Критические условия возбуждения взрывообразных эффектов в твердых телах при сильном сжатии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

УРАЛЬСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ имени С. М. Кирова

На правах рукописи УДК 538.91:539.383:539.4.019

ФАТЕЕВ Евгений Геннадьевич

КРИТИЧЕСКИЕ УСЛОВИЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ ВЗРЫВООБРАЗНЫХ ЭФФЕКТОВ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ ПРИ СИЛЬНОМ СЖАТИИ

01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Екатеринбург 1992

Работа выполнена и Физико-техническом институте Уральского отделения Российской академии наук.

Научный руководитель — кандидат технических наук, заведующий лабораторией В. П. Хан.

Официальные оппоненты — доктор физико-математических наук, профессор Б. В. Шульгин; кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Д. И. Тупица.

Ведущая организация — Институт физики высоких давлении им. Л. Ф. Верещагина, г. Троицк, Московская обл.

Защита состоится « 1992 г. в______часов

и

на заседании специализированного совета К 063.14.11 Уральского политехнического института им. С. М. Кирова в ауд. Ф-419. (620002, Екатеринбург, К:2, УПИ).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Уральского политехнического института им. С. М. Кирова.

Ваш отзыв в одном экземпляре, заверенный гербовой печатью, просим направлять по адресу: 620002, Екатеринбург, К-2 УПИ им. С. М. Кирова, ученому секретарю совета института.

Автореферат разослан _» --1994г. г.

Ученый секретарь специализированного совета кандидат физико-математических наук

Е. В. Кононенкс

-3' • Г ОВЛАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

', Актуальность темы. Вэрывообразный эффект в твердых телах при сильной сжатии, называемый ещё-для краткости реологическим взрывом (РВ) - это критическое явление, связанное с потерей механической устойчивости во всём объзме твердого тела в условиях ого медленного статического нагружения, со скоростью порядка 10~2 ГПа/с, в области высоких давлений (1+20 Ша) в откритой система сжатия, и характеризующееся резким переходом вещества в аномально низко-вязкое состояние, сопровождаемое возбуждениям импульса да-купчее кого нагружения (с временами релаксации порядха~10~^с) и выбросом частиц разрушенного материала в микродискврсном виде со скоростью 1 + 2 км/о. И как известно, РВ сопровождается ударной волной с сильным звуковым щелчком и импульсом электромагнитных волн в широког.: диапазоне частот вплоть до рентгеновских.

Интерес к этому ещ§ мало изученному явлению вырос в последнее десятилетие и это обусловлено том, что эффект РВ может бить одной из причин возникновения глобальных тектонических катаклизмов типа землятрясения и горных ударов в шахтах. Кроме того, интенсивный исследования химических взаимодействии в смесях реагентов с целью евптоэярмзанин новых соединений в условиях РВ, и пор-еяектяЕп использования эффекта для модифицирования полупроЕоднн-ков такжэ нуждается в более полном понимании природы РВ.

Недавно в эксперимента обнаружена зависимость критического давления ГБ от толщины тела между наковальнями. Иногда отмачаотся влияние скорости медлонпого нагруг.егая и природы веществ на критическое давление РВ, но зависимости чётко не установлены. Мето-яическая трудность эксперимента привела к гипотезе о независимости критических параметров РВ от температуры. По существу, отсутствует теоретический анализ характера взаимосвязи критических параметров РВ: критического давлэщ!я с размерами тела, его температурой, термодинамическими свойствами н скоростью нагруженая. Недостаточно изучены структурные изменения, возникающие ь материалах в процессе РВ. Отсутствие таких знаний сдерживает возмо:шосгь прогнозирования и управления РВ. Поэтому целенаправленное изучение этого эффекта актуально.

Пяль работа - систематическое изучение критических условий возбуждения РВ и характерных изменений структуры материалов в процессе РВ. Данная задача включает в себя:

I. Комплексное исследование влияния темиературы, скорости нагружегош и природы материала на критическое давление РВ.

-42. Теоретическую оценку Езаимосвязи критических параметров РВ.

3. Исследование возможных изменений структуры и свойств протекшая тока в материалах в процессе РВ.

Научная новизна. Впервые при систематических исследованиях ойнаруко.ча зависимость критического давления РВ от температуры и ' скорости нагрукиния.

- Впервые сбларужона корреляция равновесной диаграммы состояний с критическим давлением РВ на приморе системы Ge-Se . и по существу установлена зависимость критического давленая РВ от термодинамических свойств вещества.

