Влияние термообработки на необратимые изменения свойств аморфных магнитных металлических сплавов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.ВЛОМОНОСОВА

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

На правах рукописи

УДК539.213.2;537.622

Докукин Максим Евгеньевич

ВЛИЯНИЕ ТЕРМООБРАБОТКИ НА НЕОБРАТИМЫЕ ИЗМЕНЕНИЯ СВОЙСТВ АМОРФНЫХ МАГНИТНЫХ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ СПЛАВОВ

Специальность 01.04.07 - физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

МОСКВА 2004

Работа выполнена на кафедре нейтронографии и кафедре магнетизма физического факультета Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова.

Защита состоится 17 июня 2004г. в (Ь час. ЪО мин, на заседании диссертационного совета К 501.001.02 в МГУ им. М.В. Ломоносова по адресу: 119992, Москва, Ленинские горы, МГУ, физический факультет, аудитория СМ? А .

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физического факультета МГУ им. М.В. Ломоносова.

Автореферат разослан /3- 2004 г.

Ученый секретарь диссертационного совета К 501.001.02

Научные руководители:

доктор физико-математических наук профессор Аксенов Виктор Лазаревич, кандидат физико-математических наук доцент Перов Николай Сергеевич доктор физико-математических наук, профессор Кацнельсон Альберт Анатольевич,

Официальные оппоненты:

кандидат технических наук Рыжиков Илья Анатольевич

Ведущая организация:

Институт металлургии и металловедения им. А.А. Байкова, г. Москва

МГУ им. М.В. Ломоносова, к.ф.-м.н.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ АКТУАЛЬНОСТЬ ТЕМЫ

Одним из актуальных направлений современной физики является изучение структуры и свойств неупорядоченных конденсированных сред (НКС). К НКС относятся тела с аморфной структурой, в частности, аморфные металлические сплавы (АМС) и аморфные магнитные металлические сплавы (АММС). Несмотря на то, что за последние несколько десятков лет изучению НКС было посвящено большое число работ, до сих пор возникает множество новых проблем и вопросов, связанных с их свойствами. Основной интерес к АММС связан, прежде всего, с тем, что аморфные сплавы являются довольно необычными объектами, и их изучение расширяет представления физики конденсированных сред и дает уникальную возможность изучать неупорядоченные системы в твердом состоянии. С практической точки зрения повышенный интерес к АМС обусловлен сочетанием в них уникальных физических свойств. Некоторые АМС, проявляя очень хорошие магнитные свойства, одновременно обладают высокими механическими показателями. Так, магнитномягкие АМС (на основе ферромагнитных компонентов) имеют лучшие магнитные характеристики, чем пермаллои, и одновременно являются механически более прочными. Температурный коэффициент электрического сопротивления АМС может быть близок к нулю в широком интервале температур, а коррозионные свойства аморфных сплавов на основе железа с меньшими добавками хрома значительно выше, чем у нержавеющей стали в кристаллическом состоянии. Применение аморфных материалов в современных нанотехнологиях позволяет добиться уникальных физических характеристик, которые почти невозможно достичь, применяя только материалы с кристаллической структурой.

На сегодняшний день известно, что все свойства аморфных сплавов зависят от условий их получения и последующей обработки. Внешние воздействия, такие как облучение частицами различной природы и отжиг при температурах значительно ниже температуры кристаллизации Тс (низкотемпературный отжиг), приводят к изменению электропроводности, намагниченности, механических характеристик и

2 РОС ПДЦ^ОИЛ«".Ь!1А*

др. [1]. Существует еще один тип температурных воздействий, исследования которого были начаты лишь в последнее время - это криообработка (КО) (многочасовая закалка образцов при температуре кипения азота) [2, 3]. Такой вид обработки, приводя к изменению макроскопических свойств АММС, также повышает временную и температурную стабильность сплавов, что весьма важно с точки зрения практических приложений.

В связи с этим представляет интерес изучение поведения аморфных сплавов, как при повышенных, так и при пониженных температурах, тем более, что остаются открытыми вопросы о механизмах влияния внешних факторов на магнитные и механические свойства аморфных сплавов. Структурно чувствительные свойства АМС определяются, в том числе, и дефектами аморфной структуры, поэтому исследование поведения дефектов в АМС при различных воздействиях является одной из приоритетных на сегодняшний день задач.

В последнее время в АММС был обнаружен ряд новых эффектов в области высоких частот, в частности, гигантский магнитный импеданс (ГМИ). Линейная зависимость эффекта ГМИ от внешнего поля, а также его чувствительность к внешнему магнитному полю очень важны при изготовлении магнитных сенсоров для научного и промышленного применения. Поэтому улучшение этих свойств также представляет интерес для современной промышленности.

ЦЕЛЬ РАБОТЫ

Целью настоящей работы является исследование изменения магнитных, импедансных и структурных свойств АММС в результате различных температурных воздействий, включая криообработку. В качества объекта исследований были выбраны сплавы на основе Fe, FeCo, FeNi, FeCuNb и CoFe. Для достижения цели работы были поставлены следующие задачи: 1. Получение экспериментальных зависимостей изменения магнитных, структурных и импедансных свойств от термообработки различной продолжительности.

2. Создание методики проведения нейтронного эксперимента для исследования структурных изменений в АММС, происходящих в результате криообработки.

3. Разработка теоретической модели • изменений, происходящих в аморфных магнитных металлических сплавах при криообработке.

4. Оценка структурных изменений на основе разработанной модели и сравнение результатов моделирования с экспериментальными данными.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА

Научная новизна работы состоит в следующем:

• Проведены систематические исследования изменений статических и высокочастотных магнитных свойств аморфных магнитных металлических сплавов, происходящих в результате криообработки.

• Впервые обнаружено и исследовано изменение магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов, происходящее после криообработки.

• Предложена модель, связывающая структурные изменения, возникающие в процессе криообработки, с изменением магнитных и магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов. Получены количественные оценки релаксационных параметров АММС.

• Обнаружено, что структурные изменения в АММС происходят в процессе криообработки только в ближайшем координационном окружении.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЦЕННОСТЬ

Результаты, полученные в данной диссертации, могут стимулировать дальнейшие работы по усовершенствованию магнитных материалов для высокочастотных приложений и датчиков на основе аморфных магнитных металлических сплавов, так как проведенные исследования показали, что криообработка с успехом может применяться для улучшения магнитных и магнитоимпедансных свойств АММС. При этом, в процессе криообработки, на

поверхности образцов не происходит изменений структуры, таких как образование оксидных пленок и нанокристаллических фаз, как это происходит в случае отжига.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ, выносимые на защиту:

1. Показано, что криообработка аморфных магнитных металлических сплавов на основе Fe, FeCo, FeNi, FeCuNb и CoFe приводит к необратимым изменениям статических и высокочастотных магнитных свойств, таких как коэрцитивная сила, максимальная индукция и магнитная проницаемость.

2. Обнаружено, что криообработка, за счет изменения магнитной проницаемости, приводит к заметному увеличению эффекта магнитоимпеданса в АММС на частотах в диапазоне от 0.1 до 1 МГц.

3. Установлено, что в процессе криообработки в аморфных магнитных металлических сплавах происходят необратимые структурные изменения на расстояниях до 12А.

4. Предложена модель структурных релаксационных процессов в АММС, возникающих при резком охлаждении сплава, а также проведен анализ влияния этих процессов на магнитные и магнитоимпедансные свойства АММС.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ

Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на международных и всероссийских конференциях: XVII и XVIII Международных школах-семинарах «Новые магнитные материалы микроэлектроники», Москва (2000, 2002); Совещании по исследованиям на реакторе ИБР-2 Дубна, Россия (2002); Moscow International Symposium on Magnetism 2002, Moscow (2002); International Conference on Magnetism 2003, Rome (2003); Symposium on Magnetic Materials and Applications 2003, Daejeon, South Korea (2003); International Workshop on Nano Magnetic Materials 2004, Daejeon, South Korea (2004).

ПУБЛИКАЦИИ

Результаты работы опубликованы в 3-х статьях в реферируемых журналах, в трудах 2-х международных конференций и в 7-ми тезисах трудов международных конференций.

СТРУКТУРА И ОБЪЕМ ДИССЕРТАЦИИ

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, двух приложений и списка цитированной литературы. Общий объем работы 163 страницы машинописного текста, включая 49 рисунков, 5 таблиц и список цитируемой литературы из 166 наименований.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ -

Во введении обоснована актуальность рассматриваемой темы, сформулированы цели и задачи исследования, показана научная новизна и практическая ценность проведенных исследований.

В первой главе приведен обзор литературы, посвященной теоретическим моделям и экспериментальным исследованиям магнитных и структурных свойств АММС. Рассмотрены модели дефектов в аморфных системах и механизмы структурной релаксации АМС. Приведены описания магнитных свойств АММС и модели, связывающие их структурные и магнитные свойства. Также рассмотрено явление гигантского магнитоимпеданса в аморфных магнитных металлических сплавах.

Вторая глава посвящена описанию измерительных установок, методик исследований, исследуемых образцов, а также методов обработки данных эксперимента.

В разделе 2.1 приведено описание методик нейтронографических исследований, нейтронографических установок, реактора, а также методик обработки данных нейтронного эксперимента. Нейтронографические исследования проводились в Лаборатории нейтронной физики им И.М. Франка Объединенного института ядерных исследований в городе Дубна на нейтронном дифрактометре

ДН-2 [4]. Измерения неоднородностей с размерами свыше 40А проводились на дифрактометре малоуглового рассеяния ЮМО [5].

