Ядерная магнитная релаксация, обусловленная флуктуациями сверхтонких полей тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

• /

КАЗАНСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени В.И.УЛЬЯНОВА-ЛЕНИНА

На правах рукописи

ТАГИРОВ Мурат Салихович

ЯДЕРНАЯ МАГНИТНАЯ РЕЛАКСАЦИЯ, ОБУСЛОВЛЕННАЯ ФЛУКТУАЦИЯМИ СВЕРХТОНКИХ ПОЛЕЙ

01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

КАЗАНЬ — 1992

Работа выполнена на кафедре квантовой электроники и радиоспектроскопии Казанского государственного университета.

Научный консультант Официальные оппоненты

доктор физико-математических наук, профессор Теплов М.А.

ТТ' -• . Гпг"

Ведущая организация

доктор физико-математических наук Буньков Ю.М.

член-корреспондент АН Татарстана, доктор физико-математических наук, профессор Зарипов М.М.

Физико-технический институт низких температур АН Украины (г.ларьков)

Защита состоится "12" ноября 1992 г. в 1430 час. на заседании специализированного Совета Д 053.29.02. при Казанском государственном университете им. В.И.Ульянова-Ленина (420008, г.Казань, улЛеншш, 18).

С диссертацией можно ознакомиться в Научной библиоте! университета.

Автореферат разослан " Д2-" г.

Ученый секретарь специализированного

совета, профессор {АкОи*—. Б.З.Малкин

1I

; ОБШАЙ" ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Введение и актуальность проблемы. Вопросам ядерной магнитной релаксации в твердых телах посвящено большое количество работ, результаты которых отражены в многочисленных статьях и монографиях. В большинстве случаев удалось достигнуть явного представления о релаксационных процессах, довести теорию до расчетных формул и получить неплохое качественное и количественное согласие с экспериментом.' Вместе с тем, ряд вопросов оставались либо мало изученными, либо нерешенными вовсе. К таким "белым пятнам", исследованию которых посвящена данная работа, относятся нижеперечисленные проблемы.

1. При интерпретации спектров магнитного резонанса ядер редкоземельных (РЗ) ионов в ван-флековских парамагнетиках в диапазоне повышенных температур, при . которых тепловая энергия (сТ становится достаточной для возбуждения 4^электронной оболочки, представление о статистическом характере усреднения флуктуирующих сверхтонких магнитных полей нуждалось в строгом эбосновании и экспериментальной проверке. В настоящей работе 1ри исследовании ЯМР 169Тта в монокристалле этилсульфата тулия з магнитном поле, параллельном оси с кристалла, установлено, что температурный сдвиг линии ЯМР и ее ширина могут быть опи-:аны адиабатической теорией Андерсона-Вейса-Аминова в пределах 1алых времен корреляции случайного процесса перескока иона шжду основным синглетным и возбужденными электронными состоя-шями. Показано, что роль времени корреляции г играет обратная 1ероятность перехода в единицу времени с возбужденных элек-•ронных состояний на основное. Малая величина времени т, кото->ая из экспериментов оценивалась как ю"'с, позволила об'яс-[ить соотношение пропорциональности между статической воспри-мчивостью кристалла и сдвигом линии ЯМР.

2. Спин-решеточная релаксация (СРР) ядер РЗ ионов в ди-лектрических ван-флековских парамагнетиках экспериментально сследовалась сравнительно давно, однако до начала данной ра-оты не существовало теории, удовлетворительно описывавшей ре-аксационные процессы при повышенных температурах. Обнаружения во всех экспериментах экспоненциальная температурная яави-имость скорости ядерной СРР Т^1« ехр(-А/кТ) истолковывалась

- 3 -

известным из ЭПР способом как следствие авухфононной релаксации через возбужденное состояние 4£-электронной оболочки РЗ иона, отделенное от основного синглета энергетическим интервалом Д. Все попытки об'яснения экспериментальных данных были основаны на представлении о сугубо "олноионном" характере СРР и игнорировали тот факт, что в магнитно-концентрированных кристаллах ван-флековские ионы связаны между собой очень сильным диполь-дипольным взаимодействием, и именно это взаимодействие может опрэделять время жизни электронного возбуждения и ширину электронных уровней энергии. В настоящей работе была детально изучена магнитная релаксация собственных ядер РЗ ионов с синглетным основным состоянием при повышенных температурах на примере "модельной системы" - этилсульфата тулия. Это способствовало созданию Л.К.Аминовым теории магнитной релаксации ядер РЗ ионов в ван-флековских парамагнетиках. Более того, проведение в ходе данной работы экспериментов обеспечило полную проверку теоретических представлений о релаксации при повышенных температурах.

3. Ядерная магнитная релаксация при сверхнизких температурах в диэлектриках вообще, и в диэлектрических ван-флековских парамагнетиках в частности, продолжительное время оставалась практически неизученной. Главной причиной этого были технические трудности эксперимента (требовалась специальная криогенная техника). Однако, немалую роль играл пессимизм, который порождался теоретическими оценками скоростей релаксационных Процессов через парамагнитные примеси: оценки давали астрономически длинные времена ядерной СРР в диэлектрических кристаллах при сверхнизких температурах. Согласно существующие теоретическим представлениям, в диэлектрических ван-флековских парамагнетиках, как и в обычных диэлектриках, ядерная релаксация должна "вымораживаться" вследствие поляризации электронны> моментов парамагнитной примеси. Теоретические оценки ocтaвлял^ единственную надежду на то, что при сверхнизких температурах I сильных магнитных полях действующим-, хотя и слабым, будет прямой процесс спин-решеточной релаксации ядер РЗ ионов. В настоящей работе было предпринято исследование магнитной релаксаци) ядер тулия в этилсульфате тулия при сверхнизких температурах I широком диапазоне величин магнитного поля. Анализ эксперимен-

- 4 -

тальных данных позволил сделать вывод о существовании неизвестного механизма релаксации, который является более- эффективным, чем спин-диффузионный процесс переноса энергии к по-зархности образца и прямой ядерный процесс релаксации.

4. Релаксационные процессы, которые происходят в ядерных

з ''

;пин-системах твердого тела и жидкого Не при низких и . осо-5енно при сверхнизких температурах, оказываются в достаточной гтепени связанными. Исследованию проблемы этой магнитной связи юсвящено большое количество pa6ot, однако ясности в этом во-ipoce до настоящего времени нет. В данной работе экспериментально исследована релаксация жидкого 3Не в кйнтакте с диэлектрическими ван-флековскими парамагнетиками. В результате ис-:ледований обнаружена резонансная магнитна?? связь между "ядрами (идкого 3Не и 169Тт в кристаллах. Обнаруженное явленно откры-1ает новые возможности в использовании диэлектрических ван-м1©ковских парамагнетиков для. магнитного охлаждения ;жидкого Не и растворов 3Не-4Не.

