Трековая система спектрометра "Гиперон" для изучения распадов К-мезонов при 10 ГэВ/с и поиск процесса K s0 ε + ε - тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

Г 1 и ид

ОБЪЕДИНЕННЫЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

13-95-25

УДК 539.1.074 +539.125.523.4

ДАВЫДОВ Юрий Иванович

ТРЕКОВАЯ СИСТЕМА СПЕКТРОМЕТРА ' «ГИПЕРОН» ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ РАСПАДОВ К-МЕЗОНОВ ПРИ 10 ГэВ/с И ПОИСК ПРОЦЕССА К? ->

Специальность: 01.04.01 — техника физического эксперимента, физика приборов, автоматизация физических исследований

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Дубна 1995

Работа выполнена в Лаборатории ядерных проблем Объединенного института ядерных исследований

Научный руководитель: доктор физико-математических наук, профессор В.Б.Флягин

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор с.М.Коренченко доктор физико-математических наук Г.И.Мерзон

Ведущее научно-исследовательское учреждение: Институт физики высоких энергий (г.протвино)

защита диссертации состоится "_" /^ь^уст^ 1995г. в

_часов на заседании Специализированного совета Д-047.01.03

при Лаборатории ядерных проблем Объединенного института ядерных исследований, г.Дубна Московской области.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке оияи.

Автореферат разослан " ^ " "Ц^б^у^^к-Я. 1995г.

Ученый секретарь специализированного совета доктор физико-математических наук

ю.А.Батусов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность. исследование процессов взаимодействия К-мезонов в последнее время вновь вызывает большой интерес. Это определяется возможностями проверки стандартной модели и эффектов, выходящих за ее рамки. Одним из классов таких процессов являются распады К-мезонов, которые подавлены по различным причинам, но могут происходить на уровне Ю~10-ио~15 в высших порядках электрослабой теории или за рамками стандартной модели. К их числу относится и распад К°->е*е~.

Б

Для изучения процессов распадов К-иезонов на базе построенного ранее спектрометрического комплекса "Гиперон" в результате увеличения аксептанса и быстродействия установки, замены всех искровых камер пропорциональными, включения в состав спектрометра ливневых годоскопических детекторов большой апертуры для регистрации энергий и углов вылета у-квантов, электронов и позитронов создана практически новая установка. Установка располагается во вторичном несепарированном пучке положительных частиц протонного синхротрона ИФВЭ.

Цель работы. Разработка и исследование характеристик проволочных координатных детекторов и создание на их основе трековой части спектрометра, предназначенного для изучения относительно редких распадов К-мезонов.

Исследование характеристик прототипа мини-дрейфовой камеры и оптимизация геометрии элементарной ячейки с целью улучшения линейности дрейфовой характеристики.

Поиск распада —>её~ при импульсе ~ю ГэВ/с, подавленного из-за отсутствия нейтрального тока с изменением странности.

Научные результаты и новизна. В диссертации получены следующие результаты, выдвигаемые автором для защиты:

1. Проведены исследования характеристик реконструированных пропорциональных камер и регистрирующей электроники спектрометра.

2. Проведена оптимизация элементарной ячейки мини-дрейфовой камеры. Изучены причины, влияющие на ухудшение линейности, исследованы возможности ее улучшения.

3. На основе пропорциональных камер и анализирующего магнита мс-12 создан магнитный спектрометр вторичных частиц, позволяющий определять импульсы частиц с точностью 1.17. при 10 Гэ В/с. В совокупности с другими детекторами спектрометра он обеспечил возможность исследования распадов К-мезонов.

4. Предпринят поиск распада К^->е*ё~ с помощью системы

пропорциональных камер и 624-канального ливневого годоско-пического детектора. В результате анализа данных не найдено ни одного события, соответствующего е+е~-паре. На основании этого получен новый верхний предел для относительной вероятности распада - 2.8-10"6 при 907. уровне достоверности.

