Детектирование потока энергии фотонов и их потерь при взаимодействии излучения с веществом тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

V 1. ОСНОВНЫЕ ПРОЦЕССЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ГАММА

ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ

1.1. Классификация процессов взаимодействия гамма-излучения с 14 веществом '

1.2. Энергетические спектры электронов конденсированного 23 вещества »

2. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ПОТОКА ЭНЕРГИИ

2.1. Ионизационный метод

2.1.1. Толстостенная ионизационная камера

2.1.2. Метод переходных кривых

2.1.3. Метод разности пар из тонких поглотителей

2.2. Сцинтиляционный метод 39 1 2.3. Калориметрический метод 42 ¿М 2.4. Метод магнитного парного спектрометра

В настоящее время, кроме применения в области фундаментальных исследований, пучки ускоренных частиц чрезвычайно широко используются для прикладных целей. Так, многочисленные исследования показывают, что при воздействии излучения в твердом теле образуется статистическое множество неоднородностей, проявляющихся в нарушениях кристаллической и электронной структуры. Совокупность этих неоднородностей, возникающих в поле излучения, может оказывать влияние на кинетику различных атомарных и электронных процессов, протекающих во время облучения. Понимание физики; процессов взаимодействия излучения с твердым телом позволит более эффективно решать задачи реакторного материаловедения. Условно можно выделить две основные области применения ускорителей. В первой ускорители служат инструментом в научных исследованиях, а во второй - технологической единицей, обеспечивающей нормальный ход технологического процесса [1, 5, 6, 12].

В первую очередь надо выделить исследования в области ядерной энергетики. Важной проблемой является безопасность и надежность работы; реакторов атомных электростанций. Часть ее - это вопрос о возникновении и динамике развития радиационных дефектов в тепловыделяющих элементах в условиях долговременного облучения нейтронами. На ускорителях возможно эффективно имитировать результат воздействия нейтронов на металлы, облучая их пучками ионов.

Интересно применение ускорителей в качестве источников нейтронов для получения ядерного топлива. Быстрые нейтроны для этой цели можно получить за счет расщепления ядер тяжелых элементов протонами или у-квантами. Такой способ получения делящихся материалов называют электроядерным.

Еще одним важным использованием ускорителей для прикладных научных исследований является применение синхронного излучения (СИ), возникающего при движении электрона по циклической орбите синхротрона. Его мощность возрастает с увеличением энергии электронов и в больших ускорителях достигает несколько мегаватт. Хотя синхротрон имеет большие размеры и сложнее других источников коротковолнового излучения, но в некоторых отношениях он не имеет среди них даже близких конкурентов. Спектр СИ непрерывный. Нижняя граница располагается в области инфракрасного излучения, а верхняя зависит от энергии электронов, причем длина волны, при которой наблюдается максимум интенсивности излучения, от 1 нм при энергии 2 ГэВ до 10'2 нм при энергии 8 ГэВ.

В далеком инфракрасном диапазоне от 10 до 1000 мкм интенсивность СИ сравнима с интенсивностью излучения черного тела при разумных температурах. Однако в этом диапазоне конкурентом СИ будут инфракрасные лазеры. Для волн меньше 120 нм, то есть начиная с ультрафиолета, СИ благодаря высокой интенсивности и сплошному спектру превосходит все. источники, применяемые в спектрометрии.

Еще одним преимуществом СИ является его коллимированность и естественная поляризация, важная для исследования анизотропных процессов. Интерес к использованию СИ в оптике, физике твердого тела, микроэлектронике, химии, биологии и т.д. оказался настолько велик, что создаются специальные установки, которые позволяют получить СИ высокой интенсивности.

Кроме научных исследований ускорители применяются непосредственно для прикладных целей, причем, в первую очередь используются ускорители на малые энергии как наиболее экономичные и простые в эксплуатации. Использование пучков частиц в производственных процессах привело к возникновению радиационных технологий.

Электронные ускорители из общего числа,используемых для технологических целей,составляют около 70%, ускорители ионов - 30%. Это связано с высокой стоимостью ускорителей ионов и сложной эксплуатацией. Ниже приведены основные примеры использования ускорителей, располагаемые примерно в порядке уменьшения числа ускорителей, применяемых для каждого процесса.

Электронно-лучевая сварка [54]. Сварка является производственным процессом с высоким уровнем автоматизации и широко применяется во всех отраслях народного хозяйства. Электронная сварка считается, наряду с плазменной и ультразвуковой, одной из наиболее перспективных технологий. Процесс превращения кинетической энергии электронов в тепловую обладает большой эффективностью. При этом более 97% энергии электронов превращается в тепло.

