Туннельная спектроскопия Bi-Sr-Ca-Cu-C:Pb (2:2:1:2- и 2:2:2:3-фазы) тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.09 ВАК РФ

О 8 92

иосковскип государственный университет ии. м. !}■ ломоносова

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

на правах рукописи

УДК 53 7. 312. 62 *

петров лили кллчга

ТУННЕЛЬНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ В!-Зг~Са-Си~С; ГЬ ¡2:2: 1:2- И 2: 2: З-ФАЗШ

Специальность 01-04. 09 Физика низких температур и криогенная техника

Автореферат аисс855тапи(1 иа соискание уценок степени кандидата Физико-натенагических наук

Носкпа 1992

-..Работа ;ыг.аян£ка на каоад^е Физихх низких теиператуэ и сз?с:спгсволкност:: Сизкчасяого с.а:-:у.-ьте?а Московского Госулазсгэекогс Университета ::и- И. Б- Лонсносоза

научнст руководитель: доктор йизихо-нгтэкатических наук лоазкт Я- г. Пононасез-

ОФшхиальккй ояскеяты: локтоз Оизико-нгтеиатичесчш; каук ' К. Фише и. нанлилат Фискко-натемгтичэскж: наук к- о. купеилнов.

Велупая оэганкэааия - Институт атокнкя знеигии .и. й. 3- Курчатова

• Затата-- состоится "21" пая 1992 года в 15- 30 'часов ка заседании " саеЕиглкэиэозаногс совета - к 2 (К 053.05.20/-0т2зления 'Физики твет-лого тела Косксвскоге Гэсудаоственого Укизевс::тета -им--М. В. Лонокосоза по .адресу. - 119895. --ГСП.." Коскза, Ленинские горы, .МГУ, Фкэкческаа .Факультет, кэиогенкыя-' к оспу с. аудитория 2-05- ' *" ^

С диссертацией нсгяо ознакомиться в библиотеке ькзичаексго ¿акультзта МГУ. ._....

АэтсэеФеэат разослан ........ 1932 гола.

Уче-шн сокзетвзъ :п"Пизл«Е»:Ег2а22ГС сонзта

>; 2 0-5ТГ (К 0=3. 05. 20! «ГУ нн. и. Б. Лсковсссэа каклилат Фкзияо-натен^тм-оескиз азу:: Г. С- ПЛОТНИКОВ

j. 0Е2ЛЯ ХАРАКТЕРИСТИК« РАВОТЫ

IZEH

В г:г.отог^5= гремя продолжается ентэкс;Г=пой '.юслег.оу.акие ом:з:г-ггсни:-: , сзопсгв зьтокотектергтурккл сьарллгоьогкиког СЗТСГ:) ш и авлазтсл насгогдав*;» попг:гки рлсл;:р:*ть класс сСлаяасгнх аеобычкпми сзерхг.розэдлглни с50кстнами.

its зйс&ктивккх кзтолс?. слрзггл'аиг параметров сь£о:-:поозолдаего состояния лзляется туннельная сп£ктроскол;:х, поьзолятая не только опрел-глить взд'.гчкку шглг-зого параметра а. но к установить характер зазипииости л or температура, кггккткого поля, лаал=н.иа. лггирозания примесями г. т. д.. ?гк:-:ель:-:.як опе::троснсл.чя. лает зозкзжость определить ;:з эксперимента о достаточной точностью зкэргеткческую зависимость пл откос г;: состояний ::Базкчас точных вэзйухагкки, а з некоторых случая?, авеяостагляет укнкалькув 1'.?»йсркагж-> с. нгханкзнэ сяапзаккл сгеехпрсБолялкл злектрокоз к с вг-екеки жизни каазкч»с?ичкьас Еозеухлекяя.

Пят5метк;:й опыт исследования БТСП показал, что данные о велкчикг целя в ВТСП, тюлученккг с п:-кешью туннельного зФС'екта бслызик числен авторов, плого согласуется махлу собой- Как теперь становится лсулсм . оскозкок пплчг.ис;-: р«.схо:ггеккл экстаз: м е :-: т г л ь н к>: является

нзудс-влетЕопителькоз сосюяпиа псзйплксстк втсп, которая как празпло, теряет снэрхпэсголлгше своастрл. что исключает возможность ¡¡¿пользования itc:-: у о с тз •= нких баръ^роз прх создании туннельных чэятгктоз. На нозархксоти язгко г&г-.чкруется лкзлекгрическия елок (Карьер БсттхЮ к часто образуется S-K-I- структура, затру лнягошал лостул к озьзму, ссхг-г-л юшеку СЕбРХПЭОВОНЯЕИе сзокстза.

