Многолептонные события и мооны неправильного знака в нейтрино-нуклонных и антинейтрино-нуклонных соударениях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ПО и/4

Сакгг-Патариургский Государственный Технический Университет -

На правах рукописи

ОНЩЧУК Александр Борисович

ШаГОЛБИГОННЫЕ С0Ш.ТШ И МЮОШ ИШРАВШЬНОГО ЗНАКА В НЁ1ТРИНО-НУКДОНШХ и антинеНрино-ншонных соударениях

Специальность 01.04,02 - Теоретическая физика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на оойокание ученой степени кандидата физико-математических паук

Санкт-Петербург, 1993

Работа выполнена в Санкт-Петербургском Государственном Техническом Университете.

Научный руководитель: доктор фга.-мат. рук, профессор Э.Л.Чобан.

' Официальные оппонентыгдоктор Дна,-шт. наук, профессор А.К.Лихо-дед (ЙФВЭ), кандидат физ.-мат. наук Ермолаев Б,И. (ФТЙ). -

Ведущая организация:; Саакг-Оегербургокий Институт Ядерной Физики.

Защита состоится "20" скгйбРЯ . 1993г. в '^часов на заседании специализированного совета К 063.38.13 в Санкт-Петербургском Государственном Техническом Университете по адресу: 196251. Санкт-Петербург, Политехническая уд.,29, II уч. корпус, ауд. 265.

С диссертацией можно ознакомиться в фундаментальной библиотеке Университета. . л „ <п ,

Автореферат разослан. "&)" ^сНГл^Ыл 1993г.

Ученый секретарь специализированного совета, доктор физ.-мат. наук, профессор

Ю.Ф.Титовец

ОБЩАЯ .ХАШТЕРИСИЖА РАБОТЫ.

.Актуальность .проблемы,- Последние. двадцать- пять лет явились для фи-, . зда-.дленетгфта -^ствд'-перйодвй Ьурного-развития, в результате которого -основным»- оЬьевташ исе^едрваМ^я $талц Аептйны и кварки. Причина .этОгр обз'тоя^ьства.-заклййэтся ^' создании экспериментальном под- .'• тчёруден^. таких- фундамайт.адЪНиХ' ¿'тзорйи элементарных частиц

ка^'^ркова'я'лгадвль^ йадтоинйя мвдёлк-моДеЛь .единого электрослабого ^зачмддЦсТрид квак^овггя-' ^ойоДра^'^ Свд^ йе по праву можно

■0Унес*И.!^еТЬф.еапсваркд5уЛийдедь' с^^т^фшвм; очарованного кварка-, п)рё^'кааа1ше.и" ртЕсрытив .кЙтордго-'был!1-тздазд йэ главных ообытий в фи--зкие; • V : '

; й физике рысаки* энергий

• адронов в леп-.

^айыоде^стви'я*^: Интерес 'й а'тим явл.енияи обусловлен ;Ере*де.;всеГо счш^ргссв можно Се'з

учйз- ра^Шйгшызс.: (глшйыг-): поправок- проёёрить'; справедливость пер" зу^эдвдой е. рти.еаиии ро »йёяия' ^ровайия^: С 'йругрй• стороны, в м* домодях','щб.мафий»». • н««рдз[рб£*явнае:. эффекты ЮЩ,

: легче;всё$о" ¿цАении. ^^^ 1ю' ;фвн«|'- ¿фр&Лав именно

.-д(М'.9яа&$цх ; 'эКспвр15мёнтальное иссле-

дование'явлониА,' свяэаршэс тяяеда/Юваркоэ'-б высокоэнерге-

1?Лвсйоя:. рабсеяни?., 'занщаёг- йажнЬ.6 ;мёсг<? ¿VссфремУшЗД' фй&ике элемён-

-Йо^'льау; очкро&а^кы? ■«(я^с^'М^Т'^с^квазь'р^Мептдншю распа-&». .'Л фкавйбг^я-тесно .-связаны мио-

