Гальваномагнитные свойства соединений с сильными электронными корреляциями CeAl3, CeCu6-xAux и RB12(R-Ho, Er, Tm и Lu) тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

На правах рукописи

Случанко Дмитрий Николаевич

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА СОЕДИНЕНИЙ С СИЛЬНЫМИ ЭЛЕКТРОННЫМИ КОРРЕЛЯЦИЯМИ СеА13> СеСи6.хАих и КВ12 (Я - Но, Ег, Тш и Ьи)

01.04.07 - Физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

1 ' г:::;

Москва - 2008

003459033

Работа выполнена в Институте общей физики им. А.М.Прохорова РАН

Научный руководитель:

доктор физико-математических наук, профессор Демишев Сергей Васильевич Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор, член корреспондент РАН Арсеев Петр Иварович, Физический институт им. П.Н.Лебедева РАН

доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник Горшунов Борис Петрович, Институт общей физики им. А.М.Прохорова РАН

Ведущая организация: Институт физики высоких давлений РАН

Защита состоится 26 января 2009 года в 15 часов на заседании диссертационного совета Д.002.063.02 при Институте общей физики им. А.М.Прохорова РАН по адресу: 119991, ГСП-1, Москва, ул. Вавилова, д. 38, корп. 3, конференц-зал

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института общей физики им. А.М.Прохорова РАН.

Автореферат разослан «_» декабря 2008 г.

диссертационного совета

Ученый секретарь

Макаров В. П. тел. +7 (499) 503-83-94

I. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность темы.

Одним из перспективных направлений развития физики конденсированного состояния вещества и физического материаловедения является изучение свойств соединений на основе редкоземельных (РЗ) элементов. Интерес к РЗ соединениям обусловлен, в частности, особенностями их энергетического спектра, в котором близкими по энергии оказываются состояния зоны проводимости 5-р-с!-типа и локализованные 4/-орбитали РЗ иона, и, в результате, становятся возможными переходы между различными зарядовыми и спиновыми конфигурациями. В ряде случаев такие переходы приводят к частичной делокализации ^состояний, вследствие чего среднее число ^электронов на центр (а также и валентность иона) становится нецелочисленным. Кроме того, быстрые флуктуации электронной плотности происходят между магнитными и немагнитными состояниями РЗ ионов, и, таким образом, магнитные свойства подобных объектов оказываются зависящими от быстрых спиновых флуктуации. Указанные флуктуации зарядовой и спиновой плотности в РЗ соединениях оказываются причиной перенормировки плотности электронных состояний на уровне Ферми, возникновения тяжелых носителей заряда (тяжелых фермионов), и, как следствие, появления низкотемпературных аномалий термодинамических и транспортных характеристик этих объектов [1 - 5]. Среди особенностей физических свойств РЗ соединений отмечается необычный для металлических систем значительный рост коэффициента Холла с понижением температуры, резкое уменьшение удельного сопротивления в магнитном поле и др., а также, в ряде случаев, формирование сложного магнитного основного состояния [1-5].

В последнее время дополнительный интерес к этой области исследований связан с изучением квантовых критических явлений. В частности, сравнительно недавно был обнаружен режим "нефермижидкостного поведения" в окрестности квантовой критической точки (ККТ). К числу проявлений такого режима обычно относятся логарифмическая расходимость электронной теплоемкости С~1пТ, отличное от кюри-вейсовского поведение магнитной восприимчивости %~Т ^ с показателем степени /?<1, неквадратичная температурная зависимость удельного сопротивления вида р=ро+Т, где 1<а<2 и др. низкотемпературные эффекты, характеризующие формирование немагнитного основного состояния, не описываемого в рамках теории Ферми - жидкости Ландау. Наблюдаемые вблизи ККТ квантовые критические явления составляют новую бурно развивающуюся область физики конденсированного состояния вещества и физического материаловедения. В настоящее время установлено, что среди объектов,

относящихся к системам с нефермижидкостным поведением и располагающихся в широкой окрестности квантовой критической точки, находится значительное количество РЗ соединений с тяжелыми фермионами, сильно коррелированных электронных систем, в которых наиболее ярко проявляются перечисленные выше аномальные свойства. Тесная взаимосвязь физики РЗ соединений и квантовых критических явлений заставляет по-новому взглянуть на механизмы, ответственные за аномалии физических характеристик и формирование необычного основного магнитного/немагнитного состояния. Поэтому, несмотря на полувековую историю, вопрос об учете эффектов сильных электронных корреляций в этих соединениях вплоть до настоящего времени остается открытым.

Поскольку соединения с тяжелыми фермионами в подавляющем большинстве случаев относятся к системам с металлическим характером проводимости (исключение составляют так называемые Кондо-изоляторы - БтВц, УЪВц, Се!В'14Р1з, ЛЯ и др.), одним из наиболее эффективных методов их исследования являются измерения гальваномагнитных характеристик (коэффициент Холла, магнитосопротивление и др.). Именно влияние внешнего магнитного поля на зарядовый транспорт в условиях сильного рассеяния с переворотом спина носителей заряда на локализованных магнитных моментах 4/ - оболочки РЗ ионов оказывается одним из определяющих факторов, позволяющих сделать выбор между различными теоретическими подходами к описанию соединений с тяжелыми фермионами и квантовым критическим поведением.

Отметим также, что исследование магнитотранспорта, как частного случая явлений в магнитном поле, играет существенную роль в определении основного состояния, механизмов рассеяния носителей заряда, а также изучении аномального магнетизма в этих модельных системах.

Среди наиболее ярких, ставших классическими, примеров веществ с сильными электронными корреляциями, характеризующихся, в тоже время, сравнительно простой кристаллической структурой следует отметить соединения СеСи6.хАих, СеА1з, а также РЗ додекабориды ЯВ12 (Я-Но, Ег, Тт, Ьи), располагающиеся в непосредственной окрестности соединения с переменной валентностью В некоторых из этих соединений

реализуется сложное магнитоупорядоченное состояние, которое, вплоть до настоящего времени, является предметом активных дискуссий.

Цель работы.

Целью работы являлось изучение магнитосопротивления (МС) и коэффициента Холла в следующих соединениях:

1. Классические системы с тяжелыми фермионами СеСий и СеА1з. Основной задачей исследования являлось выяснение механизма формирования тяжелых носителей.

2. Система с квантовым критическим поведением СеСи6.хАих. В этом случае акцент делался на исследовании температурных и полевых зависимостей коэффициента Холла в окрестности квантовой критической точки.

3. РЗ додекабориды ЙВ/г (Я-Но, Ег, Тт и 1и). Для этих объектов цель исследования заключалась в выяснении генезиса особенностей магнитотрансиорта и их связи с возможными корреляционными эффектами в парамагнитной и различных магнитоупорядоченных фазах.

Научная новизна работы.

1. Впервые обнаружено, что в классических металлических системах с тяжелыми фермионами СеСиь и СеА1коэффициент Холла изменяется с температурой по активационному закону Ян(Т)~ехр(Еа/квТ).

2. Показано, что в системе с квантовым критическим поведением СеСиб^Аих, наряду с обычным нечетным по магнитному полю вкладом, в холловском сопротивлении возникает аномальная четная по магнитному полю составляющая.

3. Найдено, что обе компоненты коэффициента Холла в системе с квантовым критическим поведением СеСиб-хАих обнаруживают аномальное поведение в окрестности ККТ (состав с х=0.1). На концентрационных зависимостях коэффициентов Холла, соответствующих как нечетной, так и аномальной четной компоненте в ККТ (при х=0.1), возникают максимумы, амплитуда которых увеличивается при понижении температуры.

4. Впервые проведено исследование магнитотранспорта (эффект Холла, магнитосопротивление) в редкоземельных додекаборидах ИВц.

5. Обнаружено, что максимум на температурной зависимости коэффициента Холла в соединениях ЯВи подавляется магнитным полем, что свидетельствует о существенной роли корреляционных эффектов в генезисе физических свойств соединений с магнитным основным состоянием.

Практическая ценность работы.

Полученные в диссертационной работе результаты способствуют дальнейшему развитию представлений о роли квантовых критических явлений, природе эффектов сильных электронных корреляций, определяющих аномалии физических свойств и

особенности формирования сложного основного магнитного/немагнитного состояния соединений с тяжелыми фермионами. Кроме того, возможно применение результатов исследования при разработке новых материалов для электроники, пригодных для изготовления резистивных и термоэлектрических датчиков.

Апробация работы.

Основные результаты исследований прошли апробацию на конференциях: Conference on Strongly Correlated Electron Systems (SCES04, Карлсруэ, Германия 2004; SCES05, Вена, Австрия 2005; SCES'07, Хьюстон, США 2007), конференциях "Moscow International Symposium on Magnetism" (MISM05, Россия, Москва 2005, MISM08, Россия, Москва 2008), 34-м совещании по физике низких температур, (НТ-34, Сочи, Россия 2006), 13-ой Чехо- Словацкой конференции по магнетизму (CSMAG'07, Kosice, Slovakia 2007), а также на Семинарах "Сильно коррелированные электронные системы и квантовые критические явления" (Троицк, Россия 2005, 2006, 2007, 2008).

Публикации.

По теме диссертации опубликовано двадцать печатных работ, из них восемь работ в ведущих цитируемых научных журналах и изданиях, определенных Высшей аттестационной комиссией.

Структура и объем диссертации.

Диссертационная работа состоит из введения, 4 глав, основных выводов, заключения, списка публикаций по теме диссертации и списка литературы, включающего в себя 138 наименований. Объем диссертации составляет 155 страниц машинописного текста, включая 57 иллюстраций и 1 таблицу.

И. СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении обосновывается актуальность темы и формулируются основные направления, цели и задачи диссертационной работы, а также кратко излагается распределение материала по главам.

Первая глава представляет собой литературный обзор, который начинается с краткого изложения электронной структуры металлических систем, содержащих ионы редкоземельных элементов (РЗЭ).

Наличие высокой концентрации электронов проводимости в соединениях РЗЭ с металлической проводимостью приводит к возникновению двух конкурирующих

механизмов взаимодействия в системе локализованных магнитных моментов (ЛММ) и коллективизированных я-, р-, <Л- электронов [1]. Первый - механизм косвенного РККИ (Рудерман-Китгель-Касуя-Иосида) обменного взаимодействия редкоземельного иона через электроны проводимости, второй механизм определяется эффектом Кондо.

Наряду с моделью Кондо для описания многочастичных эффектов в системах РЗЭ с металлической проводимостью, близких к переходу металл - изолятор, применяется также модель Хаббарда. В этом случае, также как и в модели Кондо, может возникать резонанс на уровне Ферми £>, имеющий коллективную природу и обусловливающий возрастание эффективной массы носителей в этих соединениях [6, 7].

Далее в этой главе рассматривается распространенная классификация металлических систем, содержащих ионы редкоземельных элементов (РЗЭ), в рамках подхода, предложенного Дониаком [8] на основании одномерной модели «ожерелья Кондо». Большинство тяжело - фермионных соединений, согласно Дониаку, лежат в интервале Тгкки - Та", где Тгкки - температура РККИ - упорядочения, и характеризуются большими значениями эффективных масс квазичастиц, хорошо локализованными магнитными моментами и, обычно, достаточно сложной магнитной структурой. В том случае, когда Тк > Тгкки, локализованные магнитные моменты исчезают. Такие системы обладают парамагнитным основным состоянием, хорошо описываемым в рамках теории ферми -жидкости Ландау. Особый интерес представляет ситуация, когда Тк=Тркки, то есть эффект Кондо и РККИ - взаимодействие имеют одинаковую амплитуду. В соединениях, принадлежащих к этому классу, при низких температурах наблюдается необычное немагнитное основное состояние и связанное с ним аномальное поведение теплоемкости, магнитной восприимчивости, а также электрического сопротивления, что объясняется влиянием нефермижидкостных эффектов, характерных для квантовых фазовых переходов между магнитным и немагнитным состояниями при нулевой температуре.

Далее, в этой главе более подробно рассмотрены квантовые фазовые переходы и особенности квантового критического поведения на примере систем с тяжелыми фермионами (СТФ). Перечислены основные аномалии физических свойств, характерные для СТФ [1].

В завершение первой главы приводятся основные сведения о структуре и известных физических свойствах исследуемых соединений: соединении с тяжелыми фермионами СеА1), твердых растворов замещения СеСиб->Аых и додекаборидов редкоземельных элементов ЯВц (Я - Но, Ег, Тт и ¿и), а также обосновывается актуальность выбора указанных объектов исследования.

Вторая глина посвящена изложению методических вопросов. Подробно рассмотрена схема синтеза и характеризация образцов, а также подготовка образцов к транспортным исследованиям. Предварительное тестирование образцов проводилось на установке для измерения температурной зависимости удельного сопротивления стандартным 4-х контактным методом.

Подробно описана оригинальная автоматизированная установка для гальваномагнитных исследований в области температур 1.8-300^ в магнитом поле до 80 кЭ, обеспечивающая вращение с позиционированием образца в поле сверхпроводящего соленоида с точностью по углу (р= (Нлп)= 1.8°(п- вектор нормали к плоскости образца). Приведены способы изготовления надежных омических контактов к образцам. В конце второй глав проанализированы характерные погрешности измерений.

В третьей главе представлены данные исследований удельного сопротивления р(Т), магнитосопротивления и эффекта Холла в соединениях с тяжелыми фермионами и квантовым критическим поведением СеСчб-хАид и СеА13, а также приводится обсуждение полученных результатов.

Для всех соединений с тяжелыми фермионами, исследуемых в настоящей главе, на кривых р(Т) в интервале 2 + 50К наблюдается низкотемпературный максимум удельного сопротивления, отвечающий рассеянию носителей заряда на ЛММ с переворотом спина, причем максимум р(Т) становится более отчетливым с ростом внешнего магнитного поля. Эффект отрицательного магнитосопротивления (ОМС) (см., например, рис. 1) детально исследовался в работе для составов СеСи^Аи-, (д:=0, 0.1 и 0.2) и для соединения СеА1з в магнитном поле до 70 кЭ в интервале температур 1.8-ЗО/С.

Показано, что кривые магнитосопротивления Ар(Н)/р0 для указанных интерметаллидов на основе церия характеризуются квадратичной зависимостью от внешнего магнитного поля, которая сменяется тенденцией к насыщению эффекта ОМС в сильных магнитных полях. Для анализа кривых Ар(Н)/р0=/(Н) в парамагнитной фазе соединений использовалось соотношение между магнитосопротивлением и локальной намагниченностью М/ж, полученное в рамках з-с! обменной модели Иосидой [9]:

-Лр/р=рМ,ос2~Р»осН2. (1)

-30

О 20 40 60 0 Н (кОе)

20 40 60

Н (кОе)

Рис. 1. Полевые зависимости магнитосопротивления Ар/р(Н) СеСиб (я) и СеА1з (Ь) для различных значений температуры.

Представленные в работе различные варианты анализа магнитосопротивления в рамках соотношения (1) позволили сделать вывод о неприменимости модели кондо-решетки для интерпретации эффекта ОМС в СеСиц.хАих и СеА1и а также выполнить оценки локальной магнитной восприимчивости %1ОС(Н,Т0)^(1/Н-с1(Ар/р)/с1Н)"2, поля насыщения Я,? (Дг=180±20к-Э для СеСиб-хАих и 200±20кЭ для СеА1з) и парамагнитной температуры Кюри в исследуемых системах. Выполненное в этом разделе сравнение результатов %ил(И) с данными измерений объемной магнитной восприимчивости также свидетельствует об эффективности используемого подхода.

Эффект Холла в системах с тяжелыми фермионами и квантовым критическим поведением СеСиб.хАих и СеА!з исследовался в работе методом вращения образца с фиксацией его положения в магнитном поле, перпендикулярном направлению измерительного тока. Для интерметаллидов с тяжелыми фермионами СеСи6 и СеА1з нами впервые найдена сложная активационная зависимость коэффициента Холла вида

с энергиями активации Е^/кц = 110К(125/0 и ЕаА « /,5К(3.3К) соответственно в интервалах температур 50^300АГ(1) и ниже ЗОДН) (см. рис. 2).

Показано, что обнаруженные аномалии Яц(Т,Н) также не находят объяснения в рамках моделей кондо-решетки и асимметричного рассеяния носителей заряда [10-11]. В

Я„(Т) ~ ехр(Еа,ук„Т)

(2)

то же время, наиболее адекватным для описания экспериментальных данных оказывается спнн-полярониый подход, использование которого позволяет сопоставить значениям параметров Еаи величину энергии связи многочастичных состояний и выполнить для тяжелых носителей заряда оценки эффективной массы {Шф,2=50+150 то), времени релаксации и радиуса локализации (а*,,1 ~ 1.5+1.7 А и а*Р2 =14+17 А) в соединениях с сильными электронными корреляциями СеСи6 и СеЛ13. Напротив, для составов СеСив-хАщ с х> 0.05 активационное поведение Ян(Т) в работе не обнаружено.

В отличие от С.еА1з, при исследованиях угловых зависимостей холловского

СС

1

0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4

0,3 0,2

1/Т, 1/К

0,1 0,2 0,3 0,4 0,5

^аЛ=125К 1 "» 1 1 1 ' 1...... ¡7 -

^аЛ^ЗК ] У I

ч\

■ ■ V СеАк ^ ш 3 - ■ ■ СеСи. : ■ 6 : ■ ■

Еа1/кв=110[\

1 ,1 1,1,.

0,3 0,25

0,2 0,15

0,1

К

0)

0,00

0,01 0,02 1/Т, 1/К

0,05

Рис. 2. Температурные зависимости приведенной на Се-центр концентрации носителей 1/(п^Яц) для соединений СеА1з и СеСи6 в обратных логарифмических координат в интервалах I, II (см. текст); п4/,СеА13)=6.9Л0г1см'г, п^СеСиб)=9.5Л011см'1.

напряжения для соединений в непосредственной окрестности ККТ СеСи: яАио I при температурах ниже Т*~24К в работе впервые был обнаружен аномальный четный вклад Инг в холловский сигнал, усиливающийся с ростом магнитного поля. Для анализа результатов нами использовалось представление

рн (<р, Т0, Н0)=рно+ рн1 со$<р + рН2 соз(2(<р-Д<р)) (3),

где, наряду с основным вкладом и постоянным смещением рцо присутствует также вклад от второй, четной по магнитному полю гармоники рН2, который учитывался с

фазовым сдвигом А<р относительно основного сигнала. С понижением температуры в интервале Т< Т*~2АК в работе установлена расходимость указанной четной составляющей Яш(Г) в эффекте Холла вида Ят(Т)~ С(1/Т-1/Т*). Наряду с этим показано, что при Т< Т*~24К наблюдается также аномальное степенное поведение нечетной компоненты в коэффициенте Холла соединения СеСи: дАид¡, причем показатель

степени зависимости Ян(Т)~ Т"и4 совпадает с индексом, найденным нами для магнитной восприимчивости -х(Т)~Т '"4, что свидетельствует о скоррелированном изменении параметров Ян(Т) и х(Т)> типичном для режима квантового критического поведения. На концентрационных зависимостях коэффициентов Холла Яц(Т) и Ян2(Т) твердых растворов СеСи6.хАи, в работе обнаружен максимум вблизи ККТ (см. рис. 3), амплитуда которого значительно возрастает с понижением температуры при Т«Т*.

