Электромагнитно-акустическое преобразование в ферримагнетиках тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РГБ ОД

1 4 Г'' '

На правах рукописи

Боровкова Марина Александровна

ЭЛЕКТРОМАГ1ШТНО-ЛКУСТИЧЕСКОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ В ФЕРРИМАГПЕТИКАХ

01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Ижевск 2000

Работа выполнена в Физико-техническом институте Уральского отделения Российской Академии Наук

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук,

старший научный сотрудник Ильясов Р. С.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Шавров В. Г. доктор физико-математических наук Аржннков А. К.

Ведущая организация: Челябинский государственный университет

Защита состоится < > клОМлЛ 2000 г. в //^~~час. на заседании диссертационного совета Д 003.58.01 при Физико-техническом институте УрО РАН по адресу: 426001, г. Ижевск, ул. Кирова, 132

Тел. (3412) 43-24-59, факс (3412) 25-06-14

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Физико-технического института УрО РАН

Автореферат разослан «¿£».

2000 г.

Ученый секретарь диссертационного совета, доктор физико-математических наук

В. Г. Чудинов

Общая характеристика работы

Актуальность темы

Явление электромагнитно-акустического преобразования (ЭМАП), основанное на взаимодействии электромагнитной, магнитной и упругой подсистем твердых тел, используется как новый метод экспериментального исследования характеристик этих подсистем и находит широкое применение в материаловедении и неразрушающем контроле. Бесконтактность методик ЭМАП существенно расширяет частотный и температурный диапазоны измерений. Основной их недостаток - малая в сравнении с контактными преобразователями эффективность возбуждения ультразвука. Однако вблизи магнитных фазовых переходов взаимодействие магнитной и упругой подсистем усиливается, следовательно, возрастает амплитуда возбуждаемой ультразвуковой волны. В этой связи актуальным становится исследование методом ЭМАП механизмов взаимодействия различных подсистем магнетика при фазовых превращениях.

Теоретическое и экспериментальное исследование ЭМАП проведено в основном для ферромагнитных металлов, в которых длина упругой волны намного превышает толщину скин-слоя. По магнитной структуре подавляющее большинство исследованных материалов относится к одноподрешеточным магнетикам. Практически нет исследований по электромагнитному возбуждению ультразвука в средах с ферримагнитным ти' пом упорядочения, например, в таких широко используемых материалах, как ферриты. В то же время известно, что ферриты и интермегаллическне соединения, содержащие атомы редкой земли, обладают целым спектром фазовых переходов орнентационного типа. Теоретическое же описание ЭМАП для ферромагнитных металлов не может быть автоматически перенесено на ферримагнетикн из-за существенного различия этих материалов по проводимости, поэтому неизбежным становится исследование волновых закономерностей явления при изменении глубины проникновения электромагнитного поля в магнетик по отношению к длине возбуждаемой этим полем упругой волны.

Таким образом, цель представляемой диссертационной работы состоит в теоретическом исследовании ЭМАП по механизму анизотропной магнитострикции при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине упругой волны н в экспериментальном изучении закономерностей преобразования в ферримагнетинах — ферритах-шпинелях

и ннтерметаллических соединениях при изменении поля и температуры.

Научная новизна работы

Впервые исследовано перераспределение относительных вклвдов объемных и поверхностных сил в эффективность электромагнитно-акустического преобразования, обусловленное изменением отношения толщины скин-слоя к длине упругой волны.

Получены приближенные выражения для модуля упругих смещений в ферродиэлек-триках при возбуждении объемных монохроматических волн неоднородным электромагнитным полем по механизму анизотропной магнитострикции.

Впервые экспериментально установлено, что в ферримагнетиках вблизи точки Кюри не происходит усиления генерации ультразвука.

Обнаружены аномалии параметров электромагнитно-акустического преобразования в ЕгРе2 в окрестности точки компенсации.

Впервые обнаружен низкотемпературный парапроцесс в области спиновой периори-ентации в ОуСо5.

Практическая значимость работы

Расширена методологическая база для изучения и практического применения электромагнитной генерации ультразвука в магнитострикционных средах с низкой электропроводностью.

Показана принципиальная возможность использования ЭМАП для получения новой информации о магнитных структурах и процессах намагничивания а-ферримагнетиках со <слабой» подрешеткой.

Апробация

Материалы диссертационной работы докладывались на XVI Всероссийской конференции с международным участием по акустоэлектронике и физической акустике твердого тела (Сыктывкар, 1994); IV школе-семинаре «Эффект Баркгаузена и аналогичные физические явления» (Псков,1995); 14 Российской научно-технической конференции «Не-разрушаюший контроль и диагностика» (Москва, 1996); XVIII Уральской конференции «Контроль технологий, изделий и окружающей среды физическими методами» (Ижевск, 1998).

Публикации

Основные результаты работы изложены в 6 статьях, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем работы

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Объем работы 112 страниц, включал 35 рисунков и список литературы из 95 наименований.

Краткое содержание работы

Во введении обоснована актуальность темы диссертации, сформулирована цель, кратко изложено содержание работы, приведены основные положения, выносимые на защиту.

Первая глава представляет собой обзор публикаций, посвященных ЭМА преобразованию в магнитоупорядоченных средах при различной величине отношения толщины скин-слоя 6 к длине акустической волны А. В ферромагнитных металлах при нормальном скин-эффекте (6/\ <2 1) магннтоупругиЛ механизм ЭМАП характеризуется полевым максимумом эффективности преобразования, совпадающим с областью процессов вращения [1]. Вклад магнитоупругого механизма в генерацию ультразвука преобладает ■ над вкладами лоренцева и магнитного механизмов в ненасыщающих полях тангенциальной ориентации при наклонном вводе ультразвука. Уменьшении электропроводности а и магнитной проницаемости металла ц и, значит, увеличение толщины скин-слоя, происходящее при нагревании, приводит к значительному изменению эффективности магнитоупругого механизма ЭМАП. В окрестности точки Кюри наблюдается пик генерации продольных волн, обусловлены^ изотропной магнитострикцией парапроцесса. Аномальные изменения эффективности преобразования происходят также при изменении типа магнитного упорядочения и спин-переорнентационных переходах [2]. Это позволяет использовать метод ЭМАП для построение фазовых диаграмм. В магнитоупорядоченных средах с низкой электропроводностью (<5/А 1) отсутствует лоренцев механизм возбуждения, а эффективная генерация звука по магннтоупругому механизму смещается в длинноволновую часть спектра.

