Исследование квазисвободного рассеяния (е, e') на ядрах 9Be и 12C при Q2=0.2+0.45 (ГэВ/с)2 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ЕРЕВАНСКИЙ ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ

и

/I

На правах рукописи

КАЗАРЯН ГРИГОР ВЕНЯШЮВИЧ

ИССЛЕДОВАНИЕ КВАЗИСВОБОДНОГО РАССЕЯНИЯ (е,о') НА ЯДРАХ %е и 12С ПРИ С?= 0.2+0.45 (ГэВ/с)2

Специальность: 01.04.16 - Физика ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

!Г I Ереван-1991

ь

Работа выполнена в Ереванском физическом институте

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук,

старший научный сотрудник МКРТЧЯН г. г.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

ЕШШ К.Ш. (Ер®И)

доктор физико-математических наук РЛНЮК 10. Н. СШГИ)

Ведущая организация: Лаборатория ядерных проблем ОИЯИ

(г. Дубна)

Защита состоится "_" _1991 г. в

"_" часов на заседании специализированного совета

Д 034.03.01 при Ереванском физическом институте (375036, г.Ереван, ул. Братьев Алиханянов, д. 2).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Ереванского физического института.

Автореферат разослан "_"__1991 г.

Ученый секретарь специализированного совета, кандидат физико-математических наук

В.А.Шахбазян

ОНш ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. Одним из эффективных методов изу- , чения структуры атомного ядра являются измерения спектров электронного рассеяния. Преимуществами этого метода являются известность характера взаимодействия (электромагнитное взаимо{-действие), его слабость, благодаря которой процесс не сопровождается сильным искажением ядра. В случае реальных фотонов переданный ядру импульс определяется переданной ядру энергией, тогда как в случае виртуальных фотонов (электронов) тлеется возможность независимо изменять как переданный импульс, так и переданную энергию.

Первые измерения (е,е )-спектров на ядрах, выполненные в области квазиупругого пика, были нацелены на определение средней энергии связи и среднего Ферми-импульса нуклонов в ядрах /I/. В дальнейших экспериментах рассматривалась и область роздения первого пион-нуклонного резонанса /2,3/. экспериментальные результаты интерпретировались в импульсном приближении в разных моделях ядра. Согласно импульсному приближению считается, что взаимодействие виртуального фотона происходит только с одним нуклоном, остальные нуклоны остаются вне зоны взаимодействия. При этом свойства нуклонов в свободном и связанном в ядре состоянии принимаются как идентичные. Некоторые расхождения мепду экспериментом и теорией связывают с особенностями нуклонов в среде ядерной материи и механизмом взаимодействия виртуального фотона с ядрами.

Более информативными являются (е,е )-эксперименты, нацеленные на определение продольной () и поперечной ( Ят ) функций отклика ядра, или полных сечений взаимодействия продольно и поперечно поляризованных виртуальных фотонов о ядром. Известно, что продольная часть сечения в основном определяется механизмом однонуклонного выбивания, в то время как поперечная функция отклика (или поперечное сечение) чувствительна к мезонным эффектам.

Особый интерес представляют данные о продольно]} функции отклика . Помимо оценок на вклад парных корреляций, эти

данные могут являться свидетельством модификации внутренних свойств нуклона в ядерной среде согласно правилу кулоновских сумм /4/.

В последние годы колла0орацией MIT и Сакле выполнены экспериментальные работы по разделению Rl и Rt для ряда ядер (Зне, 12С, 40Са, 48Са и 56Ге) в области переданных импульсов /ё£/ < 550 МэВ/с /5-8/.

Хотя традиционные модели ядра, в которых рассматриваются только нуклонные степени свободы, находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными сечениями (е,е')-рас-сеяния, они не позволяют одновременно описывать результаты продольной и поперечной функций отклика. Более того, экспериментальные значения по правилу кулоновскнх суш дая тяжелых ядер получаются на 20+40)$ меньше теоретических предсказаний, что в настоящее время не находит однозначного и количественного теоретического объяснения. В этой связи актуальной проблемой являются систематические измерения инклюзивных спектров (е,е')-рассеяния на ядрах в области квазиупругого пика и рождения Agg-резонанса при начальных энергиях EQ ^ I ГэВ и разделение продольной и поперечной функций отклика при высоких переданных импульсах (Ifl>550 МэВ/е), где ожидается сильное различие в расчетах использованием модифицированного и свободного формфактора нуклона. В этой связи возрастают требования, предъявляемые к эксперименту. В частности, возникает необходимость тщательного учета радиационных искажений в экспериментальных спектрах, что осложняет как программу измерений, так и методы обработки результатов. -

