Экспериментальные исследования проблем переноса нейтронов в материальных бланкетов термоядерных реакторов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ
|
Чувилин, Дмитрий Юрьевич
АВТОР
|
||||
|
доктора физико-математических наук
УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
|
||||
|
Москва
МЕСТО ЗАЩИТЫ
|
||||
|
1991
ГОД ЗАЩИТЫ
|
|
01.04.01
КОД ВАК РФ
|
||
|
|
||||
.4- О «- 1 О
Ордена Ленина и ордена Октябрьской Революции Институт атомной энергии им. И.В. Курчатова
На правах рукописи УДК 621.039.512
ЧУВИЛИН Дмитрий Юрьевич
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПРОБЛЕМ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ В МАТЕРИАЛАХ БЛАНКЕТОВ ТЕРМОЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ
01.04.01—техника физического эксперимента, физнха приборов, автоматизация физических исследований
Автореферат
диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук
Москва — 1991
Работа выполнена в ордена Ленина и ордена Октябрьской Революции Институте атомной энергии им. И.В.Курчатова
Официальные оппоненты:
доктор физико-математических наук,
член-корреспондент АН СССР Ю.Г.АОов доктор Зизико-матемвтических наук,
профессор , 3.В.Орлов
доктор физико-математических наук Л.А.Траков
Ведущая организация - Киевский Государственный
Университет им Л.Г.Шевченко
• Защита состоится - Ш^калЛ 1992 г. в 4часов на заседании специализированного совета по ядерной энергетике при ЙАЭ им.И.Б.Курчатова 1034.04.03» по адресу: 123182, г.Ыосква, пл.Курчатова
С диссертацией мокно ознакомиться в библиотеке Ш им. И.В.Курчатова.
Отзывы на автореферат, заверенные печатью, просим направлять по адресу; 123182, Москва, пл.Курчатова
Автореферат разослан -26- суКа^В/ 1991 г.
Ученый секретарь /
специализированного совета //У' А.В.Иванушкин
.г,
,, ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
.лЛятуаль ность работы
Рёщение проблемы управляемого термоядерного синтеза откроет ■уп к практически неисчерпаемому источнику энергии. Вероятно юй термоядерной технологией, пригодной для промышленного ос-мя, будет реактор-токамак с Д-Т - топливным циклом. В резуль-синтеза ядер дейтерия и трития выделяется 17,4 МэВ энергии, оторой более 80 % приходится на долю образующегося нейтрона. Переход от исследований физики УТС к разработке концептуаль-проектов, а в последующем и к созданию энергетических термо-ных реакторов требует решения многочисленных инженерных проберем которых важное место занимают вопросы проектирования сета и радиационной защити. Основой для таких разработок г служить опыт создания реакторов деления. Однако значительно 5 высокая энергия нейтронов синтеза, конструктивные особен! ТЯР, использование нетрадиционных для реакторостроения жалов вызывают необходимость дополнительных исследований, шная часть которых - тестирование библиотек ядерных данных и ик расчета переноса нейтронов в веществе. В настоящее время неопределенность ядерных данных приводит к :ом большому разбросу расчетных значений нейтронно-физических етров бланкета. Как показывают последние оценки допустимые шностк расчета ряда ключевых параметров бланкега не превыша-3 я и пока не могут быть выдержаны.
Естественным критерием точности нейтронных констант является ральный эксперимент. Сопоставляя расчетные и экспернменталь-ззультаты можно не только оценить точность сечений взаимо-зия и спектров вторичных нейтронов, но-и выявить материалы, ;е данные которых нуждаются в уточнении.
1оли настояяея работы заключались '
-в разработке и обосновании методик интегрального экспери-, обеспечивающих высокую чувствительность и точность измере-1Т0ка, спектра и скоростей процессов размнокения нейтронов 1а в материалах бланкета термоядерного реактора-, в измерении полной утечки нейтронов, их энергетического рас-ешя, а также скоростей генерации и захвата нейтронов в сфе-их оболочках из размножающих и конструкционных материалов,-
-в алпробации, на основании полученных экспериментал результатов, ядерных данных, используемых для обоснования про шх параметров Сланкетов ТЯР.
Научная новизна работ ОПрвДвЛЯЙТСЯ СЛвДущИМИ результат
-с помощью формализации представления спектра нейтронов ки как совокупности 14 МэВ-ных нейтронов источника и втори нейтронов неупругого взаимодействия обоснована возможн использования метода полного поглощения для измерения размнож нейтронов синтеза и разработана методика эксперимента,-
-предложен способ оптимизации размеров детектора поля поглощения, позволяющий достичь максимальной чувствительн измеряемой величины к параметрам, характеризующим размнож нейтронов;
-предложен способ и методика моделирования сечений вза действия нейтронов с веществом, основанные на линейной комбин известных сечений активациоиных реакций;
-оптимизирован набор активационкых пороговых детекторов исследования нейтронных полей в присутствии интенсивных пот 14 МэВ-них нейтронов источника,-
-получены новые экспериментальные результаты, включак измерения на одних и тех же оболочках из Ве, РЬ, и, А1, I N1 как функционалов, характеризующих размножение нейтронов, т нейтронных спектров;
-по результатам экспериментов выполнен анализ точности ШХ библиотек ИШР/В-1У, ЕЛВЬ-Т8 И 83, ЛШ)Ь-2, ЕШСШ, ЕЬ используемых в расчетах размножения нейтронов и нейтронных сг рои в материалах бланкетов ТЯР.
Практическая ценность работы.
Прёдао5шннаяП&~диссертации методика измерения полного -п'с нейтронов утечки, отличающаяся сравнительной простотой и ш погрешностью измерения этой величины, может найти применен! исследованиях сечений взаимодействия, измерениях коэффнцие размножения на источниках моноэнергетических нейтронов. PeзyJ ты оптимизации активациоиных измерений будут полезны при исс: вании нейтронных полей на установках в присутствии интена потоков нейтронов источника. Способ моделирования нейтрс сечений может быть использован при измерении активацж методом процессов с низким еыходом радиоактивных продуктов и.
шим периодом полураспада.
Полученные в диссертации результаты позволили сделать оценку тантной составляющей точности расчета таких интегральных метров как полная утечка нейтронов из размножающих оболочек, ронных спектров и скоростей процессов, ответственных за размене и захват нейтронов в быстрой области энергий. Сделаны цы о качестве расчетов и указаны наиболее вероятные причины шя экспериментальных и расчетных данных. Высказаны рекомен-\ по использованию в расчетах нейтронных констант из Сиблио-•ЛШУВ-П, ОТН.-78 и 83, ВШШ, Е№-1, ЛОТЬ~2.
Личный вклад автора
-обоснована возможность использования метода полного погло-I для исследования размножения нейтронов в материалах бланке-'ЯР, разработана методика измерений и при его непосредствен-'частии создана соответствующая экспериментальная установка;, -разработаны методические вопросы, связанные с адекватностью юрного расчета и эксперимента; ,
-предложен способ моделирования нейтронных сечений с помощью, ной комбинации' сечений активационных реакций; -оптимизирован набора активационных пороговых "детекторов для ромэтрии нейтронов в сборках с источником 14 МэВ-ных нейтро-
-при непосредственном участии автора получены эксперименте результаты по полной утечки нейтронов из Ве, РЬ, ТЬ и и-зеских оболочек, скоростей (п,2п), (п,Г), (п.?)- реакций .в зой и ториевой сферах; спектрам нейтронов утечки из сфери-с оболочек-,
выполнены активациоиные измерения в сферах из конструкцион-мериалов, обработаны экспериментальные результаты и лрсве-гализ полученных данных;
зыполнен анализ причин отличия экспериментальных и расчетных->татов и сделаны выводы о точности нейтронно-физического-'а.
.иту выносятся:
разработка и обоснование методики измерения полной утечки нов из сферических оболочек, оптимизация детектора полного ,ения, результаты измерения полных утечек нейтронов из Ве, и и- сферических оболочек, содержащих источник 14-МэВ ней-
ТрОНОВ!
- результаты измерения полной утечки нейтронов из берши вых оболочек, содержащих радионуклидный источник 252CI;
- результаты измерения спектров нейтронов утечки из Be, Th, U, AI, Fe и Ni-сферичееких оболочек методами времени npoj и протонов отдачи;
_ -результаты измерения скоростей процессов (n,2n),. (п, i; (п,г) в урановой и ториевой оболочках активационным методом;
- методика моделирования сечений взаимодействия нейтрона помощью линейной комбинации сечений активационных реакций;
• - - способ оптимизации набора активационных пороговых лвчег ров для спектрометрии нейтронов в присутствии интенсивных поте 14 МэВ-ных нейтронов источника;
„-результата измерения скоростей активационных реакци! сферических оболочках из конструкционных материалов;
-результаты, тестирования расчета переноса нейтронов размножающих и конструкционных материалов бланкета ТЯР.
Апробация работы.
Основные результаты работы представлялись на семинаре cnenaaj тов стран-членов СЭВ "Проблемы первой стенки термоядерного рс тора и нейтронно-физические исследовадованмя" (Сухуми, 1983 i .на 4-ой Международной конференции по нетрадиционным яде{ энергетическим системам icenes 66 (Испания, Мадрид, 1986 i на Международном симпозиуме "Мюонный катализ-87" (Гатчина,198' на семинаре специалистов стран членов-СЭВ "Нейтронно-физичесю тепл «физические исследования для обоснования проекта OTP- if Варна, I9S7 г.); на 1-ой Международной конференции по нейтро1 физике (Киев, 1937 г.); на Международном симпозиуме по технолс ядерного синтеза (Япония, Токио, 1988 г.); на Х1Х-Между1щро; симпозиуме по ядерной физике "Ядерные процессы в реактс синтеза" (ГДР, Гауссиг, 1989 r.ij на Международной конференции ядерным данным для науки и технологии (ФРГ, Юлих, 1991 г.).
