) - нелинейная восприимчивость третьего порядка). Вторая опорная волна Е2, распространяясь навстречу Е\ (фазовосопряженная с Е{), дифрагирует на этой решетке, генерируя обращенную волну Е4~(х(3)Е1Е2)Е3*. Эффективность ЧВС излучения характеризуется коэффициентом отражения Ярс=| Е}2/\Е3\2 и определяется величиной х(3)- В случае нерезонансной нелинейности (для слабопоглощающих сред) чаще используют другой параметр п2=(дп/д1), который связан с х(3); п2[см2/кВт]=(2п/по)21{3) ед. СГСЕ.

Динамическая голограмма может представлять собой решетку амплитудного френелевского коэффициента отражения р («поверхностную» голограмму). Соответствующий метод ОВФ излучения отражающей поверхностью (ОВФ-П) впервые предложен Б.Я. Зельдовичем с сотрудниками [8]. Особенность этого метода состоит в том, что здесь требуется только одна опорная волна Е0, которая записывает решетку бр, интерферируя с сигнальной волной Е3 (Ьр~ЕоЕз), и одновременно дифрагирует на этой отражательной решетке. Фазовое сопряжение будет точным, если волновой фронт опорной волны совпадает с формой отражающей поверхности (которая может быть и неплоской). Главным отличием метода ОВФ-П является отсутствие условий синхронизма, ограничивающих эффективность ЧВС излучения в объемных средах. Это связано с тем, что динамические голограммы при ОВФ-П считываются лишь в тонком слое толщиной порядка или меньше длины волны падающего излучения. Поэтому, например, ста. новится возможной реализация ОВФ сигнала с большим угловым поворотом. Во-вторых, частотный диапазон обращаемого излучения ограничен лишь временем инерционности механизма нелинейности. К преимуществам метода можно отнести и значительное уменьшение эффектов самовоздействия, что особенно актуально для ОВФ непрерывного излучения.

Механизмы нелинейности сред, используемые для записи динамических голограмм, весьма разнообразны [8-12]. Наибольшие значениями обеспечивают резонансные нелинейности - насыщение поглощения в газах, насыщение межзонного перехода в полупроводниках [8-11]. Однако применение этих механизмов нелинейности ограничено узким спектральным диапазоном.

Свободным от этого недостатка и более перспективными с точки зрения ОВФ многочастотного излучения являются среды с тепловой нелинейностью. Механизмы этого типа обеспечивают достаточную высокую эффективность нелинейного взаимодействия импульсного излучения в видимом и ИК-диапазонах спектра. Именно тепловая нелинейность была использована в первой экспериментальной работе по ЧВС излучения [13].

Физическая природа термоиндуцированного нелинейного отклика может быть различной. Наиболее универсальный нелинейный механизм, наблюдающийся в газах, жидкостях и твердых телах, основан на таком явлении как тепловое расширение среды. Величина коэффициента нелинейности определяется амплитудой температурной решетки 8Г для данной поглощенной интенсивности, и собственно нелинейным параметром (дп/дТ)р, где п - показатель преломления среды, р - давление. Параметр (дп/дТ) примерно одинаков для большинства органических жидкостей и составляет еще меньше в твердых телах - (1-гЗ)10'4/Гу [11]. Рекордной величиной (дп/дТ) обладают нематические жидкие кристаллы (НЖК)

2 / вблизи фазового перехода (дп/дТ) может достигать

10" К [18]. Однако для эффективной записи динамических голограмм излучением с интенсивл ностью в несколько мВт/см требуются среды с большей величиной коэффициента нелинейности.

Тенденция перехода к микрогетерогенным средам в направлении поиска больших нерезонансных нелинейностей прослеживается достаточно легко. Если в первых работах использовались нелинейные среды с типичной величиной и2~10* см /Вт (например, молекулярная керровская нелинейность), то сейчас в микроэмульсиях экспериментально достигнуты величины я2~10"6 см 2 /Вт (электрострикционная нелинейность) [9]. Многокомпонентные дисперсные среды (жидкофазные смеси, суспензии, эмульсии) характеризуются наличием целого ряда специфических механизмов нелинейности, которые отсутствуют в однокомпонентных средах. В частности, к ним относятся концентрационные нелинейности, обусловленные перераспределением компонент двухфазной среды в поле лазерного излучения. При этом концентрационные потоки в среде могут вызываться различными механизмами взаимодействия излучения с веществом. К термоиндуцированным механизмам дрейфа частиц в неоднородном температурном поле относятся термодиффузия (термофорез) в газах, суспензиях, эффект Соре в жидкофазных бинарных смесях [19-24]. При этом термоиндуцированная нелинейность жидкофазной двухкомпонентной среды, как показано экспериментально в работах [21-24], может значительно превышать таковую для гомогенных сред.

Наиболее актуально исследование указанного класса сред, обладающих большой нерезонансной термоиндуцированной нелинейностью, для ИК-диапазона спектра, где отсутствуют эффективные фоточувствительные механизмы нелинейности, успешно «работающие» в видимой части спектра и источники когерентного излучения в котором обладают, как правило, сложным и нестабильным спектральным составом.

Целью настоящей диссертации является исследование термоиндуциро-ванных механизмов нелинейности гетерогенных сред, пригодных для записи динамических голограмм низкоинтенсивным излучением в широком спектральном диапазоне.

Основные задачи диссертационной работы:

4. Определение вклада термоиндуцированной составляющей в квазистационарный фототок в легированном железом кристалле ниобата лития с электродами из разных металлов с целью выявления влияния электродов на фотогальванические свойства приэлектродной области кристалла. Исследование зависимостей величины термоиндуцированной составляющей от концентрации легирующей примеси, температуры и геометрии кристалла.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. Проанализирован концентрационный механизм записи фазовых динамических голограмм в микрогетерогенной жидкофазной среде, включающий термодиффузионный и электрострикционный вклады, определена их роль в эффектах самовоздействия излучения.

2. Экспериментально реализован термодиффузионный механизм просветления суспензии поглощающих частиц, проанализирована эффективность записи амплитудных динамических голограмм в среде с различающимися коэффициентами поглощения компонент.

3. Экспериментально исследована эффективность записи динамических голограмм на поверхности пленок двуокиси ванадия в окрестности термо-индуцированного ФППМ в среднем ИК-диапазоне спектра, исследован диапазон технологического управления голографической чувствительностью данной среды.

5. Исследована эффективность записи рельефных динамических голограмм в среде с термоиндуцированным фазовым переходом (плавлением). Экспериментально продемонстрировано ОВФ многочастотного излучения СО-лазера на основе данного механизма в пленках атмосферного льда.

6. Показано, что возникающий под действием излучения квазистационарный фототок в гетероструктуре металл - кристалл ниобата лития (1лМЮ3:Ре) - металл включает термостимулированную компоненту, величина которой пропорциональна температуре кристалла; обнаружена координатная зависимость фототока. Выявлена зависимость величины термо-стимулированной компоненты от геометрии образца и концентрации примеси.

Апробация работы. Основные результаты диссертационной работы опубликованы в отечественных и зарубежных журналах, монографии, материалах и трудах научных конференций и докладывались на VII и VIII Всесоюзных конференциях по взаимодействию оптического излучения с веществом (г. Ленинград, 1987, 1990 гг.); I Российской конференции по тепломассообмену (г. Москва, 1998); II Всесоюзной конференции «Обращение волнового фронта в нелинейных средах» (г. Минск, 1989 г.); V Всесоюзном семинаре «Фотофизика поверхности» (г. Ленинград, 1989); Международной конференции молодых ученых «Горячие электроны и коллективные явления в полупроводниках» (г. Вильнюс, 1990 г.); IV и VII Всероссийских школах - семинарах "Люминесценция и сопутствующие явления" (г. Иркутск, 1998, 2001 гг.); X и XI Международных Вавиловских конференциях по нелинейной оптике (г. Новосибирск, 1990, 1997 гг.); I и III Международных симпозиумах «Принципы и процессы создания неорганических материалов» (г. Хабаровск, 1998, 2006 гг.); 2-й и 3-й Международных конференциях молодых ученых и специалистов "0птика-2001", "0птика-2003" (г. Санкт-Петербург, 2001, 2003 гг.); региональных научных конференциях «Физика: фундаментальные и прикладные исследования, образование» (г. Хабаровск, 1998 г.; г. Благовещенск, 2002 г.); Международной конференции «Кристаллы: рост, свойства, реальная структура, применение» (г. Александров, 2003 г.); Международной юбилейной конференции «Single crystals and their application in the XXI century-2004»(r. Александров, 2004 г.); VII Международной конференции «Опто-, нано-электроника, нанотехнологии и микросистемы» (г. Ульяновск, 2005 г.); VII, XI и XII Международных симпозиумах «Оптика атмосферы и океана» (г. Томск, 2000, 2004, 2005 гг.); Международном оптическом конгрессе «Оптика XXI-век» (г. Санкт-Петербург, 2004 г.); I и IV Азиатско-тихоокеанских конференциях «Фундаментальные проблемы опто- и микроэлектроники» (г. Владивосток, 2000 г.; г. Хабаровск, 2004 г.); Международной конференции по когерентной и нелинейной оптике «1С(ЖО/ЬАТ-2005» (г. Санкт-Петербург, 2005 г.).

ОСНОВНЫЕ ЗАЩИЩАЕМЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ

3. Окиснованадиевые пленки в области термоиндуцированного фазового перехода полупроводник-металл пригодны для реализации фазового сопряжения непрерывного излучения среднего ИК-диапазона в схеме обращения волнового фронта отражающей поверхностью. Величины эффективности и динамического диапазона нелинейного отражения могут целенаправленно изменяться в широких пределах (в десятки раз) в зависимости от технологических условий получения образцов. Использование четырех-волнового смешения поверхностных электромагнитных волн в средах с фазовым переходом полупроводник-металл позволяет значительно увеличить эффективность взаимодействия излучения (по сравнению со случаем объемных волн) и добиться угловой селективности нелинейного отражения.

4. Механизм модуляции рельефа границы раздела сред на основе тер-моиндуцированного фазового перехода (плавления) обеспечивает эффективное (до 40 % для интегральной по спектру мощности) обращение волнового фронта низкоинтенсивного (несколько Вт/см2) многочастотного излучения ИК-диапазона спектра.

5. Квазистационарный фототок в легированных железом кристаллах 1л№>Оз с двумя тонкопленочными электродами из различных металлов содержит, кроме фотогальванического тока, термостимулированную компоненту, величина которой пропорциональна температуре кристалла и зависит от концентрации примеси и геометрии образца.

Практическая ценность результатов работы состоит в следующем:

Результаты исследования термоиндуцированных концентрационных нелинейностей позволяют существенно повысить точность известных нелинейно-оптических методов изучения свойств многокомпонентных сред (таких, как метод тепловой линзы, термодиффузионное вынужденное рассеяние излучения), а также развить новые (например, метод самомодуляции поглощения среды, амплитудной динамической голографии в поглощающих многокомпонентных смесях).

