Комплекс BENCHMARK экспериментов на моделях бланкетов сложной структуры тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

Московский ордена Трудового Красного Знамени инженерно-физический институт

На правах рукописи УДК 621.039.512

РОМОДАНОВ Вадим Леонидович

КОМПЛЕКС BENCHMARK ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА МОДЕЛЯХ БЛАНКЕТОВ СЛОЖНОЙ СТРУКТУРЫ (создание методической основы и измерение функционалов нейтронного поля)

01.04.01 — техника физического эксперимента, физика приборов, автоматизация физических исследований

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Москва — 1992

Работа выполнена в Московском ордена Трудового Красного Знамени Енкенерно-аизическом институте.

ОЬшиалъные оппоненты:

доктор физкко-даяематических наук,

Ведущая организация - Всесоюзный научно-исследовательский институт технической физики, г. Челябинск

на заседании специализированного совета по ядерной энергетике при ИАЗ им. И.В.Курчатова ( 034.04.03 ) по адресу: г. Москва, пл. Курчатова

С диссертацией мохно ознакомиться в библиотеке ИАЭ им. И.Е.Курчатова,

Отзывы на автореферат, заверенные печатью, просим направлять по адресу: 123182, Москва, пл. Курчатова.

член-корреспондент Ш СССР доктор физико-математических наук доктор ^зико-шгеыатическЕх наук

Е.Г.Абов

Л.А.Трыков

А.Ю.Гагаринский

Защита состоится 0 1992 г. в часов

Учёный секретарь специализированного совета

•rrsci.'iii:

.-ЖГл

где л ■ртэций

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

"Актуальность темы. Последние успехи достигнутые в ноябре 1991 года на оксфордской установке "Джег", где полугена пиковая мощность термоядерной реакции равная 2 мегаваттам на Д-Т плазме, свидетельствует о том, что термоядерные исследования входят в новую фазу. Так как 807? энергии плазмы уносится нейтронами с анергией 14 I.faB и попадает в бланкет, то проблема его создания становиться в настоящее время актуальной. Расчет бланкетов опирается на .методы, которые достаточно хорошо разработаны в физике ядерных реакторов. Однако, наличие в спектре нейтронов реакции Т (el.nJjtHe жесткой компоненты открывает новые каналы реакций, такие как (п,2п) и неупругого рассеяния и значительно повышает роль анизотропии рассеяния нейтронов. Поэтому использование даже известных вычислитель- " ных методов при расчете бланкетов имеет свои особенности и требует экспериментального обоснования своей применимости. Если разрабатывается новая методика расчета бланкетов, то ее апробация на результатах экспериментов становится одним из необходимых элементов подтверждающих ее работоспособсность. Поэтому верификация программных комплексов с оцененными ядерными данными является актуальной проблемой, так как в настоящее время рассматриваются возможности практической реализации проектов термоядерных реакторов. Ввиду этого встает проблема постановки интегральных экспериментов типа , 6е.»\скиг\а-1к., которые явились бы основой для проведения верификационных исследований. Несмотря на то, что уже проводилось достаточно большое количество экспериментальных работ с нейтронами с энергией 14 МэВ, в настоящее время в нашей стране и за.рубежом не существует комплексов экспериментов, необходимых для верификации программ расчета бланкетов различных концепций. Для постановки таких экспериментов требуется разработка новых экспериментальных методов и аппаратурных средств, работающих совместно с нейтронным генератором, который чаще всего используется для этих целей в качестве источника нейтронов. Поэтому разработка методического, программного, метрологического и технического обеспечения, расширяющего область применения нейтронных генераторов, является важной задачей, .решение которой обеспечивает научное направление создание комплексов

венскмагк экспериментов по измерению ключевых функционалов нейтронных полей на моделях бланкетов сложной структуры и раз-личных-Концепций, результаты которых необходимы для верификации программ расчета бланкетов термоядерных реакторов.

Научная новизна. Научная новизна работы состоит в следующем :

1. Предложен и практически реализован комплекс вепсКматк экспериментов на модёлях бланкетов сложной структуры, связанный общим методическим, метрологическим, аппаратурным и программным обеспечением, результаты которого предназначены для верификации программ расчета бланкетов ТЯР. В качестве моделей бланкетов были выбраны модели отвечающие концепции опытных термоядерных реакторов (OTP),, как наиболее близкие к практической реализации. По свой концептуальной направленности, взаимосогласованности измеренных функционалов нейтронных полей и созданного для его реализации методического и аппаратурного обеспечения комплекс вепсКмачк экспериментов аналогов не имеет. В комплекс установок входили:

- однородная графитовая сборка,

- графитовая сборка с полым цилиндрическим каналом,

- композиционная сборка, соответствующая концепции "чистого" бланкета со свинцовым размножителем.нейтронов,

- композиционная сборка, соответствующая концепции гибридного бланкета с урановым размножителем нейтронов,

сочетание модели бланкета с урановым размножителем нейтронов со свинцовым отражателем нейтронов, имитирующим внутренний бланкет.

2. Создано методическое обеспечение, которое позволило . провести массовые измерения функционалов нейтронных полей в плоской геометрии установок с погрешностями, удовлетворяющими требованиям вецсКмагк экспериментов при выходе нейтронов нейтронного генератора*^-10"Jn/c. -В методическийкомплекс входили:

- методика измерении абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций,

- эффективный метод определения скорости реакции образо-■ иания трития на различных изотопах; лития в литийсодер;шцих

, зонах моделей, облучаемых нейтронами,

- методика подбора ядерных реакций, моделирующих,наработку трития на различт,к: изотопах лития,

- метод аттестации содержания делящихся нуклидов в об-

разцах из делимых нуклидов, обладающих гетерогенной структурой,

- методика оптимизации временных и геометрических параметров установок аттестации количества делящегося нуклида, с ' целью получения наименьшей погрешности его определения в образцах гетерогенной структуры.

3. Покапано, что результаты вепсЬмагк экспериментов, кроме своего основного назначения, могут быть использованы для получения физических параметров материалов бланкетов и процессов переноса нейтронов в сложных системах, облучаемых нейтронами Т (<=1,(1 )'рНе реакции. В результате проведенных расчетных и экспериментальных исследований били получены:

- повышение степени информативности интегральных экспериментов па основе восстановления "термоядерных" спектров нейтронов по результатам измерения скоростей ядерных реакций. Проведен анализ погрешностей получения дифференциального и интегрального спектров, групповых потоков, монолинии нейтронов источника и параметров эффективных сечений и порогов ядерных реакций. Показано, что.дифференциальные характеристики можно использовать для физического анализа процессов переноса нейтронов, а интегральные - как вепсКмагк результаты. Доказана возможность моделирования физических процессов, таких как наработка трития на изотопе 7 1.1 по результатам воссгановления спектров,

- влияние полого цилиндрического канала в графитовой сборке на спектральные характеристики нейтронного поля,

- влияние свинцового и уранового размножителей нейтронов на величину, скорости образования '.'рития в сложной системе литийсодержащих зон с применением прямой и модельной реакций,

- применение методики разностей нормированных скоростей реакций для повышения информативности детекторов при исследовании характеристик нейтронов вторичного спектра.

- влияние свинцового отражателя нейтронов, имитирующего внутренний бланкет на функционалы модели бланкета с урановым размножителем.

4. Показано, что вследствие сильной пространственной эволюции спектров "термоядерных" нейтронов анализ поведения совокупности абсолютных и относительных величин расчетных и экспериментальных результатов может указать наиболее вероят-

ную причину их расхождения. Примером может служить обнаруженное завышение сечение реакций (л,2п) в области энергий нейтронов 14-15 МэВ в файле данных, основанном на библиотеке ЕИТ^/В-УЬ

Практическая ценность.

Практическая ценность работы заключаете/! в следующем: . I. Получены результаты тмерения функционалов нейтронных полей в комплексе вецс^магк экспериментов, которые могут бьггь использованы для верификации программ расчета бланцетов ТЯР. Все результаты представляют собой абсолютные величины, нормированные на одно ядро детектора и один нейтрон источника. Были измерены следующие величины:

- скорости пороговых детекторов по следующим реакциям:

Сч<-">^> си,гиз

- скорости ядерных реакций деления изотопов: Ц., 51_|< 1Ъ9Рм, ""-ТЬ

- скорости ядерных реакции захвата и размножения нейтронов (и, ) 'та изотопе148 и , ^

- скорости ядерных реакций и 1-1.(.«^'¿У, определяющих наработку трития, а также ** ,^) и

их моделирующие.

2. Разработанный метод определения скорости реакции образования трития в литийсодержащих средах моделей бланкетов, ■ облучаемых нейтронами можно использовать в модельных бланкетах вепскматк экспериментах при сравнительно небольших .:ЭН> н/с выходах нейтронов нейтронного генератора, а тшссе в дозиметрических целях. Метод защитен ав'гор'Ским свидетельством.

• 3. Предложешшй критерий нахождения реакций, моделирующий наработку трития на различных изотопах лития, основанный на постоянстве отношений продуктов прямой и модельной реакций, поэвоиил провести анализ возможных модельных реакций из результатов проведенных экспериментов и выявить наилучшие из них с точки зрения наибольшего приближения к прямым реакциям и"выигрыша во времени проведения эксперимента, находящегося в пределах от пяти до ста,раз.

4. Созданная в стандарте ¡{АМАН система измерения абсолют-

ных, нормированных скоростей ядерных реакций позволила практически реализовать большой объем экспериментальных работ и • получить результаты массовых измерений на уровне, требований удовлетворяющих условиям вепс^матк экспериментов при больших градиентах нейтронных полей и их малой плотности. Такал возможность значительно снижает требования ч величине выхода нейтронов нейтронного генератора, трудоемкость экспериментов и их стоимость.