В полном обьеме работа представлялась на семинарах в им.И.В.Курчатова; Киевском Государственном Университете Т.Г.Шевченко; Физико-энергетическом институте; Ленинграде институте ядерной физики.
Структура и объем диссертации. Диссертация состоит введения, нести глав, заключения, библиографического списка
9 наименований и трех приложений. Общий объем работы -347 стра-ц , включая в9 рисунков и 43 таблицы.
СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ Во введении на основании имеющихся данных экспертных оц8нок казано. что точность нейтронных констант материалов бланкета Р не удовлетворяет требуемой точности расчета. его основных раметров. Обоснована потребность в проведении интегральных Ятронно-физических экспериментов, являющихся естественным ятерием точности расчета переноса нейтронов в веществе.
Сформулированы цели диссертации и основные направления ис-здований. Кратко изложены новые результаты, определена их науч? и практическая ценность, приведены основные положения работы.
в первой главе подробно рассмотрен вопрос о точности ядерных -¡ных и основных направлениях их совершенствования. Достигнутый сегодняшний день уровень точности сечений взаимодействия и гктров эмиссии нейтронов проиллюстрирован на примере результатов Еференциальных измерений для лития-7, материалов-размножителей , РЬ и конструкционного материала Ре. Показано, что разброс зчений сечений реакций 711(п,'Пд)Т; Ве(п,2п), РЬ(п,2п), дости-зщий в отдельных энергетических интервалах величины 10-30%, не толяет обеспечить требуемую точность расчета коэффициента ¡производства трития Кт~ в пределах 1%. Для этого требуется ¡ньшить погрешность сечения этих реакций до уровйя 3«. Ни одна существующих библиотек оцененных данных не может обеспечить сой уровень точности. •
Рассмотрен вопрос о способе описания в библиотеках спектра Тронов эмиссии при энергии налетающего нейтрона 14 МэВ. Отнесся, что современные библиотеки оцененных денных не позволяют [но воспроизвести все особенности спектров неупругорассеянных ¡тронов. В частности, не всегда учитывается возмокность проте-гля так называемых прямых процессов, приводящих к появлению в !ктрах вторичных нейтронов жесткой компоненты. ■
В таблице I сопоставлены уровни достигнутый и требуемой ности расчета ряда важнейших параметров бланкета и защиты.
Таблиц!
Достигнутая Требуемая Причина
Параметр точность точность неопределенности
расчета расчета
I. Коэффициент ядерные данные,
наработки трития 10% п гетерогенные эфЗрею
2. Энерговыделение -
а. вакуумная гетерогенные
камера 100* 20% эфректы.
б. литиевая расчетные
зона 50® . 5% методики
3. Размеры защиты
а. магниты 1005Ь 10« ядерные данные
б. биологичес- конструктивные
кая защита 350% 50S решения
4. Наведенная .
активность
а. магниты 200% 50Ж сечения
б. эксперимен- активации
тальное обо- . 200% 50«
рудование
■ Столь значительное отличие достигнутой и требуемой точное нейтронно-физического расчета ставит специалистов, занятых проб тированием термоядерных реакторов, в сложное положение. Больи неопределенности ведут к слишком большим и дорогостоящим запас в проектах. Очевидным выводом, следующим из представлен* материалов, является необходимость дальнейших микроскопическ измерений. Однако следует иметь в виду, что процесс накоплен микроскопических данных дательный и дорогостояща. Поэте наличие альтернативных способов решения этой проблемы край желательно. Такую возможность предоставляет интегральный экстр мент, позволяющий не только тестировать существующие констанч выбирая из них наиболее достоверные, но и может быть использое непосредственно для их корректировки.
Во-второй главе сделан обзор интегральных эксперименте выполненных на сборках из размножащих и конструкционных матери алов с 14 МэВ-иым источником нейтронов. Здесь же обсуждаются ес
в
сы адекватности одномерного расчета и интегрального нейтронно-зического эксперимента.
Из обзора интегральных экспериментов следует, что для таких спространенных материалов как и, ГЛ. Ре наблюдается различие сперимента и расчета, превышающее погрешность измерений. Это носится как к спектрам нейтронов, так и- к отдельным спектраль-м функционалам. В ряде случаев вывода, сделанные для одних и х же материалов, носят противоположный характер. В описаниях ' опериментов, как правило, отсутствуют детали измерений, конст- • кция мишенного узла нейтронного источника, состав дейтонного чка и т.п, что может послужить причиной неадекватного описания расчете условий эксперимента. При сравнении с расчетом часто юльзуют одномерные программы, не позволящие учесть анизотропию еда нейтронов источника и нарушение сферической симметрии следуемых оболочек. Особенно существенна трехмерность реального сперимента при спектрометрии нейтронов утечки под фиксированны-углами к дейтонному пучку. Практически во всех рассмотренных Зотах исследуется какая-либо одна характеристика материала-. жтр нейтронов, либо спектральные функционалы. Сопоставление результатов, полученных разными методами в различных условиях, груднено из-за необходимости внесения корректирующих поправок, > ограничивает возможности анализа наблюдающихся расхождений зперимента и расчета.
Основываясь на анализе результатов интегральных экспериментов иссертация сделан вывод о недостаточности имеющихся данных и ^сообразности дальнейших исследований для обеспечения полноты согласованности измеряемых параметров, объективной оценки дос-¡ерности ядерных данных и совершенства методик расчета переноса (тронов в веществе. Рассмотрен вопрос о выборе .наиболее формативных параметров, измеряемых в условиях интегрального ягеримента.' В основу положен многоцелевой подход, состоящий - в юрешш независимыми методами на одних и тех же физических »рках как функционалов, характеризующих размножение нейтронов, ; и нейтронных спектров. Это позволило обнаружить корреляцию еду спектрами и функционалами и таким образом более обосновано итъ о причинах отличия эксперимента и расчета.
Для измерения полной утечки нейтронов выбран метод полного ■лощения, обычно используемый при определении выхода радионук-
ладных источников. В качестве спектрометрических методов диссертации использованы методы времени пролета и проток отдачи. Они отличаются наиболее высоким энергетическим разрешен ем, позволяющим исследовать тонкую стректуру спектра. Скорое процессов в U и Th-оболочиах измерены активационным методом.
Эксперименты проведены на следующих материалах •.
размножители нейтронов - Be, Pb, Th, U-236;
конструкционные катериалы - Al.Fe, N1
Для максимального упрощения расчета и сведения к миниму методических погрешностей все измерения в настоящей работе выпо нены в/сферической геометрии.' В диссертации экспериментальн результаты в основном сравниваются с данными расчетов по одноме ным программам BLANK и ANISN, прошедших тестирование по результ там интегральных экспериментов, обладающих достаточно совершенн методическим аппаратом. Дублирование расчетов по разным програ мам дало возможность сопоставить различные методики расчета.
В диссертации выполнен анализ адекватности одномерного ра чета и интегрального эксперимента с источником 14 МэВ-ных нейтр нов. С помощью программ MORSE и BRAND оценены эффекты энерг угловой анизотропии выхода нейтронов в (d,t)-peакции, нарушен одномерности исследуемых сферических оболочек, неточечнос источника нейтронов в реальном эксперименте. Получены поправки экспериментальным результатам, учитывающие угловую зависимое спектра нейтронов утечки. Показано, что при минимизации размер пучка дейтонов нейтронного генератора неточечностью источни мокно пренебречь. Учет всех перечисленных поправок позвол провести сравнение экспериментальных результатов с данными одн мерного расчета, что обеспечило оптимальные условия тестирован расчета.
• Проведена абсолютная калибровка выхода 14 МэВ-ных нейтрон источника по методу сопутствующих а-частиц. Сконструированы изготовлены новые ионопровода для нейтронных генераторов НГ-150 J-I5, ШГг200 и ускорителя КГ-0,3, на которых получен весь объ экспериментальной информации. Для измерения выхода а-частиц использован кремниевый,поверхностно-барьерный счетчик ДКПС~2 Его калибровка проведена с помощью спектрометрического а-источн ка 23йРи, устанавливаемого на место Т1Т-мишени.
в третьей главе получил развитие метод."борного бака" прим
>льно к измерениям полной утечки нейтронов из сферических ючек. Этот метод является разновидность» широко используемого • 1актккв ядерно-физического эксперимента метода полного погло-[я. Его суть состоит в измерении скорости захвата нейтронов чника; помещенного в достаточно большой объем замедлителя, ржадаго поглотитель. Полный поток нейтронов определяется в льтате интегрирования пространственного распределения скорос-оглощения нейтронов по объему замедлителя. Из-за того, что роны захватываются преимущественно в тепловой области энер-знание их начального спектра не требуется, а интегрирование злесному углу 4п позволяет учесть, угловое распределение да нейтронов.
