Колебательные температуры и эффективная генерация на линиях 0111-1110 полосы в электроразрядных Со2-лазерах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. МЕТОДИКА ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ТЕМПЕРАТУР С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ СО^-ЛАЗЕРА, ГЕНЕРИРУЩЕГО НА

НЕТРАДИЦИОННЫХ ПЕРЕХОДАХ.

§ I.I. Известные методы определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней в молекулярных средах

§ 1.2. Обоснование новой методики диагностики активных сред и анализ,, ее погрешности.

§ 1.3. Эффективная гЬйёрация на линиях нетрадиционных переходов в непрерывном отпаянном С02~лазере.

ГЛАВА П. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ТЕМПЕРАТУРЫ В ЭЛЕКТРОРАЗРЯДНЫХ

СО^ШЕРАХ.

§ 2.1. Зависимость температур от величины тока разряда и их связь с мощностью генерации в непрерывном СО^-лазере.

§ 2.2. Методика измерений и расчета временных зависимостей усиления и температур.

§ 2.3. Исследование кинетики колебательных температур в TEA С02-модуле.

§ 2.4. Генерация излучения с длиной волны 4,3 мкм.

§ 2.5. Влияние малых добавок три-н-пропиламина на характеристики TEA COg-лазера.

ГЛАВА. Ш. ИССЛЕДОВАНИЕ УСИЛЕНИЯ И ВЫХОДНЫХ ПАРАМЕТРОВ В TEA С02-ЛАЗЕРЕ, ГЕНЕРИРУЩЕМ НА ЛИНИЯХ ПОЛОСЫ 0III-III0.

§ 3.1. Зависимость усиления в горячей полосе от колебательных температур

§ 3.2. Исследование усиления в горячей полосе

§ 3.3. Исследование условий эффективной генерации в горячей полосе

§ 3.4. Исследование выходной энергии при перестройке по линиям горячей полосы молекул "^СО^ и

13С02.

В настоящее время лазерные системы на С0£ получили самое широкое применение в науке и технике /1-4/. Это связано прежде всего с их способностью генерировать излучение большой мощности с высоким к.п.д. Другое весьма важное достоинство СС^-лазеров -возможность перестройки длины волны генерации по отдельным линиям в диапазоне от ~9,2 до <—10,9 мкм. Это широко используется для селективного воздействия излучения на вещество /5,6/. Кроме того, СС^-лазеры имеют сравнительно простую и надежную конструкцию.

Достижению высоких выходных параметров С02-лазеров в значительной мере способствовали интенсивные исследования физических процессов;' лежащих в основе их работы. Начиная с 1964 года, когда Пейтел впервые сообщил о получении генерации на двуокиси углерода, ни одна лазерная система не привлекала к себе столь пристального внимания исследователей. Тем не менее, интерес к COg-лазерам в настоящее время не ослабевает, о чем можно судить по многочисленным публикациям как в советской; так и в зарубежной литературе;

Среди основных направлений, по которым ведутся исследования, можно выделить следующие:

- оптимизация выходных параметров СС^-лазеров, в первую очередь^ мощных систем (увеличение удельного.энергосъема, выходной мощности, повышение к.п.д. и т.д.) /7-10/;

- создание лазеров с заданными выходными параметрами, например, для локации; связи, управляемого термоядерного синтеза и для ряда других приложений /11-15/;

- поиск и изучение условий эффективной генерации на новых переходах молекулы С02 в области длин волн 4-20 мкм /16-22/.

Дальнейший прогресс во всех этих направлениях, безусловно, требует более высокого уровня понимания процессов возбуждения и релаксации молекул, газовой динамики и других важных аспектов физики и химии активных сред С02-лазеров и усилителей. В рамках современных представлений для решения данных цроблем необходимо знать колебательные температуры различных типов колебаний молекулы С02: симметричного (Tj); деформационного (Т2), асимметричного (Тд) и колебательную температуру азота (Т4), а также поступательную тем:-пературу газа (Т) /23,24/. На их основе моокно определить запас энергии в различных типах колебаний^ населенности лазерных уровней, кинетику их возбуждения и распада и т.д;

Наибольшую информацию об указанных характеристиках и процессах дает непосредственное исследование активных сред. К настоящему времени разработано несколько экспериментальных методов определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней. Однако, общепринятые методы не всегда обеспечивают необходимую точность или сравнительно сложны ^ что затрудняет их использование при исследовании реальных лазерных систем. Поэтому в настоящее время остается актуальным поиск новых и усовершенствование известных методов диагностики активных сред.

