Экспериментальные характеристики электронно-фотонных каскадов в свинце и калибровка метода определения энергии в рентген-эмульсионных камерах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ I.

Глава I. КАЛИБРОВКА. МЕТОДОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ 8. ЭФК ПРИ ПОМОЩИ РЭК.

§1. Принцип калибровки и, экспериментальная установка 8.

§2 Моделирование калибровочного эксперимента. 13.

§3.Определение энергии ЭФК при помощи РЭК в эксперименте "Памир". 24.

§4. Метод определения энергии ЭФК, принятый в работах НИИЯФ МГУ. 30.

§5.Учет эффекта перекрывания, квантов в калибровочном эксперименте. 35.

§6.Результаты, полученные в калибровочном эксперименте при определении, энергии ЭФК, методами, принятыми в сотрудничестве "Памир". 28.

§7.Калибровка методов определения энергии

ЭФК при помощи РЭК при энергиях более 4ТэВ.54.

§8. Результаты, полученные в калибровочном о эксперименте, при определении, энергии ЭФК методом принятым в НИИЯФ МГУ. 61.

Глава 2. СРАВНЕНИЕ РАЗЛИЧНЫХ СПОСОБОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ ЭЛЕКТРОННО-ФОТОННЫХ КАСКАДОВ МЕТОДОМ РЕНТГЕН-ЭМУЛЬСИОННЫХ КАМЕР.

§1. Влияние параметра До на определение . энергии ЭФК. 71.

§2. Влияние, процедуры стандартизации, на определение энергии ЭФК. 75.

§3. Различные способы учета постороннего света 78.

§4. Влияние неточности в определении, аппара-, турной функции на величину определяемой . энергии ЭФК. 84.

Глава 3. ХАРАКТЕРИСТИКИ ЭЛЕКТРОННО-ФОТОННЫХ КАСКАДОВ

ВБЛИЗИ ОСИ ЛИВНЯ В СВИНЦЕ. 90.

§1. Экспериментальные ошибки, возникающие при определении, потемнения. 97.

§2. Методика введения поправок в измеренные величины потемнений. 103.

§3. Обработка экспериментального материала III.

§4. Построение средних каскадных, кривых и анализ флуктуаций в развитии ЭФК. 115.

§5. Модель развития электронно-фотонных каскадов в. свинце вблизи, оси ливня. 126.

§6. Влияние результатов, полученных в. калиб-. ровочном эксперименте на измеряемые интенсивности потоков гамма-квантов и мюонов. 137.

В настоящее время при исследовании различных аспектов физики космических лучей широко используются рентген-эмульсионные камеры. Для исследования элементарного акта ядерного взаимодействия в об

77 ласти энергий вплоть до 10 эв действуют и создаются большие установки на г. Памире/сотрудничество Памир СССР, ПНР/ на г. Чакал-тай /Японо-Бразильская коллаборация/ на г. Фуджи /Япония/ и на г. Канбала /Японо-Китайская коллаборация/. Метод регистрации при помощи рентген-эмульсионных камер тормозных квантов рожденных мюонами в свинце используется при изучении потоков мгоонов в работах /I 2/. Рентгено-эмульсионные камеры малых размеров используются для изучения спектров первичных электронов вплоть до энергии Ю12 эв, изучения энергетического спектра первичных протонов и яде] вплоть до энергий 10^ эв/част. /3, 4, 5/.

Рентгено-эмульсионные камеры РЭК позволяют зарегистрировать и определить энергию электронно-фотонных каскадов, инициированных высоко энергичными гамма-квантами или электронами. Энергия электрош фотонных каскадов (ЭФК) в РЭК определяется методом фотометрирова-ния пятен потемнения в рентгеновской пленке, и последующем переходе от измеренного потемнения к энергии, включающем в себя два этапа:I. переход от потемнения к числу вторичных электронов в круге заданного радиуса. При этом используется зависимость между потоком релятивистских частиц и образованным им потемнением в рентгеновской пленке, т.н. кривая почернения, которая изучалась в работах /6, 7/. Определенные в разных работах параметры кривой почернения не согласуются друг с другом.

