Магнитные релаксационные процессы в редкоземельных интерметаллидах R(Co,M)5 и R-Zr-Co-Cu-Fe тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

Кузнецова Юлия Васильевна

Магнитные релаксационные процессы в редкоземельных интерметаллидах

К(Со,М)5 и Я-гг-Со-СМе

01.04.11 - физика магнитных явлений

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

2 3 ОкТ 23']]

Тверь - 2011

4857778

Работа выполнена на кафедре магнетизма Тверского государственного университета.

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук,

доцент Супонев Николай Петрович.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Никитин Сергей Александрович;

кандидат физико-математических наук Хохолков Алексей Георгиевич.

Ведущая организация: Оренбургский государственный университет.

Защита состоится У/ Н-£><ЛС)/ыЯ- 2011 г. в -/$ час, на заседании диссертационного совета Д 212.263.09 при Тверском государственном университете по адресу: 170002, г. Тверь, Садовый пер., 35, ауд. 226.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Тверского государственного университета.

Автореферат разослан.

-/О 2011 г.

Ученый секретарь диссертационного совета —-—. Ляхова М.Б

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (РЗМ, И.) с металлами группы железа являются уникальными физическими объектами и находят широкое практическое применение в ряде важнейших наукоемких отраслей современной промышленности: твердотельной электронике, приборостроении, авиационной и космической технике, атомной энергетике и других [1,2].

Гигантские значения магнитокристаллической анизотропии и магнитострикции, значительный по величине магнитокалорический эффект в сочетании с высокими температурами Кюри и возможностью реализации высококоэрцитивного состояния обуславливают неослабевающий интерес исследователей к этим материалам. Постоянные магниты на основе РЗМ с Зс1-переходными металлами успешно используются в течение многих лет, однако, фундаментальные вопросы, связанные с механизмом магнитного гистерезиса и природой высококоэрцитивного состояния остаются до конца не выясненными до настоящего времени.

В ряде практически важных соединений с кобальтом и железом наблюдается значительное магнитное последействие (сверхвязкость), причем времена релаксации в ряде случаев превышают 103с [3,4]. Комплексное исследование этих процессов с учетом реальной структуры материалов является актуальной задачей как с фундаментальной, так и с прикладной точек зрения.

Фундаментальный интерес обусловлен отсутствием, несмотря на почти многолетнюю историю исследования процессов магнитной релаксации [3-6], достаточной ясности в поведении магнитных характеристик с течением времени в магнитотвердых магнетиках и отсутствием информации о возможностях определения параметров релаксационной зависимости. Изучение эффекта магнитного последействия в интерметаллических соединениях редкоземельных металлов с металлами группы железа поможет проникнуть в природу особенностей высококоэрцитивного состояния в материалах для постоянных магнитов.

Важнейшей характеристикой магнитных систем на основе постоянных магнитов является временная и температурная стабильность основных магнитных параметров. Магнитная вязкость вносит существенный вклад в процессы намагничивания и перемагничивания магнетиков, поэтому учет магнитных релаксационных процессов является актуальной прикладной задачей.

Цель работы и задачи исследования

Целью данной работы является комплексное исследование магнитных релаксационных процессов в интерметаллических соединениях редкоземельных металлов с металлами группы железа и моделирование этих процессов на основе сопоставления результатов магнитных измерений, исследований микро- и наноструктурных неоднородностей и магнитной доменной структуры.

Были поставлены следующие задачи:

- выполнить комплексное исследование структуры и магнитных релаксационных процессов в квазибинарных соединениях Я(Со,М)5 (Н=8т, Ос1; М=Си, №) и литых высококоэрцитивных образцах (11,2г)(Со,Си,Ре)г (11=8т, Сс1) с применением методов оптической металлографии, сканирующей зондовой микроскопии (СЗМ) и магнитных измерений;

- провести исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении 8шСо3Си2 в интервале температур от 4,2 до 350 К и установить закономерности поведения основных гистерезисных характеристик в зависимости от температуры;

- установить основные закономерности трансформации магнитной доменной структуры в процессе временной релаксации намагниченности образцов Я(Со,М)5 и (Я,гг)(Со,Си,Ре)2 в магнитных полях, близких к коэрцитивной силе (Нс[);

- определить функции распределения времен релаксации и энергий активации релаксационных процессов;

- разработать модель, описывающую процессы магнитной релаксации.

Объекты исследования

В качестве объектов исследования были выбраны сплавы следующих составов:

- 11(Со,.хМх)5, где 11=Бт, Ос1, М=Си, N1, х=0,2-0,8;

- (Яо,85гго,15ХСоо,7оСио,о9рео,21)г, где Я=8т, вс1; г=5,2; 5,6; 6,0; 6,4; 6,7.

Научная новизна и практическая значимость

В работе проведено комплексное исследование эффекта магнитного последействия в редкоземельных интерметаллидах Я(Со,М)5 и Я^г-Со-Си-Ре, включающее магнитные измерения, оптическую металлографию и СЗМ.

Проведено систематическое исследование релаксационных процессов литых высококоэрцитивных сплавов Ко.857г0,15(Соо,,оСио,о9Ре0,21Х (К=8т, Оф. Впервые обнаружено магнитное последействие в сплавах

Са0,852го,15(Соо,7оСио,о9рео,21)2 (г = 5,6; 6,0; 6,4). Для всех исследуемых составов выявлен спектр значений размагничивающих полей и получены временные зависимости относительной намагниченности.

Впервые получены изображения рельефа поверхности сплавов Я(Со,М)5 методами атомно-силовой микроскопии и выявлены наноструктурные неоднородности, размеры которых сопоставимы с эффективной шириной доменной границы 8эфф.

Впервые проведены исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении 8тСо3Си2 в интервале температур от 4,2 до 350 К.

Впервые предложена модель магнитного последействия, основанная на рассмотрении термических флуктуаций энергии взаимодействия доменной границы с дефектами структуры.

Полученные в работе результаты могут быть использованы при разработке новых гетерогенных наноструктурных магнитных материалов с заданными физическими свойствами с учетом эффекта магнитного последействия.

Диссертационная работа выполнена при поддержке гранта РФФИ № 02-02-96001 «Исследование процессов перемагничивания гетерогенных редкоземельных магнетиков» и Федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России на 2009-2013 гг.» ГК П745.

Основные научные положения, выносимые на защиту

- Результаты экспериментальных исследований структуры и магнитных релаксационных процессов в квазибинарных соединениях Я(Со,М)5 (11=8т, вё; М=Си, №) и литых высококоэрцитивных образцах (11,2г)(Со,Си,Ре)2 (Я^т, вф.

- Результаты исследования магнитной доменной структуры образцов в магнитных полях, близких к коэрцитивной силе.

-Результаты анализа функций распределения времен релаксации, интервалов времен релаксации и энергий активации.

- Полученные впервые данные о характере наноразмерных структурных неоднородностей в сплавах Я(Со,М)5, показавшие, что размеры неоднородностей сопоставимы с эффективной шириной доменных границ.

- Полученные впервые результаты исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении БтСозСи2 в интервале температур от 4,2 до 350 К.

-Модель магнитного последействия, основанная на рассмотрении термических флуктуации энергии взаимодействия доменной границы с дефектами структуры.

Апробация результатов работы

Основные материалы диссертации опубликованы в научной печати, докладывались на Международной конференции студентов и аспирантов по фундаментальным наукам «Ломоносов-99» (Москва, 1999 г.), V научной конференции молодых ученых и специалистов ОИЯИ (Дубна, 2001 г.), XVII Международной школы-семинара «Новые магнитные материалы микроэлектроники» (Москва, 2000 г.), Шестой Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых ВНКС-6 (Екатеринбург-Томск, 2000 г.), I Международной конференции «Функциональные наноматериалы и высокочистые вещества» (Суздаль, 2008 г.) XVII Международной конференции по постоянным магнитам (Суздаль, 2009 г.), VII Международной научно-технической конференции INTERMATIC-2010 (Москва, 2010 г.), 1-ой международной конференции «Образование в сфере нанотехнологий: современные подходы и перспективы» (Москва, 2010 г.), XLV Школе ПИЯФ РАН (Гатчина, 2011 г.), Moscow International Symposium on Magnetism (Москва, МГУ им. M.B. Ломоновова, 2011 г.), XVIII Международной конференции по постоянным магнитам (Суздаль, 2011 г.).

Публикации

Основные результаты диссертации опубликованы' в 11 печатных работах, из которых 2 опубликованы в изданиях, рекомендованных ВАК и приравненных к ним.

Личный вклад автора в разработку проблемы

Автором получены все основные экспериментальные результаты, выполнены соответствующие расчеты физических параметров, проведена интерпретация экспериментальных данных.

Выбор темы, планирование работы, постановка задач и обсуждение полученных результатов проводились автором совместно с научным руководителем.

Структура и объем работы

Диссертация состоит из введения, 5 глав, заключения, списка цитированной литературы. Общий объем составляет 134 страницы, включая 48 рисунков, 9 таблиц. Список цитированной литературы содержит 120 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении кратко обоснована актуальность выбранной темы диссертации, сформулированы цель и задачи работы, показаны научная новизна и практическая значимость проведенных исследований, представлены основные научные положения, выносимые на защиту.

