Исследование состояния непрерывного спектра ядра 6Li и реакции термоядерного синтеза t (3He, d)a в рамках алгебраической версии метода резонирующих групп тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

Г сг.'-'Г

Гт^п глЫЩ^

КИЕВСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КМ. Т.Г.ШЕВЧЕЖО

На правах рукописи

АльОорто Лопэс Тругильо

ИССЛЕДОВАНИЕ СОСТОЯНИИ НЕПРЕРЫВНОГО СПЕКТРА ЯДРА йИ И РЕАКЦИИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СИНТЕЗА г(3Ве,й)а В РАМКАХ АЛГЕБРАИЧЕСКОЙ ВЕРСИИ МЕТОДА РЕЗОЙИРУПЩ ГРУПП

(01.04.03 - теоретическая физика)

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата , физико-математических наук

Клав - 1933

Работа выполнена на кафедре теоретической физики Киевского Университета им. Т.Г.ШЕВЧЕНКО

Научный руководитель:

доктор (физико-математических наук, профессор Г.Ф.ФИЛИППОВ,

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, И.В.Сименог, кандидат физико-математических наук С.Н.Ехов

Ведущая организация:

Защита состоится "

Институт адаршх исследований Ш Украшш

1993 г. в

/язг>

г » часс

часов на

заседании специализированного совета Д.068.1822 в Киевском университете им. Тараса Шевченко (252127, ¡Сиов-127, проспект академика Глушкова, 6, физический факультет Киевского университета).

С диссертацией мовно ознакомиться в нучной библиотеке Киевского университета им. Тараса Шевченко.

гл\

Автореферат разослан

чшь 1993 г.

УЧеный секретарь специализированного совета

Э.М.Верлан

ОЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность тета. Уне многие года рэакции синтеза легки! ядер привлекают к себе втекание специалистов, изучавшие всшозность осуществления управляемых термоядерных реакций а пока есэ лаборатории установках, а такта астрофизиков, обнаруншжнх связь этих роекцяй с процессами, яротекащиш в змздяоЯ матери:.!. Однако реальние условия и па Земле и в звездах тскови, что начальная энергия взвимодеЯстЕунцих ялер (внергнл входного канала) слкаксм кала, (ска яэ прошша'ет нескольких килоэлектронвольт), чтобы непосредственно при этоЗ энэрпы изморить эффективное сечотие реакция синтеза. Поэтому обичзшй путь оценки на глсспоргаонте вакних для приложений оМектившх сечений при налах энергиях состоял долгое время в акстраполяцш: их значений, измерзншх при анэргиях в насколько десятков или сотен килоэлектронвольт, где эксперимент возмокш, в область анергиЭ порядка 1 кэВ.

В то ко время экспериментаторам* получено большое количество дакпш: о нзблчдаемчх свойствах лёгких лдор и, в частности, об ех непрерывном епънтре, о положении л глгриш.х розонБнеов, о фчзги. упругого рзссоятш и кол!>£ш;ептах поглсдокия в разках каналах ядерных реакция, ядугах с участием лзгстх ядер. Эта даши» нуждаются в теоретической интерпретации и сткмулнруют развитей тзор;а

Последовательниц тесрвтичзсгаЗ рзсчот сеоЯств дЯгкпх атоипа п.дор, вообще, и рвг.кцгД синтеза, в частности,на основа шасроекопачвсюич) подхода eras позмохви а воевдэюо-« ;,зтода розонируигпс групп "'РГ), а затеи ого влгзбреаческоЗ версии. Исходам пунктом тэорта лвллотся «ногсльстачноэ урйвяэи'э Урэдангора о яукяон-доглегсзяд взаянодойстшеи, вклочвгцем аэвгрольниэ, тенгорякв я спил-зрбаташшэ сил], Пргицяп Паули ушиьготся тсгао путом по/лгой антвсгасвтризицки вокисесЗ фушшии. Приблмэтш состоит в том, иго р^с^атрпвььтся д:швм'псз дааь пакОолоо актуальных для исследуемой нуклопноЯ споташ иод '.iwropinix как зпкрктпх тпк и открытых.

Цэльн psOurj яв'лотся исслчдо!«я!г.в состс.-апй чйгргр^сяого сцш.'тра лдря Г'М. i^'o^pa нулеюЗ •.-зоспи!, к " rai ч."оло

розснннсов, в текжэ расчет бстрофцзическзд'о S-<<aKTopo реькции синтеза t(3He,d)a, экспериментальные дпкпно о которой в области малых енэргий в литературе практически отсутствуют.

