Исследование влияния лития на характеристики плазмы в токамаке тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

На правах рукописи

Прохоров Андрей Станиславович

Исследование влияния лития на характеристики плазмы в токамаке

Специальность 01.04.14 Теплофизика и теоретическая теплотехника

Автореферат

Диссертационной работы на соискание ученой степени кандидата технических наук

Москва, 2004

Работа выполнена на кафедре общей физики и ядерного синтеза Московского Энергетического института (технического университета)

Научный руководитель

доктор физико-математических наук, профессор Мирное Сергей Васильевич;

Официальные оппоненты

доктор физико-математических наук профессор Гладуш Геннадий Григорьевич

кандидат физико-математических наук Голубчиков Лев Григорьевич

Ведущая организация

Институт общей физики им. А.М Прохорова Российской Академии Наук

Защита состоится « »

2004 г. в часов на заседании

диссертационного совета Д 212.157.04 при Московском энергетическом институте (техническом университете) по адресу: 111250 Москва, Красноказарменная ул. д. 17, корп. Т, кафедра Инженерной теплофизики, Т-206.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МЭИ (ТУ)

Отзывы на автореферат просим направлять по адресу: 111250 Москва, Красноказарменная ул., 14, Ученый совет МЭИ (ТУ)

Автореферат разослан

Ученый секретарь диссертационного совета Д 212.157

46Г02

Актуальность темы

В настоящее время одним из самых перспективных типов плазменных ловушек для целей управляемого термоядерного синтеза (УТС) является токамак, где разрядная камера представляет собой тор. Плазменный шнур в нем удерживается винтовыми магнитными полями, которые создаются током, текущим по самой плазме, и большим продольным (тороидальным) полем, создаваемым внешними катушками. Однако, для осуществления термоядерной реакции в такой ловушке необходима температура плазмы порядка.Т=10 КэВ.

Потоки частиц и излучений на первую стенку токамака уже очень высоки при температуре электронов в плазме существенно ниже оптимальных ЮКэВ. Из-за этого, помимо разрядной камеры, необходим специальный приемник теплового потока из плазмы на стенку - диафрагма, либо специальное устройство, называемое дивертором. Его основные функции: уменьшить взаимодействие плазмы со стенкой и помешать примесям проникнуть в центр плазменного шнура. Поток энергии на пластины дивертора токамак-реактора УТС может достигать qo=O.6KBT/cM2. Чтобы снизить тепловую нагрузку на пластины дивертора, необходимо, чтобы как можно большая часть энергетического потока приходилась на долю излучения. Это позволяет более равномерно распределить тепловые потоки и снизить тепловую нагрузку.

Если обеспечить поступление атомов примеси в плазму со стенок,~то они, ионизуясь и частично возвращаясь назад, будут циркулировать вблизи сепаратрисы. При этом за счет ионизации, рекомбинации и тормозного излучения слой, в котором будут находиться эти примеси, отдаст часть энергетического потока из центра шнура на его периферию в виде излучения на стенку.

Существует серьезная проблема выбора вещества в качестве такой примеси. Применение таких традиционных материалов, как W, Be, С позволяет до некоторой степени решить задачу для ИТЭРа, хотя и довольно сложным техническим приемом, требующим механической смены диверторных пластин после 1000 импульсов. Каждый из этих хорошо апробированных на токамаках материалов имеет наряду с определенными достоинствами серьезные недостатки. Вследствие их возникают проблемы: высоких Z, съема тепла, большой эрозии, накапливающейся пыли и т.д. Для дальнейших шагов, например, создания DEMO-реактора, задача остается нерешенной.

Использование в качестве конструкционного материала для этих элементов бериллия, как следует из опыта токамака JET, нельзя считать оптимальным. Бериллий обладает низкой термостойкостью и при контакте с водородной плазмой пузырится и шелушится. Правда, в одном качестве он превосходит графит, а именно, в силу меньшего заряда Z "бериллиевый" токамак не столь подвержен переходам в ускорительный режим после

большого срыва, кроме того, не так

БИБЛКОТЕКЛ

характеризующий, как известно, влияние примесей на процессы, протекающие в плазме. (Например, Zeff =3 - на "графитовом" -JT-60U-, и Zeff=2,l - на "бериллиевом" - JET- токамаках). Однако, даже Zeff=2 недопустимо велико для ITER. Предельно допустимые значения составляют 1,5 - 1,8. Попытки снизить Zeff путем оптимального выбора конструкции дивертора и на JET и на JT-60U окончились фактически неудачей. В частности, в последнем проекте ITER-FEAT (2000г.) приняты два варианта диверторных пластин: на основе вольфрама и композиционного графитосодержащего материала CFC (Carbon Fiber Compozit), который превосходит по эрозионной стойкости известные марки графитов примерно в два раза. Мотивы выбора графита или вольфрама понятны: они связаны с компромиссом между требованиями по ресурсу диверторных пластин с одной стороны и с жесткими требованиями по предельной величине Zeff.

Очевидным шагом по пути снижения Zeff стало бы изменение материала пластин на вещество с меньшим зарядом Z. Таким веществом является литий, и соответствующий переход практически был начат на токамаках TFTR и DIIID. Проведенные эксперименты по инжекции в плазму литиевых крупинок оказались весьма эффективными, обнаружив очевидное понижение Zeff.

Чтобы увеличить излучение, необходимо увеличить рециркуляцию плазма-стенка, т.е. организовать режим разряда с пониженным временем удержания примесей у границы. Это - один из предметов исследований. Пока, как показал опыт немецкого лимитерного токамака TEXTOR, излучательный слой (бланкет) в таком токамаке удается делать, покрывая стенки камеры кремнием (силиконизация). Полученные режимы разряда отличаются улучшенным удержанием плазмы и более высоким пределом по плотности ("улучшенная излучением" RI-мода). Однако Zeff в центре плазменного шнура достигает при этом тройки. Предлагается заменить кремний на литий с конечной целью - исследовать возможность организации в токамаке RI - моды с малым Zeff в центре плазменного шнура.

Одно из возможных технических решений диверторной пластины с привлечением для этих целей капиллярно-пористых систем (КПС) с литиевым наполнением - было предложено в 1997 г. В.И. Пистуновичем и др. Образцы подобных пластин были созданы в нашей стране и прошли первые стендовые испытания на электронных пучках и плазменных сгустках. Испытания подтвердили их высокую термостойкость. Следующим логическим шагом должны были бы стать их плазменные испытания в условиях реальных токамаков. Завершающим этапом проверки могла бы быть постановка таких уже полномасштабных пластин в какой-либо крупный токамак с дивертором (например, JET). Очевидно, однако, что этому должна предшествовать программа испытаний на малых и средних токамаках.

Первым предметом испытаний должна была стать совместимость периферийной плазмы токамака с литиевой капиллярной пластиной. Такая совместимость предполагает отсутствие значительных спонтанных потоков лития в в процессе разряда в токамаке. Причиной развития

подобных потоков могла бы, например, стать разность электрических потенциалов плазма-стенка и, как следствие этого, развитие униполярных дуг или локальных "взрывов" поверхности, наблюдаемых, например, на графитовых диверторных пластинах (carbon blums).

Однако, прежде чем дать окончательный ответ на выбор концепции литиевого переизлучающего дивертора, необходимо решить целый ряд вопросов связанных с применением лития в плазме, например таких как, количество лития поступающего в плазму, его поведение в плазме, влияние лития на плазму, количество излучаемой энергии и т. д.. Решению части этих вопросов посвящена диссертационная работа.

Цели работы:

1. В условиях токамака с литиевой диафрагмой предстояло исследовать реальную динамику излучательного охлаждения границы плазменного шнура. Сравнить излучательную динамику плазменного шнура в условиях литиевой и графитовой диафрагм.

2. На основе полученных данных, оценить реальное время жизни лития в периферийной зоне плазменного шнура Т-11М для создания в последствии комплексной модели поведения излучателей литиевой оболочки токамака-реактора.

Новизна работы:

1. Создана ранее не существовавшая на токамаках методика определения локальных интенсивностей радиационных потерь плазмы, измеряемых по касательной к оси тора, что позволило увеличить контрастность центра по отношению к границе в 2 раза.

2. Произведено сравнение характерных особенностей излучения плазмы в токамаке с литиевой и графитовой диафрагмами. Обнаружено их принципиальное отличие.

3. Создана модель радиационного охлаждения краевой плазмы токамака с литиевой диафрагмой, позволяющая объяснять наблюдаемые экспериментальные факты.

4. С помощью развитой методики локальных измерений источников излучения получены указания на существование тонкой структуры "черных пятен" в плазме токамака.

Практическая ценность работы:

1. Доведена до уровня стандартного метода измерений

методика определения локальных и интегральных

интенсивности радиационных потерь, которая используется на установке Т-11М.

2. Результаты работы могут быть использованы в качестве

исходных данных для создания комплексной модели поведения лития в плазме токамака.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Обоснование методики определения локальных интенсивности радиационных потерь.

2. Обнаружение и объяснение особенности радиационных потерь в токамаке в случаи с литиевой и графитовой диафрагмами.

3. Исследование феноменологии излучательных потерь в токамаке Т-11М в режимах с разными пе и различных способах инжекции лития в плазму.

Содержание работы

Во введении обоснуется актуальность темы, цели работы, новизна полученных результатов, приведены основные результаты, выносимые на защиту.

Глава 1 представляет собой описание экспериментальной установки, приводятся ее основные технические параметры. Описывается система диагностики плазмы токамака Т-11М.