Предложены способы технологического управления нелинейно-оптическими параметрами окиснованадиевых пленок, что значительно расширяет функциональные возможности нелинейно-оптических устройств на их основе.

Экспериментально продемонстрировано использование структуры ме-талл-ниобат лития-металл для регистрации потоков излучения широкого спектрального диапазона в области инфранизких частот модуляции.

Прикладной характер имеют результаты исследования влияния теплового самовоздействия излучения на эффективность и качество фазового сопряжения при ЧВС излучения, предложена схема компенсации тепловой линзы, образованной опорными волнами в нелинейной среде.

Заключение диссертации по теме "Оптика"

Основные результаты работы:

2. Экспериментально исследовано термодиффузионное просветление суспензии поглощающих частиц излучением Не-Ые лазера. Проанализирован термодиффузионный механизм записи амплитудных голограмм в средах с различающимися коэффициентами поглощения компонент.

3. Экспериментально выявлена взаимосвязь оптических, электрофизических и нелинейно-оптических характеристик окиснованадиевых пленок в области фазового перехода полупроводник-металл для среднего ИК-диапазона спектра, рассчитана голографическая чувствительность среды. Экспериментально показано, что характеристики окиснованадиевых пленок, определяющие параметры ОВФ-П-зеркала, могут изменяться в широких пределах в зависимости от технологических условий изготовления образцов.

4. Проанализировано ОВФ при четырехволновом смешении поверхностных электромагнитных волн на границе раздела диэлектрик -среда с фазовым переходом полупроводник-металл. Преимущества данного метода по сравнению с ОВФ-П объемных волн состоят в увеличении эффективности нелинейного взаимодействия и возможности достижения угловой селективности процесса. Показано, что самовоздействие опорных поверхностных волн при достаточно большой интенсивности приводит к формированию бегущего фронта «самопросветления» среды.

6. Экспериментально установлено, что квазистационарный фототок в легированном железом кристалле ниобата лития с электродами из разных металлов содержит, кроме фотогальванической, термостимулированную компоненту, пропорциональную температуре кристалла. Выявлена зависимость величины термостимулированной составляющей от концентрации легирующей примеси, толщины образца и площади электродов.

7. На основе феноменологической модели среды с насыщаемой нелинейностью проанализирована связь основных параметров ОВФ-зеркала - коэффициента нелинейного отражения, быстродействия и динамического диапазона с термодинамическими характеристиками среды. Экспериментально исследовано влияние самовоздействия опорных волн на эффективность и качество фазового сопряжения при ЧВС излучения в среде с тепловой нелинейностью.

Диссертационная работа выполнена на кафедре физики Дальневосточного государственного университета путей сообщения. Автор выражает глубокую благодарность научному консультанту В.И. Строганову, коллегам и соавторам В.В. Новохатскому, С.Р. Симакову, И.Г. Пичугину, К.Н. Окишеву, в ходе совместной работы с которыми были получены основные экспериментальные результаты; Ю.М. Карпецу, А.И. Ливашвили, C.B. Климентьеву, Г.Г. Здоровцеву за обсуждение и помощь в интерпретации результатов; И.Б. Баркану за инициацию работы по исследованию свойств кристаллов ниобата лития; М.В. Иванову за помощь в оформлении диссертации.

Заключение

Список источников диссертации и автореферата по физике, доктора физико-математических наук, Иванов, Валерий Иванович, Хабаровск

1. Кольер Р., Беркхарт К., Лин Л. Оптическая голография: Пер. с англ. М.:1. Мир. 1973. 686 с.

2. Hellwarth R.W. Generation of time reversed wave front by nonlinearreflection//J. Opt. Soc. Am. 1977. V. 67. P. 1-5.

3. Yariv A. Phase conjugate optics and real time holography // IEEF J. Quant.

4. Electr. 1978. V. 14. P. 560.

5. Винецкий В.Л., Кухтарев H.B., Одулов С.Г., Соскин М.С. Динамическая самодифракция когерентных световых пучков // УФН. 1979. Т. 129. С. 113-140.

6. Новые физические принципы оптической обработки информации / Подред. С.А.Ахманова и М.А.Воронцова. М.: Наука: гл. ред. физ.-мат. лит. 1990. 400 с.

7. Гиббс X. Оптическая бистабильность: Управление светом с помощьюсвета: Пер. с англ. М.: Мир, 1988. 520 с.

8. Одулов С.Г., Соскин М.С., Хижняк А.И. Лазеры на динамическихрешетках: Оптические генераторы на четырехволновом смешении. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. 1990.- 272 с.

9. Зельдович Б.Я., Пилипецкий К.Ф., Шкунов В.В. Обращение волновогофронта. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. 1985. 240 с.

10. Gower M.G. The physics of phase conjugate mirrors // Progress in quantumelectronics. 1984. V.9. P.100-147.

11. Дмитриев В.Г. Нелинейная оптика и обращение волнового фронта. М.: Физматлит. 2001.256 с.

12. П.Басов Н.Г., Ковалев В.И., Файзуллов Ф.С. Среды для обращения волнового фронта излучения С02 лазеров // Изв.АН СССР, сер.физ. 1987. Т.51. №2. С. 280-292.

13. Ковалев В.И. Дисперсия характеристик нелинейного отклика,используемого для реализации ОВФ. Изв. РАН. 1996. Т.50. №6. С. 75-91.

14. Степанов Б.И., Ивакин Е.В., Рубанов А.С. О регистрации плоских иобъемных динамических голограмм в просветляющихся веществах // ДАН СССР. 1971. Т.196. С. 567 569.

15. Березинская A.M., Духовный A.M., Стаселько Д.И. Эффективнаязапись тепловых динамических голограмм в газах // Письма в ЖТФ. 1985. Т. 11, вып. 15. С. 905 -908.

16. Березинская A.M., Духовный A.M., Стаселько Д.И. Запись динамических голограмм и нелинейное рассеяние света в чистых органических жидкостях // ЖТФ. 1983. Т. 53, вып. 3. С. 499 507.

17. Hoffman H.J. Thermally induced phase conjugation by transient real timeholography: a review // JOSA B. 1986. V.3. N.2. P.253-262.

18. Бетин А.А., Жуков E.A., Митропольский O.B. Отражение излучения

19. С02 лазера при вырожденном четырехволновом взаимодействии в жидкостях // Квантовая электроника. 1985. Т.12. №9. С. 1890 - 1894.

20. Khoo I. Dynamic gratings and the associated self diffractions and wave frontconjugation processes in nematic liquid crystals // IEEE J.QE. 1986. V.QE-22.N.8. P. 1268-1274.

21. Щукин E.P., Яламов Ю.И., Попов О.А. Термофоретическое ифотофоретическое движение нагретой капли в вязкой неизотермической жидкости // ДАН СССР. 1987. Т.297. С. 91-99.

22. Иванов Е.В., Коровин В.Я., Седунов Ю.С. Движение оптически плотных капель жидкости в поле лазерного излучения // Квантовая электроника. 1977. T.4.N9. С. 1873-1875.

23. Palmer A.J. Nonlinear optics in aerosols // Opt. Lett. 1980. V.5. P. 54-55.

24. Giglio M., Vendramini A. Thermal lens effect in a binary liquid mixture: Anew effect//AppLFhys. Lett. 1974. Vol.25. N.10. P.555-557.

25. Vicary L. Pump-probe detection of optical nonlinearity in water-in-oilmicroemulsion // Philosoph. Mag.B. 2002. Vol. 82. №4. P. 447-452.

26. Wiegand S. and Kohler W. Measurement of Transport Coefficients by an

27. Optical Grating Technique // Thermal Nonequilibrium Phenomena in Fluid Mixtures, SpringenBerlin, 2002. P. 189-210.

28. Поверхностные поляритоны / Под ред. В.М. Аграновича, Д.Л. Миллса.

29. М.: Наука, 1985. С. 6 -10.

30. Либенсон М.Н. Поверхностные электромагнитные волны оптическогодиапазона//Соросовский образовательный журнал. 1996. №10. С. 9298.

31. Либенсон М.Н., Макин B.C., Пудков С.Д. Поверхностныеэлектромагнитные волны в оптике. Л.: Ленингр. отд-ние о-ва "Знание". РСФСР. 1990. 123 с.

32. Ujihara К. Four-wave mixing and two dimensional phase conjugation.ofsurface plasmons // Opt. Commun. 1982. V.42. N.l. P. 1-8.

33. Пилипецкий Н.Ф., Сударкин A.H., Ушаков K.H. Обращения волновогофронта при четырехволновом смешении поверхностных электромагнитных волн//ЖЭТФ. 1987. Т. 93. Вып.1(7). С. 108-125.

34. Сударкин А.Н. Нелинейные оптические процессы с участиемповерхностных электромагнитных волн //Препринт N396 ИПМ АН СССР. М.: 1989. 41 с.

35. Мухин Ю.В., Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А.Н., Ушаков К.Н.

36. Четырехволновое смешение поверхностных поляритонов // ДАН СССР. 1985. Т.285. N4. С. 874 879.

37. Ахманов С. А., Сухоруков А. П., Хохлов Р. В. Самофокусировка идифракция света в нелинейной среде // Успехи физических наук. 1967. Т. 93. № 1.С. 19-70.

38. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука/ 1973. 542 с.

39. Сухоруков А.П. Дифракция световых пучков в нелинейных средах //

40. Соросовский образовательный журнал. 1996. №5. С. 85-92.

41. Луговой В.Н., Прохоров A.M. Теория распространения мощноголазерного излучения в нелинейной среде // Успехи физических наук. 1973. Т. 111. №2. С. 203-248.

42. Аскарьян Г.А. Эффект самофокусировки // Успехи физических наук.1973. Т. 111. №2. С. 249-260.

43. Ахманов С.А. Никитин С.Ю. Физическая оптика. -М.: Изд-во

44. Московского университета, 1998.656 с.

45. Шен И.Р. Принципы нелинейной оптики. Пер. с англ. М.: Мир, 1989.543 с.

46. Иванов В.И., Карпец Ю.М. Перспективные среды для динамическойголографии // Вестник ДВО РАН. 2003. №1. С. 93-97.

47. Бетин A.A., Шерстобитов В.Е. Методы и схемы ОВФ излучениясреднего ИК-диапазона // Изв. АН СССР, сер. физ. 1987. Т.1. №2. С. 299-306.

48. Бетин A.A., Жуков Е.А., Митропольский О.В. О большихкоэффициентах отражения при четырехволновом смешении излучения С02 -лазера в жидкостях // Письма в ЖТФ. 1986. Т. 12, вып. 17. С.1052-1056.

49. Обращение волнового фронта оптического излучения в нелинейныхсредах / Под ред. В.И. Беспалова. Горький: Изд-во ИПФ АН СССР, 1979. 206 с.

