Исследование механизмов осуществления фотоядерных реакций 6,7 Li(γ , pt)d, t тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Р Г Б ОД

1 6 ЬГ ' 'РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

ПЕТЕРБУРГСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОИ ФИЗИКИ им.Б.П.КОНСТАНТИНОВА

На правах рукописи

Котиков Евгений Андреевич

УДК 539.172.3

ИССЛЕДОВАНИЕ МЕХАНИЗМОВ ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИИ 6 ,7Ы(у,р1;)<1Д ( 01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц )

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико - математических наук

Санкт - Петеибург 1994

Работа вшолнена в Петербургском институте ядерной физики им.Б.П.Константинова РАК.

Официальные оппоненты : доктор физшсо - математических наук,

профессор Э.И.Дубовой,

доктор физико - математических наук,

профессор Ю.Р.Гисматуллш,

Ведущее учреждение •. Петербургский государственный технический университет.

Защита состоится "£•£." 199^ р. в чао.

на заседании специализированного совета Д 002.71.01 по присуждению ученых степеней в Петербургском институте ядерной физики РАН по адресу 188350,г.Гатчина Ленинградской обл..

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИЯФ РАН.

✓

Автореферат разослан " 1994 г.

Ученый секретарь специализированного * совета кандидат физико - математических

наук VI. А.Метропольокий.

з

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Акгуальидсть^ПЕОблемы^

Многочисленные исследования фотоядерных реакций на 4 Li и 71і виявили ряд характерник особенностей дипольного резонанса на этих ядрах.Были отмочены эффекты : конфигурационного рлсщепления - сме щешія к большим энергиям переходов из заполненной Ов-оболочки относительно переходов из незаполнешюй 1р-оболочки ; супермульти-плетпоіі структуры - смещения различных переходов в кавдой из указанных оболочек.обусловленного различием схем Юнга [X] конечного состояния ; изосгшнового расщепления резонанса - смещения а ядре 7Li к большим внергиям возбуждения компонента дштольного резонанса с изоспином = э/а по отношению к компоненту еї( = Va ■0т“ мечается определяющая роль в формировании! дипольного резонанса на втих ядрах многочастичных реакций . Но до сих пор нет полного понимания механизма протекания фотоядерных реакций на ядрах 411 и 711.Нв находит об'яспетя оффокт значительного различия в значеннях поперечного сечения зеркальных реакций 6Li(),pt)d и *11.(к, n3lle)d. '

Прямое вкслоршелталыюо исследование шогочостичних фотоядер-ішх реоісций позволит проследить динамику взаимодействия >-квантй с ядрами,оценить кластерную конфигурацию основного состояния ядер, взаимодействие частиц в конечной состоянии.

5™25?1§3_Цель_;работц состояла в исследовании механизмов протекания фотоядерных реакций 6 ’ 7И( у ,pt)d,t.JUifl этого необходимо было получить полную кинематику соответствующих событий и на оеноп* пнализп характеристик продуктов реакций получить пред с т;! п ^« f і! і л и дшшниго проїч-ісгічия уккзашшх реакций.

1 Лі работе разработан и j-.еікш зоиин ловил всфяанї >.грішенешїл ;.аісо;і£і оохранешы іімлульоа для идеитиапкацші сооегиїї.

,? Л’азработаїі ї.ієтод введения Солыг.п; количеств ядер ллт;:я и идершів фотоомульоии.

2 .їі работе впервые идентифицирован механизм осуществления шо--тоядерннх роаіщші ”1 vbl(v,pt)d.t.

' 4.Впервые- дано об1 яснекии различия ъ значениях сечений зэрюшь--них реакций “Li(5f,pt)(l п 4Li(>,n~He)(l.

.ЬЛІа основе идентифицированного межаїшзма осуществления реакцій! 7bi(7,pt)t подтвержден уровень возбуздения ядра йНе при Е *=•

<" ІІ fa (1Ь,3 + 0,3) МоВ ( 3й - 1~,2” ) и установлен новий канал его распада на два тритона (помимо установленного ранее ^-распада).

ЗЕ§ктичеокая_ценность_рабогы состоит в том,что ее результаты могут быть использованы для проверки различных теоретических представлений о структура ядра .механизме протекания ядерних реакций.

Автор_защиді,ает_і

1. Идентифицированные механизмы протекания фотоядерішх реакцій!

6' 7Ы(у ,pt )(1, t.

