Ферромагнитный резонанс в одно- и двуслойных пленках феррит-гранатов смешанного состава тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

УРАЛЬСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ ИНСТИТУТ «ЕЗДКИ МЕТАЛЛОВ

На правах рукописи

ПЕРЕПЕЛКИНА Марина Владамирогна

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС В ОДНО- И ДВУСЛОЙНЫХ ПЛЕНКАХ 5ЕРРИТ-ГРАНАТ0П СМЕШАННОГО СОСТАВА

01.04.07 - Физики твердого тела

оМкг

Автореферат диссертации на соискание упеной степени кандидата физико-математических наук

Е1сатеринОург 1992

Работа выполнена в лаборатории электрических явлений Института физики металлов УрО РАН.

Научные руководители - доктор фаз.-мат.наук» профессор И.В.Устинов,

кандидат физ.-мат.наук, А.А.Ронанша

Официальные оцпоненты: доктор фиэ.-мат. наук Б.Н.Филиппов,

кандидат физ.-мат. наук В.Я.Мпрофанов

Ведущее предприятие - Казанский физико-технический институт К® РАН

Защита состоится " " е/гбг'а_1992 г.

в___■ часов на заседании специализированного совета

&СЛ-. С-.1 ¿7 в Института физики мзталлов УрО РАН по адресу: 620219, г.Екатеринбург, ГСП-170, ул. С.Ковалевской, 1В.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Институте физики металлов УрО РАН.

Автореферат разослан " - "__ 1992 г.

Ученый секретарь специализированного совета кандидат фиэ.-мат. наук

г В.Р.Галахов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Нпдехное определение ивгтгттгх параметров слоев "в многослойных магнитны! пленках является непременным условием их широкого применения. Использование для этих целей ферромагнитного резонанса (ФМР) требует развития модельных представлений об исследуемой системе и специальных методик численной обработки экспериментальных данных для извлечения из них требуемых параметров, причем точность полученных данных существенно зависит от пределов применимости используемой модели. Понятно, что чем реальнее используемая модель, тем сложнее обрабатывать экспериментальные результата из-за увеличивающегося объема расчетов и поэтому необходим поиск разумного компромисса между простотой и точностью. Дополнительные возможности в плане повышения точности расчетов появились с выпуском новых типов компьютеров и их использованием непосредственно при обработке экспериментальных данных.

Хорошо известно, что в качестве параметра, характеризующего качество пленки, используется сирина линии ФМР, дН, которая обычно является паспортной характеристикой с?рийно-выпускаемых пленок. Однако, вклад в ДП дают различные 'составляющие, связанные не только с дефектностью образца. Анализ величины этих составляющих, а также их влияния нб температурные и ориентационные зависимости ширины лгали ФМР но основе использования возможностей современной вычислительной техники представляется весьма актуальным.

При практическом применении феррит-гранатовых пленок цлл устройств на цилиндрических магнитных доменех (ЦЧД) часто возникает проблема, связанная с появлением жестких домчнов, которые препятствуют нормальному функционированию устройств. Для их подавления пленки подвергаются ионнсй имплантации с целью создания поверхностного слоя с отрицательней константой анизотропии или покрываются тонким слоем чистого П1Г,

обладающего отрицательное константой анизотропии. Получение данных о магнитных параметрах двуслойных систем, и,в частности, о параметрах, характеризующих магнитное взаимодействие слоев, представляет практический интерес . и также весьма актуально. ФМР-исследовангш магнитных взаимодействий двуслойных пленок интересны е только с прикладной, но и с фундаментальной стороны в связи с важностью понимания природы магнитной связи между разнородными слоями.

Цель работы - разработка методики определения магнитных параметров однослойных и двуслойных феррит-гранатовых пленок смешанного состава (полей анизотропии, g-фактора, параметр* затухания Гильберта и др.) методом ФМР, и исследование влияния тонкого суб-слоя ЖИГ на магнитные параметры феррит-грань овой пленки.

Метод исследования - ферромагнитный резонанс.

