Аналитический расчет псевдоупругости тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.04 ВАК РФ

СА?ЛТ-ПЕТ!2РЗУРГСгЦП ГОСУДАГС-'ГД-.аГ^ ТОПИЧЕСКИЙ УКйШ'СИТЕТ

на-правах рукописи

• 1ЮРКШ ОЛЬГА ЕШОРСВМ

/ЛАЛШЧЕСГЛЙ РАСЧЕТ ПСЩОУПРУЛХЯИ

(спецт'зяьйомь 0I.02.C4.' - мехакпга дафоржру<-л;аго твердого тела) ■

Автореферат

дг.сеертзшш на соисканиа учёной степени кандидата фпзико-иатсштических наук

С'ИП.т-П'агзрЗург

Работа выполнена А Рубежанском филиале Днепропетровского химико-технологического института. •

Научный руководитель: доктор физико-математических наук • < профессор Лихачев В.А.

Официальные оппоненты:. ц.ф.-м.н., проф. даль ^ ^

ц.ф.-м.н.- Прокопов В.К. • профессор

Ведущая организация:

Физико-технический институт им.А.Ф.Иоффе РАН

Защита диссертации состоится 20 мая 1992г.

в 14 часов на заседании специализированного совета Д063.38.21 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора и кандидата наук в Санкт-Петербургском государственной техническом университете по адресу: 195251, Санкт-Петербург, ул.Политехническая, 29.

С диссертацией можно огаш&^нться а фундаментальной библиотеке университета.

/. • ' ■ \ • . .

Автореферат разослан I1992г»

Ученый секретарь специализированного совета Д063.38.1Ц А.А.Васильев

" Актуальность работа, '.¡л собрании ¡аэвдсксгз металлографического общества* б 1932 голу А.Олавдс-.р впервые сообщил о резиносбразном поведении кристаллов Ли - Г<* при изотермическом деформировании в определенном температурном интервале. С тех пор многие ученые наблюдали аналогичное поведение, демонстрируемое различными материалами. Подобнее эффекты называв? чаце псевдоупругостьк. Природа таких явлений может быть различной, ко открытие мартенсита напряжения позволило говорить о механизме псевдоупругости, основанном на реализации мартенситного превращения, инициируемого внзшнкм переменным напряжением,- В настоящее время этот эффект находит сое более широкое применение в медицине, технике. 3 связи с этим 1-"ДИКг.е? опулта.ьск отсутствие теории, адекватно отраяаю-щей физику процессов при реализации мартенситного превращения в изотермических условиях, и в то же гремя позволяющей производить расчеты механического поведения из, иьчзнерком уровне. Существующие феноменологические теории рассматривает-, в основном, процессы на микроуровнз и кз позволяют полнить рекениэ з терминах механики сплопных сред. Теории, пострсет--,'3 на принципах классической механики, ко пригодны для эффек- . тибкого про г гто з! ф э е пл с 1ч по-гдг.кия матстиалоз в процессе мартенситних прекращэк'Л.

■ Структурно-аналитическая концепция, давшал положительные результаты при реявши многих задач механики, была использована для построз-тп!я «отдела яоевдэупругости и разработки на еэ основе методики расчета, мзхаютеского повздешя материала при реализации мартенситных реакций. Предлагаемо в работе методики могут применяться для прогноза псевдоупругого поведения материала.

Нзль работа. Цзлыэ работы является разработка методики и получение аналитических въгрзяений для расчета псевдО'упругого поведения материала, обусловленного протеканием фазовых реакций I рода.

ногчзта« На основе аналитической модели псевдоупругости зперше ргяр&ботшаа изтсдякя расчета тхаююовкого поведения материала с фазе;:сп ргакцяга» I рз-т. з услх-пя^ реаяизацзя оф5вктов аустенэт-иоЗ псоп^оупгуг:«;;» 'маг^апа.-мсл кгупгугосгл» кгупзутостн в двухфазном состоя.тл!, ¡1рэд~згпс;с;: цо^ая. •елай'спрор.-гть характер фкзкчес-

ГгК прсц^зеоэ, з ¡«с^тата, " кз. оспссз »того .анализа.прод-

;..сг,'.1гь с-кг-чедкэ гигса^-сгга ртгоггр* застоя» кктрг-ер, мортенеитной г?>,Т!ругяс?л. соьтлий-ь у^хг:: сг.=г.сг:Р'сг*гаЯ(:-:г пабгэдзвшх...