Методики измерения макроскопических магнитных и магнитоимпедансных свойств АММС, а также параметры соответствующих экспериментальных установок описаны в разделе 2.2. Измерения магнитостатических свойств проводились на вибрационном магнитометре, созданном на кафедре магнетизма физического факультета МГУ, а также на вибрационном магнитометре компании «Lake Shore». Для-измерения индукционным методом динамических параметров петель- гистерезиса применялись установка, созданная на кафедре магнетизма физического факультета МГУ и промышленная установка «IWATSU SY-8232» (Iwatsu Electric Co. LTD, Япония).

При исследовании магнитоимпедансных свойств образцов использовалась установка на основе серийного измерителя импеданса «НР4192А» (Hewlett Packard). Измерения проводились четырех-контактным методом на образцах прямоугольной формы.

Рентгеновские исследования проводились на установке «Siemens D-5000» (Германия). Измерения выполнялись при использовании медного анода (длина волны рентгеновского излучения Исследования изменения состава

по толщине лент были выполнены с помощью электронной Оже-спектроскопии. Прямой микроструктурный анализ образцов проводился с помощью

просвечивающего электронного микроскопа (раздел 2.3).

В разделе 2.4 приведено описание образцов, методик их получения и подготовки для измерений.

При выполнении настоящей работы нами были изготовлены образцы в виде лент следующих составов:

3. Fe4oNi4oB2o, Fe«Ni4oMo2Bl8, Fe40Ni4oBi6Si4, Fe^NiioPsBu.

При производстве был использован метод спиннингования из расплава.

Также были исследованы полученные из ЦНИИ «ЧерМет» и от компании Allied Signal Co. (Korea) образцы в виде лент сплавов Fe7jCuiNb4B3 jSi^.j, CoeeFe^, 5Sii5, FejgSisBn, FeTjjCmNbjSinjB,.

В третьей главе рассмотрены теоретические модели структурных релаксационных процессов в АММС (разделы 3.1-3.4). Предложена модель влияния резкого охлаждения на коэффициент самодиффузии дефектов в АММС и изменения скорости диффузии вакансий в АММС при криообработке (раздел 3.5). Описание процессов затухания механических колебаний в АММС при термоупругой деформации приведено в разделе 3.6. Приведена модель расчета коэрцитивной силы в АММС учитывающая дефекты (раздел 3.7).

В четвертой главе приведены оригинальные результаты по исследованию изменения магнитных, магнитоимпедансных и структурных свойств аморфных магнитных металлических сплавов при криообработке, а также проводится сравнение экспериментальных данных, с результатами модельных расчетов.

В разделе 4.1 изложены результаты исследования изменения магнитных свойств АММС после проведения криообработки. Эти исследования позволили заключить, что криообработка приводит к улучшению магнитных свойств, а именно, после криообработки происходит уменьшение коэрцитивной силы и увеличение максимальной индукции и реальной части магнитной проницаемости. Так, на рисунках 1 и 2 приведены зависимости коэрцитивной силы и максимальной индукции в частном цикле от значения амплитуды поля для образца Видно, что с увеличением продолжительности криообработки происходит уменьшение коэрцитивной силы и увеличение максимальной индукции в частных циклах гистерезиса.

Было получено, что с увеличением времени влияние продолжительности криообработки уменьшается и после определенного времени уже не приводит к заметным изменениям. На рисунке 3 приведена зависимость величины коэрцитивной силы от продолжительности криообработки для различного значения максимального магнитного поля в цикле.

Рисунок Г Зависимость величины', коэрцитивной силы от значения амплитуды магнитного поля в частных циклах гистерезиса для образца РевовСогогВиЗ^. Частота переменного • магнитного поля 100 Гц. Приведены данные для образцов - с различным временем. обработки.

Рисунок 2. Зависимость величины максимальной индукции от значения амплитуды магнитного поля в частных циклах гистерезиса для образца Ре^СогогВм^. Частота переменного магнитного поля 100 Гц. Приведены данные для образцов с различным временем обработки.

Рисунок 3. Зависимость величины коэрцитивной силы от продолжительности криообработки для различных значений амплитуды переменного магнитного поля в частных циклах гистерезиса для образца Fe60.jC020.2B 14815. Частота переменного магнитного поля 100 Гц..

На рисунке 4 представлены зависимости /¿. и - ц" от частоты внешнего магнитного поля для образца Ре4оЬП4оР8В12. Измерения проводились при частоте переменного магнитного поля 5-17 кГц. Приведены данные для необработанного образца и образца после 3-х часовой криообработки.

Из рисунка 4 видно, что криообработка ведет к росту величины тогда как величина практически не претерпевает изменений.

1600

1560 1520

4 8 12 16 20 4 8 12 16 20

Частота, кГц Частота, кГц

Рисунок 4. Зависимость величин ц' и ц" от частоты внешнего магнитного поля для образца РеадЫЦоР&Вю- Частота переменного магнитного поля 5-17 кГц. Приведены данные для образцов с 3-х часовым временем криообработки. N01 означает необработанный образец, СТЗ означает образец после 3-х часовой криообработки.

Измерения, представленные в разделе 4.2, показали, что проводимая криообработка оказывает сильное влияние на величину эффекта ГМИ в аморфных магнитных сплавах. Приведены данные экспериментальных исследований ГМИ для сплавов состава Fe73.5Cu1Nb3B9Si13.5-

На рисунке 5 приведена частотная зависимость изменения величины ГМИ для сплава Показано изменение относительной разницы величины

ГМИ между необработанным образцом и образцом, подвергнутым криообработке, с частотой переменного тока, текущего через образец. Максимальное внешнее магнитное поле в эксперименте составляло 110Э. Видно, что увеличение эффекта

ГМИ при увеличении времени криообработки стабилизируется. Максимальное изменение ГМИ для обработанных образцов происходит на низких частотах переменного тока.- Так, для» частоты, 100 кГц максимальное изменение наблюдаемого эффекта составило 50%, а при частоте ЮМгц - всего 4%.. При) дополнительном низкотемпературном отжиге образцов наблюдалось уменьшение влияния криообработки на импедансные свойства АММС.

Рисунок 5. Зависимость относительной разницы величины ГМИ эффекта между необработанным образцом и образцом, подвергнутым криообработке, от частоты переменного тока, текущего через образец. Состав образца РевиСсаиЗД,«. Д означает <ПЛ, СТ -образец подвергнутый криообработке, N¿1 — необработанный образец. Максимальное поле в эксперименте 110Э.

Частота, кГц.

В разделе 4.3 приведены данные рентгеновских и нейтронографических исследований изменения структуры аморфных сплавов, происходящего в процессе криообработки.

Рентгеновские исследования были проведены на всех образцах рассмотренных в данной работе. Было показано, что образцы, находящиеся после получения в аморфной фазе, в процессе криообработки не выявляли каких-либо сильных структурных изменений и появления кристаллических фаз.

Из-за наложенных на рентгеновскую дифракцию ограничений, применение только рентгеновских исследований часто не позволяет получить точной картины происходящего. Поэтому в данной диссертационной работе были проведены дополнительные исследования структуры АММС с помощью

нейтронографических методов. Были исследованы сплавы следующих составов: Ре^Сого гВмБи, Реуб.вМЬ.гВпгЗ!«.«. Ре78Си1Мэ4Вз.5811з.5 и Сок^В^и.

На рисунке 6 для образцов Fe60.sC020.2B 14815 приведены зависимости структурных факторов {¡¡(О)) от вектора рассеяния (О), полученные с помощью нейтронной дифрактометриич для необработанного' образца и. образца, подвергавшегося криообработке в течение 3.5 часов. Положение и ширина каждого пика рассчитывались с помощью функций Лоренца по методу наименьших квадратов. Были использованы модели как для независимого определения положения и ширины всех пиков, так и модели, когда одновременно использовались данные всех пиков. Наиболее точные результаты были получены для модели, одновременно учитывающей положения и ширины всех пиков. Для было найдено, что в обработанном образце происходит смещение положения пиков, соответствующих 1-й, 2-й и 3-ей координационным сферам, в сторону больших (2. Так, для 1-го пика сдвиг Д0=О.ОО6±О.ОО2 А"1, для 2-го пика: Д0=О-О14±О.ООЗ А'1 и для 3-го: Д£>=0.019+0.007 А'1. Сдвиг четвертого пика лежит в пределах ошибки. Позиции соответствующих пиков: 0 — 3.13 -первый пик, 5.21 -второй пик и 6.27 — третий пик. Для оценки ошибок определения параметров функции Лоренца в качестве весов использовались статистические ошибки спектров рассеяния от образца и ванадия.

3 образцов Ребо»Со2о.2В 14815. СТ 3.5Ь -

* образец, подвергавшийся

криообработке в течение 3.5 часов, N01—необработанный образец.

Рисунок 6. Зависимость структурных факторов от вектора рассеяния для

х

образец,

подвергавшийся

2 4 6 8 10 12 Вектор рассеяния 0x10"', пши

-1

Для образцов Ре6о.8Со2о.2Ви815 было обнаружено также изменение ширины 1-го и 2-го пиков. Ширина первого пика для необработанного - образца составила 3.129+0.002, а для обработанного 3.123+0.002. Для необработанного образца второй пик имеет ширину 1.45+0.02, а для обработанного 1.39+0.02.

Эти изменения показывают, что криообработка оказывает сильное влияние на ближайшее координационное окружение в АММС и приводит к уменьшению среднего интегрального межатомного расстояния в сплаве. Уменьшение ширины пиков говорит также о происходящем в образцах локальном упорядочении.

Было предположено, что неоднородности в АММС связаны с кластерами, имеющими плотность ниже средней, или так называемыми дефектами л-типа, то есть содержащими «свободный объем». Таким образом, при структурной релаксации происходит уменьшение межатомных расстояний, усредненных по всему образцу, что, в свою очередь, приводит к смещению максимумов функции 8(0). Это и было показано в эксперименте. В первом приближении относительное изменение межатомных расстояний для ближайших соседей было оценено из соотношения [6]:

= й^-КГ3 (1)

где V — объемная доля неоднородностей в образце.

