Механизмы импульсного перемагничивания магнитных пленок, связанные с неоднородным вращением намагниченности тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

гг./ 1 г V; Л

МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА, ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЛЮЦИИ И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ rc.iv ¡^„ЛОМОНОСОВА

Физический факультет

На правах рукописи УДК 538»23/537.62

КАШЕЦЕВ Александр Степанович

!у [МЕХАНИЗМЫ ИМПУЛЬСНОГО ПЕРЕМАШИЧИВАНИЯ МАГНИТНЫХ. ПЛЕНОК, ■ ' СВЯЗАННЫЕ С НЕОДНОРОДНЫМ ВРАЩЕНИЕМ НАМАГНИЧЕННОСТИ

0I.-04.II — физика магнитннх. явлений

Автореферат диссертации, на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 1992

Работа выполнена на кафедре общей физики для физического факультета Московского государственного университета им.М.В.Ломоч носова.

Научный руководитель - доктор физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник О-С.Колотов.

Официальные оппоненты- доктор физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник В.Г-Клепарский.

кандидат физико-математических наук,

научный сотрудник

Н.С.Перов.

Ведущая- организация - Институт общей физики Российской

Академии наук.

Защита состоится " | 1992 г. в " часов

на заседании Специализированного Совета Ш Отделения физики твердого теда (К 053.0S.77) в Московском государственном университете им. М;В.Ломоносова по адресу.: 119899, Москва, Ленинские горы, М12Г, физический факультет, ауд."'^'^*-.-

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физического факультета М1У. •

Автореферат разослал "З-Т" 1дэ2

Ученый секретарь Специализированного Совета М 3 ОФТТ (К 053.05.77) кандидат физико-математических наук,

старший научный сотрудник /> . ТдШСозлова

rt и ------

зоудл? , : '

...-!.■ ' i\

ОЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИК/i РАБОТЫ

Актуальность пдоблгмн». Интерес к физике импульсного riepe-магничпванил машетнков обусловлен широким применением этого процесса в технике» Так, реяим импульсного перемагничпвгния маг-нитомяпйа: акор^яшх материалов попользуется для бормпроаавия модных электрических импульсов, в сильноточных линейных индукционных ускорителях релятивистских пучков электронов, в датчиках магнитного поля и т.д. Исследование илпульсного перемагннчиЕания представляет и самостоятельный научный интерес» Его протекание связано с возникновением разнообразных динамических доменных образований, изучений которых необходимо не только для развития иагяетодяиамини^ не и для углубления знаний о природе кагн:га:цх явлений в деле:.:; Исследование импульсного перемагничитзания привело к становлснил и развитию новых важных направлений ппзичес-:сой магнетодпнамикз, связанных с механизмами импульсного пере-лагничивалия и посвященных физике динамических доменов, явлению ;ачоорганизацлз магнитных спинов и т.д'.

Цель работгЬ Целью диссертационной работы является исследо-5ание природы механизма неоднородного вращения в магнитных поли-;ристаллических и аморфных пленках. состава FegCo^QSi-j-gB-j-Q с »днооскоп анизотропией.' Применительно к первому материалу пали "силия били направлены на отыскание и исследование механизма истинного" неоднородного вращения, применительно ко второму -а получение информации об основных закономерностях и природе мпульеного перемагничиваншг.1

Научная новизна» Обнаружен шестой участок ка кривой импульс-» ого перемагничиЕштя пермаялоевых пленою;- Показано, что в пре-елах этого-, участка дейсмуе-г кехагаа-.:: "истинного" хазносторон-его неоднородного пв&цез^я Ежагн-лслносст.; Впервые исследованы

основные режимы импульсного перемагничивания магнитомягких аморфных пленок, на кривой импульсного перемагничивания которых выявлено че тыре характерных участка. Установлена связь мевду формой этой К).ч»ьо£ и свойствами анизотропии. Обнаружена неизвестная ранее ^чзнокууюсть механизма .-мцульснохо перемагничивания, дейст-Еующая :: пределах третьего участка кривой и связанная с вращением намагниченности внутри полосовых доменов. В предела! четвертого участка кривой импульсного перемагничивания обнаружена более быстрая разновидность механизма "истинного" разностороннем неоднородного вращения.

