Влияние многофотонного поглощения на вынужденное рассеяние в обращении волного фронта эксимерного XeCL лазера тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

росскясхая лжадзмм кхук ИНСТИТУТ OlSStEK #язякк

Ж* щтшах дужоижоя гдх >si.)7s.st«ai.37g.a

КАРПОВ влхлкми? вогасовяч влияния мггого+отояяого поггощкяи* я» гааузджавоя мссхявхв я

оврацнго! волнового «гостя эхспхярного х«с1 ЯХ38Р» <01.04.21 - лаэервая физика)

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата фиэико - иагеиэтичесяих наух

научшш руководитель доктор фаз.- нат.наух коробкпв в.В.

Москва,1992

Работа выполнена о Институте общей физики РАН

Научный руководитель: доктор фиэнко-иатенатичесхих иаух в.в.Коробки».

Официальные оппоненты: доктор фмэихо-натеиатических наук Д.в.Власов,

хаидидат физико-катекатичесхих наук В.И.Ковалев.

Ведущая организация: Институт высоких температур РАН.

Защита состоится , " • 1993 Г. В А часов на

заседании Специализированного совета к 003.49.02 при Институте

общей физики РАН по адресу: 117942, г. Москва, В-333, ул. Вавилова, 38, Институт общей физики РАН.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института общей фиэихи РАН.

Автореферат разослан " " 199 г.

Отзывы об автореферате в одной экзенпляре, заверенные ученнк секретарей и скрепленные гербовой печатью, просин направлять по адресу: 117942, Москва В-333, ул Вавилова-38, ИОФ РАН.

Ученый секретарь Специализированного совета .

кандидат физико-натеиатичес«их наук .•>, / " ■ т.Ь. Вопя.»

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность текм

Вынужденное рассеяние (ВР) света, обнаруженное лосле создания первых лазеров, находит широко» применение в научных исследованиях и практических приложениях. 3 связи с этим изучение физических Механизмов ВР а различных областях спектрального диапазона представляет значительный интерес.

Однин из интересных приложения ВР является получение обращения волнового фронта (ОВФ).

ОН» при ВР исследовалось ранее преимущественно для ближнего кг и зидикого диапазонов.

Первые работы по изучение 05* в УФ диапазоне относятся » началу 80-х годов. Интерес х получение ОВФ в УФ диапазон« вья обусловлен перспективность» использования эхеннерныз лазеров длч индуцирования термоядерных реакций, ' обработки различных материалов и лазерной фотолитографии высокого разрешения [ 1. ?, 3, 4].

Обращение волнового фронта в УФ диапазона впервые £ыло продемонстрировано при использовании четвертой гармоники М(1:УАС лаэера (X ■ 266р ни) в экспериментах по зарожденной}' четырехволновону смешению [5] в некоторых жидкостях. Полученный при этом коэффициент отражения от ОВФ-зеркала не превышал 0,14.

В последусщкх работах [1-3, 6, 7] з качестве источников у* излучения применялись эксииерныа лазеры на галоганидах инертных газов АгГ (А =■ 193 ни), КгР (А - 248 нм), ХеС1 (X - 308 нм), ХеГ (X = 351 нм). Было показано, что при использовании УФ излучения с интенсивностью > 10* Вт/снг и шириной спектра 1л> * 0,2 сн '

возможно получение обращения волнового фронта при БР назад в различных нелииеГшга: средах (сжатые газы, едкости, свэтоводы).

Некоторые результаты этих и других работ, полученные для гсксана, представлены в таблица Д. В третьей столбце этой таблицы приведены характерные значения интенсивноси I излучения накачки. В четвертом - измеренный значения сп&крального сдвига Я рассеянного пучка относительно накачки. В последней столбце даны физические механизма наблюдаемого в экспериментах ВР, предполагаемые авторани соотвотстоуощих работ.

В то же время известно [8], что бриллозновсхий спектральный сдвиг П| определяется выражчшиак:

0, « 2пи(ч/с)е1п(в/2) (1)

Таблица 1. Некоторыа результаты работ [1-3,6,7,9,10]. Гексан.

