Исследование фоторасщепления атомных ядер в области энергий дипольного гигантского резонанса на основе совместного анализа результатов различных экспериментов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени И. В. ЛОМОНОСОВА

Научно-исследовательский институт ядерной физики имени Л. В. Скобельцына

На правах рукописи УДК 539.

Варламов Владимир Васильевич

ИССЛЕДОВАНИЕ ФОТОРАСЩЕПЛЕНИЯ АТОМНЫХ ЯДЕР В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ ДИПОЛЬНОГО ГИГАНТСКОГО РЕЗОНАНСА « ОСНОВЕ СОВМЕСТНОГО АНАЛИЗА РЕЗУЛЬТАТОВ РАЗЛИЧНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТОВ

Специальность - 01.04.16 (физика ядра и элементарных частиц)

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Москва 1997

Работа выполнена в Научно-исследовательской институте ядерной физики имени Д. В. Скобельцына Московского государственного университета имени Ы. В.Ла&оюсот.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор В. И. Манохин;

доктор физико-математических наук, с. н. с. В. Г. НеЭорезов;

доктор физико-математических наук, профессор Е. А. Ротновский.

Ведущая организация: Российский Научный Центр "Курчатовский институт"

Защита диссертации состоится ^ " С'п /Уо О$ " 1997 г. в час.

на заседании Диссертационного совета Д 053.05.42 в НИИ ядерной физики Московского государственного университета.

Адрес:

119899 Москва, Воробьевы Горы, НИНЯФ МГУ. 19-й корпус, аудитория 2-15.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ. Автореферат разослан " _" 1997 г.

Ученый секретарь Совета доктор физико-математических наук

С. И. Страхова

- 3 -

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы.

Актуальность темы диссертационной работы определяется тем, что шение задач, сформулированных в ней, позволяет в значительной ■епени преодолеть существующие трудности исследований природы и ¡ойств Дипольного гигантского резонанса (ДГР), наблюдаемого в юргетических зависимостях сечений фотоядерных реакций в различных :спериментах и интерпретации их результатов.

Обнаружение в 70-х годах промежуточной структуры ДГР потребова-I существенного пересмотра теоретических подходов к описанию высо->энергетичных коллективных состояний ядер. Оно сделало очевидным, •о ДГР не может быть интерпретирован только в рамках базиса ^-возбуждений, поскольку не может быть сведен к 1 - 2 выделенным )стояниям. На самом деле происходит сильное дробление сечения фо->ядерной реакции в области ДГР по многим отдельным состояниям. >ичем разброс энергий этих состояний достигает нескольких МэВ. Был юдложен целый ряд эффектов (конфигурационное расщепление ДГР, юспиновое расщепление ДГР, эффекты, обусловленные деформацией Юр и др.), которые способствуют разбросу дипольных состояний по 1ергии и формированию большой ширины ДГР. Изучение роли таких эф-жтов в процессах формирования ДГР является весьма актуальной задней. Она требует для своего решения детальных исследований разимых каналов распада состояний ДГР, определения не только полных, э и парциальных сечений реакций, сечений многочастичных реакций.

Экспериментальные исследования такого типа представляют собой зсьма непростую задачу. С одной стороны выделение необходимых ка-элов часто требует регистрации на совпадение двух, трех и большего Асла. частиц. С другой стороны во многих случаях необходимые каналы эобще по тем или иным причина!,! не могут быть прямо выделены в экс-эрименте. В многих случаях, когда это оказывается возможным сде-ать, обнаруживается, что результаты различных экспериментов зачас-/ю довольно сильно расходятся друг с другом. В первую очередь это 5условлено тем обстоятельством, что экспериментальные исследования обых процессов фоторасщепления атомных ядер связаны с целым рядом пецифических трудностей. Главной из них является отсутствие до ^стоящего времени достаточно интенсивных пучков моноэнергетических этонов. Такое положение дел заставляет экспериментаторов использо-ать разнообразные методы получения условий, в которых эффективный

энергетический спектр фотонов с теми или иными допущениями мок рассматриваться как близкий к моноэнергетическому. На сегодняшш-день число методов создания таких условий весьма велико, следствие чего является наличие расхождений в данных. Существенные расхокде ния в имеющихся на сегодняшний день фотоядерных данных представляк серьезную проблему при интерпретации результатов различных экспер* ментов. Эти расхождения не могут быть разрешены стандартными мете дами анализа и оценки данных. В то же время они не позволяют прс вести детальные исследования многих эффектов, связанных с особе! ностями возбуждения и распада высоковозбуаденных состояний яде{ Все это делает весьма актуальной и задачу получения надежных дани о сечениях фотоядерных реакций на основании результатов разных экс периментов.

Проблема получения точных и надежных данных о сечениях реакщ в условиях, когда результаты отдельных экспериментов не согласуют друг с другом, непосредственно связана с проблемой определения учета систематических погреиностей отдельных результатов. Для сво! го решения эта проблема требует:

- накопления информации, полученной для сечений реакции в ра: ных экспериментах, создания соответствующего банка данных;

- совместного анализа всей совокупности накопленных данных учетом условий тех экспериментов, в которых они были получены, ио ледования причин расхождения данных в разных экспериментах;

- разработки методов учета влияния этих причин на результ каждого конкретного эксперимента.

Решение этой проблемы - проблемы оценки данных - и получен данных, свободных от заметных систематических погрешностей, во мн гих случаях создает возможности для получения новой информации полных и парциальных сечениях фотоядерных реакций, сечениях мног частичных реакций, а следовательно и о каналах распада ДГР. Так информация, в свою очередь, позволяет на качественно новом уров провести детальные исследования особенностей фоторасщепления ато ных ядер.

Цель работы.

Целью настоящей работы является проведение детальных исслед ваний ряда особенностей фоторасцепления легких и средних ядер основе новых данных о каналах распада ДГР, полученных с помоп оцененных сечений большого числа фотоядерных реакций, в том чис таких, которые не были ранее исследованы экспериментально.

В диссертации решались следующие основные задачи:

- создание Банка фотоядерных данных, содержащего в компьютер-штаемом виде информацию о выходах и сечениях различных фотоя-■¡ых реакций, полученных в разных экспериментах, а также деталь-сведения об условиях проведенных экспериментов;

- исследование количественных характеристик зависимостей ос--их параметров (амплитуда, энергетический центр тяжести, форма) зний фотоядерных реакций от типа эксперимента;

- разработка методов учета систематических расхождений резуль-эв разных фотоядерных экспериментов, приведения их к единому оставлению (единая аппаратная функция - эффективный фотонный <тр, единые шкалы энергии фотонов и абсолютной величины сечения ■сции);

- разработка методов обработки результатов различных экспери-гов с использованием статистических критериев согласованности -шх и методик оценки величин систематических погрешностей;

- оценка в условиях учета систематических погрешностей исход-

данных большого числа полных, парциальных сечений фотоядерных

-сций, а также сечений многочастичных реакций, в том числе и це-э ряда таких, которые не были ранее исследованы эксперименталь-

- использование особенностей (высокая статистическая точность, словленная объединением в процедуре оценки информации большого па исходных данных, низкий уровнень систематических погрешнос-) оцененных сечений для детального исследования надежности про-уточной структуры ДГР;

- проведение на основе новых данных о каналах распада состоя-ДГР, полученных с помощью оцененных сечений, детальных исследо-

ий особенностей формирования и распада высоковозбужденных состой легких и средних ядер.

Новизна работы и практическая ценность работы.

Научная новизна и практическая ценность диссертационной работы е результатов определяются тем, что большинство из них получено рвые.

Впервые с использованием новой информации о каналах распада ядер 6'7Ы, полученной на основе большого числа оцененных поли парциальных сечений фотоядерных реакций и сечений многочас-ных реакций:

- определены величины конфигурационного расщепления ДГР и а отношения интенсивностей соответствующих высоко- и низкоэнергети1 ных компонент ДГР ядер 6,71Л;

- изучены эффекты кластерной структуры ядер 6'' 1д, определе! соотношения различных кластерных конфигураций;

- интерпретировано наблюдаемое для ядра 6Ы нарушение заря® вой симметрии распадов состояний ДГР;

- интерпретированы механизмы реакций, сопровождающиеся возни новением вторичных (¡'-квантов с характерными энергиями, равньи энергиям связи конечных ядерных систем с! и 3Н.

Впервые на основании новых данных о каналах распада ДГР яд< б3,б5Си и детального анализа схем возбуждения и распада состояний различными значениями изоспина ядер 63 , 65 Си и соседних с ними:

- идентифицированы изоспиновые компоненты сечений реакц] (*.п) и (¡Г,р);

- развит новый подход к интерпретации изоспинового расщеплен) ДГР ядер 63,65Си;

- получены значения параметров величины этого расщепления ДЕ соответствующих им значений энергии ядерной симметрии и0;

- получены значения параметра отношения интенсивностей изо* пиновых компонент.

Впервые на основе систематики информации о значениях параше1 ров Ц) и Я изоспинового расщепления ДГР для большого числа ядер < 13С до 181Та выявлены и интерпретированы расхождения экспериме; тальных данных с теоретическими предсказаниями простой модели, ра витой для описания изоспинового расщепления ДГР тяжелых ядер.

Новые данные о фоторасщеплении легких (6,'Ы) и средн: (63,65Си) ядер расширяют современные представления о механизм взаимодействия ^-квантов различных энергий с атомными ядрами, оо бенностях процессов возбуждения и распада по различным каналам в: соковозбужденных состояний ядер, природе процессов, влияющих формирование ДГР атомных ядер, включая конфигурационное и изоспин вое расщепления ДГР.

