Исследование фотообразования n+- -мезонов на ядрах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ



к

ЕРЕВАНСКИЙ ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ

На правах рукописи

ОГАНДЖАНЯН МАВРИК СУРЕНОВИЧ

ИССЛЕДОВАНИЕ ФОТООБРАЗОВАНИЯ п"-МЕЗОНОВ НА ЯДРАХ

Специальность: 01.04.18 - Физика атомного ядра и

элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

ЕРЕВАН-1993 г.

Работа выполнена в Егзг.ансксм физическом институте

Научный руководитель: доктор физико-математических наук

ЕГИЯН К.Ш.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

ХУДАВЕРДЯН А.Г. <ЕГУ) кандидат физико-математических наук ГУЖАНЯН Г.Р. (ЕрФИ)

Еэдущая организация: (КФК АН РА)

Защита состоится " Ъ " Ц^Ю./иЯ- 1993 г. е

"_" часов на заседании специализированного совета

Д 034.03.01 при Ереванском физическом институте (375036, г. Ереван, ул. Братьев Алиханянов, д. 2).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Ереванского физического института.

Автореферат разослан " ^ " и~ьо ИЛ 1993 г.

Ученый секретарь специализированного совета, кандидат физико-математических наук

В.А. Шахбазян

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. Поиском компактных многонуклонных образования в ядре занимаются уже несколько десятилетий. До половины 70-х годов эксперимента для обнаружения таких образований ставились с уклоном их непосредственной регистрации. В частности, в Ереванском физическом институте, в поисках сильных корреляция, исследовали процесс г+а->л°+с1+х в совпадении и а. Однако решать проблему в лоб оказалась сложным. Был сделан вывод, что с экспериментальной точки зрения целесообразнее регистрировать продукты их развала, причём в инклюзивном постановке.

Мощным стимулом для интенсификации таких исследований слунили гипотезы ядерного скейлинга (ЯС) /1,2/ и кумулятивного эффекта (КЭ) /3/ для описанидУ^. процесса неупругого взаимодействия частиц высокой энергии с ядрами. Согласно этим гипотезам, спектры частиц, образующихся в кинематической области, запрещённой для рассеяния на свободном нуклоне (КЗО), определяются не геометрическими характеристиками сталкивающихся объектов, а локальными свойствами ядерной материи. Предполагалась масштабная инвариантность взаимодействия, приводящих к образованию кумулятивных частиц.

Таким образом, более доступным методом проявления новых свойств ядерной материи (на . основе идей КЭ и ЯС) стало исследование инклюзивных спектров частиц, образованных в реакциях .

а + А -> Ь + X (I)

с вылетом частиц в КЗО.

Для праверки этих идей требовалось провести систематические исследованмия по фотообразованию адронов на ядрах, отсутствовавших к этому времени.

Преимущество применения фотонных пучков (слабость константы электромагнитного взаимодействия и хорошо разработанная теория КЭД) могли бы существенно расширить возможности исследования и трактовки ядерных процессов. Исходя из этого в ЕрФИ начались исследования процессов типа (I) для вторичных протонов и я-мезонов.

Цель диссертационной работы заключается в изучении этих процессов для вторичных п±-мезонов путем:

1. Измерений энергетических и угловых зависимостей инвариантных сечений на ядре "с.

2. Исследований А-зависимости выходов "±-мезонов для их различных энергий и углов в широком диапазоне ядер.

3. Анализа полученных экспериментальных данных и сравнением с имеющимися теоретическими моделями, претендующих на объяснение образования частиц в КЗО.

4. Для достижения поставленной цели провести соответствующую модернизацию экспериментальной установки. В частности, создать магнитный спектрометр, позволяющим расширить импульсный интервал регистрируемых частиц (»^-мезонов, протонов, дейтронов и т.д.), улучшить энергетическое разрешение установки, разделить частицы по знаку их заряда.

Научная новизна работы. Впервые исследовано фотороздэние кумулятивных мезонов в области импульсов рп=0,1+1,2 ГэВ/с в широком интервале углов еп=20°+16СГ для ядер 12с, 27а1,оэси,

"»бп, 208рь. /

Впервые получены энергетические, угловые зависимости инвариантных выходов фотопионов, проводится анализ параметров их распределений, которые сравниваются с аналогичными величинами из адронных данных.