г'йдасячго- (Й

^«^^тр^'-яу^нных". глубоко-Леупругих • гетстя^^^'^рЫЛвш» ^/^^^ввйщй^в«!^' я-'щ'-^бстяутл

: й^ж (уортзрвеауе зчйкаVи'^М •» ц'ц'Х,

: НуК: * -^^[У^л^яят ■ ■» ц*Х, йця ■*

■ *ак и теоре-

• ^$скре взутаще дад^ в последние два

Что касаотс« теоретического описания образования - оЧаровшиш -айролов в глубоко-неупругих нейтрияо-ггуклоннух-Соударениях-,, ^о -оно надежно объясняется ГИМ-ыеханизмом1' • ■ Р соответствий с'-этим механизмом сМаарк или морской в-кварк после взаимодействия, ¿ласкм-зароенным, уокбм" переходит в с-кварк, который затк/'^агькатирует 6 оцарапанный а£рон, в частности, в Д°-мезон. Такой-'ело.соф Образования., очародайия сйязан с механизмом "мягкой" адронизацгйг. при'котора^ -реальный-"е-квзрк,;образованный в жестком процессе, фрагмш£ирует-£'адрон-на :б<й!ьши*-р^сстояниях порядка 1 /А (Л - стандартный 'С ТЗЙЫае'с ханизьш, как оказывается, те£на'связана розкаеря§_да лец* онов. 'нрб'тиво-полозяого знака2'. Действительно',' еелИ* «заразовашрй. при помоги этого механизма, '.йспнтыз&ей; пояулвп$риный распад''с уоадедя-ем положительно заряженного.юоОн'а 1илй. позитрдн^Г,-то';-мы ир-дофёи -процесс и^р ц"ц*{ё*)Х. ' '' -. ': ■'■• -', . .' ' ' .'.•-'■'-.

Напротив, для описания процессов роаденая'дидептонов--одного знака, в глубоко-неупругих нейтрйш-нуклоняьж-'соударениял. необходимо рассматривать образование ¿'дронов-,'содер^щих-с-^еарк,-' в;

частности, и°.ц8О0Н0В. В р§«ках.стандартной модели; тащр цаханизмаКи являются3': каскадньй. механизм;. гадвчзщуй. образований Ь-иЕарка';.;ы$ха-

шзм смеииваии/л. « м-еУв^зм;образования-асс'ошпфчвайной Ъс-пары ГЛЮОНОМ В адронной СТру? 'Опёнки •'

показывают, что отнсзешя люхаДОзмаЦВ,

к инклюзивному сечений $ (в.Зт'КО);-^(Г4.! Ао^яёкйтЬрые 'яеперт'урбаТиЁные эффекты могут существенно усюв^т!>;«клаД.-мвад1|гаАа! ас^игофовайюго' образования сс-Иа'рц. Одуад на |£ахац'иеио;', ^ноа8Но;лЬгическ11.'С)ггас1аах>-щих такие 'неПертурОзт'и$ные.з^фёк*Ыявлдатс?.^91ш4рто'шйй'ь!ехЩизм (ИИ)41, который-в своа время.сил-щоядеу*'»имаКпсйеюйьяр^»».ДЯг лептонов одного зйака'»>»ейэр^о»ц1гклЬн{а»'^уда^еаиях.-В'вМцшц от', пертурбативногр ,КХ$ -шхрниз'да'.'кото&ий ра^^травает'- ровдеда^ рбЛшгах-сс-кварков и и? лйслёдуиа/Ь е^быкагома цз. .стобо/иргб' состояла;' |КШ.

" ИазЖш 3.1. ,11Иорои1оз, ^¿1}аЦп1' 1Муз-.:ЯеУу,Ш0,у.Ъггр.:1,2а'б. 21 АЬгшиийса н; аХ'.- 2'.

3 > Ваг§е? V. ,Кеш1§ -ГЛ. .ШДДрз )9&;У.1>25,р..