Практическая ценность работы. Реконструированы, исследованы и внедрены в эксперимент пропорциональные камеры с общим числом каналов около 8000. Использование системы пропорциональных камер в магнитном спектрометре вторичных частиц в комплексе с другой аппаратурой спектрометра позволяет проводить изучение процессов взаимодействия с К-мезонами, в том числе и поиск их относительно редких распадов.

Исследование прототипов мини-дрейфовой камеры показало возможность их использования в качестве прецизионных трековых детекторов и стимулировало аналогичные работы в других институтах (ИФВЭ, ИАЭ).

Получен новый верхний предел на распад К^->ее,

подавленный из-за отсутствия нейтрального тока, изменяющего аромат кварка.

Апробация работы. Материалы, вошедшие в диссертацию, докладывались на сессии Отделения ядерной физики АН СССР

(Москва, 1987), международных совещаниях сотрудничества "Гиперон", секциях Ученого Совета ОИЯИ, научных семинарах ЛЯП ОИЯИ и ИФВЭ (Протвино).

Публикации. Результаты, вошедшие в диссертацию, опубликованы в пяти работах в течение 1986-1994 г.г. /1-5/.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и содержит 81 страницу текста, включая 4 таблицы, 37 рисунков и список цитируемой литературы из 68 позиций.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении показана актуальность работы, рассмотрено состояние исследований распадов К-мезонов, сформулирована основная цель диссертации и кратко изложено содержание работы.

Первая глава содержит общее описание аппаратуры модернизированного спектрометра "Гиперон", в создании основных узлов которого автор принимал непосредственное участие. Установка, показанная на рис.1, представляет собой набор детекторов, функционально объединенных в пучковый спектрометр и спектрометр вторичных частиц. Две части спектрометра разделены распадным объемом ИУ.

Сцинтилляционные счетчики Б и антисчетчик А

1 4

используются для выделения эффективного размера пучка и его мониторирования.

Идентификация частиц пучка производится четырьмя газовыми пороговыми черепковскими счетчиками С^С^ с общей длиной более 20 м. Счетчики имеют характерное разрешение по скорости Д/3/р=10~4/Ь, что позволяет надежно идентифицировать К+-мезоны в несепарированном пучке. При решении конкретных физических задач счетчики включаются в различных комбинациях совпадений-антисовпадений.

20 плоскостей пропорциональных камер (ПК) пучкового

г(м)

-26 -г* -22, -20 -18 -16 -14 -12 -10 -8 -6 -4 -2 0 2-4 6 8

Рис.1. Схема спектрометра "Гиперон"

спектрометра, объединенных в четыре блока ПК1+ПК4, содержат 1632 информационных канала. Одна из камер в блоке ПК1 имеет шаг намотки сигнальных проволок 1 мм, остальные камеры во всех четырех блоках - 2 мм. Эти камеры вместе с анализирующим магнитом СП-129 служат для определения импульсов и траекторий пучковых частиц.

В спектрометре вторичных частиц используются ПК размерами 50x50 см, 100x100 см и 90x130 см. 19 плоскостей ПК объединены в 4 блока ПК5-ШК8 и содержат около 8000 информационных каналов. Магнитный спектрометр, созданный на базе этих ПК и модифицированного магнита МС-12, позволяет определять импульсы вторичных заряженных частиц.

Для увеличения аксептанса спектрометра при изучении распадов к-мезонов был увеличен межполюсный зазор электромагнита МС-12 с 50 см до 90 см. Эффективное поле занимает объем 80x144x444 см. Максимальное значение поля при токе питания магнита 6.3 кА достигает 1.1 Тл.

Для обеспечения возможности регистрации всех продуктов взаимодействий и распадов каонов, включая зг-кванты, в состав спектрометра введены два ливневых годоскопических детектора ЛГД-1 И ЛГД-2.

