Фотон-фотонные взаимодействия на электрон-позитронных коллайдерах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ

ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера

На правах рукописи

ТЕЛЬНОВ Валерий Иванович

ФОТОН-ФОТОННЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [А ЭЛЕКТРОН-ПОЗИТРОННЫХ КОЛЛАЙДЕРАХ

01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

НОВОСИБИРСК—1993

к*.

Работа выполнена в Институте ядерной физики им. Г.И. Будкер Сибирского отделения Российской Академии наук.

ОФИЦИАЛЬНЫЕ ОППОНЕНТЫ:

Герштейн

Семен Соломонович

— член-корреспондент РАН, Институт физики высоких энергий, Протвино

Долгошеин Борис Анатольевич

доктор физ.-мат. наук, профессор, Московский инженерно-физический институт, г. Москва

Барков

Лев Митрофановнч

академик РАН,

Институт ядерной физики

им. Г.И. Будкера, г. Новосибирск

Ведущая организация:

Институт экспериментальной и теоретической физики, г. Москва.

г. в

Защита диссертации состоится " " ¿-<1993

часов на заседании специализировгшногоговета Д.002.24.01 пр Институте ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН.

Адрес: 630090, г. Новосибирск-90,

проспект академика Лаврентьева, 11.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИЯФ СО РАН.

Автореферат разослан " " 1993 г.

Ученый секретарь специализированного совета доктор физ.-мат. наук, профессор

13.С. Фади

Общая характеристика работы

Актуальность темы.

Исследование фотон-фотонных столкновений представляет собой важный раздел физики высоких энергий, дающий очень ценную информацию о строении частиц.

Сразу после первого наблюдения двухфотонного рождения е*е-пар в столкновениях виртуальных фотонов на е*е~- накопителях (ИЯФ, Новосибирск, 1969) стало ясно, что изучение двухфотонных процессов может дать много новой информации. В частности, в ц- столкновениях образуются С-чётные резонансы, в то время как в аннигиляционных процессах - С-нечетные. Измерения двухфотонных ширин Г позволяют сделать выводы о строении частиц. К настоящему времени найдены частицы с аномально малой шириной Г ,

11

возможно это четырехкварковые состояния или глюболы. Имеется много других задач.

К сожалению светимость при столкновении виртуальных фотонов существенно ниже, чем в исходных е*е - столкновениях, и сосредоточена в основном в области малых инвариантных масс. Поэтому чрезвычайно интересной является возможность получения на будущих линейных коллайдерах реальных ц, те-соударений с высокими энегиями и светимостями. При этом открываются новые уникальные возможности для продолжения исследований по уу-физике. На таких установках можно будет получать информацию, недоступную при изучении другими методами.

Цель работы

Целью работы являлось экспериментальное исследование двухфотонных процессов при соударении виртуальных фотонов на е*е~-накопителях и изучение возможности получения реальных встречных уу, 1в пучков на базе будущих линейных коллайдеров.

Научная новизна

X. Впервые на е*е~-накопителях в столкновении виртуальных

фотонов был выделен процесс рождения С-чётного резонанса т\' и

измерена его двухфотонная ширина. Полученный результат позволил закрыть теорию кварков с целыми зарядами. Это первая зарегистрированная реакция рождения адронов в фотон-фотонных столкновениях.

2. Впервые выделен процесс двухфотонного рождения fz(1270)-мезона, измерена его двухфотонная ширина. Обнаружена интерференция f с нерезонансной подложкой. Отсутствие в полученном

2 • ♦ - •

спектре инвариантных масс л тт-пар сигнала от S (980) позволило теоретикам сделать вывод, что S* является не двухкварковым, а скорее четырехкварковым состоянием.

3. Создан детектор МД-1, на котором исследованы реакции yjr-> е*е~, mV. л*тг", f2(1270), ij, г)', az( 1320), измерены двухфотон-ные ширины перечисленных резонансов. В трех последних реакциях кроме продуктов распада регистрировался хотя бы один из рассеянных электронов.