41 оюьап Е.а. г. -%в...,'1ад4'.>";<<а5.р..ае9.-

рассматривает взаимодействие в виртуальном состоянии между 5-кварком из ассоциированной пары и легким кварком, провзаймодействовавшим со слабым током. Это взаимодействие кварк-антикварка ведет к образованию антиочарованных мезонов на малых расстояниях порядка 1/т; (тс ~ масса с-кварка). Эти эффекты можно рассматривать как проявление жесткой ад-рон'лэадии, т.е. перехода на малых (по сравнений с 1/Л) расстояниях сильно виртуальных кварков в бесцветную сиото'.у, которая, уходя на большие расстояния, приобретает морскую структуру и превращается в реальный адрон. В работе41 было показано, что рассматриваемое взаимодействие кварков приводит к усилению вклада КПМ по сравнению с вкладом пертурбативного КХД-механизма. Усиление обусловлено резонансным характером взаимодействия виртуальных и-,- с- с-) кварков при образовании ¿-мезонов. Таким образом, в рамках КИИ можно рассматривать следующий процесс: и^Н -» 1Гй°Х. Оценки показывают, что отношение сечения образования 5°, предсказываемое КШ, к инклюзивному сечению есть величина порядка Ю"3. Если сравнить эту оценку с приводимыми вше относи-

• тельными вкладами каскадного механизма, Л0-])0-смешивания и пертурбативного КХД-механизма ассоциированного сс-рождения, то ясно, что вклад

КШ в,образование 0°-мезонов является доминирующим. Такой величины отношения сечений могло бьг быть достаточно для того, чтобы Д°-мезоны были наблюдаемы в нейтринном эксперименте на существующих ускорителях.

Поэтому, образование Л°-мезонов в нейтрдао-нуклонных соударениях могло

. бы быть использовано в качестве средства экспериментальной проверки предсказаний КПМ.

Как отмечалось выше, КПМ был выдвинут для объяснения природы ди-лептонов одного знака (ДОЗ) в нейТряно-нуклоиных соударениях. Действительно, образование Л°-мезоиов и образование ДОЗ тесно связанй. Если в

процессе и Я -» В°-мезои испытывает полулептонкый распад 2)° -»

. ■» (Г(е~)Х, то мл имеем процесс, где образуются ДОЗ: и^Я -» ц~ц~1е~)Х. Димюоны одного знака в процессах ч^Я -» ц'рГХ.д^Я -» ц ц*Х бьиш исследованы многими экспериментальными группами. При этой, значения, полу-

ченные в экспериментах3*, для отношения сечения образования ДОЗ к инклюзивному сечению оказались много меньше значений, полученных более ранними экспериментами61. Как показано в работе, последние недооценивали вклад одного из основных фоновых источников, а именно, вклад по-лулептонных распадов я-мезонов и К-мезонов, образующихся в адронной струе. Иными словами, недооценивался вклад димюонов "непрямого" рождения (т. е; от распадов п,'Я-мезонов), чья природа-хорошо известна. В свою очередь это приводило к увеличению связанного с "прямым" рождением димюонов"сигнала и его кажущейся статистической значимости.

Как следует из экспериментальных данных, характерной особенностью

событий с ДОЗ является ассимметрия в распределении анергии между двумя

штанами £„ г> Д, . Авторы многих из указанных выше экспериментов отме-1

чали, что второй (медленный) мюон образуется в результате полулептон-ного распада антиочарованной частицы, и, поэтому, для теоретической интерпретации событий с прямым рождением ДОЗ необходимо привлечение

моделей, описывающих рождение с-кварка. Уже упомянутые механизм смешивания и каскадный механизм, включающий образование Ь-кварка либо не могут объяснить экспериментальные данные, либо противоречат им4'. Из анализа экспериментальных данных следует, что в рамках стандартной модели единственно возможным источником для ДОЗ является образование глюоном ассоциированной сс-пары. Однако, вычисления в рамках пертурба-тивной КХД приводят к сечению образования ДОЗ примерно в. 30 раз меньшему, чем сечения, наблюдавшиеся в эксперименте,.