?ун;:елъгаг иэусренкя. проб о 2я=лес« г настоящее ерз.чл, лэлг-ш пролять езет на гяа пг-ккш;3.;:альь:::х еолрзсрв. кгсглпмхся. йизкчесаия свог.стз ВТСП: какова нэлкчкка-щелевого, параметра Д к еезьокек ли нноггЕелезоп езрупнт, ¿:г::ова зазислнесть езлгзоге г.гранс-тра от т-з^нератури к лроислолиг л;: лзре:-:оя к бекзелегоя cfssxhdosczkhoctk при приблигега: к Тс. сус-зстгузт лк кзаэичасти.чнке состоя-тля бкутри пели г 5ТСГ.. cyciecTsysT ли на ЗАХ туккельньа; кектгктез спеинсическая

структура. кесуаая ик<*орк-з.Ета о к*:<зккзкэ спасигаяпя св^рдпрозод.-лди;; электрс-ксе- кзкозк, какокс^, £'«зкч5скл£ сзеягтза позарг-лгости В ТС Л :: г какой степени смект близости злня&т кг параметру сзсрхгл-хзз&дл-д^рс состояния г.р/.позс^лггостп^ оеластег! е ЗТСП-

11~Т~Г> игзтслп.е'Х рабатл язлял'зсь определение параметрзз сгерз-нров'ззляего состояния «зталлоокспдоз кз основе висмута для 2'I- 2:5- с-аз и зависимость о?

температуры. а та:::хе ^отрнозлвпке ¿пзическсго состояния яс'зерлксоп; р^сокогеклег-атурш-::-: сзерхпоозсдг-пагсз.

УНИЗИЛ Н&айТ»:-

- подучены хорошо воспроизводя;.'!: ее« в ах коатдптез на нккротгепдше з иск с кекс т ад ля ч ески?. а полккристаслич-зс-а'л. образцах 21ЭгСаСиО:?ь <2'2:{:£- к 2:2:2:2- Cs.su), содержал:« ярко ^гражекку» ¡делезу» структуру в интервале температур 4-2к : 7 < Тс;

- установлено, что исследованные контакты по дарактернак признакам ВаХ нокео отнести к 5-1-5- к 3-Н-!-М-3- тигли; в последней случае нг ВаХ в области шалевого смешения 'уд -2Д/е . -обнаруживается "всплеск" избыточного тока ('колено"). нр?дска.за:-шз в теоретической работе Голу ¿она-к Куприянова ;

сг:;

- установлено, что За* ксследозаннш: а рг.йоть контактов -5- типа з е;;рокон текпературкок интервале когут быть

опкеани в рамках оаномекологичесиоп недели фаянса, учитязавЕЕ?. конечное врекл жизни к я з 5 и ч а с т и " кы:-: зозбУЕзгнгст т-п/Г (Г- параметр разиитиям

- ::з Вд.л 2-К-5-¡{-З-коктактоз з екрокон тендературноя ингаогалв проведен эгссчет туннэдьяо:? плотности состояния Н(Е!, к отдичителъжгн особенностям которой следует отньстк •наличке острых П1с:оз :-:а гпакгше шэлп пгк сильно« размыт:::!

< I) знутрк гели; гыекгзднэ дрсдпслогбк::э. что обоечная плотность сьо?ся::ик ввазнчаеткчшг зегбухденик описывается Формальная вкш-тосрик. сильное рдзкктие Ж2) внутри излк объясняется теп, что зргия •.глгп-.и нзгзг'чгстж с припозеодкостнон слое по крагигэг. яегч- на порядок меньше, чей з обьеи* сз8РлПсэгодника:

определена тэкператгрнне зависимости хелезого параметра зплоть до т0 у 2:2:1:2- к : 2: г-- 3- ?аз соединен:«

BiSrCaCuO ••?£•. котошв sgpoeo опис1шг;отся. э привалинки:; координатах Сормзлькоя теориек БКЕ;

- сбкасуггноэ работа "замирание" г.гаоз линак'/.чеснок проводимости на cl<v)/a.v- характеристиках пси 7 - Тс сйолскяэтся тек. что в указанной области тзнператур параметр юазииткя Г(Т) становится сравк;1мин с зеленым параметром if?);

- для. sisrcactoipt' (2:2: 1:2- и 2:2:2:3- сазю СПРедел-зко соотношение 2А(0)/кТс = 6-2г0. G-

ПРАКТИЧЕСКАЯ г.слученны>: результатов обусловлена

тем. что оки г.сзэол.тат установить оешие закономерности, характерные ляг. ETCri, отккзвмт цркнаяаиальыую зогкаиностъ эксплуатации сзэрхпроволяшп: приборо?- Прсзедекнкз исследования ногу т сказаться сунес-гг-екнцн:". для зиагнения природы высокотемпературной сземслэизодикости.