При торможении ускоренные электроны разогревают некоторую область металла, в результате чего происходит плавление металла, а затем его остывание с образованием шва.

Характерными особенностями электронной сварки являются возможность получения малой площади нагрева и высокая плотность энергии в ней. Так, например, площадь нагрева может быть доведена до значения по

Ч Ч Й Л Л рядка 10" см при плотности потока энергии до 10-10 Вт/см . Электронным пучком можно сваривать разнородные металлы, медь, высокопрочные алюминиевые сплавы, тугоплавкие металлы, сталь. Осуществление сварки в вакууме позволяет сваривать тугоплавкие и химически активные металлы (вольфрам, молибден, тантал, ниобий, титан и цирконий), исключая насыщения металла атмосферными газами, что обычно приводит к хрупкости швов и снижению коррозийной стойкости. Высокая удельная концентрация энергии в электронном пучке позволяет проводить размерную обработку изделий при соединении деталей в микроэлектронике и приборостроении. При сварке готовых изделий из высокопрочных сталей и сплавов на основе титана и алюминия обеспечиваются минимальные деформации, что исключает необходимость последующей механической и термической обработки.

Дефектоскопия [1]. Применение тормозного излучения ускорителей электронов для неразрушающего контроля представляет собой хорошо развитую область практического использования ускорителей - радиационную дефектоскопию. Ускорители*обладают определенными достоинствами по сравнению с изотопными источниками гамма-излучения: пучок электронов является управляемым и включается только на время, необходимое для просвечивания; кроме того, ускорители могут создаваться в широком диапазоне значений основных параметров пучка — его энергии и потока энергии.

Метод радиационной дефектоскопии основан на экспоненциальном ослаблении потока тормозного излучения при прохождении через вещество с последующей регистрацией тем или иным способом результатов этого ослабления. Он позволяет просвечивать металлические изделия большой толщины, например, изделия из стали толщиной 150-200 мм. Ослабление потока тормозного излучения происходит вследствие трех основных процессов — фотоэффекта, комптоновского рассеяния и образования пар. Вследствие этого локальное изменение интенсивности, вызванное дефектом, определяется его размером и отличием его коэффициента ослабления от коэффициента ослабления основного материала. Оптимальная энергия первичного пучка тормозного излучения зависит от толщины просвечиваемого изделия и находится в пределах от 5 до 30 МэВ.

Радиационная химия [20]. Некоторые химические процессы можно инициировать с помощью пучков тормозного излучения. Для промышленного использования этого явления, а также для исследований применяются ускорители электронов. С помощью излучения электронного ускорителя можно улучшить термомеханические свойства различных полимеров. При этом ускоренные электроны взаимодействуют с электронными оболочками вещества и разрушают существующие связи между макромолекулами, в результате чего образуются межмолекулярные поперечные связи и пространственная сетка сшивок. Такая сетка увеличивает термостойкость и улучшает механические свойства полимерной пленки.

Электронные ускорители используют как инструмент для исследования природы происходящих радиохимических процессов, кинетики реакций, в подготовке необходимых данных для новых производственных процессов [66]. Для этого применяются универсальные установки, позволяющие в определенных пределах варьировать параметры ускоренного потока электронов, таких как: энергия и ток электронов, длительность импульса тока.

Неразрушающий анализ [31]. В промышленности часто надо определить элементарный состав или содержание в материалах очень малых количеств вещества, которые, тем не менее, существенно влияют на его свойства в целом. Особенно важно бывает получать такую информацию в ходе технологического процесса. Для этого применяют нейтронный активационный анализ.

В нейтронном активационном анализе используют возбуждение ядра вещества нейтронами с последующей регистрацией излучения ядра. Источником нейтронов могут служить реакторы, но более удобно применять ускорители. Это обусловлено тем, что нейтронные потоки достаточной интенсивности можно получать от малогабаритных ускорителей с тритиевой ми

3 4 шенью, где нейтроны получаются с помощью реакции Т(с1, п) Не. Примерно 50 различных элементов можно определить в концентрациях от нескольких миллионных долей до 50% общего количества атомов в веществе. Минимальная концентрация элементов, которая регистрируется, зависит от энергии ускоренных электронов.

Ускорители используются также и для изучения износостойкости материалов путем активации поверхностного слоя заряженными частицами [6]. Последующее измерение спада радиоактивности за счет износа тонких поверхностных слоев позволяет определить скорость износа изделия. Активационный анализ с помощью тормозного излучения от ускорителей электронов на энергии 25-30 МэВ позволяет определять концентрации элементов в полиметаллических рудах.