Впервые в условиях учета систематических погрешностей данн различных экспериментов исследованы особенности промежуточн структуры ДГР ядер 160, 141Рг и 208РЬ и оценены их параметры,

Впервые в условиях учета систематических погрешностей исходи данных оценены сечения 44 реакций, в том числе ряда таких, котор не были ранее исследованы экспериментально. Они содержат в се

льшую часть накопленной к настоящему времени экспериментальной формации о соответствующих реакциях и уточняют современные предс-вления об энергетическом положении и амплитудах особенностей про-жуточной структуры ДГР большого числа ядер. Особое значение имеют ¡ененные сечения реакций, которые не были исследованы эксперимен-шъно.

Впервые разработаны метод совместной оценки результатов раз-¡чных фотоядерных экспериментов, учитывающий их систематические »схождения, обусловленные различием экспериментальных условий, ал-эритм обработки сечений реакций, полученных в различных экслери-знтах, использующий статитические критерии их согласованности друг другом, а также методы оценки сечений, которые не были исследова-4 экспериментально. Разработанные методы обеспечивают возможность элучения новой информации о различных, в том числе и неизученных анее экспериментально, каналах распада ДГР. Методы имеют общий ха-актер и применимы для оценки сечений не только фотоядерных реак-ий, но и реакций другого типа.

Впервые количественные характеристики зависимостей таких пара-1етров, как амплитуда, положение энергетического центра тяжести и юрма сечения реакции от типа эксперимента установлены на основании нализа систематик соответствующих параметров большого числа (525) ;ечений полной фотонейтронной реакции и,Хп) на ядрах от трития до фана, полученных в различных экспериментах.

Создан Баш фотоядерных данных, содержащий в компыотерно-чита-змом виде информацию о выходах и сечениях большого количества фотоядерных реакций и сведения об условиях проведенных экспериментов. Зольшое количество экспериментального материала, полученного в раз-тачных экспериментах, позволило впервые поставить задачу изучения количественных характеристик зависимостей основных параметров сечений фотоядерных реакций от типа эксперимента, решение которой необходимо для учета систематических погрешностей отдельных экспериментов. Банк данных широко используется для информационного обеспечения фундаментальных и прикладных ядерно-физических исследований в НИИЯФ МГУ и в большом числе других организаций страны.

Основные результаты, выносимые на защиту.

Новые данные об особенностях фоторасщепления ядер б,71Л, каналах распада состояний ДГР, параметры конфигурационного расщепления ДГР изотопов 6,7Ы, количественные оценки эффектов кластерной

структуры, взаимодействий в конечном состоянии, интерпретация механизмов реакций.

Новые данные о каналах распада состояний с различным изоспином ДГР ядер 63,65Си, новый подход к интерпретации изоспинового расщепления ДГР изотопов 63,65Си, параметры этого расщепления.

Интерпретация систематик расхождений экспериментальных параметров изоспинового расщепления ДГР с теоретическими предсказаниями простой модели, развитой для описания изоспинового расщепления ДГР тяжелых ядер.

Параметры промежуточной структуры ДГР ядер 160, и1Рг и 208РЬ.

Новые данные для оцененных в условиях учета систематических погрешностей исходных данных сечениях 44 реакций, в том числе ряда реакций, которые не были ранее исследованы экспериментально.

Метод совместной оценки результатов разных фотоядерных экспериментов, учитывающий их систематические расхождения, алгоритм обработки сечений реакций, полученных в разных экспериментах, использующий статистические критерии их согласованности друг с другом.

Количественные характеристики зависимостей амплитуды, положения энергетического центра тяжести и формы сечения реакции (Оп) от типа эксперимента.

Апробация работы. Результаты диссертации докладывались на:

традиционных ежегодных Ломоносовских чтениях Московского государственного университета;

25-м (1975 г.). 28-м (1978 г.), 30-м (1980 г.), 31-м (1981 г.), 33-м (1983 г.), 35-м (1985 г.) - 42-м (1992 г.), 44-м (1994 г.), 47-м (1997 г.) Международных Совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра;

Международном Совещании по ядерной структуре (1977г., То-каи-Мура, Япония);

Международной Конференции по ядерной физике в электронных взаимодействиях (1979 г., Майнц, Германия);

Международной конференции по ядерной физике (1980 г., Бэркли

США);

Совещаниях консультантов МАГАТЭ Центров данных по ядерным ре акциям (1982 г., Вена, Австрия; 1983 г., Обнинск; 1985 г.,Париж Франция; 1987 г., Брукхэвен, США; 1989 г., Вена, Австрия; 1991 г. Обнинск; 1994 г., Париж, Франция; 1996 г., Брукхэвен, США;

Международных Конференциях по ядерным данным для науки и тех ники (1988 г., Мито, Япония; 1991 г., Юлих, Германия: 1994 г., Гат линбург. США);

14-м Международном Семинаре стран-членов СЭВ по фактографичес-мформации в области атомной науки и техники (1989, Рига); 8-м Международном Семинаре по электромагнитным взаимодействиям при малых и средних энергиях (1992 г., Москва); Международном Симпозиуме по методологии оценки ядерных данных I г., Брукхэвен, США);

Международном Симпозиуме по ядерным данным (1995 г., Токаи-Му-1пония).

Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в 22 >ях /1 - 6, 9. И, 12, 15, 17, 18, 22, 23, 25, 26, 30, 35 - 38, 7 обзорах /7, 10, 13, 14, 16, 31, 39/, 5 препринтах /8. 19, >4, 29/ и 7 докладах /20, 27, 28, 32 - 34, 40/.

Личный вклад автора.

В диссертации представлены результаты исследований, выполнен-автором, а также рядом сотрудников, аспирантов и соискателей зго научным руководством. Участие автора в физической постанов-задач исследований, разработке методов анализа и интерпретации IX, получении аналитических результатов, формулировании выводов гось непосредственным и определяющим. Под руководством автора и зго участии создан Банк фотоядерных данных, послуживший инфор->нной базой выполненных исследований.

Структура и объем работы.

Диссертация состоит из ВВЕДЕНИЯ, шести ГЛАВ, ЗАКЛЮЧЕНИЯ и (а цитированной ЛИТЕРАТУРЫ. Объем диссертации составляет 200 ■1иц. Работа включает в себя 43 рисунка и 24 таблицы. Список ли-гуры состоит из 240 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во ВВЕДЕНИИ обосновывается актуальность темы диссертации, фор-зуются основные задачи исследований, определяется круг решаемых эсов и используемых для этого методов. Кратко описывается ин-1ЦИонная база (Банк фотоядерных данных Центра данных фотоядер-жспериментов (ЦЦФЭ) НИИЯФ МГУ), используемая для решения лос-5нных задач.

В ГЛАВЕ 1 рассмотрены особенности основных наиболее распрост-«ых методы определения сечений фотоядерных реакций. Наибольшее количество данных о фотоядерных реакциях было полу-

чено в экспериментах на пучках тормозного ^-излучения и квазнконог нергетических аннигиляционных фотонов, некоторое количество - у пучках моноэнергетических "меченых" фотонов [Fuller E.G. Gerstenberg Н. // Photonuclear Data - Abstract Sheets 1955 - 1982 NBSIR 83 - 2742. 1983; Dietrich S.S., Bernum B.L. // Atomic Dat and Nuclear Data Tables, 38, 199 (1988); /39/].

В экспериментах на пучках тормозного if-излучения для определс ния зависимости от энергии фотонов к сечения реакции б (к) для нес кольких значений верхней границы Е]1Л тормозного спектра W(Ejm,t измеряются значения выхода фотоядерной реакции

Ej m

Y(EJm) = a S W(Ejm.k) б (k) dk. (l

Et ^

По набору значений Y(Ejm) решается обратная задача восстановлена функции б(к) из функции Y(EJm). Для получения устойчивого решет этой некорректно поставленной задачи применяется большое количеств разнообразных математических методов.

В экспериментах на пучках квазнмоноэнергетических фотонов, об разующихся при аннигиляции на лету быстрых позитронов, как информа ция о сечении реакции интерпретируется разность двух выходов:

б(к) * б(Ejm) * Y(Ejm) = Ye+ (Ejj,) - Ye.(EJB). (2

Выход Ye+(Ejm) измеряется для суммы аннигиляционного и тормозног ^-излучений, выход Ye. (Ejm) - только для тормозного У-излучения При этом эффективный спектр фотонов, вызывающих реакцию, имеет фор му характерного аннигиляционного максимума.

В экспериментах на пучках моноэнергетических меченых фотоне на совпадение с исследуемым продуктом реакции с помощью магнитног спектрометра измеряется энергия электрона, испытавшего торможе ние в мишени-конверторе ускорителя. Эта энергия и энергия Е0 элект рона, налетающего на мишень, однозначно определяют энергию тормоз ного ¡^-кванта Б* = Eq - Et: фотоны с энергией Eif как бы "вырезаются" из непрерывного тормозного спектра - "метятся". Спектр образе ванного tf-излучения имеет гауссианоподобную форму и относительи небольшую ширину. Для соответствующего энергетического разрешена сечение реакции с помощью таких пучков измеряется непосредственно.

