Ядерно-физические исследования на фильтрованных пучках нейтронов атомного реактора тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РГ6 од

- 7 [;:оп 1ссз

АКАДЕМИЯ'НАУК УКРАИНЫ

На правах рукописи МУРЗИН Артур Владимирович

УДК 539.172

ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЕ 'ИССЛЕДОВАНИЯ НА ФИЛЬТРОВАННЫХ ПУЧКАХ НЕЙТРОНОВ АТОМНОГО РЕАКТОРА.

Специальность: 01.04.16- физика ядра и

элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Киев-1993

Работа выполнена в Институте ядерных иссл ;ований АН Украины

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор Ситько С.П. доктор физико-математических наук Толстиков В.А. доктор физико-математических наук Корж И.А.

Ведущая организация: Лаборатория Нейтронной Физики ОИЯИ

Автореферат разослан "_" апреля 1993 г.

Защита состоится "27" мая 1993 г. в 14 час. 15 мин. на заседании Специализированного Совета Д 016.03.01 при Институте ядерных исследований АН Украины по адресу 252022, Киев-22, Проспект Науки, 47.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института ядерных исследован^ АН Украины

Учений секретарь специализированного совета

кандидат физико-математических, наук Р.Д.Чеснокова

ОБЩАЯ' ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы

Развитие научных и прикладных ядерно-физических исследований тесно связано с созданием и усовершенствованием качественно новых источников элементарных частиц. Одним из вариантов новых нейтронных источников, являются квазимоноенергетические пучки нейтронов, получаемые в результате пропускания спектра нейтронов реактора сквозь толстые £ :льтры (г200г/см^) из вещества, в полном нейтронном сечении которого имеются глубокие интерференционные минимумы. До настоящего времени использовались в основном фильтры из Бс,Ре,51, позволяющие получать пучки нейтронов со средними энергиями 2,24, и 144 кэВ. Возможности исследований нейтронных сечений и ядерных реакций существенно ограничивались I. -за малого диапазона используемых энергий нейтронов. Созданный на реакторе ВВР-М ИЯИ АН Украины набор фильтрованных пучков нейтронов на основе фильтров из So.Pe.Al,Б,Б1,У,Мп и стабильных изотопов 52Сг,54•64'В7Ре,ва•40Ш позволяет получат. около 20 квазимоновнергетических пучков нейтронов со средними энергиями Е в диапазоне 0,017+275 кеВ.

П

Использование гораздо более широкого диапазона усредняемых энергий нейтронов, высокая интенсивность и хорошие фоне не условия фильтрованных пучков нейтронов дают возможне .ть проводит^ ядерно-физические исследования с гораздо лучшей точностью и надежностью. Измерения полных и парциальных нейтронных сечений атомных ядер ■ в области разрешенных и неразрешенных резонансов продолжают оставаться актуальными как в фундаментальных, так и в прикладных исследованиях. Использование фильтрованных пучков' нейтронов дает возмо-кнооть существенно улучшить качество' исследований эффектов резонансного самоэкранирования в нейтронных сечениях в области неразрешенных резонансов, что важно для расчетов реакторов на быстрых нейтронах. Полу аемые в настоящих экспериментах средние

резонансные параметры ядер отшивают не только область разрешенных резонансов, но и примерно на порядок больший Диапазон неразрешенных резонансов, что позволяет исследовать ряд фундаментальных вопросов Я-матричной теории, таких, как энергетическая зависимость нейтронных силовых функций и оптических радиусов рассеяния, выбор граничных условий И-матричной теории.

Расширение диапазона энергий нейтронов, используемых для исследований усредненных по резонансам спектров у-лучей из реакции (п,у) позволяет значительно улучшить возможность получения спектроскопических характеристик нижних возбужденных уровней ядер, расширить круг исследуемых ядер, имеющих плотность резонансов, недостаточную для эффективного проведения исследований с использовавшимися ранее фильтрами. Продолжают оставаться актуальными исследования нестатистических эффектов в (п,7)-реакции, позволяющих получать сведения о механизме захвата нейтронов. Важное значение имеет также возможность получения из измеренных усредненных спектров первичных переходов из захватного состояния значений р-нейтронных силовых функций, многие данные для которых остаются либо неизвестными, либо определенными со значительными погрешностями.

Результаты настоящей работы демонстрируют новые возможности получения высококачественных нейтронных и спектроскопических ядерных данных в измерениях с использованием усовершенствованного набора фильтрованных пучков нейтронов атомного реактора.

Цель работы. Разработка новых нейтронных источников на основе нейтронных фильтров из ряда природных элементов й стабильных изотопов, азмещагих в горизонтальном канале атомного реактора. Исследования о помощью разработанных нейтронных фильтров усредненных полных и парциальные нейтронных сечений ядер 4бСа,1®7Аи,23атг,ьз6а,взаи, определение средних резонансных параметров этих ядер: исследование фундаментальных

положений й-матричной теории (граничных условий, внергетической зависимости нейтронных силовых функций и радиуса потенциального рассеяния). Исследования усредненных ' по резонансом спектров ?-лучей при захвате фильтрованных нейтронов ядрами

воу( 127^ 1«, 1*вм> 1*7ап( |ввш< 179ш< 1,1 .»»э^ получеиив

новых спектроскопических данных о возбужденных уровнях соответствующих ядер-продуктов в (п,})-реакции; иссле.г-ванил радиационлых силовых функций и нестатистических эффектов в этих ядрах.

Научная новизна результатов и практическая ценность работы

Все представленные в диссертации результаты получены либо впервые, либо о гораздо лучшей тс чостью и более высокой достоверностью, по сравнению с известными ранее данными.

Впервые развиты описанные в диссертации новыефильтрованные пучки нейтронов, представляющие собой интенсивные .источники нейтронов, которые в сочетании о созданными в" ?окооффективными измерительными системами, включая многоканальны.; парный и 8нтиком1.тоновский спектрометры, позволили проводить ядерно-физические исследования в области нейтронной физики и ядерной спектроскопии на новом качественном уровне. Значител! ое расширение, по сравнению с ранее ; спользовавшимися, количества квазимок внергетических пучков нейтронов дало возможность осуществить шрогаШ круг исследований по усредненным полным и парциальным нейтронным сечениям, на основании которых получены уточненные средние резонансные параметры ядер 45Са,' 47Вт,1 ввСс1.1 р7Аи, аэа№, ЭЭЙи,аЭ8и.

Исследование возможности описекия полученных значений усредненных нейтронных сечений в рамках й-матричной теории позволило впервые сделать ряд более достоверных, чем . в предыдущих исследованиях, выводов, таких как независимость от энергии нейтронов величины Б-нейтронной силовой функции и оптического радиуса ядра, а также определить выбор гранична

условий в И-матричной теории.

Полученные данные о нейтронных сечениях и средних резонансных параметрах азаТЬ,336и,23а11 имеют практическое значение для расчетов ядерно-енергетических установок, поскольку азаТ1г и азви являются основными воспроизводителями ядерных

пя<] ЯЭОч

делящихся материалов (соответственно и и Ри), а и вг дат в состав переработанного ядерного топлива, получаемого После его первичной експлуатации в ядерных установках. Данные о сечении неупругого рассеяния нейтронов с анергией 144 и 275 кэВ на первом возбужденном уровне 2* 23ви позволили устранить расхождение между расчетом, получаемым на основании имевшихся до этих измерений данных о парциальных сечениях азви, и результатами интегральных экспериментов на критсборках.

