Кластерная структура и фазовые переходы как динамические источники перемежаемости в физике высоких энергий тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

Р Г Б ОД

АКАДЕМИЯ НАУК БЕЛ АРУ «1П Г) ЦТ 1936 ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ им. Б.И. Степанова

УДК 539.12

Кленыцжии Дмитрий Викентьевич

КЛАСТЕРНАЯ СТРУКТУРА И ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ КАК ДИНАМИЧЕСКИЕ ИСТОЧНИКИ ПЕРЕМЕЖАЕМОСТИ В ФИЗИКЕ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

специальность 01.04.02 - теоретическая физика,

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Минск 1996

Работа выполнена в Институте физики им. Б.И. Степанова Академии наук. Беларуси.

Научный руководитель: доктор физико-математических наук,

профессор Кувшинов В.И.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Шумейко Н.М.

Оппонирующая организация: Институт теоретической физики

им. Боголюбова H.H. АН Украины, г. Киев

Защита состоится "_!_" октября 1996 г. в 12-00 на заседании Совета но защите диссертации Д 01.05.02 в Институте физики Академии Наук Беларуси (220602 г.Минск, проспект Ф.Скорины 70).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке АН Беларуси.

Автореферат разослан

доктор физико-математических наук, профессор Максименко Н.В.

Ученый секретарь Совета, кандидат ф.-м. паук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы исследования. В работах [1,2] авторы предположили, что большие флуктуации множественности в распределениях тастпц по фазовому пространству, наблюдаемые на эксперименте, могут быть проявлением в адронной физике "перемежаемости", явления хорошо известного в теории жидкости. Термин перемежаемость заимствовал из теории турбулентности, где он указывает на важное свойство турбулентной жидкости, когда вихри разных размеров перемежаются друг с другом таким образом, что образуют самоподобную структуру. Математически это определяется как степенное поведение моментов распределения вихрей в зависимости от их размера. В физике высоких энергий перемежаемость определяется (по аналогии с турбулентностью) как-'степенной рост моментов распределения по множественности в ограниченных интервалах фазового пространства при уменьшении их размера. Было показано, что если явление перемежаемости проявляется в физике рождения частиц, то как следствие этого ожидаются большие флуктуации множественности, причем они должны проявлять свойство самоподобия относительно размера рассматриваемого' интервала. Заметим, что степенное поведение моментов распределений при изменении масштаба свидетельствует об определенной фрактальной структурности (либо самого объекта, либо раснределешгй.над ним), и параметры моментов связаны с динамической природой возникновения свойства самоподобия.

Однако на эксперименте мы не можем отделить непосредственно динамические и статистические флуктуации.и получаем характеристики, усредненные по обоим типам флуктуации. Конечно, для выявления динамических эффектов надо освободиться от влияния флуктуации, вызванных чисто статистическими причинами, связанными с конечностью числа частиц. Это особенно важно при изучении небольших интервалов, в которые попадает мало частиц. Метод подавления роли статистических флуктуации, был предложен в работах [1,2]. Было показано, что если статистические флуктуации описываются распределением Пуассона, то нормированные факториальные моменты, вычисленные по экспериментальным данным, в точности совпадают с моментами, усредненными лишь по динамическим ф.тук-туациям.

Нормированные факториальные моменты были вычислены по экспериментальным данным во многих реакциях при различных энер-

гиях. Предположение, что нормированные факториальные моменты распределения по множественности частил, должны показывать степенное поведение в зависимости от размера интервала (явление перемежаемости) было проверено, для одномерного анализа по (псев-до)быстроте, в е1 е~ , ухр, иЛ. НН , к А и АА столкновениях. Оказалось, что в этих процессах поведение нормированных факториальных мо-метов хорошо согласуется с предположением о перемежаемости.