Практическая ценность таботы. Результаты представляют интерес для разработчиков импульсных устройств на пермаллоевнх и аморфных пленках. Они могут служить основой для построения общей теории импульсного перемагничивания магнитных материалов? Кроме того, практически!-; интерес представляет предложенный в диссертациониой работе метод исследования свойств анизотропии магнитных пленок в их локальных участках.

Научные положения, выносимые на защиту:

1. Оригинальная универсальная стробоскопическая установив, отличающаяся от известных ранее установок, основанных на примсне« нии магнитооптического эффекта Керра тем, что в ней при считывании магнитооптического сигнала использован режим двойного строби-рования.

2. Метод исследования свойств анизотропии магнитных пленок

в локальных участках с помощью импульсной магнитооптической установи;;, основанный на изучении зависимости продольной составляющей ншапсгчешюста ст постоянного поперечного магнитного поля.1

3. Экспериментально обнаруженный шестой участок на кривой импульсного перемагничивания Ге-Ш пленок, показано, что в пре-

делах этою участка действует механизм "истинного*разностороннего неоднородного вращения намагниченности.

Механизм "истинного" разностороннего неоднородного вращения намагниченности,, которыг.1 осуществляется импульсное перемаг-начивание магнитомягких аморфных пленок вдоль оси трудного намагничивания.

5» Кривая импульсного перемагнпчивашщ магнитомягких и/.орф-ных пленок при их перемагничиванпи вдоль оси легкого намагничивания» состоящая из четырех характерных участков. Обнару;;секы две разновидности механизма "истинного" разностороннего неоднородного вращения намапшченности, действующие при импульсном иеремагничи-вании вдоль оси легкого намагничивания.

Апробадде работы.. Материалы диссертации докладывались на X Всесоюзной школе-семинаре "НоЕые магнитные материалы микроэлектроники"' /Вига^ 1326/, ГП Всесоюзной научно-технической конференции "Проблема магнитных измерений и магштоизмерительной аппаратуры™ /Ленинград, 1989/, ХП Всесоюзной школе-семинаре "Вовне магнитные материалы микроэлектроники" /Новгород, 1990/, XI? Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений /Ташкент, 1991/.

Публикация? Основные результаты диссертационной работы пзлекенн в десяти публикацияхг перечень которых приведен в конце автореферата»

Структура, п. объем диссертации» -Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитированной литературы. Она содержит 165 страниц машинописного текста, включая 60 рисунков и 4 таблицы. Список цитированной литературы содержит 157 наименований;?

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении дало обоснование актуальности темы,, сформулирована цель диссертационной работы, крвтко излажено ее основное содержание по отдельным главам к представлены положения и резул) таты, выносимые на защиту.

3 первой главе анализируется современное состояние проблемы механизма неоднородного вращения намагниченности - одного из основных механизмов импульсного перемагничивания магнетиков. Кратко рассматривается история вопроса, обсуждаются основные достижения и нерешенные проблемы. Главное внимание уделяется наиболее общему случаю 180°-го импульсного перемагничивания вдоль оси легкого намагничивания. Отмечается, что наибольшие успехи в изучении этого механизма достигнуты в полккристаллических'железо-никелевых пленках,, к которым удалось применить наиболее эффег тивные методы исследования иг прежде всего, методы наблюдения неравновесных динамических доменов, возникающих в процессе импульсного перемагничивания. К началу работ, выполненных с участием автора, данной диссертационной работы, в келезо-никелавых пленках были обнаружены две разновидности механизма неоднородного вращения. Им соответствуют четвертый е пятый участки кравой импульсного перемагничивания. Обе разновидности связаны с начальным быстрым двухсторонним вращением намагниченности, сопровсида-емым увеличением амплитуды и длины "струй" намагниченности, из которых Ескоре формируются полосовые дарены. Вслед за этим наблюдается практически полное торможение вращения намагниченноста, и процесс перемагничивания переходит на основную со длительности стадию, на которой происходит разрушение полосовой доменной структуры вследствие роста и направленною распространения разрывов в динамических границах, разделяющих полосовые домены".

( Указанные разновидности отличаются скоростью формирования

разрывов и интенсивностью их распространения. Угол ^ 3 между исходным направлением намагниченности и средним направлением намагниченности внутри полосового домена, достигаемый к моменту торможения, вращения, растет с увеличением амплитуды перемагничи-вавдего поля Нд.