Вторая глава посвяшека решению монохроматических задач прямого и обратного ЭМАП по механизму анизотропной магнитострикции при произвольной величине отношения 6/Х. Решение проведено для изотропного ферромагнитного полупространства в приближении слабой связи между магнитной, электромагнитной и упругой подсистемами.

При вводе ультразвука по нормали к границе раздела сред в выражениях для упругих смещений ЭД и (Л можно разделить вклады поверхностных Р и объемных / сил:

(1)

где р — плотность среды, и> — циклическая частота, а, с* — скорости продольной и поперечной волн, Л^, Дг, — их волновые числа, д, — параметр, характеризующий неоднородность переменного магнитного поля по нормали (ось г) к границе раздела сред (ось у). Компоненты сил /у и имеют разные знаки. В металлах происходит компенсация этих сил, поэтому эффективность генерации ультразвука низка. В слабопроводящих магнетиках упругие волны возбуждаются только за счет поверхностных сил, при этом достигается максимально возможная эффективность генерации ультразвука по маг-нитоупругому механизму (рис. 1). Соотношение эффективности ЭМАП в металле и феррите определяется величиной (¿/А)1, где Ь — толщина скин-слоя в металле.

Рис. 1. Зависимость амплитуды продольного ультразвука в тангенциальном поле от электропроводности (и/2?г = 10е Гц): 1 — вклад поверхностных сил, 2 — вклад объемных сил, 3 — суммарная амплитуда.

Если электромагнитное поле источника неоднородно вдоль границы раздела сред, то в преобразовании участвуют все компоненты поверхностных и объемных сил. Пе-

рераспределение их- вкладов при уменьшении с обусловлено тремя основными факторами: скин-эффектом, динамическим размагничивающим эффектом и соответствием пространственного распределения электромагнитного поля топографии упругих смещений. Применяя численный анализ, нам удалось выявить те компоненты сил. котбрые дают основной вклвд в ЭМАП в определенных областях спектра в средах предельных по проводимости — металлах и ферродиэлектриках. Это, в свою очередь, позволило получить для ферродиэлектриков функциональные зависимости модуля упругих смещений от макроскопических параметров среды.

Во втором разделе второй главы решается чисто электродинамическая задача определения электромагнитного поля в воздухе на свободной поверхности ферромагнитного полупространства при падении на границу раздела сред плоской упругой волны. Для однородных волн решение относительно электрической составляющей электромагнитного поля в воздухе по аналогии с прямым ЭМАП может быть представлено в виде алгебраической суммы поля от деформаций, распределенных по объему магнетика, и поля от деформаций, локализованных на поверхности. Закономерности преобразования при генерации и приеме одинаковы: в тангенциальном поле возможно возбуждение и прием только продольных волн, в нормальном поле — только поперечных.

В ходе решения обратной задачи исследовано изменение относительных вкладов диагональных и недиагональных компонент тензора магнитоупругих коэффициентов в суммарную эффективность ЭМАП при изменении а. В металлах трансформация неоднородных объемных волн в электромагнитную волну происходит исключительно за счет диагональных компонент <3,;,, и (¡цц, в ферродиэлектриках доминируют недиагональные компоненты <2,в в области а, при которых <5 = А, вклады тех и других компонент приблизительно равны. Наибольшая эффективность магнитоупругого механизма ЭМАП в ферродиэлектриках должна достигаться для геометрий, в которых преобразование обусловлено неднагональныим компонентами тензора (¡¡¿и, т. е. маг-нитострикционными деформациями сдвига.

Результаты экспериментального изучения волновых закономерностей и температурных зависимостей ЭМАП в магнитомягкнх слабопроводящих ферритах-шпинелях обсуждаются в третьей главе. С помощью преобразователей, создающих однородное поле, продемонстрировано проявление поверхностных сил в частотном диапазоне ш/2?г < 10е Гц. Частотные зависимости сигнала двойного однородного ЭМАП объемных

волн (рис. 2) экспериментально отражают процесс перераспределим относительных вкладов объемных и поверхностных сил при изменении величины 6/Х. Изменения, происходящие при увеличении частоты (<5/А ~ л/й) эквиваленты изменениям, вызванным уменьшением электропроводности (5/А ~ 1/т/ё, рис. 1). Экспериментально полученное в никелевом феррите соотношение эффективностей двойного однородного ЭМАП поперечных и продольных волн £/£! совпадает с теоретической оценкой с точностью до квадрате отношения нормальной компоненты динамической восприимчивости к продольной компоненте ((хх/хц)2)- Полевые зависимости двойного ЭМАП в марганец-цинковом феррите показывают, что в том случае, когда преобразование осуществляется за счет недиагоиальных компонент тензора и динамической воприимчивостл Хх (возбуждение поперечного звука под углом к границе раздела сред), эффективная генерация наблюдается в широком диапазоне полей, превышающих поле насыщения, в отличие от продольного ультразвука, возбуждаемого по нормали за счет и эд. Таким образом, перечисленные результаты интерпретируются как экспериментальное подтверждение теоретических выводов при соблюдении условия <5/А > 1.

Рис. 2. Частотные зависимости сигнала двойного однородного ЭМАП поперечных воли: 1 — никелевый феррит; 2 и 3 — кнварный сплаа с 38% № (2 — лоренцев, 3 — магни-тострикционный механизм).

В ходе температурного исследования двойного однородного ЭМАП в никелевом и марганец-цинковом ферритах не выявлены какие-либо аномалии в окрестности точки Кюри. В диапазоне Т < Т, наблюдается температурный максимум эффективности преобразования при постоянной величине внешнего поля £1, температурный максимум эффективности, измеренной в оптимальном поле £p™, а также уменьшение величины оптимального поля Нтлх с ростом температуры (рис. 3). Эти зависимости качественно объясняются изменением произведения намагниченности Moi и динамической восприимчивости Хк при условии, что магнитоупругне константы Q, не изменяются с полем и температурой.

