Экспериментальное исследование развития теплообмена жидкого металла по длине горизонтальной трубы в продольном магнитном поле в условиях неоднородного обогрева тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

Список условных обозначений.

Введение.

1. Математическое описание процессов.

2. Современное состояние вопроса.

2.1 Теплообмен при течении неметаллических жидкостей в горизонтальных трубах.

2.1.1 Ламинарное течение.

2.1.2 Турбулентное течение.

2.2 Гидродинамика жидкого металла в продольном магнитном поле

2.2.1 Влияние магнитного поля на осредненное течение.

2.2.2 Влияние магнитного поля на пульсационные характеристики.

2.3 Теплообмен жидкого металла.

2.3.1 Теплообмен жидкого металла без магнитного поля и без учета свободной конвекции.

2.3.2 Влияние продольного магнитного поля на теплообмен жидкого металла без учета свободной конвекции.

2.4 Совместное влияние магнитного поля и термогравитационной конвекции на теплообмен жидкого металла.

2.4.1 Свободноконвективное движение и однородное магнитное поле

2.4.2 Теплообмен жидкого металла в вертикальной круглой трубе в продольном магнитном поле при равномерном обогреве.

2.4.3 Теплообмен жидкого металла в горизонтальной круглой трубе в продольном магнитном поле при равномерном обогреве.

2.4.4 Теплообмен жидкого металла в горизонтальной круглой трубе в продольном магнитном поле при неоднородном по периметру обогреве.

2.4.5 Теплообмен жидкого металла в горизонтальной круглой трубе в продольном магнитном поле при однородном и неоднородном по периметру обогреве по длине зоны обогрева.

2.5 Выводы.

3. Экспериментальная установка и методика измерений.

3.1 Постановка задачи.

3.2 Параметры экспериментальной установки.

3.3 Экспериментальный контур.

3.4 Методика измерений.

3.5 Автоматизированная система.

3.6 Оценка погрешностей измерений.

4. Проведенные исследования и анализ результатов.

4.1 Обогрев сверху (устойчивая стратификация).

4.1.1 Поля температуры по длине обогреваемого участка.

4.1.2 Теплоотдача в отсутствие магнитного поля.

4.1.3 Влияние магнитного поля на теплоотдачу.

4.1.4 Пульсационные характеристики.

4.2 Обогрев снизу (неустойчивая стратификация).

4.2.1 Поля температуры по длине обогреваемого участка.

4.2.2 Теплоотдача в отсутствие магнитного поля.

4.2.3 Влияние магнитного поля на теплоотдачу.

4.2.4 Пульсационные характеристики.

4.3 Влияние неоднородности обогрева.

4.4 Обобщение экспериментальных данных.

Запасы традиционных энергоносителей (нефть, газ, уголь) не безграничны. Например, разведанные запасы нефти в России могут быть исчерпаны уже к 2040 году. При этом нельзя не учитывать, что нефть является незаменимым сырьем для химической промышленности, и при столь ограниченных запасах нерационально использовать ее для нужд энергетики. Таким образом, дальнейшее развитие мирового энергопроизводства невозможно без существенного изменения структуры первичных энергоносителей. Подтверждением этому может служить снижение роли нефти в энергопроизводстве, увеличение масштабов использования угля, развитие ядерной энергетики, привлечение альтернативных источников, использующих солнечную, ветровую, геотермальную, приливную энергию, гидроресурсов.

Запасы угля довольно значительны (примерно на 200 лет), но замена нефти углем не равноценна. Добыча угля связана с крупномасштабными горными работами и транспортировкой его на значительные расстояния. Большинство запасов представляют собой низкокачественные сорта угля с малой теплотворной способностью (соответственно увеличиваются объемы добычи и транспортировки), возможности добычи открытым способом ограничены. Все это делает уголь еще более дорогим энергоносителем. При современном уровне цен на энергоресурсы угольная промышленность во всем мире является убыточной. Нельзя не учитывать и экологические проблемы, возникающие при крупномасштабных горных работах, транспортировки и сжигании больших объемов угля.

Ядерная энергетика считалась неплохой альтернативой традиционной энергетике на органическом топливе. Себестоимость получаемой энергии оказывалась приемлемой, отрицательное влияние на окружающую среду при нормальной работе - минимальным. Однако ядерная энергетика также имеет свои недостатки, например: потенциальная опасность радиоактивного заражения окружающей среды при тяжелых авариях, проблема утилизации радиоактивных отходов, ограниченные (в России дефицит может начать ощущаться уже в 2020-2025гг. [1]) запасы урана, пригодного для применения в наиболее распространенных сейчас реакторах деления на тепловых нейтронах.