В завершающей части обзорной главы отмечается, что для создания общей теории импульсного перемагничивания результатов изучения одних лишь поликристаллкческих Ге-№ пленок явно недостаточно. Желательно исследование и других магнитных материалов, прежде всего тагах,, в которых возможно наблюдение динамических доменов. Так, большой интерес представляет изучение импульсного >• ремагничивания магнитомягких аморфных пленок, в которых также наблюдались струи намагниченности. Поэтому можно было сжинать, что какие-то из механизмов импульсного перемагничиЕапия будут, как и в Ге-№ пленках,, связаны с формированием полосовых доменов. Отмечается такие, что проблема импульсного перемагничивания Ге-Ш пленок не решена полностью. В частности, не выявлены условия, при которых перемагничявание может осуществляться путем "истинного" неоднородного вращения, при котором начальное вращение не сменяется другим, более медленным процессом. Представляет интерес поиск этого механизма в аморфных пленках. Ь'а основании проведенного анализа в заключительном параграфе обзорной главы дана развернутая постановка задачи исследования.

Во второй главе подробно рассмотрены методические вопросы, решение которых позволило провести намеченные исследования. Изложению оригинального материала предшествует небольшой обзор (§ 2.1) основных достижений в развитии методов исследования импульсного перемагничивания магнктопленочкнх материалов. К ним относится, в частности, создание з 70-80 г.г. универсальных стробоскопических магнитооптических установок, позволятока-х не только

I

■Еаблвдать д&экическзе дсл&аи,. ко i: цослсдо£&.;-б пг^дашо сукдг>»*. ной намагниченности. хш^ггничнваагаго обраак=.& a разработка метода двойного страхования,, продгаиспного а оьо-а ьрегдл; дкг иссяедованас. переходных процессов в $ap¿.¿•.•■"vz^awzjx. kzsx^z^à. Опираясь на аш дастиаекия, необходимо был-). ризрй&мяиь уилвороалг ную установку, отличающуюся от известных p^ü ycsrasssc-i:, предназначенных для исследовался импульсных свойстс uisaoir, лучшим временным и пространственным разреаснаеи,;

Эта установка подробно ' рассмотрена а § Jte асйаодзсс: дасамических доменов е получения колгчзствзшша ü

дении намагниченности в локальных участгэг огежс псяояьзсеу.-.^ магнитооптический эффект Kcppaá В качзстЕй цсточагка сгзта tífcv} выбрана система,, состоящая иг аерг&гого азотного гапульсного 1 зера ЖЕ-505 и лааера на красителе радаазго GL2 Чсо&г оЗссейтеть приемлемую точность сикхронззйЩ-'е не яу^с 0¿2 сска пзмснекд схема поднята тиратрона в ceot:ic.m лазера, Деятельность шщульса света на выходе, лазера, па *р£стгеяег Е*шренк:иг на яолувнсоте, на превышала 3„5 не,- При найтадошш д^амичепких доменов разрезая-* щая способность установка била ne syzc 2 iras? получения esjk** чественной информасиа: с поведепгз níz&Leme>mcyt:z s локгяьншг сткаг пленки использовался реааи двойного стрсс'2дй1с:шц> Ц£г-:сш> тельно к магнитооптически.; установи, ooeobxî^.-п.' на использовл*, нии эффекта Керра„ этот ретий. был применен raopsu:': 12ск&гьи» это позволило снизить, время устанаглеггг шша регзатреди: к®* нитооптического сигнала до 0*6 не при отноеЦниг; сагная/в^к не хц-же 35-45 дб в зависимости от качества iiobsïkboctk гсоледусиого объекта."

' Исследований поведения суммарного магнитного момента Есей 1 пленки, осуществляется индукционным cnocoôoisV Дшг изучения поесдо .. ":ния суммарного магнитного момента в больших поляг - EQ-7Q -Q

с:

ЬЫДЛЛЧИ« II.

