Абсорбционный частотный детектор для доплеровской анемометрии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

~ л

А

1 ' И

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

АНИСИМОВ Юрий Иванович

АБСОРБЦИОННЫЙ ЧАСТОТНЫЙ ДЕТЕКТОР ДНЯ ДОПЛЕРОВСКОЙ АНЕМОМЕТРИИ

Специальность 01.04.05 - оптика

Агтореферат

диссертации на соискание ученэП степени кандидата физико-математических наук

САНКТ-ПЕТЕРБУРГ 1592

Работа выполнена в Научно-исследовательском институте физики Санкт-Петербургского государственного университета.

Научные руководители: доктор физико-математических наук, профессор КАЛИТЕЕВСКИЙ Н.И.; кандидат технических наук, доцент МАШ И.Ч.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор ЕГОРОВ B.C.; кандидат технических наук, старший научный сотрудник КОНОЗ S.F.

Ведущая организация: Международный лазерный центр при МГУ М.Б.Ломоносова '

За-цита диссертации состоится " /6" tutf1992 г. в 4530 чао. на заседании специализированного совета К 063.57.10 по присуждению ученой степени кандидата наук в Санкт-Петербургском государственном университете по адресу: 199034, Саккг-Летербург, Университетская наб., д.7/9.

С диссертацией мокно ознакомиться в библиотеке Санкт-Петербургского государственного университета.

Автореферат разослан " /У " <xj£tf-n-vrci, 1992 г.

.Ученый секретарь специализированного совета, кандидат фнз.-мат. наук ТИМОФЕЕВ H.A.

щгспямя?

«гшем I

. г. .4. ;!г»К | ОКДАЛ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

"Актуальность темы диссертации. В настоящее эремя методы лазерной доплеровской анемометрии (ДА) находят чрезвычайно широкое распространение /1,2/. Принцип работы лазерного доп-леровского измерителя скорости (ДЩ1С) основан на наделении доплеровского сдвига частоты света, рассеянного частицами движущегося потока при облучении его лазером. По способу измерения величины этого сдвига ЛДИС можно разделить на два класса: гетеродинирозание и оптический спектральный анализ. По мере развития лазерной техники к совершенствования схем ЛДИС, диапазон скоростей потоков, где применяются оба способа выделения частоты, существенно расширяется. Так, например, использование одночастотнкх стабичизированных газовых лазеров в схемах оптического спектрального анализа позволяет не только повысить точность измерения скорости, но и расширить диапазон измеряемых скоростей в область мелях значения. При репении большинства задач газовой динамики необходима информация о поле скоростей потока. В случае нестационарных потоков требуется создание многоканальных ЛДИС с параллельна принципом обработки информации, высоким быстродействием, большим числом элементов пространственного разложения и большим диапазоном измеряемых скоростей. Наиболее перспективным в этом плане представляется путь, лредлокенный в работе /3/, где описывается способ визуализации поля скоростей с помощью оптического частотного дискриминатора. Известна конкретная реализация этого метода /4/, в которой визуализируется поле скоростей стационарного потока, содержащего калиброванные рассеиватели. Создание аналогичных схем ЛДИС по исследованию нестационарных потоков осложняется целым рядом трудностей. Поэтому задача развития метода визуализации поля скоростей в приложении к исследованию нестационарных потоков является актуальной и представляет предмет диссертационной работы.

Основная цель работы заключается в развитии методов визуализации поля скоростей нестационарных двухфазных высокоскоростных потоков.

■Новыми результатами, выносимыми на защиту, является следующие положения: ; ,

I. Б схемах визуализации поля скоростей предложено использовать в качестве абсорбционного частотного дискриминатора (А'ЧД) ячейку с линейно поглощающей средой молекулярного иода-127 в сочетании с перестраиваемым одночастотнга аргоно-внм лазером, генерирующим на линия 514,5 им. Б качестве дискриминационной характеристики предложено использовать кваеи-л/.чейньй участок низкочастотного (НЧ) силона совпадающих линий поглощения Р(13), Щ5) 42-0 среды и^7 .

