Исследование асимметрии сечения фоторождения пи0-мезонов на водороде поляризованными фотонами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. Исследование амплитудных и временных характеристик спектрометров полного поглощения на основе больших кристаллов ШК^Юи С$1(Т€),

§ 1.1 Спектрометр полного поглощения на основе цилиндрического кристалла Ш(7€).

§ 1.2 Годоскопическая система счетчиков полного поглощения на основе кристаллов и ат(гг).

§ 1.3 Использование СПП на основе кристаллов Р/а1(Тв) и С$1(Т?) для измерения спектров тормозного излучения электронов высоких энергий

§ 1.4 Расчет параметров спектрометров полного поглощения по методу Монте-Карло

ГЛАВА П. Оборудование и установки для исследования фоторождения ^-мезонов на поляризованных фотонах.

§ 2.1 Когерентное тормозное излучение электронов высоких энергий в кристаллах

§ 2.2 Поляризация фотонов когерентного тормозного излучения.

§2,3 Пучок поляризованных фотонов

§2,4 Экспериментальные установки для исследования асимметрии сечения реакции ^р-^рЛГ

§2.5 Установка по исследованию асимметриичения реакции 1£р->р1Г0 для области энергий = ( 0.7 * 1.4) ГэВ и 6^.= 60° вц.м.

§ 2,6 Установка для исследования асимметрии сечения реакции при =

0.7 - 1.3 ГэВ и 40° - 50°.

§ 2,7 Установка для измерения асимметрии сечения реакции ^р-^рЛпод углами рождения в^гг- 65° * 80° в энергетической области = 700 * 1300 МэВ.

ГЛАВА Ш. Экспериментальные исследования асимметрии сечения реакции фоторовдения ^^-мезонов с поляризованными фотонами

§ 3,1сЗадача полного опыта в фогорождении псевдоскалярных мезонов

§ 3,2 Определение асимметрии сечения реакции.

§ 3,3 Физические измерения

§ 3,4 Результаты экспериментальных исследований и сравнение с теоретическими предсказаниями

Важным источником информации о электромагнитных свойствах нуклонных резонансов является изучение фоторождения пионов на нуклонах. Эта информация важна также и для изучения структуры адронов, уточнения их классификации и для изучения электромагнитного тока адронов.

Квантовые числа нуклонных резонансов, в основном, хорошо изучены в згМ -рассеянии. Однако анализ реакций фоторождения с целью исследования амплитуд переходов этих резонансов для изучения структуры адронов оказывается предпочтительней анализа реакций ЗтН -рассеяния, так как в реакциях фоторождения определяются не только величины амплитуд, но и их относительные знаки. Кроме того амплитуды N Ытг » из-за взаимодействия фотона с одним кварком, непосредственно определяются из предсказаний кварковых моделей [1-4}» в то время как переходы с излучением мезонов, например |\[ —» определяются многокварковыми взаимодействиями и для получения амплитуд этих переходов привлекаются разные гипотезы, например, гипотеза о частичном сохранении аксиального тока (РСАС). Знание амплитуд фоторождения играет существенную роль в проверке применимости модели составных кварков [5, ' которая хорошо описывает мезонную и барионную спектроскопию, предсказывает знаки и величины произведений < "УМ/М*^, 5/У*/777/>) Для резонансов принадлежащим мультиплетам

56,0^[56,0!]2[56,2+][?0,Г][?']- Дополнение модели составных кварков идеями квантовой хромодинамики позволило более точно рассчитывать спектр масс резонансов и углы смешивания между ними, используя как параметр разность масс резонанса Д (1232) и нуклона [<5] .

Для определения амплитуд радиационных переходов с использованием экспериментальных данных, применяются различные феноменологические анализы. Эти анализы [#-"14 ] проще всего проводить в области первого резонанса Р^ (1232), где еще закрыты неупругие каналы в ¿гЛ/ - рассеянии и применима теорема Ватсона [15] о связи фаз амплитуд реакций и •

При переходе во вторую и более высокие резонансные области, из-за неприменимости теоремы Ватсона, подобный анализ затруднен. В этих областях процессы фоторождения пионов описываются посредством изобарной модели, предложенной Волкером в 1969 году р в которой амплитуда реакции представляется в виде суммы трех членов: электрического борновского члена, суммы в -канальных резонансов, параметризированных по формуле Брейта-Вигнера и фона, который дает вклад, в основном, в реальные части амплитуд. Единственное условие, которое накладывается на фон при выборе параметров резонансов, заключается в том, чтобы он менялся плавно в зависимости от энергии £, В дальнейшем, по методу Волкера, были выполнены анализы учетом новых экспериментальных данных и большего числа резонансов. Однако в этих работах есть большая свобода в выборе фона, что приводит к произволу в определении резонансных параметров.