• * ■ ■■ ' I

свойств (например,.двух фазовых пределов текучести).

Впервые теоретически'установлены, условия, способствующе формо-восстановлению или исключающие его реализацию. Сформулированы терио-силовые условия, в которых осуществляются эффекты псевдоупругости.

Практическое значение работы. Предлагаемые методики представляют собой сравнительно простой способ расчета псевдоупругих свойств, „ пригодный в инженерных расчетах диаграмм деформирования. Аналитические выражения для макроскопических деформаций и напряжений, при которых начинается и заканчивается формоизменение, сведены в таблмтш ч могут легко применяться для практических расчетов этих величин.

Разработанный методический подход может применяться и при расчете других эффектов, например, генерации и релаксации реактивных нап-плхдний в ходе'реализации ыартенситных реакций I рода.

По;;0-коиия. выносимые на защиту. . .

1. 1и;.;;оль дяя описания псевдоупругости.

2. .«зтоды расчета деформации превращения для случаев высокотемпературной псевдоупругости, мартенситной неупругости и неупругости в двухфазном состоянии.

3. Возможный механизм реализации мартенситной неупругости.

Апробация работы. Основные результаты диссертации докладывались на семинарах кафедры "Техническая механика" Рубеканского филиала Днепропетровского химико-технологического института, кафедры математики физики Северодонецкого факультета Ха'.^ковского института радиоэлектро ники, на Всесоюзных семинарах "Актуг^ьныз проблемы прочности" (Новгород, 1988 г., Новгород-Ленинград, 1989г., Новгород-Боровичи, 1990г., Рубежное, 1990г., Новгород, 1991г.), в лаборатории механики прочности Санкт-Петербургского госуниверситета.

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 7 работ.

Структура и объем диссертации. Диссертационная работа изложена на -153 страницах машинописного текста, содержит 31 рисунок, 3 таб. цы, список литературы из 101 наименования и состоит из введения, пят! глав и заключения.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении обоснована актуальность тематики, сформулированы це работы, основные результаты и положения, выносимые на защиту.

Глава I. Об'зор литературы.

В первой разделе главы рассмотрены работы, посвященные изучению картекситных превращений, в основном, в сплавах, обладающих механической "памятью". Обсуждаются также работы по исследованию эффектов, сопровождающих мартенситные реакция: эффекта пластичности превращения, памяти формы и, в большей степени, псевдоупругости. В этих работах сделаны попытки объяснить физическую природу этих эффектов. Особое внимание уделено ориентирующему влиянию напряжений на механическое поведение материалов, претерпевающих' фазовые реакции I рода. Выделены некоторые общие свойства псевдоупругого поведения.

Отмечается, что псе вышеуказанные эффекты, включая аустенитную псевдоупругость, псевдоупругость в двухфазном состоянии и мартенситнув неупругость, ииегот обпув природу, а формоизменение обусловлено влиянием напряжения на базовое превращение.

Второй раздел посвящен обзору работ, содержащих математические модели эффектов, порождаемых мартенситными превращениями. В основном это феноменологические кристаллографические модели. В некоторых используются уравнения термодинамики, в том числе хороио зарекомендовавшее себя-для описания мартенситннх реакций I рода уравнение Клаузиуса-Клапейрона. Недостатками многих рассмотренных теорий являются описание процессов только на макроуровне, наличие трудноопределимых параметров, недостаточное соответствие результатов расчета экспериментальным данным, отсутствие аналитических соотношений для определения' макроскопических величин. "

• Заверсается эта глзез изложением концепции структурно-аналитической теории (разработанной в работах Лихачева В.А., Калинина В.Г.) на основе которой построена модель псзвдоупругости, используемая в данной диссертационной работе. Основные уравнения модели могут быть записаны в виде следующей системы:

Ш

(2)

1' ^ ,

V; - /¿кг. СТ.. ¡г: ■-*

(3)