После бурного роста в конце 60-х - начале 80-х годов темп ввода в эксплуатацию новых энергоблоков во всех странах мира в настоящее время резко сократился, с 30-35 энергоблоков в 1986г. до 2-3 в конце 90-х годов. В США, например, после 1976г. не было заказано сооружения ни одной АЭС.

Вклад от источников на основе солнечной, ветровой, геотермальной и приливной энергии остается незначительным, и какого-либо существенного изменения ситуации в этой области не ожидается.

Использование гидроресурсов не может решить проблему в мировом масштабе, и кроме того, связано со значительным вмешательством и в экосистему, и в социальную сферу.

Одним из возможных новых источников энергии, способным оказать влияние на сложившуюся топливно-энергетическую структуру, может стать термоядерный реактор (ТЯР).

Достигнутый прогресс в области освоения управляемой термоядерной реакцией синтеза убеждает в возможности создания опытно-промышленной установки.

Одним из основных достоинством ТЯР является принципиальная ядерная безопасность.

Из реакций синтеза:

D + T^He4 +п0+ 17.6МэВ (0.1)

D + D^>-*T+3H + 4МэВ (0.2) п0 +З.ЗМэВ V }

Нег + Z) —> Не" + Н + 18.4МэВ (0.3)

Li6 + Я -» Не4 + Не3 + 4 МэВ (0.4)

Li6 + £> + и0 + 3.4 МэВ (0.5) практически может быть реализована реакция (0.1). Большая часть энергии (14.1 МэВ) выносится из объема плазмы нейтронами и поглощается бланкетом. Энергия ос-частицы расходуется на нагрев плазмы.

Запасы дейтерия, необходимого для осуществления реакции, в природе практически неограниченны, однако, трития в природе нет. Поэтому планируется осуществлять наработку трития в самой энергетической установке. Для этого в бланкете должны использоваться литийсодержащие материалы, позволяющие воспроизводить тритий в ядерных реакциях с участием образующегося в реакции (0.1) нейтрона:

Li6 +nQ-±He + T + 4.785 МэВ. (0.6)

При этом в качестве литийсодержащих материалов могут использоваться жидкометаллические теплоносители (литий, литий-свинцовая эвтектика Lii7Pb83).

В настоящее время существуют два подхода к проблеме удержания термоядерной плазмы:

• магнитное удержание плазмы;

• инерционное удержание плазмы.

В рамках первого подхода выполнен большой комплекс работ в области ТЯР типа ТОКАМАК (тороидальная камера с магнитными катушками). В ТЯР этого типа горячая плазма имеет форму тора и удерживается от контакта со стенкой с помощью магнитного поля (МП), создаваемого как внешними магнитными катушками, так и током, протекающим по самой плазме. Величина индукции МП составляет 10-15Тл [2].

Одной из задач, требующих решения, является проблема отвода тепла из бланкета, а также, надежного охлаждения первой стенки и диверторных пластин.

В качестве приемлемых для этого теплоносителей рассматриваются:

• вода [3];

• инертные газы (Не2, С02) [4];

• расплавы литийсодержащих солей (флайбы) [5];

• жидкие металлы.

Жидкие металлы (ЖМ) рассматриваются как весьма перспективный теплоноситель для ТЯР типа ТОКАМАК благодаря хорошим теплофизическим свойствам, низкому давлению паров, радиационной стойкости. При использовании литийсодержащего жидкометаллического теплоносителя решается проблема наработки трития. Они могут использоваться для охлаждения первой стенки, бланкета, диверторных пластин и т.д.

Однако у жидкометаллических теплоносителей есть и существенный недостаток - при течении электропроводной жидкости в поперечном МП из-за МГД-взаимодействия могут сильно возрастать потери давления в канале. В ряде проектов эта проблема решается за счет организации движения теплоносителя, по возможности, параллельно линиям МП. Примером может служить проект Исследовательского центра Карлсруэ (Германия) (рис. 0.1) [6]. верхний дивертор внутренний бланкет г - п-1 защитные конструкции вакуумный объем обмотка тороидального поля* обмотка полоидального поля нижний дивертор' внешний бланкет защитные конструкции s^ защитные конструкции первая стенка

Рис. 0.1 Проект бланкета ТЯР ТОКАМАК, Исследовательский центр

Карлсруэ (Германия).