- Впервые, в рамках тэрмофлуктуацнонноЗ теории прочности и выводов кинетической теории фононов, наедено оценочное соотношение, связывапдее критические параметры, при которых инициируется РВ, и эта оценка качественно согласуется с известными и полученными нами зависимостями критического давления от температуры и размера тел.

- Б материалах,испытавших'РВ,впервые обнаружены структурные изменения типа: локальных областей разупорядочения в изначально упорядоченной веществе и наоборот; лекальных концентрационных неодао-родностей ь бинарных сплавах. Пре/^ожен механизм появления таких неоднородностей.

- Впервые обнаружен скачкообразный рост проводимости бинарных полупроводников в момент FB на 4 + 6 порядков.

- Оценена эй-ективная вязкость материалов в квази-жадком течении р. системе сисатия при выбросе в момент РВ.

Практическая пзгогость. Полученные оценки и оиытныэ данные ужа сейчас позволяют цаленаправлешо выбирать вещества'для того tum иного эксперимента с FB, а также прогнозировать для них критические условия во'збувдения РВ.

Результаты исследований критических условий возбуздения РВ позволят прогнозировать условия сверхбыстрого химического синтеза веществ и i/.одеí'iщ'ро 13ания полупроводников.

Предложена простая методика температурных экспериментов с ГВ.

Основные положения, внноермыд на защиту;

1. Экспериментально обнаруженные зависимости критического давления РВ от томцературы, скорости нагруадния и термоданамичэс-кК? природы вицества.

2, Теоретически найденное оценочное соотношение, качественно совпадавшее) с эксперякентйдьнимн зависимостями критического давле-

ш РВ от размера тола, его температуры в природа вещества.

3. Обнаруженные в материалах, испытавших ?В, локальны» взмв-нв1шя в структуре типа: переходов порядок-беспорядок; появления нводнородносте11 распределения элементов в сплавах, и связанные о этим резкио необратимые изменения леркодяционных свойств.

Апробашя результатов. Результаты работы докладывались на УН Всесоюзном совещании по физико-химическому анализу (г.Фрунзе, октябрь 1988); на II Уральской конференция "Поверхность и новые материалы" (г.Ижевск, сентябрь 1988); на XX Всесоюзном семинаре "Актуальнее проблемы прочности" (г.Ижевск, сентябрь 1989); на X Всесоюзном совещании пр кинетике и механизму химических реакций в твёрдом теле (п.Черноголовка, ишь 1989); на Меадународной. конференции "Некристаллические полулроводники-89" (г.Ужгород, СССР, сентябрь 1989).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 8 статей.

Структура и объём работа. Диссертация состоит из введения, четырёх глав, обща выводов с заключением и списка литературы. Содержит 104 страницы машинописного текста, включая 27 рисунков и 92 наименования библиографии.

' СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Вввле;тэ отражает обоснованность избранной темы, еа актуальность, цель и задачи исследования, аргументирует научную и предполагаемую практическую ценность работы, формулирует основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе приводится критическая оценка состояния вопроса о некоторых экспериментальных закономерностях, свидетольст-вувдих о связи критических параметров РВ и модельных продставле-ниях, сложившихся к началу нашего исследования этой проблемы. Приводятся известные експорпмзнталыше свидетельства о явленлях, связанных с изманением структуры материалов в процессе РВ. Весьма ограничите а число работ в этой области проведено до настоящего времени, в основном отечественными исследователями (Ярославсглы М.А. и Ениколопяном Н.С. с сотрудникам) которые установит большую часть закономерностей духя РВ. Однако, оперируя классической механикой разрушений, они не пришли к удовлетворительному объяснению Езачмо-связи крктичыских параметров РВ, а гипотеза о пренебрежимо «алом влиянии температуры при возбуждении РВ уводит от цельного понимания природы этого »Тфакта. Использование в опытах с РЗ но удобных для структурных исследований маториалов яв позволило изучать вм-

мохнке проявления различных неоднородаостей. На основании анализа процессов и шинирующих объёмные разрушения ь РВ и при обычном разрыве тал, наш сделан вывод, что для описания критических явлений типа РВ возможно применить некоторые выводы термофлуктуационной теории разрушений.