где T*- эффективная температура, определяемая уравнение« Кяаузиусь-Клапейрона; То - температура термодинамического равновесий; - тепловой эффект реакции; Dit - дисторсия превращения; Тц - внешние напряжения; Q - совокупность угловых координат, определявших взаимную ориентацию локальной и лабораторной систем отсчета; . ¿у, ¿кф-направляюцие косинусы; Мн, Мк, Ан, Ак - характеристические температуры начала и конца превращения; Н(х) - секции Хевисайда,т - скорость образования мартенситной фазы, - суммарное относительное количест ео мартенситной фазы в единице объема; pft - скорость локальной деф мации, обусловленной фазовым превращением; А - коэффициент, чаще воег Л=1; - скорость макродеформации фазовой природы. Точка обозначав производную по времени, индекс "Ф" ниже опущен, т.к. рассматривается только деформация, порождаемая фазовым превращением.

Глава ТТ. Постановка задачи и методика расчета.

В этой главе ставится задача - создание на основе структурно-at литического подхода методики расчета псевдоупругого поведения ыатерие лов, испытывающих ыартенситные превращения I рода. Отмечено, что случаи,- когда .приложенные напряжения превьгггзэт днслояадионгай предел текучести, не. рассматриваются. Прсдпо^-о^еж, что текстура отсутствуе' кинетика мартенситного превращ£;«;«А rr en? характер.

Далее приводится в общих чзртаъ vc-t ypœa psc-чета. Для .простоты и наглядности рассмотрен случай адлоожг з кагружения. Основан расче' на разбиении ориентационного пространства j , в котором рассма1 ваотся процессы на микроуровн.е, на две подобласти: в первой -О ict «Г2ГГ, Oé p^f ÎT ; во второй - 0*i <2V , Otp* *г

T £ iO^ 2ff . • Связано такое разбиение с тем, что в изотермических ; ловиях знак Тв различных точках {С} соответствует либо нагреву (если скорость изменения внешнего/напряжения (> > о , то это - 0 по область), либо охлаждению (при 6<Q , это - I подобласть), в завися мости от знака SÎn и) . Очевидно, что определение макроскопичеся деформации, сопровождающей фазовое превращение,, сводится к решении с мы (I) - (б). Строгое решение сводится к эллиптическим интегралам, ч значительно усложняет процедуру расчета.

Для определения напряжения начала превращения использовалось ус ловие нормировки, отражающее соответствие напряжения начала формоиз-

(.•енен:ш напряженно, при котором •-.лр^кейтпал рзакция началась уяе в ■ большой количества точек кристалла..

Следуиций этап расчета - определение маяродеформации. Все процессы рассматриваются отдельно для каздой подобласти, и макроскопическая деформация определяется как сумма деформаций I и П подобластей.

В работе предлагается учитывать структурно-статистическую неоднородность свойств материала, кспользуя равномерное распределение. С учетом того, что центр гистарависной фигуры фиксирован, тестературы начала к конца фазових прэвращений определяются выражениями:

Гл » Мн+х

Мл « Кк+х (7)

АН а Ан-х ' . '

. • Ак = Ак-Х',

где х изменяется э пределах -J/2 з &/2 , а & <£ Г=Ак-Мн=Ан-!.!к. " 3 уакой постановке уакроскоплчеспую деформации ыокно определить из выражения: р'

А РИ Г *

$*<*)<**, (8)

где а - число различных фазопдс состояний, a £,(х) определяется из (5) с учетом (7).

. Подобная процедура расчета проделывается для трех случаев - аусте-ни?ной псосдоупругости, мартенситной нэупругости, неупругости, в даух-• фазном состоянии, .

Глава П. Аустенятная псвэдоупругость.

В пзрвои разделе данной главы ставится задача, оговариваются ус- • -юспя пслениого эксперимента. Рассматривается случай, когда исходная структура материала - аустенит, т.е. температура, пра которой осуществ- ' яяется изгруяеназ растягиващтгн напряжениями, сыте 1!н.'При нагруге-лии бьглз некоторого определенного нзпрпт.егеш аустенит трансформируется в картеиси?, прг» снятии напрякенкК г-'.-?,лкзуется обратное превращение. Зта иартеисгшиз рзаяцка сопроз-.'.-да'-ггся накоплением я -возвратом дефор-ь-гцкя. Отаечамся, что ьра иагрузмнгл в I подобласти, лространстса • еф£згтг.падя гелпормура (1) пс:гг:"отся, и sto, сездпзп: термодинамические условпа для осупзсгзлоикя рагкг$к суп?е1гл-«артвнсгл. Во П подобласти ЕЙс:а;:?к?.!Т те-парзтура покоимся и фазой» прээркгэяпа ковсаиоаш.' Пч>гто«-7 часть аргп'.тскпакзго я^остранстЕл искязтаетсг пэ дальней-"oro л. .

