Кулоновские потери энергии быстрых протонов в водородной плазме тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

Государственный научный центр Российской Федерации -Институт Теоретической и Экспериментальной Физики

на правах рукописи

Кулоновские потери энергии быстрых протонов в водородной плазме.

Специальность— 01.04.01 Техника физического эксперимента, физика приборов, автоматизация физических исследований.

Автореферат

,иссертации на соискание ченой степени кандидата 1изик0-математических наук.

Москва-1997

Индекс УДК.539.1

Работа выполнена в Государственном научном центре РФ - Инст] тут теоретической и экспериментальной физики.

Научный руководитель — доктор физико-математических нау

Официальные оппоненты:

— доктор физ.-мат. наук, профессор Смолянкин В.Т.

— кандитат физ.-мат. наук, доцент Кириллов-Угрюмов М.В.

Ведущая организация— Институт общей физики РАН

Защита диссертации состоится " 13 " мая 1997 г. в 11 час. в конференц-зале ИТЭФ на заседании диссертационного с вета Д.034.01.01 по защите докторских диссертадий

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИТЭФ.

Автореферат разослан — 4 апреля 1997

Просим прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печат! организации, или принять участие в работе совета.

Ученый секретарь диссертационного совета

Шарков Б.Ю.

кандитат физ.-мат. наук

Ю.В.Терехов

1 Обшая характеристика работы 1.1 Актуальность темы

Исследование взаимодействия ионизирующего излучения с веществом остается классическим разделом атомной и ядерной физики. Благодаря широкой области применения, до настоящего времени не потерян интерес в углубленном понимании физических процессов, преобладающих при торможении быстрых ионов в веществе.

В частности, исследования по проблеме инерциалыгого термоядерного синтеза на пучках легких и тяжелых ионов [1, 2, 3] показали необходимость проведения экспериментальных работ по торможению заряженных частиц в плазме. В настоящее время разрабатывается два основных сценария облучения термоядерной мишени: первый, пряное вложение энергии ионов в оболочку мишени; второй, облучение шнвертора, преобразующем энергию пучка в излучение с температурой 200 4- 300 эВ , с последующим воздействием этого излучения на )болочку мишени. В обоих типах термоядерных мишеней, пучок по-■лощается оболочкой, содержащей низкоплотпые слои из материала с газким 2 [4], которые полностью ионизуются при облучении, что при-юдит к увеличению тормозной способности оболочки. Следовательно, шделирование торможения ионов в плазме есть ключевой момент в :онструировании мишени для инерциального термоядерного синтеза.

Большинство экспериментальных данных, получено относительно 'орможеиия быстрых ионов в веществе в нормальном состоянии, когда энергетических потерях преобладают взаимодействия со связанными

электронами [5]. В тоже самое время, незначительное число данных получено по торможению в плазме, где теоретически предсказывается увеличение Кулоновских энергетических потерь в столкновениях сс свободными электронами плазмы.

Это соображение является принципиальным обоснованием, определяющим основную цель данной работы — исследование тормозно! способности плазмы, в частности экспериментальное измерение К у лоновского логарифма свободных электронов плазмы при взаимодействии с налетающим ионом.

1.2 Научная новизна

» Впервые экспериментально измерено отношение Кулоновского ло гарифма свободных электронов в водородной плазме к логарифм; связанных электронов молекулярного водорода.

= 3.1 ± 0.6

Ььес

• Впервые получила экспериментальное подтверждение теоретиче екая формула для величины Кулоновского логарифма свободны: электронов при торможении быстрых точечных зарядов в низ коплотной плазме.

зкспЬ/е = 14.9 ± 2.8, теорЬ{е = 12.48

1.3 Практическая ценность работы

• Разработана водородная плазменная мишени с линейной плотно стью свободных электронов = (7.2±0.2) х 101Тсм~2 и средне степенью ионизации водорода а — 0.44 ± 0.1.

• Разработана оригинальная методика, основанная на использовании двухволнового интерферометра по оптической схеме Маха-Цандера, позволившая измерить среднюю степень ионизации водородной плазмы. Данная методика позволяет проследить эволюцию параметров плазмы во времени.

• Разработана методика по диагностике потерь 1-МэВ протонов с экспериментальным разрешением по энергии (8Е/Е и 0.04%) и с временным разрешением (100 не), что позволило, во-первых, измерить потери энергии протонов в диапазоне от 2 до 8 кэВ в водороде, и, во-вторых, проследить эволюцию энергетических потерь во времени при торможении протонов в плазме.

1 Положения выносимые на защиту

L. Разработка водородной плазменной мишени с линейной плотностью свободных электронов n¡tdx — (7.2±0.2) х 1017см~2 и средней степенью ионизации водорода а = 0.44 ± 0.1.

I. Впервые получены экспериментальные результаты по оригинальной методике измерения средней степени ионизации водородной плазмы, основанной на использовании двухволнового интерферометра по оптической схеме Маха-Цандера.

i. Разработка методики по диагностике потерь 1-МэВ протонов с экспериментальным разрешением по энергии (5Е/Е « 0.04%) и с временным разрешением (100 не), что позволило, во-первых, измерить потери энергии протонов в диапазоне от 2 до 8 кэВ в водо-

роде, и, во-вторых, проследить эволюцию энергетических потер! во времени при торможении протонов в плазме.

4. Впервые экспериментально измерено отношение Кулоновского ло гарифма свободных электронов в водородной плазме к логарифму связанных электронов молекулярного водорода.

= 3.1 ± 0.6

5. Впервые получила экспериментальное подтверждение теоретиче екая формула для величины Кулоновского логарифма свободны: электронов при торможении быстрых точечных зарядов в низ кошютной плазме.

3KcnLfe = 14.9 ± 2.8, meopLfe = 12.48

1.5 Апробация работы

Материалы, вошедшие в диссертацию, были апробированы в доклг дах Российских и Международных конференций: "Всероссийская Koi ференция по Физике Плазмы", Звенигород, 1994, 1995; "Physics < High Energy Density in Matter" International Workshop at Hirscheg; Klein-Walsertal(Austria), 1995; "Intense ion beams and target physics International Workshop at Les Houches(Francc), 1995; "1995 Internationi Simposium on Heavy Ion Inertial Fusion" Berkeley, California(USA). C< держатся в отчетах НИР ИТЭФ(Москва) и в сборниках работ G5 Darmstadt(repMaHM), опубликованы в журналах: Fusion Engineerir and Design 32-33, pp. 557-560, (1996) и Phys. Rev. E 53, 3, pp. 270 2707 (1996).

1.6 Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, 4-ех глав и заключения, а также из списка использованной литературы — всего 46 страниц текста, созданного пакетом программ компьютерной системы типографского набора ВД^Х, включая 12 рисунков и библиографию из 33 наименований.