Дашше по спектрам у-лучей в реакции (п,у) фильтрованных нейтронов с ядрами В0У,1Я71,|47Бт.17вНГ.1'11г,1"1р.аз,,и получены впервые. Имевшиеся ранее данные по спектрам 7-лучей при захвате фильтрованных нейтронов ядрами 143,14БМ были представлены лишь в виде рисунка, а данные по 1Б60с1 были получены с гораздо худшей статистикой, по сравнению с результатами, полученными в диссертации. На основании результатов измерений спектров у-лучей при захвате фильтрованных нейтронов указанными ядрами получен обширный материал, позволивший обнаружить значительное число новых возбужденных уровней, а также установить спины и четности для большинства уровней, на которые наблюдаются первичные Е1- и М1-переходы в рассматриваемых ядрах.

Наряду с исследованиями первичных переходов, в работе впервые демонстрируется возможность определения сшшов нижних возбужденных уровней из результатов анализа зависимости от внергии нейтронов интенсивностей вторичных переходов при захвате фильтрованных нейтронор ядром 14БМ.

Наряду с новой спектроскопической информацией для большинства ядер впервые проведено исследование энергетической

зависимости интенсивности усредненных по резонансен первичных Е1- и М1-переходов, а для 1Б4Сй впервые наблюдалось характерное для экстраполяции гигантского диполъного электрического резонанса изменение показателя степени в приближенной степенной зависимости интенсивности первичных Е1-переходов от их энергии. Полученные результаты иогут быть использованы в расчетах полных радиационных ширин и сечений захвата различных ядер.

В сп«ктрах усредненных по резонансам первичных у-пере ходов,' сопровождающих распад захватных состояний ядер?4,4М и 14лN¡1. наряду с отмеченными ранее усиленными первичными переходами на уровни 2*, обнаружено "также усиление переходов на уровни А*. Такое нестатистическое коррелирующее усиление переходов для ядер о аналогичными конфигурациями протонных и нейтронных оболочек с высокой степенью достоверности может быть интерпретировано повышенным вкладом в волновую функцию захватного состояния простых конфигурцией типа "входного состояния". Разумность такого предположения подтверждается проведенными в диссертации модельными расчетами, а также расчетами по квазичасгично-фононной модели ядра, выполненными Вороновым В.В, и Кнатько В.А.. Е усредненных по резонансам спектрах первичных у-переходов такое нестатистическое усиление отдельных перехо,. зв обнаружено впервые.

Проведенное в Диссертации исследование спектров у-лучей при захвате фильтрованных нейтронов в отдельных резонансах Б0У впервые показывает возможности использования фильтрованных пучков нейтронов для исследования (п,у)-реакции в легких и средних ядрах.

. Основные положения, выносимые на защиту.

1.. Разработан комплекс из -"20 квазимоноенергетических пучков нейтронов с Е ® 0,017+275 кеВ и пучков с набором

П

нейтронных линий ? Еп до 1 мэВ, получаемых на атомном реакторе с помощью интерференционных фильтров на основе ряда природны

элементов и обогащенных изотопов.

2. На примере проведанные измерений полных нейтронных

сечений öt четных изотопов Ni в области внергий нейтронов 2+8000

вВ показано, что исследования (Jt в области интерфернционных

минимумов позволяют определить радиацонные ширшы Г^ для ядер, у

которых. нейтронные ширины резонансов Г значительно больше I".

п у

3- • Для проведения нейтронных и спектроскопических исследований на фильтрованных пучках нейтронов разработаны методики и установки для измерений полных и парциальных нейтронных сечений и спектров у-лучей при захвате фильтрованных нейтронов атомными ядрами.

4. Измерены усредненные полные нейтронные сечения 197Au,'!36U,23eU в диапазоне En от 2 кеВ до -~0,8 МоВ, сечения упругого и гэупругого рассеяния нейтронов с Еп= 144 каВ a3ZIh и нейтронов о Еп= 144 Vi 275 квЪ a38U, сечения активации 197Аи и46Са, для Е= Л+144 ' кэВ, факторы резонансного

^ 2 4 3 qoc

самовкранирования в сечениях деления U и U. Проведен анализ и определены средние резонансные параметры исследовашых ядер в рамках одноуровневого приближения R-матричного формализма. Для ядра aaeU показана независимость от энергии нейтронов эдиуса потенциального рассеяния R' и в-нейтронной

О

силовой функции S.. Определены критерии выбора граничных условг!

О

R-матричной теорш.

5. Ifc.дерены усредненные по резонансам спектры у-лучей первичных переходов из захватного состояния в (п,у)-реакции ядер l2BI. 144'14iNd,148Sm,13iGd.ie0Hf,,9S'l94Ir.a3'U и спектры 7-лучой при захвате нейтронов в отдельных резонансах Б0У. Определены характристики нижних возбужденных уровней исследова1,.шх ядер. Исследовав ене^гетические зависимости радиацонных силовых функций (РСФ) первичных Е1- и Mi-переходов. Измеренная для 146Nd зависимость от Еп Заселяемости нижних возбужденных уровней вторичными переходами дает дополнительную информацию о спинах этих уровней. Для дефор,»дарованных ядер

получено убедительное подтверждение описания энергетической зависимости РСФ Е1-переходов экстраполяцией гигансткого влектричеекого дидального резонанса. В спектрах первичнш. переходов B1V,146М отмечони ностатистические отклонения интенсивноотей отдельных переходов, интерпг тированные повышенным вкладом в волновую функцию захватного состояния простых конфигураций типа входных состояний, расочи^^ных в рамках одночастичной и обобщенной моделей. • '

Апробация работы g публикации.

OcHOBHuj результаты диссертации опубликованы в журналах Ядерная физика. Известия АН СССР, Атомная анергия, Вопросы атомной науки и техники, "uclear Physios, в материалах Всесоюзной и Международной конференции по нейтронной физике "Нейтронная физика" и Меадународного симпозиума "Neutron-Capture Gamrea-Ray Speotroeoopy and Related Toftlos", препринтах Ш/l АН Украины. Материалы диссертатги докладывались на IV,V,VI Всесоюзной и I Международной конференции : по иейтрошой физике .(Киев, 1977,1980, 1984, 1987), XXXVII ежегодном совещании по ядерной спектроскопии и структуре ядра (Рига, 1987), Международном тщпозиуме "Nuclear Eriited States" i Лодзь, 1994), Международном совег"НИИ коне, льтативного совета МАГАТЭ по свойствам нейтронных источников (Ленинград, 1986 ), 4-ом Совещании координационной группы "Тран-членов СЭи по ядерным дань.лл (Обнинск, 1986), Мевдуняродных'рабочих совещышь^ "Взаимодействие медлештых нейтронов с атомными ядрами" (Дубна, 1991. 1992), ьз научных семинарах Лаборатории Нейтронной "-таики ОИЯИ (1980), кафедры ядерж-.i физики Мюнхенского Тохничос .ого университета,(ФРГ, 19В8), Лаборатории Нейтрогшсй Физики Центра по Ядерной фйй;псе в Карлсруэ, (ФРГ, 1С92), Института ядерных исследований Госкомитета по атомной енергии СРВ в Дзлате (1980,1990), на объединенных семинарах гто ядорной физике ИЯИ АН Украины ( .J89,1992).