Основным источником данных, используемых для обнаружения переизлучающего слоя, а также для изучения вопроса проникновения примесей в центр плазменного шнура и излучения во время срывов служил скоростной многоканальный болометр. Кроме болометрических измерений в работе использовались данные стандартных измерений электронной плотности, температуры электронов и свечения мягкого рентгена. В качестве индикатора поступления лития использовалось свечение спектральных линий нейтрального лития и иона Li+. Важными данными являются напряжение по обходу токамака и ток, текущий по плазме. Они позволяют нам следить за омической мощностью, вложенной в разряд, что позволило сравнить ее с мощностью излучения из плазмы. Измерения электронной плотности Iie(t,r) производились пятикаиальиым микроволновым интерферометром на длине волны мм.

Эксперименты с литиевой диафрагмой проводились на установке «Т-11М», представляющей собой классический токамак. Его основные параметры следующие:

• большой радиус тора...............................................0.7м

малый радиус (положение диафрагмы относительно

центра)...................................................................0.18Л 0.25м

тороидальное поле на оси тора....................................1Тл

ток в плазме............................................................80 + 90кА

длительность разряда...............................................0.2-0.3 сек

средняя электронная плотность ц,................................(1 -*-5)-1013см'3

электронная температура на оси Те...............................300+400эВ

электронная температура у поверхности

лимитера................................................................20-КЗ0эВ.

тепловая нагрузка на поверхность лимитера....................4-12МВт/м2

средняя омическая мощность в разряде..........................100кВт

рабочий газ..............................................................Н2, Б2, Не

За время экспериментов литиевая диафрагма претерпела ряд последовательных изменений. Были сделаны три модификации диафрагмы. Первые два варианта отличались в основном параметрами многослойной сетки КПС материала и конструкцией торцов диафрагмы. КПС материал, имеющий форму полуцилиндра, был установлен на несущей конструкции блока диафрагмы П-образной формы из нержавеющей стали. В объеме КПС пластины устанавливались термопарные датчики температуры для контроля температуры лития до и после разряда. Внутри трубки размещался электронагреватель с регулируемой мощностью до 60 Вт. Нагреватель позволял устанавливать начальную температуру лития в диапазоне от 50 до 500° С.

Новизна третьего варианта литиевой диафрагмы состояла в том, что активный литиевый слой, стабилизированный капиллярно-пористой структурой, должен был находиться в тесном тепловом контакте с молибденовым аккумулятором тепла. Это позволило бы увеличить длительность рабочего режима приемника до требований модернизированного токамака Т-11М с последующим возможным переходом в квазистационарный (>1 с) режим работы.

Эксперименты на Т-11М ставились следующим образом. Диафрагма с литиевым КПС элементом вводилась в разряд из нижнего вертикального патрубка в качестве горизонтального рельсового лимитера. Графитовая диафрагма была установлена в противоположном сечении (180° по тору) в аналогичном патрубке. В зависимости от глубины ввода в камеру токамака той или иной диафрагмы мы могли получать разряды или с графитовым, или с литиевым лимитером. В обоих сечениях располагались фотодиодные датчики видимого света и оптический монохроматор, позволяющий наблюдать свечение линий Ы, Не, На вблизи диафрагмы. Было обнаружено, что фотодиодный сигнал и интенсивность свечения линии нейтрального лития, зарегистрированной через монохроматор из той же области плазмы,

примерно пропорциональны. По этим сигналам мы могли приблизительно оценивать потоки нейтрального лития в плазму

Глава 2 посвящена описанию болометрических измерений, которые легли в основу этой работы. Описывается многоканальный скоростной AXUV-болометр, а также система сбора данных болометрических измерений. В этой главе говорится о расположении болометра на установке Т-11М, таким образом, что измерения велись вдоль плазменного шнура. Благодаря такому расположению болометра удалось увеличить в измеряемом сигнале в два раза вклад излучения из центра плазмы. Это позволило получать достоверный профиль излучения в центральной области, при сильном свечении плазмы на периферии. Основой AXUV-линейки были кремнивые фотодиоды.

Общие измерения радиационных потерь плазмы, из-за неравномерности чувствительности этих фотодиодов, приводят к некоторой погрешности. Эта погрешность измерений не должна превысить 20 % для стандартной плазмы токамака (Те > 200эВ Zeff < 3), так как локальное максимальное отклонение .чувствительности AXUV датчиков лежит в пределах 50% в спектральном диапазоне падающих фотонов З-ЗОэВ. В области равномерной чувствительности в спектральном диапазоне от 30 эВ до 6 кэВ погрешность измерений составляет всего 4%. Так как именно в этот диапазон укладывается излучение лития из плазмы токамака, то болометр измерял излучение лития с погрешностью 4%. Однако из-за дискретизации и обработки данных погрешность измерений всей системы сбора излучения для лития составит 5%. Эта величина и будет использоваться нами для дальнейших расчетов.

Быстрая многоканальная система измерений радиационных потерь на базе AXUV датчиков, сделанная компанией Международных радиационных детекторов (IRD, Torrance, CA, USA), (MRLMS- система) была установлена на токамаках Т-11М (Троицк, Россия) и HL-1M (Chengdu,China) А. Г. Алексеевым, для регистрации распределения радиационных потерь плазмы и отслеживания их поведения во времени. Главные преимущества этой системы диагностики излучения - улучшенное отношение " сигнал к шуму " и быстрая ответная реакция на поступивший внешний сигнал, были достигнуты путем использования AXUV-16ELO линейки из 16 фотоэлементов с широкополосной спектральной чувствительностью.

Система включает в себя три главных части: модуль детекторов, куда входит линейка датчиков с предусилителем, помещенная в камеру с щелевой диафрагмой (pinhole камера) и которая находится в вакуумном объеме токамака, 16-канальный аналого-цифровой преобразователь, опрашивающий во времени каждый датчик и IBM PC карта контроллер, подключаемая к персональному компьютеру.

Линейка из 16 датчиков, которая включает в себя 16 AXUV-16ELO фотодиодов с предусилителями, помещена в pinhole камеру внутри диагностического порта вакуумной камеры токамака.

Линейка АХиУ-16ЕЬ0 81 РБ имеет следующие спецификации и характеристики:

• Полный спектральный диапазон чувствительности 1 - 10,000 эВ

• Плоский спектральный диапазон чувствительности 30 - 6,000эВ

• Размер датчика 10(х16)мм2

• Средняя чувствительность 0,23А/Вт±15%,

• при энергии фотонов Е=ЗОЭВ-5кЭв погрешность измерений <5%

• Число каналов 16

• Частота опроса одного канала 0- 100кГц

• Полная область обзора (БОУ) 40-90° (регулируется)

• Линейная выходная чувствительность 103-106В/Вт

Отдельный электрически независимый модуль расположен в 2-3 м. от коммутационного порта токамака и обеспечивает создание сигнала, мультиплексирование, аналого-цифровое преобразование, электропитание во время импульса, электрическую изоляцию и передачу данных на расстояние до 30-50 м. на отдаленный IBM PC компьютер. Для высокой скорости передачи данных, а также как изоляция до 3 кВ, чтобы обеспечить гальваническую развязку для персонального компьютера, используется оптоволокно.

На токамаке Т-11М быстрая многоканальная система измерений радиационных потерь была установлена в отдельном патрубке, -таким образом, чтобы обзор линейки AXUV-детекторов был в тангенциальном направлении, вдоль плазменного шнура. Схематическое расположение болометра показано на рисунке 1. Линейка располагалась вертикально, таким образом, каналы измерения располагались тоже вертикально, что позволило нам наблюдать как нижнюю часть плазменного шнура, где располагалась литиевая или графитовая диафрагма, так и его верхнюю часть.

Благодаря наличию перед линейкой AXUV-детекторов узкой щелевой диафрагмы (pinhole камера), на каждый детектор поступает излучение, сосредоточенное в довольно узком канале шириной приблизительно 5 см и высотой 2 см.

Из-за тангенциального обзора вдоль плазменного шнура, позволившего нам вдвое увеличить контрастность центр-край, мы не можем воспользоваться стандартными методами восстановления профиля радиационных потерь и, поэтому, нам пришлось создавать новый метод восстановления, учитывающий особенности этой геометрии.

В итоге удалось с достаточной точностью восстанавливать профиль излучения, даже при условии, что на периферии сосредоточено до 80% мощности излучения.

Рисунок 1.

Вид сверху на токамак. Схематическое расположение болометра и его направление обзора

Глава 3 посвящена описанию метода восстановления радиального профиля излучения из интегральных болометрических сигналов. Предложенный метод, в отличие от широко распространенного метода преобразования Абеля, предполагающего цилиндрическую симметрию, предполагает тороидальную симметрию, которая имеет место при нашем способе болометрических измерений. Также была сделана оценка погрешности, которую вносит метод восстановления.

В нашем случае болометрические измерения представляют собой интеграл излучения по всей длине канала наблюдения, т. е. от датчика ЛХиУ-линейки и до границы разрядной камеры. Чтобы на основе измеренных сигналов получить профиль радиационных потерь по малому радиусу шнура необходимо сделать некоторое геометрическое

преобразование.

Условие сохранения тороидальной симметрии, предполагает неравномерность распределения излучения только по малому радиусу разрядной камеры, т. е. в предположении квазицилиндрической геометрии. Для получения радиального профиля необходимо решить систему интегральных уравнений, связывающих показания болометра и интеграл от радиального распределения излучения по длине канала. Однако, найти точное решение этой системы не представляется возможным из за ограниченного числа каналов. Для приближенного решения можно воспользоваться методом Пирса, приводящему к преобразованию, аналогичному преобразованию Абеля.

Плазменный шнур разбивался на вложенные тороидальные области, в предположении, что излучение в каждой из таких областей равномерно по всему её объему. Требование тороидальной симметрии накладывает ограничение на возможность получить радиальный профиль излучения, например, в нижней части разрядной камеры, где располагалась диафрагма и могла не сохраняться тороидальная симметрия. Условие равномерного распределения излучателей в объеме каждой области накладывает ограничение только на точность получаемого профиля, т. е. на геометрическое разрешение.