Научная новизна. В работе развит новый подход к вопросам определения магнитных параметров феррит-гранатовых пленок с широкий привлечением ЭВМ ' для обработки больших массивов' экспериментальных данных. Впервые обнаружен ряд особенностей ФМР в двуслойных феррит-гранатовых пленках, связанных с аффектами мехслайного взаимодействия: сдвиг и деформация ориентационной зависимости резонансного поля; резкое сужение линии ФМР при критическом угле наклона внешнего поля относительно поверхности образца, при котором происходит совпадение резонансных полей соседних слоев и в окрестности которого формируется одна общая резонансная мода колебаний намагниченности слоев.

Практическая ценность. В работе развиты новые методами для получения достоверной информации о магнитных и релаксационных свойствах феррит-гранатовых пленок и проведен сравнительный анализ методик, использованных для этих целей ранее. Экономический эффект от внедрения результатов данной работы составил 190 тыс. руб.

Апробация работы. Основные результаты диссертационной работы докладывались на школе-сешнвре молодых ученых по

магнитомикроэлектрснике (г. Алуита, 1989 г.)> на XXI научно-технической конференции молодых исследователей 9ТИНТ АН УССР (г. Харьков, 1990 г.)» на сеттере по магнитомикроэлектронике (г. Алушта, 1991 г.)» на I Всесоюзной конференции "Физика и конверсия" (г. Калининград, 1991 г.). на 13 Международном коллоквиуме по магнитным пленкам и поверхностям (г. Глвэго, 1991 г.). на 13 Всесоюзной школе-семинаре "Новые магнитные материалы микроэлектроники (магнитные пленки)" (г. Астрахань, 1992 г.).

Публикации. Основное содержанке работы опубликовано в статьях [1-3J и материалах конференций [4-81.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Содержит 118 страниц машинописного текста, 32 рисунка, 2 таблицы и список литературы, вкгарчаияий 112 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой главе представлен обзор теоретических и экспериментальных данных по ФМР в Феррит-гранатах. В ней приводятся основные сведения о структуре и свойствах плёнок на основе хелезо-иттриевого граната, метода исследования их. магнитных параметров. Рассмотрено явление ФМР и изложены основные подходы к его описанию. Сделан обзор основных результатов по $МР в магнитных пленках. В соответствии с ним сформулированы задачи диссертации:

1. На основе широкого применения численных расчетов для обработки экспериментальных ФМР-данных провести сравнительный анализ методов, применяемых для определения полей магнитной анизотропии и g-фактора. Сформулировать критерии применимости упрощенных методов определения этих параметров.

2. Детально исследовать анизотропию ширины линии SMP, изучить вклады, определяющие эту анизотропию п разработать годход к вычислению параметра затухания Гильберта из

экспериментальных данных.

3. Исследовать особенности ФМР в двуслойных феррит-гранатовых пленках в условиях различной величины магнитной связи ыежду слоями и оценить параметр взаимодействия между ними.

Во второй главе описана экспериментальная техника для наблюдения ФМР и способ изготовления образцов.

Регистрация ферромагнитного резонанса проводилась на стандартном гомодинном спектроыетре ЗПР ERS-230 в Х-даапазоне (3 cri) со 100 кГц модуляцией магнитного поля. Использовался прямоугольный резонатор Ть1ог с резонансной частотой 9,4 ГГц. Спектрометр оборудован азотной температурной приставкой с диапазоном изменения температур 80-550 К. Стабильность температуры не хуже 0,1 К, точность установки - 1 К.

В процессе измерений регистрировалась первая производная по магв. .ному полю поглощаемой образцом мощности Р'(Н). Из резонансного спектра извлекалась информация о ширине линии ФМР (I резонансном поле, которые характеризовались следующий величинами: расстоянием дН ме: яг пиками Р'(Н) и значеньем магнитного поля Н , соответствующим максимуму Р(Н) (т.е. обращению в ноль Р'(Н)). В качестве объекта исследований были выбраны эпитзксиалькые пленки феррит~1Чранатов рада смешанных составов, имекшрте интенсивную линию ФМР в широком температурном диапазоне, которые используются в качестве домено-содержащих структур ь устройствах не цилиндрических магнитных доменах. 'Пленки выращивались по методу жидкофазной эштаксии. 8 качестве подложи использовались пластины галлий-гадолиниевого граната с ориентацией (111) в форме диска диаметром 76 мы. Для проведения измерений ФМР из пластина вырезались прямоугольные образцы размером 2*1 мы, которые затем приклеивались к плоскому держателю. Длинная сторона образца ориентировалась араллельно fTlOl, а короткая - 11121. Ось вращения образца была параллельна кристаллической оси (Т10).