Анализы, основанные на использовании дисперсионных соотношений при фиксированном квадрате переданного импульса (РТ1>£Г) {20* 221* на сегодняшний день, являются, с теоретической точки зрения, наиболее последовательными. В этих анализах, мнимая часть амплитуды реакции строится из вкладов в -канальных резонансов и нерезонансного фона в амплитуде связанной с пороы о гом рождения £ -мезона. Реальная часть амплитуды, при этом получается из дисперсионных соотношений. В отличии,от феноменологического анализа Волкера, здесь,свобода в выборе фона значительно меньше, но появляется неопределенность, связанная с высокоэнергетическим интегралом по области Е^> 2 ГэВ (Е ^ - энергия фотона в л.с.). Для учета вклада этих высокоэнергетических интегралов[23,243в мнимую часть амплитуды добавляются 6 - образные псевдорезонансы, а в £25,26»]мнимая часть параметризиру-ется полюсами Редже.

В таком способе учета высокоэнергетических интегралов есть определенная трудность, поскольку зависимость амплитуд фоторож -дения от в и Ь при Е^-> 2 ГэВ может быть получена только из детального анализа высокоэнергетических данных, которые в настоящее время недостаточны для проведения такого анализа. Даже если предположить, что асимптотическое (реджевское) поведение амплитуд применено начиная с 2 ГэВ, зависимость амплитуд от 5 и t остается неопределенной , поскольку при описании фоторождения нельзя ограничиться вкладом полюсов Редже и необходимо учитывать вклад разрезов. Кроме этого асимптотическое поведение амплитуд фоторождения при |1|>0»5 - 0,7 ГэВ^ неизвестно.

В работе [27] рассмотрен иной подход к проблеме учета этих интегралов. С целью уменьшения числа подгоночных параметров и неопределенностей, связанных с высокоэнергетическими интегралами, было предложено провести вычитание в дисперсионном интеграле при энергии фотона Е =0,5 ГэВ, при которой амплитуды фоторождения достаточно хорошо известны из фазовых анализов [28>2$]» проведенных в этой области без использования модельных представлений.

Отмеченные анализы 9] имеют трудности [25,27], связанные с нарушением унитарности и расходимости парциально-волнового разложения используемого в РТОЯ . Этих трудностей лишен энергонезависимый анализ Берендеса и Донначи £30] во второй резонансной области, проведение которого стало возможным благодаря увеличению числа и качества экспериментальных данных. В своем анализе, они подтвердили существование резонансов в-ц (1535), и 0^(1520) в фоторождении пионов и обнаружили болгг-шой вклад фона в мультиполи Е2~и М2~ • Извлекая из мультипольно-го анализа также и константы радиационных распадов Берендс и Донначи получили согласие (с учетом ошибок) между всеми своими спиральными амплитудами и амплитудами других анализов [19у31] , кроме амплитуды фотовозбуждения на протоне резонанса 0 (1520)

I э со спиральностью 3/2. Это расхождение связано с наличием большого нерезонансного вклада в^-и » который не учитывался в 0М,31|в Таким образом, анализ [30] указывает на необходимость более точного разделения фона и резонансных вкладов в парциальных амплитудах.

Проблеме разделения фоновых и резонансных амплитуд посвящена работа Ноелля [32] » основанная на условии многочастичной унитарности. В ней показано, что введение фона при низких энергиях восстанавливает условие унитарности, но при этом нарушается сходимость парциально-волнового анализа в нефизической области при Е-^900 Мэв.

При сравнении значений амплитуд переходов резонансов, полученных с помощью различных феноменологических анализов экспериментальных данных, наблюдается их расхождение, особенно для малых значений амплитуд переходов. Для разрешения этих расхождений и уточнения значений амплитуд необходимо проведение дальнейших исследований процессов фоторождения псевдоскалярных мезонов. В экспериментальном отношении исследование этих процессов сводится к измерению определенного набора наблюдаемых величин для каждого зарядового канала. В этот- набор наряду с дифференциальными сечениями d6/d£l реакции с неполяризованными начальными частицами входят различные поляризационные величины характеризующие процессы с выделенным направлением спина как у начальных, так и у конечных частиц. К ним относятся: асимметрия сечения реакции с поляризованными фотонами - , поляризация нуклона отдачи - р , асимметрия сечения реакции на поляризованных нуклонах - Т и т.д.

Приведем обзор экспериментальных данных по измерению асимметрии сечения фоторокдения ЗГ°-мезона в резонансной области энергий.

Первые измерения асимметрии сечения реакции Р"ЗТ°

35,3*|]для углов рождения «77"°-мезона 60°, 90° и 120° в с.ц.м., в области первого резонанса, были выполнены на пучке линейно поляризованных фотонов в Стенфорде, на линейном ускорителе, используя метод угловой селекции тормозного излучения в тонких аморфных радиаторах[35]. Ими же были выполнены измерения асимметрии сечения этой же реакции[36] и в области "второго" резонанса для углов вылета ^Г°-мезона 60° и 90° в с.ц.м. и энергий E-j- =426-918 МэВ. Экспериментальные результаты сравнивались с предсказаниями анализа Волкера [") 6] и наблюдалось удовлетворительное согласие.