Традиционно размеры.замедляющей среды и конструкция экспери-альной установки в методе полного поглощения выбираются исхо-з условия минимизации потерь нейтронов. . Предполагается, что 1вт высокой концентрации ядер 10В, растворенных в вода, и них толщин замедлителя утачкой нейтронов из бака и поглощением хшов водородом и кислородом можно пренебречь. Однако это 5вдливо только для источников со сравнительно мягким спектром зонов. Для 14 МзВ-ннх нейтронов такой подход малопригоден, сак в этом случае становится существенным захват нейтронов »родом в результате реакций <п,а). и (п.р), имеющих пороги (етственно «3,6 МэВ и «10 ЫзВ. Кроме того для быстрых нейтро-аметна утечка из объема борного.бака.
Для решения этой проблемы в диссертации разработана относи-ая методика, основанная на формализации представления потока онов утечки-как совокупности 14 МэВ-ных нейтронов источника ричных нейтронов неупругого взаимодействия. Как следует из ьтатов спектрометрических экспериментов такое описание энер-еского распределения нейтронов утечки вполне допустимо, м случае утечка нейтронов из объема сферической оболочки быть представлена следующим образом:
М = Г + Ив„ (1)
з I - функция пропускания 14-МзВ нейтронов оболочкой;
Н8в - число вторичных нейтронов,покидающих оболочку. ;ертации введено понятие детектора полного поглощения '(ДПП), зстве которого рассматривался объем борного бака. Как и нейтронный детектор ДПП характеризуется соответствующей
вффективдастьв регистрации. Оод зтой величиной понималась вероя ность нейтрону, попавшему в ДПП с энергией Е, поглотиться ядр 10В. Отклик детектора полного поглощения на величину М может бы записан следующим образом:
о = «14-Т + <е>.НВм . (
где £ и <с> - эффективности регистрации нейтронов с энерги 14 МэВ и вторичных нейтронов. Усредненная по спектру эффективно <£> с точностью до константы равна:
Е<1* МхВ
I ('г),(1)сЕ
о 1
<£> - -
Е<14 М»В (
/ ,(Е№
О
где с (Е) - энергетическая зависимость сечения реакции 10В(п,а) г (Е) - плотность потока нейтронов с энергией Е. На рисунке I показана зависимость , е(Е). Там же приведе энергетическая зависимость числа нейтронов, поглощенных в вода растворе Н3В03 кислородом. Видно, что эффективность рогистраи нейтронов постоянна вплоть до энергии 5-6 МэВ, достигая значен 94£. Такая форма кривой с (Е) легко объяснима. Нейтроны, имеюш анергию ниже порога реакций.захвата - 1бО(п,р) и 1б0(п,а), заме ляются до тепловых энергий и поглощаются преимущественно боре Как показали расчеты более.95Х нейтронов, испущенных с начальн энергией 5 5 МэВ достигают тепловых энергий. В результате чис нейтронов, поглощенных ядрами 10В остается практически постоят при изменении энергии нейтронов источника. Выше 5-6 МэВ появляк ся дополнительные каналы потери нейтронов - захват быстр нейтронов кислородом и утечка нейтронов из борного бака конечн размеров.
Анализ расчетных спектров показал, что для всех сферическ оболочек подавляющая доля вторичных 'нейтронов лежит в облас постоянства эффективности. Для оболочек • из' тяжелых элемент более 96* вторичных нейтронов имеют энергию ниже 6 МэВ. Л бериллия эта доля составляет более 85х.
Наличие в энергетической зависимости е широкой области, г выполняется условие *-=сопв1 в совокупности с возможностью прел тавления спектра нейтронов состоящим из двух компонент позволя измерить ноток нейтронов утечки без предварительного определен
ю
энергетического распределения. Достаточно измерить только два Учения эффективности регистрации нейтронов детектором полного глощения - <с> й114, чтобы затем определить величину М. Знание гальной формы спектра нейтронов утечки не требуется. Для пучения <с > можно использовать любой радионуклидами источник зестной интенсивности, спектр нейтронов которого заключен в эргетическом интервале 0-6 МэВ. Наиболее подходит для этого энтанно делящийся нуклид калифорний-252, спектр которого близок максвелловскому распределению, а интенсивность может быть лерена с погрешностью 1-2%. Подавляющее число испускаемых ш источником нейтронов имеет энергию, соответствующую постоян-«у участку в зависимости с(Е).
Ориентация измерения полного потока нейтронов утечки из сфе-
гаских оболочек на проверку точности ядерных данных требует
юственно иного подхода к оптимизации эксперимента. Необходимо
убрать такие значения <г> и е14 детектора полного поглощения,
[ которых величина т имела бы максимальную чувствительность к
:ледуемому сечению взаимодействия нейтронов. В качестве- коли-
;твенной меры информативности эксперимента по отношению к
¡ледуемому сечению е, в диссертации использован коэффициент
ютвительности следующего вида:
б1п га
, -- <4>
«1п Е ,
: показали расчеты коэффициент чувствительности зависит „ от >аметра е[А/<е), причем гт тем выше чем меньше это отношение, »нация толщины замедлителя в ДПП позволяет изменять параметр /<£> за счет разности в утечках нейтронов различных энергети-ких групп и, таким образом, регулировать коэффициент чувстви-ьности. Выгодно увеличить утечку 14 МэВ-ных нейтронов источ-а и их паразитный захват, сохраняя без изменения эффективность истрации вторичных нейтронов <е>. • ■
Выполненные расчеты позволили оптимизировать параметры детек-а полного поглощения й ориентировать эксперимент на достижение симальных коэффициентов чувствительности.
Во второй части главы Ш представлены результаты измерения чки нейтронов из сферических оболочек. Детектор полного лощения, конструкция которого показана на рисунке 2, представ-собой шаровой слой, заполненный раствором борной кислоты в
дистиллированной воде. Концентрация ядер 10В в растворе состав 7,95'10 см"3.Внешняя латунная оболочка толвцшой "2 мм им диаметр 1360 мм. Внутренняя оболочка иэ нержавеющей стали толщиной 2 мм я диаметром 400 мм. Она устанавливалась в цен ДПП с помощью несущей опоры, рассчитанной на нагрузку до 750 : Вся конструкция детектора, крепидась на подвижной опоре, способ: перемещаться по направлению пучка' дейтонов нейтронного генерат В конструкцию! ДПП предусмотрена особенность поверхно внутренней оболочки со стороны источника 14-МэВ нейтронов покр: слоем металлического кадмия толщиной I мм, для . предотвраща: стока тепловых нейтронов в исследуемые сборку. На скорость зах. та нейтронов бором введение кадмия сказывается незначительно лишь около Ъ% нейтронов поглощаются в кадмии.
Скорость поглощения нейтронов в ДПП измерялась каме] КНТ-Ю, которая перемещалась по длине экспериментальных канал< преду смотре ннах в конструкции детектора, и размещенных под угл; О'," 40", 80*. 120* и 140*.к пучку дейтонов.
В эксперименте использованы стандартные титано-тритиевыв 1 шени 028,5 мм, с толщиной медной подложки мишени 0,7мм. Гок Д( тонов на мишени составлял.около I та, что при ускоряющем напря: нии 110+130 хВ обеспечивало выход нейтронов Ю10н/с.
Геометрические размеры и состав сферических оболочек прш Деш в таблице 2._тадлкца г
Элемент Концентрация Толщина обо- Г, Л,
ядер, см"3 лочки, см см см
. ; ве ьгзб-ю23 5 8 6 3. II II
РЬ 3.39М 022 • 3 9 9 3 12 12
22,5 2,6 50
2,93-10?2 : 7 10 6 3 13 13
238и "ви-ДДб-Ю22 "Эии.эью20 (обогащение по гз5Ц - 0~456' . I ' ' 2' а 10 10 4- . II 12 12
Все оболочки разборные, состоящие из полусфер. В оболочках вется канал источника диаметром 50 мм.
При размещении в центре ДЛИ «следуемой сферы проводилось лерекие распределений скорости счета борной камеры КНТ-Ю по ше экспериментальных каналов. Шаг перемещения камеры в зависнете от расстояния до центра ДПП менялся от I до 5 см. После гегрирования этого распределения была получена объемная скорость шата нейтронов т. Эффективность регистрации 14-МэВ нейтронов , определялась экспериментально относительно выхода нейтронов мишени генератора по методу сопутствующих а-частиц. Величина • измерена с помощью источника 252СХ известной интенсивности, киля пропускания определялась с помощью активационного ектора с высоким порогом реакции 19Р(п,2п), В диссертации снована возможность использования этого детектора для сфери-ких оболочек из тяжелых материалов РЬ, ГИ, и. Для бериллиевых лочек эта методика не приемлема из-за значительного уширения олинии источника в результате упругого рассеяния нейтронов на ах Ве. Поэтому для бериллиевых сфер значения пропускания были ты из расчетов. Использование расчетных значений Г в данном чае оправдано тем, что пропускание описывается расчетом таточно точно. Это подтверждается хорошим согласием расчетных ячин пропускания Г с соответствующими экспериментальными ультатами других авторов.