Радиационная терапия [46]. В медицине используется процесс образования ионов и последующего разрушения тканей живого организма под действием излучения. Чувствительность к излучению тканей злокачественных опухолей значительно выше, чем нормальных, что приводит к более быстрому их разрушению. В принципе все виды излучения, получаемые от ускорителей, можно использовать для радиационной терапии, однако распределение поглощенной энергии по глубине различно для разных типов излучения.

Тормозное излучение имеет большую проникающую способность, вследствие этого обладает малым поглощением в тканях. Применение быстрых электронов позволяет получить значительно большее поглощение энергии в тканях, но их проникающая способность меньше, чем тормозного излучения. Совместное применение тормозного излучения и электронов вызывает значительное повреждение здоровых тканей, поэтому облучение поврежденной ткани проводится со всех сторон, чтобы она оказалась в фокусе, в то время как окружающие здоровые ткани получили бы меньшую дозу поглощения.

Наиболее распространены в клинических условиях линейные ускорители электронов и бетатроны. Наилучшие результаты дает совместное применение бетатронов и химиотерапия. Энергия ускоренных электронов колеблется в пределах от 4 до 35 МэВ.

Стерилизация [46]. Пучки ускоренных электронов и тормозное излучение применяются также для стерилизации медицинских инструментов: большая доза поглощения уничтожает микроорганизмы. Поток энергия излучения осуществляет стерилизацию инструментов, помещенных внутри пластикового герметичного пакета.

Среди других практических применений ускорителей следует упомянуть имитацию радиационных повреждений твэлов реакторов; имитацию космоса в земных условиях, где требуются ускорители электронов от 1 до 100 МэВ; дезинсекцию зерна, обработку отходов, в том числе стерилизацию сточных вод с помощью электронных ускорителей с энергией 4-10 МэВ и др. Без сомнения, радиационные технологии находятся сейчас на начальном этапе развития и следует ожидать расширения области применения ускорителей.

Столь широкое применение ускорителей требует решения вопросов обеспечения единства и правильности измерения параметров, характеризующих пучки тормозного излучения от ускорителей. Для решения этой задачи необходимо выполнить комплекс мероприятий [69], включающих:

- разработку и унификацию единиц физических величин;

- создание первичных эталонов единиц этих величин с наивысшей точностью на данном уровне развития науки и техники;

- разработку методов и средств передачи размера единицы первичных эталонов к рабочим средствам измерения.

В России работы по метрологическому обеспечению измерений потока энергии тормозного излучения ведутся в НПО «ВНИИМ им. Д.И.Менделеева» давно. Создание эталона единицы потока тормозного излучения приведет к более эффективному применению выпускаемых в России электронных ускорителей и других источников тормозного излучения. В работах, связанных с исследованиями этого эталона и передачей размера единицы потока энергии, автор принимал непосредственное участие [17, 18, 49, 63, 64].

Цель работы — теоретическое и экспериментальное исследование факторов, влияющих на потери энергии фотонами, для создания установки высшей точности, измеряющей поток энергии тормозного излучения в диапазоне от 10"4 до 10 Вт.

Для достижения поставленной цели необходимо решить следующие задачи:

1. Теоретически исследовать воздействие фотонов тормозного излучения на изменение энергетических спектров электронов конденсированного вещества.

2. Провести обзор методов измерения потока энергии фотонов тормозного излучения в указанном выше диапазоне энергий.

3. На основе критического анализа существующих методов измерения создать установку и методику измерений потока энергии фотонов тормозного излучения.

4. Создать поверочную схему для средств измерения потока энергии тормозного излучения в диапазоне от 10'4 до 10 Вт.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Результаты экспериментальных и теоретических исследований механизмов потерь энергии фотонов тормозного излучения из свинцового поглотителя.

2. Результаты исследований чувствительности квантометра от максимальной энергии фотонов тормозного излучения и анализ факторов, влияющих на эту зависимость.

3. Результаты теоретических исследований, позволивших: а) определить месторасположение терморезистора в поглотителе из свинца; б) оценить постоянную времени калориметра с учетом теплообмена с окружающей средой.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. Теоретически и экспериментально исследованы особенности взаимодействия фотонов тормозного излучения в системе «поглотитель - поток энергии», что позволило создать средства измерения потока энергии с наивысшей точностью.

2. Разработана поверочная схема для средств измерений потока энергии фотонов с максимальной энергией от 0,8 до 8,0 пДж (5-50 МэВ).

3. Создан и исследован квантометр оригинальной конструкции для измерения потока энергии тормозного излучения (A.C. 906300 СССР, 1982 г.).

Результаты проделанной работы внедрены в метрологическую практику в качестве Государственного эталона России, а разработанные методы передачи размера единицы легли в основу ГОСТа 8.201-76. Это и есть практическая значимость исследований, выполненных в данной работе.

