Измерение времен жизни возбужденных состояний ядер (в n, гамма)-реакции на тепловых нейтронах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

гсу ппиггт

ОРДЕНА ЛЕНИНА АКАДЕМИЯ НАУК УКРАИНЫ ¡ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

На правах рукописг УДК -¿39.163

ШАПОВАЛОВА Ирина Павловна

ИЗМЕРЕНИЕ БРЕМЕН ЖИЗШ. ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР В |'п, г)-РЕАКЦИИ НА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНАХ

Специальность 01.04.16 - физика ядра в г элементарны! частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата Физико-математических наук

Киев - 1993

Работа выполнена в Институте ядерных исследование АН Украины

Научный руководитель: кандидат физико-математических вау КУПРЯШКИН Владимир Тихонович

Официальные оппоненты: доктор физико-ыатеиатических кауи ЛЕВОЙ

кандидат физико-мэтеыатическиг вг КУЗНИЧЕНКО А.Б.

Ведущая организация: Киевский университет

Автореферат разослав "24" февраля 1993г. Защита состоится "25" нарта 1993г.

в 1415 часов на заседании Специализированного советь Д i~46.03.01 Института ядерных исследований АН Украинк по адресу: 252028, г.Киек, пр. Науки, 47-

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института ядерных исследований Украины

Учв!ый секретарь СпецЕалпсированпого Совете

кандидат физико-математических наук В.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность темы. Для развития представлений о структуре атомного ядра необходимо наличие достаточно полной и достоверной информации о свойствах возбужденных состояний ядер различного атомного веса. Разрядка возбужденных состояний ядер происходит, главным образом, путем испускания у-квантов, првтому одним из основных методов изучения структуры ядра является ядерная /-спектроскопия. Изучение к-спектров, возникающих при разрядке возбужденных состояний ядер, дает возможность, наряду с информацией об энергиях уровней и их квантовых характеристиках, получать сведения о вероятностях электромагнитных переходов между ядерными уровнями, Ядерно-^спектроскопические исследования, проведенные в последние года, характеризуются увеличением области изучаемых ядер в результате открытия новых изотопсз, расширением и углублением информации о свойствах уже известных «дер за счет совершенствования экспериментальной техники и появления новых методик. На современном этапе развития физики систематическое измерение времен жизни ядерных уровней приобретает решающее значение, поскольку они связаны с героятностями электромагнитных

переходов, которые чрезвычайно чувствительны к выбору той шут иной

(

теоретической моделя, претендующей па едекьатное описание ядерн 1 структуры. Задача язмерення времен жизни здэрных состояний, лежащих в интервале 10"16 - 10",гс является трудной и тгхзбует применения специальных методов и современных средств эксперимента. Наиболее перспективные методом лзмерекий в этой области является метод ослабления доплеровского смещения 0ДС. По этой причине дальнейшее совершенствование и разработка :г .их доплеропских методов измерений времен жизни ядерных состояний является актуальной задачей.

Цэль работы. 1 сработать метод определения времен жизни возбужденных состояний ядер б (а,7)-рсакц1ш ца тепловых нейтронах, основанный на измерении доплоровского смешения энергии *-лучей.

Создать экспериментальную установку на горизонтальном канале рс актора ИЯИ АЛ Украины, позволяющую измерять времена жизни возбужденных- состояний ядер по предложенному методу.

Измерить времена жизни ядер 2вМб, гвА1, 2931, 32Р, 338, 66Ге, 6вРв; рассчитать вероятности ^-переходов исследованных уровней в единицах Вайскопфа; провести сравнение полученной

экспериментальной информации с имеющимися теоретическими расчетами.

Провести исследование процессов торможения ядор отдачи 332 в веществах сложного химического состава: 35ХН2804, 98ХН2804, РК> при малых скоростях ядер о.дачи. .

Разработать пакеты программ теоретического расчета ослаблений доплеровского смещения 'в зависимости от 'времени, жизни в

веществах простого и сложного химического состава.