3 таблице 3 представлены экспериментальные результаты по утеч-1ейтронов из сферических оболочек и отношения эксперименталь-утечек к расчетным -?. Сравнение экспериментальных результа-с расчетами показало, что :
[блиотеки ИТОГ/В-IV и ЛМ)Ь-2 позволяют воспроизвести в расче-'течку нейтронов из бериллиевых оболочек, совпадающую в преде-погрешности измерений с экспериментом; причиной завышения нокения нейтронов при использовании констант из библиотеки ,-78 является неточное представление спектра вторичных нейтро-реакции Ве(п,2п);
змножение 14-МэВ нейтронов в свинце занижают все использован-в расчете библиотеки ядерных данных; наиболее близкие к ерименту результаты дает библиотека ЕГуОТ/В-ГУ, максимально оняются расчеты с данными из ШЭЬ-78. Принятое в этой библио-
Таблица I
:Латериал оболочка Толщина оболочки, ■ Расчет
Эксперимент ам13н вьаж
см у1таыл<-с еибр/в-п' е1шь-76 е.'оь-вз ЗШШ еу?
Ве 5 8 1,36+2,95» 1,54+3,25$ 0,99 0,97 0,99 0,97 0,93 0,88 0,99 0,99 : -
ръ 3 9 22,5 1,26+3,35? 1,53+3,2? 1,85+4,2% : 1,05 1,03 1,03 1,04 1,03 1,03 1,07 1,07 1,07 , 1,05 1.04 1.05 - 1,05 1.04 1.05 1,06 1,06 1,06
1'п 7 10 ' 1,63+2,7% 1,82+2,95$ 1,04 1,07 1,07 1,10 1,07 1,12 1,07 1.п ' - 1,08 1,12 -
и 1 2 8, 1,33+4,1* 1,57+3,855 2,67+3,05$ 1,03 0,99 1,05 1.04 1,02 1.05 1,04 1,01 1,03 1.04 1,03 1.05 - - -
? сечение реакции РЬ(п,2п) для 14-МэВ нейтронов - 2,0 барна 1а9тся в корректировке ;
ззмноквние нейтронов в тории выше, чем это предсказывают_ 1вты со всеми использованными файлами данных; максимальное юнение достигает 10-12 % ;
13мнокенив нейтронов в ураяе-238 точно описывается расчетом с :тантами ЕГОЬ-78; библиотеки ЕШ7В-1У и ШП,-83 в отдельных :аях занижают размножение нейтронов до 5 %. Для оценки точности сечения реакции Ве(п,2п) в диапазоне (гий от Епор=< 2.5 МэВ до 6-8 МэВ в диссертации были проведены рения размножения в бериллии нейтронов спонтанного деления, ида СГ-252. В отличии от описанной ранее методики в данном ае мохно было ограничиться относительными измерениями. Это ано с более мягким спектром нейтронов^источника, который не дат за пределы области всеволновости ДПП и с тем, что утечка ронов из объема детектора полного поглощения пренебрежимо . В результате появляется возможность использовать а экспери-э менее трудоемкую .и более простую методику марганцевой ы.
Утечка нейтронов определялась как отношение активности 5бМп рганцввой ванне с бериллиевой оболочкой и без нее. Продолжи-тссть облучения раствора сульфата марганца в ДПП - 24 часа, доставляло около 10 периодов полураспада 56Мп. Для измерения гн'ости раствора МгйС^ из детектора, полного поглощения эались пробы объемом 500 см3. Актиеность 56Мп в. пробе зялась на' сцинтилляционном Ка.Г-спектрометре. Для каждой шеЕой оболочки облучение повторялось три раза, что обоспе-статистаческую погрешность измерения 0,5 - 0,7 х. -Сравнений экспериментальных и расчетных результатов приведено ¡лице -4.
Отклонение расчетных результатов от эксперимента не, тэт 0.8%. Наилучшее согласие наблюдается при использовании-чете данных библиотеки ЁШУВ-УГ - результаты эксперимента и та согласуютя в пределах ошибки измерения. Таким -образом ся основания утверждать, что сечение реакции Ве(п,2п) в ти энергии нейтронов, неупругого рассеяния известно в настоя-ремя достаточно точно. Обнаруженное в экспериментах с 14-МэВ
нейтронами отклонение расчетов о данными 0ГО1г-78 может 01 объяснено неточностью описания в этой библиотеке спектра нейТ] нов из реакции (п,2п).
Таблица '
Толщина оболочки, см Эксперимент Расчет
ЕМ0Р/В-1У ЕНШ_-7а ^N01.-2 ЕШГ/В-У1
3 1.021±0.!5£ 1.029 1.028 1.029 1.026
' 5 ' 1.037±0.6* 1.044 1.044 1.045 1.042
8 1.052±0.6Х 1.058' 1.060 1.060 1.055
в четвертой главе описаны методики и представлены результг измерений спектров нейтронов утечки из сферических оболочек рг личного состава. Наряду с уже рассмотренными материалами-разм! кителями - Ве, РЬ, ТЬ, и, в экспериментах измерялись спею нейтронов утечки из сфер, изготовленных из конструкцией материалов - А1, Ре, N1. Они имели типовую конструкцию. Внешь диаметр сфер - 240 мм, диаметр внутренней полости 90 мм.
Среди известных методов спектрометрии нейтронов наибольи распространение получили метод времени пролета и метод црото! отдачи. Поскольку каждый из них обладает наилучшими свойствами определенном энергетическом диапазоне, то обычно спектры нейТ} нов измеряют несколькими методами* что, в частности, позвол; оценить систематическую погрешность этих методов. В диссерта! были использованы оба метода, причем для бериллия измере; выполнены на времяпролетных спектрометрах с различными базал что обеспечило исследование тонкой структуры спектра нейтрон утечки.
Измерения спектров нейтронов утечки в интервале энерг 0,2-15 МэВ выполнены на времяпролетном спектрометре Физю энергетического института (г.Обнинск), созданном на базе каскг ного ускорителя КГ-0,3. Частота следования импульсов дейто! составляла 1,25 МГц, а длительность импульсов на мишени - оке 2,5с.,Ускоряющее напряжение 250 кэВ. Средний ток на мишени досч гал величины I мкА, что соответствовало потоку нейтронов 10® н/ Пролетная база спектрометра 3,7 м.
В качестве основного детектора нейтронов в измеретях на I
№ и II - сферических оболочках использован стильбен в 63 мм нсотой БО мм. При измерении спектров из А1, Те и Ш-сферичес-оболочек использовался детектор на основе паратерфенила о 50 и высотой 50 мм.
Для подавления -квантов применялась схема (п./) -разделения форме импульса. Фон зала экранировался защитой детектора, дставлящей собой смесь парафина и гидрида лития. Эффектив-ть детектора определялась экспериментально - в области 0,2-10 относительно спектра нейтронов спонтанного деления 29201, для тронов энергией 15 МэВ - относительно выхода нейтронов из ени ускорителя, в области 10-15 МэВ - интерполяцией энергетикой зависимости.
Спектры нейтронов утечки измерены под углами 8°, 30° и 60° к равлешш дейтонного пучка в энергетических диапазонах -15 МэВ (А1. Ее, N1) и 0,3-15 МэВ (Ве, РЬ, 171, 0) по клас-еской схеме эксперимента, когда "стартовыми-* импульсами ктрометра являлись сигналы с нейтронного детектора, а оповыми" - импульсы с сигнального электрода, установленного в осредственной близости от мииени ускорителя. Погрешность изме-ных спектров составила 5,5-6,5 %, временное разрешение 3 не. проведения адекватного сравнения с данными одномерного расче-в экспериментальные результаты были внесены поправки, получен-по программе ВРАНО, учитывающие асимметрию источника и позволив привести экспериментальные спектры нейтронов утечки к даему по углу е значению. Кроме того, в спектры вносились равки, учитывающие неопределенность пролетной базы спектромет-из-за конечных размеров исследуемых сферических оболочек, ¡периментальные и расчетные спектры показаны на рисунках 3-9.
Наряду с времяпролетным методом измерения спектров нейтронов 1чки из A1.N1, ?е и РЬ - сферических оболочек выполнены ■одом прогонов отдачи на сцинтилляционном спектрометре ОИТЕС. 'ксиеримонтах использован генератор 14-МэВ нейтронов типа Л5. ргия дейтонов составляла ПО кэВ. Ток на мишени достигал I тА. юнь нейтронного генератора имела диаметр 45мм и толщину 0,4мм. ;симальный поток 14-МэВ нейтронов - Ю1Сн/с.
Нейтроны регистрировались жидким органическим сцинтиллятором 213, имеющим диаметр и высоту 5,08см. Расстояние между вишенью [ератора и центром детектора Ю5-213 составило Зм.
Для исключения фона нейтронов, рассеянных от стен экспер ментального зала, элементов конструкции нейтронного генераго и технологического оборудования, использовался стальной тенев конус. Его размеры выбраны таким образом, чтобы при измерен фона экранировать только сферические оболочки и обеспечить полн выведение как вторичных нейтронов, образующихся в сборках, так нейтронов источника.
Для обработки аппаратурных спектров использовались матричш метод и метод дифференцирования. Применение одновременно дв; независимых методов позволило повысить достоверность восстановл< ния энергетического спектра нейтронов утечки. Известно, что мет< дифференцирования не позволяет корректно учесть искажения аппар! турного спектра в области малых амплитуд, возникающие в результ; те взаимодействия-быстрых нейтронов с ядрами углерода, входящэт в состав сцинтиллятора МЕ-213. Этот недостаток устраняет матри1 шй метод, в котором используется матрица отклика сцинтилляторг учитывающая этот эффект.
В таблицах 5-8 приведены экспериментальные спектры нейтроне утечки и их сравнение с расчетом.