ДПР.ОрЛМЯ 2ЬШШ

Основные результаты д и с с е о т a i^; о н н с г: работы лон.-гдызалпсь

на:

- научной кен&ерепакн "Лононосовские чтения", Москва,

1391.

Кгждунаролноя: конференции по высокотемпературной сзер::проЕояикости и докализаоионннн нздеккям. косква, <951-

Experimental vorKsbop on iiiSii гваРегаЛиге super-ccr.ciac-ors and reiatfed materials. Trieste, Italy. SSS1-

- Scotisii Ur-ivsrrsitits Зшгаггг School ir. ?tiyzics. High Temperature Superconductors. Mecbgnisns and Devises. St. Andrews. ScotiaaC. 199;.

I Мехдунасоднои конФеэензга: no кквроконтакткси спектроскопии, Харьков, i93i.

ПУБЛИКАЦИИ

По результатам диссертации опо5Л5козакы 5 печатны?; р?.5от.

СТРУгГУ^А U ОРУУУ LiS2IH

диссертация состоит кг введен;:;:. чгтире:: глав, нгзолоз и спискг литература кз 109 каиг.еновакиа. Диссертанта соггггат 125 страниц ныг/еэплсноро текста, ;:з н;:з; $ таблиц и 30 рисунков.

11. сожгкпАНиг РАТСТЫ

2ззлек;гл обосковоБизастог, актуальность теми лиога-таплонкск паоотг;, •5оэнул:;ру:о?::я иоли салате

исслелоаак;:?.; а га:-::-:е основ лояске-г;-.1;, гыкос'.мые на

3 ёЗИТУ.

ПЕ£сАБ Л^Ш, £ пгргои параграфе рас-.отге-н

оскснпПЕ нзтолы получения пол'.'.кр;:гталличяс;с::х :: нскокскстадлическик обвгзцоз кг.бнх 5?СП отнэ'^гяс. что сиктззируеижс & настоящее брсня с5иаэцоз хар-акт-рнк кестея-.гснгтрг.чкость. неоднородность и мкогой-азкост-.. Еес-5:с™'.ко искать кгвгз нетояк для получения мэталлооксилк-гх ; СЕеохлвпзогккхов о долее высоким ка-гастэон. Пюкгелекгг рззультзты кристаллографически;: исследования покгзизаюте сложную структуру материала. ;

Зо втором пасаг-раОе для ЗТСП э нормальном и • свеэлпрозодяшем сссгоякг.ях: р-аснотрекы основные еизическм ¡' свойства. которие сильно зависят о? неоткхонетрии по | кислороду к от аииэотсспяоп структуры- йэтаялооксилк являются. сневхпрозоак:г<сани второго сода с большими рначениякк глубляи | поонкккозенкя а к второго критического пола КС2' Принелзнц ! результата; по оптегаланшс неличин'.; глкки аагереатности ~ кз '

I

2тсгого критического поля Некоторый лостягагтсл только для температур вблиьи: критическая. Апсоксккьткзкое оиеделекиа МО) гтда кэтслок лает значения псрялка десятков акгстр&.-и з • то воекя кг.--: исслааоз»ки© гОФекта елигссти опрелглеки значений на огик-гза яорг.лна ешй

2 третям параграо? приьедек ойгоэ г.улне-накия ;

туннельной спектроскопии ал л исследозаукк г.арачатгоа | сзсрлирс-голлЕлго состояния. Зля этой пели наиболее удобны ! являются 8-1-5-к октанта- На вольт-анпгрккл характер-котиках контактов зертнкалькж рсст тс-:-:а казлк-лагтся при снехенил:-: ' ;

и эта особенность сохраняется го ьсен температурном интервала, вплоть до кркт.'чеокои температуры, что позволяет с ; лостг.точкоп точность«:. опрелс-я:;ть зависимость агал^яого параметра о? температуры Дг-л ясаользозакии '!{-1-контактов за-еткь:а рост тока инезт не с то при смэшаяиях ;д/5. и ?та осоЗекность оь-стро разньзается с теклЕС-атуоои, после чего

опс-?лелить -(Т! без достаточно гроноэлких расчетов и-. преястазляется зсзмскнык-

Наличие вертикального участка ка за>: 5-!-£-:-:о:-:тактон имеет несто пи безкоиечнон БРекенк низки кзазнчастичнк:-воэзухдэнит:. 3 случае кокечмости вгемеки зизнк ха.ра::торист!-кг размывается к преклуэгстзс. £-1 -г-контактоз г.ергд К-1-3-коктантами теряются, так что необхолико работать с образцам: с достаточно больетм нреяеяен хмзни-

Для описания нэтэплоаого разннтня БАХ туннелъкы: контактов Лааксон оъача. пргллохека ноге ль С 31. где ; туннельную плотность состо.чни.7. вводится параметр ггзгегтк; Г-.Ь/Т:

Н(Е,Г)=?.е I--—--1 (П-

ч<е-1г>2-л21

Выражение ллл туннельного тепа через контакт имеет вил;

1 г г

- |<С+.й(-) - хЫ-) ] 'К(Е. Г)К(г>е7, Г) >й£

2ейп 2к7 2к.т

(2).