Для экспериментов на пучках тормозного ¡f-излучения рассмотрен наиболее широко используемые математические методы решения задач (1) восстановления информации о сечении реакции б (к) из ее выхол Y(Ejm): методы разности фотонов. Пепфолда-Яейсса. регуляризаци

[.Тихонова, наименьшей структуры Б.Кука. Показано, что несмотря разнообразие экспериментальных и математических способов получе-[ условий, близких к условиям моноэнергетического эксперимента, сие условия реально достигаются лишь в экспериментах на пучках юных фотонов. Установлено, что сложная форма эффективного фотон-х> спектра в фотоядерных экспериментах приводит к тому, что в них юделяются, по существу, не искомые сечения реакций, а лишь их зртки с эффективными фотонными спектрами ((1), стр. 10) - выходы жции. Показано, что различие форм эффективных фотонных спектров разных экспериментах делает разными условия их проведения, что -юодит к различию представлений о том, что именно интерпретирует-как сечение в разных экспериментах.

ГЛАВА 2 посвящена разработке метода совместного анализа и еди-Я интерпретации результатов, полученных в различных экспериментах условиях значительных систематических расхождений.

С этой целью для большого числа ядер от трития до урана полу-ны и проанализированы систематики данных о величине, энергетичес-м положении и форме сечения полной фотонейтронной реакции и.Хп). и характеристики сечения реакции описаны с помощью соответствую-х параметров:

г = $ б СЕ) <1Е / £ б! (Е) сЕ. е б - данные, полученные в разных лабораториях, б] - в Ливер-море (выбор в качестве "эталона" данных из Ливермора не означает их какого-либо приоритета перед другими и обусловлен лишь тем обстоятельством, что в экспериментах на пучках квазимоноэнергетических аннигиляционных фотонов в этой лаборатории было получено наибольшее количество данных),

ЛЕЦ_ т = Ец т _ - <ЕЦ т У \е Ец.т,- энергетический центр тяжести (X б(Е) Е ¿Е / £ б(Е) йЕ) сечения реакции, и

Б/Б!,

}е Б - специально введенный параметр "структурности" сечения,

N

Б = £ (б, - <б, >)2 / N «б »2.

для1 данных, полученных в разных лабораториях, Б! - для данных, полученных в Ливерморе.

Обнаружено, что по значениям параметров г и S/Sj сечения реак ции достаточно отчетливо разделяются на группы. соответствующе различным типам экспериментов, а энергетические центры тяжест! Ец т сечений, полученных в разных экспериментах, оказываются достаточно сильно сдвинутыми друг относительно друга. Разброс значени! параметров г. S/Sj и ЛЕЦ т свидетельствует о наличии заметных погрешностей соответственно в нормировке, энергетическом разрешена сечений реакций из разных экспериментов и в их энергетической калибровке. Исследована природа выявленных расхождений и их возможны( источники. Проанализирована проблема интерпретации результатов экспериментов различного типа, обоснованы необходимость их единогс представления и требования, предъявляемые методу совместного анализа и оценки таких результатов.

Впервые установленные количественные параметры зависимости амплитуды, положения энергетического центра тяжести и формы сеченш реакции от типа эксперимента используются в дальнейшем при разработке методики корректировки абсолютных значений исходных сечений t значений их энергетической шкалы.

С помощью математического метода редукции [Пытьев Ю.П. // Математический сборник, 118 (1982) 19; Пытьев Ю.П. // Вестник Московского университета. Серия; Физика. Астрономия, 25 (1984) 53] разработан метод совместного анализа и оценки результатов экспериментов различного типа, позволяющий учитывать погрешности трех типов - в форме эффективного фотонного спектра, энергетических калибровках экспериментов, а также абсолютных величинах сечений. Суть метода учета расхождений в аппаратных функциях различных экспериментов заключается в следующем.

Уравнение ((1), стр. 10), в котором ядро W(Ejm,k) описывает соответствующий фотонный спектр, применяется к фотоядерным экспериментам любого типа. Строится математическая конечномерная модель [А, £] задачи определения сечения реакции по ее кривой выхода

у = Аб + v, (3)

где А рассматривается как оператор, соответствующий прибору, который при поступлении на его вход сигнала б дает на выходе сигнал у, искаженный случайной ошибкой v (Е - ковариационная матрица, характеризующая погрешность v выхода у).

Задача редукции, состоящая в том. чтобы из исходных данных (у. А, Е) получить искомый результат (бЛ- вектор, описывающий сечение реакции, G - ковариационная матрица, описывающая погрешность v'

тора бл), ставится следующим образом: найти оператор R, для ко-ого при любом б среднеквадратичное отклонение результата редук-: Ry от сечения, измеренного с использованием прибора (оператора) минимально:

MlRy - U6I2 = MlRvl2 = min.

Таким образом, ставится задача найти линейный оператор R та-¡, чтобы вектор бЛ = Ry = RA6 +- Rv мог быть интерпретирован как лучшая в среднеквадратичном смысле оценка для Uб.

В задачах метода редукции экспериментальный ш-мерный результат :ерений (выход у = Аб + v) с прибором А преобразуется в результат еренип (n-мерный вектор бЛ = U6A + v) с другим прибором U. Век-U интерпретируется как результат эксперимента, в котором эффек-ный фотонный спектр W ((1), стр. 10) описывается оператором U, тветствующим прибору с желаемой аппаратной функцией.

Разработанный метод позволяет с использованием математического арата метода редукции с единых позиций проанализировать совокуп-ть данных о сечении реакции, полученных в разных экспериментах, сть систематические различия в эффективных фотонных спектрах пу-[ приведения данных к представлению с единой моноэнергетической [аратной функцией и, тем самым, получить оптимальное для метода ;укции моноэнергетическое представление информации о сечении ре-[ии. содержащейся в ее выходе.

Использование разработанной методики корректировки абсолютных 1чений исходных сечений и значений их энергетической шкалы, поз-иет учесть систематические погрешности разных экспериментов в энергетической калибровке и нормировке получаемых сечений.

Возможности разработанных методов иллюстрируются результатами шия модельных задач, обработки сечений, полученных в экспери-геах на пучках тормозного tf -излучения и аннигилляционных фотонов ¡равнением результатов оценки совокупности данных, полученных ¡личными методами, с результатами экспериментов, выполненных на [ках меченых фотонов (Рис. 1. стр. 14). Показано, что применение 1аботки результатов различных экспериментов, учитывающей различия юктивных фотонных спектров, практически решает хорошо известную »блему систематических расхождений по форме сечений, полученных в :периментах с различными фотонными пучками. После учета различий >мы эффективного фотонного спектра в разных экспериментах харак-»истики основных структурных особенностей получаемых сечений етаются.

Рис. 1. Сравнение совокупности исходных экспериментальных сечений фотонейтронной реакции на ядре 208РЬ (а) с результатом оценки (б) по описанной методике для энергетического разрешения 120 кэВ, а также с данными МФ-эксперимента [Young L.M. // Photoneutron Cross Section and Spectra from Monoenergetic Photons on Yttrium, Praseodimium, Lead, and Bismuth in the Giant Resonance. Ph.D. Thesysis, University of Illinois, USA, 1972|.

Описан разработанный алгоритм совместной обработки сечений из :ольких экспериментов, использующий статистические критерии от-i данных и дополняющий методику приведения результатов несколь-

измерений к единому оптимальному моноэнергетическому представ-¡ю процедурами анализа согласованности между собой всей совокуп--и данных.

В ГЛАВЕ 3 приводятся примеры как сечений реакций, оцененных на )ве анализа результатов нескольких измерений, так и сечений, генных для реакций, которые не были исследованы эксперименталь-Разработанные для этого методы, во многих случаях позволяют на )ве комбинации данных об экспериментальных сечениях, получать эрмацию о сечениях, для которых эксперименты не проводились. Meli используют как относительно простые линейные комбинации из-гных (экспериментальных и оцененных предварительно по результа-нескольких измерений) и неизпестных сечений, так и существенно эе сложные системы уравнений, в которые неизвестные сечения вхо-с коэффициентами, определяемыми с помощью метода х2.

Для проверки работоспособности разработанных методов оценки водится сравнение оцененных сечений с результатами других иссле-аний.

Приведен полный перечень реакций для большого числа ядер от до 238U, сечения которых были оценены с помощью разработанных одов (Таблица 1, стр. 16).

ГЛАВА 4 посвящена исследованию промежуточной структуры сечений онейтронных реакций для легких, средних и тяжелых ядер на основе ных об оцененных сечениях реакций 1б0[(У,п) + U,np)], РгШ.п) + (tf.np)] и 208PbU,n)207Pb, полученных в виде опти-ьного моноэнергетического (для различных значений энергетическо-разрешения) представления всей совокупности исходных данных.

В каждом оцененном сечении надежно и с высокой статистической ностью (~ 1 %) идентифицировано большое количество резонансов межуточной структуры ДГР. Проанализирована зависимость формы семя реакции от достигаемого энергетического разрешения. Показано, I особенности с шириной ~ 100 - 200 кэВ структуры ДГР как в лег:, так и средних и тяжелых ядрах при определенных условиях могут ъ надежно исследованы в экспериментах с различными фотонными

Систематика данных об оцененных сечениях реакций.