4. Создана система ливнево-пробежных пропорциональных камер для детектора МД-1. Предложен алгоритм обработки данных с калориметров на основе пропорциональных камер, значительно улучшающий их энергетическое разрешение при невысоких энергиях фотонов.

5. ' Предложена и разработана идея создания встречных 77,7е-пучков на базе линейных коллайдеров. Показано, что можно получить гу,re-столкновения с высокими энергиями и светимостями.

6. Показано, что на линейных коллайдерах может происходить процесс рождения е*е -пар в поле встречного сгустка, что приводит к дополнительному фону и ограничен» светимости 77. зге-столкновений.

7. Предсказан процесс рассеяния электронов на тепловых фотонах в е*е~-накопителях, ограничивающий время жизни пучков высокой энергии. Процесс подтвержден экспериментально на коллайдерах LEP и HERA.

Практическая и научная ценность результатов работы

1. Полученные результаты по двухфотонным ширинам С-чётных резонансов существенно улучшили представления о структуре этих объектов.

2. Предложенный метод выделения 2г~процессов был использован в большинстве последующих экспериментов.

3. Встречные гг. ге-пучки могут быть реализованы на разрабатываемых в настоящее время линейных коллайдерах. При этом откроются новые уникальные возможности изучения физики частиц.

4. Результаты по методике пропорциональных камер могут быть использованы при проектировании детекторов заряженных частиц, т-квантов и рентгеновского излучения.

Апробация диссертации.

Основные результаты, изложенные в дисертации, докладывались на семинарах в ИЯФ, на Сессиях Отделения ядерной физики АН СССР, Всесоюзных и Международных конференциях, в том числе на

Межд. конф. по физике высоких энегий, Женева, 1979;

Межд. конференциях по цц-столкновениям, Лейк Тахо, США, 1979;

Амиен, Франция, 1980 ; Париж, 1986; Сан-Диего, 1992 ; Межд. совещаниях по линейным коллайдерам, Стэнфорд. США, 1988,

Цукуба, Япония, 1990 ; Протвино, СССР, 1991; Гармиш-П. , ФРГ, 1992 ; I Раб. совет, по физике и экспер. на линейных коллайдерах, Саариселка, Финляндия, 1991;

и опубликованы в работах /1-40/.

Содержание работы

Диссертация состоит из семи глав.

В первой главе (Введении) дается историческая справка и краткий обзор проблем, вводятся основные понятия, излагается

краткое содержание и научная новизна работы.

Вторая глава посвящена первону наблюдению процесса рождения С-чётных резонансов при столкновении виртуальных фотонов на е*е~-накопителях /9-14/.

В 1979 году в результате анализа данных с детектора Mark-2, работатавшего • на накопителе SPEAR, автором диссертации были выделены двухфотонные реакции уу -» T)',f( 1270). Ранее, в начале 70-ых годов, наблюдалось только рождение е*е" и ц*д~-пар . Спад активности частично можно объяснить тем, что не было достаточного понимания как отделять уу-процессы от однофотонной аннигиляции. Многие считали, что для этого нужно регистрировать рассеянные электроны. Для выделения двухфотонных процессов на Mark-2 упор был сделан на их важнейшую особенность: суммарный поперечный импульс рожденной ситемы мал, а суммарная энергия

много меньше 2Е .

о

Первым был выделен процесс уу —> т)' —* ру —» и*п"у. При

интегральной светимости 5. 6 пб было зарегистрировано 23 ± 6

событий Y. Сечение реакции пропорционально двухфотонной ширине,

для которой найденное на эксперименте значение составило Г (V)

У У

- 5. 9 ± 1. 6 (стат) кэВ при 20% систематической ошибке. Отсюда по известному бранчингу т>' —» УУ была впервые найдена полная ширина

т)') - 300 ± 90 кэВ. После обработки всей статистики было

получено значение Г (у') - 5.8 ± 1.1 (стат) кэВ (±20% сист.