Работы по измерению асимметрии сечения реакции урр1Г° были выполнены на синхротроне во Фраскати [37] на линейно-поляризованном пучке фотонов, полученных при когерентном тормозном излучении электронов с энергией I ГэВ на кристалле алмаза. Измерения были выполнены для угла вылета^7"°-мезона 90° в с.ц.м. и энергий фотона Е^ = 230-380 МэВ. Полученные экспериментальные результаты сравнивались с предсказаниями различных мульти-польных анализов [/И—44,16,25,23,38-43}. в начале 70-х годов с созданием поляризованного пучка фотонов на линейном ускорителе в Харькове (ХФТИ) были начаты систематические исследования фоторождения .Т^-мезонов в области энергий П и Ш резонансов. В работах ХФТИ [42-45]приведены результаты для области энергий Е = = 250-650 МэВ и углов вылета Ж°-мезона 60°-135° в с.ц.м., которые вошли в основу мультипольного анализа о

-Измерение асимметрии сечения фоторождения 7/ -мезонов в области высоких энергий систематически начали проводиться после 1973 г., до этого имелась только одна работа [48] для угла вылета -мезонов 90° в с.ц.м. и энергий Е^ = 0,82-1.8 ГэВ. В это время на Ереванском синхротроне был получен пучок поляризованных квазимонохроматических фотонов, на котором начались исследования асимметрии сечения реакции ЪР-^Рм в области Ш и 1У резонансов для углов рождения ^°-мезонов 4-0°-130° и энергий = 0.7-1.7 ГэВ [<¿/9-55] • Вместе с нашими результатами появились и другие экспериментальные результаты. В Стенфорде [5в]измерили величину асимметрии для угла вылета ЗГ° -мезонов 10°-170° в с.ц.м. при энергии Е^= 700-900 МэВ на рассеяном лазерном пучке, в 82-х дюймовой пузырьковой камере. В Даребери[57}^а электронном синхротроне, получены данные по асимметрии сечения в

-о диапазоне энергий Еу= 1,15-2,25 ГэВ и углов вылета ^г -мезонов 30°-110° в с.ц.м.

Из обзора [58] видно, что на сегодняшний день, основной объем экспериментального материала по асимметрии сечения фоторождения -мезонов в области Ш и 1У резонанса составляют данные Еревана и Дарсбери.

-Основная цель настоящей работы заключается в следующем:

1. Разработка и создание спектрометров полного поглощения на основе кристаллов М<хТ№) и С&1(Т€) для регистрации и измерения энергии гамма-квантов и электронов высоких энергий.

2. Исследование амплитудных и временных характеристик кристаллов МаХСТв) и в широкой энергетической области (Е=20-3500 МэВ).

3. Создание экспериментальных установок для исследования асимметрии сечения реакции Р7Г° с поляризованными фотонами в области энергии фотонов в л.с. Е =(0,7 -: 1.3) ГэВ и углов вылета УГ° -мезонов ^0°-65° в с.ц.м.

Ц-. Получении лучка поляризованных фотонов для экспериментов по фоторождению и измерении степени его поляризации.

5. Получении экспериментальных данных о величине асимметрии сечения реакции ^р-гр??0* области углов вылета ^"-мезонов 40°-65° в с.ц.м. и энергии = (0,7 * 1,3) ГэВ.

6. Проведение сравнений полученных экспериментально энергетических и угловых зависимостей величины асимметрии с предсказаниями различных теоретических анализов.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и приложения.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Результаты настоящей работы, выносимые на защиту, заключается в следующем:

1. Разработка и создание спектрометров полного поглощения на основе кристаллов и Сь1(Тв) , отечественного производства, для регистрации и измерении энергии гамма-квантов и электронов высоких энергий.

2. Исследование амплитудных и временных характеристик кристаллов и С$Г(Тв) в широкой энергетической области

Е = 20 - 3500 МэВ).

3. Создание годоскопической системы счетчиков полного поглощения на основе кристаллов Л/а1(Гв) .

Получение пучка поляризованных фотонов для экспериментов по фоторождению и измерению степени его поляризации.

5. Создание экспериментальных установок для измерения асимметрии сечения реакции Ц^р-^рТГ0 с поляризованными фотонами в области энергий фотонов в л.с. Еу= (0.7 * 1,38) ГэВ и диапазоо не углов 6? = (40 - 65) в с.ц.м, 1ПГ

6, Получении экспериментальных результатов о величине асимметрии сечения реакции Ър-^рЛ'0 в интервале углов 0^ = (40 - 65)° в с.ц.м. и энергии Е^ = (0.7 * 1.38) ГэВ. Сравнение экспериментальных данных с результатами различных теоретических анализов.