"пи Ядро

1 6 Ы

2

3 *

4 *

5

6

7 *

8

9

10

11 *

12 *

13 *

14 *

15

16 7 и

17

18

19

20

21 *

22

23 *

24

25

26

27 12р 16о г7А1 34 Й 40Гя 63 Си

28

29

30

31

32

33

34

35 *

36 37 6 5 Си *

38 *

39 Л Л *

40 2г и1Рг 208РЬ 2 3 5 Г, 238ц

41

42 43 44

Реакция

(МэВ)

5 _ 45

5 - 45

5 - 28

10 - 32

10 - 50

5 - 28

12 - 32

5 - 35'

16 - 35

12 - 45

30 - 50

12 - 50

12 - 50

30 - 50

32 - 50

9 - 47

5 - 50

6 - 30

10 - 23

6 - 30

10 - 35

9 - 40

10 - 45

2 - 35

10 - 33

10 - 33

23 - 27

20 - 26

16 - 28

10 - 29

17 - 27

12 - 20

14 - 30

10 - 25

14 - 28

17 - 25

14 - 28

14 - 28

16 - 26

12 - 23

9 - 18

7 - 15

3 - 105

3 - 105

Метод оценки

'Не !Не 3Не

¡Т.аЬБ) *.Хп) У.По) lf.ni) Ор)

ii.Pi) Jf.no) X. и !Г,р<Ш *.гк!) аг. п2рЪ) У. 2пр) X.2п2рй) X, ЗпЗр) ЙС, аЬБ) Г.Хп) lf.no) аг. щй) Г. п|> ¡Г, 2прс0 У, п<1сО 1.26Х) Мй)

г! РШ ■ • У.ХЙ) (У.п) + (У.пр)] Г.Хп) *.Хп)

(*.п) + и.пр)] У.Хп)

У.п) *.р)

1

)

'.пр) '.пУ

.р) £58

(*.п) + и.пр)] X, п) *.Р) У, Р)

лин. комбинация

редукция

сист. уравнений

сист. уравнений

редукция

сист. уравнений

сист. уравнений

сист. уравнений

редукция

редукция

сист. уравнений

сист. уравнений

сист. уравнений

сист. уравнений

сист. уравнений

лин. комбинация

редукция

редукция

сист. уравнений

сист. уравнений

лин. комбинация

редукция

лин. комбинация

редукция

редукция

лин. комбинация

редукция

редукция

редукция

редукция

редукция

редукция

редукция

редукция

лин. комбинация

лин. комбинация

лин. комбинация

лин. комбинация

лин. комбинация

редукция

редукция

редукция

редукция

редукция

* - реакции, для которых информация о сечении получена впервые.

ГЛАВА 5 посвящена исследованиям особенностей формирования и ;пада высоковозбужденных состояний легких ядер на примере изото-? 6,7Li. Эти исследования базируются на полученной с помощью оце-iHbix сечений новой информации о каналах распада ДГР, недоступной iee из экспериментальных данных.

Интерес к ядрам 6,7Li в значительной степени обусловлен тем, з в них по сравнению с соседними ядраш этой ке оболочки ДГР име-аномально большую (до 40 МэВ) ширину и при этом проявляется в зе нескольких широких и мощных максимумов. Качественное объясне-з большой ширины ДГР для различных ядер было дано [Иеудати В. Г., зченко В. Г., Юдин Н. П. // 0 природе гигантского резонанса реакции , р) на свинце и висмуте. Ядерные реакции при малых и средних эргиях. АН СССР, -М., 1962, с. 495; Эраяжян Р. Л. // Известия АН SP. серия физическая, 28 (1964) 1181] в рамках микроскопического цхода. Было показано [ííeudatcfiin V. G., Smirnov Yu. F. // cl.Phys., 66 (1965) 25] , что в легких ядрах большая по сравнению средними и тяжелыми ядрами роль сил Майорана приводит к заметно-различию между энергиями связи внешних нуклонов ядер и внутрен-х нуклонов ядра. Вследствие этого происходит смещение по энергии реходов из различных оболочек друг относительно друга и возникает нфигурационное расщепление ДГР [Heudatchin V.G., Shevchenko V.G., din ff. P. // Phys.Lett., 10 (1964) 180; НшановБ.С., Капитонов М., Иеудачин В. Г., Эратян P.A. // ЗЧАЯ, 21 (1981) 905].

Не меньший интерес вызывают и такие особенности, как многочас-чный характер процессов фоторасщепления, близость величин сечений акций с образованием одного и многих нуклонов, а также, напротив, щественное различие величин сечений зарядовосимметричных ("зер-льных") реакций, которые в силу действия принципа зарядовой неза-симости ядерных сил должны быть близки, и другие. Новые данные о налах распада ДГР, полученные с помощью оцененных сечений различ-x, в том числе парциальных и многочастичных, реакций для обоих отопов лития (Таблица 1, стр. 16). позволяют детально исследовать :огие особенности фоторасщепления изотопов 6,7Li.

Большая величина сил Майорат в области легких ядер приводит к .метному различию энергий связи внешних и четверки внутренних нук-iHOB. Вследствие этого происходит смещение к большим энергиям пе-.'ходов из заполненной ls-оболочки в частично заполненную 1р-обо-1чку (группа I) относительно переходов из частично незаполненной

1р-оболочки б незаполненные 1(1- или 2з- оболочки (группа II) - конфигурационное расщепление. Переходы I группы (Таблица 2) относятся к внешним (валентным) нуклонам: четверка внутренних нуклонов ядра лития не расщепляется. Переходы II группы происходят с расщеплением внутренней четверки нуклонов. Таким образом, присутствие или отсутствие среди продуктов реакций фоторасщепления нерасщепивиейся четверки нуклонов - й-частицы - является индикатором проявления конфигурационных компонент ДГР ядер 6,71д:

- процессы первого (I) типа происходят в области энергий Е!С < 22.32 МэВ (порог фоторасщепления а-частицы); расщепления й-частицы не происходит, и она присутствует среди продуктов реакций. Формируется низкоэнергетичная компонента бнэ сечения фотопоглощения;

- процессы второго (II) типа происходят при больших (ЕУ > 22.32 МэВ) энергиях; В этих процессах о(-частица расщепляется и отсутствует среди продуктов реакций. Формируется высокоэнергетичная компонента бвэ сечения фотопоглощения.

Таблица 2.

Конфигурации, участвующие в формировании ДГР в ядрах 617 П.

Изотоп Структура состояния Группа переходов Тип перехода

основное возбужденное

6 Ы 1з41р2 1 б4 1 р1 (1с1 ИЛИ 2э)1 I 1р -» 1(1 или 2ё

1Б 1р (1(1 ИЛИ 2Э)1 II 1б -» 1р 1р 1в м^гй

7 и 1Б41р3 1э41р2 (1с1 ИЛИ 2Б)1 I 1р -> 1с1 ИЛИ 25

1э!1ро , 1Б 1р (1с1 ИЛИ 2з) II -» 1р 1Б -» 1а ИЛИ 2Б

В общем случае исследование компонент бнз и бвз сечения фотопоглощения представляет собой весьма непростую задачу. Она требует совместного анализа в широкой области энергий налетающих фотонов процессов возбуждения различных состояний ДГР и их распадных характеристик. Для этого необходимо измерение энергетических распределений как фотонейтронов, так и фотопротонов, причем в области их энергий, начиная с самых малых (близких к 0). Соответствующие эксперименты весьма сложны.

Однако в случае изотопов 6,71л ситуация существенно упрощается: в соответствии со сказанным выше конфигурационные компоненты

, и бвэ) ДГР могут быть интерпретированы достаточно просто.

Согласно данным о порогах соответствующих реакций [\lapatra Воз К. // Atomic Data and Nuclear Data Tables, 19 (1977) 175] анным Таблицы 2 (стр. 18):

- в случае ядра 6Li в бнэ дают вклады реакции (9", По), (й.П}). р0). (¡C.Pi). (У.пр), а в бвэ - реакции (!C,t3He). (¡С,pdt). id3Не), (¡f,2pnt), (¡f. p2n3He), (8'.2n2pd) и (а'.ЗпЗр);

- в случае ядра 7Li в бнэ дают вклады реакции (tí.ng). (JC.njd), п2). U.ndtí), U,2npo0. (¡f,td). (Х.Ро). а в бвз - реакции Рх-2,..). С»".p2t), (if.2dt). U.npdt).

Оценка различных парциальных сечений фотоядерных реакций и се-ий многочастичных реакций для ядер 6,7Li (Таблица 1, стр. 16)) воляет определить компоненты 6НЭ и бвэ ДГР суммированием соот-ствующих вкладов. Интегральные характеристики оцененных парци-ных сечений реакций, сечений многочастичных реакций, а также се-Hñ6(¡f\abs) и компонент бнэ, 6ВЭ для изотопов 6,7Li (область ргий ЕйС < 50 МэВ) приведены в Таблицах 3 и 4 (стр. 20). Энерге-еские центры тяжести компонент бвэ и бнз, определяющие величины фигурационного расщепления ДЕ =ЕВдЦ'т'-Евэц'т ДГР ядер 6Li и , интенсивности, а также и другие характеристики компонент бвэ и приведены в Таблице 5 (стр. 21).

На основании характеристик оцененных сечений (Таблицы 4 и 5) ально исследованы такие особенности фоторасщепления ядер 6,7Li в асти энергий ДГР, как роль эффектов кластерной структуры и взаи-ействий в конечном состоянии, изучены механизмы нарушения заря-ой симметрии распада состояний ДГР.