Наиболее простым и надежным способом исследования следует считать непосредственное зондирование активной среды на резонансной частоте излучением непрерывного С02-лазера. Он был применен еще в конце 60-ых годов (см., например, /25-27/). Однако использование для этой цели С02-лазера; генерирующего только на линиях основных полос 00°1-10°0 и 00°1-02°0 (см. рис. I), не дает всей необходимой информации о параметрах среды и, в частности, о колебательных температурах /28/. Таким методом можно определять надежно лишь разность населенностей этих колебательных уровней и, кроме того, из распределения усиления по различным линиям одной полосы -поступательную температуру газа /29/.

Для определения колебательных температур различных типов ко

00°2

OI1!

10,8 горячая полоса iA

I0°I

2-ая полоса g 4 секвенции

1-ая полоса секвенции g 4 (основные полосы)

02°0 оА оо°о

Рис Л. Упрощенная схема нижних колебательных уровней молекулы COg лебаний молекулы COg целесообразно воспользоваться подходом, который был реализован для двухатомных молекул (например, для J/^ в работе /30/). Он заключается в следувдем. При равновесном распределении частиц по колебательным состояниям, температура Т^ определяется из измеренных значений относительных населенностей нескольких колебательных уровней (в некоторых случаях достаточно двух) /30/. Аналогичным образом можно подойти к определению колебательных температур различных типов колебаний и для более сложных молекул, таких, например, как COg (если в пределах данного типа сохраняется равновесное распределение). Относительные населенности колебательных уровней можно найти, исходя из значений коэффициентов усиления, измеряемых как на линиях основных полос, так и на линиях ряда других переходов.

0 получении генерации на линиях различных переходов молекулы COg в области длин волн 11-18 мкм в специфических установках с сильноточным импульсным возбуждением сообщалось еще в середине 60-х годов /30-32/. Однако, ввиду крайне низкой выходной мощности, а также отсутствия точной идентификации переходов, эти системы не получили дальнейшего распространения и не использовались для диагностики активных сред. Только спустя десять лет исследования, проводимые в этом направлении, позволили Рейду и Сиемсену получить достаточно эффективную генерацию и точно идентифицировать ее с переходами в полосе 00°2-10°1 (02°1) (вторая полоса секвенции) в непрерывном (Х^-лазере с прокачкой рабочей смеси /33/.

Наличие такого источника позволяет непосредственно определять из отношения измеряемых коэффициентов усиления во 2-ой и в основной полосах секвенции относительную населенность уровней асимметричной моды, и затем колебательную температуру Тд. Используя для диагностики другие переходы, например, oA-lA (горячая полоса), можно находить аналогичным образом температуры Т2 и Tj.

Впервые такой подход к определению колебательной температуры Тд был реализован в работе /34/, Его перспективность была показана на примере исследования быстро^очной активной среды низкого давления, возбуждаемой непрерывным разрядом. Однако, широкое практическое применение данного метода требует," прежде всего, определения границ его применимости и создания удобного для исследований источника зондирующего излучения, компактного непрерывного С02-лазера, эффективно генерирующего излучение на линиях четырех полос: 00°I-I0°0, 00°I-02°0, 00°2-10°1 и oA-lA (см. рис. I).

Получение эффективной генерации на линиях нетрадиционных полос и, в частности, горячей полосы представляет интерес и для других приложений, например, для селективного воздействия лазерного излучения на вещество, спектроскопических исследований и т.д.

По сравнению с обычными полосами 00°1-Ю°0 (02°0) в горячей т т полосе 01 I-II 0 к верхнему и нижнему энергетическим уровням добавляется по одному деформационному кванту fill ^ 667 см"*. При

А/ этом, вследствие энгармонизма колебаний молекулы COg,частоты переходов горячей полосы смещаются по отношению к частотам основных полос и перекрывают диапазон от ~ 9 до —11,4 мкм. Существенным отличием спектра горячей полосы надо считать также наличие линий как с четными, так и с нечетными значениями вращательного квантового числа J . Это обусловлено расщеплением вращательных уровней для колебательных состояний с £ ф О к t - удвоение) /35,36/, в результате чего в спектре горячих полос существуют две компоненты, положительная и отрицательная (их иногда обозначают d и с ).