Рис. 3. Температурные зависимости сигнала двойного ЭМАП продольного ультразвука в МРвгО« (о — Яо, = 0,13 • 105 А/м; к — 0,16 • 10®; Л — 0,29-105; х — 0.41105;» — температурная зависимость = £|(//т«г)). -

Четвертая глава диссертации посвящена исследованию ЭМАП в интерметаллических соединениях ЯРе! (Я-Сс1, ТЬ, Бу, Ег) и в БуСо5. Этот класс веществ с феррн-магнитным типом упорядочения по проводимости занимает промежуточное положение между ферритами и переходными 3<]-металлами. В интерметаллидах, как и в металлах отношение ¿/А наряду с произведением (¿¡М^Хк определяет изменение эффективности ЭМАП с полем и температурой. СоединеннЯ ЙРе2 —двухподрешеточныеколлинеарные ферримагнетикн, имеющие кубическую структуру Лавеса. Наличие температурного максимума эффективности £/ при Т < Гс (рис. 4) говорит о том, что динамические

магнигоупругие свойства ЯГе2 могут быть оптимизированы не только путем изменения поля, но и путем изменения температуры. Для иитерметаллидов второй способ предпочтительнее, т. к. сильная кристаллографическая анизотропия требует больших поляризующих полей не только для насыщения, но и для процессов технического намагничивания. Во всех соединениях {¡Тег, как и в ферритах-шпинелях, отсутствует вклад объемной магнитострикаии в генерацию ультразвука вблизи Тс. По электропроводности эти магнетики различаются на несколько порядков, поэтому можно с уверенностью говорить о том, что изменение отношения длин взаимодействующих волн не может привести к подавлению генерации звука вблизи температуры магнитного превращения. Причина в их подрешеточной структуре. Экспериментально полученные значения эффективности двойного ЭМАП продольного звука для исследованных соединений сопоставлены с изменением параметра <32Л/оуХ|| ~ А.М./Л-!, где (?2 — мвгиитоупругих коэффициент, соответствующий поперечной магнитострикции, А, — магнитострикция насыщения, Л"] — первая константа анизотропии.

Рис. 4. Температурные зависимости эффективности двойного ЭМАП продольных волн (Ноу = 5-10* А/м): • — Сс1Ге2; о — ТЬРе,; 1 — ОуГе2; х — ЕгГе2.

Особое место среди !1Ге2 занимает ЕгРе2, обладающий точкой компенсации (Тк = 490 К, [3]), которая при наложении внешнего поля является точкой фазового перехода ори-еитационного типа. В области слабых полей при Т — Тк ориентации намагниченнос-теП редкоземельной и железной подрешеток меняются на противоположные (фазовый

переход I рода). Метастабильное. состояние коллинеарных и угловых фаз вблизи исчезающее при некотором критическом поле является причиной температурного гистерезиса намагниченности. Нами был обнаружен значительный температурный гистерезис эффективности ЭМАП ниже 7*, более слабый при Г > 7*, а также гистерезис самой точки компенсации. Определена величина (500 А/см). При переходе через Г* наблюдается также аномальное изменение величины оптимального поля Ята1 (рис. 5), совпадающего с областью процессов вращения. Раздвоение максимума Ят„(Г) вблизи Тк по аналогии с изменением коэрцитивной силы объясняется вкладом парапроцесса, возникающего при низких температурах в «слабой» подрешетке. Парапроцесс идентифицируется яо характеру полевой зависимости эффективности ЭМАП. Невозможность добиться стабильной генерации ультразвука не только в самой точке компенсации, но и границах метастабильной фазы говорит о нецелесообразности использования резонансной методики ЭМАП для исследования чисто упругих свойств ферримагнетиков с точкой компенсации.

Рис. 5. Температурная зависимость оптимального поля Нтах в ЕгРег.

В другом интерметвллическом соединении — двухподрешеточном гексагональном магнетике ЭуСо5, при изменении температуры происходит изменение направления легкого намагничивания от базисной плоскости к гексагональной оси через промежуточную угловую фазу. Это процесс ограничен по температуре условиями: А', = -2А'2 (Г)) и А-! = 0 (Гц), где 1\\ и А'г — первая и вторая константы анизотропии. В области спиновой переориентации образуется неколлинеарная магнитная структура, которая обуслов-

ливает особенности ЭМАП в ОуСо5 в сравнении с одноподрешеточным кобальтом [4]. При температуре перехода легкая плоскость - угловая фаза (Г1) вследствие аномального роста динамической магнитной восприимчивости [5] эффективность двойного ЭМАП и продольного £< и поперечного £, ультразвука достигает максимума (рис. 6, 7). При температуре Тг (переход угловая фаза-легкая ось) максимум появляется только

Рис. 6. Зависимость эффективности двойного ЭМАП продольных волн в БуСо5 от температуры: А — Я0„ = 4,3-10* А/м, О — 8,8 • 10* А/м, х — 15,1 • 10* А/м, о — 23,9 • 10" А/м.

с увеличением поля и только для продольного ультразвука. Из феноменологической теории ЭМАП следует, что это возможно в том случае, если преобразование осуществляется за счет изотропной магнитострикции паралроцесса. И подавление генерации звука по механизму анизотропной магнитострикции и генерация за счет изотропной магнитострикции парапроцесса объясняются сохранением при температуре некол-линеарной структуры: Мс» || с, а Мду образует конус легких осей, следовательно, Ма = Мс„ + Мр„ отклонена от оси с. Здесь, как и в ЕгГе2 причина появления низкотемпературного парапроцесса заключается в наличии «слабой> подрещетки. Однако в фазе легкая плоскость генерация звука за счет изотропной магнитострикции парапроцесса затруднена вследствие достаточно эффективного межлодрешеточного обменного

взаимодействия [6]. А вблизи Т2 (А-! = 0) парапроцесс, доступный для наблюдения методом ЭМАП, стимулируется появлением дополнительной степени свободы — конуса легких направлений Мв,.

Рис. 7. Зависимость эффективности двойного ЭМАП сдвиговых волн в DyCo5 от температуры: V — В0г = 0,05Т; А — С,08 Т; В — 0,3 Т; о — 0,5 Т.

Заключение

1. Решены монохроматические задачи электромагнитного возбуждения и приема объемных акустических волн при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине акустической волны.

2. Показано, что в ферродиэлектриках генерация ультразвука по механизму анизотропной магнитострикцин эффективнее, чем в металлах.

3. Впервые экспериментально установлено, что в ферритах-шпинелях и интерме-таллидах ИРе^ парапроцесс вблизи точки Кюри не приводит к усилению генерации ультразвука.

(

4. Обнаружены аномалии параметров ЭМАП в ЕгГе2 в окрестности точки компенсации, обусловленные низкотемпературным парапроцессом.

5. Впервые обнаружен низкотемпературный парапроцесс при спиновой переориентации в БуСо5.

6. Установлено, что проявление низкотемпературного парапроцесса в ферримагне-тиках со <слабой> годрешеткой связано с наличием угловой фазы.

Публикации

1. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 1. — С. 33 - 40.

2. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Зверев Н. Н. Обратное электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1998. — № 6. — С. 31 - 41.

