Исследование малочастичных систем в рамках дисперсионной техники тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ПЕТЕРБУРГСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Б П. КОНСТАНТИНОВА

РГ6 ОД

На правах рукописи УДК 539.12. 01

АНИСОВИЧ АЛЕКСЕИ ВЛАДИМИРОВИЧ

ИССЛЕДОВАНИЕ ШЮЧАСТИЧНЫХ СИСТЕМ В РАМКАХ ДИОТЕРСЗКМЮИ

ТЕХНИКИ .

01,04.02- теоретическая физика

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физики-математических наук

С. Петербург 1994

Работ выполнена в Петербургском институте ядерной физики им. Б. П. Константинова РАН.

Научный руководитель:

доктор физико-математических наук

М. Г. Рыскин.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук кандидат физико-математических наук

0. Д. Лалькаров, П. Э. Волковицкий.

Ведущая организация -

Институт физики высоких энергий, г.Протвино.

Защита диссертации состоится " /Р " __1994г .

в. /1^"* часов на заседании специализированного совета Л002.71.01. Петербургского института ядерной физим им. Б. П. Константинова РАН по адресу: 188350, г. Гатчинг Ленинградской области.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ПИЯФ РАН. Автореферат разослан " 1994г.

Ученый секретарь специализированного совета

И. А. Митропольский

- 3 -

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность темы. Исследования ядерной структур«, выполненные в последние десятилетия, показывают, что проблем-? релятивистского описания ^алочастичных систем, например дейтрона, остается весьма актуальной. Релятивистские эффекта могут быть разделены на 1) релятивистские эффекты относительного движения конституентов и связанные с ними вклады малых расстояний в силы взаимодействуя и 2) проявление неупругих эффектов, связаклых с рождением новых частиц. Известно, что процессы виртуального рседения э-канальных частиц играет важную роль в реакциях с участием малочастичныг систем, например в фоторазвале дейтрона, и, следовательно, корректное разделение этих релятивистских ффектов является важным д/Ш понимания механизма реакции. Эта же проблема возникает и при описании других явлений адронной физики, например NN рассеяний; во многих каналах рассеяния неупругость подавлена, а радиус взаимодействия не мал.

Одним из распространенных методов для описания фэторазвала дейтрона является использование диаграммного подхо; ^ основанного на рассмс-рении определенного класса фейнмановских диаграмм. Он, однако, не позвотает разделять вклады 1-к?чальных обменов (сил взаимодействия) от 5-к^наль"ых неупругих процессов, а также приводит к проблеме определения амплитуд вне массовой поверхности.

Эта задача может быть решена в рамках дисперсионного ЯЛ)-метода, где вклады I-канальных обменов ■¡эзависимы от вкладов неупругих процессов. Другими достоинствами этой техники является ее {>елятивистская инвариантность, а 'сакже по, что в дисперсионной технике не возникает проблемы определения амплитуды вне массовой поверхности. В дисперсионной техники нет также проблем с возникновением дополнительных з-канэльныч промежуточных состояний, их вклад полностью кон^юлиру-мх:* Ото

означает, что при написании дисперсионных интегралов можно корректно - учесть определенное количество ближайших. к рассматриваемой области сншулярностей амплитуды. Таким образом, исследование фоторазъала дейтрона в технике дисперсионного интегрирования ставит цель» 1} корректна определить вклад неупругих процессов во взаимодействии в конечном состоянии и тем самым 2) уточнить роль мезонных токов в фоторазвале дейтрона.

Дисперсионная техника является также удобный инструментом для изучения трехчаспгчных систем и, в частности, для описания взаимодействия трех частиц в конечном состоянии и нахождения волновой функции трехчастичниго связанного состояния. Этот подход активно изучался с начала 60-х на приме]« реакции распада К'-мезона на три пиона. Однако я в наши дни имеечг:*, большей интерес к изучению взаимодействий трех части в конечном состоянии, поскольку трехчастмчные процессы являются хорошим источником информации о характере парного взаимодействия частиц в тех случаях, когда прямое изучение рассеяния двух частиц затруднено Это, в частности, относятся к пл- рассеянию, информация о котором, как правило, извлекается из реакций, где в конечном состоянии имеются три частицы, например, из реакций Нл->Млн или Мл»Дот. В качестве другого примера можно привести реакции рр-»3л°, которая активно исследуется в последнее время в связи с поиском скалярных }>езонансов.