Однако, в связи с тем, что в плоскости измерения болометра располагается литиевая диафрагма, которая может вносить большую асимметрию в излучение в силу высокой интенсивности свечения на диафрагме нейтрального лития, на нижней половине в плоскости измерений нельзя использовать предположение о тороидальной симметрии. Из-за этой особенности необходимо заранее выделить область, где возможно сильное, ассиметричное влияние диафрагмы и рассматривать две различные области. В первой из них наблюдается асимметричное излучения литиевой диафрагмы и область, где тороидальная симметрия должна сохраняться. С этой целью весь плазменный шнур в плоскости измерения болометра был разбит на два региона, границей которым служила средняя линия. В нижнем регионе возможна сумма асимметричного света диафрагмы и тороидально симметричная часть. Поэтому решение, полученное для него после нашего преобразования, нельзя считать вполне корректным. В верхнем же регионе должна соблюдаться тороидальная симметрия и, найдя для него решение, мы можем распространить его на весь плазменный шнур. При рассмотрении всего плазменного шнура фактический взлет свечения нейтрального лития вблизи диафрагмы может внести лишь некоторую, незначительную поправку в расчет полных излучательных потерь.

Чтобы сделать оценку погрешности воспользуемся следующей методикой. Будем задавать в объеме решения некоторую пробную функцию излучения плазменного шнура. Затем возьмем интеграл от этой функции по всем направлениям соответствующих каналов измерения болометра. Внесем в эти интегралы некоторую погрешность. Далее обрабатывая эти интегралы

нашим методом, мы получим решение, которое должно соответствовать заданной функции. Отличие найденного решения от исходной функции распределения и будет погрешностью, вносимой методом решения задачи. В результате набора достаточно большого числа функций (для статистической достоверности результатов) было получено - погрешность при восстановлении интенсивности излучения по сечению плазменного шнура возросла по сравнению с погрешностью исходных данных в 3 - 5 раз.

Глава 4 описывает примеры применения разработанного метода восстановления профиля радиационных потерь. Восстановленные профили разумно передают некоторые особенности соответствующих разрядов и согласуются с другими экспериментальными данными, что подтверждает правильность работы нашего метода. Также в этой главе сделана оценка влияния начальной температуры диафрагмы на плазму токамака. С ростом начальной температуры диафрагмы увеличивается полная энергия излучения лития. При этом наблюдается лишь слабый рост излучения центра, значительно слабее, по сравнению с ростом излучения для всего плазменного шнура в целом. Это означает, что рост поступления лития в плазменный шнур в условиях токамака Т-11М приводил к перераспределению излучения лития в пользу периферии плазменного шнура, что является желательным процессом с точки зрения перехода к токамаку - реактору типа ИТЭР.

Для проверки правильности работы нашего метода восстановления был обработан импульс #13132. Отличительной чертой этого импульса являлась высокая электронная плотность (4-1013см*3). Этот импульс был выбран, как тестовый, т.к. известно, что при высоких концентрациях электронов основной вклад в излучение плазмы дает ультрафиолет и мягкий рентген из центральных областей плазменного шнура.

В результате восстановления было получено, что основная часть излучения действительно сосредоточена в центральной области плазменного шнура (в этой главе под центральной областью будем подразумевать часть плазменного шнура ограниченную областью, которую мы использовали для восстановления профиля радиационных потерь и которая имеет радиус 14.2 см.). Этого распределения излучения и следовало ожидать, например, из измерений мягкого рентгена, что подтвердило правильность работы нашего метода. Сравнивая восстановленный профиль излучения для нижней и верхней половины каналов, можно было заметить, что "некорректная" нижняя часть болометрической линейки, регистрирующая кроме объемного, несимметричное свечение вблизи диафрагмы, дает примерно такое же распределение излучения по радиусу, как "корректная" верхняя. Это значит, что в этом случае предположение о тороидальной симметрии излучателей подтверждается с большей надежностью. Также, это означает, что при высокой электронной плотности область диафрагмы не вносит существенного вклада в общее излучение шнура. Неоднородность излучения в районе литиевой диафрагмы в этом случае не видна на фоне сильного излучения всего плазменного шнура локализованного в центре.

Для случая с низкой электронной плотностью плазмы: профиль уплощается и на периферии становится заметен существенный рост излучения по сравнению с центральной частью плазменного шнура. Кроме этого для нижней половины каналов не удалось восстановить профиль радиационных потерь. Это объясняется тем, что около литиевой диафрагмы наблюдается относительно сильное свечение, которое вносит заметную асимметрию в распределение излучателей и наше предположение о тороидальной симметрии в этом случае становится некорректно. Однако, для верхней половины каналов удается построить профиль радиационных потерь, благодаря которому мы и можем наблюдать профиль излучения из пламенного шнура в этом случае.

В итоге мы можем констатировать, что восстановленные профили излучения хорошо согласуются с другими экспериментальными характеристиками, такими как поведение мягкого рентгена и электронной плотности. Это подтверждает правильность работы нашего метода восстановления.

Глава 5 описывает метод абсолютной калибровки болометра, что позволило узнать реальную локальную мощность излучения и получать профиль излучения уже в реальных абсолютных единицах излучения. Во-вторых, мы смогли сравнивать полную омическую мощность, вложенную в разряд с полной мощностью излучения, которую отдает плазма.

Для абсолютной калибровки болометра было определено, какая часть излучения из всего объема канала в плазменном шнуре попадает на каждый детектор. Зная аппаратную функцию болометра, т.е. связь между мощностью, приходящей на каждый детектор, и выходным сигналом мы смогли произвести абсолютную калибровку болометра. Умножая найденные коэффициенты на аппаратную функцию, мы смогли найти коэффициенты, связывающие полную мощность излучения из всего объема канала с сигналом, измеренным регистрирующей аппаратурой, т.е. провести абсолютную калибровку болометра. В этой главе был рассмотрен калибровочный разряд с напуском неона. Для этого разряда строились профили излучения. Сравнение полной мощности излучения из плазмы с омической мощностью, вложенной в разряд, подтвердило правильность произведенной абсолютной калибровки болометра.

Глава 6 описывает влияние лития на плазму токамака. Целый ряд экспериментов позволяет нам сравнить профили излучения, полученные при работе с графитовой и литиевой диафрагмой. На рисунке 2 показаны значения мощности излучения из центральной части плазменного шнура в зависимости от электронной плотности. Эти значения построены для разрядов с литиевой и графитовой диафрагмами. Как видно из рисунка при разрядах с литиевой диафрагмой наблюдается заметное падение излучения для центральной части плазменного шнура. Из рисунка видно, что литий оказывает существенное положительное влияние на плазму токамака. При одинаковой электронной плотности, для разрядов с литием наблюдается

Рисунок 2 Мощность излучения для центральной части плазменного шнура, в зависимости от электронной плотности.

существенное снижение излучения для центральных областей плазменного шнура, помимо этого, в этих разрядах наблюдается заметное снижение эффективного заряда плазмы. Была изучена зависимость длительности разряда от сигнала центрального канала- индикатора излучения из центральных областей плазменного шнура. Время разряда напрямую зависит от уровня излучения из центральных областей плазменного шнура. Наибольшее время разряда было достигнуто в импульсах с литиевой диафрагмой. По мере роста длительности разрядов возрастает температура электронов в центре плазменного шнура. Так, для разрядов с литиевой диафрагмой температура электронов составила 380-440 эВ для разрядов на графитовой диафрагме 260-400 эВ.

Таким образом, применение литиевой диафрагмы существенно улучшает параметры разряда. Повышается термоизоляция плазмы при одновременном снижении эффективного заряда плазмы. На рисунке 3 показан типичный профиль излучения в разряде с графитовой диафрагмой. Был обработан импульс №17956. Он характерен высоким эффективным зарядом плазмы (Zefl=L9) во время разряда. Мы наблюдаем довольно сильное свечение из центральной области плазменного шнура, подобное

тому, которое мы наблюдали при добавке неона. При работе с литиевой диафрагмой профиль существенно изменяется. На рисунке 3 показан типичный профиль мощности излучения для такого разряда, (импульс 17931). Как видно из рисунка профиль проваливается в центре. Пики свечения наблюдаются только на периферии плазменного шнура. Это излучение, по видимому, дает литий, поступающий с диафрагмы на границу плазменного шнура.

Таким образом, литий не только способствует улучшению параметров разряда и удержания плазмы в токамаке, но и образует на периферии плазменного шнура слой излучения толщиной около 5см, в котором теряется до 80% всей мощности, уходящей с излучением. Этот слой не оказывает негативного влияния на плазму токамака. Литий не загрязняет центральную плазму. При экспериментах с литиевой диафрагмой не наблюдалось сильного роста эффективного заряда плазмы. Он был равен в наших экспериментах с литиевой диафрагмой Zefl4.l-1.15, а значит опасения, что литий, проникая в плазму, сильно загрязнит ее, не подтвердились. Кроме того, с падением излучения из центральных областей плазменного шнура, как упоминалось, наблюдается рост температуры электронов в центре плазмы при работе с литиевой диафрагмой по сравнению с графитовой.

Глава 7 описывает модель баланса частиц лития на периферии плазменного шнура. Для этого составляется система уравнений на основе уравнения описывающего динамику установления коронального равновесия.. Это уравнение дополняется членами,

благодаря чему удается смрделировать баланс частиц лития на границе плазменного шнура. Помимо этого привлекается также уравнение баланса излучения.

Так как в полученную систему, в качестве параметра входит время жизни иона лития на периферии плазмы, было найдено решение для различных значений т. Прямое экспериментальное определение времени жизни на границе плазмы в токамаке затруднительно. Однако известно, что, среднее время жизни иона в плазме токамака Т-11М по порядку величины равно 10"2сек.