Большие флуктуации множественности в ограниченных ячейках фазового пространства, несомненно, свидетельствуют о важной роли многочастичных корреляций. Полного, описания самоподобного поведения таких флуктуации (явления перемежаемости), несмотря на большое число предложенных гипотез и интересные аналогии из других областей физики, пока не существует. Б рамках пертурба-тивной КХД были получены результаты, согласующиеся с гипотезой перемежаемости. Вместе с тем, количественного сравнения с экспериментом пока не проведено, так как роль.адронизации остается не ясной.

Диссертация выполнена в рамках программы "Частица-4.04".

Цсдь н эадачи данной работы: Цель данной работы заключается в вычислении непертурбативных вкладов н явление перемежаемости, связанных с эффектами кластеризации и фазовым переходом "кварк-глюонная плазма —> адроны". Основными задачами работы являются: 1) вычисление нормированных факториальных моментов в ограниченных ячейках фазового пространства в процессах с образованием кластерной структуры; 2) вычисление распределений по множественности в ограниченных ячейках фазового пространства и исследование явления перемежаемости.вблизи точки фазового перехода "кварк-глюонная плазма —» адроны" в модели статистического бутстрапа; 3) исследование локальных флуктуаций множественности на основе использования формализма. - Гинзбурга-Ландау для фазового перехода "кварк-глюонная плазма адроны" 1—рода; 4) сравнение модельных выводов с экспериментальными данными.

Научная новизна работы. В.работё впервые: предложен способ нахождения распределения по множественности в ограниченных ячейках фазового пространства по известному глобальному распределению (во всем фазовом пространстве) в кластерных моделях, учитывающий конечную ширину распада кластера в фазовом пространстве, найдено выражение для нормированных факториальных моментов в кластерных моделях и исследовано явление перемежаемости; исследованы распределение по множественности в ограниченных ячей-

ка,х фазового пространства и явление перемежаемости в модели статистического бутстрапа вблизи точки фазового перехода "кварк-глго-онная плазма —> адропы", проводе по сравнение модели с данными в Э+Аи ядро-ядерных столкновениях; исследованы локальные флуктуации множественности при фазовом переходе "кварк-гзиоонная плазма —+ адроны" 1-рода па основе обобщёшгой модели Гинзбурга-Ландау.

Практическая значимость подученных результатов. Полученные в работе результаты могут быть использованы для исследования локальных флуктуации множественности, поиска аффектов "кластеризации" в столкновении частиц при высоких энергиях и при детектировании в столкновении- кварк-глюониой плазмы.

Основные положения, выносймые на защиту:

1. Кластерная модель множественного' рождения частиц развита, которая учитывает конечную ширину распада кластера в фазовом пространстве и позволяет по известному глобальному распределению по множественности (во всем фазовом пространстве) находить локальные распределения (в ограниченных ячейках фазового пространства). Установлено, что кластерные модели множественного рождения частиц при определенных значениях параметров показывают свойство перемежаемости. При этом существует масштаб разрешения, связанный с шириной распада кластера, меньше которого перемежаемость нарушается. В рамках кластерной модели описаны экспериментальные данные по нормированным-факториальным моментам в рр при — 22ГэВ и рр при--у/5 = 540ГэВ.

2. Установлено, что модель статистического бутстрапа проявляет свойство самоподобия и монофрактальное поведение вблизи точки фазового перехода "кварк-гяюонная плазма —> адроны". Рассчитаны нормированные факториальные моменты в ограниченных ячейках фазового .пространства в модели статистического бутстрапа.

3. Предложена модель фазового "перехода "кварк-глюонная плазма —► адроны" 1—рода, па основе обобщенного формализма Гинзбург а-Ландау и рассчитан явный вид моментов локальных флуктуации плотности частиц в фазовом пространстве. Показано, что в этой модели существует скейлинговое поведение нормированных факториальных моментов в зависимости от нор-

мированного факториального момента 2—го порядка. Показатели скейлинга обнаруживают мультифрактальный характер и зависят от траектории системы в пространстве контролирующих параметров.