Диссертационная работа выполнялась в НПО «ВНИИМ им. Д.И.Менделеева» и в Институте материаловедения ХНЦ ДВО РАН в соответствии с планом научно-исследовательских работ этих учреждений.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В результате выполненной работы решена актуальная научно-техническая проблема метрологического обеспечения в области измерения ионизирующих излучений, состоящая в создании Государственного специального эталона единицы потока энергии тормозного излучения в части разработки средств воспроизведения этой единицы при использовании ускорителей заряженных частиц, и тем самым обеспечении верхнего звена общегосударственной поверочной схемы. При этом получены следующие результаты:

1. На основании проведённого анализа существующих методов измерения потока энергии тормозного излучения сделан выбор методов: калориметрический и ионизационный, позволяющих воспроизводить единицу потока энергии с высокой точностью.

2. Проведены теоретические расчёты, связанные с определением чувствительности квантометра, оценкой ряда поправок и систематических погрешностей при измерении потока энергии тормозного излучения ионизационным методом.

3. Создан и исследован квантометр, в котором интегрирование переходной кривой осуществляется в соответствии с формулой Гаусса. Было найдено, что теоретически полученное значение чувствительности квантометра совпадает с экспериментальным значением в пределах погрешностей измерений.

4. .Проведён теоретический расчёт и экспериментальное определение радиационных утечек энергии из калориметра. Кроме того, получены математические выражения для расчёта постоянной калориметра с учётом теплообмена с окружающей средой и определения места расположения терморезистора в поглотителе.

5. Осуществлены калориметрические измерения потока энергии тормозного излучения в диапазоне энергий от 5 до 50 МэВ с целью воспроизведения размера единицы потока энергии и экспериментального определения чувствительности квантометра в данном интервале максимальных энергий фотонов тормозного излучения.

6. Разработан стандарт и поверочная схема для средств измерений потока энергии тормозного излучения.

1. Абрамян Е.А. Промышленные ускорители электронов. М.: Энергоатомиздат, 1986. 248 с.

2. Афанасьев Н.Г. Шевченко Н.Г., Афанасьев Г.Н. Калориметр для измерения потока энергии тормозного излучения // ПТЭ. 1965. № 1. С. 82-85.

3. Беленький С.З. Лавинные процессы в космических лучах. М.: Гостехиздат, 1948. 128 с.

4. Беленький С.З. Иваненко И.П. Каскадная теория ливней // УФН. 1959. Т. 69. Вып. 4. С. 591-656.

5. Блехер Г.А. и др. Тепломассоперенос в твердом теле под действием пучков заряженных частиц. Новосибирск: Наука, 1999. 176 с.

6. Бойко В.И., Валяев А.Н., Погребняк А.Д. Модификация металлических материалов импульсными пучками частиц // УФН. 1999. Т. 169. Вып. 11. С. 1243-1271.

7. Бруй В.Н. К вопросу определения постоянной квантометра / Когерентные методы в акустических и оптических измерениях. Сб. науч. тр. Владивосток: Дальнаука, 1981. С. 3-5.

8. Бруй В.Н. Определение чувствительности квантометра / Измерение ионизирующих излучений. Сб. науч. трудов НПО "ВНИИМ им. Д.И. Менделеева", 1982. С. 47-51.

9. Бруй В.Н. Определение потерь энергии фотонов тормозного излучения за счет непровзаимодействовавшей компоненты и фотоядерных реакций

10. Бюлл. научных сообщений. Под ред. В.И. Строганова. Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2001. № 6. С. 78-80.

11. Бруй В.Н. О чувствительности калориметров полного поглощения / Исследования Института материаловедения в области создания материалов и покрытий. Владивосток: Дальнаука, 2001. С. 215-218.

12. Бруй В.Н; Экспериментальное определение потерь энергии за счет неполного поглощения фотонов в поглотителе / Исследования Института материаловедения в области создания материалов и покрытий. Владивосток: Дальнаука, 2001. С. 219-222.

13. Валяев А.Н., Погребняк А.Д. Радиационно-механические эффекты в твердых телах при облучении высокоинтенсивными электронными и ионными пучками. Алма-Ата, 1998. 268 с.

14. Василевский И.М., Прокошин Ю.Д. Ионизационные потери энергии протонов, дейтонов и альфа частиц // Ядерная физика. 1966. Т. 4. Вып. 3. С. 549-554.

15. Виллевальде Н. Д., Лысанов Ю.В., Скотников В. В. и др. Бетатрон ВНИМ на 50 МэВ // ПТЭ. 1965. № 1. С. 38-42.