. Возвращаясь к квазипартонному.механизму, подчеркнем, что его вклад в полное сеченйе образования ДОЗ является доминирующим4'. Также отметим, что предсказания КШП для полных сечений различных процессов (включая•образование ДОЗ в у ^-соударениях) находились в хорошем согласии с имеющимися экспериментальными данными6}. 6 связи с зтим является актуальным дальнейшее изучение КИМ и получение его предсказаний >

51 БигЮшхИ; Н. е* а1. 1. РЪуз. ,198б,т.С31 ,р.39; Хапв К. ег а1. 2. РЬуз.,1987,7.СЗЗ,р.483; БсЬиш В.А. ег а.1. РЬуз. Яву. .Ье«.,1988, V.60,р.1618.

61 1г1лко Т. ег а1. Р1цгз. Иву.,1981,7.Б23,р.1889; Лпкег М. а1. Рйуэ. Ьett.,1981,7.107В,р.241; ШаМката К. ег а1. РЬуз. Нет. Ье^., 1985,\г.54,р. 1336.

не только для полных сечений образования ДОЗ, но и для различных кинематических распределений. С другой стороны, как отмечалось выше, в последние годы оыла- выполнена серия новых экспериментов5', имеющих бо лее совершенные методики и набравших значительно большую статистику, чем предыдущие эксперименты61. При этом для корректного сравнения новых данных с теоретическими предсказаниями становится необходимым при вычислении полных сечений и кинематических распределений провести последовательный учет.различных факторов, которые могут заметно повлиять на теоретические результаты. Речь идет, в частности, об усреднении сечений по энергетическим спектрам нейтринных и антинейтринных пучков, используемых в.соответствующих экспериментах, и об учете кинематического обрезания по импульсам обоих лептонов. (В экспериментах, где

изучали образование ДОЗ, отбирали события, в которых р » Рц1п. Ри *

1 2

г/"1п, где ¿°1п, р?.1" ~ фиксированные параметры.) м2 Н 2

■ Дальнейшей проверкой КПМ явилось бы его применение к процессам в

нейтрино-нуклонном и антинейтрино-нуклонном рассеяниях, идущих за счет слабого нейтрального тока,, и сравнение его предсказаний с соответствующими -экспериментальными данными. Речь идет, в частности, об образовании мгаонов неправильного знака (МНЗ), которые были исследованы в нейтринных экспериментах несколькими группами71. В дополнении к изучению взаимодействия нейтрино с нуклоном за счет заряженного тока ■* -» ц~Х, эти группы также исследовали события с одним положительно заряженным мюоном в конечном состоянии 1>иН ■*- ц'Х. Находясь в рамках стандартной модели, следует сделать вывод, что данный мюон образуется.в процессах с нейтральным^ током в адронной вершине нейтрино-нуклонного взаимодействия., Обычно цель изучения МНЗ заключается в поиске некоторых редких или экзотических явлений в рамках стандартной модели или за

ее Пределами, например, Л°-Л°-смешивание, нейтральные токи, изменяющие аромат, и-Р-осцилляшга и другие. При этом в качестве фона рассматриваются процессы типа и^Ы ■* иХ, идущие за' счет' примеси иц к иц-пучкам, а также полулептонные распады п- и К-мезонов, образующихся в адронном ливне. Отметим, Что для объяснения МНЗ ГИН-механиэм не подходит, поскольку наличие слабого заряженного тока является существенной частью

11 Holder М. et al. Phys. Lett.,l978,v.74B,p.277; Mlshra S.R. et al. Z. Phy3.,19B9,T.CU,p.187.

этого-механизма. Что касается ассоциированного'рождения сс-пары, то вклад этого процесса, вычисленный в низшем порядке пертуроативной КХД, оказывается слишком, малым, чтобы сыть заметным в таких экспериментах. (Отметим, что образование одиночных ИНЗ' в v tf-рассеянии происходит при этом за счет последующего полулептонного распада очарованного адрона и нелептонного распада адрона, содержащего с-кварк.) В то же время, учет непертурбативных з^актов в ассоциированном сс-рождении, проводимый в рамках КПМ, может существенно увеличить вклад этого процесса в рождение МНЗ. Это, в свою очередь,, приведет к тому, что, с одной стороны, КПМ надо будет учитывать как важный источник фона.Для редких и экзотических процессов, упомянутых выше, а, с другой стороны, рождение МНЗ можно будет использовать как средство экспериментального изучения КПМ в процессах, идущих за счет слабого нейтрального ..тока!