ошибка). Измерение Г (7)') представляет значительный интерес. У У

Найденное значение согласуется с моделью кварков с дробными

зарядами. Модель с целыми зарядами кварков предсказывает Г ( т)')

У У

- 26 кэВ.

Следующим был выделен процесс уу —> f2( 1270) —» п'п". Для этого процесса имеется большой фон от реакций двухфотонного рождения е*е", ц*д"-пар. Для идентификации пионов использовалась информация со сцинтилляционных счётчиков и калориметра. В спектре отобранных тг*тг~- пар наблюдется пик с массой 1240±5 МэВ, отождествлёный с f2( 1270)-мезоном. сдвиг в массе был обьяснен интерференцией с нерезонансной п*п -подложкой. Для двухфотонной ширины было получено значение Г ( f ( 1270) ) - 3. 6 ± О. 3 ± 0. 5

кэВ в предположении, что спиральность X - 2 и f2< 1270)) -

В. 8 ± 0.6 ± 1 кэВ для А - О. Непосредственно определить спиральность не представлялось возможным из-за недостаточно широкого аксертанса, но имелись теоретические основания полагать, что должна доминировать спиральность X - 2 (это подтвердилось в последующих экспериментах). Теоретические

предсказания давали Г (f ) в диапазоне 1-20 кэВ.

У У 2

Отсутствие в полученном спектре инвариантных масс сигнала от S*(980) позволило теоретикам сделать вывод, что S* является не двухкварковым, а скорее четырехкварковым состоянием, для которого предсказывается Г (s ) -0.3 кэВ.

После первых работ на Mark-2 по двухфотонной физике началось систематическое изучение двухфотонных процессов на всех детекторах.

В главе III дается описание детектора МД-i, работавшего на накопителе ВЭПП-4 в 1980-85 годах /1-8,18-20,22,24,27,34/. Основные исследования были направлены на изучение свойств Т-мезонов, а также двухфотонных процессов. Схема детектора выбиралась в основном из соображений оптимальной регистрации двухфотонных процессов (проект принят в 1972 году). Поперечное пучку магнитное поле в детекторе и соседних магнитах позволяет регистрировать и измерять энергию рассеянных электронов, вылетающих даже под нулевым углом, если их энергия лежит в диапазоне (о. 15-0.5)Е . Это существенно повышает эффективность регистрации, а «тагируемые» эквивалентные фотоны при этом почти реальные.

Детектор состоит из магнита с полем около 12 кГс и расположенных внутри систем детектора: координатных камер, сцинтилляционных счётчиков, газовых черенковских счётчиков и ливнево-пробежных камер. За обмоткой и ярмом магнита находятся мюонные камеры. Система регистрации рассеянных электронов расположена на расстоянии 3. 5 м по обе стороны от места встречи.

Автором были разработаны система регистации рассеянных электронов (проект системы и методика индукционных камер) и триггер, а также разработана и запущена в эксплуатацию система

ливнево-пробежных канер (ЛПК).

ЛПК представляет собой сэндвич на основе пропорциональных камер. Подобная система в детекторах использовалась впервые. Один блок ЛПК (всего их 14) состоит из 10 слоев пропорциональных камер и пластин из нержавеющей стали толщиной 13 мм площадью 1. 5 м2. В каждой камере измеряются координаты частиц и суммарная амплитуда. ЛПК использовались для регистрации фотонов и е/д/л разделения. Для определения энергии разработан алгоритм, дающий при невысоких энергиях разрешение вдвое лучше, чем при простом суммировании амплитуд. В этом методе по измеренным амплитудам в камерах подгоняется каскадная кривая. Ожидаемые амплитудные распределения в камерах с учётом возможности больших флуктуации получены на моделировании и заложены в программу подгонки. В этом алгоритме, в отличие от метода простого суммирования, большие флуктуации амплитуд в отдельных камерах слабо влияют на измеренную энергии.

При разработке детектора МД-1 автором были выполнены несколько важных работ по методике пропорциональных камер: исследованы флуктуации ионизационных потерь в тонких слоях газа, асимметрия лавины вокруг проволочки, предельное разрешение индукционных камер с линий задержки и др. .