2, Новой вариант использования закона сохранения импульса для идентификации ообитий.

3- Разработанный нгтод введения больших количеств ядер лития в фстошульсию.

4. Об'яснение значительного р&злмчш; ьиачешй оачеш;й sapiaob-гшх реакций аТЛ < 7,1st)и 6ц (у ,гЛ1е )й.

Апрсбоцк»; раздай.. Т-V і:ультата,поло.кеївше в иасю^цоЯ длорь-ртл щш.шублнки.' шг н U park v?a, ошісос коті-ршс лрзшдек в конце ап •

о

тореферата,получено одно авторское свидетельство.

Структура^_об^ом_диссертации^ Диссертация состой? из вводе -ния,5 глав и заключения.Ее об'єм - 108 страниц ( рисунков - 42, таблиц - 4 ).Сішсок цитируемой литературы включает з себя 87 найменованій!.

СОЛЩ?ЖАНШ_Р:АБОТЫ.

Во_введенш рассматривается развитие представлений о фотоядер -ных реакциях и рассматривается целесообразность исследования мпо-гочастичных фогоядерных реакций на ядрах 6Ы и 7М.

П§Р§ая_глава диссертации посвящена анализу предшествуют исследований фогоядерных реакций на ядрах 6Ы и 7М.Этот анализ указывает как на противоречивость экспериментальных датшх.так и на отсутствие удовлетворительного согласия ме:вду экспериментальным’.! результатами и их теоретической интерпретацией.

В этой главе приводятся основный положения теории прямых ядерник реакций,которая,как будет показано,прекраско описываем окспо-ракенталыше донные,получении» в данной раоот-е.

Во второй главе описывается методика експерименте.Дается описание способа введения бэлы:лк колпчеот» ядер янтзя і: фотое.чулі.-сяш.Расеі!атрисаізтся вшкш;я:;/ио нснереиия і: :іх иогрегаггстл,лркьо-. дятся вводимые поправки к осуао етпляемні; іллтолм.ля.

Для кдоптвфякзцвк іттер^еук'їи:: собіп'н” цр:'!<ст>'?н р'ізряг,'>тгіі:н,:г із дчшоа работе новый вариант :іоію.'і;>:»оь:итліі з;яеохрспекля и;; пульса.!' нямеренчом тразглу г.-'.і 1 сзоикяг !;а;:.;..цЯ сллч ловлодошпгел* ;■') .''"'.'■■.:дєсїрлялс.<! со /апу.ч.'.л 1 м еотр'ііі-іш.і у: р

'Ги''1; її;стр ’.V • ' ’ ч ■■ і

'і іт:* по ; . . ;іїчшк

в =

+ —--------+

02(АРх) 0 (4Ру) Оа<АР2)

При правильной идентификации частиц в событии распределение N(8) должно иметь вид :

Ы(В) = Ва е"®2/ 2 .

При присутствии ложно идентифицированных частиц ето распределение будет деформироваться.При значительном присутствии ложных событий (распределение сильно деформировано) мокно прибегнуть к разностной методике обработки измеренных событий,при которой мо~ кот бить обнаружена область значений В,где вклад фоновых событий мал.Для дальнейшего анализа тогда берутся события , попадающие в рту область значений В.

Для проверки действенности разработанного варианта использования закона сохранения импульса были идентифицированы события,обусловленные реакцией 12С(3«).Полученная функция возбуждения согласуется с лучшими результатами других авторов.

В_третьей_главе приводятся результаты исследования фотоядер-ной реакции ?М(у,р21;).По фоторасщеплению ядра 7Ы опубликованы многочисленные теоретические исследования.основанные в большинстве случаев на многочастичной оболочечной модели ядра.Рассматривались также следствия,вытекащие из представлений о кластерной структуре ядра.'

Согласно теоретическим представлениям,основной вклад в сечение фотопоглощения ядром 711 вносит реакция 711(у,р21),функция возбуждения которой имеет центры тяжести при онертях 27 МэВ и около 30 МэВ.Опуоликсшаш.’Ке ко результаты экспериментального исследования фотопоглощении яд}юм !1Л укяэыеают.что реакция 7Ь1(у,р21) интеи

стало протекают вплоть до внергий у-квантоп 40 МвВ.