Б случае в ГСП выражение для плотностн состолк;: неизвестно, поэтоку возникает необходимость моделировать Ы(Е)-Вопрос с температуркам поведении цели у втсп инее в&зное значение для покамакия механизма сверхпровояжости Полнтк:: калакано определить л;?! пока нв заканчизалис успехок- оснобкся пр?! чинок является трудность изготовлен:; туннельных контактов. Как известно поверхность 5Т0П те г.-с сверхпроводящие свокстза из-за наличия деградирующего ело; Попытки созланхя лскусггекны:: пленочки:: к-; - 3 и й-!-; структур окончились неудачей. достаточно хорошие БАХ получены прк леподьгоаашм естественного барьере возникающего на ма"зер=кн1-~; граница:-: [4. 5), бикрпсталличесгл гракнаах С6; ;;лк на криогенных сколах [7!. 3 последнем случг качество ловс-рхкооти является каидутаим, так как нь«ри грела-:* генерируется при пед:;евой температуре- Вагное значение икс: зог.рсс о огз'/.чагког. лскроде барьера, зозкккаешего пр:: разло обвазча- Установхъ^алск точка зрэкял заключается в тон, что :• ^ракиие формируется барьер шотткоесксго тип; Ш-

Нг-за рагкгза. связей в поверхностной сблас:

возникает сег-емньл зар-ял, что пркзслкт к ксг.РиВлен'.то з!

- б-

лрозоди.чости. Не. поверхности всычинает переходная область, гле концентрация дирск недостаточна лля псл^кгакиг с ? е г:-: л зо з с дя,-1 о с тп, т. а. ин^ет свойстве ксгмалигсго металла. После гаигсалки тоешнкн в контакте лорнируется 3-К-!-К-3-стру.чтург. Следует гсгидгть ь Н-елое каэелсйлог. сзеукпэсгсдикостк с- параметром эелкч;с:а. которого эаьисит от тслз-::-:ь' Соотзетстзенс в лрилснер.тностяок слое могут возникать сзлзаккгге состояние, :-:отсоые лают нкла- в туккгльк'чл ток ПК б частности появляется да 2АХ структура типа "колено" леи су.-ае.чкдх Такал серна 3.'.:-: раннее 5-лчЛ

исследс-зака ь:а киосиезых контактах СЮ) и оСьяскягтсл н ал ичием КЗ - с: тру к ту рк.

3 четзеэток пагатгаФс призеденк данные г.с определению агля нетодс-н туннельной спектроскоп;«" ::а разных образцам ЗТСГ-

£3 Н5222Л Г5*25 приведено описание экспериментальной устакоэки ллл записи [(V), г!(V)/йУ- и ¿2;(V)/¿у2-характеристик туннельных структур*. ИЪпользозан автоматический ноет. регистэиЕУШия изменение проводимости дг г Ю"4 ("оиг"' леи уровнях модулг.ции (ю"2-10"5; вольт-

■Раскотренк способк получения контактов на никротгешине.

В работе исследованы чистые пазы 22!2-кононристаллчческого и поликристаллическсго образцов. и чистые 4ази 2223-лоликриотгдлических образиоз Зз.5гСгСиО:рь.

Критическая тенлзсатува определялась лзунл слособами-по зависимости сопротивления оЗзгзпа от теклеватуга и по исчгакозенка селегсл структуры на <¿1 (V) /ау-хавактернстпкап. Надо отметить, что из-за сильной неоднородности образцов второй иетод является наиболее калеккг^н к определяет критическую температуру как раз з к он такт:-: с и области, что г свою очередь позволяет точнее определить значение 2л/кТа.

Образец монтировался на раЗочем столике типа "ксест" из тонкого еольгпровгного стеклопласта с концентратором иедакических напряжении в центральной части столика. Материалом лля изготовления токовых и потекпиальких контактов слу:-г.;л :л<.ак::г. леи комнатной температуре индия-галлкегзя припоя. Контакта накосились на образец поя «икрсскспоч с пемольз стальнси иглы сс смоченным припоем острием. Мккготвегкяа генерировалась при гелиезои температуре прогиеок столика с образном с локе^ью ."ккронгтютеснсго винта.

впзй'лккозтнг'.е нжзстэвгинн «ксисовасось »о критического с?ер:-:то:-:а до десятков миллиампер. Зах ко:: .-акт од при гтон приобретал;'. характерны:-: для дкозессоногских Б-

:-3-коктак?од с "олызоя емкость». Квантовый характер контактов обоснован в (!П.