5. На основе метода измерения количества делящихся нук-. лидов в образцах гетерогенной структуры, защищенного двумя авторскими свидетельствами, была создана новая технология и макет промышленной установки входного контроля содержания £85U в TBC реактора ВВЭР-440.

6. Создана лаборатория "Нейтронный генератор" на методической," аппаратурной, программной и технической базе которо'Й возможна реализация программ научно-исследовательских работ

в области физики ядерных и термоядерных реакторов. На ВДНХ СССР макёт лаборатории "Нейтронный генератор" и экспериментальных установок был удостоен серебряной медали.

Использование и внедрение результатов работы.

1. Результаты измерений функционалов нейтронных полей, полученных в комплексе ве»сКмагк экспериментов были использованы при верификации и сравнении с расчетами по следующим программам:

- " В1АМК" - созданной в ИАЭ ш. И.В. Курчатова для обо- ■ снования нейтронно-физической части национальных проектов ТЯР,. ' '

- "BRAND " - созданной в ЗШ г.Обнинска,

- "GERA", "КАСКДЦ-I" и комплекса "HIB" - созданных в МИФИ дляпроведения вариантных расчетов бланкетов и защиты ТЯР.

2. Результаты разработки системы измерения абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций переданы для внедрения в ЭНИН им.Кржижановского и использовались в настоящей работе.

- 3. Разработанный метод измерения скорости реакции образования трития в лигийсодержащих зонаЗс моделей бланкетов внедрен в МИФИ при получении экспериментальных результатов в настоящей работе, а также использован для определения радиа-

ционной обстановки в объекте "Укрытие" Чернобыльской АХ (протокол измерения по х/д 88-3-4II передан в НГЦ ГАЭН СССР).

4. Рекомендованная в качестве моделирующей наработку трития на изотопе ® Li ядерная реакция 219 Рц. была использована в исследованиях эффективности свинцового и уранового размножителей нейтронов.

5. Лаборатория "Нейтронный генератор" и весь разработанный комплекс обеспечения экспериментальных работ' использовался в течение ряда лет для проведения научно-исследовательских работ различных направлений.

Апробация работы. Основные результаты диссертации опубликованы в печатных работах, , трех авторских свидетельствах, 371 научно-технических отчетах, в число которых входят доклады на XIX Международном симпозиуме по ядерной физике В Гауссиге, Германия, Международных конференциях Physol -90 в Марселе и EN С 90 в Лионе, Франция ив Чарлестоне, США. Кроме этого, отдельные части работы докладывались и представлялись на Всесоюзных конференциях в Ленинграде и Протвино, на 5-ом Всесоюзном семинаре по проблемам физики реакторов, Москва, 2-ом Советско-китайском семинаре по проблемам гибридных ТАР в Москве и.обсуждались на семинарах в Радиевом институте в Ленинграде, ИАЭ им.Курчатова, Мангыш-лакском энергокомбинате, ЭНИН им.Кржижановского и научных конференциях МИШ.

■ Личный вклад автора. Все работы проводились под научным руководством автора и при его непосредственном участии во всех экспериментах.

' Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, двух частей, в которые входят шесть глав и заключения. Общий объем составляет 380 страниц, включая 116 рисунков и 80 таблиц. Библиография состоит из 136 ссылок.

Результаты работы позволяют сформулировать следующие положения, которые выносятся на защиту:

I. Результаты измеренных в комплексе вепсЬмачк экспериментов в плоской геометрии установок пространственных распределений абсолютных, нормированных функционалов нейтронных полей, характеризующих их спектральные характерист тики, наработку трития на различных изотопах лития, пров •

цессы размножения и захвата нейтронов в урановой зоне модели ТЯР, пригодные для верификации программ расчета бланке-тов.

2. Результаты анализа экспериментальных данных, куда входят:

- определение влияния полого цилиндрического-канала в графитовой сборке на прохождение нейтронов различных энергетических групп,

- определение влияния свинцового и уранового размножителей нейтронов в моделях бланкетов сложной структуры на спектральные характеристики нейтронных полей и на абсолютные величины скоростей реакций,

- определение сравнительной эффективности образования Трития в сложной тритийвоспроизводящей зоне со свинцовым и урановым размножителями нейтронов. Показано, что урановый размножитель эффективнее свинцового в 1,92 раза,

- определение масштабов влияния свинцового'размножителя нейтронов, имитируюцзго внутренний бланкет на спектральные характеристики нейтронного поля и скорость образования трития в модели бланкета с урановым размножителем,

- возможность определения наиболее вероятной причины расхождения экспериментальных и расчетных значений скоростей ядерных реакций исходя из анализа совокупности пространственных распределений их абсолютных и относительных .величин, примером которой, может служить обнаруженное завышение значения сечения реакции бН TLn 0\2»\) в файле данных на основе библиотеки END F-/&-VI .

3. Результаты расчетных и экспериментальных исследо- . ваний восстановления "термоядерных" спектров нейтронов, повышающие степень информативности интегральных экспериментов на нейтронных генераторах. К ним относятся:

- анализ погрешностей восстановления дифференциальных и интегральных спектров, ионолинии нейтронов источника, групповых потоков нейтронов, эффективных сечений

и энергетических порогов ядерных реакций, которые ПОЗВО7 лярт использовать восстановленные величины для анализа физических процессов в бланкетах и сравнения с результатами расчетов,

- определение энергетической области существования

4 единых эффективных параметров пороговых реакций Для широкого набора спектров нейтронов в установках с "термоядернш"спек-тром, '

- эффективные параметры и их погрешности для 21 пороговой реакции,

- возможность определения скорости образования трития на изотопе 7 Li, из результатов восстановления спектров нейтронов,

4. Метод определения скорости образования трития на различных изотопах лития, который можно использовать при постановке вепскмагк экспериментов на моделях бланкетов сложной структуры в плоской геометрии установок с применением нейтронных генераторов, имеющих средний выход нейтронов ~2-Ю10 н/с.

5. Критерий определения и выбор ядерных реакций, моделирующих наработку трития на различных изотопах лития.

6. Разработка'методического и аппаратурного обеспечения массовых измерений абсолютных, ■нормированных .скоростей ядерных реакций в моделях .бланкетов .сложной структуры ,в плоской геометрии установок .цри среднем выходе нейтронов нейтронного генератора .на уровне 2-10^® н/с.

7. Метод определения содержания делящихся нуклидов в ' образцах гетерогенной .структуры с использованием импульсного нейтронного источника.

8. Оптимизационная .методика получения временных и геометрических параметров установок входного контроля TBC

ядерных реакторов, дающая .наименьшую погрешность определения количества делящихся .нуклидов.

9. Технология недаарушающего контроля содержания 23SU в TBC реактора ВВЭР-440,.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой части диссертация, которая состоит иэ трех глав, представлена разработка методической базы интегральных экспериментов на нейтронных генераторах, с помощью которой бъчи получены результаты комплекса. вепсКмагк экспериментов. В первой главе дается описание разработанного аппаратурно-методического обеспечения для измерения спектральных и временных характеристик нейтронных полей в экспериментах на моделях бланкетой сложной структуры.

Для изучения неЯгронно-физических процессов, проходялрк в бланкетах термоядерных реакторов, возможно использование значительной части экспериментальных методов, которые применяются в физик? ядерных реакторов. Однако, в отличие от исследований проводимых в этой области физики, где можно реализовать полномасгатабный эксперимент на подкритических или критических сборках, проведение натурных экспериментов на бланкетах пока невозможно, вследствие отсутствия действующих ТЯР. Необходимая информация о ядерно-физических характеристиках бланкета получается в экспериментах на их моделях при облучении нейтронами с энергией, соответствующей энергии нейтронов, возникающей в реакции, реализуемой в данном типе ТЯР.

В настоящее время рассматриваются проекты термоядерных установок на основе, реакции ТЫ^^Не, и это определяет основной тип источника нейтронов, который используется в модельных экспериментах. К числу основных требований относятся:

- малое возмущение спектра нейтронов реакции ТЙ/О^Нв на' элементах конструкции,

- возможность работы в непрерывном и импульсном режимах быстрое восстановление вакуума при сиене выгоревших

мишеней,

- наличие эффективно работающей системы измерения абсолютного выхода нейтронов. Одновременно с созданием нейтронного генератора была запланирована автоматизация проводимых экспериментов с широким применением аппаратуры стандарта ГСАМАК и ЭВМ различного типа и назначения. При этом была намечена программа создания новых экспериментальных эффективных методов исследования и определения наработки трития к

характеристик содержания делящегося вещества в элементах бл&нхета, котврые учитывая создание новых экспериментальных установок, в хемплексе расширяют возможности в постановке интегральных экспериментов на нейтронных генераторах для решения задач верификации расчетов сложных композиций и элементов бланкетов ТЯР. В результате практической реализации поставленных целей, в ШШ была создана лаборатория "Нейтронный генератор", в которой возможно выполнение программ научно-исследовательских работ, связанных с проблемами физики термоядерных и ядерных реакторов.

Одним из обязательных условий аепсКыатд экспериментов является подробное описание нейтронного источника. Применительно к источнику нейтронов с энергией 14 МэВ, это означает известность его конструктивного решения, на основании которого может быть реализован учет его влияния на угловое и пространственное распределение нейтронов/

Расчет пространственного и энергетического распределения нейтронов, вылетающих из тритиевого слоя мишени производился с учетом кинетики реакции Т (¿.»О^Не и потери энергии дейтонов в нейтронообразующеы : слое мишени в предположении постоянства плотности трития в нем. В. дополнение к . этому был произведен расчет мишенного узла, результаты которого описывают реальное распределение нейтронов с учетом влияния его материалов. Сделанные расчеты показали, что материалы конструкции мишенного угла, созданного с учетом минимизации их массы, все равно оказывают значительное влияние на^угловое и энергетическое распределение выходящих нейтронов.