Впервые в а-зависимостях п±-мезонов, образованных фотонами обнаружена и анализируется сложная структура. В частности

• п

приводятся зависимости пп (в представлении данных ^~а ") от угла вп и энергии тп регистрируемых п-мезонов. Дзлается вывод, что трудно лишь вторичными процессами объяснить обнаруженный эффект, и что сложное поведение пп(в„»т„) нояет служить аргументом в пользу нового механизма- рождения частиц на внутри- ядерных компактных образованиях.

Впервые сделана попытка анализировать данные по фотообразованию п±-мезонов с целью получения структурной функции ядра . "с. Результаты анализа сравниваются с аналогичными данными по адронорождению/4/ и с некоторыми выводами теоретических работ/5,8/.

Практическая ценность работы. Созданная экспериментальная

установка "ДЕЙТРОН" может служить примером компактной, несложной установки для регистрации частиц в широких интервалах углов и импульсов. Полученные навыки и опыт приобретённые на установке "ДЕЙТРОН", а также многие технологические процессы, разработанные на ней, были успешно использованы на новой, более сложной установке "ДЕйТРОН-2".

Измеренные дифференциальные сечения могут: быть использованы для оценки выходов реакций при проведении экспериментов по фоторовдэнию л±-мезонов. включены в общий банк данных и использованы при анализе результатов кумулятивного фоторождения частиц на ядрах, а так же для оценки и сравнении выходов при реальных и виртуальных фотонов.

Апробация работы. Основные результаты, изложенные в диссертации, были представлены и доложены н^ научных семинарах ЕрФИ и ИТ ЭФ (Москва), на рабочих совещаниях по предельной фрагментации ядер (Ереван, 1980, 1984; Москва 1982), на международной конференции по физике высоких энергий (Дубна, ЛВЭ ОИЯИ, 1978, 1981).

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, и списка литературы. Она изложена на 122 страницах машинописного текста, включая 38 рисунка, 15 таблиц и 124 наименований цитируемой литературы. Публикации По результатам диссертации опубликовано 7 работ в виде препринтов ЕрФИ и статей в центральных журналах.

СОДЕРЖАНИЕ РАбОТЫ

Во введении делается краткий анализ ситуации в поисках компактных многонуклонных образований в ядре различными налетающими частицами. Дэлается краткий обзор экспериментальной и теоретической ситуации по кумулятивному рождению. Проводится паралель взаимовыгодной стимуляции эксперимента и теории.

Приводятся основные закономерности, установившихся в настоящее время. Среди них можно подчеркнуть следующие:

I. -Инвариантные сечения выхода кумлятивных частиц ь (протонов, п-мезонов,...) ведут себя универсальным образом и могут быть аппроксимированы выражением

f = -^r - ——--C^xpl-T / T > , (2)

P dP.dO °

где e, т, p- полная, кинетическая энергии и импульс вылетающей частицы ь (I); с, то- свободные параметры.

2.-Параметр то с ростом энергии налетающей частицы (а) растет, а в области энергай больше -2 ГэВ выходит на константу и не зависит от сорта налетающей частицы /7+12/.

Обосновывается актуальность экспериментального

исследования фоторождения кумулятивных частиц, в частности п--мезонов.

В первой главе описаны основные характеристики установки "Дейтрон". Показаны системы проводки и измерения пучка, детекторы регистрации вторичных частиц, калибровка отдельных узлов и их эффективность, массовые спектры.

Идентификация образованных в мишени вторичных частиц осуществлялась двумя детекторами: пробежным детектором (ПД) и магнитным спектрометром (MC).

В ПД энергия тп остановившихся л-мезонов определялся средним полным пробегом rq и составлял 48,4+155 МэВ, а энергетические ширины лт- соответственно 5,8+3,9 МэВ /13/. Коэффициент р/п режекции составляла -2.1СГ*, углы регистрации изменялись в интервале 20+160°.