В главе IV излагаются результаты изучения на детекторе МД-1 нескольких двухфотонных реакций.

В канале уу —» две заряженные частицы в области инвариантных масс 0.45-1.6 ГэВ процессы уу —» е*е~, п*п~ в. детекторе

хорошо разделяются. Идентификация частиц осуществлялась с помощью сцинтилляционных счечиков, пороговых газовых

черенковских счётчиков и ливнево-пробежных камер. Так, например, _ + - + - + -

при выделении и д, п п -пар вклад реакции уу е е подавлялся в 250 раз. Для отделения тг-мезонов от мюонов использовалась информация о пробегах частиц в ЛПК, при этом этом число д*д~-пар уменьшилось в 60 раз при 50% эффективности для п*л~-пар. Эффективность отбора л-мезонов, которая определяется из моделирования и имеет погрешности, связанные с моделированием ядерных взаимодействий, была скорректирована путем сравнения

эффективностей отбора частиц в процессе множественного рождения адронов на эксперименте и моделировании.

Многоадронный фон находился по новой методике производилось сравнение распределений по углу компланарности на эксперименте и моделировании (находилось отношение числа событий в угле |Лр| - 10-20°к числу событий в диапазоне!Др| -0-10°).

Получены следующие результаты. Измеренные сечения реакций

уу—> е*е7 Ц*и~ согласуются с расчетом по КЭД. Для процесса уу —>

+ — 2

л п сечение в области М - 0.45-1.6 ГэВ/с согласуется в

о У

пределах ошибок с моделью, учитывающей только борновскую

амплитуду и £г( 1270)-мезон. Получено значение двухфотонной ширины

Г (fa(1270)) = 3.1 ± 0.35 (стат.) ± 0.35 (сист) кэВ .

В последних экспериментах в результате фазового анализа было замечено, что в области ггтг-масс ттп 0.9-1.3 ГэВ/с2 имеется вклад S-волны. В нашей работе отмеченная проблема не анализировалась ввиду недостаточной статистики.

Для выделения процессов уу —» т)', а ( 1320) отбирались

U 7Т*7г"у <—» п'п'уу

события с двумя заряженными частицами, одним или двумя фотонами в центральном детекторе и хотя бы одним рассеянным электроном. Для восстановления аг было достаточно зарегистрировать один фотон. Неучет второго фотона приводит к небольшому сдвигу ав область меньших масс, но резонансная структура хорошо сохраняется. Масса конечного состояния может быть найдена, в принципе, и без регистрации рассеянных электронов (р. э. ). В нашем случае использование информации хотя бы об одном р. э. ( эффективность ~ 55%) позволило заметно улучшить разрешение и снизить фон. Получены следующие результаты:

Г ( v'l - 4. 6 ± 1. 1 ±0.6 кэВ,

Гуу(аг' " 1-26 ± 0-26 1 18 кэВ' Для выделения процесса уу —» tj —» -уу регистрировались два

фотона и хотя бы один рассеянный электрон. При этой инвариантную массу уу-системы можно восстановить, если известны только углы вылета фотонов и энергия одного рассеянного электрона. Разрешение по массе уу-системы в области Г)-мезона составило около 60 ИэВ. Было выделено 36 ± 8. 8 событий рождения т)-мезонов, откуда получена ширина

Гуу( 1)) - 0.51 ± О. 12( стат) ± О. 05( сист. ), кэВ .

Результаты, полученные с МД-1, находятся в хорошем согласии с другими экспериментами и уступают лучшим в основном по статистике.

В главе 5 обсуждается предложенная автором идея создания встречных уу, уе-пучков на базе линейных е*е"-коллайдеров /15-17, 21, 23, 26, 30, 32, 34, 36, 38, 40/.