Течение и теплообмен ЖМ в реакторе типа ТОКАМАК будет происходить в весьма сложных и специфических условиях, не имеющих аналогов в земной природе и в технике. Эти условия могут быть достаточно красноречиво охарактеризованы следующими параметрами:

• величина индукции МП - 15 Тл;

• плотность тепловых потоков - 30 МВт/м и более;

• объемы жидкометаллических контуров охлаждения -100.1000 м3.

При этом будут встречаться случаи теплообмена в горизонтальных каналах (верхняя и нижняя части бланкета) в условиях неоднородного по периметру обогрева (тепловой поток, например, со стороны первой стенки больше, чем изнутри бланкета).

В связи с этим, исследования влияния МП на гидродинамику и теплообмен при течении электропроводной жидкости представляют большой теоретический и практический интерес, особенно при учете совместного влияния МП и термогравитационной конвекции (ТГК). Решающая роль в этих исследованиях отводится эксперименту ввиду невозможности теоретического решения из-за незамкнутости системы дифференциальных уравнений, описывающей процессы турбулентного МГД-течения и теплообмена и отсутствия надежных моделей МГД-турбулентности.

Влияние МП на процессы гидродинамики и теплообмена проявляется весьма сложно и сильно зависит от конфигурации течения, что необходимо учитывать при конструировании контуров охлаждения ТЯР. Однако имеющиеся на сегодняшний день результаты экспериментальных исследований не достаточны для решения проблем, возникающих при создании жидкометаллических контуров охлаждения для реакторов типа ТОКАМАК.

На кафедре Инженерной теплофизики МЭИ проводятся комплексные исследования гидродинамики и теплообмена ЖМ в продольном МП. Такая конфигурация течения характерна для системы охлаждения бланкета с тороидальным жидкометаллическим бланкетом ТЯР типа ТОКАМАК.

Первоначально проводились эксперименты при опускном течении ртути. Было выявлено, что воздействие МП на течение весьма сложно и не всегда приводит к подавлению турбулентности [7]. При наличии МП влияние ТГК на гидродинамику и теплообмен более сильное, чем при течении в отсутствии поля. Был выявлен ряд важных эффектов, например:

• благоприятный- в продольном МП ТГК может существенно способствовать интенсификации теплообмена;

• неблагоприятный - высокие амплитуды низкочастотных температурных пульсаций в пристеночной области (проникновение пульсаций температуры в стенку теплообменного канала может приводить к сокращению срока службы теплообменников за счет усталостных разрушений).

На следующем этапе были проведены исследования теплообмена при течении ртути в горизонтальной трубе. Рассматривались случаи как однородного по периметру обогрева [8], так и случаи, когда тепловые потоки с правой и левой сторон трубы различны [9,10]. Получены результаты по полям осредненной температуры, локальным и осредненным по периметру коэффициентам теплоотдачи, статистическим характеристикам температурных пульсаций по всей длине обогреваемого участка трубы. Выявлена сильная неоднородность распределения локальных коэффициентов теплоотдачи по периметру трубы.

Настоящая работа является логическим продолжением предыдущих исследований. Рассматривается случай течения ЖМ в горизонтальной круглой трубе в продольном МП. Распределение теплового потока на стенке неоднородно по периметру поперечного сечения трубы - различны потоки в верхней и нижней половинах трубы. Исследования проводились по всей длине зоны обогрева.

Также необходимо отметить, что в случае обогрева только в нижней половине трубы имеет место неустойчивая стратификация плотности, в случае обогрева только в верхней половине - устойчивая. Такие конфигурации интересны тем, что, как показано в [11], в случае неустойчивой стратификации плотности происходит интенсификация турбулентного переноса за счет дополнительной генерации турбулентности под воздействием сил плавучести, а в случае устойчивой стратификации-затухание турбулентного переноса. Исследование этих предельных случаев неоднородности обогрева представляет значительный научный интерес.