Проведенные эксперименты показали правильность расчетов. Так, например, скорость реакции изменяется на 30$ при

измерении угла вылета нейтронов на 77°, а направление в 90° относительно пучка дейтонов характеризуется еще большим провалом в энерго-утловой характеристике вылета нейтронов. Поэтому для постановки комплекса вепс^магк экспериментов была выбрана( плоская геометрия установок, где влияние анизотропии тютока нейтронов значительно меньше.

Система измерения абсолютного выхода нейтронов генератора основана на счете, ©¡.-частиц, сопутствующих нейтронам в реакции их получения. '

Го

Бцл сделан анализ величин погрешностей ьсех источников, от которых зависит погрешность выхода нейтронов. Расчёт средне-квадратичной погрешности абсолютных величин выхода и его г[л1аенса показал, что она находится на уровне 2,7$ при доверительном интерваче равном 0,68.

Одним из ключевых функционалов нейтронного поля в экспериментах с моделями бланкотов ТЯР является скорость ядерной реакции. Измеряя эту величину, можно получить информацию но только о спектре или спектрапьных характеристшсах нейтронных полей, но и вашшлдих процоссах с участием нейтронов, таких как наработка трития, накопление плутония или других, определяющих функциональное назначение блалкегов. Отличительной чертой моделей бланкетов слохшой структуры является слоистая или стор.шевая гетерогенность, что требует получения большого объёма детальной информации, удовлетворяющей . вел сКматнс экспериментам при наличии сильных градиентов нейтронных полей, а часто в условиях плохой статистики.

Методическая основа массовых измерений абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций в сложных композициях моделей бланкетов в барьерной геометрии при среднем потоке нейтрбиов~2,10^0 нейтронов в секунду, удовлетворяющих этим условиям базируется на комплексном подходе, и практически реализуется при'обеспечении следующих.составляющих:

- наличия многоканалБПой систеш ' -спектрометров для измерения активности облучённых детекторов,

- применения одиоизотопных детекторов,

- соединения в одну систему систеш абсолютного счёта нейтронов и многоканальной, системы измерения рчтпвности облучёших детекторов на основе единого программного обеспечения,

- возможности быстрой и эффективной калибровки абсолютного выхода нейтронов яепгрошого гонератора, .

- специальной процедуры измерения активности детокторов и их -облучения.

■Аппаратурнач реализация системы ■ измерения абсолютных, норлировашшх скоростей реакций была основана на следующие ■ принципах:

- система состояла из восьми отдельных. спектрокетричесга1х трактов высокой эй:ектиВ110сти 11а основе ^Те) -

При таном подходе возможно одновременное облучение в модели бланкетов сразу восьми детекторов; что снимает проблему сшивки их активностей и снижает требование к уровню нейтронного потока нейтронов источника

- система спектрометров имела .единое мертвое время. Выполнение этого условия позволяет получать относительные распределения скоростей реакций детекторов, облученных в сильно отличающихся нейтронных полях без введения поправок на просчеты.

- для проведения нормировки скорости реакций на один нейтрон источника система имела выход на систему измерения выхода нейтронов источника с учетом его изменения во времени.

- система спектрометров и абсолютного счета нейтронов содержала в своей структуре накопительную и счетную ЭВМ и была обеспеченной соответствующими программами, которые позволили проводить обсчет активности облученных детекторов, хранить в памяти информацию об условиях проведения эксперимента, а также управлять блоками всей системы.

- все тракты были прокалиброваны относительно и абсолютно с помощью источников ^ к р излучения, прошедших . государственную аттестацию. Анализ погрешностей скоростей реакций, измеряемых на. такой системе показал, что они находятся в пределах (4-6)^. '„

Одна из проблем, которая возникает при измерениях скоростей реакций в термоядерных спектрах заключается в том, что основная часть активности облученного детектора набирав ется на нейтронах внешнего источника и иалоинформативна. Для получения информации о нейтронах вторичного спектра и одновременного увеличения информативности детекторов применялась процедура нормировки скоростей реакций на скорость реакции детектора, измеренную в координате, находящейся на передней поверхности моделей бланкетов, когда модели отсутствовали. Тогда разности, таким образом нормированных скоростей реакций двух детекторов дач вали возможность судить о нейтронах вторичного спектра в различных энергетических областях и не содержали информации о нейтронах источника.

Более радикальное повышение информативности интегральных экспериментов на установках с "термоядерным" спектром, нейтронов было получено в результате исследований возможности восстановления спектров нейтронов в моделях бланкетов, облучаемых нейтронами реакции Т (сЦгО^Не.

Для восстановления спектров нейтронов по результатам измеряемых скоростей реакций была создана программа, основанная на методе минимизации направленного расхождения с учетом модифицированной методики эффективного сечения и пороговой энергии. В метод были внесены некоторые изменения, касающиеся задания априорного спектра в области нейтронов источника и исходных ядерных данных.

'Было показано, что для восстановления спектра нейтронов достаточно не более 8-10 различных детекторов, и увеличение их числа не приносит дальнейшего практического результата в улучшении точностных восстановительных характеристик.

Интересным представляется обобщение результатов базового расчета, в которых исследованы и.получены эффективные величины сечений и порогов пороговых ядерных реакций. Несмотря на то, что структуры исследованных установок отличаются очень сильно, существуют единые для всех установок эффективные параметры пороговых реакций. Показано при этом, что погрешность средних эффективных параметров уменьшается при увеличении энергии_нейтронов. Оказалось, что такая пороговая реакция как Ел («,«'), имеющая физический по-рогО,8 МэВ не имеет-единого для различных моделей бланкетов эффективного порога в "термоядерных" спектрах вообще,а реакция Р& « ) имеет эффективны!* порог только для узкого спетрального диапазона, и не может быть признана универсальной для всего набора спектров, существующих в исследованных экспериментальных установках.

• Пользуясь результатами восстановленного интегрального спектра можно определить ранее неизвесгные эффективные пороги пороговых реакций и тем самым повысить информативности интегральных экспериментов. Прямым следствием из этого является • возможность моделирования физических процессов со сложным энергетическим ходом сечения, и в частности, определения наработки трития на изотопе Lt , что и било подтверждено в рас-

четах. Исследования показали, что выделение монолинии нейтро- -нов источника дают возможность анализировать результаты экспериментов, относящиеся к спектру вторичных нейтронов, что создает новые возможности не только для интегральных вепсКиахк экспериментов, но и исследования замедления шлсокоэнергетич-ческих' нейтронов. В данной работе измерения скоростей реакций типа (ппроводились с помощью трековых твердотельных детекторов. Била адаптирована методика измерения скоростей реакций в анизотропных полях нейтронов путем организации измерения в 4'н" геометрии при различной ориентации делящегося слоя регистратора по отношению к источнику нейтронов.Технология обработки треков осколков деления была принята двух-стадийной с целью получения нужных размеров треков в 10-15 мкм, удобных для визуального подотчета. Был проведен анализ источников погрешностей скоростей реакций типа кото-'

рый пбказал, что возможно определение их абсолютных, нормированных величии на уровне (6-10)%.

Во второй главе описана разработка эффективного метода измерения накопления трития в вепскматк экспериментах с ли-тийсодержащими средами, облучаемых нейтронами в модельных бланкетных экспериментах. Задача воспроизводства трития в бланкетах ТЯР является одной из важнейших, так как ее.решение дает возможность обеспечить топливом работающий реактор. Требование к .знанию коэффициента воспроизводства.трития достаточно жесткие (до 1%), и поэтому тестирование расчетов наработки трития на различных изотопах лития является обязательным элементом верификации расчетной программы. При' проектировании бланкетов эта величина, ввиду приближенности методов расчета и некоторых неопределенностей в ядерных данных, требует экспериментального подтверждения. Поэтому основным путем для получения такой информации следует считать постановку моделыых накопительных экспериментов, которые позволяют проверить расчетные модели.

Анализ требований, гредгявляеиых к методу определения наработки тритияв вепскмагк экспериментах на моделях -бланкетов сложной структуры при выходе нейтронов нейтронного генератора (10 -10 )н/с показывают, что.к основным необходимо отнести следующие:

- эффективность, достаточно высокую для того, чтобы можно было получить пространственное распределение наработанного трития с погрешностью в несколько процентов за общее время проведения эксперимента порядка десятков часов ,

- экспрессность при обработке результатов экспериментов, так как при измерении активности детекторов, число которых может достигать порядка сотни, время их обработки начинает определять практическую приемлемость метода,

- необходимость применения детекторов с малыми толщинами, для того, чтобы в экспериментах с большими гра-

}иентами нейтронных полей, характерных для сложных струк-ур, получить хорошее пространственное разрешении,

- необходимость применения детекторов, не имеющих внутренней блокировки полей, т.е.- "тонких", с целью определения абсолютных величин наработки трития на одно ядро лития,,

Анализ существующих методввопределения наработки трития в литийсодержащих детекторах показывает, что они не удовлетворяют полностью комплексу поставленных условий,,и поэтому возникает потребность создании нового метода, удовлетворившего этим требопаниям и основанного на жидкосцинтилляцион -ном способе измерения р -активности облученных нейтронами детекторов, который следует признать наиболее.перспектив--ним для реализации поставленных целей.