X

Рис. 3. Концентрационные зависимости коэффициента Холла Ян(Н,То) (а) и аномального четного вклада Ят{Н,То) в эффект Холла (Ь) (см. текст) для соединений СеСиб-хАих в широкой окрестности квантовой критической точки (ККТ) 0<х<0.3 при температурах в интервале 2-!-10 К в поле Н=Ъ.1 кЭ.

Разрушение режима квантового критического поведения внешним магнитным полем сопровождается подавлением при низких температурах амплитуды нечетного вклада в коэффициент Холла соединения СеСи5 яАщ 1 и появлением максимума на температурной зависимости Яц(Т). В завершение главы в работе обсуждаются различные сценарии

прохождения квантовой критической точки и их применимость для описания аномалий в эффекте Холла твердых растворов замещения СеСи6.хАих.

Четвертая глава посвящена исследованию гальваномагнитных свойств редкоземельных додекаборидов ЯВц (й- Но, Ег, Тт, ¿и). В первом параграфе представлены полученные на монокристаллических образцах высокого качества металлов ЯВц температурные зависимости удельного сопротивления р(Т) в отсутствие магнитного поля и при Н= 70 кЭ. Отмечается, что поведение кривых р(Т) в области промежуточных температур может быть описано степенной зависимостью р(Т)~Т" с показателем степени, меняющимся в пределах от «=1.6 в случае ЬиВи до значений о=0.8 для ТтВц■

При этом для всех исследуемых в работе соединений ЯВц при Т<20К наблюдался переход к режиму «примесного рассеяния» р(Т)=соп$1, сменяющийся далее для магнетиков НоВп, ЕгВц и ТтВн скачкообразным возрастанием удельного сопротивления в окрестности магнитных фазовых переходов при Тц и Тм- В работе также подчеркивается, что для всех магнетиков ЯВц в области промежуточных температур, как и для цериевых интерметаллидов, регистрируется минимум удельного сопротивления, температура которого составляет Ттш НоВц)= 14К, Тт1/(ЕгВи)~ 18 К и Г„„/(7>иВ/^)= 11 К и, далее, в интервале Т,ч+Тт1/ на кривых р(Т) соединений НоВц, ЕгВц и ЪпВ]2 наблюдается участок роста сопротивления с понижением температуры. В случае ТтВц в интервале 7+11К также регистрируется возрастание р(Т), сменяющееся максимумом при Т,„ахр(ТтВ12)~ 6.5К и уменьшением сопротивления вплоть до магнитного перехода при Тц. В магнитном поле Я=70 кЭ особенности при Тц и Тл/ на кривых р(Т) смещаются в область гелиевых температур, а для ТтВ]2 полностью подавляются. При этом в интервале Т>ЮК для магнетиков ЯВ/2, аналогично ЕиВп, наблюдается положительное магнитосопротивление (ПМС), сменяющееся ОМС в диапазоне Тх+Тт„р. Смена режимов магнитосопротивления соединений ЯВп детально исследовалась в следующем разделе главы 4, где приведены результаты измерений изотермических полевых зависимостей Ар/р. На рис. 4 представлено полученное в работе семейство кривых Ар(Н,Т0Уро=/(Н,Т0) в парамагнитной и магнитоупорядоченных фазах додекаборида гольмия.

Рис. 4. Поведение полевых зависимостей Лр/р=ДН:) соединения НоВц.

Далее в главе 4 представлены результаты измерений температурных зависимостей коэффициента Холла, выполненных на монокристаллических образцах соединений ЯВ^ (Я-Но, Ег, Тт, Ьи) в малом поле (Н< 5 кЭ), а также, на примере соединения Н0В12, детально изучен эффект подавления аномальной компоненты холловского сигнала в магнитных полях до 80 кЭ (рис. 5).

Рис. 5. Температурные зависимости коэффициента Холла ЯИ(Н, Т) додекаборида гольмия (Н= 3.7, 10, 20 и 70 кЭ). Вертикальными стрелками показаны значения температур Т, при которых регистрировались полевые зависимости Ян(Н, Т). Для наглядности длина стрелок соответствует изменению Ян с ростом Н от 3.7 кЭ до 80 кЭ.

Впервые обнаруженные в диссертационной работе аномалии температурных зависимостей кц(Т,Н0<5кЭ) наблюдаются как в парамагнитной фазе ЯВи, так и при переходе в магнитоупорядоченное состояние в окрестности 7^/ (см., например, для НоВц максимумы на зависимости Ян(Т,1>.1кЭ) при 12К и ЗОЛ", а также особенность в виде ступеньки при Тц на рис. 5).

В заключительном параграфе главы 4 приводится обсуждение результатов. Выполненный в этом параграфе анализ вкладов в магнитосопротивление исследовавшихся додекаборидов ЯВц позволил установить следующие закономерности:

1. Для немагнитного металла ЬиВ^ положительное магнитосопротивление во всем используемом в работе интервале температур и магнитных полей подчиняется эмпирическому правилу Колера- Ар/р= /(р(0,300К)Н/р(0,Т))~(!/г[)2, где /- длина свободного пробега и п -ларморовский радиус.

2. В магнитных додекаборидах НоВц, ЕгВп и ТтВц обнаружены три характерных режима поведения магнитосопротивления: (¡) при Т>20К наблюдается эффект ПМС, аналогичный случаю ЬиВи, (и) в интервале Тц <Т <15К выше температуры Нееля магнитосопротивление становится отрицательным и квадратично зависит от внешнего магнитного поля и, далее, (ш) при переходе в антиферромагнитную фазу (Т<Тц) вновь регистрируется вклад от ПМС, амплитуда которого достигает 150% в НоВц, убывая в ряду НоВи-ЕгВп-ТпгВц до значений менее 5%.

3. Показано, что аномалии ОМС в парамагнитной фазе находят наиболее адекватное объяснение в рамках модели Иосиды (соотношение (1)). Результаты анализа поведения магнитосопротивления Лр/р= ДН,Т) и намагниченности М(Н,Т) [12, 13, 14] в парамагнитной и магнитоупорядоченных фазах ЯВ^ свидетельствуют в пользу формирования спин-поляронных состояний в 5с/-полосе в окрестности редкоземельных ионов, а также позволяют уточнить магнитную фазовую Н-Т диаграмму и выявить ряд особенностей перестройки магнитной структуры исследуемых соединений.

При обсуждении результатов измерений эффекта Холла в работе в рамках приближения одной группы носителей заряда получена оценка поведения холловской подвижности Рн(Т)= Яи(Т)/р(Т) в ряду ЯВ/:. Показано, что подвижность оказывается максимальной (-2500 см!/(В сек)) при низких температурах в немагнитном металле ЬиВц, отвечающем полностью заполненной 4/- оболочке {4/, и=14) РЗ иона. Начиная с НоВи (4'/" -конфигурация), заполнение 4/-уровней в ряду НоВц - ЕиВ\2 приводит к значительному монотонному по п уменьшению подвижности носителей, что находится в

противоречии с резким уменьшением в интервале 10<я<13 фактора Де-Жена (g-l)'J(J+l), характеризующего интенсивность магнитного рассеяния в системе.

Объяснение такого уменьшения подвижности рн(п) в ряду НоВц-УЬВц связывается в работе с увеличением амплитуды спиновых (а также зарядовых в случае соединения с переменной валентностью УЬВц) флуктуаций в РЗ додекаборидах. В рамках предложенной интерпретации сходное поведение кривых Rh(T) в интервале 50-300А" для различных исследовавшихся соединений RBu, в свою очередь, связывается с отсутствием заметных изменений в структуре 5с/-2/)-состояний, формирующих зону проводимости в этих проводниках.

При обсуждении природы аномального эффекта Холла в додекабориде гольмия в работе подчеркивается аналогия в поведении Rh(H) в парамагнитной фазе антиферромагнетика НоВц (рис. 5), соединений СеА1з, CeCitc.xAux, и тяжелофермионных магнетиков CeAli и СеВ6 [12, 13, 14]. При этом рассеяние носителей спин-поляроннымн состояниями, возникающими в металлической матрице в парамагнитной фазе при температурах, заметно превышающих Ttj, с понижением температуры вблизи 7дг сменяется установлением когерентного режима спиновых флуктуаций. В результате возникновения спиновой поляризации в М-полосе вблизи РЗ-центров происходит превращение спин-поляронных состояний в ферромагнитные области наноразмсра, участвующие в формировании сложного магнитоупорядоченного состояния в этих системах. Обнаруженный в работе сложный характер угловых зависимостей рн(р, То=ЗК) в НоВц связывается в работе с эффектами перемагничивания таких ферромагнитных нанодоменов. В заключение настоящего параграфа приводится оценка концентрации носителей заряда пе=(-Ян-е)~'~ 2-1022 см"3, полученная из нормальной компоненты коэффициента Холла, причем при концентрации магнитных центров пн„~ 0.95-1022 см"3 найденное значение пе хорошей точностью отвечает случаю двухэлектронного металла-njiuf- 2.

111. ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ.