Расстояние между ними составляет — I см"** (см. приложение). т т

Вследствие этого, использование уровней 01х1 и II 0 в качестве рабочих уровней С02-лазера может оказаться более привлекательным в некоторых приложениях по сравнению с лазерами, генерирующими на линиях обычных переходов, расстояние между которыми составляет 2 см""1.

Наибольший интерес, с точки зрения генерации излучения, представляет Р-ветвь перехода oA-lA (диапазон длин волн 10,911,4 мкм). Поскольку в этом спектральном диапазоне отсутствуют линии основной полосы, то использование горячих переходов существенно расширяет спектр генерации С02-лазеров в длиноволновую область.

В соответствии с изложенным выше, в данной работе были поставлены следующие задачи:

- исследование условий эффективной генерации на линиях нетрадиционных переходов 00°2-10°1 (02°1) и 0I1! - 1110 в отпаянном С02~лазере с непрерывным возбуждением;

- исследование зависимостей колебательных температур в активных средах С02~лазеров с непрерывным и импульсным разрядом от состава смеси и условий возбуждения;

- изучение закономерностей формирования усиления и условий эффективной генерации на линиях полосы 0Й-1Й молекул 12С02 и 13С02 в ТЕА-лазере.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и приложения. Первый параграф гл. I носит обзорный характер. В нем кратко рассмотрены основные методы определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней в молекулярных средах. Два других параграфа этой главы посвящены анализу новой методики определения колебательных температур, основанной на измерении усиления в различных полосах молекулы СО2» и исследованиям параметров диагностического С02~лазера, перестраиваемого по линиям основных полос, второй полосы секвенции и горячей полосы-.

- 148 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Для диагностики активных сред и расширения спектра эффективной генерации С02-лазеров в длиноволновую область была развита методика определения колебательных температур и предложено использовать частоты горячей полосы ОЙ-lA. С этой целью в диссертационной работе проведены исследования зависимости колебательных температур от параметров среды и условий эффективной генерации на линиях полос 00°2-10°1 (02°1) и oA-lA в отпаянном С02-лазере с непрерывным возбуждением и на линиях oA-lA полосы молекул ^^СC>i и i3C0z в ТЕА-лазере. Основные результаты; полученные в работе, можно сформулировать следующим образом.

1. Дано обоснование новой методики определения колебательных температур; основанной на измерении коэффициентов усиления в различных полосах молекулы С02: 00°I-I0°0; 00°1-02°0, 00°2-Ю°1 и oA-lA. Получены соотношения; связывающие температуры с коэффициентами усиления и проведен анализ погрешностей.

2. Выполненные измерения усиления в четырех различных полосах; оптимизация параметров резонатора и нагреваемой кюветы позволили получить эффективную генерацию на 74 линиях второй полосы секвенции и 25 линиях горячей полосы в отпаянном С02-лазере с непрерывным возбуждением. Выходная мощность на сильных линиях нетрадиционных полос достигала 3-4 Вт, что всего лишь в—3 раза меньше.соответствующих параметров для обычных полос.

3. Исследованы зависимости колебательных температур и поступательной температуры от тока разряда в среде непрерывного лазера. Показано; что, используя информацию о температурах; можно оптимизировать непрерывные С02-лазеры по выходным параметрам.

4. Экспериментально проведены подробные исследования кинетики колебательных температур в активной среде TEA. С02-лазера.

Это позволило выявить ряд важных физических закономерностей, оказывающих влияние на работу лазеров; в частности,1 уменьшение эффективной скорости передачи колебательной энергии от М^ъ С02 при возбуждении в электрическом разряде,

5, Показано; что диагностика активных сред на основе новой методики определения колебательных температур, позволяет целенаправленно подойти к получению мощных импульсов излучения в области длин волн 4;3 мкм на линиях Ю°1-10°0 и 02°1-02°0 полос;

6, Изучено влияние типичной легкоионизируемой присадки три--н-пропиламина на кинетику возбуждения и процессы релаксации колебаний молекул активной среды. Это позволило оцределить условия повышения эффективности генерации лазерных систем за счет добавки в активную среду три-н-пропиламина;

7, Выполнены подробные исследования зависимости усиления в горячей полосе от содержания различных компонентов рабочей смеси 002* Не в TEA модуле и от величины энергии^ вкладываемой в разряда Максимальное значение усиления на линии Р(19) горячей полосы 0,7 м"*1 получено экспериментально в смеси СО I:0;8:I при общем давлении 220 торр.