Личный вклад соискателя. Автором, диссертации выполнены все основные аналитические и численные расчеты в работе и он участвовал в постановке ряда конкретных задач. Научный руководитель Кувшинов В.И. сформулировал общее направление исследования и основные задачи диссертации и участвовал в обсуждении всех результатов работы. Бабичев Д.Ф. участвовал в выполнении численных расчетов и обсуждении результатов третьей главы диссертации.

Апробация и опубликованность результатов. Основные результаты работы докладывались на.'международных семинарах "Нелинейные явления в сложных системах" (Полоцк, 1992, 1993; Минск, 1994-1996); на международном семинаре по физике высоких энергий и квантовой теории поля (Звенигород, Россия, 1993); на международном семинаре "Квантовые системы-94" (Минск, 1994); на конференции по фундаментальным взаимодействиям элементарных частиц ОЯФ РАН (Москва, 1994); на научных семинарах лабораторий теоретической физики и физики высоких энергий Института физики АН Беларуси (1992-1995). По теме диссертаций опубликовано 12 работ.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав, разбитых на 10 параграфов, заключения, списка цитированной литературы. Ее общий о бьем составляет 81 страницу, -включая 16 рисунков и одну таблицу. Список литературы содержит 85 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы диссертации формулируются цель, задачи и положения выносимые на защиту.

Первая глава посвящена кластерным моделям множественного рождения частиц.

В §1.1, которых! имеет вводный характер, приводится формализм нормированных факториалъных моментов и дается определение перемежаемости, обсуждается связь фрактал>ности и перемежаемости.

В §1.2 рассмотрен общий формализм кластерных моделей и предложен способ нахождения распределения по'-множественности в огра-

ничепных ячейках фазового пространства в модели независимого рождения кластеров, учитывающий конечную ширину распада кластера в фазовом пространстве. Производящая функция для распределения по множественности в ограниченном интервале быстротной оси <5(А,Лу,у) в этом случае имеет вид

<Э{\,Ау,у) = Я1(я1Я2(ч& + 1-9а) + 1-?0 , (1)

где (¿1 (Л) производящая функция для распределения кластеров и производящая функция для распределения распада одного кластера; дг(Ау -г 2/0) у) вероятность кластеру находиться в интервале А {у — Щг1^ + быстротной оси (т/о - размер распада класте-

ра в пространстве быстроты); д2(Ау,у) вероятность одной частице находиться в интервале А у при распаде кластера. На основе производящей функции (1) вычислены средняя множественность и дисперсия для распределения в ограниченных-интервалах быстроты.

В §1.3 получены выражения для нормированных факториальных моментов Рд в ограниченном интервале быстроты А у с центром у и показано, что они обладают самонодобньш 'поведением в зависимости от числа кластеров, находящихся в интервале Л

(2)

при условии

где

я . р, £?(?)

Ф £ Na -ф1- < 1 ,

п—2

F

2q

(3)

14 4 1

с® = Е П -л

Fii

a Fin н есть нормированные факториальные моменты для распределения кластеров и частиц из одного кластера, соответственно. Условие (3) должно рассматриваться в конкретных моделях, где можно установить возможность его выполнения. Зависимость нормированных факториальных моментов (3) от Ау сводится к зависимости

N д от А у и определяется плотностью распределения кластеров на оси быстрот. Делая самое общее предположение о зависимости Nд от Л: iVA = а(у0 + Ау)ь , a,b = consi (для центрального интервала у = 0), для нормированных факториальных моментов в логарифмическом масштабе получаем выражение

lnFq(x, у0) « Вя + b{q- lj [а - i»(l + îA,e»)] , (4)

• где

В„ = 1и -^Ц- , ж = - 1и Ау . aî"'1

В выражении (4), благодаря наличию члена, содержащего i/o, нет строго линейной зависимости lu Fq от — 1пЛу (явления перемежаемости), которая получается прп Ау уо- Индексы перемежаемости в этом случае имеют вид

ф, = Ъ(9-1) . (5)

При Ау <С уо нормированные факторйальные моменты принимают постоянные значения, независящие от Ау. Таким образом, Уо вводит масштаб, меньше которого перемежаемость будет нарушаться. Если параметр Ь меньше единицы,.выражения (4),(5) при Ау ¿/о определяют монофрактаяьное поведение нормированных факториальных моментов.