Магнитный спектрометр позволял идентифицировать протоны и -мезоны в области импульсов до 1,5 ГэВ/с, путём измерения импульса и времени пролета частиц на отрезке пути около 5 метра. При этом относительные импульсные разбросы составляли +7S6. Коэффициент р/п+ режекции составляла ~10"2, углы регистрации изменялись в интервале 20+120° /14/.

Во второй главе приведены основные результаты. Приведена .процедура получения истинных физических данных путем учёта всех поправок, таких как эффективность детектора, поправки, учитывающая изменение числа частиц из-за неупругих ядерных взаимодействий при прохождении их через вещэство мишени, счетчиков, поглотители (в случае ПД-пробежного детектора), учитывающее многократное рассеяние в веществе детектора, распада п-мезонов на лету, потери числа эквивалентных г-квантов из-за образования пар в мишени.

На рис.1 приведены энергетические спектры п* (светлые

значки) и п" (черные значки) мезонов для ядра 12с рождённых под углом 20, 40, 60, 90 и 120° (сверху вниз) при Е™а*=4.5 ГэВ . Как видно, при переходе от разрешенной области к кумулятивной (эта граница показана стрелками) какие-либо особенности не наблюдаются, хотя сечение в интервале т =0.2-5-1.0 ГэВ

Рис.1

Основное свойство подученных энергетических спектров заключается в том, что их можно представить экспонентов типа

f=C.exp(-T/To) (3)

со значениями параметра т хорошо согласующимися со значениями, найденными в аналогичных процессах, вызванных адронами /4,15+18/. Подученные значения т^ совместно с некоторыми данными из адронорождения /15,18/ приведены на рис.2 Как видно, значение т^ сильно уменьшается при увеличении угла регистрации и стремится к значению топ~60 МэВ при угле ©п>120°.

Приведены угловые распределения при различных энергиях п±-мезонов, рожденных на ядрах 12с г-квантами с энергией е™?*=4.5 ГэВ, которые, как и в случае энергетических спектров, также демонстрируют независимость формы спектра от заряда п±-мезонов и плавность перехода из разрешенной области в кумулятивную. Видна сильная направленность вперед, причем чем выше энергия т тем сильнее эта направленность.

В адронных процессах в работах /19+21'' наблюдался минимум

О 20 40 вО 00 ЮО 120 140 130 ЮО

iS(Des)

Рис.2

в области 160°-н170° и некоторый подъем при -180°. Но в последующих работах при больших углах такие особенности не наблюдались/22/. Для исследования этого явления нами были проведены специальные дополнительные измерения. В пределах ошибок в угловых зависимостях выходов пионов (как и для протонов) какие либо четко выраженные структуры не наблюдаются.

На базе подученных нами данных было исследовано отношение r ^ выходов п* и л"-мезонов на ядрах 12с "ел, e3cu, liesn,

2°8РЬ для нескольких углов еп и энергий тп, при e™cu<=4,5 ГэВ. Приведены зависимости Rn от энергии т^ для ядра углерода и углов еп=30°,60°,90°, 120°. Показано, что с ростом энергии тп отношение Rn медленно растет (по крайней мере до т^-0,6 ГэВ). Абсолютное значение r . в среднем на 10Ж+20Ж больше единицы. Приведены суммированные по углам значения R^ в зависимости от ядра мишени для тп=240 МзВ. С ростом атомного веса а отношение r несколько падает и становится меньше единицы для ядра

п

свинца.

В третьей главе приведены экспериментальные результаты по А-зависимости инвариантных выходов фотопионов. Отмечается, что «-зависимость инклюзивных сечений взаимодействия быстрых частиц с ядрами занимает особое место в исследовании структуры ядра.

В случае фотообразования имеется определенное отличие в трактовке А-зависимости сечения. Из-за относительной слабости

взаимодействия фотонов с ядрами с больпей определенность» можно считать , что взаимодействие происходит только на одном нуклоне ядра и только один раз (при достаточно больших энергиях фотонов, когда их дайна волны становится меньше размеров ядра), в то время как адроны могут взаимодействовать со всеми нуклонами трубки ядра (одновременно или последовательно).

JA-J '

ХЯ'ГК

I . * ...... 2Я& .

