Динамические свойства жидких кристаллов в магнитных полях переменной ориентации тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

ШШСТМСТВО НАРОДНОГО ОБРАВОВЛШ PQ№ Масковоки! облвогной пвлгогичаокиП инсгнхут mi. И.К,Крупской

На upossx рукопнач Щ 504.Ш

БШНАЮВ ВЛАДИМИР ИВАНОВИЧ

ДШ1ШЕСШ СВОЙСТВА. ЕИДВД ШШЛЮВ « МАГНИТНЫХ НОШ ПЕРЕМЕННОЙ ОРИЕНТАЦИИ

Сгицитиоо« 01,04,1* - Тзшюфивика s ыолавулирт» фанк»

Авторе фаре» Явос1рт8ця* «» ооюквино ;чвюй оинанв квядндш фявию-иттиачвски utja

Мосш та

г'"') ' / П / ,,

У ч - • / " '

IV ;>п< выполнена в 11^ю(!кямк>И л»(.оряторни МПЛЧ'КуИИрЯоП я »улики М'!.:;"Гокиго ииетигутв тциГч'рострооння

i I«. у ч:' М « руков ОДИI € л и:

HuKroi1 f:innKo-математических наук, 3*слу»енннР деятель ¡¡пуки F'-WT СурлтскчА АССР, прчфчсеор КОЗДГГВ B.S., квндиавт turum--г»т<чигич("скнх и»ук, пот 1<?пт Г0ГДМ1СВ Д.Л.

Официальный оппоненты: цоктор г'мнико-матемятических наук,

ствранП научи»" сог|уцник Л.К.Вистииь, цоктор (*№й!г0"мя'гемйтицрских нчу?, профессор A.I.Инозомпев.

Вггуцая организуя: Эидикэ-тетническиР институт им.С.У.Унпровп Академии нпук ТппжикскэП ССР.

За.диа состоится " 14 .фнвраля_1991г.

■ __JJ}_ часов на заседании Спш си авизированного совете K-II3.II.~3 ли !i риоужпччию учено Г степени гацвдцатя фшшо-мятвматичегких ниук в Московском областной чйяаггллческом институте и*.11.К.К[гуп-скоt» по ацрпсу: 107846,Носквв,ул.Гадио д.ГО-а.

С диемфгацибй моши» оаналоимтыя в с Ш'В! ик.

Н.К.КруппкоП.

ИвтареЗервт разослан " /2 "___cf_____I9?ir.

УччгнР секретарь Сг1С".«1вДИаНр<'В»Ш1«ГО' совете, кышкцаг .*иэнко- клтемагвческия; иаук

¡дуальность проблемы; Интерес к исследования ориентационних аойств жидких кристаллов объясняется их широким применением в при-зростроении, медицине и оптических устройствах электроники. Боль-«нство приборов| использующих жидкие кристаллы (КМ в качестве ра-)чих тел, работают в динамической режиме в условиях воздействия на { изменяющихся во времени и пространстве внешних полей. Поэтому »учение реакции 8К на такие воздействия представляет особый ии-!рес .для их промышленного применения. С другой стороны, изучение »ведения Ш в полях переменной ориентации является эффективным ждет вой исследования их внутренней структуры.

Однако до настоящего времени большинство акспериментальных и тео 1Тических работало изучению .динамических свойств ЖН связано с воз -1Йствием на Ж полей статического, ротационного и пульсирующего ти., тогда как наиболее реальные условия использования ЖК ( например, приборах инерциальной навигации) соответствуют воэдейсгрию полей, меняющих свою.ориентации нестационарным образом. В частности, не сводилось исследование-свойств ЖК в, колебательных .и реверсивных гнитных полях.:'Кроме того, сопоставление имеющихся в литературе иных показало, что известные результаты неадекватно отражают взаи связь ориентациокннх явлений в. переменных полях разного типа. На -имер, измерения времени ориентационной релаксации э пульсирующем и нхронном режимах во вращающемся магнитном поле дают существенно от чающиеся друг от друга результаты, поскольку они характеризуют ди-мические свойства объектов разной ориентационной структуры. В свя-с этим представляет интерес сопоставление результатов измерений знени ориентационной релаксации в режимах, сохраняющих или, по 1йней мере, мало искажающих ориентационкую структуру в одинаковых товигсе для одного и того же типа ЖК.