В §1.4 как пример "кластеризации" (кластерных моделей) рассматривается клановая модель Джиованвини-Ван Хова. Условие справедливости (3) самоподобного поведения нормированных факториальных моментов (2) в этой модели имеет вцц

TVa

~ < LglXL у/в , . (6)

где Lq убывающие функции порядка моментов q (L2 = 1, £3 = 0.56, ¿4 =

0.44, £5 = 0.37). Так как отношение тгг < 1. то при достаточно высоких энергиях неравенство (6) будет'.справедливо для некоторых значений порядка момента q. Чем больше рассматриваемая энергия, тем для большего числа моментов более высокого порядка неравенство (6)

удовлетворяется. Соответственно, при высоких энергиях будет справедливо асимптотическое поведение нормированных факториальных моментов (2).

В §1.5 проводится сравнение кластерной модели с экспериментальными данными по нормированным факториальным моментам в рр при y/s — 540 ГэВ и для рр при yjs — 22 ГэВ столкновениях.

Вторая глава посвящена модели статистического бутстрапа, которая также является примером кластерной модели. Существенной особенностью данной модели является наличие предельной температуры Тс, которая интерпретируется' как,- температура при которой происходит фаоовый переход "кварк-глюонная плазма—» адроны".

62Л. вводный, содержит основные положения модели.

В §2.2 найдено выражение для производящей функции распределения по множественности в ограниченной ячейке фазового пространства в этой модели. Она имеет следующий вид

Q{А,7, г) = ехр ./Уд

G((\y+l-y)z)

ад

(7)

где

И

дз

2 Е

(8)

С {г) - однокластерная статистическая сумМа и 2 одночастичная статистическая сумма. С учетом (7), найдено рекуррентное выражение между вероятностями нахождения частиц в ограниченной ячейке фазового пространства. Исследовано поведение распределения по множественности в ограниченной ячейке фазового пространства при различном разрешении в фазовом пространстве и разных значениях параметра ЛГд.

В §2.3 показано, что самоподо бн.оё поведение нормированных факториальных моментов (2) справедливо при рассмотрении системы кластеров вблизи точки фазового перехода "кварк-глюонная плазма—» адроны". Проведено сравнение модели с данными по нормированным факториальным моментам в Э+Аи .ядро-ядерных соударениях при энергии 200 ГэВ на нуклон и показано, что модель описывает эти данные. : •

В третьей главе исследуются следствия фазового перехода 1-рода

"кварк-глюонпая плазма—» адроны" в картцне многочастичных флуктуации.

В §3.1 предложена модель фазового перехода "кварк-глюонная плазма—> адроны" 1-рода на основе подхода Панзбурга-Ландау. Согласно модели, фазовый переход 1-рода имеет место при изменении контролирующих параметров потенциала свободной энергии, который в данном случае имеет вид

Г(ф)=Ро + У(Ъ\ф\2-+а\ф\'1 + Лф\6) , (9)

или

ВД = Р0 + У(Ь\ф\2 + Щф\3 + <#|4) , , (10)

где Ь, <1, а, / контролирующие параметры, функции температуры и ф параметр порядка, связанный с средней ыножёственностью адронов

п = /г№у , (и)

При изменении контролирующих параметров в, интервале от Ь > ^ к Ь < а < 0 для потенциала (9) и от Ь > £ к Ь < 6 < 0 для потенциала (10) имеет место фазовый переход 1-рода между фазами кварк-глюонной плазмы (п — 0) и адронов (п ф 0).