Время жизни иона на границе плазменного шнура, при наличии на границе локального источника поступления вещества в плазму (у нас это литиевая диафрагма) должно быть существенно ниже. Примем время жизни на границе плазмы Т-11М, Т от 10"3 до 10'2 сек. Промоделируем ситуацию с этими временами жизни иона лития в плазме на периферии плазменного шнура.

Рисунок 3.

Сравнение профиля излучения для разрядов на графитовой и литиевой диафрагме

Система решалась для двух областей, центра и периферии. Радиус

плазменного шнура, равный г=15.2 см. будет служить границей между ними. Разделение плазмы всего на две области будет вполне достаточно для нашей работы, хотя нет никаких принципиальных препятствий, чтобы разбить плазму на большее число областей (до 8 в нашем случае).

В результате моделирования баланса частиц лития, мы получили концентрации ионов лития на границе плазменного шнура.

Для модели решения использовался импульс #17931. Было показано, например, что для т=10"3 сек. на периферии плазменного шнура в основном доложен присутствовать полностью ионизированный литий. Его концентрация составила 5-1011 см"3. Лития с зарядом +2 приблизительно в пять раз меньше. Лития с зарядом +1 на периферии около 5-Ю10 см"3. Нейтрального лития только 1.1-1010 см'3. При этом основной вклад в излучение дает литий с зарядом +1 и +2. Вклад в излучение нейтрального лития уже на порядок меньше. Вклад полностью ионизованного лития, несмотря на его подавляющее присутствие в периферийной плазме, практически ничтожно.

Для оценки времени жизни иона лития на границе плазменного шнура, был смоделирован баланс частиц с временами жизни от 0.5 до 10 мсек..

Если сравнить концентрации ионов лития для времени жизни 10"3 сек и 10'2 сек, то можно было заметить, что увеличение времени на порядок, отразилось в основном только на концентрации полностью ионизированного лития, которая тоже возросла почти в 10 раз.

Если рассчитать электронную плотность, получаемую за -счет ионизации лития, и сравнить ее с электронной плотностью измеренной в результате эксперимента, то получим, что вариант со временем жизни 10"2 сек, практически не реализуем, из-за того, что при этом электронная плотность должна быть заметно выше реально существующей. В итоге может быть сделан вывод, что реальное время жизни лития, поступающего в плазму, не превышало 5 мсек. Это подтверждается и сравнением с эффективным зарядом плазмы, который оказывается равным 1.1-1.2, что и следовало ожидать согласно экспериментальным данным.

Наша модель позволяет ответить и еще на один вопрос, а именно о количестве лития, поступающего в плазму. Его поступление оказалось 2-1020-3-Ю20 сек1.

Таким образом, в результате решения балансных уравнений мы смогли промоделировать поведение лития в периферийной области плазменного шнура, оценить концентрацию лития и его ионизационный состав, а также оценить количество лития, поступившего в плазму.

Глава 8 описывает изучение сверхбыстрого проникновения примесей в плазменный шнур. С помощью быстрой AXUV-линейки, на токамаке Т-11М удалось наблюдать сверхбыстрое проникновение (1-10км/сек) примесей в центр шнура при большом срыве, подтверждающее предположение о конвективном характере переноса плазмы в ходе такого рода разрушений ее магнитной конфигурации

В ходе этих экспериментов было замечено внезапное появление ярких

и темных пятен на фоне общего свечения центральных областей шнура.

Произведенное восстановление локальных интенсивностей "пятен"

позволило существенно повысить их контраст и наблюдать вблизи них более

тонкой структуры возмущений.

В заключении сделаны основные выводы работы.

1. На основе хордовых измерений излучения плазмы с помощью АХиУ детекторов была создана новая локальная методика, позволяющая измерять пространственное распределение излучателей в условиях тороидальной геометрии токамака при наблюдении касательно к оси тора. Это позволило примерно в два раза улучшить соотношение вклада центрального свечения к периферийному по сравнению со стандартной поперечной геометрией измерений и стандартной процедурой абелизации.

2. Новая методика сделала возможным определение полных излучательных потерь плазмы, а также измерение отдельно периферийных и центральных потерь. В этом качестве она введена в систему стандартных диагностик Т-11М.

3. Преимущества новой методики позволили впервые наблюдать слабое излучение центра в условиях литиевого эксперимента на Т-ИМ на фоне мощного периферийного излучения, превосходящего интегральное излучение внутренних областей примерно в 4 раза.

4. Было показано, что в условиях стандартного разряда Т-11М с обычной графитовой диафрагмой это соотношение снижается до 0,9 при сравнимом уровне полных излучательных потерь. Тем самым было продемонстрировано основное преимущество лития как материала диафрагмы и первой стенки по сравнению с графитом - возможность охлаждать излучением периферию шнура, почти не затрагивая его центра.

5. Помимо этого новая методика позволила проследить:

а) за развитием неоднородностей свечения плазмы при развитии магнитных островов,

б) за распространением лития по сечению шнура при развитии внутреннего срыва,

в) за эволюцией излучения плазмы при изменении ее плотности.

6. Для описания особенностей излучения плазмы в литиевом эксперименте была развита простая модель некоронального излучения периферийного лития, позволившая оценить масштаб его поступления в разряд, составивший около 2-4 1020сек"'. При полной аккумуляции такого потока лития следовало бы ожидать рост в процессе разряда вплоть до 2.5. На основании того, что реально 2/ составило не более 1.2, время жизни лития не должно превышать 1-2 мсек, что в 10-15 раз ниже времени жизни

дейтерия. Обнаруженный тем самым механизм экранирования лития требует дальнейших исследований.

Результаты работы докладывались на:

1. 28 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2001 г.

2. 29 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2002г.

3. 30 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2003г.

4. 10 Всероссийская конференция "Диагностика Высокотемпературной

плазмы", Троицк, 2003г

5. 9 международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва. 2003г.

6. 30 EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys., St Peterburg 2003 ECA

7. 4 Asia Plasma and Fusion Association Conference, Hangzhon, China, 2003

8. 10 международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва, 2004г

9. 1 Курчатовская молодежная научная школа. РНЦ «Курчатовский институт», Москва, 2003 г

Основные публикации по теме диссертации

1. Измерение профиля радиационных потерь на установке Т-11М при помощи фотодиодного AXUV болометра с тангенциальным обзором / Прохоров А. С, Алексеев А. Г., Лазарев В. Б. и др.- Физика Плазмы - 2004 - № 2 - т.ЗО. -С. 155-162

2. Прохоров А. С, Мирное С. В., Поведение излучения дейтериевой плазмы в квазистационарном режиме токамака с литиевой диафрагмой // Тез. докл. Юя международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика.. 2-3 марта 2004г - Москва - МЭИ - Т. 3- С. 63

3. Квазистационарный эксперимент с тонкой литиевой диафрагмой на Т-11М/ Лазарев В. Б., Мирное С. В., Прохоров А. С. и др. Тез. докл. 30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys. 7-11 июля 2003 -Санкт-Петербург - T.27 - С. 162

4. Прохоров А. С., Мирнов С. В., Получение профиля радиационных потерь на установке Т-11М с помощью AXUV детекторов с тангенциальным обзором // Докл., Сборник трудов, 1 я Курчатовская

№19 1

[ институт», 2u04r -

молодежная научная школа. РНЦ «Курчатовский институт»,

Москва-С. 94-97

О природе возникновения «темных пятен» в плазме токамака во время срыва/ Мирнов С. В., Лазарев В. Б., Прохоров А. С. и др.,. Тез. докл. 30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys. 7-11 июля 2003 -Санкт-Петербург - T.27 - С. 169

Прохоров А. С, Мирнов С. В., Радиальное распределение радиационных потерь на токамаке Т-11М с литиевой диафрагмой// . Тез. докл. 9 я международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. 4-5 марта 2003г - Москва - МЭИ - Т.З - С. 77-78. Измерение профиля радиационных потерь на установке Т-11М с помощью AXUV детекторов с тангенциальным обзором./ Прохоров А. С, Алексеев А.Г., Мирнов С. В. и др., Тез. докл Юя Всероссийская конференция. Диагностика Высокотемпературной плазмы. 8-13 июня 2003г- Троицк.-С.49

Main Directions and Recent Test Modeling Results of Lithium Capillary-Pore Systems as Plasma Facing Components / Люблинский И. Е., Мирнов С. В., Прохоров А. С. и др. - Plasma Science and Technology - Jun. 2004 -№.3 - Vol.6 -C.2291-2295 (на англ. языке)

6.

7.

8.

1. Введение

2. Глава 1 Описание экспериментальной установки

3. Глава 2 Система измерения радиационных потерь

4. Глава 3 Метод восстановления профиля радиационных потерь

5. Глава 4 Результаты восстановления профиля радиационных потерь. Влияние на излучение температуры диафрагмы

6. Глава 5 Абсолютная калибровка болометра

7. Глава 6 Влияние лития на разряд плазмы в токамаке

8. Глава 7 Баланс частиц лития в плазме токамака

9. Глава 8 Изучение быстрого проникновения примесей в центр плазменного шнура во время срыва.