Материалы, изложенные в диссертации, опубликованы в журналах "Ядерная физика", "Приборы и техника эксперимента", Известия АН Арм.ССР и научных сообщениях Ереванского физического института.

Материалы диссертации представлялись и докладывались на международной конференции по физике высоких энергий (Тбилиси, 1976 г.), на международном Балатонском симпозиуме по последним достижениям в физике высоких энергий, на Международной конференции по структуре адронов (Высокие Татры, 1977г.), а также на ежегодных Сессиях отделения ядерной физики АН СССР.

Основные научные результаты, включенные в диссертацию, опубликованы в работах [53-55, 64,65}68}70,71, 79,81-84,6Gj

Выражаю глубокую благодарность моим научным руководителям - доктору физико-математических наук, профессору Авакяну P.O. и кандидату физико-математических наук Петросяну Ж.В. за постоянное внимание, ценные советы и помощь при выполнении настоящей работы.

Считаю своим приятным долгом выразить благодарность академику АН Арм.ССР, замдиректора института Вартапетяну Г.А. за полезные обсуждения, помощь и внимание, которую он оказывал в течении всего периода выполнения работы.

Автор считает приятным долгом выразить свою глубокую признательность своим товарищам по совместной работе - Мирзояну P.M., Армаганяну A.A., Арутюняну Л.Г., Акопову Н.З., Багдасаряну A.C., Гарибяну Ю.А., Галумяну С.А., Гиндояну С.Г., Аветисяну А.Э., Авакян Э.О., Еганову B.C., Данагуляну С.С., Искандарян А.Г., Ма-рукяну Т.О., Оганесяну A.A., Оганесян М.А., Жамагорцян М.Т., Саркисяну Р.Ц., Тарояну С.П., Сукиасяну Ю.З., Схторяну Е.М.

1. Copley L.A., Karl 6., Obryk E. Single plon photoproductlon on the quark model. - Nucl.Phys. B, 1969, v.13, No.2, p.303-319.

2. Isqure N. Karl G. P-wave baryons 1n the quark model. Phys.Rev. D, 1978, v.18, No.11, p.4187-4205.

3. Feyman R.P., Kisllnger M., Revndal F. Current matrix elements from a rela-t1v1st1c quarks model. Phys.Rev. D, 1971, v.3, No.11, p.27.

4. Aznauryan 1.6., Bagdasaryan A.S., Ter-Isaakyan N.L. Relat1v1st1c quark model in infinite momentum frame and static properties of hadrons. Yerevan, 1982, 20 p. (Prepr1nt/EPI-550(37)).

5. Dalltz R.H. High energy physics proceedings of the 1965, Les Houches School, Ed. C.DowItt and M.Jacob (New York, Gordon and Breach) 1965.

6. Dalltz R.H. Proceedings of the Hawaii Topological Conference 1n Partial Physics, 1967, Ed. S.Pakvasa and S.F.Tuan (Honolulu, University of Hawaii) 1968.

7. Moorhouse R.G., Oberlack H. Analysis of plon photoproductlon and the quark model. Phys.Lett., 1973, V.43B, No.l, p.44-48.

8. Ellwanger U. Baryon mass splitting by the strong hyperflne Interaction and SU(3) breaking. Nucl.Phys., 1978, V.B139, p.422-432.

9. Noelle P., Pfell W., Schwela D. Multiple Analysis of P1-zero and P1-plus photoproductlon between threshold and 500 MeV. Nucl.Phys., 1971, V.B26, p.461-496.

10. Berends F.A., Weaver O.L. An energy Independent multlpole analysis of plon photoproductlon on protons below 450 MeV. Nucl.Phys., 1971, V.B30,p.575-604.

11. Александров Ю.М., Грушин В.Ф., Лейкин E.M., Ротвайн А.Я. -Ядерная физика, 1970, т.12, вып.с.770-781.

12. Alexandrov Yu.M., Gushln V.F., Le1k1n E.M. Multlpole analysis of plon photoproductlon on protons near Pg3 (1236) resonance. Nucl.Phys., 1976, V.B45, No.2, p.589-607.

13. Suzuki S., Kurokawa S., Kondo K. Energy Independent partial wave analysis of single plon photoproductlon 1n the first resonance. Nucl.Phys., 1974, V.B68, No.2, p.413-432.

14. Ганенко В.Б., Кривец А.Г., Мирошниченко И.И. и др. Мульти-польный анализ реакций в интервале энергий фотонов 250-500 МэВ. Ядерная физика, 1976, т.24, вып.З,с.545-551.

15. Watson К.М. Some general relation between the photoproductlon and scattering of ТГ" -mesons. Phys.Rev., 1954, v.95, No.l, p.228-236.