В первой главе дан обзор развития представлений о магнитных релаксационных процессах в интерметаллических соединениях редкоземельных металлов с металлами группы железа. Рассмотрены основные модели и методы исследования магнитной релаксации. Особое внимание уделено анализу данных о структуре, фазовом составе и магнитных свойствах исследуемых сплавов, кратко описаны основные особенности магнитных свойств, процессов перемагничивания магнитных материалов на основе редкоземельных металлов с металлами группы железа.

На основе анализа литературных данных сформулирована постановка задачи исследований.

Вторая глава состоит из шести параграфов и посвящена методике проведения эксперимента. Подробно описаны методы подготовки образцов, проведения магнитных измерений и структурных исследований, а также методы обработки экспериментальных результатов.

Исходные сплавы получали методом высокочастотной индукционной плавки в атмосфере особо чистого аргона на установке «Донец-1». После выплавки сплавы подвергались высокотемпературным отжигам при 1000-1200°С в течение 5-12 часов для образцов различных составов. Отжиги производились в вакууме не ниже КГ1- 10"2 Па или в атмосфере аргона.

Образцы вырезались из крупнозернистых слитков. Перед проведением магнитных измерений им придавалась сферическая форма.

Исследования микроструктуры и магнитной доменной структуры образцов выполнены на оптических металлографических микроскопах Neophot-ЗО и Axiovert 200МАТ (Zeiss). Регистрация изображений осуществлялась с помощью высокочувствительных цифровых видеокамер сопряженных с персональными компьютерами.

Микроструктура выявлялась методами электрохимического травления в насыщенном растворе хромового ангидрида в ортофосфорной кислоте.

Доменная структура образцов выявлялась методом полярного эффекта Керра. При наблюдениях трансформации доменной структуры образцов во внешнем магнитном поле применялись электромагниты, позволяющие создавать поля до 1 Тл.

Рентгеноструктурный анализ был проведен по стандартной методике на рентгеновском дифрактометре ДРОН-ЗМ в излучении СоКа.

Микрорентгеноспектральный анализ был выполнен в ФГБНУ «НИИ ПМТ» (г. Москва) на растровом электронном микроскопе EVO 40 (Zeiss), оснащенном SDD кремниевым дрейфовым детектором X Flash 1106.

Сочетание вышеперечисленных методик давало достаточно полную аттестацию качества образцов.

Измерения магнитных свойств при комнатной температуре выполнены на вибрационном магнитометре на кафедре магнетизма ТвГУ в полях до 3 Тл. Погрешность измерения удельной намагниченности составила ±1,5 % по отношению к эталонному образцу, напряженности внешнего магнитного поля - ±1,5 %.

Для изучения эффекта магнитного последействия производилось измерение временной зависимости намагниченности образца в постоянном размагничивающем поле. Для исключения влияний экстратоков в обмотках электромагнита образцы предварительно доводились до насыщения в направлении OJIH положительным полем до 3 Тл, затем поле снижалось до нуля, образец выводился из зазора электромагнита и вводился обратно только после установки заданного значения отрицательного магнитного поля. За начало отсчета времени релаксации принимался момент ввода образца в зазор электромагнита.

Магнитные измерения в интервале температур 4,2 - 300 К проводились методом вибрационного магнитометра в Лаборатории сильных магнитных полей и низких температур (г. Вроцлав, Польша). В качестве источника магнитного поля использовался сверхпроводящий соленоид Oxford Instruments, создающий поля до 15 Тл.

Экспериментальные исследования методами сканирующей зондовой микроскопии были проведены на установке СЗМ Solver Р47 (NT-MDT). В работе применялись следующие методы атомно-силовой микроскопии: метод микроскопии латеральных сил и метод рассогласования в контактном режиме сканирования. Изображения магнитной доменной структуры получали с помощью магнитно-силовой микроскопии, используя двухпроходную методику.

Геометрические параметры структуры определяли методами стереометрической металлографии с использованием оригинального программного обеспечения, разработанного на кафедре магнетизма ТвГУ, а также с помощью подпрограммы «Grain Analysis», входящей в пакет NOVA сканирующего зондового микроскопа Solver Р47.

Третья глава состоит из трех параграфов и посвящена изложению результатов комплексного исследования магнитной вязкости и феноменологическому описанию этого процесса для интерметаллидов типа Я(Со,М)5.

В первом параграфе приведены результаты измерений временных зависимостей намагниченности сплавов 8шСо5.хСих (х = 0,5 - 3,0), выполненные методом вибрационного магнитометра при различных значениях размагничивающих полей. Коэрцитивная сила этих соединений в данном интервале концентраций меди меняется с 16 кА/м до 240 кА/м. Причем для состава БтСог^Сиу она принимает максимальное значение Нс1 = 336 кА/м. Было установлено, что наиболее сильно магнитное последействие проявляется в отрицательных полях, близких к коэрцитивной силе, поэтому измерения проводились при значениях внешнего магнитного поля, близкого к коэрцитивному.

Анализ этих зависимостей показывает, что наибольшее изменение намагниченности наблюдается в интервале времени I = 30 - 50 с. Особенно резкий скачок намагниченности происходит в течение 5 с с момента начала наблюдения. В исследуемых соединениях заметное изменение удельной намагниченности наблюдается в течение трех минут. За время проведения эксперимента 1 = 200 с изменение а(1)/а3-100% для соединения БтСо^Сиоз составило 60 - 85% при значениях внешних размагничивающих полей 80 - 240 кА/м, соответственно. Для соединений БтСо^оСи,^, ЗтСо3 5Си1-5 и 8тСо3Си2 оно составило 50 - 75%, 10 - 75% и 10-60% соответственно, а для соединения БшСогСиз - 20 - 65%. Для соединения БтСог^Сиг^ наблюдалось относительное изменение удельной намагниченности в пределах 3 - 5%, однако характер наклона кривых а(()/а$ к горизонтальной оси указывает на гораздо большее время установления равновесных значений его намагниченности по сравнению с другими составами. Поэтому в данном случае магнитная вязкость выражена в наибольшей степени в этом соединении.

В работе приведены петли гистерезиса и временные зависимости относительной намагниченности для БтСозСип, измеренные в интервале температур от 4,2 до 300 К. Обнаружен резкий рост величины коэрцитивной силы с уменьшением температуры от 0,5 (350 К) до 5,0 Тл (4,2 К) (рис. 1а). Установлено, что магнитные релаксационные процессы наблюдаются во всем указанном температурном диапазоне. Результаты измерений при Т = 4,2К представлены на рис.1. Видно (рис. 16), что время релаксации намагниченности составляет более 200 с.

<т, А м2/кг

а/а.

: т=д,? к ...... 1,00

0,95

: У / ■ 0,90

: / / 0,85

: / 0,80

... . .......... .........1 . . . .

а)

8 ион. Тл

100 150 200 X, С б)

Рис. 1. Частная петля гистерезиса (а) и временная зависимость относительной намагниченности (б), измеренные для образца 8тСо3Си2 при температуре 4,2 К

Данные результаты аналогичны полученным при исследовании магнитного последействия в родственных сплавах БтСо5.хЫ1х и Ос1Со5.хСих. Наиболее ярко эффект магнитного последействия в этих материалах также выражен в соединениях с максимальной коэрцитивной силой.

Общность обнаруженных закономерностей в проявлении магнитного последействия в двух группах квазибинарных соединений 8шСо5.хМх, где М = Си, № и ОсЮо5.хСих указывает на единый механизм магнитной вязкости, который определяется особенностями их структурного состояния.

Во втором параграфе приведены результаты математической обработки временных зависимостей намагниченности в квазибинарных соединений К(Со,М)5.

Изменение намагниченности со временем описывается интегральной экспоненциальной функцией согласно феноменологической теории магнитного последействия [5]

а(0 = о;}/(0-ехр^-^г, (1)

где /(т)- функция распределения времен релаксации, т - время релаксации. Функция (1) при замене переменной т= у представляет

/ г*

собой преобразование Лапласа, которое имеет вид

ОО

Я//)= р^)-ехр(-//-/)ф. (2)

о

С помощью обратного преобразования Лапласа был найден оригинал функции , которая при переходе к старым переменным и является

функцией распределения /(г). Подбор аналитической функции, описывающей экспериментальные временные зависимости удельной намагниченности, осуществлялся путем приближения стандартных функций к измеренным кривым сг(/) численными методами.

к

Был определен явный вид аналитической функции: у = -

(х + а)

характеризуемый коэффициентом корреляции 97%.

Далее используя элементарные свойства интегралов, были определены функции распределения /(г) = ¿-ехр(-а-г-)/г2для каждого образца в соединениях В.Со5.хМх.

В работе были построены функции распределения времен релаксаций /(г) для каждого значения размагничивающего поля для всех исследуемых серий ИСо5_хМх. На рис. 2 представлены временные зависимости относительной намагниченности и рассчитанные для них вышеизложенным способом графики функции распределения по временам релаксации, в качестве примера, для монокристаллического образца соединения 8шСо2Си3.

О 50 100 150 200 1,0 0 2 4 6 8 х,С

а) б)

Рис.2. Временные зависимости относительной намагниченности (а) и функции распределения по временам релаксации (б) монокристалла ЗтСогСщ, полученные при значениях поля: -80 кА/м (1), -160 кА/м (2), -240 кА/м (3)

Установлено, что с увеличением внешнего поля максимум функции /(г) независимо от состава сплавов возрастает, а интервал времен релаксации Ат = т2 - т/ уменьшается.