Вторая глава диссертации посвящена описанию методик и особенностей эксперимента с реологическим взрывом на наковальнях Бридх-мона (НБ), используемых при одноосном статическом сжатии образцов. Для демонстрации универсальности получаемых закономерностей в опытах с РВ нами использовались различные вещества: элементарные аморфные и кристаллические St ,Ge »Se » S ; бинарные полупроводниковые сплавы, полученные по разработанной методике SiTfy , Ge5o2 , As^Sej п весь рад ^Se^^; сложные соединения A/H^Cf ,FeS0^?H2O t

CtlSfy H20 • Для испытаний .монолиты этих , веществ диспергировали (до частичек со средним размером 2+7мкм) и помещали в необходимом количестве между рабочими плоскостями НБ. Известно, что уровень дисперсности частичек в диапазоне от миллиметровых до микромэтро-вых размеров не сильно влияет на критические параметры РВ, и это оправдывает использованиэ традиционной методики приготовления образцов. Рабочие вставки НБ изготовлялись из твёрдых сплавов типа ВК-6, BK-I5 и. стали ШХ-15, что позволяло проведать испытания в диапазоне средних давлений до 15 ГОа при диаметре активной части НБ 5мм и Ш\:у. В каждом эксперименте система сгатия из двух наковален и образца (рис.1) нагружалась статически с постоянной скоростью, но в диапазоне СО ~ Ю-3 + I0-* ГОа/с.

Предложен простой метод исследования температурной зависимости критического давления РВ, в котором система сжатия НБ с образ-пом сначала отдельно охлаждалась в жидком азоте с измерением температуры -капель.термопарой вблизи края диска, а только затем помечалась под пресс.Контроль температуры осуществлял^ в течении веэго опыта. Термоинерщошюсть системы позволяла добиваться из:ла-•рекий с погрешностью с Т= - 5°. Для структурных исследований использовался рентганофазовый анализ и охе-спектрометр еысокого разрешают JAMP-10S , а также простой метод измерения электропроводности образца через наковгльга. Среднее давление на образец,при »эхветкой диаметре рабочей части нлковаиьни , определялось по ма-воцотру, а ыаксимальпое при данном среднем по грздувровочяой кри-гнайде:ппй по галерным точкам при испытаниях каллибрангов.

Результаты рассмотрения особенностей, поведения материалов на 11Б яра скаты* свидетельству*» о линейной корреляции давления на

образдэ с тангенциальной комнононтой тензора напряжений в диске, что позволяет рассматривать критическое разрушающее напряжение как параметр РВ, аналогичный давление.

В третьей главе экспериментально и теоретически анализируется природа взаимосвязи критических параметров РВ. Соглаоно вывощи гл.2, начальные процессы инициирования разрушений как при обычном разрыве, так и в РВ - подобии. Поэтому 1Л1, пользуясь выводами термо$лухтуацишшой теории разрушений и кинетической теорией фононов, и рассматривая случай тела ограниченного размерами, нгнлн " одвдупцео оценочное соотношение для критического разрушающего напряжения при

_ £>55сРЕ / т уу £1_рт\

(I)

я при т«9 :

рд» Ср - удельная теплоёмкость, Л ~ характерна¡1 размер тела, а -межатомный размер-, £ - модуль упругости, 0,2- разрывная деформация атомных связей, уЗ - линейный коэффициент топлового растарэ-нля, Хв~ - период тепловых атомных колебаний, 1 - время

Ожидания критической флуктуации разрушений, 9 и Т - температуры Яйбая и абсолютная, соответственно, т - масса ьлвментзрной ячейки- и V - средняя скорость звука в теле, о< - зависит от степени упорядоченности образца.

Из (I) и (2) следует, что а по порядку величиьн при любой температуре. В принципе, эти оценки получены для любого вида разрушений, а не только для иницкирупцвх РВ. Оценки могут выполняться при соизмеримости длини свободного пробега фононов с размерами образца, что характерно для диэлектриков и полулроьоднлков на миллиметровых масштабах для Т> $/30. Сравнение о известными »ксперинентамя представлены на рис.2. Отклонение теоретической оценки от экспериментальных данных в случае с РВ объясняется еоз-доклыи поглощением фононов на поверхностй металлических наковален, ТСакичащ?х с образцом, что и приводит к уменьшению вероятности за-рсадения критического зародыша разрушения. Кроме того, в известных экспериментах не учитывалась нелинейная зависимость докритп-ческой толщины с продкр^тичиской при сжатии образна.