Z. Предложены схзмк построения лазерных устройств для исследования псля скоростей двухфазных потоков, основанные на использовании АЧД в сочетании с соответствующим одночас-тотным перостраиваемым лазером.

3. Для проведения необходимых исследований линейно поглощающей среды я измерения-характеристик АЧД разработана -и создана экспериментальная установка, главный элементом которой является построенный автором одночастоткьгй, перестраиваемый по контуру усиления, линии 514,5 нм, стабилизирований по частоте к интенсивности аргоновый лааер.

4. На основании проведенных экспериментальных исследований к расчета частотных зависимостей коэффициента поглощения линий Р(13), Е( 15) 43-0 среды З^7 показана возможность создания практически реализуемого А^Ц. Сопоставление результатов расчета с экспериментальными данякмч позволило уточнить физическую модель формирования дискриминационной характеристики АЧД. Предложена методика определения оптимальных параметров абсорбционного частотного дискриминатора. Его практическая реализуемость подтверждена макетными испытаниями в реальных условиях газодинамического эксперимента.

Практическая ценность работы состоит-ь том, что па основании проведенных исследований показана возможность создания светосильного АЧД с рабочим диапазоном частот 300-650 МГц и точностью определения доплеровского сдвига 3-6 КГц. Предложена методика определения его оптимальных параметров. Разработанные и созданные узлы экспериментальной установки, такие

как сдночастоткый стабилизированный перестраиваемый по контуру усиления аргоновый, лазэр, многоэлементные матричные фотоприемники, термостзбилизированная йодная ячейка, могут служить основой для создания ЛДИС по исследованию поля скоростей нестационарных двухфазных высокоскоростных потоков. Проведенные макетные испытания в реальных условиях газодинамического (ГД) эксперимента дали положительный результат.

Апробация -работы и публикации. Результаты работы докладывались на I Всесоюзном семинаре "Оптические методы исследования потоков" (Новосибирск, 1989), на I Всесоюзной конференции "Оптические методы исследования потоков" (Новосибирск, 1991), на УУ Всесоюзном семинаре.по газовым струям (Ленинград, 1990) и опубликованы ~ шести печатных работах, список которых приведен в конце автореферата. На лазерное устройство по исследованию пол? скоростей двухфазных потоков получено авторское свидетельство.

Структура и объем диссертации« Диссертация состогт из введения, пяти глав, заключения и списка литературы из 68 наименований. Объем диссертации 122 машинописных стр., включая 28 рисунков и 2 таблицы.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во взедении дано обоснование выбора темы, диссертации, краткая характеристика работы, сформулированы ее основные результаты и представлены положения, выносикые на защиту.

Первая глагса посвящена обзору современного состояния методов доялеровслой анемометрии я постановке садачи работы, намечены пути ее репения.

Схемы ДЦИС основаны на применении двух методов выделения частотного сдвига: гетеродинирования и оптического спектрального анапиза. Верхний предел измеряемых скоростей для ДЦИС, мспользущих методы гетеродкнирования, ограничен величиной 300-500 м/с /1,2/. Основная причина этого состоит в уменьшении времени пролета рассеивающих частиц через исследуемый объем, что приводит к уипрению спектра рассеянного излучения и

при'методах гетеродинного выделения доплеровского сдвига частоты требует широкой полосы пропускания измерительного тракта, что приводит к уменьпению соотновения сигнал/шум ка выходе да из-за возрастающей роли дробовых иуда в приемника и шумов аппаратуры.

ДДЖ оптического спектрального анализа лишены этих недостатков и могут эффективно использоваться при исследовании высокоскоростных потоков. Б этих схемах в качестве спектрального прибора высокой разрешающей силн, как правило, используется интерферометр Фабри-Пгро. Б современных схемах ДЦИС оптического спектрального анализа шроко применяются световоды, одночастотние стабилизированные газовые лазеры, компьютерная техника /5/. Использование многомодовых световодов в этих ДЦИС позволяет избавить лазер от возмущающего воздействия ГД установки и создать помехоустойчивый прибор по измерению параметров лотокоз в реальных условиях .эксперимента. Длина используемых шогомодовых световодов мокет составлять сотни метров.