20000 N

15000 toooo

Рис.2.Спектр эффективных масс 5В00пары у-квантов от распадов

71°-мезонов, полученный при калибровке ЛГД-2

°0 45 90 135 180 225 270 Ы. ЫэВ/с»

ЛГД-1 состоит из 260 элементов, выполненных из свинцового стекла ТФ1-000 размерами 100x100x350 мм с толщиной по пучку »14 радиационных длин. Калориметр представляет собой матрицу из 15x19 элементов. 25 центральных элементов удалены из калориметра и образуют окно для прохождения пучковых частиц.

ЛГД-2 представляет собой матрицу из 24x24 элементов, выполненных из свинцового стекла ТФ1-00. Общее количество каналов равно 624, из них центральные 64 элемента имеют размер 42.5x42.5x350 мм, остальные - 85x85x350 мм.

Калибровка калориметров осуществляется по энерговыделению при регистрации пары у-квантов от распадов л°- и т)-мезонов, а также на мюонном пучке. На рис.2 приведен спектр эффективных масс пары у-квантов, образованных при распаде п°-мезонов, полученный при калибровке ЛГД-2. 7г°-мезоны рождались при распаде к+-мезонов К*—т° +х. Среднеквадратичное отклонение распределения составляет 15.9 МэВ/с .

Для формирования временных и логических сигналов с детекторов спектрометра, а также для съема данных, используются электронные модули, выполненные в стандартах ВИШНЯ, КАМАК и СУММА. Триггерный сигнал вырабатывается за время около 250 не с временной привязкой лучше 1 не, что обеспечи-

вается газовыми черепковскими счетчиками. Сигналы с ЛГД-1 и ЛГД-2 регистрируются 8- и 10-битными АЦП соответственно.

Электроника системы сбора данных содержит ветви, выполненные в стандартах КАМАК и СУММА. Ветви построены на базе контроллеров КК012 и осуществляют передачу данных на персональный компьютер типа IBM PC.

Во второй главе рассматриваются конструкции и результаты исследований пропорциональных камер, включенных в состав спектрометра вторичных частиц, а также прецизионных трековых детекторов - мини-дрейфовых камер (МДК).

В состав спектрометра вторичных частиц включены восемь плоскостей пропорциональных камер с размерами 50x50 см, пять плоскостей с размерами 100x100 см и шесть - с размерами 90x130 см. Сигнальные проволоки всех камер намотаны золоченой вольфрамовой проволокой диаметром 20 мкм с шагом (2±0.05) мм. Конструкции камер двух первых типоразмеров идентичны между собой. Они выполнены из стеклотекстолитовых рамок, на которых распаиваются сигнальные и катодные проволоки и установлены майларовые окна для герметизации рабочего объема ПК. Камеры размером 100x100 см имеют по две поддержки из нейлоновых нитей для обеспечения электростатической устойчивости сигнальных плоскостей. Катодные плоскости этих камер намотаны бериллиево-бронзовой проволокой диаметром 100 мкм с шагом (1+0.05) мм. Межэлектродный зазор камер равен (б±0.05) мм.

Эквипотенциальные катодные плоскости ПК размерами 90x130 см выполнены из алюминиевой фольги толщиной 14 мкм. Камеры имеют межэлектродный зазор (7±0.05) мм. В установке используются камеры двух типов - с длиной сигнальных проволок 90 см и 130 см с намоткой проволок вдоль короткой и длинной сторон камер. Для предотвращения провисания сигнальных проволок в этих камерах установлено соответственно по одной и по две поддержки.

ПК испытывались на пучке ускорителя на газовой смеси Аг+гО/Иво-с^н^+г. з%СзНво+о. 2%фреон13В1. Все камеры имеют протяженность плато счетных характеристик 200-250 В при

эффективности около 997.. Эффективность регистрации вблизи поддерживающих нитей в камерах начинает снижаться за 10-12 мм до поддержки и в минимуме составляет 27. и 4.57. в камерах размерами ЮОхЮО см и 90*130 см соответственно.

Для съема информации с ПК используется электронная система РСОЗ II. Отличительной чертой этой электроники является возможность одновременного изменения порогов регистрации всех каналов и регулировки длительности одновибраторов задержки, что бывает важно при изменении времени выработки триггерного сигнала.