16. Walker R.L. Phenomenologlcal analysis of single plon photoproductlon. -Phys.Rev., 1969, v.182, No.5, p.1729-1748.17' Фейнман P. Взаимодействие фотонов с адронами. М.,Мир, 1975, 389с.

17. Берестецкйй В.Б., ЛифшицЕ.М., Питаевокий Л.П. Квантоваяэлектродинамика. М., Наука, 1980., 702с.

18. Feller P., Furushlma М., Horlkawa N. et al. A phenomenologlcal analysisof , fr°p below 1.2 SeV. Nucl.Phys. B, 1976, v.104, No.2,p.219-244.

19. Chew G.F., Goldberger M.L., Low E.F., Nambu Y. Relat1v1st1c dispersion relation approach to photomeson production. Phys.Rev., 1959, v.106, No.6, p.1345-1355.

20. Логунов А.А., Степанов Б.М. Дисперсионные соотношения для реакции фоторождения ft -мезонов. ДАН СССР, 1956, т.ПО, № 3, с.368-370.

21. Solovyov L.D. Photoproductlon of mesons, phase shift analysis on dispersion relations. Nucl.Phys.» 1958, v.5, p.256-270.

22. Moorhouse R.6., Oberlack H., Rosenfeld A.H. Analysis of ST* , and

23. VC photoproductlon from the first through the 3 resonances region, -Phys.Rev. D, 1974, v.9, p.1-41.

24. Knles 6., Moorhouse R.G., Oberlack H. Electromagnetic couplings of higher mass N* resonances. Phys.Rev. D, 1974, v.9, No.9, p.2680-2687.

25. Devenlsh R.6.E., Lyth D.H., Rankin U.A. Determination of resonance couplings and high energy amplitudes 1n using fixed t dispersion relations. -Phys.Lett. B, 1974, v.52, No.2, p.227-232.

26. Barbour I.M., Crowford R.L., Parsons N.H. An analysis of single plon photoproductlon between threshold and 16 GeV lab. energy. Nucl.Phys. B, 1978, v.141, p.253-271.

27. Berends F.A., Donnachle A. Multlpole analysis of plon photoproductlon In the first resonance region. Nucl.Phys., 1975, V.B84, p.342-361.

28. Berends F.A., Donnachle A. An energy Independent multlpole analysis of plon photoproductlon through the second resonance region. Nucl.Phys., 1978, V.B136, p.317-332.

29. Gourdln M., Salln Ph. Analysis of photoproductlon within 1sobar1c model.-Nuovo Clmento, 1963, v.27, p.193-207.

30. Noelle P. Baryon resonances and electromagnetic couplings. Progr. of Theor. Phys., 1978, v.60, No.3, p.778-793.

31. Drlckey D.J., Mozley R.F. Possible evidence for a reterdatlon term 1n low-energy Vе photoproduction. Phys.Rev.Lett., 1962, v.8, p.291-292.

32. Drickey D.J., Mozley R.F. Neutral meson production with polarized X-rays.-Phys.Rev., 1964, V.B136, p.543-557.

33. Taylor R.E., Mozley R.F, Positive pion production by polarized bremsstrahlung. Phys.Rev., I960, v. 117, p.835-845.

34. Zdarko R.W., Dally E.B. Asymnetry measurements for it and н T photoproduction by linearly polarized ^ -rays 1n the energy range400.900 MeV. Nuovo Clmento, 1972, v.lOA, No.l, p.10-18.

35. BarblelUnl G., Bologna G., Capon G, et al. Photoproduction of *пл on protons by polarized rays. Phys.Rev,, 1969, v,184, p.1402-1413.

36. Berends F.A., Donnachle A., Weaver P.L. Photoproduction and electropro-ductlon of pions. II. Photopion production below 500 MeV. Nucl.Phys., 1968, V.B4, p.54-102.

37. RolUnk H. Proceedings of the Heidelberg International Conference of Elementary Particles. Heidelberg, 1967, 400 p.

38. Schwella D. Evolution of the photoproduction of negative pions on neutrons In the region of the first resonance. Ze1t. fur Phys., 1969,v.221, p.158-174.

39. Schmidt W. Analysis of the photoproduction of pions by means of fixed t dispersion relations. Ze1t. fur Phys., 1964, v.182, p.76-92.

40. Антурьев Ю.Л. и др. Труды X Международной конференции по физике высоких энергий. Киев, т.1,1970, 347с.

41. Ганенко В.Б., Горбенко В.Г., Жебровский Ю.В. и др. Угловое распределение асимметрии реакции р7Г° для энергии Jf-квантов 400, 450, 500, 550, 650 МэВ. Ядерная физика, 1974, вып.2, с.356-361.- из

42. Ганенко В.Б., Горбенко В.Г., Жебровский Ю.В. и др. Письма в

43. ЖЭТФ, 1972, 16, с.459-462.