50. Обращение волнового фронта излучения в нелинейных средах // Подред. В.И.Беспалова. Горький: Изд-во ИПФ АН СССР. 1982.248 с.

51. Обращение волнового фронта лазерного излучения в нелинейныхсредах // Сб. тр. Всесоюзн. конф. "ОВФ 86". Минск: ИФ АН БССР, 1986. 286 с.

52. Аракелян С.М., Чилингарян Ю.С. Нелинейная оптика жидкихкристаллов. М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит. 1984. 360 с.

53. Bloisi F. Soret effect in periodic forced Rayleigh scattering//Opt. Comms.1988. V.68.N.2. P. 87-90.

54. Визнюк C.A., Пашинин П.П., Прохоров A.M. и др Обращениеволнового фронта при четырехволновом взаимодействии в расслаивающемся растворе // Письма в ЖЭТФ. 1990. Т. 51., вып.2. С. 86-90.

55. Wiegand S. J. Phys. Thermal Diffusion in liquid mixtures and polymersolutions // Condens. Matt. 2004. V. 16. P. 357-379.

56. De Gans B.-J., Wiegand S. and Luettmer-Strathmann J. Unusual thermaldiffusion in polymer solutions // Physical Review Letters. 2003. V. 91. P. 245-501.

57. Leppla C., Wiegand S. Investigation of the Soret effect in binary liquid mixtures by TDFRS-contribution to the benchmark fey // Philosophical Magazine. . 2003. V. 83. P. 1989-1999.

58. De Gans B.-J., Kita R., Muller B. and Wiegand S. Negative thermodiffusion of polymers and colloids in solvent mixtures // Journal of Chemical Physics. 2003. V. 118. P. 8073-8081.

59. Perronace A., Leppla C., Leroy F., Rousseau В., Wiegand S. Soret and massdiffusion measurements and molecular dynamics simulations of n-pentane-n-decane mixtures // J. Chem. Phys. 2002. V. 116. P. 3718-3729.

60. Wiegand S. Application of the TDFRS technique to investigate theasymptotic behavior of the Soret coefficient in a critical binary mixture // Entropie. 1999. V. 218. P. 69.

61. Визнюк СЛ., Суходольский A.T. Запись дифракционных решеток врасслаивающихся растворах // Кратк. сообщ. по физике. М.: ФИАН СССР. 1988. №10. С. 14-16.

62. Рабинович Г.Д. Разделение изотопов и других смесей термодиффузией.

63. М.: Атомиздат, 1981. 144 с.

64. Александер К. Разделение изотопов методом термодиффузии в жидкойфазе // УФН. 1962. Т. 36, вып. 36. С. 711-748.

65. Визнюк С.А., Пашинин П.П., Прохоров A.M. и др. // Лазерноеразделение расслаивающихся растворов. Письма в ЖЭТФ. 1987. Т. 45., вып. 12. С. 559-562.

66. Суходольский А.Т. Светокапиллярные явления // Изв. АН СССР.сер.физ. 1986. Т.50. С. 1095-1104.

67. Бугаев А.А., Захарченя Б.П., Чудновский Ф.А. Фазовый переходметалл-полупроводник и его применение // Л.: Наука. Ленинград, отд., 1979. 220 с.

68. Канаев И.Ф., Малиновский В.К., Рябова JI.A., Сербинов И.А. Оптическая запись информации на пленках V02 // Микроэлектроника. 1975. Т.4. №4. С. 336-338.

69. Бергер Н.К., Дерюгин И.А., Жуков Е.А., Новохатский В.В.

70. Обращение волнового фронта излучения TEA С02-лазера при фазовом переходе металл-полупроводник в V02 // Лазерные пучки (Сб. науч. трудов). Хабаровск: ХПИ, 1982. С. 84-89.

71. Чудновский Ф.А. Фазовый переход металл-полупроводник вдвуокиси ванадия // Чтения памяти А.Ф. Иоффе 1987-1988 (сб. научн. тр.). / Л.: Наука. 1989. С. 86-91

72. Данилов О.Б., Климов В.А., Михеева О.П. и др. Оптическоеограничение излучения среднего ИК диапазона в пленках диоксида ванадия // ЖТФ. 2003. Т.73, вып.1. С. 79-85.

73. Шадрин Е.Б., Ильинский A.B. О природе фазового перехода металлполупроводник в диоксиде ванадия // ФТТ. 2000. Т.42, вып. 6. С. 1092-1099.

74. Вихнин B.C., Гончарук И.Н., Давыдов В.Ю. и др. Спектрыкомбинационного рассеяния света высокотемпературной фазы диоксида ванадия и модель структурных превращений вблизи фазового перехода металл-полупроводник // ФТТ. 1995. Т.37. №12. С. 3580-3595.

75. Стефанович Г.Б. Фазовый переход металл-полупроводник в структурноразупорядоченной двуокиси ванадия: Автореферат дисс. . . . канд. физ.-мат. наук. Л.: ФТИ. 1987. 24 с.

76. Шадрин Е.Б. Автореферат дисс. докт. физ.-мат. наук. СПб. 1997. 34с.

77. Спивак Б.З. Свойства сильно коррелированных металлов // ЖЭТФ.1985. Т. 90. №1. С. 1299-1304.

78. Белашенков Н.Р., Карасев В.Б., Солунин A.A. и др. Электронныенеустойчивости в полупроводниковой фазе диоксида ванадия ФТТ. 1994. Т. 36. №8. С. 2475-2478.

79. Мотт Н.Ф. Переходы металл-изолятор. М.: Наука, 1979. 342 с.

80. Даревский A.C., Сербинов И.А., Карасев В.В. Эпитаксияпиролитических пленок УОг на сапфире//Кристаллография. 1975. Т. 20. В.З. С. 684-686.

81. Игнатьев A.C., Мокеров В.Г. Получение тонких слоев ванадияметодом реактивного катодного распыления и их свойства // Тезисы докл. II Всесоюзн. совещ. по химии твердого тела, ч.2. Свердловск, 1978. С. 88.

82. Хахаев И.А., Чудновский Ф.А., Шадрин Е.Б. Мартенситные эффектыпри фазовом переходе металл-диэлектрик в пленке диоксида ванадия // ФТТ. 1994. Т. 36. №6. С. 1643-1649.

83. Barker A.S., Verleur H.V., Guggenheim H.Y. Phys. Rev. Lett. 1966. V.17.1. N. 26. P. 1286-1289.

84. Сербинов И.А., Канаев И.Ф., Малиновский В.К., Рябова JI.A.

85. Оптические свойства пиролитических пленок VO2 // Микроэлектроника. 1973. Т.2. №6. С. 562-564.

86. Олейник A.C. Оптические параметры пленочных реверсивных сред А1

87. У02-АК-113Ф// ЖТФ. 1993. Т.63. В.1. С. 97-108.

88. Олейник A.C., Хахаев И.А. Схемы измерения оптических параметровтопографических транспарантов на основе пленок ФТИРОС // Письма в ЖТФ. Т. 16, вып. 22. С. 5-10.

89. Chudnovskii F.A., Pergament A.L., Stefanovich G.B. Anodic oxidation ofvanadium // VII International symposium of passivity and passivation of metals and semiconductors. Abstracts. Clausthal, Germany. 1994. P. 149.

90. Кикалов Д.О., Малиненко В.П., Пергамент A.JI., Стефанович Г.Б. //

91. Оптические свойства тонких пленок аморфных оксидов ванадия. Письма в ЖТФ. 1999. Т.25, вып. 8. С. 81-87.

92. Бегишев А.Р., Мокеров В.Г., Раков A.B., Рябинин И.В. Гистерезис температурной зависимости коэффициента пропускания света в тонких слоях VO2 при фазовом переходе полупроводник-металл // Микроэлектроника. 1975. Т.4 В.4. С. 370-372.

93. Береснева JI.A., Васильева JI.JI., Девятова С.Ф. и др. Поведениеоптических постоянных и электрические свойства тонких пленок V02 вблизи фазового перехода // Письма в ЖТФ. 1977. Т. 3, вып. 9. С. 23-28.

94. Коновалова О.П., Сидоров А.И., Шаганов И.И. Управляемые V02зеркала для среднего ИК диапазона на основе интерферометра с «необращенными» полосами отражения // Оптический журнал. 1998. Т.65. №4. С. 20-23.

95. Сидоров А.И. Изменение фазы излучения при отражении отуправляемого V02 -зеркала // Оптический журнал. 1999. Т.66. №3. С. 81-85.

96. Михеева О.П., Сидоров А.И. Минимизация фазовых искаженийпрошедшего излучения при оптическом переключении пленки диоксида ванадия // Письма в ЖТФ. 2003. Т.29. В.4. С. 28-32.

97. Захарченя Б.П., Чудновский Ф.А., Штейнгольц З.И. Инфракраснаяголография на ФТИРОСЕ с использованием С02-лазера // Письма в ЖТФ. 1983. Т.9. В.2 С. 76-78.

98. Бугаев A.A., Захарченя Б.П., Чудновский А.Ф. ФТИРОС новыйматериал для импульсной голографии. Л.: ЛДНТП, 1976. 36 с.

99. Остросаблина A.A., Сидоров А.И. Оптические переключатели наоснове композитных сред с наночастицами диоксида ванадия // Сб. трудов VI Международной конференции «Прикладная оптика». Т.2. СПб. 2005. С. 243-247.

100. Ostrosablina A.A., Sidorov A.I., Klimov V.A., Shadrin E.B. Self-focusingand self-defocusing of laser beams in composite with vanadium dioxide nanoparticles // International conference «ICONO/LAT-2005» / Teen. Digest. S-Pb. P. 66.

101. Сверхчувствительная лазерная спектроскопия / Под ред. Калоджеро Г.,пер. с англ., М.:Мир, 1986.- 542 с.

102. Голубцов A.A., Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А.Н., Шкунов В.В. Обращение волнового фронта при светоиндуцированном профилировании формы поверхности поглощающего вещества // Квантовая электроника. 1981. Т.8. С. 663-668.

103. Борен К., Хафмен Д. Поглощение и рассеяние света малымичастицами: Пер. с англ. М.: Мир, 1986.- 664 С.

104. Гущо Ю.П. Фазовая рельефография. М.: Радио, 1974. 168 с.

105. Da Costa G., Bentolila F., Ruis E., Galan H. Interactions between lightbeams in Thermocapillary liquid media // J. Optics (Paris). 1983. V. 14. N.4. P. 179-188.

106. Оксман Я.А., Синцов B.H. Способ визуализации инфракрасногоизображения. Опубл. вБ.И. 1968. №10. С. 105.

107. Визнюк С.А., Суходольский А.Т. О применении светоиндуцированногоэффекта Марангони для записи динамических дифракционныхрешеток // Краткие сообщ. по физике. ФИАН СССР, 1986. № 12. С. 9-12.

108. Визнюк С.А., Суходольский А.Т. О термокапиллярномсамовоздействии лазерного излучения в тонких слоях поглощающей жидкости // Квантовая электроника. 1988. Т.15. №4. С. 767-770.