\,нм вт/си2 Я,ск 1 предложенный механизм ВР

изморен.

[1] 351 > 5-ю' 0,2 ВРМБ

[6] 248 > ю10 « 0,1 ВРМБ

12) 248 > 2-ю'° - 0,1 ВРИБ

[3] 193 - ю10 « 0,2 ВРМБ

[7] 308 > ю" < 0,15 ВРМБ

£9) 308 > ю,г 0,24 ВРМБ

[ю] 248 > ю" < 0,02 БТР (лин)

Таблиц» 2. Бриллгэновский сдвиг частоты ял* гексана. полученный из (1).

А,ни 1)в,си" 1 ВИЧ. (1)

193 0,49

248 0,41

308 0,33

351 0,30

Значения я случае рассеяния Назад (9 - т), вхчнсченныэ с помощьп (1) для некоторых длин волн, характерных длл эксккерных лазеров, приведены в таблице 2. Видно несоответствие этих величин с эхсперинентал^ьши результата»«, полученными для П( к (1-3,6,7,9).

в работе (10] в ткачестве кгханиэна вынужденного рассеяние излучения эксииерного КгГ (\ - 248 нн) лазера называлось вынужденное температурное рассеянив (ВТР) вследствие линейного поглощения лазерного излучения в среде.

Кроне того, в ряде работ [1.2,7,11] было обнаружено ухудшение качества ОВФ при ВРМБ при увеличении интенсивности волны накачки. Это такяе требует дополнительного изучения, поскольку качество ОВФ при ВРМБ а прозрачных средах должно улучоаться с росток интенсивности накачки ввиду прямой зависимости амплитуды гиперзвуковол волны от интенсивности накачки.

Цельр диссертации являлось исследование особенноствй вынужденного рассеяния и ОВФ излучения УФ диапазона и определение оптимальных для ОВФ параметров излучения зксимерного

лоСЬ лазера.

В диссертации Карпова В.5. решена задача выяснения фнэичесхих механизмов вынужденного рассеяния излучения У4 диапазона и определения диапазона интенсивности излучения эксинерного ХеСХ лазера, оптимального для получения ОВФ, а также сечения двухфотонного поглощения в гехсане на Л - 0,308 мкк.

Защищаемые положения диссертации

1. Эксикврная ХеС1 лазерная установка, обеслечиваоцая гянерацио на длине волны А - 0,308 икн одночастотного лазерного импульса с дифракционной расходимостью.

2. Существование эффекта изменения механизма вынужденного рассеяния от ВРМБ к двухфотонному ВТР при увеличении интенсивности излучения накачки, обусловленного двухфотоннии поглощением в нелинейной среде.

3. Существование эффекта ухудшения качества ОВФ при переходе 1-1 г ВРМБ к двухфотнному ВТР.

4. Возможность определения сечения двухфотонного поглощения ь нелинейной среде по порогу появления двухфотонного ВТР.

Научная новизна_и - практическая значимость полученннх

результатов заключается в следующем:

1. Экспериментально реализована и исследована эхснмерная ХеС1 лазерная установка, обеспечивающая генерацию на длине волнц л = 1>,30В мкм одночастотного лазерного импульса длительностью 8 не с дифракционной расходимостьо.

2. Впервые показано, что БТР света может обуславливаться не 1'олько линейным, но и многофотонным поглощением.

3. Впервые обнаружен и исследован эффект сиены механизма ЭР от ВРМБ * двухфотонному ВТР-2 при увеличении интенсивности накачки.

4. Впервые экспериментально показано, что качество ОВФ ухудшается при переходе от режима ВРМБ к двухфотонному BTP-Î.

5. Экспериментально определено сечение двухфогонногч. юглощвкия в гексане на длине волны Л - 9,308 мхи.

Результата работы могут найти применение а разработках, юпользуицих взаимодействие мощного лазерного излучения и аществом.