44. Ganenko V.B., Gorbenko V.G., Zhebrovsky Yu.V. et al. Contributed Paperto Stanford Conference (1975) (Rapporteurs Talk of Fisher H.H. 161 and 62, No.227 and No.224 contributed to this Symposium).

45. Alspector Y., Fox D., Lucky D. et al. 7Г and 7Г production by polarized photons 1n the resonance region. Phys.Rev.Lett., 1972, v.28, No,21, p.1403-1406.

46. Abrahamlan L.O., Avaklan R.O., Elbaklan G.M. et al. and + production with polarized photons 1n the energy range 1-2 GeV. Phys.Rev. Lett., 1974, V.48B, p.463-474.t—^ -+

47. Abrahamlan L.O., Avaklan R.O., Aganlants A.O. et al. " and // production with polarized photons In the resonance region. Contributed Paper to Stanford Conference (1975). Yerevan, 1976, 16 p. (Preprlnt/EPI-136(75)).

48. Абрамян Л.О., Авакян P.O., Акопов Н.З. и др. Асимметрия сечения реакции ур^рТГ0 в интервале энергий 0.9 1.65 ГэВ при с^о =• 110°. - Письма в ЖЭТФ, 1976,т.23, вып.7, с.415-419.

49. Abrahamlan L.O., Adamlan F.V., Aganlants A.O. et al. Hadron structure as known from electromagnetic and strong Interactions. Proceedings of the- т

50. Hadron Structure 77 Conference, High Tatras 1977. Publishing House of the Slovak Acad, of Scls. Bratls., 1979, p.123-134.

51. Knles 6., Oberlack Н., Rlttenberg A. et al. Measurement of asymmetries 1n polarized frN-*vh/ with E у from 600 to 900 MeV. Phys.Rev., 1974, v.DIO, No.9, p.2778-2784.

52. Rutherglen I.G. Annual Report Daresbury, 1974 and Rapporteur's Talk to XVII International Conference of High Energy Physics, London, 1974.

53. Kajlkawa R. Plon photoproductlon and Compton scattering In the resonance region. Int. Symp. on Lepton and Photon Interaction at High Energies, Bonn, 1981.

54. Hughes E.B., Ford R.L., Hofstadters et al. Properties and applications of large Nal(Tl) total absorption spectrometers. Nucl. Scl., 1972, v.NS-19, No.3, p.126-133.

55. Share G.H., Kurfess D.J., Theus R.B. Pulse-shape discrimination of high-energy neutrons and gamma rays 1n Nal(Tl). Nucl. Instr. and Meth., 1978, v.148, No.3, p.531-533.

56. Chan Y., Partridge , Peck C.W. et al. Design and performance of a modularized Nal(Tl) detector (The crystal ball prototype). Scintillation and Semiconductor Counter Symposium, San-Franc1sco, 1977, 605 p.

57. Люн Н.Л. Юан, By Цзянь-Сюн. Измерения характеристик ядерныхреакций и пучков частиц. М., Мир, 1965, 415с.

58. Suffert М., Feldman U., Mahleux J., Hanna S. One-crystal Nal spectrometer.

59. Nucl. Instr. and Meth., 1968, v.63, p.1-12.

60. Авакян P.O., Аветисян А.Э., Элбакян Г.М. и др. Энергетичес -кое разрешение сцинтилляционного счетчика на основе большого кристалла MlJ(Те.) . ПТЭ, 1976, № I, стр.46-47.

61. Авакян P.O., Аветисян А.Э., Элбакян Г.М. и др. Исследование амплитудных и временных характеристик спектрометра полного поглощения на основе кристалла Ага J. (тс) Ереван, 1977, 14с. (Препринт/ЕФИ, 223(15)-77).

62. Авакян P.O., Авакян Э.О., Элбакян Г.М. и др. Экспериментальная установка для измерения поляризации протонов в реакциях фоторождения. Ереван, 1981, 20с. (Препринт/ЕФИ-506(49)).

63. Авакян P.O., Авакян Э.О., Элбакян Г.М. и др. Измерение поляризации протонов в реакции ^JO-^на линейно-поляризованном пучке фотонов. ЯФ, 1982, т.36, вып.2(8), с.393-399.

64. Авакян P.O., Аветисян А.Э., Элбакян Г.М. и др. Аппаратура для регистрации электронов и гамма-квантов (АРЭГаК) на основе кристаллов А/(хХ(те) . Изв.АН Арм.ССР, Физика, 1979,т.14, вып.I, с.50-53.

65. Данагулян С.С., Элбакян Г.М., Адищев Ю.Н., Курков A.A. -Ереван, 1983, 13с. (Препринт/ЕФИ, 620(Ю)-83).