При исследовании эффектов кластерной структуры ядер 6,7 Li по-ано, что вклад механизмов фоторасщепления, обусловленных классом структурой ядер, в сечение фотопоглощения составляет в об-:ти энергий Е* < 50 МэВ 43 % для ядра 6Li и 31 % для ядра 7Li; •ановлено, что основные состояния обоих ядер представляют собой герпозиции кластерных конфигураций: (n-5Li), (р-5Не), (n-p-tí), •tí), (3Н-3Не) для изотопа 6Li, и (n-6Li), (р-5Не), (2n-5Li), -5Не) - для изотопа 7Li.

Исследовано влияние кластерной структуры обоих изотопов лития величину их зарядового радиуса: показано, что учет кластерных {фигурации основных состояний ядер приводит к увеличению значений шусов (от 1.75 до 2.22 ферми для изотопа 6 Li и от 2.13 до 2.23

Таблица 3.

Интегральные характеристики сечений би, аЬз). бнэ, бвэ, а также сечений парциальных реакций, их формирующих, для ядра 61л (область энергий ЕЙ < 50 МэВ)

Интегральн. сечение \ Реакция л 1п(-°пард (МэВ-Мб) £ 1 П ь °парц б !п1 (56) л 1 п1 3 1ПЬ /баЬБ л °ВЭ 1пЬ /0аЬз С 1 п 1 бнэ (МэВ'Мб) бвэ (МэВ-мб) п 1 п Ъ "аЬэ (МэВ-мб)

б»э (»", По ) (JT.ni (*.Ро ад) 0f.nl)) 9. 5±0. 4 3. 4±0. 9 10.1*0.4 3.7±0.7 4.8±0.3 14.0 5.0 14.9 5.5 7.1 46.5 31.54.1

бвэ (*, ^Не) (¡Т.рсЦЮ (й.пй Не) (*,п2рч1;) (Й. 2пр Не) (*.2п2р<1) (И, ЗрЗп) 11.6*0.3 9. 3±2. 8 3.1 ¿0.7 5. 4±0. 6 3. 6±0. 6 2.5±0. 4 0.7±0.9 17.1 13.7 4.6 8.0 5.3 3.7 1.1 53.5 36.24.6 Ы. 1-1. У

Таблица 4. Интегральные данные сечений 6(У, аоз). бнэ, бвэ, а также сечений парциальных реакций, их формирующих, для ядра ?Ы (область энергий ЕУ < 50 МэВ)

Интегральн. сечение \ Реакция Г\ 'п ' °парц (МэВ-мб) к '" ' °парц с ¡га "аЬз (%) 1 П Ь °н э ¡п1 /6аЬз с 1 п 1 6ЯЭ (МэВ-мб) 1 п 1 (МэВ-мб)

К ¡П1(%) 8 э/л 1 п 1 /баЬв с 1 п Ь в э (МэВ-мб)

бнэ (У.По) ада) (У.По) и. па«) (К.2прй) и.Ро) 5.9±0.9 2.2±0.4 9.8±3.9 15.24.3 17.2±1.4 10.3±1.3 24.54.3 5.4 2.0 9.0 13.9 15.5 9.4 22.4 77.0 85.1±4.9 109. 8±5.0

6БЭ (Г. 021) и.2сш и.прсШ ост. реакц.: и друЬге 6.5±0.9 1.0*0.9 8.5±2.1 8.74.0 5.9 0.9 7.8 7.9 23.0 24.7±4.0

Характеристики

высокоэнергетичной бвз и низкоэнергетичной бнэ компонент

сечения фотопоглощения для изотопов 6'7Ы. определяющих параметры конфигурационного расщепления ДГР

Изотоп Комп. Полож. макс, в сеч. Ампл. макс. Интегр. сечение Вклад в Энергетич. центр тяжести Расщепл. С ч ■ т •

Еггт (МэВ) А (Мб) (МэВ-мб) "аЬБ (%) Ец.т. (МэВ) - Е ц'т (Й1в)

б1Л бвэ 23.5 2.0 36.2 53.5 28.3 10.7

6нэ 13.8 1.7 31.5 46.5 17.6

71Л бВЭ 29.0 1.5 24.7 23.0 32.2 10.8

бЯэ 16.0 3.9 85.1 77.0 21.4

¡рми для изотопа 7Ы), рассчитываемых в рамках модели независимых ютиц с помощью данных о величинах сечения фотопоглощения, и их 'щественно лучшему согласию с результатами (е,е') экспериментов.

Проанализированы процессы взаимодействия частиц в конечном ютоянии реакций (*,р(Ш и (а\пс13Не), а также (¡¿,п2рО и ',2пр3Не) на ядре 61д. Показано, что наблюдаемое в области энергий ' < 30 МэВ нарушение зарядовой симметрии распадов состояний ДГР ¡ляется следствием проявления процесса "перекачки" продуктов из шала (пс13Не) в канал (р<Ш и из канала (2пр3Не) в канал (п2р1) за ют процесса перезарядки (п + 3Не) (р + О в конечном состоянии. 1терпретированы механизмы реакций, сопровождающихся возникновением спектрах вторичных ¡^-квантов с характерными энергиями, равными гергиям связи конечных ядерных систем (1 и 3Н; показано, что именно проявлением процесов взаимодействия в конечном состоянии связано >евышение на три порядка величины интегрального сечения процесса ¡пускания ¡(-квантов с энергий Е* = 2.22 МэВ в реакции 7 (8". Х8"') щ соответствующим значением для реакции 6 [л (а", Х&"): в ядре 61Л ]астеры 5Ы* и 5Не*, поглотив ¡¡'-квант, переходят в область непре-шного спектра, а в ядре 7Ы - в область связанных состояний.

ГЛАВА 6 посвящена исследованиям изоспинового расщепления ДГР ядер lf-2p оболочки на примере изотопов 63, 65Си. Эти исследования также базируются на полученной с помощь» оцененных сечений новой информации о каналах распада ДГР.

Суть концепция изоспинового расщепления ДГР [Fallieros S., Goulard В., Venter R. И. // Phys.Lett., 19 (1965) 398; Fallieros S., Goulard B. // Nucl.Phys., A147 (1970) 593; Akyuz R.Q., Fallieros S. // Phys.Rev.Lett., 27 (1971) 1016; Morinaga H. //Phys.Rev., 97, (1955) 444] заключается в том, что при взаимодействии налетающих t-квантов с ядром, имеющим изоспин основного состояния Т0 = (N -Z)/2 * 0, в таком ядре происходит возбуждение двух групп уровней с изоспинами Т< = Т0 и Т> = Т0 + 1, которые концентрируются при разных энергиях возбуждения. Простой моделью, развитой для описания таких процессов в тяжелых ядрах, предусматривается, что при распад Т< - состояний происходит преимущественно с вылетом нейтроноЕ вследствие того, что вылет протонов сильно подавляется кулоновскиь барьером ядра, а распад Т> - состояний происходит преимущественно с вылетом протонов, поскольку нейтронные каналы распада оказываются запрещенными действием закона сохранения изоспина.

Однако в средних и легких ядрах соотношение каналов распаде высоковозбужденных состояний ДГР с различными значениями изоспинг оказывается существенно более сложным, чем это предусматривается £ упомянутой простой модели для тяжелых ядер. Вследствие этого экспериментально наблюдаются [McWeill К. G., Thompson М. N., Bates >4. D., Jury J. W., Berman B.L. //Phys. Rev., C47 (1993) 1108; /1 -4/] значительные отличия от теоретически предсказываемых значений дл5 величины изоспинового расщепления

ДЕ = Е(Т>) - Е(Т<) = U(T0 + 1)/Т0 = и0(Т0 + 1)/А. (4] где U = (U0/A)T0, а U0 =60 МэВ (100 МэВ) - энергия ядерной симметрии,

и величины отношения интенсивностей компонент ДГР

6\i б^ 1 R =- = — =-. (5:

6\t + б'.! бм То + 1

Для области ядер среднего атомного веса предположение о малое ти кулоновского взаимодействия по сравнению с ядерным, принятое npi описании изоспинового расщепления ДГР тяжелых ядер, становится неприменимым. Вследствие этого не представляется возможным интерпрети-

ть протонный и нейтронный каналы распада ДГР просто как соот-твующие распады Т>- и Т<-состояний промежуточного ядра.

В такой ситуации для исследования механизмов формирования и ада низко- и высоковозбужденных состояний ДГР, которыми и опре-ются эффекты изоспинового расщепления, и проверки теоретических сказаний концепции прежде всего становится необходимой деталь-информация об энергетических зависимостях сечений реакций с вы-м одного нуклона, а именно (У.п) и (У.р).

Необходимые данные (Таблица 1, стр. 16) для сечений 5Си(!Г,п)62,б4Си. 63'65Си(й",р)62"64и 63,б5Си(*,пр)б1,63М1 ре-[й были получены с помощью описанных выше методов. Параметры се-[й перечисленных реакций приведены в Таблице 6 (стр. 24). На основании совместного анализа оцененных энергетических зави-ютей сечений (У.п) и (¡С.р) реакций на обоих изотопах 63,б5Си [тифицированы (Таблица 7, стр. 24) компоненты сечений этих реак-с различными значениями изоспина (Т< и Т>).

Информация об изоспиновых компонентах фотопротонного и фото-гронного сечений для изотопов 63,65Си проанализирована вместе с шми о сечениях реакций (¡С.пр), и,2п), (¡С.оО на этих ядрах. К тазу привлекалась информация по схемам уровней с различными знании изоспина в ядрах 63'65 Си и соседних с ними.