Достоверность выносимых на защиту результатов проведенных сследоваиий подтверждается их хорошим согласованием ¡, сследованияки, проведенными другими авторами.

Личный вклад автора

Все изложенные в диссертации новые научные реэульпты получены ячно Карповым В.5. или совместно с соавторами при его личлон частии.

Апробация результатов

Материалы, диссертации докладывались на семинарах Оделоь >лебаний, волновых явлений, когерентной и нелинейной оптики Ilot lH; сенинаре Университета XIT в Чикаго (США).а также на: • всесоюзной Конференции "0ВФ-8Э", г. Минск, 1S89;

международной Конференции "LASERS-83", США, 1989; международном Симпозиуме "Коротковолновые лазеры и их

приложения", г. Самарканд, 1990;

международной Конференции "КИНО-91", г. Санкт-Петербург, 1991;

- Обиеввропейсксй Конференции по оптике "ЕСО-4", Нидерланды,

1991.

Публикации

основные половения и результаты диссертации опубликованы s 12 печатных работех* ■

Структура и объен работа

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Работа изломив на 1.(7 страницах, содержит 19 рисунков н список литературы иэ »0 наименования.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность теки, сформулирована цель работы, показана научная и практическая значимость проведенных исследований, кратко изложено содержание и приведены защищаемые положения диссертации.

В первой главе диссертации дается храткиП обзор теории вынужденного рассеяния. Перечислены различные виды ВР, систенатизированиыа по физическому механизму возбуждения среды бегуцой интерференционной рашаткой, образованной полями накачки и рассеянной волны. Дается обзор работ, касающихся ВР и ОВФ излучения УФ диапазона. Обсуждаотся методы и излагаются основные результаты экспериментального исследования ОВФ излучения УФ диапазона за более чем 10-летнею историю этого вопроса. Рассматриваются основные свойства эффекта нарушения фазового

синхронизма в поглощающих средах.

Вторая глава посвящена описании экспериментальной установки, созданной для изучения ВР и ОВФ излучения эксимерного ХеСХ лазера (\ - 0,308 мхи).

Она построена по принципу задавший генератор (ЗГ) - усилители

Дается описание ЗГ, обеспечивавшего получений излучения высокого качества - с дифракционной расходимость» и у эк им спектром.

Сужение спектра в задающих генераторах, используеных в ранних работах по исследование ОВФ излучения экснмэрных лазеров, осуществлялось, как правило, с помощью дифракционных решеток.'Как известно, дифрахциоиные решетки характеризуются относительно большими оптическими потерями и ограниченной спектральной дисперсией, на позполяощей сузить спектр ЗГ до одночастотного режима. Поэтому в описываемом ЭГ сужение спектра осуществлялось при помощи интерференционных внутркрезонаторных элементов: спектрального селектора и эталона Фабри-Перо.

Описан и рассчитан спектральный селектор, служащий в качестве выходного зерхала ЗГ. Впервые такой селектор был предложен для сужения спектра Нй-УЛв лазера [12), характерной особенностью которого является большое ( » 1 мсек) время формирования излучения в резонаторе. Для электроразрядных эксимерных лазеров это время ограничено длительность» существования усиления, типичное значение которой составляет 20 нсек. Поэтому прямое применение оптической схемы работы [12) к эксииерному ХеС1 лазеру не привело к успеху. Однако установка в резонаторе дополнительного эталона Фабри-Перо, работающего на пропускание, позволило осуществить одночастотный режим генерации ЗГ с шириной

спектра 5-10~5 си"1 при длительности импульса 8 не.

Приведена схема экспериментальной установки и описание входящих в нее элементов, а также диагностической аппаратуры и нетодики намерений.

Основные параметры • иалучемия ЗГ, выходного усиленного лазерного пучка, е также излучения лазера ЭЛИ-91 в неселективнон режиме приведены & таблице 3.