Одной из все еще не ревенных проблем многомюонного рождения в нейтринных и антинейтринных пучках является проблема теоретической интерпретации неэл§ктромагнитного вклада в образование триыюонов. Тримюон-ные события в процессах ■* ц'уГ^Х, иц№ ■* м были исследованы многими экспериментальными группами*?'9), Эксперименты указывают, что, по крайней мере, два 'различныхиеханизматреоуются для описания экспериментальных результатов. Один из этих механизмов рассматривает радиационное образование димюошюй пары мюоном из лептонной вершины и прямое электромагнитное образование димюоннбй пары в адронной вершине~ . Анализ тримюонньи кинематических распределений, полученных группой GDHS показывает, что вклад электромагнитного механизма составляет9' 25 + 30%. Теоретические предсказания для электромагнитного механизма, полученные в рамках кварк-партонной модели, не содержат подгоночных параметров и находятся в хорошем согласии с экспериментальными результатами. Следовательно, другой механизм (или механизмы) должен объяснять неэлектромагнитный вклад в образование тримюонов, который в случае CDHS эксперимента составляет" 65 •>■ 70%.

В работе*" бьш предложен механизм адронного- образования димюонных

*' Benvenuti A. et al. Phya. Rev. Lett.,1979,v.42,п.1б,p.1024. •

6> Hansl Т. et al. Nucl. Phys.,1978,v.B142,p.381. , .

10> Smith J,, Vermaseren J.A.M, Phya. Rer.,l978,v.Dl7,p.2288.

Barger 7..Gottschajk t.MUlps R. Phys. Rev.,1978,v.D18,p.2308.

пар в стандартной нейтрино-нуклонном рассеянии за счет заряженных токов. Он основывается на использовании в ид(£>ц)-каналах данных по реакции пИ -* В этой модели й'-бозон-нуклонная амплитуда образования димюонов' Ш -* ц*ц~Х заменяется, на амплитуду пион-нуклонного рассеяния пИ ■* ц+ц~Х. Однако, в отличив от электромагнитной компоненты, нормировка адронной не основывается на каком-либо теоретическом рассмотрении. Нормировка адронной' компоненты, .основанная на данных по реакции п8 -»

дает слишком маленький результат"'. Поэтому, для того, чтобы достичь согласия меасау теорией и экспериментом, вычисленный вклад адронной кошоненты умножают на фактор 2.5. Кроме того, сушествует серьезный довод, выдвинутый а работе*21,' против замены амплитуды Ш -» ц*ц~Х амплитудой Ж:* ^¡ГХ. Этот довод состоит в том, что образование пары мюонов в тУ-реакции является процессом, сохранявшим четность, в то время как ¡^-взаимодействие нарушает четность максимальным образом. Как следует из работы131, такая замена может быть-сделана только по порядку величины, и, следовательно, она не дает права рассчитывать на большую точность. Поэтому, в частности, приходится вводить фактор 2.5. Таким образом, механизм адронного образования''' может объяснить только порядка 40% неэлек1ромагнитной компоненты, и следовательно для интерпретации экспериментальных данных необходимо рассмотрение дополнительных механизмов. ' ;