1. Обнаружено, что в классических металлических системах с тяжелыми фермионами СеСип и СеА13, коэффициент Холла изменяется с температурой по активационному закону Ян(Т)~ехр(Еа/квТ). Найдено, что для исследованных соединений температурная зависимость RH(T) характеризуется двумя участками с различными энергиями активации. Для СеСиб области температур 50<7"<300А" соответствует энергия активации EJk:p 110±8£ (диапазон I), а в интервале 3<Г<10К данный параметр уменьшается до значений EJku~ 1.5±0. tА" (диапазон II). В случае CeAli для диапазона I

(50<7"<300АГ) найдена энергия активации Еа/кц*= 125±9АГ, в интервале II (10<Г<30/0 наблюдается энергия активации Еа/кц~ 3.3±0.2К.

2. Исходя из исследования угловых зависимостей эффекта Холла, показано, что в системе с квантовым критическим поведением СеСи^Аи^, наряду с обычным нечетным по магнитному полю вкладом, в холловском сопротивлении возникает аномальная четная по магнитному полю составляющая. Соответствующие данным вкладам компоненты коэффициента Холла обнаруживают аномальное поведение в окрестности квантовой критической точки (ККТ) (состав с х=0.1). Вблизи ККТ для четной компоненты наблюдается гиперболическая расходимость Яц](Т) ~С(1/Т-1/Т*) (Т*=24К), в то время как нечетная компонента коэффициента Холла при низких температурах (Т< Т*=24К) изменяется по закону Яи(Т)~Т ""4. Эти особенности приводят к появлению на концентрационных зависимостях Ян(х) и Янг(х) максимумов в квантовой критической точке (,х=0.1), отвечающих при Т=2К возрастанию Ян(х=0Л) в 1.5 раза, а Ян2(х=0.\) в 6 раз по сравнению с составом с *=0.05.

3. В широком классе систем с быстрыми спиновыми флуктуациями СеА1}, СеСи6.хАах и ЯВи (Я- Но, Ег, Тт) исследован и проанализирован отрицательный квадратичный вклад в магнитосопротивление (МС). Показано, что наиболее полная и адекватная интерпретация эффекта магнитосопротивления (МС) в интерметаллидах на основе церия и редкоземельных (РЗ) додекаборидах может быть получена в рамках модели Иосиды, рассматривающей рассеяние носителей заряда на локализованных магнитных моментах РЗ ионов в матрице металла. Установлено, что модель Иосиды применима в широком диапазоне амплитуд отрицательного магнитосопротивления вплоть до значений Ар/р=30%.

4. Впервые исследован эффект Холла в соединениях ЯВп- Обнаружено, что максимум на температурной зависимости коэффициента Холла в соединениях ЯВи, наблюдающийся в диапазоне 3<Г<200А_, подавляется магнитным полем. Показано, что в магнитном поле ЮкЭ амплитуда максимума уменьшается в 1.5 раза. Полученные результаты свидетельствуют в пользу того, что спин-поляронные эффекты, характерные для сильно коррелированных редкоземельных соединений с металлической проводимостью, играют существенную роль в редкоземельных додекаборидах.

Список публикаций по теме диссертации.

1. Н.Е.Случанко, Д.Н.Случанко. В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.А.Самарин, Н.Ю.Шицсвалова, Аномальный эффект Холла в НоВи. // Письма в ЖЭТФ, 2007, т.86, в.9, стр.691-694.

2. N. Е. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, N. A. Samarin, G. S. Burhanov, O. D. Chistiakov, D. N. Sluchanko. Magnetoresistance of Ce-based heavy fennion systems. // Physica B: Condensed Matter, vol. 359-361 (2005) p. 308.

3. D.N. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V.Demishev, O.D.Chistyakov, N.E. Sluchanko, Magnetic field enhancement of the Hall effect anomalies in QCP СеСи^Аищ. // Physica B: Condensed Matter, vol. 403 (2008) pp. 1268-1269.

4. N. E. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, G. S. Burhanov, О. D. Chistiakov,

D.N. Sluchanko. Heavy fermions in CeAl3. // Physica B: Condensed Matter, vol. 378-380 (2006) pp. 773-774.

5. D. N. Sluchanko. V. V. Glushkov, S. V. Demishev, G. S. Burhanov, O. D. Chistiakov, N.

E. Sluchanko, Heavy fennions and quantum critical behavior in СеСил_хАих (х=0-0.2) and CeAI3. // Journal of Magnetism and Magnetic Materials, vol. 300/1 (2006) pp. 288-290.

6. D. N. Sluchanko. N. E. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, L. Bogomolov, M.I. Ignatov, Eu. Khayrullin, N. A. Samarin, A. Lcvchcnko, N. Shitsevalova, K. Flachbart, Anomalous charge transport in RBn (R=Ho, Er, Tm, Lu). // Physica Status solidi (b), vol. 243/8 (2006) pp. 63-65.

7. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, M.I. Ignatov, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, A.V. Levchenko, K.Flachbart, Approaching to YbBu: spin fluctuation effects in charge transport of RB12 (R-Ho, Er, Tm, Lu). // Physica B: Condensed Matter, vol.403 (2008)pp. 822-823.

8. A.Bogach, L.Bogomolov, V.Glushkov, S.Demishev, D.Sluchanko, N.Sluchanko, N.Shitsevalova, A.Levchenko, V.Filipov, K.Flachbart, K.Siemensmeyer, Bulk and Local Magnetic Susceptibility of ErB|2. // Acta Physica Polonica A, vol. 112 (2007) pp. 12371239.

9. D.N. Sluchanko. V.V. Glushkov, S.V.Demishev, O.D.Chistyakov, N.E. Sluchanko, Magnetic field enhancement of the Hall effect anomalies in QCP CeCu5 9Au01. // Abstracts of The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems, Houston, May 13-18,2007, p. 194.

10. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, M.I. Ignatov, D.N. Sluchanko. N.Yu. Shitsevalova, A.V. Levchenko, K.Flachbart, Approaching to YbBu: spin fluctuation

effects in charge transport of RBt2 (R-Ho, Er, Tm, Lu). // Abstracts of The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems, Houston, May 13-18, 2007, p.58.

11. A.Bogach, L.Bogomolov, V.Glushkov, S.Demishev, D.Sluchanko. N.Sluchanko, N.Shitsevalova, A.Levchenko, V.Filipov, K.Flachbart, K.Siemensmeyer, Bulk and Local Magnetic Susceptibility of ErB|2. // Abstracts of the 13th Czech and Slovak Conference on Magnetism CSMAG'07, July 9-12, 2007, Kosice, Slovakia.

12. Д.Н.Случанко. Л.В.Богомолов, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Н.Е. Случанко, Магнитосопротивление соединений НоВц и LwByj. // 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды,том 1,(2006) 155-156.

13. Д.Н.Случанко. В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Н.Е. Случанко, Аномалии коэффициента Холла в соединениях с атомными кластерами RBi: (R - Но, Er, Tm, Lu). // 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1, (2006) 157-158.

14. Д.Н.Случанко. А.В.Богач, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Е.Случанко, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Низкотемпературные аномалии магнитных характеристик в соединениях с атомными кластерами RBu (R-Ho,Er,Tm). // 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1,(2006) 161-162.

15. Н.Е.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Г.С.Бурханов, О.Д.Чистяков, Д.Н.Случанко, Эффект Холла вблизи квантовой критической точки в CeCusgAuo/. II 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1,(2006) 61-62.

16. Д.Н.Случанко. В.В.Глушков, С.В.Демишев, М.И.Игнатов, Н.Е.Случанко, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко. На пути к YbBi2: эффекты спиновых флуктуаций в зарядовом транспорте RB]2 (R=Ho, Er, Tm, Lu). // Семинар «Сильно коррелированные электронные системы и квантовые критические явления», 14 июня 2007 г., г. Троицк Московской области, Тезисы докладов, с. 16.

17. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko. N.Yu. Shitsevalova, Hall effect in HoBi2. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.483.

18. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko. N.Yu. Shitsevalova, K. Flachbart, A.Bogach, Crossover in magnitoresistance of RBi2. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.484.

19. A.E. Baranovskiy, G.E. Grechnev, N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko. N.Yu. Shitscvalova, T.V. Islicnko, Hall effect and magnetic ordering in RB12. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.499.

20. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko. N.Yu. Shitsevalova, K. Flachbart, A.Bogach, S. Gabani, A.V. Levchenko, Magnetic phase diagram and charge transport in TmBi2. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.802.

Цитируемая литература.

[1] Н.Б.Браидт, В.А.Кульбачинский, Квазичастицы в физике конденсированного состояния. // ФИЗМАТЛИТ, (2005).

[2] S.Gabani et al., Magnetic and transport properties of TmBi2, ErBi2, HoBi2and DyBi2. // JMMM, 207, pp. 131-136(1999).

[3] E. Bauer, Anomalous properties of Ce-Cu- and Yb-Cu-based compounds. // Advances in Physics, v. 40, n. 4, pp. 417-534 (1991).

[4] Д.И.Хомский, Проблема промежуточной валентности. // УФН, т. 129, вып. 3, с. 443 (1979).

[5] P.Wachter, Intermediate valence in heavy fermions. // Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earths, eds. K.A.Gschneidner, Jr., L.Eyring, G.H.Lander, G.R.Choppin // Elsevier Science B.V., vol. 19, ch. 132, pp. 172-382 (1994).

[6] J.Hubbard. // Proc. Roy. Soc., v. A277, p. 237 (1964).

[7] J.Hubbard. // Proc. Roy. Soc., v. A281, p. 401 (1964).

[8] S.Doniach. //Physica. В., v. 91, p. 231 (1977).