Литийсодержащие зоны моделей бланкетов, эксперименты с которыми проводились в настоящей работе, были выполнены из сплава АС. . в котором литий составляет 4,5^ весо-

вых. Поэтому, для того, чтобы не было экранировки нейтронных полей изотопом , который имеет большое сечение пог-

лощения, нужно чтобы в детекторах наработки трития концент-.рация лития имела такую же величину его содержания. Следовательно, такие вещества как 11 , [лО^и другие, имеющие большое процентное содержание лития в единице объема не могут быть рекомендованы в качестве материалов, из которых будут изготавливаться детекторы. С другой стороны выбор детекторного материала должен определяться доступностью, хорошими

и,

технологическими свойствами, способностью удерживать тритий в своем объеме при его образовании во время эксперимента,т.е. обладать малыми потерши накопленного трития в своем объеме и позволять организовать достаточно простую и эффективную методику измерения его количества. Применение для этих целей карбоната лития, химическая формула 1Лг.СОэ показала в дальнейшем правильность сделанного, выбора. Несмотря на то ,что это соединение применялось и в других работах для этих же , целей повышение эффективности и экспрессности нового метода удалось получить за счет применения других химических реа-. гентов и оптимизации технологического процесса растворения детекторов в сцинтилляторе. Был применен двухкомпонентный растворитель, состоящий из сильной кислоты, обеспечивающей. быстрое растворение основной массы детектора и слабой кислоты, которая имеет малую скорость растворения, но обеспечивает наибольшую эффективность регистрации трития вследствие малого гасящего сцинтилляции эффекта. В качестве сильной кислоты использовалась соляная, а в качестве слабой - 1 уксусная. Для сцинтиллятора использовался диоксанов'ый растворитель типа ЖС-8. Были проведены оптимизационные исследования, которые показали, что при соотношении сильной и слабой кислот, находящихся в пределах от 2,0 до 2,7 предложенный метод обедает преимуществом перед широко известным ме-' тодоы Диркса. Перевод тритийсодержащей фазы в измерительной флакон осуществлялся, путем выпарки и конденсации, которой предшествовала операция вакуумирования, уменьшающая потери трития.

Измерение эффективности регистрации трития проводилось с помощью метода внутреннего стандарта. Был проведен анализ возможных потерь трития во время облучения детекторов в установке, в результате которого получена формула коэффициента потерь трития, подтвержденная экспериментально путем облучения трехслойных детекторов в эталонном поле тепловых нейтронов реактора Ф I.

Были проведены исследования потерь трития в других ли-тийсодержацих материалах, и даны рекомендации при возможном использовании их в качестве детекторов наработки трития. Оказалось, что наибольший эффект потерь трития во время облучения детекторов имеет металлический литий.

Экспериментальная проверка предложенного метода измерения скорости образования трития основывалась на сравнении экспериментальных и расчетных результатах определения его количества в детекторах, облученных в эталонных нейтронных полях реактора 51. Для этого в качестве источника трития, наработанного в детекторах, использовалась реакция сечение которой известно с хорошей точностью. Били изготовлены "тонкие" детекторы с различной концентрацией изотопа 61-1 , которые облучались в нейтронном потоке с известной плотностью. Затем экспериментально было определено количество трития, наработанного в этих детекторах, которое сравнивалось с расчетными значениями. Во всех сериях эксперимента наблюдалось совпадение в пределах погрешности эксперимента расчетных и экспериментальных результатов, что подтверждало полноту перевода трития в тритийсодержащую фазу.

Оценка минимальной измеримой активности трития в детекторе из карбоната лития взсом 2г за время измерения 300 минут при относительной погрешности счета и эффективности регистрации равной 16!? составляет величину равную 4 Бк. Анализ источников погрешностей измерения абсолютных значений скорости образования трития в модельных бланкетных экспериментах показывает, что они находятся на уровне (7-10)2.

Тгк как прямые измерения скорости реакции образования трития в моделях бланкетов ТЯР являются сложными и трудоемкими, а также требует значительного времени на проведение эксперимента, и обработку его результатов, то была поставлена задача исследования процесса наработки трития с помощью модельных реакций значительно упрощающих процедуру измерения. Традиционный подход к решению такой задачи состоит в подборе реакций с энергетическим ходом сечения подобным сечению прямых реакций. В настоящей работе был предложен критерий подбора модельных реакций, который опирается на требование постоянства отношения продуктов прямой и модельной реакций в различных координатах экспериментальна установок.

Удалось получить пары детекторов, моделирующих наработку трития на различных изотопах лития, которые имеют одни и те же продукты реакций, что значительно облегчает

измерительную процедуру и упрощает аппаратурную базу. В результате анализа восстановленных спектров нейтронов было показано, что возможно получение на их основе скорости образования трития на изотопе Li . Расчет показал,что выигрыш во времени проведения эксперимента при использовании модельных реакций может достигать ста раз.

В третьей главе диссертации дано описание разработки метода определения концентрации делящихся нуклидов в образцах делимых нуклидов сложной структуры. Такая задача может встретиться в модельных бланкетных экспериментах, когда требуется аттестовать реальную концентрацию делящегося нуклида, например, содержание 2iSU в отвальном уране. В более отдаленной перспективе такой метод может служить для определения наработанного плутония или U в TBC ядерных реакторах, поставленных в бланкет для дообога-щения с целью их использования в традиционной ядерной энергетике. • ' ^

Суть предлагаемого нового метода определения нераэру— тающим способом содержания делящихся нуклидов в образцах из делимых нуклидов заключается в импульсном нейтронном облуче- , нии образца и комбинации замедлителей с экраном, поглощающим тепловые нейтроны, дальнейшем анализе временной зависимости нейтронного потока, которая дает возможность разделить нейтроны источника, мгновенные нейтроны деления делящегося нуклида и запаздывающие нейтроны в одном электронном тракте.Получающиеся в таком эксперименте информативные параметры концентрации делящегося нуклида являются относительными и не требуют дополнительного монитора. Физические основы метода могут быть поняты из рассмотрения рис.I. Импульсы быстрых нейтронов реакции Т (¿,и )gHe попадают одновременно в замедлители I и 2 и вызывают деление всей массы делимых и делящихся нуклидов исследуемого образца. Спустя некоторое время, необходимое для замедления нейтронов источника, которое в случае водородосодержащих замедлителей определяется несколькими микросекундами, спад тепловых нейтронов в них, благодаря наличию кадмиевого экрана^ будет происходить независимым образом с константами спада, зависящими от размеров и ядерно-физических свойств замедлителей. Нейтроны деления, возникающие в образце во. время импульса быстрых нейтронов, попадут в за-

медлители, и будут а дальнейшем иметь временной ход нейтронного потока, соответствующий их константам спада тепловых нейтронов. Тёшговые нейтроны первого замедлителя будут вызывать деления ядер только делящегося нуклида, в то время как делимые нуклиды не будут делиться в^следствии наличия энергетического порога сечения деления. Возникавшие при этом нейтроны спектра деления беспрепятственно пройдут кадмиевый, экран и будут облучать второй замедлитель, следуя'временному ходу зависимости потока нейтронов первого замедлителя.

Тогда, спустя некоторое время после импульса быстрых нейтронов в замедлителе 2 при установлении асимптотического спектра поток тепловых нейтронов будет иметь следующую временную зависимость:

й (t) = Ае-^ + Ве'Р* + Ф0

где А - величина амплитуды потока мгновенных нейтронов деления ядер делящегося нуклида в образце. В - зависит от выхода нейтронов источника и числа нейтронов деления -общей массы топлива , а Ф0 - число запаздывающих нейтронов. Представленное, рассмотрение основ метода является приближенным. Типичней вид зависимости 5 (1), которую регистрирует счетчик б представлен на-рие.2. Рассчитав величины ^ , В и Фо можно получить информативные параметры содержания делящегося нуклида в исело-дуегом образце. Значение констант спада с/. и ft можно получить в отдельном эксперименте.

Били поставлены модельные эксперименты, целью которых яалялось подтверждение основных теоретических предпосылок разрабатываемого метода, исследование влияние экранировки тепловых нейтронов в образце и оценка возможных погрешностей при количественных измерениях концентрации делящегося нуклида. В качестве образцов использовались цилиндры из металлического урана диаметром 31 мм и высотой 114 ым, имеющие обогащение 0,7$ и 2,0% по изотопу U . Цилиндры состояли из отдельных урановых дисков, имеющих разную толщину. Перемешиванием дисков разных толщин и обогаи^ениЕ можно было моделировать различные средние содержания ,S\J в образцах. Использовались замедлители из плексигласа.^Вил исследован ряд образцов, в которых среднее содержание Ii было равно 0,7 ,

-»-быстрые нейтроны —»-тепловые нейтроны

Рис.,1. Физические основы метода.

1-замедлитель нейтронов источника,2-замедлитель нейтронов деления делящегося вещества,З-сшьевой образец с делящимся веществом,4-экран поглощающий тепловые нейтроны/ 5,6-счетчики тепловых нейтронов 7-импульсннй источник нейтронов.

ш

Область перегрузок аппаратуры и слияния высших гармоник нейтронного полл

"fco -fc« , t.MK«K

Рис.2. Временная зависимость пото.са тепловых нейтронов в па-медлителе 2.

0,758?, 0,811?., 0,862«, 1,077*., 1,350?, и 2,000. В результате проведения модельных экспериментов были подтверждены теоретические основы метода и выявлена необходимость постановки оптимизационных экспериментов для минимизации погрешности определения содержания делящихся веществ. Была разработана методика оптимизации временных и геометрических гараметров таких установок на основе метода факторного эксперимента. В результате были получены модели, адекватно описывающие погрешность получения концентрации делящегося нуклида, которые позволяют получить временные и геометрические параметры установок такого класса. Бил сделан эксперимент с образцом стержневой структуры, который представлял сборку 19 твэлов из двуокиси урана с различным обогащением по U. В эксперименте были использованы результаты развитой ранее оптимизационной методики. Основной целью этих экспериментов было определение возможности получения средней по сечении гетерогенного образца концентрации Ов зависимости от различного расположения в сечении тзэ-лов с различной, концентрацией U . Экспериментально было подтверждено, что надежно фиксируется изъятие одного твэла из -любой точки сечения образца, а измерение среднего содержания по сечению образца не зависит от расположения твэлов с делящимся нуклидом. Разработанный метод определения количества делящегося нуклида в гетерогенных образцах из делимых нуклидов кроме своего основного назначения открыл перспективу осознания установок неразрушающего входного контроля содержания 2i U в TBC ядерных реакторов. Предложенный метод защищен двумя авторскими свидетельствами.