Цель работы. Целью диссертационной работу является изучение различных малочастичных систем в рамках техники дисперсионного интегрирования: исследуется низкоэнергетическая нуклон-нуклонная амплитуда, фоторазвал дейтрона, а тем 9 методы описания взаимодействия трех частиц в конечном состоянии в распадах 1-<3.

Научная новизна. В рамках техники дисперсионного пнтегри1к>рания проведено вычисление сечения реакции фоторазвала дейпюна до энергии налетающего фотона Е^=Д00 МэВ. Особенностью подхода является его согласованность с анализом

нуклон-нуклонной амплитуды и с описанием форм4~1кторов дейтрона. а такав возможность корректным образом разделять вкладу s-канаяьиых процессов (ровдение новых частиц) и вклады t-канальных процессов (сил взаимсденстт.шО. Использование результатов анализа NN - амплитуды в рамках дисперсионного N/D-метода позволило вычислить вклад неупругих процессов :ю взаимодействии з конечном состоянии в фоторазвале дейтрона и по новому оценить вклад мезонных обменных тсков.

Предложен метод приближенного построения трехчастичкой амплитуды или волновой функции трехчастичного связанного состояния.

В рамках диаграммного N/D-ьетода дан анализ S- и Р-волновон пион-гаюшюй амплитуды до энергий m =1.2 ГЬВ.

На основании двухчастичного условия унитарности получе™ релятивистские гаггегральные уравнения для амплитуды распада п-*3п с учетом S- и Р-волнового взаимодействия пионов в конечном состоянии » найдены 1ггерациониые решения этих уравнет:Г: для случая S-волнового взаимодействия в конечном состоянии.

Практик .екая ценность ряботы. Рассмотренная техника может быть использована для теоретического описания поляризационных эффектов в реакциях фото/электроразвала дейтрона, активно исследуемых в настоящее время CCEBAF, Бонн, МлйшО. Метод учета взаимодействий трех частиц в конечном состоянии позволяет распространить его для описания широкого круга ¡гэучаемых ныне реакций Скапример, рр-»3гс0,рр-т0и°п в ПЕРНе).

Апробация работы. Основные 5>езультаты диссертации опубликованы в работах Л -7у и докладывались на Мещунзродной конференции по физике малонуклонных систем (Харьков, 1992), совещании по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра САлма-Ага, 1992), на научных семинарах ПИЯФ, ИГУ, ИФВЭ, ФИАН, Бернского университета.

Структура и об' ем диссертации. Диссертация состоит кз введения, четрех глав, заключения и двух приложений. Полный об'ем работы 145 стр. , включая 46 рисунков, и список литературы из 104 наименования.

СОДПЖАМЕ ДИССЕРТАЦИИ.

Во нведещы описывается важность, актуальность и новизна выполненной работы, приведено краткое содержание диссертации.

Осуждаются- свойство подавленности ьеупругости в

мизкоэнергетических процессах и трудности, которые возникают при огчсании составных систем в различных подходах; показаны преимущества и достижения дисперсионного N/0-метода. Осуждаются иерелятивистский и диаграммный подходы к описанию фоторазвала дейтрона и неопределенности, возникавшие при вычислении мезонных токов и взаимодействий в конечном состоянии. Излагается история описания взаимодействия трех часп.д в конечном состоянии в ра.лках дисперсионной техники.

В первой глаые диссертации анализируется нук .он-нуклонная а:..илитуда в рамка к дисперсионной техники вплоть до кинетической анергии налетающего нуклона в лаб. системе Т=1 ГэВ. Целью лунного анализа является восстановление вершинных функций нуклон нуклонного рассеяния, которые могут быть использованы для исследования различных процессов с участием малонуклонных систем, например, для учета взаимодействия в конечном состоянии и фотор глвале дейтрона.