Цель работы. Основная цель настоящей работы заключается в следующем:

I. Измерение дифференциальных сечений (е,е )-рассеяния на ядрах %е и ^С в области квазиупругого пика и д.^-резонанса при Е0 = (1.4+2.2) ГэВ и в = 16 и 18°.

Получение экспериментальных спектров (е,'е')-рассея-

шл, свободных от радиационных искажений, для ядер ^Ве и то ■■ то

С и анализ этих данных для С совместно с данными группы

Сакле /6/ для получения информации о продольной и поперечной

функциях отклика в области переданных импульсов 550 < 660 МэВ/с.

3. Для достижения поставленной цели усовершенствовать экспериментальную установку, в том числе систему формирования и транспортировки е~-пучка и магнитный спектрометр. Проводить детальные исследования характеристик установки и влияния различных экспериментальных факторов на точность проводимых измерений.

Научная новизна работа. Впервые в области Е0 = (1.4 + + 2.2) ГэВ и при значении параметра поляризации виртуального фотона 6 ~ I проводились систематические измерения инклюзивных спектров (е,е')-рассеяния на ядрах %!е и "^С в области квазиупрутого пика и Ддд-резонанса.

Реализована модельно-независимая процедура восстановле-1 ния радиационно неискаженных спектров (е,е')-рассеяния по методике численного решения интегрального уравнения на базе вспомогательных спектров, измеренных при более низких энергиях, и впервые показано, что используя в качестве вспомогательных 2-3 спектра с шагом измерения "200 МэВ, модно обеспечить точность восстановления не хуке (3-5-4)$.

С привлечением аналогичных данных работы /б/ впервые получены продольная и поперечная функции отклика для ядра Г2С в области переданных импульсов = (550-5-660) ИэВ/с.

Практическая ценность "работы. Усовершенствованная экспериментальная установка служит базой для проведения долгосрочной программы по электророждению частиц.

Созданная программа восстановления радиационно неискаженных сечений по экспериментально измеренным спектрам (е,е )-рассеяния может успешно применяться как в Ер-"И, так и в других научных центрах. Данный метод восстановления может использоваться в широкой кинематической области электронного рассеяния от квазиупругого пика до глубоко неупругой области.

Измеренные дифференциальные сечения (е,е')-рассеяния на ядрах ^Ве и М0Гут быть включены в общий банк данных и использованы в качестве вспомогательных для восстановления радиационно неискаженных сечений других измерений и

для разделения & и Кт при более высоких переданных импульсах.

Полученные экспериментальные результаты по сечениям (е,е )-рассеяния, свободных от радиационных искажений, и по продольной и поперечной функциям отклика могут послужить для проверки различных теоретических предсказаний.

Апробация работы. Основные материалы диссертационной работы докладывались на научных семинарах ЕрФИ, на Всесоюзном семинаре "Электромагнитные взаимодействия адронов в резонансной области энергий" (Харьков, 1989 г.), на Международном совещании "Структура адрона-87" (Чехословакия, 1987 г.) и опубликованы в виде препринтов ЕрФИ и статей в центральных журналах.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, приложений и списка литературы. Она изложена на 119 страницах машинописного текста, включая 36 рисунков, 7 таблиц и 100 наименований цитируемой литературы.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность экспериментальных исследований спектров (е,е')-рассеяния. на ядрах в области квазиупругого пика и рождения Ддд-резонанса, рассматриваются цели проведенных работ.

В первой главе приведены основные выражения дифференциального сечения электронов на нуклонах и ядрах, определены кинематические переменные. Представлен обзор и анализ экспериментальных и теоретических работ по рассеянию электронов на ядрах при промежуточных энергиях в области квазиупругого пика и Ддд-резонанса. Обсуждаются работы по измерению инклюзивных спектров (е,е')-рассеяния, определению продольной и поперечной компонент сечений, анализу согласно концепции У -скей-линга. Рассматриваются некоторые совпадательные эксперименты, когда вместе с рассеянными электронами регистрируются выбитые из ядра протоны.