2. переход от числа вторичных частиц в круге заданного радиуса к энергии ЭФК, в основе которого лежит теория электронно-фотонных ливней в осевом приближении, предложенная Пинкау и развитая в работах /8, 9/. Экспериментальная проверка осевого приближения каскадной теории проводилась на электронном пучке ускорителя во FNAL'e. при энергии электронов 50, 100, 300 тев /10, II/. Было получено согласие расчетов, выполненных в осевом приближении каскадной теории в работах /8, 9/ с экспериментальными данными в пределах ~20% вплоть до энергий 300 Гэв.

Кроме того при переходе от измеренного в рентгеновской пленке потемнения к энергии ЭФК вводится ряд поправок, учитывающих как особенности конструкции самих рентген-эмульсионныхгкамер, так и конкретную методику обработки экспериментального материала. Поэтом; методы оцределения энергии ЭФК при помощи РЭК требуют абсолютной калибровки, устанавливающей соотношение между измеряемой в РЭК энергией ЭФК и истинной энергией.

Калибровка методов определения энергии ЭФК при помощи восстановления массы ^"-мезонов по энергиям и углам разлета гамма-квантов от его распада проводилась в работах /12, 13, 14/.

В работе японо-бразильской коллаборации /12/ в установке, состоящей из РЭК и мишени, расположенной на высоте 1.6 и над камерой, было зарегистрировано 18 пар квантов с энергиями I Тэв. Эти кванты рассматривались как продукты распада одного ^^мезона, так как в ядерной эмульсии не наблюдалось больше никаких квантов, или наблюдалось лишь несколько квантов со значительно меньшей энергией и удаленные на большое расстояние. Согласие между измеренным и рассчитанным из кинема тики расстоянием между квантами в паре свидетельствовало о правильности определения энергии ЭФК с точностью "10%. В этой же работе для калибровки метода определения энергии ЭФК были использованы 69 С-струй с ^.Е^ 10 Тэв. и 4. В каждом событии выбирались 2 самых энергичных кванта и по ним определялась эффективная масса. Наличие пика в области т#о в распределении по эффективным массам свидетельствовало о правильном определении энергии квантов. Авторы не обсуждают возможное влияние фоновых событий на полученные результаты.

-3В Советском Союзе калибровка определения энергии ЭФК цри помощи РЭК впервые была осуществлена в работе /13/. В мишенной установке, состоявшей из РЭК и углеродной мишени, расположенной на ! расстоянии 3 м над РЭК и экспонировавшейся на высоте 3340 и над уровнем моря было зарегистрировано 18 пар и групп квантов. Авторам не удалось определить рождены ли наблюдаемые кванты в графите или в воздухе над установкой. Условием, согласно которому наблвдае-мая пара квантов интерцретировалась как результат распада .^"-аде-зона,являлся тот факт, что расстояние между квантами не превышало 1МЛК$ 500 мкм. Эта величина соответствует максимальному расстоянию на которое могут разойтись кванты с энергиями ~ I Тэв от распада -^'-мезона. Этому условию удовлетворяло 12 событий. Авторы оценивают, что I событие может быть случайным. В обработку были включены 10 событий с Рг > 2. В двух событиях наблюдалось 3 кванта. Из них выбирались комбинации квантов по которым восстановленная масса мезона совпадала в цределах 20$ с истинной. Полученные в этой работе результаты свидетельствовали, что энергия ЭФК методом РЭК не искажается с точностью 10$, а точность определения энергии ЭФК составляет 20$.

В работе /14/ также проводилась абсолютная калибровка методов определения энергии ЭФК при помощи РЭК. При этом в качестве регистрирующих слоев использовались не только рентгеновские пленки, но также и ядерные эмульсии. Как и в работе /12/ пары квантов рассматривались произошедшими от одного Т£мезона в том случае, если в ядерной эмульсии с порогом регистрации в несколько раз меньшем чем порог регистрации рентгеновской пленки не наблкщалось более 2-х квантов. Всего в этой работе наблюдалось 16 событий подтвержденных как парные по ядерной эмульсии. Энергия ЭФК определялась как по рентгеновской пленке, так и по ядерной эмульсии.