109. Безуглый Б.А. Диссертация на соискание. степени кандидата ф.-м.н.1. М.:МГУ, 1983.270 с.

110. Глушков А.С., Константинов В.Г., Латышев А.К. и др. Онекоторых характеристиках термооптического преобразователя с жидкой модулирующей средой//Письма в ЖТФ. 1979. Т.5. 20. С. 1223-1227.

111. Безуглый Б. А., Тарасов О. А., Федорец А. А. Применениетермокапиллярного эффекта для измерения толщины тонкого слоя жидкости // Вестник Тюменского госуниверситета. 2000. № 3. С. 6467.

112. Helmers H., Witte H. Holographie study of laser-induced liquid surface deformations // Optics communications. 1984. V.49.-N.6. P. 77-83.

113. Белкин В.Г., Кухарчик А.Д. Термогидродинамическая регистрация ИКголограмм//ЖТФ. 1986. Т.56. В.7. С. 1377-1380.

114. Loulerque J.C., Levy Y., Imbert С. Thermal imaging system with a twophase ternary mixture of liquids// Optics communications. 1983. V.45. N.3.P. 149-154.

115. Иванов В.И., Окншев К. Н. Термодиффузионный механизмсамопросветления двухкомпонентной среды гауссовым пучком // Оптика: сб. научных трудов / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2006.- С.43-45.

116. Иванов В.И., Окишев К. Н. Амплитудные динамические голограммы вбинарной смеси // Оптика: сб. научных трудов / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2006. С. 13-15.

117. Иванов В.И., Окишев К.Н. Термодиффузионный механизм записиамплитудных динамических голограмм в двухкомпонентных средах // Письма в ЖТФ. 2006. Т.32, вып.22. С. 22-25.

118. Иванов В.И., Ливашвили А.И., Окишев К. Н. Самонаведенная линза вбинарной жидкофазной смеси // Оптика конденсированных сред: сб. научных трудов / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2004. С.10-12.

119. Karpets Yu.M., Okishev K.N., Livashvili A.I., Ivanov V.l. Self-action of the

120. Gaussian beam in the microgeterogeneous medium // XI Joint International Symposium "Atmospheric and Ocean Optics. Atmospheric Physics, F.

121. Kanev, V. Lukin, Editors, Proceedings of SPIE. 2004. Vol. 5743. P.348-352.

122. Иванов В.И., Окишев K.H., Карпец Ю.М., Ливашвили А.И.

123. Самовоздействие гауссова пучка в жидкофазной микрогетерогенной среде // Известия Томского политехнического университета. 2005. Т. 308, N5. С.23-24.

124. Иванов В.И., Ливашвили А.И., Лобов А.Н., Симаков С.Р.

125. Динамические голограммы в микрогетерогенных жидкофазных средах // Оптический журнал. 2004. №9. С. 26-28.

126. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Ливашвили А.И., Окишев К.Н.

127. Нерезонансные механизмы кубичной нелинейности в микрогетерогенных средах // "Оптика атмосферы и океана"/ Тез. докл. XII Международного симпозиума // Под ред. М.В. Панченко, Г.П. Коханенко. Томск: Институт оптики атмосферы СОРАН, 2005. С. 87.

128. Иванов В.И., Ливашвили А.И., Лобов А.Н., Симаков С.Р.

129. Динамические голограммы в микрогетерогенных жидкофазных средах //Труды третьей международной конференции молодых ученых и специалистов «Оптика-2003»/Под ред. проф. С.А. Козлова. СПб: СПбГУ ИТМО, 2003. С.92.

130. Иванов В.И. Четырехволновое смешение ИК-излучения вгетерогенных средах с тепловой нелинейностью // Автореферат дисс. на соиск. .кандидата физ.-мат. наук. Хабаровск: ДВГАПС, 1994.17 С.

131. Бергер Н.К., Иванов В.И., Суходольский А.Т. О применениикапиллярного термофореза в динамической голографии // Краткие сообщения по физике ФИ им. П.Н. Лебедева АН СССР. 1988. №10. С. 11-14.

132. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И. Нелинейно-оптические свойствагетерогенной среды // II Всесоюзная конференция «ОВФ-89»: Сборник трудов «Обращение волнового фронта лазерного излучения в нелинейных средах».- Минск: ИФ АН БССР, 1990. С. 344-355.

133. Иванов В.И., Симаков С.Р. Четырехволновое смешение звуковых волнв газожидкостной смеси // Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: ДВГАПС. 1996. №1. С. 17-19.

134. Проскурнин М.А., Аброскин А.Г. Оптимизация параметровоптической схемы в двухлазерной термолинзовой спектрометрии // Журн. аналит. химии. 1999. Т. 54. № 5. С. 460-468.

135. Проскурнин М.А., Волков М.Е. Применение метода Фирордта втермолинзовой спектрометрии для определения компонентов двухкомпонентных смесей. // Вестн. Моск. Ун-та. Сер. 2, Химия, 2000. Т. 41. №3. С. 182-185.

136. Proskurnin M. A., Kuznetsova V.V. Optimisation of The Optical Scheme ofa Dual-Beam Thermal Lens Spectrometer Using Expert Estimation. Anal. Chim. Acta. 2000. V.418,N. l.P. 101-111.

137. Проскурнин M.А., Черныш, Курзин M.А. Определение переходныхметаллов в потоке при помощи термолинзовой спектрометрии // Журн. аналит. химии. 2001. Т. 56. № 1. С. 38-43.

138. Proskurnin M.A., Tokeshi M., Slyadnev M.N., Kitamori T., Optimization ofthe Optical-Scheme Design for Microchip-Based Photothermal Lensing // Anal. Sci. 2001. V. 17. Special Issue.- P. s454-s457.

139. Proskurnin M. A., Kononets M. Yu., Bendrysheva S. N., Proskurnina E. V.,

140. Nedosekin D. A., Khrycheva A. D., Investigation Of Adsorption By Thermal Lensing // Rev. Sci. Instrum. 2003. V. 74, N. 1. P. 334-336.

141. Proskurnin M.A., Nedosekin D.A., Kuznetsova V.V., Investigation Of

142. Belousov-Zhabotinsky Reaction Kinetics Using Thermal Lens Spectrometry // Rev. Sci. Instrum. 2003. V. 74, N. 1. P. 343-345.

143. Ashkin A., Dziedzic J.M., Bjorkholm J.E., Steven Chu. Observation of asingle-beam gradient force optical trap for dielectric particles // Optics Letters. 1986. V.ll. N5. P.288-290.

144. Smith P.W., Maloney P. J., Ashkin A. Use a liquid suspension of dielectric spheres as an artificial Kerr meduim// Opt. Lett. 1982. V.7. P. 347-349.

145. Smith P.W., Ashkin A., Tomlinson W.J. Four wave mixing in an artificial

146. Kerr medium // Opt. Lett. 1981. V.6. N.6. P. 284-286.

147. Freysz E., Afifi M., Ducasse A. , Pouligny В., Lalanne J.R. Critical microemulsions as optically nonlinear media // J. Opt. Soc. Amer. B. 1984. V.l.P. 433-436.

148. Freysz E., Claeys W., Ducasse A., Pouligny B. Dynamic gratings induced byelectrostrictive compression of critical microemulsions // IEEE J. of Quant. Electr. 1986. V.22.N8.P. 1258-1262.

149. Freysz E., Afifi M., Ducasse A., Pouligny В., Lalanne J.R. Giant optical non-nonlinearities of critical microemulsions // J. Phys. Lett. 1985. V. 46. P. L181-L187.

150. Бункин Ф.В., Власов Д.В., Заболотская E. А. и др. Температурный ипузырьковые механизмы четырехфотонного обращения волнового фронта звуковых пучков // Письма в ЖТФ. 1981. Т.7. С. 560-662.

151. Бункин Ф.В., Власов Д.В., Кравцов Ю.А. Обращение волнового фронтав акустике: нелинейные механизмы и возможные применения: препринт ФИАН СССР №90. Москва, 1982.

152. Бункин Ф.В., Ляхов Г.А. Новые задачи нелинейной акустикижидкостей // Исследования по гидрофизике. 1984. М.: Наука. С. 3-19.

153. Бункин Ф.В., Кравцов Ю.А., Ляхов Г.А. Акустические аналогинелинейных оптических явлений // Успехи физических наук. 1986. Т. 149. №3. С. 391-411.

154. Ассман В.А., Бункин Ф.В., Верник A.B. и др. Наблюдение тепловогосамовоздействия звукового пучка в жидкости // Письма ЖЭТФ. 1985. Т. 41. С. 148-150.

155. Ассман В.А., Бункин Ф.В., Верник A.B. и др. Самовоздействиязвукового пучка в жидкости с большой вязкостью // Акустический журнал. 1986. Т. 32. С. 138-140.

156. Бункин Ф.В., Ляхов Г.А., Шуман О.Б. Концентрационный механизмсамовоздействия звука в расслаивающихся жидких растворах // Письма в ЖТФ. 1982. Т. 8. С. 1048-1051.

157. Анисимов М.А. Исследование критических явлений в жидкости //

158. УФН. 1974. Т. 114. С. 249-294.

159. Бункин Ф.В., Воляк К.И., Ляхов Г.А. Эффекты самовоздействия ивынужденного рассеяния звуковых пучков в поглощающих жидкостях тепловая самофокусировка // ЖЭТФ. 1982. Т. 83. С. 575-584.

160. Горшков К.А. , Кобелев Ю.А. Влияние коллективного механизмасамовоздействия звука на распространение акустических волн в жидкости с пузырьками газа: Препринт №84 ИПФ РАН СССР. Горький, 1983. 27 с.

161. Аскарьян Г. А., Юркин A.B. Новые исследования посветотермоакустике//Письма ЖЭТФ. 1986. Т.43. №4. С. 175-179.

162. Аскарьян Г.А., Юркин A.B. Новое в светоакустике // УФН. 1989. Т. 157, вып. 4. С. 667-682.

163. Schimpf М.Е., Semenov S.N. Mechanisms of Polymer thermophoresis in

164. Nonaqueous Solvents // J. Phys. Chem. B. 2000. V. 104. P. 9935-9942.

165. Schimpf M.E., Semenov S.N. Thermophoresis of dissolved molecules andpolymers: Consideration of the temperature-included macroscopic pressure gradient // Phys. Rev. E. 2004. V.69. P. 11201.

166. Schimpf M.E., Semenov S.N. Symmetric diffusion equations, barodiffusion,and cross-diffusion in concentrated liquid mixtures // Phys. Rev. E. 2004. V.70. P. 031202.

167. Semenov S.N., Schimpf M.E. Molecular thermodifiusion (thermophoresis)in liquid mixtures // Phys. Rev. E. 2005. V.72. P. 041202.