В данной работе (у,р20-реакция исследовалась при энергиях у-квантов х 27 МэВ.Этот выбор максимальной энергии обусловлен следующими соображениями.При отих внергиях у-квантов еще долина наблюдаться груша уровней ядра 7Ы о центром тяжести при 27 МвВ.В то же время при этих энершях значительно сокращается число фоновых реакций.Полученная в данной работе функция возбуждения и интегральное сечение до Е„ = 27 МвВ (0, = (1,0 1 0,4) МвВ-мбн )

і 1 п 1

значительно меньше предсказываемого теорией значения (0. ^ =■ 12

1 П Ъ

МэВ'мбн).Не согласуются результаты и с полученными ранее гкгпери-ментальными данными,авторы которых впоследствии согласились с результатами данной работы.

анализируются характеристики фотоядерной реакцій 6Ы(у,р<11;) и устанавливается механизм ео осуществления.

Фотопоглощение ядром *Ы,также как и ядром 7Ы, многократно исследовалось как експериментально,так и теоретически.Теоретические исследования основывались в основном на оболочечной модели ядра. Но до сих пор не достигнуто удовлетворительного согласия между теорией и експериментом.Кроме того, не находит какого-либо об'яс-нения эффект подавленности зеркальной реакции 6М(у,п3Не)й по от. ношению к реакцій 6Ьі(у,рі)(і.Таі: как в предшествующих экелерипен--гя:: было установлено,что реакция йЫ(],р1)й интенсивно реализуйся вплоть до гш^ргий у-кипит;! 10 МвБ,наполненная ядрьш ЙЫ Фот., пластинка облучалась у-кьантами с 46 МэН.

ііпіі г,тих энергиях у-кьпнтг.м на >ціраг. "1,і и ядрия. іиігмуліі..

: п._. ооуп],.,-ч',і іК!Г'К'').:м:і!ї ,",ч-;/! і.'я :' г ■■

реакций,і:-..тори'? будут ( очімі-.'іт:, :;и:і'ШТг'ДииЛІ д..,.!

тип раякцаи (у, jxlt) Л'Ісото.му с самого началу был использован разностный метод обработки, оксперим^тальных даннш.Для отого б совершенно одинаковых условиях помимо фотопластинки с cLi облучились фотопластинки без лития и наполненная ядрами 7Ы .Из распределения по ппрамэгру В треялучошх событии,обработанных: в предположении (7,pdt)-реакции,на илаетішке с '“Li вычиталось распределение событий на лласткнко без литая, об работяшшх в том :аа предположении.В полу ценное разностное распределения iN(lJ) тюочт вклад реакции : *I.i ( ? ,pdt) ( у ,2ptn), ' l.l (} ,р21) і'на тгримееи ядер 'Ъ!)

реакции на ядрах углерод* ц кислорода .вносимых в вместе о ядрам;? L1 в гаде ацататч ~аі і я я CU,C'')OLl.

Распределение coOjroul *! !(ы<И) сгыоынул'оя <де'ікцш.\п.

Ґ(Ю ^ її7Г'іЛ<г-'8'7

Гяонррдоленке ообиїнґ; ргчкщм '"hi (7,Эр la), '1-І (>,p2t) • обработанных как (у.Ц ;-роааааадш"-) нолуа^па їіут;-:гі ганорираьания ота:: ■осытай па Эаа па пр-,) (.^м, :■ надааак^анаа :(;а.яаачаогпчшг: реаалгца

f.: ;. і а о Кас.;;- ;; іік с-іраостіа; іі ncaaaoj'caeiabl

і j,і:■ 11)- аашакаї,

Раоіірадеііja:;t; оа'Даіаа, .аа'а.аа.м а . •. f a-jr айна»; на ядрах, уі’леродя н насілої.' -д»' Otui > а.і і уа , а. ;.і неї ч> ьаагк-j іаі.а. та-

гоадас'ііУіка .аааоааап,,;',-; лда-./а і . ,. а ч;,ь :а ус;,п:іу’ х ■і’.', а нааоаа-ааіаа ядр*: а : ■■ і а vaaaa і-.... а'іаа щ. оа^

■'.'реУЧчс: ■ '.а;1'. ■ 'а а "ааа і, .. і іі > \ _а<аа , аа: ) - p.-

г,;п;.; vy - и < а a j;:;:.;» .а; - а..- 'а ,і 1 ■ .'