-4В этой работе было получено значение >- 124*9 Мэв цри определении энергии ЭФК по рентгеновской пленке и величина т7=(130+9)МэВ при определении энергий ЭФК по ядерной эмульсии.

Величину ошибки в определении энергии ЭФК авторы оценивают ~ 39$.

В перечисленных работах авторы предполагали, что наблвдаемые ими пары квантов происходили всегда от одного ^"няезона. Роль случайных комбинаций квантов произошедших от разных Люзонов не учитывалась, в то время как в работе /14/ при соотношении между порогами регистрации ЭФК в ядерной ;эмульсииив рентгеновской пленке 0.3 доля случайных событий может составить ~10%, В работе /13/ рассмотрение пары квантов как результата распада одного ^"-мезона проводилось на основании косвенных оценок. Кроме того в этих работах не учитывалось влияние эффекта перекрывания квантов, приводящего к увеличению измеренной энергии относительно истинной. Небольшая статистика событий, полученная в этих работах, также сделало необходимым проведение данного калибровочного эксперимента,

С вопросами калибровки методов определения энергии ЭФК мё~'"" •мощи РЭК и проверки осевого приближения тесно связаны вопросы экспериментального изучения характеристик развития ЭФК в тяжелом веществе вблизи оси ливня. Имеющиеся в настоящее время теоретические расчеты величин флуктуаций в развитии ЭФК даже в одномерном варианте каскадной теории количественно плохо согласуются друг с другом. В осевом приближении каскадной теории величины флуктуации в развитии ЭФК изучались теоретически лишь в работе /15/. В работах /16, 17/ показано, что информация о флуктуациях в величинах потемнений, вызванных как особенностями развития ЭФК, так и методическими причинами, крайне важна при изучении таких характеристик как наклоны энергетических спектров и .тенсивности одиночных компонент. В настоящее время нет эксперим. ¿тальных результатов о форме и флуктуациях каскадных кривых, изданных ЭФК с энергиями более 5 Тэв. Экспериментальное изучение флуктуаций проведено в работах /10, II/ до энергии 300 Гэв и в работе /18/ в области энергии~1.5 Тэв.

Целью настоящей работы является калибровка методов определения энергии ЭФК при помощи РЭК и изучение развития электронно-фотонных каскадов с энергиями более 5 Тэв вблизи оси ливня.

Актуальность данной задачи оцределяется тем, что сведения о систематических погрешностях при определении энергии ЭФК, о характеристиках развития ЭФК в тяжелом веществе являются необходимыми при анализе широкого класса экспериментальных результатов, полученных при помощи рентгено-эмульсионных камер.

Новизна настоящей работы состоит в том, что впервые получены экспериментальные результаты о продольном развитии ЭФК в тяжелом веществе вблизи оси ливня и о флуктуациях в развитии ЭФК в области энергий ~ .15 Тэв. Впервые проведено моделирование калибровочного эксперимента. На этой основе произведена абсолютная калибровка методов определения энергии ЭФК с использованием РЭК. Статистическая обеспеченность этого результата в несколько раз превышает результаты, полученные в предыдущих работах.

Практическую ценность для экспериментов с использованием РЭК представляют выводы, полученные о точности оцределения энергии с использованием, одного и. нескольких регистрирующих слоев. Для сопоставления результатов, полученных при помощи РЭК в различных работах, интерес представляет количественное сравнение используемых методов в области энергий недоступной абсолютной калибровки. Характеристики продольного развития ЭФК вблизи оси ливня и их флуктуации необходимы при обработке экспериментальных данных, полученных при помощи РЭК.

Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения. В первой главе содержится описание методики калибровочного экспе

Эти выводы о функциях распределения, полученные при центральном способе усреднения.