Времена релаксации характеризуют диапазон значений энергий активации центров задержки смещения доменных границ. Интервал значений энергии активации, приходящейся на один узел решетки,

вычислялся по формуле = кТщ^у^ у где г2,г, — соответственно

максимальное и минимальное значения времени релаксации г, определяемые как точки пересечения горизонтальной линии, проведенной на высоте 0,5-/тах(г), с функцией распределения.

В работе по графикам /(г) были определены значения г; и т2 и энергия активации для каждого состава и каждого из трех значений размагничивающих полей. Для соединения 8тСо2,5Си2>5, обладающего наибольшей коэрцитивной силой, обнаружены самые большие значения г/ и т2.

Зависимость коэрцитивной силы от концентрации замещающего элемента имеет острый максимум при х = 2,5 ат. ед.

Полученная корреляция параметров магнитной вязкости со структурным состоянием исследуемых сплавов и значениями Нсг позволяет предложить, что в данном случае магнитное последействие обусловлено термическими флуктуациями граничной энергии.

В третьем параграфе приведены результаты наблюдения перестройки доменной структуры монокристаллов сплавов 8т(Со1.х>Лх)5 с течением времени в полях, близких к коэрцитивной силе. Характер перестройки доменной структуры подтверждает данные о временных зависимостях удельной намагниченности, полученные ранее. Наиболее интенсивная перестройка происходит в течение первых 5-10 секунд после начала наблюдения.

Четвертая глава посвящена исследованию магнитной вязкости в литых высококоэрцитивных образцах типа Г1о,852го,15(Со0170Си0>09ре0,21 )г, где Я=8т, вё.

Выбор химических составов сплавов был обусловлен следующими причинами. При изменении стехиометрического соотношения г сплавов в указанном интервале содержание двух основных структурных составляющих А и В образцов изменяется в широких пределах: с ростом ъ увеличивается объем В и уменьшается А. Известно [7,8], что составляющие сплавов существенно различаются по тонкой структуре и химическому составу: А обогащена медью, В - железом.

Для серии сплавов с гадолинием магнитное последействие наблюдалось только для составов т. = 5,6; 6,0; 6,4. Наибольшая вязкость обнаружена у образца с ъ = 5,6 (Д^х/^ = 26,5% в размагничивающем поле Н=160кА/м), немного меньшая у образца с г =6,0 (22,5% в поле 720 кА/м) и самая малая у образца с ъ = 6,4 8,9% в поле 960 кА/м). Измерения временных зависимостей для образца с г = 5,2 были затруднены малым значением коэрцитивной силы НС1 = 80 кА/м. Для

образца с ъ = 6,8 магнитное последействие практически не наблюдалось. На рис. 3 приведены временные зависимости относительной намагниченности образцов ОсЬ^Го^ССоо^оСио.мРеодОг с ъ = 5,6 и 6,0 в различных по величине размагничивающих полях.

а/а , % э

а/а , %

100 50 0 -50 -100

11111 < 11111 < 1 . 1.1.. 1.... 1.. 111.... г=5,6 -

_

.......

"............

120 80 40 0 -40 -80

, , , | , , , , | , 1 , I | ... . | 1 I ,,,,,,, | , , , м 2=6,0 :

• ............. кА/м- ..........Н=880 к/Ум :

■ ■ ■ 1 ■ ■ ■ ...................... . , , ,■

0 40 80 120 160 200 2401, С 0 40 80 120 160 200 240 ^ С

Рис. 3. Временные зависимости намагниченности образцов Сс1о,852го,15(Соо,7оСио,о9рео,21)2 в различных размагничивающих полях

Для серии Бт!_х2гх(Со 1 -и-цСи«Реи)2 были проведены исследования магнитных релаксационных процессов для сплавов с фиксированным ъ и различными х, со, и и для групп сплавов с фиксированными х, ш, и, но с различными ъ. Выявлен спектр значений размагничивающих полей и получены временные зависимости относительной намагниченности.

Исходя из этих результатов и данных об объеме структурных составляющих в исследованных сплавах [8], можно предположить, что основные процессы магнитного последействия происходят в структурной составляющей А образцов.

Изучена перестройка доменной структуры при длительном воздействии размагничивающего поля постоянной величины. Видно, что в состоянии, размагниченном знакопеременным убывающим по величине полем (РПП), более мелкая доменная структура наблюдается в составляющей В. Сравнение доменной структуры после кратковременного и после длительного воздействия обратным полем 720 кА/м показывает, что основные процессы смещения доменных границ в процессе релаксации происходят именно в составляющей А (рис. 4). Составляющая А обогащена медью относительно среднего состава сплава и имеет стехиометрическое соотношение ъ ~ 5 [7, 8], поэтому она по свойствам близка к соединениям типа Ос1(Со,Си)5, для которых характерна сильная магнитная вязкость.

50 мкм <-

Рис. 4. Микроструктура (а) и доменная структура (б-г) на базисной плоскости образца 0^,852го,15(Соо,7оСио,о9рео,21)б,о в состоянии РПП (б) и после воздействия размагничивающим полем 720 кА/м в течение I = 1 с (е) и I = 5 мин (г)

Для гетерогенных сплавов ОсЬ^Го^ССоо.уоСио.овРео.гОб.о И Бтов^Го^СоолСиодаРеогОбл была изучена магнитная вязкость при приложении внешнего магнитного поля под углом к оси легкого намагничивания (ОЛН). Угол (р изменялся от 0° до 90°, т. е. ориентация размагничивающего поля менялась от направления легкого до направления трудного намагничивания. Установлено, что наиболее значительное магнитное последействие имеет место в интервале углов ф£(0°;50°), а вблизи оси трудного намагничивания магнитная вязкость практически исчезает.

Выявленные закономерности свидетельствуют о том, что в величину магнитной вязкости и в процессы перемагничивания исследованных

образцов, кроме смещения доменных границ вносит заметный вклад и необратимое вращение вектора намагниченности. Поскольку в наноструктуре сплавов наименее анизотропной является внутренняя фаза «ячеек» типа 2:17, обогащенная железом, то можно полагать, что именно в ней и происходит процесс вращения вектора намагниченности.

В пятой главе предложена и разработана модель описания явления магнитного последействия в редкоземельных соединениях, основанная на рассмотрении термических флуктуаций энергии взаимодействия доменной границы с дефектами структуры.

В первом параграфе изложены результаты структурных исследований сплавов R(Co,M)5.

Механизм магнитного гистерезиса в данных материалах — задержка смещения доменных границ на структурных неоднородностях, поэтому величина коэрцитивного поля зависит от параметров структурных неоднородностей. Методы АСМ позволяют получить качественные картины распределения структурных неоднородностей в материале и при помощи стандартных методов стереометрической металлографии оценить их форму и распределение по размерам.

На рис. 5 представлены изображения рельефа поверхности исследуемых образцов. Анализ полученных изображений показывает, что в монокристаллах, как и ожидалось, формируется структура, в которой присутствуют области, предположительно обогащенные и обедненные медью.

Рис. 5. АСМ-изображения рельефа поверхности образцов всК^Си, (а), вёСогСиз (б) и 5тСо3Си2(в). Размер поля зрения 2x2 мкм

Во втором параграфе приведены результаты обработки АСМ-изображений. Оценка среднего размера обнаруженных неоднородностей осуществлялась методами стереометрической металлографии. Полученные кривые распределения представлены на рис. 6.

Рис. 6. Кривые распределения по размерам неоднородностей в образцах

Оё(СоСи)5

0 ,. 0 . 8 нм

т|п' так эфф

25 20 15 10 5

0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 Концентрация меди х, ат.ед.

Рис. 7. Минимальный Отщ и максимальный Отах размеры неоднородностей (■) в монокристаллах 0<3(Со,Си)5 и значения эффективной ширины доменной границы 5Эфф (•)

Полученные данные показывают, что для всех исследованных сплавов RCo5_xMx (х = 0,1 - 0,6) рассчитанные значения Зэфф попадают в интервал значений наиболее вероятных размеров неоднородностей Dmin-Dmax (рис. 7). Это подтверждает высказанное предположение о том, что выявленные структурные неоднородности в сплавах GdCo5_xCux являются эффективными центрами задержки смещения доменных границ.

В третьем параграфе рассмотрена модель магнитного последействия. В присутствии концентрационных неоднородностей наблюдаются локальные отклонения константы анизотропии и обменного параметра от средних значений по образцу. Локальное значение полной энергии Гиббса в области дефекта претерпевает изменения, что соответствует появлению переменного потенциального поля Ф внутри кристалла, которое влияет на ход процесса намагничивания.

Введем два потенциальных барьера С/, и U2, определяемых таким образом, что процесс смещения доменной границы возможен только при условии U2 <Ф<1/1.

Наличие тепловых флуктуаций может привести к изменениям локальных значений обменного параметра и константы анизотропии, что влечет за собой изменение потенциала Ф.