Одним из механизмов, давдих Зц-события, является механизм ассоциированного образования с5-пары3' с последующими полулептонными распадами обеих очарованных частиц. Однако вклад этого механизма31, вычислен-/ный в низшем порядке пертурбативной КХД, слитком мал, чтобы быть заметным в таких экспериментах. В работе1 - для объяснения части З^-собы-тий была использована простая феноменологическая модель, включающая малу» непертурбативнув сс-компоненту в функции фрагментации легких кварков. Как следует из работы'3', вклад данного механизма составляет примерно Л5% неэлектромагнитной компоненты в СЙЮ эксперименте9'. Но, необходимо отметить, что авторы работы'3', использовали бренчинг ВЯ(с -» .-* ц*Х) = 20%, тогда-как в настоящее время разумное значение бренчинга

П) Тип« И\1-к1. Мс1. Р11уз.,1979,7.В157,р.?45.

,3> йп1Ш ,7., Уа1епгие1а С. РЬуа. 'йе?.,1983.7.Л28,р.1071.

■ составляет''''' около 10%. Это приводит .к уменьшению вклада, вычисленного в работе'3), в 4 раза, что составляет лишь около 10% от экспериментального значения9'. И следовательно проблема объяснения Зд-событий неэлектромагнитной природы остается открытой.

С точки зрения проверки справедливости КПМ, который также дает вклад в З/л-события при полулептонных распадах обоих образующихся в рамках КПМ очарованных адронов, очень важно выяснить, не противоречат ли предсказания КПМ экспериментальным данным по другим различным процессам в адрон-нуклонном и лептон-нуклонном рассеянии, в частности, данным по тримюонам в (ди)tf-соударениях.

Целью работы является получение предсказаний КПМ для образования многомюонных событий, очарованных адронов и МНЗ в нейтрино (антинейтрино) -нуклонных соударениях для выяснения вопросов о существовании явления жесткой адронизации кварков и справедливости рассматриваемого механизма.

Научная новизна и практическая ценность. В диссертации впервые последовательно учтены в КПМ обрезания по импульсам мюонов и усреднения по спектрам начальных (анти)нейтрвдо для ДОЗ. Впервые для ДОЗ получены: кинематические распределения по инвариантной массе димюонов, по азимутальному углу между импульсами мюонов в плоскости носильной к импульсу начального нейтрино, зависимость полного сечения от импульса обрезания, распределения по энергии, медленного мюона, по поперечному импульсу медленного мюона относительно оси адройного ливня.

В диссертации впервые получена сечения и кинематические распределения рождения очарованных адронов в ^-соударениях, позволяющие по адронным каналам их распадов проверить справедливость ИМ.

В диссертации впервые рассмотрена возможность объяснения МНЗ в |^(Е>^)№-соударениях в рамках КПМ за счет слабого взаимодействия с нейтральным током. Показана, что ЙНЗ могут быть объяснены без нарушения закона сохранения мюонного квантового числа. Получены кинематические распределения по энергии и поперечному импульсу мюона. .

Впервые подробно получены предсказания КПЯ для образования тримюо-нов неэлектромагнитной природы ."'Найдены кинематические распределения по

m Particle Data Group. Phys. Lett.",1990,v.239B,p.1.

импульсам медленных мюонов, по их поперечным импульсам, по инвариантным массам мюонных пар, по азимутальным углам между импульсами быстрого и медленных мюонов. Показано, что механизмы ассоциированного рождения очарования (в частности, КПМ) дают малый вклад в образование три-мюонов неэлектромагнитной природы.

Для защиты выдвигаются следующие результаты, полученные в диссертации:

1. В рамках КПМ вычислены полные сечения прямого рождения Л°(И0)--мезонов в нейтрино(антинейтрино)-нуклонных соударениях с целью сравнения с предварительными экспериментальными, данными.

2.Изучены распределения по различным кинематическим характеристикам мюона и Д°(Д0}-мезона- в процессах и^М -* ц~0°Х, й^И ц+Б0Х.

3. Используя вероятности полул'ептонных распадов очарованных мезонов, получены функции обрезания по импульсам мюонов.' С помощью этих функций проведен последовательный,учет'экспериментального обрезания по импульсам медленных мюонов в многогданных событиях. '."