5 ТРЕТ'^55 Яйсстртазик яонвеаеки всльтампернке и.

¡11 (V)/йУ->:арактерист:г:-:п контактов на кжитреске для. ряда исследованных сграскоь 21£гСаСиО'.Р'.

г.рн гелле-ы::-; температурах пслуч&нк 3.-.:-: с сильно зырааекои -лелевс;: структуре-::, По своим наоактернкн особвкност-Ем ЗАХ исследовании:-; контактов можно условно разделить на гэг типа.

к первом-»- типу откосятся бах которые могут '¿кть описана теорией туннелькь": 5-1-Б-кснтактоз на базе БКД-саеохр.розодника с конечным временем :;:;;зки квагичастич:агл возбуждения (модели глнса 123) с параметрам;; д к Г=1-./т. Расчет г.роаолклся ;;„ 53Н с тюмое.ыо заражения (¿¡. Величккзяелезого параметра Д(7) может бкть с успсксм определена как из [(V)-, так к из а} (V) /¿У-характеристик ъ о.и -

V .

?'»:с. :. Зксперкментальнш к теоретическ;».«? I (V)-характеристик контакта ка минротрешине д поликрксталлнчгском оеразие о1'НК-5 ?о1-£:г—Са-С^-О'-Ръ, 2223-заза; . г.рк разнил температурах, пунктирные лкнки соответствуют теоретическому рапчету ЗА7. слмнетрнчноро Б-'-З-контакта до модели лагг-са ¿2) с г.агам.етрамя лр-аеден э таблице на рисунке.

¡НИООГ.ОК температурном интервале. согласие теоретически;: расчетоз с гкспеаинэа ^сч лаж? при Т-?с, когда урозекь теплового тока через контакт очень велик, с несомкенссть» дс-нааазает туннельной дао ант=зэ исследованных в настоя/леи расете контактов (рис. Еоеня кзазпча-тмчннх

воз5'>-?".£?г;:п лг;: гелаезпя температуре оценивается з тгЮ""1^ сек V. z ростом температуры уменьшается.

Ко второму типу дарактеюистч;: откосятся З.С- со сравнительно кяднм избыто-нмч тоном при суй'лелезы/: с.-!0-деня:-: содеркаооие "зоя.теск'' избыточного тока ! "колене"! з области целевого смешения, что характерно для $-К-;-':-3-струнтур. Такие нарачтеоистики н=г:о?.но:-::нс описать з рамках модели Лайнса для 3-1-З-кснтакта-

зь-ра:ген;".е для плотности состояния у ЗТСП 5ылг сделана попытка

интегрального выражения (2) для туннельного тока через контакт.

На рис. 2 приведены теоретические расчеты (пуннтхркие линии) и экспериментальные зольтанперкые и cUfV'/'SV-нарактерпстнкк для кскоквисталлического обоааца LIL-5-2-Недельная плотность состояния для етого случая приведена на. рис. 3. Видно, что для плоткэсти состоянии характерными острые пики ка границах сели к размытость внутри гоолп, а тапка ненулезая к(Е) ка урозне Ферг.и. Такое поведение мокко объяснить ь ранках SKtf-теории и предполсгая.что на по?ердности Формируется S-N-I-стпупг/oa. Б нормальной позсрхностяок слое время агизни кзазичастни сильно редудпрозако по сравнении с ооьеном '.параметр Г на порг.дак ыдае б объеме!, ~ тоае еры:.- пяранетр i на поверхности слаСо редуцирован (на 10-1 о:<) з сравнении с обьемон-

Пробная санкция для плотности состоянии имеет зла;

сеязи з тем, что в настоящее зремя неизвестно

моделировать плотность состоянии из ВАХ с помоеьв

К=-АК{ * (1 -А)'ч';, .где

опиоагает сзоястза объема, г

и

-«-I у-

- О -

j

: = /.г с |

Г

¿V, - 15.5 ¡mV i

"t S5 ; i) с ¡

^.(C; / № = ; - >0.2 |

__ í"

...........i.....

i

— t" ':iT~-rl T,5í;i CCS

-15 Z 10

v, rnv

?ко. 2- скогсегикентадькые v. расчехнне I <V> - и di (V) /dV-хаогятеркстики контакта :-:a микротреЕин- а образце LIL-l-Z сгги-саза) яги ТМ. 2К. Расчог ! (V) - и ¿I (V) /dV-характер;«.стрг зкпоякгн с исподьзовакигк модально?. плотности состоя;-:;..., свивеаекког на рис. 3-

j, ВИгСсОЛ -

5.5-j >

í Lc-9-2 ir.ir.ocr.5 . >

" 1

-5 -j SS-'i-^ r-.«,';¿i!='.U m»V

I i [ l-J.-i я,«/ i! .