■ ф О • в • в • ''

oo00oo¡.1- '

91

а

1 о о ó о „ 103 и , « 'оофооА *

1"

356 4. *■ ■ BS1

Í Т

900

"íc'' SO• 70*' 90* f"tb* »0* »WW ' w *>' W ñr'fs

Рис.3

Получены данные по A-зависимости дифференциального выхода гг~-мезонов с энергией тп>45 МэВ, под углом в интервале áb^IbO0 и при максимальной энергии ^-квантов Ета*=2.5 и 3.5 ГэВ для

п

пяти ядер 12c,Z7fti,63cu,"esn,200pb. в представлении fn ~ а " наблюдается рост п в направлении вперед.

Для детального исследования этой проблемы в дальнейшем измерения проводились на магнитном спектрометре, который позволил существенно расширить импульсный интервал регистрируемых частиц, уменьшить энергетическое разрешение и разделить л"-мезоны по знаку заряда. Была исследована «-зависимость фоторождения л±-мезонов при энергиях тп=48> 60>

91, 108, 155, 288, 356, 851, 900 МэВ под углэми

еп=20°-н120°.Приведенные на рис.3 угловые зависимости показателя п^ для различных энергий показывают, что при 150 МэВ пп падает с ростом угла, в области т ~1эо^зоо МэВ п не меняется.

а при больших энергиях тп с ростом угла е^ величина пл растет и становится больше единицы в области т^боо-^воо МэВ.

Рассматривая пп в процессе рождения на ядрах под углом 180° п-мезонов протонами с энергией 8.6ГэВ, авторы работ /23,24/ впервые обнаружили сложную зависимость п^ ст кинетической энергии вторичных частиц при угле 180°. Оказалось, что по мере возрастания энергии, начиная с МэВ (где

п„>1). пп сначала уменьшается, проходит через минимум при Тп"-Ю0+200 МэВ а затем возрастает и при

энергиях т^-600700 МэВ (уже в кумулятивной области) снова становится >1. Такая сложная структура затем подтвердилась в /25/ ^'-мезонами с энергией 4,4 ГэВ для интервала углов 110°-150°.

В. работе /26/ приведены качественные соображения с целью интерпретировать наличие минимума в распределении п(тп) в данных работах /24,25/ вкладом взаимодействия в конечном состоянии и увеличением продольных расстояний взаимодейстия в ядрах.

Данные фоторождения л-мезонов на ядрах не говорят.в пользу

01 аг аь ш as о-е ол as Tg Гэ$

РИС.4

in

акой ■ интерпретации. Если бы не было вторичных взаимодействий -мезонов и д-изобар в ядре, то полное сечение фотообразования -мезонов о^гь—>п) было бы пропорционально а1, так как фотоны ■заимодействуют с нуклонами ядра только один раз. Рассеяние ионов на ядерных нуклонах должно привести к изменению пп в

п

"-зависимости. Но поскольку в ядре нет выделенного вправления, то изменения характера должно быть

динаково для любого угла регистрации.На рис.4 приведена ависимость показателя пп от кинетической энергии ^--мезонов ри различных углах их регистрации. Как видно, с уменьшением гла положение минимума сдвигается в область больших энергий ' , а затем минимум исчезает. Кроме того, рост пп в области п<150 МэВ усиливается при малых углах. При еп=зо° значение п^ меньшаясь стремится к усреднённому значению пп=о,в4 и в бласти т^>2оо МэВ остается постоянным. Напомним, что это яачение равно значению показателя г^ для «-зависимости полного ечения фотообразования п±-мезонов.

Если все это верно, то из этого следует основной вывод: с увеличением угла регистрации наблюдается рост пп, который, 1ИДИМО, обусловлен новым механизмом, например, рождением умулятивных п-мезонов, «-зависимость которого может оказаться :ильней.