Во второй главе приводится описание экспериментальной установки 'тэпс. I), на которой были проведены измерения

спектров (е,е')-рассеяния на ядрах %е и ^^С.

Рис. I. Схема экспериментальной установки.

Представлены система транспортировки пучка, метод расиста реяима настройки тракта и транспортировки пучка выведенных электронов. Приводятся магнитные характеристики магнитных элементов электронного тракта и магнитного спектрометра. Подробно описаны основные узлы спектрометра. Рассматривается блок-схема электроники экспериментальной установки.

Ранее существующая система транспортировки пучка тлела ряд недостатков, которые ограничивали возможности транспортировки и фокусировки пучка, а небольшие нестабильности параметров пучка приводили к существенным изменениям интенсивности пучка выведенных электронов и фоновых условий в экспериментальном зале. Усовершенствование тракта потребовало некоторой перестановки его элементов. 3 систему был добавлен корректирующий магнит, с помощью которого отклонениями в вертикальной плоскости достигалась регулировка полозхения цучка на мишени. Предваритально проводились расчеты оптимального реетз:.а настройки тракта. Исходным условием являлось получение минимальных размеров пучка на мишени при максимально!^ светосиле капала. В усовершенствованном варианте тракта осуществлена транспортировка пучка в " зад

и его фокусировка на мишени б интервале энергий (1.0 + + 4.5) ГэБ с интенсивностью ~ Ю*® е~/сек. Полученные реальные значения режимов магнитных элементов в пределах совпадали с расчетно ожддаеыши значениями.

Магнитный спектрометр предназначен для регистрации и определения энергии электронов, рассеянных на шшени в интервале энергий (0.5+2.2) ГэБ. Магнитооптический тракт спектрометра состоит из двух квадрупольных линз и отклоняющего магнита, установленного под утлом 12° относительно горизонтальной плоскости. Спектрометр работает в режиме "фокус-фокус" в двух плоскостях. Регистрирующая аппаратура сос-1 тоит из трех апертурных счетчиков, импульсного годоскопа и системы идентификации электронов и расположена под утлом 24° относительно горизонтальной плоскости. Импульсный го-доскоп служит для определения энергии захватываемых спектрометром электронов и состоит из 17 сцинтилляцнонных счетчиков, поперечные размеры которых подобраны таким образом, чтобы обеспечить энергетическое разрешение 1%. Система идентификации электронов состоит из трех, так называемых с/Е/Лх -счетчиков, перед которыми установлен конвертор из свинца толщиной 16 мм. Принцип работы этой системы основан на том очевидном факте, что если кадцый из счетчиков с1Е/Л*-настроить на низкую эффективность регистрации одиночных частиц неливневой природы, то вероятность одновременной ее регистрации всеми тремя счетчиками системы можно сделать пренебрежимо малой. Электроны же, вследствие размножения в конверторе, будут давать в счетчиках амплитуду, в несколько раз превышающую амплитуду от одиночной частицы-, поэтоцу эффективность их- регистрации останется высокой. Увеличение энергетического аксептанса привело к соответствующее увеличению апертурных и с/Е/о/х -счетчиков. При определении размеров этих счетчиков исходили из условия обеспечения захвата частиц в диапазоне 17$ от энергии настройки. Телесный угол спектрометра задавался размерами окна коллиматора, установленного перед первой линзой. Коллиматор обеспечивал угловой захват ¿1° в горизонтальной плоскости. При выборе вертикального размера' окна исходили из условия обеспечения

100$ прохождения частиц через магнитооптический тракт, апер-турные и с/£Л/х -счетчики, при этом телесный угол спектрометра составляет ~ 0.75 мер.

В третьей главе приведены результаты по исследованию характеристик установки.