НауадпЛjiObviMp. В настоящей работе шшрвыв:

В рамках микроскопического подхода при исследовании не про рьшиого спектра атомного ядра 6L1 учтены нецентральные (тонзорие и спян-орбиталышо) с или. без привлечения которых новозмокио объяснить природу и количественные особенности яа(5лв.цобкых резонопсов отого ядра. Показано, что микроскопическая теория правильно воспроизводит результаты фазового анализа вкспериментолышх данных рассеяния и параметры резонансов.

Рассчитан астофтзическиЯ S-фактор реакции t(3He,c¡)a, представляпцей интерес для приложений, связанных с проблемой термоядерного синтеза.

На.зпщиту выносятся; следуидие полоаэпия:

1. аналитические формулы для матричных элементов гамильтониана ядра 6L1 с учетом нецентральных (тензорных и стш-орбитальшсс сил) в многоканальном приближении;

2. результата численных расчетов катрнчшх влешнтов S-катрнца рассеяния для d-a канала;

3. начисленное в результате решения уравнений влгебраической ворсин ИРГ значение астрофизического S-фактора реакции t(3He,d)a.

Апробация работа. Каториала работы доиладаваллсь в обсуадались на III невдународной сколе по ядорноЗ фазикэ (Киоь, ешнь 1992 года) в на научном сэшнаро в Институте ядерных зсслэдований.

По тока диссертации опубликованы две работы.

Структура диссертации. Диссертация состоит иа веодэння. spüz ras« н эаклотония. Она азлоаена на Б2 страницах ивлшнописцого тзкств, шиюташщх 6 рисунков и список цитированной литературы нз 25 1ликояоваяий.

СОДНРЖАШЕ рлвога

Ьо вводенла обоснована актуальность теми диссертационной рзбогн, формулируемся цель, представлена структура диссертации к

- ó -

кратко изложено eO содержание по главам.

В первой главе диссертации построены производящий инварианты, генерирующие базис многочастичного гармонического осциллятора каналов dm ¡i ti-3Не, и затеи опредэлены матричные эломенты единичного оператора и гамильтониана Н меаду производящими инвариантами.

Исходным пунктом алгебраической версии, как и традиционного метода резонирующих групп, является иврелятивистское уравнение Шродингера для системы А нуклонов:

НФ = Е®, ÍÍ = £ ^ + £ 7 , (1)

1=1 i> J + 1

где Tj -оператор кинетической энергии (-го нуклона, a V -оператор взаимодействия £ -го и J -го нуклонов. Последний выбирается так, чтобы правильно воспроизвести все чувствительные к этому взаимодействию данные вплоть до анергий движения нуклонов около 50 Кет. Математическим выражением основного положения ШТ стала следующая формула для волновой функции 4(A) системы А нуклонов (ядра X), составленной из двух взаимодействующих подсистем (ядер У и Z) с числом нуклонов J и .L,,

•t(J) = I I ¿ 1Ф (>«,)Ф /(П,п2)]. (2)

где р {А ) и «р (Л„) - волновые функции двух взаимодействущи п, п2 -

ядор, /(п я,) - волновая фунхния их относительного даиктгая, ^ -оператор антисиммотризацки, обеспвчивапциЯ вшкшшпне пршгцкпз Пэули (и создающий главные трудности при работа с наконец,

индексы п и п., ответственны за изменение состояний (поляризации) ядер Г и Л при их солитении.

Чтобы построить функции Ф(.4), достаточно нейти Функции f(n п ). Интегро-диф{еренцкальны8 уравнения, которым удовлетворяют последние, следуют из уравнения (1) и формулы (2) для приближенного решения уравнения Шредкигера. Функции fPnU,)

аф (Л , 5 полагаются азвестшли В ейцеш случае они додкян быть П2

установлен» на предыдущем этапе решения задачи.