В §1 рассматривается процедура разложения нуклон-нуклонной .ц.щлп уды по парциальным воль..,л и метод построения ковариантных операгоров, соответствующих определенной парциалоной волне. Анализируется структура сингулярностей парциальной амги. луды дг х") Эти сингулярн» сти классифицируются как левые, связанные с I канальными обменами, и правые, сггаанные с упругим рассеянием и ¡хождением новых части.

В §2 рассматривается дисперсионный М/Ь метод, позволяющий рлнд^лить левые и правые сингулярности парциальной амплитуды. ОилнТ) зтому методу, АГ может быть представлена как • лношение двух функций:

где NCs) содержит только левые сингулярности, a DCs)- только правые. В случае, когда мы пренебрегаем вкладами неупругих каналов, т. е. отбрасываем вое npai-ме разрезы, кроме упругого при s=4m2, усэюзие унитарности позволяет получить следующее выражеьче для Ais): ф

АСз)=_Ж*2- , ВС5)Л NCs')pfs-? , t23

DCs) Jг n s'~ s

1 m

Ллл описания взаимодействия нуклонной системы с внешним полем удобна перейти на язык диаграммной дисперсионной техники и определить вершинные функции. В просившем случае вершинная функция может быть введена как:

GCs)= /His). _ (3)

Тогда выражение для A(s) можно записать в виде суммы дисперсионных диаграмм рис. 1:

ACs)=GCs) (l+BCs)+BCs)2+. . . ) GCs). U)

Показано, как диаграммная техника обобщается на случай нескольких вэршннных функций. Выражешш (1)-(2) позволяют по экспериментльным данным найти G-функции и, тем самым, решить задачу построения амплитуды с правильными аналитическими свойствами в области упругого разреза По данным фазового анализа /R.A.Arndt et al., 1987/ проведено восстановление амплитуды в каналах 1SQ, 'р , :,Р0> 3P]t 3Р„, JD.,, .

В §3 диаграммная дисперсионная техника обоемцается на случай двухканального рассеяния, что позволяет включить неупругость в анализ нуклон-нуклонной амплитуды. Рассматриваются каналы 'п., и 3Рг NN-¡рассеяния, где большая ноупругость связана с рождением ¿(1232). Это позволяет анализировачъ данные волны как двухканальную задачу (каналы NN и ИД) Рассмотрена структура матричного элемента перехода NN-»Na. По данным фазового анчлимэ (фазам в каналах Nil и Na и параметру неупругосги) /Г>. . Buqq, 1989/ проведено восстановление двухканальных амплитуц 'D/NNb^/NA) и 3P2(NN)-sP2CNÜ) до Т=0.8 РзВ.

В §4 обсуждается прщхэда неупругости в нерезонансных каналах 1S0, !Р0 и JP,. Рассматривается несколько моделей неупругосги,

- s -

m - X bcí><3>

ais). X + XIX - >oo<*...

Рис: 1. Подставление амплитуды рассеяния ь виде суммы диспе1х;ионных диаграмм.

Рис 2. Диаграммы, рассматриваемые при вычислении амплитуды фотону нала дейтрона.

Д

1 *

Рис Примеры диаграмм, содержащихся ь заштрихованном блике h*j рис: с~

связанных с рождением ¿(1232), М*П 440) или с прямым рождением s-канального пиона. Ото позволяет и дальнейшем оценить загиспмех.-ть амплитуды фогоразвала деГгцхжа от модели неуиругости. По фазам рассеяния и параметру неупруихгги проведено веххггановление NM-амплитуды.

По >уг»[х;,"| глине диссертации в рамках техники диспе|х?ионного пнтестирования но нмчпе лет к? сечения