По материалам диссертации опубликовано 40 печатных работ, основные из которых приведены в конце автореферата.

Объем и структура диссертации.

Диссертация состоит из основного текста на 338-и страницах, 84 рисунков, 23 таблиц и списка литературы из 219 наименований. В основной текст входит введение, три части, состоящие из десяти г~9В, и заключение.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении рассмотрены предпосылки работы, сформированы цель и методы осуществления намеченных исследоващй, показаны актуальность и научная новизна, а также практическая ценность работы, приведены основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе дано краткое описание методики измерения полных нейтронных сечений методом времени пролета с использованием нейтронного спектрометра с механическим прерывателем, расположенным на 9-ом горизонтальном канал! реактора ВВР-М ИНИ АН Украины. Приведены результаты измерений полных сечений четных изотопов никеля БВ,60,ба,61Н1 и в0Ее, используемых в дальнейшем в качестве нейтронных фильтров, формирующих квазимоновнергетические пучки нейтронов на выходе горизонтального канала реактора. Сечения измерены в диапазоне энергий от 2 вВ до 8 кеВ, где ранее существовали только данные оценки по известным резонансным парамет:ам. Полученные экспериментальные данные были использованы для определения средних рез' неясных параметров изотопов никеля в многоуровневом Л-матричном приближении Райха-Мура. В. результате были уточнены пара>'етры отрицательных резонансов I ввК1,бат,бгП1, первого положительного резонанса в 63Н1, значения -радиуса потенциального рассеяния И' для всех измеренные

О ,

изотопов никеля. Полученные значения И' для ядер никел;

О

показывают плавную зависимость от А, что опровергает имеющиеся ■]

литературе данные о существовании в этой зависимости минимума в области А=б2+б4. Проведенные измерения показывают ряд особенностей исследования нейтронных сечений в' области интерференционных минимумов, позволяющих получать наряду с параметрами,определяемыми в исследованиях сечений в окрестности резонансов, также параметр И' с лучшей или сравнимой точностью

С

и значения Г^, определяемые для данной области ядер в ос энном из измерений сечения захвата. Чувствительность измерений нейтронных сечений в интерференционных минимумах к величине Г, ближайшего резонанса объясняется очень низким значением сечения рассеяния в минимуме, в результате чего полное сечение в значительной мере, определяется сечением захвата. •

Во второй главе дан краткий обьор использовавшихся до настоящего времени на атомных реакторах ч ускорителях нейтронных фильтров в основном из природных элементов Бс,Ре,А1,8 и Б1, формирующих квазимоноэнерготические пучки нейтронов со средней энергией Е =2,24,54 и 144 кэВ благодаря сущоствелаяию в полном йейтронном сечении этих элементов глубоких минимумов, возникающих в результате интерференции между потенциалышм и резонансным рассеянием нейтронов. На реакторе ВВР-М ИЯИ АН Украины, имеющем тепловую мощность 10 Мвт'и поток нейтронов в активной зоне 1014н/см2\с создано около .20 квазимокоэнергетических пучков нейтронов т:э основе природных элементов Бо и,Б,81,7,Мп и стабильных изотопов БЗСг,Е4,Бв'В71'е,В8,60М. Ниже приведет . средние энергии основной нейтронной линии фильтрованных пучков В (кеВ) и

' П

соответственно для каждой Е в скобках дани полная ширина на

п

половине высоты основной линии в кеВ и-.основные элементы или изотопы, формирующие данные Е и ДЕ .

п п

Е (АЕ элементы, изотопы) - 0,017(0;030;Мп - N1 -С<1 -Иг); 1?8(ПбгБо -6°Ш -54?в -10В); 1,9(0,8; Бо -Т1); 2,8(5,6:60ш. - Б - 81); 3,5(1,5;в*Ре -60ТЛ - 81-10В); 5,0(2,3:*°Н1 - Мп -Се - Б - -10В); 12(0,7;ВЯШ -Б7Ре - б -Б1);

<

18(3;МП -66Ге -В7Ре - Б - Б1 - Нё -Ъ1Р -10В); 24(6;А1 - 10В), 24,3(2;Б6Ре ~ А1 - Б); 32(2;Мп - - Б - 51- - Ь1Р - 10В), 45(3,5; 520Г -54Ре - Не - Б -10В): 54(1,5;Б1 - Б -10В), 5е(2,5;58М - V - Б) ¡74(20;Б -10В); 85(Ю;ваСг - 8-61М -10В), 109( 3;Мп - V -7Ь1 - 10В); 132( 4;Б8111 -^Сг - Б1 -10В), 144(24;Б1- Т1 -10В)| 275( 6;Мп - V - Б -10В).

• Нейтронные фильтры о диаметрами от 29 до 58 мм и суммарной

толщиной не менее 220 г/см2 размещаются в трех выходных шиберах и еыносном коллиматоре горизонтального канала реактора. Потоки нейтронов на расстоянии 1200 мм от выхода канала составляют 2-105+107н/см2с. Вклад нейтронов основной энергии в общий спектр нейтронов, пропускаемых различными фильтрами, составляет от 21 до 99$. Для большинства фильтров шу-бран состав дополнительных фильтроз, используемых для удаления из пучка нейтронов основной анергии и с.хределенпя эффектов от примесных нейтронов.-

Наряду с формированием пучков нейтронов, содержащих одну основную линию, были использованы и моноизотошше фильтры из 1'20х,,5аЛ1,6ОН1 для создания, спектров нейтронов, состоящих из йабора нейтронных линий с энергиями в диапазоне 12+1000 кэВ.

Ь трр-ъей главе даны исходные соотношения, описывающие полные и парциальные нейтронные сечения в рамках И-матричной теории и используемые в дальнейшем для параметризации полученных эксперкменгильных данных. Основное внимание уделено описанию нейтронных сечений, усредненных по энергетическому интервалу, поскольку большинство экспериментальных результатов отражают усредненные данные о нейтронных сечениях.Рассмотрена зависимость усредненных нейтронных сечений от граничных условий в И-матричной теории. О1 мечено, что при разлг лом выборе граничных условий Вг энергетическая зависимость нейтронных сечений будет различна, особенно для р- и й-нейтронных волн в области . неразрешенных резонансов.