Научная' новизна работы;

разработан метод определения времен жизни возбужденных состояний яд 1 в (п,у)-реакцпи на тепловых нейтронах, основанный на измерении ослабления доплеровского смещения энергии у-лучей;

создана экспериментальная установка на горизонтальном канале реактора ИЯИ АН Украины, позволяющая измерять времена жизни возбужденны:, состояний ядер по предложенному методу;

впервые измерены времена жизни:

трех уровней 5711, 5.389 и 6425 кэВ "Б

пяти уровней 4036, 4663, 4878, 5350 и 5780 кэв 32Р

четырех уровней 3285, 4495, 4708 и 5119 кэВ 66Ге

семи 3244, 4298, 4323, 4444, 4551, 5001 и 5295 кэВ 6?Ее;

г

в порции дани оценки времен жизни: уровня 6200 кэВ 2аД1

трех уровней 3552, 3790 в 3907 кэВ 5БКе двух уровней 5221 и 5414 кэВ 58Ге: уточнен« времена жизни уровней, для которых ранее существовали только оценки:

"лух уровней 3414 и 4277 кэВ двух уровней 3882 и 4139 кэВ бв?е; впервые получено убедительное подтверждение теории торможения Лмндаарда и др. и теории рассеяния Блаух-рунда в веществах сложного химического состава при малых скоростях ядер отдачи У/с~10"4. Научная и практическая ценность работы.

Разработанный метод измерения времен жизни возбужденных состояний ядер в (п,г)-реакции на тепловых нейтронах и созданная установка на горизонтальном канале реактора ИЯИ АН Украины позволяют измерять времена жизни высоковозбуаденных состояний атсиных ядер в диапазоне 10"15-10"1 ''с и исследовать процессы торможения при малых скоростях ядер отдачи, что расширяет н, л сведения о структуре и свойствах ядерных уровней, о процессах торможения ядер в веществе. Установка также может быть использована для исследования угловых ^-корреляций. Г1'-скольку (п,у)-реакция на тепловых нейтронах является одной из самых распространенных в реакторном цшуе, поэтому правильное описание процессов торможения и рассеяния ядер отдачи может продстввлять определенный интерес для атомной энергетики.

Полученная эксгериментальная информации о временах жизни иссладонанных ядер и рассчитанные вероятности тг-переходов могут быть полезны для дальнейших теоретических расчетов. Апробация работы и публикации.

Изложенные в диссертации результаты работ докладывались на 39 [Ташкент, 1909 г.1, 40 [Ленинград, 1990 г.Л и 41 [Минск, 1991 г.! Совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, 8 Семинаре но точным измерениям в ядерной спектроскопии [Ужгород, 1990г.3 и пр Соминаро по применению л-спектроскопии высокого разрешения в изучении атомных столкновений и времен уизни возбужденных состояний ядер [Грэпобль, Франция, 1992г.].

Структура я объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Полный объем диссертации составляет 119 страниц Машинописного текста, в том числе 9 таблиц, 29 рисунков. Список литературы содержит 82 наименования.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обоснована актуальность измерения времен жизни возбужденных состояний ядер, а также дан краткий обзор существующих методов их измерения. Показано, что предлагаемый метод измерения возбужденных состояний ядер в (п,7)-реакции на тепловых нейтронах, является одним из методов ОДС, однако скорости ядер отдачи и наблюдаемые дошюровские смещения малы, что требует более ■ высокой точности измерений. Сформулированы основные положения, выносимые на запрету.

В первой главе приводится описание измерений времен жизни возбужденных состояний ядер методом ОДС по типам реакций: 1) (р,т). (р.пк), (п.п'т); 2) (а,П1), (я,р3) («¡хп.ур,»), Еа* 20 МэВ; 4) (Т.И.; хп,ур,еа,|); 5) кулоповское возбужденно тяжелыми ионами; 6) (п,у) на топловнх нейтронах. Они характеризуются кинематикой, величиной У/с, сложностью у-спектров, величиной дошюрооского смещения, областью исследуемых ядер по массовому числу А. Отмечено преимущество (п,к)-реакции на тепловых нейтронах

4

по сравнению g реакциям^ на заряженных частицах при определении времен жизни низкосшаповых состояний: кинематика реакции проста (угловые распределения продуктов реакции и рассеяния изотрошш в системе координат центра масс), малые значения V/c позволяют учитывать только ядерную составляющую тормозных потерь, заселение уровней из захватного состояния происходит практически мгновенно. Для всех "шюв реакций приведены описания существующих установок и проведен анализ получаемой экспериментальной информации.