Во второй части диссертации описан комплекс вепскмахк экспериментов на моделях бланкетов "сложной структуры, для создания которого были использованы методы, предстЕшленныэ в первой части работы.

В этот комплекс входили следующие эксперименты:

- эксперимент на однородной графитовой сборке,

- эксперимент на графитовой сборке с полым цилиндрическим каналом,

- эксперимент на композиционной сборке со свинцовым раз- ' множителем нейтронов, .

- эксперимент на композиционной сборке с урановым размножителем нейтронов,

- ашкфллюш1 на композиционной сборке с урановым размножителем иоЬтроио» и сшицошм отражателем неКтроиов.

Для отработки ыотодов расчёта и уверенности в их применимости ь последовательности экспериментов комплекса соблю-;ин принцип перохода от простых, выполненных на системах с "/.орошо:." гоомогриеН и изьостншли ядехш-фшческиш своКст-Ш1С! к белое слотсшм, соох.ииюшшм из различных сдоов ма-1роХ'"лчов. В йш.1 смысли экшюхяшеиг на графитовой однород- . ной сборки ио,::1К> рассмотри гать как базовый, и тогда эксперимент ешмш вди-шдричоекшл каналом дабт воимояность про-ьщиш ¡.к/годов расчета ииходши даагносткчесгах устройств. Кишгюшишшю сборки представляют собой модели блашеетов оп'шш:: Т.'П' и ш.нлот в споим составе всо соответствующие их ■ чуниниониньному назначению сосадодмлдо: материал первой стоики, различные зоны раимиожшпл нейтронов, литийсодеряащре зоны д/ш наработки трития, замедлитель нейтронов и элементы железо-водной залиты. Последний эксперимент комплекса позволяет ио-' слидоыт. и ораьпнгь о расчётом эфТокг отражения нейтронов от сшшдошх'о отршшшш нейтронов, который иштирует внутренний блшпеет роакгора. По своей чпзичоскоЦ сущности предсташюшшо акшшршлонти ношо рассматхшвать как задачи на ирохоздешш нейтронов с анергией 14 МэВ через многослойную заищту с определением некоторых специфических. для бланкетных задач фушшд-шшов нейтронных долой. В экспериментах были изморены абсолют-пии, норш1роъйишо скорости пороговых ядерных рошецш в диапазоне энергий нейтронов от ^ 0,8 МэВ до энергии дейтронов источника, С1.орост:1 образования ррцтпя в л"Ш'.йоодор.\сащих зонах -миделей на различных изотопах жш, как с помодао щишх, так. и модельных решений, а т«оаы хчр-'.ктерпстшш захват."*, рвшпатоша й двяон'иг в урановой зоне модели явором различных ДО.'ИМПлСЯ изотопов. 1 -

В чЪтьё]Д'С>Й главе дат.: рег.у'1!>т..;т1) о,.с.1срп:.'.оптов ка гх>а,.л,о~ ьн\ как однородной, так и имеющей в своём составе

полый цилиндрический канал. Эксперимент на графите модно рас-сыатхжьать как базовый да ьорнфикащш любой расчётной программы с оцовдшшми ядерными даннш,ш, которая используется при анализе результатов эксперт ментов на моделях блащ'.етов слоя-ной структуры, выполненных в рилках комплркс?.. Весьма нашим обстоя-

тельстэом при этом является то, что все экспериментальные результаты получены и обработаны с помоцыо одних и тех же методов, а это дает дополнительную.возможность анализа расхождений эксперимента и расчета на сложных композитных моделях, основываясь на результатах базового эксперимента.

Например, особенностью переноса внсокоэнерготических нейтронов в средах является анизотропия их рассеяния, и ее адекватное представление в программе может частично основываться на результатах базового- эксперимента перед переходом к расчету сложных композитных бланкетоа. Представляется целесообразным постановка вепсЬмагк эксперимента на графитовой сборке с введением в нее полого цилиндрического канала, имитирующего выводное устройство системы диагностики плазмы, или имеющийся в защите технологический канал. В этом случае эффект введения канала будет выделяться в чистом виде, и результаты таких экспериментов можно использовать для верификации соответствующих программных комплексов. Решение такой задачи также имеет практическое значение, и поэтому развитие базового эксперимента в этом направлении имеет свое обоснование .

- Экспериментальная установка представляла собой графитовую сборку состоящую из отдельных графитовых блоков, имеющих форму параллелепипеда. Она характерна тем, что позволяет вести расчет экспериментальных результатов как в XV, та1' " 0 цилиндрической геометриях. Это достигается тем-, что конфигурация сборки дает возможность интерпретировать ее цилиндром с центром, совпадающим с центром сборки. При этом диаметр окружности получается равным 1460 мм при толщине сборки равной 500 мм. В сборке имеется один аксиальный измерительный канал, куда вставляется держатель детекторов нейтронного поля. Он представляет собой цилиндр диаметром 44 мм и длиной 500 мм, состоящий ия отдельных графитовых цилиндров, между которыми ставятся активационные детекторы нейтронного поля, центры которых совпадают с осью аксиального канала. При отсутствии держателя детекторов в сборке образуется полый цилиндрический аксиальный канал, диаметром 44мм, в центре которого в те же самые координаты помещаются те же активационныо детекторы. Таким образом реализуется возможность проведения эксперимента в сборке, имеющей как монолитное так и канальное строение.

Результаты экспериментов на графитовых сборках послужили этапом первоначального сравнении с расчетными по новым программам, создаваемым в М1Ш: " ОРРА" и "КАСКАД-1". Показано, что результаты эксперимента можно использовать как ре-перные для нахождения числа членов индикатрисой рассеяния нейтронов с целью адекватного представления его анизотропии. Было получено согласие расчетных и экспериментальных результатов в пределах 10-20?., что позволяет рекомендовать эти расчетные комплексы для проведения вариантных расчетов. Показано, что можно проводить сравнение расчетных и экспериментальных спектральных характеристик вторичных нейтронов в разных энергетических группах, что повышает возможности верификации программ и информативность детекторов, применяемых в эксперименте.

Представленные результаты экспериментов можно использовать для подбора библиотек ядерных данных детекторов нейтронных нолей в конкретной программе, которые наилучшим образом соответствуют результатам расчета. Оказалось, что в некоторых файлах ядернике данных, в том числе и основанных на последних версиях, например, ЕЫОР/в-ч!! имеются сечения в группе нейтронов источника, которые не. соответствуют оцененные данным по результатам экспериментов многих авторов. Такие расхождения могут быть выявлены на результатах представленных экспериментов и служить поводом для постановки новых экспериментальных исследований по измерению сечений элементов. Анализ расхождения абсолютных значений эксперимента и расчета в значении сечения реакции ^ 1г\ (п, 2« ),опирающейся на совокупность других реакций, измеренных как в этой) тик и в других работах, позволил заключить вывод о завише-нми,сечения этой реакции в файле, основанном на библиотеке сучений РЫБР/ЬУ}.

Восстановленные по измеренным скоростям ядерных реакций пространственные распределения дифференциальных и интегральных спектров, а также полученные из них групповые потоки, монолинии нейтронов источника и эффективные параметры пороговых реакций показали их применимость для анализа процессов переноса нейтронов, например, в полом канале, а также для сравнении с расчетными результатами, что подтверждает выводы первой главы о повышении информативное-

ти интегральных экспериментов на нейтронных генераторах.

В пятой главе диссертации дано описание состава моделей бланкетов опытных ТЯР методика проведения комплекса вепсЪмагк экспериментов(их результаты, а также результаты полученные с помощью методики восстановления спектров нейтронов и анализа экспериментальных данных с целью исследования процессов переноса нейтронов й сложных системах и получения их ядерно-физических параметров. Результаты экспериментов сравнивались с расчетными по программам:

„виЛЫК" - созданной в ИАЭ им.Курчатова и предназначенной для обоснования нейтронно-фиэических расчетов проектов бланкетов,

„вЙЛИТ)4 - созданной в ФЭП г.Обнинска и предназначенной для расчета ядерно-физических установок сложного состава.

„СРЙ.л" ,„*Лск./удгЛ|в- созданных, в ШЙИ и предназначенных для вариантных расчетов бланкетов и защиты ТЯР.

Общий вид модели бланкета с урановым рапмножителем нейт- . ронов представлен на рис.3. Для другой модели урановый размножитель заменялся на свинцовый толщиной 100 мм. Для исследования влияния свинцового отражателя, имитирующего внутренний бланкет ТЯР на функционалы нейтронного поля в модели бланкета с урановым размножителем свинцовая"стенка толщиной 200мм помещалась на расстоянии 299 мм от передней поверхности модели, а мишень нейтронного генератора располагалась посередине между ними.