а і] а?1 :р,у • Ьа. іь.і ■. . ..і - < а >■.. ^ ’ ■ а. а а. :• а а . а.. ■.. а

:■ u , а ,

Аппроксимирование разностного распределения М(В) указанными компонентами указывало,что в интервале значений В 0 +1,8 примесь фоновых событий к событиям (у,рси)-реакции составляет (11 1 2)% . Повтому вое последующие характеристики реакции получены при вычитании из распределений событий,имеющих В ^ 1,8 и К $ 46 МоВ.на

пластинке о аЬ1 (аффект 4- фон) распределений о В $ 1,8 к Е < 46

МэВ на пластинке без лития (фон).

Полученная функция возбуждения имеет максимум при Е^ = 23,7 МеВ.а интегральное сечение до = 30 МоВ равно (6,6 1 0,3) -

МэВ'мбн.При внергиях > 30 МвВ было зарегистрировано лкыь 18 событий,обусловленных (у, р<П)-реакцией, причем 14 событий относятся к штервалу Е $ 35 МвВ и 4 события к интервалу Е^ >35 МвВ.

С целью определения механизма осуществления реакции йЬ1(у,р<П) были получены распределения конечных частиц по их внергиям, импульсам в различных инерционных системах.Рассматривались следующие возможные процессы :

у + 6Ы —- (1 + 4Не*

р ‘и — I + Э£ЮЖ

1 + 6Ы —• р 4- 3Не* :

у + 6ы —- йи* — р + а + г

а

- I

-Р - I

Липли? характерных для кякдого процесса зависимостей не привел к

1 + 6Ь1 — £Ц* — р 4 еНе*: у + ЙЫ —- ЙТ,1*-------<1 4 4Не*(Т=1)

уетяиоьлению домшшрумцеП роли какого-либо из укаошишх процоссои.

Успешным дл.ч псшшпни.ч процесса протекания ( >. 1:х1 г) -ро=1 кг);;!и очнулось обрг.1Ч'’1Ш>* к ч^орнн прямых ядориых реокний.СоглаРио от*- 'Л

теории,оо„.л (т,раї)-реакция протекает в соответствии с механизмом треугольных диаграмм,изображенных на рио. 1,то в распределении событий но сумме ввергий протона и тритоно в их системе центра масс

(а)

(5)

Рис.1. Фейнмановские треугольные диаграммы для реакции 7 + *11-------------Зн 4 р -і й.

должен наблюдаться максимум при внерши 0,76 МэВ.Это наблюдается в експерименте,что видно из рис.2.

0.2

(Р<)

0'(в“(Н<Г

0.1

]Ч

......_

и і: 3 0 5

Рис.2. Распр( зи-леине случаев (у,{<11) -реакции но инертны (рі) пар із их системи цент[>а масс.

Подтверждаются и вое следствия,вытекающие из действия. механизма указанных треугольных диаграмм.

1. Если рвагадая (у,!*!!) протекает в соответствии с механизмом

рассматриваемых треугольных диаграмм,то на во шрвой стадии должен осуществляться процесо прямого испускания дейтрона при фоторасщеплении нуклогаых ассоциаций аН и 5И на (п + 4) и (''Не + а), соответственно.Распределение случаев реакции на плоскости )

должно следовать простым прямолинейным зависимостям,вытекающим из законов сохранения энергии и импульса.В случае прямого фоторасщепления ^Н-аоооциация вта зависимость имеет вид :

Е ® ’/ '(Е - 0 ).

“а 'а иэн'

В случае прямого фоторасщепления 61Л-ассоциации она имеет вид !

Е * 3/ -(Е - й ). л 'е 1 у в1_|

Здось СЭ » 15,79 + 6,26 = О, ^ 5.66 + 16,39 =■ 22,05 МэВ * О’

эн ьы

есть сумма пороговых анергий для "входных процессов" в двух ниж них вершинах диаграмм.

2. Из сказанного следует также,что если механизм рассматриваемых треугольных диаграмм является единственным или доминирующим в реакции (у,р<И),то в соответствии с принципом причинности должно наблюдаться повышение порога появления (рсИ)-звезд приблизительно' на величину АО = й' - 0 = 22,05 - 21,29 = 0,76 МоВ.где сГ - повышенный, а 0 - нормальный порог реакции.

3. На основании изложенного следует ожидать,что раоочиташше

согласно зависимостям ).известному спектру у-квантов и изме-

ренной функции возбуждения реакции,взвешенные в соответствии с

янход реакции внергетичеокие распределения дейтронов в сумме должны описывать ьхспврюлеитальное энергетическое распределение в тих частиц.