D третьей глава предложен метод определения полей магнитной анизотропии и g-фокторв из угловой зависимости

резонансного поля ФМР.

Были исследованы образцы толщиной 2 мкм следующих составов:

. 1) (YEuluBICa)э(FeGe)s0}й;

2) Y Eu Tro Са Fe Ce 0 ¡

' l.O 0.6 О.в 0,8 *,2 0,8 12

3) У Sn Lu Ga Ge Fe O .

' 0,15 0,3 0,85^0,85 4,15 12

На всех исследованных образцах наблюдалась линия ФМР в температурной диапазоне 190-430 К.

В случае, когда ось легкого намагничивают" (ОЛН) совпадает с нормаль» к плоскости поверхности оорвзца (1111, резонансные условия для однородного ФМР могут быть записаны в виде

(со/у)2 = ГНг + Нцсо82« - Ha(fl)J х (Нг - Йцсов« - Hkb(a)l, (1)

где Ни=Нц-4пМ> - эффективное пол*, одноосной анизотропии; -намагниченность насыщения; Нк - поле кубической анизотропии первого порядка; а(4), Ь(а) - известные функции угла наклона магнитного поля при фиксированной частот« ФМР и и заданных параметрах пленки Нц, Hfc я > =■ (g Ю|)/(2тс), где g - фактор спектроскопического расщепления.

Если известно значение g-фактора (обычно полагают g « 2 и 7 я уо = e/(mc))f то двух значений резонансных полей Нй и Н^ достаточно для определения обеих компонент анизотропия. Из (1) следует, что

Нц = 1/7 [3 (w/j0) - 4 (w/ro)2/H, + 4Н„ - 3HJf (2) Hk - - 6/7 («/|о + (аЛ,)2/Нп - Ну - HJ. (3)

В предлагаемой методике определения g-фактора, параметров одноосной и кубической анизотропии из данных ФМР используется численное приближение по методу наименьших квадратов теоретической кривой Н(а) и произвольного числа экспериментальных точек, отвечвидал, равноотстоящим друг от друга углам я-в интервале от С1121 до CTT2I. Исходная формула для резонансных полей Н («) следует* из решения уравнения (1):

Hr(0) e -1/2 Fijeos2 о + cos 20) - 1/2 H^gjio) + g2(0)l + + 1/2 U-H (cos20 - сов 2a) + H [g (0) - g,(0)H2 4-

u к 1

+ 4 (u/*)2)1'2, (4)

1'Дв

g (u) = 1/6 Bin220 - 2,/2/2 sin 20 (1 + 2/3 aln20) - 2/3 сов"©, g^(0) « 1/12 cos 26 - 7/12 cos 40 - 21/2/6 (ain 20 - " sln40).

В качестве начального прибои. ;ения для проводимой далее итерационной процедуры используются значения g = 2, Hu и Hk, расчитанные по формулам (2), (3). Критерием прекращения итерационной процедуры служит достижение минимально!« квадратичного отклонения экспериментальных данных от (4) при заданной минимальной вариации параметров.

Результаты обработки экспериментальных зависимостей Н^(О) для определения Н -4яМ по сокращенный формулам и с помощью uiерациилной процедуры показывают, что при использовании (2) получаются значения Н -4яМ , завышенные по сравнению с результатами расчетов с иодгонкой по всей точкам Н («)• Однако, температурный ход кривых, получь.дшх обоими методами, сходе... При расчете поля кубической анизотропии использование простых формул (3) приводит к существенной ошибке в определении величины Нк, в той числа знака (для образца 2).

Численные расчеты подтверждают тот факт, что . допустимость применения простых формул при обработке данных ФМР для различных образцов связана с величиной g-фактора. Наилучший результат дает применение простых формул для состава 3, g-фйктор в котором близок к 2. Преимущества численной обработка спектров перед обычно используемыми вычислениями по сокращенным фермулеи состоят также в tow, что разработанная методике паяет 1гри«еняться в случаях, когда . g-фактор имеет сильную температурную зависимость asa существенно otjíl .ается по величине от 2.

В четвертой главе представлены температурные и ориеитацлончые зависимости ширины линии и резонансного поля ФМР Феррит-гранатовых пленок. Обсуадается возможность определения

f)

из этих данных параметра релаксации, характеризующего качество пленки, в связи с применимостью простой модели, описывающей анизотропию АН.