Пространственные распределения абсолютных значений функционалов нейтронного поля в моделях измерялись в аксиальном-и нескольких радиальных каналах. Одновременно в модель бланкета помещалось восемь активационннх детекторов, а затем их - активности измерялись с помощью системы измерения абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций описанной в первой главе диссертации. Измерения (« реакций проводились набором делящихся изотопов трековым твердотельным методом в 41Г геометрии как в урановой зоне модели, так и в три— тийвоспроизводящих зонах. Измерения скорости образования трития проводились во всех моделях, в результате чего можно было судить о наработке трития на различных изотопах лития,при

тзгом в кавдой модели облучалось ~100 детекторов из Li<jCO^ . Измерения продуктов реакции 238 (п,2и) проводились ~¡J" -спектрометрическим методом. Использовались "толстые" детекторы, состоящие из пяти "тонких" детекторов, которые давали возможность получать детальные пространственные.распределения («реакции и косвенным образом получать информацию об адекватном представлении расчета в области промежуточных энергий нейтронов. Кроме этого проводились измерения с помощью детекторов, моделирующих наработку трития. Все экспериментальные результаты и их погрешности даны в диссертации в виде таблиц, где приводятся; как относительные, так и абсолютные пространственные распределения функционалов нейтронных полей.

Было показано, что результаты uencWiK экспериментов кроме своего основного назначения могут быть использованы для исследования переноса нейтронов и определения ядерно-физических параметров сложных систем. Эксперимент по влиянию свинцового отражателя на функционалы нейтронного поля модели бланкета с урановым отражателем показал, что оно начинает проявляться только в области энергий (Т-2ЖэВ и ни- ' же. Практически не зафиксировано влияние v.\ скорости реакций деления и (иреакции, измеренных в урановой зоне. Было обнаружено изменение на величину ~ \'Л в" скорости реакции

(и,*'), а также в скорости реакции образования трития в различных литийсодержащих зонах модели. В первой зоне скорость реакции изменилась в пределах от до 27?, во второй и третьей зонах ото изменение составляет Т9-.? и 11% соответственно. Это свидетельствует о том, что основной вклад во влияние свинцового отражателя вносят нейтроны реакции на свинце, максимум в спектре которых находится в области нейтронов I МэВ, а не альбедные взаимодействия бланкетов в области высоких энергий нейтронов.

Для обоснования выбора реакций наилучшим образом моделирующим наработку трития были получены нормированные отношения^ продуктов моделышх и прямых реакций для всех моделей бланкетов. Рассматривались все реакции, моделирующие наработки трития на ^Li и 'it . Можно сделать вывод, что для моделирования наработки трития на изотопе лучше всего подходит реакция деления на (Ju , а наработка трития на изо-

топе 'Li хорошо описывается практически всеми предложенными реактртми. Оказалось, что возможно определить наработку трития из результатов восстановленного спектра, так как было получено их совпадение в пределах погрешности эксперимент с результатами,.полученными независимым прямым методом. .

Так как в исследованных моделях размера размножителе!) нейтронов были близким к оптимальным, то было определено их влияние на спектральные характеристики нойтротого пбля и наработку трития в литийсодоржащик зонах моделей. Для отого были использованы восстановленные групповые потоки нейтронов, разности нормированных скоростей реькций и скгтости образования трития с привлечением модельной реакции Рч Получено, что урановый размножитель эффективнее нарабатывает тритий, чем свинцовый в 1,92 раза на изотопе ^ Lt и в Т,21 раза на изотопе Li .

По результатам экспериментов во всех моделях получены пространственные распределения восстановлегашх дчфференци~ альных и интегральных спектров нейтронов. На их основе получены экспериментальные значения для эффективных параметров пороговых реакций, которые позволяют получать интегральные потоки нейтронов,отличающиеся от восстановленных в пределах

Доказано, что для всех экспериментальных установок,исследованных в комплексе вепсЬматк экспериментов существует ■ область энергий нейтронов от З^до .13 МзВ, где применимы единые эффективные параметры пороговых реакций.

Сравнение расчетных и экспериментальных результатов показало, что для программы BLANK они согласуются в пределах что отражает величину погрешностей эксперимента и статистику расчета методом Монте-Карло. Исключение составляет расчет скорости реакции образования трития в средних зонах моделей, результат« которого отличаются от экспериментального на 20'/.. Наличие такого ■ расхождения ставит вопрос о продолжении расчетных и экспериментальных исследований. Сравнение результатов расчета и эксперимента по программам ••GERA "КАСКАД-I" и'"К1Е" показало, что они согласуются в пределах (Ю-Р.О)^, что позволяет их рекомендовать для приведения вариантных расчетов. Расчет по программе .¡BRAND' детальных распределений реакции показал, что в ней правильно предсказывается поведение нейтронов в области

кромсвсугрчишс onopntii,

Шестая -глаш диссертагг.и noc%uiûiia описанию аттестации сродного содержания долящегося нукдгда в шшшобогадёшшх тоа'юивдоллы^х сборках. Такой тип сборок характерен для использовании при их .дообигшцошш н блаикотах ТИР, а,следовательно ß ыодвдышх бяапкотш'х экспериментах необходимо итгекгацдя сродного еодедоишя доллцогпин нукчнда в них. ПредлолюишШ и йксцеркисн-гаиыю обосновании:; а тдетьоС главе. Hacroamt«': работ! метод измерения среднего оодорканмн количества долящихся нунлидоь с использованном импульсного ноШ'рошюго источника бил пришшёп к TBC реактора БЮР-440, как достаточно . слошой оборке, мыеицой гетерогенное строонно, -с тем, чтобы юзшо было, сделать более общи о выводы о его прпмллпмосад для целой 1-у. аттестации, а получить ь i-зде побочного -продукта иссдедо-вашш вову;о технологии иораорушамцого ьходного контроля TBC )|д<ф!шх роглсторок, Б DKOuopüMOütax мопольэовалась эталошиш итандартаио ушрочошше иаксга TIC с обогаздшюм no 235 у 1,С/.', 2,4}' и 3.G;'j. йакетц■ были ра: борпнма, и ото позволяло пи пучат ь лййно нроиоауточиш значении обогащений. Ii акспори-uumu использовалась оптимизационная нотодкна, огицююцаяоя па Г|ш;ть[>шп; эксперимент, которая описана в третьей глава диссертации. Били проъедыш ьксноршиенталыше исследования, в комплекс которых входили:

- iiuiviop'üiUio градуирошчшве' эамювмостеИ ш4орматиашх парами- -торов от содержания в ТБС, ^^

- онределошо влияния неоднородности расщюдолошис U

1Ю со'юшно TBC на результат измврсишя ого сродного содержания, « оиспорнмоптплыюо определенно мшшшльнош памерншго количества 235 XJ iJ Т-ВС.

b результате удалось создать малогабаритную и простую установку, для которой била разработана автомапии.раыишая система ооора-и обработки лиТормации, л j.oayju.Tavu чого aiiauuü ТЕО,мол:от проводить один оператор, причём время измерения одиой концииерации 235 U еосгакияот ~ (2-10) минут при погрешности ей определения а доверительном интервале С,95 и массо'установки ~ 80 ia>.

Рис.Я. Структурная схема модели бланкета с урановым размножителем.

Состав композиции: К&Й -сталь марки 12Х18Н10Г, -ме-

таллический уран.Г771 -сплав ЦАе.ЁЗ -полиметилметакрилат. Измерительные каналы:А-аксиальныл,Р-радиальные.I,П,Ш-но-мера литийсодержащих зон.1,2,3,...,8-номера слоев.

ОБЩЕЕ ЗАКЛЮЧЕНИЕ О РАБОТЕ

Основными выводами из-работы являются следущие:

1. Предложен и практически реализован комплекс вепсКматк экспериментов на моделях бланкетов сложной структуры, связанны!; общим методическим, метрологическим, аппаратурным и программным обеспечением, результаты которого предназначены для верификации программ расчета бланкетов ТЯР. В качестве моделей бланкетов были выбраны отвечающие концепции бланкетов 0ТРэ как наиболее близкие к практической реализации. В комплекс были включены графитовые сборки, результаты экспериментов на которых необходимы для отработки методических вопросов, возникающих при сравнении результатов расчета и эксперимента, а' также для апробации экспериментальных методов. В комплекс экспериментальных установок входили: ■ -

- однородная графитовая сборка,

- графитовая сборка с полым цилиндрическим каналом,

- композиционная сборка, соответствующая концепции "чистого" блаш£ета со свинцовым размножителем нейтронов,

- композиционная сборка, соответствующая концепции гибридного бланкета с урановым размножителем нейтронов,

- сочетание модели гибридного бланкета со свинцвым размножителем нейтронов, имитирующим внутренний бланкет.

2. Разработано и создано методическое, метрологическое, аппаратурное и программное обеспечение комплекса экспериментов, которое позволило получать результаты массовых измерений функционалов нейтронного лоля в плоской геЬметрии установок, в условиях больших градиентов нейтронного поля, изменишь! нейтронного потока на величину о'олее двух порядков при среднем выходе нейтронов нейтронного генератора 2'10^®н/с_ с погрешностями, удовчечворяющими требованиям вспсКмагк экг-спериментов. По своей кошучтуяльно* направленности, взаимосогласованности измеренных фукнционалов нейтронного поля и созданного для его реализации методического и аппаратурного обеспечения комплекс велскмацс экспериментов аналогов не имеет. .

В методическую часть комплекса входили:

- методика измерения абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций,

- эффективный метод определения скоростей реакций образования трития на различных изотопах литая,

-обоснование критерия и нахождение с ого помощью реакций, моделирующих наработку трития на его изотопах,

- метод аттестации содержания делящихся нуклидов в .образцах из делимых нуклидов, имеющих гетерогенную структуру.

- методика оптимизации временных и геометрических параметров установок аттестации содержания делящихся нуклидов для получения наименьшей погрешности их определения в образцах гетерогенной структуры. .