Наконец, некоторые положения теорий об ориентационной структуре н <амике Ж требуют экспериментального подтверждения. Прежде всего 1а относятся вопросы, связанные с оценкой величины вращательного шнта инерции единицы объема ЖК и возможным влиянием вращательной >рции на .динамические свойства ЖК в полях переменной ориентации, '.вязи с этей оценкой возникает вопрос о влиянии дефектов ориеита-1НН0Й структуры ЖК на значения измеряемых и оцениваемых параметров ¡пример, на амплитуду и фазу коэффициента поглощения ультразвука, иена ориентационной релаксации директора, коэффициент вращатедьний кости, величину анизотропии магнитной восприимчивости и т.д) Ре-ив этих задач важна не только для проверки положений существующих рий, но н для практического применения ЛВС в приборостроении.

является:

- иолучотк» иксперикентвлыш аначениП «мплитуды и фазы кооф{мцивн

шгдадании упьтр&пвука, характериэущих динамические свойства № в мппмтнмх лоллх переменной ориентации;

•• («арабогка методики и оозпание экспериментальной уотановки дня акустических намерений орнентяииотшх параметров ПК в магнитных нолях пойманной ориентации;

- оценка пдншшя общительной инорцин ЖК ид динамику изменения коз фнцномта поглощения ультразвука р колебательных н реверсивных ма ттш полях'» оцени* величины врттмъного момента инерции един 1Ш обьема НС на основе сопоставления окопориментвльных значений фазовых и амплитудных парямотуюв континента поглощения ультр&а вука при синхронном вращательной, колебптельном и реверсивном ре шмах иэменоння ориентации магнитного пил«;

- «салеадвпиио влияния дефектов о(«ви с&цншшой структуры ЯК на спе »роман орионтационноА релаксации и тедичины амплитудных в фмовип параметров иогф^мциеи'те п&глощонич ультразвука.

Научная новизна работы состоит в тон, что впервые:

- разработана методика акусткодскн* иждецованяЯ о^оитациоинн* свойств Ж в колебательных н решрсишш* магнитных полях;

- пояучани укспоримвнтлльиыв данные, характоризуадио динамику пои Дания чистых ЮС м их смесей в капейдшнкс« (осцилкруодах) я реве| сивных магнитных полях а широком температурном интервале судасгес вапнп «езс4«з;

• проведено сопоставление результатов намерения времени ортктадео» ноП (таксами КС во врмдоцмюя синхронном« колебательном и ро • вёрснвнои режимах изменения ориентации магнитного поля;

- проведена оценка влияния »разительной инерции КС «а днк&доку паия ианмд ориентации ПС в колебательных н раворсквкых иагниткмх полях

• выполнен теоретический анализ влияния дефектов оравнтацаокной структуры НС па веявший випдптудшх н фазовых параметров коэ^Н»-цнент» поглощения ультразвука во прасдидамся, колебательном а ре ие ротном магнитны» пояях и устажшдпч характер зависимости зтнх параметров от частоты о<мишши ммцлгшенип »агнвтного нова;

- нроинои» оцншл оррдноквАаратйчаского р&змара дгфекттк обкастсй и «ич> тсииоратуриад зависимость дчя кссдаду^ицх ИС;

Плуньтнугскав я нау^тяцоняость, • ГпяраСотаниая методика намерения

«грпб&тт »>«■#№ ршюитшк данных, гжсперимкптмькая устмювиа м

пи«««« ¿шюрвпцын&м « поаводяот использовать их при «селедовлим«

- б -

изатропных акуотииэски* свойств широкого класса кицммх кристаллов, наруввиив низкочастотных областей спектра времен арионтвционной (ч ксации IK создает предпосылки для разработки новых модельных тсорс чеоких подходов отроения Ш и стимулирует постановку экспериментвт х задач, связанных о изучением высокочастотных областей ряликенци кого спектра времен ориентации и нроцоссов взаимодействия ориентп онных и электромагнитных мод в И!. тор защищает!