Таблица 3. Параметры выходного лазерного излучения

ЭЛИ-91 ЗГ после усиления

яирииа спектра 15 СМ-' 5-Ю"1 си"' 5-ю"5 см"'

апертура 10x20 ММ2 в 1,6 КМ 8*10 нмг

расходимость 10-г рад 6-10~* рад 3-Ю-4 рад

длительность, ияпуль^а 20 НС 8 нс 8 нс

анергия 50 ИДЯ ' 50 икДж 3 кд*

длина волны 308 НМ 308 НИ 308 нм

В третьей главе дается описание методики экспериментов.

Приводится натоднха выбора нелинейной жидкости и кювет, в качестве основной нелинейной жидкости был выбран гексан, поскольку он был исследован в большинство предыдущих работ пс изучений ОВР излучения эксииерньш лазеров в жидкостях.

Дается подробное описание проводимых опытов.

Опыт их посвящен исследованию спектрального состава ВР-пучка от интенсивности излучения накачки в области нелинейного взаимодействия при постоянном полком инкременте усиления ВР. Это

достигалось измененном фокусного расстояния К линзы, фокусирующей усиленное лазерное излучение в косету с нелинейной жидкосгью Использовались линз» с Р - 11, 50 и 100 си.

В Опито Н2 изучалась зависимость спахтрального состава ВР-пучка от коэффициента лннеЯного погяоцеккя гексана при различии* ккгенсивносгях накачки.

В Опыте N3 определялись расходимости пучков: лазерного - по усилителя и ВР - пучка после усилителя.

Приводятся результата Опытов, гревующие теоретического анализа:

1. Наличие в спектре ВР-пучка при Г » 50 см двух комлоиепг: несмещенной (с точностью 0,02 си"') и стоксово смещенной на 0,33 сн-1 (для гексана).

2. Зависимость спектрального состава ВР-пучка от фокусного расстояния Г линзы :

2.1 Исчезновение при увеличении Р до 100 сн. несмещенной компоненты;

2.2 Исчезновение при уменьшении Р до 1.1 си смещенной компоненты.

3. Зависимость спектрального состава ВР-пучка от коэффициента линейного поглощения а гексана:

3.1. Исчезновение снащенной компоненты для Г « 50 и 100 см при увеличении а от 0,08 си~'до 0,17 см-1.

3.2. Появление несмещенной компоненты для ? « 100 си при увеличении а от 0,08 см"'до 0,17 си-'.

4. существенно« увеличение пространственного спектра ВР-пучха при уиеньвемни F от ICO см до 11 си.

В четвертой главе на основе рассчетоа величин полных ннкроментов дается теоретически® анализ возможности возбуждения различных типоо ВР. С учетом экспериментально измеренных величин спектральных сдвигов DP-пучка относительна накачки анализируются ВРМЗ, вынужденное рассеяние крипа линии Рэлея (ВРКР), втр-1 и ВТР-2.

Показывается невозможность возбуждения в данных экспериментальных условиях ВРКР и ВТР-1.

Поскольку келичнна полного инкремента усиления ВРМБ в гексана

при данных условиях равна' • *

(IGL)t* 31 ,

что превышает пороговое значение (25 • 30), а спектральный сдвиг íl - 0,33 см"', экспериментально определенный для стоксово снеценной компоненты s спахтре ВР-пучка, в точности соответствует теоретической величине для ВРШ> в гексане (см. табл.2) для х « 0,308 мкм, делается вывод, что смещенная спектральная компонента соответствует Ианделыятам - Бриллоэновскоку неханизму ВР.

Анализируется параметры ВТР-2 в гексане для различных значений коэффициента лилейного поглощения а и показывается, что возбуждение. ВТР-2 в гексане хроматографической чистоты (а -0,01 см"1) и химической чистоты (а » 0,046 см"') при учете только линейного поглощения невозможно. Вычисленная величина порогового для ВТР-2 значения коэффициента линейного поглощения составила » 0.1 см"1.

Поскольку единственным механизмом, способным в данных экспериментальных условиях привести к сбои ВРМБ является эффект нарушения фазового синхронизма (НФС) в поглощающих средах Г13 ], в работе исследованы свойства этого явления. .