четвертой главе рассмотрены методы ана» лза результатов

измерений полных и -тарцяальных нейтронных сечений на фильтрованных пучках нейтронов. При измерении усредненных нейтронных сечений в области разрешенных и неразрешенных резонянсов наблюдаемые эффективные сечения проявляют зависимость от толщины, ввиду эффектов резонансного самоэкр. лрования, возникающих при прохождении спектра нейтронов через образец. Поскольку при измерении нейтронных сечений на фильтрованных пучках нейтронов эффекты резонансного самоэкранирования весьма существенны, в данной главе подробно рассмотрены возможности • коррекного определения усредненных нейтроных сечений . условиях сильного реьонатеного экранирования. Основным методом решения-етой задачи является исследование эффективных нейтронну сечений для возможно более широкого к .бора толщин исследуемых образцов. Для анализа полученных экспериментальных данных используются численные расчеты резонансного е^моэкранирования в нейтронных сечениях, основывающиеся на моделировании в интервале усреднения детальной резонансной структуры сечений методе*' Монте-Карло о последующей оптимизацией резонансных " параметров методом, наименьших квадратов. . Приводится списэгтие моделирования нейтронных сечениЯ с использованием одноуровневого И-матричного приближения о учетом вклада далеких резонансп и эффекта Доплера для парцивльных нейтронных волн о 1 2.

. В пятой главе даны описания методик и результаты измерений полных и парциальных нейтронных сечений на фильтрованных пучках нейтронов. Лроведены измерения полных нейтронных сечены

1 О *7 Э1Л ЭПЙ

Аи, и, и, дифференциальных и полных сечений упругого и неупругого раезеяния нейтронов ядрами аэаТ1г и аэси, с "гений активации 197Аи и 4й0а, сечь.шй деления аээ1Г,23Би.

Измерения нолных кейтрон-ых сечений проводились методом пропускания. у„;я учета эффектов резонакгного о ¡моекранирования в измере"иях использовались образцы раз,: 'ц;ой толщины. Регистрация нейтронов с Е £ 12 кэВ осуществлялась о помощью 3Но счетчика типа

П

СНМ-52. Ньютоны с Ь г12 кэВ регистрировались спектрометрически

водородным пропорциональным счетчиком типа СНМ-38. При анализе формы спектров протонов отдачи, получаемых со счетчика СШ-38, учитывались ядра отдачи углерода,возникающие из-за примеси метана в счетчике,' и стеночный эффект, определяемый экспериментально для нейтронов различных энергий. Фон у-лучей при измерении спектров Ёейтронов с Е £ 80 кеВ, соответствующей

П

максимальной энергии от импульсов у-лучей, определялся с помощью дополнительного фильтра из полиэтилена. Получаемые зависимости наблюдаемых эффективных полных нейтронных сечений о" от толщины образца показаны на' примере измерений с образцам!! золота (рис.1). Значения о" определяются из соотношения' = -1пТ/Н_, где Т - пропускание нейтронов образцом толщиной N. в числах ядер на 1 см . Сплошными линиями показан результат апроксимации зависимости о^1 на основании расчетов нейтронных сечений, проведенных методом Монте-Карло. Локальные значения измеренных усредненных полных нейтронных сечений представляют собой результат экстраполяции о® при N = 0.

I Я

Наряду с измерениями на квазимоноэнергетических пучках нейтронов с Е = 2+144 кеВ были проведены измерения на

п

фильтрах, формирующих набор нейтронных линий с энергиями до 1

МеВ. Полученные данные для <0^> 197Аи показаны на рис.2

совместно с известными литературными данными. Наблюдающиеся

расхождения между результатами настоящих измерений и измерений

других авторов, использовавших образцы только одной толщины,

полученные значения о для которой показаны на рис.1 крестиками,

н

хорошо согласуются с данными для полученными в настоящей

работе.

Измерения сечений упругого рассеяния нейтронов о 1 и неупругого рассеяния с, на пер~ ом возбужденном уровне 2*,Е 45 кеВ проведено для ядер Иг при Ё = 144 кеВ и ""и три Е =

п п

, 144 и 275 кеВ. Нейтроны регис^рирог-пись очетчггом СШ-38, позволяющим разделить пектры протонов отдачи, соответствующие упругому и неупру^ому рассеянию нейтронов. Угловые распределения

рассеянных нейтронов изменялись в интервале углов 30+150° о разрешением 5°. Абсолютные значения сечений определялись по

очп

отношению к 0 , свинца. Полученные данные для <J, U показаны

О I I П

на рис.3 в сравнении о другими известными данными. Сечения радиационного захвата 197Аи для Е =2+275 кэВ и46Са для = 2+144 квВ изморены методом активации по отношению к сечению реакции 10B(n,ay)7Li.

Сечения деления аэзи и 2ЭБи при Е = 2 и 24 кэВ измереш

п 10 7

также по отношению к сечению реакции Bm.ay) L1.- Для регистрацш! акточ деления использовался сциш илящтонний стильбеновый детектор о раздел чием сигналоз от нейтронов • деления и у-лучей. Исследованы эффекты резгчансного самоокранирования в" сечении дилениг исследованных ядер при Е^ = 2 кеВ. и для 3asU при Е =24. кэВ.

Большинство полученных эксперименталышх данных , ¿шеют погрешность в несколько раз меньше, по сравнению с данными Других измерений. Все результаты измерений, за исключением сечения деления, были п: ^анализированы описанием р главе .4 методом моделирования нейтронных сечений. ' „проделаны средние резонансные параметры исследованных ядер (S .G^.R'.R^.r^),

о 5 2 о 1 I

точност- определения которых сравнима или оущестз то превосходит имеющиеся дашые. . • -■ Высокая точность проведенных измерений <0 > и <0 > и

0 зчй ' 1

большой объем данных, полученных для -, позволил провести проверку ряда' фундаментальных свойств нейтронных резонансов. Исследование полученных 15 локальных значений S и R' в

о о

диапазоне 2п~ 2+144 кзБ покачало отсутствие их энергетической зависимости в пределах S= ( 1,36±0,1б) • 10~4 9в~1/'а,П' = (9,35±0,11 ) фь-

На ochoeg измеренного сечения а, .и . известных

am 1г'

литературных да!шых дл." U проведен аналч; с точки зрения

выбора гг^ничных, у ^ловий R-матричной теории. Показано, что наиболее чувствительны к выбору граничных условий значения с ,

позволяющие сделать вывод в пользу энергетически независимых граничных условий В^ = О. Это позволило также уменьшить несогласованность литературных данных для р-нейтронных силовых функций S1 a3eU с использованием различных граничных условий путем соответствующей перенормировки этих данных.

: ' В шестой главе рассмотрены методы получения усредненных по резонансам спектров у-лучей из реакции (п,у), получивших в литературе название ARC (average гевопапое oapture) спектров. Отмечено, что наиболее перспективным и информативным, по сравнению с другими методами, является метод фильтрованных пучков нейтронов с использованием в качестве ясточйика нейтронов атомного реактора. Рассмотрены различные варианты экспериментальных установок для измерений ARC спектров. Приведены основные соотношение для усредненных, парциальных сечений перьлчных переходов из захватных состояний на основе выракений для усредненных сечений в одноуровнем R-матричном приближении, подобных oir занным в главе 3, и ряда основных положений статистической теории образования и распада высоковозбужденных состояний яд^р. Дан г'ализ современного состояния вопроса об энергетической зависимости радиационных силовых функций Е1-.М1- . и Е2- первичных переходов в (п.у)-реау та на основе различных вариантов экстраполяции гигантских Е1-.М1- и Е2-резонансов. Дан обзор наблюдавшихся з (п,у)-реакции нестатистических эффектов и их. интерпретаций на основе моделей прямого захвата, валентной модели, входных состояний и квазичасгично-фоногагой модели ядра (КФМЯ), развитой В.Г.Соловьевым и era сотрудниками. • '