3. Ильясов Р. С., Боровкова И. А. Экспериментальное исследование ЭМАП объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 3. — С. 62 - 69.

4. Ильясов Р. С., Боровкова М. А. Электромагнитная генерация объемных волн в интерметаллидах ЯРе2 // ФММ. — 1996. — Т. 82. — Вып. 2. — С. 32 - 37.

5. Боровкова М. А., Ильясов Р. С., Болтина Е. В. Упругие и магнитоупругиесвойства ЕгГе3 в окрестности точки компенсации ][ ФММ. — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 67 - 72.

6. Боровкова М. А., Ильясов Р. С. Злсктромапштно-акустическое преобразование при спиновой переориентации в ОуСо5 // ФММ .-2000.-Т. 89.-Вып. 5. - С. 31-36.

Литература

1. Комаров В. А. Квазистационарное электромагнитно-акустическое преобразование в металлах. — Свердловск.: УНЦ АН СССР, 1986. — 235 с.

2. Бучельников В. Д., Васильев А. Н. Электромагнитное возбуждение ультразвука в ферромагнетиках // УФН. — 1992. — Т. 102. — № 3. — С. 89.

3. Белов К. П. Ферримагнетики со "слабой " магнитной подрешеткой // УФН. — 1996. — Т. 166. — № 6. — С. 669 - 681.

4. Ильясов Р. С., Главатских М. Ю., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование в кобальте в районе спиновой переориентации // ФММ, — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 73 - 77.

5. Мицек А. И. Фазовые переходи в кристаллах с магнитной структурой. — Киев: Наукова думка, 1989, — 320 с.

6. Ирхин Ю. П., Розенфельд Е. В. Феноменологическая теория магнитной анизотропии соединений ИСо5 // ФТТ. — 1974. — Т. 8. № 2. — С. 485 - 489.

Введение

Глава 1. Электромагнитно-акустическое преобразование в магнитоупорядоченных средах

1.1. Электромагнитно-акустическое преобразование в ферромагнитных металлах при нормальном скин-эффекте.

1.2. Электромагнитно-акустическое преобразование в области парапроцесса и при магнитных фазовых переходах

1.3. Электромагнитно-акустическое преобразование в слабопроводящих магнетиках

1.4. Постановка задачи.

Глава 2. Аналитическое исследование ЭМАП при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине упругой волны

2.1. Прямое ЭМАП.

2.1.1. Исходные уравнения. Объемные и поверхностные магнитострикционные силы в магнетике

2.1.2. Закономерности однородного ЭМАП.

2.1.3. Особенности неоднородного ЭМАП.

2.2. Обратное ЭМАП.

2.2.1. Общее решение. Магнитоупругая составляющая индукции .'.

2.2.2. Однородное ЭМАП. Переход от плоских однородных волн к плоским неоднородным волнам.

2.2.3. ЭМАП за счет магнитострикционных деформаций сдвига.

2.3. Выводы

Глава 3. Экспериментальное исследование ЭМАП объемных волн в ферритах

3.1. Экспериментальные методики

3.2. Резонансное ЭМАП при изменении поля и частоты.

3.2.1. Влияние частоты на полевые зависимости эффективности преобразования

3.2.2. Полевые и частотные зависимости внутреннего трения . . . Г . . . 64 З.З., ЭМАП продольных и сдвиговых волн.

3.3.1. Экспериментальное проявление поверхностных сил в ферритах

3.3.2. Частотные зависимости ЭМАП объемных волн.

3.3.3. Неоднородное ЭМАП объемных волн.

3.3.4. Температурные исследования.

3.4. Выводы

Глава 4. Экспериментальное изучение ЭМАП в интерметаллических соединениях

4.1. Электромагнитная генерация объемных волн в интерметаллидах КГе

4.2. Резонансное ЭМАП в окрестности точки компенсации.

4.3. Электромагнитно-акустическое преобразование при спиновой переориентации в БуСо5.

4.4. Выводы

Процесс взаимной трансформации упругих и электромагнитных колебаний в твердых телах отражает физическую природу одного из наиболее перспективных акустических методов — электромагнитно-акустического преобразования (ЭМАП). Связь упругой, электромагнитной и спиновой подсистем, зависящая от внешних воздействий и точно отслеживающая различного рода фазовые переходы, обусловливает большой интерес к ЭМАП с точки зрения фундаментальных исследований. Для практического применения решающее значение имеет существенное расширение частотного и температурного диапазонов по сравнению с контактными ультразвуковыми преобразователями.

Первоначально ЭМАП и в экспериментальном плане, и в плане аналитического описания получило развитие для нормальных металлов. Результаты этих исследований обобщены, например, в работах [1, 2]. В локальном пределе генерация ультразвука электромагнитной волной возможна лишь при наличии постоянного магнитного поля. Упругие колебания возникают в этом случае вследствие увлечения кристаллической решетки электронами проводимости, на которые в скин-слое действует сила Лоренца.

В ферромагнитных металлах имеют место три основных механизма генерации ультразвука [3, 4]: лоренцев механизм, модифицированный наличием намагниченности; магнитный механизм, возникающий при неоднородном перемагничивании поляризованного ферромагнетика; и магнитоупругий, обусловленный магнитострикцией. В последнем случае сила, действующая на кристаллическую решетку, порождается взаимодействием решетки с намагниченностью, на которую, в свою очередь, воздействует переменное поле. Для наблюдения ЭМАП в поликристаллах за счет магнитоупругого механизма в линейном режиме также необходимо постоянное магнитное поле. Все процессы намагничивания, а также собственно установление магнитного порядка и изменение его типа приводят к четко выраженным изменениям эффективности преобразования.

Процесс взаимной трансформации электромагнитных и упругих волн в твердых телах независимо от механизма одновременно происходит и при падении этих волн на границу раздела сред, и при их распространении в среде. Тем не менее, в традиционной постановке задачи генерации и приема ультразвука относятся к преобразованию на поверхности, так как в обоих случаях устанавливается взаимосвязь между параметрами электромагнитного (ЭМ) поля в воздухе и акустического поля в среде. При условии слабой связи между электромагнитной и упругой подсистемами, справедливом для большинства материалов и экспериментальных условий, эти задачи решаются без учета возмущения первичных полей за счет трансформации волн. Это означает, что прямое и обратное ЭМА преобразование можно рассматривать независимо друг от друга и описывать отдельными системами уравнений. В экспериментальных условиях реализуется пространственное, временное или фазовое разделение процессов генерации и приема акустических волн.