Исследована зависимость критического для НФС при ВРМБ значения коэффициента линейного поглощения а^ от длины волны Л лазерного излучения. Обнаружено, что с уменьшением х возрастает т.е.

эффективность НФС падает. Показано, что такое поведение а^ связано с конкуренцией двух процессов - линейной зависимостью величины нелинейного приращения волнового вектора от модуля закого волнового вектора

&к - *-8с /2с ,

мл М1Г

л квадратичной зависниостьо ширины линии усиления при ВРМБ от А

Г, « чг - к2,

-де ч - модуль волнового вектора гиперзвуковой волны.

Рассчитано значение а для ВРМБ в гексане, которое для Л »-*р

7.308 мкм составило 0,1 см .

Поскольку для гексана хроматографической и химической чистоты < < ок(> , делается вывод о неэффективности НФС для этих жидкостей фи учете только линейного поглощения.

Поскольку для гексана следует ожидать двухфотонного поглощения ¡ля лазерного излучения с Л < 400 ни [14], сделано предположение г возможности влияния двухфотонного поглощения на развитие ВР.

Уравнение распространения волны в среде со слабым двухфотонным юглощением описывается выражением [15]:

Г(г) - - 10гг) , де 10» 1(0) - интенсивность при г - 0. Видно, что такой случай, :оответствувщий экспериментальный условиям настоящей рдёоти,

можно описать при лояоци коэффициента двухфотонного поглощения Lft, аналогичного коэффициенту лпнийкого поглощения, но зависящего от входной интенсивности волн«.

По экспериментально измеренному значонлю интенсивности наккчви, пороговому для появления ВТР-2 компоненты в спектре БР-пучха, сделана оценка коэффициента двухфотонного поглощения а гексана м К " 0,308 . ккн. Из згой величины, соотватствухэдай фокусируозай ямнэо о F ■ 50 он, сделаны оценхи коэффициентов двухфотонного поглощения и для других значений интенсивности, соответствующих линзам с Г » 11 и 100 см.

Показано, что коэффициент двухфотонного поглощения для F -11 си намного прааыааат в для HW, а для Р ~ loo с к он намного иеньое порогового' для ВТР-2 значения коэффициента линейного поглощения в гексана. Эти результаты согласуются с эксперикентадьно определенной в настоящей работе зависимостью спектрального состава ВР-пучка от величины Т.

Из полученной величины коэффициента двухфотонного поглощения сделана оценка сечения двухфотонного поглощения в жидком гексана для Я » 0,308 ккн, которая составила:

<гг - (2 * 1)• ю'^си'с.

Сделано предположение, что относительно малая величина может Сыть связана с тек, что конечный уровень в схеме двухфотонного поглощения в этой случае соответствует крылу линии поглощения■

Основные результаты экспериментов, полученные при разных интексивностях накачки 1(и коэффициентах линейного поглощения а предстньяоны в таблице 4. Нэ нее следует, что появление ВТР-2 -.компоненты для F в 100 си, когда двухфотонное поглощение

Таблица 4. Механизмы вынужденного рассеяния свет*. Гексан,,3 08 мхи.

?, см ■Ги,Вт/смг Механизм ВР ' для а 1 си' } |

0,01-0,046 0,08 0,17 |

100 2,5-Ю8 ВРМБ ВРМБ ВТР |

50 109 ВРМБ+ВТР ВРЯБ+ВГР ВТР |

11 - 10,в ВТР ВТР втг- |

незначительно, происходит при 0,08 си~'< а < 0,17 ск"'. что соответствует сделанной выше теоретической оценхе пороговой дг.ч ЗТР-2 величины коэффициента линейного поглощения. С дру» с в гторона, отсуствие ВРМБ-компоненты при а « 0,17 си-' и ее налнчм«' три а » 0,08 си-1 соответствует сделанных выводам об »ффехтивкости нарушения фазового синхронизма при а > 0.1 см"'.