Ширина линии часто используется для характеристика качества изготовляемых пленок. Однако, ДН является синтетическим параметром, имеющим различные составляющие, связанные не только с дефектностью сбразца. Ситуация усложняется и тем, что дН зависит от ориентации пленки относительно направления постоянного магнитного поля. В случае, когда параметр релаксации а можно считать изотропным, эта зависимость может быть обусловлена двумя основными причинами: наличием магнитной анизотропии и зависимостью угла прецессии магнитного момента от величины внешнего магнитного поля.

Были исследованы феррит-гранатовые пленки толщиной 2 мкм следующих составов:

1 - (YEuTmBiCa)3(FeGe)sOi2,

2 - (Y Bi Eu Ca 8 )(Fe SI )0 ,

* í.i о.б o.e o.a'* 4.2 o.e' \?.

3 - (Y Sm Lu Ca )(Ge Fe )0 ,

* 1.7 O.IS 0.3 O.BS,v 0.8Б 4.16 1?*

4 - (Eu bu Tro Bi Ca )(Fe Ge )0 .

0.7 0.4 0.8 O.S 0.6" 4.4 О.С 12.

Для всех образцов при относительно низких температурах (170 - 330 К) дН(з) иыеет характерный "двугорбый" вид, с максимумами в районе 40°-60° и 130°-160°. При повышении температуры такая зависимость трансформируется в "одногорбую" с одним широким максимумом в районе 90°. Эволюция дН(«) для образца 2 наглядно демонстрируется на трехмерном графике (рис. 1).

В результате моделирования угловой зависимости идН(а) получаем теоретическую кривуюi характеризующуюся наличием двух асимметричных максимумов, положение и относительная величина которых зависят от соотношения полей анизотропии.

Проведенный численный анализ позволяет выделить вклад от ' эффекта разориентации векторов полного магнитного момента и внешнего магнитного поля, без учета Которого вид кривой дН(з ) изменяется,-так что для пленки с ОЛН, нормальной к поверхности, имеет место более плавная угловая зависимость с максимумом при

«o=9Q° и с амплитудой, пропорциональной Нц.

Удовлетворительное теоретическое описание

экспериментальных результатов в рамках нашей модели наблюдается только при относителы низких температурах. На рис. 2 приведены пезультяты такого сравнения при Т = 210 К. При повышении температуры соответствие ухудшается и выше 290 К экспериментальные ориентационные зависимости дН(») становятся "одногорбыми", тогда как зоретически„ кривые остаются "двугорбыми" во всем диапазоне температур. При высоких температурах расчитэнные значения также плохо согласуются nq абсолютной величине с экспериментальными данными и дают более высокие значения дН с малой амплитудой их изменения по сравнению с экспериментом. Возможной причиной этих расхождений

может быть неучет эффекта разориентации MuH при определении полей анизотропии из данных Н(а) и некоторых дополнительных механизмов уширения линии ШР. Некоторые экспериментальные данные указывают на возможность существования ориентационной зависимости параметра релаксации а, особенно при высоких температурах.

В пятой главе исследуются магнитные параметры двуслойных □ленок, состоящих из слоя ЖИГ УзРе50^ толщиной 0,3 мкм и слоя феррит-гранита состава (YEulH>Ca)3(FeGe)6012 толщиной 3; 2,15 и 1,25 »кн. Поскольку магнитные параметры слоев имеют различные температурные зависимости, величина магнитной связи меняется с температурой и может быть проконтролирована через зависимость резонансных полей rir и ширин линий дН ФМР от угла наклона •» между магнитимы полем и поверхностью пленки.

При температурах Т > 350 К наблюдавшиеся два ФМР-сигнала могут рассматриваться как однородные моды для двух Отдельных слоев цленки (рис. 3). Вид кривых Нг(4) отвечает одноосной ммзотрепки типа легкая ось в слое допированного граната и легкая плоскость - в слое ЖИГ. Кубическая анизотропия дает малый вклад, приводящий к асимметрии кривой относительно я = 90". Ширина линии слабо зависит от ориентации и характерна для

одиночных пленок (&Н = 25-30 Э для . слоя ЬТ и 160 Э дли допированного гранате при Т » 470 К). В этой области температур сигналы .ЛР разделены и могут быть обработаны по стандартной методике для получения индивидуальных параметров слоев.