[9] K.Yosida // Phys. Rev., v. 107, p. 396 (1957).

[10] P.Coleman, P.W.Anderson, T.V.Ramakrishnan. // Phys. Rev. Lett., v. 55, p. 414 (1985).

[11] A.Fert, P.M.Levy. // Phys. Rev. B, 36, 1907 (1987).

[12] Н.Е.СЛучанко, А.В.Богач, В.В.Глушков. // ЖЭТФ, 125,906 (2004).

[13] Н.Е.Случанко, А.В.Богач, В.В.Глушков, С.В.Демишев, В.Ю.Иванов, М.И.Игнатов, А.В.Кузнецов, Н.А.Самарин, А.В.Семено, Н.Ю.Шицевалова. //ЖЭТФ, 131, 133 (2007).

[14] Н.Е. Случанко, А.В. Богач, В.В. Глушков. // Письма в ЖЭТФ 76, 31 (2002).

Заказ №263/11/08 Подписано в печать 26 11 2008 Тираж 100 эю Уел пл 1,25

ООО "Цифровичок", тел. (495) 797-75-76, (495) 778-22-20 www.cfr.rii; e-mail:info@cfr.ru

Введение

Список сокращений

Глава 1. Литературный обзор.

§1.1. Магнетизм соединений редкоземельных (РЗ) элементов с металлической проводимостью.

§1.2. Квантовое критическое поведение в окрестности антиферромагнитной неустойчивости.

§1.3. Структура и свойства редкоземельных додекаборидов и некоторых цериевых интерметаллидов.

Глава 2. Методика эксперимента.

§2.1. Синтез и характеризация образцов.

§2.2. Установка для измерений коэффициента

Холла и магнитосопротивления.

§2.3. Погрешности измерений.

Глава 3. Гальваномагнитные характеристики соединений с тяжелыми фермионами СеСи6.хАих, СеА13.

§3.1. Удельное сопротивление соединений СеСи6хАих, СеА1з.

§3.2. Магнитосопротивление соединений СеСиб-хАих, СеА13.

§3.3 Эффект Холла в соединениях СеСиб-хАих, СеА13.

§3.4. Обсуждение результатов.

Глава 4. Гальваномагнитные характеристики редкоземельных додекаборидов КВп (Д - Но, Ег, Тш, Ьи).

§4.1. Удельное сопротивление соединений

Ш312 (Я-Но, Ег, Тш, Ьи).

§4.2. Магнитосопротивление соединений

ЫВ12 (Я - Но, Ег, Тш, Ьи).

§4.3. Эффект Холла в соединениях КВ]2 (Я - Но, Ег, Тт, Ьи).

§4.4. Обсуждение результатов.

Выводы

Одним из перспективных направлений развития физики конденсированного состояния вещества и физического материаловедения является изучение свойств соединений на основе редкоземельных (РЗ) элементов. Интерес к РЗ соединениям обусловлен, в частности, особенностями их энергетического спектра, в котором близкими по энергии оказываются состояния зоны проводимости 5-/>-с/-типа и локализованные 4/-орбитали РЗ иона, и, в результате,, становятся возможными переходы между различными зарядовыми и спиновыми конфигурациями. В ряде случаев такие переходы приводят к частичной делокализации ^состояний, вследствие чего среднее число ^электронов на центр (а, вследствие этого и валентность иона) становится нецелочисленным. Кроме того, быстрые флуктуации электронной плотности происходят между магнитными и немагнитными состояниями РЗ ионов, и, таким образом, магнитные свойства подобных объектов оказываются зависящими от быстрых спиновых флуктуаций. Указанные флуктуации зарядовой и спиновой плотности в РЗ соединениях оказываются причиной перенормировки плотности электронных состояний на уровне Ферми, возникновения тяжелых носителей заряда (тяжелых фермионов), и, как следствие, появления низкотемпературных аномалий термодинамических и транспортных характеристик этих объектов [1-5]. Среди особенностей физических свойств РЗ соединений отмечается необычный для металлических систем значительный рост с понижением температуры коэффициента Холла, резкое уменьшение удельного сопротивления в магнитном поле и др., а также, в ряде случаев, формирование сложного магнитного основного состояния [15].

В последнее время дополнительный интерес к этой области исследований связан с изучением квантовых критических явлений. В частности, сравнительно недавно был обнаружен режим нефермижидкостного поведения" в окрестности квантовой критической точки (ККТ). К числу проявлений такого режима обычно относятся логарифмическая расходимость электронной теплоемкости С~1пТ, отличное от кюри-вейсовского поведение магнитной восприимчивости с показателем степени /?<1, неквадратичная температурная зависимость удельного сопротивления вида р=р0+Тг, где 1<а<2 и др. Низкотемпературные эффекты, характеризующие формирование немагнитного основного состояния, не описываемого в рамках теории Ферми — жидкости Ландау. Наблюдаемые вблизи ККТ квантовые критические явления составляют новую бурно развивающуюся область физики конденсированного состояния вещества и физического материаловедения. В настоящее время установлено, что среди объектов, относящихся к системам с нефермижидкостным поведением и располагающихся в широкой окрестности квантовой критической точки, находится значительное количество РЗ соединений с тяжелыми фермионами, сильно коррелированных электронных систем, в которых наиболее ярко проявляются перечисленные выше аномальные свойства. Тесная взаимосвязь физики РЗ соединений и квантовых критических явлений заставляет по новому взглянуть на механизмы, ответственные за аномалии физических характеристик и формирование необычного основного магнитного/немагнитного состояния. Поэтому, несмотря на полувековую историю, вопрос об учете эффектов сильных электронных корреляций в этих соединениях вплоть до настоящего времени остается открытым.

Поскольку соединения с тяжелыми фермионами в подавляющем большинстве случаев относятся к системам с металлическим характером проводимости (исключение составляют так называемые Кондо-изоляторы — 8тВ6, УЬВ12, СезВг^з, и др.), одним из наиболее эффективных методов их исследования являются измерения гальваномагнитных характеристик (коэффициент Холла, магнитосопротивление и др.). Именно влияние внешнего магнитного поля на зарядовый транспорт в условиях сильного рассеяния с переворотом спина носителей заряда на локализованных магнитных моментах 4/ - оболочки РЗ ионов оказывается одним из определяющих факторов, позволяющих сделать выбор между различными теоретическими подходами к описанию соединений с тяжелыми фермионами и квантовым критическим поведением.

Отметим также, что исследование магнитотранспорта, как частного случая явлений в магнитном поле, играет существенную роль в определении основного состояния, механизмов рассеяния носителей заряда, а также изучении аномального магнетизма в этих модельных системах.

Среди наиболее ярких, ставших классическими, примеров веществ с сильными электронными корреляциями, характеризующихся, в тоже время, сравнительно простой кристаллической структурой следует отметить соединения СеСщ.хАих, СеА13, а также РЗ додекабориды ЯВ]2 (Я-Но, Ег, Тт, Ьи), располагающиеся в непосредственной окрестности соединения с переменной валентностью УЪВ12. В некоторых из этих соединений реализуется сложное магнитоупорядоченное состояние, которое, вплоть до настоящего времени, является предметом активных дискуссий.

Цель работы.

Целью работы являлось изучение магнитосопротивления (МС) и коэффициента Холла в следующих соединениях:

1. Классические системы с тяжелыми фермионами СеСщ и СеА1з. Основной задачей исследования являлось выяснение механизма формирования тяжелых носителей.

2. Система с квантовым критическим поведением СеСщ.хАих. В этом случае акцент делался на исследовании температурных и полевых зависимостей коэффициента Холла в окрестности квантовой критической точки.

3. РЗ додекабориды КВп (Я-Но, Ег, Тт и Ьи). Для этих объектов цель исследования заключалась в выяснении генезиса особенностей магнитотранспорта и их связи с возможными корреляционными эффектами в различных магнитоупорядоченных фазах.

Практическая ценность результатов работы.

Полученные в диссертационной работе результаты способствуют дальнейшему развитию представлений о роли квантовых критических явлений, природе эффектов сильных электронных корреляций, определяющих аномалии физических свойств и особенности формирования сложного основного магнитного/немагнитного состояния соединений с тяжелыми фермионами. Кроме того, возможно применение результатов исследования при разработке новых материалов для электроники, пригодных для изготовления датчиков различного типа.

Научная новизна работы.

1. Впервые обнаружено, что в классических металлических системах с тяжелыми фермионами СеСщ и СеЛ13, коэффициент Холла изменяется с температурой по активационному закону Ки(Т)~ехр(ЕЛвТ).

2. Показано, что в системе с квантовым критическим поведением СеСи6.хАих, наряду с обычным нечетным по магнитному полю вкладом, в холловском сопротивлении возникает аномальная четная по магнитному полю составляющая.

3. Найдено, что компоненты коэффициента Холла в системе с квантовым критическим поведением СеСщ.хАих обнаруживают аномальное поведение в окрестности ККТ (состав с х=0.1). На концентрационных зависимостях коэффициентов Холла, соответствующих как нечетной, так и аномальной четной компоненте в ККТ (при х=0.1), возникают максимумы, амплитуда которых увеличивается при понижении температуры.

4. Впервые проведено исследование магнитотранспорта (эффект Холла, магнитосопротивление) в редкоземельных додекаборидах КВ12.

5. Обнаружено, что максимум на температурной зависимости коэффициента Холла в соединениях ЯВ12 подавляется магнитным полем, что свидетельствует о существенной роли корреляционных эффектов в генезисе физических свойств этих соединений.

Структура диссертации

Диссертационная работа состоит из Введения, 4 глав, Выводов, . Заключения, списка публикаций по теме диссертации и списка литературы, включающего в себя 138 названий.