Если ввести средний период флуктуаций г и параметр р, описывающий вероятность того, что в результате флуктуаций значение Ф окажется в пределах LJ2 <Ф<и{, то для времени, необходимого ДГ для прохождения одного максимума потенциала Ф, получаем:

t = r~, (3)

Р

Для N максимумов будем иметь

111

/ = Г1_ + Г2_ + ... + Гл,—, (4)

Р\ Рг Pn

где г, - средний период флуктуационных колебаний /-го максимума (в общем случае значение г, различны для каждого максимума, так как конкретный максимум определяется размером и характером дефекта, которые являются уникальными).

Для определения среднего периода флуктуаций т использовалось выражение для эффективного магнитного поля, описывающего термические флуктуации [9]:

Hlh -

TaJcjrT--(5)

Максимальная плотность энергии Гиббса в данном поле будет равна:

Elh=Ho-Ms-Hlh.

(6)

Для прохождения доменной границей потенциала Ф, необходимо, чтобы энергия термических флуктуаций компенсировала изменение полной энергии магнетика в области дефекта за счет локального изменения константы анизотропии и обменного параметра АЕАК:

Е,„=Мак. (7)

Значение ЛЕАК можно оценить следующим образом:

АЕак - |aATj • cos2 + |Д4 • (V^?)21. (8)

Разворот вектора намагниченности происходит на 180°. Следовательно, cos2 <р = 1. Если считать, что разворот вектора намагниченность происходит линейно внутри дефекта, то для значения градиента угла можно оценить как = где d - средний размер

дефекта. Подставляя полученные значения в выражение (8), получаем окончательное выражение для АЕАК:

\2

АЕлк=\АК{\ +

(9)

Если в формуле (5) за Д принять средний размер дефекта с1, то, используя выражения (6 - 9), можно оценить среднее время Д,, в течение которого будет существовать значение #,Л, достаточное для прохождения дефекта доменной границей:

У-(АЕак)2-С1ъ

Полученное время Д, можно принять за средний период флуктуационных колебаний т.

Если принять за к направление, в котором движется граница, то для прохождения дефекта необходимо чтобы угол между векторами Нл и к был меньше некоторого значения А (р.

Величина угла Д(р определяется внутренней структурой образца в области дефекта. Направление вектора Я(/, является произвольным по определению (Я,А коррелирован во времени и пространстве на дельта-функцию Дирака). Следовательно,

вероятность того, что Н1/1 окажется в

области Д(р по отношению к направлению к, будет определено соотношением:

о и

7л

Подставляя выражения для г (10) и р (11)в формулы (3 - 4) можно вычислить время необходимое для перемагничивания образца. Если использовать данные о константе анизотропии и обменном параметре для концентрационных неоднородностей, обнаруженных в сплаве 8тСо2>5Си2>5, а средний размер дефекта принять равным 10 нм, то вычисленный по формуле (10) период флуктуационных колебаний имеет порядок Ю"10-10'12с.

Максимумы полученных ранее кривых распределения диаметров неоднородностей по составу в монокристаллах Сс1(Со,Си)5 (рис.7) соответствуют наиболее вероятным центрам задержки смещения доменных границ.

Считая, что среднее число таких центров задержки смещения равно около 1000 в 1 мкм3 и, зная объем всего образца, можно оценить их общее количество центров задержки Н15щ. Принимая значение угла А<р равным 5° и используя значения по формуле (4) можно вычислить значение времени, необходимого для перемагничивания всего образца. Рассчитанное таким образом время будет иметь порядок 102 - 103 с, что хорошо согласуется с экспериментально полученными в главе 3 результатами по изучению магнитных релаксационных процессов.

Полученные результаты позволили сделать вывод, что установлено хорошее качественное и количественное согласие с экспериментальными данными.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Методами оптической металлографии, сканирующей зондовой , микроскопии и магнитных измерений проведено комплексное

исследование структуры и магнитных релаксационных процессов в квазибинарных соединениях Я(Со,М)5 (К=8т, 0(1; М=Си, N1) и литых высококоэрцитивных образцах (Я,2г)(Со,Си,Ре)2 (Я=8ш, Ос1).

2. Выявлены основные закономерности трансформации магнитной доменной структуры в процессе временной релаксации намагниченности образцов Я(Со,М)5 в магнитных полях, близких к коэрцитивной силе (Нс]). Показано, что в полях в окрестности НС|

наблюдается максимальное изменение площади поверхностных доменов обратного знака. Установлено, что относительное изменение намагниченности, вызванное релаксационными процессами определенное магнитооптическими методами качественно совпадает с результатами магнитных измерений. Определены функции распределения времен релаксации, интервалы времен релаксации и энергий активации.

3. Впервые методами атомно-силовой микроскопии выявлены наноразмерные структурные неоднородности на поверхности образцов К(Со,М)5. Показано, что размеры неоднородностей сопоставимы с эффективной шириной доменных границ. Для всех исследованных составов построены функции распределения неоднородностей по размерам. Установлена их связь с концентрационными зависимостями коэрцитивной силы.

4. Впервые проведены исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении БшСозСиг в интервале температур от 4,2 до 300 К. Обнаружено резкое возрастание коэрцитивной силы при уменьшении температуры от 0,5 до 5 Тл. Во всем диапазоне температур наблюдается значительное магнитное последействие.

5. Впервые обнаружено магнитное последействие в сплавах (Ос1,гг)(Со,Си,Ре)2. Обнаружено, что в сплавах (Я,2г)(Со,Си,Ре)2 с самарием относительное изменение намагниченности, вызванное релаксационными процессами вблизи НС1, составляет не менее 9%, в сплавах с гадолинием - 30%. Наблюдаемый эффект связан с формированием в сплавах с гадолинием в процессе изотермических отжигов регулярной структуры наноразмерных неоднородностей.

6. Установлено, что в литых высококоэрцитивных образцах (11,2г)(Со,Си,Ре)2, где 11=8т, вё. максимальная по величине магнитная вязкость наблюдается в полях, по величине близких к коэрцитивной силе образцов. На основе анализа временной трансформации магнитной доменной структуры в постоянном магнитном поле показано, что процесс магнитной релаксации происходит преимущественно в структурной составляющей, обогащенной медью относительно среднего состава сплава и по стехиометрическому соотношению близкой к 1:5.

7. Для сплавов (11,2г)(Со,Си,Ре)г изучена магнитная вязкость при приложении внешнего магнитного поля под углом к оси легкого намагничивания. Обнаружено, что в величину магнитной вязкости образцов вносят заметный вклад процессы не только смещения доменных границ, но и необратимого вращения вектора спонтанной намагниченности. Установленная закономерность подтверждает наличие смешанного механизма магнитного гистерезиса в данной группе сплавов.

8. Предложена модель магнитного последействия, основанная на рассмотрении термических флуктуаций энергии взаимодействия доменной границы с дефектами структуры, устанавливающая хорошее качественное и количественное согласие с экспериментальными данными.

ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНЫ В РАБОТАХ:

1. Никитина Ю.В., Гуслов М.Е., Дегтева О.Б. Магнитная вязкость в квазибинарных соединениях 8т(Со,Си)5 и сплавах (8т,2г)(Со,Си,Ре)2 // Физика магнитных материалов. Тверь. - 1999. -С.56-71.

2. Никитина Ю.В. Исследование магнитного последействия в квазибинарных соединениях 8т(Со,Си)5 // Материалы первой научно-практической конференция студентов и аспирантов высших учебных заведений г. Твери. Тверь. - 1999. - С. 19-20.

3. Никитина Ю.В., Дегтева О.Б. Теоретические оценки параметров магнитного последействия на основе экспериментальных исследований квазибинарных соединений 8т(Со,Си)5 // Новые магнитные материалы микроэлектроники. Сборник трудов XVII Международной школы-семинара. 20-23 июня 2000 г., М. - 2000. -С.732-734.

4. Дегтева О.Б., Супонев Н.П., Чирков П.А., Кузнецова Ю.В. Исследование магнитного последействия в интерметаллических соединениях Я(Со,М)5 // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2004. -№4(6). -С. 11-18.

5. Кузнецова Ю.В., Супонев Н.П., Дегтева О.Б., Калинкина Е.В. Исследование рельефа поверхности и доменной структуры монокристаллов Я(Со,Си)5 методами атомно-силовой микроскопии // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2007. - №6(34). - С.42-50.

6. Смирнов Ю.М., Залетов А.Б., Кузнецова Ю.В. Нанотехнология кристаллических поверхностей // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». -2007. - №6(34). - С.76-79.

7. Дегтева О.Б., Супонев Н.П., Пастушенков А.Г., Кузнецова Ю.В. Магнитные свойства и доменная структура композиционных материалов, полученных на основе сплавов Sm2Coi7 и Sm(Co0,5Cu0,5)5, Nd2Fei4B и Sm(Co0,6Cuo,4)6,o Н Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2008. - В.4. - С.43-51.

8. Кузнецова Ю.В., Дегтева О.Б., Салев П.С., Супонев Н.П. Применение методов атомно-силовой микроскопии для исследования рельефа поверхности соединений Sm(Co,Ni)5 // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2008. - В.4. - С.38^2.

9. Боднарчук Я.В., Дегтева О.Б., Кошкидько Ю.С., Семенова Е.М., Кузнецова Ю.В., Боднарчук В.В. Исследование перестройки поверхностной доменной структуры монокристаллов сплавов SmCo5.xNix в процессе их намагничивания, перемагничивания и временной релаксации // Материалы VII Международной научно-технической конференции INTERMATIC-2010, 23-27 ноября 2010 г. Ч. 1. М.: МИРЭА.-2010. -С.126-129.