2 Содержание работы

В первой главе приводятся теоретические предпосылки исследова-аия тормозной способности плазмы, а также дается обзор экспериментальных работ, посвященных данной тематике. В конце главы сфор-.гулирована основная цель исследования и обосновывается выбор типа 1робного иона.

Принимая во внимание, что пучок ионов достаточно разрежен и >тсутствуют коллективные процессы, такие как пучково-плазменные ^устойчивости, торможение пучка можно свести к торможению оди-ючной частицы.

В общем случае, Кулоновская тормозная способность ионизованного ¡ещества для налетающего точечного иона, может быть представлена :ак сумма тормозных способностей связанных электронов (Ье), сво-одных электронов (£е) и ионов плазмы (А):

> нерелятивистском случае, пренебрегая малым вкладом в тормозную пособность ионов плазмы в силу их большой массы, тормозные потери

(1)

для налетающего иона можно записать как:

%eff ' (Zt ~ z*)Lbe + Z*G

Lfe , (2)

где Nq число Авогадро, Zt и At соответственно атомный номер и масса атомов мишепи, р объемная плотность мишени, z* средний уровень ионизации ионов мишени, ve скорость свободных электронов мишени, v и Zeff скорость и эффективный заряд налетающего иона, соответственно.

Функция Чандрасекхара G(v/ve) описывает изменение Кулоновских потерь налетающего иона вследствие усреднения скорости иона по отношению к тепловым скоростям свободных электронов мишени, имеющих распределение Максвелла. Значение функции G приближается к единице для случая v ve — справедливого для данной работы — и стремится к нулю кале (и/ve)3 для случая v «С ve.

Кулоновскис логарифмы L¿e и L¡e для связанных и свободных электронов соответственно, возникают в результате интегрирования Ре-зерфордовского сечения по области изменения прицельного параметре или, что эквивалентно, по области переданного импульса.

Более полный анализ тормозной способности в предельных случаях, полностью нейтрального (z* = 0) газа и полностью ионизованно! (z* = Z¡) плазмы, выявили два основных эффекта.

1. В низкоплотной плазме, типичной для разряда в газе, величин, плазменной частоты и>р много ниже чем атомная частота й, т.е свободные электроды плазмы участвуют во взаимодействии с на летающей частицей при более высоких значениях прицельного па

раметра или, что эквивалентно, при меньших значениях переданного импульса. В результате, как видно из уравнений (2), ионизация газа приводит к увеличению его тормозной способности из-за Ъ/е > Ьье-

2. Второй эффект не может быть явно получен из уравнения (2). Динамика процессов ионизации и захвата электронов налетающим иопом различна в холодном и в ионизованном веществе, т.к. сечение захвата свободного электрона обычно много ниже, чем сечение захвата связанного электрона. В результате эффективный заряд налетающего иона в полностью ионизованном газе имеет более высокую величину, что приводит к увеличению энергетических потерь.

Во всех предыдущих экспериментальных работах результаты со-1ержали оба механизма увеличения тормозной способности плазмы, разделение которых происходило на стадии обработки. Таким обра-юм, на настоящий момент, отсутствуют достоверные данные о влиянии каждого из них в отдельности.

И в заключение, протоны с энергией 1-МэВ выбраны из утвержде-шя, что их эффективный заряд Zr,¡¡ = 1 для холодпого газа, тем более >авен единице для ионизованного вещества.

Основная цель работы - исследование Кулоновского торможения гонов в плазме при выделении одного из механизмов, влияющих на сего, т.е. прямое измерение Кулоновского логарифма свободных элек-ропов Ь/е в водородной плазме.

Для реализации поставленной цели необходимо было решить следующие задачи:

1. Разработать и создать низкоплотную водородную плазменную мишень, обеспечивающую уровень энергетических потерь < 1% от энергии протонов 1-МэВ.

2. Разработать методики по диагностике линейной плотности свободных электронов плазмы п/е<1х и средней степени ионизации водорода.

3. Разработать методику по измерению потерь протонов в водороде и в плазме, во-первых, с энергетическим разрешением, которое должно составлять < 10% от уровня потерь протонов в мишени во-вторых, с разверткой во времени, поскольку параметры плазмы, влияющие на торможение протонов, зависят от времени.

Во второй главе дается общее описание эксперимента. II р ив о дятся оценки по энергии пучка протонов, по энергетическому и вре менному разрешению диагностики энергетических потерь протонов ] плазме. Определены основные параметры плазменной мишени (линей пая плотность свободных электронов и средняя степень ионизации) нуждающиеся в экспериментальном измерении с временным разре шением. Также даются теоретические оценки времени достижени; максимальной степени ионизации и времени жизни плазмы. Приведе ны параметры ускорителя протонов, удовлетворяющего требования! эксперимента. Описана конструкция плазменной мишени и та част: ускорительного ионопровода, куда встраивалась мишень.

Проанализированы основные условия эксперимента по энергии прогонов 1 МэВ, поскольку необходимо выполнить требования: = 1 и С(у/ус) = 1) и по стабильности энергии пучка (±200эВ), которые реализуются на ускорителе УКП-2. Проведенная оценка по необходимому энергетическому разрешению диагностики протонов (около 200 эВ), говорит о необходимости разработки диагностики энергетических тотерь с временным разрешением по точности сравнимой с диагно-;тикой энергии протонов, реализуемой в методе по ядерным реакциям [данный метод применим для пучка протонов со стабильным по времени уровнем энергии).

Представленная водородная плазменная мишень обладает улучшен-1ыми характеристиками по сравнению с аналогичными конструкциями: скомпенсирован эффект фокусировки ионов магнитным полем тока зазряда; реализует возможность работы в частотном режиме (~ 1Гц), 1ри этом характеризуется высокой стабильностью по величине разрядного тока; легко встраивается в систему ионопровода ускорителя.

Расчет, проведенный при уровнях вложенной энергии в несколько гжоулей, показал, что максимальная степень ионизации достигается а время после начала разряда ~2 мке, а время жизни водородной шазмы ~5 мкс.

В третьей главе представлено описание методик по диагности-:е параметров низкоплотной водородной плазмы и по измерению тор-юзных потерь протонов с энергией ~ 1 МэВ при взаимодействии с шшенью, параметры которой меняются со временем.

Описанная методика по измерению параметров плазмы, основанная

на двухволновой интерферометрии, позволяет проследить эволюцию линейной плотности свободных электронов и средней степени ионизации водорода во времени.

Методика по измерению энергетических потерь реализует высокое разрешение по энергии (6Е/Е и 0.02%) и приближается по точности к методу измерения энергии протонов по ядерным реакциям. Данный вывод подтверждается калибровочными измерениями зависимости энергетических потерь протонов ¿Е от напряжения II на дефлекторе. В тоже самое время, позволяет проследить зависимость энергетических потерь от времени с разрешением 100 не. Основной недостаток данной методики по сравнению с методом по ядерным реакциям-это, наличие в дисперсии измеряемого энергетического распределения вклада от эмитанса протонного пучка.