I »закипи <ротора0вала дейтрона до анергии наль-тавдего фотсна Е^=400 ШВ. Амплитуда фотразгола п[>едотэвляетоя в виде суммы полюсной диаграммы (рис. 2а), диаграммы, учитывающей взаимодействия в конечном состоянии (рис. 26), и диаграмм, содержащих п}Х>цесоы виртуальное фото]х:)ждения д(12''2") и пиона С рис. 2в, г). Паштрихованный блок на ai их диаграммах сос/гветстчует взаимодействиям в конечном состоянии п может бычъ представлен в виде суммы диаграмм, не содержащих неупругнх щхжессов Сдиаграммы тина рис. За) и содержащих щккюссы виртуального (Х)ждения (диаграммы тип? рис:. ?б,в). Природа неуиругош п|х)цес:с:а зависит от канала рассеяния, например, для волны х\) это есть |х>жден. .) Д. а для н>лны зто может йль рождение s канального пиона. Расхождение ¡юзульгатхж вычислений диаграмм С рис: 2) с экспериментальными данными может быть ингери|е'сщхжано как вклад неуч1ч-нш.м к атом подходе "ноиинех" мезонных токов. Г/m позволяет кор)х?н.тно оценить вклал а пи •токов при ¡отличных пнергияч. (>;обен!кх;тьм и|х;дложенно] о подхода л*лметх:я его согласованность с; сни.амш-м куклон нуклоннои амплитуды и <Ух>pr.u|*i«ivim»i дейт|Х)на.

В ;¡1 рассматривается процедура ¡вычисления полюсной диаграммы (рис 2а). В дейтрмном канале, обозначенном пунктирной линией, зта диаграмма iw< *уг только дв>/частичную порого>-у«> сингулярн(х:ть, отвечающую (Х)лдению двух нуклоном и п[х ¡межуточном с.чх: шянми, что позволяет написать длч нее дис!к>jx¡ионный mhtvh jvwi. При акж| в Кг.»ч*-ч.твн невинной функции периода Дейтон-нуклоны исполкчов.члись реаудыа1Ы аналитическою продолжении целинных (Т>унм1ий п [> расс^чнпи t ььналач 'Г- ( 'Г> t, а Ье| хииннал фунипия < >н нукжчжего

Рис. 4. Результаты вычисления полного сечения фоторазвала дей1])она. Шгрихов. кривая соответствует учету только нуклонных степеней (НС); штрих-пункт, кривая- ПС +включение неупругостеп в ьолнах 150, 3Р0, :,Р1, сплошная кр1шая- добавление к штрих-пункт, кривой неуиругостей в волнах и "'Р.,.

взаимодействия выражается через формфахторы нуклона.

С §2 вычисляется вклад взаимодействия нуклонов в конечном состоянии (рис. 26) в каналах '50, "^З.-^, *Р0, 3Р5, "V,,

30„, 1Г>2. без учета неупругих процессов (в конечном состоянии учитывались только диаграммы чипа рис.За). Для этого достаточно с помои ыо .двойного дисперсионного интеграла вычислить треугольную диаграмму с однократным перерассеянием в коночном состоянии. Последующее перерассеяния могут быть учтены множителем С1-ВСз)Г>Вычисляются полное и дифференциальной сечения. Результаты вычисления полного сечения в сравнении с экспериментальными данными показаны на рис.4. Таким образом, учет нуклонных степеней свободы позволяет окисать сечение фоторазвала только до Е =10 МэВ.

В 53 обсуждается учет неупругостей в конечном состоянии в каналах и ЭР2, связаньък с рождением Д(1232). Вклад

виртуального рождения Д( 1.232) в фото{извал дейтрона в этих каналах проявляется двояким образом: во-первых, путем рождения состояния ИД в результате перерассеяния з конечном состоянии в диаграмме рис. 26, что соответствует включению диаграмм типа рис. 36 в заштрихованный блок (проведенные вычисления показывают, что включение таких процессов в волнах 102 и *Р практически не влияет на сечение реакции); во-вторых, • путем рассмотрения диаграммы рис. 2в, содержащей фоторождение д. Для ее вычисления были использованы результаты анализа двухканальной амплитуды в ^ШЮ-^СШ и ^(ГСО-^СЙД) связанных каналах. Константа взаимодействия перехода Ну а была найдена по ширине распада д Иг.

В §4 вычисляется вклад неупругостей в других волнах Ш-рассеяняя, где имеется большая неупругость ('30, 3Р0 и,3Р % в данную реакцию. Как и при анализе неупругсстк в волнах и 3Рг, этот вклад проявляется,, во-первых, благодаря включен»го неупру! "ости в перерассеяние в конечном состоянии в диаграмме рис.26 (учет диаграмм типа рис. 36 или рис. Зв в заштрихованном бцоке). Диаграммы такого типа не зависят от предположения о природе неупругости в волнах '50, ЭР0 и 3Р1 и заметно влияют на

+ +

+- ...