Таким образом в результате экспериментального изучения характеристик ЭФК в области энергии 15 ТэВ можно сделать следующие выводы:

Разработан метод введения всех необходимых поправок в величины потемнений, учитывающий зависимости этих поцравок от

Рис. 55 Функции распределения потемнений на различных глубинах относительно центра тяжести. Кривые-аппроксимации нормальным распределением.

Рис.56 Типы распределений при различных значениях моментов и Точки-экспериментальные данные для глубин относительно центра тяжести I/ (- 1-г+1)£ 2/ -(-4 -г -б)£ 3/(4тб)к.е. глубины развития ЭФК, Реализован способ определения энергии ЭФК по площади под каскадной кривой. Точность метода оттестирована на искусственных событиях. Получены экспериментальные средние каскадные кривые в центральном подходе.

Средние каскадные кривые согласуются по форме с рассчитанными средними каскадными кривыми с учетом аппаратурной функции фотометра. Из данного эксперимента нельзя сделать вывод об абсолютной точности определения энергии ЭФК в области 10 ТэВ. Получена зависимость суммарных флуктуаций в величине потемнения от глубины развития ЭФК. Проанализированы измерительные ошибки в величине потемнения в зависимости от глубины развития. Показано, что данные работы / 15 / о величинах электромагнитных флуктуациях согласуются в пределах ошибок с результатами настоящего эксперимента. Проведенное сравнение величин электромагнитных флуктуаций числа частиц в максимуме развития ЭФК в круге с 50 мкм с данными других работ, указывает на удовлетворительное согласие всех данных о флуктуациях с зависимостью Проведено качественное рассмотрение функций распределения величин ¿Ь на различных глубинах развития ЭФК. Получены данные о величинах , Ъу , а так хе аппроксимации функций распределения на различных глубинах. Показано, что электромагнитное и измерительные флуктуации величин 5*¿6 9 полученные при центральном способе усреднения, могут быть описаны нормальным законом с удовлетворительной степенью согласия.

§ 5. Модель развития электронно-фотонных каскадов в тяжелом веществе. Чтобы иметь полную информацию о развитии ЭФК в РЭК необходимо знать многомерную функцию распределения (МФР) чисел частиц или потемнений на различных уровнях регистрации ЭФК. Задача об одномерной функции распределения величин потемнений, возникающих от гамма-кванта на глубине / в поглотителе, была решена в работе / 55 /. Авторы создали приближенную модель, описывающую развитие ЭФК от X -кванта. Эта модель развития ЭФК от гамма-кванта включает в себя учет распределения точки генерации первой е^е" пары (проскок) и учет флуктуаций в последующем развитии каскада (флуктуации формы). В работах / 56 / было показано, что при граничной постановке задачи существенный вклад в величину дисперсии в функции распределения вносят флуктуации проскока гамма-кванта до образования первой электрошшозатронной пары. Флуктуации в величине образованного парой потемнения описывались распределением Гаусса с дисперсией, равной дисперсии функции распределения £> от электрон-позитронной пары. Величины ¿5 и о^ были получены в работе / 15 /. Таким образом одномерную функцию распределения потемнения в круге радиуса в ливне от I-кванта, энергии Ес , можно записать согласно работы / 55 / в виде:

Авторы / 55 / рассчитали по описанной модели первые четыре момента функции распределения величин потемнений от гамма-кванта. Сопоставление полученных моментов с данными, полученными в работе / 15 / показало, что в диапазоне энергий 1-100 ТэВ и глубин развития от 3.5 до 53 р.е. эти результаты согласуююся с точностью ^ 20%. По аналогии с работой # 55/ вероятность гамма-кванту, образовать на глубинах ti14, • • • в кругах с радиусом & потемнения «Йу ^». Я>» можно записать в виде:

Как и в работе / 55 /''данная модель" включает флуктуации проскока гамма-кванта до образования первой электрон-позитронной пары Ffя>/¿i-tJ•^l|ft/l-¿Jmm обозначает многомерную функцию расцределения величин потемнений образованных электрон-позитронной парой и описывается многомерным распределением Гауссах центром £(¿¿0, соответствующим средним значениям потемнений на глубине &