г^з Я ра

лопользо2т.г.-» гагслкогае Е&рзая уетлноЛшшя поля не пре-

вышало 0,5

В § 2»-о' праткэ одтшаэтсл котодн получения пленок и измерения их с-татлчесглх тра^тротг;. В качестве объектов исследование. Сил;: вчбр.--тлт: Г-:-:!; плигис: с содсрг^з'еп глкеля от 43 до 90% п ,ча.гн.1тто'-яг;с.1.-. а?яор::л!0 плекхсч состага Го^Са^! хбВэд с нулевой г.^гнгтострткаисй.' В осяотшом. аслел>са:адись известные- методы гсморс-нгл птапок: толс^пг, ксэрпйтяззоД силы и т»д„

О.тнаяо» для нсслеттоз'згя прлр.^ гс'^ргъопога пзремогкп^иъзшгя

плеисг. пг.'-,т: зт-оя--р-:г,нсгзо1":1'Г> квтодау пзучешт

своЛста й\-::ъг. у г.т:;г отрогг:и является

од:г:"р: яг с. с:..'?."';* кг^згяпчен-

г.сс.гз з к:-гул"-05" г: •.'.'•л.•:."•::: ▼ гему сопсстезяеяяе слпуль-

сшлс свэ^схз ■;:: '::'}}! со ст'ззгрскгл - гагзый этап

з изучил с?ро-..агшг; :г:гг-;. обеспечения наибольшей

досторерноетз опцосгаьгжгк спойстл, :_"злзтельно,

чтобы спи лзуч^л^'г. на од;:?;-: ..глго пр."? одно:: п тем га пеле— геш'.п ебрасаа,. Роглы-ю г то орг-чс^т» что к~обзк>/Т"1 другие мато-¿к лзучен:::: анппстрэпит: па -/стзгезхг,, яродп:<.;танбПвс-Л для послс—.. 5021ЯГЛ пмггульснсго пере:/->г,;г-яг.г.-.сп;- !':п:гстеп ::зучеш:я

свойств а?; гзс-гроп:-.:: пэлккр (с; гм^чгсшл ьтекоз с ирвгдоулльноД зекгей глетеезгпеа ьа таа^цпгч::«:.'? импульсно': ус(Х-;о?а;е, осг.ова:~-пай на лсел-адог г.оЕедзнгя су;/::ар::сго магнзтного потока пгро», мзппмпггесо;: лле::/г. в зав 'сг'осл. от посто.-шггогл поперечного поля» Фор-лз .че петель г:'Стеро'\-Ф~ пр-^.енгг.'тт. г работе

тот%Ъ2с плела.:; спльго отличала?;, о- яр^коутпль-е-Л, Уч^тквая, чгг-«.•¿тег: изготовления с-.орфппх пл??:^', связок:"'!: с на

огтчдетгцо подшита, не соззс.; о:: гслут»» сднсг-'Л""-- плек;::тл 'необходима сопоставлята. нкггульс.; ¿с ~ стати ;еся:;-"; с::сп для достаточно г-алнх локалыг;.-: 7«--.сг:-32 *

В диссертационной работе предложен метод исследования свойст: анизотропии, суть которого состоит в анализе зависимости продольной составляющей намагниченности локального участка пленки от поперечного поля. Для построения указанной зависимости использовалась универсальная стробоскопическая установка, причем световой импульс подавался через 30-50 не после окончания импульса магнитного поля, приводящего пленку в однодоменное состояние.» Последнее условие позволило исследовать образцы с непрямоугольной петлей гистерезиса,, пока они не успевали перейти в многодо-мепысе состояние.

В последних двух главах обседаются результаты экспериментальных исследований механизмов импульсного перемагничивания; Третья глава посвящена поиску и результатам исследования механизма "истинного" неоднородного вращения намагниченности в поликрис-таплических 1'е-№ пленках. В § 3.1 анализируются условия, при которых возможен подобный механизм перемагничивания. Учитывается, что наибольший вклад в момент сил, тормозящих вращение намагниченности, вносят силы магнитостатического взаимодействия. Их учет осуществляется через поля рассеяния, и вопрос о существовании механизма "истинного" неоднородного вращения намагниченности связан с анализам условий, при которых возможно их насыщение. Для этого используется известное ранее выражение: Нр*^({-С05Ц>) , где Нр - напряженность поля рассеяния, Ч - угол между мгновенным направлением намагниченности внутри полосовых доменов и осью легкого намагничивания, ~ период полосовых доменов, •Ь - величина, зависящая от толщины пленки и структуры границ. С повышением амплитуды внешнего поля Нц угол Ц> и поля рассеяния возрастают. Рост угла I? ограничен 180°, и поэтому долх-.'ч существовать предельная велпч; па полей рассеяния. В действительности насыщения нолей рассеяния следует ожидать при меньших