В седьмой главе дано описание различных модификаций Ce(Li)-спектрометров, использовавшихся в настоящей работе для измерений лгектров у-лучей из реакции (п,у). Основным вариантом спектрометра являлся парный спектрометр с Ge(bl)-детектором <з30х40+45 . мм, расположенным между двумя

На Д-детекторамия200х 100+160мм. Быстро-медленная схема тройных

совпадений производит отбор сигналов, соответствующих регистрации в Се (И)-детекторе 7-лучой о образование.,! элетрон-позитронной пары о вылетом двух аннигиляционных квантов, регистрируемых детекторами N3.1. Получающаяся в резул^ате отбора сигналов пика пар простая аппаратурная форма 7-линии в виде одного пика с энергией (Е^-1,022ШвВ значительно упрощает аппаратурную форму спектра первичных переходов в (п,у)-р^акциг и позволяет надежно интер-.ретировать первичные переходы и соответственно конечные состояния в достаточно широком диапазоне энергий возбуждений до 2,5+3 МвВ. В работе используется одновременно до шести таких спектрометров, что позволяет-существенно повысить статистику измеряемых АНО спектров. Большое внимание уделено . при создании спектрометров системе относительной стабилизации полг "гений измеряемых -¡(-линий на цифровой шкале каналов анализатора, поскольку при разрешении Се(Ь1)-детектора, составляющем при Е <~7 МэВ величину ~ 0, •стабильность положения у-линии на' анализатора дол"ща быть менее 0,01% в течение времени иемерения 5+7 суток. Сиабишжшрш осуществляется относительно цифрового положения на анализаторе пика генератора стабильных сигналов, подававши- на' вход предуск-итоля тракта германиевого спектрометра параллельно о импульсами от Се(Ы)-детектора. . ■ •

• Система Се (ГЛ.; -Ыа.1-детекторов исцользовалсь также в- ¿екиме антикомптонгнекого спектрометра при измерении низковнергетхгш" 1 части спектров у-лучей из реакции (11,7).

В восьмой главе приведены полученные. в работе результаты исследований энергетиче^чой зг. дмимоети приведешпл относительных иктенсквностей первичных переходов и

Е - относгтельная интенсивность и еьзргкя перехода), пропорциональных радиационным силовым функция:-» (РСФ) Е1~ или М1-переходов. Обсувдак- ся данные для первичных переходов в ядрах 12а1.144'М6Ш.13йС. ,1В0И и 235и. .Для • Е1-переходов ч рассматриваемых ядрах в измеренной области энергий. Г л-5+9 МэВ

энергетическая зависимость от Е^ соответствует лорентцовской зависимости гигантского электрического дипольного резонанса (ГЭДР), которая в данной области Е^ мог.от быть приближенно описана степенной зависимостью , где п»5. Во всех

гзмерениях использовался пучок нейтронов с Е = 2 кеВ и ДЕ =

' 1ЧА " "

0,8 кэВ, за исключением измерения Сй, в котором при той же Е ДЕ составляло 1,6 кэВ. В 1Б6Сс1 благодаря большой плотности

П П

резонансов (наблюдаемое расстояние между резонансами I) =1,8 еВ), широкому диапазону усреднения энергий нейтронов и хорошей статистике измерений, проведенных с помощью 6-канального парного спектрометра, удалось подтвердить не только приближенную зависимость , но и более точное характерное для

лорентцовской зависимости изменение значения показптеля степени II с изменением Е . На рис.4 показана полученная для 15ЙС1 зависимость приведенных ш.генсивностей 1°=1^/ЕБ от Е^. Заштрихованными полосами показан ход энергетической зависмости 1°'переходов различной мультипольнооти на ^конечные уровни с .1 =1±1/2 и 1±3/2, где I - спуШ ядра-мишени, (см.показанную на

1

на конечные уровни о .1^=^+3). Ширина полос, соответствует возможным фшуктуадионным ' отклонениям-' 1° в пределах <1°>±<5<1°>, где б' = »'2/К - относительное среднеквадратичное отклонение распределения значений _ 1°, описываемого х2-распреде гением с числом степеней свободы У=Ы, а N соответствует числу резонансов, попадающих в ДЕ и связанных о

п

конечными состояниями Е1- или М1-переходами. .Вследствие

различного "тдсла резонансов, распадающихся на уровни о

различными спинами, оказывается различными и значения- <1°> для

уровней с ооответствувщими спин-ми «Г . На рис.4 показаны полосы

с различными значениями <1°>, соответствующие Е1-переходам на

уровни о ^ = 1*(или 2+),3 и 0", а также М1-переходам на уровни

с ^ = 1"(или 2") и 3". Рядом со значениями 1° соответствующих

я I

переходов указшш известные значения Л™.

Показанная на рис.4'энергетическая зависимость 1° первичных Е1-переходов соответствует относительному ходу лорентцовской зависимости ГЭДР с измеренными в (у,п)-реакции параметрами двух пиков ГЭДР, характерных для деформированных ядьр. Для М1-переходов значение п в степенной зависимотси оказалось

равным п=4,4±0,7, что так же, как и в других исследованных изотопах не дает возможности интерпретировать внергети,тескую зависимое.ъ М1-переходов в рамках определенной модели.

Полученные в JVR0 измерениях данные для 1201,144'144Nd,1G6Gd, 10OHf и 2Э'и позволили допол!шть систематику соотношений РСФ Е1- и М1-переходов с гораздо лучшей точностью, по сравнению с другими данными, полученными в основном при усреднении- по гораздо меньшему числу резонансов. ДЛ" ядер-мишеней 147Sm и 1SBGd из ARC спектров у-лучей при различных Е определены

П

значения р-нейтронных силовых функций .

В девятой главе обсуждаются новые спектрометрические данные, полученные в ARO измерениях для ядер 144'1'<Nd,1F6Gd,1B0Hf, 1'2'1941г , a39U. Благодаря разл!гчию приведенных интеноивностей I° первичных Е1- и М1-переходов в ARO измерениях на уровни с различными значениями спинов и четностей оказывается возможным достаточно однозначное определение значений J^ ниж их возбужденных уровней исследуемых-ядер.-

Для ядер 144'146М получены более надежные данные о J^, по

х

сравнению с изв^тгными исследованиями вторичных переходов в (п,у)-реакции, и хорошо согласующимися с данными из реакции (п,п',у). Полученные системы ниаайших возбуяденных уровней оказались очень схожими, что объясняется близкими конфигурациями нейтронных оболочек в основных состояниях этих ядер. Отмечается и различие в системах уровней, связанных главным, образом с увеличением плотности уровней с увеличением веса изотопа, что подтверждает переходной характер формы ядер изотопов неодима.