8, Оптимизация активной среды и параметров резонатора TEA С02-лазера дала возможность получить эффективную генерацию на 36 линиях горячих полос. На самых сильных линиях параметры импульса генерации составляли: энергия - 2,3 Дж, пиковая мощность -10 МВт, при полной эффективности системы 2,5 %9 что всего лишь в 2-3 раза меньше соответствующих параметров, характерных для данного лазера в режиме генерации на линиях обычной полосы,

9, Использование изотопозамещенной молекулы позволило впервые получить мегаваттные импульсы излучения, частоты которых с интервалом — I см~* перекрывает перспективный для некоторых приложений диапазон спектра 11,4-11,9 мкм.

35 R 36 35 35

В заключение автор выражает глубокую благодарность своим научным руководителям Б.И.Степанову и В.В.Чуракову за представление темы исследований; руководство и постоянную поддержку в работе.

Искреннюю благодарность автор выражает С.А.Трушину за проведение теоретических расчетов на ЭВМ, научные консультации и обсуждение полученных результатов; И.М.Бертелю и А.С.Солодухину за помощь при проведении эксперимента, а также всему коллективу лабораторий молекулярной кинетики и общей спектроскопии за содействие и интерес к данной работе.

1. Велихов Е.П;, Баранов В.Ю., Летохов B.C., Рябов Е.А., Старостин А.Н. Импульсные С02-лазеры и их применение для разделения изотопов. - М.: Наука, 1983. - 304 с.2; Тарасов Л.В. Лазеры и их применение. М.: Радио и связь, 1983. - 152 с.

2. Реди Д. Промышленное применение лазеров. М.: Мир, 1981. -638 с.

3. Летохов В.С., Устинов Н.Д. Мощные лазеры и их применение. -М.: Сов.радио, 1980. 112 с.

4. Грасюк А.З., Летохов B.C., Лобко В.В. Молекулярные ИК лазеры с резонансной лазерной накачкой (обзор). Квантовая электроника, 1980, т. 7,.«П; с. 2261-2298.

5. Баграташвили В.Н., Летохов B.C.; Макаров А.А., Рябов Е.А. Многофотонные процессы в молекулах в инфракрасном лазерном поле. М.: ВИНИТИ, 1980. - 276 с.

6. Лосев С.А. Газодинамические лазеры. М.: Наука, 1977. -336 с.

7. Гаращук В.П., Василец П.А., Кирсей В.И., Поражинский И.А.-, Свиргун А.А. Электроразрядный технологический С02-лазер непрерывного действия. Квантовая электроника, 1982, т. 9,1. Л 10, с. 2028-2035.

8. Андерсон Д. Газодинамические лазеры: введение. М.: Мир, - 1979. - 202 с.

9. Абильсиитов Г.А., Велихов Е.П., Голубев B.C., Лебедев Ф.В. Перспективные схемы и методы накачки мощных С02-лазеров для технологии (обзор). Квантовая электроника, 1981, т. 8,£ 12, с. 2517-2539.

10. Хинкли Е. Лазерный контроль атмосферы. М.: Мир. 1980.- 367 с.

11. Endoh. A., Sato Т., Watanabe S., Kashiwagi H. Sequence band effect on multiline oscillation of a TEA C02 laser. J. Appl. Phys., 1980, v. 51, Ho 4, p. 1945-1949.

12. Хеглер M. , Кристиансен M. Введение в управляемый термоядерный синтез. М.: Мир, 1980. - 230 с.

13. Робью Ж. История и перспективы разработки мощных лазеров для получения плотной высокотемпературной плазмы. Квантовая электроника;- 1983* т. 10, № I, с. 91-102.

14. Степанов Б.И. , Чураков В.В. Эффективная генерация TEA COg-ла-зера с УФ предионизацией на нетрадиционных переходах. Квантовая электроника, 1982, т. 9, В 12, с. 2378-2386.

15. Карлов Н.В., Конев Ю.Б., Кочетов И.В., Певгов В.Г., Прохоров AiM. Возможность генерации на длинах волн 16 и 14 мкм в газоразрядных С02 лазерах. Письма в ЖТФ, 1976, т. 2, вып. 23, с. 1062-1065.