Существенна и квазистационарность первичного ЭМ поля. Условие квазистационарности ограничивает диапазон рассматриваемых частот: для индуктивных преобразователей и>/2ж < 108 Гц {и — циклическая частота). Следствием квазистационарности является то обстоятельство, что распределение ЭМ поля вдоль границы раздела сред в пределах скин-слоя определяется не собственно электромагнитной волной в среде, а геометрией преобразователя.

В рамках такого подхода исследованы закономерности взаимной трансформации электромагнитных и упругих волн с произвольной ориентацией волнового вектора к границе раздела сред в электропроводящих изотропных ферромагнетиках [5, 6, 7]. Проанализирована динамика вкладов различных механизмов (лоренцева, магнитного и маг-нитострикционного) в ЭМА преобразование объемных волн и волн Рэлея в зависимости от величины и ориентации поляризующего поля [8, 9]. Определены внешние условия для проявления магнитострикционного механизма ЭМАП. Изучено влияние упругих, электрических, магнитных и магнитоупругих свойств материала на ЭМА сигнал. Практическим результатом комплекса экспериментальных и теоретических работ стала возможность использования явления ЭМАП в конкретных технических задачах, например, для оценки внутренних напряжений или контроля качества термообработки сталей [10, 11].

В ходе температурных исследований однородного ЭМАП, обусловленного как объемной, так и анизотропной магнитострикцией, в моно- и поликристаллах 3d- и 4f-магнетиков и инварных железо-никелевых справах [12, 13, 14, 15, 16, 17, 18] обнаружено значительное усиление генерации ультразвука вблизи точки магнитного превращения. Особенности поведения ЭМАП зафиксированы также при спонтанных и индуцированных магнитным полем спин-переориентационных переходах. Для ряда материалов получены фазовые Н-Т диаграммы.

Подавляющее большинство исследованных металлов и сплавов по своей магнитной структуре относятся к одноподрешеточным магнетикам. Макроскопические же характеристики этих материалов (в частности электропроводность и магнитная проницаемость) таковы, что взаимная трансформация упругих и электромагнитных волн при температурах ниже точки Кюри Тс происходит в условиях, когда длина акустической волны А^ (] — тип волны) намного превышает толщину скин-слоя 5. При этом ограничении разработаны основные положения феноменологической теории ЭМАП в ферромагнитных металлах. К настоящему времени сформулированы исходные уравнения, получены решения для прямого, обратного и двойного преобразования [3, 4].

Практически не исследовано с изложенных выше позиций явление ЭМАП в средах с другими типами магнитного упорядочения, а, именно, в магнетиках, имеющих несколько магнитных подрешеток. Среди них ферримагнетики, обладая большой суммарной намагниченностью, по своим магнитным свойствам подобны обычным ферромагнитным металлам и сплавам.

Но имеются и существенные отличия, обусловленные антипараллельной или более сложной неколлинеарной ориентацией магнитных моментов подрешеток, возникающей в результате косвенного обмена между ними. Как следствие, многие соединения имеют аномальные температурные зависимости самопроизвольной намагниченности. Температурный ход упругих, магнитоупругих и других физических свойств ферримагнети-ков также может существенно отличаться от аналогичных характеристик одноподре-шеточных магнетиков. Особенно ярко это проявляется в случаях, когда в одной из подрешеток находятся атомы редкой земли. В этих материалах, в частности в редкоземельных ортоферритах и ферритах-гранатах, а также в интерметаллических соединениях с железом и кобальтом помимо фазового перехода порядок - беспорядок наблюдается целый спектр фазовых переходов ориентационного типа (ОФП) как спонтанных, так и индуцированных магнитным полем. В условиях, когда редкоземельная подре-шетка практически парамагнитна, можно ожидать, что изменения параметров ЭМАП, сопровождающие ОФП, будут в большей или меньшей степени отличаться от случая одноподрешеточных магнетиков.

Изучение явления ЭМАП в магнетиках с ферримагнитным типом упорядочения имеет два побудительных мотива. С одной стороны — это исследование волновых закономерностей ЭМАП при магнитных фазовых переходах (МФП), когда эффективность преобразования максимальна, с целью практического применения метода в акустоэлек-тронике. С другой стороны — это возможность использования ЭМАП как метода для исследования магнитных и магнитоупругих свойств магнетиков в условиях фазовых переходов, построения фазовых диаграмм.

Наиболее простой путь — автоматическое распространение имеющихся теоретических представлений на этот тип магнитоупорядоченных сред, неприемлем. Дело в том, что в диапазоне частот и>/27г < 108 Гц соотношение 5 выполняется для ферромагнитных металлов, у которых электропроводность а к, 106 - 107 Ом-1м-1, а магнитная проницаемость ц > 10. При этом объем материала, в котором происходит преобразование, ограничивается тонким скин-слоем. За его пределами наблюдается только распространение упругих волн. В ферримагнетиках же диапазон а очень широк: от 105 - 106 Ом^м-1 в интерметаллидах до 10~9 - Ю-8 Ом-1м-1 в ферритах-шпинелях. Это означает, что один из основных факторов, определяющих процесс взаимной трансформации упругих и элекромагнитных волн, каким является распределение ЭМ поля в магнетике и его соответствие распределению упругих смещений, может существенным образом отличаться от аналогичной характеристики электропроводящих ферромагнетиков. В условиях, когда глубина проникновения ЭМ поля в твердое тело превышает длину акустической волны, следует ожидать, что при отсутствии лоренцева взаимодействия закономерности трансформации за счет анизотропной магнитнострикции будут претерпевать определенные изменения. Сопоставление расчетных зависимостей эффективности ЭМАП при уменьшении а с экспериментальными данными для предельных случаев "ферромагнитный металл" - "слабопроводящий феррит" позволило бы конкретизировать эти изменения и выявить механизмы их возникновения.

Таким образом, цель представляемой диссертационной работы состоит в теоретическом исследовании ЭМАП по механизму анизотропной магнитострикции при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине акустической волны и в экспериментальном изучении закономерностей преобразования в ферримагнетиках — ферритах-шпинелях и интерметаллидах при изменении поля и температуры.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы.

4.4. Выводы

Результаты экспериментального исследования двойного ЭМАП в интерметаллических соединениях позволяют сделать следующие выводы:

1. Установлено, что в соединениях ErFe2 отсутствует эффект усиления генерации ультразвука вблизи Тс.

2. Показано, что максимальная эффективность ЭМАП для ряда RFe2 (R-Tb, Dy, Er, Gd) качественно согласуется с величиной параметра XSMS/Ki каждого из соединений.