В настоящее время одним из самых перспективных типов плазменных ловушек для целей управляемого термоядерного синтеза (УТС) является токамак, где разрядная камера представляет собой тор. Плазменный шнур в нем удерживается винтовыми магнитными полями, которые создаются гоком, текущим по самой плазме, и большим продольным (тороидальным) полем, создаваемым внешними катушками. Однако, для осуществления термоядерной реакции в такой ловушке необходима температура плазмы порядка Т=10 КэВ. Такая температура необходима для того, чтобы выход D -Т - реакции был максимальным, при минимальном значении давления плазмы, т.е. произведения концентрации электронов на температуру плазмы, rie T=min [1]. Удержание плазмы магнитным полем не является абсолютным, то есть часть горячих заряженных частиц продолжает выходить на стенку камеры за счет диффузии поперек магнитного поля, а также при срыве в плазме. Кроме этого, магнитное поле никак не задерживает излучение и нейтральные частицы, которые также передают на стенку, значительную часть энергии из плазмы. Поэтому между плазмой и первой стенкой токамака во время разряда идет достаточно сильный теплообмен. Потоки частиц и излучений на первую стенку токамака уже очень высоки при температуре электронов в плазме существенно ниже оптимальных 10КэВ. Из-за этого, помимо разрядной камеры, необходим специальный приемник теплового потока из плазмы на стенку - диафрагма, либо специальное устройство, называемое дивертором. Его основные функции: уменьшить взаимодействие плазмы со стенкой и помешать примесям проникнуть в центр плазменного шнура. Как было показано в [2], поток энергии на пластины дивертора л токамак-реактора УТС могут достигать ц0=0.6КВт/см . Чтобы снизить тепловую нагрузку на пластины дивертора, необходимо, чтобы как можно большая часть энергетического потока приходилась на долю излучения.

Излучение позволяет более равномерно распределить поток тепла и снизить тепловую нагрузку в диверторе.

Согласно[2], основной поток энергии, поступающий из плазмы в дивертор, сосредоточен в относительно узком слое вблизи сепаратрисы -символичной магнитной поверхности, разделяющей область замкнутых и разрушенных поверхностей. Это связано с теплопроводностным механизмом транспортировки энергии вдоль силовых линий магнитного поля кондуктивного потока тепла в объем дивертора. В диверторе при этом возникает область конверсии кондуктивного тепла в излучение и область объемной рекомбинации плазмы. Для этого температура чисто водородной плазмы должна быть довольно низкой Т=1эВ. Это охлаждение достигается излучательными потерями за счет нейтральной фракции D-T , либо за счет примесей. Таким образом, если обеспечить поступление атомов примеси в плазму со стенок, то атомы, ионизуясь и возвращаясь назад, будут циркулировать в близи сепаратрисы. При этом за счет ионизации, рекомбинации и тормозного излучения слой, в котором будут находиться эти примеси, отдаст часть энергетического потока из центра шнура на его прериферию в виде излучения на стенку.

Существует серьезная проблема выбора вещества в качестве такой примеси. Применение таких традиционных материалов, как W, Be, С позволяет до некоторой степени решить задачу для ИТЭРа, хотя и довольно сложным техническим приемом, требующим механической смены диверторных пластин после 1000 импульсов. Каждый из этих хорошо апробированных на токамаках материалов имеет наряду с определенными достоинствами серьезные недостатки. Вследствие их возникают проблемы: высоких Z, съема тепла, большой эрозии, накапливающейся пыли и т.д. Для дальнейших шагов, например, создания DEMO-реактора, задача остается нерешенной.

Использование в качестве конструкционного материала для этих элементов бериллия, как следует из опыта токамака JET, нельзя считать оптимальным. Бериллий обладает низкой термостойкостью и при контакте с водородной плазмой пузырится и шелушится. Правда, в одном качестве он превосходит графит, а именно, в силу меньшего заряда Z "бериллиевый" токамак не столь подвержен переходам в ускорительный режим после большого срыва, кроме того, не так велик эффективный заряд плазмы - Zeff, характеризующий, как известно, влияние примесей на процессы, протекающие в плазме. (Например, Zeff =3 - на "графитовом" -JT-60U-, и Zeff=2,l - на "бериллиевом" - JET- токамаках). Однако, даже Zeff=2 недопустимо велико для ITER. Предельно допустимые значения составляют 1,5 - 1,8. Попытки снизить Zeff путем оптимального выбора конструкции дивертора и на JET и на JT-60U окончились фактически неудачей. В частности, в последнем проекте ITER-FEAT (2000г.) приняты два варианта диверторных пластин: на основе вольфрама и композиционного графитосодержащего материала CFC (Carbon Fiber Compozit), который превосходит по эрозионной стойкости известные марки графитов примерно в два раза. Мотивы выбора графита или вольфрама понятны: они связаны с компромиссом между требованиями по ресурсу диверторных пластин с одной стороны и с жесткими требованиями по предельной величине Zeff.

Очевидным шагом по пути снижения Zeff стало бы изменение материала пластин на вещество с меньшим зарядом Z. Таким веществом является литий, и соответствующий переход практически был начат на токамаках TFTR и DIIID. Проведенные эксперименты по инжекции в плазму литиевых крупинок оказались весьма эффективными, обнаружив очевидное понижение Zeff [3].

Следующим логическим шагом могло бы стать создание дивертора с диверторной пластиной на основе лития [5,6]. При этом, однако, остро встанет вопрос о механизме отвода тепла из плазменного шнура на стенку.

Одной из наиболее реалистических кажется простая схема такого дивертора, в которой основной поток тепла из плазменного шнура передается на стенку за счет излучения нейтрального и ионизованного лития [4]. Поддержание необходимого уровня лития в периферийных областях плазменного шнура должно в такой схеме осуществляться эмиссией лития с диверторной пластины и оптимальным выбором его времени жизни т в периферийной плазме. Дело в том, что в силу малого ядерного заряда литий оказывается плохим переизлучателем. Увеличить излучение можно, либо традиционной добавкой примесей с более высоким Z (например, Аг), либо переводом лития в сильно нестационарное ионизационное состояние, когда литий переходит из одного ионизационного состояния в другое, например, сильно ухудшив его удержание в периферийных слоях, прилегающих к сепаратрисе. Первый вариант менее предпочтителен, так как несет потенциальную опасность проникновения тяжелых примесей в центр шнура.

Чтобы увеличить излучение, необходимо увеличить их рециркуляцию плазма-стенка, т.е. организовать режим разряда с пониженным временем удержания примесей у границы. Это - один из предметов исследований. Пока, как показал опыт немецкого лимитерного токамака TEXTOR, излучательный слой (бланкет) в таком токамаке удается делать, покрывая стенки камеры кремнием (силиконизация). Полученные режимы разряда отличаются улучшенным удержанием плазмы и более высоким пределом по плотности ("улучшенная излучением" RI-мода). Однако Zeff в центре плазменного шнура достигает при этом тройки. Предлагается заменить кремний на литий с конечной целью - исследовать возможность организации в токамаке RI - моды с малым Zeff в центре плазменного шнура.

Как было показано в [4] в диапазоне предполагаемых электронных температур периферии токамака-реактора (30 - 300 эВ) мощность расчетного нестационарного излучения лития могла бы превосходить на 2-3 порядка стационарный предел. Для ИТЭРа, например, достаточно было бы иметь на границе излучающий литиевый слой толщиной 10 см с плотностью Пе = 2 1013 см ~3 и пи = 10 13 см , чтобы при т = 10 сек переизлучить на стенку около 100 МВт мощности. Заранее не исключено, что такие сравнительно малые значения т установятся сами собой, в результате развития периферийных МГД-мод (тип III ELM), либо, как результат специальной магнитной стохастизации периферии (эргодический дивертор), либо, наконец, с помощью постановки специальных диафрагм. Наиболее оптимальное решение, очевидно, будет зависеть от конкретных условий на периферии реактора. Однако, для всех подобных вариантов излучающего дивертора общим элементом должна стать литийсодержащая диверторная пластина, способная выдерживать мощные импульсные тепловые удары, возникающие при развитии большого срыва.

Одно из возможных технических решений такой пластины с привлечением для этих целей капиллярно-пористых систем (КПС) с литиевым наполнением - было предложено в 1997 г. В.И. Пистуновичем, Голубчиковым Л. Г и др. [5,6]. Образцы подобных пластин были созданы в нашей стране и прошли первые стендовые испытания на электронных пучках и плазменных сгустках [6]. Испытания подтвердили их высокую термостойкость. Следующим логическим шагом должны были бы стать их плазменные испытания в условиях реальных токамаков. Завершающим этапом проверки могла бы быть постановка таких уже полномасштабных пластин в какой-либо крупный токамак с дивертором (например, JET). Очевидно, однако, что этому должна предшествовать программа испытаний на малых и средних токамаках.

Использование жидкого металла [5,6,8,9], как возобновляемого покрытия в качестве материала находящегося в контакте с плазмой в токамаке-реакторе потенциально имеет ряд преимуществ, в сравнении с другими материалами и, возможно, поможет решить важную проблему значительного увеличения ресурса работы диверторных пластин без существенного увеличения Zeff плазменного шнура. Однако при использовании жидкого лития в токамаке возникает ряд технологических проблем, которые необходимо решить:

1. обеспечение механической устойчивости жидкого лития;

2. ионное распыление и тепловая эмиссия лития;

3. осаждение лития на поверхности вакуумной камеры;

4. накопление трития в жидком литии и его извлечение из лития;

5. влияние примеси лития на параметры плазмы.

Эти проблемы до последнего времени оставались неизученными. Существенный прогресс в решении данных вопросов произошел в последние годы. По крайней мере, по первым трем пунктам получены экспериментальные результаты, которые можно использовать при планировании следующего шага. По двум последним - получены некоторые обнадеживающие данные, требующие дальнейшего изучения.