4. Угловое распределение дейтронов должно иметь вид dc(fl)/dfl = а + 6'з(пя0,предсказываемый теорией для Е1-поглощения и наблюдающийся в экспериментах при двухчастичных фоторасщеплениях легчайших ядер. '

Таким ооразом,механизм осуществления реакции eLi(y,pdt) в большинстве случаев включает в себя виртуальные процессы фоторасщеплении кластеров в ядре *11 у 4 ЭН —- п + аИ или у t- sLi —>- Э1Ы

аН и последующей перестройки ядер л 4 яЫе —»- р + t.

Чтобы понять причину "подавленности" (y,nd3He)-реакции в сравнении с зеркальной реакцией (у,pdt),следует рассмотреть треугольные диаграммы,зарядово-симметричные указанным на рис.1.Они представлены на рис.3.Амплитуды втих диаграмм имеют экстремум при Еп°АнвМ,= ~°’76 МеВ.т.е. вне физической области.Поэтому их вклад

(а)

Гиа.З. Фейшаноьокие треугольны? диаграммы для реакция

ь сечоние будет невелшс.В то вромя кок в реакции (у,р<н) окстро-мум в дифференциальном сечении расположен вшпе порога при вперті Е^ч'м'- 0,76 МэВ и,следовательно,если учесть,что ширина ого составляет Н 1 МвВ,проявляется практически полностью в сечении.

Тешім образом,привлекающий внимание аффект "подавленности" (;, ПііяНе)-реакщш ь сравнении с зеркальной (у, р<и)-реакцией получает ■ естественное об'яснение.Процессы,определяемые каждой парой ншашх вершин треугольных диаграмм,соответствуют осуществлению реакции 6іМ(')|,п(і3Не) .Только последующие п + эНе —- р + 1 взаимодействия в конечном состоянии приводят к реализации реакции гЫ( у ,р<И). Следовательно,реакция (у,реи) в большинстве случаев осуществляется за счет реакции вЫ(у ,п<1эНе) ,что и "обедняет" сечение последней .

В_главе V повторно рассматривается реакция 7Ы (?, р2 Г.) о целью определения механизма ее осуществления.

Успешная идентификация механизма осуществления реакции вЪ1(?, р<Н) побудила вернуться к рассмотренной ранее реакции 7Ііі(у,п(13Не) Функция возбуждения етой реакции имеет резонансную форму,что указывает на возможное действие механизмов фейнманозсгаи диаграмм. Диаграмма,идентичная фейнмыновским диагрошам для реакции Л1Л(у, рііг) .изображена на рис.4 (а).Однако в каждом акте реакции 7Ы(у, р21.) образуются два тритона,процессы возникновения которих различии. Для идентификации отих процессов использовано распределение ПІДОЛЄШШХ событий рсаКЦШ (7,Р 2Ь) по величине С = Е 4 , - Е

р І 1 СІ'

м-пчтллтическое ожидание которой равно 0,76 МвВ в случае протека -

;.:’ч ра&киш! ь с о о тб о т от вічі о диаграммой рио.4(а) .Злесь Е - внер-

р

‘:7 -:-г*ліа ; К опгргня тритона, ъогчз їй кг* і 'о и результате пря-

мого взаимодействия у-кв£нта с 6ІЛ-кластером в ішжней йьриііше диаграммы ; Е -энергия три тоне,возникающего в виртуальном процессе в верхней вершине.Из ДБух возможных предположений о природе

Рио.4. Фейнмановские диаграммы для реакции > + 7Ii —•- p+t + t.

вознлкноЕения тритона выбиралось то,которое дает более близкое к

0,76 МеВ значение величины С.

Полученное таким путем експериментальное распределение олучаев реакции 7li(y,p2t) по величине С показано на рио.5.Оно имеет вид более сложный,чем ожидалось в случае доминирующего действия механизма треугольной диаграммы рио.4(a).Удовлетворительны» результаты дает аппроксимирование этого распределения суммой двух гауссовых кривых.Максимум при С = 0,76 МеВ отождествляется о действием механизма фейниановекой диаграммы рис.4(a),что подтверждается и распределением соответствующих событий на плоскостях (Е ,Et|) и

(Е„,(Е + Е,„)).События на етих плоскостях располагаются вдоль I р t а

ожидаемых для виртуальных процессов в нижней и верхней вершинах диаграммы рио.4(a) зависимостей :

t

2Р * Е13 = ‘/а'( Еу - 0') + ЙО .где О’" 7,25 > 15,79 - 23,04 МоВ - сумма порогогшх внергий п двух

нижшх вершинах диаграммы,

40 - ип ^ гаг - гп^ я 0,76 МвВ - онерговвделение в верхней

вершине диаграмма.