5. Ядерный магнитный резонанс и релаксация в магнитоупо-ядочеиных (фврро- и антиферромагнитних) веществах систсмати-ески исследовались во многих лабораториях мира. Однако, в олыпинстве экспериментов об'ектами исследования были вещест-а, в которых магнитные ионы связаны друг с другом сильным об-енным взаимодействием, а большой класс кристаллов, в которых оминирующую роль играет диполь-дипольное взаимодействие маг-итных Ионов, оставался малоизученным. В частности, неясно ыло,,в какой степени существующие теоретические представления

ядерной спин-решеточной релаксации через парамагнитные ионы 1римеси) окажутся пригодными для интерпретации результатов кспериментов с магнитно-концентрированными кристаллами, в ко-эрых флуктуирующие магнитные поля на всех ядрах диамагнитных гомов велики и ядерная спиновая диффузия не играет большой зли. Аналогичные вопросы оставались и в отношении спин-1иновой релаксации ядер: a priori казалось ясным только то, го сильные статические молекулярные поля должны способство-1ть "развязке" спиновых подсистем кристаллографичоски-»эквивалентных групп ядер, а флуктуирующие компоненты молеку-[рного поля - Напротив, об'единению ядерных спиновых'подсис-iM. Приступая к экспериментам с дипбльными изинговскнми фер-/ -

ромагнетиками - этнлсульфатами тербия и диспрозия, мы имели е виду не только получить ответы на поставленные выше вопросы, но надеялись также на то, что, освоив процедуру извлечени) времен корреляции флуктуация молекулярных полей из данных ямр, мы сумеем дать' оценки скоростей спин-спиновой релаксации р: ионов и тем самым приблизиться к пониманию того, как осуществляется спин-спиновая релаксация в системе электронных ли-польных моментов, не имеющих поперечных компонент. Результат наших экспериментов позволили получить ответы на эти и други! (связанные с ними) вопросы.

6. Несмотря на очень интенсивные исследования квадруполь ного резонанса и ядерной магнитной релаксации в высокотемпера турных сверхпроводниках (ВТСП) в течение последних несколькю лет, к - настоящему времени так и не удалось сформировать полну картину резонансных явлений. Помимо частных проблем, таких ка идбнтификация спектральных линий, происхождение градиенто электрических полей, центральной остается проблема магнитно релаксации. В настоящей работе приведены данные эксперимен тальных исследований магнитной релаксации ядер меди в соедине ниях типа "1-2-3" с различным содержанием кислорода и парамаг нитной примеси ХЬ3*. Был обнаружен ряд особенностей в магнит ной релаксации ядер меди, среди которых можно выделить умень

63.

шение скорости поперечной релаксации Си в медь-кислороднь плоскостях при Т<Т и аномалию в температурной зависимост Т2"1(Т) вблизи Т=35К.

Как видно, все исследованные в работе вещества об'единяе одно обшее свойство - сильная корреляция электронных моменто£

Настоящая работа имела целью установление закономерносте в ядерной магнитной релаксации, обусловленной флуктуацияр сверхтонких полей, путем систематического исследования методе импульсного ЯМР ван-флековских парамагнетиков TmES и LiTmF изинговских ферромагнетиков TbES и DyES, жидкого 3-Не в пор; ориентированного порошка LiTmF., TmPO и на поверхности mohi

4> 4

кристалла TnES, высокотемпературных сверхпроводник! УВа Cu О f и V Yb Ва Си О *

2 3 Т—О х 1-х 2 3 7—5

Научная новизна и практическая ценность работы состоят том, что:

1 . Установлен механизм ядерной магнитной релаксации

ван-флековских парамагнетиках в условиях быстрых флуктуация сверхтонких магнитных полей вследствие релаксационных переходов 41:-электронов между основным и возбужденными состояниями.

2. Впервые на основе данных ЯМР произведена, оценка скоростей электронной спин-спиновой релаксации в кристаллах с силь--юй магнитной анизотропией.

3. Обнаружена резонансная магнитная связь на границе меж-ау жидким 3Не и 169Тш в ТгоЕБ.

4. Предложена модель углового распределения частиц в маг-штно-ориентированных порошках.

5. Впервые дана оценка времени корреляции флуктуаций ;верхтонких магнитных полей на ядрах меди в ВТСП.

Работа имеет практическую ценность, поскольку ее результаты могут быть использованы (а часть их уже использована) для 1азвития теоретических представлений о магнитных электронно-[дерных взаимодействиях в твердых телах.

Апробация работы. Основные результаты работы докладыва-ись на Первом Советско-Индийском симпозиуме по актуальным роблемам спектроскопии магнитного резонанса (Душанбе, 982г.), на Советско-Финском симпозиуме по физике, твердого те-а и низких температур (Звенигород, 1984 г.), на Всесоюзной онференции по магнитному резонансу в конденсированных средах Казань, 1984 г.), на 17 Международной конференции по физике изких температур (Карлсруе, 1984 г.), на 1-ой и 2-ой Всесоюз-ах конференциях по квантовой химии и спектроскопии твердого эла (Свердловск, 1984 г.,1986 г.), на 23-м,' 24-м, 25-м, 26-м 29-м Всесоюзных совещаниях по физике низких температур (Тал-ш, 1984 г.,Тбилиси, 1986 г., Ленинград, 1988 г., Донецк 1990 . , Казань 1992 г.), на Бакурианских коллоквиумах по сверхте-^чести и квантовым кристаллам (Бакуриани, 1986 и 1987 гг.), 1 1Х-ой летней школе АМПЕР (Новосибирск, 1987 г.), на 1-м, •м, 3-м и 4-м Республиканских семинарах по физике и технике юрхнизких температур (Донецк, 1983 г.', 1985 г., 1987 г., 189 г. ), на I Всесоюзном совещании по ядерно-¡ектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий осква, 1985 г.), на Рабочем совещании по проблемам высоко-мпературной сверхпроводимости (Свердловск, 1987 г.), на 2-ой ждународной конференции по современным методам радиоспектро-

- 7 -

скопим (Рейнхардсбрюн, 1985,г.), на Международном симпозиуме по физике сверхнизких температур СКошиие, 1989 г.), на 1-м, 2-м и 3-м Всесоюзных совещаниях по высокотемпературной сверхпроводимости (Харьков, 1988 г., Киев, 1989 г.,Харьков, 1991 г.), на Всесоюзной, конференции "Применение магнитного резонанса в народном хозяйстве" (Казань, 1989 г.), на Международном симпозиуме по высокотемпературной сверхпроводимости (Дубна, 1989 г.), на X Международном симпозиуме по эффекту Яна-Теллера (Кишинев, 1989 ,г-). на VIII Международной конференции по сверхтонким взаимодействиям (Прага, 1989 г.), на Советско-Западногерманском семинаре по высокотемпературной сверхпроводимости (Таллинн, 1990 г. ), на 25-м и 26-м конгрессах АМПЕР (Штутгарт, 1990 г., Афины, 1992 г.), на Международной конференции- ВТСП-ЛЯ (Москва, 1991 г.), а также на совместных итоговых конференциях КГУ И КФАН СССР В 1982 Г., 1984 Г., 1986 Г., 1987 Г.,1989 Г.

Содержание работы отражено в 51 публикации.

Основные результаты, выносимые на защиту:

1. Результаты исследования ядерной магнитной релаксаци: тулия в диэлектрических ван-флековских парамагнетиках TmES LiTnF^, которые в значительной мере стимулировали развитие те ории релаксации ядер ван-флековских ионов при повышенных тем пературах, обеспечили проверку ее основных положений и оценк времен корреляции флуктуаций сверхтонких магнитных полей.

2. Результаты экспериментального исследования ядерно магнитной релаксации тулия в TmES при сверхнизких температу pax.

3.Обнаружение резонансной магнитной связи на границе ди электрический ван-флековскнй парамагнетик-жидкий 3Не и резуль таты исследования магнитной релаксации в магнитнс ориентированных порошках LiTmF и ТтРО .