3. Обнаружен температурный гистерезис эффективности преобразования и внутреннего трения в ErFe2 при переходе через точку компенсации. Определена величина критического поля Якр, в котором гистерезис исчезает.

4. Обнаружено аномальное изменение велчины оптимального поля в окрестности

102 точки компенсации, обусловленное низкотемпературным парапроцессом.

5. Показано, что максимум эффективности ЭМАП за счет анизотропной магнито-стрикции в БуСо5 при переходе легкая плоскость - угловая фаза объясняется образованием неколлинеарной структуры, а отсутствие такового при переходе угловая фаза -легкая ось — ее сохранением в точке перехода угловая фаза - легкая ось.

6. В БуСо5 обнаружен вклад парапроцесса, который связан с возникновением неколлинеарной структуры при наличии "слабой" подрешетки.

По материалам данной главы опубликованы работы [93, 94], статья [95] принята к печати.

103

Заключение

В диссертационной работе проведено исследование магнитоупругого механизма электромагнитно-акустического преобразования в средах с ферримагнитным типом упорядочения, различающихся по своим электрическим свойствам. Основные результаты диссертации могут быть сформулированы следующим образом.

1. Решены монохроматические задачи электромагнитного возбуждения и приема объемных акустических волн при произвольном отношении толщины скин-слоя к длине акустической волны.

2. Показано, что в ферродиэлектриках генерация ультразвука по механизму анизотропной магнитострикции эффективнее, чем в металлах.

3. Впервые экспериментально установлено, что в ферритах-шпинелях и интерме-таллидах ЕРе2 парапроцесс вблизи точки Кюри не приводит к усилению генерации ультразвука.

4. Обнаружены аномалии параметров ЭМАП в ЕгГе2 в окрестности точки компенсации, обусловленные низкотемпературным парапроцессом.

5. Впервые обнаружен низкотемпературный парапроцесс при спиновой переориентации в ОуСо5.

6. Установлено, что проявление низкотемпературного парапроцесса в ферримагне-тиках со «слабой» подрешеткой связано с наличием угловой фазы.

1. Буденков Г. А., Гуревич С. Ю. Современное состояние бесконтактных методов и средств ультразвукового контроля (обзор) // Дефектоскопия. — 1981. — № 5/ — С. 5 - 33.

2. Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П. Электромагнитное возбуждение звука в металлах // УФН. — 1983. — Т. 141. — Вып. 3. — С. 431 467.

3. Комаров В. А. Квазистационарное электромагнитно-акустическое преобразование в металлах. — Свердловск.: УНЦ АН СССР, 1986. — 235 с.

4. Бучельников В. Д., Васильев А. Н. Электромагнитное возбуждение ультразвука в ферромагнетиках // УФН. — 1992. — Т. 162. — № 3. — С. 89.

5. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Шакшин Н. И. Исследование закономерностей возбуждения объемных волн в ферромагнетиках квазистационарным электромагнитным полем // Дефектоскопия. — 1983. — № 4. — С. 83 92.

6. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Шакшин Н. И. Преобразование упругих объемных волн в электромагнитное поле на границе ферромагнитного пространства // Дефектоскопия. — 1982. — № 5. — С. 30 35.

7. Ильясов Р. С., Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферромагнетиках накладными преобразователями. I. Экспериментальное изучение закономерностей // Дефектоскопия. — 1983. — № 11. — С. 53 -60.

8. Ильин И. В. Исследование электромагнитно-акустического метода возбуждения и приема волн Рэлея в ферромагнетиках: Дисс. . канд. физ.-мат. наук — ЛЭТИ, 1979. — 162 с.

9. Ильясов Р. С. Исследование особенностей электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнетиках при развитом скин-эффекте: Автореферат диссертации канд. физ.-мат. наук — Свердловск, 1984. — 18 с.

10. Комаров В. А., Ревина Н. А. Применение резонансного электромагнитно-акустического преобразования для контроля качества термообработки мартенситных сталей // Дефектоскопия. — 1984. — № 2. — С. 66 73.

11. Гитис И. Б. Электромагнитное возбуждение звука в никеле // ФТТ. — 1972. — Т. 14. — Вып. 12. — С. 3563 3567.

12. Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в области парапроцесса. I. Волновые закономерности // Дефектоскопия. — 1992. — № 8. — С. 39 48.

13. Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в области парапроцесса. II. Закономерности в окрестности точки Кюри // Дефектоскопия. — 1992. — № 9. — С. 52 60.

14. Буденков Г. А., Маскаев А. Ф. Механизм возбуждения и регистрации ультразвуковых волн в железе и железо-никелевом сплаве в районе температуры Кюри // Дефектоскопия. — 1973. — № 1. — С. 109 115.

15. Андрианов А. В., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование в тербии // ФММ. — 1987. — Т. 64. — Вып. 5. — С. 1036 1038.

16. Андрианов А. В., Бучельников В. Д. и др. Электромагнитное возбуждение ультразвука в гадолинии // ЖЭТФ. — 1988. — Т. 94. — Вып. 11. — С. 277 288.

17. Андрианов А. В., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование в диспрозии при магнитных фазовых переходах // ФММ. — 1989. — Т. 67. — Вып. 4. — С. 708 711.

18. Комаров В. А., Ильясов Р. С. Экспериментальное изучение электромагнитно-акустического преобразования в различных кристаллографических направленияхмонокристаллов кремнистого железа // Дефектоскопия. — 1980. ■— № 10. — С. 102 106.

19. Hanabusa М., Kushida Т., Murphy J.С. Electromagnetic Generation of Ultrasonic Waves in 3-d Transdion Metals // J. Appl. Phys. — 1973. — V. 44. — P. 5106 -5110.

20. Буденков Г. А., Маскаев А. Ф. Возможность контроля стальных изделий электромагнитно-акустическим методом без удаления окалины // Дефектоскопия. — 1972. — № 5. — С. 83 87.

21. Ильин И. В., Харитонов А. В. К теории ЭМА метода приема волн Рэлея для ферро-и ферримагнитных материалов // Дефектоскопия. — 1980. — № 7. — С. 86 93.

22. Thompson R. В. A Model for the Electromagnetic Generation and Detection of Rayleigh and Lamb Waves // IEEE Trans. Sonics and Ultas. — 1973. — V. 20. — № 4. — P. 340 346.

23. Thompson R. B. Electromagnetic generation of Rayleigh and Lamb Waves in ferromagnetic materials // Ultrasonic Symp. Proc. — Los-Angeles. — Calif. — 1975. — New York. — 1975. — P. 633 636.