Переход от традиционного варианта ЮТ к алгебраической версии нодраяумявпот гамеиу системы антегро-дк^^ренциальпых уравнений д i я /(« п^) сис-тимсй аяговраячосюк уравнений для ко&Кивэнтов рпчлигишя ьопвовой функции Ф(.1), записанной первоначально р виде

- ч-

(2), по соик-му Odsccy ».-ногочостячшх осцаклгорши фушиг. Пр* атом ocyaiCTbJirtf: :ч:я раздоеошв по сацсдляг-ор^э.-ду баз азу кз толлк-с функций <paUt) и ф (/,), что иксэт ыэсто а традацкошюн варианте

UH\ ко £ fcfLi-attiS /(/^Rg) оиюст-влшзго дашшаа ядэр У ш Z. Е атога buiCTo фор^да (2) поаьляотся ковоо шраьецав дяя ®(Л):

е(4> -1 2 cnlVi <w i w>- <3>

"fa

гду !«1пге> - антастаютрэтиш относительно шрастаноики иуклояшх косрдапат шогочастачниа ссцилляторыиз свзасгшэ фупсцин. а ~ ко&Мыцкэнта фурьо раашгания 0(Л) поосц^яллторнсыу

Авансу. Эта коёФЕнцзэнты додала быть спредалэны в результате реаэная СбскоыэчцсЗ систеш алгеОраичо ckhz ураянашй

I 1 - щпрр-.А^с п.и;л±) = о, а)

которой ОНИ УДОВЛОТЕОрРХТ.

Асшгатотнческвя для шшштуд Сп формула

сп —. const /4П+21+3 £ acntn2l) 4г.+21+3 кг^) -

- j ) saja;i.. х «£/4**21+3 ktq) ]; (5)

nia21'

ссказиаает, что иет неоСходамоста шчислять о те амплитуда зря больших п, поскольку оня в втсы случав одноззачно вирахавтся чороо S-матрицу. Поэтому нет необходимости решать баскокечнув саотецу здгеОраячосшшх ураЕдениЗ (4). Достаточно ограшг-щгъсй кош чеку числом уравнений этой систош, оставив столько уравнений, ско.и;:о требуется для зачисления амплитуд Сп с относительно иал^

шачонаяш п к неизвестных каграчках слэузптов s ,, . ,, е

njn^l- ,r^l

валонав амплитуда С _ с Оолынша и их всшитотикой <Ь).

Taicci образом, принцишальнуи проблему заникашя в.щюього урсьгзнЕЯ Шрэдингора (4) в дискретно« осцшшяторлом нродстаольяын а сеедбцая ого к система конечного числа ураьиоаиЯ уцдогся грлглть, обратившись к асимптотика (В), Этот подход созраниет г-ьоз Бнзчвяиа и в самим общем случае ошилляторшн ч иродотан тали ли» уравнения &редши ера. поскольку «.и сиамяет н< трудности, к'ичме возюшют нря И'*.«; лец'шя^ши рсым-шЫ ех'шиймли иг« ..<•»« i», «ич.ад*

- J--

&.кг0рЕ«юв оброзаяая бесксвэчаоЗ састекы уравнений осцаяляторяого

ПрэДСТг&ЕЭКЛ.

Успзяяяз рв&гзз&цвя влгебрпичоеноЗ иерсвп катод» {мзоихрущи! груш посш^пп, ОСДЯ ВЫЧИСЯЗШ ¡ШрДЧШЯ олеконтн

in^^ni/j^lfiin;^';.^) (G)

ге:аш>тск5к!3 Н, я токго котр^гпсде эмиотпи друпи операторов на 1г?огачастячтаа осцаляяторта йпзпених фактах, згу задачу явного построена.«! система урепнвшй (4) я, следовательно, задачу перзходз от коорд^яэтяого првлсташгояяя К ОСЮ»ЛШЧ>рЮИУ удается рэкать Ий осгозэ T07J"or,i проиэзовячжх фун.-одШ (сСсеглдок хогороя-пшх состояний), суть которой состоит » обртогал к производят» •Хункцкш ссшмдяторного бяагся » каздем из _ каналов mtn2U пуклоштсй спстони, мослодаэдам расчете на ета* функциях лрптавоодлззч мотрячпых влокептоз я, наконец, гвзердроздвяя с кх погонь» саркаадькух кптрглявх здоюито? (6) п лругях. Обобдотао хсгврояязю состочияя тахдыЛ ргя iv'-'ipsw-Я в ггодо /.«торкквяитсв О/.п-тера, тгоЗУ, во-первых» обсспзтжч. апгяягзютркзмгс»» гопаркруеяи Спотешх фуккцияЯ стнсочто^гяэ t.'inncfTton'Ct врухияю.