В четвертой главе приводятся результаты по торможению протонов в плазме и по измерению основных параметров мишени, что в совокупности позволили экспериментально определить величину Ку-лоновского логарифма свободных электронов при торможении протонов в плазме.

Проведены измерения энергетических потерь 1-МэВ протонов в газообразной водородной мишени в двух различных состояниях: в состоянии холодного нейтрального газа и в частично-ионизованном состоянии плазмы. При оценке параметров плазмы, таких как линейная плотность свободных и связанных электронов вдоль области взаимодействия пучка протонов с плазмой, и при оценке энергетических потерь протонов, была достигнута ~ 10% точность. Общая линейная

плотность мишени незначительна, такая что 1-МэВ протоны теряют те более чем 0.4% своей начальной энергии, и взаимодействие пучка с нишенью можно рассматривать в монохроматическом приближении.

При сравнении энергетических потерь в холодном и ионизованном •.остоякии мишени и учитывая, что Кулоновский логарифм Ьье для :вязанных электронов хорошо известен (как теоретически, так и экс-1ериментально), была определена величина Кулоновского логарифма 1ля свободных электронов плазмы = 14.9 ± 2.8. Существенно, для 1анной работы, отсутствие влияния на тормозную способность плаз-ш эффективного заряда налетающего иона: с высокой степенью 1ероятности, Zeff для 1-МэВ протонов равен 1 и не зависит от состоим мишени. Основной источник ошибки в величине Ь/е находится в [змерении средней степени ионизации плазмы в мишени.

Экспериментальный результат находится в согласии с теоретиче-кими выводами Ларкина [б]:

¡аметим, что теоретическая величина известна с точностью лучше .5%, потому что 10% - ная ошибка в величине п(типичной в данной аботе) дает в результате 0.4% ошибку в теоретической величине Ь/е. 'аким образом, в пределах экспериментальной ошибки, не найдено ротиворечия между теорией и экспериментом в торможении быстрых очечных зарядов в низкоплотной плазме.

1/2-1

= 12.48

3 Основные результаты работы

1. Разработана водородная плазменная мишень с линейной плотно стью свободных электронов п^йх = (7.2±0.2) х 1017см~2 и средне степенью ионизации водорода а — 0.44 ± 0.1.

2. Получены экспериментальные результаты по оригинальной мете дике измерения средней степени ионизации водородной плазмь основанной на использовании двухволнового интерферометра п оптической схеме Маха-Цандера.

3. Разработана методика по диагностике потерь 1-МэВ протонов экспериментальным разрешением по энергии (8Е/Е и 0.04%) и временным разрешением (100 не), что позволило, во-первых, и: мерить потери энергии протонов в диапазоне от 2 до 8 кэВ в вод< роде, и, во-вторых, проследить эволюцию энергетических потер во времени при торможении протонов в плазме.

4. Экспериментально измерено отношение Кулоновского логарифм свободных электронов в водородной плазме к логарифму связал ных электронов молекулярного водорода.

^£. = 3.1 ±0.6

ЬЬес

5. Получила экспериментальное подтверждение теоретическая фо] мула для величины Кулоновского логарифма свободных электр нов при торможении быстрых точечных зарядов в низкоплотне плазме.

экспЬ/е = 14.9 ± 2.8, те<,рЬ1е = 12.48

Основные научные результаты диссертации полностью опубликованы в работах:

1. G.Belyaev, M.Basko, A.Cherkasov, A.Golubev, A.Fertman, I. Roudskoy, S.Savin, B.Sharkov, V.Turtikov, A.Arzumanov, A. Borisenko, I.Gorlachev, S.Lysukhin, D.H.H.HofFmann, A.Tauschwitz "Measurement of the Coulomb energy loss by fast protons in a plasma target."

Annual Report 1994 GSI-95-06,pp. 9,(1995)

2. G.Belyaev, M.Basko, A.Cherkasov, A.Golubev, A.Fertman, I. Roudskoy, S.Savin, B.Sharkov, V.Turtikov, D.H.H.HofFmann, A.Tauschwitz

"Time resolved diagnostics of plasma target in beam-plasma

interaction experiments."

Annual Report 1994 GSI-95-06,pp. 10,(1995)

3. A.Golubev,G.Belyaev, M.Basko, A.Cherkasov, A.Fertman, B.Sharkov "Diagnostics of plasma target for ion beam-target interaction experiments."

Fusion Engineering and Design 32-33, pp. 557-560, (1996)

4. G.Belyaev, M.Basko, A.Cherkasov, A.Golubev, A.Fertman, I. Roudskoy, S.Savin, B.Sharkov, V.Turtikov, A.Arzumanov, A. Borisenko, I.Gorlachev, S.Lysukhin, D.H.H.Hoifmann, A.Tauschwitz "Measurement of the Coulomb energy loss by fast protons in a plasma target."

Phys. Rev. E 53, 3, pp. 2701-2707 (1996).

Литература

[1] Т.Р. Godlove, in Proceedings of the Symposium on Acceleratc Aspects of Heavy Ion Fusion, Darmstadt, GSI-82-8, March 29-Apr 2, (1982).

[2] П.Р. Зенкевич и др., Препринт ИТЭФ, 64, (1981).

[3] Studies on the Feasibility of Heavy Ion Beams for Inertial Confinemei Fusion, Annual Report 1981, GSI-82-6, (1982).

[4] D.D.-M. Ho, J.D. Lindl, and M. Tabak, Nucl. Fusion 34,1081 (1994

[5] S.P. Ahlen, Rev. Mod. Phys. 52, 121 (1980).

[6] A.I. Larkin, Журнал Экспериментальной и Теоретической Физие 37, 264 (1959).[Sov. Physics JETP 37(10), 186 (I960)].

Подписано к печати 28.03.97 Формат 60x90 Офсетн.печ. Усл.-печ.л.1,0. Тираж 100 экз. Заказ 439.

Отпечатано в ИТЭФ, II7259, Москва, Б.Черемушкинская, 25

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Исследование методами ЯМР и ЯКР фазового расслоения в сверхпроводниках ТшВа2Си30б+х и ТшВа2Си408

01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

На правах рукописи

КАЗАНЬ - 1997

Работа выполнена на кафедре квантовой электроники и радиоспектроскопии Казанского государственного университета.

Научный руководитель - доктор физико-математических наук,

профессор Теплов М.А.

Научный консультант — кандидат физико-математических наук,

доцент Дутлав А.В.

Официальные оппоненты — доктор физико-математических наук,

профессор Ацаркин В.А.

— доктор физико-математических наук, в.н.с. Катаев В.Е.