В рамках развития экспериментальной техники, нацеленной на совершенствование трековой системы спектрометра "Гиперон" и на использование на проектируемых ускорителях, проведены исследования прототипов мини-дрейфовых камер. За основу взята конструкция пропорциональной камеры, изготовленной методом вакуумного литья из эпоксидного компаунда. Зазор "анод-катод" составяет 3 мм, "анод-потенциальная проволока" - 4 мм. Сигнальные и потенциальные проволоки имеют диаметры 30 мкм. Эквипотенциальные катоды МДК выполнены из алюминиевой фольги толщиной 14 мкм.

Стендовые испытания МДК с использованием ^-источника показали хорошую линейность дрейфовой характеристики в дрейфовом промежутке, за исключением зон вблизи сигнальной и потенциальной проволок. Размер зоны нелинейности вблизи потенциальной проволоки был оценен сравнением профилей возле

1 2 3 4 1_ДРЕЙРА(ММ ) N | 1 1—1—1—|—;—I-1-1-

300

200

Рис.3. Профиль пучка электронов у потенциальной проволоки (заштриховано) и совмещенный с

100

0 20 ¿0 60 80

Тдр£1ира(нс) НИМ полупрофиль, полученный в

А

р

центре дрейфового промежутка

проволоки и в центре дрейфового промежутка. На рис.3 показаны профиль пучка электронов у потенциальной проволоки и совмещенный с ним полупрофиль, полученный в центре дрейфового промежутка. Распределения отнормированы на одинаковое количество событий. Видно, что отклонение дрейфовой характеристики от линейности начинается примерно за 0.6 мм до потенциальной проволоки, что составляет 157. от величины дрейфового промежутка.

С целью оптимизации параметров МДК было проведено моделирование электрических полей элементарной ячейки. Оно проводилось с использованием проводящей бумаги и программы моделирования дрейфовых камер GARFIELD. Были рассмотрены ячейки с различными соотношениями межэлектродных зазоров. Результаты показали и дальнейшие опыты на пучке ускорителя подтвердили, что наилучшая линейность достигается в случае равенства зазоров анод-катод и анод-потенциальная проволока (ячейка типа "квадрат"). В ячейке типа "квадрат" с зазором 3 км зона нелинейности вблизи потенциальной проволоки составила около 0.22 мм, или 7.37. от величины дрейфового промежутка, т.е. сократилась в 2 раза. Область с пониженной напряженностью поля имеет минимальный размер при' равенстве потенциалов на катодах и потенциальных проволоках и при использовании потенциальных проволок большего диаметра.

В третьей главе рассматриваются характеристики двух магнитных спектрометров установки "Гиперон", выполненных на основе наборов ПК и анализирующих магнитов СП-129 и МС-12, а также разрешающие способности ливневых годоскопических детекторов и спектрометра в целом.

Для точного восстановления треков частиц необходимо знание пространственного положения камер в общей системе координат. Перед набором данных на установке были измерены положения камер относительно оси пучка. Положения двух камер в каждой плоскости были измерены с точностью ±1 мм. Эти камеры использовались затем в качестве "опорных". Для окончательного определения положения ПК используется метод,

заключающийся в нахождении поправок к геодезическим измерениям при проведении треков через точки на "опорных" камерах. Остаточная погрешность взаимной привязки всех ПК составляет после этого около 0.1 мм.

Полное разрешение спектрометрического комплекса определяется двумя основными факторами: 1) точностью восстановления треков первичных и вторичных заряженных частиц и измерения значений их импульсов; 2) точностью измерения энергий и углов вылета у-квантов.

расчетное импульсное разрешение пучкового спектрометра составляет 0.57. при среднем импульсе 10 ГэВ/с. Основным фактором, влияющим на разрешение, является ошибка в восстановлении треков на выходе магнита СП-129 из-за короткой базы, на которую разнесены блоки камер ПКЗ и ПК4.