В аппаратурную, метрологическую и программную «асть входили :

- лаборатория "Нейтронный генератор", которая предназначена для реализации программ научно-исследовательских работ'в области физики ядерных.и термоядерных реакторов. Для этих целей были разработаны'и созданы нейтронный генератор, работающий в импульсном и непрерывном режимах, система измерения аб- . солютных, нормированных скоростей ядерных реакций, включающая в себя многоканальную систему "5 -спектрометров и систему измерения абсолютного выхода нейтронов нейтронного генератора

в стандарте КАУ1АК, объединенных общим программным обеспечением, а также система в стандарте ЮШК для измерения параметров временной зависимости нейтронного поля и обработки информации в.экспериментах по аттестации количества долг.',ихся нуклидов в образцах гетерогенной структуры' с помощью импульсного нейтронного источника.

- абсолютная,!! относительная калибровка всех разработан-:-них экспериментальных методов и устройств с помощью стандартов государственной аттестации, обеспечивающая получение результатов в комплексе вепс^мачк экспериментов с приемлемыми погрешностями,

- анализ погрешностей полученных экспериментальных результатов,

- комплекс программ для обработки экспериментальных результатов, управления системами КАМЖ и восстановления спектров нейтронов..

3. Повышена степень информативности интегральных .экспериментов на. нейтрошпк генераторах на основании метода восстановления "термоядерных" спектров и применения методики

разностей нормированных скоростей ядерных реакций. В результате проведенных расчетных и экспериментальных исследований были получены:

- пространственные распределения-восстановленных ди^ере-нциальных и интегральных спектров нейтронов в аксиальных каналах экспериментальных установок с анализом погрешностей пара- -метров восстановленных величин,

- погрешности восстановления дифференциальных спектров на уровне (20-50)?!, интегральных спектров - (1-9)?, групповых потоков нейтронов - (5-20)^ и ионолинии нейтронов источника -(1-5)%, что дает возможность утверждать о применимости дифференциальных характеристик восстановленных спектров для анализа физических процессов в бланкетах, а интегральных - как вепс^магк результатов,

- область существования единых эффективных параметров пороговых реакций для широкого набора "термоядерных" спектров нейтронов и как следствие этого возможность с их помощь» анализа интегральных экспериментов (получение интегральных потоков нейтронов и скоростей ядерных реакций, в частности, образования трития на изотопе 1л ),

- повышение степени информативности детекторов нейтронного поля при анализе частей спектра вторичных нейтронов в различных энергетических областях за сче'1' применения нормированных разностей скоростей пороговых реакций, в которых практически отсутствует активация детекторов нейтронами источника.

4. Получены абсолютные, нормированные результаты изме-рния величин функционалов нейтронного поля в комплексе вепсКмачк экспериментов, которые пригодны для верификации программ расчета бланхетов ТЯР. Были измерены следующие просарчнственные распределения величин функционалоз:

- скоростей ядерных реакций пороговых детекторов: 1151п(«,п). 204Рв(*,п'), 642п(к,р), 2714. (*,р), 56Г«.Чп,р),

65Сч(гь2и), 63Сч(п,2п), 642П(п,2П), ' .

233

- скоростей ядерных реакций деления изотопов:

у

235 у, 2%и, 232ТЬ, и 237 /

- скоростей ядерных реакций захвата м размножения нейт-■ роиов > на изотопе 238\Г , ^

- скоростей ядерных реакций Ц.(п ,) и 1-1 (л,»,'*)

определяющих наработку трития, а также и

их моделирующих.

Измерения проводились в аксиальных и радиальних каналах всех экспериментальных установок.

5. Результаты измерений функционалов нейтронного поля в моделях бланкета били использованы как для верификации, так и для сравнения с расчетами по следующим программам:

- "BLANK" - созданной в ИДЭ им.Курчатова и предназначенной для расчета бланкетов ТЯР национальных проектов,

- " BR. AMD" - созданной в 5ЭИ г.Обнинска и предназначенной для расчетов сложных гетерогенных систем,

- " GEftA. "КАСКАД-Г и комплекса "KIB", созданных в МИ1И для проведения вариантных расчетов бланкетов и защиты.

Результаты сравнения расчетных значений с экспериментальными показали, что большинство из них находятся в согласи^ на уровне (Т0-15)$, и поэтому тестированные программы можно считать работоспособными в области сравнения. Обнаруженное расхождение эксперимента с расчетом по программе "üLAKK в центре центральных литийсодержащих зон моделей ставит вопрос о постановке-дополнительных экспериментов.

6. Показано, что результаты комплекса вепсКма-гк экспериментов, кроме своего основного назначения, могут быть использованы для получения физических параметров материалов блпш.зтов и исследования процессов переноса нейтронов в сложных системах, облучаемых нейтронами реакции "Т (.«Ц^^Че. В результате проведения расчетных и экспериментальных исследований были получены:

- влияние полого канала на спектральные характеристики нейтронного поля и пространственная эволюция отношений групповых потоков нейтронов в графитовых сборках, содержащих канал и без него, что дает возможность проводить методические исследования по конструированию выводных устройств диагностики плазмы по нейтронному излучению,

* — величина влияния свинцового и уранового размножителей нейтронов- на соотношение, потоков нейтронов в различных энергетических группах, .

- пространственные отношения скоростей реакций образования трития на различных изотопах лития, из которых было определено, что урановый размножитель в 1.92 раза эффективнее

свинцового по наработке на изотопе 6U и в 1,21 раза на \\

- влияние свинцового отражателя, имитирующего внутренний бланкет на функционалы нейтронного поля гибридного бланкета. Показано, что скорость образования трития в различных зонах меняется в пределах от II до 273, а изменение величин скоростей пороговых реакций происходит только при энергии нейтронов меньшей 2 ИэВ. Изменение скоростей реакций типа и (*,•§•) в урановой зоне модели не было обнаружено, что свидетельствует о незначительном взаимном влиянии частей внутренне.го и внешнего бланкетов в условиях реальной эксплуатации промышленных установок, ~

- значения скоростей реакции образования трития на изотопе 7 Li из результатов восстановления спектров нейтронов.

7. Показано, что если учесть всю совокупность пространственных распределений абсолютных и относительных функционалов нейтронного поля, то возможно указать наиболее вероятное направление поиска причины расхождения расчетных и экспериментальных величин, Примером может служить обнаруженное завышение величины сечения реакции в файле данных, основанного на константах библиотеки fcNDF/B-vi

8. На основании разработанного метода определения количества делящихся нуклидов в образцах из делимых нуклидов гетерогенной структуры создана новая технология неразрушакхцего входного контроля TBC ядерных реакторов. На макете.промышленной установки получена возможность определения содержания a4iU в TBC реактора ВВЭР-440 с погрешностью

9. Практическая ценность работы заключается в следующем: измеренные в комплексе вепсЬмагк экспериментов функционалы нейтронного поля могут быть рекомеццованы для вери-фицации программ расчета бланкетов с различными библиотеками ядетшых данных,

- разработанный метод определении скорости образования трития может быть рекомендован для использования в модельных бланкетных экспериментах при сравнительно небольших МО^н/с) выходах нейтронов нейтронного генератора, а также применяться для дозиметрических целей,

- полученные реакции, моделирующие наргботку трития на различш« изотопах лития дают выигрыш во времени проведения

эксперимента от пяти до ста раз.

- созданная в стандарте КАМЖ система измерения абсолютных, нормированных скоростей ядерных реакций позволяет практически реализовать большой объем экспериментальных работ и получить результаты массовых измерений на уровне требований вепсКма* к экспериментов при больших градиентах нейтронного поля и его малой плотности. Такал возможность значительно снижает требования к величине выхода нейтронов нейтронного генератора, трудоемкость экспериментов и их стоимость,

- созданные методические и аппаратурнне разработки привели к возможности конструирования малогабаритных и радиаци-онно-безопасных установок неразрушающего контроля TBC ядерных реакторов, которые могут применяться в условиях действующих АЭС и предприятий изготавливающих TBC, что доказано на' примере анализа содержания U в TBC реакторов типа РБМК

и ВВЭР-440,

- эффективные параметры (. , £ ) 21 пороговой реакции дают возможность использовать их для получения интегральных потоков нейтронов и моделирования физических процессов, в частности, наработки трития на изотопе 7Li

- применение методов восстановлении спектров нейтронов,а также методики разностей нормированных скоростей ядерных реакций значительно повысило степень информативности интегральных экспериментов на нейтронных генераторах, так как стало возможны/ получдть с помощью активационных пороговых детекторов скорости.ядерных реакций практически не зависящие.от

iактивации детекторов нейтронами источника, групповые и интегральные нейтронные потоки, а также эффективные параметры пороговых реакций в "термоядерных" спектрах. __

10. Результаты работы были использованы в ИАЭ им.Курчатова, переданы для внедрения в ЭНИН им.Кржижановского, а также использованы для определения радиационной обстановки в объекте "Укрытие" Чернобыльской АЭС. Разработанное методическое, аппаратурное, метрологическое и программное обеспечение было использовано в ШйИ для получения результатов настоящей работы.

11. Разработанное и созданное методическое, аппаратурное' и программное обеспечение при использовании в экспериментах с

генераторами большей иощности дает возможность, при прочих равных условиях, реализовать лучшее приближение к плоской форме источника нейтронов на поверхности облучаемых экспериментальных установок, что значительно облегчает интерпретацию "результатов экспериментов.

Основное содержание диссертации опубликовано в следующих работах:

I. Ромоданов В.Л., Николаев В.Г./Авторское свидетельство, * 716419/УстроЙство для определения концентрации делящегося вещества в топливных образцах без их разрушения, 16 июля 1978г.

¡2. Нераэрушагаций метод контроля необлученного топлива ядер-йых реакторов с помощью импульсного нейтронного источни-ка./Шихов С.В., Ромоданов В.Л. и др./Атомная энергия, том49,вып.2, 1980, с.122-123.

3. Измерение среднего содержания делящегося вещества в TBC методом неразрушагщего контроля/Луппов В.А., Николаев В.Г. Ромоданов В.Л., Pay Д.Ф./Сб.МИИ "Физика ядерных реакторов", Энергоатомиздат, вып.10, 1981, с.102-107.