Выводы.

1. Обнаружено, что в классических металлических системах с тяжелыми фермионами СеСщ и СеА13, коэффициент Холла изменяется с температурой по активационному закону Ян(Т)-ехр(Еа/квТ). Найдено, что для исследованных соединений температурная зависимость ЯН(Т) характеризуется двумя участками с различными энергиями активации. Для СеСщ области температур 50<Г<30(Ж соответствует энергия активации ДДя» 110±8ЛТ (диапазон I), а в интервале 3<Г<1(Ж" данный параметр уменьшается до значений Еа/кв~ 1.5±0.1А' (диапазон II). В случае СеА13 для диапазона I (50<Г<300К) найдена энергия активации Еа/кв~ 125±9К, в интервале II (10<Г<3(Ж) наблюдается энергия активации 3.3±0.2К.

2. Исходя из исследования угловых зависимостей эффекта Холла, показано, что в системе с квантовым критическим поведением СеСщ.хАих, наряду с обычным нечетным по магнитному полю вкладом, в холловском сопротивлении возникает аномальная четная по магнитному полю составляющая. Соответствующие данным вкладам компоненты коэффициента Холла обнаруживают аномальное поведение в окрестности ККТ (состав с х=0.1). Вблизи ККТ для четной компоненты наблюдается гиперболическая расходимость ЯН2(Т) ~ С(1/Т-1/Т*) (Т*=24К), в то время как нечетная компонента коэффициента Холла при низких температурах (Т< Т*=24К) изменяется по закону Яц(Т)~Т "°-4. Эти особенности приводят к появлению на концентрационных зависимостях Яц(х) и Яю(х) максимумов в квантовой критической точке (х=0.1), отвечающих при Т=2К возрастанию Ян(х=0А) в 1.5 раза, а Ян2(х=0Л) в 6 раз по сравнению с составом сх=0.05.

3. В широком классе систем с быстрыми спиновыми флуктуациями СеА13, СеСиб-хАих и ЯВ12 (Я- Но, Ег, Тт) исследован и проанализирован отрицательный квадратичный вклад в магнитосопротивление (МС). Показано, что наиболее полная и адекватная интерпретация эффекта МС в интерметаллидах на основе церия и РЗ додекаборидах может быть получена в рамках модели Иосиды, рассматривающей рассеяние носителей заряда на локализованных магнитных моментах РЗ ионов в матрице металла. Установлено, что модель Иосиды применима в широком диапазоне амплитуд отрицательного магнитосопротивления вплоть до значений Ар/р=Ъ0%.

4. Впервые исследован эффект Холла в соединениях ЯВ]2. Обнаружено, что максимум на температурной зависимости коэффициента Холла в соединениях ЛВ12, наблюдающийся в диапазоне 3<Т<200К, подавляется магнитным полем. Показано, что в магнитном поле 70кЭ амплитуда максимума уменьшается в 1.5 раза. Полученные результаты свидетельствуют в пользу того, что спин-поляронные эффекты, характерные для сильно коррелированных редкоземельных соединений с металлической проводимостью, играют существенную роль в редкоземельных додекаборидах.

Заключение.

В заключении я хочу выразить глубокую признательность и благодарность моему научному руководителю зав. Отделом низких температур и криогенной техники д.ф.-м.н. С.В.Демишеву за предоставление интересной темы и полезные обсуждения.

Я также благодарен к.ф.-м.н. Н.Е.Случанко за помощь в работе, полезные замечания и обсуждения, а также к.ф.-м.н. Н.А.Самарину и к.ф.-м.н. В.В.Глушкову за неоценимый вклад в создание и автоматизацию экспериментальных установок и большую помощь в освоении методов низкотемпературного эксперимента.

Я благодарен д.ф.-м.н. Г.С.Бурханову, О.Д.Чистякову, к.ф.-м.н. Н.Ю.Шицеваловой и к.ф.-м.н. Ю.Б.Падерно выполнивших синтез исследуемых в работе образцов.

Отдельно я хотел бы поблагодарить всех сотрудников и аспирантов Отдела низких температур и криогенной техники за непринужденную рабочую атмосферу, повседневное общение и помощь.

Публикации по теме диссертации.

1. Н.Е.Случанко, Д.Н.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.А.Самарин, Н.Ю.Шицевалова, Аномальный эффект Холла в HoBj2. // Письма в ЖЭТФ, 2007, т.86, в.9, стр.691-694.

2. N. Е. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, N. A. Samarin, G. S. Burhanov, O. D. Chistiakov, D. N. Sluchanko. Magnetoresistance of Ce-based heavy fermion systems. // Physica B: Condensed Matter, vol. 359-361 (2005) p. 308.

3. D.N. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V.Demishev, O.D.Chistyakov, N.E. Sluchanko, Magnetic field enhancement of the Hall effect anomalies in QCP CeCu5.9Auo.1- // Physica B: Condensed Matter, vol. 403 (2008) pp. 1268-1269.

4. N. E. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, G. S. Burhanov, O. D. Chistiakov, D. N. Sluchanko. Heavy fermions in CeAl3. // Physica B: Condensed Matter, vol. 378-380 (2006) pp. 773-774.

5. D. N. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, G. S. Burhanov, O. D. Chistiakov, N. E. Sluchanko, Heavy fermions and quantum critical behavior in CeCu6xAux (x=0-0.2) and CeAl3. // Journal of Magnetism and Magnetic Materials, vol. 300/1 (2006) pp. 288-290.

6. D. N. Sluchanko, N. E. Sluchanko, V. V. Glushkov, S. V. Demishev, L. Bogomolov, M.I. Ignatov, Eu. Khayrullin, N. A. Samarin, A. Levchenko, N. Shitsevalova, K. Flachbart, Anomalous charge transport in RBj2 (R=Ho, Er, Tm, Lu). // Physica Status solidi (b), vol. 243/8 (2006) pp. 63-65.

7. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, M.I. Ignatov, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, A.V. Levchenko, K.Flachbart, Approaching to YbB12: spin fluctuation effects in charge transport of RB]2 (R-Ho, Er, Tm, Lu). // Physica B: Condensed Matter, vol. 403 (2008) pp. 822-823.

8. A.Bogach, L.Bogomolov, V.Glushkov, S.Demishev, D.Sluchanko, N.Sluchanko, N.Shitsevalova, A.Levchenko, V.Filipov, K.Flachbart,

K.Siemensmeyer, Bulk and Local Magnetic Susceptibility of ErBi2. // Acta Physica Polonica A, 2007 (in print).

9. D.N. Sluchanko, V.Y. Glushkov, S.V.Demishev, O.D.Chistyakov, N.E. Sluchanko, Magnetic field enhancement of the Hall effect anomalies in QCP CeCu5.9Auo.1- // Abstracts of The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems, Houston, May 13-18, 2007, p. 194.

10. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, M.I. Ignatov, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, A.V. Levchenko, K.Flachbart, Approaching to YbB12: spin fluctuation effects in charge transport of RB12 (R-Ho, Er, Tm, Lu). // Abstracts of The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems, Houston, May 13-18, 2007, p.58.

11. A.Bogach, L.Bogomolov, V.Glushkov, S.Demishev, D.Sluchanko, N.Sluchanko, N. Shitsevalova, A.Levchenko, V.Filipov, K.Flachbart, K.Siemensmeyer, Bulk and Local Magnetic Susceptibility of ErB!2. // Abstracts of the 13th Czech and Slovak Conference on Magnetism CSMAG'07, July 9-12, 2007, Kosice, Slovakia.

12. Д.Н.Случанко, Л.В.Богомолов, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Н.Е. Случанко, Магнитосопротивление соединений НоВ12 и LuBl2. II 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том I, (2006) 155-156.

13. Д.Н.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Н.Е. Случанко, Аномалии коэффициента Холла в соединениях с атомными кластерами RB12 (R — Но, Er, Tm, Lu). II 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1, (2006) 157-158.

14. Д.Н.Случанко., А.В.Богач, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.Е.Случанко, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко, Низкотемпературные аномалии магнитных характеристик в соединениях с атомными кластерами RB]2 (R-Ho,Er,Tm). // 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1, (2006) 161-162.

15. Н.Е.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Г.С.Бурханов, О.Д.Чистяков, Д.Н.Случанко, Эффект Холла вблизи квантовой критической точки в СеСи5ш9Ащ.}. // 34-е совещание (НТ-34) по физике низких температур, Сочи (26-30 сент. 2006), труды, том 1, (2006) 61-62.

16. Д.Н.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, М.И.Игнатов, Н.Е.Случанко, Н.Ю.Шицевалова, А.В.Левченко. На пути к YbBJ2: эффекты спиновых флуктуаций в зарядовом транспорте RB]2 (R=Ho, Er, Tm, Lu). // Семинар «Сильно коррелированные электронные системы и квантовые критические явления», 14 июня 2007 г., г. Троицк Московской области, Тезисы докладов, с. 16.

17. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, Hall effect in HoBi2. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.483.

18. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, K. Flachbart, A.Bogach, Crossover in magnitoresistance of RBi2. H Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.484.

19. A.E. Baranovskiy, G.E. Grechnev, N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, T.V. Ishenko, Hall effect and magnetic ordering in RBj2. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.499.

20. N.E. Sluchanko, V.V. Glushkov, S.V. Demishev, D.N. Sluchanko, N.Yu. Shitsevalova, K. Flachbart, A.Bogach, S. Gabani, A.V. Levchenko, Magnetic phase diagram and charge transport in TmB12. // Book of Abstracts of the Moscow International Symposium of Magnetism, Moscow, June 20-25, 2008, p.802.