■ Второй раздел главы представляет собой расчет деформации фэпоэой природы в процессе нагружения. Так как образование мартенсита с ориентацией П подобласти запрещено, то обе половит' (I и ГП аустенита будут трансформироваться в мартенсит с ориентацией I подобласти. Анализируя выражения для скорости образования мартен-си-кой фалы в локальном базисе (2) и суммарного количества мартенсита (3), получены выражения для напряжений, при которых начинается и заканчивается превращение аустенита в мартенсит:

ЛГУ ' Т-М"_- (9)

1 Ht KcospsUf SiaíO '

,б,л;и >-g-(T-2Mlt+ мд do

Здесь стрелка вверх обозначает кагружение, левый индекс-подобласть, верхний - для какой мартенситной реакции записано

выражение.

Выражение С9) носит характер локального критерия. Чтобы получить среднее напряжение, соответствующее началу реакции во многих микрообъемах, а не в одной точке пространства {2} введен некоторый коэффициент А : fifr*! Т-Ин

»" Ы • • (П)

Он определяется из сопоставления дцу:-' условий окончания мартенситной реакции: выражения (10), подменного из (3), и локального условие, согласно которому в момент окончания [.еакции среднее количество мартенситной фазы в локально»! базисе равно единице. В итоге получено среднее напряжение, соответствующее началу фазового превращения:

C=f (T-fU (12)

Согласнр (4) начало фазового мартенситного превращения соответствует началу формоизменения.

Прекращается накопление ' деформации при завершении-мартенситной реакции. Т.е. рост деформации будет происходить в интервале напряжений от до согласно закону:

Прк увеличении капртесж выюз деформация кэ изменяет-

ся и остается равной своем/ «акскмальному значению:

¿ля* /л (14)

Формоизменение при снятии напряжений рассмотрено в третьем разделе главы. Порядок расчета здесь аналогичен таковому для случая нагру-жения.

Отмечено, что при Т<Ак даже при полном снятий напряжений фазовая реакция останется незг.верзегеюй, и возврат деформации будет неполным. Остаточная деформация зависит от теи.ературы опыта и будет равна ."

¿кт - ( 4- Т)/<0(Ля- 4). (15)

В следующем разделе производится учат статистического характера гистерезиса превращения. Для этого сначала записываются выражения для напряжений начала и ¡гонца фазового превращения в произвольном физическом подпространстве. Под физическим подпространством погашается совокупность точек физического объекта, испытывающего фазовоо превращение, ■ имеющих одинаковый гистерезис превращения. Так как характеристические.-температуры имеет некоторой разброс аиачешй, то качало и завершение . фазовой реакции будет прогкходнгь в некотором интервале напряжения:

ГГ-Г?и-г); \ (16)

. (Т-М^Ц-х),. ■ •• <17>

гдз -ш&в ы

Макродеформацяя определяется ннтегрироланиеи (8): .

§.(4)-в). 2Л (-§¥- т- м„) н (а - ц^Ш* -инч |)1 б-й ф)Н (Св,{-£)- в)}.-

Максима«.«*! деформация достигается при " ® равна (14).

Аналогичьха распадения позаоляют получить формул-: для расчета де-фо^.мтпи ггр:: сшгпга юпряпеннй. Нзяркиев, а случае А <0'«~','ч)'

N

выражение для возвращаемой деформации будет иметь вид:

* с <*< д^н-ч<-

гле

Если же ¿>2(Г^ГУдеформация фазового происхождения будет уменьшаться по заколу: й- 2к<у г

Далее обсуждаются результаты расчет;'-, и производится сравнение с экспериментом.