Описана программа моделирования магнитного спектрометра, которая имеет возможность учитывать многократное рассеяние (при наличии воздуха в тракте). С помощью этой программы рассчитывались аксептаяс и энергетические разрешения отдельных каналов импульсного год'оскопа спектрометра и были исследованы зависимости указанных параметров от экспериментальных факторов: положения пучка на мишени, настройки режимов магнитных элементов, наличия воздуха в тракте спектрометра. В результате исследования показано, что:

- отклонение режимов линз от оптимального ухудшает энергетическое разрешение магнитного спектрометра, достигая от

I до 1,8$, когда обе линзы отклонены от оптимального режима на ±55?;

- отклонение режимов линз от оптимального в пределах -5% не меняет значение аксептанса магнитного спектрометра;

- смещение положения пучка на мишени в горизонтальной плоскости в пределах ¿1 см не меняет значение аксептанса;

- смещение пучка в вертикальной плоскости ±1 см приводит к изменению энергетической шкалы регистрации на -0,5$;

- при наличии воздуха в тракте спектрометра энергетическое разрешение при энергии настройки 0.5 ГэВ в 2,5 раза ухудшается по сравнению с разрешением при энергии 2 ГэВ (рис. 2).

Исследование характеристик магнитного спектрометра проводилось с помощью измерений на выведенном пучке при Е0 = =1.76 ГэВ. Вся необходимая информация записывалась на магнитную ленту с помощью ЭВМ. Во время обработки и анализа дан-) ных получены характеристики установи!, снятые при разных фоновых условиях и в разных физических областях измерений. Показано, что эффективность регистрации электронов телескопом г/Е/^х равна ^85$, при этом для пионов эффективность составляет

Рис. 2. Кривые энергетических распределений при значениях энергии настройки спектрометра 0.5, 1.0, 1.5 и 2.0 ГэВ (при наличии воздуха в спектрометрическом тракте).

Четвертая глава посвящена описанию методики измерений, обработки и обсуждению экспериментальных результатов. Подроб-* но рассмотрены процедура измерений, учет фоновых процессов, абсолютная нормировка и определение измеренных сечений. Подробно описана процедура восстановления неискаженных радиационными эффектами дифференциальных сечений (е,е )-рассеяния. Приведено сравнение измеренных радиационно-поправленных экспериментальных сечений с теоретическими расчетами в Фермии оболочечной модели ядра. Приведено сопоставление полученных сечений для ядра 12С с данными Сакле /6/. Представлены полученные продольные и поперечные функции отклика душ ядра 12С при переданных импульсах = 600, 660 МэВ/с.

Измерения дифференциальных сечений (е,е')-рассеяния на ядрах 9Ве и 12С в области квазиупругого пика и Д33-резо-нанса проводились при начальных энергиях Е0 = 1.4.5, 1.67, 1.93 и 2.13 ГэВ и при углах рассеяния 16 и 18°. Толщина мишеней составляла t - 0.04 рад.длин. Общий фон экспериментального зала измерялся двумя способами: измерениями без ми-

шени и измерениями с закрытии окном входного коллиматора спектрометра. Оба метода показали, что фон не превышает 1% от исследуемого процесса. Вклады от процесса у —■ е*е и от неподавленных пионов измерялись при обратной полярности спектрометра. Этот фон составлял ~ 3$ в области рождения

д33-резонанса и м1% - в области квазиупрутого пика. Абсолютная нормировка измеренных сечении проводилась с помощью измерений спектров электронов, рассеянных на й^ и мишенях с толщинами t = 0.02 рад.длин. Вычитанием этих спектров находился вклад упруго рассеянных электронов на водоро- | де. Сравнение экспериментальных результатов с расчетным упругим пиком позволило для каждого кинематического условия определить коллбровоуный коэффициент.

На рис. 3 представлены измеренные спектры (е,е )-рассея-ния на ядрах 9Ве и 12С до устранения радиационных поправок.

15 1.Г ¿.3

Е <Гз1»

1С и

:(гэв>

' 9 Т?

Рис. 3. Спектры (е,е')-рассеяния на ядрах эВе и Х<,С

до устранения радиационных поправок при Е0 = 1.93 ГэВ и 0 = 16 и 18°.