1. Н.Б.Брандт, В.А.Кульбачинский, Квазичастицы в физике конденсированного состояния. // ФИЗМАТ ЛИТ, (2005).

2. S.Gabani et al., Magnetic and transport properties of TmBi2, ErBi2, HoB^and DyBi2.//JMMM, 207, pp. 131-136(1999).

3. E. Bauer, Anomalous properties of Ce-Cu- and Yb-Cu-based compounds. // Advances in Physics, v. 40, n. 4, pp. 417-534 (1991).

4. Д.И.Хомский, Проблема промежуточной валентности. // УФН, т. 129, вып. 3, с. 443 (1979).

5. P.Wachter, Intermediate valence in heavy fermions. // Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earths, vol. 19, ch. 132, pp. 172-382, eds. K.A.Gschneidner, Jr., L.Eyring, G.H.Lander, G.R.Choppin (1994) Elsevier Science B.V.

6. Н.Ашкрофт, Н.Мермин, Физика твердого тела. // МИР, (1979).

7. S.Doniach, The Kondo lattice and weak antiferromagnetism. // Physica B, v. 91, pp. 231-234(1977).

8. J.R.Schrieffer, P.A.Wolff, Relation between the Anderson and Kondo hamiltonians. // Phys. Rev., v. 149, pp. 491-492 (1966).

9. A.B.Богач, Магнитные и транспортные свойства соединенийс тяжелыми фермионами СеВ6 и Се(А1,М)2 (М Со, Ni). // Москва, (2006).

10. A.Amato, Heavy-fermion systems studied by |j.SR technique. // Rev. Mod. Phys., v. 69, n. 4, pp. 1119-1180 (1997).

11. J.Hubbard. // Proc. Roy. Soc., v. A277, p. 237 (1964).

12. J.Hubbard. //Proc. Roy. Soc., v. A281, p. 401 (1964).

13. Н.Ф.Мотт, Переходы металл изолятор. // Наука, (1979).

14. W.F.Brinkman, T.M.Rice. // Phys. Rev., v. B2, p. 1324 (1970).

15. J.F.Herbst, D.N.Lowy, R.E.Watson. //Phys. Rev., v. B6, p. 1913 (1972).

16. S.Doniach. // Physica. В., v. 91, p. 231 (1977).

17. S.Sachdev, Quantum Phase Transitions. // Cambridge: Cambridge Univ. Press, (1999).

18. M.A.Continentino, Quantum Scaling in Many-Body Systems. // Singapore: World Scientific, (2001).

19. M.A.Continentino. //Phys. Rep., v. 239, p. 179 (1994).

20. S.L.Sondhi et al. //Rev. Mod. Phys., v. 69, p. 315 (1997).

21. T.Vojta. // Ann. Phys. (Leipzig), v. 9, p. 403 (2000).

22. P.Coleman et al. // J. Phys.: Condens. Matter, v. 13, p. R723 (2001).

23. G.R.Stewart. // Rev. Mod. Phys., v. 73, p. 797 (2001).

24. M.Lavagna. // Phil. Mag. B, v. 81, p. 1469 (2001).

25. C.M.Varma, Z.Nussinov, W.van Saarloos. // Phys. Rep., v. 361, p. 267 (2002).

26. С.М.Стишов, Квантовые фазовые переходы. // УФН, т. 174, вып. 8, с. 853 (2004).

27. J.A.Hertz. // Phys. Rev. В, v. 14, p. 1165 (1976).

28. Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц, Статистическая физика. // Ч. 1, Физматлит (1995).

29. А.З.Паташинский, В.Л.Покровский, Флуктуационная теория фазовых переходов. // 2-е изд., Физматлит (1982).

30. Г.Стенли, Фазовые переходы и критические явления. // Мир (1973).

31. А.П.Леванюк. //ЖЭТФ, v.36, р. 810 (1959).

32. В.Л.Гинзбург. // ФТТ, v.2, р. 2034 (1960).

33. N.Goldenfeld, Lectures on Phase Transitions and the Renormalization Group. // Reading, Mass.: Addison-Wesley, Adv. Book Program (1992).

34. J.Cardy, Scaling and Renormalization in Statistical Physics. // 2nd ed., Cambridge: Cambridge Univ. Press (2002).

35. B.Andraka, A.M.Tsvelik. // Phys. Rev. Lett., v. 67, p. 2886 (1991).

36. M.C.Aronson et al. // Phys. Rev. Lett., v. 75, p. 725 (1995).

37. A.M.Tsvelik, M.Reizer. // Phys. Rev. B, v. 48, p. 9887 (1993).

38. В.В.Мощалков, Н.Б.Брандт, Немагнитные кондо- решетки. // УФН, т. 149, вып. 4, с. 585 (1986).

39. M.Grosche et al. // J. Phys.: Condens. Matter, v. 12, p. 533 (2000).

40. P.Estrella, A.de Visser et al. // Preprint cond-mat/0106292 (2000).

41. A.Schroeder et al. //Nature, v. 407, p. 351 (2000).

42. K.Heuser et al. // Phys. Rev. B, v. 57, p. R4198 (1998).

43. O.Trovarelli et al. // Phys. Rev. Lett., v. 85, p. 626 (2000).

44. H.von Lohneysen, T.Pietrus, G.Portisch, H.G.Schlager, A.Schroder, M.Sieck, T.Trappmann. // Phys.Rev.Lett., v. 72, p. 3262 (1994).

45. B.Bogenberger, H.von Lohneysen. // Phys.Rev.Lett., v. 74, p. 1016 (1995).

46. A.Rosch, A.Schroder, O.Stockert, H.von Lohneysen. // Phys.Rev.Lett., v. 79, p. 159(1997).

47. A.Schroder, G.Aeppli, E.Bucher, R.Ramazashili, P.Coleman. // Phys.Rev.Lett., v. 80, p. 5629 (1998).

48. O.Stockert, H. von Lohneysen, A.Rosch, N.Pyka, M.Loewenhaupt. // Phys.Rev.Lett., v. 80, p. 5627 (1998).

49. H. von Lohneysen, C.Pfleiderer, T.Pietrus, O.Stockert, B.Will. // Phys.Rev.B, v. 63, p. 134411 (2001).

50. O.Stockert, F. Huster, A.Neubert, C.Pfleiderer, T.Pietrus, B.Will, H. von Lohneysen. // Physica B, 312-313, 458 (2002).

51. G.S.Stewart. //Rev. Mod. Phys., 78, 743 (2006).

52. G.S.Stewart, Z.Fisk, M.S.Wire. // Phys. Rev. B, 30, 482 (1984).

53. H. von Lohneysen. // J. Phys. Cond. Mat., 8, 4889 (1996).

54. K.Andres, J.E.Graebner, H.R.Ott. // Phys. Rev. Lett., 35, 1779 (1975).

55. H. von Lohneysen, A.Neubert, T.Pietrus, A.Schroder, O.Stockert, U. Tutsch, M.Loewenhaupt, A.Rosch, P.Wolfle. //Eur. Phys. J. B, 5, 447 (1998).

56. Q.Si, S.Rabello, K.Ingersent, J.L.Smith. //Nature, 413, 804 (2001).

57. Q.Si, S.Rabello, K.Ingersent, J.L.Smith. //Phys.Rev.B, 68, 115103 (2003).

58. P.Coleman, J.B.Marston, A.J.Schofield. // Phys.Rev.B, 72, 245111 (2005).

59. S.Paschen, T.Luhmann, S.Wirth, P.Gegenwart, O.Trovarelli, G.Geibel, F. Steglich, P.Coleman, Q.Si. //Nature, 432, 881 (2004).

60. J.Custers, P.Gegenwart, H.Wilhelm, K.Neumaler, Y.Tokiwa, O.Trovarelli, G.Geibel, F. Steglich, C.Pepin, P.Coleman, Q.Si. //Nature, 423, 524 (2003).

61. A.Yeh, Yeong-Ah Soh, J.Brooke, G.Aeppli, T.F.Rosenbaum, S.M.Hayden. // Nature, 419, 459 (2002).

62. M.R.Norman, Q.Si, Ya.B.Bazalij, R.Ramazashvili. // Phys.Rev.Lett., 90, 116601 (2003).

63. S.Chakravarty, C.Nayak, S.Tewari, X.Yang. // Phys.Rev.Lett., 89, 277003 (2002).

64. T.Namiki, H.Sato, J.Urakawa, H.Sugawara, Y.Aoki, R.Settai, Y.Onuki. // Physica B, 281-282, 359(2000).

65. H.Bartolf, C.Pfleiderer, O.Stockert, M.Vojta, H. von Lohneysen. // Physica B, 359-360, 86(2005).

66. H. von Lohneysen, H.Bartolf, C.Pfleiderer, F. Obermair, M.Vojta, P.Wofle. // Physica B, 378-380, 44(2006).

67. T.Penney, J.Stankiewicz, S. von Molnar, Z.Fisk, J.L.Smith, H.R.Ott. // J. Magn.Magn.Mat., 54-57, 370 (1986).

68. T.Penney, F.M.Milliken, S. von Molnar, F.Holtzberg, Z.Fisk. // Phys. Rev. B, 34, 5959(1986).

69. K.Winzer. // Z.Phys.B, 64 159 (1986).

70. G.Adrian, G.Saemann-Ischenko. //Z.Phys.B, 72 235 (1988).

71. Y.Onuki, Y.Shimizu, M.Nishihara, Y.Machii, T.Komatsubara. // J. Phys. Soc. Jpn., 54, 1964(1985).

72. Y.Onuki, T.Yamazaki, T.Omi, I.Ukon, A.Kobori, T.Komatsubara. // J. Phys. Soc. Jpn., 58, 2126 (1989).

73. H.Sato, I.Sakamoto, K.Yonemitsu, Y.Onuki, T.Komatsubara, Y.Kaburagi, Y.Hishiyama. // J. Magn.Magn.Mat., 52, 357 (1985).