Решение задач по измерению пульсаций скорость, функции распределения частиц по скоростям становится возможны! лрл использовании одночастэтных стабилизированных лазеров и широком внедрении компьютерной техники е обработку сигнала..В задачах гидро- и газодинамики наибольший интерес представляет информация с поле скоростей в потоке. Такие измерения удобно проводить многоканальными ЛДКС, Подобные схс.'.ы гетеродиниро-вания хсрошо разработаны и представлены в работах /1,2/.

В качестве пркмера многоканального прибора оптического спектрального анализа с параллельным принципом обработки информации можно рассмотреть шестикакальный ДЦИС со сферическими интерферометрами /5/. Зто гибкий многофункциональный прибор, позволяющий исследовать поле скоростей двухфазных штоков. Основным недостатком рассмотренного ДЦИС является его сложность и нецелесообразность дальнейшего наршцивания измерительных каналов, каядый из которых требует отдельного интерферометра с системой регистрации. Наиболее эффективным представляется способ визуализации поля скоростей движущегося потока,

Б.

описанный в /3/. В этом методе изображение исследуемой области потока в рассеянном двидущимися частицами свете передается через НЧ-пространственкыЯ фильтр и частотный дискриминатор на фотоприемник. Визуализация поля скоростей стационарного потока с использованием интерферометра в режиме частотного дискриминатора была осуществлена в работе /4/. Интенсивность оптического сигнала в каладой точке изображения исследуемой области потока является известной функцией локальной скорости. Вследствие низкой сзетосилн используемого частотного дискриминатора и малой выходной мощности лазера подобные схемы пригодны лга^ь к исследованию стационарных потоков.

Для исследования нестационарных логоков нами предложено исполъзссать АЧД в вге ячейки с линейно поглощающей средой и квазилинейны« участком склона линии поглощения в качество дискриминационной характеристики. Поскольку частотные характеристики однородной линейно поглощающей среды являются пространственно изотропными, то подобный АЧД мотет иметь большую светосилу. АЧД используются с одночастэтными перестраиваемыми лазерами, контур линии генерации которых перекрывается с линией поглощения среды, заполняющий ячейку.

На рис.I представлена схема ДЦЙС с для исследования поля скоростей двухфазных потоков. Лазерное излучение фокусируется на входи передающих световодов Св.1, выход каждого из которых снабжен объективом 01, 02, формирующим измерительный объем А, Б в потоке I. Каждому передающему сзетоводу сопоставлен приемный световод Св.2 со своим объективом 03-05. Изображение выходов приемных световодоЕ с псмоцьп Об через АЧД-2 передается на матричный фоте*приемник <Ш-1,.на ííl-2 с по>.:оцыо делительной пластины .1 формируется ото че изображение в падающем на АНД свете, фотоприеикики через блок сопряжения ЕС состыкована с ЭШ. Сигналы пропускания АНД для каждого свето-водного канала измерения однозначно связаны с измеряемыми проекциями локпльннх скоростей. Частота испсльэугмого лазера в рабочем режиме "привязана" г. определенному уровню пропускания АЧД (Св.З). Такая схема ЛДИС позволяет измерять сложную конфигурацию поля скоростей потока. Поскольку исходная моидеость ла-

Рис Л. Схема многоканального ДЦИС с АЧД.

-й—д—а- I —о—о- 2

-О-О-О- 3

¡»5-0

•(500

-За)

-гоа о зоо «во ч?, МГц

Рис.2. Зависимости коэффициента поглощения от частоты.

I - эксперимент, 1 - расчет, 3 - разность I и 2, обусловленная неучтенным в расчете механизмом поглощения.