и, гхч-чторчх, п сооте^тс?г:г,: с прпг'^.'угь усггтюя^о^гпл-гп ЧЗмясй«, уп!>о::т^гь га'ягмг.рко прсялгодтгх кчтрпгсгт Ра з,ум-чг,iipw.*;*, порогдоо"'^ щг^лчо-птн '•-¡г^та, у го itc» ду-ттся одпс.лотор-о'ттпптя!".*?!, r мрз'ствппяог coCv-I

рблэдчп"'. ?! 1'япгр-?л ",г:дп1г-1,'!';-1 спозстпп:!!', с.утт'-'рпсзпг.'-гп слэтпг>0->с,'"'г.

дот-чр-стглтоп.

Ког-ч-Ларэдгн оурьо (С ) пэлношх Фл'кщтй днскр<зтгюга и :ionp'Tp;fT;"ciTi спеглтт со.гпргзт лс'горшдаг^уп г:--у;- о

лпдсгжях, ''лр'.афу^'цх /яяагакоЯ ttnmpmv. клзс Я KWIWJJCJSW.WX "ОД, - С0Ч01ПЛД упругих н ноупругих, чдлрша- .7 7о?оядор:г?х рзмагдЯ, пргрздл « структура рэоо'П'Нсоэ, тротгиссгк: ояоктрикепвиг«« тар^ходов я т.и. Поозо'яу, рсгглз /ротами". ('). гс^п'о годут.:?ь ot-jt:* па нчогао гсггрос;?, коп-пт^лся •jwtcr» Äivsow ядер.

P'i'.'.-onyj 0(Л£,£-»1.Г*й> ядро !'ll m Судом ягмгь в

'■"«да едхсгве-зяуяп Ия?испчт состегав;!* двух кспааов <U и rh:

v - ^ f'n'hjiia; t l (/?llij;i?i>, (7)

v " f)

'до (> - коад^п:пчтн 5уръо, а |»;х> - önracnw '¿стсяпяя. ?аз!:сыю состояния |п;йа> капало га щх.'дстппл-л-'т c^-öo'i:

штксюслетрязосашто т-о;то.одекчя трзх югаютолеЛ - волновых функций дейтрона (<1), а-частица и их относительного движения. Базисное состоякяп |п:?/1> канала тага® представляя? собой ьнтиспммотризоватшо произведения множителей, ко теперь уке

волновых функций трчтоня (П, голлона (3Не а ?1) и их относительного движения. Для а-частицы, дейтрона, тритона и гелиснэ ка используем простейшие волноено функцш; трапсляшюнно-инвариантной модели оболочек СТИМО) с одной и той же осциляторной длиной г0.

1'чЭт иэцентралышх сил требует представления волноеой функции °И с полным угловим моментом J, чЗтностью % и спином 5=1, т.е. »и'Ъ. в виде суммы двух компонент Ш^.ЬчМ) и ©(./*, Ь=чГ+1), если «7'!С= 1+,3+,... н ,1х= ... Тогда аместо разложения (7) честно

использовать болэо слонюо четырбхканальноо разложение:

= ^ (^(^,¿=«7-1) |оЛ~М;сЬ> +

п

+ I ) \тиТ%Ь=*Г+1;Ох> +

п

+ I с<>\ь--.м) |;гг1> +

п

+ £ с^чАь^+п ;

п

В состояниях J = 2, 4,..., <1 = 0, 1, 3,... кваптсвши числами являются «оспин Т=0, спин 5' = 1, и орбитальный момент Ъ, а рьзлогонве (7) сохраняет свой вид.

Во второй главе производящие матричные элементы используется для нахоздсния ызтрпчпах элементов единичного оператора ц гьшльтснкшш на базисных функциях гармонического осциллятора, обсуздается структура системы линойэдц алгебраических уравнений душ коэффициентов ®урьо рассматриваемых каналов (йт и С+3Я£?), а тшке асимптотика коайщциептов Фурье при большом числе осцаддяторши квантов возбуждения.

Есследуя систему СТЛ на основе алгебраической вэрсии мэтода рззовЕрупда групп, сначала для коадого из двух рассмзтривазмых. каналов а+й и ш вводам производящие. функции, парокдаищю в резулы-ате разло^исл по степеням гонераторннх параметров осцглдяторша базис втнх каналов. Затем ьаходаш интегралы пэрочрэтЕЛ производят и функций о одиничным операторе;», чтобы

установить ооразы вокв-Баргка'^ о; состояний и сОргяаться к

этим образам при вычислении матричшх элементов разша опораторсв на оо чсных состояниях, а такте интегралов перекрытия Оазисных состояний с единичным оператором. Слэдутеет этапом яаляотсп подсчет интегралов перекрытия производящих фушслиЛ с гамильтонианом систем шести нуклонов и послодущее их разлозончо по степеням генераторных параметров, проводимое с целью вмдолешы матричных элементов гамильтониана на базисных состояниях.