Для модели лазерного пучка с гауссовым распеделеии..!« 1нтенсивк0сти по радиусу показано, что НФС из-за двухфотонкогс юглощения должно приводить к сбоа ЕРНБ при уменьшении Р, з к рем* как двухфотонное ВТР-2 может иметь место при любок К.

Показано, что наблюдаемое в экспериментах ухудшение качества ВФ при увеличении интенсивности накачхи а области нелинейксг-, заммодейгтвня может быть обусловлено двумя причинами скажениек . области существования усиления для ВР' вследцгви^ аруиения фазового синхронизма и пространственно неоднородной аэовой модуляцией излучения вследствие иагрезе среды, вызванного зухфотоннык поглощением.

Показано, что самофокусировка не должка оказывать влияния

результаты экопорииантоз в условиях данной работы.

Наинсаны уравнения распространения волны накачки и ВТР-2 водь >• четом линейного и двухфотонного поглоцания.

й заклсчении диссертации сформулированы

основные результаты работы:

1. Создана эхеинарная Х®С1 лазерная установка, обеспечивающая генерацио на длине волни X - 0,308 нкм одночастоткого лазерного икпуяьса с дифракционной расходимость».

2. Установлено,' что при изменении интенсивности излучения из-за двухсотенного ■поглощения в нелинейной жидкости меняется механизм вииуэденного. рассеяния. При увеличении интенсивности режим ВРИБ сменяется на двухфотонное ВТР. Смена обусловлена наруоениан фазового синхрониэна вследствие двухфотонного поглощения.

Показано, что качество 03Ф выше при использовании режина ВРИБ по сравнонио с двухфотоннш« ВТР.

4. Определено сеченне двухфотонного поглощения гоксаяа на длине водны Л - 0,308 кхм.

Б заключение делается замечание, что возбуждение ВТР-2, обусловленного кногофотонных поглощенней, очевидно, имеет отновенна на тояьхо к УФ диапазону спектра и к конкретный жидкостям, £,, как и любой другой тип БР, носит самый общий характер.

Основные результаты работы опубликованы в следующих статьях!

1. Карпов В.Б., Хнязсв 11.Н., Коробкин В.В. , Набойченко а.К. ступенчатый нногопроходный ХеС1 лазер с овФ-зеркалом.// Труды 2-оЯ Всесоозной конференци "ОВФ-89". Минск! Институт Физики АН БССР. 1990. С. 245-249.

2. Бункнн М.4>., Карпов В.Б. Оптическая казитаци* прозрачных жидхоствЯ при широкополосной лазерной облучении.// Писька в ЯЭТФ, Т.52 (1990), вып. 1, сгр. 569-673.

3. Карпов В.Б, Набойченко Д.К. Исследование оптических схем кногокаскадных эксикерных (XeCl) лазеров.// Труды ИОФАН, т. 41 (1992).

4. Karpov V.B., Kniazev I.N., Korobkin V.V., Naboichenko А.К. Multistage exciner syaten "CACTUS" with PC mirror and pulse length transformer, short wavelength lasers and their applications. Nova Science Publisher Inc. NY.USA. 1991. PP.391-399.

5. Karpov V.B., Knyasev I.H., Korobkin V.V., Prokhorov A.M. Exclaer XeCl laser with narrowband output spectrum.^v Proc. Int. СолГ. MLASERS-S9". OSA. STS PRESS. VA. 1990. pp. 325-329

6. Karpov V.B., Korobkin V.V., Dolgolenko D,A. Multistage excimer XeCl laser installation and sone Investigations of stimulated scattering irs liquids.^v Proc. Int. Conf. "ECO-4",The Hague, Netherlands, 1991.

7. Карпов В.Б., Коробкин В.В., Долголекко Д. А. Обращение волнового фронта излучения эксииерного Xecl лазера.// Квантовая Электроника, т.18, No 11 (1991), 135С-1353,

8. Karpov V.B., Korobkin V.V. DolgolenKo D.A. Phase conjugation

->£ axci*er XeCl radiation by different kind» of stimulated scattering./у Phys. Lett. A. 158 (1991), pp. 350-356, ' харпсв 8.Б., Короб кин B.8., Долголенхо S.A. Влияние лного<}ого»шого поглощения на вынужденное рассеяние и ибрамни* волнового фронта./V Изв. РАН, сер. Физич,, Но.в.