168. Dieter В., Libchaber A. Thermal force approach to molecular evolution //

169. Phys. Biol. 2004. V.l. P. 1-8.

170. Duhr S., Dieter B. Thermophoretic Depletion Follows Boltzmann

171. Distribution // Phys. Rev. 2006. V.96. P. 168301.

172. Duhr S., Arduini S., Braun D. Thermophoresis of DNA determined bymicrofluidic fluorescence // Eur. Phys. J. E. 2004. V.15. P. 277-286.

173. Duhr S., Dieter B. Two-dimensional colloidal crystals formed bythermophoresis and convection // Appl. Phys. Letters. 2005. V.86. P. 131921.

174. Dieter D., Goddard N.L., Lichaber A. Exponential DNA Replication by1.minar Convection // Phys. Rev. Letters. 2003. V.91. N.15. P. 158103.

175. Альтшулер Г.Б., Ермолаев B.C. Эффект просветления принелинейном рассеянии света на статических оптических неоднородностях // ДАН СССР. 1983. Т.268. N4. С. 844-848.

176. Альтшулер Г.Б., Ермолаев B.C., Иночкин Н.В., Маненков А.А.,

177. Прохоров A.M. Об условиях наблюдения нелинейного рассеяния в гетерогенных средах // Изв. АН. СССР., сер. физ. 1988. Т.52. С. 245-251.

178. Альтшулер Г.Б., Ермолаев B.C., Крылов К.И., Маненков А.А.

179. Эффекты рассеяния света в неоднородных средах с керровской нелинейностью //ДАН СССР. 1983. Т.273. N3. С.597-602.

180. Альтшулер Г.Б., Маненков А.А., Стародумов А.И., Уварин В.В. Обустойчивости режима просветления при распространении светового пучка в нелинейной гетерогенной среде // Изв. АН СССР. сер. физ. 1988. Т. 52. С. 396-403.

181. Altshuler G.B., Ermolaev V.S., Erofeev A.V., Manenkov A.A., Prokhorov

182. A.M. Self-recovery of wavefront in nonlinear light a scattering medium // Opt. Comm. 1984. V. 51. P. 217-220.

183. Wang U., Mahler W. Degenerate four-wave mixing of CdS Polymercomposite // Opt. Comm. 1987. V.61. N3. P. 117-121.

184. Моносов Я.М. A.C. СССР N717706.- Опубл. в Б.И., 1980, N7.

185. Горлова И.Г., Дрожбин Ю.А., Карабанов А.Ю. и др. Регистрацияизлучения с длиной волны 10.6 мкм на гетерогенную среду на основе магнитной суспензии // ЖТФ. 1983. Т.53. B.l 1. С. 2268-2269.

186. Кабыченков А.Ф. Расчет характеристической кривой гетерогеннойсреды для записи оптической информации // Микроэлектроника. 1983. Т.12. В.З. С. 244-256.

187. Моносов Я.М. Реверсивная гетерогенная среда для записиизображения на основе перегруппировки наполнителя // Препринт N13(296) ИРЭ АН СССР.- 1980. 34 с.

188. Иванов В.И., Карась К.Г., Симаков С.Р., Фалеев Д.С. Нелинейнооптические свойства структурно-разупорядоченной окиси ванадия // Материалы 43-й научной конференции / Хабаровск: Хабаровский пед. университет, 1997. С. 23-25.

189. Иванов В.И., Илларионов А.И., Пичугин И.Г., Симаков С.Р.

190. Динамическая голография на поверхности раздела сред // Материалы 43-й научной конференции / Хабаровск: Хабаровский пед. университет, 1997. С. 37-41.

191. Иванов В.И., Симаков С.Р. Гетерогенные голографические среды //

192. Принципы и процессы создания неорганических материалов: Труды Международного симпозиума (Первые Самсоновские чтения).-Хабаровск: Дальнаука, 1998. С. 120.

193. Иванов В.И. Нестационарные режимы взаимодействия инфракрасногоизлучения в среде с фазовым переходом металл-полупроводник // Нелинейная оптика. Межвуз. сб. научн. тр.- Хабаровск: ДВГУПС, 2000.-С.45-47.

194. Авербух Б.Б., Иванов В.И. Распространение и нелинейноевзаимодействие ПЭВ на границе раздела двуокись ванадия -диэлектрик // Фотофизика поверхности: Тезисы докладов V Всесоюзного семинара.- Ленинград: ГОИ им. С.И. Вавилова, 1989.-С. 22.

195. Иванов В.И., Новохатский В.В., Пичугин И.Г. Характеристики ОВФпри ЧВС поверхностных электромагнитных волн в окиснованадиевых пленках // 42-я итоговая научная конференция: Материалы, ч.З.- Хабаровск: ХГГГУ, 1996.- С. 40.

196. Иванов В.И., Пичугин И.Г. Четырехволновое смешение поверхностныхэлектромагнитных волн на границе раздела двуокись ванадия-диэлектрик // Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова.- Хабаровск: ДВГУПС, 1998.- №3.- С. 51-52.

197. Ждан А. Г., Даревский A.C., Чугунова М.Е., Сербинов И.А. Эффектпереключения в пироэлектрических пленках VO2. // АН СССР Физика твердого тела. Т. 14. Вып. 7. 1972. С. 2170-2172.

198. Шалимова К.В., Мокроусов В.В., Корнетов В.И. Эффектыпереключения в четырехэлектродной структуре на основе пленок диоксида ванадия // Микроэлектроника. 1976. Т. 5. Вып. 5. С. 459 -461.

199. Захарченя Б.П., Малиненко В.П., Стефанович Г.Б., Терман М.Ю.,

200. Чудновский Ф.А. Переключение в МОМ-структурах на основе двуокиси ванадия // Письма в ЖЭТФ. 1985. Т. 11. Вып. 2. С. 108-111.

201. Сербинов И.А., Калафати Ю.Д., Аганбекян К.А., Рябова Л. А.

202. Использование движущейся межфазной границы при фазовом переходе полупроводник-металл для регистрации изображений. // Радиотехника и электроника. 1979. № 8. С. 1617-1620.

203. Калафати Ю.Д., Сербинов И.А., Рябова JI.A. Об иерархии малыхпредметов в теории диссипативных структур // ДАН СССР. 1982. Т. 263. №4. С. 862-864.

204. Автоволновые процессы в системах с диффузией / Под ред. М.Т.

205. Греховой. Горький: ИПФ АН СССР, 1981.

206. Калафати Ю.Д., Сербинов И.А., Рябова Л.А. Нелинейные волны всреде с фазовым переходом полупроводник-металл // Письма в ЖЭТФ. 1979. Т. 29. Вып. 10. С. 637-641.

207. Гуляев Ю.В., Калафати Ю.Д., Рябова Л.А., Сербинов И.А. Нелинейныеволны при фазовом переходе полупроводник-металл и их применения для обработки информации // ДАН. 1981. С. 357 360.

208. Галактионов В.А., Курдюмов С.П., Михайлов А.П., Самарский A.A.

209. Локализация тепла в нелинейных средах // Дифференциальные уравнения. 1981. Т. 17. № 10. С. 1826-1841.

210. Самарский A.A. и др. Нелинейные явления и вычислительныйэксперимент // Вестн. АН СССР. 1985. № 9. С. 64-77.

211. Змитренко Н.В., Михайлов А.П. Инерция тепла. М.: Знание, 1982. 63 с.

212. Курдюмов С.П. Собственные функции горения нелинейной среды иконструктивные законы построения ее организации // Современные проблемы математической физики и прикладной математики. М.: Наука, 1982.

213. Проблемы лазерного термоядерного синтеза / Пер. под ред. A.A.

214. Филюкова. М.: Атомиздат, 1976. С. 15-21.

215. Самарский A.A., Змитренко Н.В., Курдюмов С.П., Михайлов А.П.

216. Тепловые структуры и фундаментальная длина в среде с нелинейной теплопроводностью и объемным источником тепла // Докл. АН СССР. 1976. Т. 277. № 2. С. 321-324.

217. Ахромеева Т.С., Курдюмов С.П., Малинецкий Г.Г., Самарский A.A.

218. Двухкомпонентные диссипативные системы в окрестности точки бифуркации // Математическое моделирование: Процессы в нелинейных средах. М.: Наука, 1986. С. 7-59.

219. Самарский A.A., Еленин Г.Г., Змитренко Н.В. и др. Горениенелинейной среды в виде сложных структур // Докл. АН СССР. 1977. Т. 237, №6. С. 1330-1333.

220. Дородницын В.А., Еленин Г.Г. Симметрия в решениях уравненийматематической физики. М.: Знание, 1984. 64 с.

221. Марри Дж. Нелинейные дифференциальные уравнения в биологии. М.:1. Мир, 1983. 397 с.

222. Романовский Ю.М., Степанова Н.В., Чернавский Д.С., Математическоемоделирование в биофизике. М.: Наука, 1975. 304 с.

223. Иванов В.И., Симаков С.Р. Фотоиндуцированные измененияоптических констант в халькогенидных стеклообразных полупроводниках // Препринт № 23. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2000. 28 с.

224. Аморфные полупроводники // Под ред. M. Бродски / М.:Мир, 1982.342 с.

225. Tanaka К. Mechanisms of photodarkening in amorphous chalconides // J. ofnon-crystalline solids. -1983. N.59-60. P. 925-927.

226. Жданов В.Г., Малиновский B.K., Соколов А.П. Фотоиндуцированныеизменения структуры пленок халькогенидных стеклообразных полупроводников // Автометрия. 1981.N5.C.3-13.

227. Malinovsky V.K., Sokolov А.Р., Zhdanov V.G. Amplitude ofphotostructural changes in chalcogenide vitreous semiconductors // Solid state communications. 1983. V.51. N.8. P. 647-650.

228. Цукерман В.Г. Запись голограмм в халькогенидных материалахсистемы As-S // В сб. "Новые регистрирующие среды для голографии'УЛ.: Наука, 1983. С.45-64.

229. Tanaka К. Reversible photostruktural change mechanisms, properties andapplications // J. of non-cristalline solids. 1980. N. 35-36. P. 1027-1034.

230. Краснов В.Ф., Ремесник В.Г. О механизме обратимыхфотоструктурных превращений в пленках AsS // Автометрия. 1980. N6. С. 101-104.

231. Кикинеши A.A., Семак Д.Г. Физические процессы оптическойзаписи информации в слоях халькогенидных стекол // В сб. "Новые регистрирующие среды для голографии"/ Л.: Наука, 1983.- С.45-64.

232. Семак Д.Г., Суран Г.Г., МиклаВ.И., Кикинеши A.A., Шипляк М.М.

233. Особенности динамической составляющей оптической записи в слоях ХСП // В сб. "Новые регистрирующие среды для голографии" / Л.:Наука, 1983.- С.83-89.

234. Tanaka К. Relations between dynamical and reversible photoinducedchanges // J. of non-crystalline solids. 1980. N.35-36. P. 1073-1078.

235. Коломиец Б.Т. Состояние фундаментальных исследований ХСП иперспективы их практического использования // Материалы конференции "Аморфные полупроводники-82". Т.З. 1982. С.1-7.