Рис.5. Распределение всех ввделенннх случаев (у ,р2^-реакции по величинам С.КриыЛ 1 и 2 определяют области локализации по величинам С случаев реакции,относящихся к механизмам треугольных диаграмм рис.4 (а) и 7 (а) .соответственно.

Максимум пторой кривой .обусловленный,по-видимому, В1СЛЭД0М другого мо’^л'игзм?! реакции,расположен при С - 0,36 МэВ.Для событий,форют-,г/«»чк1 ?'Т' т мг;К''пмун,характерной ооооонностьи оказгимсь близкие ,иг>ч •••ил :<Н'.'рпп'1 (в к-1хп;,‘А случив реакции) тритонов и явно малые

( и 0,2 МэВ ) анергии протонов (олектаторного типа),что может быть обусловлено действием механизма полюсной диаграммы,изображенной на рис.б.

Рис.6. Фейнмановская полюсная диаграмма для реакции „ У 4?Ы —- р + t + t.

■ 'а / 1 .

Однако анализ распределения соответствующих событий на плоскости (Е^,Е1) показывает,что один из испускаемых тритонов успевает обмениваться анергией с протоном-свидетелем и теряет часть онергш.В таком случае вместо полюсной диаграммы следует рассматривать более слозшую треугольную диаграмму,изобретшую на рис. 7(&).

«с

:./Ч„

t

\-н*

Г 1 - -нг 1 > >——-—с

1 1 I 1 6-,» * Не = р 6н<Г + р

< “н* V

а ь '

А

<. ЙНг \г1 а Г 1

Рлс.Т.^еПт.тгюссчсио диаграммы дли р<;аип:гд у 4 И -р I г (■ х. .

1к;псиппун полученные ' с::£.--1 ч; ГСП'.';!!, глпуо-

Каг;1ШХ пра К,1!г.< 1^0'1'и1!И у —1’1 С I 1 •'! (' I. яд-

1'.‘ 'И ,:И:1 иач:.:'/'';1» т; I..1 ■, ■,

т^япий спектр у тшяптов ЦЕ ) и известную зависимость У(Е1 I ■*.К_) 1(1^ ) •0(К г Ав ) между выводом и сечением реакции, бшш пай-

дсии «т&аипти спчеты 0^(В ),соответствующие механизмам фойима-попеки* дняг’рпмм р’ле.4(ч) 15 7(а).С помощью метода наименьших клад, ра-.-он ькепсрмтиталышо значения оечояия удовлетворительно (Xя ~

!, ’ ' /п )а:шг)01ссч!кгируптсл сумной а тих компонент , что указывает но .ггухрезонмсиу» структуру измеренной функции возбуздепия реокщсг '1Л (угр?Ь; .Пр'.! ятем один из максимумов,соответствующий компоненте '..-■гения фе.Пшановской диаграммы рис.4(а) .находится при

(24 ,2 X 0,2) ЫвК.ВТОрОЙ ОДКОИМуМ.СООТВбТСТВуЮЦЯЙ компоненте .-..члсы мс-:::а:п:'.мо диаграммы ряс.'/(а),находятся при Е =(25,2 1 0,2

. ь л^естея корреляция между положениями максимумов отер-гит1<ч(;ст:1<х сп-экгрпв тритонов.аспусквэмнх в прямот процессах,;! ре' ДйНСНОЭ структурой ЭКСПерИМРНТЗЛЬНО^ функцИП ьозоуздения ровк-и’.-г 'ТЛ (V ,р;Н) .Однько оебстрошше особенности треугольных дна-■. 1' • • см!) т рип а о мо ('о класеп не зависят от переменно** В и ю мо~

'' ПИШйсТН к ИЯйййДГОЧ’СЙ корреляции. Существование в той корреля-:и.". п ,ч>.у .;*\~сиопс*т структура сечения 0(5 ) реакции об'ясняют-.'-•."ч раеемг-.тр-.ц-.счъ ктрг/ольано процессы и прштх шшш ьерип-;1 р-угсльнпк. д:пгромм р’1с. ?, (п) и 7(а) как резонаненкз ироцес-