значениях угла if и поля Н^, поскольку при некотором критическом значении угла ц> = ц>къ £ 90° доменные границы со структурой Нееля могут не образовываться вовсе. Наиболее вероятно формирование границ типа Блоха. Их возникновение должно привести к резкому уменьшению полей рассеяния. На основании сказанного следовало ожидать,, что предполагаемая разновидность механизма неоднородного вращения должна иметь место в полях:

Нп» ^(1-cos^O + Нк- COS (I)

Отмечается, что задача сводится в первом приближении к отысканию неизвестного ранее шестого участка на кривой импульсного перомагничивания в полях Нд £ 20-60 Э со значением коэффициента переключения Sw6 , существенна меньшего 0,1 Э-мкс. Получено аналитическое выражение, для времени перекагничивания в поле излома Hg, отделяющего этот участок кривой от предыдущего:

<t =___,(2)

5 (b-^HJ-Kcosif^-cos^vS^/S^Ccosii«- cos

где 0*2 Э*мкс)и Sws(-0,I Э-мкс)- значения коэффициентов

переключения, соответственно для четвертого и пятого участков кривой импульсного перемагничивания, в пределах которых действуют известные ранее разновидности механизмов неоднородного вращения, Ц>кл - значе!ше угла ^ g в поле Нд, равной пороговому полю необратимого вращения, Ц'цг - значение угла Ц> g при поле К5, равном полю излома, отделяющего четвертый участок лсри-вой от пятого. Для исследуемых в работе, пленок толщиной -1000 -1500 А 22-25°, а 1?кг~ 45-55°.

Результаты исследования кривой импульсного перемагничивания обсуяда: тся в § 3.2. Было показано существование предполагаемого шестого участка на кривой импульсного перемагничивания. Переход к нему для исследованных пленбк~(Гпериодом. динамических доменов ^10-25 мкм наблюдался в полях Нд = 1Ц-20-40 Э с

сопровождался резким (до £-5 раз) уменьшением коэффициента псг-' реключения.. Подтверждена справедливость выражений (I) и (2) , Проведенные оценки показывают, что значение угла ^ близко к 78-83°.

Б § 3.3 анализируются магнитооптические сигналы, считываем с локальных участков пленок. В нолях Н^ Н5 на осциллограммам ШЕйитооптических сигнатоз четко различаются начальная быстрая последующая медленная части. На основании литературных дапннг можно утверждать, что быстрая часть сгхиала связана с врацсниек намагниченности. С ростои напряженности псреглагничЕВсацего пале напряжение сигнала,., достигаемое в конце быстрой часта, возрастает, что свидетельствует об увеличении вклада процессов начальног: быстрого вращения в общее изменение намагниченности. И, наконец, ■в полях Ед» Н^ медленный участок исчезает полностью. Таким обра- • зом, показано, что в пределах обнаруженного в работе шестого участка персмагничпвашю поликрасталличсишх Ге-Нг пленок доис.г-ши&шю осуществляется путем механизма "ист.:, лгогок неодьородчя*. вращения намагниченности.

В четвертой глявп обсуждаются результаты импульсного кзгничквашя магнитомягких аморфных пленок. Ь первом ее ¿ярах-р* фе, носящем вводный характер, сформулированы основные задача, относящиеся к изучению импульсных свойств указанного материала. Во втором параграфе рассматриваются особенности поведения пых пленок в импульсных магнитных полях, прикладываемых вдоль оси трудного намагничивания. Показано, что' подобно Гег-Ш пленкам импульсное намагничивание аморфных пленок вдоль указанного направления связано с формированием полосовых доменов, образующихся за время ~ Однако, в то время как импульсное перемагшчивание Бе-Ш пленок осуществляется вдоль оси трудного намагничивания за время - 10г"®- ХСГ^с. певемагнпчиванио

аморфных пленок происходит га время ~10~®с путем механизма "истинного" неоднородного вращения намагниченности.