Развит новый подход к изоспиновой интерпретации процессов воз-зения и распада ДГР для изотопов б3,65Си - показано, что форми-1ние изоспиновых компонент 6< и 6> ДГР исследованных изотопов исходит следующим образом:

- в случае фоторасщепления ядра 63 Си 6( = б' (У,р) + б' ОГ.п) + б(*,2п) и б' = б' (*.р) + б> (У.п) + б(в'.пр);

(6)

с с

- в случае фоторасщепления ядра Си

б' = б'и.р) + би.п) + 6(8",2п) + 6(9",пр) и б' = б' (*,р).

В рамках этой интерпретации с использованием данных, приведен-в Таблицах 6 и 7 (стр. 24), получены значения величин изоспино-о расщепления ДЕ = Ец'т'(б<) - Ец'т■(б>) и оотношений интенсив-тей И = 6>.1/(б>.1 + б(. 1) изоспиновых компонент ДГР ядер 65Си. В Таблице 8 (стр. 25) эти данные сравниваются с теорети-

Энергии ЕУ™ максимума ДГР. значения сечения в максимуме бт, энергетические центры тяжести Ец'1' и интегральные сечения б1"1 (5-28 МэВ) фотоядерных реакций для ядер 63,65Си

Реакция Параметр

(МэВ) б™ (Мб) (МэВ) (МэВ-мб)

б3Си(*.п) 62Си 63 Си(8". пр)61 63Си(в". р) 621Й 16.6 23.5 20.2 78.6 ±1.0 17.5 ± 1.9 32.9 ±4.2 17.53 ± 0.01 21.62 ± 0.15 19.69 ± 0.09 510.3 ± 1.7 75.9 ±4.5 224.2 ± 7.3

65Си(!Г.п) 64Си 65Си«.пр)б3Ш 65Си(*.р) б4Ш. 17.0 21.2 25.0 90.0 ±3.0 10.1 ± 1.0 16.2 ± 1.2 16.20 ± 0.01 21.22 ± 0.15 22.19 ± 0.09 490.2 ±8.7 25.3 ±3.9 126.2 ± 1.3

Таблица 7

Энергии Е*. ширины Г. интегральные сечения б1ГЛ и первые моменты (6.} = I б Е-1 с1Е) изоспиновых компонент сечений фотонейтронной и фотопротонной реакций для ядер 63,65Си

Ядро Реакция Параметр

Е5" (МэВ) Г (ИэВ) б1Ш (МэВ-мб) (мб}

63 Си б< (¡Г.п) б> (*.п) 16.9±0.1 21.2*0.5 4. 4±0.1 7. 2±0.3 399. 96±1. 33 110.34±0.37 23.2±0. 7 6. 4±0.9

б< (К.р) б> (¡С, р) 17.4±0.3 22.8±0.7 3.6±0. 2 7.6±0.2 71.05±0.31 153.15±4. 98 4. 5±0.8 9. 7±0.4

6 5 Си б< (¡Г.п) б> (К.п) 16.8±0.3 в пре) 4.0±0.4 ;елах ош! 490.20±8.70 <бок компоне! 30.4±0.5 -гга = 0

б< (¡(.р) б> (¡Г.р) 18.4±1.3 25.1±0.4 5.8±0.3 6.0±0.5 54.01±0.56 72.11±0.74 2.4±0.1 3.2±0.1

Параметры изоспинового расщепления ДГР ядер 63 Си и 65 Си, определенные с помощью данных об оцененных сечениях реакций в рамках интерпретации (6) изоспиновых компонент б< и б>

фО Работа Параметр

Ец'т' (6е). МэВ Ец-Т' (б'). МэВ АЕ. МэВ R, отн. ед.

Си Наши данные 18.1 ± 0.1 21.7 ± 0.2 3.6 ± 0.2 0.39 ± 0.02

и0 = 60 МэВ Теор. оценки и0 = 100 МэВ 3.3 5.5 0.29

Cu Наши „данные 18.3 - 0.1 24.1 ±0.2 5.8 ± 0.2 0.10 ± 0.02

и0 = 60 МэВ Теор. оценки и0 = 100 МэВ 4.2 6.9 0. 22

:кими предсказаниями [Fallieres S., Goularü В., Venter R.Я. // fs.Lett., 19 (1965) 398; Fallieros S., Goutard B. // Nucl.Phys., 17 (1970) 593; Akyuz R.O., Fallieros S. // Phys.Rev.Lett., 27

Э71) 1016], сделанными, как отмечалось выше, в рамках модели, звитой для описания изоспинового расщепления ДГР тяжелых ядер.

Из Таблицы 8 видно, что полученные данные для ядра 63Си нахо-гся в удовлетворительном согласии с результатами теоретических бот для варианта с U0 =60 МэВ, тогда как данные для ядра 65 Си с \1И существенно расходятся. Данные для обоих ядер расходятся с те-этическими оценками для варианта с U0 =100 МэВ.

С целью исследования таких расхождений для различных ядер, ежде всего, ядер lí-2p оболочки, систематизирована информация о ачениях энергии ядерной симметрии U0 = ДЕ • А / (Т0 + 1) и отно-ния интенсивностей изоспиновых компонент R для большого количест-ядер lf-2p оболочки, а также ряда более легких и более тяжелых ер. Для многих ядер lf-2p оболочки (44, 48Са, 48 ■ 54Ti. 54Сг, 54Fe. Со, 65 Си и ряда других ядер с А - 40 - 70 обнаружены заметные схождения экспериментальных данных с теоретическими предсказания, сделанными в рамках простой модели, развитой для описания изос-нового расщепления ДГР тяжелых ядер. Эти расхождения интерпрети-

руются как следствие более сложного характера процессов проявлени. изоспиновых компонент ДГР в сечениях различных фотоядерных реакци в области средних ядер по сравнению с процессами, характерными дл тяжелых ядер, рассматриваемыми простой моделью.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

Основные результаты и выводы диссертационной работы заключают ся в следующем.

1. Впервые с использованием новой информации о каналах распад ДГР ядер б,71Л, полученной на основе большого числа оцененных пар циальных сечений реакций и сечений многочастичных реакций, деталы-исследованы особенности процессов формирования и распада состоя» изотопов 6,7Ы, возбуждаемых при поглощении ¡("-квантов с энергией ; Е* < 50 МэВ:

- впервые на основе оценки экспериментальных данных для яд( 6,7Li исследованы низко- (бнэ) и высокоэнергетичные (бЕЭ) компоне! ты сечений фотопоглощения, определяющие параметры конфигурационно! расщепления ДГР; установлены величины конфигурационного расщеплен! ДГР ядер 6 Li и 7 Li - 10.7 и 10.8 МэВ соответственно; определены и тенсивности обеих компонент бнэ и 6ВЭ: для изотопа 6 Li они близ! (их доли в сечении фотопоглощения составляют 46.5 и 53.5 % соо' ветственно), тогда как для изотопа 7Li интенсивность компоненты б приблизительно в 3.3 раза превосходит интенсивность бвэ компонен (77.0 и 23.0 % соответственно); форма (энергетическая зависимост компонент бнэ и бвэ для изотопов 6 Li и 7 Li оказывается существен различной - разности между положениями центров тяжести обеих комп нент составляют AEK0H$. = EBgIbt' - Енэц"т' = 10.7 и 10.8 МэВ соо ветственно, тогда как разности между положениями максимумов комп нент бвэ и бнз - 9.7 и 13.0 МэВ соответственно;

- показано, что вклад механизмов фоторасщепления, обусловле ных кластерной структурой ядер, в сечение фотопоглощения составлу 43 % для ядра 6Li и 31 % для ядра 7Li; установлено, что основь состояния обоих ядер представляют собой суперпозицию кластерь конфигураций: (n-5Li), (р-5Не), (п-р-с<), (d-a). (3Н-3Не) для изот

6Ь1 и (п-6Ш. (р-5Не). (2п-5Ы), (с1-5Не) - для изотопа 71Л;

- исследовано влияние кластерной структуры изотопов 6,71Л на [ичину их зарядового радиуса: показано, что учет кластерных кон-ураций основных состояний приводит к увеличению значений радиу-| (от 1.75 до 2.22 ферми для изотопа 61л и от 2.13 до 2.23 ферми [ изотопа 7Ы), рассчитываемых в рамках модели независимых частиц гамощыо данных о величинах сечения фотопоглощения, и их существо лучшему согласию с результатами (е,е') экспериментов;

- показано, что наблюдаемое для ядра бЫ в области энергий ЕгГ ¡0 МэВ нарушение зарядовой симметрии распадов состояний ДГР (раз-:ие величин сечений "зеркальных" реакций (#,рсШ и (!^,пс13Не), а же (8\п2ри и (а", 2пр3Не)) является следствием проявления процес-

взаимодействия частиц в конечных состояниях этих реакций - "пе-ачки" продуктов из канала (пй3Не) в канал (р<Ш и из канала 1р3Не) в канал (п2ри за счет взаимодействия в конечном состоянии :роцесса перезарядки (п + 3Не) (р + и;

- в рамках представления о взаимодействии частиц в конечном тоянии интерпретированы механизмы реакций, сопровождающиеся воз-товением в спектрах вторичных «'-квантов с характерными энергия-

равными энергиям связи конечных ядерных систем (1 и 3Н;

- показано, что именно с проявлением процесов взаимодействия в :ечном состоянии связано превышение на три порядка величины ин-рального сечения процесса испускания »'-квантов с энергий Е!С = 2 МэВ в реакции 7 Ы(У, Х*') над соответствующим значением для ре-;ии 6ЬШ,ХГ): в ядре бЫ кластеры 51Л* и 5Не*, поглотив вант, переходят в область непрерывного спектра, а в ядре 7Ы - в !асть связанных состояний.