Также была проведена оценка изменения межатомных расстояний ближайшего окружения ¿=0,05-5-0,6 нм. Из смещения положения пиков на зависимости 8(0) для обработанного и необработанного образцов была получена величина А£У~(2-5-4)х10'3. Подобное изменение межатомного расстояния наблюдалось и в случае, когда образцы подвергались низкотемпературному отжигу до 550К [6]. Таким образом, был сделан вывод, что криообработка, по-видимому, приводит к похожему на низкотемпературный отжиг релаксационному процессу в аморфных сплавах.

Также в данном разделе из экспериментальных данных были рассчитаны радиальные функции распределения (РФР) для образцов АММС. Анализ этих функций позволил более точно выявить структурные изменения, происходящие в

АММС после криообработки. Так, на рисунке 7 приведены зависимости для необработанного образца Ре«) «СоэдгВ 14815 и образца после криообработки в течение 3.5 часов. Радиальная функция распределения g(r) для многокомпонентного сплава представляет собой суперпозицию парциальных радиальных функций распределения для каждой пары компонент. Поэтому для 3-х и более компонентного сплава чаще всего возможно точно определить только первое окружение. Для образца РевовСоголВнЭ!} на рисунке 8 приведена относительная разность двух РФР. Видно, что основные изменения в структуре происходят на расстояниях до 8А. Атомная плотность на расстояниях до 2А увеличивается, а на отрезке от 2 до ЗА уменьшается.

Рисунок 7. Радиальная функция распределения для сплава вСого^В 14815. Приведены графики для необработанного образца и образца, обработанного при температуре 77 К в течении 3.5 часов.

Рисунок 8. Относительная разность радиальных функций распределения 0^(г)=£2(г)-£1(г)) для сплава РевоаСомгВ ц815. Здесь е!(г) и &(г) -

радиальные функции распределения для необработанного и обработанного образцов, соответственно.

Это говорит об увеличении числа атомов в ближайшем координационном окружении, и, следовательно, об уменьшении среднего межатомного расстояния, что было подтверждено результатами, полученными из зависимостей структурного фактора 5(0).

Похожие результаты были получены и для остальных сплавов. Так, для образцов сплава на рисунке 9 показана рассчитанная

относительная разность зависимостей РФР для этого сплава. Видно, что, как и в случае сплава Бе60 8Со2о2Б14815, после криообработки наблюдается изменение ближнего порядка в сплаве. Основные изменения наблюдаются на расстояниях до хотя небольшие изменения в РФР видны и до 12А. На расстояниях 0.5-1.5А атомная плотность для образца после криообработки выше, а на расстояниях 2 - 3 А ниже, чем для необработанного образца.

0,08

-0 08 —■—1—■—1—1—1—1—1—■—1—■—1—1— 0 2 А 6 8 10 12 14

Рисунок 9. Относительная разность радиальных функций распределения (Дг(0=&(1Н1(г)) для сплава Ретб^МиВц^л. Здесь ё^г) и &(г) -

радиальные функции распределения для необработанного и обработанного образцов, соответственно.

<1,10"1пт

Во всех образцах изменения были отмечены на расстояниях менее причем основное изменение происходило на расстояниях до 4-5 А.

На основе такого изменения магнитных и структурных свойств был сделан вывод, что в аморфных сплавах при криообработке происходит релаксация напряжений и уменьшение количества локальных дефектов.

В разделе 4.3.3 представлены результаты структурных малоугловых нейтронных исследований, проведенных с целью определения' параметров кластеров, возникающих в структуре образцов. Были исследованы образцы сплавов Ре76 8№, 2В)3 8 и Со66Ре4В1з81и.

Кривые малоуглового рассеяния, полученные для необработанного образца СОббРе4Ви8115 и образца после 3-х часовой криообработки, представлены на рисунке 10. Видно, что интенсивности малоуглового рассеяния для необработанного > и обработанного образцов практически не отличаются. Это свидетельствует о том, что в процессе криообработки не происходит изменений и появления неоднородностей в диапазоне от 30 до

Рисунок 10. Зависимость интенсивности рассеяния от переданного импульса для образцов СомРе^Б^. Приведены зависимости для необработанного образца и образца после криообработки в течение 3 часов.

Данные малоуглового рассеяния, полученные на образце Ре7б8№1.2В13 28!8 8> также показывают отсутствие изменений в диапазоне от 30 до На основании

этих данных был сделан вывод, что в АММС в процессе криообработки не происходит структурных изменений на расстояниях порядка

Результаты анализа состава образцов с помощью Оже-спектроскопии представлены в разделе 4.3.4. Было показано, что данные исследования не выявили изменения относительных концентраций в приповерхностных слоях образцов АММС после криообработки. Также не было обнаружено захвата образцами атомов азота в процессе криообработки.

В разделе 4.3.5 приведены результаты исследования влияния отжига на магнитные свойства АММС. Показано, что отжиг также приводит к улучшению магнитных свойств АММС, но при этом в процессе отжига на поверхности образцов появляется оксидный слой, который при увеличении времени или температуры отжига может ухудшить как магнитные, так и механические свойства АММС.

В разделах 4.4.1.-4.4.4 рассмотрена предложенная автором модель изменений, происходящих в аморфных сплавах в процессе криообработки. Данная модель основана на релаксационных изменениях, происходящих в АММС в процессе криообработки.

Коэффициент диффузии Б может быть выражен через микроскопические характеристики атомных перескоков [7]:

Я = Я0ехр[-(^+Я/)/*г], (2)

где - вероятность перескока вакансии, - межатомное расстояние,

- энергия движения вакансий. Сумма энергий вакансии называется

энергией самодиффузии Например, для двух и более компонентного

аморфного сплава коэффициент самодиффузии находится в диапазоне от 10'м-г-10'19см2/сек [8].

В соответствии с формулируемым в физическом материаловедении первым законом Фика и формулой Смолуховского можно записать уравнения для концентрации точечных дефектов [7]. Система балансных уравнений для дефектов типа вакансий и межузлий имеет вид:

= - Шу.7/г,0 -//ДС((г,/)С,(г,0 - (3)

где - скорость генерации точечных дефектов - обозначает дефекты

типа вакансии или межузельного атома), Щ = - сумма сил стоков типа д для дефектов типа и, - число стоков типа д для дефектов типа _/, С(г,/) -

дефектов,

где а - межатомное

концентрация

расстояние (индексы I и V относятся к межузлиям и вакансиям, соответственно.).

Из выражения (3) было получено, что стационарные концентрации дефектов определяются лишь величиной скорости их генерации и уходом на стоки. Данные стационарные концентрации дефектов можно записать как:

(4)

(5)

Резкое охлаждение является одним из способов создания в АММС неравновесных (избыточных или «замороженных») дефектов, так как при понижении температуры, условия их равновесия сильно изменяются, и образуется избыток неравновесных вакансий. На основе предположения о преобладающей роли стоков вакансий, т.е.

(^/^/ДЛ?^2)*^! иг С>г/£>Л2, и ^/-О^2, был рассчитан коэффициент

самодиффузии вакансий Д,:

(6)

Исходя из данной модели, было рассчитано отношение коэффициентов самодиффузии в АММС при комнатной температуре и после резкого охлаждения образца до температуры кипящего азота При учете параметров сплавов и

энергии активации было получено Таким образом, на основе

результатов, полученных с помощью данной модели с учетом избыточных дефектов, было показано, что скорость самодиффузии в АММС при резком охлаждении образца заметно выше, чем при комнатной температуре (рисунок 11).

Также было показано, что при резком охлаждении АММС происходит быстрое затухание первоначальной термоупругой волны за время порядка нескольких секунд. Таким образом, можно предположить, что основной причиной структурной

релаксации при резком охлаждении является неравновесный избыток дефектов в АММС и возникающая из-за термических деформаций в начальный момент времени волна упругих напряжений в образце.

* 1Е-12

<0 £

■§■ 1Е-20 Ч

£ 0}

§ 1Е-28 х ■в-

8 1Е-36 1Е-44

В разделе 4.4.2 было рассчитано, что величина термоупругих напряжений, возникающих в образце, достигает

В

этом случае на один дефект приходится дополнительной энергии, что сравнимо с энергией-

активации для вакансий [9].

Также было показано, что величина расстояний, на которых происходит перераспределение атомов, связана с количеством прыжков, которое может совершить вакансия в аморфном сплаве. Была произведена оценка времени установления равновесного состояния. Так, при величине самодиффузии 10'17 см2/сек время перехода в равновесное состояние было получено равным 4—7 часов. Аналогичное время релаксации было получено экспериментально (рисунок 3). Было найдено, что после 6-8 часов обработки магнитные свойства уже не претерпевают дальнейших изменений.

В разделе 4.4.3 было показано, что при криообработке в сплавах происходит перераспределение атомов и релаксация внутренних напряжений. Ферромагнитные свойства металлов и сплавов, а именно, намагниченность насыщения и коэрцитивная сила зависят как от фазового состава, так и от состояния

__1 _I___I_

100 200 300 400

Начальная температура, К

Рисунок И. Коэффициенты самодиффузии в АММС при плавном и резком охлаждении образца от начальной температуры до температуры кипящего азота (77 К).

структуры [1]. При этом I, зависит, в основном, лишь от состава, атомного строения и количественного соотношения фаз, из которых состоит сплав, а Ц, напротив, зависит от структуры сплава.

Исходя из данных, полученных в работе [3], была рассчитана зависимость коэрцитивной силы от объемного содержания включений Нс = /{с^*} для образца Рево^СогогВкоторое, в свою очередь, зависело от времени криообработки (рисунок 3).