В области взаимодействия 170 К < Т < 350 К существенно изменяется характер зависимостей дН(а) и Н (а) по сравнение с одиночными пленками (рис. 4, 5), особенно в окрестности угла «о, где совпадают значения резонансных полей слоев. Вблизи' а наблюдается единая мода ФМР со значительно меньшей шириной линии, причем «о = 30°, 150° при Т « 170 К, 9 » 45°, 135° при 230 К а 9о = 60°, 120° при 290 К.

Бели предположить справедливость модели "молекулярного поля", описывающей взаимодействие слоев с намагниченностями М5 и М2 в виде Jt^M,, то величину параметра взаимодействия J можно определить по величине щели, образующейся в значениях резонансных полей вблизи «t. Если Ul > ic^ + azi, где и в2 - параметры релаксации Гильберта в слоях, то величина щели t =• Ш ,1}(*0)'- Н (г'(а )| пропорциональна ¡Ji. В противоположном пр челе кривые пересекаются в претерпевают изменение

кривизны в седловой точке На рис. 6 приведены

ориентационные зависимости Нг(а) без учета кубической анизотропии с различными интенсивностяш межсловного взаимодействия. Сравнение результатов расчета в однородной модели с экспериментом приводит к оценке UI < 0,1-0,3, что не противоречит неравенству Ul < la5 + a2l, где = 0,001, a, * 0,024 (данные для отдельных слоев), при выполнении которого ветви пересекаются.

Более информативной величиной для определения параметра взаимодействия оказывается ширина линии дН(а). Сравнивая крутизну спада семейства кривых в окрестности 9 при различных значениях J с экспериментальными результатами, можно получить верхнюю оценку Ul. Особенно это важно в оОласти слияния двух сигналов ФМР, когда разность их резонансных полей оказывается меньше ширины линии.

Резкий спад ширины линии ФМР со мере приближения к

критическому значению угла наклона аналогичен хорошо известному эффекту динамического убывания энергии диссипации в системе связанных осцилляторов с диспропорцией в значениях их релаксационных параметров и параметра взаимодействия при совпадении их резонансных .частрт.

Таким образом, эффекты ыежслойного взаимодействия в двуслой»_а пленках приводят к следующим особенностям MP: 1) сдвигу и деформации ориентацаонной зависимости резонансных полей, 2) резкому спаду в ширине лиши при критическом угле наклона, при котором резонансные поля слоев совпадают, 3) формированию общей моды в окрестности этого угла.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1. Разработана новая методика определения полей одноосной и кубической анизотропии, а также g-фактора магнитных пленок из орлентационной зависимости резонансного поля ДОР. Точность и достоверность полученных с ее помощью результатов значительно выше, чем при применении ранее использовавшихся методов. Э*о связано с применением численных методов расчета для обработки большей массивов экспериментальных данных с помощью ЭВМ.

2. Проведенный численный анализ полученных экспериментальных зависимостей ширины линии ФМР от угла между плоскостью пленки и направлением постоянного магнитного поля позволяет сделать вывод о той, что при температурех ниже 290 К

'эффект разориентации вектора магнитного момента М и внешнего

поля Н вносит значительный вклад в ширину линии IMP в определяет ее анизотропию.

3. Для двуслойных пленок, состоящих из слоя смешанного феррит-граната и тонкого слоя чистого ЮП'а, экспериментально, определена критическая температура Т = 350 1С, выве которой слои могут рассматриваться как невзаимодействующие, а ниже -эффекты взаимного присутствия значительно модифицируют их магнитные параметры и ориентационные зависимости для соседних

слоев. Значение этой температуры обусловлено величиной «опытной связи меиду слоями. При высоких температурах индивидуальные параметры соседних слоев могут быть определены с Т8кой ке точностью, как для изолированных однослойных пленок идентичного состава и толщины. При низких температура* их можно оценить лишь приблизительно.