разработаннуо методику акустических исследований оривитационной динамики Ш в магнитных лояях переменной ориентации; экспериментальные данные значений амплитудных и фазош« гшрамитрив козффициента поглощения ультразвука в иосладованннх )ЕК при виэдьИ-отвии колебательного и реверсивного магнитных полой при изменяющих зя температуре н частота осциляции магнитного поля; зксперимэнтаяьно обнаруиенный факт существования широкой темпера--гурной owiaora, в которой изморонные времена орионтационмоП релнизании КК во вращаташом оинхронном и колебательном pj танах измен« «я ориентации магнитного поля существенно.различаются; экспериментально обнаруженный факт существования низкочастотной збласти спектра времен ориентационной релаксации йссдедованных Ш( а коибателтаи рев?рсп»инх.магнитных полшс;' выявленное' температурные границы ойдае?в1) релаксации исследован • гох Ж; • /\Л:<Г•

юоретическай адмиз вяибвдя вращательной инерции и цефектов ори-»нтационной структуры И! на величины амплитудных и фазовых пара -<атров коэффициента поглощения ультразвука во вращающемся, ко/щба-гелыюы и реверсивных полях;

остановленный характер зависимости фазового параметра от частоты юциляций магнитного поля;

1ивод о решающей вкладе дефектов ориентационной структуры Ю( в »ханизц аномальной частотной и температурной зависимости аыили ~ 7дних и фазовых параметров коэффициента поглощения ультразвука в [олебательных и реверсивных магнитных полях. юбация работы. Результаты работы докладывались и обсувдались на научной конференции преподавателей ВУЗов, г. Мурманск 1901 г,; соозной конференции "Основные направления развития ультразвуковой инка и технологии." г. Оуздаль, 1982г.; научно-технической кондиции ВЗШ1, г. Москва, 1986г. ¡ научном семинара Проблемной «аборато-молекулярной акустики, ВЗШ, г. Москва, 1907г.; ' межвузовской одой конференции "Физика твердого тела", г, Барнаул, 1990г.

- с -

Структура и об-ьем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав списка литературы и приложения.Общий объем диссертации стр ниц, включапций рисунков, таблиц и списка литературы, соде ^ачего наименования.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой главе дан обзор результатов экспериментальных и теоретичес ких работ по исследованию ориентационних и .динамических свойств КК статических и переменных магнитных полях и их влияния »а поглощенно .ультразвука в ЯК; формулируется задача исследования.

Выделяются четыре свойственных нематическим жидким кристаллам (К механизма, определявши величину поглощения ультразвука в НКК: рела! сационный Ландау-Хапатникова, анизотропный вязкого трения, флуктуац! очный и механизм рассеяния ультразвука на флуктуациях ориентации.

Указывается, что включение магнитного поля изменяет характер все: механизмов м приводит к определенным изменениям величин коэффициенте поглощения и его анизотропии.

Особое вниманио в обзоре уделяется влиянию вращательной инерции НИК на динамику «го ориентации и поглощение ультразвука. Отмечается, что учет инерционного члена в уравнениях немато.динамики и акустики определяют обмен моментом количества движения в плоской волне,приче» вклад обменного взаимодействия в коэффициент и анизотропию поглощен» ультразвука оквзнвается оффеитоы второго порядка по отношению к релаксационным процессам установления равновесной ориентации. Из экспериментов по рассеянию свет» в ККК, следует, что поведение флутггуа-цдй ориентации в НЖ носит чисто вязкостный характер. На атом осно -ванин в большинстве работ инерционным членом в уравнениях неыатодина мики пренебрегают. Однако в области низкочастотных внеюних воздействий пренебрежение врмуателъной инерцией оказывается необоснованный а вицу отсутствия экспериментальных данных, характеризующих влияние вращательной инерции на низкочастотную ориентационную динамику ЖК. Наиболее удобными для Таких исследований представляются два способа изменения ориентации Ж: колебательным и реверсивным магнитными поля ми.