В §4.3 рассматривается импульсное перемагничивание аморфных пленок вдоль оси легкого намагничивания. Чтобы избежать влияния неоднородностей пленки, исследовалась локальные участки, минимальные поперечные размеры которых ( 400 мкм) выбирались боль-гая характерных размеров динамических доменов,, возникающих при импульсном перемагничивании во всем исследуемом диапазоне полей. Найдено, что кривая импульсного перемагничивания исследуемых пленок состоит из четырех характерных участков. Установлена связь формы этой кривой со свойства?® 'анизотропии аморфных плене™,. Последние характеризуются наличием в них субучастков с дву-"ггрезко различающимися значениями эффективного поля анизотропии:

- 1,,В-2,0 Э и Н.^2 - 5-12 Э. Поле Нр при котором первый из Л~-омов кривой импульсного перемагничивания имеет место, прак-совпадает с Е^. Одной из характерных особенностей этой крогаЗ является наличие точки излома в поле Нд=. после которой появляется третий участок с существенно большим значением дагффдциента переключения ~ 0,15-0,6 Э-мкс по сравнению

с прэдздущгм участков» гдо Я»^ 0»03-0,09 Э-мкс. Коэффициент Й.,.^ лгше.^на возрастает с увеличением разницы мезду значениями эффективных полей анизотропии Н^ я Значение поля Нц= Нд, при. котором появляется последний излом кривой импульсного перемагни- \ чявания, близко к. максимальному значению эффективного поля анизотропия Н^.

Установлено, что в пределах первых двух участков кривой Ъ-щульсного перемагничивания'изменение намагниченности происходит путем образования и роста»зародышей обратной намагниченнос-тя» причем, при переходе ко второму участку этой кривой резко, возрастает 'число зародышей, поскольку становится возможным их

« -

формирование не только на дефектах, но и в участках пленки, где

V нк1.

Наибольший интерес представляет механизм импульсного перемагничивания, обнаруженный в пределах третьего участка кривой. Подобно перемагничяванию поликристаллических пленок, в этом случае динамические домены имеют форму полос, перпендикулярных оси легкого намагничивания. Однако в отличие от поликристаллических пленок соседние домены сильно отличаются по толщине, имеют существенно больший период - 50-150 мкм и л процессе перемагничивания не заметно какого-либо их разрушения. Фотометрический анализ изображений динамических доменов, а также анализ магнитооптических сигналов показывают, что внутри полос имеет место монотонное вращение намагниченности, причем намагниченность в узких доменах вращается с заметно большей угловой скоростью, чем в широких. Рассматривается простая модель динамических доменов, из которой, в частности, следует, что силы магнптостаткческого взаимодействия делают возможным вращение намагниченности в основном объеме пленки в полях Нп , меньших Нко. В цс-лом в полях Н2<.Нп<Нд обнаружен одни из возможна* вариантов "истинного" неоднородного вращения намагниченности.

Изменения намагниченности, происходящие в пределах четвертого участка кривой импульсного перемагничивания, воспринимаются

с учетом конечной пространственной разрешающей способности установки как постепенное и равномерное потемнение по поверхности пленки ее магнитооптического изображения. Малое вредщ перемагничивания, а также тот факт, что НД>НК2» позволяют сделать вывод о том, что в пределах рассматриваемого участка кривой импульсного перемагничивания действует более быстрая разновидность механизма "истинного" неоднородного вращения намагниченности, не связанная с формированием полосовых доменов ( по крайней

мере.указанных выше размеров).

В §4.4 обсуждаются результаты исследования интегральных кривых импульсного перемагничивания. Время перемагничивания определялось путем анализа продольного индукционного сигнала, регистрирующего изменение суммарного магнитного момента пленки. Показано, что усреднение поведения намагниченности в таких неоднородных объектах, какими являются аморфные пленки, приводит к потере информации о реальной форме кривой импульсного перемагничивания и о се связи с механизмами перемагничивания. На интегральной кривой удается выделить всего два характерных участка Еместо четырех.

В заключении диссертационной работы сформулированы основные результаты и выводи,

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

I. Решены следующие методические вопросы:

а) разработана оригинальная универсальная стробоскопическая установка, отличающаяся от известных ранее- установок, основанных на применении магнитооптического эффекта Керра тем, что в ней при считывания магнитооптического сигнала впервые реализован рении двойного строб1грования;

б) разработан метод исследования свойств анизотропии магнит-пкз пленок, основанный на изучении зависимости продольной состав-ляющеЗ намагниченности от поперечного поля и отличающийся тем, что с целью исследования анизотропии в локальных участках пленок с непрямоугольной петлей гистерезиса намагниченность измеряется

с помощью светового импульса.

П. Получены следующие научные результаты:

I*, Обнаружен шестой участок на кривой импульсного перемаг-

V

ннчивания поликрясталличесиих Ге-Ш пленок. Получены аналити-

ческие выражения, связывающие пола излома Hg, после которого появляется этот участок, а также время перемагничивания в точке излома с периодом полосовых динамических доменов» Показано, что в пределах итого участка действует мехонизм"истинного" неоднородного вращения намагниченности.