Ро второй главе описана методика измерения времен жизни высоковозбужденных состояний ядер в (n, f )-реакции нэ тепловых нейтронах.

На рис.1 приведено схематическое изображение установки, созданной на горизонтальном канале реактора ИЯИ АН. Украины. В состав установки входят:

1) коллиматор пучка тепловых нейтронов, состоящий из пяти монокристаллов кремния, размещенных в секциях шибера;

2) защита детекторов от фоновых j- и нейтронных излучений, а состав которой входят свинец, парафиновые блоки в смеси с борной кислотой, нейтроностопы марки С3, кадмий;

3) мишеяь, которг ч помещалась в цилиндр, наполненный, солью лития, и • служащий для защиты Се-детектора от рассеянных на мишени нейтронов;

4) три детектора: два NaJ(Tl) и одип Се(Ь1)- или КГСе-детектор, которые располагались в плоскости, перпендикулярной пучгу нейтронов, как это показано иа рис.2. Зе-цетектор служил для измерения вторичных ц-кнаптов, а даа детектора NaJ(Tl), расположенные под углами 90° и 180° к нему, предназначались д.лг регистрации первичных 7-квантов, находящихся с ним в совпадениях.

В (il, | )-реакции происходит захват toi ювого нейтрона ядром,

вода ^. j кремнян •

пейтроностоп . ' i сталь

NaJ

V

1

У , 2

Рис.2 Гесметрия эксперимента при изме^псти Ï, совпадений

которое практически ме получает импульса отдачи, В результаты

испускания первичного ц-кванта ядро получаем импульс и приходит в

движение. Тогда для вторичного ц-квавт.!, который излучается

движущимся ядром, наблюдается доплеровское смещение, величина

Ki.fopoi*o определяется формулой:

Д-=Е (V/c)coBf >2

х'де Е„ -анергия вторичного /-кванта, V-скорость ядра отдачи, с -»2

скорость света, р-угол между нанрвлеиием движения ядра отдачи и

направлением вылета вторичного к-квамта.

На рис.3 представлена блок -схема эксперимента. В процессе

измерений в блоках памяти ОЗУ накапливались три спектра: спектр

1ГТ-совпадений 4PGe-детектора с NaJ(Tl) - детектором, рясиапожонным

под углом 90° , спектр ц-совпадений НРСе-двтектора с NaJ(Tl) -

детектором, расположенным иод углом 180°, и одиночный ц-спектр.

Спектры регистрировались одним и тем же Ge-детектором, проходили

один и тот же спектрометрический тракт и анализировались одним и

тем же АЦП. Величина доплеровского смещения определялась из

сравнения спектров 77-совпадвпиЯ под углами 180° (смощение

максимально) и 90° (смещение отсутствует). Отсутствие смещений

j -линий в спектрах УК-совпадений под углом 90" свидетельствовало

об отсутствии систематических ошибок при определении смещения.

Наблюдаемая величина доплороиского смещения рассчитывалась с

учотом теории торможения Линдхарда и др. и теории рассеяния

Блаугрунда ь;> основании формулы:

® V(t) cöi^ 1

- exp (- t/tn) dt

тя

гдо t— Bj>f;MH жизни возбужденного состояния ядра, V0 и V(t) скорости отдачи ядро в начальный момент и в момент времени t,

cosy - сроднео значение косинуса угла между направлением скорости

«

Лпа»Соз(91+9г)|

i::

Рис.Э Влок-сконя окспорвм<?пти

ядре отдачи и направлением вылета вторичного к-кванта в момент времени t, Ав, „ - максимальная величина дошшровского смещения, c03(2,+i2) - учитывает геометрию эксперимента. -