/ • ..- (А-6) " —•- (Л-3) + ^(. (Такая детализация треуголх—

■ : н: -тол.ят к згеадратнил дпяграт.:? м (б) ,1!зоЙракешпа<

' " ' ' л г'.) ?сг.та,п частности,для чстпрехугольноЛ

| т.иг-’-, процессе у 1- --- ’’“Но"' —— 1 +

- .■■■'! г ■ /!л поблвдевмсму

лу-'др.цч/ гг>-;.':г г пр:> К -

(25,2 t 0,2) ЫеВ,должна составлять Е *= Е„ - = (25,2 1 0,2). -

* йн» 1 1р

9,98 = (15,2 t 0,2) МеВ.что в пределах точности измерений совгш-

& ^

дает с известным уровнем ядра Не при = (15,3 * 0,3) МэВ

% - - йн° - ■

Ы - 1, ,2 ),обнаруженным ранее в реакциях Ь1(Х ,у)6Не и 7Ь1(р

2р)аНе. ■

■ Виртуальные процессы,соответствующие верхним вершинам рассматриваемых треугольных или квадратных диаграмм,могут сводиться как к потенциальному N 4 (А=3) —- N + (А=3),так и к резонансному N +

$

(А=3) —- (А=4) —•- N + (А=3) рассеянию виртуального нуклона N

на ядре с А = З.В соответствии с втим под идентифицированными треугольными и квадратными диаграммами рис.4(а),(б) и 7(о),(б) подразумевается их дальнейшая детализация в виде сумм двух квадратных диаграмм (в) и (г),как ето изображено на тех же рисунках 4 и 7.При етом действие механизмов четырехугольных диаграмм (в) , яв-лякщихоя частными случаями треугольных диаграмм рис.4 и,7, должно сопровождаться появлением в распределениях случаев реакции по суммарной внерпш в системе центра масс (р12)-пары конечных частиц пороговых екстремумов типа Э1 при е°'Ч-м- - Да,где АО -- внергови-

Р * ^ 2

деление нроцеесов в верхних вершинах диаграмм.Действие механизмов

четырехугольных диаграмм (г) на рис.4 и 7 предполагает появле:п*е

ь распределениях N = (Е°• ^•м■) околопороговых максимумов , соот-

р, *.?.

ветствуюпдах возбувдешшм уровням промежуточного ядра 4Не . Алол;;:, окоиериментагсышх распределений N - /(Ес,ц'ы’ ' яодтвок'.’Ц^т отп

Р ,1:' -

ппедсказанпя.

Таким образом „из анализа {экспериментальных данных следу04' ,чтг, притона и дву л. ириго1!о;< щ.и М

Г КНЬНТаШ! С ИНорГИЯМЛ \ У,' МнИ С:0‘ДеЛСгНП-М меу.апхк.

фг.йнмяпевсюи треугольных диаграмм,включающих виртуальные процесса у 4 *11 —- 3Не +1 , п + 3Не р'4 к и у 4 6Но —— 1; + I ,

1 а ' I

р + I —- р + 1^,и их частным случаем - квадратных диаграмм с дополнительным виртуальным резонансным процессом у + 6и —«- 6Ы*-«-пПе * к или у + 4Но —<- 6Не’ —— t 4 Ъ .Вклады каждого из указанных механизмов в интегральное сечение реакции сравнимы меиду собой.На опыте проявляется экстремум Э1,тлеются указания о проявле-шн полюсных особенностей, обусловленных околопороговыш! уровнями промежуточного ядра 4Не,реализующимися в виртуальных процессах П 4 3Не —- —— Р 4 ^ И Р 4 X —— 4Не* —- р 4 X .

В совокугшости наблюдаемые особенности реакции у 4 7Ы —— р 4 I -! к находят свое об'яснение в построенной на основе расчетов четнрехугольных диаграмм теории реакций типа у 4 А —— В 4 у 4 с в области малой относительной энергии частиц В и у.

Полученные результаты указывают на существенную роль кластерных конфигураций п - *Н и р - 6Не в основном состоянии ядра 7Ы.

Отключении диссертации приводятся основные результаты выпол-нешюй работы.

1. Разработан и использован в данной работе метод введения, больших количеств ядер лития в ядерные фотоэмульсии.

2. Разработан новый вариант использования закона сохранения импульса для идентификации многочастичных событий.

Идентифицирован механизм осуществления фотоядерной реакции /11(у,1)1)<3,с0-'твс'тству!м5ий механизмам фейнмановских треугольных диаграмм, тслючающт виртуальные процессы у + 3Н —п 4 2Н

I ' Г-'А----эНе 4 2Н и п + 3Но----------р 4 3Н.