74. K.Andres, J.E.Graebner, H.R.Ott. // Phys. Rev. Lett., 35, 1779 (1975).

75. N.B.Brandt, V.V.Moshchalkov. // Adv. Phys., 33, 373 (1984).

76. Ph. Nozieres. // Eur. Phys. J. B, 6, 447 (1998).

77. Н.Е.Случанко, А.В.Богач, В.В.Глушков и др. // ЖЭТФ, 125, 906 (2004).

78. G.Guntherodt, A.Jayaraman, G.Batlogg et al. // Phys. Rev. Lett., 51, 2330 (1983).

79. T.Mori et al. // Phys. Rev. B, v. 66, p. 214419 (2002).

80. A.Kohout et al. // Phys. Rev. B, v. 70, p. 224416 (2004).

81. M.Heinecke et al. // Z. Phys. B, v. 98, p. 231 (1995).

82. A.Czopnik et al. // J. Sol. State Chem., v. 177, p. 507 (2004).

83. Y.Onuki, Y.Furukawa, T.Komatsubara. //J. Phys. Soc. Jpn., 53, 2197 (1984).

84. K.Grube, W.H.Fietz, U.Tutsch, O.Stockert, H.v.Lohneysen. // Phys.Rev.B, 60, 11947(1999).

85. Н.Ю.Шицевалова. // Магнитные, термические и транспортные свойства додекаборидов редкоземельных элементов, Канд. диссертация, Вроцлав, 2001.

86. M.R.Lees, B.R.Coles, E.Bauer, N.Pillmayr // J. Phys. Cond. Mat., 2 (1990) 6403.

87. Н.Б.Брандт, В.В.Мощалков, Н.Е.Случанко и др. // ФТТ, 26 (1984) 913.

88. Z.Fisk, H.ROtt, T.M.Rice, J.L.Smith //Nature, 320 (1986) 124.

89. V.Zlatic // J.Phys.F, 11 (1981) 2147.

90. Y.Lassailly, A.K.Bhattacharjee, B.Coqblin//Phys. Rev. B, 31 (1985) 7424.

91. R.Citro, A.Romano, J.Spalek // Physica B, 259-261 (1999) 213.

92. T.M.Hong, G.A.Gehring // Phys.Rev.B, 46 (1992) 231.

93. A.Rosch, P.Wolfle, A.Neubert et al. // Physica B, 259-261 (1999) 385.

94. M.B.Fontes, S.L.Bud'ko, M.A.Continentino, E.M.Baggio-Saitovich // Physica B, 270(1999) 255.

95. K.Yosida // Phys. Rev., 107 (1957) 396.

96. Q. Si // cond-mat/03021 lOvl.

97. Y.Onuki, R.Settai, K.Sugiyama et al. // J.Phys.Soc.Jpn.,73 (2004) 769.

98. E.Borchi, S.De Gennaro, C.Taddei // Phys.Rev.B, 15 (1977) 4528.

99. H.von Lohneysen, M.Sieck, O.Stockert, M.Waffenschmidt // Physica B, 223-224(1996) 471.

100. П.А.Алексеев, И.П.Садиков, И.А.Маркова и др. // ФТТ, 18 (1976) 2509.

101. N.E.Sluchanko, V.V.Glushkov, S.V.Demishev, G.S.Burkhanov, O.D.Chistyakov, D.N.Sluchanko. //Physica B, 378-380, 773 (2006).

102. Н.Е.Случанко, А.В.Богач, В.В.Глушков, С.В.Демишев, В.Ю.Иванов, М.И.Игнатов, А.В.Кузнецов, Н.А.Самарин, А.В.Семено, Н.Ю.Шицевалова. // ЖЭТФ, 131, 133 (2007).

103. P.Coleman, P.W.Anderson, T.V.Ramakrishnan. //Phys. Rev. Lett., 55 (1985)414.

104. A.Fert, P.M.Levy. // Phys. Rev. B, 36, 1907 (1987).

105. J.Rossat-Mignod, L.P.Regnault, J.L.Jacoud, C.Vettier, P.Lejay, J.Flouquet, E.Walker, D.Jaccard, A.Amato. // J.Magn.Magn.Mat., 76-77, 376 (1988).

106. E.A.Goremychkin, R.Osborn. // Phys. Rev. B, 47, 14580 (1993).

107. B.Stroka, A.Schroder, T.Trappmann, H.v.Lohneysen, M.Loewenhaupt, A.Severing. //Z.Phys.B, 90 (1993) 155.

108. U.Witte, R.Schedler, O.Stockert, M.Loewenhaupt. // J.Low Temp. Phys., 147 (2007) 97.

109. В.В.Глушков, И.Б.Воскобойников, С.В.Демишев, И.В.Кривицкий, А.А.Меновски, В.В.Мощалков, Н.А.Самарин, Н.Е.Случанко. //ЖЭТФ, 126, 444 (2004).

110. N.E.Sluchanko, V.V.Glushkov, B.P.Gorshunov, S.V.Demishev, M.V.Kondrin, A.A.Pronin, A.A.Volkov, A.K.Savchenko, G.Gruner, Y.Bruynseraede, V.V.Moshchalkov, S.Kunii. // Phys.Rev.B, 61, 9906 (2000).

111. H. von Lohneysen. // Czech. J. Phys., 46 suppl. S6 (1996) 3311.

112. H. von Lohneysen. // J.Phys.Cond.Mat., 8, (1996) 9689.

113. Y. Paderno, N. Shitsevalova, I. Bat'ko, K. Flachbart, H. Misiorek, J. Mucha, A.Jezowski. // J. Alloys Сотр., 219, 215 (1995).

114. N. Sluchanko, L. Bogomolov, V. Glushkov, S. Demishev, M. Ignatov, Eu. Khayrullin, N. Samarin, D. Sluchanko, A. Levchenko, N. Shitsevalova, K. Flachbart. // Phys. Stat. Solidi (b), 243, R63 (2006).

115. F. Iga, Y. Takakuwa, Т. Takahashi, М. Kasaya, Т. Kasuya, Т. Sagawa. // Sol. St. Commun., 50, 903 (1984).

116. H. Harima, N.Kobayashi, K.Takegahara, T.Kasuya. // J. Magn.Magn.Mat., 52, 367 (1985).

117. A.A. Абрикосов. // Основы теории металлов, Москва, Наука, 1987, с. 79.

118. N.E.Sluchanko, A.V.Bogach, G.S.Burkhanov, O.D.Chistyakov, V.V.Glushkov, S.V.Demishev, N.A.Samarin, D.N.Sluchanko. // Physica B, 359361,308 (2005).

119. Н.Е.Случанко, Д.Н.Случанко, В.В.Глушков, С.В.Демишев, Н.А.Самарин, Н.Ю.Шицевалова. // Письма в ЖЭТФ, т.86, в.9 (2007) в печати.

120. P.Heller. //Phys. Rev., 146, 403 (1966).

121. A. Sabba Stefanescu, P-J.Becker. //J.Phys.C, 14, L737 (1981).

122. J.C.Norvell, W.P.Wolf, L.M.Corliss, J.M.Hastings, R.Nathans. //Phys. Rev., 186, 557(1969).

123. J.Kotzler, W.Scheithe, K.Knorr, W.B.Yelon. //J.Phys.C, 9, 1291 (1976).

124. Ш.Ма. // Современная теория критических явлений, Москва, Мир, 1980, с.43.

125. К. Siemensmeyer, К. Habicht, Th. Lonkai, S. Mat'as, S. Gabani, N. Shitsevalova, E. Wulf, K. Flachbart. // J. Low Temp. Phys., 146, 581 (2007).

126. K. Siemensmeyer, K. Flachbart, S. Gabani, S. Mat'as, Y. Paderno, N. Shitsevalova. // J. Sol. St. Chem., 179, 2748 (2006).

127. A. Czopnik, A. Murasik, L.Keller, N. Shitsevalova, Yu. Paderno. // Phys. Stat. Sol. (b) 221, R7 (2000).

128. Э.Л.Нагаев. // Письма в ЖЭТФ 6, 484 (1967).

129. М.Ю. Каган, К.И. Кугель, Д.И. Хомский. // ЖЭТФ 120, 470 (2001).

130. G.Montambaux. //Phys.Rev.B, 38, 4788 (1988).

131. T.Sasaki, A.Lebed', T.Fukase, N.Toyota. // Phys.Rev.B, 54, 12969 (1996).

132. G.M. Kalvius, D.R.Noakes, N. Marcano, R. Wappling, F. Iga, T. Takabatake. // Physica B, 326, 398 (2003).

133. T.Susaki, A.Sekiyama, K.Kobayashi et al. // Phys.Rev.Lett., 77, 4269 (1996).

134. F.Iga, N.Shimizu, T.Takabatake. // J.Magn.Magn.Mat., 177-181, 337 (1998).

135. H.E. Случайно, A.B. Богач, B.B. Глушков и др. // Письма в ЖЭТФ 76, 31 (2002).

136. Д.Н. Случанко, J1.B. Богомолов, В.В. Глушков и др. // Труды 34 Совещания по физике низких температур, Изд-во РГПУ, 1, 155 (2006).