При обработке экспериментальных спектров предполагалось, что формы линий в спектрах совпадений под углом 90° и под yi'jiou 180° одинаковые, поскольку величины доплеровского смещения достаточно малы относительно приборной ширины у-лхгшш. Поэтому определялось только смещение« линии в спектре совпадений под углом 180° по отношению к несмещенной у-линии в спектре совпадений под углои 90°. Тогда, если одну из линий прии.. за приборную," заданную в табличной форие как F(x)+C, С - фон под линией, а в промежутках между точками описать ее методом кубических сплайнов, то другая опишется выражением y(x)cA-F(x+A)+D. Здесь А - отношение амплитуд линий, D - величина фона, а Д - искомое смещение. Параметры А, С, D и А определяются путем подгонки одной линии к другой по методу наименьших квадратов.

На рис.4 и 5 приведены участки спектров п-совпадений для первичной 1,3540 каВ и вторичной *г4934 кэВ ц-линий из реакции 2eSl(tj,r)2t,Si, а также зависимости хг, полученные в результата обработки спектров совпадений. Из рис,5 видно, что для вторичного К г 4934 кэВ смещение А=580±22 аР.. Для первичного 4,3540 к&В в той же серии измерений получоао ¿=2±13 sB, т.е. первичный jf-квант не испытывает доплеровского смещения.

В третьей главе описан эксперимент и приведены результаты измерений времен жизни високовозбуждешшх состояний изученных ядер в (n.jf)- реакции на тепловых нейтронах.

С целью проверки правильности работы установки, а также установления оптимального района для измеряемых времен жизни г данным методом, были проьодот. измерения t для двух ядер 29S1 и

10

4000

Nc

3000

2000 1000

29Si

7j3540 IseV

44 X2

43 42 4)

3665 3695 3705

40

73540 keV

3715 -40 -20 0

2u

. A.eV

¿-СПЕКТР ОЖАШШ ПОЛ ЫГЛОИ 180 . • о-под 1ГЛ0И 90 •

Р*с.4 ,-лйния 3540 кав в ?поктрах т/-совпадений и з яисшюсм, х2 от величины доалеровского смещения

5000

4000

3000 -

2000

1000

36

X2 35

34

33 3? 31

у193<1

Л

ri

5150 5160 5170 5180 5190 N„

560 580 600

ü.eV

А-СПИСТР СОВПАДЕНИЙ ПОД /Г/1011 IM ', о -ИОД УГЛОМ 00 '

Рис.5 г-лилия 4934 кэВ в снектрах j»-совпадений Z8S1 и зависимость х2 от величины доплеровского смещения

с

33й, схемы распада которых удобны в экспериментальной плаве и щ<емина жизни кото^.* и^мероны с хорошей точностью в широком временном диапазоне. Для измерений был использован Се(Ы) -детектор разрешением 2-5 кэВ на »1342 кэВ 60Со и эффективностью ~ 15Я-Результаты измерений представлены в таблице 1.

Таблица 1.

ЕУР (кэВ) Iя Т т (фс)

2 "Б!

1273 3/2* 5.8± 7-3 > 273

4934 3/2" 89 ± 2 з.о + 0.7 0.5

6381 1/2' 95 ± 9 1.03 + 2.97 1.03

зз3

3221 3/2" 44 ± 4 43 Л 7

4211 3/2" 59 ± 12 24 ± 12

5711 1/2" 84 ± 9 2 + 4

5889 3/2* 72 ± 22 7 15 7

6425 (1/2,3/2)" 67 ± 25 9 21 9

Иямервппые ио данной методике времена жизни возбужденных состояний хорошо совпадают с нроменами жизни, ранее известными из других работ, что подтверждает правильность разработанной методики. Оптимальным рабочим районом для измерения времен жизни ка нашей установке по предложенной методике есть диапазон 1< т<150 фс.

При измерении времен »изни високовозбужданных состояний 26м£ и 32Р использовался НРСе-детектор с эффективностью 50% и разрешением 2 кэВ на »1332 кэВ 60Со. При исследовании реакции г'НЁ(п,у)гвМё использовалась металлическая мишень с природной

13

смесью изотопов В1оом 4-6 г. Ияшень Э,Р представляла собой модификацию красного фосфора весом 9.В г. Для каждого ядра было проведено по два измерения. Время каждого измерения составляло 90 часов. Полученные результаты представлены в таблице 2.