Ю.Кузнецова Ю.В., Дегтева О.Б., Супонев Н.П., Салев П.С. Исследование рельефа поверхности монокристаллов Gd(Co,Cu)5 методами атомно-силовой микроскопии // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. - 2011. -№11.-С.1-6.

П.Кузнецова Ю.В., Величко Е.С., Ляхова М.Б., Семенова Е.М. Магнитная вязкость в высококоэрцитивных литых образцах (Gd,Zr)(Co,Cu,Fe)z // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2011. - В.4. -С. 17-29.

СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

1. Никитин С.А. Магнитные свойства редкоземельных металлов и сплавов // М., МГУ. 1989.248 С.

2. Buschow K.H.J., de Boer F.R. Physics of Magnetism and Magnetic Materials // Kluwer Acad. Publ., 2004. 190 P.

3. Ермоленко A.C., Королев A.B. Гигантская коэрцитивная сила и некоторые особенности процессов перемагничивания массивных монокристаллов интерметаллических соединений Sm(Coi.xNix)5 // Письма в ЖЭТФ. 1975. Т.21. С.34-37.

4. Гречишкин Р.С., Бирюков B.C., Супонев Н.П., Лукин А.А. Магнитная сверхвязкость в монокристаллах Sm(Co,Cu)5 // Физика магнитных материалов. Калинин. 1975. С.3-7.

5. Kronmuller Н. Nachwirkung in Ferromagnetika // Berlin, SpringerVerlag, 1968. 329 S.

6. Kronmuller H. Micromagnetism and the Microstructure of Ferromagnetic Solids // Cambridge University Press, 2003.432 P.

7. Пушкарь Ю.Е., Ляхова М.Б., Бабушкин Ю.В. Влияние комплексного легирования на микроструктуру и магнитные свойства монокристаллов на основе интерметаллических соединений GdC05 и G^Con // Высокочистые вещества. - 1988-№4. - С. 164-169.

8. Супонев Н.П., Дормидонтов А.Г., Левандовский В.В., Шаморикова Е.Б., Некрасова Е.М. Структура и магнитные свойства сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe в высококоэрцитивном состоянии. 2. Модель формирования структуры // Физика магнитных материалов. Тверь. - 1992. - С.78-98.

9. Brown W.F. Thermal fluctuations of a single-domain particle // Phys. Rev. - 1963,-V.130.-P.1677-1686.

Подписано в печать 26.09.2011. Формат 60x84 1/16. Усл.печ.л. 1,5. Тираж 100 экз. Заказ № 387.

Тверской государственный университет, Физико-технический факультет. Адрес: Россия, 170002, г. Тверь, Садовый пер., 35.

Введение.

Глава 1. Структура и магнитные свойства сплавов на основе РЗМ и Зё-металлов.

1.1. Кристаллическая структура и магнитные свойства соединений R-Co.

1.2. Магнитные свойства квазибинарных соединений R(Co,M)5.

1.3. Структура и магнитные свойства сплавов (R,Zr)(Co,Cu,Fe)z.

1.4. Развитие взглядов на природу магнитных релаксационных процессов.

1.5. Магнитные релаксационные процессы^ редкоземельных интерметаллидах R(Co,M)5 H>R-Zr-Co-Cu-Fe.

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (РЗМ, Л) с металлами группы железа являются уникальными физическими объектами и находят широкое практическое применение в ряде важнейших наукоемких отраслей современной промышленности: твердотельной электронике, приборостроении, авиационной и космической технике, атомной' энергетике и других [1-11].

Гигантские значения магнитокристаллической анизотропии и магнитострикции, значительный по величине магнитокалорический эффект в сочетании с высокими температурами Кюри и возможностью реализации высококоэрцитивного состояния обуславливают неослабевающий интерес исследователей к этим материалам. Постоянные магниты на основе РЗМ с Зё-переходными металлами [4-11] успешно-используются в течение многих лет, однако, фундаментальные вопросы, связанные с механизмом магнитного гистерезиса и природой высококоэрцитивного состояния остаются до конца не выясненными до настоящего времени.

На- основе сплавов^ Кё-Бе-В к настоящему времени разработаны постоянные магниты с наиболее высокими значениями основных магнитных характеристик [11], однако их отличает достаточно низкая температурная стабильность остаточной индукции и коэрцитивной силы. В то же- время постоянные магниты на основе многокомпонентных сплавов типа 8т-2г-Со-Си-Ре обладают существенно более высокой стабильностью к температурным воздействиям, которая может быть дополнительно повышена путем частичного замещения самария на тяжелые редкоземельные металлы [12].

В ряде практически важных соединений с кобальтом и железом наблюдается значительное магнитное последействие (сверхвязкость), причем времена релаксации в ряде случаев превышают 103 с [13, 14]. Комплексное исследование этих процессов с учетом реальной структуры материалов является актуальной задачей как с фундаментальной, так и с прикладной точек зрения.

Фундаментальный интерес обусловлен отсутствием, несмотря на почти многолетнюю историю исследования процессов магнитной релаксации [15, 16], достаточной ясности в поведении магнитных характеристик с течением времени в магнитотвердых магнетиках и отсутствием информации о возможностях определения параметров релаксационной зависимости. Изучение эффекта магнитного последействия в интерметаллических соединениях редкоземельных металлов с металлами группы железа поможет проникнуть в природу особенностей высококоэрцитивного состояния в материалах для постоянных магнитов.

Важнейшей характеристикой магнитных систем на основе постоянных магнитов является временная и температурная стабильность основных магнитных параметров. Магнитная вязкость вносит существенный вклад в процессы намагничивания и перемагничивания магнетиков, поэтому учет магнитных релаксационных процессов является актуальной прикладной задачей.

В связи с вышеизложенным, целью данной работы явилось .комплексное исследование магнитных релаксационных процессов в интерметаллических соединениях редкоземельных металлов с металлами группы железа и моделирование этих процессов на основе сопоставления результатов магнитных измерений, исследований микро- и наноструктурных неоднородностей и магнитной доменной структуры.

Были поставлены следующие задачи: выполнить комплексное исследование структуры и магнитных релаксационных процессов в квазибинарных соединениях К(Со,М)5 (Д=8т, вё; М=Си, N1) и литых высококоэрцитивных образцах (К,гг)(Со,Си,Ре)2 (К=8т, Ос!) с применением методов оптической металлографии, сканирующей зондовой микроскопии (СЗМ) и магнитных измерений; провести исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении ЗшСозСиг в интервале температур от 4,2 до 350 К и установить закономерности поведения основных гистерезисных характеристик в зависимости от температуры; установить основные закономерности трансформации магнитной доменной структуры в процессе временной релаксации намагниченности образцов К(Со,М)5 и (11,7г)(Со,Си,Ре)2 в магнитных полях, близких к коэрцитивной силе (НС1);

-определить функции распределения времен релаксации и энергий активации релаксационных процессов; разработать модель, описывающую процессы магнитной релаксации.

Диссертация содержит введение, пять глав, заключение и список

Основные результаты и выводы

1. Методами оптической металлографии, сканирующей зондовой микроскопии и магнитных измерений проведено комплексное исследование структуры и магнитных релаксационных процессов в квазибинарных соединениях Ы(Со,М)5 (К=8т, М=Си, N1) и литых высококоэрцитивных образцах (К,гг)(Со,Си,Ре)2 (Я=8т, вс!).

2. Выявлены основные закономерности трансформации магнитной доменной структуры в, процессе временной релаксации намагниченности образцов Я(Со,М)5 в магнитных полях, близких к коэрцитивной силе (Нед). Показано, что в полях в окрестности НС1 наблюдается максимальное изменение площади поверхностных доменов обратного знака. Установлено, что относительное изменение намагниченности, вызванное релаксационными процессами определенное магнитооптическими методами качественно совпадает с результатами магнитных измерений. Определены функции распределения времен релаксации, интервалы времен релаксации и энергий активации.

3. Впервые методами1 атомно-силовой микроскопии выявлены наноразмерные структурные неоднородности' на поверхности образцов Ы(Со,М)5. Показано, что размеры неоднородностей сопоставимы с эффективной шириной доменных границ. Для всех исследованных составов построены функции распределения неоднородностей по размерам. Установлена их связь с концентрационными зависимостями коэрцитивной силы.

4. Впервые проведены исследования гистерезисных свойств и магнитных релаксационных процессов в соединении 8шСо3Си2 в интервале температур от 4,2 до 300 К. Обнаружено резкое возрастание коэрцитивной силы при уменьшении температуры от 0,5 до 5 Тл. Во всем диапазоне температур наблюдается значительное магнитное последействие.

5. Впервые обнаружено магнитное последействие в сплавах (Ос1,2г)(Со,Си,Ре)2. Обнаружено, что в сплавах (К,2г)(Со,Си,Ре)2 с самарием относительное изменение намагниченности, вызванное релаксационными процессами вблизи НСь составляет не менее 9%, в сплавах с гадолинием - 30%. Наблюдаемый эффект связан с формированием в сплавах с гадолинием в процессе изотермических отжигов регулярной структуры наноразмерных неоднородностей.