До сих пор 2у-физика изучалась в столкновениях виртуальных фотонов на е*е"-накопителях. Число таких фотонов на один

электрон <3п ~ 0.035 йи/<о, так что светимость уу-столкновений 7 * -

существенно ниже, чем в е е- столкновениях и сосредоточена в основном в области малых инвариантных масс. Существенным отличием линейных коллайдеров от накопителей является однократность использования сгустков. Это дает возможность преобразовать энергию электронов в фотоны ("конвертировать электроны в фотоны") и получить встречные уу - и уе-соударения.

Среди различных методов получения жестких у—квантов лучшим является комптоновское рассеяние света лазера на электронах высокой энергии. После рассеяния фотоны имеют энергию близкую к энергии электронов и следуют в направлении начального движения электронов с дополнительным угловым разбросом - 1/у. Этот метод хорошо известен. Благодаря малым размерам сгустков в линейных коллайдерах оказывается возможным получение коэффициента конверсии (число фотонов/число электронов) к - 1 при энергии вспышки лазера несколько джоулей, что вполне достижимо. Схема столкновений может выглядеть так: свет лазера фокусируется на пучке электронов в области конверсии на небольшом расстоянии от точки встречи; после рассеяния на электронах высокоэнергичные

фотоны двигаются практически вдоль первоначальных траекторий электронов. Электроны же отклоняются магнитным полем в сторону от точки встречи. Полученный у-пучок далее сталкивается с идущим навстречу электронным или таким же г-пучком. Ввиду отсутствия некоторых эффектов встречи, имеющихся в е*е~-столкновениях,

светимость в уу-столкновениях может быть даже выше, чем в + -

е е - столкновениях.

Проведено детальное изучение основных проблем создания встречных ту, уе-пучков. Рассмотрены такие вопросы как эффективность конверсии, требования к лазерам и возможность их создания, спектры фотонов, спектральные светимости, монохроматизация столкновений, поляризационные явления, эффекты встречи, ограничивающие светимость уу, уе-столкновений, возможные схемы столкновений и вывода пучков, требования к ускорителям, фоны и характерные уу,уе-реакции при высокой энергии. Вывод такой: имеется принципиальная возможность создания уу, уе-пучков с высокой энергией и светимостью. Видны пути решения всех основных проблем. Физическая программа необычайно богата и, несомненно, уу и уе- столкновения могут существенно расширить возможности линейных коллайдеров. К этой уникальной возможности сейчас имеется большой интерес со стороны теоретиков и экспериментаторов, и поэтому есть шансы, что такие Фотонные линейные коллайдеры будут созданы.

При работе над обсуждаемыми в этой главе проблемами было обнаружено много интересных эффектов. Так при столкновении пучков на линейных коллайдерах возможен процесс превращения фотона в е*е"пару в поле встречного сгустка /30,32/. Для уу, уе-столкновений этот процесс приводит к ограничению светимости.

В главе 6 рассмотрен ещё один красивый эффект, имеющий отношение к обсуждаемым выше проблемам и предсказанный автором в 1987 году/ 28/. Оказывается в электрон-поз итр'онных накопителях высока вероятность комптоновского оассеяния электронов на тепловых фотонах, при этом электроны теряют заметную долю энергии . Для накопителей высокой энергии время, жизни пучков,

связаниоэ с рассеянием на тепловых фотонах, составляет примерно одни сутки! Недавно этот эффект был экспериментально подтвержден на накопителях LEP и HERA.

В главе 7 сформулированы основные результаты.

Основные результаты работы

1. В эксперименте на е*е~- накопителе SPEAR с детектором Mark 2 впервые выделен процесс рождения С-четного резонанса в фотон-фотонных столкновениях: уу —» Ч'—* л*тг"у. Измеренное значение Г С ч') находится в согласии с теорией кварков с дробными зарядами и закрывает теорию кварков с целыми зарядами.

Показано, что двухфотонные процессы на е*е~-накопителях можно выделять и успешно изучать без системы регистрации рассеянных электронов, используя тот факт, что рождённая система имеет малый поперечный импульс (для двухчастичных процессов мал также угол компланарности). В дальнейшем подавляющая часть результатов по 2у-физике была получена аналогичным способом.