2. На основании выполненных впервые с использованием новых ных о сечениях реакций б3,б5Си(Й,п)62,64Си. 63,55Си(*,р)бг'б4М 3'65Си(гГ,пр)61,63Ш детальных исследований процессов распада по ным каналам состояний с различными значениями изоспина ДГР ядер 6 5 Си:

- получены энергетические зависимости отношений сечений (У,р) ¡С,п) реакций на изотопах 63, 65Си, идентифицированы изоспиновые поненты этих сечений;

- на основании совместного анализа оцененных данных о сечениях р) и (гС. п) реакций (а также их изоспиновых компонент) и (и'.пр)

реакции на ядрах 63,65Си, данных по сечениям реакций 63'65Сии,2п)61,63Си. и 65Си(гГ.ос)61со. а такие - характеристик процессов возбуждения и распада низко- и высоковозбузденных уровней с различными значениями изоспина в изотопах 63,65Си и соседних с ними ядер (учитывалось действие закона сохранения изоспина) развит новый подход к интерпретации изоспинового расщепления ДГР ядер 63,65Си: показано что в обе изоспинсвые компоненты б< и 6> ДГР изотопа 63 Си и компоненту б< ДГР изотопа 65 Си вносят вклад распады высоковозбужденных состояний как по нейтронному, так и по протонному каналам, и

> 55

лишь б -компонента ДГР ядра Си формируется за счет распадов по протонному каналу;

- получены значения параметров величины изоспинового расщепления расщепления ДГР ДЕ (3.6 ± 0.2 МэВ для изотопа 63Си и 5.8 ± 0.2 МэВ для изотопа 55 Си) и соответствующих им значений энергии ядерной симметрии и0 (65 ' 3 МэВ для изотопа 63 Си и 85 ± 4 МэВ для изотопа 65Си), а также отношения интенсивностей изоспиновых компонент И (0.39 1 0.02 для изотопа 63Си и 0.10 ± 0.02 для изотопа 65Си).

На основании полученных данных с привлечением результатов других исследований изоспинового расщепления ДГР большого числа ядер

от 13С до 181 Та показано, что для многих ядер Н-2р оболочки (44,48Са> 48,54Т1( 54^ 54^ 5 5^ наблюдаЮТСЯ РаС-

хождения экспериментальных значений энергии ядерной симметрии и0 и отношения изоспиновых компонент Я с теоретическими предсказаниями, сделанными в рамках простой модели, развитой для описания изоспинового расщепления ДГР тяжелых ядер. Эти расхождения интерпретируются как следствие большей сложности процессов проявления изоспиновых компонент ДГР в сечениях различных реакций в области средних ядер по сравнению с процессами, характерными для тяжелых ядер, рассматриваемыми простой моделью.

3. Впервые в условиях учета систематических погрешностей данных различных экспериментов исследована надежность особенностей промежуточной структуры ДГР в сечениях фотонейтронных реакций 160Ш.п) + ОГ.прП. и1Рг[(У.п) + ОГ.пр)] и 208РМ*,п)207РЬ и оценены их параметры. В оцененных сечениях фотонейтрониых реакций надежно и с высокой статистической точностью 1 %) идентифицировано большое количество резонансов промежуточной (с ширинами ~ 100 - 20С кэВ) структуры ДГР. Определены энергетические положения и оценен!

- 29 -

плитуды структурных особенностей ДГР.

На основе результатов анализа зависимости формы сечения реак-и, получаемого в виде оптимального для метода редукции моноэнер-тического представления, от достигаемого энергетического разреше-я показано, что при определенных условиях особенности структуры Р с шириной 100 - 200 кэВ в легких, средних и тяжелых ядрах могут ть надежно исследованы в экспериментах не только с мечеными фото-ми, но и с тормозным ¡(-излучением и квазимоноэнергетическими фонами.

Показано, что применение обработки результатов различных экс-риментов, учитывающей условия их проведения, практически решает рошо известную проблему систематических расхождений по форме сепий, полученных в экспериментах с пучками тормозного «'-излучения квазимоноэнергегических аннигитцианных фотонов.

4. Впервые в условиях учета систематических погрешностей ис-|дных данных оценены сечения большого числа (44) реакций, в том юле реакций, которые не были ранее исследованы экспериментально: .Ш.по^), ЧШ.Р!). бЬШ,п2ри, 6ЬШ.П(13Не), 6ЬШ.2пр3Не). ,Ш.2п2рй). 71Ли.2прс(). 7ЬШ.2сШ. б3' 65Си(!С, пр)61' 63ГЙ. ■65Сии.р)62,64ГЛ и 65 Си (¡С, п)б4Си.

5. Разработан ряд новых методов совместного анализа и обработ-I сечений фотоядерных реакций, полученных в разных экспериментах в :ловиях значительных систематических расхождений:

- основанный на математическом методе редукции метод оценки ?зультатов различных фотоядерных экспериментов, учитывающий разли-1Я экспериментальных условий (эффективные спектры фотонов, калиб-эвки экспериментальных установок и нормировки данных) и позволяют получить оптимальное моноэнергетическое представление информа-т о сечении реакции;

- основанный на методе редукции и статистических критериях згласованности данных друг с другом алгоритм обработки сечений ре-щий, полученных в разных экспериментах;

- методы оценки сечений, которые не были исследованы экспери-энтально, использующие как относительно простые линейные комбина-ли известных (полученных экспериментально и/или оцененных предва-этельно по результатам нескольких измерений) и неизвестных сече-

ний, так и существенно более сложные системы уравнений, в котор неизвестные сечения входят с коэффициентами, определяемыми с п мощью метода хг.

6. С помощью систематик характеристик 525 сечений полной фот нейтронной реакции (if.Xn) для большого числа ядер от трития до ур на полученных на основе созданного и поддерживаемого в Центре да ных фотоядерных экспериментов (ЦДФЭ) НИИЯФ МГУ в рамках междунарс ной Сети Центров ядерных данных МАГАТЭ Банка фотоядерных даннь содержащего в компьютерно-читаемом виде информацию о большом кох честве фотоядерных реакций и сведения об условиях проведенных эя периментов впервые установлены количественные параметры зависимо тей амплитуды, положения энергетического центра тяжести и формы с чения реакции от типа эксперимента:

- обнаружено, что по значению параметра г, связанного с аб( лютной нормировкой результатов (г = S б(Е) dE / S 6} (Е) dE, где ( данные, полученные в разных лабораториях, б1 - в Ливерморе). даш разделяются (<г> = 1 и 1.122 ± 0.243) на группы, соответствую! различным типам экспериментов; разброс данных свидетельствует о i личии заметных погрешностей в нормировке сечений в разных экспе] ментах;

- выявлено значительное расхождение результатов разных эка риментов по форме, для описания которой введен параметр "структ; ность" S = Е (6j - <6j >)2 / N «б >>2 (где S - данные, получен в разных лабораториях, Si - в Ливерморе): по величине отноше S/Sj большинство сечений достаточно отчетливо разделяются на группы: сечения, полученные с помощью пучков аннигиляционных фо нов (среднее значение <S/Sj> =1.22). и сечения, полученные с мощью пучков тормозного ¡(-излучения (<S/Sj> = 4.35); разброс зна ний S/Si свидетельствует о наличии заметных расхождений в энерге ческом разрешении разных экспериментов, обусловленных различием эффективных фотонных спектров;

- обнаружено, что сечения, полученные с помощью пучков мече фотонов, по величине параметра <S/Sj > = 4.22 оказываются сущестЕ но ближе к данным, полученным с помощью пучков тормозного У-изл^ ния;

- установлено, что энергетические центры тяжести Ец т ее ний, полученных в разных экспериментах, сдвинуты друг относите;

>уга на энергию, в среднем имеющую величину ~ 200 кэВ (в отдельных 1учаях - 400 кэВ) ; стандартное отклонение для соответствующих раз-ютей центров тяжести АЕЦ т составляет ± 83.6 кэВ; разброс значе-1й АЕц т свидетельствует о наличии характерных погрешностей в юргетической калибровке разных экспериментов.

7. На основе анализа данных о формах эффективных фотонных шктров, реализуемых в экспериментах на пучках тормозного ¡f-излу-;ния, а также квазимоноэнергетических аннигиляционных и моноэнер-зтических меченых фотонов, систематизированных на основе информа-м Банка фотоядерных данных, установлено, что вследствие сложной зрмы эффективного фотонного спектра в фотоядерных экспериментах 1ределяются, по существу, не искомые сечения реакций, а лишь их >1ходы - свертки сечения с эффективным фотонным спектром. Показано, го это делает различными представления о том, что именно интерпре--фуется в таких экспериментах как сечение реакции, приводит к су-эственным систематическим расхождениям между результатами и требу-г проведения обработки, учитывающей эти расхождения.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Varlamov V.V., Ishkhanov В. S., Kapitonov I. M., Piskarev .M., Shevchenko У. G., Shevchenko O.P. // Hucl. Phys., A222 (1974) 48 - 556.

2. Варлатв В. В., /tax алое B.C., Капитонов Н.М., Кочарова Ж. Л., ведунов В. И., Шевченко 0. П. // Известия АН СССР, серия физическая, 9 (1975) 1744 - 1748.