Импульсные спектры л+-мезонов пучка со средним импульсом 10.7 ГэВ/с, восстановленные магнитным спектрометром вторичных частиц, приводятся на рис.4. Среднеквадратичные отклонения распределений составляют »150 МэВ/с (штриховая линия) и

Рис.4. Спектры тт+-мезонов с импульсами 10.7 ГэВ/с при двух значениях напряженности поля в центре магнита МС-12

Рис.5. Распределение по разности величин импульсов 7г*-мезо-нов ДР = Р - Р

Ь 5

»248 МэВ/с С сплошная линия) при значениях магнитного поля в МС-12 1.1 Тл и 0.6 Тл соответственно. После вычета импульсного разброса пучка, который составлял ДР/<Р> к +1 7., собственные импульсные разрешения получаются равными 1.17. и 2.17. соответственно, они определяются, главным образом, ошибками восстановления углов наклона треков за магнитом МС-12.

На рис.5 для пучковых л*-мезонов со средним импульсом 10.7 ГэВ/с, проходивших через установку, изображено распределение разности величин импульсов АР = Рь - Рз, где Рь и Р__ были измерены с помощью пучкового спектрометра и спектрометра вторичных частиц соответственно. Поле в магните МС-12 составляло 0.6 Тл. Среднеквадратичное отклонение распределения

составляет = 252 МэВ/с, или а.^/Р = 2.3%. Эта величина не

ДР ДР

зависит от разброса импульсов в пучке и характеризует суммарное разрешение магнитных спектрометров при существующем расположеннии камер и согласуется с погрешностями, полученными для каждого из них в отдельности.

Для калибровки и контроля спектрометрического комплекса

300

N

200

100

0

о

45 90

Ы, ЫэВ/с»

300 350 400 450 500 550 600 650 700

и. ЫэВ/с«

Рис.6.Распределение по недостающей массе к тг*-мезону в распадах К -> л л

л л

»2 г

Рис.7.Спектр эффективных масс л+л°-мезонов в распаде К -> л л

г

л л

параллельно с исследуемыми процессами регистрировались распады

тг+ + О

К -> Л 7Г

I—

На рис.6 приведен спектр недостающих к л+-мезону масс в этом распаде, в котором четко виден пик, соответствующий массе я°-мезона, со средним значением М = 135 МэВ/с2 и среднеквадратичным отклонением сгм = 15 МэВ/с2.

С точки зрения оценки суммарного разрешения полного комплекса установки определенный интерес представляет спектр эффективных масс л*л°-мезонов от того же распада, который показан на рис.7. Среднеквадратичное отклонение распределения равно <тм = 30 МэВ/с2 и соответствует данным, полученным методом монте-Карло.

В четвертой главе рассматриваются возможные механизмы

распада ->е*е~, описывается постановка эксперимента и

обсуждаются результаты анализа данных по поиску этого распада, подавленного из-за отсутствия нейтрального тока, изменяющего аромат кварка.

Распад К^->е+е~ запрещен в стандартной теории в первом

порядке по константе слабого взаимодействия V, но может идти либо в высших порядках электрослабой теории, либо как комбинация электромагнитного и слабого взаимодействий, либо за рамками стандартной модели. К началу наших измерений измеренная верхняя граница относительной вероятности этого распада составляла Вг(К?->е*е~) < 1-ю"5.

При проведении эксперимента использовалась часть аппаратуры спектрометра "Гиперон". Расположение детекторов показано на рис.8. К+-мезоны с импульсом 10.5 ГэВ/с падали на мишень из меди, в которой в результате квазибинарной перезарядки рождались К^-мезоны. Антисчетчик, расположенный за мишенью, использовался для подавления регистрации заряженных продуктов взаимодействия. Пропорциональные камеры и сцинтилляционный годоскоп регистрируют треки от распадов К^-мезонов, происходящих за мишенью. В 5.5 метрах от мишени располагается лгд-2, в котором регистрируются электромагнит-

й Ао

200 400 600 М [МеУ/с*]

Рис. 8. Расположение детекторов Рис.9. Распределение двухтре-

при поиске распада ->е*е~ ковых событий по эффективной

массе

ные ливни, вызванные г-квантами, электронами и позитронами. Триггерные требования отсутствия заряженных продуктов за мишенью (антисчетчик А) и суммарного энерговыделения в ЛГД-2 не менее 3 ГэВ обеспечивают подавление падающего пучка К+-мезонов на уровне 4-10~4.