Л'щ - матрица моментов. При построении многомерной функции распределение следует учитывать корреляции флуктуаций развития ЭФК на различных стадиях. Экспериментальное изучение корелляций в развитии ЭФК в нашем эксперименте невозможно как из-за малой статистики, так и из-за того, что вследствие наклонного падения ЭФК на РЖ расстояние между регистрирующими слоями рентгеновской пленки различно. Кроме того большие экспериментальные ошибки в измерении потемнений могут заметно искажать величины коэффициентов корреляций. Поэтому для определения корреляционной матрицы мы использовали искусственные события «генерированные по программе / 15 /. При этом данные о величинах потемнений образованных ЭФК выводились через 1.75 каскадных единиц, что соответствует расстоянию между регистрирующими слоями в большинстве РЭК используемых в настоящее время в экспериментах. В табл^ 21,22,23 представлены корреляционные матрицы, полученные для первичной пары с энергиями 3, 10, 30 ТэВ.

На рис.57а представлены цри в* - 1.75 и

У - 3.5 для энергии 10 ТэВ, гд£ ^ / ш аут) • (ъ а*) -л и+г) ^ определено из искусственных событий. Полученная зависимость

3 ) качественно согласуется с данными работы / 48 /, где корреляционные зависимости для ливней отУ-квантов и электрон-позитронных пар при энергии 32 ГэВ изучались экспериментально» Результаты этой работы изображены пунктиром. Поведение корреляционных кривых в зависимости от энергии представлено на рис. 576 ; Видно, что минимум коэффициента корреляции с ростом энергии смещается в сторону больших глубин и его положение приблизительно соответствует глубине максимума средних каскадных кривых. Полученная на искусственных событиях корреляционная матрица дает возможном

1 н о.

-1-г

О 0.2 ±к МАКС

Рис.^Зависимость коэффициента корреляции ^/¿Фот глубины развития ЭФК для/-!Г =3,5£и¿-Т =1,75¿.Пунктир-результаты работы/48/ ло а I

10 20 t к. г.

Рис.57$Зависимость коэффициента корреляции от энергии ЭФК. 1- Е~ЗТэВ ; з-Е^ЗоТэв

-143-ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Проведена абсолютная калибровка методов определения энергии электронно-фотонных каскадов в рентген-эмульсионных камерах в области энергии 1.5-4ТэВ. Получено,что при использовании одноточечного и многоточечного способов определения энергии ЭФК, применяемых в Памирском сотрудничестве, согласие измеренной массы ^""-мезонн с истинной не хуже 7% при всех радиусах измерительной диафрагмы. Определена погрешность в измерении энергии индивидуального ЭФК методом РЭК, включающая как измерительные, так и электромагнитные флуктуации. Она составляет 45% при"одноточечном/'способе и 35% при'мнс

4/ готочечном способе определения энергии ЭФК. Абсолютная калибровка проведена на основе обработви данных мишенной установки Памире-кого сотрудничества, с использованием расчетов, моделирующих калибровочный эксперимент и с учетом эффектов перекрывания гамма-квантов,

2. По данным калибровочного эксперимента проверен метод определения энергии ЭФК, используемый в работах НИИЯФ МГУ. Показано, занижение измеренной этим методом массы -мезона относительно истинной на 40%. Получено, что ошибки в определении энергии ЭФК составляют 35% в области энергии 2ТэВ. Получена интенсивность потока мюонов, исправленная в соответствии с данными калибровочного эксперимента относительно систематических сдвигов и величин ошибок в определении энергии ЭФК.

3. Показано, что в области энергии более 4 ТэВ калибровка методов определения энергии ЭФК при помощи РЭК на данной установке затруднена из-за недостаточного пространственного разрешения пар квантов от одного ^"-мезона. Полученное в данном эксперименте завышение измеренной массы -^-мезона при энергиях ЭФК 4 ТэВ на (23 + 12)% при одноточечном способе определения энергии ЭФК и на (II ±-И)% при многоточечном способе определения энергии может быть объяснено эффектом слипания гамма-квантов.