эера распределяется по всем каналам, то для обеспечения большего числа точек измерения при заданном соотношении сигнал/сум необходимо испол'-зоваш-—- мощного лазера. Рассмотренная схема ДДИС реализуется на йодной АЧД в сочетании с мощным одночас-тотним перестраиваемым аргоновым лазером, генерирующим на линии 514,5 нм. В качестве дискриминационной характеристики АЧД используется квазилинейный участок НЧ-склона линий поглощения P(I3), R(I5) 43-0 среды J,'*7 . Многоэлементные матричные «Jo— топриемники реализованы на фотодиодных матрицах Ш>-16. В качестве обрабатывающей ЭВМ используется ДВК-3.

Вторая глава содержит описание экспериментальной установки, предназначенной для исследования пог....щения среды на линии генерации 514,5 нм аргонового лазера.

Созданную экспериментальную установку можно разделить на две части. Первая включает в себя термостатированную йодную ячейку с ьозможностью регулирования давлени. и температуры поглощающих парен, оотико-зльктронную систему регистрации для измерения пропускания. Эта часть может быть использована с од-ночастотньм перестраиваемым лазером, линия генерации которого совпадает с линиями поглощения J¡~7 . Втсра} часть экспериментальной установки включает в себя одночастотный, перестраиваемый по контуру усиления линии генерации 514,5 им, аргоновый лазер с системой контроля частоты, который построен на основе промышленной модели ЛГ-106-М. Для устранения пульсаций в выходной мощности лазера, в блок питания била введена система стабилизации тока разрядной трубки. Вьделение нужной линии генерации 514,5 нм осуществлялось с помг-ью призмы Литтрова, выполняющей одновременно роль "глухого" зеркала лазера. В качестве внутрирезонаторного селектора частоты использовался разрезной эталон с воздушным промежутком, позволяющий осуществлять плавную перестройку частоты лазера. Последняя стабилизируется по внеинему t ерыостатироваиноыу опорному конфокальному интерферометру с шириной аппаратной функции 60 ИГц.

Разработанный и созданный лазер имеет, следующие характеристики: ширина линии лазера не превышает 200 кГц, диапазон плавной перестройки частоты - 4 ГГц, скорость перестройки -

200 КГц/с, максимальная выходная мощность - 50 мВт. В лазере предусмотрена система стабилизации выходной интенсивности, созданная на основе акусто-оптического модулятора ЫЯ-201. Она обеспечивает постоянство выходной мощности лазера иа уровне 0,К при сканировании его частоты в диапазоне 3 ГГц.

Третья глава посвящена непосредственно исследогани» частотных характеристик линейно поглощающей среды молекулярного иода-127 на линии генерации 514,5 нм аргонового лазера. Б контур усиления этой линш попадает три экспериментально обнаруженные линии поглощения Е(98) 58-1, Р(13), К{15) 43-0 электронных систем Х'Х^ ~В*Пои • Поскольку соьпадающие линии Р(13), К(15) 43-0 существенно сильнее Е(96) 58-1, то наиболее интересными ддя создания АЧД представляются именно э'Л! линии, так как для них снижаются требования к температурному режиму и геометрии ячейки. Экспериментальное исследование линейно поглощающей среды ЗУ1 заключаемся в измерении пропускания ячейки при сканировании частоты лазера для различных, значений давления и температуры насыщенного пара З'г"7 , а также в последующем переходе к коэффициенту поглощения с учетом закона Бугера - Ламберта

Н-- ехр (-х(]1) £ )

где Н - пропускание ячейки, t - геометрическая длина хода лучей в среде, X (\>) - коэффициент поглощения среды на частоте V сканируемого лазера.