Хотя литий широко применяется в разных технологиях, например, в космических исследованиях, имеются некоторые опасения применения его в исследованиях по управляемому термоядерному синтезу. Опасаются, капельного разбрызгивания лития при развитии плазменных неустой чивостей, запыления диагностических окон, пожаров при взаимодействии лития с водой, трудностей теплосъема, высокой эрозии при взаимодействии с плазмой, ее загрязнения и, наконец, захвата и накопления им трития. Между тем, литий был уже с успехом использован в качестве добавки к плазме в виде пеллет на TFTR и других токамаках [3]. Плазменные параметры при этом либо улучшались, либо не ухудшались. Какого - либо заметного запыления диагностических окон не наблюдалось. При разрядах в сильном магнитном поле литий, по-видимому, остается на стенках разрядной камеры. Исследование возможностей использования литиевых КПС, как стенок разрядной камеры - следующий шаг в освоении литиевой технологии. Ввиду большой сложности проведения экспериментов на токамаке с литиевым дивертором, предварительная работа, по изучению влияния лития на плазму токамака ведется на токамаке Т-11М с использованием литиевой диафрагмы. Такие эксперименты позволяют ответить на ряд вопросов связанных с литием, в том числе и на вопрос о рациональности изготовления и использования в экспериментах литиевого дивертора. Также необходимо решить такие задачи, как количество поступающего в разряд лития, его ионизационный состав, количество энергии, переизлучаемой литием в плазме, глубину проникновения лития в плазменный шнур и его распределение там и. т. д.

Первым предметом испытаний должна была стать совместимость периферийной плазмы токамака с литиевой капиллярной пластиной. Такая совместимость предполагает отсутствие значительных спонтанных потоков лития в горячую плазму в процессе разряда в токамаке. Причиной развития подобных потоков могла бы, например, стать разность электрических потенциалов плазма-стенка и, как следствие этого, развитие униполярных дуг или локальных "взрывов" поверхности, наблюдаемых, например, на графитовых диверторных пластинах (carbon blums).

Расчет этого процесса в условиях литиевой пластины невозможен -неизвестны, например, коэффициенты вторичной электронной эмиссии такой поверхности при интенсивном ультрафиолетовом облучении реальной плазмой. Известно, что в обычных условиях он аномально мал (« 0.5). Это должно было бы способствовать росту разности электрических потенциалов вплоть до уровня ЗТе.

Следующим аномальным процессом литиевой эрозии может стать также связанный с возникновением пристеночных электрических потенциалов процесс ионного распыления лития. Вычисленные [10] и измеренные [11] коэффициенты ионного распыления в условиях бомбардировки лития ионами дейтерия, трития и лития для условий твердой и жидкой литиевой мишени показывали, что можно было бы ожидать существенного роста поступления лития в плазму по этому каналу после перехода лития в жидкую фазу.

Наконец, электрические потенциалы могут стать причиной развития вблизи границы плазма - жидкий металл микрокапиллярных волн, также ведущих к его повышенной эрозии.

Оценка интегрального вклада всех этих процессов в реальную литиевую эрозию может быть получена экспериментально в условиях, существующих вблизи диафрагмы среднего токамака, с граничной температурой электронов в диапазоне 15-30 эВ. Точнее, таким способом может быть смоделирована наиболее опасная "переходная" фаза работы дивертора, соответствующая формированию разряда и развитию граничных МГД - неустойчивостей (ELM). Первым этапом таких испытаний КПС в качестве элемента диафрагмы и стал эксперимент на токамаке Т-11М [4,7].

Эксперименты на токамаке Т-11М показали отсутствие аномальных каналов эрозии жидкого лития при взаимодействии его с дейтериевой и

19 гелиевой плазмой при типичных параметрах периферии реактора (пе =10 ш"1 , тепловой поток - Р=10 MW/m ). В итоге выяснилось, что доминирующим каналом поступления лития при температуре выше 500°С с нагретой литиевой диафрагмы в плазму следует считать термоэмиссию. Капельное разбрызгивание удалось подавить подбором специальной конструкции капиллярно-пористой системы литиевой диафрагмы. Разумеется, что эти результаты должны быть проверены в экспериментах на больших токамаках.

Проблема захвата трития поверхностными пленками и растворения его в материале первой стенки может оказаться критической для всей программы магнитного управляемого термоядерного синтеза. Как известно, в опытах на TFTR и JET с тритием были обнаружены его серьезные невосполнимые потери. Важное преимущество лития - высокая активность поглощения по отношению к газам и продуктам эрозии первой стенки реактора - может превратиться в этом пункте в его серьезный недостаток.

Какие пути решения могут быть предложены? В опытах Т-11М было показано [4,8], что в реальных плазменных условиях малого токамака близких к условиям периферийной плазмы реактора, происходит активная сорбция дейтерия и даже гелия. Однако, сорбция гелия снижается уже при нагреве первой стенки до 50-100°С, а дейтерия - только до 350-400°С ( порог для графита составляет, как известно, около 250°С). Очевидно, это не разложение гидрида лития - для него был бы необходим нагрев до 700°С.

Отсюда можно предположить, что существенная доля трития сорбируется на литии относительно слабо и может быть освобождена при рециркуляции лития путем его нагрева до 450-500°С в специальном объеме. Наконец, после окончания экспериментальной компании литий со стенок и сорбированный им тритий, в отличие от графита, могут быть, в принципе, удалены и рекуперированы путем обработки стенок простой водой. Очевидно, что литий как материал дивертора может быть применен без

•э каких-либо дополнительных устройств и ограничений в DHe - реакторе.

Разумеется, все сказанное относится к сорбции трития только литием. Вопрос накопления трития в материале первой стенки при наличии пленок лития остается открытым.

Однако, для всех вариантов излучающего дивертора общим элементом должна стать литийсодержащая диверторная пластина, способная выдерживать как мощные импульсные тепловые удары, возникающие при развитии большого срыва, так и менее мощные, но более частые в ELM-ax. Именно срывы в основном приводят к разрушению диверторных пластин из традиционных материалов (melting, blistering, cracking) и делают необходимой их периодическую замену. Жидкометалическая литиевая диверторная пластина, самовосстанавливающаяся после срыва, а потому не требующая частой замены, имеет существенное преимущество перед традиционными схемами. Эксперименты с моделированием срывов с помощью плазменных ускорителей [6] и реальные эксперименты на токамаке

Т-11М [4,7] показали, что испаряющийся литий обеспечивает заметное экранирование КПС- поверхности от тепловых ударов в срывах, а капельное разбрызгивание вследствие протекания гало-токов в срывах, может быть существенно уменьшено путем рационального выбора конструкции приемной пластины.

Однако, прежде чем дать окончательный ответ на выбор концепции литиевого переизлучающего дивертора, необходимо решить целый ряд вопросов связанных с применением лития в плазме, например таких как, количество лития поступающего в плазму, его поведение в плазме, влияние лития на плазму, количество излучаемой энергии и т. д. Решению части этих вопросов посвящена диссертационная работа. Ее конкретными целями было:

1. В условиях токамака с литиевой диафрагмой предстояло исследовать реальную динамику излучательного охлаждения границы плазменного шнура. Сравнить излучательную динамику плазменного шнура в условиях литиевой и графитовой диафрагм.

2. На основе полученных данных, оценить реальное время жизни лития в периферийной зоне плазменного шнура Т-11М для создания в последствии комплексной модели поведения излучателей литиевой оболочки токамака-реактора.

Основным инструментом при решении этих задач стали многоканальные болометрические (интегральные) измерения радиационных потерь в Т-11М и их интерполяция с учетом некоронального характера излучения лития.

Болометрические измерения излучения из плазмы играют важную роль при экспериментах в исследованиях по УТС. Интегральные радиационные потери плазменного шнура в токамаке один из ключевых параметров, который обычно контролируется с помощью широкоугольного болометра. Величина радиационных потерь варьируется, в зависимости главным образом от уровня примесей и плотности, приблизительно как 15-50 % от полной мощности вводимой в плазму. По величине радиационных потерь можно пытаться оценить количество примесей в плазме. При более детальном анализе излучения из плазменного шнура можно получить радиальное распределение или профиль радиационных потерь в плазменном шнуре, а на основе этих данных попытаться восстановить картину пространственного распределения примесей в разряде. Для изучения этого вопроса на токамаке Т-11М А. Г. Алексеевым и соавторами был ранее установлен 16-ти канальный, скоростной, фото диодный AXUV - болометр [12], с временным разрешением систем регистрации от 1до 200 мксек. Эти болометры имеют почти постоянную чувствительность в области видимого света, ультрафиолета и мягкого рентгена и из-за своего быстродействия приобретают все большую популярность во всем мире для исследования излучения плазмы. Например, такой болометр используется для регистрации излучения на токамаке Alcator C-Mod [13]. На установке Т-11М AXUV -болометр "смотрел" на плазменный шнур с тангенциального направления, по касательной к оси шнура. Такое расположение болометра позволило увеличить вклад излучения из центральной части плазменного шнура приблизительно вдвое, по сравнению с традиционным поперечным наблюдением. Поэтому для восстановления профиля радиационных потерь обычный метод "абелизации" в цилиндрической геометрии не годился. В связи с этим, для восстановления профиля радиационных потерь из данных тангенциального болометра автором был разработан численный метод решения данной обратной задачи в предположении тороидальной симметрии, который в сущности своей является аналогом "абелизации" для тороидальной геометрии. Данный метод был использован для анализа интегрального плазменного излучения, в экспериментах с литиевой диафрагмой на Т-11М. Благодаря применяемому на установке Т-11М тангенциальному обзору плазмы удалось получить достоверный профиль излучения для центральной части плазменного шнура даже в тех случаях, когда основное излучение плазмы было сосредоточено на периферии плазменного шнура. Это явилось его главным преимуществом по сравнению с обычным, применяемым на большинстве подобных установок, методом поперечного наблюдения за плазмой, где получить достоверный профиль излучения с низким уровнем сигнала из центральной части шнура, на фоне большого периферийного сигнала, является серьезной проблемой. Наиболее близкое решение к применяемому на установке Т-11М способу обзора использовалось на токамаке Alcator C-Mod [13]. Однако там линейка AXUV-болометра располагалась горизонтально, что, конечно, позволило избежать проблемы смещения плазменного шнура из-за Шафрановского сдвига магнитных поверхностей, но не позволяло наблюдать область вблизи диафрагмы. На токамаке Т-11М линейка располагалась вертикально, и в поле обзора попадал весь плазменный шнур. Это расположение линейки болометрических датчиков позволяло наблюдать как область диафрагмы, так и область в верхней, удаленной от диафрагмы, части плазменного шнура, что положительно сказывается на возможности надежно восстановить локальный профиль излучения даже в случаях сильной асимметрии излучения. Это было бы невозможно при другом расположении линейки болометра. Однако, такое расположение болометра не позволило использовать для восстановления локального профиля стандартный метод преобразования Абеля, действующего в предположении о цилиндрической симметрии излучателей. Из-за этого возникла необходимость создать новый метод восстановления профиля радиационных потерь, учитывающий их тороидальную симметрию.