2. Показано, что импульсное перемагаичивание магнитомлгких аморфных пленок, вдоль оси трудного намагничивания происходит посредством "истинного" разностороннего неоднородного вращения намагниченности.

3. На кривой импульсного перемагничивания магнитомлгких аморфных пленок яри их перемагничивании вдоль оси легкого намагничивания выявлено четыре характерных участка. Установлена связь между формой этой кривой и свойствами анизотропии.

4. Перемагнкчлвание аморфных пленок, в пределах двух первых участков кривой импульсного перемагничивания связано с ростом зародышей обратной намагниченности.

5. Обнаружена не наблюдавшаяся ранее разновидность механизма импульсного перемагничквашш, которая действует в пределах третьего участка кривой импульсного перемагничивания и связана

с вращением намагниченности Енутр,; полосовых доменов, имеющих период от 50 до 150 мкм, причем, в отличие от известных ранее механизмов не наблюдается полного торможения вращения намагниченности с последующим разрушением доменных.границ, В пределах четвертого участка кривой импульсного перемагничивания действует более быстрая разновидность механизма "истинного" 'разносторонне! неоднородного вращения намагниченности, при которой не наблюдается формирование доменов указанных размеров.

» « Я.

Результаты диссертации изложены в следующих публикациях:

1. Кашинцев A.C., Колотов О.С. О новой разновидности механизма неоднородного вращения в тонких магнитных пленках.// В кн.: Тез. докладов X Всесоюзной школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники". Рига.- 1986,- Ч.1.- С.199-200.

2. Глазер A.A., Кашинцев A.C., Колотое О.С., Погожев В.А., Тагиров Р„И. Импульсное перемагничивание аморфных Fe^Co^S] 15B3-Q пленок.// В кн.: Тез. докладов X Всесоюзной школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники". Рига,- 1986. - Ч.1.- С.133.

3. Глазер A.A., Кашинцев A.C., Колотов О.С., Погожев В.А., Таиров Р.И. Импульсные свойства аморфных Fe^Cor^Si pgBjQ пленок.// ФММ - 1987. - Т.64. - Вып.1. - С.201-202.

4. Кашинцев A.C., Колотое О.С., Погожев В.А. Об импульсном перемагничивания тонких магнитных пленок в больших полях. // ФММ -IS87. - Т.64. - Вып.5. - С.891-835.

5. Кашинцев A.C., Колотов О.С., Погожев В.А. Универсальные магнитооптические установки для исследования импульсного перемагничивания пленок.// Тез. докладов уп Всесоюзной научно-технической конференции "Проблемы магнитных измерений и магнитсизмерительной аппаратуры". Ленинград. - 1989. - C.26Q-26L.

6. Пиков A.B., Кашинцев A.C., Ким Ёа Хен, Колотов О.С., Погожев В.А. Некоторые вопросы методики исследования переходных процессов в магнитных пленках и пластинах.// Тез. докладов"ХП Всесоюзной школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники". Новгород. - 1990. - С.192-193.

7. Глазер АЛ., Кашинцев A.C., Колотов О.С., Погожев В.А., Тагиров Р.И. 0 форме кривой импульсного перемагничивания аморфных Te5Co7QSi I5BI0 пленок.// ФММ - 1992. - № 2. - С.154-157.

8. Глазер A.A., Кашинцев A.C., Колотов. О.С., Погожев В.А. Тагиров Р.И. Импульсное 180°-ное перемагничивание аморфных

« Iß ~

Fe5Co703l I5BI0 пленок.// - 19,91. - ü 3. - C. 122-125.

9. Глазер A.A., Кашинцев A.C., Колотое O.C., Погожей В.А., Тагиров P.K. Особенности поведения аморфных Fe^Oo^S I js^io пленок в магнитных полях, прикладываемых вдоль оси трудного намагничивания.// Ф1Ы - 1991. - & 6. - С.203-206.

10. Кашнцев A.C., Колотов О.С., Пого;хев В.А, импульсное перемагничивание поликрпсталлических магнитных пленок в больших полях.// Тез. докладов НУ Всесоюзной конференции "Физика магнит-t них явлений. Ташкент. - 1991* - Ч.З. - С.170.