В ядре 1S6Gd, которое считается одним из наиболее изученных ядер (известны около 30 уровней до Е • ~ 2,2 МвВ), ;

в * О

совместном анализе с новыми данными из (¿,р)-реакции и

результатов исследований вторичных переходов в (п, 7)-реакции на

тепловых нейтронах установлены 25 новых уровней в области Евхо»

1.9+2,4 МэВ, их характеристики и схемы распада. Такая успешная

расшифровка системы возбужденных уровней 1Б6С<1 в значительной

мере связана о хорошим разделешем полос .1° для разных значений

я '

.]■" (рис.4), в том числе и впервые наблюдающимся разделением

Полос 1° для переходов на уровни о .Г =1-3/2 и ИЗ/2, что

7 Я +

позволило однозначно установить соответствующие значения J^-0 и

3* для многих уровней и провести идентификацию значительного

числа дублетов переходов, для которых 1° находятся выше значений

соответствующей полосы <1°+5<1°>. Одним из интересных

результатов является установление в 1Б6С4 спина уровня 19Ь2,42

квВ .Эта второй случай наблюдения уровня 0" в четно-четных

деформированных ядрах. До сих пор уровни 0" были обнаружены

только в 170УЬ о анергией МэВ. Структура уровня 1952,42 квВ,

О" в 1В60й может быть двухпротонной р-413^—р592| или

двухнейтронной п-651|-п521|. Энергии этап уровней согласно

расчетам но КЗШ составляют соответственно 2,4 и 2,0 МэВ.

Значительное число ротационных полос, полученных _ в 1Е6Сй (для кя= 0+ и 1+ установлено по семь полос) позволяет проследить закономерности изменении момента инерции с повышением внергии возбуаэдогая ядра. Численное значение параметра момента инерции А для кк= 0+ изменяется от 14,8 коВ для полосы основного состс.шия до величины 9+Ю кэВ для полос 0*+^*. Для полос к"=!+ значение А

«I 7

находятся в интервале 9+5 кэВ, что является довольно неожиданным, поскольку такие параметры близки к параметрам деформации супердеформу-оБаннкх ядер.

Результаты настоящей работы , совместно с данными из (п,п'у)--реакцкк и исследований )->-совпадений в реакции (п,у) на тепловых нейтронах позволили существенно расширить и уточнить схему уровней 1в0НГ. Существенную помощь в расшифровке дублетов и иультиплетов близкорасположенных уровней 1В0И сказали

суммарные значения 1° • первичных ARC переходов, позволяли контролировать возможные значения спинов конечных состояний. Представляют интерес высокоэнергетичные переходи 6130 и 6009 квВ, наблюдающиеся и в других ARC измерениях ,80Hí, инт< юивность и енершя которых соответствуют М1-переходам на уровни 1261 квВ с jJ = 2* ,7* И 1383 квВ с J J = 3 + ,6*. Эти уровни лежат в области энергий возбуждения, где установлены все характерные первые ротационные полосы (0- и у-вибрационные полосы, кп= О* и 4* полосы). В (d,p)-peакции эти уровни не наблюдались, что исключает их возможную двухчастичную природу. С большой степенью достоверности можно утверждать, что такие уровни не существуют. Одним из возможных объяснений этих переходов • может быть предположение, что они не являются первичными, а идут о уровней, имеющих энергию возбуждения~6 МеВ. Высокоэнергетичные вторичные переходы были впервые обнаружены при исследовании двухквантовых каскадов в реакции 177HÍ(n,7)17eHf на тепловых нейтронах. Однако в ARC спектрах такое' усиленное заселение высокоенергетичных состояний, превышающее более чем в 100 раз IJ других переходов, должно представлять весьма необычное явление, и его достоверность требует дальнейшего изучения.

Исследование ARC спектров первичнйх переходов в 1®а1г представляет интерес с точки зрениг построения схемы нижайших возбужденных уровней этого ядра. Первичнее переходы в реакции (п.к) из захватных состояний (в-резонансов о Т*,2*и

р-резонансов о J( - 0"+3") в основное состояние, спин которого предполагается равным 4+, до сих пор не наблюдались. Основное состояние не заселяется также в (d,p)~ и (d,t)-реакциях. В результате система возбужденных уровней'.. l'aJr, проявляющаяся при заселении в указанных реакциях, оказывается неопределенной по отношению к основному состоянию. В настоящее время принято, что самый высоковнергетичный переход 6141 квВ из захватного состояния 1+,2+в (п,у)-реакции идет на изомерное состояние 56,7 кэВ о Hf/2 ~ шеюЩ0е ^f"1"11 распадающееся ЕЗ-пероходчмг

в основное состояние. Однако полученные в настоящей работе данные из ARO измерений при Е =2,24 и 144 кэВ не согласуются с

П

втими предположениями. Во-первых, количество первичных ARO переходов, имеющих значительно большую величину 1°= 1^/Е®, чем 1° для первого перехода 6141 кэВ на уровень 56,7 коВ, 1~, оказывается равным половине, всех наблюдающихся переходов на Уровни с энергией возбуждения Е ди 0,6 МеВ. По аналогии о

О X О

другими исследованными ядрами такие у-линии могут быть интерпретированы как дублеты 7-переходов. Однако статистические расчеты показывают, что число неразрешенных дублетов среди наблюдающихся 45 переходов должно составлять т~4, т.е." менее Ю%. Вероятность случайного значения гг-23, как это следует из описанных выше предположений, оказывается равной З'Ю"! Во-вторых, обычно в ARC измерениях наиболее высокоэнергетичные Е2-переходы из в-резонансов и Е1- переходы из р-резонансов проявляются достаточно надежно. Поэтому непонятно, почему не на .подаются переходы в основное состояние 4* из е-резонансов 2* и р-резонансов 3" (последние должны проявляться в основном при Е =24 кэВ). В-третьих, в проведенных изменениях при Е =144 кэВ в

П Г!

захватных состояниях вклад от р- и d-резонансов должен быть сравним с з-розонансами, и поэтому следует ожидать проявления первичных переходов в основное состояние с энергией 6198 кэВ. Однако в спектре наряду о известными переходами обнаружен другой переход с энергией 6172 кэВ, что не согласуется с ггриведегпшми выше предположениями.

Полученные данные по ARC спектрам ,9SIr дают основание сделать заключение о том, что система нижайших возбужденных уровней 1921г, повидимому, ост ттся неопределенной и требует дальнейшего изучения.

Приведет результаты исследования вторичных '/"Переходов, соответствующих распаду уровней í.',3",4t и 57 в 14Slv при Е = 2,

1111 п

24, 54 и 144 кэВ. Отнесения интенсивностей переходов с уровней 3~,4* и 5j к инте :сивности перехода с уровня 2* в основное

состояние 0* I (Jf/2*) представляют собой в первом приближении заселяемость этих уровней, поскольку в четно-четных ядрах со спинами захватных состояний, далеких от нулевого значения.(3.4 и вше) нижайший переход 2*~ О* имеет абсолютную интенсивность, близкую к 10056. Ядро Nd, имеющее спины в-резг"тансов 3",4", удовлетворяет этому условию. Полученные значения Iy(Jf/2*) показывают относительно небольшое увеличение заселяемости уровней 3~ и 4? с повышением Е и значительное, до

11 п

4-х раз, увеличение заселяьмости уровня 5~. Полученный результат подтверждает известную возможность определения спиной нижайших состояний п- их заселяемости из г^зонансов с различными спинами.-В предыдущих работах для этого использовались в-резонансы о различными спинами. Использоглние фильтрованных пучков нейтронов дает .возможность проводить подобные измерена с гораздо лучшей статистикой и большей чувстви1. ^льностью, благодаря. большей

; I

разнице между спинами в- и d-резонансов.