4 4

4. Результаты исследования методом импульсного ЯМР стат1 ческих и флуктуирующих внутренних магнитных полей в изингое ских ферромагнетиках TbES и DyES. Оценка на основе сопоставлс ния эксперимента и теории времен корреляции флуктуирукхщ внутренних магнитных полей.

5. Выявление закономерностей и особенностей в магнитнс релаксации ядер меди в высокотемпературных сверхпроводник;

-'8 - .

Ва Си О . и У, УЬ Ba.Cu.0_ л.

2 3 7-5 1-х х 2 3 7—о

Структура работы. Диссертация содержит шесть глав, 56 рисун-ов, 17 таблиц и список литературы, включающий 165 наименована. Полный об'ем работы составляет 205 страниц машинописного екста.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой, вводной главе дается общая характеристика аботы. В начале этой главы показывается актуальность диссер-ационной работы, определяется ее цель, приводятся аргументы в эльзу ее научной новизны и практической ценности.

Вторая глава посвящена описанию электронной и криогенной

тпаратуры, использование которой позволило провести экспери-знтальные исследования в широких интервалах температур ),045+300 К), частот (3+160 МГц) и магнитных полей (0+60 кЭ). зесь же описана процедура приготовления магнитно-эиентированных порошков. Заключительный раздел этой главы по-зящен методике измерения времен ядерной магнитной релаксации.

Третья глава посвящена ядерной магнитной релаксации в ди-юктрических ван-флековских парамагнетиках. В начале приво-зтся основные результаты экспериментальных и, теоретических :следований,.которые были получены к началу выполнения насто-хей работы, то есть к 1981 году. Анализ этих результатов поз->ляет очертить круг нерешенных проблем, к которым относятся:

1. Установление механизма формирования спинового эха ядер I ионов в однородном внешнем магнитном поле;

2. Строгое обоснование подхода, в соответствии с которым [виг линии ЯМР должен быть пропорционален парамагнитной вос-1Иимчивости кристалла.

< 3. Установление механизма релаксации ядер РЗ ионов при вышенных температурах.

Для проведения полного анализа всех механизмов уширения ний и корректного сопоставления теории с экспериментом была оведена серия экспериментов с "модельной системой" - этил-льфатом тулия ТтЕБ. Было установлено, что второй момент М нии ЯМР 9Тта в поле Н0Ю на частоте 3,9 МГц складывается из и= 0,04 М2, М"= 0,56 М2, м\ь + 0,25 М2 и М2, где

- 9 -

три первых слагаемых представляют собой вклады в M¿ за сч< диполь-дипольных взаимодействий ядер тулия друг с другом, ядрами протонов и парамагнитными примесями ТЬ3*и Ег3*. После, нее слагаемое М^ соответствует недипольному вкладу, обусло: ленному разбросом величин парамагнитного сдвига из-за локал: ных искажений кристаллического электрического поля. Из coni ставления приведенных значений видно, что наибольший вклад ширину линии ЯМР 159Тш в TmKS обязан разбросу локальных ма! нитных полей от протонов. Этот вклад является Доминирующим ni чти во всех ориентациях кристалла в магнитном поле (1,5°<< 90°)и позволяет наблюдать спиновое эхо ядер 169Тт в однородн внешнем поле. Вблизи ориентации Но Не наблюдать эхо удает лишь.в неоднородном внешнем поле.

Существует еще одна особенность ЯМР *S9Tm в TmES п ориентации HQiic. В этой ориентации эффективное поле на яд -6,еТт при переходе его 4£-электронноя оболочки в возбужденн состояние меняется лишь по величине, сохраняя направление, расщепление электронного дублета hCi превышает ширину уровн энергии иона Тт3"'. Адиабатические условия, которые при эт реализуются, допускают применение модифицированной Л.К.Амин вым теории Андерсона-Вейса, основанной на модели случайно изменения резонансных частот. В случае быстрых флуктуац (гДы«1, где т -время корреляции флуктуаций, йш - изменен* частоты, обусловленное переходами иона Тт3+ между тремя нижн ми штарковскими уровнями энергии) теория дает следующую темп ратурную зависимость парамагнитного сдвига: Ди ЫЗ

««„ = -— ---ехр(-Д/кТ)= (42/ Т) ехр (-6/кТ) ,

1+Ди т г Н кТ

i о

которая хорошо согласуется с температурной зависимостью, пол ченной из наших экспериментов

ас^ = (100/ Т)ехр(-Д/кТ).

Что касае,ся ширины линии, то расчетная кривая', определ емая соотношением

2Ды2т 1

5"ll = -Г"7 " -^ ехр(-Д/кТ),

1+До т тт\/з

неплохо согласуется с экспериментально устаногленным закон

Э 8

¿^(Гц) = 1,3-10 ехр(-Д/кТ). Это свидетельствует о том, что нашем случае реализуется условие х~1»I Ль>I , а сама величина '

с

оказывается равной 3,4-10 с. Роль времени корреляции при повышенных температурах играет обратная вероятность перехода в единицу времени с возбужденных электронных состояний на основное.

В общем случае, когда магнитное поле направлено произвольно относительно осей кристалла, условие адиабати'чности нарушается, так как эффективное поле на ядре 169Тт меняется и по величине, и по направлению. Эта ситуация во многом аналогична оелаксационным процессам в жидкости. Форма гамильтониана флуктуирующего сверхтонкого взаимодействия навела на мысль з наличии известной "скалярной релаксации" 2-го рода. Модифи-<ация неадиабатической теории Редфилда и Блоха-Вангснесса применительно к анизотропным системам 3(Ъ,9) была выполнена 1.К.Аминовым. В соответствии с этой теорией, скорости релакса-1ии ядер тулия в аксиальных ван-флековских. парамагнетиках

>пределяются следующими выражениями: 2

2а .

' = -•'т Б1П2 0 1

1 , 2 с

п

а2+Ь2и2(9соБ2в•+ о

1+соз 9'

14пггг

ехр(-Д/М) ,

-г 1 -1 2К

; = -т 1+ - тг

2 2 1 Ьг 0

агсозг9''(9+ о 4

1+П2"с2

ехр(-Д/кТ),

де а=«11|а2|а1>, Ь=2д ^ в«Л Л"х1о> /7 ^

зХп2е'=з1п2е

^ сове+у ^ э 1п2 е-1

налиь» результатов наших экспериментов, в которых измерялись

^'(Т.е) и Т "'(Т.в), с помощью приведенных выше формул поз-

олил дать оценку величины г для кристаллов ТтЕБ (7"10~11с) и -1 2_

2.ттр (8,5-10 4

с). Согласие расчетных величин с экспериментом эмонстрируют рисунки 1 и 2.

Последний раздел данной главы посвяшён исследованию маг-•1ТНОЙ релаксации ядер 169Тп в ТтЕБ при сверхнизких температу-IX. Наиболее удобным методом измерения оказался стационарный •1Р с использованием О-метра. Вначале регистрировался сигнал

- 11 -

1?, град

Рис.I. Угловая зависимость скорости продольной релаксат ядер 169Тт в ТшЕБ при Т= 4.25К. Сплошная линия-результат расчета по теории Аминова.