А!__Таблица
., Энергия .нейтронов. МэВ Эксперимент Расчет
тот/в-IV Л2!ГОЬ-2 Емвь-та игоь-аз
... г ' О.227 и.ш 0.17 "0.19..... 0.19
5 - 10 0.049 0.060 0.041 0.064 0.059 '
10 - 15 0.619 0.58 0.63 0.58 0.57
1-15 0.901 0.82 0.84 0.83 0.82
Таблица 6
Энергия нейтронов, МэВ Эксперимент Расчет
ЕЮГ/В-П Л2№!-2 т>Ь-78 ьт-зз ВЮШ)
1 - ь ..... 0.1335 '" 0.29 0.32 0.29 0.27 0.28
5-10 0.050 0.038 0.016 0.044 0.043 0.044
10 - 15 0.40? 0.40 0.41 0.39 0.39 0.42
I - 15 0.792 0.72 0.75 0.73 0.71 0.75
Таблица 7
»нергия |йтронов, МэВ Эксперимент Расчет.
ЕШУВ-П лэтш-г вшга
I - Ь и.гш 0.19 0.24 0.22
5-10 0.032 0.028 0.017 0.018
0-15 0.376 • 0.37 0.37 0.37
I - 15 0.668 0.59 0.63 0.61
РЬ__Таблица 8
Энергия нейтронов, МэВ Эксперимент Расчет ЕШ7В-1У
1-5 0.527 0.45
5 - ГО 0.040 0.02Э
10 - 15 0.535 0.54
I - 15 1.144 1.02
энные результаты позволили сопоставить энергетические расп-эния нейтронов утечки из А1,Ре,N1-сферических оболочек, из-ше времяпролетным методом и однокристалльным спектрометром, грия эксперимента и размеры оболочек одни и тэ жэ, что делает сравнение корректным, не требующим внесения дополнительных зок. Сравнение результатов приведено в таблице 9. 5 точностью до погрешности измерений полные потоки нейтронов 1 по результатам двух измерений совпали между собой - откло- • не превысило I %. Значения ф для групп нейтронов источника совпадают. Нейтронов с энергией 1-5 ; МэВ при измерении' шсталльным спектрометром зарегистрировано на 5-12 х больше, ¡ремяпролетшм спектрометром. Сопоставление результатов ний этим методом и методом времени пролета дает возможность ъ систематическую погрешность метода протонов отдачи. Из нных данных следует, что эта величина близка к 10 ибольшее отличие экспериментальных результатов наблюдается рвале 5-10 МэВ -до 45 что по всей видимости является вием малых нейтронных потоков в этой области спектра.
Таблиц
Материал \ Энергия Поток нейтронов утечки ф
оболочки нейтронов, МэВ Времяпролетный Спектрометр протон
спектрометр отдачи
I - 5 0.202*0.008 0.227
AI 5 - 10 0.07110.005 0.049
10 - 15 0.620*0.030 0.619
I - 15 0.893*0.031 0.901
I - 5 0.319*0.010 0.335
Fe 5 - 10 0.048±0.003 0.050
10 - 15 0.408*0.020 ■ 0.407
I - 15 0.775*0.023 0.792
I - 5 0.249*0.010 0.260
N1 5 - 10 0.043*0.003 0.032
10 - 15 0.385*0.020 0.376
I - 15 0.667*0.023 0.668
С целью улучшения энергетического разрешения .в спек нейтронов утечки из бериллиевой сферы были выполнены измере на спектрометре с пролетной базой 10,14 м кафедры ядерной физ КГУ им. Т.Г. Шевченко в диапазоне энергий 6-15 МэВ. Основу спе рометра составляет импульсный нейтронный генератор ИНГ-2 Частота следований импульсов 7,25 МГц, длительность 2 не. Энер дейтонов 130 кэВ. Выход нейтронов составлял I07 с-1. Детекто нейтронов служил пластмассовый сцинтиллятор диаметром и высо 81 мм. Абсолютный выход нейтронов определялся по известному се нию рассеяния нейтронов на протонах сцинтиллятора.
На рисунке 10 сравниваются спектры нейтронов утечки из Ве-сф измеренные на спектрометрах с различной пролетной базой. В це они хорошо согласуются между собой, особенно в диапазоне энер 7-12 МэВ, где спектры с точностью до погрешности измере совпадают. Некоторое отличие в группе нейтронов источника мо быть связано с различным энергетическим разрешением спектромет и начальной энергией дейтонов Ed. Таким образом, корректно описания спектра нейтронов • утечки из Ве-сферы в расчетах константами из библиотеки ENDF/B-LV подтверждается данными д независимых спектрометрических экспериментов, и косвенно согла
20 р
ся с результатами измерений полной утечки. Сравнение с расчетом экспериментальных результатов, полученных времяпролетных спектрометрах и сцинтилляционном спектрометре отонов отдачи, показывало, что !
-для всех исследованных материалов в группе нейтронов неточна и нейтронов, испытавших упругое рассеяние, эксперимент и счет согласуются в пределах погрешности измерений, что свиде-льствует о точности полных сечений неупругого взаимодействия, инятых в библиотеках ида/В-IV, Ш)Ь-78, ПГОЬ-83, ЛМ)Ь-2 и ВЯОШ);
-в области энергий 5-10 МэВ для всех тяжелых элементов < РЬ, ,1Л расчетные спектры со всеми библиотеками констант существен-нике .эксперимента, что связано с недооценкой в файлах ядерных тых роли прямых и предравновесних процессов, в результате горых образуются высокознергетические нейтроны;
-в области ниже 5 МэВ экспериментальные спектры из и и Томочек в целом лучше описываются расчетом с константами ЗГ/В-1У. Расчетные данные с константами ЕШЬ-78 в области 3-6 МэВ более чем на 40 * завышают поток нейтронов утечки из шовой сферы , а поток нейтронов утечки из ториевой сферы в 1асти 0,6-2 МэВ занижают на 35 X;
-спектр нейтронов утечки из свинцовой сферы в области энергий :е 5 МэВ достаточно точно воспроизводится расчетом как с дан-еи библиотеки ЕШ)Ь-78, так и Ш)Р/В-17. Лишь в области 1-3 МэВ ¡периментальные результаты выше расчетных на 10 * для обеих ¡лиотек! -
- сравнение результатов по бериллию показало, что в области ргий 2-10 МэВ лучшее согласие наблюдается при использовании стант Ш)Г/В-1У. Расчет с данными Ш)1-78 занижает поток тронов утечки в этой группе почти в два раза. Нике 2 МэВ ни а из библиотек не позволяет удовлетворительного описать спектр тронов;
- наибольшее отличие экспериментальных, и расчетных резуль-ов среди конструкционных материалов, как в отдельных энергети-ких группах, так и полного потока в интервале 0,2-15 МэВ, людается для никеля. В нижней части спектра можно говорить ь об отдельных точках, согласующихся с экспериментом. При ргии нейтронов 1-5 МэВ только библиотека ЛЗ№1-2 совпадает с териментом, в других областях отличие эксперимента и расчета
может достигать двух и более раз;
- лучшее согласие с экперимвнталышми результатами по спек' ру нейтронов утечки из алюминиевого шара дает библиотека ENDL-& а для Ре-сферическоЙ оболочки -библиотека ENDF/B-IV.
в пятой главе описаны методика и представлены результа' измерений скоростей реакций (n,2n), (n,i) и (п,/)■ в урановой ториевой сферических оболочках.
Различие экспериментальных и расчетных значений полной уте1 ки нейтронов из U и Th-сфер не удается объяснить неточным опис. нием какого-либо одного процесса взаимодействия (d,t)-нейтрон с ядрами урана или тория. Наличие нескольких каналов реакци.' таких как (n,I), (n,2n), (ri,3n), (п,у), возможность деления 231 и Th вторичными нейтронами, препятствует установлению причины р хождения интегральных параметров типа полной утечки. Для выясн ния того, какие именно процессы и.в какой степени ответствен за неточное описание расчетом размножения нейтронов в уране тории выполнены прямые измерения скоростей реакций (n,f),<n,2n) (n,r) в U и Th-сферах.
. Измерения выполнены активационным методом. В Th-сфвре фоль из металлического тория устанавливались в шести точках по дли каждого из семи радиальных каналов, расположенных под углами о 25°, 50°, 70°, 100°, 120° и 140° к направлению дейтонного пучк Поскольку относительные радиальные распределения измеряем скоростей реакций в урановой сфере не зависят от полярного угла чтр показано расчетным путем. измерение углового распределен (n,f), (n,2n) и:(п,у)-реакций в U-сфере было проведено на внешней поверхности, а радиального - только в канале под угл в = 0°. В остальных пространственных точках скорости реакций ра считывались по измеренным радиальному и угловому распределениям Скорости реакций 23eU(n.2n) и Th(n,2n) определены по акта ности 237U и 23'Th измерением площадей фотопиков в спектр гамма-квантов с энергиями соответственно с Е^ « 206 кэВ Е - еч.г кэВ. Скорости реакций Thin,)-) и 2i8U(n,)-) определены активности дочерних ядер 239Np и 233Ра измерением площадей фот пиков ответственно с 27?,6 кэВ и Еу*з.п ,9 кэВ.
• Скорость реакции и(n.f) измеряли по площади фотопиков спектрах гамма-квантов осколков 1,3Се и ll,0La с энергией сос ветственно Е « 293,3 кэВ. и 1596,6 кэВ. Скорость деле!