'4. Впервые обнаругмн ряд особенностей ЗМР в двуслойных феррит-гранатовых пленках, связанных с эффектами неяслойного взаимодействия: сдаиг а деформация ориентациотюй зависимости резонансного поля; резкий спад е-з личины ширины линии npi критическом угле няклона внешнего поля относительно поверхности образца, при котором происходит совпадение резонансных полей соседних слоев; формирование в окрестности этого угла одной общей резонансной нодг Няблюдаеше эффекты объяснены в райках подали, когда нанаиипенность по тошша по слою. На основе этой модели из экспериментальных дашшх оценена величина параметра ьзеяслойного взаимодействия.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

(1). Иобелев A.B., Перепелкинв М.В., Романхш) A.A., Степанов А.П., Устинов В.В., Матвеев В.А., Тапиров В.Г. Определение магнитных параметров пленок методой ФМР: численное моделирование угловой зависимости резонансного поля // ЖТФ.-1990.- т. 60, N 5.- с. 117-123.

(2). Kobelev &.V., Perepyolkina M.V., RçinanyuWm A.A., Stepanoy A.P., Ustinov V.V., Matveyev V.A., Tasbirov V.G. FMR Linewidth Anisotrop/ oj: Iron Garnet Film*. - Experimen tal Data and Possible Model // Phys. 3tat. зо1. A.- 1991.- v.125, H 319.- p. 319-32Й.

(3). Ustinov V.V., Kobelev A.V., Perepelkina U.V., Homanyuklia A.A. Ferromagnetic resonance in epli axial tron-garnet magnetically coupled layers // J. Mag. Magn. Wat.- 1992,- N 113.- p. 1-7.

(4). Перепелиинз M.B., Романюха A.A., Кошта A.A., Швачкс ¡O.H. Новые возможности $МР-подхода к исследованию магнитных пленок.-

Ррс. 1. ТеиЬерагурно-ориентационная зависимость •шрины линии ФМР для образца 2.

Рис. 2. Теоретическая угловая

зависимость ширины линии ФМР и ее экспериментальные значения для обраоца '2.

5500

4500-

сг>

М

3500 Ч

<?90Р0 350 К 470 К ЩШДР 410 К

2500

III I М I I I I 1 I I II I II I М I 1 I I 1 I I | 1 ттгп

0 50 100 150

-о

Рис. 3. Ориентационные зависимости резонансного поля при высоких температурах.

л

аГ

6000 П

5000-

4000-

3000-

ооооо Слой ЖИГ оороо Слой ДСС

2000 11111111111111 п 11 г 111111111111111 и

0 50 100 150

ч?

Рис. 4. Ориентационные зависимости резонансного полп ФМР при температуре 290 К.

Слой ЖИГ

Рис. 5. Ориентационные зависимости ширины линии ФМР при температуре 290 К.

Рис. 6. Теоретические угловые

зависимое и резонансного поля ФМР при различных значениях параметра взаимодействия 7 = 3 (1)1 (2),

0,5'(3). .0,1 (4)

Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Физика и конверсия", Калиниград, 1991, с. 115-116.

(5). Кобелев A.B., Перепелкина М.В., Романлха A.A., Швачко D.H. ФМР в двуслойной магнитосвязанной феррит-гранатовой пленке.-Тезисы докладов XXI Г учно-технйческой конференции молодых исследователей ФТИНТ АН УССР, Харьков, 1990, с. 69-70.

(6). Кобеле A.B., Перепелкина М.В., Романюха A.A., Устинов В.В. Анизотропия ширины линии ФМР феррит-гранатовых пленок.-Тезисы докладов Семинара по Mai итомикроэлектронике, Симферополь, 1991, с. KJ.

(7). Ustinov V.V., Kobelev A.V., Perepelkina M.V., Romanyukha A.A. Ferromagnetic resonance in epitaxial iron-garnet magnetically coupled layers. - Froc. of the 13-th International Colloquim on Magnetic Ulms and surfaces, Glazgow, 1991, p. 240.

(8):. Перепелкина M.B., Романах^ A.A., Кобелев A.B. Взаимодействие мод Ф№ в двуслойной феррит-гранатовой пленке.-Тезисы докладов XIII Всесоюзной школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники (магнитные пленки)", Астрахань, 1992, с. 246-247.

ОТПЕЧАТАНО НА ГОТДПРИНТС 1Ы'М УрО РАН т.ц ч 100 ouxua 137 объ':М 1 печ.л. «(ор^'чт >30л85 1/1G

г. II КАТЬ t'И M БУРГ rci;-170 ул.С-КОБЛГШРСКОР., Ifi