Важным фактором при таких исследованиях'является степень чистоты кристалла, характер его йолидоменности Я условия проведения эксперимента. Отмечается, Что осесккке.тричных ^пшмях распределения ия востняя зависимость коэффициента поглощения ультразвука от угла ^ между волновнм вектором 7Г'акустического подл и осью (директором"!?) НИК имеет универсальный вид: .

¿(У) - СЕ»1 У •» с со^У (I)

Однако из обзора следует, что систематических исследований о ¡шин ^ионной ,динамики ЖК до настоящего иремини не проводилось, а им«-«1-¡ся в литературе результаты несопоставимы, поскольку относятся к шым условиям проведения эксперимента. Соответственно формулируй/ задача исследования .динамических свойств ЯК в (магнитных полнх i<t 1енной ориентации.

В качестве объектов исследования вибраны нематики НЕБА, 0Е1Л н снеси Н37 и ЖК-404, а такае БОБА, имеющий нематическу» и cm-.-hjh ¡¡сую фазу. Указанные объекты обладав? достаточно большими лшчыы I анизотропии акустических свойств и являются одними из наиОь/ь-м :но изученных ЖК, что позволяет сравнивать и .дополнять полуь >-.м :оде исследования результаты дантапг, полученными другими м„; ,:дими второй главе приводится описание акустического метода исслн.Ч' н<. ориентационной динамит Ж во вращательном, колебательном и ре-сивном магнитных полях. Сфэрмулированы основные требования, nptiu яемые к параметрам акустического тракта экспериментальной устаниь и геометрии проведения эксперимента. Описаны блок-схема уетэниьш , струкция акустической камеры, от.гзлыше узлы радиоэлектронной ьи-атуры.

Изучение процессов ориентационной .динамики КС в данной работе о: .; гвлялось на основе измерения параметров, характеризующих измени -величины коэффициента поглощения ультразвука при изменении ориен 1и магнитного поля в соответствии с формулой (I). I работе использовались три режима изменения направления магнитно -юля: вращательный, колебательный и ревэрсивний. Геометрия иэмень-направления магнитного поля представлена на рис Л.

¡г

Т, "к X

Рцс.1. Геометрия изменения направления поля.

Во вращательном режиме вектор индукции магнитного поля равномер! с угловой скоростью вращается относительно камеры с исследуемым ЮС. При этом угол ^ в формуле для коэффициента поглощения (I) рав<

0 ч^д+е

Величина угла У запаздывания директора относительно вектора Н на! рнженности магнитного поля определяется величиной временного сдвиг!

¿ межпу экстремальными значениями изменяющейся части коэффициент« поглощения и отметками углового положения вектора Н относительно в< нового вектора "к : г

Вращение магнитного поля с угловой скоростью Он приводит к т риодическому изменения коэффициента поглощения ультразвука с удвов» ной частотой

и амплитудой равной половине анизотропии коэффищ ента поглощения сЛа*^«"^!

Фазовый сдвиг Ф = 20НТ коэффициента поглощения относительно временной зависимости проекции Н. на волновой вектор 1? равен уп 0 запаздывания директора относительно вектора И ; Ф "0

Б колебательном режиме изменение направления вектора напряженное ти магнитного поля производится периодически с частотой (Он в пре; г.ед угла 12° с амплитудой 2» «6°, около начального направления ^ =45° относительно волнового вектора (рис.1.). При этом:

Л4М = ^ДиМсофД *Ф(и)н)] (3)

где у.^и) - амплитуда колебаний директора

ф(и)и) - фазовый сдвиг между колебаниями директора (г и вектора И напряженности .магнитиогс полл.