Диссертация объемом 137 с. состоит из введения, четырех глав и заключения, содержащего основные выводы по работе. Список цитируемых источников составляет 70 наименований.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В ходе работы были получены следующие научные и практические результаты:

1. Впервые при течении ртути в обогреваемой горизонтальной трубе экспериментально исследовано совместное влияние ТГК и продольного МП на профили температуры, коэффициенты местной теплоотдачи, статистические характеристики пульсаций температуры по длине рабочего участка в условиях неоднородного по периметру трубы обогрева - различны плотности тепловых потоков в верхней и нижней частях трубы.

2. В случае устойчивой стратификации плотности (обогрев только сверху) разница температуры стенки в верхней и нижней частях поперечного сечения трубы значительно превышает разницу температур в случае однородного приложения тепловой нагрузки. В случае неустойчивой (обогрев только снизу) — не превышает, но максимум температуры, при этом, находится в нижней части трубы.

3. Осредненные по периметру коэффициенты теплоотдачи в случае устойчивой стратификации плотности не зависят от плотности теплового потока и оказываются ниже расчетных для случая теплообмена при однородном обогреве без учета влияния ТГК.

4. В случае устойчивой стратификации плотности продольное МП всегда снижает уровень турбулентных пульсаций температуры и ухудшает теплообмен. В остальных конфигурациях обогрева продольное МП может способствовать интенсификации теплообмена и росту интенсивности температурных пульсаций.

1. Тарханов А.В., Бойцов А.В. Уран: ресурсы, производство и потребности // Минеральные ресурсы России. - 2001. - №4. - С. 18-24.

2. Муравьев Е.В. Разработка и исследование концепций жидкометаллических систем для термоядерного реактора-токомака: Автореф. дис. д-ра техн. наук. -М., 1989.

3. ITER Design Description Document. Part 1.6. Blanket. Part 1.7. Divertor.// ITER Joint Central Team San-Diego, USA - 1994.

4. Helium Cooled Divertor Design for DEMO Fusion Reactor. Final Report. Subcontract with General Atomics, San Diego, CF, USA/ Romanov P.V., Shpanskij Yu.S., Petrov V.S. et al. Oct. 1994. - Moscow, 1994.

5. Новиков B.M., Игнатьев B.B. Проблемы использования жидкосолевых теплоносителей в бланкетных зонах ТЯР с магнитным полем// Магнитная гидродинамика. 1980. - №4. - С. 69-81.

6. Malang S. Design of Self-colled Pbl7Li Blanket for DEMO Reactor. Kernforschungzentrum Karlsruhe. // Workshop on requirements of fusion reactor blanket concepts. Oct. 17-18 1991. - St.Peterburg, 1991.

7. Генин Л.Г., Ковалев С.И., Свиридов В.Г. Теплоотдача жидкого металла в трубе в условиях влияния термогравитационной конвекции и продольного магнитного поля // Магнитная гидродинамика. 1987. - №4. - С. 31-36.

8. Шпанский С.Ю. Теплообмен жидкого металла в канале применительно к проблеме создания термоядерного реактора-токамака: Дис. канд. техн. наук. М., 1996.- 112 с.

9. Разуванов Н.Г. Лабораторное моделирование теплообмена жидкого металла в условиях реактора-токамака: Дис. канд. техн. наук. М.,-1997. - 122 с.- 130

10. Устинов А.В. Экспериментальное исследование влияния продольного магнитного поля и термогравитационной конвекции на развитие теплообмена при течении жидкого металла в горизонтальной трубе: Дис. . канд. техн. наук. -2002. 125 с.

11. Петухов Б.С., Поляков А.Ф. Теплообмен при смешанной турбулентной конвекции. М.: Наука, 1986. - 192 с.

12. Глухих В.А., Тананаев А.В., Кириллов И.Р. Магнитная гидродинамика в ядерной энергетике. М.: Энергоатомиздат, 1987. -264 с.

13. Пугачев B.C., Теория случайных функций и ее применение к задачам автоматического управления. М., Физматгиз, 1962. - 884 с.

14. Монин А.С., ЯгломА.М. Статистическая гидромеханика. Часть 1.- М.: Наука, 1965. 640 с.

15. Petukhov B.S., Polyakov A.F. Flow and heat transfer in horizontal tubes under combined effect of forced and free convection// Heat Transfer-1970: Proc. 4-th Intern. Conf. Heat Transfer. Amsterdam, 1970. - Vol.8 - P. 1 -11.

16. Петухов B.C., Поляков А.Ф., ШехтерЮ.Л. Турбулентное течение и теплообмен в поле сил тяжести // Теплофизика высоких температур. -1978. Т. 16. - №3. - С.624-639.