тория определяв по осколку |43Се. Методика измерений основана на возможности выделения в скоростях реакций составляющих, соответствующих 14 МэВ-ным нейтронам источника и вторичным нейтронам, и на слабой зависимости кумулятивного выхода осколков деления от энергии нейтронов. Последнее обстоятельство подтверждается данными таблицы 10, где приведены в процентах выходы осколков 1,3Се и |,01а при делении ядра 238и в зависимости от энергии нейтронов.
Таблица 10
Энергия нейтрона, МэВ Нейтроны
Осколок 1.5 2,0 3.9 5,5 6,9 7,7 14,0 спектра деления '
M0La > 6,01* 0,18 6.10* 0,13 6,17* 0,48 5,61* 0,15 5,40* 0,18 5,69* 0,14 4,68* 0.1 .5,98*0,1
изСе 4,63± 0,29 4,62* 0,25 4,60* 0,28 4,75* 0,29 4,28± 0.26 4,58* 0,2? 4,00* 0,12 4,67*0,13
Методика выде/ения в скоростях реакций составляющей 14 МэВ-ных нейтронов источника основана на использовании детектора сопровождения 44Cu(n,2n), чувствительного только к быстрой части спектра, и на проведении дополнительных облучений U и Th фольг совместно с цетектором сопровождения на источнике без сферических оболочек. Скорость реакции на вторичных нейтронах определялась как разность. <е*ду полной скоростью реакции и скоростью реакции на нейтронах юточника.
Активность 251 Th измерялась на полупроводниковом рентгеново--сом германиевом детекторе с бериллиевым окном и охлаждаемым входим каскадом предусилителя. Измерение активности остальных рядио-1ктивных ядер проводилось на спектрометре с коаксиальным Ge-Ll-,е те к тором. Средний выход нейтронов из мишени генератора НГ-150м оставлял ю10 я/с. В таблицах II-16 приведены экспериментальные начения скоростей"реакций (п,Г), (п,2п) и (п,у) в ториевой и в рановой сферах, а такке их составляющие на нейтронах источника вторичных нейтронах неупругого взаимодействия. Там же даны рас-этные результаты в виде отношения F - , полученные по
рограмме BLANK с различными версиями ядерных данных..
Скорость реакции Расчет
Эксперимент ENDF/B-IV ENDL-83 ENDL-78 BR0ND
I.Полная 0,077 *5,2% 1,17 1,06 1,17 I.I7
2.На нейгронах источника 0,056 *5,4% 1,0 Г .01 1.04 1.0
З.На вторичных нейтронах 0,021 t23,8$ 2,1 1.2 1.6. 2,1
Реакция ТМп, 2п> Таблица 13
Скорость реакции Расчет
Эксперимент ENDF/B-IV ENDL-83 ENDL-78 BR0ND
I.Полная 0,233 t4,31 1,0 1,06 1,12 0,98
2.На нейтронах источника 0,198 *4,5* 0,86 1,02 1,02 -
З.На вторичных нейтронах 0,035 ±37,1% II.7 1.35 \ 2.5 -
Реакция Th(n,yl Таблица 12
Полная скорость 1-асчет
Эксперимент ENDF/B-IV ENDL-83 ENDL-78 BR0ND
реакции 0,051 »3,9* 0,78 0,50 0,59 0,69
Реакция 238U(«.n Таблица )'
Скорость реакции - расчет
Эксперимент ENDF/B-IV ENDL-78 ENDL-83
I. Полная 0,487 t4,I* 1.02 0,98 0,97
2. На нейтронах источника 0,250 ±5,2Х 0,96 0,96 0,97
3. На вторичных нейтронах > 0,237 iIO.l* 1,09 1,0 0,97
Реакция 23011<п, 2nl Таблица 1!
Скорость реакции Расчет
Эксперимент ENM7B-IV EHDL-78 ВШг-83
I. Полная 0,254 ±4,7* 1,18 I.II 1,12
2. На нейтронах источника 0,199 ±5,0* 1,04 0,98 . 0,98
3. На вторичных нейтронах 0,055 ±29,1% 2,3 2,1 2,3
АЛЛ
Реакция "°U< n,j-J Таблица 16
Эксперимент Расчет
EHDI7B-IV ENDL-78 ENDL-83
0,295 ±4,1* 1,03 1,05 1,01
Сравнение экспериментальных результатов с данными расчета показало , что в-расчетах со всеми библиотеками-констант, как для урана, сак и для тория, значительно занижены скорости реакций (n,f) и (п,2п) на вторичных нейтронах. В отдельных случаях различие достигает порядка. Совместный анализ этих результатов с данными :пектральных измерений позволяет, сделать вывод, что основная фичина отличия в скоростях реакций на вторичных нейтронах связа-ia с неточным описании в расчете спектра нейтронов неупругого, ¡заимодействия в интервале энергий 5-10-МэВ. Различие расчетной с данными библиотеки НШУВ-IV ) и экспериментальной скорости юакции Th(n,2n) на нейтронах источника свидетельствует о том, :то сечение этой реакции, равное 1,56 барна, при энергии 14 МэВ в иблиотеке ENDT7B-IV завышено и более соответствует ействительности значение 1,3 барна, принятое в библиотеках NDL-78 и ENDL-83. Захват нейтронов в реакции Th(n,j<) в экспери-енте в 1,5-2 раза ниже чем в расчете, что в совокупности с энными по скоростям реакций (n,1) и (п,2п) на ядрах Th позволяет бъяснить результаты измерений полной утечки нейтронов из торие-ой оболочки, где в эксперименте была получена заметно большая эличина М.
В шестой главе диссертации представлена результаты оптимиза-ии набора детекторов и измерения скоростей яктивационных порого-IX реакций в сферических оболочках из конструкционных матириэ-
лов - А1, Те и N1.
Среди методов, используемых в спектрометрии нейтронов, широкое распространение получил метод, пороговых детекторов, обладающий такими преимуществами, как отсутствие возмущений исследуемого спектра нейтронов, возмокность измерения локальных распределений -нейтронных полей, нечувствительность к ?-излучению. При соответствующем подборе детекторов этот метод позволяет исследовать спектры нейтронов в .энергетическом диапазоне, характерном для бланкетных зон термоядерных реакторов. Простота измерений и обработки экспериментальной информации обеспечивает достаточно высокую точность метода.
Особенность спектрометрии вторичных нейтронов в сферических оболочках состоит в том, что измерения проводятся в смешанном спектре, для которого поток 14-МэВ нейтронов источника соизмерим или даже превышает поток вторичных нейтронов. Удобной величиной для оценки чувствительности 1-го порогового детектора к рассеянной части спектра является доля вторичных нейтронов в активационном интеграле:
Е-14И.В
I ^(ЕМЕХШ
' Е о I
К|= --—-^-Е<14«»В --(6)
<г,(Еп=14 МэВ)-»(Еп=14 МэВ) + ] (Е),(Е)(1Е
в ,
пор .4
В диссертации представлены результаты расчетов коэффициентов К, для большого числа активационных детекторов применительно к исследованию спектра нейтронов в урановой оболочке с толщиной стенки а I длины пробега 14 МэВ-ного нейтрона. Показано, что в этом случае для спектрометрии пригодна лишь малая часть детекторов, таких как 101!Ш(п, 'п), 1151п(п,'п), (п.у )-реакции. Остальные детекторы чувствительны практически только к нейтронам источника, что объясняется относительно высокими порогами реакций и особенностями их энергетической-зависимости.
Проведены расчеты чувствительности активационных детекторов , к форме:спектра вторичных нейтронов. В качестве количественного критерия, использован коэффициент/чувствительности ■ к температуре спектра нейтронов неупругого ¡рассеяния. Показано, что высокое, значение К,; еще не означает, аналогичной, чувствительности к форме
энергетического распределения нейтронов. На основании проведенных расчетов выбраны следующие активационные детекторы:
235U(n,í), 237líp(n,í), 239Pu(n,f), 19eAu(n.y), 232Th(n,y), U5In(n.>->, e3Cu<n,/). 103Rh(n,,n), l,5ln(n.'n), 47Tl(n,p), 5eNl(n,p), ,4Fe(n,p)„ 3ZS(n,p>, 3lP(n,p), 20,Pb(n.'n). обладающие простыми схемами распада продуктов реакций и величиной сечений, достаточной для получения экспериментальных результатов с приемлемой погрешностью.
Возможности оптимизации набора детекторов ограничены, так как приходится иметь дело с малым числом реакций, форма сечений которых во многом повторяется. Наличие детекторов, чувствительных только к нейтронам определенной энергии (резонансные детекторы) или, напротив, детекторов с постоянным по энергии сечением взаимодействия с нейтронами ("всеволновые" детекторы) значительно расширило бы возможности эксперимента.
Как показывает анализ формы сечений некоторых пороговых эеакций, их линейная комбинация, подчиняющаяся определенному ¡акону, позволяет "сконструировать" сечение гипотетического цстивационного детектора с заданной энергетической зависимостью, i диссертации предложен - способ моделирования сечений взаимодейст-ия с помощью линейной комбинации сечений пороговых реакций, ечение многокомпонентного активационного детектора искалось в вде :
?(Е) = £ w.*.(Е), 1=1,2....п (7)
i
зе U| - вес, с которым 1-й детектор входит в сумму; o-t (Е) -)чение 1-го активационного детектора; п - число используемых ¡Гекторов. Варьирую весовые множители, с которыми отдельный :тивационные реакции входят в состав многокомпонентного детекто-, (МАД), удалось "построить" всеволновое сечение, сечение реакции 1(п,'ги), резонансные сечения и т.п. Процедура измерения потока йтронов или скорости искомой реакции с помощью многокомпонент-го детектора состоит в следующем. Детекторы, входящие в состав 5, последовательно или одновременно .облучают в исследуемом поле íтронов. Затем абсолютные скорости реакции умножается на соот-гствувщие весовые коэффициента и суммируются. В результате 1учаем скорость активации многокомпонентного детектора.