4. Показано, что при определении энергии ЭФК методами используемыми в НИИЯФ МГУ энергия ЭФК занижается на 40-50% по сравнению с энергией ЭФК, определяемой в Памирском сотрудничестве в области энергий ~ 2 ТэВ и на 90-100% в области энергий 30 ТэВ. при измерениях , проведенных диафрагмой с радиусом 7()мкм. Оценены возможные искажения в величине измеряемой энергии в области

30-50 ТэВ, возникающие из-за неопределенности в величине и процедуре стандартизации.

5. Получены экспериментальные средние каскадные кривые от ЭФК с энергией 14 ТэВ вблизи оси ливня. Получены зависимость суммарных флуктуаций в величине потемнения от глубины развития ЭФК. йроведено сравнение флуктуаций в величине числа частиц в круге с К-из* =50мкм в максимуме развития ЭФК, полученных в настоящей работе, с данными других работ. Проведено качественное рассмотрение функций распределения величин потемнений, образованных ЭФК на различных глубинах развития ЭФК. Показано, что экспериментальные средние каскадные кривые и флуктуации в развитии ЭФК вблизи оси ливня согласуются с расчетами.

6. Получены корреляционные матрицы с шагом по глубине развития совпадающим с расстояниями между регистрирующими слоями в экспериментальных установках. По многомерной модели развития ЭФК рассчитаны двумерные функции распределения величин потемнений. Показано согласие рассчитанных по модели двумерных функций распределения . : величин потемнений с данными Монте-Карловских расчетов.

-145В заключении хочу выразить глубокую благодарность моим научным руководителям профессору И.В.Ракобольской и профессору И.П. Иваненко за внимательное руководство и многочисленные советы.

Выражаю искреннюю признательность старшим научным сотрудникам Т.М.Рогановой за полезные обсуждения и В.И.Зацепину за многочисленные дискуссии и критические замечания. Я благодарю руководство Памирского сотрудничества за предоставленный экспериментальный материал, а также сотрудника ФИАН Борисова А.С.,совместно с которым был обработан калибровочный эксперимент.

Выражаю благодарность моим коллегам Н.В.Сокольской, А.Я.Вар-ковицкой, М.А.Ивановой, К.В.Мандрицкой за ценные замечания и неизменную доброжелательность. Я благодарю коллектив лаборатории КИВЭ за помощь в работе.

1. Ivanova М.А., Kuzmitchev L.A., Mandritskaya K.V. et al "Zenith-Angular distribution and Energy Spectrum of Cosmic

2. Ray Muons in the energy range 3-30 TeV" Proc. f7v.7, P«23» 1981

3. Taira Т., Fujii M., Nishimura J. "Observation of high energy cosmic electrons by emulsion chambes" Proc. 17 ICRC v.1,p.478, 1981

4. Abulova V.G., Hein L.A., Varkovitskaya A.Ya, Zatsepin V.l. et al "iCnergy spectra of. cascades produced by Primary Cosmic Rays in RßC exposed in stratosphere" Proc. 18 ICRC, v.2, p.100, 1983

5. JACü.ß Collaboration "Proton and Helium Spectra above 1TeV for Primary Cosmic Rays" Phys.Rev. Let. v.51, p.1010, 1983

6. Барадзей Л.Т.,Каневская Е.А.,СмородинЮ.А. "Методика измерения энергии электронно-фотонных каскадов фотометрированием пятен потемнения в рентгеновских пленках" Труды ФИАН СССР,1970,46,стр.200-215

7. Nishimura J. "Theory of cascade shower" -In Handbuch der Physik В etc: Spring-Verl, vol 46,pt 2, p 3-114, 19679• Иваненко И.П."Электромагнитные каскадные процессы." Из-во МГУ,1972г. 174 стр.