17. Воздействие гравитационного поля на структуру неизотермического турбулентного течения в горизонтальных цилиндрических каналах / Петухов Б.С., Поляков А.Ф., Троицкий В.В. и др. // Докл. АН СССР. 1977. -Т.236 - №4. - С.820-823.

18. ГлоубС. Влияние продольного магнитного поля на течение ртути в трубе // Теплопередача. 1961. - Т.83. - №4. - С.69-81.- 131

19. Ковнер Д.С., Красильников Е.Ю. Экспериментальное исследование течения электропроводной жидкости в трубе в продольном магнитном поле // Докл. АН СССР. 1965. - Т. 163. -№5. - С. 1096-1099.

20. Генин Л.Г., Жилин В.Г. Влияние продольного магнитного поля на коэффициенты сопротивления при течении ртути в круглой трубе // Теплофизика высоких температур. 1966. - Т.4. - №2 - С.233-237.

21. Fraim F. W., Heiser W.H. The effect of a strong longitudinal magnetic field on the flow of mercury in a circular tube // J. Fluid Mech. 1968. - Vol.33. — №2. -P.397-413.

22. Красильников Е.Ю., ЛущикВ.Г., Николаенко B.C., ПаневинИ.Г. Экспериментальное исследование течения электропроводящей жидкости в круглой трубе в продольном магнитном поле // Изв. АН СССР. Сер. МЖГ. -1971. №2. - С. 151-155.

23. Николаенко B.C., ПаневинИ.Г. Экспериментальное исследование стабилизации течения электропроводной жидкости в круглой трубе в продольном магнитном поле// Изв. АН СССР. Сер. МЖГ. 1974. - №5. -С.146-150.

24. Генин Л.Г., Краснощекова Т.Е. Течение электропроводной жидкости в трубе в продольном магнитном поле// Магнитная гидродинамика. 1982. — №3. - С.57-62.

25. Генин Л.Г., Краснощекова Т.Е. Гидродинамика и теплообмен при течении электропроводной жидкости в плоском канале в продольном магнитном поле // Вестник МЭИ. 1998. - №2. - С.59-62.

26. Генин Л.Г., Краснощекова Т.Е., ПетринаЛ.В. Гидродинамика и теплообмен электропроводной жидкости в трубе в продольном магнитном поле // Магнитная гидродинамика. 1990. - №1. - С.60-66.- 132

27. Свиридов В.Г. Исследование гидродинамики и теплообмена в каналах применительно к проблеме создания термоядерного энергетического реактора: Дис. . канд. техн. наук. М., 1989. -435 с.

28. Брановер Г.Г. Об особенностях подавления турбулентности в трубах с поперечным и продольным магнитным полем // Магнитная гидродинамика, -1967. №2. - С.156.

29. Генин Л.Г., Манчха С.П., Свиридов В.Г. Влияние продольного магнитного поля на статистические характеристики пульсаций температуры при течении ртути в круглой трубе// Магнитная гидродинамика. 1973.-№4. - С.31-37.

30. Генин Л.Г., Манчха С.П., Свиридов В.Г. Исследование поперечных коэффициентов корреляций пульсаций температуры в продольном магнитном поле // Магнитная гидродинамика. 1977. - №2. - С. 136-137.

31. Lyon R.N. Liquid metal heat transfer coefficients // Chem. Eng. Progress. -1951.- Vol.47. №2. - P.87-93.

32. Nicuradze J. VDI-Forschungs, heft. 1932, - №356.

33. Генин Л.Г., Манчха С.П., Свиридов В.Г. Влияние продольного магнитного поля на температурные поля и теплоотдачу при течении ртути в круглой трубе // Тр. МЭИ. 1972. - Вып.155. - С.139-153.- 134

34. Ozoe Y., Okada K. Experimental Heat Transfer Rates of Natural Convection of Molten Gallium Suppressed Under an External Magnetic Field in Either the X, Y, or Z Direction // J. Heat and Mass Transfer. 1989. - Vol.114. - P.107-113.

35. МошнягаВ.Н. Влияние ориентации магнитного поля на естественную конвекцию проводящей жидкости между вертикальными пластинами // XI Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига, 1984.- 4.1.-С.163-166.

36. Seki М., Rfwamura Н., Sanokawa S. Natural convection of mercury in a magnetic field parallel to gravity// Trans. ASME. 1979.- Vol.101. - №2.-P.227-232.