Оказалось, что это соотношение качественно описывало и обкаруяокнув нами в эксперименте температурную зависимость крити-

ческого давления РВ для различных веществ типа Эр, Б ,

Ре 5Однако для описания подходила оценка (2) при Т<б , ибо в условиях высоких давлений температура Дебая для испытываемых веществ (бл/150°К для 5е и 5 ) поднимается в диапазоне давлений 2-10 Ща е 3+4 раза выше начальной. Только в этом случае прогиб кривых температурных зависимостей был вниз (рис.3). Физический смысл повышения 1фитического давления РВ при поникании температуры в том, что понижается вероятность зароддения критического зародыша, инициирущаго объёмные разрушения в РВ , из-за увеличения энергии активации диссоциации межатомных связей.

В специальном эксперименте о РВ для сплава &ех$е<<г0-х о разными £ г прп прочих гавных условиях, установлена коррзляция критического давления РВ о равновесной диаграммой состояний (рис.4), что по существу, является зависимостью Р^ от термодиаамической природы вещества. Эта корреляцая удовлетворяет принципу эквивалентности механической и тепловой энергии активации диссондаоди межатомных связей, известному в термофгуктуадаонной концепции. Это обстоятельство указывает на корректность применения термофяукту-алнонной теории к объяснении РВ, и позволяет целенаправленно выбирать Ездцества для того шш иного опыта.

Установленная зависимость критического' давления РВ от скорости нагружения (рис.5) в интервалеЮ-3 + 10~*ГПа/с, имеет спадавдий характер для различил веществ, что объясняется большей возможностью быстрой релаксации механических напряжений при более медленных сжатиях и соответственным снижэнием вероятности зарождения критического зародыша разрушений. Такое поведение Ркр(£^) согласуется с известной оценкой в тормофлуктуадаонной концепция, что ещё раз подчеркивает её пригодность для описания РВ.

Таким образом, известные и обнаруженные нами экспериментальные зависимости качественно согласуются с представленной здесь теоретической оценкой, связываодей критические параметры РВ.

^етйёгтдя глава посвящена экспериментальным исследованиям структурных изменений в материалах , испытавших РВ. Так, рентго-Н0)Ь30г*е методы исследований показали, что в модельных образцах амсрфього и кристаллического селена в процессе РВ возникают локальные неоднородности упорядочения. Действительно, при рассмотрения 135.6 видно, что после РВ ь рентгенограмме изначально аморфного селена (а) появились пике закристаллизованноста (б), причём гх размытость говоре т хизгь о локальном упорядочении .

йР,ГЛа

^ I YHkm/C

П//ИИИ/И ЧИ»

Рис.1. Схема системы одноосного статического сжатия для возбуждения РВ: 1-на-ковальни Бриджнена; 2-обра-звц.

и« 1 с Ь,мм Рис.2. Зависимость Р,_РВ от толщины образца. На вставке у размерная зависимость напряжения разрушения при растяжении . Обозначэния:сплошная линия-опытные данные;иукктир-оцвкка.

Rf/пл

ft 12 10 I

е

к

2 "

100

Рио.З. Зависимость Р температуры образца для веществ: I- *НгО ; 2- 5 ; з- ; .

Рис.4. Корреляция критического давления

Р ' (х) с диаграммой состояний систе^ Gex$*ioo-x.'

Ркр,ГГ1а

Рис.5. Зависимость критического давления РВ ?._ от логарифма скорости Liu.')нагрут.екяя для твердых веществ: I- F^SOt,- ?Н20 ; 2- <Г; 3-«Н<,К. ; 4- St •

18 0'

Рис.6. Фрагмент рентгенограммы изначально аморфного селена (а) и закристаллизованного в процессе РВ (б). .

Рис.7. Фрагмент рентгенограммы селена изначально поликристаллического (а), после РВ (б) и также после РВ но размолотого в порошок (в) с частичками размера порядка "»2У7 иш.

Си

я

списка

0

(цштг)

Рро.8. Относшние концентраций к в сплаве

в некоторых точках по даам»тру дискообразного образна в фазах силтея: 1-дократичаско£; 2- продкрвткческой; 3-П0ЛГ4 РЬ. '

5 к ъ г

о - -

< 2 Р,ГПа

Рис.9. Зависимости и от

степени сжатия сплава ¿¿Се, и чистого ве соответственно(здэсь «о* 10 Ом и Р., ^ 0,2 Ом) с кривыми: I- при сжатии с РВ; 2-в циклах нагружения-разгрухения вещества после РВ; 3-в тдаклах при сжатая без РБ.