Pua. 5. Диаграммы, соотвекггвуэдю а) рождению трех часгиц, ó-ж) последуилцим парным не)>ераесеяниям.

ч

Рис, г,. Диаграммная форма уравнения для амплитуды А

величину сечения ъ области 10ШВ <Е^< 200 МзП (рис. 4). Вклады диаг[>и1.1м рис. 2н, г, зависяыше от мидели неупрутчхпи, щ.чэнеб1л»шмо малы Таким образом, включение н&упру1ххггей в волнах ',Ро и

3Р1 позволяет хороню описать ;-»ксиерименгальнь>е данные до Е =50 МэВ и тем самым оценить возможный вклад "истинных" обменных токов. С рис. 4ХВ то же время вычисления, выполненные а ра;/нач других подходов, показывают, чгс мезоннь*-; токи зам*ттны уже в области Е =10 МзВ, а н облиоти Е^-50 МаВ ич вклад н полное сечение порядка половины. Подчеркнем, что для опечки »клала мезоннмх токон при Е =100 МзВ необходимо полностью учесть вклады виртуального рождения Д1232) С например, учесть кчзимодействие я М?1- канал«).

В тречч-»ей главе диссертации в рамках дпепе})оионно1 х> подставления уравнения Фнддеева подла гае тел метод пос'пххжия волновой функции то* частично го связанного состояния, <х;нонанный на выделении лидирующих сингулярностен.

В §1 данная техника рассматривается на примере бессиииокых частиц. Учитывая всевозможные парные взаимодействия, амплитуда ¡исиада 1-»3 А может быть щ>еп.ставлена н виде ряда диаграмм рис.5. Обозначим через х амплитуду прямой) рождения трех части, а через А. ^ амплитуду с последним перерассеянием части 1 и ]. В случае З-ьолновога парного перерассеяния имеем:

где к{ - относительный импульс частиц 1 и .), Е- полная энергия системы. Амплитуда А^ удовлетворяет графическому уравнению, показанному на рис.6. Выберем амплитуду парного взаимодействия в простейшей форме- в приближении длины рассеяния. Очевидно, что такое грубое приближение на учитывает корректно вклад от области малых расстояний. Однако этот неизвестный вклад может быть аффективно учтен с помш,Ы) п|хжедуры (>1|>-зания в дисперсионных ингег|>алах. Вычисляя диаграммы рис.5 в рамках диспе|х;ионной техники, получим:

1к»аа 1 2

а

С 6)

•к

здесь СС к'х,) - функция обрезания.

В предложен метод приближенного решения уравнения С6), основанный на выделении лидирующих сингулярностей в области ж^аО. Структура сингулярностей амплитуд с различным числом ле|>ерассеянкй (рис. 5) следующая. Наиболее сильные сингулярности по а® возникают от парных перерассеяний нуклонов: корневые, соопветструшие порогам, и полюсные, отвечающие связанным состояниям. Диаграммы рис. 5б-г имеют только эти двухчастичные сингулярности. Диаграммы рис.5д-е, кроме двухчастичных сингулярностей, имеют свои специфические треугольные сиш7лярности. Диаграмма рис. 5ж описывает большее число трехчэстичныч вз а имодействий. Она, кроме двухчастичных и ■1]>е/тльнкх сингулярностей, содержит также свои характерные и более слабые сингулярности. Такая классификация сингулярностей 1<южет б^гь продолжена: последующие специфические сингулярное)-и слабее предыдущих. Это позволяет искать приближенное решение уравнения (6), учитывая определенное число лидирующих сингулярностей и пренебрегая более с.г . 'чми.

В подложенный метод апробирует . для построения волновой фунлцчи гелия-.З. Амплитуда ИМ-взаимодействия аппроксимировалась К-волновыми амплитудами в приближении длины рассеяния, а щюцедура обрезания была выполнена таким образом, чтобы описать энергии связи. Отметим, что эта процедура является ¡ххгульт-атнвно успешной: чем лучше тот или иной потенциал позволяют вычислить энергию связи, тем точнее можно определить все остальные характеристики системы, в частности, волновую функции. Полученная волновая функция была использована для вычисления фо|>мфактор&, величина которого находится в хорошем

согласии с экспериментальными данными при Фм"г.