16. Веденеев А.А,9 Волков. А.Ю., Демин А.Й., Кудрявцев Е.М., Логунов A.M., Соболев Н.Н. Газодинамический лазер с тепловой накачкой на переходах между деформационной и симметричной модами С02. Письма в ЖТФ, 1978, т. 4, вып. II, с. 681-684.

17. Баканов Д.Г., Инфимовская А.А., Корниенко Л.С., Одйнцов А.И., Прохоров A.M., Федосеев А.И., Шарков В.Ф. Генерация в диапазоне длин волн 16,8-17,2 мкм в газодинамическом С02-лазере. -. Письма в ЖТФ, 1981, т. 7, вып. 13, с. 802-805.

18. Wexler B.I., Manuccia T.J., Waynant R.W. 0W and improvedpulsed operation of the 14 and 16/un C02 lasers. Appl. Phys. Lett., v. 31, No 11, p. 730-732.

19. Znotins Т.Д., Reid J., Brimacombe R.K. Design of efficient transversely excited sequence C02 lasers. J. Appl. Phys.,1982, v. 53, No 4, p. 2843-2850

20. Znotins T.A., Reid J., Garside B.K., Ballik E.A. 4,3-^m cascade C02 laser. -Appl.Phys.Lett.,1981, v.39, Ho 3, p.199-201.

21. Гордиец Б.Ф., Осипов A.M., Шелепин Л .А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М.: Наука, 1980. - 512 с.

22. Смит К., Томсон Р. Численное моделирование газовых лазеров.- М.: Мир, 1961• 515 с.

23. DjeuN., Кап Т., Wolga G.J. Gain distribution, population densities and rotational temperature for the (00°1)-(10°0) rotation-vibration transitions in a flowing C02-N2-He laser.- IEEE J. Quant. Electron., 1968, v. QE-4, No 5, p. 256-260.

24. Cheo P.K. COg-lasers. In: Lasers: A Series of Advances, v. 3, Ed. by A.K. Levine, 1971.

25. Robinson A.M. Gain distribution in C02 TEA laser. Can. J. Phys., 1972, v. 50, No 10, p. 2471-2474.

26. Артамонов А.В., Гонтарь В.Г., Сургученко С.А. Определение энергетических характеристик активной среды COg-лазеров по измерениям коэффициента усиления. Квантовая электроника,1983, т. 10, В 6, с. 1088-1092.

27. Weaver L.A., Taylor L.H., Denes L.J. Rotational temperature determinations in molecular gas lasers. J. Appl. Phys., 1975, v. 46, No 9, p. 3951-3958.

28. Bleekrode R. A study of the spontaneous emission from C02-N2-He-H2 lasers discharges C^f emission bands of Ng. -IEEE J. Quant. Electron., 1969, v. QE-5, No 2, p. 57-60.

29. Frapard С., Laures P., Roulot M., Zeigler X., Lesay-Sommai-ге N. Mise en evidence de 85 oscillations laser nouvelles sur trois transitions vibrationnelles de l'angydride carbo-nique. Compt. Rend., 1966, v. 262 В, No 20, p. 1340-1343.

30. Howe J.A., McFarlane R.A. New emission in COg. I. ^-^transition. J. Mol. Spectroscopy, 1966, v. 19, Ho 2, p.224-227.

31. Reid J., Siemsen K. New C02 laser bands in the 9 to 11jiim wavelength region. Opt. Comm., 1976, v. 18, No 2, p. 211.

32. Reid J., Siemsen K. New C02 laser bands in the 9-11jum wavelength region. Appl. Phys. Lett., 1976, v. 29, No 4,p.250-251.

33. Герцберг Г. Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул. М.: Иностр. литература, 1949. - 468 с.

34. Ельяшевич М.А. Атомная и молекулярная спектроскопия. М.: Физмат, литература, 1962. - 892 с.

35. Monchalin J.P., Kelly M.J., Thomas «Т.Е., Kurnit N.A., Javan A. Accurate wavelength measurement of P-branch transitions of the 0111-1110 band of 12C0g6 and determination of the band parameters. J. Mol. Spect., 1977, v. 64, p. 491-494.

36. Munjee S.A., Christiansen W.H. Mixed mode contributions to absorption in CO,, at 10.6 jum. Appl. Optics, 1973» v. 12, No 5, p. 993-996.

37. Freed C., Bradley L.C., O'Donnell R. Absolute frequencies of lasing transitions in seven COg isotopic species. IEEE J. Quant. Electron., 1980, v. QE-16, No 11, p. 1195-1206.