236. Бабичева М.В., Любин В.М., Федоров В.А. Измерение урбаховскогокрая поглощения в пленках при фотоструктурных превращениях // Материалы конференции "Аморфные полупроводники-84'V М. 1984. Т.2.-С.188-198.

237. Аверьянов В.Л., Колобов A.B., Коломиец Б.Т., Любин В.М.,

238. Федоров В.А. Фотопотемнение и фотопросветление в ХСП As-Se, As-S // Материалы конференции "Аморфные полупроводники-80"/ М. 1980. Т.1. С. 213-215.

239. Kolobov А.V., Kolomiets В.Т., Konstantinov O.V., Lybin V.M. A modelphotostruktural changes in chalcogenide vitreys semiconductors // Препринты 676, 677 / Физико технический институт им. А.Ф. Иоффе, 1981.-36 С.

240. Михайлов B.C., Печерицин А.В., Большаков В.Ф. Фото- итермостимулированные изменения структуры стекол состава (Ge, Р, As) // "Физика и химия стекла". 1983. Т.9. С.4-11.

241. Жданов В.Г., Малиновский В.К. Модель фотоструктурных измененийв пленках халькогенидных стеклообразных полупроводников // Препринт ИАиЭ N 106.-Новосибирск,1980.- С. 13.

242. Борисова 3. У. Халькогенидные полупроводниковые стекла // Л.:Изд-во1. ЛГУ, 1983.- 342 С.

243. Дулепов Е.В., Иванченко В.А., Цукерман В.Г., Чернышева Н.Ю.Структурно- морфологические превращения в пленках сульфида мышьяка, индуцированные освещением и термообработкой // Автометрия. 1980. №6. С. 85-91.

244. Малиновский В.К. О механизме фотопревращений в средах дляоптической памяти // Автометрия . 1985. №5. С. 25-49.

245. Жданов В.Г., Малиновский В.К., Соколов В.П. Фотоиндуцированныеизменения структуры пленок халькогенидных стеклообразных полупроводников//Автометрия. 1981. №5. С. 3-13.

246. Phillips J.C. The physics of glass // Physics Today. February. 1982. P. 1-7.

247. Гуревич С.Б., Ильяшенко H.H., Коломиец Б.Т. и др. Голографическиерегистрирующие среды на основе халькогенидных стеклообразных полупроводников системы Se-As. // В кн.: Голография и обработка информации. Л., 1976. С. 146-157.

248. Takitaro М., Takashi N., Kenjiro S. Hard optical storage through electrical sensitivity switshing // Appl. Phys. Lett. 1973. V.23. N7. P. 405406.

249. Лупашко Е.А., Мусил В.В., Овчаренко А.П. Фоторегистрирующиемногослойные системы, содержащие слой ХСП // Письма в ЖТФ. 1990. Т.16. В.5. С. 42-45.

250. Малиновский В.К., Новиков В.Н., Соколов А.П. О наноструктуренеупорядоченных материалов // УФН. 1993. Т. 163. №5. С.119-137.

251. Зельдович Б.Я., Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А.Н., Шкунов В.В.

252. Обращение волнового фронта поверхностью // ДАН СССР. 1980. т. 252. С. 92-96.

253. Куликов О. Л., Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А.Н., Шкунов В.В.

254. Реализация обращения волнового фронта поверхностью // Письма в ЖЭТФ. 1980. Т. 317. С.337-341.

255. Голубцов A.A., Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А.Н., Шкунов В.В.

256. Обращение волнового фронта при светоиндуцированном профилировании формы поверхности поглощающего вещества // Квантовая электроника. 1981. Т.8. С.663-668.

257. Комиссарова И.И., Островская Г.В., Щедова E.H. Деформациясвободной поверхности жидкости под действием светового давления //ЖТФ. Т.58. В.4. С.769-776.

258. Бергер Н.К., Жуков Е.А., Новохатский В.В. Исследованиехарактеристик ОВФ-зеркала на пленках льда в Ж диапазоне //Лазерные пучки: Сб. научн. тр./ Хабаровск: ХПИ, 1988. С. 85-96.

259. Бергер Н.К., Новохатский В.В., Симаков С.Р. Обращение волновогофронта Ж излучения на пленках атмосферного льда // Квантовая электроника. 1990. Т.17. №7. С. 917-920.

260. Иванов В.И., Новохатский В.В., Пичугин И.Г. Эффективностьобращения волнового фронта излучения рельефными голограммами //

261. Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. -Хабаровск: ДВГАПС, 1996. №1. С. 13-15.

262. Иванов В.И., Симаков С.Р., Фалеев Д.С. Компьютерное моделирование

263. ОВФ многочастотного излучения в пленках атмосферного льда // Бюллетень научных сообщений / Под ред. Строганова В.И. Хабаровск: ДВГУПС, 1997. №2. С. 47-48.

264. Иванов В.И., Пичугин И.Г., Симаков С.Р. Модель рельефнойдинамической голограммы в тонкослойной среде с термоиндуцированным фазовым переходом // Нелинейная оптика. Межвуз. сб. научн. тр.- Хабаровск: ДВГУПС, 2000. С.33-35.

265. Иванов В.И., Окишев К. Н., Костенко М.И. Термоиндуцированныемеханизмы рельефной записи динамических голограмм // Оптика конденсированных сред: сб. научных трудов / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2004. С.89-93.

266. Иванов В.И., Климентьев C.B., Окишев К.Н. Термодеформационныймеханизм поверхностной нелинейности// Материалы международного оптического конгресса «Оптика-XXI век». СПб: Изд-во Оптического общества им. Д.С. Рождественского. 2004. С. 94-95.

267. Новохатский В.В. Диссертация на соискание. степени кандидата ф,м.н. Хабаровск: ДВГАПС. 1995. 123 с.

268. Симаков С.Р. Микропористая среда для рельефной динамическойголографии// Проблемы транспорта Дальнего Востока. Материалы1. международной конференции / Владивосток: ДВО Академии транспорта РФ, 1997. С. 132.

269. Симаков С.Р. Диссертация на соискание. степени кандидата ф.-м.н.

270. Хабаровск: ДВГУПС. 1998. 118 с.

271. Кузьминов Ю.С. Ниобат и танталат лития. М.: Наука, 1975.- 276 с.

272. Кузьминов Ю.С. Электрооптический и нелинейно-оптический кристаллниобата лития.- М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит., 1987.- 264 с.

273. Стурман Б.И., Фридкин В.М. Фотогальванический эффект в средах безцентра симметрии и родственные явления.- М.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит., 1992.- 208 с.

274. Косоротов В.Ф., Кременчугский Л.С., Самойлов В.Б., Щедрина Л.В.

275. Пироэлектрический эффект и его применения. Киев: Наукова думка, 1989,- 224 с.

276. Кременчугский Л.С. Сегнетоэлектрические приемники излучения.

277. Киев: Наук, думка, 1971.- 234 с.

278. Смоленский Г.А., Боков В.А., Исупов В.А.и др. Физикасегнетоэлектрических явлений. Л.: Наука, 1985.- 396 с.

279. Ицковский М.А., Щедрина Л.В. Термостимулированные токи в системеметал диэлектрик - металл // ФТТ. 1979. Т.21, № 12. С. 3567-3575.

280. Канаев И.Ф., Малиновский В.К. Аномально сильное влияние электродов на фотогальванический ток в кристаллах 1л№>03 // Автометрия. 1995. № 5. С. 3-9.

281. Канаев И.Ф., Малиновский В.К. Фотогальванический ифоторефрактивный эффекты в кристаллах ниобата лития // ФТТ.-1982. Т.24, вып. 7. С. 1743-1750.

282. Вехтер Б.Г., Гифейсман Ш.Н., Кременчугский JI.C. и др. Основные характеристики контактной системы металл сегнетоэлектрик -металл // ФТТ. 1971. Т.13, №1. С. 94-99.

283. Канаев И.Ф., Малиновский В.К. Механизмы записи голограмм впучках с ортогональными поляризациями // ФТТ. 1992. Т.34, вып. 8. С. 1890-1897.

284. Канаев И.Ф., Малиновский В.К. Асимметрия проводимости вдоль осиполяризации в сегнетоэлектрических кристаллах // ДАН СССР. 1982. Т. 266, №6. С. 137-145.

285. Стурман Б.И. Асимметрия электропроводности в пироэлектриках //

286. ФТТ. 1982. Т. 24, вып. 7. С. 1432-1443.

287. Рывкин С.М. Фотоэлектрические явления в полупроводниках,- М.:1. Физматгиз, 1963.- 496с.

288. Тауц Я. Фото- и термоэлектрические явления в полупроводниках.- М.:1. ИЛ, 1962.

289. Фридкин В.М. Фотосегнетоэлектрики.- М.: Наука, 1979.- 264 с.

290. Кузьминов Ю.С. Сегнетоэлектрические кристаллы для управлениялазерным излучением.- М.: Наука, 1982.- 400с.

291. Копцик В.А., Гаврилова Н.Д. Экспериментальное исследование пироэлектрического эффекта сегнетоэлектрических кристаллов // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1965. Т.29, №11. С.1969-1973.

292. Glass A.M., Lines М.Е. Primary pyroelectric effect in LiTa03 // Phys. Rev.1.tt. 1977. 39, N. 21. P. 1362-1365.

293. Новик B.K., Бочков Б. Г., Гаврилова Н.Д., Дрождин С.Н. О законетемпературного изменения пироэлектрического коэффициента полярных диэлектриков // Письма в ЖТФ. 1982. Т.8, № 16. С. 988992.

294. Струков Б.А., Дявтян А.В., Саркин E.JL, Калинников В.Т. Фазовыйпереход в однослойном сегнетоэлектрике в неравновесных условиях / // Вестн. МГУ. Сер. Физика и астрономия. 1985. Т.26, № 6. С. 81-87.

295. Иона Ф., Ширане Д. Сегнетоэлектрические кристаллы.- М.: Мир. 1965.555 с.

296. Гласс А., Лайнс М. Сегнетоэлектрики и родственные им материалы:

297. Пер. с англ.- М.: Мир, 1981.- 351 с.

298. Желудев М.С. Основы сегнетоэлектричества. М.: Атомиздат, 1973.- 248с.

299. Сонин А.С., Струков Б.А. Введение в сегнетоэлектричество. М.:

300. Высшая школа», 1970.- 381 с.

301. Бравина С.Л., Кременчугский Л.С., Морозовский Н.В. Пиро- идиэлектрические свойства некоторых сегнетоэлектриков (Препринт/ АН УССР. Ин-т физики; № 37).- Киев, 1986.- 26 с.

302. Lang S.B. Pyroelectric coefficient of lithium sulfate monohydrate (4,2 300

303. K) // Phys. Rev. B. 1971. V.4, N. 10. P. 3603-3609.

304. Гладкий B.B., Желудев И.С. Методы и результаты исследованияпироэлектрических свойств некоторых монокристаллов // Кристаллография. 1965. Т.10, № 1. С. 63-67.