Экспериментальные точки содержат статистические ошибки и ошибки, связанные с определением эффективностей счетчиков годоскопа. Систематические ошибки составляют < 10$

При начальных энергиях (1.67+2.13) ГэВ выполнена программа восстановления радиационно неискаженных сечений. Процедура восстановления опиралась на теоретические расчеты работы /9/ и является реализацией метода, описанного ъ работе /10/. Для нахождения неискаженных сечений, находящихся мезду измеренными значениями, использованы квадратичные и кубические полиномы вдоль постоянной эффективной массы. Показано, что с помощью такой интерполяции, шея в качестве вспомогательных 2-3 спектра с шагом измерения по Е0 ~ 200 МэВ, можно обеспечить точность восстановления неискаженных сечений 3-45?.

На рис. 4 приведены исходный и радиационно поправленный экспериментальные спектры на ядре ^С при Е0 = 1.93 ГэВ и д = 18°.

£ 30

Ео=1.93 Г-э В в =18°

2 О 10

• X "

„„«.«и*;,; ,1:г»х* ,

* * * К

Цл

и»

и

1.5

1.7

19

Е (Г-э В)

Рис. 4. Исходные и радиационно поправленные экспериментальные сечения (е,е')-рассеяния на ядре 12С при Е0 = 1.93 ГэВ и в = 18°:

* - радиационные сечения;

• - радиационно неискаженные сечения.

' Теоретические кривые рассчитаны согласно работе /II/ и при помощи обобщения структурных функций дейтрона /12/ для комплексных ядер. Сравнение измеренных радиационно поправленных спектров с теоретическими расчетами показывает, что обо-

л очечная модель адра щиааЕгапяршшшго шшивает ¡дшщршшн-таяьннЗ спектр в ©йлзетж згааза^щрдаа шша ш ¿й^^-дшащЕШ-са (рзс. 5). Мезду ддуаы шиаи жнЕеткга врэЕидазшв эгшпшдш-кента над теорией. Еягготн в 'Зеригнщдапж .¡одра шее® сжаиз— вавг зкснерихенталыЕне в ©йяиетя! вдм'додздмацд) епшв„

однако предсказывает иизвщте з сйлэсеяг рющаиа ^здрр©-зонанса. Учет шсогажизульсвЕж завишш к эшшпвгй йдуннядш ядра Фергя-модели, сгагаагнЕО трабют® /13/, зтЕЕлаишшш'зшягзд сеченая в провала кезду дауия еззстш: ш уп^учгшеот юиш&ппе чета с эвспергшззш з ©йгзютг Егазщщргтап) нала.

а. о СО

.о

^ кв

ш

^ га

ъ т>

£г ЕЙГ-вЗЯ

г^с. 5.

X ЕСТ Эф

э„© ))-52кишшп1е

: 1Ш ж В = 1#„ '

свойодрзЗ о® ]пг Снгшшза! зшшзээг — оЗогз'Ш^нгй вярш .¡адт с вн?ажЕЕ$а ра£©ш /И/„

Еа рте. 6 цЕезктйзлЕна ¡ЩОЖЖЕЕЕЯ И ПШЛЕЦШШШЕ ( оззга дза ядра "^С з «зЗлаетш изнщдадагцщш ша пх чйешгш-

ео лдд-^езоззеза ере 1/^1= еш йь0/<е,, еви^ченнев <е шялшщкц!

исшопьзсзэеян зетвэрзнезх нгнзя еетиыеж! щптЕиааш.ем дзннззг рехЗата: /з/-

Б шдясяевзвд гашззета ^абдагща ЖПНЩЕЗС ш ; гоиразлгенннх зЕЯЕЕргшагааз-Езз; ©гггнзй ((е„© Нкнззгяшпа: пт

щрах %е и 12С.

ьо [Мяв]

Тис. 6. Продольная ж поперечная функции отклика ядра 12С тгри /£/ = 600 МэБ/с. Кривыми приведены расчеты но оболочеч-жш модели дпзза согласно работы /II/.

- В заключении сформузщроваш основные выводы и результаты дассертационной работы:

I. ^Усовершенствована -система транспортировки и формирования выведенного е~-пучка, что .значительно улучшило фоновые .условия ¡эксперимента.

:2. Тассчитаны ж созданы новые варианты детекторов, з результате чего удалось .-увеличить энергетический аксептанс спектрометра :в ~Т,5 раза.