Для более точного анализа экспериментальных данных и более детального изучения вопроса была сделана абсолютная калибровка болометра, благодаря которой мы имели возможность получить профиль излучения из плазмы в абсолютных единицах и видеть долю мощности, вложенной в разряд, которая приходится на излучение.

Основываясь на болометрических измерениях, используя разработанный метод восстановления профиля радиационных потерь, изучалось распределение излучения в плазме токамака при работе с литиевой и графитовой диафрагмами, что позволило выяснить особенности, вносимые литием в плазму токамака. Было обнаружено принципиальное отличие разряда с литиевой диафрагмой от разряда с графитовой. Прежде всего, при работе с литием, было обнаружено существенное улучшения параметров разряда [7]. Было установлено, что на границе плазменного шнура образуется переизлучающий слой, на долю которого приходится до 80% излучения из плазмы. При этом эффективный заряд плазмы остается на низком уровне Zeff=l-1.2, по сравнению с разрядами на графитовой диафрагме, где эффективный заряд плазмы был Zeff=1.4-2 и основное излучение сосредоточено в центральной части плазменного шнура. При работе с литием центральная часть плазменного шнура не охлаждается и не загрязняется литием.

На основе полученного профиля излучения была создана модель радиационного охлаждения краевой плазмы токамака с литиевой диафрагмой. На основе процессов ионизации и рекомбинации лития, а также с учетом экспериментально измеренного радиального профиля была создана модель баланса частиц лития на границе плазменного шнура. Были решены модельные нестационарные дифференциальные уравнения, описывающие баланс частиц лития в плазме токамака. Полученное решение полностью соответствует экспериментальным данным и позволяет объяснить наблюдаемые экспериментальные факты.

С помощью развитой методики локальных измерений источников излучения получены указания на существование тонкой структуры «черных пятен» в плазме токамака.

Суммируя сказанное можно было бы охарактеризовать результаты проведенной работы следующим образом:

Новизна работы:

1. Создана, ранее не существовавшая на токамаках, методика определения локальных интенсивностей радиационных потерь плазмы, измеряемых по касательной к оси тора, что позволило увеличить контрастность центра в 2 раза.

2. Произведено сравнение характерных особенностей излучения плазмы в токамаке с литиевой и графитовой диафрагмами. Обнаружено их принципиальное отличие.

3. Создана модель радиационного охлаждения краевой плазмы токамака с литиевой диафрагмой, позволяющая объяснять наблюдаемые экспериментальные факты.

4. С помощью развитой методики локальных измерений источников излучения получены указания на существование тонкой структуры "черных пятен" в плазме токамака.

Практическая ценность работы:

1. Доведена до уровня стандартного метода измерений методика определения локальных и интегральных интенсивности радиационных потерь, которая используется на установке Т-11М.

2. Результаты работы могут быть использованы в качестве исходных данных для создания комплексной модели поведения лития в плазме токамака.

На защиту выносится:

1. Обоснование методики определения локальных интенсивностей радиационных потерь.

2. Обнаружение и объяснение особенностей радиационных потерь в токамаке в случае с литиевой и графитовой диафрагмами.

3. Исследование феноменологии излучательных потерь в токамаке Т-11М в режимах с разными пе и различных способах инжекции лития в плазму.

Результаты работы докладывались на:

1. 28 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2001г.

2. 29 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2002г.

3. 30 Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС 2004г.

4. 10 Всероссийская конференция "Диагностика Высокотемпературной плазмы", 2003г

5. 9 международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва. 2003г.

6. 30 EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys., St Peterburg 2003 ECA

7. 10 международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва, 2004г

8. 1 Курчатовская молодежная научная школа. РНЦ

Курчатовский институт», Москва, 2003г

Апробация работы в публикациях:

1. Prokhorov A. S. et. al., Measurements of the Plasma Radiative Loss Profile in the T-11M Tokamak with the Help of a Tangential-View AXUV Photodiode Array., Plasma Physics Reports, vol. 30. No. 2, 2004, pp. 155-162

2. Прохоров А. С., Мирнов С. В., Поведение излучения дейтериевой плазмы в квазистационарном режиме токамака с литиевой диафрагмой. 10я международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва. 2-3 марта 2004г. Том 3, стр. 63

3. Лазарев В. Б. и др., Квазистационарный эксперимент с тонкой литиевой диафрагмой на Т-11М. 30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys., St Peterburg 711 July 2003 EC A, vol.27 A, P-3.162

4. Прохоров А. С., Мирнов С. Получение профиля радиационных потерь на установке Т-11М с помощью AXUV детекторов с тангенциальным обзором. 1 я Курчатовская молодежная научная школа. РНЦ «Курчатовский институт», Москва, 17-19 ноября 2003г , стр. 47

5. Прохоров А. С., Мирнов С. Радиальное распределение радиационных потерь на токамаке Т-11М с литиевой диафрагмой. 9 я международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов. Радиоэлектроника

Электротехника и энергетика. МЭИ, Москва. 4-5 марта 2003г. Том 3, стр. 77-78

Прохоров А. С. и др., Измерение профиля радиационных потерь на установке Т-11М с помощью AXUV детекторов с тангенциальным обзором. 10я Всероссийская конференция. Диагностика Высокотемпературной плазмы. Тезисы докладов. Троицк. 8-13 июня 2003г, стр. 49.

7.

Evtikin V. A. et. al., Main Directions and Recently Test Modeling Results of Lithium Capillary-pore Systems as Plasma Facing Components., Plasma Science and Technologiy, China 2003. p. 134

8.

Мирнов С. В. и др., О природе возникновения "темных пятен в плазме токамака во время срыва",30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys., St Peterburg 711 July 2003 EC A, vol.27 A, P-3.169

В первой главе работы дается описание экспериментальной установки, приводятся ее основные технические параметры. Описывается система диагностики плазмы.

Вторая глава посвящена описанию болометрических измерений, которые легли в основу этой работы. Описывается многоканальный скоростной AXUV-болометр, а также система сбора данных болометрических измерений. В этой главе говорится о расположении болометра на установке Т-11М, таким образом, что измерения велись вдоль плазменного шнура. Благодаря такому расположению болометра удалось увеличить в измеряемом сигнале в два раза вклад излучения из центра плазмы. Это позволило получать достоверный профиль излучения в центральной области, при сильном свечении плазмы на периферии.

В третьей главе описывается метод восстановления радиального профиля излучения из интегральных болометрических сигналов. Предложенный метод, в отличие от широко распространенного метода преобразования Абеля, предполагающего цилиндрическую симметрию, предполагает тороидальную симметрию, которая имеет место при нашем способе болометрических измерений. Также была сделана оценка погрешности, которую вносит метод восстановления.

В четвертой главе приведены примеры применения разработанного метода восстановления профиля радиационных потерь. Восстановленные профили разумно передают некоторые особенности соответствующих разрядов и согласуются с другими экспериментальными данными, что подтверждает правильность работы нашего метода. Также в этой главе сделана оценка влияния температуры диафрагмы перед импульсом на плазму токамака. С ростом начальной температуры диафрагмы увеличивается и полная энергия излучения лития. При этом наблюдается слабый рост излучения центра с ростом температуры диафрагмы перед импульсом, значительно слабее, чем для всего плазменного шнура в целом. Это означает, что рост поступления лития в плазменный шнур в условиях токамака Т-11М приводил к перераспределению излучения лития в пользу периферии плазменного шнура, что является желательным процессом с точки зрения перехода к токамаку - реактору типа ИТЭР.

В пятой главе описывается метод абсолютной калибровки болометра. Это позволило узнать реальную локальную мощность излучения и получать профиль излучения уже в реальных абсолютных единицах излучения. Во-вторых, мы смогли сравнивать полную омическую мощность, вложенную в разряд с полной мощностью излучения, которую отдает плазма.

Для абсолютной калибровки болометра было определено, какая часть излучения из всего объема канала в плазменном шнуре попадает на каждый детектор. Зная аппаратную функцию болометра, т.е. связь между мощностью, приходящей на каждый детектор, и выходным сигналом мы можем произвести абсолютную калибровку болометра. Умножая найденные коэффициенты на аппаратную функцию, мы сможем найти коэффициенты, связывающие полную мощность излучения из всего объема канала с сигналом, измеренным регистрирующей аппаратурой, т.е. провести абсолютную калибровку болометра. В этой главе рассмотрен разряд с напуском неона. Для этого разряда строились профили излучения. Сравнение полной мощности излучения из плазмы с омической мощностью, вложенной в разряд, подтверждает правильность произведенной абсолютной калибровки болометра.