2. Впервые на детекторе Mark-2 выделен процесс уу —» f2( 1270) п'п~. Измерена ширина Г С f ). Обнаружена интерференция f с

У У 2 2

нерезонансной подложкой. Отсутствие в спектре инвариантных масс л*тг~-системы сигнала от S*(980) позволило теоретикам сделать вывод, что S* является не двухкварковым, а скорее четырёх-кварковым состоянием.

3. Создан детектор МД-1, на котором исследованы реакции уу —> е*е", ц'ц~. л'тг", f2(1270), v. V'. аг(1320), измерены двухфотонные ширины перечисленных резонансов. В трех последних реакциях кроме продуктов распада регистрировался хотя бы один из рассеянных электронов.

4. Создана система ливнево-пробежных камер (ЛПК) детектора МД-1. В эксперименте ЛПК успешно использовались для регистрации

фотонов, e/ß/n - разделения. При разработке ЛПК проведено исследование флуктуаций ионизационных потерь в различных газах, стимулировавшее появление адекватной теории. Предложен алгоритм нахождения энергии фотонов в калориметрах на основе пропорциональных камер, дающий при Е^,< 1 ГэВ разрешение вдвое лучше, чем при простом суммировании амплитуд.

5. Разработана система регистрации рассеянных электронов детектора НД-1 (проект системы и методика индукционных камер с линией задержки). Эта система была использована для выделения процессов уу —> адроны, т), тГ, з.г-

6. Предложена и разработана идея создания встречных уу, уе-пучков на базе линейных е*е~-коллайдеров. Показано, что можно получить уу.уе-столкновения с примерно теми же энергиями и свети-мостями, что и в е*е~-столкновениях. Рассчитаны основные характеристики столкновений, сформулированы требования к лазерам и ускорителям, рассмотрены возможные схемы организации места встречи и вывода пучков, проанализированы эффекты встречи и сделаны оценки достижимых уу, уе-светимостей. Показано, что в ГУ, уе-столкновениях при высоких энергиях можно решать очень интересные задачи.

7. Показано, что на линейных коллайдерах может происходить процесс рождения в*е~- пар в поле встречного сгустка. Этот процесс может создавать фон в детекторе и ограничивать светимость в уе и уу-столкновениях.

8. Предсказан процесс рассеяния электронов на тепловых фотонах в е*е"-накопителях. При комнатной температуре столкновения электрона с тепловым фотоном происходят в среднем один раз в сутки,' что является пределом на время жизни пучков с энергией больше 50 ГэВ. Позднее этот процесс наблюдался на накопителях LEP и HERA.

Основные положения диссертации изложены в следующих работах

1. В. Р. Г^ошев ... В.И.Тельнов и др. ,Сб. трудов M ежд. совещ.по метод, проп. камер, Дубна, 1973, стр. 48 ; Дубна 1975, стр.81

2. В.И.Тельнов, ПТЭ 5( 1974)46

3. А.P.Onuchin, V.I.Telnov,Nucl. Instr.and Meth.120(1974)365

4. A. E. Бондарь. .. В. И. Тельнов и др. ,Сб. трудов совещ. по метод, провол. камер, Дубна, 1975, стр. 219

5. S.E.Baru ... V.I.Telnov et al.,Report at First Int.conf.on instrumentation for collid.beam physics,Novosibirsk,1977 ; Prep.INP 77-75,1977

A. П. Онучин, В. И. Тельнов,Система регистр, рассеянных электронов ИД-1, меморандум ИД-1,24. 7. 1979

6. N.I.Kochelev,V.I.Telnov,Nucl.Instr. and Meth.154(1978)407

7. A.E. Бондарь...В. И. Тельнов и др. ,Сб.трудов III Межд. совещ. по проп. и дрейфовым камерам,Дубна,1978,стр.278

8. С.Е.Бару ...В.И.Тельнов и др. , Сб. трудов III Межд. совещ. по проп. дрейфовым камерам, Дубна, 1978, стр. 258