В §3.2 изучаются локальные флуктуации множественности частиц в адронном газе, возникающие благодаря :флуктуациям параметра порядка ф около основного состояния фа- Так нормированные фахто-риальные моменты в модели имеют эид

^ = | , . ' 02) л = , (13)

2 = ¡Бфе-^ (14)

где V объем ячейки фазового пространства, в котором измеряются нормированные фахториальные моменты, Я статистическая сумма

системы. В [1,2] было показано, что если.флуктуации множественности являются только статистическими, то не существует никакой зависимости от V'. Этот результат получается здесь тривиально. Так как отсутствие динамических флуктуации означает, что ф не отклоняется от то /, — (^'^оР)7 и ^ = 1. Поэтому ясно, что нетривиальная зависимость от V' является мерой динамических флуктуации ф около ф0, которые регулируются потенциалом свободной энергии Р(ф). Обсуждаются границы применимости предложенной модели .

В §3.3 численно исследуется явление перемежаемости в случае однородного ф. Нормированные факториалъные моменты в этом случае имеют вид

Рч = 1чЦЧГ1 (15)

где

= (1б)

а 8° - объем ячейки D-i.roртгого фазового пространства и f{t) зависит ■ от выбора потенциала свободной онерпш

f(t) = Ьt+at2 + ft3 для Р{ф) (9) , (17)

/(<) =Ь4 + еЙ§-Ьа«2 , для (10) . (18)

Предполагая возможность фазового пердхода КГП—>адроны 1-рода, мы обнаружили хорошее выполнение скейлинга нормированных факториальных моментов в зависимости от нормированного факто-риального момента 2-го порядка

^ос!^ . • (19)

Показатели скейлинга хорошо фитируются формулой

Р, = {Я-ЛУ ■ (20)

Зависимость V от параметров является слабой и для всех, исследова-ных значений параметров, V принимает значения

V = 1.35 ±.0.02 :'. (21)

Существующие экспериментальные данные по ядро-эмульсионным столкновениям могут быть описаны (19) и (20) с и — 1.55 ±0.12. Это отличается от предсказания модели. Уменьшение и в будущих экспериментах согласно модеян свидетельствовало бы в пользу образования кварк-глюонной плазмы через фазовый переход 1-рода.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ Й ВЫВОДЫ

1. Показано, что модели множественного рождения с образованием кластеров или кланов могут приводить к самоподобным флуктуациям множественности в распределениях частиц по фазовому пространству, причиной которых является учет конечной ширины распада кластера в фазовом пространстве.

2. Установлено, что перемежаемость и фрактальность в кластерном формализме зависят от распределения кластеров в фазовом пространстве и соотношения ширины распада кластера и размера ячейки фазового пространства.

3. Рассчитаны распределение по множественности и нормированные факториальные моменты в ограниченных ячейках фазового пространства в модели статистического бутстрапа. Показано, что эта модель проявляет свойство самоподобия и монофрактальное поведение вблизи'точки фазового перехода кварк-глюонная плазма-адроны.

4. Предложена модель фазового перехода "кварк-глюонная плазма —> адроны" 1—рода, на основе обобщенного формализма Гинзбург а-Ландау, и рассчитан явный вид моментов локальных флуктуации плотности частиц в фазовом пространстве.

5. Показано, что фазовый переход 1-го рода, на основе обобщенного формализма Гинзбурга-Ландау, приводит к скейлингу нормированных факгорнальных Моментов в зависимости от нормированного факториального момента второго порядка.

6. Установлено, что если состояние кварк-глюонной плазмы достигается в столкновении в статистическом равновесии, то следствием последующего фазового-перехода "кварк-глюонная плаз-ма-адроны" является скейлинговое поведение нормированных факгорпальных моментов от нормированного факториалъного момента второго порядка. Если показатель скейлинга V близок V = 1.35 ± 0.02, то фазовый переход должен быть 1-рода.