6. Установлено, что в литых высококоэрцитивных образцах (К,Ег)(Со,Си,Ре)2, где К=8ш, вс! максимальная по величине магнитная вязкость наблюдается в полях, по величине близких к коэрцитивной силе образцов. На основе анализа временной трансформации магнитной доменной1 структуры в постоянном магнитном поле показано, что процесс магнитной релаксации происходит преимущественно в структурной составляющей, обогащенной медью относительно среднего состава сплава и по стехиометрическому соотношению близкой к 1:5.

7. Для сплавов (К,2г)(Со,Си,Ре)г изучена магнитная вязкость при приложении внешнего магнитного поля под углом к оси легкого намагничивания. Обнаружено, что в величину магнитной вязкости образцов- вносят заметный вклад процессы не только смещения доменных границ, но и необратимого вращения вектора спонтанной намагниченности. Установленная закономерность подтверждает наличие смешанного механизма магнитного гистерезиса в данной группе сплавов.

8. Предложена модель магнитного последействия, основанная на рассмотрении термических флуктуаций энергии взаимодействия доменной границы с дефектами структуры, устанавливающая хорошее качественное и количественное согласие с экспериментальными данными.

Основные положения диссертации опубликованы в работах:

1. Никитина Ю.В., Гуслов М.Е., Дегтева О.Б. Магнитная вязкость в: квазибинарных соединениях Sm(Co,Cu)5 и сплавах (Sm,Zr)(Cö,Cu,Fe)z // Физика магнитных материалов. Тверь. - 1999. - С.56-71.

2. Никитина Ю.В. Исследование: магнитного последействия в квазибинарных соединениях Sm(Co,Cu)5 // Материалы первой научно-практической конференция студентов и аспирантов; высших, учебных заведений г. Твери. Тверь. — 1999. — С.19-20.

3. Никитина 10:В;, Дегтева; О.Б. Теоретические оценки параметров магнитного последействия, на основе экспериментальных исследований квазибинарных соединений; Sm(Co,Gu)s 7/ Новые* магнитные материалы, микроэлектроники: Сборник трудов5 XVII Международной школы-семинара. 20т-23 июня 2000 т., .Mi- 2000: - С.732-73 4.

4. Деггева О.Б., Супонев ШТ., Чирков H.A., Кузнецова Ю.В. Исследование магнитного последействия; в интерметаллических соединениях R(Co,M)5 // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2004. - №4(6). - С. 151—18.

5. Кузнецова Ю.В., Супонев. Н.П., Дегтевая 0:Б., Калинкина. Е.В. Исследование рельефа поверхности- и, доменной«: . структуры монокристаллов R(Co,Cu)5 методами агомно-силовой микроскопии // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2007. - №6(34). - С.42-50.

6. Смирнов Ю.М., Залетов А.Б., Кузнецова Ю.В. Нанотехнология кристаллических поверхностей // Вестник- ТвГУ. Серия; «Физика». — 2007. - №6(34). - С.76-79.

7.-Дегтева О.Б., Супонев H.H., Пастушенков А.Г., Кузнецова Ю.В. Магнитные свойства и доменная структура композиционных материалов; полученных на основе сплавов Sn^Con и Sm(Coo,5Cuo,5)5, Nd^Fe^B и 8т(Со0>бСи0,4)б,о Н Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2008. — В.4. - С.43-51.

8. Кузнецова Ю.В., Дегтева О.Б., Салев П.С., Супонев Н.П. Применение методов атомно-силовой микроскопии для исследования рельефа поверхности соединений 8га(Со,№)5 // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2008.-В.4.-С.З8-42.

9. Боднарчук Я.В., Дегтева О.Б., Кошкидько Ю.С., Семенова Е.М., Кузнецова Ю.В., Боднарчук В.В. Исследование перестройки поверхностной доменной структуры монокристаллов сплавов 8тСо5.х№х в процессе их намагничивания, перемагничивания и временной релаксации // Материалы VII Международной научно-технической конференции 1ЫТЕКМАТ1С-2010, 23-27 ноября 2010 г. Ч. 1.М.:МИРЭА.-2010.-С. 126-129.

10. Кузнецова Ю.В., Дегтева О.Б., Супонев Н.П., Салев П.С. Исследование рельефа поверхности монокристаллов Оё(Со,Си)5 методами атомно-силовой микроскопии // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. — 2011. — №11. — С. 1-6.

11. Кузнецова Ю.В., Величко Е.С., Ляхова М.Б., Семенова Е.М. Магнитная вязкость в высококоэрцитивных литых образцах (Ос1,2г)(Со,Си,Ге)2 // Вестник ТвГУ. Серия «Физика». - 2011. - В.4. - С. 17-29.

1. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики / К.П. Белов, М.А. Белянчикова, Р.З. Левитин, С.А. Никитин // М., Наука. 1965. 319 С.

2. Тейлор К., Дарби М. Физика редкоземельных соединений // М., Мир. 1974. 374 С.

3. Белов К.П. Редкоземельные магнетики и их применение // М., Наука. 1980. 239 С.

4. Никитин С.А. Магнитные свойства редкоземельных металлов и сплавов // М., МГУ. 1989. 248 С.

5. Несбитт Е., Верник Д. Постоянные магниты на основе редкоземельных элементов//М., 1977. 168 С.

6. Дерягин A.B. Редкоземельные магнитожесткие материалы // УФН. 1976. Т.20. Вып.З. С.393-438.

7. Buschow K.H.J., de Boer F.R. Physics of Magnetism and Magnetic Materials // Kluwer Acad. Publ., 2004. 190 P.

8. Ермоленко A.C., Королев A.B., Шур Я.С. Монокристаллы SmCo5 с магнитной энергией 32 миллиона гаусс эрстед // Письма в ЖЭТФ. 1973. Т. 17. Вып.8. С.499-501.

9. Постоянные магниты из сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe / Д.Д. Мишин, Н.П. Супонев, А.Г. Пастушенков, А.А.Лукин // Изв. АН СССР. Сер. Металлы. 1980. №2. С. 190-191.

10. Мишин Д.Д. Магнитные материалы // М., Высшая школа. 1981.

11. Handbook of Magnetism and Advanced Magnetic Materials / Ed. H. Kronmuller, S. Parkin // John Wiley & Sons, 2007. 2910 P.

12. Процессы перемагничивания в многокомпонентных справах на основе РЗМ и кобальта с повышенной температурной стабильностью / Д.Д. Мишин, А.А.Лукин, Н.П. Супонев и др. // Изв. АН СССР. Сер. Металлы. 1981. №6. С. 184-185.

13. Ермоленко А.С., Королев А.В. Гнганская коэрцитивная сила и некоторые особенности процессов перемегничивания массивных монокристаллов интерметаллических соединений Sm(CoixNix)5 // Письма в ЖЭТФ. 1975. Т.21. С.34-37.

14. Гречишкин Р.С., Бирюков B.C., Супонев Н.П., Лукин А.А. Магнитная сверхвязкость в монокристаллах Sm(Co,Cu)5 // Физика магнитных материалов. Калинин. 1975. С.3-7.

15. Kronmuller Н. Nachwirkung in Ferromagnetika // Berlin, Springer—Verlag, 1968. 468 S.

16. Вонсовский C.B. Магнетизм // M., Наука. 1971. 1032 С.

17. Buschow K.H.J. Intermetallic rare earth compounds // Phys. stat. sol. (a). 1971. Y.7. P.199—215.

18. Буравихин B.A., Егоров B.A. Кристаллическая структура редкоземельных интерметаллидов // Иркутск, 1976. 280 С.

19. Савицкий Е.М., Терехова В.Ф: Металловедение редкоземельных металлов //М., Наука. 1975. 271С.

20. New permanent magnet materials / E.A. Nesbitt, R.H. Willens, R.C. Sherwood, E. Buehler, J.H. Wernick// Appl: Phys. Lett. 1968. V.12. P.361-362.

21. Barbara В., UeharaM. Anisotropy and Coercivity in SmCo5-based Compounds // IEEE Trans.Magn. 1976. N.6. P.997-999.

22. Tawara Y., Senno H. Cerium, cobalt and copper alloys as a permanent magnet material // Japan. J. Appl. Phys. 1968. V.7. P.966-967.

23. Brouha M., Buschow K.H.J. Magnetic properties of LaCo5xNi5.5x // J. Phys.F: Metal Phys.1975. N.5. P.543-554.

24. Ермоленко A.C., Заболоцкий Е.И., Королев А.В. Магнитные свойства квазибинарных соединений R(CobxNix)5 // ФММ. 1976. Т.41. С.960-969.

25. Ермоленко А.С., Королев А.В., РождаА.Ф. Механизм процессов пере-магничивания квазибинарных редкоземельных соединений типа R(Co,.xCux)5 // ФММ. 1976. Т.42. С.518-526.

26. Oesterreicher Н., Parker F.T., Misroch М. Low temperature magnetic hardness due to Co in CaCu5 type bulk materials // Solid State Communs. 1976. V.19. P.539-542.

27. Oesterreicher H. Giant coercive forces in homogeneous materials Sm0.i6iCo0.833-xAlx // Solid State Comm. 1974. V.14. P.571-574.

28. Магнитные свойства монокристаллов квазибинарных соединений РЗМ(Со,М)у (5<у<8,5) / P.M. Гречишкин, Д.Д. Мишин, B.C. Бирюков и др. // Физика магнитных пленок. Иркутск, 1977. С.137-145.