В реверсивном режиме изменение ориентация ? осуществляется остановкой вращения магнита в положении Ч» -45° относительно волно« го вектора "к . При малых углах запаздывания директора 6« ,соотве ствующих предшествующему остановке режиму вращения, реверсивная рее ция. шм пропорциональна акустическому отклику (рис.2) :

А «(г *<А«Ч'(9..ЛУ

Измеряемым параметром в этом случае является время релаксации ¿л из меняющейся во времени части коэффициента поглощения и угол яапвздот ния б» во вращательном режиме. Время ¿<* определяется как время, в течении которого амплитуда Ас(.(£) уменьшается в в -2,7 раз отне сительно начального значения Дс((0).

Относительная.-Погрешность амплитудных измерений анизотропии пог лощения составляет величину не более 4л, фазовых измерений 9 и Ф порядка 1%, времени релаксации С* порядка 13&»

<<«8.

t

' 1 \ ' • ч

' i N V 1 \

' \

I \

t £B*

t*

Рис.2. Типовые осциллограмм измерений а) врацательныЯ, б)колебатвльниП, в)рвв9рсийни(1 ^».ини.

Греть я глава диссе;>тации посвящена изложении .•н'д'.м.'смшнтальных- ре уультатов исследования зависимости амплитудные и фтювих параметре коэффициента поглощения ультразвука £ ИссЛедуомых ЯС от частот осц ляций магнитного поля (Ои I ^м ) й температуры. Б качестве фаэовы пвраметров, характеризующих ориептапионнуп динпмику ЖК, .для враща тельного синхронного режима выбрана величина В М1Д 29/2 0« , д колебательного - величина , поскольку эти величины в нем

тодинамике определяют (в пренебрежении вращательной инерцией и пол доменности структуры ШИК) время Т„ ориентационной релаксации ди ректора: А = В'Тп'^/^СаН* • - коэффициент вращательной вязкости, У-а - анизотропия магнитной восприимчивости. На рис.3, представле; ¡«считанная для МББА по данным »ксперимента температурная зависи мость параметров А и В при частотах 10нгОн'0,157с' (9ГР*Д'С). В пре аелак области от 21°С до 35°С наблюдаемая разность Л =А-В превыт ет погрешность оценки (~ 10$) параметров А и В. Величина А можв' быть отнесена к полидоменности структуры исследуемого ЯК и поэтому названа в работе параметром дефектности. На рис.4, представлена ча! тотная зависимость параметра дефектности МББА. Наибольшие значения

параметр дефектности принимает в интервале температур 23°С......31'

и в интервале частот 0,45.......0,75с~* релаксирует к равновесному

значению.

На рис.5, представлены частотные зависимости фазового параметра А в разных 2К при температуре Тс= -21°С вдали от точки просвет, ния. Четко выраженные релаксационные максимумы характерны для всех исследуемых Ж, за исключением Н 37, в котором релаксация не наблюдается. Основная часть релаксационного спектра сосредоточена в об •

ласти частот 0,052с~* ..........0,4с"*, что соответствует временам

релаксации от 120с..........15с.

По данным измерений в реверсивном режиме выделено два резко отл< чающихся по .длительности процесса релаксации с временами Т» и одно из которых по порядку величины совпадает со значениями фазового параметра вращательного синхронного режима, а другое - со. значениями обратными частотам релаксации фазового параметра А {Табл'Л. В четвертой главе полученные результаты обсуждаются с точки зрения существующих представлений об ориентационной динамики НЖК. Лредлаг ется конкретная модель НЖК, позволяющая удовлетворительно описать полученные экспериментально результаты. В виду низкочастотного хар тера наблюдаемых релаксационных аффектов обсуждение полученных ре ■ зульгатов проводится в рамках гидродинамики и модельных представлений НЖК с учетом его вращательной инерции и полидоменности ориента]

Рис.З. Температурная зависимость параметров А, В и Д МББА, U)„ > 0,157 с*1

î -

ч.с

Рис.4. Частотная эавиеимосгь пдрамвтра цес?ектности Д , НЕБА.