Оценки показал!, что предложенная методика позволяет моделировать искомое сечение с достаточно низкой погрешностью. Так как отдельные компоненты многокомпонентного детектора обладают высокими коэффициентами чувствительности к форме спектра, их использование в экспериментах позволит не только измерить например, полный поток, но и восстановить энергетическое распределение нейтронов. По существу речь идет о новом способе, обработки экспериментальных результатов активационных измерений, повышающем их информативность и расширяющем возможность проверки нейтронно-физического расчета.
Во втором разделе главы VI'представлены результаты измерения скоростей активационных пороговых реакций в сферических оболочках из А Г, Ре и N1. В конструкции оболочек предусмотрены радиальные каналы, позволяющие размещать активационные детекторы не только по радиусу сфер, но и под различными углами е к пучку дейтонов нейтронного генератора - 0', 30*, 60*, 90', 120".
Использованные в экспериментах активационные детекторы, выбраны на основании результатов вычисления коэффициентов К, и исследования чувствительности скоростей активационных реакций к температуре спектра вторичных нейтронов. Дополнительно принималось во внимание, что интенсивность источника нейтронов не превышает * 1010 и/с, а наведенная активности детекторов регистрируется сцинтилляционшм гамма-спектрометром с кристаллом КаЛ(Т1), В таблице 17 приведены основные физические характеристики изотопов, использованных для детектирования нейтронов в А1, Ре и Ие-сферических оболочках.
. Активационные детекторы представляли собой диски диаметра 10 мм и толщиной, изменяющейся в зависимости от типа детекторов : пределах 0,1-1,0 мм. Большинство из них 'для уменьшения влияни побочных ядерных реакций и упрощения расшифровки и обработк аппаратурных спектров изготовлено'из изотопно чистых веществ.
Измерение наведенной активности детекторов проводилось у-спектрометре,. собранном на основе стандартной электронной аппа ратуры. Детектором являлся монокристалл иодистого натрия <ТЗ рчсмером 63«63 мм, соединенный с ФЭУ-ЭЗ в блоке детектирована БДЭГ2-23. При "регистрации наведенной активности детекто{ размещались на торце кристалла N3.7. В приложении диссертащ описан порядок регистрации активности детекторов, времена \
ыдержки, указаны сопутствующие реакции. .
Таблица 17
Элемент Ядерная реакция Содерх, изотопа в есте-ственн. смеси,X Г 1 /2 кэВ Квантовый выход,*
,,5Т 1 ■ 1п(металл ) 115 т , . .1 15 шт In( n, n) In 95,7 4,466ч 336,24 45,0
*?N1(иеталл 1 Щ(п,р) Со 60,27 70,9Элня frlO,77 99,5
АНметалл 1 27.,, .27., All n,p) Ug . 100 9,46мин 843,76 71 ,8
Feiиеталл) 54Fe< n,p)54Mn 3,81 312,1 2 дня 834,83 99,98
Т11 металл ) ,7Tl(n,pl17Sc 7,45 3,345дня 139,38 67,9
Znl металл ) 64_ . .64_ Znln.p) Cu 48,6 12,701ч 51 1 -35,6
А1 ( металл ) 27 24 Alln.el Na 100 15,02ч 1368,55 100
Cul металл ) e5Culn,2n I64Cu 30,8 12,701ч 511 35,8
"г.- ж , F1 тефлон ) 19_. „ .18— Fln,2nl F 1Ú0 109,77м 511 200
Обработка экспериментальных спектров проводилась стандартным годом. Идентификация нуклидов, образующихся в исследуемых резких, осуществлялась по энергии /-квантов и периоду полураспада. гибкость детектора определяли по числу импульсов в пике полного ■•лощения поканальным суммированием. Пьедестал под пиком аппрок-шровался прямой, проведенной из крайних каналов у-пика.
Полученные скорости активационных реакций сравнивали . с ¡четом, выполненным по программе BLANK с константами из библио-м EfíDF/B-IV. Активациошше сечения взяты из библиотеки IRDF-90
ternatlonal Reactor Dosimetry File).
Сравнение экспериментальных и расчетных результатов показа-что
- пространственные распределения и абсолютные активности екторов, чувствительных к нейтронам источника (реакции п,2п на топах 19F, 5аШ, 65Cu i во всех исследованных материалах надают в пределах погрешности измерений;
- скорости активационных реакций, область чувствительности эрых включает вторичные нейтроны неупругого взаимодействия в мрименте выше чем в расчете; отличие увеличивается по мере тения от источника и уменьшения порога реакции активации!
последнее обстоятельство мокет быть объяснено уменьшением вклада 14 МэВ-ных нейтронов в активационные интегралы детекторов, чувствительных к рассеянной части нейтронного спектра,-
-максимальное отличие эсперименталышх и расчетных скоростей активационных реакций наблюдается в измерениях на никелиевой оболочке и достигает для реакции 1151п(п,'п) величины 24 х, что существенно превосходит погрешность определения абсолютной активности. - . .
Полученные результаты согласуются с данными спектрометрических измерений. Потоки нейтронов, испытавших неупругое рассеяние, £ 'эксперименте выше чем в расчете, что подтверждается более высокими значениями активационных интегралов .'для детекторов, регистрирующих вторичные нейтроны. Как и в измерениях спектров нейтронов утечки максимальное отличие эксперимента и расчета наблюдается для никеля. Таким образом подтверждается вывод о том, что использование в расчетах библиотеки ядерных данных НШР/В-Г/ приводит к занижению потоков нейтронов утечки в области энергий I -10 МэВ. Это связано с принятой в этой библиотеке формой спектров нейтронов неупругого взаимодействия.
Скорости реакций на ядрах входящих в состав исследуемых 'сфер из А1 и Ре совпадают в эксперименте и расчете - отличие скоростей активационных реакций 27А1(п,р), 27А1(п,а), 54Ре(п,р),5бРе(п,р) не превосходит погрешность измерений. В никелиевой оболочке- скорость реакции 5®Л1(п,р) на внешней границе, сферы в эксперименте выше чем в расчете на 15 %. Реакция 5®М(п,2а) в расчете воспроизводится точно.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ.
1. Впервые для большой группы материалов-размножителей и конструкционных материалов, бланкетов термоядерных реакторов реализована многоцелевая программа исследований, охватывающая на одних и тех же физических сборках как измерение параметров, харакгеризущих-размножэние нейтронов, гак и нейтронных спектров.
2. Разработана методика измерения полного потока нейтронов утечки, основанная на формализации представления спектра как совокупности 14 МэВ-ных нейтронов источника и вторичных нейтронов неупругого взаимодействия, позволившая достигнуть максимальных коэффициентов чувствительности измеряемых параметров к сечениям
взаимодействия.
3. Оптимизирован набор активационных пороговых детекторов для исследования нейтронных полей в присутствии интенсивных потоков 14 МэВ-ных нейтронов источника.
4. Предложен способ и методика моделирования сечений взаимодействия нейтронов с веществом, основанный на линейной комбинации известных сечений активационннх реакций.
5. В интегральных экспериментах получены новые результаты на сферических оболочках из Ве, РЬ, и, А.1, Ре, N1 с 14 МэВ-ным источником нейтронов, включающие:
- полные потоки нейтронов утечки из Ве, РЬ, ТЪ, и-сферических эболочек;
- полные потоки нейтронов утечки из бериллиевых оболочек с )адионуклидным источником нейтронов 252СХ;
- интегральные по объему урановой и ториевой оболочек иорости реакций (п,2п),(п,1) и. (п./), а также составляющие резкий (п,2п) и (п,Г) на нейтронах источника и вторичных нейтронах;
- спектры нейтронов утечки из Ве, РЬ, ТЬ, и, .А1, Ге, 1-сферических оболочек;
- скорости активационннх реакций и юс пространственные расп-эделения в сферических оболочках из конструкционных материалов.
6. По результатам экспериментальных исследований выполнен нализ точности данных библиотек ШР/В-П, Ш)1,-78 и 83, .ГОГОЬ-2 НОШ, ШМ, используемых для определения размножения нейтронов
нейтронных спектров в материалах блаккетов ТЯР и даны жомендацш по применению наиболее точных файлов ядерных данных. >стоверность представленных в диссертации данных подтверждается •• >рреляцией результатов измерений, выполненных с--помощью неза-гсимых методов.
7 Сравнение с экспериментом показало, что все использованные в счетах библиотеки констант несовершенна. Однако, выбирая из них чшую по точности' воспроизведения экспериментальных результатов вдует отдать предпочтение данным НГОР/В-1У. Наиболее точно эта Олиотека описывает процессы взаимодействия нейтронов с конст-(сциокными материалами. Размножение нейтронов в урановых сферах чнее воспроизводится расчетом с данными Ш)Ь-78. С другой зроны, как показали измерения полного потока и спектра нейтро-з утечки из Ве-сфер, использование в расчетах размножения
нейтронов в бериллии данных библиотеки ENDL-78 нецелесообразно.