Отмечено, что такие экспериментально наблюдаемые факты, как умен пение фазового предела текучести с уменьшением температуры опыта, зависимость остаточной деформации от температуры, смещение кривых дефор мирования вверх при увеличении температуры эксперимента, практическс постоянство величины максимальной деформации в случай аустенитноР псевдоупругости, находятся в полном соответствии с модельными представлениями и естественным образом вытекают из полученных в этой главе соотношений. Соответствие теоретических и экспериментальных кривых проиллюстрировано на рис.1,2.

Глава ЗУ. Мартенси-тая неуттругостъ,

В первом разделе оговариваются условия, в которых' реализуется мар-тенситнзя кеупругость. Подчврхьуто, что исходная структура - мартенсит. Б обеих чертам рассмотрены процессы, связанные с мартенситными превращениями, происходятгши при нагруженш материала в мартенситном состоянии. Во П подобласти при достижении определенного напряжения качнется преобразование" мартенсита в аустенит. В зависимости от температуры и свойств материала образовавшейся аустенит может носить виртуальный характер, мгновенно трансформируясь в мартенсит с ориелталией I подобласти. В этом случае фазовые превращения мояш характеризовать как пе-, реориентанию мартенсита под действием напряжений. В других случаях аустенит может быть устойчив, и тогда его можно наблюдать в некотором интервале напряжений. При реализации таких превращений наблюдается рост деформации. При снятии нагрузки возможен некоторый возврат накопленной деформации. В следующих разделах получены формулы для расчета этих деформаций.

Во втором разделе приводится методика расчета деформации при та-гружешш. Так как в рассматриваемом случае в I и П подобластях развиваются различные, но зависящие друг от друга мартенситные реакции, то рассматривают обе подобласти в отдельности.

Сначала приводится расчет для Л подобласти. Анализируя выражение для количества мартенситной фазы в локальном базисе, определяются напряжения, при которых начинается и заканчивается превращение мартенсит аустенит во П подобласти. Далее получено выражение для деформации во второй подобласти,. Образовавшейся в этой подобласти аустенит в зависимости от процессов в I подобласти может быть устойчив или же сразу трансформироваться в мартенсит. Рассмотрено при каких условиях реали- • зуотся эти случаи.

- Получены выражения для расчета макроскопической деформации, обусловленной фазовыми реакциями.

Далее рассмотрены процессы при снятии напряжений.' Показано, что формовосстановление начинается при напряжении:

Св1г<Т-*А.Ч>. (20)

Очевидно, что при температурах Т < 2Ан-Ак псевдоупругий возврат наблюдаться не будет,

В последнем разделе главы обсуждаются результаты расчета и проводится сравнение с экспериментом. Здесь отмечено, что модель, используе-

<■> з OS О 3 <ä£%

РисЛ. Дааграиии деформирования:

а. - сплава fu2nSi, б. - модельного материала со следувщами параметрам: Цн-360 К, Мк---320 К, Аи=-370 К, Ах=4Ю К, =0,1; & =50 К; let1« =4- Упругие дс ¡^ориации не учтены.

а.

ч

•/ /

/ X

// а

qc

(¡С

Рг.с.2. Д^аграмш дефораирования сплаЕа CafilMa

крп температура!: а) Т = 353 К, б). Т = 338 К. СплоЕная лигой соотЕг^стауэх- пкспорнкенту, щт ¿.acvi-iry.

мая в работе, позволяет матемазически аргументировать механизм мартен-ситной неупругости, основанной на дгойкоы фазпеом превращении. Введение в анализ эффективной температуры з форме (I) разбивает ориектади-онноэ пространство на две подобласти, по-разноцу реагирующие на изменения напряжения. Другим! слова-'.гл, выражение (I) математически отражает возможность однопре;с-нной реализации протмЕолологшьгх фазовых превращений з различных подобластях ориентациенного пространства при изотермическом изменении напряжения. Рост деформации при нагружении и некоторый ее возврат при снятии напряжений объясняется осуществлением реакции мартенсит аустешгг и аустенкт-мартенсит другой ориентации. При этом, если температура Т< (Мк+Ан)/2, то аустенит реально наблапаться не будет, в силу тершчсекоГ) неустойчивости он моментально трансформируется в мартенсит. Т.е. будучи как бы виртуальным, он в то же время является носителем реальной макроскопической деформации. При этом имеет место двойное превращение: мартенсит-аустенит-мартенсит. В случае