. Табл.1.

Значения времени релаксации ЦЕЕА в реверсивном пол*

Т°С | 21.0 23.3 23.6 | 30.3 32.2 | 34.8 | 35.5

Э'.б| 2.9 2.2 1 1.9 1 1.7 1 1.3 ! .1.2 1 -1 I I

Т« | с 2.6 | 1.5 1.3 | 1.3 | 1.2 | 1.0 | 1.0

Т«*, г 340 | 120 Г 1 [ 1 ------------!............... 120 | - | 60 | 30 { 16

0.1 0,4 . 0.5 ОЛ 0.5 0.6 0.7 0-8 Рис.5. Частотная зависимость фазового параметра А при температура й V -21°С

онной структуры. Учет инерционного члена в уравнения* нематодинамики в пренебрежения эффектом обратного потока и влияния стонов камеры приводит к зависимости фазового параметра А а колебательном поле от величины плотности момента инерции I : А« ГЛи)н (5)

и позволяет выразить отношение Т^ * I / ^, через параметр дефектное-

ги д : 1/к, -д/<л:ав (б)

Равенство (5) качественно согласуется с экспериментально наблвдае-«да росток значения фазового параметра А при увеличении частоты О)» «цмляций направления магнитного поля в облает* низких частот Ц, < 0,157 с"1). •

Расчитанные по формуле (6) значения отношения 1/К,, я отой облас-■я частот имеют порядок 1й_1с, что соответствует плотности момента иерцми переориентации ЯК близкой к значение монодоменного образца, дна ко характер частотной зависимости отношения I/?, » (тс. б)

рамках существующей нематодинамики интерпретировать невозможно. В бласти частот (1>н > 1,57с" частотная зависимость разового парамет-а имеет релаксируюгций характер (ряс.5.), что противоречит аависимос-к описываемой формулой (5). Наконец, учет вращательной инерции I ря расчете реверсивной реакции НЙК показал, что описание реакции вумя временами релаксации возможно только при * Т, , прячем эф-»кт оказывается квадратичным по Г| :

>гда как в эксперименте Т,^—Тп<"С,в (Габя.1.). В случав х 4 Тп реверсивная реакция имеет вид затухающих колебаний, что в :сперименте не наблюдается. Учет лолидоменноЯ. структуры КК проведен в "рамках модельных пред-авлегий об ШК как суспензии дефектов ориентационной структуры, вощенных в матрице НЯК. Полученные при малых концентрациях С0 да-ктов выражения для параметров А и А имеют вид :

ЬТ.'С.Ъ/УГмЗГгГ , А-С.Т^Ю^-' (8)

е ' - упругое время релаксации оси Ориентации дефек-

£ - эффективный коэффициент вязкости; о([ - размер дефекта ;

- модуль упругости Франка; черта сверху обозначает статистичес-» усреднение.

Выражения (8) описывают наблюдаецуп в эксперимента релаксационную »исимость_пар«метров А и Д от частоты 1*)и_: в области низких 5т0т ШмТ^.«! значение параметра А» Тл + С, Т1 превышает его менна в чистом кристалле, а в области высоких частот Ш*Т^. 9 1

Рис. 6. Частотная зависимость плотности I момента инерции в НЕБА.

<5мкм

150 1 ......- 11 ■ -1---1 1---1-----------1.....

101]

50 - 1 1 —1 1 .........1 1 1»-

гг 16 28 50 52 ЗА 16

Рис.7. Температуршш зависимость среднеквадратичного размера дефектов, ШВА, н « 0,157

проиоходмт релаксация к значению Тя »В .