16. Вукалович М. П., Новиков И. И. Термодинамика. М.: Машиностроение, 1972.672 с.

17. ГОСТ 2.004-74, Прикладная статистика. Правила определения оценок и доверительных границ для параметров нормального распределения. М.: Изд-во стандартов, 1974.

18. ГОСТ 8.201-76. Государственный специальный эталон и общесоюзная поверочная схема для средств измерений потока энергии тормозного излучения с максимальной энергией фотонов от 0,8 до 8,0 пДж (от 5 до 50 МэВ). М.: Изд-во стандартов, 1976.

19. ГОСТ 8.207-76. Прямые измерения с многократными наблюдениями. Методы обработка результатов наблюдений. М.: Изд-во стандартов, 1976.

20. Грибков В.А., Григорьев Ф.И., Калин Б.А., Якушин В.А. Перспективные радиационно-пучковые технологии обработки материалов. М., 2001. 528 с.

21. Довженко О.И., Поманский A.A. Радиационные единицы и критические энергии для различных веществ // ЖЭТФ. 1963. Т. 45. Вып. 1. С. 268278.

22. Зрелов В.П. .Столетов Г.Д. Соотношение пробег энергия для протонов 660 МэВ // ЖЭТФ. 1959. Т. 36. Вып. 3. С. 658-668.

23. Исаев Б.М., Гордеев И.В., Брегадзе Ю.И. О средней энергии ионообразования // Измерительная техника. 1967. № 4. С. 3-7.

24. Каганер М.Г. Теплоизоляция с использованием вакуума. Обзор. М.: ЦИНТИ. 1963. 12 с.

25. Каганов М.А. Основы электрического расчёта для измерения температур при помощи термисторов // Автоматика и телемеханика. 1952. Т. 13.1. С. 85-88.

26. Каминский А.К., Донской Э.С. Толстостенная ионизационная камера как монитор для гамма излучения с энергией от 0 до 100 МэВ //ЖТФ, 1964. Т.34. Вып.З. С. 527-529.

27. Каминский А.К., Донской Э.С. Расчёт чувствительности толстостенных ионизационных камер //Вестник МГУ. 1964. Сер. 3. № 2. С. 32—42.

28. Карандеев К.Б. Мостовые методы измерений. Киев: Гостехиздат. 1953. 246 с.

29. Карандеев К.Б. Специальные методы электрических измерений. Киев: Гостехиздат, 1963. 344 с.

30. Карандеев К. Б. Методы электрических измерений. Госэнергоиздат 1963.368с.

31. Крючков Ю.Ю., Чернов И.П. Основы ядерного анализа твердого тела. М.: Энергоатомиздат, 1999. 350 с.

32. Коган В.А., Пеленскнй P.A. Максимальная чувствительность симметричного ординарного моста в равновесном состоянии / Теория и практика устройств для преобразования электроизмерительной информации. Киев: Наукова думка. 1966. С. 178-183.

33. Комар А.П., Коварж 3. Изотермический гамма-калориметр // ЖТФ. 1961. Т. 31. Вып. 1.С. 116-124.

34. Кондратьев Г.М. Регулярный тепловой режим. М.: Гостехиздат. 1954. 250 с.

35. Кононов Б.А., Руденко В.И. Многоэкранный калориметр для измерения тормозного излучения бетатрона // Изв. Вузов Физика. 1962. № 6.1. С. 147-151.

36. Кравцов В.А. Массы атомов и энергии связи ядер. М.: Атомиздат. 1965. 175 с.

37. Круглов С.П. Калориметрические измерения потока энергии гамма лучей от синхротрона//ЖТФ. 1958. Т. 28. Вып. 12. С. 2310-2323.

38. Круглов С.П., Лопатин И.В. Изучение утечек энергии пучка тормозного излучения из поглотителя калориметра // ЖТФ. i960. Т. 30. Вып. 4.1. С. 424-432.

39. Круглов С.П. Сравнение ионизационных и калориметрических измерений потока энергии фотонов тормозного излучения от синхротрона//ЖТФ. 1961. Т. 31. Вып. 9. С. 1092-1103.

40. Круглов С.П., Лопатии И.В. Изучение утечек энергии пучка тормозного излучения из поглотителя калориметра // ЖТФ. 1962. Т. 32 Вып .11.1. С. 1399-1403.

41. Круглов С.П., Лопатин И.В. Ионизационная камера для измерения утечек энергии тормозного излучения из поглотителя калориметра //ПТЭ. 1966. №6. С. 101 -102.