ПУБЛИКАЦИИ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

1. Babichev L.F., Klenitsky D.V., Kuvshmov.V.I. Intermittency in the Ginzburg-Landau model for first order phase transitions/ / Phys.Lett.,

1995, vol.B345, pp.269-271.

2. Кленицкий Д.В., Кувшинов В.И. Локальные флуктуации множественности в модели статистического бутстрапа// ЯФ,

1996, т. 59 , N 1, с.138-143.

3. Klenitsky D.Y., Kuvshinov V.L Ginster structure as source intermittency in rnultiparticle production// in Proceed, of VIII Workshop on HEP and QFT (Zvenigorod, Russia, .1993) 1994, pp.96-100.

4. Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l. Intermittency origin in the models with cluster and clan production// in Proceed, of II Int. Sem. "Nonlinear phenomena in complex systems" (Polatsk, 1993) 1993, pp.153-158.

5. Klenitsky D. V., Kuvshinov V.l. Hadranizätion as a source of intermittency in statistical bootstrap model// in Rapid communications on theoretical physics, Preprint Institute of Physics No. 630(1), Minsk 1991, pp.23-28.

6. Klenitsky D.V., Kuvshinov V.I: Hadronizätion as a source of intermittency// in Proceed, of 1st Int. • Sem. "Nonlinear phenomena in

. complex systems" (Polatsk, 1992) 1992"; pp.3-20.

7. Hagedorn R., Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l. Intermittency signal in statistical bootstrap model// iriProceed. of 1st Int. Sem. "Nonlinear phenomena in complex systems" (Polatsk, 1992) 1992, pp.138-143.

8. Hagedorn R., Klenitsky D.V., Knvshinov V.l. Fractal properties of hadron duster in the process of multiparticle production// in Proceed, of Xlth Int. Sem. on HEP (Dubna, 1992), 1992, p.55.

9. Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l., Kokoulina E.S. Hadronization, intermittency, LPHD in terms of pertur.bative QCD and hadron duster statistics// in Relativistic Nuclear Physics&QCD, Proceed, of Xth Int. Sem. on HEP problems (Dubna, 1990) World Scientific 1991, vol.2, pp.327-331.

10. Babichev L.F., Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l. Intermittency in Ginzburg-Landau model for first order quark-gluon phase transition// in Proceed, of I Workshop "Quantum. Systems'94" (Minsk, 1994), World Scientific 1994, pp.385-386.

11. Babichev L.F., Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l. Intermittency described by generalized Ginzburg-Landau model of first order phase transition in HEP/ / in Proceed, of III Int. -Sein. "Nonlinear phenomena in complex systems" (Polatsk, 1994) 1995, pp.149-151.

12. Babichev L.F., Klenitsky D.V., Kuvshinov V.l. First order phase transition as a source local multiplicity fluctuations// in "Iladrons-95", Proceed, of Xlth Workshop on "soft" physics (Novy Svet, Crimea, 1995) 1995, pp.56-60.

Литература

[1] Bialas A., Peschanski R. Moments of rapidity distributions as a measure of short-range fluctuations in high-energy collisions// Nucl.Phys., 1986, vol.B273, No.4, pp.703-731.

[2] Bialas A., Peschanski R. Intermittency in multiparticle production at high energy/'/ Nucl.Phys., 1988, vol.B308, No.4, pp.857-867.

{bM^j-

РЕЗЮМЕ

Клеющкий Д.В. "Кластерная структура и фазовые переходы как динамические источники перемежаемости в физики высоких энергии"

Ключевые слова: процессы множественного рождеппя частиц, распределение по множественности, флуктуацш^ фазовое пространство, нормированные факториальные моменты, перемежаемость, фракталь-ность, эффекты кластеризации, фазовый.переход, кварк-глюонная плазма.