Экспериментальные исследования были выполнены на йодной ячейке длиной 300 ш в диапазоне температур от 263 до 313 К. На основе имеющихся литературных данных для положения сверхтонких (СТ) компонент и их относительных амплитуд для линий поглощения Р(13), 15) 43-0 была рассчитана форма коэффициента поглощения, являющегося суперпозицией поглощений отдельных компонент. Сравнение результатов расчета и эксперимента, представленное на рис.2, показывает, что отличие экспериментально измеренных значений коэффициента поглощения от расчетных на ИЧ-склоне линий поглощения, при удовлетворительном согласовании на остальных участках, обусловлено наличием дополнительно-

го неучтенного в расчетах механизма поглощения. Согласно литературным данным, этот механизм может быть обусловлен предсказанной, но экспериментально нз обнаруженной линией поглощения К(54) 61-2. Анализ предполагаемого расположения, форт и ширины этой линии, а такяе характер СТ взаимодействия позволяют рассматривать в качестве неучтенной добавки линию К(54) 61-?. со структурой СТ компонент, аналогичной для Е(96) 53-1. Учет вклада в суммарное поглощение линии Р(54) 61-2 позволил создать расчетную модель, более точно описывающую НЧ-склон исследуемых линий поглощения Р(13), Щ15) 13-0 среды . Оценка и сравнение точности экспериментальных измерений и расчета коэффициента поглощения даот приблизительно одинаков!.® значения а 2-15.

В четвертой гла;?о показана возможность создания практически реализуемого АЧД. Для дискриминационной характеристики АЧД используется КЧ-склон, близлежащий к центру контура усиления лазера, для того, чтобы применять последний в реяиме максимальной выходной мощности.

Определим рабочий диапазон частот АЧД с границами V, , У4 как участок, на котором крутизна склона уменьшается в два раза от максимальной. Тогда эффективная дайна £ ц, йодного АгЗД может быть определена как длина, при которой частотный дискриминатор имеет максимальную крутизну в пропускании для выбранного рабочего диапазона частот

, _ ¿п (%(Ь)/Х№))

Максимальная погрешность при определении величины частот-1 ного сдвига с помощью АЧД с оффективной длиной и рабочим диапазоном частот лУр будет равна:

_ ±н______Л______

л V 014 " и ' ' " ( Т / « ж \ п ^Р

Величина л И/И есть относительная погрешность измерения пропускания ячейки,

В качестве- примера, на основании экспериментальны* дришх

10,

предыдущей главы, для среды 3!"г , находящейся при темпорату- • ре 303 К, выполнен расчет оптимальных параметров АНД: эффективная длина - 165 им, рабочий диа дзон частот - 650 МГц, максимальная погрешность определения доплеровского сдвига (связанная с точностью измерения пропускания ячейки в 1%) • б КГц. С помощью такого АЧД, в частности, можно измерять скорость потока в 600 м/с с точностью 1% (диапазон измеряемых скоростей может быть увеличен или уменьшен за счет изменения геометрии эксперимента).

Коэффициент поглощения среды может быть записан в виде:

<2

где зс,{1) есть форма линии поглощения, равная сумме нормированных сьерток лоренцовских и довлеровских контуров отдельных СГ компонент линий Р{13), К(15) 43-0 и поправки В(54) 61-"; /> -давление насыщенных паров Зг ; Т, - температура отростка подпой ячейки, определяющая давление поглощающих паров , находящихся при температуре .

Анализ основных параметров АОД с учетом такой записи показизает, что такие характеристики АЧД, как рабочий диапазон д и частотная ошибка д при заданной точности определения пропускания, полностью задаются формой линии поглощения X 'V) , а. эффективная длина зависит также и от концентрации поглощающих паров. Моделирование нагрева поглощающей среды д^1 от 295 до 680 К при температуре отростка ячейки, определяющей давление паров и равной 225 К, показывает, что рабочий частотный диапазон увеличивается с 650 до 750 МГц И смещается к центру линии 514,5 км аргонорого лазера на величину порядка 70 МГц; частотная ошибка при этом практически не меняется и равна 7 МГц, эффективная длина ячейки вследствие уменьшения концентрации поглощащих паров увеличивается примерно в три раза.