4. Исследование влияния размеров установки неразрушаюцего контроля TBC цдерных реакторов на погрешность определения содержания делящегося вещества./Ромоданов В.Л. и др./

В сб.МИФИ "Физика ядерных реакторов", вып.9, М.:1981, с. 100-107.

5. Ромоданов В.Л., Николаев В.Г./Авторское свидетельство № 988102/Устройство для определения концентрации делящегося вещества в топливных образцах без юс разрушения, 22 апреля 1981г.

6. Экспериментальная оценка чувствительности метода нераз-рушающего контроля необлученных ТВС/Ромоданов В.Л., Ни. колаев В.Г., Pay Д.Ф., Лушюв В.А../В сб.трудов ЫИ5И"Фи-

зика тепловых и быстрых ядерных реакторов". Энергоатомиэдат", 1983, с.79-82,

7. Метод определения содержания делящегося вещества в необлученных ТВС/Дупло в В,А., Ромоданов В.Л./Вопросы атомной

, науки и техники, сер.Радиационная техника, вып.1(27), 1984, с.78-82.

8. Способ определения трития в литийсодержащих соединениях/ Верзилов Ю.И., Ромоданов В.Л./Авторское свидетельство № 1306308, 5 марта 1985 г.

9. Автоматизация активационных экспериментов на нейтронной генераторе./Ромоданов B.JI. и др./В сб.Автоматизация научных исследований в экспериментальной физике. U.:Энер-гоатомиэдат, 1987, с.73-76.

10. Николаев В.Г., Ромоданов В.JI./Система сбора и обработки информации при неразрушаюцем контроле TBC./В сб.МИФИ Автоматизация научных исследований в экспериментальной физике. М.: Энергоатомиздат, 1987, с.69-72.

11. Интегральный эксперимент по накоплению трития в модели бланкета гибридного ТЯР./Афанасьев В.В., Ромоданов В.Л. и др./Нейтронно-физические проблемы воспроизводства топлива в ядерной энергетике./ Гос.комитет по использованию атомной энергии СССР, Центральный научно-исследовательский институт информации и технико-экономических исследований по атомной науке и технике. Ы.: 1987, с.49-51.

12. Экспериментальное исследование скоростей ядерных реакций в урановой зоне модели бланкета ГТЯР./Афанасьев В.В., Ромоданов В.Л. и др./ Там яе, с.47-49.

13. Относительные и абсолютные измерений скоростей реакций пороговых детекторов в модели бланкета ГГЯР./Афанасьев В.В., Ромоданов В.Л. и др./ Там же, с.59-60.

14. Экспериментальное исследование наработки топлива в модели бланкета ГТЯР.-/Афанасьев В.В., Ромоданов В.Л. и др./ Тезисы докладов на 4-ой Всесоюзной конференции по инженерным проблемам термоядерных реакторов, январь 19-21, Ленинград, 1988, с. 309-3ГО.

15. Eyfje-ilmeM-tfc? ond Catcutortiovi Pioviiio« of fieution . fietd Fu«c + io«a£ Itwet-Vi^aiio« oj Pution ReotHis.

ftfonKtJs. /Малси1сч ____ Rot^odioHov V.L. «f a£. /Pioce-

ecUvx^s öj tke 4pi-t.li Svjv*\po%iutvt ей ftac-

{«Л1 PU^sles ; Cavtte Gout^'ig, Geiwacuj (p. 49-aJ>.

16. E*pe^M«wt Oh -fcWe UvjB-iId &£oniiet Mod«e !m»4U UtOHlUHl WueAipUti- /A* anuiievj V.V____ Romodanou V.L.

е+et/ "Там '»Vce , p ЗА-эв.

17 Expei'irwewt on -tlie „рчк" Nodeg, wi^V

L«ad Mu«i-l|j8ieT, /AfaoaSliv V.V. ... Romod««oM «4 at./. "Том -Цсе , р.Зв-42.

18. l«diaet+ of T-uKwm Planted in

Co

+ A.G^KOWOJahpv V.L ^Vensitov Yu.M./ Там-цре,

19. TiiViuiM Ac+ivify MeaSKimervH in fUe Siwuto-teJ Fulton

Hkfe-t . [ Veivl de« Yu. м.^ ICactiunov«!«;}

da

n«v V.L. ! Там p. 4A-4S.

20. 1>е + ег>»и«с«"Кем Method of Pi^t ig Su&4-b»4Ce

Co..

Се*-Нц-Коц Accuwuto+ed Си X«w X«o+ope$ pCaccol (vi+o n Fusion fteftt+ог J Nitotaev \16.}

RowioderV.L./ Там -HC«, p. «äs-doa..

21. Ben с^матк эксперимент на модели гибридного бланкета ТЯР с урановым размножителем./Афанасьев В. В....,Ромоданов В.Л/ Тезисы У Всесоюзной конференции по защите от ионизирующих излучений ядерно-технических установок. Серпухов, 19-21 сентября, 1989, с.151.

22. ВеисЬмачк эксперимент на модели "чистого" бланкета ТЯР со свинцовым размножителем./АфанаеьевВ. В..,.,Роыоданов В.Л.

и др.Аезисы докладов на У Всесоюзной конференции по защите от ионизирующих излучений, Серпухов, сентябрь 19-21 1989, с.152.

23. Методика измерений скоростей реакций деления.в моделях бланкетов ТЯР трековыми детекторами./Афанасьев В.В.. ..'j Роыоданов В.Л./В сб."Нейтронно-энергетические проблемы термоядерных установок, ЭНШН им.Кржижановского, М., 1989. с. 112-120.

24. Лаборатория "Нейтронный генератор" для экспериментальных исследований моделей блкакетов теряоядерных реакторов. Афанасьев В.В..„)Ромоданов В.Д./ В сб. "Нейтронно-энергетические проблемы термоядерных установок. ЭНИН ш.Кржижановского Г.М., 1989,, £.39-44.

25. RomodaHov V.L., у V.iG. /tUon.aleii^Meb" ve Contio£ Sys+ew, .о* Ä4iO (Сои**«* ¡и iRecw^oi AsrsemßfcJis / (Сои^лаеисе .о.и iHVe. PU^-slcs of Reactions, ¡РЦ^оа.- <3-0 j 4SJ9o jv4| j>l.ßb-l1Ä

э. N'Kotocv V.G., RomeJanov V.L. / Nond^vbvutVcve Соц. bol oV lJSU Content in Nut («ai. ReatWi Wiee. AssewtííteA a Putted NeuHo« SoxTCeb.

/ENS/ANS Po4oto»»i Co«f«ie»4ce T-tQ«sac + íoxS;

емс^ <*о , 1ччо ( N. iv } лчъг-.

7. Эффективные сечения реакций активации и деления для нейтронов спектра ТЯР./Афанасьев В. В.„.( Ромоданов В.Д./ В сб.МИФИ "Модели нейтронно-физических процессов и физика реакторов". М.:Энергоатомиздат, 1990, с.I15—I17.

3. Измерительный комплекс для активационных экспериментов на нейтронном генераторе./Афанасьев В.В..,.,Ромоданов B.J1./ Приборы и техника экспериментов, вып.5, 1990, с.239.

3. Система абсолютного счета нейтронов нейтронного генератора/ Афанасьев В. В..,,, Ромоданов В.Л./ Приборы и техника экспериментов, № 2, 1990, с.235.

Э. Определение активности фосфора-32 черенковским счетчиком. Афанасьев В.В..,,Ромоданов В.Л./ В сб.МИФИ "Модели нейтронно-физических процессов и физика реакторов. Ы.: Энер-гоатомиэдат, 1990, с.118-121.

I. Потери трития при нейтронном облучении литийсодержащих детекторов./ Афанасьев В.В..,.,Ромоданов В.Л./ Вопросы -г-атомной науки и техники, сер.Термоядерный синтез, f5 I, 1990, с.53-55.

I. Верэилов Ю.М., Качановский А.Е., Ромоданов В.Л."Радио- . метрический метод определения активности трития в экспериментах на моделях бланкета термоядерного реактора" Атомная энергия, т.70, вып.6, 1991,. с.394-395.

3. Моделирование наработки трития в литийсодержыцих средах бланкета термоядерного реактора./ АЛанасъев В.В..,.ромоданов В.Д./ Атомная энергия, т.70, вып.6, 199Т,с.392-394.

I. BeixcWatK эксперимент на модели бланкета с урановым размножителем нейтронов./ Афанасьев В.В..,„Ромоданов В.Л'и др./ Атомная энергия, т.79, вып.II, ноябрь 1991, с.417-423;

>. Николаев В.Г., Ромоданов В.Л./Неразрутающий контроль TBC ВВЭР-440 с помощью импульсного нейтронного источника./ Атомная энергия, т.70, вып.2, 199I, с.97-100.

36. Bcnckvvta-iK Е^реМичвиН e»*di w»4U

H^ftxia ReetW NOCK-Upî. / AfaKûiiev V.V ...

RomodanoV V.L. ot./Препринт МЦфи 00b -4Z , ЛЧ 92, GOcTf. •

Гл+ícjTae Evp«-timeH^s wi^k G-uxj»Uote,

ЕтрЦ CUft«>,«e./AMJ-,t«v M.I.,..., ftor»«»la-

n«v V.L. e+ (xí./Topícaí МееКмд on Advances Си ÍUftt+ог PU^S»«. /Cha, UJA , 1Ч9Я, v. i t p. 19«»-m,

38. »rtitv+S WifV\ 0\«míu>vi MocK-Up.

• / AfftuftSCtv V.V.,..^ fiomodctMov V.U.e+®£. Тим p- " .

J