Таблица 2.

Изотоп Е УР (кзВ) Iя Г (*) т (фс)

"ме 4277 3414 1/2" 3/2* 99 ± 14 89 ± 4 < 5 4 ± 2

Э2р 5780 1" 83 ± 22 , + 12 6 - 6

5350 4878 2" 1" 68 ± 36 107 ± 14 ле. + 51 16 - 16 < 3

4663 (0,2)- 65 ± 54 20 * 250 - 20

4036 3264 1" 2" 90 ± 5 17 ± 5 4-1 ± 2-4 180 ± 70

Для уровней 4277 и 3414 каВ ядра 2'~Щ ранее существовали только оценки времен жизни, которые не противоречат вашим данным. Время жизни уровня 3414 кэВ, 3/2", т=4±2 фс, хорошо согласуется со значением т=6±1 фс для аналогичного уровня 3062 кэВ, 3/2" с 'ркальвого . фа 28Л1.

Для ядра Э,Р все данные новые. Ранее было измерено только время жизни уровня' 3264 кэО, т=130±30 фс, которое хорошо согласуется с полученным значением т=180±70 фс.

Измереиие времен жизни возбуждепянх состояпий 2вА1 проводилось с использованием НГСе-детектора п вффоктиввостью 50%. В эксноримонтах использовалось мишень 27А1 с чистотой 99-99% Полученлне значения времен жизни возбужденных уровней ядра 2ВА1 представлены в таблице 3- Они согласуются с имеющейся комнилляцией

ЕУР (КвВ) I- Г г (фс)

6200 (2*-4*) 105 ± 47 < 12

5443 2" 79 * 15 7*5

5135 з- 99 ± 11 < 3

4766 2 84 ± 6 4 * 2

4691 3" 88 ± 5 3.0 * 1.5

3076 2* 65 ± 9 12 ± 4

3591 3" 39 ± 5 36 * 7

3465 4" 17 ± 5 юз: %

2138 . г* 84 ± 11 1 t 3

1622 я* 25 6 83 * 23 __

1»щпи но временам жизни для ятого ядра, однако )тро-Ьп>о1*зч1УГ (апннм работи Эл-Акада я др.

В (экспериментах по определению времен жизни 6 ''¥<* ^пользовалась мшпепь из обогащенного до 99.к4Гв в виде пороягкя есом б г. Ряэрегсепиэ НРСе-детектора составляло Я к»Н •■> 71332 квВ °Со, его вффэкт-'впость Было проведано ?. измер< тип

лительностыо . но <;'> часов каждое. Результаты измерений редставлены и ТРблицо 4. Дли уровней 1919, 2050 ж 247'.' квВ роведено сравнение порученных про моя жиг.пи т о рассчитанными по 5олочечной модели с потенциалами Ку^-Бриуна л б-поворхностпсго зяимодойствия. Показано, что расчеты : потенциалом Куо-Вреупа мот лучь.ео согласив, чем г. потенциалом о-поверхностного зяимодойствия.

При измерениях л ре мен жизни 6вРв использовалась мвжень, чзтоящан из кусоч оп фольтированного жолезя массой 4 г, 1огпщеппо!'о до 9536 изотопом в7Те. Выло проведено два сшерснскя гнтол: юсткп по В5 часоп каждое. Ризу.штаты язютриня!

ЕУР х" * (фс)

(кэВ) (*)

5119 63 ± 15 8 ± 5

4708. (1/2.3/2) 71 ± 17 6 ± 4

4495 1/2" 73 ± 11 5*3

3907 (1/2.3/2) 94 ± 20 < 5

3790 1/2" 78 ± 35 < 16

3552 (3/2-> 87 ± 15 < 5

3285 68 ± 30 11 * 10

3029 3/2' 44 ± 16 21 * 12

2470 3/2- 40 ± 5 21 ± 4

2050 3/2" 59 ± 8 11 к 3

1918 1/2" 44 ± 10 17 ± 6

цредставлены в. таблице 5- Време \ жизни возбужденных состояний 3630, 3537, 3244, 3084, 2876 и 2782 каВ достаточно хорошо согласуются с временами жизни аналогичных состояний в соседнем чатно-чатвои ядре 66Ре.