Слабое изменение формы линии поглощения Р{13), К(15) 43-0 среды при существенном изменении формы СТ компонент обусловлено богатой СТ структурой исследуемых линий, т.е. прояв-

лением интегрального эффекта. Увеличение давления поглощающих паров мало изменяет 'лрму линии поглощения, но уменьшает величину эффективной длины и уже при температуре 340 К дает зф-фективнуи длину ячейки 10 мм. Исследование вопроса об изменении характеристик АДЦ с фиксированной геометрией при увеличении давления поглощающих паров требует тщательного изучения крыльев линии поглощения. АНД с линейно поглощающей средой [¡■¿" и дискриминационной характеристикой на квазилинейном участке склона линий поглощения Р(13), Е(15) 43-0 (с поправками И(54) 61-2), близлежащем к максимуму линии генерации 514,5 а'« аргонового лазера, изменением давления гк^лощающих паров может перестраивать рабочий диапазон от 300 до 650 МГц при точности измерения часто 1ьк сдвигов в 1% от Д У? .

В пятой главе речь идет о проведении макетных испытаний в реальных условиях ГД-эксперимента. Для демонстрации возможностей приборов, построенных на основа светосильных АЧД, была выбрана схема визуализации лоля скоростей потока с "лазерным ножом".

В созданном макете использовался одночастотный мощный аргоновый лазер ЛГН-512, генерирующий на линии 514,5 ни. В качестве внутрирезонаторного селектора частоты использовался разрезной эталон с воздушным промежутком. Настройка частоты лазера на рабочий участок пропускания АЧД осуществлялась с помощью пьезоэлектрического привода при скачкообразном сканировании. АОД являлась ячейка длиной С ■= 300 мм и диаметром

(I = 20 мм, заполненная парами с твердой фазой при температуре Т = 295 К.

В макете использовались многоэлементние фотодиодныз матрицы 10-16, состыкованные через разработанный автором аналого-цифровой модуль с ЭВМ ДВК-3. Исследовался двухфазный поток с частицами размером порядка 23 мкм и скоростью около 100 м/с. Концентрация твердой фазы составляла величину 0,02 кг/и^. Полученное с помощью макета поле скоростей в сечении потока с ограниченным числом точек пространственного разложения сравнивалось с измерениями, проведенными при аналогичных условиях эксперимента однонанальным сканируемы.! ДДИС с конфокапыиад нн~

терферометром, при этом было получена совпадение результатов с точность» до 2$.

В заключении сформулированы основные результаты, полученные в диссертации.

1. На основании рассмотрения современного состояния методов лазерной доплероаскоЧ анемометрии показана актуальность и необходимость дальнейшей разработки нового, нетрадиционного способа визуализации поля скоростей в приложении к исследованию нестационарных высокоскоростных потоков. Развитие этого метода связывается с использованием светосильных АЧД в сочетании с перестраиваемом одночастотными лазерами.

2. Предложены схсыы построения ЛДИС для исследования нестационарных потоков, основанные ка использовании АЧД в сочетании о соответствующим перестраиваемым одночастотннм лазером; возможность использования приемно-гередающи:: световодов существенно расширяет функциональные возможности приборов.

3.. Для реализации отмеченных вьше схем предложено использовать линейно-поглощаящую среду молекулярного иода-127 в сочетании с одним из самых мощных одночастотных лазероь видимого диапазона - аргоновым лазером, генерирующим но линии 514,5 нм. Б качестве дискриминационной характеристики предложено Использовать квазилинейный участок НЧ-склона совпадающих линий поглощения Р(13), й(15) 43-0, близлежащий к центру контура усиления линии генерации 514,5 нм аргонового лазера.

4." Для проведения необходимых исследований линейно поглощающей среды О^17 и измерения хоракт^четик АНД бьи:а разрг.бо-тана и создана экспериментальная установка, главньм элементом которой является построенный автором на основе промышленной модели ЛГ-Т06-М одночастотный, стабилизированный с точностью до 200 кГц, перестраиваемый в дигпазоне 4 ГГц аргоновый лазер, геигунруюций на линии 514,5 да:, с максимальной выходной мощностью 50 мВт.