Рис.2. Температурная зависимость скорости поперечной

релаксации ядер 169Тш в ЫТи^; 1>= 161МГц, Но1 < Кривые 1 и 2 -результат расчета по теории Амино! с т =7,2• 10"1 2с и -с =8,5-10"1 2 с

с с

- 12 -

А , соотвествуюший равновесной намагниченности ядер 16*Тш при температуре Т^ в слабом магнитном*поле Н*, затем образец выдерживался в течение времени t в сильном магнитном поле Н^, после чего в поле Н^ регистрировался сигнал А2(<:), усиленный за счет процессов поляризации в сильном магнитном поле. Предполагая, что процесс релаксации ядер 1б,Тт описывается выражением

(А°-А2(1))/(А°-А1)= ехрС-С/Т^, где А°=А 1Ь(уЬН^/2кТ ) /«»(уЫГ'/гкГ )«А ,«1(гЬН*/2кТ ) 2кТ /уЬН* ,

21 От О я 1 О ■ ^ ■ ^

можно оценить величину Т^.На первом этапе экспериментов исследовался монокристалл ТтЕЭ в форме шарика с диаметром 5 мм, на втором этапе - порошок ТтЕЭ со средним размером частиц 50 микрон. Анализ экспериментальных результатов показал, что время релаксации продольной намагниченности ядер тулия составляет 2,5•104с и не зависит от температуры (70+100К), магнитного поля (3+59 кЭ) и размера образца. В заключении делается вывод о существовании неизвестного механизма релаксации, который является доминирующим в диэлектрических ван-флекогвских парамагнетиках при сверхнизких температурах.

Четвертая глава диссертации посвящена исследованию ядерной магнитной релаксации жидкого 3Не, находящегося в контакте с поверхностью диэлектрических ван-флековских парамагнетиков ТтЕБ, ГаТтР и ТтРО . Все указанные вещества отличает сильная

4 4

анизотропия намагниченности ядер 1 9Тш, которая позволяет при определенной ориентации магнитного поля относительно кристаллографической оси с (е<*7°) получить гиромагнитное отношение 169Тт в точности равным гиромагнитному отношению 3Не, обеспечив тем самым необходимое условие для кросс-релаксационных процессов между этими спинами. На первом этапе экспериментов использовался монокристалл этилсульфата тулия в виде цилиндра, экруженного тонким («0,1 мм) слоем жидкого^е. В силу сущест-зенного различия параметров импульсного ЯМР нам удалось дифференцировать сигналы спинового эха ядер 169Тп (длительности

1Мпульсов г = 1 мкс; Т = 25 мкс) и ядер 3Не (т =10 икс, * » 2 2 1 » 2

Г = 25 мс) и измерить при температуре Т=1,5К релаксацию про-шльной намагниченности ядер жидкого 3Не и ядер 169Тп-в кристалле ТтЕБ. Результаты экспериментов приведены на рис. з и 4.

- 13 -

О 2 4 6 8 10 время 1, с

Рис.3. Релаксация продольной намагниченности ядер жидког 3Не при Т=1,5К:Д- в=вкр=7°03/, 1^=2,40; О- е=7°30/, »г 0=6°ЗО/, Т1=6,5с.

0 1 2 3 4 5 время I, с

1 6 9—_

Рис.4. Релаксация продольной намагниченности ядер Тт

з

кристалле ТтЕБ, окруженном слоем жидкого Не, пр

Т=1,5К, У=13,4МГц:

д - е=е =7°оз/, 7у=о,4с, т''=2,ес; к р 11

о - е=7°зо/, е= б зо ..т^г.вс. - 14 -

ак видно из рисунков, при ориентации е=7°03/наблюдается резо-ансная магнитная связь между спинами 3Не и Тт.

В дальнейших экспериментах монокристалл ТвЕв был заменен а магнитно-ориентированный порошок ЫТи^, так как это вещв-тво было более химически стойким и имело более развитую по-врхность. В экспериментах были использованы порошки ЫТтГ4 с арактерным размером частиц <57 мкм (образец I), <20 мкм (II), +4 мкм (III), и <1 мкм (IV). Дополнительные эксперименты были роведены с порошками ЫУР^ (V) иТшРО^ (VI) с размером частиц 57 мкм. Во всех образцах, кроме пятого, наблюдалось спиновое хо ядер 3Не в однородном внешнем поле, которое при фикснро-анной частоте было на 15 Э (Н0Пс/) и на 46 Э (Н^с') больше, ем в ЬаУР . Здесь с'- есть направление преимущественной ори-

4

нтации кристаллографических осей с. Результаты части экспери-

ентов приведены на рисунках 5 и 6. Наблюдаемую анизотропию в

елаксации поперечной намагниченности ядер 3Не [так, например,

ля II образца Т "1(Н хс/)/Т ~'(Н Ис/)=1:40 ] можно об'яснить г 10 10

азличным числом кросс-релаксирукзщих частиц в двух этих ориен-* *

ациях и Ыц. Для расчета последних, автором работы сов-

естно с Д.А.Таюрским была предложена модель углового распре-еления частиц в магнитно-ориентированных порошках. С исполь-ованием полученной функции распределения расчет дал искомое оотношение И^/Нц" 1:90, что говорит в пользу верности наших редставлений о причине анизотропии релаксационных параметров

з

МР жидкого Не. Обнаруженный эффект открывает перспективы использования магнитно-ориентированных порошков диэлектрических ан-флековских парамагнетиков для магнитного охлаждения жидко-

3 3 4

□ Не и растворов Не- Не.

В пятой главе диссертации приводятся результаты исследо-ания закономерностей протонной магнитной релаксации в диполь-ах изинговских ферромагнетиках ТЬЕБ (Тс=0,24К) и ОуЕБ Гс=0,13К) при сверхнизких температурах и оценка на основе усыновленных закономерностей времени корреляции флуктуирующих элекулярных полей, источником которых являются РЗ ионы.

В начале главы основное внимание сосредоточено на \ста-эвлении топологии сильно неоднородных статических полей, рас-эту спектров ЯМР протонов различных групп, выявлению источ-1ков сильного неоднородного уширения линии ПМР. Здесь уста- 15 -

л X о

л ь

с: к я

ЯЗ о.

0.2 0.4 0.6

время 2т, мс

Рис.5. Спад поперечной намагниченности ядер Не в образц I при ориентации Н 1с'»Д- 8МГц, Т=0,075К, штриховая линия - то же при Т= 1,5К;0- 1>=16МГц, Т=0,12К, сплошная линия - то же при Т=1,5К.

время I, с 0.0 0.8 1.6 2.4

'К"

п-1-г

<5

I

0.1 -

%

¿А

А

А

4

_]_1_

0.00 0.02. 0.04 время 1, с

0.06

Рис.6. Восстановление продольной намагниченности Не в

образце II при Т=1,5К, v= 8МГц:А- НоНс/, Д-

Н хс', ТУ / т' = 1:40. о ' 1 11

овлено, что расчеты резонансных частот дают хорошее согласив экспериментом в приближении чисто диполь-дипольных взаимо-ействий. Выявлено, что основный источником неоднородного уши-ония является дефектность кристаллической решетки этилсульфа-ов. Исследование температурной зависимости ширины линии ПМР ротонов Н5А позволило оценить разброс внутренних полей,обус-

15 9

овленный разориентацией ядерных моментов ТЬ; его вклад в еоднородную ширину составляет примерно одну треть от полной ирины при Т= 200 мК и практически незаметен при 70 мК вслед-твие высокой поляризации ядер тербия при этих температурах.