В десятой главе приведены результаты ' исследований нестатистических эффектов при захвате фильтрованных неГ:ронов ядрами 143,14SNd и G°V. В измеренных АЯО спектрах I44,146Nd отмечены относительные усиления первичных Е1-переходов на'уровни 4* и ?.*. Превышения 1° для этих переходов над средними значениями <1°> составляют в единит ix относ тельных отклонений 6= ✓57N соответственно 1,5 и 2 для 144Nd и 1,25 и 1 для 146Nd. Проведенный статистический ' анализ возможности случайного усиления седельных переходов показал, " что вероятность полученного усиления составляет несколько процентов для переходов 144l.d и порядка 10-20& для переходов в ,46Nd. С -четом .того, что для двух аналогичных ядер наблюдается усиление перегодов на уровш! аналогичной природа, овчарняя статистическая вероятность случайного i эзшшювешя наблюдаемых усилена в обоих ядрах составляет менее 0,5%.

Для выяснения возможных конфигураций в захватном состоянии 144Nd, псзышенный вклад которых в общую волновую функщ..э

захватного состояния мог бы объяснить усиление переходов на соответствующие нижайше уровни, были проведены расчеты с использованием обобщенной модели ядра. Полученные результаты показали, что вклад однофонокных конфигураций типа входных состояний I(d ,„,f„,„) 1,(12,00) 2;3-.4"> может объяснить

б/з 7/3 п

усиление перехода на уровень 2*, но не предсказывает усиление перехода на уровень 4*. Расчеты, проведенные Вороновым В.В. и Кнотько В.А. на основе КФМЯ, показали, что повышенный вклад в захватное состояние • 144Nd . дает двухчастичное нейтронное состояние (2f7,a>2g9,2)3_ 4- »вероятность распада которого хорошо согласуется с данными експеримента. В l46Nd, вследствие большей плотности уровней и понижения, по сравнению с 144Nd, энергии уровней аналогичной природы, данное двухчастичное состояние должно находится ниже, чем в 144Nd, и следовательно его вклад при внергии связи нейтрона Вп в 14ÄNd, ненамного отличающейся. от Вп в 144Nd, должен быть ослаблен, что и об юняет наблюдающееся в 146Nd менее значительной усиление переходов на уровни 4* и 2*.

Наряду о измерениями ARC спектров y-лучей были исследованы спектры у-лучей, возникающих при захвате нейтронов в отдельных резонансах 80V при Е = 1,42 и 1,9 кэВ, для чего были

П

сформированы два варианта пучков фильтрованных нейтронов с Е =1,38 и 1,94 кеВ. Совместный анализ обоих спектров позволил

П

подтвердить существование резонанса 1,9 кэВ и определить значение его спина J^= 13/2.

Ванадий-50 принадлежит к области ядер, в • которой проявляются,особенности механизма прямого захвата в-нейтроков.. При етом приведенная интенсивность первичных

переходов должна коррелировать с величиной определяемого в (d,p)-peaKi0m спектроскопического фактора (2J+1)S конечного состояния. Определенное из аналшл измеренных спек:ров среднее значение коэффициента корреляции р между I°f и (2J+1)S для переходов из четких резонансов Б0У (-0,016 , 0,167, 1,42 и 1,9

квВ) составляет 0,25. ' Более низкое значение коэффициента корреляции р для еоУ, по сравнению с соседними ядрами А 25+80, связано с переходами на уровни 1609 кэВ <11/2~) и ' 1813 кэВ (9/2"), имеющими малое значение спектроскопического фактора (2Л-1)Б, но довольно большую величину соответствующих приведенных интенсивностей переходов . Эти уровни можно интерпретировать как однофононные протонные кснфш _ ращш

|12,(11 „) ;9/2",11/2">, по аналогии о уровнем 1554 кэВ в р Е(1

четно-четном ядре, Т1. Повышение заселяемости этих уровней одночастичными Е1-переходами . из нуклон - фононной входной конфигурации ' 112.(Ив.,,) ; 11/2\ 1Э/2*>

/✓« П //« р 9 / П

позволяет объяснить уменьшение коэффициента корреляции р.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Разработан набор интерференционных нейтронных фильтров на основе природных ' элементов А1,81,Б,5о,У,Мп и обогащенных изотопов Б2Сг,Б4'56'в7Ре,5в'60Ш., ' позволяющие! получать на атомном реакторе 20 квазимоноенергеткческих пучков нейтронов со средними энергиями в диапазоне 0,017+275 кэВ, а также пучки с набором групп нейтронов с энергиями до 1 ЫэВ.

2. Исследованы полные нейтронные сечения четных изотопов никеля в области энергий нейтронов 2+8000 вВ и получены их уточненные резонансные параметры.

3. Разработаны методики и установки для проведения измерений на фильтрованных пучках нейтронов полных нейтронных сечений, парциальных сечений захвата, деления, упругого и неупругого рассяния нейтронов.

4. Разработаны системы многодетекторчых парных и антикомптоновских у-спектрометров и методики измерений спектров 7-лучей- радигционного захвата фильтрованных нейтронов атомными ядрами.

5. Проводе ;ы измерения усредненных полных нейтронных сечений для ядер 157Ап,гз6и,238и, сечений активации 1®7Аи,4вСа,

чп<) рл ft

сечений упругого и неупругого рассеяния нейтронов Th.U, сечений деления и, U для спектров нэйтронов, формируемых нейтронными фильтрами. В результате анализа получешшх данных в рамках R-матричной теории определены уточненные резонансные параметры исследованных ядер. Для ядра 2Э8и показана независимость от-екерпш нейтронов величин Ro и So. На основании совместного анализа сечения захвата и сечения неупругого рассеяния U определены критерии Еыбора граничных условий R-матричной теории.

6. Проведены измерения спектров у-лучей радиационного захвата фильтрованных нейтронов ядраьш S0V,la7I,143Ud,14sNd, 147Sm. lssGd, 179Hf, 191Ir, 193Ir,238ü. Получены новые спектроскопические-данные о xaj .ктеристиках возбу; teramx уровней исследованных ядер, позволяющее провести анализ и систематику данных возбужденных состояний. Исследованы энергетические зависимости радиационных силовых функций (РСФ) первичных Е1- и М1-переходов в исследованных ядрах. Для деформированных ядер получено убедительное подтверждение описрния энергетической ¡зависимости РСФ Е1-переуодов экстраполяцией гигансткого электрического дшюльного резонанса. Измеренная для 146Nd зависимое от Е заселяемости нижних возбузвденных уровней

П

вторичными переходами дает дополнительную информации о схшнгх вш уровней. В спектрах первичных переходов SIV,144' 146Nd отмечега Ht латистическке отклонения интенсивностей отдельных переходов, интерпретированные повышешшм вкладом в волновую функцию захватного состояния простых конфигураций типа входных состояний, которые рассчитаны в рамках различных моделей.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих роботах: ;

1. Мурзин A.B., Кононенко И.В., Либман В.А. и др. Спектр

у-квантов при захвате нейтронов с энергией 2 квВ ядром 143Nd.