Численный расчет изменения магнитных параметров Нс И I, сплава при изменении его структурного состояния, вызванного суммарным воздействием пластической деформации и термической обработки, был осуществлен с применением модели, описанной в разделе 3.7 главы 3. Согласно теории Нееля [10] коэрцитивная сила ферромагнетика, содержащего включения, определяется как:

СО

где ^—коэффициент анизотропии, V- объемное содержание включений.

Для модельного расчета было использовано относительное изменение коэрцитивной силы до криообработки и после нее:

(8)

Объемное содержание включений Vбыло получено из зависимостей, полученных с помощью нейтронной дифракции на аморфных сплавах.

После подстановки в формулу (8) соответствующих значений было получено отношение тогда как экспериментальные значения изменения

коэрцитивной силы в процессе криообработки были равны 4-22%. Таким образом,

предложенная модель позволяет удовлетворительно описать наблюдаемые в эксперименте изменения коэрцитивной силы при криогенной обработке.

Изменения намагниченности насыщения можно связать с изменением усредненного расстояния между атомами железа, кобальта и никеля, которое происходит в процессе структурной релаксации сплава.

В разделе 4.4.4 сделан вывод, что проходящие в АММС во время криообработки релаксационные процессы, в результате которых уменьшается количество дефектов и коэрцитивная сила, также приводят к увеличению статической магнитной проницаемости и, следовательно, к увеличению проницаемости, связанной с движением доменных границ [11]:

(9)

Этим объясняется рост величины ГМИ в образцах в области средних частот. При более высоких частотах основной вклад в магнитную проницаемость т вносят процессы вращения намагниченности и, поэтому, изменение ГМИ при криообработке в этом диапазоне частот минимально.

В заключении приведены основные результаты диссертации. В приложении I приведены схемы и описания нейтронографических установок.

В приложении II приведены основные характеристики нейтронографических установок и нейтронного реактора ИБР-2.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ:

1. Проведено комплексное исследование воздействия криообработки на аморфные магнитные металлические сплавы с различными структурными и магнитными параметрами. Показано, что в процессе криообработки в аморфных магнитных металлических сплавах на основе происходят

необратимые изменения статических и высокочастотных магнитных свойств,

I,

таких как коэрцитивная сила, максимальная индукция и магнитная проницаемость. Обнаружено > уменьшение коэрцитивной силы до 30%, увеличение максимальной индукции до 5%, а также увеличение действительной компоненты комплексной магнитной проницаемости в образцах АММС после криообработки.

2. Обнаружено и исследовано изменение магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов под действием криообработки. Показано, что криообработка приводит к заметному, увеличению эффекта магнитоимпеданса в АММС на частотах в диапазоне от 0.1 до 1 МГц. Максимальное изменение (увеличение) импеданса до 50% наблюдается при частотах порядка 100 кГц. Установлено, что изменение магнитоимпеданса в аморфных сплавах прекращается после 4-5 часов криообработки.

3. Методом нейтронной дифракции показано, что в процессе криообработки в аморфных магнитных металлических сплавах происходят необратимые структурные изменения. Установлено, что криообработка влияет только на ближний порядок до 12А, в то время как в результате отжига при температурах до 400С0 происходит перераспределение плотности (перестройка структуры) на масштабах порядка 100 А.

4. Предложена модель, описывающая структурные релаксационные процессы в

АММС, возникающие при резком охлаждении материала. На основе

предложенной модели рассчитано изменение коэффициентов самодиффузии

дефектов при криообработке. Численная оценка изменения коэффициентов

самодиффузии показала, что при охлаждении образца со скоростями порядка

10сек, коэффициент самодиффузии вакансий в аморфном сплаве увеличивается на три порядка по сравнению со случаем плавного охлаждения. Показано, что данное изменение коэффициентов самодиффузии может быть ответственно за изменение магнитных свойств. 5. Предложена модель, связывающая структурные изменения, возникающие в процессе криообработки, с изменением магнитных и магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов. На основе предложенной модели проведена численная оценка изменений магнитных параметров в АММС и получено хорошее соответствие результатов моделирования экспериментальным данным.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАННЫ В РАБОТАХ:

1. М.Е. Dokukin. N.S. Perov, A.I. Beskrovnyi, E.B. Dokukin, «Structural relaxation of amorphous metallic alloys», Journal of Magnetism and Magnetic Materials, vol. 272-276S, 2004; p.l 151.

2. M.E. Dokukin. N.S. Perov, Chong-Oh Kim, CheolGi Kim, «The cryogenic treatment effect on the magneto-impedance properties of the Co- and Fe-based amorphous ribbons», Physica Status Solidi (a), vol. 202,2004.

3. E.B. Dokukin, A.I. Beskrovnyi, A.I. Kuklin, Yu.S. Kovalev, M.E. Dokukin. N.S. Perov, Chong-Oh Kim, CheolGi Kim, «Neutron Scattering Investigation Of Co- And Fe-Based Amorphous Alloys», Physica Status Solidi (b), 2004 (в печати).

4. А.И. Бескровный, Е.Б. Докукин, М.Е. Докукин. Н.С. Перов, «Исследование изменения микроструктуры аморфных металлических сплавов, после низкотемпературной обработки, методом нейтронной дифракции», «Совещание по исследованиям на реакторе ИБР-2», Дубна, Россия, 2002, стр.72.

5. М.Е. Dokukin. A.I. Beskrovnyi, E.B. Dokukin, N.S. Perov, S.G. Zaichenko, «Neutron Scattering Investigation of short-range order changes in amorphous magnetic

metal alloys FeygCuiNbAjSinj after low-temperature treatment», «Moscow International Symposium on Magnetism», Moscow, Russia, 2002, p.205.

6. A.I. Beskrovnyi, E.B. Dokukin, M.E. Dokukin. N.S. Perov, A.N. Sivov, S.G. Zaichenko, «Structural Relaxation OfAmorphous Metallic Alloys At Low Temperature», «International Conference on Magnetism», Rome, Italy, 2003, p.411.

7. E.B. Dokukin, A.I. Beskrovnyi, A.I. Kuklin, YILS. Kovalev, M.E. Dokukin. N.S. Perov, Chong-Oh Kim, CheolGi Kim, «Neutron Scattering Investigation OfCo- And Fe-Based Amorphous Alloys», «Symposium on Magnetic Materials and Applications 2003», Daejeon, South Korea, 2003, p. 176.

8. M.E. Dokukin. N.S. Perov, Chong-Oh Kim, CheolGi Kim, «The cryogenic treatment effect on the magneto-impedance properties of the Co- and Fe-based amorphous ribbons», «Symposium on Magnetic Materials and Applications 2003», Daejeon, South Korea, 2003, p.309.

9. Young Woo Rheem, Lan Tin, N.S. Perov, M.E. Dokukin. CheolGi Kim, ChongOh Kim, «Anomalous Hysteretic Characteristics In Exchange Coupled. Crystalline/Amorphous Phases», «Symposium on Magnetic Materials and Applications 2003», Daejeon, South Korea, 2003, p.268.

10. M.E. Dokukin. «Application ofNeutron Diffraction», «International Workshop on Nano Magnetic Materials», Daejeon, South Korea, 2004.

И. А.С. Антонов, Е.А. Ганыпина, С. Гудошников, М.Е. Докукин. АЛ. Дьячков, А. Калабухов, Л. Матвеец, Н.С. Перов, П. Руденчик, М.В. Седова, О. Снигирев, «Визуализация доменной структуры с помощью сканирующего СКВИД-микроскопа», Труды XVII конференции «Новые, магнитные материалы микроэлектроники», Москва, 2000, стр.488.

12. Н.С. Перов, Е.Б. Докукин, М.Е. Докукин. А.И. Бескровный, С.Г. Зайченко, «Исследование изменения микроструктуры металлических сплавов типа файнмет после низкотемпературной обработки методом нейтронной дифракции», Труды XVIII конференции «Новые магнитные материалы микроэлектроники», Москва, 2002; стр.707.

ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА:

1. И.В. Золотухин, Физические свойства аморфных металлических материалов, М.: Металлургия, 1986.

2. М.Е. Dokukin, N.S. Perov, A.I. Beskrovnyi, E.B. Dokukin, «Structural relaxation of amorphous metallic alloys», JMMM, vol. 272-276S, 2004; p.l 151.

3. S. Zaichenko, A. Radkovskaya, A. Sivov, A. Glezer, «Influence ofboundary conditions on the parameters ofthe low temperature deltaT-effect», JMMM, vol. 258259,2003, p.567.

4. User Guide, Dubna, JINR, 1997.

5. А.И. Куклин, Г.Н. Бобарыкина, А. А. Богдзель, В.И. Горделий, А.Х. Исламов, В.Ю. Коновалов, А.Д. Рогов и М. Флорек, «Измерение и расчет методом Монте-Карло спектра пучка нейтронов. Параметры пучка малоутловой установки ЮМО на 4-м канале реактора ИБР-2», Препринт ОИЯИ, Р13-2002-249, Дубна, 2002.

6. Ю.М. Останевич, «Наблюдение в быстрозакаленных сплавах неоднородностей, релаксирующих в металлическое стекло при низкотемпературном отжиге», Препринт ОИЯИ, Р14-88-290, Дубна, 1988.

7. Ю.В. Трушин, Физическое материаловедение, Санкт-Петербург, Наука, 2000.

8. Д.К. Белащенко, «Механизмы диффузии в неупорядоченных системах (компьютерное моделирование)», УФН, 169,4, 1999, с.361.

9. В.И. Бетехин, «Влияние отжига на избыточный свободный объем и прочность аморфных сплавов», ФТТ, 42,8,2000, с. 1420.