Ч

A 8fl.i

¿nic«lue* с i Ai — ss ¿rcr»sj»a by ЗС"»

/1 /!

\ í \ •

V

-55 -ti

-H I JO f , mcV

Рис.3- УоййЕькая плотность состоянии квазкчастичкнл Еозбузиеянк MíS) при т-4-2к для сеоазкь L:L-?-2.

Н (Е.д , Г I--1

оппсьгъает свойства поверхности-

Весозои кое-сппизнт А. определяет отношение яоли кпгакчслсж туккелирую-шгл из объема к ;лз поэеог.кесск. Пополнительно ка гркнпа:-: телк увеличиваются, "тс'и.

учесть возникновение связанного состояния ле "ена на гвакксг объемной ноли С51 ■ Путем полбора параметров достигается согласна с эког.ерш-.ектзлькннн характескзт;цса,и:: (табл. 1/.

Таблица N1

Параметры, использованные в пробной суккщ-и Н-А!^* (1 -АЖь прк моделировании туннельной плотности состоя:-:кг ксе! у ксслеловакнкч образцов BiSrCaCuO-.pt.

Образец ь НЭЗ Д 1 г мэз мзЗ I , л НЭЕ А г., СИ Увеличение анллитуль: д -пиков,

Б_'5Н-! (ПОЛК-) г-2- 1:2 15-0 16. 5 г- 5 0. 4 С. 35 28. 0 30

ьа-с-г (кокс-) г: г: 1: С 15. 4 15. с 3. 3 0. 6 о. 30 ?5 30

(поли-) 2:2:2:3 23. 5 27-0 7-0 г.о 0- 20 42- 5 •3-е

определена зволюикя плотности состоянии с текпеь^туртп-расчетные ¿¡/йУ-хггактери.сткк:: нзнолятсл в лороаек согласии с зкелерикеятальн^м;; задать ло температур. близких к критической. Наао отчетит-ь. что наличие "молена" на ВАХ контактов -га прг.суствия К.-слоЯ: лаэт осоеенс-сть к? ларактерястинал как раз в теп кесте, г-яг должны Кс.5лйлатс.~ соебеностн Фснонного спектра. Для оояарукепкл -гепонны:: осоСекостай нгоахоЕЯко использовать чистые 5--- Е--контакты, т- з. кес5:<ся::но зссгапоЕ'л:ь св-ёрхпрозодяшие свойств* поверхности БТСП аопелькптзль-юп сбслссткоп.

Рис. 4- й1/й"-:с?.г-ак:гшсг>:ки при разных температурах Т'-Т-;™С = 76К) у контакта на иш:ротуе;аше .образец ЫЬ-го-

"ЛАВА Д5йОСЕЕ1Д2ЕН т.осЕе'лена исследовании температурной зависимости щелевого параметра, ьля этой аели наиболее улобны БАХ с минимальным разшгтиеи шалевой особексстк. что поззодяет опселелял расстояние мехлу локальными пиками на ликаническои прозолиместк проследить достаточно точно изменение щелк с температурой ;рис.4).

Бало о5кару^ено, что с уазличекизк тсипеоатуск пики на динамическаи прсеоликасти "замирают", т.е. умекзаетсл только их амплитуда и окп перестают смешатся :: ста аномалия

получила объяснение е рамка:»: молелн Лапнса- Расчет ¡лм\'-хапактеристик при температурах вплоть ло Т~ пооволился, ? соноааон. ллп анализа тек.пературкил зависимостей расстоа:»;:?.

мк.^лу г:;;.-;гни лпнгмическоп проболикосгл и акг.лкту ль-: зткх пиков, отсчитанной от урс-бня ';.-'Нг.- Выполненные расчета показали, что в соответствии с зкспери«ектгльу.н.ни лаккыкп зависимость '^(Т) выхолит на насыщение вблизи Т0, гле зелнчпна сели стакозитсл олного пор.члка с параметром размытия Г.

Рис. S- Тегапратуркая оа-ксккостъ ue.-.ssoro параметра д з пр;шеле:-:кш: координатах у образцов Bi-Sr-Ca-Cu-O: ?ь. сплошная линия проверена ло теории ?КШ.

»1

>

'1

i Д ( о ) / » it » « i 0.6

И

&'е г

I

3/77

ИР

,/ii

I

i

♦ - ISC? j о - tc.CíO i ...-Я» i з.с - гзс^а | i

ж ч - I i

«

4.«

Рис. 5. Зависимость нелев^ге параметра -s ;о> <Т—OK} er •:e:ití!4"?ckok тейпе оатуь: Тс у быс он g те мпе&ату oivùy.