4. ч;1 НС ДЧПЛ'ЧимСТЬ И^ркЯЛЬНОЙ реаКЦИИ йЫ(у ,П3Не)(1 ПО

сравнению с реакцией йЫ(у,рк)й.

5. Согласно реоулв.атам выполненной работы,процесс прямого фоторасщепления а-кластера на (р + і) в трехчастичной реакции 6Ц(у,р£)с1,когда спектаторои должен являться дейтрон,в широком интервале энергий у-квантов (от порога до 46 МеВ) малоинтенсивен или не проявляется вообще.

6. Идентифицирован механизм осуществления фотоядерной реакции /11(7,рЪ)1;. соответствующий механизмам фейнмановскиг треугольных диаграмм,включающих виртуальные щюцессы :

7 4 °Ы —- ЭН 4 ^ , П 4 3Ке —- р + І ^ ■ ЇІ

у 4 4Не —- к 4 ї , Р 4 І —- Р 4 Ї .

і , » 2

7. Полученные аксперименгалыше данные указывают на двухгритоншП

' $

распад уровня °Не при Е = (15,3 і 0,3) МоВ.

Неї

0. Представленные результаты указывают на существенную роль кластерных конфигураций (п - йІіі) и (р - 6Не) в основном состоянии ядра ;ІД п конфигураций (п - В1Л) и ("Но - "!Н) в основном состоянии ядра '5Ііі.

публикации

1. Е. А.Котиков, Р;. Д. Мазшоаский.

Программа обработки "звезд" в (І-отоішульопі) длл ЭЬМ -,іґ .

- Отчет ста,1970.

2. Е.А.Котиков,Е.Д.Махновский, ЛI'.::. 1\.-.гг;, с^іга.

Метод введения лития в ядерние ч.зіоп.ійс'іппг.п.

- 0"'чет Ї'ТІІ, 197<\

. .Л.-л-ег гг.г,Ь.Д.Уатчсиеквй.

г: с;лдсг.;-.'г.;" !.• -.^!игдп1 'Ы(?,р1)3Н методом ядоршк «гл-.^иульпиП. Лгпц^нг ЛГЛ^-.-П. 1973. 31 с.

, г), \ , КОТЯПОВ ,И. л.^ИХНОИОКЯ’З.

• -'теши /Г,1 (у,р1;);1Н.

1 >гогрг>.:>:о и тгаиеы докладов на XXIII ежегодном оовегцэтнш по .дертюЯ споктроскогшт и структуре атомного ядрп.Из-во "Ноу-кп ". Л ешшгтд . 197 3, стр. 357.

" V Е.Л.Котиков,Е.Д.Махновский.

ВйвДОНИе ДОЛЬЕИЗ количеств ЛИТИЯ В ядерные фОТОШШСТИШМ.

- ПТЭ,1073.N3,70.

г>.. К, Л. Котиков, Я. Д. Махновский.

,’еикция 'Ы(у,р1)3Н при Е„ ^ 27 МвВ.

- Ядерная физика,1973,т.18,245.

7« Е.А.Котиков,Е.Д.Махновский.

- .Авторское св-зо N454525, 1974.Официальный бюллетень .'<47. 1974. о. Е.А.Котиков,Е.Д.Махновский.

Механизм реакции у 4 ЛЫ —- р 4 (1 + I. ‘

- л-елрулт ЛИ10—003. 1983. оЗ с. .

9.. К.Л. Ко тиков, Я. Д. Ма хнов с кий.

1’селедование механизма реакции у + 7Ц —- р + I + X при.Е $

П7 МвВ. -

- Пропр'шт ЛШС’-Т239. 1986. 20 с.

,Tf' - it. А Л-л'Тйков ,E.Д.Махновский.

М'.-ХЫШГ-М {ігіШСіПШ ї + 6Li —*“ P 4 d + t

- Я.цсршя 4:!:ліка, 1935,т.41,289-ІГ, 15. А „Клтіікоу .Е.Д.Мгшювокий.

ИсгСЛАДоьшию механизма реакции j 4 7М 27 MaLi.

- Ядерная физика,1987,т.46,1009-

р 4 t + t при і

Pi'll ИШО, зак, 328, тир. 100, уч.-изд.л.I;4/У1Ы994г. Бесплатно