305. Schein L.B., Cressman P.J., Cross L.E. Electrostatic measurements oftertiary pyroelectricity in partially clamped LiNbOs // Ferroelectrics. 1979. V.22, N.3/4. P. 945-948.

306. Kosorotov V.F., Kremenchugskii L.S., Levash L.V., Shchedrina L.V.

307. Tertiary pyroelectric effect in lithium niobate and lithium tantalate crystals // Ferroelectrics. 1986. V. 70, N '/a. P. 27-37.

308. Косоротов. В.Ф., Кременчугский Л.С.,. Леваш Л.В, Щедрина Л.В.

309. Третичный пироэлектрический эффект // Препринт Ин-т физики АН УССР №9.- Киев, 1984.- 27 с.

310. Zook J.D., Liu S.T. Pyroelectric effect in thin film // J. Appl. Phys. 1978.1. V.49, N. 8. P. 4604-4606.

311. Ицковский M.A. Экранирование спонтанной поляризации и фазовыйпереход в тонкослойном сегнетоэлектрике (Препр. / АН УССР. Ин-т физики; 40).- Киев, 1984.- 40 с.

312. Козловский В.Х. Фазовые превращения в сегнетоэлектрическомкристалле при наличии доменных границ // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1965. №6. С. 882-886.

313. Малиновский В.К., Стурман Б.И. О релаксационных токах в твердыхтелах (Препринт ИА и Э СО РАН).- Новосибирск, 1980. №120.-16 с.

314. Блинов Л.М., Ермаков С.В., Королев Л.М. Поверхностныйпироэлектрический эффект в диэлектрических пленках // ФТТ. 1972.-Т.14, № И. С. 3671-3673.

315. Sava G., Lee D.C., Ikeda М. Short-circuit current induced by temperaturechange from Ml-polyethyleneterephthalate-M2 system below glass transition temperature // Jap. J. Appl. Phys. 1976. V.15, N. 10. P. 19831989.

316. Geppert D.V. Theoretical shape of metal insulator - metal potential barriers // J. Appl. Phys. 1963. V.34, N. 3. P. 490-493.

317. Гифейсман Ш.Н. Распределение поля в контактной системе металлдиэлектрик металл // ФТТ. 1969. T.l 1, № 8. С. 2097-2102.

318. Винецкий В.Л., Ицковский М.А., Кременчугский Л.С. Особенностифазового перехода в тонкослойных сегнетоэлектриках // ФТТ. 1973-Т.15,№11.С. 3478-3481.

319. Ицковский М.А., Щедрина JI.B., Кладкевич М.Д. Пироэлектрическийэффект в области фазового перехода тонкослойных сегнетоэлектриков // УФЖ. 1979. Т.24, № 7. С. 924-930.

320. Itskovskii М. A., Shchedrina L.V., Kladkevich M.D. Pyroelectric andelectrocaloric effect in the phase transition region of thin ferroelectrics // Ferroelectrics. 1980. V.29, N 3/4. P. 167-174.

321. Glass A.M., Von der Linde D., Nergran T.J. High-voltage bulk photovoltaiceffect and photorefractive process in LiNb03 // Appl. Phys. 1974. V.25. №4. P. 233-236.

322. Кузьминов Ю.С., Прокопало О.И., Панченко E.M. и др. Электретныйэффект и релаксационная поляризация в некоторых монокристаллах оксидов со структурой псевдоильменита и тетрагональной калиево-вольфрамовой бронзы //ФТТ, 1983.Т.25, вып. 3. С. 1385-1390.

323. Канаев И.Ф., Малиновский В.К., Пугачев A.M. Исследование вкладагорячих электронов в процессы переноса в кристаллах ниобата лития //ФТТ. 1987. Т.29, вып. 3. С. 1502-1513.

324. Пироэлектрический эффект в направлениях, перпендикулярных кособенной полярной оси сегнетоэлектрических кристаллов / В.Ф. Косоротов, JI.C. Кременчугский, JI.B. Леваш, Л.В. Щедрина // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1987. Т.51, № 12. С. 2233-2238.

325. Zajosz H.J. Elementary theory of nonlinear pyroelectric response inmonoaxial ferroelectrics with second order phase transition // Ferroelectrics. 1984. V.56, N Vi. P. 265-281.

326. Канаев И.Ф., Малиновский B.K. Механизм усиления слабых пучковпри записи поляризационных и скалярных голограмм LiNbC>3 // Автометрия, 1992. № 4. С. 38-46.

327. Neumark G.E. Theory of the anomalous photovoltaic effect of ZnS // Phys.

328. Rev. 1962. V.125.P. 838-842.

329. Иванчик И.И. К макроскопической теории сегнетоэлектриков // ФТТ.1961. Т.З, № 12. С. 3731-3742.

330. Гуро Г.М., Иванчик И.И., Ковтонюк Н.Ф. Полупроводниковыесвойства титаната бария//ФТТ. 1968. Т. 10, №1. С. 135-143.

331. Wurfel P., Batra I.P. Depolarization field - induced instability in thinferroelectric films experiment and theory // Phys. Rev. B. 1973. V.8, N. 11. P. 5126-5133.

332. Wurfel P., Batra I.P. Depolarization effects in thin ferroelectric films //

333. Ferroelectrics. 1976. V.12, N. 1-4. P. 55-61.

334. Chynoweth A.G. Dynamic method for measuring the pyroelectric effect withspecial reference to barium titanat // J. Appl. Phys. 1956. V.27, N. 1. P. 7684.

335. Дьяков B.A. Синтез и физико-химические свойствамонокристаллических метаниобатов щелочных металлов: Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата химических наук. М.:МГУ, 1982.-16 с.

336. Shaldin Yu.V., Poprawski R. The spontaneous birefringence andpyroelectric effect in КТЮР04 crystals // J. Phys. Chem. Solid. 1990. Vol. 51, N. 2. P. 101-106.

337. Фридкин B.M., Попов Б.Н. Аномальный фотовольтаический эффект всегнетоэлектриках//УФН. 1978. Т.124. №4. С.657-671.

338. Chen F.S. Optically induced change of refractive indices in LiNb03 and

339. Ta03 // J. Appl. Phys. 1969. V.40. №8. P.3389-3396.

340. Волк Т.Р., Греков А.А., Косоногое Н.А., Фридкин В.М. Влияниеосвещения на доменную структуру и температуру Кюри в BaNi03 // ФТТ. 1972. Т. 14. С.3214-3218.

341. Fridkin V.M., Grekov А.А., Iona P.V., Savchenko E.A., Rodin A.J.,

342. Verkhovskaya K.A. Photoconductivity in certin ferroelectrics // Ferroelectrics . 1974. V.8. P.433.

343. Ивченко E.A., Пикус Г.Е. Новый фотогальванический эффект вгиротропных кристаллах//Письма в ЖЭТФ. 1978. 1.21. С.640-643.

344. Белобаев К.Г., Марков В.Б., Одулов С.Г. Фотовольтаический эффект ввостановленных кристаллах ниобата лития // ФТТ. 1978. Т.20. №8. С.2520-2522.

345. Glass A.M., von der Linde D., Negran T.J. High voltage bulk photovoltaiceffect and photorefractive process//Appl. Phys. 1974. V.25. №4. P.233-235.

346. Glass A.M., von der Linde D., Auston D.H., Negran T.J. Investigationsphotorefractive properties of niobate lithium crystals // Journal of Electronics Materials. 1975. V.4.-P.915-916.

347. Fridkin V.M., Popov B.N., Verchovskaya K.A. Investigation photovoltaiceffect in KDP crystals //Appl. Phys. 1977 V. 16. P. 182-191.

348. Glass A.M., Auston D.H. Excited state dipole moments of impurities inpiroelectrics crystals and their applecations // Ferroelectrics. 1974. V. 7. P.187-189.

349. Amodei J.J. Electron diffusion effect during holographic recordiny ininsulators//Appl. Phys. Lett. 1971. V.18. P.22-25.

350. Glass A.M., von der Linde D. Dependence of refractive index from lighting

351. Ferroelectrics. 1976. V.10. P. 163.

352. Ashkin A., Boyd C.D., Dziedzic T.M. et al. Photorefractive effect in crystals

353. Appl.Phys.Lett. 1966. V.9. P.72-80.

354. Леванюк А.П., Осипов B.B. Механизмы фоторефрактивного эффекта //

355. Известия АН. СССР, сер. физ. 1977. Т.41. С.752-770.

356. Одулов С.Г., Соскин М.Н., Хижняк А.И. Лазеры на динамическихрешетках. М.: Наука, 1990.- 272 с.

357. Ахманов С.А., Никитин С.Ю. Физическая оптика. М.: Изд-во Моск. унта, 1998.- 656 с.

358. Влияние материала электродов на пироэффект и нелинейные свойствамонокристаллов титаната бария и триглицинсульфата / В.З. Бородин, С.Г. Гах, О.П. Крамаров и др.// Электрон. Техника. Сер. 14. Материалы. 1967. Вып. 8. С. 141-146.

359. Введение в теорию полупроводников/А.И.Ансельм. М: Наука, 1978.616 с.

360. Блатт Ф. Физика электронной проводимости в твердых телах // М:1. Мир, 1971.-470 с.

361. Жирифалько Л. Статистическая физика твердого тела. Пер. с англ.- М.:1. Мир, 1975.-Гл. 6, 8.

362. Борисова М.Э., Койков С.Н. Физика диэлектриков.- Л.: Изд-во ЛГУ,1979.- 420 с.

363. Губкин А.И. Электреты.- М.: Наука, 1977.- 295 с.

364. Губкин А.Н. Физика диэлектриков. М.:"Высшая школа", 1971.- 430 с.

365. Фридкин В.М., Желудев И.С. Фотоэлектреты иэлектрофотографический процесс. М.: Изд-во АН СССР, 1960. 345 с.

366. Ковальский П.Н., Шнейдер А.Д. Фотоэлектретный эффект вполупроводниках //Львов: "Высшая школа", 1977. 390 с.

367. Холкин А.Л., Трепаков В.А., Смоленский Г.А. Термополяризационныетоки в диэлектриках // Письма в ЖЭТФ. 1982. Т.35, № 3. С. 81-87.

368. Glass А.М., Von der Linde D., Nergran T.J. High-voltage bulk photovoltaic effectand photorefractive process in LiNb03 // Appl. Phys. 1974. V.25. P. 233-236.

369. Электретный эффект и релаксационная поляризация в некоторыхмонокристаллах оксидов со структурой псевдоильменита и тетрагональной калиево-вольфрамовой бронзы / Кузьминов Ю.С., Прокопало О.И., Панченко Е.М. и др. // ФТТ, 1983. Т.25, вып. 3. С. 13851390.