Ведущая организация -Институт физики металлов УрО РАН

(г.Екатеринбург)

Защита состоится " {? " АПРЕЛЯ 1997 г. в 14 час. на заседании Диссертационного Совета Д 053.29.02. при Казанском государственном университете (420008, г. Казань, ул. Кремлевская, 18).

С диссертацией можно ознакомиться в Научной библиотеке университета.

Автореферат разослан " 1? " /И А РТА 1997 г.

Ученый секретарь Диссертационного

Совета, профессор Ъ М.В.Ерёмин

Общая характеристика работы

Актуальность темы исследования. Вопрос о механизме высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП), оставаясь неясным до настоящего времени, стимулирует проведение все новых и новых исследований свойств слоистых купратов. Большое внимание в исследовании структуры ВТСП соединений уделяется эффектам фазового расслоения, которые изучаются различными методами (в том числе ЯМР, ЯКР). Ранее при исследовании ВТСП соединений методом "усиленного ЯМР" на ядрах празеодима и тулия было показано1, что спектральные и релаксационные характеристики ЯМР очень чувствительны к искажениям структуры ближайшего окружения редкоземельных (РЗ) ионов—зондов, поэтому могут служить хорошим инструментом для изучения микроструктуры соединений. Поскольку идея фазового расслоения в слоистых купратах к настоящему времени еще не получила полного подтверждения, применение указанного метода для изучения фазового расслоения в сверхпроводниках структуры 1-2-3 и 1-2-4 является, на наш взгляд, актуальным.

Цель настоящей работы состояла в том, чтобы на примере соединений ТтВа2СизОб+х и ТшВа2Си408, относящихся к семействам наиболее изученных слоистых купратов со структурой 1-2-3 и 1-2-4, экспериментально исследовать характеристики ЯМР тулия и ЯКР меди и выявить их особенности, связанные с проявлением эффектов фазового расслоения. В работе предпринята попытка построения возможной модели фазового расслоения в данных соединениях. Модель базируется как на результатах, полученных в данной работе, так и на данных других методов исследования.

Научная новизна исследований заключается в следующем:

1. Впервые использован ЯМР тулия в качестве внутреннего эталона для исследования зависимости интенсивности ЯКР меди от содержания кислорода в сверхдопированных сверхпроводниках структуры 1-2-3.

2. Показано, что кинетика восстановления продольной намагниченности ядер тулия в кислород-дефицитных сверхпроводниках структуры 1-2-3 имеет двухкомпонентный характер. Этот факт может быть интерпретирован как следствие структурного фазового расслоения.

'NMR studies of singlet-ground-state rare-earth ions in high-Tc superconductors /Bakharev O.N., Dooglav A.V., Egorov A.V., Lutgemeier H., Rodionova M.P., Teplov M.A., Volodin AG., Wagener D. -Applied Magnetic Resonance.-1992.-V.3.-P.613-640.

3. Установлено, что спектры ЯМР тулия и ЯКР Си(2) в структурно совершенных сверхпроводниках структур 1-2-3 и 1-2-4 могут быть разложены на две компоненты с относительными интенсивностями 2:1.

4. Исходя из полученных экспериментальных данных, была выбрана и доработана модель зарядового и спинового фазового расслоения в плоскостях СиС>2 высокотемпературных сверхпроводников.

5. На основании измеренных гиромагнитных отношений произведено уточнение параметров кристаллического электрического поля и уровней энергии ионов Тт3+ в соединении структуры 1-2-4.

Практическая ценность работы состоит 1) в дальнейшем развитии "усиленного ЯМР" как метода исследования структуры и магнитных свойств твёрдых тел и 2) в получении ряда новых результатов, касающихся структурных особенностей и магнитных свойств соединений 1-2-3 и 1-2-4 при низких температурах.

Автор защищает

1. Результаты экспериментальных исследований ядерной спин-решеточной релаксации ядер 169Тт3+ в образцах ТтВа2СиЗОб+х (х=ОН) при низких температурах.

2. Результаты исследований спектральных и релаксационных характеристик ЯМР 169TmJ+ и ЯКР Си(2) в сверхдопированных образцах ТтВа2СщОб+х (х=0,90-Н,00), а также в образце TmBa2Cu40s.

3. Интерпретацию экспериментальных результатов, обобщённую в разделе "Основные результаты работы" (см. ниже).

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на XXVII Конгрессе AMPERE (Казань, 1994), 30-м Совещании по физике низких температур (Дубна, 1992), 4-ой Международной конференции по высокотемпературной сверхпроводимости (Гренобль, 1994), Международном семинаре по высокотемпературной сверхпроводимости (Майами, 1995), Международной конференции, посвященной десятилетию открытия высокотемпературной сверхпроводимости (Делфи, 1996)

Публикации. Основное содержание работы отражено в десяти научных статьях.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, библиографии (119 наименований). Работа содержит 160 страниц машинописного текста, в том числе 53 рисунка и 7 таблиц.

Содержание работы

Первая глава содержит сведения о главных особенностях ЯМР 169Тт в соединениях ТтВагСизОб+х, иллюстрирующие достоинства метода "усиленного ЯМР", в ней также приводятся некоторые полезные для

дальнейшего изложения факты, касающиеся особенностей ядерного квадрупольного резонанса меди в соединениях УВагСизОб+х и УВагСщОв.

Во второй главе дано описание аппаратуры и методики эксперимента. Содержатся сведения о технологии приготовления образцов, их характеристиках, способе получения ориентированных образцов.

В третьей главе суммированы результаты исследований импульсного ЯМР Тт и ЯКР Си(2) в двух сериях образцов ТтВа2СизОб+х, условно названных Тт6,х (х=0-Н, шаг Дх=0,1) и Тт6,хх (х=0,9(Ы.00, шаг Дх=0,02), а также в образце ТтВагСи^ (Тш124). Образцы представляли собой порошки, смешанные с парафином; оси с частиц порошка были ориентированы в поле 94кЭ при температуре плавления парафина.

Главной особенностью ЯМР Тт в изученных соединениях является сильное неоднородное уширение линий ЯМР, обусловленное разбросом параметров кристаллического электрического поля на ионах Тт3+ из-за дефектов кристаллической структуры (кислородных вакансий и др.). Оценка разности энергий ближайших к основному синглету возбуждённых состояний иона Тт3+ в соединении ТтВагСизОб 4 (т.е. в сверхпроводнике с наиболее разупорядоченной структурой), выполненная по методике работы2, даёт для ближайших соседей величину -2%. Приблизительно такой же должна быть и разность Н резонансных полей ядер Тт в соседних узлах решётки, и на частотах ЯМР 40-5-50 МГц, которые использовались в данной работе, эта разность Н—150-^-2003 оказывается значительно больше максимальной величины радиочастотного поля Н1 в наших экспериментах (~50Э). При наличии столь сильного неоднородного уширения нет необходимости учитывать неоднородность внутренних магнитных полей в сверхпроводниках типа 1-2-3 (~20Э), обусловленную вихревой структурой3.