3. Варламов В. В., Ишапов Б. С., Капитонов И. Ы., Лазутин Е. В., евченко О.П., Швед упав В.И. // Вестник Московского университета, изика. Астрономия, 3 (1976) 297 - 304.

4. Ishkhanov В. S., Kapitonov I. M., Shevchenko V.G., Shevchenko .P., Varlamov V.V. Il Hucl.Phys., A283 (1977) 307 - 325.

5. Варлатв В. В., IftromовБ.С., Капитонов И. M., Теплое И. Б. евченко В. Г. II ГСССД, 7 (1978) 32 - 33.

6. Varlamov V.V., Ishkhanov В. S., Kapitonov I. M., Orlin V.N., iskarev I.H., ShveOunov V.l. // Hucl.Phys., A313 (1979) 317 - 332.

7. Варламов В.В., Суреутанов В.В., Ципенш Ю.Ы., Черняев А.П. / Фотоядерные дачные. Деление тяжелых ядер. Информационный обзор, здательство Московского университета, -М.. 1983, 212 стр.

8. Варламов В. В., Отстав Б. С., ПытьевЮ.П., Черняев А.П. Юдин Д.В. // Анализ возможностей фотоядерных экспериментов квазимонохроматическим гамма-излучением и обработка их результатов Препринт Н 11/1984, Физический факультет МГУ, -М., 1984, 5 стр.

9. Варламов В. В., Пшханов Б. С., ПытьевЮ.П., Черняев А. П. Юдин Л-В. // Вестник Московского университета. Серия: Физика Астрономия. 25 (1984) 53 - 60.

10. Варламов В. В., Капитонов Ü.M., Сургутанов В. В., Хороненк А. А., Черняев А.П. // Фоторасщепление лития. Атлас сечений Информационный обзор. Издательство Московского университета, -М. 1984, 150 стр.

11. Бобошн И.Н., Варламов В. В., Мшаное Б. С., Капитонов И.М. Ленская И. А., Сургршное В. В., Хороненко А. А., Черняев А. П. / Известия вузов, 9 (1986) 43 - 47.

12. Варламов В. В., Зашеин П.Н., Капитонов И.М., Уфимцев М.В. Черняев А.П. // Известия АН СССР, серия физическая, 50 (1986) 192 195.

13. Варламов В.В., Сургутанов В.В., Ефимам Н.Г., Черняев А.П 11 Фоторасщепление лития. Оцененные сечения каналов и реакций Информационный обзор. Издательство Московского университета. -М. 1986, 70 стр.

14. Варламов В.В., Журавлева Г.М., Сургутанов В.В., Чукрее Ф.Е. // Ядерные реакции под действием заряженных частиц и фотонов системе "ЭКСФ0Р", ЦНИИАТОМИНФОРМ. -М., 1987, 100стр.

15. Варламов В. В., Итанов Б. С., Бобышев В. М., Черняев А. П. Юдин Д.В. // Украинский физический журнал, 32 (1987) 1799 - 1804.

16. Варламов В. В., Ефшпсан Н. Г., Сургутанов В. В., Хоронен»

рос о О Q

A.A., Черняев А.П. // Фотоделение урана ' U. Информационнь обзор. Издательство Московского университета, -М., 1987, 40 стр.

17. Варламов В. В., Ншанов Б. С., Сургутанов В. В., Черняев А.П. Эрамхян P.A. // Известия АН СССР, серия физическая, 51 (1987) 195 200.

18. Варламов В. В., Сургутанов В. В., Хороненко А. А., Черняе А.П. П Сб. "Вопросы атомной науки и техники. Серия: Ядерные коне танты", 3 (1988) 50 - 59.

19. Varlcmov V.V., Ishkhcnov» B.S., Chemjaev A. P. // Til

Evaluation of Reaction Cross Sections and Analysis of the 6,7L Photodisintegration Mechanisms. MSU INP Preprint N 88 - 35/56, -M. 1988, 16 pages.

20. Varlamov V.V., Ishkhanov B.S., Chernjaev A. P. // The

luatlon of Reaction Cross Sections and Analysis of the 6,7Li todisintegration Mechanisms. Abstracts of the International ference of Nuclear Data for Science and Technology, Mito, JAERI. an, 1988. p. 153 - 155.

21. Варламов В. В., Ефижин Я. Г., Ленская Н.А., Черняев А. П. II

ледование причин расхождений результатов фотоядерных периментов на пучках тормозного излучения и зимоноэнергетических гаша-квантов. Проблема интерпретации, принт НИИЯФ МГУ - 89 - 66/143, -М., 1989, 50 стр.

22. Бобошш И. Я. Варламов В. В., Ишаков Б. С., Капитонов И.М. Известия АН СССР, серия физическая, 53 (1989) 2046 - 2051.

23. Btfboshinl.fi., Varlamov V. V., Ishkhanov В. S., Kapitonov // Mucl. Phys., A496 (1989) 93 - 107.

24. Ефшясин Я. Г., Ишанов B.C., Пшьев Ю.П., Варламов В. В. // од редукции в задаче повышения разрешения фотоядерных периментов. Препринт ННИЯФ МГУ - 91 - 35/239, -М.. 1991, 15 стр.

25. Варламов В. В., Мшаное Б. С., Ефижип И. Г., Черняев А. П. // естия АН СССР, серия физическая, 55 (1991) 1021 - 1026.

26. Варламов В. В., Нитонов Б. С., Черняев А. П. // Известия АН :Р, серия физическая, 55 (1991) 136 - 140.

27. Varlamov V.V., Efimkin N.G., Ishkhanov B.S. // Photonuclear leriment Resolution Improvement and Intermediate Structure of the int Dipole Resonance. Proceedings of the 8-th Seminar ectromagnetic Interactions of Nuclei at Low and Medium Energies" iscow, 2-5 December. 1991), ISBN 5 - 201 - 09505 - 4, -M., 12, pp. 284 - 287.

28. Varlamov V. V., Efimkin N.G. //The Method of Reduction as itonuclear Data Evaluation Tool. International Symposium on ;lear Data Evaluation Methodology (USA BNL, 12-16 October 12). World Scientific, ISBN 981-02 - 1285-2, 1993, pp. 585 - 597.

29. Varlamov V. V., Efimkin N. G., Ishkhanov B. S., Sapunenko Stepanov M.E. // The Analysis and Evaluation by the Method of

luction of Total Photoneutron Reaction Cross Sections in the lge of Giant Dipole Resonance. MSU IMP Preprint - 93 - 8/300, , 1993, 35 pages.

30. Варламов В. В., ЕфиюсинН.Г., Ишанов Б. С., Сапуненх.0 В.В. Сб. "Вопросы атомной науки и техники. Серия: Ядерные константы", 11993) 52 - 69.

31. Varlcanov V.V., Efiwkin U.S., Ishkhanov B.S., Sapvnenko V.

II Evaluation of Photonuclear Reaction Cross Sections Using t Reduction Method for Large Systematic Uncertainties. IAEA NC INDC(CCP) - 393, IAEA, Vienna, Austria, 1994, 33 pages.

32. Varlœaov V. V., E/imJcin H.G. II Photonuclear Data Fi Development Strategy. International Conference on Nuclear Data i Science and Technology, Gatlinburg, May 9 - 13, 1994, Proceeding American Nuclear Society, La Grange Park. USA, 1994, V. 2, pp. 70i 708.

33. Varlamov V.V., Efiwkin A. G., IsWchanov B.S. // Simultanée Analysis of Discrepant Photonuclear Data. International Conferer on Nuclear Data for Science and Technology. Gatlinburg, May 9 - 1 1994, Proceedings, American Nuclear Society, La Grange Park, Ui 1994, V. 2, pp. 662 - 663.

34. Varlamov V.V., Efimkin H.G., Ishkhanov B. S., Sapunei V.V., Stepanov U.E. // The Evaluation of the 63>65,natCu(iC,i Reaction Cross Sections. International Conference on Nuclear D; for Science and Technology, Gatlinburg, May 9 - 13, 19! Proceedings, American Nuclear Society, La Grange Park, USA, 19! V. 2, p. 664 - 666.

35. Варламов В. В., Ефитт В.Г., Ишаков Б. С., Сапунето В. Степанов М.Е. // Сб. "Вопросы атомной науки и техники. Сер Ядерные константы", 2 (1994) 3 - 8.

36. Варламов В. В., Ефшасин Е. Г., Ишаков Б. С., Сапуненка В. Степанов М.Е. II Ядерная физика, 58 (1995) 387 - 398.

37. Varlamov V. V., Efimkin M. G., Ishkhanov B.S., Sapune V.V., Stepanov M. E.//Physics of Atomic Huclei, 58 (1995) 337 - 3

38. Варлоте B.B., Ефшасин В.Г., Ишаков Б. С., Сапунето В. Степанов М.Е. П Известия РАН, серия физическая, 59, N5 (1995) - 232.

39. Варламов В.В., Сапунето В.В., Степанов М.Е. II Фотоядер данные 1976 - 1995. Указатель. Издательство Московск университета, -М.. 1996, 220 стр.

40. Varlamov V. V., EfiffiJctn N. G., Stepanov M. E. Il Photonucl Data: Analysis of Discrepancies and Evaluation. Proceedings of 1 Symposium on Nuclear Data (16 - 17 November 1995), JAERI, Tot Japan. INDC(JPN) - 175/U. 96 - 008, 1996. pp. 38 - 43.

41. Boboshin I.H., Varlamov V.V. II Nucl.Instr. and Meth.. I (1996) 113 - 119.