38. Petersen F.R., Welles J.S., Maki A.G., Siemsen K. Heterodyne13frequency measurements of -4J02 laser hot band transitions. Appl. Optics, 1981, v. 20, No 20, p. 3635-3640.

39. Ниблер Д., Найтен Г. Спектроскопия когерентного антистоксова рассеяния света. В кн.: Спектроскопия комбинационного рассеяния света в газах и жидкостях /Под общ. ред. А.Вебера.- М.: Мир, 1982. с. 310-370.

40. Бункин А.Ф., Коротаев Н.И.; Нелинейная лазерная спектроскопия газов," газовых потоков и низкотемпературной плазмы. УФН, 1981, т. 134, вып. I, е.- 92-123.

41. Shaub W.M., Nibler J.W., Harvey А.В. Direct determination of non-Boltzmann vibrational level populations in electric discharges. J. Chem. Phys., 1977, v. 67, No 5, p. 1883-1886.

42. Верещагин K.A., Волков А.Ю;-, Свиридов А.Г., Цхай С.Н. Исследование активной среды волноводного С02~лазера. М.: 1983.т- 22 с. (Преприн/Физического института АН СССР.: № 109).

43. Ачасов О.В., Фомин Н.А., Шабуня С.И. Анализ погрешностей определения параметров лазерно-активных сред методом лазерного спектрографа. Минск, 1984. - 22 с. (Препринт/ШМО АН БССР.: JS 19).

44. Кудрявцев Н.Н., Новиков С.С., Светличный И.Б. 0 методе измерения колебательных температур в газодинамических С02-лазе-рах. Квантовая электроника, 1979; т. 6, Л 4; с. 960-970;

45. Inove Ст., Tsuchiya S. Vibrational relaxation of C02(00°1) in C02> He, Ne and Ar in the temperature range of 300-140 K. J. Phys. Soc. Japan, 1975, v. 38, No 3, p. 870-875.

46. Siemsen K.J., Reid J., Dang C. New techniques for determining vibrational temperatures, dissociation, and gain limitations in cw C02 lasers. IEEE J. Quant. Electron., 1980, v. QE-16, No 6, p. 668-676.

47. Бертель И.М., Петухов B.O., Трушин C.A., Чураков В.В. Непрерывный отпаянный С02-лазер, перестраиваемый по линиям первых двух полос секвенции. Письма в НТФ, 1980, т. 6, вып. 24, с. I50I-I505.

48. Bertel* I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Stepanov B.I., Trushin S.A. Vibrational temperature kinetics in TEA C02~ laser. In: Proc. 15th Int. Conf. Phenomena in Ionized Gases. Minsk, 1981, p. 823-824.

49. Finzi J., Moore C.B. Relaxation of CC>2 (10°1), C02(02°1) and NgOdO^D vibrational levels by near resonant V->V energy transfer. J. Chem. Phys., 1975, v, 63, Ho 6, p. 2285-2288.

50. Burak i., Noter y., Szoke A. Vibrational-vibrational energy transfer in the j)^ mode of COg. IEEE J. Quant. Electron., 1973, v. QE-9, No 5, p. 541-544.

51. Kerber R.L., Jaul W.K. Kinetic mechanism in a 16 jum C02 laser. J. Chem. Phys., 1979, v. 71, No 5, p. 2299-2312.

52. Jacobs R.R., Pettipiece K.J., Thamas S.J. Rate constants for the C02 02°0 10°0 relaxation. - Phys. Rev. A., 1975, v. 11, No 1, p. 54-59.

53. Сквайре Дж. Практическая физика. М.: Мир, 1971. - 246 с.

54. Пивовар В.А. Уточнение модели колебательной температуры для описания генерационных характеристик короткоимпульсного С02-л£-Не лазера. ЖТФ, 198Г, т. 51, № 9; с. 1876-1884.

55. Reid J., Siemsen К. Laser power and gain measurements on the sequence bands of COg. J. Appl. Phys., 1977, v. 48, No 7, p. 2712-2717.

56. Siemsen K.J., Witford B.G. Heterodyne frequency measurements of laser sequence band transitions. Optics Comm., 1977,v. 22, No 1, p. 11-14.

57. Dupre, Maquaire J., Person P. Emission spectrum of COg in the 9.6jum region. J. Mol. Spectroscopy, 1976, v. 62, No 3, p. 181-185.