Для того, чтобы проявить различия мехсду слабодопированным и сверхдопированным режимами в свойствах ЯМР (ЯКР), мы провели исследование спектральных и релаксационных параметров ЯМР Тт и ЯКР Си(2) в соединении ТтВС06^х с кислородным индексом, соответствующим границе между этими режимами. Главным побудительным мотивом этого исследования было предположение, что слабодопированные соединения 1-2-3 (х£б,90), в отличие от сверхдопированных, содержат слои фазы, которая в ЯКР (ЯМР) Си(2) не наблюдается, но проявляет себя косвенно в свойствах ЯМР наблюдаемых фаз. В основе этого предположения лежал

2 Decrease of the homogeneous width of the Tm3+ electron energy levels in TmBa2Cu306+x at the superconducting transition / Egorov A.V., Ltltgemeier H., Wagener D., Dooglav A.V., Teplov M.A. -Sol.St.Comm.-1992.-V.83.-N»2.-P.lll-116.

3 Brom H., Alloul H., The flux Pattern in the high-Tc superconductor YBa2Cu307 studied by NMR // Physica C.-1991.-V.185-189.-P.1789-1790.

I ■ ■ ' ■ I ' ■ ' ' I • ' ' ' I ' ' ' M ' 'I ' ' I ' I ' ' ' 1 I 1 ' ■ ' I ' ' 1 M ' 1 ■ 1 I

..........I .... I .... I . .[ I .... I....................

0,12 0,14 0,16 0,18 0,20 0,22 'J.12 °.i4 °-18 °-20 °>22

H/v (Э/кГц) H/v (Э/кГц)

Рис.1. (а) Спектры ЯМР Tm в серии образцов ТтВа2СизОб+х, Т=4,2К, V—36+37 МГц, Н1с', стрелками указаныпараметры спинового гамильтониана для фазы Орто1.

(б) Спектры ЯМР Tm образцов Т111ВСО7.00 и ТтВСОб.94 при Т=1,5К, Н1с', разность этих спектров (процедура вычитания описана в тексте).

давно обнаруженный4, но никем не подтвержденный факт уменьшения на 1/3 интенсивности сигнала ЯКР Си(2) в YBC06+x при изменении кислородного индекса от 7,00 до 6,97. В качестве эталона для исследования зависимости интегральной интенсивности сигнала ЯКР Си(2) от содержания кислорода мы использовали амплитуду ЯМР Tm, предполагая, что магнитные поля от соседних ионов Си2+(2) на ионе Тш компенсируются вследствие симметричности позиций Tm в кристаллической решетке и амплитуда сигнала ЯМР пропорциональна количеству всех ядер Тт в образце. Нам удалось подтвердить результаты работы5 (при изменении кислородного индекса от 7,00 до 6,98 интенсивность ЯКР Си(2) падала на 1/3 и при дальнейшем уменьшении содержания кислорода не менялась) и показать, что для "исчезающей фазы" характерна тетрагональная (или псевдотетрагональная) симметрия. На Рис. 1а представлены спектры ЯМР Tm образцов ТтВа>СизОб+х (х=0,90-!-1,00). Предполагая, что "исчезновение" 1/3 интенсивности ЯКР Си(2) должно проявиться также в спектрах ЯМР Tm, мы провели процедуру вычитания для спектров ЯМР Tm с нормировкой 1 для спектра Тт7,00 и 2/3 для Тт6,94. Нормированные спектры ЯМР Tm образцов ТтВС07.оо и ТтВС0698 и их разность представлены на Рис.1 б. Видно, что в разностном спектре ЯМР Tm отсутствует "плечо" при Н/у=2я/уь, т.е. для этого спектра характерна тетрагональная (псевдотетрагональная) симметрия.

4 Си nuclear quadrupole resonance of УВа2СизОх with varing oxygen content /

Vega A.J., Farneth W.E., McCarron E.M., Bordia R.K. -Phys.Rev.B.-1989.-V.39.-P.2322-2332.

s <

I 1 1 - (a) Hlcf ■ 1 /л

// \ rj '

А Л'Г r

Tm. 7.0 / ft Л^г^ГИТ, .i . . 1.. ,1. ._>. \ Tm ni Tm 6.5 i i i

0,12

0,14 0,16 0,18 0,20 H/v (Э/кГц)

0,22

1,0

0,0

" (6) H|c' » 1 ' 1 1 1 '

Г Tm 7.0 "

• Tm 124 J;

-Tm 6.5/ i.i.i.i.i \ 1 *."

0,25 0,30 0,35 0,40 0,45 0,50 H/v (Э/кГц)

Рис.2. Спектры ЯМР тулия ориентированных порошковых образцов Ттб,5, Тт7,0 и Тт124: (a) Hic', Тт124: Т=1,5К, v=46,2 МГц; Ттб,5: Т=1,5К, v=42,8 МГц; Tm7,0: Т=1,5К, v=46,7 МГц. (б) Н||с', Тш124: Т=1,5К, v=22,7 МГц, Tm6,5: Т=4,2К, v=19,6 МГц, Tm7,0: Т=4.2К, v=50,2 МГц.

Для релаксации поперечной намагниченности ядер Тт и Си(2)

характерен двухкомпонентныи закон;

= 4,ехр Д-и(2т) = А1 ехр

1 il "2Ug

+ ALexR-

f

' 1\2XÎ

. 2UJ_

(2) - для ядер Тт,

(3) - для ядер Си(2).

Релаксация продольной намагниченности описывается следующим уравнением для обеих ядерных спиновых систем:

1 -М1/Моэ=£хр (- ) х ехр(Ч/ 7"/). (4)

На основании полученного закона релаксации нами было сделано заключение о том, что образцы ТтВС06+х с содержанием кислорода х«1 структурно достаточно совершенны и однородны, релаксация продольной намагниченности протекает в них по двум независимым каналам: один канал определяется имеющимися все же дефектами структуры и связанными с ними парамагнитными центрами и характеризуется временами 7"; , другой связан, по-видимому, с релаксацией через электроны проводимости, для него характерны времена Т}". Наличие электронов проводимости подтверждается отрицательной термоЭДС в свервдопированных соединениях5.

Результаты исследования соединения Тт124 мы сравнивали с данными, полученными в образцах ТтВСОб+х; это казалось нам

5 Cochrane J.W., Russel G.J., Matthews D.N. // Seebek coefficient as an indicator of oxygen content in YBCO.-Physica C.-1994.-V.232.-№l-2.-P.89-92.

0,8

0,6

0.4

естественным, т.к. соединения имеют сходную структуру (прежде всего парные плоскости С11О2). На Рис.2 приведены спектры ЯМР Тт образцов ТП1ВСО70, ТтВСОб,5 и Тт124. Видно, что спектры ЯМР Тт образцов ТтВСОб 5 и Тт124 практически совпадают. На основании этого мы сделали предположение о сходстве параметров кристаллического электрического поля на ионах Тт3+ в соединениях ТтВСО^ з и Тт124.