В итоге мы получили веб необходимое для того, чтобы записать уравнение Шродннгера интересупцоЯ нас системы в осцилляторном представлении, т.е. в виде системы линейных алгебраически уравноикЗ алгебраическ'.Я версии ¡¿РГ:

£ <п|Н-В|п' > Сп. = 0.

п'

В третьей главе изучаются состояния ядра бьг с нулевым значением пзостша и единичным спином.

Только основное состояние ядра 6И является связанном, а всэ его возбуадйшше состояния лезат выше а+с! порога и С у душ резонансами имоют определенную пирику ядерного распада. Поэтому их полное описание невозможно в рамках традиционной молотм оболочек. Оно требует учета такой асимптотики воднових функгрг? в открытом а+й канале, которая соответствует непрерывному спектру.

Адекватную теорию состояла непрерывного спектр? б££ и, и частности, его розонштсов, , как и основное состояние,

нулевой изоспин (Г = 0), удается построить на основа алгебраической версии МРГ. В диссортацтт рассчитаны полежопия и ширины резонаисов Д, и Д , оттти гзгогокгнольяэЗ 5-матршщ рассеяния, длкда рассеяния и ?строфазяческиЯ Я-¡тп.чтор реакции

Обратимся теперь к розуяьтптрч пкийт^з, «:!,лодпягори с привлечение;« пчтрмызс:. -чнэорпн* п с»р/м^птг .".чии: сил, взятнх из набора, рекомоидорпмого Х^с.'^р'юД гпг.ткг:. Го.ч'.ппотв-'зиноо СОПОСТЗПЛОНИв тэорил С ЧКГ.Л0р«Г'1№К\,> • прсвод-еть в области

анергия гикд,' акЗ я г*3йе горе-!':. ,:/.-Ч'Ляа тому - богатый экспериментальный матсрясл, которой использовать для

проверки адекватности г«'.ст. 'сйзсьнй &г.тгз а+й рассеяния в состояниях с разяикя квеэтоения пкеляда проводился неоднократно.

- S. -

Натаян обсузшпгав с состоящая --= 1 + , г,отсроо рваахзубгся как в S-, тис Е Е &-ЕОЛШ nyïo?sî слопашя сгниз S « 1 Е орбитального комонта 1 = 0 едя L - Z. Прт stom 5вЕ30ряуэ сзжи связывают S- п D-волнн в кпивлаг амЗ у- t+3Ee, что, в честности, приводит К 1ЮЯЫ10ГОШ 1> болты в ОСНОВНОМ СОСТОЯНИЕ 6.Ы. из-ОС втой связи дако в области оворгай, гд-э открыт только капал o.idt приходится офиздться к ¿»-матрица. Б ойцоы шдо ьа мвмскш оейипо представляются в виде

Slj = е*Р Zi0iy

о в случая двух открытых каналов (S- и В-взлаа ь канаке ак!) пг.рамотризации несколько упрощается:

f Т) м.р 210, i(1-ifj1/2cxp t(

\ц^у?)игехр i te,+£>.,; Г, схр гюг

Здесь в в в - фэзн упругого рассеется г. S- i: D- сеяние кш'йла та. о 1) - ковффишкнт пэупругоста, опручолялхтй'; Еггскатаэсть процесса поре хода кпвду .<?- в л-волпоа. Лвшдошз St- ([аза определяется лводвш непосродствонко под а б 1лАгого« ссног^у.-,; состоянием 6i(. Р, фаза имеет тгэшчно pszojuwadzi хчрз:;?1р. Коадфшиеит л&улругостп rj заметно отядчаэтек с; с лики» juew. t области Z?,-резонанса ; где он близок v. O.S. ЗД; ..глоаоо «тш> процесса перехода S- в D-волну составляет в ьтоГ. сияг-хти s;:upn± -10 кб. РйсчЗт оОнарукгетот дшзь весьма кздои jt» -