5. На основании проведенных экспериментальных исследований и расчета частотных зависимостей коэффициента поглощения линий Р'.ХЗ), Щ5) 43-0 среды 71 показана возможность создания практически реализуемого АЧЦ. Сопоставление результатов

расчета с экспериментальными данными позволило уточнить физическую модель формирования дискриминационной характеристики АЧД. Предложена методика определения его оптимальных параметров. Выполнена оценка точности измерения доплеровского сдвига с помощьо исследуемого АЧД и созданного лазера. Рабочий диапазон частот дежи? в интервале 300-650 КГц при точности определения доплеровского сдвига в 1% от величины диапазона.

б. Проведены макетные испытания ДДИС с АЧд в реальных условиях ГД-эксперииента на установке лаборатории газовой динамики ШИШ СПбУ. Получено изображение поля скоростей в сечении двухфазного потока. Сравнение результате? макетных испытаний со значениями скорости, измеренными о помощь» однока-натьного ЛДКС оптического спектрального анализа со сферическим интерферометром в соответствующих точках потока, дало совпадение з 2%.

Цитированная литература

1. Ринкевичвс B.C. Лазерная дяагкостака потоков /Под ред. Б.А.Фабриканта. М.: Кзд-зо МЭИ, 1990. 283 с.

2. Дубнкщев й.Н., Рлнкоаичюс B.C. Метода лазерной доплеров-ской анемометрии. М.: Наука, 1982. 304 с.

3. A.c. 567141 ССОР, МХИ G0I Р 3/36. Способ измерения поля скоростей движущихся сред /Белоусоь П.Я., Дубнищев D.H. 1976.

4. Белоусов П.Я., Дубнищев Ю.Н., Яальчикова К.Г. Визуализация поля скорости потока // Опт. и спектр. 1982. Т.52, рыл.5. С.876-879.

5. Машек И.Ч., Чайка М.П. Многоканальный интерферометр для допдеровской анемометрии // Деп. в ВИНИТИ от 1.09.83 г.

-1905-83. 12 с.

Основное содержание диссертации отражено в следующих работах:

I. A.c. 1700480 СССР, ИГЛ G 01 Р 3/36. Лазерное устройство для исследования поля скоростей двухфазных потоков /Ант-

симов Г.'.И., Меиек И.Ч., Чайка M.II.-I988.

2. Ан;;си:.'ов В.И., Маиек JÎ.4., Чайка ".П. Применение ячейки с г.огло:;айцей средой для визуализации поля скоростей двухфазных сверхзвукозыг потоков // Оптические методь; исследования потоков: Тез. докл. I Есесоюз. секин. Новосибирск, 1989. С.5-6.

3. Анисимов В.И., Малек И.Ч. ЛДЙС с поглощающей ячейкой для дистанционной диагностики сверхзвуковых потоков // Оптические i/етоды исследования потоков: Тез. докл. I Всесоюз. конф. Новосибирск, 199I. С.9-10.

4. Акксимов D.H., Машек И.Ч., Чайка М.П. Многоканальный ЛДИС двухфазных потоков // Оптические методы исследования потоков: Тез. докл. I Бсесоюз. семкн. Новосибирск, 1989. С,68 -69.

5. Анисимов Ю.И., ЗеленкоБ О.С., Пашков Е.А., Малек К.Ч. Дистанционный ЛДИС высокоскоростных турбулентны:: потоков Ц Оптические методы исследования потоков: Тез. до;:л. I Всесоюз, конф. Новосибирск, 1991. C.II-J2.

6. Анисимов D.H., Зеленков О.С., Лаиков В.А. Автоматизированный ДДИС двухфазных потоков со световодной системой передачи излучения И Тез. докл. ХУ Всесоюз.^семин. по газовым струям'. Л., 1990. С.5.