На основании полученных длшых о временах жизни проведен расчет вероятностей ц-переходов в одипицах Вайсконфа для всех исследованных возбужденных состояний ядер гб11б, 2ВА1, 2Ь51, згР, зэ3, 6ьКе и 6вКе. • Результаты приведены в диссертации п виде

Ч'ЬбЛИЦ.

В четвертой главе описано проведенное исследование процессов торможения ядер отдачи в веществах сложного химического состава с целью проверки правильности теорий Линдхарда и др. и Блаугрунда.

Чтобы проверить правильно ли эти теории описывают торможение и рассеяние, измерялось ослабление доплеровского смещения анергии вторичных /-лучей, разряжающих возбужденное состояние с известным временем жизни г мишенях разного химического состава и полученные результаты сопоставлялись с теоретическими расчетами. Была выбрана

ЕУР (квВ) Iя F (*) т (фс)

5414 124 ± 28 < 1

5295 73 * 17 5 ± 4

5221 1«*» 115 ± 37 < 3.5

5001 1* 74 ± б 4.3 ± 1.4

4551 1* 30 ± 7 30 ± 10

4444 1* 59 39 8 + 40 - 8

4323 1* 49 ± 17 16 ± 10

4298 Р* 80 17 4 ± 3

4139 80 ± 13 4 4 3

3882 1* 93 ± 0 1 ± 1

3630 г* 26 * 12 37 + 42 - 16

3537 1♦ 48 ± б 15 ± А

3244 0* 21 ± 13 45 + 97 - 20

3084 2* 20 ± 4 58 ±13

2876 г* 19 ± 5 43 + 24 - 11

2782 1* 11 ± 3 90 ± 25

е акция 32S(n, y)33S на тепловых нейтронах, в которой юрогао оэбуждаэтся уровень 3220 кеВ, 3/2", время жизни которого г-=40 2 фс неоднократно вымерялось во многих работах- • В качестве вшеней были выбраны природпяя сера, концентрированная \jà% и забавленная 35Ж серная кислота, а также поликристалл свинцового песка FbS. В измерениях использовался НГСв-двтоктор о ¡)фект -вностью 50% и разрешением 2 кэР на >1332 коВ в0Со. >зультаты вксперимонтальных данных ослаблот»® доплеровскнх 19Щ0ШГЙ F по отношению к ослаблению доплеропского см< зния для >иродг^й серы F, приводятся в таблице б, гдо oi i сравниваются с оретически рассчитанными от;, копиями F/F,.

Мишень Р / Г.

наши измерения теория

981Н2Б0ч 1.02 + 0.07 1.0

35*Н2БО, 1.31 + 0.16 1.2

РЪЭ 0.67 + 0. И 0.78

(Кллучвнныа ■ вкспериментальные результаты в пределах ошибок согласуются с расчетами, выполненными по формулам Влаугруида. Это позволяет сделать вывод о том, что теория Блаугрунда правильно описывает процессы торможения и рассеяния ядер отдачи в веществе сложное химического состав., прл палых скоростях ядар отдачи у/с ~ 2 1(Г4 и ею можно пользоваться для анализ« дошюровских смещений {-лучей в (п,»)-раакции на тепл пых нейтронах.

В заключении приведены основные результаты< полученные в настоящей работе. Их можно сформулировать следующим образом:

1. Разработан новый метод оцределет ия времен аэки возбужденных состояний ядер в (п,»)-реакции на тепловых нейтронах, основанный на измерен*» ' доплоровского смещения ц-лучей.