66. Авакян P.O., Аветисян А.Э., Элбакян Г.М. и др. Использование больших кристаллов АГь 1(тс) для измерения спектра тормозного излучения электронов высоких энергий. Ереван, 1984. (Препринт/ЕФИ 714(29)-84).

67. Kleinknecht К. Partlcle detectors. Universität Dortmund, 1981, (Preprlnt/Unldo (81)272).

68. Абрамов А.И., Казанский Ю.А., Матусевич Е.С. Основы экспериментальных методов ядерной физики. М., Атомиздат, 1977, 525с.

69. Борковский М.Я. Программа "fihovytz моделирования электронно-фотонных ливней в веществе. Ленинград, 1979. (Препринт/ ЛИЯФ. 462).

70. Штерн Б.Е. Библиотека подпрограмм для моделирования электромагнитных процессов в веществе. Препринт ИЯИ,А-0081, 1978.

71. Ford R.L., Walter R. The EGS code system computer programs for the Monte Carlo simulation of electromagnetic cascade showers (Version 3). Stanford, 1978 (Preprlnt/SLAC, Report No.210).

72. Авакян P.O., Армаганян A.A., Арутюнян JI.Г. и др. Квазимонохроматический поляризованный пучок фотонов Ереванского ускорителя. Труды международной конференции по аппаратуре в физике высоких энергий. (Дубна. 1971 г./ Атомиздат, 1972, 740с.).

73. Barb1ell1n1 G., Bologna G., Dlambrlnl G.t Murtas G.P. Crystal method for measuring the linear polarization of photons 1n the multi-GeV region. -Nuovo Cimento, 1963, v.28, No.2, p.435-440.

74. Авакян P.O., Армаганян A.A., Элбакян Г.М. и др. Измерение поляризации фотонного пучка. Ереванского электронного ускорителя. Изв.АН Арм.ССР, Физика, 1974, т.9, с.252-255.

75. Горбенко Б.Г., Дерка,ч JI.M., Жебровский Ю.Б. и др. Определение степени поляризации когерентного тормозного излучения от монокристалла алмаза. ЯФ, 1973, т.17, вып.4, с.793-798.

76. Авакян P.O., Армаганян A.A., Элбакян Г.М. и др. Получение фотонных пучков со взаимно перпендикулярными векторами поляризации одинаковой интенсивности и с одинаковой степенью поляризации. Изв.АН Арм.ССР, Физика, 1975, т.10, с.61-63.

77. Авакян P.O., Аветисян А.Э., Элбакян Г.М. и др. Экспериментальная уотановка для исследования реакций фоторождения наводороде и ядрах. Ереван, 1978. 12с. (Препринт/ЕФИ-34-I--66(78)).

78. Авакян P.O., Авакян Э.О., Элбакян Г.М. и др. Двухплечевая установка для исследования фоторождения 7/С и ^-мезонов поляризованными фотонами. Ереван, 1976, 23с. (Препринт/ ЕФИ-202(48)).

79. Авакян P.O., Авакян Э.О., Элбакян Г.М. и др. Установка для измерения поляризованных параметров в реакции фоторождения ТГ^-мезона. Ереван, 1983, 19с. (Препринт/ЕФИ-623(13)).

80. Barblelllnl G., Bologna G., D1ambr1n1 G. et al. Production of quasi-monochromatic ^ -ray beam from mult1-GeV electron accelerators. Phys, Rev.Lett., 1962, v.8, No.3, p.112-114.

81. Barblelllnl G., Bologna G., D1ambr1n1 G. et al. Experimental evidence for a quasi-monochromatic bremsstrahlung Intensity. Phys.Rev,Lett., 1962, v.8, No.11, p.454-457.

82. Barblelllnl G., Bologna G., D1ambr1n1 G. et al. Experimental evidence for a quasi-monochromatic bremsstrahlung. Phys.Rev.Lett., 1962, v.9, p.46E.

83. Kato S., Klfune T., Klmura Y. et al. Coherent Bremsstrahlung from S1 single crystal. I. Experiment. J. Phys. Soc. of Japan, 1965, v.20, No.3, p.303-307.

84. Klfune T., Klmura Y., Kobayashl H. et al. Coherent bremsstrahlung from Si single crystal. II. J. Phys. Soc. of Japan, 1966, v.21, No.10,p.1905-1913.

85. Crlgee L., Lutz G., Schulz H.G. et al. Polarization measurement of 6-GeV coherent bremsstrahlung from the Hamburg Electron Synchrotron, -Phys.Rev.Lett., 1966, v.16, No.23, p.1031-1033.

86. Bologna G., Lutz 6., Schulz H. et al. Highly-polarized coherent bretnss-trahlung from a target 1n the GeV region. Nuovo Clmento, 1966, V.42A, No.4, p.844-855.