10. Б.Г. Лившиц, B.C. Крапошин, Я.Л. Линецкий, Физические свойства металлов и сплавов, М., Металлургия, 1980:

11. Г.С. Кринчик, Физика магнитных явлений, Издательство Московского Университета, 1985.

Подписано в печать 08.05.2004 Формат 60x88 1/16. Объем 1.5 пл. Тираж 75 экз. Заказ № 103 Отпечатано в ООО «Соцветие красок» 119992 г.Москва, Ленинские горы, д. 1 Главное здание МГУ, к. 102

112030

Введение.

Глава 1. Свойства аморфных магнитных металлических сплавов (обзор литературы).

1.1 Структурные свойства аморфных металлических сплавов.

1.1.1 Неупорядоченные конденсированные среды.

1.1.2 Модельные представления структуры АМС

1.1.3. Дефекты структуры АМС.

1.1.4. Структурная релаксация.

1.1.5. Механизмы диффузионных процессов.

1.1.6. Вакансионный механизм диффузии в аморфных металлах

1.2 Магнитные свойства аморфных металлических сплавов.

1.3 Эффект ГМИ в аморфных системах.

Глава 2. Оборудование, методика эксперимента, образцы.

2.1 Методика нейтронных исследований.

2.1.1 Реактор ИБР

2.1.2 Дифрактометр ДН-2.

2.1.3 Нейтронные детекторы.

2.1.4 Разрешающая способность дифрактометра.

2.1.5 Электронная аппаратура ДН-2.

2.1.6 Обработка результатов нейтронного эксперимента.

2.1.7 Малоугловой спектрометр ЮМО.

2.2 Методика измерения макроскопических магнитных и ГМИ свойств АММС.

2.2.1 Методика магнитостатических измерений.

2.2.2 Методика индукционного метода измерений.

2.2.3 Методика измерения ГМИ в аморфных лентах.

2.3 Структурные исследования.

2.4 Образцы, подготовка образцов.

2.4.1 Исследуемые образцы.

2.4.2 Подготовка образцов для нейтронных измерений.

2.4.3 Подготовка образцов для магнитных и магнитоимпедансных измерений.

Глава 3. Структурные релаксационные процессы в аморфных магнитных металлических сплавах.

3.1 Концентрация дефектов в аморфных сплавах.

3.2 Диффузия дефектов.

3.3 Реакции дефектов в процессе диффузии.

3.4 Зависимость концентраций дефектов от времени.

3.5 Диффузия вакансий в АММС при криообработке.

3.6 Магнитомеханическое затухание в АММС.

3.7 Расчет коэрцитивной силы в АММС.

Глава 4. Изменения магнитных, структурных и импедансных свойств АММС при термообработке. Результаты исследований и обсуждение.

4.1 Магнитные свойства АММС.

4.2 Импедансные свойства АММС.

4.3 Структурные свойства АММС.

4.3.1 Рентгеновские исследования.

4.3.2 Нейтронографические исследования.

4.3.3 Нейтронографические исследования структуры с помощью малоуглового рассеяния нейтронов.

4.3.4 ПЭМ и Оже-спектроскопия

4.3.5 Влияние отжига на магнитные свойства АММС.

4.4 Обсуждение результатов.

4.4.1 Время охлаждения АММС при криообработке.

4.4.2 Скорость диффузии вакансий в АММС.

4.4.3 Изменение коэрцитивной силы при криообработке.

4.4.4 Изменения эффекта ГМИ при криообработке.

Выводы.

Одним из актуальных направлений современной физики является изучение структуры и свойств неупорядоченных конденсированных сред (НКС). К НКС относятся тела с аморфной структурой, в частности, аморфные металлические сплавы (АМС) и аморфные магнитные металлические сплавы (АММС). Несмотря на то, что за последние несколько десятков лет изучению НКС было посвящено большое число работ, до сих пор возникает множество новых проблем и вопросов, связанных с их свойствами. Основной интерес к АММС связан, прежде всего, с тем, что аморфные сплавы являются довольно необычными объектами, и их изучение расширяет представления физики конденсированных сред и дает уникальную возможность изучать неупорядоченные системы в твердом состоянии. С практической точки зрения повышенный интерес к АМС обусловлен сочетанием в них уникальных физических свойств. Некоторые АМС, проявляя очень хорошие магнитные свойства, одновременно обладают высокими механическими показателями. Так, магнитномягкие АМС (на основе ферромагнитных компонентов) имеют лучшие магнитные характеристики, чем пермаллои, и одновременно являются механически более прочными. Температурный коэффициент электрического сопротивления АМС может быть близок к нулю в широком интервале температур, а коррозионные свойства аморфных сплавов на основе железа с меньшими добавками хрома значительно выше, чем у нержавеющей стали в кристаллическом состоянии. Применение аморфных материалов в современных нанотехнологиях позволяет добиться уникальных физических характеристик, которые почти невозможно достичь, применяя только материалы с кристаллической структурой.

Первое упоминание о применении аморфных металлических сплавов датировано концом 30-х годов прошлого века. А.И. Шальниковым для изучения сверхпроводимости в неупорядоченных структурах были получены аморфные металлические слои [1, 2]. Исследования структуры аморфных сплавов были продолжены в СССР в начале 50-х годов [3]. Однако бурное развитие исследований АМС в мире началось после публикации статьи П. Дювеза [4].

На сегодняшний день известно, что все свойства аморфных сплавов зависят от условий их получения и последующих обработок. Так, например, в результате термообработки или других внешних воздействий, не приводящих к кристаллизации, возникают необратимые изменения механических, электрических и магнитных свойств АМС [5]. Кроме того, определенные виды обработки повышают временную и температурную стабильность свойств АМС, что весьма важно с точки зрения практических приложений. В связи с этим представляет интерес изучение поведения аморфных сплавов как при повышенных, так и при пониженных температурах. Структурно чувствительные свойства АМС определяются дефектами аморфной структуры, и поэтому исследование поведения дефектов в АМС при различных воздействиях является одной из приоритетных на сегодняшний день задач.

В последнее время в АММС был обнаружен ряд новых эффектов в области высоких частот, в частности, гигантский магнитный импеданс (ГМИ). Линейная зависимость и чувствительность эффекта ГМИ от внешнего поля очень важны при изготовлении магнитных сенсоров для научного и промышленного применения. Поэтому улучшение этих свойств также представляет интерес для современной промышленности.

Целью настоящей работы является исследование изменения магнитных, импедансных и структурных свойств АММС под воздействием криообработки. Криообработка является новым, недавно открытым, типом воздействия на аморфные металлические системы, приводящем к улучшению их магнитных и структурных свойств.

Задача исследования состояла в получении экспериментальных зависимостей изменения магнитных, структурных и импедансных свойств от криообработки, проводимой с различной продолжительностью, а также в разработке теоретической модели изменений, происходящих в аморфных магнитных металлических сплавах при криообработке, и сопоставлении результатов, полученных при помощи модельных расчетов, с экспериментальными данными.

Проведенные исследования показали, что криообработка с успехом может применяться для улучшения магнитных и магнитоимпедансных свойств АММС. Полученные в данной диссертации результаты могут стимулировать дальнейшие работы по усовершенствованию магнитных материалов для высокочастотных приложений и датчиков на основе аморфных магнитных металлических сплавов.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, двух приложений и списка литературы.

Основные результаты диссертации заключаются в следующем:

Проведено комплексное исследование воздействия криообработки на аморфные магнитные металлические сплавы с различными структурными и магнитными параметрами. Показано, что в процессе криообработки в аморфных магнитных металлических сплавах на основе Fe, FeCo, FeNi, FeCuNb и CoFe происходят необратимые изменения статических и высокочастотных магнитных свойств, таких как коэрцитивная сила, максимальная индукция и магнитная проницаемость. Обнаружено уменьшение коэрцитивной силы до 30%, увеличение максимальной индукции до 5%, а также увеличение действительной компоненты комплексной магнитной проницаемости в образцах АММС после криообработки.

Обнаружено и исследовано изменение магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов под действием криообработки. Показано, что криообработка приводит к заметному увеличению эффекта магнитоимпеданса в АММС на частотах в диапазоне от 0.1 до 1 МГц. Максимальное изменение (увеличение) импеданса до 50% наблюдается при частотах порядка 100 кГц.

Установлено, что изменение магнитоимпеданса в аморфных сплавах прекращается после 4-5 часов криообработки.

Методом нейтронной дифракции показано, что в процессе криообработки в аморфных магнитных металлических сплавах происходят необратимые структурные изменения. Установлено, что криообработка влияет только на ближний порядок до 12А, в то время как в результате отжига при температурах до 400С° происходит перераспределение плотности (перестройка структуры) на масштабах порядка 100 А.

Предложена модель, описывающая структурные релаксационные процессы в АММС, возникающие при резком охлаждении материала. На основе предложенной модели рассчитано изменение коэффициентов самодиффузии дефектов при криообработке. Численная оценка изменения коэффициентов самодиффузии показала, что при охлаждении образца со скоростями порядка 106К/сек, коэффициент самодиффузии вакансий в аморфном сплаве увеличивается на три порядка по сравнению со случаем плавного охлаждения. Показано, что данное изменение коэффициентов самодиффузии может быть ответственно за изменение магнитных свойств.

Предложена модель, связывающая структурные изменения, возникающие в процессе криообработки, с изменением магнитных и магнитоимпедансных свойств аморфных магнитных металлических сплавов. На основе предложенной модели проведена численная оценка изменений магнитных параметров в АММС и получено хорошее соответствие результатов моделирования экспериментальным данным.

1. Shalnikov A., Superconducting thin films, Nature, v.142, 1938, p.74.

2. Шальников А.И., Сверхпроводящие свойства тонких металлических слоев, ЖЭТФ, т. 10, 1940, с.630-640.