Изв.АН СССР,- сер.физт'ч.,19Р^,т.50,мг 5, с.883

2. Мурзин A.B.. ВертеСный В.П., Кирилюк А.Л. и др. Средние

параметры взаимодействгя промежуточных нейтронов с ядрами аэвИ // Вопросы атомной науки и техники, сер.-.Ядерные константа. 1986. Вып.4. С.30.

3. Vertebniy V.P., Psheniohniy V.A., litvinsky L.L., Murzin V.A. et al.Filtered intermediate and thermal neutron beams and their иве //IAEA advisory group meeting on properties of neutron sources. Radium Khlopin Institute. Leningrad 1986. IAEA-TEODOO-410. 1987.Viena.

4. Мурзин A.B., Рудык. А.Ф., Либман В.А. Измерения' сечения деления азэи и a3SU для нейтронов о внергиеГ 2- кеВ// Нейтронная физика: Материалы 4-й Всесоюз. конферен. по нейтрон, физике. Киев, Т977 г. М.: ЦНШатоминформ. 1977. 4.2. С.252.

5. Мурзин A.B..Либман В.А.,Рудык А.Ф. Фильтрованные пучки реакторных нейтронов со средними еыергиями 0,9; 1,1 и 1,4*?квр // Нейтронная физика: Материалы 5-й Всесоюз. конферен!' по

•. нейтрон. Зизике. Киев, 1980 г. М.: ЦНШаг"зминформ, 1980. 4.2. С.244. " , • .

6. Мурзин A.B., Рудык А.Ф., Либман В.А. Измерения сечения деления аэзи и азБи при енергии нейтронов 24,5 кеВ// Там же. С.257.

7. Мурзин A.B., Либман В.А., Лубчен::о H.A.,■ I/дык А.Ф. .Спектры у-лучей из реакции 147Sm(n,yl140Sm при енергии нейтронов . 2,' 24 и 55 кеВ // Там же. ¿'.262. v . -

8. Мурзин A.ai,Либман В.А.,Кононенко И.В.,Луб4енко H.A. Спектры у-лучей из реакции a38U(n,y)a39lJ при захвате нейтронов со средней' енергаей 2, 24 и 55 кеВ // Нейтронная' фи1 пса: Материалы 6-й Всесоюз. конферен. по нейтрон, физике. Кииз, 19^3 г. М.: ВДИИатоминформ, 1984. Т.2. С.313.

9. Логинов Ю.В'..Мартынов В.В.,Мурзин А.3..Федорова Э.И. Уровни 1ааГ возбуждающиеся при захвате нейтронов о енергией 2 icoB// Там же. Т.З. С.20. '

10. Мурзин A.B., Лйтиинсюф Л.Л., Вертебный BÍ и др.

5 О

!

Неупругое рассеяние нейтронов гг р-нейтронная силовая функция 232Th и S38U // Нейтронная физика. Материалы I Международной конференции по нейтрошой физике. Киев. 1987 г. !,',.: ШШИатоминформ. 1988 . 4.2. С. 169.

11. Вортебный В.П., Мурзин A.B., Либман В.А. и др . Полные 'нейтрскше сечения и средние резонансные . параметры

урана-238// Там же. С.175. 1. Мурзин A.B., Литвинский Л.Л., Вертебяый В.П., Либман В.А. Нейтронные сечения и средние резонансные параметры урана-238 при энергии нейтронов 55 и 144 кэВ// Атомная энергия. 1987. Т.63. вып.З. С.192.

13. Мурзин А.и., Кнатько В.А., Кононенко И.В* и др. Расчет вероятности высокоэнергетических у-переходов в реакции захвата нейтронов о энергией 2 кеВ ядром 143Nd // Изв.АН СССР, сер.физич. 1987.*Т.51, MS 5. С.926.

14 Мурзин A.B. Гамма-спектроскопия на фильтрованных пучках нейтронов атомного реактора // 1988. Известия АН СССР, сер.физич. Т.52. N« 11. С.2216.

15. Новоселов Г.М., Литвинский Л.Л., Мурзин A.B. Моделирование сечений и определение средних резонансных параметров ядер из экспериментов по пропускайте фильтрованных нейтронов// Препринт ИИ 89-25. Киев. ИЯИ Ail УССР. 1989 г.

16. Пуртов O.A., Шкарупа A.M., Мурзин A.M. и др.Методика измерения полных нейтронных сечений атомных ядер в диапазоне энергий 100- 1000 кэВ с помощью фильтрованных пучков атомного реактора// Препринт .СИЯЙ 89-26. Киев. ИЯИ АН УССР. 1989 г.

17. Вертебный В.П., Литвинский Л.Л., Мурзин A.B. и др. Нейтронные фильтры на основе V, Mn, S, и стабильных изотопов saCr,e6Fe,BBNi и ЙЬН1// Атомная энергия. 1?Я9. Т.67, вып.З'. С.216.

18. Литвинский Л.Л.,М?шин A.B., Новоселов Г.М., Пуртов O.A. Анализ сечения неупругого рассешшя промежуточных нейтронов

и выбор граничных условий в R-матркчной теории. Ядерная физика. 1990. Т.52, вып.4 (10). С.1025.

19. Ворона П.Н., Литвинский Л.Л., Мурзин А.В. н др. Полное нейтронное сечеше и резонансные параметры четных изотопов EB,60,&a,64j^ в OTana30lle внергай 2-8000 еВ. Вопросы атомной науки и техники, сер.:Ядернке константы. 1990, вып.З. С.27.

20. Klora J.,Boerner И.О., Murzin A.V. et al. Nuclear St -.cture Investigations and Lifetime Measurements In 1SuGd.' Proceedings of 7-th International Symposium on Neutron Capture Gama-Ray Speotrosoopy rind Related Topics. Aeilomar. USA. 1990. The Institute Phys.Bristol. 1991. P.263-

21. Kern J.f Beer W.,i5urcin A.V. et al. Nuclear Levels in l,3Ir. Nuol.Phys. 1991. V. A534. P.77.

Рио. 1. Наблюдаемые аффективные полные нейтронные сечения 0Н золота для В =1,8-144 кеВ в зависимости от толщины образца.

1 п

Сплошными линиями показан результат • аппроксимации экспериментальных данных.

ЭНЕЧТЙ НЕЙТРОНОВ, кЗВ

Ряс. 2. Полное неЗгоонаое сечение золота, сплошной ллнией показан результат ашроксшзцки"экспериментальных данных. '

со о

о.

сс

X)

сс ы о

о <

ри

.о

1-1 &

с

в:

ш ■ и

.100

ЭНЕРГИЯ НЕЙТРОН®, в®

Рис. Я. Полное сечение неупругого рассеяния нейтронов на уровне 2*. 45 кэВ урана-238. Сплошной линией показан результат аппроксииашш данных работ / Д , а , В /.X

<М • W о '

<£> <S> i >

t-i ' С . '""н

.Iii/* I тлуонзиэнэлни treiaiGtfesHdu тжчяолиэонло