В рамках предложенной модели 1Ш, полученное в работе вираинио для реверсивной реакции (4), имеет вид :

{Q.,t)- е.{«гр(ч/Тя) ♦ c.ti/Tn• (-t/ti.)} , <9) из которого следует, что помимо основного релаксационного процесса, связанного о ориентацией директора жидкокристаллической матрицы образца с временем релаксации Т„, имеют место процесс«, связанные с релаксацией ориентации дефектов различных размеров с широким спектром времен релаксарни. При ti» Гл даже при малой концентрации CQ дефектов вклад этих процессов в процесс« ориентации образца мояот оказаться сравнимым с вкладом основного процесса, что л наблюдалось в 9кспершгенте. Расчитанныа по формула (8) я эксперименталышм_дшшьв* »ременк релаксации значения сре.цнеквадратнческого размера б'<4' дефек-■ов (рис.7.) имеет порядок б" ~ 100 мкм, что сравнимо о величиной ягнктной длины когерентности, характерной для экспериментов 20мки).

Поскольку в работе использовался акустический метод исследования |риентацкош<оП динамики Ж, в работе рассмотрен вопрос о влиянии на оглощение ультразвука уффегга рассеяния на фяуктуациях оряента1р>он~ ых неоднородноствй ЯН.

Показано, что вкладом эффекта рассеяния в величину коэффициента оглощения и параметры, характеризуете динамику его извинения d каг-ягных полях переменной ориентации,мокио пренебречь.

' основные вывода

. Разработанная методика акустических измерений ориентационных параметров жидких кристаллов в колебательном и реверсивном магнитных >лкх .юзволяет эффективно исследовать низкочастотную ориентацконнуч цичаиику оирокого класса гадких кристаллов.

Полученные экспериментальные значения амплитудных и фазовых параметров коэффициента поглощения ультразвука в колебательном, вращательном к реверсивных магнитных полях отрехает орментациокнуп динамику исследованных ЯК в широком температурной интервале существования мезоф&з и частот изменения направления магнитного поля. Существует ямрокая температурная область, в которой времена ориен-тационной релаксации ХК во арацательнои к колебательном магнитных полях существенно различается.

Ораентаиконкая динамика исследования JK 8 колебательном и реверсивном магнитных полях характеризуется амрокки спектром времен ре -лахсацмм.

5, Вращательная инерция Ш оказиваег влияние на его ориентацнониую динамику юяько при низких частотах осцилпцин н&превдвни» магнитного подл, когда образец практически конодоменный.

6. Основной вклвд в низкочастотную ориентацноннуп динамику КК вносит процессы вязкостной релаксации, свяаанные о переориентацией дофек

г о в ориентециошюй структуры матрицей Ш,

Пубянкацим по теме диссертации

1. Буланаков В.И.« Богданов Д.Л., Чернов В.$. Ориентациопная ралакса ция ввдких кристаллов в магнитных полах переменной ориентации. //Физике твердого тела. Тезисы докладов.-Барнаул, 1990.- С.90-91. Буланоков В.И. Искажения ариентАЦнонноЙ структуры жидких кристаллов при акустических изиирениях. //Физика твердого тела, Тезисы докладов.- Барнаул, 1990. - С,93.

3, Еуданаков В.И., Пронин Ь.И. Акустические исследования динамических свойств Н£К во вращающемся магнитном поле. //Применение уяьт-роекустики к исследованию веществе.' - Ц; ВЗМИ, 1Ш7 - Вып38

-С.94-102.

4. Буланаков В.И., Богданов Д.Л., Геворкян Э.В., Чернов В,в. Способ определения физико-механических характеристик жидких кристаллов. (Положит, решение от 30.03.09г. на заявку н* изобретение

№ 4640235/25-2В 3022929)

Подл, в печен 09.01.91

Обии I п.и. Тираж 100 виа. Ввкьз 6

Ротапринт Московского шотуса прибороогроанщ