резонанса но локодоало

1ялио t+3//e порога >я уло вюок 4 открыла". г:а:ътл, j: г.сэ <5 диагональных ко&мкцйоитй ноупругосгл ï|51 раодячвы. f+'ffo

рпсситыя водот себя подобно s -й'ззе в капам a«J. Дд::>:я i+^tfe рассояиля (точнее ее дв8сотольпол часть) иолоздтедыш, ко но тш: велика, как в капало cud. см» сосга&ййт okoj-o îî >ï<-u £ -c-aза г. канале t+3ffe начешется со апмчаякя "к, vos кок Dj-pesoaurcc лэтет ИОД t+3Hc-nopom.! П ЯВДЯ01СЛ ОШЗи&Ш cocvoastsu 1-0 ОПЮЭНШШ у. этому каналу.

0-фвзы а+й-расоегшия а со сп'о.тл.; ;■::-> J'" •• Зг ведут себя подобно с—фазе . Всо <й№,), 0(Уг), Оф3)) ксчглазтеи о у

нулевого значения ne пороге, чшьяя рцетуг (осоОолно здоргичвд 2>3-<Таза), достигают кокс.ш.'.ума к ;»исло эгого уенваиг обратно нропорщюиалыю оставаясь ¡грч t-so.r ^.-х^ргикх к»нывв S^eoa,

и ток, чго> O(ig) > 0(U2) >0.(5^. Ко.к с;,.;дуот из расчетов, основной рлшад и рэсг:впл>лш9 трох Z-состошШ bhocjjt

сшо-орбгташюч взаякодэЯстпие. о:.о гфгз.-зкаеу к порогу резонанс 03 и «г.дпмгяэт ого парину. Рвзонваз Э,, наоборот, оказывается шеи л яярэ других D-p-ззсяансса. Всо рассчитанные фази находятся а хоралам согласии с датами эхепэрнизата.

Парсгмтрч D-резснансов, подученные а данном расчоти, находятся в удовдетьератальаои согласии с вкспоршмиталышки дакЕшя. Тзордя правильно передаёт сооткоЕвиав нааду пкрзнаии Г рззлтешх &-резояглсов, хотя зиачешя зиргн резонаасов D3 a Df отппаатся на два поряди.

Таким образом становятся пенятши oözzä характер псаадекая фазоетх кривых разных состояния:

о; судественны лишь фазы состояний 1^0,1,2,3. Остальные фазы полоззтельяы и не превышают 10 градусов;

б) в отсутствии нецентральных сил

0(S) > 0(Р) > 3(5).

При зтсу íasa 0(S) нсчниается в точке 2%, ö(P) - в точке *, 0(D) начинается з точке 0 в случеэ a*á рассеяния а в точке % в случае í+3ífe рзссэкнзл;

в) фззы с 1уО рзсщэпляютсл на три. Pina других адЭт

), несколько ниже фаза 3(J=I), а ещЗ анзе идЗт фаза

с; переход Фаз нз гегшптоtí--:эгаогЗ poscrí осуществляется тогда, когда энергия рассматриваемого канала превышает 70-80 *ísV., т.е. больше глубины потенциальной я;,ш;

3J асимптотяческнЗ рвким наступает тем раньше, чем больше L.

Определенный практическая зктерес представляют астрофизические 5-факторы реехют t(^He,d)a в разных состояниях. Данных об экспериментальных значениях г^^екгявяого сечения и астрофизического S-факторз этой реакции я лггэратуре нот. Поэтому результаты • neaaot расчЗтов, назпюса даль теоретическими предсказаниями для пселздуЕйСс: гхсяэраодпоз. Пока надпороговая анэргия в ti'3!!e хпналз нз upesicorr ! :íeV, максимальное значение имеет астрофизический фьяор в еэстоян-а 51. Экстраполированное на пороговую энершв его значен:« Зч.' ; » 375 кеВ б. 3 -j2,ä раз менкгэ S фактор той гь реакции и с тем „г.- входным каналом S , но идуыЯ о изменением орбитального м^мангэ L на двойку (выходной кгша.п D,): S(S,*l\) "70 кчВ rf. 3 других состояниях S факторы суиг'^тмино менья*.

:;p.':p!!:iTfi ¡Р^П"™'? 8KKR Я $5swps рзакцаи t(he,día

- 1с'

с изученными раное экспериментально и теоретически (в том же приближении) 5-факторами других реакция термоядерного синтезе. Злачен;' суммарного Я-фактора, рассчитанного нами, находится меаду значениями ¿-факторов реакций Ш,2п;а и 3Ие(3Не,2р)а .