3. Салли И.В., Физические основы формирования структуры сплавов, М.: Металлургиздат, 1963.

4. Duwez P., Willens R.H., Ktemen W., J. Appl. Phys, Continuous series of metastable solid solutions in silver-copper alloys, v.31, 1960, p. 1136-1138.

5. Золотухин И.В., Физические свойства аморфных металлических материалов, М.: Металлургия, 1986.

6. Скришевский А.Ф., Структурный анализ жидкостей и аморфных тел, М.: Высшая школа, 1980.

7. Хандрих К., Кобе С., Аморфные ферро- и ферримагнетики, М.: Мир, 1982.

8. Sadoc A., Lasjannias J.C., EXAFS study of the structure of amorphous sputtered Cu24Zr76, J. Phys. F., v.15, 1985, p.1021-1031.

9. Немошкаленко В.В., Романова А.В., Ильинский А.Г. и др., Аморфные металлические сплавы, Киев, Наукова думка, 1987.

10. Металические стекла: Ионная структура, электронный перенос и кристаллизация, Пер. с англ. под ред. Гюнтеродта Г., Бека Г., М.: Мир, 1983.

11. Судзуки К., Фудзимори X., Хасимото К., Аморфные металлы, Под ред. Масумото Ц. М: Металлургия, 1987.

12. Аморфные металлические сплавы, Под ред. Люборского Ф. Е., М.:Металлургия, 1987.

13. Металлические стекла: Атомная структура и динамика, электронная структура, магнитные свойства, Под ред. Бека Г., Гюнтеродта Г., М.:Мир, 1986.

14. Ф 14. Белащенко Д.С., Структура жидких и аморфных металлов, М.: Металлургия, 1985.

15. Полухин В.А., Ватолин Н.А., Моделирование аморфных металлов, М.: Наука, 1985.

16. Gaskell Р.Н., Investigation of the structures of amorphous and partially crystalline metallic alloys, Nature, v.276 484, 1978, p.5687.

17. Gaskell P.H., A new structural model for amorphous transition metal silicides, borides, phosphides and carbides, J. Non-Cryst. Sol., v.32, 1979, p.207-224.

18. Жилилей Jl.В., Лихачев В.А., Михайлин А.И., Характеристики локальной структуры в двумерной дисклинационной модели аморфного состояния, Межвуз. сб., Алт. политехи, ин-т им. И.И. Ползунова, Барнаул, 1989, с.95-101.

19. Koizumi Н., Ninomiya Т., A dislocation model of amorphous metals, J. Phys. Soc. Japan, v.49 №3, 1980, p.1022-1029.

20. Briant C.L., Burton J.J., A possible structural unit in amorphous metals, Phys. Stat. Sol. b, v.85, 1978, p.393-402.

21. Фельц А., Аморфные и стеклообразные неорганические твердые тела, М.: Мир, 1986.

22. Bottger Н., Kasner G., Quasicrystals, Phys. Stat. Sol. b, v. 164, 1991, p. 11-38.

23. Гратиа Д., Квазикристаллы, УФН, т. 156/2,1988, с.347-364.

24. Polk D.E., The structure of glassy metallic alloys, Acta Metall., v.20/4, 1972, p.485-491.

25. Weaire D., Exitcions in Disordered Systems: Proc. NATO. Adv. Study Inst. Eastern. Lausky, 1982, p.579.

26. Finney J.L., The organization and function of water in protein crystals, Phil. Trans. R. Soc. London Sec. В., v.278, 1977, p.3-32.

27. Ninomiya Т., Structure of Non-crystalline materials, London; New York, 1982, p.558.

28. Zachariasen W.H., The Atomic Arrangement in Glass, J. Am. Chem. Soc., v.54, 1932, p.3841-3851.

29. Bernal J.D., Geometry of the structure of monatomic liquids, Nature, v. 185, 1960, p.68-70.

30. Полухин В.А., Ватолин Н.Л., Физика аморфных сплавов, Ижевск, 1984.

31. Масленников Ю.И., Физика неупорядоченных систем, УдГУ, вып.8,1986, с.42.

32. Медведев Н.Н., Метод Вороного-Делоне в исследовании структуры некристаллических систем, Новосибирск, Изд-во СО РАН, 2000.

33. Куницкий Ю.А., Коржик В.Н., Борисов Ю.С., Некристаллические металлические материалы и покрытия в технике, Киев: Техника, 1988.

34. Закис Ю.Р., Физика и химия стеклообразующих систем, Рига, вып.З, 1980.

35. Zakis U.R., Glass'89. Surv. Pap. XV th Inter. Congr. on Glass, Leningrad, L: Nauka, 1989, p.234.

36. Spaepen F., Defects in amorphous metals, Les Houches Lectures XXXV on Physics of Defects, Amsterdam, 1981, p. 133-174.

37. Белащешо Д.К., К теории самодиффузии в аморфных металлах, ФММ, т.53 вып.6, 1982, с. 1076-1084.

38. Глезер A.M., Молотилов Б.В., Утевская O.JL, Эффекты квазиаморфного упрочнения и механизмы пластической деформации аморфных сплавов, ДАН СССР, т.263, 1982, с.84-89.

39. Srolovitz D., Egami Т., Vitek V., Radial distribution function and structural relaxation in amorphous solids, Phys. Rev. B, v.24, 1981, p.6936-6944.

40. Egami Т., Vitek V., Local structural fluctuations and defects in metallic glasses, J. Non-Cryst. Sol., v.61-62, 1984, p.499-510.

41. Kronmuller H., Fernengel W., The role of internal stresses in amorphous ferromagnetic alloys, Phys. Stat. Sol. a, v.64,1981, p.593-602.

42. Nelson D.R., Order, frustration, and defects in liquids and glasses, Phys. Rev. b, v.28, 1983, p.5515—5535.

43. Sadoc J.F., Mosseri R., Disclination density in atomic structures described in curved spaces, J. de Phys., v.45, 1984, p.1025-1032.

44. Абросимова Г.Е., Аронин A.C., Воропаева JI.B., Структурные изменения при нагреве аморфных сплавов Fe-B-P, Металлофизика, т.11 № 3, 1989, с. 102-105.

45. Попель С.И., Спиридонов М.А., Жукова Л.А., Атомное упорядочение в расплавленных и аморфных металлах, Екатеринбург, Изд-во УГТУ, 1997.

46. Мазурин О.В., Стеклование и стабильность неорганических стекол, Л.: Наука, 1978.

47. Gibbs М., Hygate С., The relationship between topology and physical properties in metallic glasses during structural relaxation, J. Phys. F: Met. Phys., v.16 №7, 1986, p.809-821.

48. Waseda Y., Miller W.A., Structural relaxation in metallic glasses, Phys. Stat. Sol. a, v.49, 1978, K31-K36.

49. Jergel M., Mrafko P., An X-ray diffraction study of the structural relaxation in the amorphous Ti6iCui6Ni23 andTi62.sCui2Ni23Si2.5 alloys, J. Non-Cryst. Sol., v.85, 1986, p. 149161.

50. Даринский Б.М., Калинин Ю.Е., Сайко Д.С., Внутреннее трение в исследовании металлов, сплавов и неметаллических материалов, М.:Наука, 1989.

51. Френкель Я.И., Введение в теорию металлов, Л.: Наука, 1972.

52. Даринский Б.М., Калинин Ю.Е., Сайко Д.С., Физика аморфных сплавов, Ижевск: ГУ, 1984.

53. Gaskell Р.Н., On the density of transition metal-metalloid glasses, Acta Metall, v.29 №7, 1981, p.1203-1211.

54. Nasser A., Structural relaxation of GeSe2 chalcogenide glass studied with use of the radial distribution function, Phys. Rev. b, v.48 №22, 1993, p. 16304-16309.

55. Андреев Ю.Н., Даринский Б.М., Мошников В.А., Сайко Д.С., Ярославцев Н.П., Внутреннее трение при изменении формы малых включений, ФТП, т.34 6, 2000, с.644-646.

56. Jagielinski Т., Egami Т., Reversibility of the structural relaxation in amorphous alloys, J. Appl. Phys., v.55 №6,1984, p. 1811-1813.

57. Лаврентьев В.И., Хоник B.Jl., Исследование обратимой структурной релаксации в металлическом стекле TisoNii6Cu34 методом внутреннего трения, Металлофизика, т. 10 № 6,1988, с.95-97.

58. Сидорова Г.В., Новикова А.А., Сиротина Г.Л., Металлоаморфные материалы, Ижевск: УдГУ, 1988, с. 107.

59. Валуев А.А., Норман Г.Э., Подлипчук В.Ю., Метод молекулярной динамики: теория и приложения в сб. Математическое моделирование. Физико-химические свойства вещества (Под ред. А.А. Самарского, Н.Н. Калиткина) М.: Наука, 1989.

60. Методы Монте-Карло в статистической физике (под ред. К. Биндера) М.: Мир, 1982.

61. Хеерман Д.В., Методы компьютерного эксперимента в теоретической физике М.: Наука, 1990.

62. Б.С. Бокштейн, Клингер Л.М., Разумовский И.М. и др., О диффузии в аморфных сплавах, Физ. мет. и металловед., т.51 №3, 1981, с.561-568.

63. Woodcock L.V., Angell С.А., Cheeseman P., Molecular dynamics studies of the vitreous state: Simple ionic systems and silica, J. Chem. Phys. v.65 №4, 1976, p. 1565-1577.

64. Raetzke K., Hueppe P.W., Faupel F., Key Eng. Mater, Amorphous Metallic Materials, v.81-83,1993, p.579-582.

65. Hatta S., Nishioka J., Mizoguchi Т., Resistivity behavior of amorphous Ni64Zr33 alloy containing hydrogen, Proc. 4th Int. Conf. On Rapidly Quenched Metals, 1981, p.l613-1616.