Обсуждаются возможные пути развития данного метода.

В четвертой главе диссертации техник? дисперсионного интегрирования используется для описания взаимодействия трех частиц в конечном состоянии для случаев Э- и Р- волнового парного взаимодействия, где амплитуды парного взаимодействия восстанавливается в рамках диаграммного ИЛ)-метода. В кач угвв примера рассматривается реакция г>-иг*я"я0.

В 51 рассматривается кинематика распада 1->3 и физическая область реакции. Амплитуда распада МС гт-иг*п"я°) записывается в виде, аналогичном (5):

МСп-иг*я-7г0)= х+ Жп°У + Х(я") + ХСя*) , где аргумент у функций У и X обозначает частицу-спектатора в последнем взаимодействии. <5ункция V содержит только й-волновыэ парные взаимодействия в конечном состоянии, а Х- как Б-, так и Р-волновые.

В §2 дан анализ пион-пионной амплитуды, рассмотрена ее изоспиновая структура и получено разложение по парциальным волнам. В рамках дисперсионного 1М)- метода по данным фазовош анализа и длинам рассеяния восстановлены Б- волновые Сизоспин 1=0,2) и Р-волновая парциальные амплитуды. При этом анализ Б-вояновой амплитуды в канале 1=0 был проведен в рамках

двухканальной задачи (каналы ля и КЮ, что является хорошим приближением до энергии Л1лп=1 • 3 ГэВ. Анализ Б-волновой амплитуды в канале 1=2 был сделан без учета неупругости, а описание Р-волнового рассеяния учитывало явным образом образование резонанса (р-мезона). Были проЕедены различные фитирования экспериментальных данных до энергии 11^=1.2 ГэВ с целью определения их влияния на амплитуду реакции ц-*3п.

В §3 обсуждаются сингулярности трехчастичной амплитуды. При построении трехчастичной амплтуды учитываются только сингулярности, связанные с упруги?.! рассеянием пионов. .Дана классификация двухчастичных скачков амплитуды. С поюпью двухчастичною условия унитарности получ&ны интегральные

уравнения для функций V/ и X в случае Б-волнового парного взаимодействия в конечном состоянии, которые имеют структуру, аналогичную уравнению (6). Обсуждается проблема вычисления треугольной диаграммы б дисперсионной технике, показано, что особенности кинематики распада 1->3 приводят к появлению спнгуляркостей вблизи физической области реакции при з=Си()-тп)2.

В §4 показано, как учесть Р-волновое взаимодействие пионов в конечном состоянии, и получено интегральное уравнение для Р-волновой части функции X.

В 55 дан сравнительный анализ интегральных уравнений, полученных, в предыдущем параграфе, с различными дисперсионными представлениями для амплитуды распада трех частиц, полученными в 60-х годах. Подчеркнуто, что известное уравнение Хури-Треймана ко учитывает сингулярность при з^Ст^-и^}2.

В §5 рассматриваются различные итерационные решения ураььений для случая только й-волнового взаимодействия в конечном состоянии. Показано, что основной вклад в амплитуду дает 5-волновое 1=0 парное взаимодействие пионов в конечном состоянии, при этом результаты вычислений существенным образом зависят от поведения ля-амплитуда в резонансной области ттгл=1 ГэВ. Вычислено распределение квадрата амплитуды в распаде и показано, что лп-взаимодействие в конечном состоянии слабо влияет на форму этого распределения.

В заключении сформулированы основные результаты, полученные в работе.

В приложении А рассматривается приближение, позволяющее свести рассмотрение трехчастачной яШ петлевой диаграммы к виду . двухчастичной

К приложении Б рассматриваются детали вычисления полюсной диаграммы фоторазвала дейтрона.

0СН0ВНЬЕ РЕЗУЛЬТАТЫ. ПРЕДСТАВЛЯЕМЫЕ К ЗАРШ!.