42. Круглов С.П., Лопатин И.В. Энергетические спектры электронов, образованных в лёгких веществах тормозного излучения // Атомная энергия. 1967. Т. 23. Вып. 2. С. 156-157.

43. Круглов С.П., Лопатин И.В. Высокочувствительный калориметр для измерения потоков энергии фотонов тормозного излучения до 10"5 Вт //ПТЭ. 1963. №4. С. 53-58.

44. Лопатин И.В. Абсолютные измерения энергии в пучках тормозного излучения от электронных ускорителей. Дис.канд. физ.-мат. наук. Л.: 1966.151 с.

45. Лыков A.B. Теория теплопроводности. М.: Изд-во Высшая школа. 1967. 325 с.

46. Мамонтов А.П., Чернов И.П. Эффект малых доз ионизирующего излучения. М.: Энергоатомиздат, 2001. 286 с.

47. Методы обработки результатов измерений / Труды метрологических ин-тов СССР. Под ред. Широкова К. П. Вып. 134(194). Л.: Изд-во. стандартов. 1972. 117 с.

48. Методы обработки результатов наблюдений при косвенных измерениях / Труды метрологических ин-тов СССР. Под ред. Широкова К. П. Вып.172(232) М.: Энергия. 1975. 72 с.

49. Методы воспроизведения единицы интенсивности потока энергий тормозного излучения с энергией фотонов до 50 МэВ. В.Н. Бруй, Т.Н. Новосёлова, В.В. Скотников, В.И. Фоминых, М.Ф. Юдин // Метрология и измерительная техника. 1975. № 5. С. 9-10.

50. М И 83-76. Методика определения параметров поверочных схем. М.: Изд-во стандартов. 1976. 33 с.

51. Нестеренко А.Д. Основы расчёта электроизмерительных схем уравновешивания. Киев: Изд-во АН УССР. 1960. 248 с.

52. Новицкий П.В., Зограф И.А. Оценка погрешностей результатов измерений. Л.: Энергоатомиздат. 1991. 256 с.4 . 149

53. Олейник Б.Н. Точная калориметрия. М.: Изд-во стандартов. 1973. 208 с.

54. Панин В.Е, Белюк С.И., Дураков В.Г., Прибытков Г.А., Ремпе Н.Г. Электронно-лучевая наплавка в вакууме: оборудование, технология // Сварочное производство. 2000. № 2. С. 34-38.

55. Паттерсон Г.Н. Молекулярное течение газов. М.: Физматгиз, 1960. 678 с.

56. Пикаев А.К. Современное состояние радиационной технологии и проблем дозиметрии // Химия высоких энергий. 1993. Т. 27. № 2. С. 44-53.

57. Попов М.М. Калориметрия и термометрия. М.: Изд-во МГУ, 1954. 942 с.

58. Принципы и методы регистрации элементарных частиц. Под ред. Люк К.Л. Юайя и Ву Цзянь Сюна. М.: Изд-во "Мир". 1963. 190 с.

59. Радиационная дозиметрия. Под ред. Дж. Хайна, С. Браунелла. М.: ИЛ, 1958.935 с.

60. Росси Б., Грейзен К. Взаимодействие космических лучей. М.: ИЛ, 1948. 683 с.

61. Скотников В.В. Создание и исследование исходных образцовых средств для точных измерений параметров пучков фотонного излучения с энергией до 50 МэВ. Дис. . канд. техн. наук. Л.: 1970. 165 с.

62. Скуратов С.Л. Термохимия. М.: Изд-во МГУ, 1964. 302 с.

63. Создание эталонов потока и плотности потока энергии тормозного излучения о энергией фотонов до 50 МэВ / М.Ф. Юдин, В.И. Фоминых, В.В. Скотников, В.Н. Бруй, И.И. Цветков, Т.Н. Новосёлова. Л.: ВНИИМ, 1974. 65 с.

64. Создание эталона единицы потока энергии тормозного излучения с энергией фотонов 5-50 МэВ (10"4-10) Вт / М.Ф. Юдин, В.И. Фоминых, В.В. Скотников, В.Н. Бруй, И.И. Цветков. Л.: ВНИИМ, 1975. 45 с.

65. Теплотехника. Под ред. Лукнина В.Н. М.: Высш. шк., 2000. 671 с.

66. Тер-Микаелян M.JI. Радиационные электромагнитные процессы при высоких энергиях в периодических средах // УФН. 2001. Т. 171. Вып. 6. С. 597-624.

67. Тиходеев П.М. Очерки об исходных измерениях. М.: Машгиз, 1954. 125 с.

68. Труды метрологических институтов СССР. Вып. 124 (184) / Под ред. Широкова К.П. Л.: Изд-во стандартов, 1970. 155 с.