:3. Тгроведены исследования влияния экспериментальных факторов на разрешение ж яксептанс магнитного спектрометра, в результате которого показано, -что:

— отклонение режимов линз от оптимального ухудшает энергетическое ^разрешение магнитною спектрометра, достигая от-ЧР до 1.8%, .-когда обе .линзы отклонены от оптимального режима :на -5%;

— отклонение рекимов линз от оптимального в пределах ¿5^-тактически не.меняет значение аксзпганеа кагниткого

спектрометра;

- смещение положения пучка на мишени в горизонтальной плоскости в пределах ¿1 см не меняет значение аксептанса;

- смещения пучка в вертикальной плоскости ±1 см приводят к изменению энергетической шкалы частиц регистрации на ±0.5$;

- при наличии воздуха в тракте спектрометра энергетическое разрешение при энергии настройки 0.5 ГэВ в 2,5 раза ухудшается по сравнению с разрешением при энергии 2 ГэВ.

4. Измерены инклюзивные спектры (е,е )-рассеяния на ядрах %е и С в области квазиупругого пина и рождения

д 33~резонанса при начальных энергиях Е0 = 1.45, 1.67, 1.93 и 2.13 ГэВ и при углах рассеяния б = 16 л 18°.

5. Разработана процедура восстановления радиационно неискаженных спектров по методике численного решения интегрального уравнения на базе вспомогательных спектров при более низких энергиях.

6. При Е0 = (1.67+2.13) ГэВ и 6 = 16 и 18° получены экспериментальные спектры (е,е')-рассеяния, свободные от радиационных искажений. Сравнение экспериментальных данных с расчетами в оболочечной и Ферми-моделях ядра показывает, что:

- оболочечная модель удовлетворительно описывает экспериментальный спектр (е.е')-рассеяния в области квазиупругого пика и д3д~резонанса. Между двумя пиками имеется превышение эксперимента над теорией;

- Ферми-модель плохо описывает экспериментальные данные в области квазиупругого пика, однако предсказывает максимум сечения в области рождения Лзз~резонанса. Учет высокоимпульсной компоненты к волновой функции ядра модели Ферми увеличивает вклад сечения в провале между двумя пиками и улучшает согласие расчета с экспериментом в области квазиупрутого пика.

7. С привлечением данных работы /6/ получены продольные

то

и поперечные функции отклика для ядра в области квазиупрутого пика и частично Д^-резонанса при переданных импульсах /£/ = (5504-660) МэВ/с.

Основное содетаание диссертации отражено в следующих публикациях:

1. Лрутюнян С.С., Амбарцумян В.Г., Багдасарян Д.С., Бояхчян Е.М., Казарян Г.Б., Крмоян JLB., Мелкуаднц В.А., Мфтчян Г.Г., Петросян О.П. Магнитные характеристики квад-рупольных линз ШЕ-16, МЛ-15 и магнита СП-137. - Ереван, 1981. - 19 с. Препринт ЕФИ-480(23)-81.

2. Багдасарян Д.С., Бояхчян E.W., Казарян Г-Б., Ка-ргбян И.Д., Маркарян Э.Р., Мкртчян Г.Г., Грошенкова И.А. Характеристики установки "Электрон" // ПТЭ. - 1986. -

* 5. - С. 36-37.

3. Bagdasaryan U.S., Kazaryan G.B., Mkrtchyan H.G., Trosheakova Т.A. Investigation of (e,e") scattering on election synchrotron at Yerevan Physics Institute.- Proc. of "Hadron Structure '87" Coni., Smolenice, 1987.- Physics and Applications.- vol. 14.- p. 305-309.

4. Багдасарян Д.С., Казарян Г.Б., Мкртчян Г.Г. Расчет влияния экспериментальных факторов на аксептанс и разрешение магнитного спектрометра. - Ереван, 1988. - 12 с. Препринт ЕШ-1069 (32) -88.

5. Багдасарян Д.С., Бояджян М.К., Казарян Г.Б., Кечян К.П.-А., Маркарян Э.Р., Мкртчян Г.Г., Петросян О.П., Трошенкова И.А., Татевосян В.О. Измерение спектров (е,е')-рассеяшя на ядрах 9Ве и ^С в неупругой области при

Gt £ Q.4 (ГэВ/с)2. - Ереван, 1988. - 20 с. Препринт ЕШ-1077-88.