29. Бирюков B.C. Магнитные свойства квазибинарных соединений на> основе редкоземельных металлов и кобальта // Дис. . канд. физ.-мат. наук. Калинин, 1982. 201 С.

30. Zhang Y., Gabay A., Wang Y., Hadjipanayis G.C. Microstructure, microchemistry, and coercivity иг Sm-Co-Cu and Pr-Co-Cu alloys // J.Magn.Magn.Mater. 2004. V.272-276. P.el899-el900.

31. Лукин А.А., Супонев Н.П., Первухин К.И. Доменная структура и процессы перемагничивания монокристаллов SmCo3Cu2 // Физика магнитных материалов, 1975. №3. С113-117.

32. Лукин А.А. Доменная структура в монокристаллах РЗМСо5.хМх // Физика магнитных материалов. Калинин, 1977. №4. С.85-89.

33. Microstructural evolution of Sm(Co,Cu)5 alloys / E. Estevez-Rams, A. Penton, S. Novo et al. // J. Alloys Сотр. 1999. Y.283. P.289-295.

34. Microstructural study of high coercivity Sm(Co,Cu)5 alloy / E. Estevez-Rams, J. Fidler et al. // J.Magn.Magn.Mater. 1999. V.195. P.595-600.

35. On the nature of the disordered microstructure in Sm(Co,Cu)5 alloys with increasing Cu content / A. Penton, E. Estevez, R. Lora et al. // J. Alloys Сотр. 2007. V.429. P.343-347.

36. Мишин Д.Д., Бирюков B.C., Супонев Н.П. Магнитные свойства монокристаллов Gd(Co,Cu)s вблизи точки магнитной компенсации // Сплавы редких и тугоплавких металлов с особыми физическими свойствами. М., Наука. 1979. С. 155—157.

37. Oesterreicher Н. Structures and phase relations of A1 substituted SmCo5, PrCo5, Sm2Co17 and Pr2Coi7 // J. Less-Comm. Metals. 1973. V. 32. P. 385388.

38. Oesterreicher H., Parker F.T., Misroch M. Low temperature magnetic hardness due to Co in CaCu5 type bulk materials // Solid State Communs. 1976. V.19. P.539—542.

39. Oesterreicher H. Giant coercive forces in homogeneous bulk materials Sm0.i67Co0.833-xAlx // Solid State Communs. 1974. V.14. P.571-574.

40. Brouha M., Buschow K.H.J. Magnetic properties of LaCo5xNi5.5x // J. Phys. F: Metal Phys. 1975. N.5. P.543-554.

41. Oesterreicher H., McNeely D. Structural and low-temperature magnetic studies on compounds Sm2FeI7 with aluminium substitution for iron // J. Less-Comm. Metals. 1976. V. 44. P. 183-193.

42. Van den Broek J.J., Zijlstra H. Calculation of Intrinsic Coercivity of Magnetic Domain Walls in Perfect Crystals // IEEE Trans. Magn. 1976. V.7. P.226-230.

43. Egami Т., Graham C.D. Domain Walls in Ferromagnetic Dy and Tb // J. Appl. Phys. 1971. V.42. P.1299-1300.

44. Розенфельд E.B., Ирхин Ю.П. О собственной коэрцитивной силе двухподрешеточных магнетиков // ФТТ. 1976. Т.18. №2. С.367-376.

45. Супонев Н.П. К теории коэрцитивной силы микрогетерогенных магнетиков типа R(Co,M)5 // Физика магнитных материалов. Калинин, 1979. С.60-65.

46. Magnetic properties of a new type of rare earth-cobalt magnets Sm2(Co,Cu,Fe,M)i7 / T. Ojima, S. Tomizawa, T. Yoneyama et al. // IEEE Trans. Magn. 1977. V.MAG-13. N.5. P.1317-1319.

47. Мишин Д.Д., Левандовский B.B. Исследование влияния термических обработок на магнитные свойства многокомпонентных сплавов на основе Sm-Zr-Co-Cu-Fe // Физика- магнитных материалов. Калинин, 1980. С.27-30.

48. Левандовский В.В., Супонев Н.П. Исследование процессов намагничивания и перемагничивания сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe // Физика магнитных материалов. Калинин, 198 Г. С.54—62.

49. Процессы перемагничивания . и температурная стабильность многокомпонентных сплавов на основе РЗМ и кобальта / Д.Д. Мишин, A.F. Пастушенков и др. // Физика магнитных материалов. Калинин, 1982: С.61-66.

50. High energy product, temperature compensated permanent magnets for device used at high operating temperatures / H.A. Leupold, E. Potenziani, J.P. Clarke, A. Tauber / IEEE Trans. Magn. 1984. V.20. N.5. P.1572-1574.

51. Магнитные свойства, фазовый? состав и доменная структура высококоэрцитивных сплавов Gd-Zr-Co-Cu-Fe / М.Б. Ляхова, Ю.Е. Пушкарь, Е.Б. Шаморикова, Ю.В. Бабушкин // Физика магнитных материалов. Калинин, 1985. С.90-105.

52. Структура и магнитные свойства сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe в высококоэрцитивном состоянии. 2. Модель формирования структуры / Н.П. Супонев, А.Г. Дормидонтов, В.В. Левандовский и др. // Физика магнитных материалов. Тверь, 1992. С.78-98.

53. Ляхова М.Б., Пушкарь Ю.Е. Доменная структура сплава Gd-Zr-Co-Cu-Fe // Физика магнитных материалов. Калинин, 1983. С.77-81.

54. Yoneyama T., Fukuno A., Ojima T. Sm2(Co,Cu,Fe,Zr)i7 magnets having high ¡He and (BH)max // Ferrites Proc. ISF3. Kyoto, 1980, Tokyo, Dordrecht, 1983. P.362-365.

55. Пушкарь Ю.Е., Ляхова М.Б. Влияние термических обработок на формирование высококоэрцитивного состояния в сплавах Gd-Zr-Co-Cu-Fe // Физика магнитных материалов. Калинин, 1987. С.118-125.

56. Фазовый состав сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe / Н.П. Супонев, Ю.В. Титов, Е.Б. Шаморикова и др. // Физика магнитных материалов. Калинин, 1987. С.33-50.

57. Рентгеновское исследование структурных превращений в спеченных магнитах типа Sm2(Co,Fe,Cu,Zr)i7 // Гавико B.C., Магат Л.М., Иванова Г.В. и др. /ФММ. 1984. Т.58. С.1117-1120.

58. Исследование фазового состава, структуры и магнитных" свойств сплава Sm2CoioFe3.2Cui-2Zro.4 / Е.И. Тейтель, А.Г. Попов, В.Г. Майков и др. // ФММ. 1983. Т.55. С.349—357.

59. Структурные превращения и коэрцитивная сила сплавов Sm(Co,Fe,Cu,Zr)7.4 / Г.В. Иванова, Л.М. Магат, А.Г. Попов и др. // ФММ. 1982. Т.53. С.687-694.

60. Влияние термических обработок на магнитные свойства сплавов Sm-Zr-Co-Cu-Fe различного фазового состава / О.И. Русанов, Ю.Е. Пушкарь, М.Б. Ляхова, Н.Н. Гусева // Физика магнитных материалов, Тверь. 1990. С.81-93.

61. Te'llez-Blanco J.C. et al. Giant magnetic viscosity in SmCo5.xCux alloys // J. Appl. Phys. 1999. V.86. P.5157-5163.

62. Determination of the magnetic viscosity in SmCo5xCux alloys by pulsed-field method / R. Grossinger, J.G. Tellez-Blanco, R. Sato Turtelli et al. // PhysicaB. 2001. V.294-295. P.194-198.

63. Rare earth Permanent Magnets for High Temperature Applications. / J.F. Liu, Y. Zhang, Y. Ding, D. Dimitrov et al; // Proc. 15th Intern, workshop Rare-Earth Magnets and their applications. Dresden, 19981 P.607— 622. . ' '

64. Ewirig J.A. On time-lag in the magnetization of iron // Proc. Roy. Soc. (London). 1889. V.46. P.269-286.

65. Atorf II. Die .zeitliche Desakkommodation kleiner symmetrischer und unsymmetrischer ttystereseschleifen // Z. Physik. 1932. B.76. Z.513-526.

66. Telesnin R.W. Der Einfluss dër Magnetischen Viskosität auf die Geschwindigkeit der Änderung der. Magnetisierung von Eisen // J. Phys. (USSR). 1941. Y.5. P.213-229.

67. Вонсовский C.B. Современное учение о магнетизме // M.-JI.: 1952. . 440 С.

68. Richter G. Über die magnetische Nachwirkung am Carbonyleisen // Ann.

69. Physik. 1937. V.421. P.605-635.

70. Snoek J.L. Magnetic aftereffect and .chemical constitution // Physica. 1939. V.6. P. 161-170. , .

71. Snoek J. Effect of small quantities of carbon and-nitrogen on the elastic and plastic properties of iron // Physica. 1941. V.8. P.711—733.

72. Сноек Я.; Исследования в области ферромагнитных материалов // М., ИЛ. 1949. 222 С.

73. Тропин Ю.Д. Диффузионное магнитное последействие. // Препринт ИФСО-23Ф. Красноярск. 1975. 80 С.