69. Усова И.Н. Абсолютные измерения интенсивности гамма-излучения большой энергии методом разности пар // ЖТФ. 1960. Т. 30. Вып. 6. С. 665—671.

70. Усова И.Н. Определение потока энергии в пучке фотонов высокой энергии по площади под каскадной кривой // ПТЭ. 1961. № 4. С. 27-30.

71. Усова И.Н. Абсолютная чувствительность толстостенной графитовой ионизационной камеры для фотонов с энергией до 260 МэВ // ПТЭ. 1962. № 2. С. 36-42.

72. Файнберг В.Я. О каскадной кривой в тяжёлых элементах // ЖТФ. 1952. Т. 22. Вып. 1.С. 112-119.

73. Фромберг Э.М., Шевчук Р.М. О тепловом расчёте цилиндрических термостатов / Науч. труды ОМИИТ. 1965. Вып. 52. С. 52-55.

74. Череватенко Г.А., Фролов В.В. Расчёт графитовой ионизационной камеры для измерения интенсивности тормозного излучения в диапазоне энергий от 1 до 100 МэВ / Приборы и методы анализа излучений. Сборник. 1962. Вып. 3. С. 79-87.

75. Череватенко Г.А. Ионизационная камера для измерения интенсивности тормозного излучения электронных ускорителей, / Вопросы дозиметрии и защиты от излучений. Сборник. М.: 1963. Вып. 2. С. 116 -123.

76. Широков К.П. Поверочные схемы. М. : Изд-во стандартов. 1965. 151 с.

77. Экспериментальная физика. Т. 1. Под ред. Э. Сегре. М.: ИЛ, 1958. 935 с.

78. Юдин М.Ф. Дозиметрия фотонного излучения. М.: Изд-во стандартов, 1970.275 с.

79. Baldwin G.G., Klabher O.S. X-ray yield, curves for j n reactions // Phys. Rev. 1948. V. 73. No 10. P. 1156-1163.

80. Baldwin G. G., Elder G.S. Neutron Production in various Substances by 50 MeV X-Rays // Phys. Rev. 1950. V. 78. N 1. P. 76-77.

81. Bethe H., Heitler W. On the Stopping of Fast Particles and on the Creation ofPositive Electrons // Proc. Roy. Sec. 1934. V. 146A. P. 83-112.

82. Bichsel H., Mosley R. Aron W. Range of 6 to 18 MeV Protons in Be, Al, Cu, Ag and Au// Phys. Rev . 1957. V. 105. N 6. P. 1788-1795.

83. Bloker W., Kenney R.W., Panofsky W.K.H. Transition curves of 330 MeV Bremsstrahlung // Phys. Rev . 1950. V. 79. N 3. P. 410-428.

84. Blocmbergen H.,Van Heerden P.I. The Range and Straggling of Protons between 35 and 120 MeV//Phys. Rev. 1951. V. 83. N 3. P. 561-566.

85. Brysk H. Spatial Distribution of Energy Dissipation by High-Energy X-Rays // Phys. Rev. 1954. V. 96. N 2. P. 419-425.

86. Caldwell D.O. Range Energy Relation and Masses of the New Particles // Phys. Rev. 1955. V. 100. N 1. P. 291-294.

87. Chrien R.E., Benade A.H. Photoproton and pnotoneutron production in Al and Cu // Phys. Rev. 1960. V. 119. N 2. P. 748-754.

88. Cormack D.V. Johns H.E. Electron energy and ion densities in water irradiated with 200 keV, lMeV and 25 MeV radiation // Brit J. Radiol. 1952. V. 25. N 295. P. 369-381.

89. Costa S. Ferroni P., Ferroni S. Photoneutrons from medium elements up to 80 KeV photon energy // Phys. Lett. 1964. V. 11. N 4. P. 324-326.

90. Davies H., Bethe H.A., Maximon L.C. Theory of Bremsstrahlung and Pair Production // Phys. Rev . 1954. V. 93. N 4. P. 788-795.

91. Edwards P.O. Characteristics of the Synchrotron Beam // Rev. Sci. Instr. 1953. V. 24. N 4. P. 290-298.

92. Flowers B.H., Lawson J.O., Fossey E.B. A thick-walled ionisation chamber for measuring the intensity of X-Radiation of energy up to 25 MeV // Proc. Phys. Soc . 1952. V. 65. N 4. P. 286-295.

93. Hisdal E. Bremsstrahlung Spectra Corrected for Multiple Scattering in the Target // Phys. Rev. 1957. V. 105. N 6. P. 1821-1826.