Сильное неоднородное уширение линий ЯМР Тт имеет очень важные последствия в спин-решеточной релаксации ядер тулия. При достаточно низких температурах (Т<10К) релаксация, обусловленная взаимодействием ядра с собственными 4f-электронами, становится неэффективной, и релаксация ядер тулия, как в случае диамагнитных атомов, обусловлена взаимодействием с примесными (или собственными) парамагнитными центрами (ПЦ), либо с другими источниками флуктуаций внутренних магнитных полей6. В высокотемпературных сверхпроводниках локализация собственных ПЦ и их связь со структурными дефектами представляет наибольший интерес. Можно попытаться получить нужную информацию, используя в качестве зондов ядра тулия. Частоты ЯМР Тт очень чувствительны к локальным искаженииям кристаллического электрического поля, вследствие чего резонансная линия сильно неоднородно уширена. В этом случае уН)<До, а ядерная спиновая диффузия затруднена из-за различия ларморовских частот ядерных спинов, находящихся в соседних узлах кристаллической решетки. Поэтому при низких температурах релаксация ядерных спинов через ПЦ хорошо описывается выражением7

;-М/Л€=П, [;-с+с-ехр(-;/ВД)], (5)

где j нумеруют узлы решетки, в которых случайным образом с вероятностью с расположены ПЦ, a 1/Ti(rj) представляет собой скорость ядерной релаксации, обусловленной взаимодействием с ПЦ, расположенным в узле j. Кинетика восстановления продольной намагниченности становится неэкспоненциальной и, более того, форма кривой восстановления оказывается чувствительной к характеру распределения ПЦ в кристаллической решетке. В частности, если ядерные спины связаны с ПЦ диполь-дипольным взаимодействием и концентрация ПЦ мала,

уравнение (5) сводится к простому соотношению

1-М/М„=ехр (-t/T])m, (6)

в котором т=1/2 соответствует однородному объемному распределению ПЦ в образце. Без учета угловой зависимости диполь-дипольного

6 Ядерная спин-решеточная релаксация тулия в ТтВа2Си306+х при низких температурах / Бахарев О.Н., Володин А.Г., Дуглав А.В., Егоров А.В., Марвин О.Б., Налетов В.В., Теплов МА, Вагнер Д. -Письма в ЖЭТФ.-1993.-Т.58.-№8.-С.608-614.

7 McHenry M.R., Silbernagel B.G., Wernick J.H. // Nuclear spin-lattice relaxation in the La).cGdcAl2 intermetallic compounds. - Phys.Rev.B.-1972.-V.5.-P.2958-2972.

Рис.3. Спин-решеточная релаксация ядер 169Тш: Т=1,5К, Н±с', Н/у=2к/уа.

(а) т - в образце Тш124: у=40,55 МГц, сшгошная линия соответствует уравнению (6) с параметрами: 1/Т1=5,24(1)с"1, ш=0,46(1); п - Ттб,6, • -Тт6,5, д - Тт6,4, сплошные линии соответствуют уравнению (7).

Зависимость параметров спин-решеточной релаксации ядер 163Тт (ур.(7)> от содержания кислорода в образцах Тт6,х, у=47ч-49 МГц: (б) доля быстрорелаксирующих ядер, (в) скорость релаксации быстрорелаксирующих ядер, (г) скорость релаксации медленнорелаксирующих ядер.

взаимодействия в случае трехмерного распределения ПЦ со спином 5=1/2 имеем [12]:

1___2±_гп2..2 ...2, Г,

тгп Г <7)

где п- концентрация ПЦ, <а=уН - частота ЯМР, тс - время корреляции флуктуации локальных полей, создаваемых ПЦ-ми в месте расположения ядер, а gl VI у, следует интерпретировать здесь как компоненты б и у -тензоров, соответствующие направлениям вдоль и поперек оси квантования спинов, т.е. внешнего поля Н.

В экспериментах при температуре 1,5К был исследован ряд образцов Тт6,х в поле Н±с' при Н/у=0,189 Э/кГц. Примеры релаксационных кривых приведены на Рис.За. На том же рисунке для сравнения приведена релаксационная кривая образца Тт124, снятая при тех же условиях. Оказалось, что кинетику релаксации в кислород-дефицитных образцах не удается описать уравнением (6) с ш=1/2, но она хорошо описывается суммой двух слагаемых с показателями т=1/2. Результаты апроксимации экспериментальных данных для Тш6,х функцией

1-М/М„ =/й^хр ШТ1п)Щ + (1-/п)-схр(-и/Т15)Щ (8)

s и с

s <

"——-—

Д^У4"1.......7

----■ ...... 4

*-— '''^^Л ---•- 4.'

27SK 250К 225К 200К 185К 175К 160К 1J0K 25К

ю ак 77К 43К ДК 4.2К ■

28 23 30 31

V (МГц)

Рис.4 (а) Спектры ЯКР 63Си(2) в образце Тт124, снятые при различных температурах: о - при фиксированных задержках между зондирующими импульсами т=40мкс, ж - спектр, "восстановленный" к нулевой задержке по процедуре, описанной в тексте; сплошные линии - апроксимация суммой двух гауссианов.

Зависимость параметров апроксимации спектров от температуры: (б) ■ -частота узкой гауссовой компоненты, □ - частота широкой гауссовой компоненты; (в) ширина узкой компоненты; (г) ширина широкой компоненты; (д) относительная площадь узкой компоненты; ж - параметры "восстановленного" спектра.

показаны на Рис.Зб-г. Эти результаты подтверждают, как нам кажется, модель структурного (химического) фазового расслоения на мезоскопическом уровне8. Очевидно, образцы Тт6,х с х>0,4 содержат обедненные дырками несверхпроводящие области (п-фаза) и обогащенные дырками сверхпроводящие области (Б-фаза). Короткое время релаксации Т^ характеризует ядра тулия, принадлежащие каплям п-фазы с большой концентрацией ПЦ. Эти капли расположены на границе перколяционного сверхпроводящего кластера Б-фазы, в котором концентрация ПЦ мала и ядра тулия имеют длинные времена релаксации Т15. Как видно, относительный объем п-фазы (<п) имеет максимум на переходе "полупроводник-сверхпроводник" и быстро спадает с ростом х. Тщательный анализ спектров ЯКР бзСи(2) в образце Тт124 показал, что они могут быть хорошо описаны суммой двух гауссовых линий, имеющих разные ширины. На Рис.4а изображены спектры ЯКР 63Си(2), снятые при

8 Neutron spectroskopic evidence for cluster formation and percolative superconductivity in ErBa2Cu30x / Mesot J., Allenspach P., Staub U., Furrer A., Mutka H. -Pbys.Rev.Lett..-1993.-V.70.-P.865-868.