66. Белащенко Д.К., Механизмы диффузии в неупорядоченных системах (компьютерное моделирование), УФН, т. 169 №4, 1999, с.361-384.

67. Магомедов М.Н., О роли вакансий в процессе самодифузии при низких температурах,

68. Письма в ЖТФ, т.28 №10, 2002, с.64-71.

69. Белащенко Д.К., Структура жидких и аморфных металлов, М.:Металлургия, 1985.

70. Фам К.Х., Белащенко Д.К., Хоанг В.Х., Бак Д.Н., Компьютерное моделирование межузельных пор в аморфных металлах, Металлы, вып.З, 1999, с. 120-124.

71. Белащенко Д.К., Голубенкова С.В., Построение модели аморфного сплава ЕегТЬ, Металлы, №2,1991, с. 177-182.

72. Фам Х.Х., Белащенко Д.К., Фам Н.Н., Нгуен М.Д., Компьютерное моделирование аморфных сплавов Союо-хР* и Соз^В^, Изв. РАН, Металлы, №2, 1998, с. 118-121.

73. Van E.L.D., Thijsse B.J., Sietsma J., Atomic two-level states and relaxations observed in a computer model of amorphous NigiBi9, Physical Review b, v.57,1998, p.906-913.

74. Delaye J.M., Limoge Y., Point defect contribution to self-diffusion in amorphous metallic allows, Materials Science Forum, v. 155-156, 1994, p.301-306.

75. Белащенко Д.К., Возможности расчета свойств жидких и стеклообразных оксидов компьютерными методами, Металлы, №1, 1996, с.8-13.

76. Luchnikov V.A., Medvedev N.N., Naberukhin Yu.I., Schober H.R., Voronoi-Delaunay analysis of normal modes in a simple model glass, Phys. Rev. b., v.62/5, 2000, p.3181-3184.

77. Luchnikov V.A., Medvedev N.N., Oger L., Troadec J.P., The Voronoi-Delaunay analysis of voids in system of nonspherical particles, Phys. Rev. е., v.59/6, 1999, p.7205-7212.

78. Белащенко Д.К., Компьютерное моделирование некристаллических веществ методом молекулярной динамики, Соросовский образ, журн., т.7, №8,2001, с.44-50.

79. Белащенко Д.К., Кхак Хунг Фам, Изв. вузов. Черн. мет., 5,165,1981.

80. Vo Van Hoang, Nguyen Hoang Hung, Nguyen Huynh Tuan Anh, Computer Simulation of The Effects of В, P Concentration on The Pore Distribution in The Amorphous Co-B, Co-P Alloys, Journal ofMetastable and Nanocrystalline Materials, v.18, 2003, p.43-48.

81. Губанов А.И., Квазиклассическая теория аморфных ферромагнетиков, ФТТ, т.2 №3, 1960, с.502-505.

82. Grigsons W.B., Dove D.B., Stelwell G.R., Amorphous magnetic films, Nature, v.204,1964, p. 173.

83. Кекало И.Б., Новиков В.Ю., Итоги науки и техники. Сер. «Металловедение и термическая обработка», М.: ВИНИТИ АН СССР, 1984, с. 18.

84. Hines W.A., Menotti А.Н., Budnick J.I., et al, Magnetization studies of binary and ternary alloys based on Fe3Si, Phys. Rev. Ser. b, v.13, 1976, p.4060-4068.

85. Никитин C.A., Магнитные структуры в кристаллических и аморфных веществах, Соросовский образовательный журнал, N11,1996, с.87-95.

86. O'Handley R.C., Physics of ferromagnetic amorphous alloys,. Journal of Applied Physics, v.62 №10, 1987, p.R15.

87. Mizoguchi Т., McGuire T.R., Gambino R., Kirkpatrick S., Magnetic properties of amorphous Gd-Al and Gd-Cu, Physica b., v86-88,1977, p.783-784.

88. Handrich K., A simple model for amorphous and liquid ferromagnets, Stat. Sol. b., v.32, 1969, k55-k58.

89. Messmer R.P., Local electronic structure of amorphous metal alloys using cluster models. Evidence for specific metalloid-metal interactions, Phys. Rev. b, v.23, 1981, p. 1616-1623.

90. Corb B.W., O'Handley R.C., Magnetic properties and short-range order in Co-Nb-B alloys, Phys. Rev. b., v.31, 1985, p.7213-7218.

91. Corb B.W., O'Handley R.C., Grant N.J., Chemical bonding and local symmetry in cobalt-and iron-metalloid alloys, J. Appl. Phys., v.53 №11, 1982, p.7728-7730.

92. Harrison E.P., Turney G.L., Rowe H., Electrical properties of wires of high permeability, Nature v. 135, 1935,p.961.

93. Harrison E.P., Turney G.L., Rowe H., Gollop H., Proc. Roy. Soc., v. 157,1937, p.451.

94. Mohri K., Kohzawa Т., Kawashima K., Yoshida H., Panina L.V., Magneto-inductive effect (MI effect) in amorphous wires, IEEE Trans. Magn. v.28, 1992, p.3150-3152.

95. Makhotkin V.E., Shurukhin B.P., Lopatin V.A., et al, Magnetic field sensors based on amorphous ribbon, Sensors and Actuators: A, v.25-27,1991, p.759-762.

96. Panina L.V., Mohri K., Bushida K., Noda M., Giant magneto-impedance and magneto-inductive effects in amorphous alloys, J. Appl. Phys, v.76 №10, 1994, p.6198-6203.

97. Knobel M., Sanchez M.L., Velazquez J., Vazquez M., Stress dependence of the giant magneto-impedance effect in amorphous wires, J. Phys. Condens. Mater., v.7 №9, 1995, p.Ll 15-L120.

98. Blanco J.M., Zhukov A., Chen A.P., Cobeno A.F., Chizhik A., Gonzalez J., Asymmetric torsion giant impedance in nearly-zero magnetostrictive amorphous wires with induced helical anisotropy, J. Phys. D. Appl. Phys., v.34 №6, 2001, p.L31-L34.

99. Machado F.L.A., Martins C.S., Rezende S.M., Giant magnetoimpedance in the ferromagnetic alloy Co75-xFexSii5B10, Phys. Rev. b, v.51, 1995, p.3926-3929.

100. Ahn S.J., Kim C.G., Park C.G., Yu S.C., Laser annealing effect of giant magneto-impedance in amorphous Co66Fe4NiiBi4Sii5 ribbon, Mater. Sci. Eng. A, v.304, 2001, p. 1026-1029.

101. Panina L.V., Mohri K., Ushiyama Т., Noda M., Bushida K., Giant magneto-impedance in Co-rich amorphous wires and films, IEEE Trans. Magn., v.31 №2, 1995, p. 1249-1260.

102. Sommer R.L., Chien C.L., Longitudinal and transverse magneto-impedance in amorphous Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9 films, Appl. Phys. Lett., v.67 №22, 1995, p.3346-3348.

103. Senda M., Ishii O., Koshimoto Y., Tashima Т., Thin-film magnetic sensor using high frequency magneto-impedance (HFMI) effect, IEEE Trans. Magn. v.30, 1994, p.4611-4613.т

104. Panina L.V., Mohri К., Uchiyama Т., Giant Magneto-Impedance (GMI) in Amorphous Wire Single Layer Film and Sandwich Film, Physica A, v.241, 1997, p.429-438.

105. Ciureanu P., Rudkowski P., Rudkowska G., Menard D., Britel M., Currie J.F., Strom-Olsen J.O., Yelon A., Giant magnetoimpedance effect in soft and ultrasoft magnetic fibers, J. of Appl. Phys., v.79 №8, 1996, p.5136-5138.

106. Vazquez M., Garcia-Beneytez J.M., Sinnecker J.P., Lin Li, Magneto-impedance effect in high permeability NiFeMo permalloy wires, J. Appl. Phys., v.83 №11, 1998, p.6578-6580.

107. Beach R.S., Smith N., Piatt C.L., Jeffers F., Berkowitz A.E., Magneto-impedance effect in NiFe plated wire, Appl. Phys. Lett, v.68 №19, 1996, p.2753-2755.

108. Sinnecker J.P., Knobel M., Pirota K.R., Garcia J.M., Asenjo A., Vazquez M., Frequency dependence of the magnetoimpedance in amorphous CoP electrodeposited layers, J. Appl. Phys., v.87 №9, 2000, p.4825-4827.

109. Guo H.Q., Kronmuller H., Dragon Т., Cheng Z.H., Shen B.G., Influence of nanocrystallization on the evolution of domain patterns and the magnetoimpedance effect in amorphous Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9 ribbons, J. Appl. Phys., v.89 №1, 2001, p.514-520.

110. Chen C., Luan K.Z., Liu Y.H., Mei L.M., Guo H.Q., Shen B.G., Zhao J.G., Giant magnetoimpedance effects in the soft ferromagnet Fe73.5CuNb3Si13.5B9, Phys. Rev. b, v.54, 1996, p.6092-6094.

111. Chiriac H., Marinescu C.S., Ciureanu P., Menard D., Ovari T.A., Comparative study of the magnetic behavior of Co-rich amorphous fibers and amorphous glass-covered wires, J. Magn. Magn. Mater., v. 197, 1999, p. 159-161.

112. Pirota K.R., Kraus L., Chiriac H., Knobel M., Magnetic properties and giant magnetoimpedance in a CoFeSiB glass-covered microwire, J. Magn. Magn. Mater., v.221, 2000, p.L243-L247.

113. Mohri K., Uchiyama Т., Panina L.V., Recent Advances of Micro Magnetic Sensors and Sensing Application, Sensors and Actuators A, v.59, 1997, p. 1-8.