В четвертой главе приводятся результаты анализа !кспериментальных данных с целью получения структурной функции [дра 12с. Как утверждается в /27/, инвариантные сечения юждения кумулятивных пионов пропорциональны импульсным 1аспределениям кварков в ядрах. Согласно этой гипотезе одним из |ффективных источников информации о кварк-партонной структурной ¡ункции ядер является изучение процессов предельной )рагментации ядер в быстрые частицы. С точки зрения получения :труктурной функции фрагментирующей системы (ядра или части щра) инвариантное сечение * процесса (I), можно представить :ак /27/

е а3о

f = -5- = сг.С.Б(а,рх), (4)

с!Р

с

•де Б(а,рх)-структурная функция фрагментатора, о. представляет :обой отношение продольного импульса кварка к средному импульсу

и

нуклона ядра в системе бесконечного импульса, рх-попереч1 импульс кварка в ядре. Величина с характеризует адрониза! кварка, о-с9ченкэ процесса, в котором спектаторный кварк (1 регистрируемый продукт его адронизацш) не претерпевает в яд вторичных взаимодействий/27/. Предполагается, что адрониза1 кварка происходит мягко, и импульсное распределен регистрируемого адрона совпадает с тем же распределен спектаторного кварка. В этом случае переменная °< приобрета вид а=(е-рсо56>)/ш, где е, р и ©-энергия, импульс и уг регистрируемого адрона в лабораторной системе отсчета, ш-мас нуклона, а рх=р зто.

Большинство экспериментальных данных по рожден: кумулятивных частиц было анализировано с точки зрения получен; параметров распределения функции с(а,Рх) по переменной а. работе /28/ приведены сводные данные, показывающие, что функт зависит от а экспоненциально:

|р^СОП54 - е"«"- (5)

со средним значением параметра 010=0.14

Зависимость инвариантных сечений фотопионов от переменнс а при фиксированных рх можно аппроксимировать экспонентой (5) На рис.5 приведены э г. зависимости. Если параметр а^ меняется изменением рх, то .ожно говорить о нарушении факторизаци функции На рис.6 приведена зависимость параметра о

от рх, найденная в ' ~тги изменения а-в=0.вн-2.ь. Видно, чт имеет место слабый рост при изменении рх в интервале о-г1. ГэВ/с, а" меняется не более чем на -30%, а <*£-на -40%.

В последние годы отмечается повышенный интерес к изучени процессов с образованием адронов с большой передачей импульс: рх на ядрах /4-^6,29,30/. На рис.7 приведены полученные зависимости инвариантных сечений * <о.рх> от р* при ряде значений а. На рис.8 приведены зависимости параметра <Рх>еР2 от о-в в представлении

*п1а^л> 1а=а -ехрС-Р>*х> (6)

где в-барионное число кумулятивной частицы. Для п-мезонов в =0, а для протонов вр=1.

Приведённые результаты существенно отличаются . от результатов по адроноровдению, полученных, например, в работе

/4/. Это наглядно видно из рис.8, 'где совместно с данными фоторождению показаны так же зависимости средних поперечн: импульсов (СПИ) <р^> от <х для кумулятивных л-мезонов(£ протонов1о),рожденных первичными протонами с импульсом 10 ГэВ. /4/. В случае адронорождения СПИ увеличивается в несколько р; (ср. с 30 -г 40% в случае фоторождения) в тех же предел; изменения а-в(от I до 2.5).

Полученные нами данные по фоторождению кумулятивш протонов и л-мезонов показывают (см. рис.Ь), что зависимое; <р*> от а также почти линейны, однако, во-первых, значителы слабее, чем предсказываются в работах /5,6/ и измерены в /4/ во-вторых, эти зависимости от а-в для протонов и п-мезонс практически не отличаются.

Заключение содержит краткое изложение основных результата! полученных в диссертационной работе.

1. Была создана экспериментальная установка до исследования фоторождения кумулятивных частиц на различнь ядрах. Установка, состоявшая из пробежного детектора (ПД) магнитного спектрометра (МС), позволяла регистрироват л±-мезоны, протоны и дейтроны с импульсом рп=0,1-1,5 ГэБ/с р =0,4-1,5 ГэВ/с и рс1=0,84-1,5 ГэВ/с в области угло е* =20°н-175°.

2. Была создана комплексная радиотехническая система н основе электроника-КАМАК-ЭВМ, которая осуществлял автоматический съем информации установки "Дейтрон". Система одним из первых в ЕрФИ, успешно работала в реальных условия проведения эксперимента по фоторождению частиц на ядрах Созванный комплекс программ позволял по ходу накопления данны провести предварительную оперативную обработку текуще информации и при помощи визуального наблюдения управлять ходе; физического измерения.