87. Жебровский Ю.В., Колесников JI.Я., Мирошниченко И.И. и др. Квазимонохроматические поляризованные фотоны линейного ускорителя ФТИ АН УССР. ПТЭ, 1969, № 5, с.203.

88. Горбенко В.Г., Жебровский Ю.В. и др. Когерентное тормозное излучение на монокристалле алмаза. ЯФ, 1970, т.II, вып.5, 1044.

89. Кузнецов В.М., Стуков О.И., Раненко Е.В., Сертаков Ю.И. Фоторождение 77°-мезонов линейное поляризованными фотонами. Письма в ЖЭТФ, 1969, № 10, с.273-275.

90. Taylor R.E., Mozley R.F. Positive P1on production by polarized bremsstrahlung. Phys.Rev., 1960, v.117, p.835-845.

91. May M. Polarization of high energy bremsstrahlung and of high energy pairs. Phys.Rev., 1951, v.84, No.2, p.265

92. Schlff L.I. Energy-angle distribution of thin target bremsstrahlung. -Phys.Rev., 1951, v.83, No.2, p.252.

93. Hetcalf W.Y., Walker R.L. A phenomenologlcal analysis of plon photopro-ductlon. Nucl.Phys., 1974, V.B76, p.253-289.

94. Copley L.A., Karl G., Obryk E. Backward single plon photoproductlon and the symmetric quark model. -Phys.Lett., 1969, V.29B, p.117-120.

95. Delcourt В., Lefranocls Y., Parrour et al. Photoproductlon on proton at backward angles between 700 MeV and 1150 MeV. Phys.Lett., 1969, V.29B, No.l, p.70-74.nf°

96. Buschom G., Helde P., Kotz U. et al. Photoproduction of и 1n the backward direction. Phys.Rev.Lett., 1968, v.20, p.230-232.

97. Avaklan R.O., Bagdasarlan A.S., Elbaklan 6.M. et al. Measurement of the asymmetry of the reaction frj®'^ jcross section for plon produce tlon angles 1n C.M.S. 65° 80° 1n the resonance energy range. - Yerevan, 1983, 13 p. (Prepr1nt/EPI-674(64)).

98. Авакян P.O., Авакян Э.О., Элбакян Г.М. и др. Излучение электронов высоких энергий вблизи кристаллографических осей и плоскостей кристалла алмаза. Ереван, 1984, 13с. (Пре-принт/ЕФИ-704(19)).

99. T1mm U. Coherent bremsstrahlung of electrons In crystals. Fortsch-rltte der Physlk, 1969, v.17, p.765-808.

100. Тер-Микаеля М.Л.; Влияние среды на электромагнитные процессы при высоких энергиях. Ереван, Изд.АН Арм.ССР, 1969, 457с.

101. Тер-Микаелян М.Л. Рассеяние сверхбыстрых электронов в кристалле. ЖЭТФ, 1953, т.25, 9, с. 289-295.

102. Тер-Микаелян М.Л. Интерференционное излучение сверхбыстрых электронов. ЖЭТФ, 1953, т.25, с.296-306.

103. Uberall Н. High-energy Interference effect of bremsstrahlung and pair production 1n crystals. Phys.Rev., 1956, v.103, No.4, p.1055-1067.

104. Ferretl B. Sulla bremsstrahlung ne1 crfstalll. Nuovo Clmento, 1950, v.7, p.118-134.

105. Uberall H. Polarization of bremsstrahlung from monocrystalUne targets.-Phys.Rev., 1957, v.107, No.l, p.223-227.

106. Ш» Авакян P.O., Исследование излучения электронов и позитронов высоких энергий в кристаллах и его использование в процессах фоторождения. Диссертация докт. физ.-мат. наук. - Ереван, 1980, 290с.

107. Апресян А.Н., Асатрян Р.А., Айвазян Р.Б. и др. Результаты разработок многопроволочных пропорциональных камер в Ереванском физическом институте. Ереван. 1981, 20с. (Препринт/ ЕФИ-486(29)).

108. ИЗ. Tamura И. A study of electron-photon showers by the Monte Carlo method.-Progr. of Theor. Phys., 1965, v.34, No.6, p.912-941.

109. Росси Б. Частицы больших энергий. М., Гостехиздат, 1955, 566с.

110. Messel Н., Snrlrnov A.D., Varfolomeev A.A. et al. Radial and angular distribution of electrons 1n electron-photon showers 1n lead and emulsion absorbers. Nucl.Phys., 1962, v.39, p.1-88.

111. Anger H.O., Davis D.H. Gamma-ray detection efficiency and Image resolution In sodium Iodide. RSI, 1964, v.35, No.6, p.693-697.

112. Соболь И.М. Численные методы Монте-Карло. М., Наука, 1973, ЗПс.

113. Лейпунский О.И., Новожилов Б.В., Сахаров В.Н. Распространение гамма-квантов в веществе. М., Физматгиз, I960, 208с.