114. Vazquez M., Knobel M., Sanchez M.L., Valenzuela, R., Zhukov A.P., Giantmagnetoimpedance effect in soft magnetic wires for sensor applications, Sensors and Actuators A, Physical, v.59, 1997, p.20-29.

115. Panina L.V. and Mohri K., Magneto-Impedance effect in amorphous wires, Appl. Phys. Lett., v.65, 1994, p.l 189-1191.

116. Mohri K., Kawashima K., Kohzawa Т., Yoshida H., Magneto-Inductive Element, IEEE Trans. Magn., v.29 №6, 1993, p.1245-1248.

117. Ландау Л.Д., Питаевский Л.П., Электродинамика сплошных сред, Москва, ФИЗМАТ ЛИТ, 1992.

118. Lagar'kov A.N., Antonov A.S., Usov N.A., Theory of giant magneto-impedance effect in amorphous wires with different types of magnetic anisotropy, J. Magn. Magn. Mater., v.185, 1998, p. 159-173.

119. Makhnovskiy D.P., Panina L.V., Mapps D.J., Field-dependent surface impedance tensor in amorphous wires with two types of magnetic anisotropy: helical and circumferential, Phys. Rev. b, v.63, 2001, p. 144424-144441.

120. Yelon A., Menard D., Britel M., Ciureanu P., Calculations of giant magnetoimpedance and of ferromagnetic resonance response are rigorously equivalent, Appl. Phys. Lett., v.69,1996, p.3084-3085.

121. Kraus L., Theory of giant magneto-impedance in the planar conductor with uniaxial magnetic anisotropy, J. Magn. Magn. Mater., v.195,1999, p.764-778.

122. Menard D., Yelon A., Theory of longitudinal magnetoimpedance in wires, J. of Appl. Physics, v.88 №1,2000, p.379-393.

123. Ананьев В.Д., Блохинцев Д.И., Булкин Ю.М. и др., ИБР-2-импульсный реактор периодического действия для нейтронных исследований, (РЗ-10888), Дубна, 1977.

124. Балагуров A.M., Сиколенко В.В., Нейтронография конденсированных сред в Лаборатории нейтронной физики им. И.М. Франка Объединенного института ядерных исследований, Поверхность, т. 10, 1999, с.З.

125. User Guide. Neutron experimental facilities for condensed matter investigations at JINR, Dubna, JINR, 1997, p.39.

126. Останевич Ю.М., Установки для научных исследований на импульсном реакторе ИБР-2, (Р13-85-310), Дубна, 1985.

127. Уиндзор К., Рассеяние нейтронов от импульсных источников, Москва, Энергоатомиздат, 1985.

128. Faber Т.Е., Ziman J.M., A Theory of the Electrical Properties of Liquid Metals, Phil. Mag., v.ll, 1965, p.153-173.

129. Гуревич И.И., Тарасов Л.В., Физика нейтронов низких энергий, М.: Наука, 1965.

130. Ostanevich Y.M., Time-of-flight small-angle scattering spectrometers on pulsed neutron sources, J. Makromol. Chem., Macromol. Symp., v. 15, 1988. p.91.

131. Горделий В.И., Куклин А.И., Малоугловое рассеяние нейтронов на реакторе ИБР-2, Препринт ОИЯИ, Р13-2002-250, 2002.

132. Спецпрактикум, Физика твердого тела, Москва, МГУ, 1982.

133. Чечерников В.И., Магнитные измерения, Москва, Московский университет, 1963.

134. Трушин Ю.В., Физическое материаловедение, Санкт-Петербург, Наука, 2000.

135. Дамаск А., Дине Дж., Точечные дефекты в металлах, Москва, Мир, 1966.

136. Штремель М.А., Прочность сплавов. Ч. 1. Дефекты решетки, М.: Металлургия, 1982.

137. Золотухин И.В., Калинин Ю.Е., Аморфные металлические сплавы, УФН, т. 160 №9, 1990, с.75-110.

138. Золотухин И.В., Калинин Ю.Е., Способы получения и структура аморфных материалов, Учеб. пособие, Воронеж, Изд. Воронеж, политехи, ин-та, 1986.

139. Калинин Ю.Е., Суходолов Б.Г., Золотухин И.В., Алехин В.Я., Магнитоупругое затухание и АЕ-эффект в аморфном сплаве на Fe-Ni основе, ФММ, т.55 №2,1983, с.243-247.

140. Berry B.S., Pritchet W.C., Magnetoelasticity and internal friction of an amorphous ferromagnetic alloy, J. Appl. Phys., v.47 №7, 1976, p.3295-3301.

141. Birchak J.R., High dielectric constant microwave probes for sensing soil moisture, Proceedings of the IEEE, v.62 №1, 1974, p.93-98.

142. Золотухин И.В., Калинин Ю.Е., Кондусов В.Л., Магнитоупругое затухание и АЕ-эффект в аморфном сплаве Fe4sCo45Zrio, ФТТ, т.32 №3,1990, с.765-768.

143. Новик А., Берри Б., Релаксационные явления в кристаллах, М.: Атомиздат, 1975.

144. Минаков В.И., Федосов В.Я., Вихревые токи в аморфных ферромагнетиках, ФММ, т.60 №1, 1985, с.412-415.

145. Лившиц Б.Г., Крапошин B.C., Линецкий Я.Л., Физические свойства металлов и сплавов, М.: Металлургия, 1980.

146. Кринчик Г.С., Физика магнитных явлений, Москва, Издательство московского университета, 1985.

147. Золотухин И.В., Калинин Ю.Е., Стогней О.В., Новые направления физического материаловедения, Учебное пособие, Воронеж, Изд-во Воронежского государственного университета, 2000, с.360.

148. Чечерников В.И., Магнитные измерения, Москва, Изд. Московский университет, 1963.

149. Rheem Y.W., Kim C.G., Kim С.О., Yoon S.S., Hysteretic characteristics of giant magnetoimpedance due to the exchange coupling in annealed amorphous materials, J. of App. Phys., v.91 №10, 2002, p.7433-7435.

150. Rheem Y.W., Kim C.G., Kim C.O., Kim G.W., Yoon S.S., Temperature effect on the asymmetric giant magnetoimpedance in amorphous materials, IEEE Trans, on Magn., v.38, 2002, p. 3084-3086.

151. Kim C.G., Rheem Y.W., Kim C.O., Yoon S.S., Ganshina E.A., Kochneva M.Yu., Zaichenko D.A., J. Magn. Magn. Mater., v.258, 2003, p.170-173.

152. Chen C., Zhao T.Y., Guo H.Q., Mei L.M., Liu Y.H., Shen B.G., Zhao J.G., Magnetoimpedance effect in nanocrystalline Fe88Zr7B4Cui ribbons, J. Phys. Condens. Matter, v.9, 1997,p. 1951-1957.

153. Останевич Ю.М. и др., Наблюдение в быстрозакаленных сплавах необнородностей, релаксирующих в металлическое стекло при низкотемпературном отжиге, Дубна, Препринт ОИЯИ, Р14-88-290, 1988.

154. Dokukin М.Е., Perov N.S., Beskrovnyi A.I., Dokukin E.B., Structural relaxation of amorphous metallic alloys, J. Magn. Magn. Mater., v.272-276S, 2004, p.El 151-E1152.

155. Dokukin E.B., Beskrovnyi A.I., Kuklin A.I., Kovalev Yu.S., Dokukin M.E., Perov N.S., Kim C.O., Kim C.G., Neutron Scattering Investigation Of Co- And Fe-Based Amorphous Alloys, Physica status solidi b, v.241/7, 2004, p. 1689-1692.

156. Бетехтин В.И., Влияние отжига на избыточный свободный объем и прочность аморфных сплавов, ФТТ, т.42 №8, 2000, с. 1420-1424.

157. Zaichenko S., Radkovskaya A., Sivov A., Glezer A., Influence of boundary conditions on the parameters of the low temperature deltaT-effect, J. Magn. Magn. Mater, v.258-259, 2003, p.567-570.

158. Matz W., Dubiel M. et al., Neutron diffraction investigation of the structure of fluorophosphates glasses, Phys. Stat. Sol. a, v.90, 1985, p. 107-114.

159. Beach R.S., Berkowitz A.E., Sensitive field- and frequency-dependent impedance spectra of amorphous FeCoSiB wire and ribbon, J. Appl. Phys., v.76 №10, 1994, p.6209-6213.

160. Valenzuela R., Low-frequency magnetoimpedance: domain wall magnetization processes, Physica b: Condensed Matter, v.299,2001, p.280-285.

161. Valenzuela R., Betancourt I., Giant magnetoimpedance, skin depth, and domain wall dynamics, IEEE Trans. Magn., v.38, 2002, p.3081-3083.

162. Yoon S.S., Kim C.G., Separation of reversible domain-wall motion and magnetization rotation components in susceptibility spectra of amorphous magnetic materials, Appl. Phys. Lett., v.78 №21, 2001, p.3280-3282.

163. Nakamura Т., Snoek's limit in high-frequency permeability of polycrystalline Ni-Zn, Mg-Zn, and Ni-Zn-Cu spinel ferrites, J. of Appl. Phys., v.88 №1, 2000, p.348-353.

164. Выражаю глубокую благодарность своим научным руководителям доктору ф.-м. наук, профессору Аксенову В.Л. и кандидату ф.-м. наук, доценту Перову Н.С. за предложенную тему, внимание и помощь при выполнении диссертационной работы.

165. Также выражаю благодарность старшему научному сотруднику ЦНИИ ЧерМет Зайченко С.Г. за первые предоставленные образцы и старшему научному сотруднику ИТПЭ ОИВТ РАН Бузникову Н.А. за помошь в обсуждении результатов.