различных температурах при фиксированной величине т=40 мкс. На Рис.4б-д представлены параметры апроксимации этих спектров двумя гауссовыми линиями. В температурной зависимости частоты ЯКР (Рис.4б) хорошо проявилась характерная температура Т*~150К, близкая к температуре, при которой наблюдается открытие псевдощели в спектре магнитных возбуждений; при этой же температуре начинает уменьшаться ширина обеих линий (Рис.5в,г) и меняется отношение интегральных интенсивностей узкой и широкой линий с 1/4 до 1/2 (Рис.4д). Поскольку форма спектра зависит от величины х, это обстоятельство могло повлиять на результаты обработки, показанные на Рис.4б-д. Чтобы убедиться в том, что это влияние в нашем случае несущественно, мы построили спектр ЯКР 63Си(2) при температуре 4,2К по точкам, регистрируя в каждой точке частотной шкалы кривую спада амплитуды спинового эхо ядер меди и экстраполируя ее к нулевой задержке (т=0). В результате оказалось, что этот спектр практически не отличается от того, который был снят при т=40мкс (ср. спектры в нижней части Рис.4а); параметры разложения этого спектра (треугольники на Рис.4б-д) подтверждают сделанные выше выводы. В частности, мы получаем соотношение 8п(8п+8ь)=1/3, из которого следует, что интегральные интенсивности широкой и узкой компонент спектра при температуре жидкого гелия соотносятся между собой, как 5(,:8!1=2:1.

Перейдем теперь к рассмотрению спин-спиновой релаксации ядер Тш и Си(2) в соединении Тш124. Как уже было сказано выше, для кинетики спин-спиновой релаксащш обеих спиновых систем в соединениях Ттб+х характерен двухкомпонентный закон (см. ур.(2) и (3)). Принято считать, что соединения ГШагСщО^, в отличие от соединений КВа2СизОб+х, обладают совершенной кристаллической структурой и в этом смысле превосходят даже соединения КВагСизОу. Поэтому представлялось интересным изучить спин-спиновую релаксацию ядер Тт в ТтВагСи^Ов. Эксперименты, выполненные нами на образце Тт124, показали, что спин-спиновая релаксация Тт в этом соединении также является двухкомпонентной: кривые спада спинового эхо при обеих ориентациях магнитного поля (НЦс' и Н±с') описываются суммой (2) (Рис.5а,б).

При исследовании спектральных характеристик ЯКР Си(2) в образце Тт124 мы пришли к выводу, что в нем присутствует более чем один тип центров Си(2), и для описания спектров применили двухцентровую модель. Модель оказалась, как нам кажется, достаточно плодотворной (с ее помощью мы увидели, в частности, что не только частота ЯКР Си(2), но и форма линии ЯКР, характеризуемая соотношением вкладов двух компонент, имеет особенность в области температур вблизи Т*), однако применимость этой модели в условиях, когда компоненты спектра имеют почти одинаковые частоты, оставалась все же спорной. Двухкомпонентная спин-спиновая релаксация тулия в Тт124 устраняет эти сомнения. Более того,

Рис.6. Кривые спада поперечной намагниченности ядер 169Тт в образце Тт124 при Т=1,5К: (а) Н1с\ Т=1,5К; (б) Н||с', Т=1,5К, сплошные линии соответствуют апроксимации уравнением (2).

"Восстановленный" спектр ЯМР ядер тулия, Н||с', Т=1,5К, у=22,7МГц, полученный при апроксимации экспериментальных кривых спин-спиновой релаксации ядер Тт в соответствии с ур.(2).

(в) Зависимость от величины магнитного поля времен спин-спиновой релаксации медленнорелаксирующих (Тгь) и быстрорелаксируклцих (Тго) компонент.

(г) Полный спектр ЯМР 169Тт, "восстановленный" к нулевой задержке между зондирующими импульсами.

(д) Вклад быстрорелаксирующих ядер в спектр ЯМР |69Тт.

(е) Вклад медленнорелаксирующих ядер в спектр ЯМР 1б9Тт. Пунктиром показано различие в положении линий.

она позволяет осуществить дополнительную проверку модели на основе сопоставления спектров ЯМР тулия, отвечающих ядерным спинам Тт с разными временами релаксации Т2.

Мы исследовали "восстановленный" спектр ЯМР 169Тт в ориентации магнитного поля Н||с', при которой спектр представляет собой одну широкую "линию" с крутым спадом в области сильных полей. Полученный спектр представлен на Рис.бг. Оказалось, что этот спектр разложился на две компоненты (Рис.бд и е), имеющие различные времена релаксации Т2 (Рис.бв). Эти компоненты имеют несколько различные резонансные частоты, а их интегральные интенсивности относятся между собой как 2:1.

4 ЙШ!1"

&Ж&/,

ао

Рис.6. Две возможные БЫре-моделн квазиодномерного упорядочения зарядов и спинов в биплоскостях СиОг. Стрелками показаны спины ядер меди, стрелками в кружках - спины дырок, "размазанных" по четырем атомам кислорода вокруг центрального атома меди, заштрихованные полосы - области, обогащенные дырками. Проекции атомов тулия на плоскости С11О2 обозначены маленькими кружками и жирными наклонными черточками. Различие в символах отражает принадлежность к разным группам ядер тулия, имеющих различное локальное окружение.

Для объяснения полученных нами экспериментальных результатов была привлечена ленточная модель расслоения зарядов и спинов в плоскостях СиСЬ ^пре-модель), предложенная в работе9. Нами эта модель была распространена также на систему ядерных спинов тулия. Ключевым элементом предложенной схемы является предположение, что обе спиновых системы (Тт и Си(2)) разбиваются на две группы Т- и О- центров, и число О-центров вдвое больше числа Т-центров. Это предположение подтверждается почти всеми результатами наших опытов.

Основные результаты работы

Экспериментальные результаты, свидетельствующие о структурном (химическом) фазовом расслоении кислород-дефицитных соединений структуры 1-2-3:

1. Используя ЯМР тулия в качестве внутреннего эталона при исследовании зависимости интенсивности спектра ЯКР меди от содержания кислорода в сверхпроводниках структуры 1-2-3, мы подтвердили, что при уменьшении

9 Бахарев О.Н., Еремин М.В., Теплов М.А. \\ Упорядочение магнитных кластеров в плоскостях С1Ю2 в сверхпроводниках структуры 1-2-3. -Письма в ЖЭТФ.-1995.-Т.61.-С.515-519.

кислородного индекса х от 7,00 до 6,98 и ниже интенсивность спектра ЯКР Си(2) уменьшается на 1/3, т.е. слабодопированные соединения структуры 1-2-3 содержат фазу, спектр ЯКР Си(2) которой на "обычных" частотах не наблюдается.