6. Казарян Г.Б., Мкртчян Г.Г. Восстановление нерадиа-ционннх спектров (е,е )-рассеяния в неупругой области. -Ереван, 1988. - 12 с. Препринт ЕФИ-Ю78(41)-88.

7. Вартапетян Г.А., Г&ртчян Г.Г., Трошенкова И.А., Татевосян В.О. Продольная и поперечная функции отклика ядра 12с при f = 600 и 660 МэВ/с. - Ереван, 1989. -Препринт ШШ51(28)-89.

8. Мкртчян Г.Г., Багдасарян Д.С., Боядаян М.К., Ка-зарян Г.Б., Кечян К.П.-А., Татевосян В.О.,- Трошенкова И.А. ¡Инклюзивные спектры (е,е )-рассеяния на ядрах %3е и ^С

в неупругой: области при йХ ^ 0.4 (ГэВ/сг // ВАНТ, серия: Ядерно-физические исследования (теория и эксперимент). -1990. - Вып. 1(9). - С. 32-34.

9. Вартапегян Г.А., Мкртчян Г.Г., Трошенкова И.А., Татевосян В.О., Казарян Г.Б. Исследование продольной и

ТО t

поперечной компонент сечения С (е,е ) в области квазиупругого пика // ВАНТ, серия: Ядерно-физические исследования (теория и эксперимент). - 1990. - Вып. 1(9). -С. 35-38; Изв.АН РА, серия Физика,-1990.-Т.25.-Вып.З.-С.125-129.

Литература

1. Moniz E.J., Sick I., Whitney R.R. et al. Nuclear Perm! Momenta from Qua3ielastic Electron Scattering // Phys. Rev. Lett.- 1971.- vol. 26,- p. 445-448.

2. Mougey J., Bernheim M., Royer D. et al. Deep Inel-

12

astic Electron Scattering from С // Phys. Rev. Lett.-1978. - vol. 41. - p. 1645-1648.

3. Glawe U., Strohbueh U., Franz J. et al. High-Energy

í л о

Scattering on Li and С aa an Incoherent Superposition of Single-Nucleon Processes // Phys. Lett. - 1979. - vol. 89B.-p. 44-47.

4. Me Voy K.W., Van Hove L. Inelastic Electron-Nucleus Scattering and Kucleon-Hucleon Correlations // Phys. Rev. -1952. - vol. 125. - p. 1034-Ю39.

5. Barreau P., Bernheim M., Marchand G. et al. Transverse and Longitudinal Response Functions in Deep Inelastic Electron Scattering from ^He // Phya. Lett. - 1985. -vol. 153B. - p. 29-32.

6. Barreau P., Bernheim M., Duclos J. et al. Deep Inelastic Electron Scattering from Carbon // Nucl. Phys. -1983. - vol. A402. - p. 515-540.

7. Merziani Z.E., Barreau P., Bernheim M. et al. Transverse Response Functions in Deep Inelastic Electron Scattering for 40Ca, 48Ca and 56Pe // Phys. Rev, Lett. -1985. - vol. 54. - p. 1232-1236.

8. Meziani Z.E., Barreau P., Bernheim M. et al. Coulomb Sum Rule for 40Ca, 48Ca and 56Pe for 'q. 4 550 MeV/c // Phys. Rev. Lett. - 1984. - vol. 52. -

p. 2130-2133.

9. Miller G. Inelastic Electron Scattering at Large Angles.- Preprint SLAC-129.- 141 p. - 1971.

10. Mo Ii.Vi., Tsai Y.S. Radiative Corrections to Elastic and Inelastic ep and ju/g Scattering IJ Rev. Mod. Phys. - 1969. - vol. 41. - N 1. - p. 205-239.

11. Азнаурян И.Г., Трошенкова И.А. Рассеяние электронов на легких ядрах в области рождения Д -изобары и квазиупругого пика // ЯФ.1986. - Т. 43. - С. 342345.

12. Atwood W.B., West G.B. Extraction of Asymptotic Hucleon Cross Sections from Deuterium Data // Phys. Rev.-1973. - vol. D7. - p. 773-783.

13. Bodck A., Ritchie J.L. Fermi-Motion Effects in Deep Inelastic Lepton Scattering from Nuclear Targets // Phys. Rev. - 1981. - vol. 23D. - p. 1070-1091.