- Мк+йя . -Г - Мк+Л*

более еысоких температур ¿ " < Т < —г,— , в определенном интервале напряжений (Ан-Т С < Т-Мк ) аустенит будет устойчив и его можно будет наблюдать. При дальнейшем росте напряжений фазовое превращение становится двойным, аустенит-виртуальным. При еще более высоких температурах в случае незначительной неоднородности (Ак+Мк)/2 < Т< (Ан- Д/2 ) аустенит будет устойчив на протяжении всего превращения мартенсит охлаждения - аустенит. Его превращение в мартенсит с ориентацией I подобласти начнется только после достижения напряжения 4 что мсяно рассматривать как второй фазовый предел текучести. Схематически эти три случая изображены на рис.3.

Сопоставление теоретических и экспериментальных кряшх(рис.4}свидетельствует о приемлемости предлагаемого механизма картенситной неупругости.

Также отмечено, что анализ выражения (24), представляющего собой фазовый предел текучести, позволяет сделать вывод, подтверждаемый экспериментально , что при температурах кие Ан- £ фазовый предел текучести увеличивается с уменьшением температуры.

Глава У. Расчет псевдоупругости в случае двухфазного исходного состояния.

В этой главе приводится методика расчета формоизменения в случае, если исходное состояние материала представляет собой композиция двух фаз: мартенсита и аустенита. Такое состояние может быть получено в результате охлаждения аустенита до температуры Мк < Т < Мн или нагревом

J.

Рис«", Диаграыга маутенгитной неупругости при различных теш.-^тура.-:: a. Т < (Мк+Лн)/2

б. ( Мк♦ А„)/£ s ТС ( M¿ Ак У2

в. (Ме+А«У2<"Г* Ан-й/В.

Без учета упругих деформаций.

МП а

<tî >".<' ч %

Pßc.4. Дйаграхгш каргенекгноЗ нзупругосяи. пра текпзратурс с. 1 * 293 К ^

б. Т « 333 К

в ycsoMös квзасзразкной фазовой Ояяошья лшхй соогсогствус? окск^зада/, ьуюс^пя - риечссу.

к.

Рис.5. Диаграммы растяжения

а. сплава А}- 45%М

б. молельного материала с параметрами:. Мн=340 К, Мк=320 К, Ан=350 К, Ак=370 К, Л =30; !>„= 0,1; Т,&МЛ|,=2.

ЬМПа

69 ■

20

Б

«5 У.

Рис.6. Диаграммы растяжения модельного материала в условиях незавершенного фазового превращения: а - диаграмма фазовой деформации; б,в. - режимы нагруяения. Константы материала такие же, как. на рис.5.

ьсртенсата до ^вмпк^лтура Äs -Т <■ ¿к. Пря натру*»»« такого материала-характsp фазового яревращелкя для кристаллов различных фаз соответствует процессам, опксакшм в предздуздх главах: густеют превращается в мартенсит навря»--гкая с о^антировками I подобласти; исходный мартенсит такке будет трансформироваться в мартенсит напряжения I подобласти через вкртугльшй или рсальшй аустенит. Таким образом образование кар-тенскта будся происходить чьрез два канала: обычная прямая мартенскт-ная реакция и двойная реакция.

В случае '¿сходного двухфазного состояния напряжения начала фазовых реакций от.~якы о? соответствующих напряжений для случая, когда ис ходкое состояние - крксииш одной фазы. В связи с этим выражения для деформации разовой природа будут отличаться от порученных ранее. Отмочено, сто иакродеформация представляет собой сумму деформаций, порок-д-зншх трансформацией аустенита в мартенсит и переориентацией, исходног мартенсита..

Рассматриваемый в данной главе случай характеризуется нулевым фаз вым пределом текучести, что полностью соответствует эксперт^-г- альиг.: данным, свидетельствующим, что при нагружении материала в двухфазном состоянии рост деформации фазовой природа начинается практически с нуля (см. рис.5,6).

Проделанная, работа позволяет, сделать вывод об адекватности модеп шх представлений, построешых на основе структурно-аналитической теории; реальному поведению материалов при инициировании фазошх превраще гей I пз.га вкзшиих ¡¿алрдаением.

вывода -

1. Разработана к'тодика расчета высокотемпературной псевдоупруго< ти для различных темпзратур и птепега структурно-статистической неодге подности матеркола, кештываоззго шртенсигше превращения I рода.