94. Hubbell J. H. Proton cross sections, attenuation coefficient and energy absorption coefficients from 10 keV to 100 GeV. NSROS-NBS 29 -Washington. 1969. 105 p.

95. Husmann D., Schmits D., Weisse S. Das Spectrum der Brerasstrahlung eines 500 MeV Elektronen Synchrotrons // Z. Phys . 1965. Bd 185. N 5. P. 437455.

96. ICRU Report 21 Radiation Dosimetry. Washington. 1975. 65p.

97. Jones L.W., Terwilliger K.M. Comparision of total phptoneutron cross sections // Phys. Rev. 1952. V. 85. N 4. P. 689-693.

98. Jones L.W., Terwilliger K.M. Photoneutron production excitation functions to 320 MeV //Phys. Rev. 1953. V. 91. N 3. P. 699-707.

99. Kerst D.W. Price G.A. Yields of Photoneutrons with calerimetrically measured 320 MeV Bremsstrahlung // Phys. Rev. 1950. V. 79. N 4. P. 725-726.

100. Koch H.W., Mots J.W. Bremsstrahlung Cross-Section Formules and Related Data // Ree. Mod. Phys . 1959. V. 31. N 4. P. 920-955.

101. Lax M. Absolute Sensitivity of a Graphite Ionisation Chamber // Phys. Rev . 1947. V. 72. N l.P. 61-67.

102. Laughlin J.S., Beattie J.W. Calorimetric Determination of the Energy Flux of 22,5 MeV X-Rays // Rev. Sei. Instr. 1951. V. 22. N 8. P. 572-576.

103. Loeffler F.J., Palfrey T.R. Tautfest G. W. The energy dependence of the Cormell thiclk-walled ionisation chamber// Nuc. Instr. 1959. V. 5 N 1. P. 50-55.

104. Mather R., Segre E. Range Energy Relation for 340 MeV protons // Phys. Rev. 1951, V. 84. N 2. P. 191-193.

105. McElhinney I. Zendle E., Domen S. A calorimeter for measuring the power in a high energy X-ray beam // J. Res. NBS. 1956. V. 56 N 1. P. 9 -16.

106. Messel H., Grawford D.F. Electron-photon shower distribution function. Oxford. 1970. 891 p.

107. Montalbetti R., Katz L., Goldemberg I. Photoneutron cross sections // Phys. Rev. 1953. V. 91. N 3. P. 659-673.

108. Mork K., Olsen H. Radiative Corrections // Phys. Rev . 1965. V. 140. N 6B. P. B1661-B1674.

109. Mork K.J. Pair Production by Photons on Electrons // Phys. Rev. 1967. V. 160.N 5. P. 1065-1071.

110. Price G.A., Kerst O.W. Yields and angular distribution of some gamma-neutron processes // Phys. Rev . 1950. V. 77. N 6. P. 806-809.

111. Pruitt J.S., Domen S.R. Calorimetric Calibration of an Ionisation Chamber of Determination of X-ray Total Beam Energy // J. Res. NBS. 1962. V. 66A. N5. P. 371-380.

112. Pruitt J.S., Domen S.R. HBS Monograph 48. 1962. 123p.

113. Pruitt J.S. High energy X-ray photon albedo // Nucl. Instr. 1964. V. 27. N 1. P. 23-28.

114. Pruitt J.S., Domen S.R. Intercomparison of high-energy X-ray intensity measurement // J. Res. NBS. 1964. V. 68A. N 6. P. 703-797.

115. Richards J.A., Hordheim L.M. The energy distribution in Cosmic-ray shower // Phys. Rev . 1948. V. 74. N 9. P. 1106-1113.

116. Schiff L.I. Energy-Angle Distribution of thin target Bremsstrahlung // Phys. Rev. 1951. V. 83. N 2. P. 252-252.

117. Schmickley R.D., Pratt R.H. K-, L- and M- shell Atomic Photoeffect for Screened Potential Models//Phys. Rev. 1967. V. 164. N 1. P. 104-116.

118. Spencer L.V., Attix P.H. Theory of cavity ionisation // Radiation Res. 1955. V.3.N3.P. 239-254.

119. Sorenssen A. Theoretical total cross-sections for high-energy nuclear field pair production in light elements // Nuovo Gimento. 1966. V. 41 A. N 4. P. 543-556.

120. Storms E., Israel H.I. Nuclear data tables. Washington. 1970. 86 p.

121. Toms M.E., Stephens W.E. Photoneutrons from lead // Phys. Rev . 1957. V. 108. N1. P. 77-81.

122. Tomimasu T.,Sugiyama H., Haraki Y. Energy dependence of a quantameter // Nucl. Instr. 1965. V. 37. N 2. P. 194-200.