9. G.Abrams ...V.Telnov et al.,Phys.Rev. Lett.43(1979)477

10. G.Abrams ...V.Telnov et al.,Proc. of the seminar Probing Hadron vith Leptons "Ettore Majorana",1979

11. G.Abrams ...V.Telnov et al.,Proc.of the Intern. Conf.on Two Photon interactions, Lake Tahoe,p.l98

12. G.Abrams ...V.Telnov et al.,Lecture Notes in Physics, V 134,p.47; yt-collisions,Amiens,1980,Springer Vertlag

13. A.Roussarie ...V.I.Telnov et al.,Phys.Lett.105B(1981)304

14. P.Jenni...V.Telnov et al.,Phys.Rev.Lett.27(1983)1033

15. Отчет о Раб.совещ. по программе эксп. на встр. линейных электрон-позитрон. пучках(ВЛЭПП), 1-5 Дек. 1980, Новосибирск

16. И. 4>. Гинзбург, Г. JI. Коткин, В. Г. Сербо, В. И. Тельнов, Письма в ЖЭТФ 34(1981)514

17. I.Ginzburg,G.Kotkin,V.Serbo,V.Telnov,Nucl. Instr. & Meth. 205 (1983) 47 (Prep. INP 81-92 Novosibirsk, Aug. 1981)

18. А. Блинов, В. Таюрский, В. Тельнов, Препринт 11Я1 82-125, 1982

19. В.И.Тельнов, Кандидатская диссертация, ИЯФ, Новосибирск, 1982

20. С. Е. Бару . . . В. И. Тельнов др. ,Труды раб. совет,, по программе экспер. на встреч, пучках, Д1-83-541, Дубна, 1983; Препр.ит 83-39

21. И. Ф. Гинзбург, Г. JI. Коткин, В. Г. Сербо, В. И. Тельнов, Ядерная физика 38(1983)372

22. A.E.Bondar ...V.I.Telnov et al., Nucl.Instr.and Meth. A207(1983)379

23. I.Ginzburg, G.Kotkin, S.Panfil,V.Serbo, V.Telnov, Nucl. Instr. &ifetil.219(1984)5

24. S.E.Baru .. .V.l.Telnov et al.,Proc. of the III Inter.conf.on instrum. for colliding beam physics, Novosibirsk 1984,p.262

25. A.E.Blinov ___V.l.Telnov et al.,Preprint INP 86-107,1986

26. V.Telnov, Proc.of VII Int.Workshop on yy-physics,Paris,1986

27. V.M.Aulchenko ...V.I.Telnov et al., Nucl.Instr. and Meth. A252(1986)267

28. V.Telnov,Nucl. Instr. and Meth.A260(1987)304

29. A.E.Blinov...V.l.Telnov et al.,Nucl. Instr.and Meth. A273(1988)31

30. P.Chen,V.Telnov,Phys. Rev. Letters,63(1989)1796

31. S.E.Baru ... V.l.Telnov et al., Z.Phys.C48(1990)581

32. V.Telnov.Nucl. Instr. &Meth. A 294(1990)72

33. А. И. Воробьёв . . .В. И. Тельнов и др. , Препринт ЦЯШ 90-84, Новосибирск, 1990

34. V.Telnov,Proc. of II Intern.Workshop on Next Gener.Linear Colliders,1990,Tsukuba,Japan,p.4 6 9

35. V.Telnov,Proc.of Workshop on Phys. and Exper.vith Linear Colliders,Sept.9-14 ,1991,Saariselka,Finland

36. A.Blinov ...V.l.Telnov et al.,Z.Phys.C53(1992)33

37. V.Telnov,Proc. of III Inter.Workshop on Linear Colliders, Protvino,Sept.1992,p.427

38. V.Telnov,Proc. IX Inter.Workshop on Photon Photon Collisions, La Jolla, March 1992

39. S.E.Baru ___V.l.Telnov et al.,Z.Phys.C53(1992)219

40. V.Telnov,Proc. of IV Inter. Workshop on Linear Colliders, Garmish Partenkirchen,July 1992