3. Были исследованы энергетические, угловые и а зависимости фоторождения л*-мезонов на ядре "с. Было показано что:

3.1 Энергетические спектры л-мезонов можно представит) экспонентой типа ^с.екр(-т/тр. с увеличением угла значение параметра т^ уменьшается и стремится к значению топ~ 60 МэВ пр! угле е >120°, что хорошо согласуется со значениями, нааденныю

нелогичных процессах, вызванных адронами.

3.2 Угловые распределения имеют остро направленный вперед )актер, и чем выше энергия тп, тем сильнее эта [равленность. В области углов в^БО0 спад замедляется. 1веденные специальные измерения в этой области в пределах йок в. угловых зависимостях выходов пионов (как и протонов) ие-либо чётко выраженные структуры не наблюдались (не вили, не обнаружили).

3.3 Исследования по а-зависимости показывают, что она

п

от структуру. Значения пп в представлении слабо

[яется от угла регистрации еп. Однако, как и в случае ганорождэния, пп имеет' сложную зависимость от кинетической |рпш. По мере возрастания тя, начиная с тп~30 МэВ (где 1), пп сначала уменьшается, проходит через минимум при ■100200 МэВ, а затем возрастает и при энергиях тп~6007Ю I (уже в кумулятивной области) снова становится >1. Из этого вется предположение:

-с увеличением угла регистрации наблюдается рост пп, ■орый, видимо, обусловлен новым механизмом рождения [улятивных тт-мезонов, а-зависимость которого может оказаться гьней;

-в области кинетической энергии тп<15о МэВ рост пп связан процессом рождения каскадных ^-мезонов, т.к. вероятность )азования последних при малых углах больше (основная доля юкоэнергичных п-мезонов летит вперёд).

4. Было исследовано отношение выходов л* и п~- мезонов ядрах и установлено:

-с ростом энергии тп отношение медленно растёт;

-с ростом атомного веса а отношение ^ несколько падает и 1Н0ВИТСЯ меньше единицы для ядра свинца.

5. Имеющиеся экспериментальные данные были представлены иштической функцией ГСтгт,еп), а затем переходя от переменных г,е„) на переменные («„.р^), пытались анализировать их с пси зрения получения информации о кварк-партонноа структурной жции ядра/27/. Показано, что:

-структурные функции экспоненциально . зависят от »ариантных переменных ап (переменная светового конуса) и рХп!

-среднее значение поперечного импульса слабо зависит i переменной а (в отлична от адронорождения);

-эта зависимость одинаковая для кумулятивных п-мезонов протонов, которые сильно отличаются при герви*гных адронов;

-сравнение с теоретическими предсказаниями показывает i необходимость уточнения этих расчётов.

Основное содержание диссертации отражено в слэдуида публикациях:

1. Аланакян К.В., Егиян К.Ш., Огандаанян М.С., Шарабян Ю.Г Пробежный детектор для исследования фотоядарных реакций выходом тяжелых частиц // Научное сообщение ЕФИ-155(76). 22с. - Ереван. - 1976.

2. Аланакян К.В., Амарян М.Дж., Огандаанян М.С. и др Установка для исследования кумулятивного фоторождени частиц на ядрах ("Дейтрон") // Научное сообщена ЕФИ-408(15)-80. - 27 с. - Ереван. - 1980.

3. Аланакян К.В., Амарян М.Ди., Огандааян М.С. и др. Углова;

зависимость выхода малоэнергичных п-мвзонов. // Письма з ШЭТФ. - I960. - T.3I - В.6 - с. 381-384.

4. Аланакян К.В., Амарян М.Дк., Огандаанян М.С. и др. Спектр

мезонов в инклюзивной реакции гС—>пх, вызванно! тормозными у-квантами с максимальной энергией 4,5 ГэВ. // Лисьма в ЖЭТФ. - 1980. - т.32 - В.И - с. 666-669.

5. Аланакян К.В., Амарян М.Дж., Огандаанян М.С. и др. ' а-зависимость сечения образования п-мезонов фотонами с

энергией 3,0 ГэВ// Научное сообщение ЕФИ-153(75). - 23 с. - Ереван. - 1975.