8. Hottalí., Munakata М., Sakata M.,et al "Three-Dimensional Development of Cascade Showers Induced by 50,100,300 GeV ¿¡lectrons" Phys.Rev.D, 1980, v.22,p 1-12

9. Hotta N., Sakata M., Yamamoto Y. et al "Sxperiment Treatment of Three-dimensional elesifcron-photon cascade showers observed in the emulsion chambers" Prepr. Ho 97-81-83 Tokyo Inst, of Cosmic Ray res. 1981

10. Lattes C.M.G., Rodrigues W.A., Arata N., ShibataT., Fujimoto;-*, Hasegawa "Characteristics of Multiple Production of Mesons around 100TeV from Chacaltaya Cosmic-Ray Experiment BrasilJapan Emulsion Chamber Collaboration" Proc. of Int. Cosmic

11. Ray symposium on high energy phenomena, pl-16, Tokyo, 1974

12. Дубровина С.А. "Энергетический спектр вертикального и гори12 13зонтального потоков мюонов в области энергий 10-10 эв4 Дисс. канд.физ.мат. наук НИИЯФ МГУ 1973г.

13. Такибаев Ж.С.Емельянов Ю.А.,Зайцева Э.Г.,Квочкина Т.Н.,

14. Лукин Ю.Т.,Сады ков Т.Х "К анализу ядерных взаимодействий, регистрируемых с помощью рентген-эмульсионных камерЗ.

15. Изв.АН СССР, сер.физ.,1978,т.38,стр.907

16. Кириллов А.А. "Развитие электронно-фотонных каскадов с учетом эффекта Ландау Померанчука в плотных средах" Дисс.канд. физ. мат. наук НИИЯФ МГУ 1979г.

17. Афанасьева Jl.Г. "Исследование характеристик потоков квантов и адронов на уровне гор с помощью многослойной свинцовой рентгеновской камеры." Дисс.канд.физ.мат.наук НИШФ МГУ,1981г

18. Данилова Т.В.»Ерлыкин А.Д.; "Количественная разработка моделей взаимодействий адронов высокой энергии с ядрами атомов воздуха" Пр-т ФИАН ТО,M.,1979 42с.

19. Аминева Т.П.,АстафьевВ.А.,Варковицкая А.Я. идр. "Исследование мюонов сверхвысоких энрргий" Наука, 1975, 216 с.

20. Ljing D.,Borget , Hanft et al " interaction at 205 Gev/c".v' Phys. Re'v. D, v.15, Ho11, p. 3163-3180, 1977

21. Balea 0., Boldea V., Felia S. et al "Particle multiplisity in J?f> interactions at 40 GeV/c " Nucl.Phys. 1973, v B-52

22. Chai ton G., Gho V., Derrik M. et al "Reaction />*/>"+anything at 205 GeV/c n Phys. Rev. Lett. 1972, v.29,Ho 26, p.1759-1762

23. Flugge G. "îTeutral partiels multiplisity in pp collisions" Proc. of 16 Int. Conf • HE Phys., Batavia, p56l-565, 1972

24. Мухамедшин P.A."Изучение характеристик ядерно-электромагнитныхкаскадов а атмосфере методом рентген-эмульсионных камер"

25. Дисс.канд.физ.мат. наук ШИАН ,1982г.

26. Hotta IT., Sakata M., Yamamoto Y., Miyamishi M., Dake S.,

27. Delution, spasing and Inclination Effects of Cascade Showers Ш Emulsion Chambers" Proc. of 17 ICRC v.5, p.226-229, Paris, 1981

28. Беляев A.A.,ИваненкоИ.П., Каневский Б.А. "Электронно-фотонные каскады в космических лучах при сверхвысоких энергиях" М. Наука, 1980, 306 стр.