: iCarpov V.B. , Korobtein V.V., Oolgolenko D.A.. Influence of aultiphoton absorption on »tivulated scattering and phase son juration of exciser XeCl laser radiation.//' Proc. spic, 1992 ,

!>. Xarpov V.B., XorobXin V.V. Dolgolenko D.A, Phase synchronisa breadown and phase conjugation quality deterioration caused ay aultiph'iton absorption of radiation in nonlinear oediun.,'/ Ггоп. Int. Conf. "La»er»-9i*, San Diego, USA.

U. Карпов Г--Б., Коробкин В.В., Долголенхо Д.А. Изменение механизма вынужденного рассеяния и качества ОВФ под влиянием киогофотоиного поглоцения./v Русский оптический Журнал, Ко 9 <1992).

Список еитературы

Statkine H,. Bijio I.J., feldman B.J. and fisher R.A. Efficient phase conjugation of an ultraviolet XeF laser beam by stioulated Brillouin scattering.// Optics Letters (1982), V.7, Ho.}, pp.108 - 110. 2, '»oweс M.С. KrF laear amplifier with phase-conjugate brillouin reflectors;// Optics Letters (1982), v. 7, No.9, pp. 423-425. j. Cowar M.C. Phase conjugation at 193 nn.// Optics Letters (19ЙЭ), V.3, Ho.2, pp. 70 - 72.

4, Баранов В.Ю., Борисов В.И., Степанов Ю.Ю. Эяактроразрш,ныь эхснмерные лазеры на галогенидах инертных газо», " -Знергоатокиздат, 1988.

5. Feldman B.J. , Fishor R.A. and Shapiro S.b,. // Optic» Letterr (1991), v.6, p.84-86.

«. Cover M.C., Caro R.C. KrF laser with a phaee-con j-ujei Brillouin airror.// Optics Letter« (1982), v. 7, »0.4, pp.162 - 164.

7. Araandillo E., Proch D. Highly efficient, high-duality phase-conjugate reflection at 308 na using «tiiculateil Brillouir. ecattering.// Optic» letter» (1983), v.«. He.10, pp. 523 -525.

8. Старунов B.C., Фабелинсхнй И.JI. Вынужденное рессеннн» Мандельвтаиа-Бриллюэна и вынужденно« энтропийное (температурное) рассеяние.// УФК (19«9), т. 98, Но.З, с. 441« 449.

9. Алинпиев С.С., Букреев B.C., Вартапетов С.К. и др. сужрние спектра и ОВФ излучения ХеС1 лазера.// Краткие сообщения пс. физике ФИАН СССР. (1989), No.12, С. 11-13.

Ю. Алинпиев С.С., Букреев B.C., Вартапетов С.К. и др. Сужение спектра и ОВФ излучения эссииерного KrF лазера.// Квангойая электроника (1991), т. 18. No.l, с. 89-91.

11. Davis G.M., Gower И.С. Stimulated Erilouin scattering of d KrF laser.// IEEE Journ. of Quantum Electronics (1991), v. 27, Мо.З, pp. 496-501.

12. Егоров А.Л., Коробкин В.В., Серов Р.В. Одночастотный лазер на иеодимезом стекле, работающий в реишна нодуляиии добротности.// Квантовая Электроника (1975), т- 2, с. 51 <-

13. Григорьев С.Ф., Заскалько О.П., Кузьмин В.В. Особенности ВРМБ в поглоцасчих средах.// ЖЭТ*. (1987),т. 92, No.4, с. 1246-1255.

14. Gordon A.J., Ford R.A. The Chemist's Companion.- John Wiley £ Sons. Inc. 1972.

15. Шен И.?. Принципы нелинейной оптики. - М: Мир. 1989.