4. Изучено влияние импульса обрезания и влияние усреднения по нейтринным спектрам на полные, сечения и кинематические распределения ди-лептонов одного знака. Получены и последовательно сравниваются с экс. периментальными данными предсказания КПМ.для .полных и дифференциальных

сечений, усредненных по различным нейтринным (антинейтринным) спектрам.

5. В рамках КПМ вычислены,дифференциальные сечения полуинклюзивных процессов, идущих за счет "обмена'слабым^нейтральным' током: ■*

■* уу(^)1зас +..., - +....

6. Дано объяснение прбйбжадёнию'Шбндв -йёйрШльнбго-зйШ? которое состоит в том, что-МНЗ рождаются в результате' полулептонного' распада соответствующего-очарованного мезона,'образованного в рамках КПМ

& (¡^)^-рассеянии за счет нейтральных токов. При этом, образование МНЗ не нарушает, закона сохранения мнонного квантового числа. Получены предсказания для полных сечений и,различных кинематических^ распределений МНЗ. • ""."■" ":."" ......7 '

Т. Проанализирован вклад КПМ в образование'тримюонов незлектромаг-

нитной природы в"|> <Р )^соударениях.! с.; цельрк выяснения, не;противоречат ли предсказания рассматриваемого,механизма экспериментальным дан-

нм по тримюонам.

8. С учетом обрезания по импульсам мюонов и усреднения по нейтринному спектру получены распределения по различим кинематическим характеристикам мюонов в /и~(Гр*-событйях. Проведено сравнение с соответствующими экспериментальными данными.

9. Показано, что КШ дает значительные (или доминирующие) вклады в

-—г i*

прямое образование D (D0)-мезонов, дилептоное одного знака и мюонов неправильного знака в нейтрино(антинейтрино)-нуклонных соударениях и не противоречит экспериментальным данным по образованию тримюонов.

Апробация диссертации. Основные результаты диссертации были доложены на Конференции Отделения Ядерной физики АН СССР по адронным взаимодействиям (Москва, ноябрь 1985)< на Конференции Отделения Ядерной физики АН СССР по физике элементарных частиц и ядерной астрофизике (Москва, январь 1938), на Второй конференции Отделения Ядерной физики АН СССР по адронным взаимодействиям (Москва, ноябрь 1988), на Второй конференции Отделения Ядерной физики АН СССР "Частицы и ядра при высоких анергиях" (Москва, ноябрь 1989), ка XIII Международном семинаре "Проблемы физики высоких анергий и теории поля" (Протвино, июль 1990), на Всесоюзной конференции по фундаментальным взаимодействиям элементарных частиц (Москва, ноябрь 1990), на семинарах кафедры теоретической физики СПбГТУ в 1985-1992гг. ' • р

Публикации. По результатам диссертации опубликовано 7 статей.

Объем работы. Диссертация состоит из введения, 4-х глав и заключения. содержит 157 страниц, включая 35 рисунков, 10 таблиц, а также библиографический список литературы из 104 названий.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении излагается история вопроса, описывается экспериментальная и теоретическая ситуация, сложившаяся в настоящее время, дается обзор литературы. Кратко изложены цели и содержание диссертации.

В главе 1. имеющей отчасти вводный характер, дается краткое описание КПМ и изучается его вклад в образование С°(0°)-мезонов в процее-

I0

■■А

сах i> ¡1 ■* v Я -» ц*0°Х. Получены дифференциальные и полняi ■ •■-■ч•.•

кия, а также различные кинематические распределения для роадеты

50ХО0)гмеэонов. Проводится сравнение с предварительными экспершл-!!-талькши данными.