24. Комаров В. А., Шакшин H. И. Исследование эффективности непрерывного электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнитных металлах при нормальном скин-эффекте // ФММ. — 1977. — 43. — С. 538 544.

25. Комаров В. А., Кононов Р. С. Изучение прямого и обратного электромагнитно-акустического преобразования в ферромагнитных стержнях // Дефектоскопия. — 1978. — № 5. — С. 20 27.

26. Комаров В. А., Ильясов Р. С. Влияние магнитных характеристик металла на электромагнитно-акустическое преобразование // Дефектоскопия. — 1982. — №1. — С. 71 77.

27. Ильясов Р. С., Комаров В. А. Влияние магнитоакустического затухания на резонансное электромагнитно-акустическое преобразование // Дефектоскопия. — 1982. — № 12. — С. 34 37.

28. Комаров В. А., Бабкин С. Э., Ильясов Р. С. ЭМА преобразование волн Лява в системе ферромагнитное покрытие подложка // Дефектоскопия. — 1993. — № 4. — С. 28- 34.

29. Бучельников В. Д., Ильясов Р. С., Комаров В. А. Электромагнитное возбуждение поперечного ультразвука при неоднородном электромагнитно-акустическом преобразовании в тангенциальном поле // ЖЭТФ. — 1996. — Т. 109. — Вып. 3. — С. 987 -991.

30. Кулеев В. Г., Кононов П. С., Телегина И. А. ЭМА возбуждение упругих продольных волн в ферромагнитных стержнях // Дефектоскопия. — 1983. — № 9. — С. 41 -51.

31. Кулеев В. Г., Сазонов Ю. И., Кузнецов Е. В., Нестеренко В. В. Расчет электромагнитного поля, возбуждаемого динамическими упругими напряжениями в ферромагнитном стержне // Дефектоскопия. — 1991. — № 11. — С. 28 35.

32. Комаров В. А., Бабкин С. Э., Ильясов Р. С. ЭМА преобразование волн горизонтальной поляризации в магнитоупругих материалах // Дефектоскопия.— 1993. — № 2.— С. 11-17.

33. Ильясов Р. С., Бабкин С. Э., Комаров В. А. О механизмах ЭМА преобразования волн Рэлея в ферромагнетиках при различных частотах // Дефектоскопия. — 1988. — № 10. — С. 77 82.

34. Тригубович Б. В., Домород Н. Е. К теории электромагнитного возбуждения ультразвука в ферромагнетиках в районе температуры Кюри // Дефектоскопия. — 1984.7 — С. 57 64.

35. Белов К. П. Магнитные превращения. — М.: Госиздат, 1959. — 259 с.

36. Ильясов Р. С., Бабкин С. Э. Электромагнитно-акустическое преобразование поверхностных волн в инварных сплавах // Дефектоскопия. — 1996. — № 12. — С. 16 -23.

37. Мерзляков В. В. Изучение электромагнитно-акустического преобразования при магнитных фазовых переходах в Зс1-магнетиках: Автореферат дисс. канд. физ.-мат. наук — Ижевск, 1990. — 24 с.

38. Бозорт Р. Ферромагнетизм. — М.: ИЛИ, 1956. — 784 с.

39. Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование вблизи точки Кюри // ФММ. — 1995. — Т. 80. — Вып.1. — С. 17 26.

40. Ильясов Р. С., Комаров В. А., Мерзляков В. В. Температурная зависимость резонансного электромагнитно-акустического преобразования в Зс1-ферромагнетиках // Депонировано в ВИНИТИ, № 3349-В90 Деп., 1990, — 24 с.

41. Белов К. П. Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнитных металлах. — М.: Гостехиздат, 1957. — 256 с.

42. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование при спин-переориентационном переходе в железе // Депонировано в ВИНИТИ, № 197-В90 Деп., 1990, — 25 с.

43. Мицек А. И. Фазовые переходы в кристаллах с магнитной структурой. — Киев: Наукова думка, 1989, — 320 с.

44. Ильясов Р. С., Главатских М. Ю., Мерзляков В. В. Электромагнитно-акустическое преобразование в кобальте в районе спиновой переориентации // ФММ, — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 73 77.

45. Белов К. П., Звездин А. К., Кадомцева А. М., Левитин Р. 3. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. — М.: Наука, 1979. — 317 с.

46. Белов К. П. Редкоземельные магнетики и их применение. — М.: Наука, 1980. — 239 с.

47. Белов К. П., Белянчикова М. А., Левитин Р. 3., Никитин С. А. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. — М.: Наука, 1965. — 319 с.

48. Андрианов А. В., Бучельников В. Д., Васильев А. Н., Гайдуков Ю. П., Шавров В. Г. Электромагнитное возбуждение ультразвука в монокристалле диспрозия // ЖЭТФ. — 1990. — Т. 97. — Вып. 5. — С. 1674 1687.

49. Комаров В. А., Ильясов Р. С., Зверев Н. И. Ломаева В. П. Зависимость эффективности неоднородного магнитострикционного ЭМАП от макроскопических свойств среды // Дефектоскопия. — 1996. — № 5. — С. 35 43.

50. Комаров В. А. Генерация ультразвука неоднородным электромагнитным полем при произвольном отношении обоих типов длин волн в магнитострикционной среде // ФММ. — 1997. — Т. 83. — Вып. 2. — С. 56 -64.

51. Комаров В. А. Закономерности двойного неоднородного ЭМАП в магнитострикционной среде // Дефектоскопия. — 1997. — № 12. — С. 3 7.

52. Комаров В. А. Динамика спектральной плотности объемных упругих смещений и электромагнитного поля при их взаимной трансформации. I. Прямое ЭМАП // Дефектоскопия. — 1999. — № 3. — С. 50 60.

53. Комаров В. А. Динамика спектральной плотности упругих смещений и электромагнитного поля при их взаимной трансформации. II. Обратное ЭМАП. // Дефектоскопия. — 1999. — № 8. —- С. 59 68.

54. Комаров В. А., Кулеев В. Г. Электромагнитно-акустической преобразование волн при нормальном скин-эффекте // Дефектоскопия. — 1975. — № 1. — С. 70 79.

55. Бучельников В. Д., Никишин Ю. А., Васильев А. Н. Электромагнитное возбуждение ультразвука в магнитоупорядоченных ферродиэлектриках // ЖЭТФ. — 1997. — Т. 111. — Вып. 5. — С. 1810 1816.