58. Бертель И.М.,- Петухов B.O., Трушин C.A.', Чураков В.В. TEA С02-лазер, перестраиваемый по колебательно-вращательным линиям 2-ой полосы секвенции. Минск; 1982. - 30 с. (Препринт/Института физики АН БССР.: Jfc 262).

59. Berger Y/., Siemsen К., Reid J. In-cavity hot cell for use with sequence COg lasers. Rev. Sci. Instrum., 1977, v. 48,1. NO 8, p. 1031-1033.

60. Бертель И.М., Петухов B.O., Трушин С.А. , Чураков В.В. Одновременная генерация мощных импульсов излучения в TEA соцлагере на линиях первых двух полос секвенции. Квантоваяэлектроника, 198Г, т. 8, Л 2, с, 356-361.

61. Петухов В.О. Оптимизация непрерывных С02-лазеров по выходной мощности в различных полосах. ДАН БССР, 1983, т. 27, № 10, с.' 893-896.

62. ТВ. Микаберидзе А.А., Очкин В.Н., Соболев Н.Н. О населенности нижних лазерных уровней в лазере на двуокиси углерода.- Квантовая электроника, 1973, т. i; $ 13; с. 41-46.

63. Mellis J., Smith. A.L.S. Gain limitations in CO2 lasers. -Optics Comm., 1982, v. 41, No 2, p. 121-125.

64. Гордиец Б.Ф., Косма Б;, Свиридов А.Г.', Соболев Н.Н. Исследование усиления в импульсном поперечном разряде в смеси С02

65. Не. Квантовая электроника, 1979, т. 6, $ 4, е.- 736-746.

66. ЙЗ. Bertel' I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Trushin S.A.

67. Vibrational temperature investigation in C02 laser system. -In: leaser* 82" Conf. Hew Orleans, 1982, p. 27. 39 . Справочник по лазерам/Под общ. ред. А.М.Прохорова. M.*: Сов. радио, 1978. - 504 с.

68. Подобедов В.Б. Многоканальный скоростной метод регистрации слабых оптических сигналов и его приложения в спектроскопии комбинационного рассеяния. Дис. .канд. физ.-мат. наук. -- Троицк, 1979. - 163 с.

69. Бертель И.М., Петухов В.О., Степанов Б.И., Трушин С.А., Чураков В.В.' Генерация излучения с длиной волны 4,3 мкм в ТЕ С02--лазере. ДАН СССР, 1980, т. 225, №6, с. 1353-1356.

70. Churakov V.V., Petukhov V.O. Vibrational energy relaxation by tripropylamine molecules in the C02 containing mixtures.- Chem. Phys. Lett., 1984, v. 108, No 3, p. 241-244.

71. Аполлонов B.B., Бункин Ф.В., Державин С.И., Кононов И.Г., Фирсов К.Н., Шакир Ю;ГА. , Ящиков В.А. С02-лазер с добавками в рабочую смесь три-пропиламина. Квантовая электроника, 1979, т. 6, с. II76-II85.

72. Бурцев В.А., Гордейчик А .Г., Кучинский А.А., Родичкин В.А., Шеверев В.А. Разработка и исследование модуля первой ступени усиления С02-лазерной установки ТИР-Ш. Л., 1982. - 26 с. (Препринт/НИИЭФА.: $ П-К-0570).

73. Кучинский А.А., Родичкин В.А. Влияние легкоионизируемой примеси на напряжение зажигания объемного разряда в молекулярных газах. ЖТФ, 1983, т. 53; вып. 3/ с. 563-565.

74. Appl. Phys., 1980, v. 51, No 4, p. 2267-2269.

75. Бертель И.М., Петухов В.О., Трушин С.А., Чураков В.В. Влияние состава активной среды на усиление в полосе 00°2-10°1 (02°I) TEA. С02-лазера с Ш предыонизацией. Квантовая электроника, I9821; т. 9, Л 7', с. I505-I4I4.

76. Бертель И.М., Петухов В.О., Трушин С.А., Чураков В.В. Генерация мощных импульсов излучения в области II мкм (полоса oA-lA) в TEA С02-лазере. Письма в ЖТФ^ 1981, т. 7, вып. 13, с. 794-797.

77. Bertel• I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Trushin S.A.

78. Lavigne P., Lachambre J.-L., Otis q. TEA-laser emissionon the sequence bands of C02. Optics Lett., 1978, v. 2, No 5, P. 127-129.