29. Fedorova G.F., Roganova Т.М. "Comparision of Particle1.teral Distribution Calculated to the Core Approximation with

30. Experiment" Pamir Collaboration Workshop,p26-31> University of Lodz,1980

31. Аминева Т.П."Генерация мюонов сверхвысоких энергий в космических лучах" Дисс. канд.физ.мат. наук НИИЯФ МГУ,1974

32. Варковицкая А.Я.у Иваненко И.П., Иванова М.А., Мандрицкая К.В. Мурзина Е.А., Ракобольская И.В., Роганова Т.М., Сокольская Н.В Тулинова Н.И., Федорова Г.Ф. "Определение энергии ЭФК с учетом зазора" Пр-т №129, ФИАН, S976

33. Денисова В.Г., Манагадзе А.К. "Эффект перекрываеия близко расположенных электронно-фотонных каскадов в ¥ -семействах и его влияние на характеристики "tf-семейств" Пр-т №20, ФИАН, 1984I

34. Герасимова U.M. "Флуктуации числа частиц в электронно-фотонном ливне" Труды ФИЛИ т.26, стр.192,1964

35. Учайкин В.В. Лагутин A.A., Пляшешников A.B. "0 флуктуациях числа частиц в электро-магнитном каскаде" Ядерная физика т.30, вып. 2, стр 429,1979

36. Ш» Яноши ЖЭТФ, 20,386,1954,26,518,1954

37. Азимов С.А., Глухов Г.А., Даудов З.Х., Кочетков Г.А.,

38. Кратенко Ю.П., Поляк Ю.В., Чарышников С.А. "Экспериментальное исследование электромагнитных каскадов при высоких энергиях" ИЯФ УзАН ССР р 7-22,Ташкент

39. Kokoulin R.P.,PetrukhinA.A."A new approach to cascade studies " Proc. of 16 ICRC v.7, P 30-34, Kyoto,19795S Варфоломеев А.А.,Драбкин Jl.Б. "Космические лучи" Наука №12 стр. 174,1970

40. Кокоулин Р.П. Петрухин А.А. "Каскадные ливни, генерированные мюонами в ионизационном калориметре" Изв. АН СССР сер. физ. 42,1471,1978

41. Kasachara К. "An Experimental examination of the Landau effect in high energy electro-magnetic cascade showers in lead" Proc of 18 ICRC, v.5, p.303-306, Bangalor ,1983

42. Osipova ¿.A., Rakobolskaya I.V., "Characteristics of 10 TeV electron-photon cascades registered with Lead X-Ray emulsion chambers" Proc. of 18 ICRC v.5, p. 290-293, Bangalor,*(1/

43. Зажигаев Jl.C. Кашвян А.А., Романиков Ю.И. "Методы планирования и обработки физического эксперимента" Атомиздат 1978

44. Pamir Collaboration "Experiment Pamir I: Energy spectra and angi angular distributions on high energy gamma-quanta and hadrons" Broc. of 18 ICRC v.5, p.420-4-23, 1983, bangalor

45. Amenomori M., Nanjo M., Konishi E., Hotta H., Mizutany К et al "Revised data of atmosperic high energy cosmic ray energyspectra obtained at Mt.Fujji "Proc. of 18 IORC v.5, P 284— Bangalor ,1983

46. Hazama Ш., Nishikawa K. "Study of Nuclear Interaction detected by Thick Emulsion Chamber" Proc.of Intern.Cosmic Ray Simt-oposium on high energy phenomena p 73-77, 1974

47. Каневская E.A. "Метод рентген-эмульсионных камер и его применение к исследованию образования нейтральных и заряженных пионов с энергией 2-20 ТэВ в атмосфере" Дисс.канд. физ.мат. наук, ФШАН, 1976г. 178стр.

48. Thompson M.G., Thornley R., Wally M.R., Wolfendale A.W. "The Momentum Spectrum and Charge Ratio of Muons to 3 TeV7?c" Proc. of 15 ICRC, v.6, p 21-25, 1977

49. AlkoferO.C., Bella G., bleichert B.H., Bohm E. "Muon Spectra•f-hfrom DEIS up to 7 TeV" Proc. "7- European Cosmic Ray Simp., p$9, Leningrad

50. Matsuno S., Kajino P., Kawashima Y., Kitamura Т., Mitsui K. It &1 "Cosmic-ray muon spectrum up to 20 TeV at 89° Zenith angle" Phys.Rev. D, v29,No 1, p.28-33, 1984