Исследованию продольной и поперечной релаксации ротонов»принадлежащих двум группам магнитно-эквивалентных дер водорода (Н5А^в отсутствие внешнего поля при Т<Тс и в по-е HQllc при температурах 70 мК < Т < 600 мК; Н1А,В в поле ис), посвящен следующий раздел главы. Здесь были исследованы емпературная и полевая зависимости Tj"1 и Т2"1(см. , например, исунки 7 и 8). Главные закономерности в релаксационных провесах протонов могут быть сформулированы следующим образом:

1 . Процесс продольной релаксации аппроксимируется двух-кспоненциальным законом с характеристическими временами "Т и Процесс с коротким т интерпретировался нами как установ-ение теплового равновесия исследуемых протонов.с ддр рз ионов представлял главный интерес во всех экспериментах. Что каса-тся медленного процесса (Т^), то он, по-видимому, связан с нергетическим обменом ддр с зеемановским резервуаром элек-ронных моментов РЗ ионов и решеткой, с протонами других групп т.д.

2. Продольная и поперечная релаксация экспоненциально за-исят от температуры: Т^СТ) = гехр(-Д/кТ), где Д- полное

асщепление нижнего квазидублета иона ТЬ3* в TbES (Д = 0.56К.

0

И= 17,82, gj.=0) и крамерсова дублета иона Dy в DyES (g |(= 0,8, gj.=0).

3. Скорость релаксации поперечной намагниченности, кроме лагаемого, указанного выше, содержит независящий от темпера-уры вклад, обязанный диполь-дипольному взаимодействию прото-ов одной группы.

Последний раздел главы посвящен описанию процедуры извле-вния информации о спин-спиновой релаксации ионов ТЬ3+ в TbES

- 17 -

10* LI I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I.

in j ' ' ....... 1......i i i i......ill

0.0 2.0 4.0 6.0

T"1. K"1

Рис.7. Температурная зависимость 12ne протонов H5A: •-DyES, Н01=2620.Э, V=l 3, 4МГц, T2'1=2. 9 • 107ехр(-2,2/кТ) ; tk - TbES, HQ^=111ВЭ, v=l 6,2МГц, Т2"1=5, 8-107ехр(-2,1/кТ); О - TbES, HQi=0, v=\5,23МГЦ, Т2~1=5,3•107exp(-l,44/кТ); О - TbES, HQz=37003, v=13,4МГц, T2"*=1, 75•107exp(-4,8/kT)

Рис.8. Температурная зависимость скорости продольной

релаксации протонов . Н5А в кристаллах:

О - TbES, Н = 1600Э, v= 16,2МГц; О z

Л - DyES, Н = 2620Э, V— 13,4МГц.

О z

1 ионов йу3* в ОуЕБ из экспериментальных данных о ядерной маг-штной релаксации протонов в этих -кристаллах. Существующие те-¡ретические модели (Л.К.Аминова; Н.С.Бвндиашвили и Л.Г.Кор-:ава) предсказывали сильную полевую зависимость скорос-.и элек-гронной ССР ТЬ3*, однако наши оценки (2-107с~1) свидетельствует об отсутствии полевой зависимости г"! Для ОуЕЭ анализ экс-юриментальных результатов позволил установить, что т2 1 ионов )у3+ не зависит от поля, температуры и составляет 2,5-10 с" .

Заключительная, шестая глава диссертации посвящена уста-

ювлению закономерностей в магнитной релаксации ядер меди в

1ттрий-бариевой сверхпроводящей керамике УВа2Сиз07_5 и

Г УЬ Ва Си О . методом ЯКР. Анализ экспериментальных данных 1-х X 2 3-7-о

ю двум образцам с различным содержанием. кислорода позволил шявить следующие закономерности:

1. Зависимость т _1(Т) ядер 63Си(2) в обоих образцах (см. шсунки 9 и 10) имеет ступенчатый вид, спад Тг'1 при понижении гемпературы в обоих образцах начинается при Т» 100К.

2. Для обоих образцов характерен локальный максимум в Р2~1 (Т) при температуре Т« 35К, который был позднее наблюден зядом других авторов.

3. Температурная зависимость Т _1(Т) неплохо описывается I рамках теории магнитной релаксации М.В.Еремина и А.Ю.Завидо-юва, однако указанная теория не в состоянии полностью описать жспериментально установленную зависимость Т "'(Т).

Заключительный раздел главы посвящен исследованию влияния шрамагнитной примеси ионов УЬ3* на магнитную релаксацию ядер 1еди. На основе анализа экспериментальных данных делается щенка времени корреляции флуктуаций магнитных полей от ионов ГЬ3+ при низких температурах.

температура Т, К

Рис.9. Температурная зависимость скоростей поперечной

релаксации ядер 63Сч в образце X: сплошные линии результат расчета по теории Еремина и Завидонова штриховая линия - вклад в Т2~1 за счет магнитног диполь-дипольного взаимодействия.

I ' ~ . температура Т, 'К

Рис.10. Температурная зависимость скоростей поперечной релаксации ядер 63Си в образце II: сплошные линии - результат расчета по теории Еремина и Завидонова.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

В результате выполнения программы экспериментальных исследований автором получены новые результаты по.спиновой кинетике в веществах с сильной электронной корреляцией. Импульсным и стационарным методами ЯМР детально изучены закономерности ядерной магнитной релаксации в диэлектрических ван-флековских парамагнетиках, в изинговских дипольных ферромагнетиках и высокотемпературных сверхпроводниках. Эксперименты были выполнены в широком диапазоне температур (0.04+300К), частот (3+160 ЧГц) и магнитных полей (0+60 кЭ). Основные выводы работы могут быть сформулированы следующим образом:

1. Изучена природа формирования спиндвого эха ядер тулия в аксиальных ван-флековских парамагнетиках. Установлено на примере кристаллов ТтЕЭ и ЫТп^, что спиновое эхо в однородных магнитных полях удается наблюдать благодаря разбросу дипольных полей ядер диамагнитных лигандов.

2. В области повышенных температур ядерные спины РЗ ионов в ван-флековских парамагнетиках подвержены воздействию быстрых флуктуирующих сверхтонких полей, обусловленных реальными перескоками ван-флековских ионов между основным и ближайшим возбужденным состояниями. Установлено, что адиабатическая теория Андерсона-Вейса-Аминова, которая позволяет одновременно получить зависящие от температуры сдвиг резонасной частоты и ширину линии ЯМР, хорошо согласуется с экспериментом в пределе малых времен корреляции т (тДи « 1, где Аш - соответствует сверхтонким расщеплениям) при ориентации магнитного поля вдоль кристаллографической оси с. При этом роль г играет обратная вероятность перехода в единицу времени с возбужденных электронных состояний на основное. Малость времени . корреляции оправдывает феноменологический подход, в соответствии с которым парамагнитный сдвиг линии ЯМР пропорционален статической парамагнитной восприимчивости кристалла.-

3. Показано, что при повышенных температурах в произвольной ориентации магнитного поля, когда сверхтонкие поля на ядре РЗ иона меняются как по величине, так и по направлению, неадиабатическая теория Аминова об'ясняет основные закономерности релаксационных процессов, установленных нами на примере

- 21 -

кристаллов ТтЕЭ и экспоненциальную температурную зав!

симость продольной и поперечной ядерной магнитной релаксацш их анизотропию и частотную зависимость. Более того, она позв< ляет дать оценку времени жизни РЗ иона в возбужденном состо; нни, лимитируемого процессами миграции возбуждения с одно! иона на другой вследствие сильного спин-спинового взаимодейс' вия. Из наших измерений следует, что время корреляции в кри< талле ТтЕЭ составляет тс=*10~1Ос, а в кристалле Ь1тт1 г «10"11с.