В качестве мониторных использовались распады К^—>п°л° и —т*п . Первый из них набирался в процессе всего эксперимента, для второго периодически проводились экспозиции без требования суммарного энерговыделения в ЛГД-2.

Всего через мишень было пропущено 3.45-109 К*-мезонов. Главным фоновым процессом в данном эксперименте являются

события распада К^-т*л~, сопровождающиеся образованием

адронных ливней в калориметре. Основное подавление фона при анализе производится по различию углов раствора ее- и л'тГ-пар.

При отборе событий требовалось, чтобы каждый из двух найденных треков заканчивался ливнем в ЛГД-2, а их точка пересечения находилась за мишенью. Распределение этих событий

X. т

10

г.т

по эффективной массе в предположении, что треки принадлежат е*е~-паре, показано на рис.9. В область масс 400+600 ГэВ попало 22 события. После учета порога по суммарной энергии, угла раствора и расстояния "трек-ливень" в ЛГД-2, а также ширины ливня, в указанной области не осталось ни одного события, соответствующего е+е~-паре от распада К°-мезона.

Табл.1. Основные результаты эксперимента по поиску распада К^->е+е~.

Распад N ,событий а,аксепт. Вг Вг( е*е ) , 907.С. Ь.

л* л' с: б.40 • 10 0. 794 0.6861 <2.81-10"6

о о Л Л 2.05■105 0. 545 0.3139 <2.75 • 10"6

+ -е е 0. 697 <1 -ю"5

Основные результаты эксперимента по поиску распада

->е+е" приведены в таблице 1. 2.05-105 событий мониторных

распадов К^->л°л° реально наблюдалось в ходе эксперимента;

б.40•105 распадов -т*л" получено на основе тестовых наборов. Аксептанс установки для мониторных и искомого распадов был рассчитан методом Монте-Карло. С учетом аксептанса установки, относительных вероятностей мод мониторных распадов и отсутствия событий, соответствующих е*е~-парам, можно

получить верхний предел для вероятности распада К°5->е*е~:

Вг(К°5->ее~) < 2.8-1О6 при СХ = 907..

В заключении сформулированы основные результаты диссертации:

1. В рамках программы исследований редких распадов К-мезонов реконструированы, исследованы и внедрены в эксперимент в ходе модернизации спектрометра "Гиперон" пропорциональные камеры спектрометра вторичных частиц с рабочими площадями 50x50 см2, 100x100 см2, 90x130 см2 с общим числом каналов около 8000. Пропорциональные камеры успешно эксплуатируют-

ся в составе спектрометра в течение ряда лет и позволяют

провести изучение процессов К^->е+ е~, К*->ппц,

К*-нт0е*и и др.

2. Исследованы возможности и адаптирована для считывания данных с пропорциональных камер спектрометра "Гиперон" электронная система РСОБ II с общим числом каналов около 8000 и возможностью расширения до ~20000 каналов.

3. На о снове моделирования электрических полей проведена оптимизация геометрии элементарной ячейки мини-дрейфовой камеры с целью улучшения линейности дрейфовой характеристики. в результате этих исследований зона нелинейности вблизи потенциальной проволоки МДК уменьшена в 2 раза.

4. На базе магнита МС-12 и 19 плоскостей ПК создан магнитный спектрометр вторичных частиц для исследования малоизученных распадов К-мезонов и исследована его разрешающая способность. При этом получено:

- импульсное разрешение 1.17. при импульсе 10.7 ГэВ/с и поле в магните МС-12 1.1 Тл;

- разр е шение спектра недостающих к тг*-мезону масс

а =15 МэВ/с2 при исследовании процесса К* -» я+п°

м ¡—>2?