37. Мозгирс O.X., МошнягаВ.Н., Черепанов В.Ю. Естественная конвекция проводящей жидкости в вертикальном магнитном поле // Сб. XII Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига, 1987. - 4.1. - С.183-186.

38. Heat Transfer and Temperature Fluctuations of Lithium Flowing under Transverse Magnetic Fields / Miyazaki K., Inoue H., Kimoto T. et al. // J. Nuclear Sci. and Tech. 1986. - Vol.23. - №7.- P.582-593.

39. Miyazaki K., Yamashita S., Yamaoka N. Natural Convection Heat Transfer in Liquid Lithium under Transverse and Parallel Magnetic Fields // J. Nuclear Sci. and Tech. 1987. - Vol.24. - №5. - P.409-414.

40. Ковалев С.И., Муравьев E.B., Свиридов В.Г. Новые аспекты при течении жидкого металла в магнитном поле термоядерного реактора// Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез.- 1990.- Вып.1.-С.32-37.

41. Ковалев С.И. Влияние продольного магнитного поля и термогравитационной конвекции на теплоотдачу при течении жидкого металла: Дис. канд. техн. наук. -М., 1988. 109 с.- 135

42. Ковалев С.И., Свиридов В.Г. Влияние термогравитационной конвекции на теплообмен жидкого металла в продольном магнитном поле // Жидкие металлы в термоядерной энергетике. Труды ЦКТИ. Ленинград, 1990. — Вып.264 - С.70-80.

43. Ибрагимов М.Х., Меркулов В.И., Субботин В.И. Статистические характеристики пульсаций температуры стенки теплообменника при высоких тепловых нагрузках // Жидкие металлы. М.: Атомиздат. - 1967. -С.71-82.

44. Свиридов В.Г., Шпанский Ю.В. Влияние термогравитационной конвекции и продольного магнитного поля на теплообмен при течении жидкого металла в горизонтальной трубе // Магнитная гидродинамика. -1989. №4 - С.27-35.

45. Свиридов В.Г., Шпанский Ю.С. Лабораторное моделирование теплообмена жидкого металла в термоядерном реакторе-токамаке // Теплоэнергетика 1994. - №3. - С .17-23.

46. Свиридов В.Г., Шпанский Ю.С., Разуванов Н.Г. Экспериментальное исследование теплообмена жидкого металла в условиях, приближенных к реальным в реакторе токамак // Тр Первой Рос. нац. конф. по теплообмену. -М., 1994. ТЛ. - С.175-180.

47. Heat Transfer and Secondary Motion in Liquid Metal Flow in Horizontal Duct under Fusion Relevant Conditions/ Sviridov Y.G., Shpansky Yu.S., Razuvanov N.G. et al. // Proc. Of 19-th Symp. on Fusion Tech. Lisbon, Portugal,1996. -P.1551-1555.

48. Кокорев Л.С., РяпсовВ.И. Измерения распределения температуры в турбулентном потоке ртути в кпуглой трубе // Жидкие металлы. М., Атомиздат. - 1963. - С. 124-138.

49. Ковалев С.И. Влияние продольного магнитного поля и термогравитационной конвекции на теплоотдачу при течении жидкого металла: Дис. канд. техн. наук. М., 1988. - 109 с.

50. Теплообмен жидкого металла в трубе в продольном магнитном поле соленоида с учетом концевых эффектов / Генин Л.Г., Као Ба Нинь, Пахотин Ю.А. и др. // Магнитная гидродинамика. 1983. - №3. - С.46-52.

51. Генин Л.Г., Свиридов В.Г. Гидродинамика и теплообмен МГД-течений в каналах. М.: МЭИ. - 2001. - 200 с.

52. Liquid metal heat transfer investigations applied to fusion Tokamak reactor cooling ducts / Ivochkin Yu.P., Razuvanov N.G., Zhilin Y.G. et al. // Proc. of the 5-th Intern. PAMIR Conf. Fundamental and Applied MHD. France, 2002. -Vol.7.-P. 19-24.

53. Аверьянов K.B., Разуванов Н.Г, Свиридов В.Г. Исследование теплоотдачи при течении жидкого металла в горизонтальной трубе в условиях неоднородного по периметру обогрева// Тр. Третьей Рос. нац. конф. по теплообмену. М., 2002. - Т.2. - С. 33-36.