СЕ сРХПРСЕО 05 •

Таким образом, для надежного определения слзл/ет

отбирать г/.У. контактов с миникалькнк разммтиьк пзлгдс-я структур«. ?• г. а минимальных значение:-: Г- Значения '•>'г,,т в области насьлдения не нага:-: тс силу в? зеличик:' еелевого параметр?.. та.-: что я:-: следует исключить г.з даль-.?е»е;его Ьаснотренкл

Температурная зависимость амплитудь: пиков Л;-г (Г). расчитанная в раннад модели Лаикса также калодится в удовлетворительном согла^'.п: с зксг.зркнантом. Точность с прел--деле к-.! л ?с из текг.ературкон оазислмссти Лк(Т> сост'абля°т --2У-- Учитывая неоднородность сугестггюдд'.д отрезков ЗТСП, яаккча метод определения ?= в контакте следует признать гдкнствено возможным 5 настоящее время.

Установлено, что кемсг величиной Д!0)• определенного из БАХ туннельных контактов ка базе ЗТСП и критической температуре?. тс б контакте существует однозначная связь: яг:: совпадении у размыл образцов ¿(01 совпадают к коигич^скме температуры, при увеличена Л(0) прспоспиокально (в нсозок приближении) возрастает тс.

Тендературн^е зависимости шалевого параметра Д(Т) в приведены;. координата::. долученньге для ряда образков приведены на рис. сплошная линия соответствует Формальной тс-ории ЗКП-

Ка рис- 5 приведена сзодная зависимость д(0! от критическое температуры Тс для наиболее хсрозо изученккт. ЗТСП материалов. включал данные для висмутовмд

металлооксидов, полученкие в настоядэп раооте. Ь дзрвом доиблз^г зависимость имеет ликейния характер, причем; 2-(С;\кТ~ = 6. 2Ю- 6-

III. ЕЫБОЛ;:

Цглученв: городо воспроизводящиеся БАХ контакте» ка кнкретргпике в образцах Б^ЗгСаСиОР^ 1: 2:2:2:3-

вгзы) с четко вкроенной ш.елевои структурой, лоззолдешеи определить с достаточной точностью величину селевого параметра ^ в широком температурном интернале вплоть до 7С. 2. Гю нагактзрньк признакам ЗА,;: !! "колено" в сЗлазти целевого смешения 2) выход на омическую зависимость

У'Уз во всем температурной интервале, 3! сильное размытие ВАХ при сувеолеею; снесениях, -исследованные контакт;-: нозно отнести :: 3-Н-!-«-3-т::ду.

21-подь:?ко иодёлкрозаки--- туннельной плотности состоянии кг-азичастичлк:-: еезеухдении для ряда исслелсзаннин контактов пан пои Т--4. 2К, так к а генг.еоатурнок иктеозале 4-2КТР. 4- Установлено. что при справедливости S-U-!-H-S-модели контакта редукция пзлгзого параметра з лсипозерхпоптнои области криогенного скола не поенигает ( ; О 15 5 и. а воеу.я хиэн;: кзазичгсглчнкх зозбухденик з тонкой пг-нпсзсрхксстнсн слое т_сз состсзляат <0-1'0-2) от сеъемного времени жизни "ос-

5. Устанозлеко. что тенлеоатурпая зависимость ееленгг-о параметра ДСП у чистых Оа: образцов SiSrCaCuO?» sosero опксьгзазтся Нормальной твотжа BKS.

6- Установлено, что зазпсикость пелэзсгс параметра Д(О! от крити^ескси тенпеаатурд: Тс у исслелозакньсд oioasnos пнгчт лкнеяккж характер ~с-розо согласуется с анолсгнч:-Тх<~чк

зависимостями для ВТСП других классов (2Д<0; ,'кТс=-&- 2íO- 5¡ ■

Основное содержание лиос-ртапки с достаточное полнотой опузликозгкс з следующих Работах:

' • Бягкят а. 5-, Saarns S. л., леонкя Л- и-, ледяг И- 3-, Пзгзоз Л- К. Пономарев Г-, Рахянов J. Т., Се туп в ти- А'.. Су л ял ов а. М- 3., Ттяа;:ун А-3- туннельный з<53ект в контактах на кикротрегине з 3i-Sr-Ca-Cu-Q:?ь. // î>Ff. - sçgi. -Т. вып. 7. -С. 802-550.

2- ¿■зоне.: .Ï. И., Пгл.кш И. Б., Летроз Z-Е-, üoxohzdss S-Г-, Ргххнов хг., С г гулл г;:. , Суханова-К- 3-, Тс:-.нвку:~; А- 5. Температурная завпсиность шелезого параметра з Ei-3r-Cc.-Cu-

// Письма Е ХТФ. -1ÇQ1, -Т, î 1', übCI- Ç. -С. 27-34-?• L- Í-Lscnyux, !î- V- PedyzsZ; Э- К- Pstrov, 1С- Ssiüvr^iíij. investigation of single ïar'.Kls fennel ms in BiPtSrCbCuf4 (2:2: : 2- a.rv4 2:2:2:3- Pr.ases). ?roc. Fir-st irstoi-nat tonal Cor.f er-sr.:e on rsui-.-Cantact 5¡-.£ctr.~s.ropy. -ПЬгг'лот, UKralne • 4-!0 Sepisteer ! 951.