56. Гинзбург В. JL, Угаров В. А. Несколько замечаний о силах и тензоре энергии импульса в макроскопической электродинамике // УФН. — 1976. — Т. 118. — Вып. 1. — С. 175 188.

57. Власов К. В., Ишмухаметов Б. X. Уравнение движения и состояния магнитоупругих сред // ЖЭТФ. — 1964. — Т. 46. — Вып. 1. — С. 201 212.

58. Сыркин JI. Н. Пьезомагнитная керамика — JL: Энергия, 1980, — 205 с.

59. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теория упругости. — М.: Наука, 1987, — 246 с.

60. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Механика. Электродинамика. — М.: Наука, 1969, — 272 с.

61. Марков Г. Т., Чаплин А. Ф. Возбуждение электромагнитных волн. — М.: Радио и связь, 1983, — 295 с.

62. Никольский В. В. Электродинамика и распространение радиоволн. — М.: Наука, 1978, — 544 с.

63. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Комаров В. А. Электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 1. — С. 33 40.

64. Ильясов Р. С., Боровкова М. А., Зверев Н. Н. Обратное электромагнитно-акустическое преобразование объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1998. — № 6. — С. 31 -41.

65. Ферриты и магнитодиэлектрики // Справочник под ред. Горбунова Н. Д., Матвеева Г. А. — М., 1968. — 176 с.

66. Викторов И. А. Физические основы применения ультразвуковых волн Рэлея и Лэмба в технике. — М.: Наука, 1966, — 168 с.

67. Кекало И. Б. Магнитоупругие явления. — Итоги науки и техники. Серия "Металловедение и термическая обработка" // ВИНИТИ. — 1973, — № 7, — С. 5 82.

68. Ван дер Бургт К. Динамические физические параметры магнитострикционных продольных и крутильных колебаний в ферритах. //В сборнике "Проблемы современной физики." — Вып. 6. — М.: ИЛИ, 1954.

69. Дунаев Ф. Н. О потерях энергии при перемагничивании ферромагнетиков. I // ФММ. — 1970. — Т. 29. — Вып. 55. — С. 937 946.

70. Вонсовский С. В. Магнетизм. — М.: Наука, 1971. — 1032 с.

71. Смит Я., Вейн X. Ферриты. — М.: ИЛИ, 1962, — 504 с.

72. Ситидзе Ю., Сато X. Ферриты. — М.: Мир, 1964. — 408 с.

73. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и их практическое применение. — М.: Мир, 1987. — 424 с.

74. Ильясов Р. С., Боровкова М. А. Экспериментальное исследование ЭМАП объемных волн в ферритах // Дефектоскопия. — 1996. — № 3. — С. 62 69.

75. Clark A. E., Belson H. S. M., Tamagawa N., Callen E. Internafional Conference on Magnetism, 1973. V. 41. — P. 335 345.

76. Никишин Ю. А. Электромагнитно-акустическое преобразование в магнитоупоря-доченных средах: Автореферат диссертации канд. физ.-мат. наук. — Челябинск, 1999. — 20 с.

77. Ландау JI. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. — М.: Наука, 1992.661 с.

78. Васильев А. Н., Бучельников В. Д., Георгиус Р. Ш. Стрикция антиферромагнитного перехода и магнитный параметр Грюнайзера а-Мп // Письма в ЖЭТФ. — 1990. — Т. 52. — № 6. — С. 1009 1012.

79. Белов К. П. Ферримагнетики со "слабой " магнитной подрешеткой // УФН. — 1996.

80. Т. 166. — № 6. — С. 669 681.

81. Белов К. П., Катаев Г. И., Левитин Р. 3. Аномалии внутреннего трения и модуля упругости вблизи точки Кюри // ЖЭТФ. — 1959. — Т. 37. — вып. 4. — С. 938 -943.

82. Звездин А. К., Матвеев В. М. О физических свойствах ферримагнетиков вблизи температуры компенсации // Изв. АН СССР. — сер. физическая. — 1972. — Т.35.7. — С. 1441 1445.

83. Звездин А. К., Матвеев В. М. Особенности физических свойств редкоземельных ферритов-гранатов вблизи температуры компенсации // ЖЭТФ. — 1972. — Т. 62.1. Вып. 1. — С. 260 271.

84. Горяга А. Н., Левитин Р. 3., Линь Чжан-да. Аномалии модуля Юнга и внутреннего трения в ферритах с точкой компенсации // ФММ. — 1961. — Т. 12. — Вып. 3. — С. 458 460.

85. Никитин С. А. и др. Магнитокалорический эффект в соединениях редкоземельных металлов с железом // ЖЭТФ. — 1973. — Т. 65. — Вып. 5 (11). — С. 2058 2062.

86. Белов К. П., Никитин С. А. К теории аномалий физических свойств ферримагнетиков в районе точки магнитной компенсации // ЖЭТФ. — 1970. — Т. 58. — Вып. 3.1. С. 937 943.

87. Бучельников В. Д., Шавров В. Г. Затухание магнитоупругих волн в магнетиках в области ориентационных фазовых переходов // ФММ. — 1989. — Т. 68. — Вып. 3. — С. 421 444.

88. Белов К. П. Магнитострикционные явления и их технические приложения. — М.: Наука, 1987, — 160 с.

89. Ирхин Ю. П., Розенфельд Е. В. Феноменологическая теория магнитной анизотропии соединений ЯСо5 // ФТТ. — 1974. — Т. 8. № 2. — С. 485 489.

90. Ермоленко А. С., Розенфельд Е. В. и др. Влияние магнитной анизотропии на температурную зависимость намагниченности некоторых соединений типа НСо5 // ЖЭТФ. — 1975. — Т. 65. — Вып. 5 (11). — С. 1743 1752.

91. Ермоленко А. С. Магнитные свойства сплавов У-^Ш^Соб // ФММ. — 1980. — Т. 50. — Вып. 5. — С. 962 970.

92. Ильясов Р. С., Боровкова М. А. Электромагнитная генерация объемных волн в ин-терметаллидах ЯЕе2 // ФММ. — 1996. — Т. 82. — Вып. 2. — С. 32 37.

93. Боровкова М. А., Ильясов Р. С., Вопшина Е. В. Упругие и магнитоупругие свойства ЕгРе2 в окрестности точки компенсации // ФММ. — 1997. — Т. 84. — Вып. 2. — С. 67 72.

94. Боровкова М. А., Ильясов Р. С. Электромагнитно-акустическое преобразование при спиновой переориентации в БуСо5 // ФММ (в печати).