5. Магнитный спектрометр вторичных заряженных частиц в

совокупности с ливневыми годоскопическиыи детекторами

ЛГД-1 и ЛГД-2 обеспечил разрешение спектра эффективных

масс я*л°-пар °"м=30 МэВ/с2 при исследовании процесса

К* —> п*п° , что дает возможность разделения изучаемых I—»2 у

процессов и отделения их от фона и соответствует возможности проводить исследования распадов К-мезонов, идущих на уровне до 10~6.

6. С помощью системы пропорциональных камер и 624-канального

ливневого годоскопического детектора предпринят поиск

распада ->е*е~, подавленного из-за отсутствия

нейтрального тока с изменением странности. В результате анализа данных, соответствующих распадам il.75-Ю5 К^-мезонов, не зарегистрировано ни одного события распада

Ж^->е*е~. Отсутствие таких событий позволило в 3.5 раза

снизить существовавшую ранее верхнюю границу вероятности

распада ->е*е~. Новый верхний предел для относительной

вероятности распада составляет:

Вг(К°->eV) < 2.8-10"6 907. CL.

s

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих

работах:

1. Давыдов Ю.И., Кнапик Ю. , Семенов A.A., Стрмень П., Сергеев C.B., Турала М. , Фещенко A.A., Флягин В.Б., Хайдук Л., Чириков-Зорин И. Е., Шпалек Й. , янчур В. Пропорциональные камеры спектрометра вторичных частиц установки "Гиперон". Сообщение ОИЯИ 13-86-328, Дубна, 1986.

2. Давыдов Ю.И., Стрмень П., Фещенко A.A., Флягин В. В., Чириков-Зорин И. Е., Шпалек Й. Мини-дрейфовая камера с зазором 4 мм. Стендовые испытания. Сообщение ОИЯИ 13-86-327, Дубна, 1986.

3. Володько А.Г., Давыдов Ю.И., Джинчарадзе Д. Г.,Иванов Г. А., Колосов В.н., Ломакин ю.Ф., Пухов O.E., Семенов A.A., Фещенко A.A., Флягин В.Б., Члачидзе Г.А., Шалюгин а.Н. Трековая система модернизированного спектрометра "Гиперон". Сообщение ОИЯИ Р13-94-114, Дубна, 1994.

4. Асмолов а.Г., Бицадзе г.е., Блик A.M., Будагов Ю.А., Велев Г.в., Виноградов В.Б., Володько А.г., Глаголев вл.в., Давыдов Ю.И., Джинчарадзе Д.Г., Йорданов А.Б., Колосов B.H., Курилин A.C., Кутьин в.М., Либа И.П., Литов Л.Б., Ломакин Ю.Ф., Малюков C.H., Минашвили И.А., Олейник А. А, Пухов O.E., Романовский В. И., Русакович H.A., Русако-вич Н.Л., Семенов A.A., Соловьев A.c., Фещенко A.A., Флягин в.Б., харжеев Ю.Н., Ценов Р.в., Чириков-Зорин И.Е.,

Члачидзе Г.А., Шалюгин а.Н. Спектрометрический комплекс "Гиперон" для исследования распадов К-мезонов. ПТЭ, 1994, #3, с.13.

5. Blick A.M., Kolosov V.N., KutjinV.M., Shelikhov V.I.,Chi-rikov-Zorin I.E., Chlachidze G.A., Davydov Yu.I., Flyagin V.B., Glagolev Vl.V., Kolorayichenko A.V., Kurilin A.S., Liba I.P., Lomakin Yu.F., Malyukov S.N., Minashvili I.A., Pukhov O.E., Romanovsky V.l., Russakovich N.A., Russa-kovich N.L., Semenov A.A., Shalyugin A.N., Solov'yov A.S., Velev G.V., Volod'ko A.G. Upper Limit for the Branching Katio of K° -> ее Decay. Phys.Lett. В334(1994), p. 234.

Рукопись поступила в издательский отдел 26 января 1995 года.