с

4. Обнаружено, что скорость продольной релаксации нама! .ниченности ядер тулия в ТтЕЭ при сверхнизких температуре

(Т1"1= 2-Ю"5 с"1) не зависит от величины магнитного поля пределах 3+59 кЭ, температуры в диапазоне 70+100 мК и разме{ образца. Анализ экспериментальных данных и литературы позвол) ет сделать вывод о существовании неизвестного механизма релаь сации, который является доминирующим в диэлектрических вa^ флековских парамагнетиках' при сверхнизких температурах.

5. В результате экспериментальных исследований магнитнс релаксации ядер жидкого 3Не, находящегося в контакте с диэлеь триЧескими ван-флековскими парамагнетиками, обнаружено явлен* кросс-релаксации ядер 3Не и 169Тю через границу раздела жидк* 3Не - монокристалл ТтЕЭ и жидкий 3Не - магнитнс ориентированный порошок ЫТт^ и ТшРО^. Аналогичный эффе» кросс-релаксации между 3Не и ядрами твердого азота (1=1) адсорбированного на поверхности СаР2 и карболака, был обнар!

жен пять лет спустя в Корнельском университете Р.Ричардсоном »

сотрудниками . Предложен метод магнитного охлаждения жидког 3Не и растворов 3Ке - 4Не с использованием • кросс релаксационных процессов между ядерными спинами 3Не и 1б9Тт.

6. Предложена модель углового распределения частиц в маг нитно-ориентированных образцах, которая позволяет ввести пара метр степени ориентированности образцов а, по -физическок смыслу равный отношению магнитной энергии к тепловой. Н

(*)Enhanced nagnetic relaxation of ^e at substrate quadrupol frequency/Van Keuls F.W., Granila T.J., Friedman L.J., Richardson R.C. -Physica В (North-Holland) -1990.-V.165&166.-P.717-718.

римере ориентированного порошка LiTmF^ показано, что модель [ает хорошее качественное согласие расчетных величин с экспе-1Иментально измеренными.

7. Анализ экспериментальных результатов ПМР. в изинговских [ипольных ферромагнетиках TbES и DyES позволил полностью разо-¡раться в сложной картине внутренних статических магнитных по-[ей, создаваемых ионами ТЬ3+ Сti =8,9lu ) и Dy3 + (д=5,4ц_), и,

D 4 X В В

I частности, соотнести эту картину с несовершенной структурой >еальных кристаллов. Установлено,' что внутренние поля, доста-■очно точно вычисляются в приближении молекулярного поля и хо-юто согласуются со спекрами ПМР. Неоднородная ширина линии IMP (гауссовой формы) определяется, главным образом, дефект-юстью кристаллической решетки, которая влечет за собой "раз-штость" позиций ядер ISr/rl« 3-10~3, относящихся к одной •руппе, и вариации магнитного момента. РЗ иона от одного узла к 1ругому из-за 2+ЗЙ-го разброса параметра С^ кристаллического ютенциала DyES и TbES. В этилсульфате тербия значительный жлад а неоднородное уширение линий ПМР вносят ядерные моменты 159ТЬ, с ростом поляризации которых при понижении температуры этот вклад исчезает. Однородная ширина линии при сверхнизких температурах определяется магнитным диполь-дипольным взаимо-зействием протонов одной группы.

8. Внутреннее магнитное поле, действующее на ядерные спи-■1ы в кристаллах TbES и DyES, содержит помимо статической ком-юненты флуктуирующую часть, обязанную спин-спиновой релаксации РЗ ионов. Флуктуирующее магнитное поле индуцирует магнит-1ую релаксацию протонов, скорость которой экспоненциально за-зисит от температуры Т^"* = Wt гехр(-Д/кТ). Время корреляции рлуктуаций магнитных полей содержится в предэкспоненциальном множителе и может быть оценено в результате анализа температурных зависимостей т ~*(Т). Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что, вопреки априорным представлениям об отсутствии спин-спиновой релаксации в системе с нулевыми поперечными компонентами магнитных моментов РЗ ионов, спин-:пиновая релаксация протекает в кристаллах TbES и DyES с характеристическими временами г = 5-ю"8с и z = 4-Ю~7с, соот-

2 2

зртственно, и не" зависит от величины магнитного поля и температуры. Процедура извлечения тг из экспериментально установ-

- 23 -

ленных зависимостей — * СТЭ наиболее проста в том случае, когда величина флуктуирующих полей намного меньше величины статического магнитного поля.

9.В экспериментальных исследованиях ЯКР меди в иттрий-бариевой керамике обнаружен ряд важных особенностей взаимодействия ядерных и электронных моментов в ВТСП нестехиометричес-кого состава. Так, например, в температурной зависимости Т ~1(Т) ядер 63сц в медь-кислородных плоскостях YBa Си О

2 2 3 7—а

был о обнаружено резкое замедление скорости спин-спиновой релаксации при Т<Т , приписываемое нами исчезновению флуктуирующих полей от d-электронов меди в сверхпроводящей фазе. Наь. представляется,что время корреляции г флуктуирующих магнитны>

с

полей есть характеристическое время перескока дырок в медь-кислородных плоскостях. На основе наших экспериментов оценка дает величину «l,4-10~lsc. Другой важной особенностью в температурной зависимости Т2"1(Т) является локальный максимум вблизи температуры Т=35К, существование которого было подтверждено в ряде независимых экспериментов за рубежом. Природа этой особенности остается невыясненной до настоящего времени. В результате экспериментов с образцами "1-2-3", содержащих различное количество примесных ионов УЬ3+, установлено, что при концентрации последних более 1'/. временем корреляции флуктуация магнитных полей на ядрах меди при низких температурах становится время спин-спиновой релаксации ионов иттербия. По hbiuhn оценкам, оно составляет при гелиевой температуре т^аЗ-10 9с.

Содержание работы отражено в следующих публикациях:

1. Аминов Л.К., Тагиров М.С., Теплов М.А. Температурив» зависимость сдвига и ширины линии ЯМР в ван-флековских парамагнетиках// ЖЭТФ.- 1982.- Т.82.- ВЫП.1.- С.224-229.

2. Ядерная релаксация в ван-флековских парамагнетиках, обусловленная флуктуациями сверхтонкого магнитного поля /Аминов Л.К., кудряшов A.A., Тагиров М.С., Теплов М.А.- ЖЭТФ.-1984.- Т.86.- вып.5.- С.1791-1802.

3. о поляризации ядер РЗ ионов в диэлектрических ван-флековских парамагнетиках / Володин А.Г., Егоров A.B., Тагиров М.С., Теплов М.А., Феллер Г., Швабе X., Штаудте М.-Письма е ЖЭТФ.-1986.-Т.43.-NS.-С.295-296.

- 24 -

4. An attempt to'cool liquid 3He by the Van-Vleck para-agnet LiTraF4/Manninen M.T., Рекаla J.P., Nenonen S.A., Tagi-ov M.S.-17th.Int.conf.Low Temp.Phys. (Karlsruhe, l9S4):-Proo. P.1163.

5. Экспериментальное и теоретическое исследование магнит-ого резонанса ядер водорода в кристаллах этилсульфатов редких емель при сверхнизких температурах/ Аминов Л.К., Володин .Г., Кропотова Т.В., Налетов В.В., Сафиуллин А.Р., Тагиров .е., Теплов И.А.- В сб.:Парамагнитный резонанс.Вып.2.2.- Ка-ань:Изд.Казан.ун-та,1988.- С.131-222.