В ГуЧаве 2 рассматривается образование дилептонов одного эна:п в рамках-Й21. Для учета в выадслениях кинематического обрезания по им пульсам дилептонов (как правило, используемого в экспериментах) вводятся- тав -называеша функции обрезания, формализм которых излагается в этой г.лав'е. Получек« различные характеристики, и в том числе, скорее-.ч образования ДОЗ как функция энергии налетавяего нейтрино, как Функци ••: ¿гпуЛьса/о'брезаштя; различные кинематические распределения; средние кзкематяческяе .характеристики. Для корректного сравнения с эксперт** • тальшз.й .дзкньш-. теоретические предсказания усредняются по соответст-(анткнчйтринньы) спектрам. Проведено обсирное ср?-нёнйе лг.ОрЧ! с экспериментом.

В.главе 3 изучается вклад КПЗ б образование в процессах с нейтраль выи током одйночкйх нвснэд неправильного знака: v N -» ц*Х, и Я ■» и л. Получены даф^еренщфяьныз сечениг соответствуют!« процессов. Проводится .сравнение предсказаний КПЗ зля скорости образования МНЗ с сответст-вущЬх гКвпёрймеита'лыйЗД данными. Имея ввиду возможность эксперимен тальной. про.вердй КИИ;, такие представлены кинематические распределения .ШВ по 'разлячнй.1 .nepKioiiKü.i.

B.rgige А В- райка? КИ рассматривается образование триквонов в

^соударениях..Для сравнения с экспериментальными дакнкми пред-стайлёш раз^тошё'дэрвдтеристцки образования тримюонов: полные сече-

эафегатячоские• распреяелеяия, средние значения кинематических ве~ ■лфщ:' Käii ji '-э':П|^двдут!Ц1Х- главах, проведены учет обрезания по кмпуль-сем^^йо'п'и. усреднение по у (у )-спектрам.

•В-закличетта сформированы основные результаты, полученные л диссертации.'

Результаты диссертации опубликованы в следующих работа»:

1. Choban Е.А., Onipchuk А.В. Prompt production di D°-mesons in neut-rino-nucleon collisions. -JOscow, 1991- - 16p.(Preprint /Ин-т ядерн. исслед. АН СССР: 71$

2. Онипчук А.В., Чобан Э.А. I^oa роаденнв В'чЛаорвв

лонных соударениях.- Ядерн. физ., 1992* т.55, вда.1, çVtTÏ^ÎTS^

3. Choban Е.А., Onipchuk А.В. Like-sign-аЦф^даin'n^trljfo.' (eàtl- • neùtrlno)-nucleoft coÎUeiona'. > Koseoir;''-ie9fK',.З^г.ч ЧР^вдаг***.^' ; /Ин-т ядерн. исслед. АН СССР: 685). • • ; • •

4. Choban Е.А., Onipchuk А.В. Uke-a^'dil^toris -anÇL )réng"Ta'iga;isUitos in neutrino (antineutrfno)-micfleoit .йоШйбйд. gai; .Труди"ХП£ семинара. "Проблему фийшси высок^ эн'ергцй'й ^ёор^.роляЧ/Двй е№л; яз.) - Протвино, 9-13 иялр fWffiii '/Шк^фл;-ч-jivî--eajt-: ка, 1991. с.290-299. ' г/'у-7"'• ГЛ ; ' •

5. Онипчук А.В., Чобан Э. А. Образование йюонор. Ееправиладого.йнака .6• нейтрино-нуклонных и ан^яявЯ^фаокм^кяс^шЕ!

фиэ., 1988, т.48, ВЫП.2(8), el494-50î", • '. ' \ • '•

6. Choban Е.A., Onipchuk А.В. J^ng-el^. (toma inijeutrihotantiijeut-rinobnucléon collisions. - ïiii.O.Uôâi

■ p. L059-4D40. ' ; .

7. Choban E.A., Onipchuk A.B. Trimuom of hûn-electitïnagiietic^rigin in neutrino (antineutrino)-nucléon coiliei.ons, - .Moscow," 1991-. -18p. (Preprint /Ин-т ядерн. исслед.. ÀH ÔÇCP: ^Зё/Зи'.' ,.

Подписано к печати /50993 Тираж 100 экз.

Заказ ¿/О 5. Бесплатно.

Отпечатано на ротапринте СПбГТУ '

195251, Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29.