370. Barkan I.B., Entin M.V., Marennikov S.I. Conductivity of Fe Doped

371. Nb03 Crystals // Phys. stat. sol. (a) 44, K91 (1977). P. 8-16.

372. Barkan I.B., Baskin E.M., Entin M.V. Mechanism of Conductivity of Fe

373. Doped LiNb03 Crystal // Phys. stat. sol. (a) 59, K97 (1980). P. 12-25.

374. Glass A.M., Lines M.E. Low-temperature behavior of spontaneouspolarization in LiNb03 and LiTa03 (i.r.-detection) // Phys. Rev. В.: Solid Stat. 1976. V.13, N. l.P. 180-191.

375. Кременчугский Л.С., Самойлов В.Б. Исследование пироэлектрическогоэффекта при быстром изменении температуры // УФЖ. 1968. Т.13, № 2. С. 215-218.

376. Гуревич В.Л. Об электротермическом эффекте в кристаллическихдиэлектриках // ФТТ. 1981. Т. 23, № 8. С. 2357-2363.

377. Данильчук Г.С., Ицковский М.А., Кременчугский Л.С. Исследованиепироэлектрического пирокоэффициента в кристаллах группы ТГС в полярных и неполярных срезах // УФЖ. 1969. Т. 14., № 6. С. 975-979.

378. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев С.В.

379. Термостимулированная ЭДС в легированных кристаллах ниобаталития с электродами из различных материалов // Препринт № 19.-Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2000.- 25 с.

380. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Термоэдс в легированныхкристаллах ниобата лития с электродами из различных металлов //Изв. вузов, сер. физ. 2001. №1. С. 96-97.

381. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Исследованиефотоотклика в легированных кристаллах ниобата лития // Препринт № 20.- Хабаровск:: Изд-во ДВГУПС, 2000.- 13 с.

382. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B., Марченков Н.В. Термо

383. ЭДС в системе металл-сегнетоэлектрик-металл// Материалы VI Международной конференции «Кристаллы: рост, свойства, реальная структура, применение». 8-12 сентября 2003 г. Александров: ВНИИСИМС. 2003. С. 143-146.

384. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Марченков Н.В. Термостимулированная

385. ЭДС в сэндвичной структуре металл-ниобат лития-металл // Информатика и системы управления, 2005. №1(9). С. 55-60.

386. Ivanov V.l., Karpets Yu.M., Marchenkov N.V., Zdorovtsev G.G. Thermo

387. EMF in LiNb03 crystals with different metal electrodes // Fundamental problems of Optoelectronics and Microelectronics, Yuri N. Kulchin, Oleg B. Vitrik, Vladimir I. Stroganov, Editors, Proceedings of SPIE. 2005. Vol. 5851. P. 415-419.

388. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Климентьев C.B., Криштоп В.В.

389. Характеристики приемника излучения на основе структуры металл-сегнетоэлектрик-металл // Приборостроение. 2006. Т. 49, №8. С. 4546.

390. Здоровцев Г.Г., Иванов В.И., Климентьев C.B., Криштоп В.В.

391. Приемник излучения // Патент на полезную модель № 54128 / Приоритет от 07.03.2006/ Опубл. Бюллетень изобретений №25 от 10.09.2006.

392. Критерии качества пироприемников / Иванов В.И., Карпец Ю.М.,

393. Климентьев C.B., Коростелева И.А., Прокопович М.Р. // 43-я научная конференция: Материалы. Хабаровск : XI11У,1997.-29-30.

394. Характеристики приемников излучения на основе пироэлектрическихкристаллов / Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B., Коростелева

395. И.А. //Second International Students Congress of Asia-Pasific Region Countries: Abstracts.-Vladivostok: Far-Eastern State Technical University,1997.-P. 291.

396. Иванов В.И., Карпец Ю.М., Климентьев C.B. Перспективныематериалы для техники оптической связи // Проблемы транспорта Дальнего Востока: Материалы второй международной конференции. -Владивосток: ДВО Академии транспорта РФ,1997.- С.137.

397. Климентьев C.B. Влияние контактных областей на пироэлектрическийэффект в тонкослойных системах // Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: ДВГУПС, 1998.- №3.- С.15-17.

398. Организация адаптивного оптического канала компьютерной связи / Аптер

399. Б.Ф., Иволга И.Б., Климентьев C.B., Прокопович М.Р. // Проблемы транспорта Дальнего Востока: Материалы второй международной конференции. Владивосток: ДВО Академии транспорта РФД997.-С. 193194.

400. Динамический диапазон пироэлектрических приемников излучения / Иванов

401. В.И., Карпец Ю.М., Карась К.Г., Климентьев C.B. // Нелинейные процессы в оптических кристаллах: Межвуз. сб. науч. тр. Хабаровск: ДВГУПС, 1997.-С. 68-72.

402. Ллойд Дж. Системы тепловидения.- М.: Мир, 1978.- 414 с.

403. Жуков А.Т., Горюнов А.Н., Кальфа A.A. Тепловизионные приборы и ихприменение.-М.: Радио и связь, 1983.-168 с.

404. Хадсон Р. Инфракрасные системы.- М.: Мир, 1972. 430 с.

405. Криксунов Л.З. Справочник по основам инфракрасной техники.- М.:

406. Советское радио, 1978.- 400 с.

407. Зубарев В.Н. Неравновесная статистическая термодинамика. М.:1. Наука, 1971.-416 с.

408. Иванов В.И., Симаков С.Р. Эффективность и динамический диапазоннелинейного отражения при четырехволновом смешении излучения // Известия вузов, сер. физ. 2001. №1. С. 95-96.

409. Иванов В.И. Критерий качества сред для динамической голографии //

410. Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. -Хабаровск: ДВГУПС, 1999. №4.С.45-47.

411. Иванов В.И., Новохатский В.В., Пичугин И.Г. Динамический диапазонобращения волнового фронта поверхностью зеркала // Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: ДВГАПС, 1996. №1.С. 15-17.

412. Иванов В.И., Илларионов А.И. Характеристики нелинейногоотражения при обращении волнового фронта излучения поверхностью // Изв. вузов. Физика. 1997. №6. С. 69-70.

413. Иванов В.И., Илларионов А.И., Коростелева И.А. Обращениеволнового фронта непрерывного излучения в условиях сильного самовоздействия //Письма в ЖТФ. 1997. Т.23, вып.15. С. 60-63.

414. Иванов В.И. Термоиндуцированные механизмы записи динамическихголограмм. Владивосток: Дальнаука, 2006 г., 142 с.

415. Антипов О.Л., Бетин A.A., Жуков Е.А., Тургенев С.Г. Четырехволновоевзаимодействие излучения среднего ИК диапазона в средах с тепловой нелинейностью // Квантовая электроника. 1989. Т. 16. №11. С. 2279-2292.

416. Leite R. С. С., Moore R. S., Whinnery J. R. Low absorption measurementsby means of thermal lens effect using an He Ne laser//Appl. Phys. Letts. 1964. V. 4, N. 7. P. 141-143.

417. Gordon J. P., Leite R. С. C., Moore R. S., Porto S. P. S, Whinnery J. R. Long-transient effects in lasers with inserted liquid samples//J. Appl. Phys. 1965. V.36.N. 1. P. 3-8.

418. Riechkoff К. E. Self-induced divergence of CW laser beams in liquid-A newnonlinear effect in the propagation of light//Appl. Phys. Letts. 1966. V. 9. N. 2. P. 87-88.

419. Leite R. С. C., Porto S. P. S., Damen T.C. The thermal lens effect as apower-limiting device// Appl. Phys. Letts., 1967. V. 10. N. 3. P. 100-101.

420. Whinnery J. R., Miller D.T., Dabby F. Thermal convection and sphericalaberration distortion of laser beams in low-loss liquids//IEEE J. Quantum Electron, 1967. V. QE-3. P. 382-383.

421. Ахманов С. А., Криндач Д. П, Сухорукое А. П, Хохлов Р. В.

422. Нелинейная дефокусировка лазерных пучков//Письма в ЖЭТФ. 1967. Т. 6, №62. С. 509-513.

423. Inaba Н, Ito Н. Observation of power-dependent distortion of an infraredbeams at 10.6 |xm from a C02 laser during propagation in liquids/ЯЕЕЕ J. Quantum Electron, 1968. V. QE-4. P. 45-48.

424. Carman R. L, Kelley P. L. Time dependence in the thermal blooming of laser beams// Appl. Phys. Letts. 1968. V. 12. N. 8. P. 241-243.

425. McLean E. A, Sica L, Glass A. J, Interferometric observation of absorptioninduced index change associated with thermal blooming.// Appl. Phys. Letts. 1967. V. 13. N. 3. P. 369-380.

426. Akhmanov S. A, Krindach D. P, Migulin A. V, Sukhorukov A. P, Khokhlov R. V. Thermal self-action of laser beams// IEEE J. Quantum Electron, 1965. V. QE-4. P. 10.

427. Dabby F. W., Haus H. A. Steady-state solutions for thermal focusing of lightbeams// J. Appl. Phys. 1969. V. 40. N. 1. P. 439-440.

428. Dabby F. W., Boyko R. W., Shank С. V., Whinnery J. R. Short timeconstant thermal self-defocusing of laser beams// IEEE J. Quantum Electron. 1969. V. QE-5. P. 516-520.

429. Gebhardt F. G., Smith D. C. Effects of wind on thermal defocusing of C02laser radiation// Appl. Phys. Letts. 1969. V. 14. N. 2. P. 52-54.

430. Carman R. L., Mooradian A., Kelley P. L., Tufts A. Transient and steadystate thermal self-focusing. // Appl. Phys. Letts. 1969. V. 14. N. 2. P. 136139.

431. Aitken A. H., Hayes J. N., Ulrich P. B. Thermal blooming of pulsed focused

432. Gaussian laser beams// Appl. Opt. 1973. V. 63. N. 2. P. 897-898.

433. Лоуренс К. , Стробен Д. Эффекты, существенные для оптическойсвязи, которые возникают при распространении света в нерассеивающей атмосфере//ТИИЭР. 1970. Т. 58, № 10. С. 130-152.

434. Bradley L. С., Herrmann J. Phase compensations for thermal blooming//

435. Appl. Opt. 1974. V. 13. N. 2. P. 331-334.

436. Bridges W. В., Pearson J. E. Thermal blooming compensation usingcoherent optical adaptive techniques (COAT)// Appl. Phys. Letts. 1975. V. 26. N. 9. P. 539-543.

437. Primmerman C. A., Fouche D.G. Thermal-blooming compensation:

438. Experimental observations using a deformable mirror system // J. Opt. Soc. Amer. 1975. V. 65. N. 10. P. 1212.

439. Dunphy J. R., Smith D. C. Multiple pulse thermal blooming and phasecorrections// J. Opt. Soc. Amer. 1977. V. 67. N. 3. P. 295-298.

440. Hoffman H.J. Thermally induced phase conjugation by transient real time holography: a review//JOSAB. 1986. V.3. N.2. P. 253 -262.