1

В тоже время, у изначально поликристаллического §е (а),(рис.7,а, б,в) в, пиках на рентгенограммах образцов в виде дисков после РВ (б) и после их размола до дисперсности 2т-7 мкм (т.е. без внесения дополнительной амортизации) (в) видно все более заметное уширение и появление широкого максимума рассеяния, что свидетельствует о локальных разупорядочёниях. Причем, широкие пики (в) указывают о большей еморфизации в толще образцов. Этот факт свидетельствует о реализации в РВ пластического течения кристаллических блоков, л возможности амортизации при межкристаллитном трении. Локальные же упорядочения возможны при воздействии на материал ударно!; волну с выносом свободного объема. В целом эти явления аналогичны тем, которые возникают, как известно, в материалах в опытах на ударное нагружение.

Методами оже-спектроскопии проведены исследования относительного распределения элементов в образцах сплавов в начальной фазе сжатия (а), в предвзрывной (б) й после взрыва (б) (рис.8 а,б,в). Оказалось, что в таких сплавах как ве5е2 или АъгЬел в предвзрывной фазе появляются локальные отклонения от средней концентрации Эе , доходящие до 54-10 ат.Я, при диаметре зондирующею •луча 10 мкм (рис.86)'. После взрыва к этой картине распределения добавляется еше более повышенные отклонения до 15 ат.£ на краях диска (в). Это указывает на возможность фракционирования элементов при аномально быстром квази-течении диспергированного в момент РВ материала, из-за различной вязкости частичек, обогащенных тем или иным компонентом,

В исследованиях свойств протекания электрического тока в материалах в процессе РВ, обнаружено необратимое скачкообразное падение сопротивления в полупроводниковых сплавах бе5ег и ^¿Те^ (рис.9). После падения сопротивления Я на несколько пор.здКов величину, при снятии давления с образца, Я немного повышается, но в циклах нагрузка-разгрузка стабилизируется кривой (г). Это означает, что в процессе РВ образуется гетерогенная структура с областями неоднородноетей, обогаценкых бо^ее или менее проводящими элемента.™. Механизм появления таких кеоднородноетей, по сути, выше уже описан. Причем из сравнения кривой (3), полученной при сжатии чистого (?е , без возоужценпя л нлл РВ с Ау=0.2 См, и кривой (г) с Я о = 10 Ом следует, что проводимость м&тер'-нла после РВ определяется цепочками контактируете частиц, обогащенных бе .

Таким образом, из предыдущего очевидно, что в РВ существует возможность реализации сверхпластичного состояния материала, обусловленного резким уменьшением его вязкости за счёт , например, локальных разогревов границ зёрен. И такое состояние можно формально описать в гидродинамическом приближении. Так, в этом приближении по известной формуле

А _ ¿й! (з)

Л ~ З^Л' '

для характерных в наших опытах значениях толщины образцов

5-1СГ4м и их радиусов Л~ 3-10~3м, критического давления РКр ~ 1010Па и скорости нагружения в импульсе ~ 103м/с , получена эффективная динамическая вязкость порядкау/~Ю пуаз. Это значение, к примеру, на'два порядка выше, чем для 1^0 и на пять порядков ниже чем для 6с 0г при температуре плавления без сжатия. В рамках гидродинамического приближения найдоно также время релаксации импульса нагружения .имевдего значение порядка ~10 + Ю-6 с, что совпадает с известными зкспериментальными данными.

ошие тыщ

1. ВпарЕые отмечэно о подобности начальных фаз разрушений как при инициировании РР, так и при разрыве твердых тел. Такое представление позволило в рамках термофлуктуационной теории прочности и выводов кинатичиской теории фононов найти оценочное соотношение, связывающее критический параметр разрушающего напряжения с характерным размером тела и его температурой, что дало возможность впервые качественно объяснить экспериментально известную зависимость критического давления РВ от толщины образца. Оценка также пригодна в случаях классических разрушений при рас-, тяжении хрупких тел (полупроводников и диэлектриков).

2. Впервые обнаружена корреляция между тепловой и механической энергией активации диссоциации межатомных связей при разру-иентшх ншциирувдих РЗ, на примере системы , что согласуется о известным в термофлуктуапионной концепции принципом эя-вавалептности указанных энергий. По существу, установлена зависимость критического давления РВ от термодинамических свойств геадства.