В шестой главе исследуется влияние лития на плазму токамака. Для этого сравниваются профили излучения для разрядов с литиевой и графитовой диафрагмой. Для изучения влияния литиевой диафрагмы на установке Т-11М были проведены многочисленные эксперименты. Эти эксперименты проводились как с литиевой, так и с графитовой диафрагмой, что позволяет нам сравнивать эти разряды между собой. Было обнаружено, что время разряда напрямую зависит от уровня излучения из центральных областей плазменного шнура. Наибольшее время разряда было достигнуто в экспериментах с литиевой диафрагмой, так как в этих разрядах мощность излучения из центральных областей плазмы была существенно ниже, по сравнению с разрядами на графитовой диафрагме. При этом на границе плазмы образовался переизлучающий слой толщиной около 5 см. Такой переизлучающий слой характеризует разряды с литиевой диафрагмой. При этом на периферии плазмы сосредоточено до 80% всего излучения из плазмы. По мере роста длительности разрядов возрастает температура электронов в центре плазменного шнура. Так, для разрядов с литиевой диафрагмой температура электронов составила 380-440 эВ для разрядов на графитовой диафрагме 260-400 эВ. Таким образом, применение литиевой диафрагмы существенно улучшает параметры разряда. Повышается термоизоляция плазмы при одновременном снижении эффективного заряда плазмы.

Таким образом, литий не только способствует улучшению параметров разряда и удержания плазмы в токамаке, но и образует на периферии плазменного шнура слой излучения толщиной около 5см, в котором теряется до 80% всей мощности, уходящей с излучением. Этот слой не оказывает никакого негативного влияния на плазму токамака. Литий не загрязняет плазму. При экспериментах с литиевой диафрагмой не наблюдалось сильного роста эффективного заряда плазмы. Он был равен в наших экспериментах с литиевой диафрагмой Zeff=l.l-1.15, а значит опасения, что литий, проникая в плазму, сильно загрязнит ее, не подтвердились. Кроме того, падает излучение из центральных областей плазменного шнура, улучшается термоизоляция плазмы, и мы наблюдаем рост температуры электронов в центре плазмы при работе с литиевой диафрагмой по сравнению с графитовой.

В седьмой главе моделируется баланс частиц лития на периферии плазменного шнура. Для этого составляется система уравнений на основе уравнения описывающего динамику установления коронального равновесия [43]. Это уравнение дополняется дополнительными членами, благодаря чему удается смоделировать баланс частиц лития на границе плазменного шнура. Помимо этого привлекается также уравнение баланса излучения.

Так как в полученную систему, в качестве аргумента входит время жизни иона лития на периферии плазмы, было найдено решение для различных значений т.

Прямое экспериментальное определение времени жизни на границе плазмы в токамаке затруднительно. Однако известно, что, среднее время жизни иона в плазме токамака Т-11М по порядку величины равно 10" сек. Время жизни иона на границе плазменного шнура, при наличии на границе локального источника поступления вещества в плазму (у нас это литиевая диафрагма) должно быть существенно ниже. Примем время жизни на

3 2 границе плазмы Т-11М, т от 10" до 10" сек. Промоделируем ситуацию с этими временами жизни иона лития в плазме на периферии плазменного шнура. Л

Было получено, что время жизни 10" сек, практически не реализуемо, из-за того, что при этом электронная плотность должна быть заметно выше реально существующей. Таким образом, наше предположение о времени жизни 1-2мсек является верным. Это подтверждается и сравнением с эффективным зарядом плазмы, который оказывается равным 1.1-1.2, что и следовало ожидать согласно экспериментальным данным.

Наша модель позволяет ответить и еще на один вопрос, а именно о

20 количестве лития, поступающего в плазму. Его поступление оказалось 210 -3-Ю20 сек"1.

В восьмой главе изучается сверхбыстрое проникновение примесей в плазменный шнур. С помощью быстрой AXUV-линейки, на токамаке Т-11М удалось наблюдать сверхбыстрое проникновение (1-10км/сек) примесей в центр шнура при большом срыве [46,47], подтверждающее предположение о конвективном характере переноса плазмы в ходе такого рода разрушений ее магнитной конфигурации

В ходе этих экспериментов было замечено внезапное появление ярких и темных пятен на фоне общего свечения центральных областей шнура [46].

Заключение

Проведенная работа показывает реальную возможность применения лития в диверторе токамака-реактора, и, в частности, в ИТЭРе. Литий не только не загрязняет плазму токамака, но наоборот, способствует улучшению параметров разряда. Как показали эксперименты с литиевой диафрагмой, при разрядах с литием наблюдается заметное улучшение удержания плазмы. Повышается температура в центре плазменного шнура, понижается эффективный заряд плазмы. При разрядах с литием на периферии плазмы образуется переизлучающий слой, который передает часть энергии, идущей с частицами из плазмы, в виде излучения. Созданная методика восстановления радиального профиля радиационных потерь, позволила строить достоверные профили излучения, которые показывают, что излучение на периферии плазмы может быть в 4 раза выше, чем в центре плазменного шнура. Этот переизлучающий слой (в экспериментах на Т-11М его ширина составила порядка 5 см) образуется из-за малого времени жизни иона лития на границе плазмы.

Методика восстановления радиального профиля радиационных потерь, благодаря тому, что система сбора данных может иметь временное разрешение до 1мксек, позволяет получать эволюцию профиля излучения при быстрых процессах проникновения примесей в плазме, например при срыве в токамаке.

В процессе выполнения работы были получены следующие основные результаты:

1. На основе хордовых измерений излучения плазмы с помощью AXUV детекторов была создана новая локальная методика, позволяющая измерять пространственное распределение излучателей в условиях тороидальной геометрии токамака при наблюдении касательно к оси тора.

Это позволило примерно в два раза улучшить соотношение вклада центрального свечения к периферийному по сравнению со стандартной поперечной геометрией измерений и стандартной процедурой абелизации.

2. Новая методика сделала возможным определение полных излучательных потерь плазмы, а также измерение отдельно периферийных и центральных потерь. В этом качестве она введена в систему стандартных диагностик Т-11М.

3. Преимущества новой методики позволили впервые наблюдать слабое излучение центра в условиях литиевого эксперимента на Т-11М на фоне мощного периферийного излучения, превосходящего интегральное излучение внутренних областей примерно в 4 раза.

4. Было показано, что в условиях стандартного разряда Т-11М с обычной графитовой диафрагмой это соотношение снижается до 0,9 при сравнимом уровне полных излучательных потерь. Тем самым было продемонстрировано основное преимущество лития как материала диафрагмы и первой стенки по сравнению с графитом - возможность охлаждать излучением периферию шнура, почти не затрагивая его центра.

5. Помимо этого новая методика позволила проследить: а) за развитием неоднородностей свечения плазмы при развитии магнитных островов б) за распространением лития по сечению шнура при развитии внутреннего срыва в) за эволюцией излучения плазмы при изменении ее плотности.

6. Для описания особенностей излучения плазмы в литиевом эксперименте была развита простая модель некоронального излучения периферийного лития, позволившая оценить масштаб его поступления в разряд,

20 -1 . составивший около 2-4 10 сек" . При полной аккумуляции такого потока лития следовало бы ожидать рост Zeff в процессе разряда вплоть до 2.5. На основании того, что реально Zcn- составило не более 1.2, время жизни лития не должно превышать 1-2 мсек, что в 10-15 раз ниже времени жизни дейтерия. Обнаруженный тем самым механизм экранирования лития требует дальнейших исследований.

Автор приносит свои благодарности за помощь в написании работы:

А. Алексееву, В. Лазареву, В. Родионовой и группе эксплуатации токамака Т-11М.

1. JT.A. Арцимович " Управляемые термоядерные реакции" Госизд. Физико - математической школы - Москва - 1968-42Зстр

2. Водянюк В., ITER Physics Basis, Nucl. Fus. (2000) С 2374

3. Mansfield D. K.,Hill, J.D. Strachan et al. Phys.Plasmas 1996 - С 1892

4. Lazarev V. B. e.a. 26th EPS Conf. on Contr. Fusion & Plasma Phys Тез. докл.,- 1999- v.23J-C 845

5. Evtikin V. A., et. al. Jorn. of Nucl. Mater.- 1995- v. 241-243-C 1190.

6. AntonovN. V. et. al. Proc.16 IAEA Conf.on Fusion Energy. Montreal 1996. Fusion Energy, Тез докл-Vienna 1997 - vol.3 - С 651

7. Lazarev V. B. e. a., 30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phys. Тез докл.- St Peterburg- 7-11 July -2003- ЕСА,- vol.27A, C-3.162

8. Mirnov S.V, Dem'yanenko V.N., Murav'ev E.V. Jom.of Nucl.Mat- 1992- v 196-198 C45.

9. Водянюк В., ITER Physics Basis, Nucl. Fus. (1999) -C. 2251

10. Laslo J., Eckstein W.// Jorn. of Nucl. Mater. -1991- V.184 -C22

11. Allain J.P. et al. 40th Plasma Phys. Div.- APS -1991- R8 C33

12. A. Alekseyev. "Fast multichannel plasma radiation losses measuring system." Plasma Devises and Operation- 1999 vol. 7

13. Bolvin e. a., Rev. Sci. Instrm.,- Vol 70- No 1-1999

14. AymarR. Proc. 16th Int.Conf.of Fusion Energy Тез докл.- Montreal 1996 IAEA-CN-64/01

15. Kaita R. e. a., Report PPPL-3373.

16. Galushkin Yu. I., V.I.Gervids, V.I.Kogan Proc. IAEA- Тез докл. 1971 -Vienna- Vol. II -C 407

17. Ulrickson M. A., ICFRM, -Тез докл.- Japan 1997 C128

18. Abdou M, 10th Int. Toki Conf.- Тез докл.-, Jap 2001

19. Korde R. e. a., IEEE Trans. Nucl. Sci. Тез докл.- 1993 Vol 40 - С.1655-165920.