Теоретические расчбты вполне удовлетворительно согласуются с опублнковангшми экспериментальными данными относительно других реакция и поэтому есть основания полагать, что предсказания теории, касапциеся астрофизического 5-фактора являются достаточно надйгныкм.

В заключении сформулированы осношше результата диссертационной работы.

1. Построены производящие функции многочастичного осциллятор-ного с-зиса системы шести нуклонов, находящихся в состоянии с нулевым изосшаюи и способных распадаться или по каналу <3кх или по каналу г+3йе. Вычислены матричные элементы единичного оператора и гамилътитана на этих производящих функциях.

2. Впорвие в рамках микроскопического подхода для описания непрерывного спектра ядра 6Ы учтены тензорные и спин-орбиталыше силы. Они снимают вырождение в состояниях с нэкулевым орбитальным иоыонтом, п, кромо того, тензорное взаимодействие связывает состояния, отличающиеся зн чениямн орбитальных моментов.

3. Построена система уравнений алгебраической версии МИ' для ьшлитуд разложения Фурье волноьоЛ функции системы еЫ но шогочвстичному осцилляторному базису. Для земыкалия этой системы уравнения использована асимптотика амплитуд Фурье при больших значениях числа осцилляторных квантов возбуждения для относительного движения кластеров. Асимптотическое значение амплитуд Фурье полностью определяется кулоносскими функция?«! к элементами Б-матрицы рассеяния.

4. В области ышргай над (&а порогом, но под порогом, а таи,о несколько вниз порога (¡вйд&н.ч киогсжышьавя ¿' -матрица рассеяния. Теория правильно поредей г пиыдеш^' фаз упругого <1*а рассеяния в состояниях , я , Р£ и 03 ь полном соответствия с известными из литературы рспул'.шгчмк нового анализа гксиоршентальных данных рассеяния.

5. Теория адекватно носирииаиидиг и >жхмше и ширину розоиансов 0,. 02 и 03, хотя ширина р»п.-.ныши 1>и на вьа порядка ыоиысэ старины резонанса р.

■и

0. Рассчнтиа аетрс»1аэичвс:аЯ 3 >«т-ор ¡■ч&яцип т&ркондврьш'о синтеза 1(3Ео,(Ца. Его зпачсшга ршсш -550 коО 0, г.а. гхшьно 5-факторэ роогагаа 3Не(3вв.гр)а, по болызе З-фчхторя рзр.г.ща ¡(¡,2 Ша. Поел-? ото 5-фякторн йаяи рчтаслэга рсяге другими авторами.

Основные вывода, которые могут бить едэлепы на основа диссертационной работы, сводятся к следувдим:

а) Микроскопзческая теория правильно описывает пзвоствыэ экспериментальные дашиа о состояниям непрерывного спектра ядро 41, ¡шещих нулевой изосган и спин Б=1.

б) Теория предсказывает относительно большое внзчение ястрофгаяческого 5-фактора реакции 1(3Ив,й)<1 (-950 каВ б) и, следовательно, относительно большое значение эффективного сеченая »той реакции, представляющей интерес для термоядерного синтеза я астрофизики, в областв над 1+3йэ порогом.

Основные результаты опубликована в работах:

1. G.?.?ilippoy, i.LopeB Trujillo, I.Yu.Rybkln Study оf the Continuous Spectrin of 6Lt and the Reaction t(3Be,d)a by the Algebraic Version of the RGH. Preprint ITP-92-503, Я1ет: 1992.

Z. Г.<5.Филиппов, А.Лопес Трухззльо, И.!). Рыбкин, Исследоваете непрерывного спектра ядра 6К а рзакцап t(3Be,d)a в раикаа алгебраической ворсня катода резопяруtnm. групп,- Я®, 1993 (принято к печати)

-3. Г.Ф.еялиппов, А.Лопес Трухпльо, Я.Ю.Рабкин, Исследование реакции синтеза t(33e,d)a в рисках злтеОраической взрени МРГ,-Тезясн 43 Мэздународкого совзщаыхя го ядерной спектроскопии к структура атс?з:ого ядра, СП?,: 1933.

Подписано к почати fS. 02 SiЗак. J"/1" тис./Р0 размножено 1 'ВЦ "Шнстата Украины ТТ>П