2. Показано, что кинетика восстановления продольной намагниченности ядер тулия в кислород-дефицитных сверхпроводниках структуры 1-2-3 имеет двухкомпонентный характер. Этот факт интерпретирован как следствие структурного фазового расслоения на области (фазы) с большей концентрацией структурных дефектов и связанных с ними парамагнитных центров (ПЦ) и области структурно более совершенные, концентрация ПЦ в которых мата. Наибольшая доля разупорядоченной фазы наблюдалась при содержании кислорода х=0,4, соответствующей границе перехода полупроводник-сверхпроводник.

Экспериментальные результаты, свидетельствующие о зарядовом и спиновом фазовом расслоении стехиометрических соединениях структуры 1-2-3 и 1-2-4:

3. Установлено, что спектр ЯКР 63Си(2) в сверхпроводнике структуры 1-2-4 имеет сложную форму и может трактоваться как суперпозиция двух линий с разными ширинами и отношением интснсивностей равным 2:1 при низких температурах.

4. Устано&тено, что температурная зависимость формы линии ЯКР Си(2) в сверхпроводнике структуры 1-2-4 ведет себя немонотонно: имеется ярко выраженный минимум частоты ЯКР Си(2) для обеих линий при температуре -150К; при этой же температуре резко меняется ширина обеих линии в спектре ЯКР Си(2) и соотношение их интенсивностей.

5. Установлено, что спектр ЯМР тулия в структурно совершенных сверпроводниках типа 1-2-3 и 1-2-4 может быть разложен на две компоненты с относительными интенсивностями 2:1.

6. Полученные экспериментальные данные были использованы при выборе и доработке Б^ре-модели зарядового и спинового фазового расслоения в плоскостях Си02 высокотемпературных сверхпроводников.

Основное содержание диссертации отражено в следующих публикациях:

1. Phase separation in oxygen-deficient ТтВа2СизОб+х superconductors / Teplov M.A., Bakharev O.N., Dooglav A.V., Egorov A.V., Kijukov E.V., Marvin O.B., Naletov V.V., Volodin A.G. - Physica C.-1994.-V.235-240.-P.265-266.

2. Диффузия кислорода в ТтВа2СизОб+х при комнатной температуре /Крюков Е.В., Марвин О.Б., Семенова Е.А., Теплов М.А., Еникеев K.M., Клочков А.В -Письма в ЖЭТФ.-1994.-Т.60.-№1.-С.30-34.

3. Phase separation in 1-2-3 compounds as seen from rare-earth magnetic resonances / Teplov M.A., Bakharev O.N., Dooglav A.V., Egorov A.V., Krjukov E.V., Marvin O.B., Naletov V.V., Volodin A.G., Wagener D. -Extended abstracts of the XXVIIth congress AMPERE.-1994.-V.1.-P.17-18.

4. Oxygen diffusion in ТтВагСизОб+х at room temperature / Krjukov E.V., Marvin O.B., Semenova E.A., Teplov M.A. -Extended abstracts of the XXVIIth congress AMPERE.-1994.-V.2.-P.979-980.

5. Кинетика упорядочения кислородной подрешетки ТтВагСизОб.б при комнатной температуре / Крюков Е.В., Марвин О.Б., Семенова Е.А., Теплов М.А.-Тезисы докладов ХХХ-го Совещания по физике низких температур.- 1994.-Т. 1 .-С. 155-156.

6. Singlet-ground-state paramagnetic centers in Cu02 layers as seen from 169Tm NMR in ТтВа2СизОб+х superconductors / Bakharev O.N., Witteveen J., Brom H.B., Kijukov E.V, Marvin O.B., Teplov M.A.-Phys.Rev.B. - 1995.-V.51 .-№ 1.-P.693-696.

7. Intrinsic Paramagnetic Centers in 1-2-3 Superconductors / Teplov M.A., Bakharev O.N., Brom H.B., Dooglav A.V., Egorov A.V., Kijukov E.V., Marvin O.B., Mukhamedshin I.R., Naletov V.V., Volodin A.G., Wagener D., Witteveen J. - Journal of Superconductivity.- 1995.-V.8.-№4.-P.413-416.

8. Crystal electric field at Tm3+ sites in ТтВагСизО« / Ishigaki Т., Mori K., Bakharev O.N., Dooglav A.V., Kijukov E.V., Lavizina O.V., Marvin O.B., Mukhamedshin I.R., Teplov M.A. - Solid State Comm.-1995.-V.96, N-7 P.465-469.

9. Особые свойства сверхдопированных соединений 1-2-3; ЯКР Си(2) и ЯМР Тт в ТтВа2СизОх при низких температурах / Теплов М.А., Вагнер Д., Дуглав A.B., Крюков Е.В., Марвин О.Б., Мухамедшин И.Р. - ЖЭТФ-1996.-Т.109.-Вып.2.-С.689-705.

10. Электронное фазовое расслоение в ТтВагОцОд / Теплов М.А., Крюков Е.В., Дуглав A.B., Егоров A.B., Мори К. -Письма в ЖЭТФ.-1996.-Т.63.-Вып.З.-С.214-220.

11. Comparative studies of the Tm NMR in thulium 123 and 124 compounds: Evidence for structural and electronic phase separation / Bakharev O.N.,

Dooglav A.V., Egorov A.V., Kijukov E.V., Sakhratov Yu.A., Teplov M.A. -Pis'ma v ZhETF.-1996.-V.64(2).-P.365-370,

12. Tm NMR and Cu NQR studies of phase separation in TmBaCuO compounds / Teplov M.A., Bakharev O.N., Dooglav A.V., Egorov A.V., Krjukov E.V., Mukhamedshin I.R., Sakhratov YuA., Brom H.B., Witteveen J. - To be published by Kluwer Academic Puplishers in NATO ASI Series.

13. NMR and NQR studies of phase separation in TmBaCuO compounds / Teplov M.A., Bakharev O.N., Brom H.B., Dooglav A.V., Egorov A.V., Kijukov E.V., Sakhratov Yu.A., Witteveen J., Mukhamedshin I.R. -Materials Aspects of High Tc Superconductivity: 10 years after the Discovery.-Abstracts.-Delphi.-Greece-19-31 August 1996.

14. Intrinsic magnetic centers and microdomains in oxygen-deficient YBa2Cu30s.5 and TmBa2Cu306+x / Bakharev O.N., Aminov L.K., Dooglav A.V., Egorov A.V., Kijukov E.V., Mukhamedshin I.R., Naletov V.V., Teplov M.A., Volodin AG., Witteveen J., Brom H.B., Alloul H. - To be published in Phys.Rev.B.-1997.-V.55.-№17.

Откопировано на ризографе в Издательстве Форт Диалог. Заказ № 104. Тираж 100. Бумага офсетная.

Адрес Издательства Форт Диалог: г.Казань, ул.Университетская, 17. Тел. (8432) 38-73-51