Основное содержание диссертации отражено в следующих работах! 1. В.М.Новиков, В.А.Загрядский, Д.В.Марковский, Д.Ю.Чувилин, Г.Е.Шаталов Интегральные нейтронно-физические эксперименты с некоторыми материалами бланкетов ГЯР.- В сб. Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез, вып.1, 54-59, М., 1986
2. U.A.Berzonls, H.J.Bondars, А.Н.NledrIt1з, V.A.ZagryadsklJ, S.A.Konakov, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvllin Auswahl der Aktlevl-rungsdetektoren fur Integrale Experimente an Blanketmodelien von Fusionsreaktoren.- Kernenergie, 30, 254-258, 1987
3. В.А.Загрядский, М.И.Крайнев, Д.В.Марковский, В.М.Новиков, Д.Ю.Чувилин, Г.Е.Шагалов Измерение утечек нейтронов из сферических оболочек из 238U, 232Tii, Be, РЬ с центральным источником 14-МэВ,- Атомная энергия, т. 63, вып.1, 48-50, 1987
4. С.А.Конаков, В.М.Новиков, Д.Ю.Чувилин Всеволновой многокомпонентный активационный детектор.- Атомная энергия, т.63, вып.5, 341-345, 1987
5. V.A.ZagryadsklJ, D.V.MarkovsklJ, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvl1 In, G.E.Shatalov The Total Absorption Method In Measurements of
14-MeV Neutron MultlpjlcatIon Factors.- Kernenergie, 31, 237-242, 19Ö8
Ь. V.M.Novlkov, V.A.ZagryadsklJ, M.I,KraJnev, D. V .Markovskl J, D.Yu.Chuvllin, G.E.Shatalov Measurement of 14-UeV Neutron Multlpllcatlon Factors In Spherical Lead and Bismuth Assemblies by the Total Absorption Method.- Kernenergie, 31, 300-307, 1988
7. V.A.ZagryadsklJ, M.I.KraJnev, I). V. Markovskl J , V.U.Novlkov, D.Yu.Chuvllin, G.E.Shatalov Measurement of Neutron Leakage from 238U, 232Th and Be Spherical Assemblies with a Central 14-MeV Source.- Kernenergie, 31, 345-351, 1968
а. С.А.Конаков, В.M.Новиков, Д.Ю.Чувилин Моделирование пороговых и резонансных нейтронных сечений в интервале энергия 0,1-15 МэВ.- Препринт ИАЭ-4666/8, М., 1938
9. V.A.ZagryadsklJ, M.I.KraJnev, D.V.MarkovsklJ, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvllin, Yu.P.Sel'dyakov, G.E.Shatalov Measurement of
In,у), <n.2n) and <n,f ) Process Rates In U and Th Spheres Normalised to One 14-UeV Source Neutron.-Kernenergle, 31, 427-429, 1988 . A.A.Androeenko at al. Measurement and Comparison with Calculations of Neutron Leakage Spectra from U, Pb, Be Spheres with Central 14-MeV Neutron Source.- Kernenergle,31 , 422-426, 1988
V.A.ZagryadsklJ, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvllln The Experimental Investigation of the Neutron Characterlstlcd of the UCR Blanket Uranium Multiplication.- Muon Catalyzed Fusion. 3, 619-626, 1965 •
tf. A.Berz'onls et al. Influence of a Priori Information and Choice of Activation Detectors In Integral Experiments _ on the Accuracy of Neutron Spectrum Unfolding in Fusion Reactor Blanket Models.- IAEA INDCICCP )-282/GFF, April 1938 С.А.Конаков, Д.Ю.Чувилин, Х.Я.Бонд8рс, А.М.Ниедритис Влияние априорной информации на точность восстановления -•>термоядерных" спектров нейтронов.- В сб. Вопросы атомной науки .и тех- ■ ники. Сер. Термоядерный синтез, вып. I, 66-69, 1988 М.Кралик, Я.Пулпан, М.Тихы, В.А.Загрядский, ' М.И.Крайнев, Д.Ю.Чувилин Измерение спектра нейтронов утечки из свинцовой сферы с источником 14-МэВ нейтронов методом протонов
ОТДаЧИ.- Jaderna Energle. v.35, б, 230-236, 19S9 А.А.Борисов, В.А.Загрядский, Д.Ю.Чувилин, М.Кралик, Я.Пулпан М.Тихы Спектр нейтронов утечки из железной сферы с • центральным источником 14 МэВ нейтронов.-Препринт ИАЭ-4990/8, 1989 . ;
V.A.ZagryadsklJ, D.V.MarkovsklJ, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvllln, G.E.Shatalov Calculated Neutron Transport Verifications by Integral 14 MeV-Neutron Source Exparlnents with Multiplying Assemblies.- Fusion Engineering and Deslng. 9, 353-358, '1969 S.A.Konakov, V.M.Novlkov, D.Yu.Chuvllln Approximation .of Clven Neutron Cross-Section Ъу Linear . Combination of Activation Cross-Sections.- Kerntechnlk.v.53,3,223-226, 1989
С;А.Конаков, Д.Ю.Чувилин 0 точности определения полного потока нейтронов с помощью многокомпонентного активационного детектора.- Атомная энергия, т.69, выл.5, 329-330, 1990 С.А.Конаков, В.М.Новиков, Д.Ю.Чувилия Критерии отбора акти-'
в ан ионных детекторов для интегральных экспериментов с источ ником 14-МэВ нейтронов.- В сб. Вопросы атомной науки техники. Сер. Радиационная техника- Вып.1-(41>, 58-60, 1990
20. В.В.Девкин, Б.В.Куравлев, М.Г.Кобозев, С.П.Симаков, В.А.Заградский, Д.Ю.Чувилин Измерение спектров нейтроно утечки из железной сферы с источником 14-МэВ нейтронов центре.- В сб. Вопросы атомной науки и техники. Сер. Ядерны константы. Вып.2, 5-9, 1990
21. В.Е.Лещенко, О.Н.Онищук, А.Ю.Мельниченко, А.А.Борисов, Д.В.Марковский, Д.Ю.Чувилин Измерение спектра нейтронов утечки из бериллиевой сферы с центральным источником 14-МэВ нейтронов методом протонов отдачи.- В сб. Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез. Вып.2, 41-50,1991
11»г««щ»»м» »»Отроко« изотопен «бс.»д.
0-16, »ее.»д.
1 1
N
ч
1 / /
/ 1
< / / / У
О .г
ю
-3
10
-2
10
-1
10" 10
И»Я
п
Рис. ] Энергетическая зависимость эффективности регистрации нейтронов в детекторе полного поглощения
Рис. £ Схема конструкции детектора полного поглощения.
f(Eni, (МэВ-стерадиан Г1
0,1
¿4
I
il
-p-
т
sr
Щ
и
п
Е_,МэВ
1.0
10
Рис. з Дифференциальный спектр нейтронов утечки из Оериллиевой сферы
- ENDF/B-IV
- ENDL-78
(МэВ-стерадиан Г1
-10
40"
-КГ«
Е ,МэВ
<0
0,< м
Рис. 4 Дифференциальный спектр нейтронов утечки из свинцовой сферы
• -- - ЕШУВ-1У
- ЙЮЬ-78
>(Еп I, IМэВ-стерадиан)
-1
И
г2
гЗ
93
3
5
Е.МйВ к
0,4 ■ -I ' -10
Рис. 5 Дифференциальный спектр нейтронов утечки из торцевой сферы
:---- ЕШ7В-И
- - 0ГОЬ-78
5
«г2
ю'а
Ч0-*
- 4 <0
Рис. в Дифференциальный спектр нейтронов утечки из урановой сферы
--ШОР/В-IV
---- ЕШ>Ь-78
у(Е 1. |МэВ-стерадиан!
1 ......
— 1 "
2|т ---- 1 %
Г
г — 1 X
$
-ч 5 ш -4
- ' '
10
Рис. 7 Дифференциаланиа спектр неагроноЬ из сфера
'¡Ч.ЮиэЬ. толщин» - 7.50см
10'
нэЬ
угвчки
П1
ЕМУ-Ч
1.028 0,942 О.ЭЭЧ 1.024 0.345 0.ЭЭ8
< II I 21
V "V *
тот оиг оит
Рис. & Диффлренчиальнчв cntkrp утечки н»отроно& цг сферы FE Ê ~JV. J0H3i, гслчшш » 7. Böen
CNOF-Ч I I I - I. 191
BP.OhO 12)----- 1.193
JF№L2 (3)--- 1.191
10" 10'
Рис. {J Дифференциальный спектр утечки
нватроноЬ uj сфера N/ £ .УУ.ЮмэЬ. толщине « 7.50см
.»«г
•у V V
ТОГ ' CUT OUT
ENOf-Ч 1.059 0.810 0.630 - 111
JMX.2 1.074 0.845 0.675 ..... 1 2)
10 »0 ,„о
« • V * 10
{ 1» { • / t .л -г
1 10 3
ю"*1
10
Рис. 10. Лиф$вренциальниа нватроноЬ и%
101
мэб
спектр утечки среры ВЕ-9
£ -/Ч.Юнз*.
яоиге*
5. ООс.я. ВШК -2*10 чсгорча
>*1
•у V V
тог сиг ОЧ1
1.420 1.362 1.212 1.ЧОТ 1.Ж6 1.271 1.113 1 466 1.410
ГМПЯ-Ч ХШ Г№* 7В
I | — жспсримент
- СИ
.....13)
----С31