4. f.V-Ftays-sn, В. X. Feirov. Гл. G- Ponorarev, л- Г-Inrlüence oí finite liíe time oí ?гмг>гг*.1:1 er. !-V-ch - г ас t en = - i с s of ог!-;К Jnr.et icn car-eá or. MSh-Tc super; ог.й-а-гого- rt-oc- First international Cor.íer-ence on Point.-Cor.-act Spestroaeopy. -DutKjy. Ukp&ine. 4- !0 Scpta.T-.ber 19 = 1.

s. nasss H.s, r.ezzcs jz, k, nohdhz?ss h. r, psxznos x- t, Csrynarx- /:. cyzzsiosa. K-B- i'sc.nezosuKUs Teanepar/r-KDi-:

3a3v.0kmdcra ¡na.iescro napastetda 3 5ij. 5Pi>(i.,sHr-~C£.2~^30lo' npsnpvihr Krv H- 7 /1591.

£•• kodc3hj:z ti., jlscssx j7. , nszss h- £■, 5e?pc3 k., UCXOHZ.2S3 .?■ r., PantYCB ■ .1". r., Csrynacn. A"., CysazDSa.M. 3. , Texnszys A■ 5- 3o7i~xar:n5dhks a c a:-: r e p k c t e; m kpktsxtob :-:a KEtDDTPesias £ Bi-Si—Ca-Cv-O: HPSnPEET MTT N-9 / i?S L 7- JleoJl- '/.., X. 3., nsTzcs Z-K., noi:ot<s.ue3 .7. F.,

PZXHHC-3 X- T- > CiTi'l~2Tj£-A-, C-yZSjCOSu- A'- £■ I TSHHoSyii TcKr.'er.arypHax sas;iCiiMcarb esesscro napancTpa s Si-Sr-C^-Cu-0;?i>. npenPKHT HIY R- IS /1391.

S- sazsz 2. ustp03 2■ k. jlckdhid=z .7. r. fzxiikop x■ t, cstsitr.th. k, cyjzzzosz-m-3- TeHnepaiypHaH aaBHCiiHGCTb ne-iesorc naaarietpa b 3i;. 5?i>O. SS-^C-Z-'-^IO' ^ Cbbpzhpobojikmootb: owsHKa, xiiKHS, T2XH5C-:a.-19 9'. - T. 4.' N. 11. -c. 2123-2132-s. Kopobhhz s- r>., j!eo:-jqk ' fl. h., ne££3 m- 5-, Be rdos 2. k., nozoKZDSS B- . Pa.XH.H03 z. T., Ce rrnz t;t- A'-, Cysrzi.-oss- .¥■ 3-, Tasxap.yE A■ S. onpsaejiehhs • 'aheprstsneckor esjih ■ b

bij-xpbrsrgca^cusoj; c "acHcabs tvkhsji i- k o h cuektdccxonkii. // cbsezotg202hh0ct!>:®}i3KXa. xkhjm. tsxhkxa. - 1991. - j. -i, r. 11. -c-2133-2143.

Jinrspar/pa:

1. Bafinordz J. 6. ■ Ku.1 ler- X. A- // 2- P>.vs. B. - 1SB&- -64, H2. -p. 139.

2,- fCJiyQoB A. A. . KViiPHP.H05 K. & // K3Ti. -1SS6. -9-5. -i- -C. '¡4203- Dmes C- n. ai.// Piirs-Icsv. Lett.-1S7S--41.K21.-P. 15054- van Bentirr. ?. J. H- fit- ai- // Ptvsios. C--196 5--153-155. P-1713-

5- Visira S-. J. C- // ?hYs. aev. 3--1355.-40. 16. p. 11403.

S. urenaKKHii S- K 2B. // aircbMa ? "274. -1535. -4;. -C. 23. ?. Kcr-21 and J. et. ai.// ?i.ys. Esv. 3--19S7--35.-p. 835?. S. Scwel 1 J- K. // im TraJis-Ka?.. -15S«. -Z'.UZ- -p. ?5?.

9. Ge^BSs ?. J. : S3.1r.t-jarc.es 3- // PhY3. Lett. -IS53- -4- -p. 151

10. aiiseisro 3.7. =t. al.// ?r.ya.?.ev. 3.-I»®?--36. -P-8S70-il- Amnov ?.■ A- et. aU- // P^yaica. C- - 1 SO. -p. 5CS-