1. Ковариантным образом построены вершинные операторы парциальных нуклон-ну клонных амплитуд. В рамках диаграммного

П Л)-метода проведен ■ анализ амплитуды нуклсн-нуклонного рассеяния до кинетической энергии налетающего нуклона в лаб. системе Т=1 ГэВ ¡сак баз учета, так и с учетом неунрутах каналов. Восстакоалена энергетическая зависимость вершинных функций з каналах 1S0, 1Р1( 3Р0, ^ , 3Рг, *D2, *D .

2. Б рамках техники дисперсионного интегрирования проведено вычисление сечения реакции фоторазвала дейтрона до энергии налетающего фотона Е^=400 МэВ. Особенностью предложенного подхода является его согласованность с описанием нуклон-нуклоккой амплитуды и формфакторами дейтрона и возможность корректным образом разделять вклады s-канальных процессов С рождение новых частиц) и вклады t.-кзнальных процессов Ссил взаимодействия).

3. Показано, что учет неупругих процессов во взаимодействии г конечном состоянии важен не только в области рождения ¿(1232), где их вюгад является определяющим, но и при значительно долее низких энергиях. Включение этих неупругостей позволило описать экспериментальные данные до Е?=50 МэВ, тогда как в других подходах здесь уге учитываются вклады от мэзонных обменных токов. Дана оценка величины мезснных токов при различных энергиях налеташего фотона.

4. Рассмотрено трехчастичное уравнение Фэддеева в- форме дисперсионного соотношения по парной энергии двух юагажэдействутацга частиц. Дэна классификация сингулярностей трехчастичной амплитуды и предложен метод приближенного решения этого уравнения, основанный на выделении ли.цируккцих сингулярностей. С помсядыэ этого метода найдена волновая функция 3Ке/эН и сосчитан формфактор гелия--3.

5. В рамках диаграммного N/D-метода дан анализ S- и Р-волновой шюн-пионнон амплитуды до энергий m^-l. 2 ГэВ.

6. С помощью дисперсионной техники дано описание взаимодействия трех части в конечном состоянии и в качестве примера рассмотрена реакция распада р-»3п. На основании двухчастичного условия унитарности получены релятивистские интегральные уравнения для амплитуды распада с учетом S- и Р-волнозого

взаимодействия пионов в конечном состоянии. Найдены итерационные решения уравнений для случая S-волновош взаимодействия в конечном состоянии.

Основные результаты диссертации опубликованы в следу тих работах:

1. Анисович А.В. , Саранцев А В. Анализ амплитуды нуклон-нуклонного рассеяния в рамках техники дисперсионного пнтегриров ния. - ЯФ, 1992, т. 55, вып. 8, с. 2163-2174. 1. Анисович А. В. , Садовникова В. А. Применение техники дисперсионного интегрирования к реакции фоторазвала дейтрона. -ЯФ, 1JS2, т. 55, вып. 10, c.26F57-2670

3.Anisovich A.V. and Sadovnikova V.A. Isobar contribution to the deuteron photodisintegration in the dispersion technique. -St. Peter burg, 1993,-21p. (Preprint ✓ Reterburg Nucl. Ph. Inst.

:N 1890)

4.Anisovich A.V. and Sadovnikova V. A. Influence of the inelasticities in 1i>0. ^ waves of nucleon-nucleon scattc.-ing on the pbotodlsintegratior> of deuteron.-

St.Peterburg, 1993; -23; . С Preprint / Reterburg Nucl. Ph. Inst. :N 19c 7)

5. Anisovich A.V. and Sadovnikova V. A. Inelasticity in the *S waves of nucleon-nuc]eon amplitude ar.d photodJsintegration of deuteron. -St.Peterbnrg, lP<34,-26p. CPreprint / Reterburg Nucl. Ph. Inst. 195£u

6. Анисович А. В. , Анисович В. В. Построение волновой функции тригия/1*:лия-3 методом выделения главных сингулчрностей. -

1ОД1 т. 53, выи Г>, с. 1485-1498 7 Anisovich A.V. Dispersion relation technique for three-pion systeu and P-wav< interaction in n-*3n decay. -St. Peter bur g, ^ftp. С Preprint / Reterburg Nucl. Ph, Inst. : N 1931)

ГГЦ ГШ4>. зак.180, тир.TOO, уч.-изд.л.1;28/Ш-1994г. Бесплатно