6. Аланакян К.В., Амарян М.Дк., Огандаанян М.С. и др. а-зависимость фоторождения инклюзивных п±-мезонов.// Я®. -1981. - T.36 - В.1(.) - С. 89-94.

7. Егиян К. Ш., Огандаанян М.С. Структурная функция ядра . углерода в процессе фоторождения кумулятивных п-мезонов.

// ЯФ - 1993 - т.58 - в.6(12) -в печати.

ЛИТЕРАТУРА I.. Балдин A.M. Масштабная инвариантность адронных столкновений

1А

и возможность получения пучков частиц высоких энергий при релятивистском ускорении многозарядных ионов.// Краткие сообщения по физике. -АН СССР. - 1971. - т. I - с. 35-39.

2. Бадцин A.M., Герасимов С.Б., Гиордэнеску Н. и др. Кумулятивное мвзонообразование.// ЯФ. - 1973. - т. 18 -вып.1 - с. 79-85.

3. Баюков Ю.Д., Воробьев Л.С. .Лексин Г.А. и до. Эффекты масштабной инвариантности при обратном рассеянии протонов с энергией несколько ГэВ ядрами.// ЯФ. - 1973. - т. 18 -вып.6 - стр.1246-1250

4. Бояринов C.B., Герзон С.А., Кисилев Ю.Т. и др. Рождение кумулятивных протонов и пионов с импульсами 0,6-1,83 ГэВ/с под действием протонов с энергией 10 ГэВ. // ЯФ. - 1987. -Т.46 - в.5(11) - с. I472-I48I.

5. Кондратюк Л.А., Шматиков М.Ж. Кумулятивные процессы и кварковыв распределения в ядрах. // ЯФ. - 1985. - т.41. -в.2. - с.498-511.

3. Кайдалов А. Б., Лыкасов Г. И., Славин Н. В. Поперечные импульсы кумулятивных адронов и многокварковые конфигураии в ядрах. // Частное сообщение. - Дубна. - 1988. - 9с.

К Аланакян К.В., Амарян М.Д., Огандаанян М.С. и др. Угловая зависимость параметров В и С нормированного инвариантного сечения р = с.ехр (-Bp)2 реакции г + А —> р + А* при максимальной энергии тормозных квантов 4,5 ГэВ. //ЯФ. - 1977. - т.28. - в.5. - C.I0I&-IQ2I.

s. KcMtarov v-i-, Kosarev g.e., Huiler h. et al. Inclusive spectra and th» angular distribution jf protons emitted backward in the interaction of MO MeV protons Hith nuclei.// PhysXett. - 1977. - v.69 B. - № 1 fu37-40.

L Radvangi P4 Genin J. Etude des deutons et des tritons eais lors du boabardeiaent de noyaux de carbone par des protons de 135 HeV.// Jam. de PhysJted. - I960. - v. 21 - p. 322-324.

Cochran R_F_, Dean P-N-, Graa PAU et al.- Cross Sections

for P + Nucleus —> tt + _ for 740 HeV protons.// Los

Alaaos. - 1972. - (Informai Report LA-50S3-MS).

. Баюков Ю.Д., Газзали M., Ефременко В.И. и др. Вылэт протонов назад в ядерных реакциях под деаствизм протонов с

энергиэй 400 ГэВ. // Препринт ИТ ЭФ. - n 23 - "* с. Москва. - 1979.

12. Баюков Ю.Д., Гаврилов В.Б., Горяинов H.A. и др. Гущин 0.

Шевченко C.B., Шувалов С.М. Сечение образования прото с энергией 70-230 МэВ в реакциях р+а—>р+х при 1-9 ГэВ п++а—>р+х при 1-6 ГэВ/с и —>р+х при 1,45-Ж ГэВ/с Препринт ИТ ЭФ. - n 148 - 99 е.- Москва. - 1983.

13. Аланакян К.В., Егиян К.Ш., Огандаанян М.С., Шарабян Ю Пробежный детектор для исследования фотоядерных реакций выходом тяжелых частиц // Научное сообщение ЕФИ-155(76) 22с. - Ереван. - 1976.