6. 1Н NMR study of static and fluctuating internal fields n TbfC H SO ) • 9H О Ising ferromagnet/ Aminov L.K., Egorov

* 2 S 4 ' 3 2

.V., Volodin A.G., Naletov V.V., Tagirov M.S., Teplov M.A., eller G.- Appl. Magn.Reson.- 1990.- V.I.- Ho 1.- P.113-125.

7. Магнитная релаксация протонов в этилсульфатах редких емель/ Володин А.Г., Сафиуллин А.Р., Тагиров М.С., Теплов .А. -Всесоюзн. конф.по магнитному резонансу в конденсирован-ых средах (физические аспекты) (Казань. 20-22 июня 1984г.): ез. докл.- Ч.З.-С.14.

8. Ядерная магнитная релаксация в этилсульфате тербия при верхнизких температурах/ Володин А.Г., Сафиуллин А.Р., Тагиров .С., Теплов М.А.- XXIII Всесоюзн.совещ.по физ.низк. темп. Галлин, 23-25 окт.1984г.): Тез.докл^- Ч.З.- С.76-77.

9. Nuclear magnetic relaxation in rare-earth ethylsul-hates at ultralow temperatures/Aminov L.K., Volodin A.G., Ta-irov M.S., Teplov M.A.- 2-nd Intern. Conf. on Modern Methods £ Radiospectroscopy.- Suppl.- Reinhardbrunn (DDR).-Proc.-Э85.- P.40-57.

10. Исследование статических и флуктуирующих магнитных элей в кристаллах изинговских ферромагнетиков n(C2HsS04)3-9H20 (Ln = Tb, Dy)/ Аминов Л.К., Володин А. Г., алетов В.В., Тагиров М.С. , Теплов М.А.- XXV Всесоюзн. конф. э физ.низк. темп.(Ленинград, 25-27 окт.1988г.):Тез. докл.-.2.- С.114-115.

11. Релаксация намагниченности ядер 1Н в ферромагнитном гилсульфате тербия/ Аминов Л.К., Володин А.Г., Кропотова' .В., Налетов В.в., Тагиров М.е., Теплов М.А.- XXIV Всесоюзн. эвещ. по физ. низк. темп. (Тбилиси, 8-10 сент. 1986г.): Тез.

- 25 -

докл.- Ч. 3 .- С.81-82.

12. Ядерный магнитный резонанс в системе La-Sr-Cu-О/ Жданов Р.Ш., Егоров А.В., Бахарев О.Н., Тагиров М.С., Тепло! М. А.-Раб. совещание по проблемам высокотемпературной сверхпроводимости (Свердловск, 1987): Тез.докл.- Ч.1.- С.202-203.

13. Модели центров квадрупольного резонанса ядер меди I УВагСиз07 5/ Еремин М.В., Грабой Н.Э., Егоров А.В., Налето! В. В., Тагиров М.С., Теплов М. А.-Письма в ЖЭТФ.-1989.- Т.49.-вып.8.- С. 446-448.

14. Ядерный квадрупольный резонанс и ядерная магнитна) релаксация в YBa Сиз07 Завидонов А.Ю., Еремин М.В., Baxapet О.Н., Егоров А.В., Налетов В.В., Тагиров М.С., Теплов М.А. -Сверхпроводимость:физика, химия и техника,- 1990.-Т.3,- No S.M.I . - С.

15. Модели магнитной релаксации спинов Си(2) £ YBa cu^/Завидонов А.Ю., Еремин М.В., Егоров А.В., НалетоЕ

B..В. , Тагиров М. С., Теплов М. А. , Чеботаев Н.М. - Письма £ ЖЭТФ,- 1989.- Т.50.- вып.4.- С.179-181.

16.63Cu NQR and nuclear relaxation in УВагСиз07 Zavi-donov A.Yu., Eremin M.V., Egorov A.V. , Naletov V.V., Tagiro\ M.S., Teplov M.A.- USSR-ERG Bilateral seminar (Tallinn, 1990): -Proc.- P.255-256.

17. Володин А.Г., Тагиров M.C., Теплов М.А. Рефрижератор растворения 3Не в 4Не для ЯМР-исследований при сверхнизки? температурах// Всесоюзн. конф. по применению магн. резонанса е народном хоз-ве.(Казань, 22-24 июня 1988г.):Тез.докл.- Ч.1.-

C. 81.

18. The influence of crystalline structure deffects or magnetic resonance spectra/ Aukhadeev F.L., Zhdanov R.Sh., Kudryashov A.A., Tagirov M.S., Teplov И.A.-Proc of I-st Soviet-Indian Syxap. Actual problems of magnetic resonance spectroscopy of inorganic materials (Dushanbe, 1982):-Abs.- P.51-•52.

19. Локальные искажения симметрии центров Tm3* в 4iiTmF4/Аухадеев Ф.Л. , Жданов Р.111. , Кудряшов А. А., Тагиров М.С. Теплов М.А.- VII Всесоюзный симпозиум по спектроскопии кристаллов, активированных ионами редкоземельных и переходных металлов (Ленинград, 19-22 окт.1982):Тез.докл.- С.112.

- 26 -

20. Локальные искажения симметрии кристаллического элек-рического поля в редкоземельных соединениях со структурой ше-лита/ Кудряшов A.A., Кораблева С.Л., Тагиров И.О., ТеплоЕ •А. - ФТТ.- 1983.- Т.25.- ВЫП.6.- С.1887-1889.

з

21. Обнаружение прямой магнитной связи ядер жидкого Не г драми 169Тт в кристалле этилсульфата тулия/ Егоров A.B., Ау-адеев Ф.Л., Тагиров М.С., Теплов И. А. -Письма в ЖЭТФ. 1984.-Т.39.-N10.-С.480-482.

22. Резонансная связь ядер жидкого 3Не с ядерными спинами твердом теле/ Егоров A.B., Аухадеев Ф.Л., Тагиров М.С., Теп-

ов М.А.-23-е Всесоюз.совещ.по физ.низк.темп.(Таллин, 1984):-эз.докл.- Ч.1.- С.50-51.

23. Егоров A.B., Аухадеев Ф.Л., Тагиров М.С. Обнаружение рямой магнитной связи ядер жидкого 3Не с ядрами 169Tm в крис-алле этилсульфата тулия// Всесоюз.конф. по магн.рез.в кондес. редах (физические аспектыККазань, 1 984):-Тез. докл. -Ч. 2. -.139.

24. Егоров A.B., Тагиров М.С., Теплов М.А. Магнитная ре-аксация жидкого 3Не в порошках LiTmF4// Материалы итоговой зучной конф. за 1989 год (Естеств.и точн.науки)- Казань, 390.- С.15-19.

25. Егоров A.B., Тагиров М.С., Теплов М. А. Магнитная ре-зксация жидкого 3Не в ориентированном порошке LiTmF .-24-е

4

:есоюз. совещ. по физ.низк.темп.(Тбилиси, 1986):-Тез.докл.-,1.- С.13-14.

26. Liquid 3Не magnetic relaxation in LiTmF oriented

4

3Wder/ Aminov L.K.y Egorov A.V., Tagirov M.S., Teplov M.A.-C-th AMPERE summer school.(Novosibirsk,1987):-Abs.- P.40.

27. Ядерная магнитная релаксация жидкого 3Не в порах ори-(тированного порошка LiTmF4/ Егоров A.B., Бахарев О.Н., Воло-[н А.Г., Кораблева С.Л., Тагиров М.С., Теплов М. А. СЭТФ.-1990.-Т.97.-N4.-С.1175-1187.