Явление перемежаемости и распределение по множественности в ограниченных ячейках фазового пространства исследованы в кластерных моделях множественного рождения частиц ж при фазовом переходе "кварк-глюонная плазма—»- вдроны"..

Кластерные модели могут приводить к самоподобным флуктуаци-ям множественности в распределении частиц по фазовому пространству благодаря конечному размеру распада кластера в фазовом пространстве и поведению параметров моделей, при больших энергиях. Свойства перемежаемости и фрактальности в кластерном формализме зависят от распределения кластеров в фазовом пространстве и соотношения ширины распада кластера $ размера ячейки фазового пространства.

Описание фазового перехода "кварк-глюонная плазма—> адроны" 1-рода на основе обобщенного формализма Гнпобурга-Ландау приводит к скеплингу нормированных факториальных моментов в зависимости от нормированного факториального момента 2-го порядка. Это может быть использовано при детектировании кварк-глюонной плазмы в столкновениях тяжелых ионов. .Показатель скейлинга найден численно. Он имеет мультифрактальньга характер.

РЭЗЮ.МЭ ■-:■

Клянщы. До.В. "Кластэрная структура 1 фазавыя пераходы як дынашчныя вытоы перамяжаемасщ у фшще ВЫС0К1Х энэргш''

Ключавыя словы: працэсы множнага нараджэння часцгаак, размер-каванне па множнасцц флуктуацьн, фазавая прастора, нарм1раваныя фактарыяльныя маменты, перамяжаемасць, фрактальнасць, эфекты кластэрызацьй, фазавы пераход, кварк-глюонная плазма.

З'ява перамяжаемасщ i размеркаванне па множнасщ у абмежа-ваных ячэйках фазавай прасторы дасяедаванны у кластзрных мадэ-лях мвожнага нараджэння часщнак г пры фазавым пераходзе "кварк-глюонная плазма—* адроны".

Класторныя мадэл! могуць весщ да самападобных флукхуадый множнасщ у размеркаванш часцшак па фазавай прасторы, что выт-кае з канечната памеру распада кластэра у фазавай прасторы i па-водзш параметрау мадэлей.пры высошх энэршгх. Уласщвасщ пера-мяжаемасщ i фрактальнасщ у кластэрным фармал1зме залежаць ад размеркаванпя кластэрау у фазавай прасторы i суадносшы шырыш распада кластэра i размера ячойи фазавай црасторы.

Ашсанне фазавага перахода "кварк-глюонная плазма—>• адроны" 1-рода на падставе абагульненага фармалазма Гшз бурга-Ландау вя-дзе да скэйлшга нармаравапых фактарыядъных мамснтау у оалежна-сщ ад нарм1раванага фактарыяльнага мамента 2-го парадка. Гота можа быць выкарыстапа пры дэтоктыраваиш кварк-глюопной плазмы у сутыкненнях дяжк!х ioiiay. Паказчык скэйлшга знойдзен л1кава. Ен мае мультыфрактальны характар.

SUMMARY

Klenitsky D.V. "Cluster structure and phase transitions as dynamical source's of intermittency in high energy physics"

Keywords: processes ofmultiparticle production, multiplicity distribution, fluctuations, phase space, normalized factorial moments, intermittency, fractality, clusterization effects, phase transition, quark-gluon plasma.

Intermittency phenomenon and the multiplicity distributions in the limited cells of the phase space are investigated in the cluster models and at the quark-gluon plasma - hadron phase transition.

The cluster models can lead to the self-similar multiplicity fluctuations at the distribution of the particles in the phase space due to the finite decay width of the cluster in the phase space and the behaviour of the parameters of the models at the high energy. The intermittency and fractality properties in the cluster formalism depend on the cluster distribution in the phase space and ratio the decay width and the size of the phase space cell.

The description of the first order quark-gluon plasma hadron phase transition on the basis of the generalized Ginzburg-Latidau formalism