14. Аланакян К.В., Амарян М.Дж., Огандаанян М.С. и , Установка для исследования кумулятивного фоторожде: частиц на ядрах ("Дейтрон") // Научное сообще: ЕФИ-408(15)-80. - 27 с. - Ереван. - 1980.

15. Bayukov Yu. D., Efremenko V.l., Frankel Sh. et al. Backw

Production of Protons in Nuclear Reactions with 400 I Protons. // Phys-Rev-C. - 1979 - v.20 - №.2 - p.764-772.

16. Балдин A.M., Гиордэнеску H., Зубарев В.H. и , Экспериментальные исследования кумулятива мезонообразования при возбуждении различных я релятивистскими дейтронами и протонами. // ЯФ. - I97E в.5 - C.I008-I0I4.

17. Балдин A.M., Бондарев В.К., Гиордэнеску Н. и . Закономерности маспггэ^нй-инвариантного взаимодеист] релятивистских ядер.// Материалы iv международен семинара по проблемам физики высоких энергий. Дубна. - 1975.- с.176-194.

18. Бояринов C.B., Герзон С.А., Киселев Ю.Т. и др. Рожде: кумулятивных пионов с импульсами 0.6-1.62 ГэВ/с в реакц pa—>п~х при энергиях начальных протонов 10.14 ГэВ. Препринт ИТ ЭФ 87-5. - 20с. - Москва- ЦНИИатоминформ. 1987.

19. Буров В. В., Лукьянов В. К., Титов А. И. О механи кумулятивного рождения частиц в протон-ядро столкновени // Препринт ОИЯИ 10927. - 15с. - Дубна. - 1977.

20.Балдин A.M., Кондарев В.К., Манятовский А.Н. и. Экспериментальные исследования. предельной фрагмента

ядер при больших порядках кумулдтквности. // Препринт ОШИ, I-12396 - 12стр. - Дубна - IS79.

21. Балдин A.M., Бондарев В.К., Голованов Л.Б. и др. Кумуляция

легких ядзр.// Препринт ОШИ- PI-III68 - 1977 - Дубна - 14 с.

22. Стазшскт B.C. Предельная фрагментация ядер - кумулятивный

Еффзкт (эксперимент) // Проблемы физики ЭЧАЯ. - 1979 -т.10 - в.5 - с. 947-995.

23. Балдин А.К., Ставшею® B.C. предельная фрагментация ядер

(кумулятивный эффэкт). // Труда v международного семинара по проблемам физики высоких энергий.- с.361-373 - Дубна -1978.

24. Никифоров Н.А., Баюков Ю.Д., Газзали М., и др. Вылет ?,гезонов назад в ядерных реакциях под действием протонов с энергтгзп 400 Гзв. // Препринт ИТЭФ-37. - 37с., - Москва -

25. Бажов 13.Д., Власов А.В., Гавргиов В.Б. и др. Исследование

рс.л -"-у.ззонов под угла:.;:: 110°-155° в л.с. на ядрах /и г., под дзйствези т_-::ззонов с энергией 4,4 ГэВ. //Прзлр;^т Ш35 - 30 - стр.8-'.:осква - 1979. 23. Стршсмгн М.И., Франкфурт Л.Л.Эффекты глауберовского экранирования в рождении кумулятивных частиц. //Материалы xiv з!?'.езй школь: ЛИН5 - Ленинград - 1979.

27. Daldin A-?**.. The Cuark—Parton Structure Functions of Nuclei. // Preprint JINR El-BO-54 5. - Dubria. - 1980.

28. Ефремов Э. В. Квзрк-партониая картина кумулятивного рождения. // ЭЧАЯ - 1982. - т.13 - в.З - с.613-634.

29. Baldin A.M., Bondarev V.K., Ghiordanescu N. et al. Experimental Data on Inclusive Cross Section for Cumulative Production of Pions, Kaons, Antjprotons and the Quark—Parton Structure Function of Nuclei. // Preprint JINR E1-S2-472. - 28 p. - Dubna. - 1982.

!0. Kondratyuk L.A. SHmatikov ll.Zh. Are there flultiquark Bags in Nuclei? // Preprint ITEP-U4. - 27p. - Moskow. - 19B3.