3. Глергыв экспериментально обнаружена зависимость критического давления РВ от температуры образца £ в диапазоне от 125°К

до 273°К). Причем, опытные данные неплохо совпадали с hp.raii.rn теоретическими оценками для твердых вецеств ?ипа 5 , Бе ,

МНкС1 , Ре50;,■ ? Н20 , имеющих различную природу, что свидетельствуем об универсальности предложенного подхода. Прогиб вниз у кривых -температурной зависимости критического давления РВ объяснен проявлением размерного эфг[)екта и ростом температуры Небая при сжатии испытгшаемых веществ з 3 + 4 раза.

4. Впервые установлен характер спадающей зависимости критического давления РВ от скорости нагрукенил системы ежлтля для различных хрупких материалов. Такое поведение этой зависимости качественно согласуется с известными предсказаниями для хрупкого разрушения в рамках термофлуктуацгоныоЯ концепции.

5. Исследован характер структурных изменений в материалах испытавших эффект РВ. Впервые на примере селена показано, что в момент РВ в кристаллических зеществах могут происходить процессы разупорядочения, а в аморфных - упорядочения. Такие изменения объясняются как результат аномально быстрого квазитечения диспергированного объемным разрушением в РЗ материале, и возбуждением

в РВ ударной волны.

6. Впервые обнаружено локально неоднородное распределение элементов в сплавах, на примере Себе, и А^Бе^ , после возбуждения в них РЗ. Это явление объясняется неравномерным массо-леренооом л фракционированием элементов в материале взорванного сплава из-за их различных подиг*нос?ей в гидрохимическом смысле, при аномально бистром течении вещества в момент РЗ.

7. Ёпервне, на примере полупроводниками сплавов бе $ег >л 51Те^ , обнаружен скачкообразный рост проводимости материалов

в момент РВ. Причем, это измсненне необратимое, что объясняется наш возникновением в процессе РВ гетерогенной структуры с включениями фаз сильно обегацеяных наиболее проводящими элементами сплавов.

8. Предложено рассматривать аномально низко-вязкое течение материала в момент РВ в рамках гидродинамического ретама деформации тонкого слоя квази-хидкостк (т.е. скользящих частичек, дисперсно разрушенного материала, из-за лолалгных раоплз^рв в. мая' .Частичных зонах). Оценка по (известным формулам эффективней йяй-

кости квази-мдкости имеет величину порядка 10—10^ пуаз. Оценка же времени процесса динамического нагружения находится- в пределах 1С"45 * 10 секунд, что согласуется с известны«?!! экспериментальными даннши.

O^mjjejiggoggnm диссертации опубликованы в следующих ра-' ботах:

1. Хан В.П., Фатеев Е.Г., Меньшиков .В.В., Сентемов С.П.

О структура;« превращениях и взрывообразных э'ффектах б тверд:« телах при сильном сжатии // Лед. в ВИНИТИ 07.02.89, 8I7-BS9, 10 о.

2. Фатеев Е.Г., Хан В.П. О структурных превращениях и критически/ явлениях в стеклах при спльном с-кетии // Труды Международной конференции "Некристаллические полупроводники-89". Унгород (СССР), 1939. T.I. C.I2I-I23.

3. Фатеев ¿.Г., Хан В.П. О критической температуре в реологическом взрыве // Леп. в ВИНИТИ 22.11 .SO, Jf 58S3-B90, 6 с.

4. Хан В.П., Фатееь Е.Г, Корреляция диаграммы состояний с , критически;.1. давлением взрывных о^фектоЕ в твердых растворах при силыом сжатии // Письма в КТФ, 1990. Т.16. В.8. С.81-04.

С. Фатеев Е.Г. О размерном аффекте б термофлз'Ктуа\г«онно!г теории газрупения твердых тел // Леп. ь 2ШТИ 22.08.SO, » 4745-В90, 7 с.

G. 'Тагеев Е.Г. Электропроводность пористых сред r¡p;¡ демаркациях сжатия // ЗКТФ, 1900. Т.60. В.2. С.72_77.

7. Фатеев Е.Г. О порог« протекания ь дисперсным смесях при сгат;'П // Письма б НТО, 1990. Т.16. В.12. С.80-В4.

В. Фатеев Е.Г., Хан Е.П. Критические условия мз^угдення реологическою ьзрыпа // Письма в ZTi, 1991. T.I?. В.20. С.52-53.

9. Фатеев К.Г., Полякова И.Г., Хан В.П. Упорядочен«;: и пазу-порядочения в селене б условиях реологического взрыва ;'/ Письма в кТФ, 1991. ТЛ7. В.20. С.57-61.

Подписано * печать 16.12.91. Тираж 100 экз. Заказ ¡í 2CI4. Объединение " Полиграфия