28. Володин А. Г., Тагиров М.С., Теплов М.А. Релаксация юдольной намагниченности ядер 169Тш в этилсульфате тулия при ерхнизких температурах/ Г-е Всесоюз.совещ. по ерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимо-йствий (Москва,1985): - Тез.докл.- С.90.

29. Nuclear spin-lattice relaxation of 169Tm in TmES at

- 27 -

ultralov temperatures/ Volodin A.G., Egorov A.V., Naletc V.V., Tagirov M.S., Teplov M.A.- IX-th AMPERE summer schoo: (Novosibirsk,1987):-Abs.- P.165.

30. Aninov L.K., Tagirov M.S., Teplov M.A. Nuclear magn< tic relaxation in rare-earth compound crystals/ Vi: Intern.conf.of . hyperfine interactions.(Prague,1989) :-Abs. P.B4-4.

31.Nuclear magnetic relaxation in rare-earth crystals di to fluctuations .of hyperfine magnetic fields/Aminov L.K., Тг girov M.S., Teplov M.A., Volodin A.G.- Hyperfine Interac

-tions.-1990.-V.59,- P.255-270.

32. Уменьшение скорости поперечной релаксации ядер 63Cu УВагСиз07 / Бахарев О.Н., Жданов Р.Ш., Егоров А.В., EpeMi М.В., Налетов В.В., Тагиров М.С., Теплов М.А.-Письма в ЖЭТФ. 1988.-Т.47.- ВЫП.8.- С.383-385.

33. Ширина линии ЯКР 63Си в YBaaCu307_g/ Бахарев О.Н. Егоров А.В., Еремин М.В., Жданов Р.Ш., Налетов В.В,, Тагирс М. С. , Теплое M.A.-I Всесоюз.совет.по высокотемп. сверхпроЕ (Харьков, 1988): -Трз.докл.- Т.2.- С.91-92.

34. Исследование локальных полей на ядрах 63Си УВааСиз07_5 методом ЯКР/ Бахарев О.Н., Жданов Р.Ш., -Егоре А.В., Еремин М.В., Налетов В.В., Тагиров М.С., Теплов М.А.- 3 Всесоюз.конф.по физ.магн.явлений.(Калинин, 1988): -Тез. докл. С.35-35.

35. Сужение однородной ширины линии ЯКР 63Си УВазСиз07_г при 1 < Тс/ Бахарев О.Н., Жданов Р.Ш., 'Егоре А,В.-, Еремин М.В., Налетов В.В., Тагиров М.С., Теплов М.А. 25-е Всесоюз.совещ.по физ.низк.темп.(Ленинград;1988): Тез.докл.-Ч.1.- С.296-297.

36. Модели центров ЯКР меди в YBaCu О ./ Еремин М. В.

2 3 7 - о

.Грабой И.Э., Завидонов А.Ю., Егоров А.В., Налетов В.В., Tart ров Н.С., Теплов М.А.- II Всесоюз.конф. по высокотемп. свер> провод.(Киев, 1989):-Тез. докл. - Т.1.- С.192.

37. ЯМР и ЯКР в высокотемпературной сверхпроводящей кере мике/ Бахарев О.Н., Егоров А.В., Жданов Р.Ш., Налетов В. В. Тагиров М. С., Теплов М.А. - Материалы итоговой научн. конф. s .1987 год (Естгств.и точн.науки)-Казань,1989. - С.43-45.

38. ЯКР меди и спаривание 3d-2p дырок в YBazCu307 s/ Ере

- 28

н М.В., Бахарев О.Н., Жданов Р.Ш., Грабой И.Э., Завидонов Ю., Егоров А.В., Налетов В.В., -Тагиров М.С., Теплов М.А.-Х жд.симп.по эффекту Яна-Теллера.(Кишинев,1989): -Тез. докл.-57.

39. 63Cu nuclear spin-spin relaxation and local singlet iring model in YBazCu307_5/ Eremin M.V., Graboy I.E., Egorov v., Naletov V.V., Tagirov M.S., Teplov M.A.- Intern.sen.on gh temp, supercond.(Dubna,1989) :-Abs.- P.69.

40. Ядерная магнитная релаксация 63Cu в соединениях а Си О и YBa Си О „ / Бахарев О.Н., Егоров А.В., Нале-

236.95 236.82

а В.В., Тагиров М.С., Теплов М.А.- 26-е Всесоюз.совещ.по з. низк.темп.(Донецк,1990):-Тез. докл.-Ч.1 - С.44-45.

41. 63Си nuclear magnetic relaxation in YBaCuO/ Bakharev 7. , Egorov A.V., Tagirov M.S., Teplov M.A.- XXV Congress PERE (Stuttgart,1990):-Extend abs.- P.271-272.

42. Models of 63Cu NQR centers and nuclear relaxation in *2Сиз07'з/ Eremin M.V., Anikeenok O.A., Egorov A.V., Naletov /., Tagirov M.S., Teplov M.A., Chebotaev N.M.-Progr. High np.Supercond.- 1990.- V.21.- P.538-543.

43. Спин-решеточная релаксация ядер 63Cu в хУЬхВа2Сиз07 при низких температурах / Налетов В.В., Его-

1 А.В., Жданов P.m., Тагиров И.е., Теплов М.А.-ФНТ.-51.-Т. 17, No 10. -Р.1341-1344.

44. Си spin-lattice relaxation in Y Yb Ba Си О at

1-х X 2 3 7 -у

i temperatures / Naletov V.V., Egorov A.V., Zhdanov R.Sh., jirov M.S., Teplov. M.A.-Int. conf. of HTSC-LP (Moscow, May -15, 1991): Abs.-P. S12,

45. Спин-решеточная релаксация ядер 63Cu в xYbxBa2Cu307_^ /Налетов В.В., Егоров А.В., Жданов Р.Ш., Та->ов М.С., Теплов М.А.-Всес. совещ. по ВТСП (Харьков, 15-19 >еля,1991 г.): Тез. докл.-Т. 1.-С.2I7-218.

46. Дипольная ширина линии ЯМР 169Тп в этилсульфате ту-i/Егоров А.В., Кудряшов А.А., Тагиров И.С., Теплов М. А.-'.-1984.- Т.26,-Вып.7.- С.2223-2225.

47. Перенос 41:-электронных возбуждений и магнитная релак-(ия ядер 1б9Тт в ван-флековском парамагнетике LiTmF^/ Егоров I. , Кудряшов А.А., Тагиров М.С., Теплов М.А.-ФТТ.- 1986,-:8.-вып.2.- С.630-632.

48. Магнитная релаксация жидкого 3Не в порошках ва: флековских парамагнетиков/ Егоров А.В., Кораблева C.J1., Тап ров М.С. Теплов М.А., Мезенцева Л.П.- 25 Всес. совеш. по фи: низк.темп.(Ленинград, 25-27 октября, 1988г.): Тез.докл.- 4.2. С.30-31.

49. Тагиров М.С., Таюрский Д. А. ЯМР в магнита ориентированных порошках.-Симпозиум "Магнитный резонанс-9 (МР-91)(Казань, 1991 г.): -Мат.симп.- С.59-63.

50. Тагиров М.С., Таюрский Д.А. Форма линии ЯМР в магни но-ориентированных порошках при низких температурах.- XXIX ci вешание по физике, низких температур (Казань, 1992 г.):- Те: докл. - Ч.З- С.Т81.

51. Tagirov M.S., Tayurskii D.A. The angular distributii model of particles in magnetically oriented powders.- 26-' Congress AMPERE on magnetic resonance (Athens, 1992):-Extendi Abs.- P.80-81.