74. Klein M.V. A possible magnetic after-effect caused by diffusion of axially symmetric point defects // Phys. stat. sol. (b). 1962. V.2. P.881-903.

75. Neel L. Le traînage magnétique. // J. Phys. radium. 1951. N.l2. S.339.

76. Kronmuller H. Magnetisirungskurve der Ferromagnetika // Moderne Probleme derPhysik. 1966. Kap.8, S.122-156.

77. Street R., Woolley J.C. A Study of Magnetic Viscosity // Proc. Phys. Soc. (London). 1949. V.62. P.562-572.

78. Barbier J.C. Le trainage irreversible dans les champs faibles // J. Phys. Radium. 1951. V.12. P.352-354.

79. Gaunt P. Magnetic viscosity in ferromagnets. I. Phenomenological theory // Philos. Mag. 1976. V.34. P.775-780.

80. Estrin Y., McCormick P.G., Street R. A phenomenological model of magnetisation kinetics // J. Phys.: Condens. Matter. 1989. V.l. P.4845-4851.

81. Wohlfarth E.P. The coefficients of magnetic viscosity. J. Phys. F. Met. Phys. 1984. V.14. P.L155-L159.

82. Gaunt P. Magnetic viscosity and thermal activation energy // J. Appl. Phys. 1986. V.59. P.4129-4132.

83. Lyberatos A. Magnetic viscosity and the field rate dependence of the magnetization // J. Magn. Magn. Mater. 1999. V.202. P.239-250.

84. Givord D., Tenaud P., Viadieu T. Magnetic viscosity in different Nd-Fe-B magnets // J. Appl. Phys. 1987. Y.61. P.3454-3456.

85. Givord D., Lienard A., Tenaud P., Viadieu T. Magnetic viscosity in Nd-Fe-B sintered magnets // J. Magn. Magn. Mater. 1987. V.67. P.L281-L285.

86. Liu J.F., Luo H.L. On the pelationship between coercive forse He and magnetic viscosity parameter Sv in magnetic materials // J. Magn. Magn. Mater. 1990 V.86. P. 153-158.

87. Taylor D.W., Villas-Boas V., Lu Q. et al. Coercivity analysis in Ri7Fe83-xBx magnets // J. Magn. Magn. Mater. 1994. V.130. P.225-236.

88. Crew D.C., McCormick P.G., Street R. Temperature dependence of the magnetic viscosity parameter // J. Magn. Magn. Mater. 1998. V. 177-181. P.987-988.

89. Crew D.C., McCormick P.G., Street R. The interpretation of magnetic viscosity//J. Phys. D: Appl. Phys. 1996. V.29. P.2313-2319.

90. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные свойства вещества // М., Мир. 1983.302 С.

91. Kronmuller Н., Goll D. Micromagnetic theory of the pinning of domain walls at phase boundaries // Physica B. 2002. Y.319. P.122-126.

92. The magnetization behavior and magnetic viscosity of Sm(Co,Fe,Cu,Zr)z ribbons with different temperature dependence of coercivity / J. Wang, R. Chen, C. Rong, Z. et al. // J. Appl. Phys. 2010. V.107. P.09A707-1-3.

93. Panagiotopoulos I., Gjoka M., Niarchos D. Temperature dependence of the activation volume in high-temperature Sm(Co,Fe,Cu,Zr)z magnets // J. Appl. Phys. 2002. V.92. P.7693-7695.

94. Miller J.F., Austin A.E. Container materials for molten SmCo5 // J. Less-Common Metals. 1971. V.25. P.317-321.

95. Физика и химия редкоземельных элементов. Справочник / Под ред. К. Гшнайдера, JI. Айринга // М., Металлургия. 1982. 336 С.

96. Zijlstra Н. Experimental Methods in Magnetism. 2 Measurement of Magnetic Quantities //Noth-Holland Publ. Co., 1967. 309 P.

97. Binnig G., Quate C.F., Gerber Ch. Atomic force microscope // Phys. Rev. Lett. 1986. V.56. P.930-933.

98. Миронов B.JI. Основы сканирующей зондовой микроскопии // Нижний Новгород, 2004. 110 С.

99. Салтыков А.С. Стереометрическая металлография // Москва. 1977. 237 С.

100. Бейтмен Г., Эрдейи А. Таблицы интегральных преобразований М.: Наука, 1969. 343 С.

101. Kronmuller Н., Durst K.D., Ervens W., Fernengel W. Micromagnetic analysis of precipitation hardened permanent magnets // IEEE Trans. Magn. 1984. V.20. N.5. P.1559-1561.

102. Ray A.E. Metallurgical behaviour of Sm(Co,Fe,Cu,Zr)z alloys // J. Appl. Phys. 1984. V.55. N.6. P.2094-2096.

103. Liu J., Pan S., Luo H., Hou D., NieX. Thermal fluctuation field in NdFeB permanent magnets // J. Phys. D: Appl. Phys. 1991. V.24. P.384-386.

104. Singleton E.W., Hadjipanayis G.C. Magnetic viscosity studies in hard magnetic materials // J. Appl. Phys. 1990. V.67(9). P.4759-4761.

105. Depence of the coercive field and magnetic viscosity coefficient in NdFeB magnets on the magnetic histiry of the sample / D. Givord, C. Heiden, A Hoehler et al. // IEEE Transactions on Magnetics. 1988. V.24. N.2. P.1918-1920.

106. Crew D.C., Fan-ant S.H.,' McCormick P.G., Street R. Measurement of magnetic viscosity in Stoner—Wohlfarth material // J. Magn. Magn. Mater. 1996.V.163. P.299-312.

107. Fannint P.C., Chariest S.W., Relihant T. On the use of complex susceptibility data to complement magnetic viscosity measurements // J. Phys. D: Appl. Phys. 1994. V.27. P. 189-193.

108. Chen X., Gaunt P. Domain wall pinning by magnetic inhomogeneities in Sm(CoNi)5 //J. Appl. Phys. 1990. V.67(9). P.4592-4594.

109. Prados C., Hadjipanayis G.C. Sm(Co, Cu, Ni) thin films with giant coercivity //Appl. Phys. Lett 1999. V.74. N.3 P.430^32.

110. Thompson P.J., Street R. A technique for simulating the effect of long-term magnetic viscosity in PM // J. Magn. Magn. Mater. 1997. V.171. P. 163169.

111. Preisach-Arrhenius model for thermal aftereffect / Torre E.D., Bennett L.H., Fry, R.A. et al. // IEEE Transactions on Magnetics. 2002. V.38. N.5. P.3409-3416

112. Magnetic aftereffect in compressively strained GaMnAs studied using Kerr microscopy / L. Herrera Diez, J. Honolka, K. Kern H., Kronmuller E.,

113. Placidi and F. Arciprete A. W. Rushforth, R. P. Campion, B. L. Gallagher // Phys. Rev. 2010. V. 81. P. 094412 -094418.

114. High-temperature magnetic properties and microstructural analysis of Sm(Co,Cu,Fe,Zr)z permanent magnets / J.F. Liu, Y. Zhang, G.C. Hadjipanayis // J. Magn. Magn. Mat. 1999. V.202. P.69-76.

115. Доменная структура и процессы перемагничивания магнитов из сплава Sm-Co-Cu-Fe-Zr / Т.З. Пузанова, А.Г. Попов, Я.С. Шур и др. // ФММ. 1981. Т.51.В.З. С.542-546.

116. Liu J.F., Hadjipanayis G.C. Demagnetization curves and coercivity mechanism in Sm(Co,Cu,Fe,Zr)z magnets // J. Magn. Magn. Mat. 1999. V.195. P.620-626.

117. Angular dependences of coercive field in (Sm,Zr)(Co,Cu,Fe)z alloys / N.P. Suponev, R.M. Grechishkin, M.B. Lyakhova, Yu.E. Pushkar // J. Magn. Magn. Mat. 1996. V.157-158. P.367-377.

118. Hofer F. Physical Metallurgy and Magnetic Measurements of SmCo5-SmCu5 Alloys // IEEE Trans. Magn. 1970. V.6 P.221-224.

119. Lectard E., Allibert C.H., Ballou R. Saturation magnetization and anisotropy fields in the Sm(CoixCux)5 phases // J. Appl. Phys. 1994. V.75. P.6277-* '6279.

120. Bean C.P., Livingston J.D. Superparamagnetism // J. Appl. Phys. 1959. V.30. P.120S-129S.

121. Brown W.F. Thermal fluctuations of a single-domain particle // Phys. Rev. 1963. V.130. P.1677-1686.1. БЛАГОДАРНОСТИ

122. Считаю своим приятным долгом выразить глубокую благодарность моему научному руководителю кандидату физ.-мат. наук, доценту Супоневу Николаю Петровичу за предложенную тему диссертации, научное руководство и обсуждение полученных результатов.

123. Выражаю искреннюю признательность профессору, заведующему кафедрой магнетизма Пастушенкову Юрию Григорьевичу за постоянное внимание к диссертационной работе.

124. Хочу поблагодарить кандидата физ.-мат. наук, доцента Дегтеву Ольгу Борисовну за постоянное внимание, помощь в экспериментальной работе и плодотворное обсуждение результатов.

125. Благодарю всех сотрудников кафедры магнетизма ТвГУ за поддержку данной работы.