2. Разработа!» методика расчета мартенситной неупругости материи с решецмлии I рода, обеспечивающая правильный прогноз основных характ пкеггик этого яслешш щы различных температурах. Показано, что сущзсг sуэт такиэ текаерагуркосигоше усяокм дрфор.а1рова»ой, когда нзкотор материала иохув проявлять два фазовых продела, теку«зсти.

3. Прздлокзка п обоснована ыозодика расчета ¡куг.ругосп; для кете каходящэгося в ззухЬазкои состоя:;/*.

4. Пояучоки огкштгзескае иар-^онля дм:- фазового предела тегучэ нздрягшв», состгатствуи^зго ко;г?у- фазового Ерс.врэдзгг.:я nps. иаг{?у

аежж; яахряксний начала к 4^'.еовоссга?»сяз51;я jvurgysco; - 1-1

деДоргацга фазтейГ природа.

5. Получекгае выражения правильно отражают воз основные закономерности исследуеиых эффектов:

- влияние температура на фазовый предел текучести и форму кривых деформирования ;

- независимость максимальной деформации превращения от температуры;

- .влияние температур на восстанавливаемость деформации.

6. Результаты расчетов находятся в хорошем соответствии с опытом, что свидетельствует о целесообразности использования структурно-аналитической концепции для прогноза эффектов псевдоупругости.

ОСНОЕШЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИОННОЙ РАБОТЫ ИЗЛОЖЕНЫ В

СЛ2ДУЩ1Х ПУБЛИКАЦИЯХ:

1. Лихачев В.А., Калинин З.Г., Псркуян О.В. Аналитическое исследование неупругой деформации при циклическом нагружении материалов, обладающих эффектами памяти формы в интервале мартенситных превращения // Новая технология, физические процессы прочности и пластичности препе-

зионных ¡материалов: Тез. докл. ХУЛ Всес. семинара 2-7 октября i960 г. -Новгород - Боровичи, 1988. - с.21.

2. Лихачев В.А., Малинин В.Г., Поркуян О.В. Аналитическое исследование влияния комбинированного термомеханического воздействия на аффекты реверсивной памяти формы // Материалы с эффектом памяти формы и их применение: Тез. докл. Всес. семинара 1989г. - Нозгоро-Ленинград, 1989. - с.132-135.

3. Лихачев В.А., Малинин В.Г., Поркуян О.В. Теория явления сверхупругости // Материалы с эффектом памяти формы и их применение. Тез. докл. Всес. семинара 1989г. - Новгород Ленинград. 1989. - с.136-135.

4. Лихачев В.А., Малинин В.Г., Поркуян О.В. Теоретическая модель ферроупругости // Материалы с эффектами памяти формы и их применение: Тез.докл. Всес. семинара 1989г. - Новгород-Ленинград, 1989. - с.127-129.

5. Лихачев В.А., Малинин В.Г., Поркуян О.В. Расчет псевдоупругости методами структурно-аналитической теории // Механика прочности материалов с новыми функциональными свойствами: Мат. XX1У Всес. семинара 17-21 декабря-1990г. - Рубежное, 1990. - с.21-25.

6. Лихачев В.А., Малинин В.Г., Поркуян О.В. Расчет мартенситной неупругости методами структурно-аналитической теории // Механика прочности материалов с новыми функциональными свойствами: Мат. ХХ1У Всес. семинара 17-21 декабря 1990г. - Рубежное, 1990. - с.139-143.

15

V. Ьсчэг<. , Цад^-'Ъ! к„Г., Зернили О .Б.' Ап -литическое кссле-дошн?о а:; ;ц5сг.ОБ под.-щкд и реликсацкя реактиашх копрж-ссаий на основе урпз-а^г-'иггзсксй та орет // Прогнозирование механического поведек.я ийт^азлоа: Ы?.т. ЗКУ Бсее. семинара 1-5 апреля 1991г. -Смарал - Новгород1 1551. - с.147-156.

Подписано .к пеазГл Д-0. 'Я. Тирая 100 екз.

З^аз^Зл- " • Басплаию

?от&Е?:а-:т СОбТС

135201 г Сшпг;-Оетербургл Политвжктеегкаг уд. ,2?