2. Создана вкспериментальная установка па гор! зонтальаом канале реактора ИЯИ /.Н Украины, позволяющая измерять времена жизни возбужденных уровней ядер в (п.»)-рвакция на тепловых нпйтроыах. 3- Бгервые измерены времена жизни:

трех уровней 5711, 5889 и 6425 каВ "в; пяти уровней 4036, 4663, 4878, 5350 и 5780 кэв Э2Р; четырех уровней 3285, 4495, 4708 и 5119 каВ 55Ге; семи 3244, 4298, 4323, 4444, 4551, 5001 и 5295 каВ 68Ге. Впервые даны оценки времен жизни: уровня 62пО кэВ гвД1;

трех уровней 3552, 3790 и 3907 кэВ 65Ге;

18

двух уровней 5221 и 5414 хэВ 58Ге. Уточнены времена жизни уровней, для которых ранее существовали только оценки:

двух уровней 3414 и 4277 кэВ 25Мз; двух уровней 3882 и 4139 кэВ 5 пГе.

В целом измерены времена жизни 53 состояний изученных ядер, из них 2Г1 - впервые.

4. Рассчитаны в единицах Вайскопфа вероятности к-переходоз исследованных уровней для ядер гвА1, 2Э31, 32Р, зэ3, "Ге и

5вТе.

5- Проведена экспериментальная проверка теории торможения Линдхарда п др. и теории рассеяния Блаугрунда в веществах сложного химического состава: 35%Н2£0,, 98ЖН250,, при малых скоростях ядер отдачи Ч/с~10"4. Показано, что эти теории правильно описывают рассеяние и торможение ядер отдачи и могут быть использованы для. определения времен жизни возбуждодшгх ядерных состояний.

6. Созданы программы теоретического расчета ослаблений доплеровского смещения в зависимос.з от времени жизни возбужденного состояния ядра гя в веществах простого и сложного химического состава, в основу которых положены теория торможения Линдхарда и др. и теория рассеяния Блаугрунда.

7. Проведено сравнение полученных экспериментальных данных для исследованных ядер с имеющимися теоретическими расчотами. Из сравнения экспериментальных данных для ядра 56Ре с расчетами по оболочечной модели с потенциалом Куо-Брауна и с потенциалоч

6-поверхностного взаимодействия показано. Что . возбуждении^ состояния 55Ге более точно описываются потенцалом Куо-Брауаа. Полученные экспериментальные данные о временах жизни могут

способствовать . дальнейшему развитию теории.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНЫ В СЛЕДУЮЩИХ РАБОТАХ:

1. Кошутский Ю.Е., Купряшкин В.Т., Стрильчук Н.В., Феоктистов А.И.. Шаповалова И.П. Измерение времен жизни ядер в (n,Y)-реакции на тепловых нейтронах //Изв. АН СССр Сер.физ.- 1989- Т.53- С.2125-2129.

2. Кошутский Ю.Е., Купряшкин В.Т., Стрильчук Н.В., Феоктистов А.И., Шаповалова И.П. Новые данные о временах жизни высокосозбужденных состояний z6Mg и 3ZP //Изв. АН СССР Сор.физ.-1990- Т.54- С.844-845.

3. Олейник B.C., Купряшкин В.Т., Стрильчук Н.В., Феоктистов А.И., Шаповалова И. Г1. Измерение времен жизни высокоаозбуждвнных состояний гвА1 //Изв. АН СССР Сер.физ.- 1990- Т.54- С.7846-7847. 4- Купряшкин В.Т., Стрильчук Н.В., Феоктистов А.И., Шаповалова И.П. Времена жизни уровней ssFe, возбуждаемые в (п,к)-реакции на тепловых нейтронах //Изв. АН СССР Сер.физ.- 1990- Т.54-С.2145-2148.

5. КравэцН.С., Купряшкин В. Т., Стрильчук Н.В., Феоктистов А.П., Шаповалова И.П. Измерение времен жизни возбужденных состояний 6eFe в (п,г)-реакции на тепловых нейтронах //Изв. АН СССР Сер.физ.-19S0- Т.54- С.2126-2130.

6. Кошутский O.E. .Купряшкин В.'Г., Стрильчук Н.В., Счоктисто:; А.И., Шаповалова И.П. Исследование процессов торможения ядер отдачи 33S в веществах сложного химического состава//Изв. Российской АН Сор.физ.-1992-T.56-V5-C.46-49.